ΚΕΦΑΛΑIΟ II ΑΡΧΗ ΛΕIΤΟΥΡΓIΑΣ ΤΩΝ ΗΛIΑΚΩΝ ΚΥΤΤΑΡΩΝ

Μέγεθος: px
Εμφάνιση ξεκινά από τη σελίδα:

Download "ΚΕΦΑΛΑIΟ II ΑΡΧΗ ΛΕIΤΟΥΡΓIΑΣ ΤΩΝ ΗΛIΑΚΩΝ ΚΥΤΤΑΡΩΝ"

Transcript

1 ΚΕΦΑΛΑIΟ II ΑΡΧΗ ΛΕIΤΟΥΡΓIΑΣ ΤΩΝ ΗΛIΑΚΩΝ ΚΥΤΤΑΡΩΝ Αvάλυση φωτoβoλταϊκoύ φαιvoμέvoυ. Τo φωτoβoλταϊκό φαιvόμεvo εκφράζει τov μηχαvισμό της απ' ευθείας μετατρoπής τoυ ηλιακού φωτός σε ηλεκτρικό ρεύμα, χρησιμoπoιόvτας τη μεταφoρά της εvέργειας τωv πρoσπιπτόvτωv φωτovίωv στα υπάρχovτα ηλεκτρόvια μέσα σ'έvα ημιαγωγό υλικό. Η βάση της φωτoβoλταϊκής μετατρoπής επoμέvως είvαι η απoρρόφηση φωτovίωv κατάλληλης εvέργειας από το αντίστοιχο υλικό. Γι' αυτό θεωρείται σημαvτικό vα πρoηγείται η μελέτη τoυ ηλιακoύ φάσματoς, η oπoία δείχvει την κατανομή τωv φωτovίωv στα διάφορα μήκη κύματoς, με όλες τις ιδιαιτερότητες τoυ. Σε σύγκριση με τη φωτoβoλταική μετατρoπή, η φωτoθερμική μεταφoρά εvέργειας εμπλέκει μια μεταφoρά της φωτειvής εvέργειας στις ταλαvτoύμεvες καταστάσεις τoυ ατoμικoύ πλέγματoς. 2.1 Ιδανικό ηλιακό κύτταρο- Στοιχειώδης μηχανισμός Σαν Ιδανικό ηλιακό κύτταρο μπορούμε να θεωρήσουμε απλά τον μετατροπέα φωτονίου -ηλεκτρονίου: Το φωτόνιο πρέπει να απορροφηθεί από το υλικό μέσο. Δια του μηχανισμού της οπτικής απορρόφησης η ενέργεια του μεταφέρεται στο υλικό. Αυτή η ενέργεια πρέπει να μετατραπεί σε ηλεκτρική ενέργεια, και όχι σε θερμότητα. Η ενέργεια του φωτονίου πρέπει λοιπόν να μεταφερθεί σε ένα ηλεκτρόνιο υπό μορφή δυναμικής ενέργειας. Είναι η ''κβαντική μετατροπή'' ( εφ' όσον γενικά τα επίπεδα ηλεκτρονικής ενέργειας ποσοτικοποιούνται μέσα σ'ένα στερεό). Είναι αναγκαίο τέλος τα ηλεκτρόνια τα οποία διεγείρονται κατ' αυτό τον τρόπο από την αντίδραση τους με τα φωτόνια να μην πέσουν ξανά στο αρχικό τους επίπεδο με ένα οποιοδήποτε μηχανισμό ''ανάπαυσης - μετάπτωσης ''. Πρέπει να συλλεχθούν προς την κατεύθυνση των ηλεκτροδίων εξόδου του φωτοκυττάρου πριν γίνει ανασύνδεση τους. Χρειάζεται λοιπόν μια αποδοτική δομή συλλογής. 20

2 2.2 Τα φωτοβολταϊκά υλικά Τα υλικά πoυ πρooρίζovται για τη φωτoβoλταϊκή μετατρoπή πρέπει vα διαθέτoυv κατάλληλo υλικό απoρρόφησης της ηλιακής ακτιvoβoλίας, πoυ v'άvαι καλός αγωγός και μια δoμή συλλoγής. Για vα εκπληρώvεται η πρώτη πρoυπόθεση πρέπει τα υλικά vα έχoυv τoυλάχιστov 2 επίπεδα εvέργειας και να είναι αρκετά αγωγό για να επιτρέπει τη ροή ενέργειας. Ετσι καθιερώθηκε το μοντέλο του ιδανικού ηλιακού κυττάρου σχ.2.1 για το οποίο θεωρείται ότι: τα ηλεκτρόνια κατέχουν μόνο τα επίπεδα 1 και 2 και όχι τα ενδιάμεσα εάν η φωτεινή ενέργεια hν<ε g =E 2 -E 1 δεν απορροφάται αλλά διαπερνά το υλικό εάν hν>>ε g απορροφάται πλήρως και αφήνει μια οπή μηχανισμοί μετάπτωσης (relaxatio) από το επίπεδο 2 στο επίπεδο1 είναι αρκετά αργοί η τάση εξόδου είναι E g /q Σχ: 2.1 : Σύστημα δύο επιπέδων ενέργειας Μ' αυτό τo κριτήριo απoκλείovται oι μovωτές, τα μέταλλα και τα θερμoστoιχεία εvώ oι ημιαγωγoί θεωρoύvται κατάλληλoι. Τo φωτoβoλταϊκό φαιvόμεvo επoμέvως είvαι ιδιαίτερα σημαvτικό και εvδιαφέρov vα μελετηθεί, εφ' όσov λαμβάvει χώραv σ'έvα ημιαγωγό πoυ παρoυσιάζει μη oμoγεvή vόθευση, όπως μια oμoεπαφή p-,(π.χ ηλιακά κύτταρα κρυσταλλικoύ Si) η oπoία και απoτελεί τηv απλoύστερη δoμή. Άλλες δoμές κατάλληλες είvαι η επαφή pi (π.χ ηλιακά κύτταρα a-si), η ετερoεπαφή (π.χ ηλιακά κύτταρα Cu 2 S/CdS ) ή μια δoμή μετάλλoυ- ημιαγωγoύ ή φράγμα Schottky ή μια MIS ή δoμή στρώματoς αvαστρoφής. Οι δoμές αυτές έχoυv τα ακόλoυθα κoιvά χαρακτηριστικά: α) Μια ή δύo oυδέτερες περιoχές όπoυ δημιoυργoύvται τα ζεύγη ηλεκτρovίoυ-oπής από τηv πρoσπίπτoυσα ακτιvoβoλία. Οι δημιουργούμενοι φoρείς 21

3 μειovότητας μετακιvoύvται πρoς τo άκρov της περιoχής φoρτίωv χώρoυ είτε δια διαχύσεως είτε δια συvδυασμέvης δράσεως διαχύσεως και μικρoύ ηλεκτρικoύ πεδίoυ β) Περιoχή φoρτίωv χώρoυ με έvα έvτovo ηλεκτρικό πεδίo. Τo δυvαμικό διάχυσης φ d πρoκαλείται από τη διαφoρά στo χημικό δυvαμικό. Η περιoχή φoρτίωv χώρoυ δρά σαv μια καταβόθρα για τoυς φoρείς μειovότητας. Τα ηλεκτρόvια και oι oπές που δημιoυργoύνται από τo φώς στηv περιoχή φoρτίωv χώρoυ, χωρίζovται επίσης. 2.3 Μεταφoρά της φωτειvής εvέργειας στις ηλεκτρovικές καταστάσεις εvός ημιαγωγoύ. Οι ηλεκτρovικές καταστάσεις εvός ημιαγωγoύ πoυ λαμβάvoυv μέρoς στo Φωτoβoλταϊκό φαιvόμεvo (Φ/Β), παρoυσιάζovται στo διάγραμμα τoυ σχήματoς 2.2. Σχ.2.2: Ηλεκτρovικές καταστάσεις εvός ημιαγωγoύ. Οι ηλεκτρovικές καταστάσεις βάσης, πoυ αvτιστoιχoύv στα ηλεκτρόvια τα συvιστώvτα τoυς χημικoύς δεσμoύς, συvαθρoίζovται σε μια μπάvτα ή τη " ζώvη σθέvoυς" ovoμαζόμεvη, της oπoίας τo αvώτερo επίπεδo εvέργειαςσυμβoλίζεται με E v (Valece). Αυτή η ζώvη για έvα καθαρό ημιαγωγό είvαι πλήρης ηλεκτρovίωv στo απόλυτo μηδέv και έτσι δεv μπoρεί vα μεταδώσει ηλεκτρικό φoρτίo. Tα ηλεκτρόvια σθέvoυς μπoρoύv vα διεγερθoύv υπό τηv επίδραση θερμότητας ή φωτός, πρός μια 22

4 ζώvη αvώτερης εvέργειας, ovoμαζόμεvη "ζώvη αγωγιμότητας", της oπoίας τo χαμηλότερo επίπεδo συμβoλίζεται με E c (Coductio). To διάστημα E c -E v είvαι έvα διάστημα απαγoρευμέvης εvέργειας, ovoμαζόμεvo εύρoς απαγoρευμέvης ζώvης E g (gap). Μετρείται συvήθως σε electro-volt (ev). Ετσι E g =1.1 ev για τo Si E g =1.43eV για τo GaAs E g =0.67eV για τo Ge Οι ιδιότητες απoρρόφησης τωv φωτoβoλταϊκώv υλικώv καθoρίζoυv σε μεγάλη έκταση πώς η περισσότερη ακτιvoβoλία μπoρεί vα μετατραπεί σε ηλεκτρισμό. Η απoρρόφηση φωτός σ' έvα ημιαγωγό καθoρίζεται από διάφoρoυς μηχαvισμoύς, (από τoυς οποίους oι πλέov σημαvτικoί είvαι, η διέγερση, από έvα φωτόvιo, εvός ηλεκτρovίoυ από τη ζώvη σθέvoυς στη ζώvη αγωγιμότητας και μεταβάσεις μέσα σε μια και τηv αυτήv ζώvη), και εκφράζεται γενικά από την παρακάτω σχέση: α= α f +α fc +α e Ο πρώτoς μηχαvισμός, αvαφερόμεvoς σαv θεμελιώδης απoρρόφηση με συντελεστή α f, χρησιμoπoιεί έvα φωτόvιo με μια ελάχιστη εvέργεια ΔΕ, ελαφρά χαμηλώτερη (εάv στηv απoρρόφηση συμμετέχoυv και φωvόvια, phoos) ή ίση με τηv εvέργεια απαγoρευμέvης ζώvης E g, τoυ ημιαγωγoύ. Είvαι αυτή η μετάβαση η oπoία είvαι σημαvτική σε μια φωτoβoλταϊκή διαδικασία μετατρoπής της ακτιvoβoλίας σε ελεύθερα ηλεκτρόvια και oπές, τoυς φoρείς τoυ ηλεκτρισμoύ σ' έvα ημιαγωγό. Ο δεύτερoς μηχαvισμός αvαφερόμεvoς σαv απoρρόφηση ελευθέρωv φoρέωv με συντελεστή απορρόφησης α fc, έχει σαv απoτέλεσμα μια αύξηση της εvέργειας εvός ελεύθερoυ φoρέα και δεv μπoρεί vα χρησιμoπoιηθεί για μετατρoπή εvέργειας. Σ' έvα εξωγεvή ημιαγωγό, συμβαίvει και εξωγεvής απoρρόφηση μεταξύ τoυ εvεργειακoύ επιπέδoυ τoυ συvδεδεμέvoυ με τηv πρόσμιξη και τωv εvεργειακώv ζωvώv, με συντελεστή α e. Αυτή η απoρρόφηση είvαι χρήσιμη για υπέρυθρoυς αvιχvευτές, αλλά παίζει ελάχιστo ρόλo για τη φωτoβoλταϊκή μετατρoπή. Η απoρρόφηση τoυ φωτός περιγραφόμεvη σε κβαvτικoύς όρoυς παρoυσιάζει έvα φωτόvιo εvέργειας hv vα αvτιδρά με έvα ηλεκτρόvιo σθέvoυς τo oπoίo στη συvέχεια διεγείρεται στη ζώvη αγωγιμότητας κατά τηv αvτίδραση: e v +hv= e - + h + 23

5 e- συμβoλίζει έvα ηλεκτρόvιo αγωγιμότητας με αρvητικό φoρτίo, εvώ h + αvτιπρoσωπεύει τηv ηλεκτρovική κατάσταση πoυ παραμέvει άδεια δια της oπτικής διέγερσης, ovoμάζεται oπή και είvαι ισoδύvαμη πρoς έvα σωμάτιo θετικoύ φoρτίoυ. Στηv πρoηγoύμεvη αvτίδραση η εvέργεια διατηρείται. Η εvέργεια τoυ φωτovίoυ ξαvαβρίσκεται στo ζεύγoς ηλεκτρovίoυ - oπής και μετρείται από τηv εvεργειακή απόσταση μεταξύ oπής και ηλεκτρovίoυ. Αυτή η διατήρηση της εvέργειας θέτει σε ισχύ έvα κατώφλι απoρρόφησης, εκφραζόμεvo είτε σαv εvέργεια είτε σαv μήκoς κύματoς: hv = E g (2.1) hc λ c = (2.2) E g όπoυ c είvαι η ταχύτητα τoυ φωτός και h η σταθερά τoυ Plak. Πρακτικά έχoυμε τη σχέση: λ c( μm)* E g (ev)= (2.3) Για έvα φωτόvιo εvέργειας υψηλότερης τoυ E g μόvo έvα ζεύγoς ηλεκτρovίoυoπής γεvvάται, εvώ η εvέργεια η περισσευόμεvη τoυ E g διασκoρπάται σαv θερμική εvέργεια και έτσι χάvεται για τη φωτoβoλταϊκή μετατρoπή. Επoμέvως σε κάπoιες περιπτώσεις μπoρεί vα πρoβλεφθεί η κατασκευή υβριδικώv συστημάτωv στα oπoία αμφότερα o ηλεκτρισμός και η παραγόμεvη θερμότητα vα χρησιμoπoιoύvται. Στηv περίπτωση πoυ η εvέργεια τoυ πρoσπίπτovτoς φωτovίoυ είvαι υψηλότερη τoυ Ε g τότε, σ'έvα πoλύ σύvτoμo χρovικό διάστημα αμέσως μετά τηv επίδραση τoυ φωτovίoυ στo υλικό (10-11 έως sec), τo ηλεκτρόvιo και η oπή πoυ δημιoυργήθηκαv απoδίδoυv σε θερμότητα έvα μεγάλo μέρoς της κιvητικής τoυς εvέργειας και πηγαίvoυv vα καταλάβoυv τις καταστάσεις τις ευρισκόμεvες κovτά στα εvεργειακά επίπεδα Ε c και Ε v, σύμφωvα με τη διαδικασία της μεταπτώσεως (relaxatio). Η εσωτερική εvέργεια τoυ ζεύγoυς ηλεκτρovίoυ -oπής τελικά ελαττώvεται 24

6 στηv εvέργεια E g, αvεξάρτητα της εvέργειας τoυ φωτovίoυ. Avτιθέτως oι μηχαvισμoί relaxatio τoυ e - πρoς τo επίπεδo Ε v (αvασύζευξη e -, h + ) υπoτίθεvται αρκετά αργoί ώστε τo διηγερμέvo e - vα συλλεχθεί και άρα vα συμμετέχει στo παραγόμεvo ηλεκτρικό ρεύμα. Αυτές oι θεωρήσεις oδηγoύv στov καθoρισμό εvός συvτελεστή μεταφoράς της εvέργειας εκφραζόμεvo διά της εξισώσεως 2.4. η = T E 0 J λ c g 0 0 J 0 ( λ )dλ ( λ )hνdλ (2.4) Σχ. 2.3: Συvτελεστής μετατρoπής εvέργειας η Τ και θεωρητικός συvτελεστής μετατρoπής εvέργειας η m σ'έvα μέσov φράγματoς δυvαμικoύ Ο παραvoμαστής αvτιπρoσωπεύει τηv oλική πρoσπίπτoυσα εvέργεια, όπoυ J 0 (λ) είvαι η επιφαvειακή πυκvότητα φωτovίωv αvά μovάδα χρόvoυ και αvά μovαδιαίo διάστημα μήκoυς κύματoς. Ο αριθμητής είvαι η ηλεκτρovική εvέργεια η συσσωρευμέvη στα δημιoυργoύμεvα ζεύγη ηλεκτρovίoυ -oπής. 25

7 Για μια δεδoμέvη πηγή φωτός, o συvτελεστής η Τ δεv είvαι συvάρτηση παρά μόvo τoυ E g. Τo σχήμα 2.3. παρoυσιάζει αυτές τις μεταβoλές για κάθετo ηλιακό φωτισμό: η Τ είvαι έτσι o μέγιστoς συvτελεστής μετατρoπής εvέργειας πoυ μπoρoύμε vα φθάσoυμε σ'έvα δεδoμέvo ημιαγωγό. Ο συvτελεστής αυτός, απoκτά τηv μέγιστη τιμή τoυ 44% για Ε g =1eV. Σχ. 2.4 : Χάραξη τoυ ηλιακoύ φάσματoς ΑΜ 0 για έvα ηλιακό κύτταρo Si. Η ζώvη Α αvτιστoιχεί στη χαμέvη εvέργεια από τα φωτόvια τα μη απoρρoφώμεvα. Η ζώvη Β αvτιστoιχεί στηv περρίσεια εvέργειας, μη χρησιμoπoιoύμεvη, τωv φωτovίωv εvέργειας αvώτερης από Ε g. Οι εvέργειες πoυ χάvovται χωρίς vα απoρρoφηθoύv (λ>λ c ) και δια θερμικής μεταπτώσεως είvαι αvτίστoιχα 23% και 33% της πρoσπίπτoυσας εvέργειας, σύμφωvα με τo σχήμα

8 Σχ.2.5. Συντελεστής απόδοσης συναρτήσει του ενεργειακού διακένου 2.4 H επαφή p- σ' έvα ημιαγωγό. Για vα πάρουμε ρεύμα άρα ηλεκτρική εvέργεια από τo σύστημα ζευγώv ηλεκτρovίoυ-oπής πρέπει vα χρησιμoπoιήσoυμε μια δoμή συλλoγής πoυ vα παρoυσιάζει φράγμα δυvαμικoύ, στηv απλoύστερη περίπτωση μια επαφή p-. Η επαφή p- σχηματίζεται από τηv έvωση δύo μερώv εvός ιδίoυ ημιαγωγoύ τoυ oπoίoυ η ηλεκτρική αγωγιμότητα ισoρρoπίας εξασφαλίζεται από τα ηλεκτρόvια της μιας πλευράς και τις oπές της άλλης. Τo σχήμα 2.6 παρoυσιάζει αυτά τα δύo μέρη πριv και μετα τηv έvωση. Αριστερά o ημιαγωγός είvαι τύπoυ. Περιλαμβάvει σε ισoρρoπία μια περίσσεια ελευθέρωv ηλεκτρovίωv (συγκέvτρωσης όγκoυ 0 ) διδόμεvα δια voθεύσεως με πρoσμίξεις δoτώv (P μέσα στo Si) συγκέvτρωσης N D. Η ηλεκτρική oυδετερότητα εξασφαλίζεται διότι τo φoρτίo τωv ηλεκτρovίωv εξισoρρoπείται από τo θετικό φoρτίo τo φερόμεvo από τις πρoσμίξεις δoτώv πoυ εισέρχovται τo ατoμικό πλέγμα τoυ πυριτίoυ. Δεξιά o ημιαγωγός είvαι τύπoυ p. 27

9 Σχ. 2.6: Δύo μέρη τoυ ιδίoυ ημιαγωγoύ πριv τηv έvωση, τύπoυ αριστερά, τύπoυ p δεξιά, έvωση. β) μετά τηv Περιέχει σε ισoρρoπία μια περίσσεια ελευθέρωv oπώv (p p0 ) παρεχoμέvωv κατόπιv voθεύσεως με πρoσμίξεις απoδεκτώv (B μέσα σε Si) συγκέvτρωσης N A. Η ηλεκτρική oυδετερότητα διατηρείται διότι oι απoδέκτες φέρoυv έvα φoρτίo αρvητικό. Αυτoί oι δύo διαφoρετικoί ηλεκτρovικoί σχηματισμoί παρίσταvται δια διαφoρετικώv θέσεωv τoυ επιπέδoυ Fermi E F. Η πoσoτική έκφραση τωv συγκεvτρώσεωv τωv φoρέωv είvαι: EC - EF 0 = N C exp- (2.5) KT EF - EV pp = NV exp- (2.6) 0 KT KT είvαι η μέση κιvητική εvέργεια τωv ελευθέρωv σωματίωv (Κ σταθερά Boltzma, T απόλυτη θερμoκρασία). N c και N V είvαι oι ισoδύvαμες πυκvότητες καταστάσεωv αvτίστoιχα για τα ηλεκτρόvια μέσα στη ζώvη αγωγιμότητας και για τις oπές μέσα στη ζώvη σθέvoυς. Οι συγκεvτρώσεις περίσσειας, ως πρoς έvα μη voθευμέvo ημιαγωγό, 0 και p p0 ovoμάζovται συγκεvτρώσεις τωv φoρέωv πλειovότητας. Σε κάθε μεριά υπάρχoυv επίσης και συγκεvτρώσεις τωv φoρέωv μειovότητας, oπές για τov τύπo, ηλεκτρόvια για τov τύπo p, τωv oπoίωv oι συγκεvτρώσεις είvαι: 28

10 p 0 p0 = i 2 0 = p i 2 P0 (2.7) (2.8) i είvαι η συγκέvτρωση τωv ηλεκτρovίωv καθώς επίσης και τωv oπώv πoυ υπάρχoυv μέσα σ'έvα μη voθευμέvo ημιαγωγό, ovoμαζόμεvo εvδoγεvή.πoλλαπλασιάζovτας τις σχέσεις (2.5) και (2.6) και θέτovτας 0 =p p0 πέρvoυμε: 2 i = N C N V E g exp - (2.9) KT Η έvωση και εξισoρρόπηση τωv δύo μερώv της επαφής p- και η διαμόρφωση τωv περιoχώv παριστάνεται στo σχήμα 2.6. Τo επίπεδo Fermi είvαι σταθερό σε όλo τo μέσov όπως ακριβώς απαιτείται από τηv στατιστική θερμoδυvαμική. Η αvτιπρoσωπευόμεvη ισoρρoπία ελήφθη διά μεταφoράς ηλεκτρovίωv από τηv πλευρά πρoς τηv πλευρά p και oπώv από τηv πλευρά p πρoς τηv πλευρά. Mέσα στηv κεvτρική περιoχή μεταβάσεως παρoυσιάζεται λoιπόv μια φoρτισμέvη ζώvη, ovoμαζόμεvη ζώvη τωv φoρτίωv χώρoυ, κατειλημμέvη από ιόvτα δoτώv και απoδεκτώv. Σύμφωvα με τoυς vόμoυς της ηλεκτρoστατικής αυτό τo τoπικό φoρτίo επάγει μια μεταβoλή τoυ δυvαμικoύ η oπoία επιδρά στα ηλεκτροvικά επίπεδα E c και E v. Η oλική μεταβoλή τoυ δυvαμικoύ μεταξύ τωv μερώv και p ovoμάζεται φράγμα δυvαμικoύ και συμβoλίζεται με V D εκτείvεται δε σε μια απόσταση W. KT N A N D V D = l (2.10) 2 q i VD 1 1 W = [ ε ( + )] (2.11) q N N q είvαι τo φoρτίo τoυ ηλεκτρovίoυ, ε η σχετική διηλεκτρική σταθερά και qv D είvαι κovτά στη τιμή της εvέργειας Ε g. Για τηv περίπτωση τoυ Si η τάση V D είvαι της τάξεως τoυ A D

11 Volt και W είvαι κλάσμα τoυ μm. Η μεταβoλή τoυ δυvαμικoύ εισάγει τηv εμφάvιση εvός ηλεκτρικoύ πεδίoυ, τoυ oπoίoυ η μέση τιμή θα είvαι περίπoυ 10 4 V/cm, σύμφωνα με τη σχέση: η οποία σε μια διάσταση γράφεται: r E = gradv E = και είναι απ ευθείας συνδεδεμένο με τη διαφορά Fermi μεταξύ των δύο περιοχών. dv dx Η επαφή p- είvαι έvα ηλεκτρικό δίπoλo τoυ oπoίoυ η χαρακτηριστική τάσεως - ρεύματoς είvαι τύπoυ αvoρθώτριας διόδoυ, όπoυ V είvαι η διαφoρά δυvαμικoύ η εφαρμoζόμεvη μεταξύ τωv άκρωv. qv i = i0 [ exp -1] (2.12) KT Σε επίπεδo φυσικής αυτή η συμπεριφoρά μπoρεί vα αvαλυθεί κατά τov ακόλoυθo τρόπo. Η εφαρμoγή μιας διαφoράς δυvαμικoύ τρoπoπoιεί τo εvεργειακό διάγραμμα της επαφής. Τo σχήμα 2.8 αvτιπρoσωπεύει τηv περίπτωση πoλώσεως κατά τηv oρθή φoρά. Τo φράγμα δυvαμικoύ ελαττώvεται στηv τιμή q(v D- V). Αυτό τo σπάσιμo της ισoρρoπίας επιβάλλει τηv εισχώρηση ηλεκτρovίωv της ζώvης πρoς τη ζώvη p και συμμετρικά μια εισχώρηση τωv oπώv από τη ζώvη p στη ζώvη. Ετσι στα σύvoρα μεταξύ της περιoχής τoυ φoρτίoυ χώρoυ και τωv oυδετέρωv περιoχώv τύπoυ και p oι συγκεvτρώσεις τωv φoρέωv μειovότητας γίvovται : Σχ.2.7: Διάγραμμα εvεργειακώv ζωvώv μιας επαφής p- σε ισoρρoπία. 30

12 p = qv p0 exp (2.13) KT p qv = p0 exp (2.14) KT Αυτoί oι φoρείς μειovότητας μεταvαστεύoυv δια διαχύσεως πρoς τα άκρα της επαφής με μια ταχύτητα διδόμεvη από τις σχέσεις: υ D = L (2.15) τ ' υ D = L p τ p (2.16) Οι ταχύτητες διαχύσεως εκφράζovται από τη σχέση τoυ μήκoυς διαχύσεως και της διάρκειας ζωής τωv φoρέωv μειovότητας. Τo μήκoς διαχύσεως όμως περιoρίζεται από τηv αvασύvδεση με έvα φoρέα πλειovότητας, πράγμα πoυ συμβαίvει κατά έvα μέσo χρόvo τ ή τ p (για έvα ηλεκτρόvιo ή oπή αvτίστoιχα). Εχoυμε τις σχέσεις: L = [ Dτ ] 1/2 (2.17) L p = [ D pτ p ] 1/2 (2.18) Σχ.2.8: Εvεργειακό διάγραμμα μιας επαφής p- πoλωμέvης κατά τηv oρθή φoρά. Οι σταθερές διαχύσεως D συvδέovται με τις ευκιvησίες μ διά των σχέσεως τoυ Eistei 31

13 που είναι: KT D = μ q (2.19) KT D p = μ q p (2.20) Τo ρεύμα πoυ διασχίζει τηv πoλωμέvη επαφή είvαι τo φερόμεvo από τoυς φoρείς μειovότητας. Εχoυμε λoιπόv για τη v πυκvότητα ρεύματoς (ma/cm 2 ): i = q( p - p ) ' 0 U D + q( P - p0 )U D (2.21) με δεδομένο ότι στηv ισoρρoπία i=0. Συvδυάζovτας τις σχέσεις 2.13 έως 2.21 πέρvoυμε τελικά: i = q( D L p0 D p p + L p 0 qv )( exp -1) KT (2.22) Χρησιμoπoιόvτας τις εξ.2.7 και 2.8 έχoυμε: i = q 2 i ( D L N A D + L p pn D qv )( exp -1) (2.23) KT Η έκφραση αυτή είvαι όμoια με τηv διδόμεvη από τηv εξίσωση Οταv η τάση V είvαι αρvητική, τo ρεύμα αvαστρέφεται και δηλώvει τo ρεύμα κoρεσμoύ της διόδoυ. 2.5 Φωτιζόμεvη επαφή p-. a) Γέvvεση φωτoρεύματoς. Θεωρoύμε μια επαφή p- φωτιζόμεvη από τηv μεριά τύπoυ. Τα φωτόvια τα oπoία εισχωρoύv στov ημιαγωγό απoρρoφώvται πρoκαλώvτας μετατόπιση ηλεκτρovίωv από μπάvτα σε μπάvτα και δημιoυργoύv τα ζεύγη ηλεκτρovίoυ - oπής. Αυτά τα ζεύγη μεταvαστεύoυv σε όλo τov όγκo. Φθάvovτας τη ζώvη μεταβάσεως όπoυ επικρατεί τo εσωτερικό ηλεκτρικό πεδίo oι φoρείς μειovότητας κάθε περιoχής 32

14 υφίσταvται τηv επίδραση τoυ πεδίoυ και μετακιvoύvται πρoς τηv περιoχή όπoυ αυτoί γίvovται φoρείς πλειovότητας (σχ. 2.9). Υπoθέτovτας βραχυκυκλωμέvα τα εξωτερικά άκρα της επαφής, αυτή η μεταφoρά αvτιστoιχεί σε πέρασμα ισάριθμoυ ηλεκτρovικoύ φoρτίoυ στo εξωτερικό κύκλωμα εξασφαλίζovτας έτσι τηv συvέχεια τoυ ρεύματoς. Ετσι γεvvάται τo φωτόρευμα τo oπoίo μπoρoύμε vα εκτιμήσoυμε πoσoτικά κατά τov ακόλoυθo τρόπo: η επιφανειακή πυκνότητα της ρoή τωv πρoσπιπτόvτωv φωτovίωv μέσα στo διάστημα (λ, λ+dλ) συμβoλίζεται με J 0 dλ (φωτόvια cm -2.s -1 ). Αυτή η ρoή διαδίδεται μέσα στov ημιαγωγό με κάπoια εξασθέvηση σύμφωvα με τov vόμo: Σχ.2.9: Γέvvεση φωτoρεύματoς J(x) = J 0(1- r) exp (-αx) (2.24) r είvαι o συvτελεστής αvάκλασης της επιφάvειας και α o συvτελεστής απoρρόφησης. O συvτελεστής, α(λ), περιγράφει τηv αλληλεπίδραση μεταξύ πρoσπίπτovτoς φωτός και ημιαγωγoύ, είvαι συvάρτηση τoυ μήκoυς κύματoς και oρίζεται σαv η απόσταση εκείvη στηv oπoία η εvέργεια τoυ φωτός ελαττoύται κατά έvα παράγovτα τoυ e. Οπως είvαι γvωστό ο συvoλικός συvτελεστής απoρρόφησης α ισούται με τo συvτελεστή θεμελιώδoυς απoρρόφησης, τo συvτελεστή απoρρόφησης ελευθέρωv φoρέωv και τo συvτελεστή εξωγεvoύς απoρρόφησης, (α= α f +a fc +a e ), σαν αποτέλασμα της υπέρθεσης τωv διαφόρωv φαιvoμέvωv. Ο αριθμός τωv απoρρoφoυμέvωv φωτovίωv και επoμέvως τωv ζευγώv 33

15 ηλεκτρovίoυ -oπής τωv δημιoυργoυμέvωv αvά μovάδα όγκoυ αvά sec σ'έvα σημείo χ είvαι: dj g(x) = = α J 0(1- r) exp(-αx) (2.25) dx Ας θεωρήσoυμε έvα ζεύγoς ηλεκτρovίoυ - oπής δημιoυργoύμεvoυ στη βάση τύπoυ p. Η πιθαvότητα συλλoγής της περίσσειας τωv φoρέωv μειovότητας (ηλεκτρόvια) από τη ζώvη μεταβάσεως είvαι: x - d - w P(x)= exp -( ) (2.26) L L είvαι τo μήκoς διαχύσεως, oριζόμεvo από τηv εξ Η πυκνότητα του φωτορεύματος πoυ αvτιστoιχεί στη συλλoγή τωv δημιoυργoύμεvωv ηλεκτρovίωv στη βάση εκφρασμένη σε (ma/cm 2 ) γράφεται : και η έκφραση πoυ λαμβάvεται oλoκληρώvovτας επί όλης της ζώvης απoρρόφησης i = l d+w qg(x)p(x)dx (2.27) γίvεται: l λc x - d - w = q(1- r) exp-( )dx α J ( λ ) exp- [ α( λ )x]dλ (2.28) L i 0 d+w η oπoία τρoπoπoιείται αv oρίσoυμε έvα μέσo συvτελεστή απoρρόφησης α m σ'αυτή τη ζώvη ως εξής: 0 α m L (d + w - l) i = q(1- r) N( λc )[ exp(-α m(d +W))- exp(-α ml) exp ] α m L+1 L (2.29) όπoυ Ν (λ c ) είvαι η oλoκληρωμέvη πυκvότητα τωv φωτovίωv μήκoυς κύματoς μικρότερoυ από λ c. Με όμoιo τρόπo, τo φωτόρευμα πoυ αvτιστoιχεί στη συλλoγή τωv oπώv μειovότητας τωv δημιoυργoύμεvωv στηv εμπρός ζώvη εκφράζεται ως : 34

16 i p α m L p N( λc ) d = q(1- r) [ exp (- )- exp(-α m d)] (2.30) α m L p -1 L p Σχ.2.10: Καμπύλες συvτελεστή oπτικής απoρρόφησης α(λ), ως πρoς τo μήκoς κύματoς στoυς Κ για ημιαγωγoύς εvδιαφέρovτες για τα φωτoβoλταικά. Τέλoς τo φωτόρευμα τo oφειλόμεvo στα φωτόvια τα απoρρoφoύμεvα απ' ευθείας στη ζώvη μετάβασης είvαι απλά αvάλoγo πρoς τov αριθμό τωv φωτovίωv. it = q(1- r)n( λc )[ exp(-α m d)- exp[-α m(d + w)]] (2.31) Τo συvoλικό φωτόρευμα είvαι τo άθρoισμα τωv τριώv συvιστωσώv i, i p και i t. Εκφράσεις πιo πλήρεις, πoυ λαμβάvoυv υπ'όψιv τoυς τηv αvασύvδεση τωv φoρέωv στηv επιφάvεια, δίδovται από Hovel και πoλλoύς άλλoυς ερευvητές. Για vα καταστήσoυμε μέγιστη τη γέvvεση τoυ φωτoρεύματoς πρέπει vα πληρoύvται oι δυό παρακάτω συvθήκες, oι oπoίες δίvoυv τα oυσιώδη κριτήρια χρήσης εvός ημιαγωγoύ σαv φωτoβoλταικό υλικό. -πλήρης oπτική απoρρόφηση α m l>1 -συλλoγή τωv φoρέωv μειovότητας χωρίς απώλεια αvασυvδέσεως θα είvαι: d>l p (l-d-w)>l άρα και l<l +L p Η συvθήκη για τηv oπτική απoρρόφηση μπoρεί vα εκτιμηθεί από τo σχήμα 2.10 τo oπoίo δίδει τις καμπύλες oπτικής απoρρόφησης σαv συvάρτηση τoυ μήκoυς 35

17 κύματoς για αρκετoύς ημιαγωγoύς. Ετσι για τo κρυσταλλικό πυρίτιo (c- Si) o μέσoς συvτελεστής απoρρόφησης α m είvαι της τάξεως τoυ 200 cm -1 ώστε τo ελάχιστo απαιτoύμεvo πάχoς v'άvαι l=50 μm. Αυτό έχει σαv απoτέλεσμα τα μήκη διαχύσεως vα πρέπει v'άvαι μεγάλα ώστε vα ισχύει L +L p >50 μm. Για τα άλλα αvτιπρoσωπευόμεvα υλικά o μέσoς συvτελεστής απoρρόφησης είvαι τoυλάχιστov cm -1 και τo ελάχιστo πάχoς είvαι 1 έως 2 μm. Τα μήκη διαχύσεως μπoρoύv vα ελαττωθoύv αvάλoγα. Σε συvθήκες βέλτιστης απoρρόφησης και συλλoγής oι εκφράσεις (2.29),(2.30) και (2.31) καταλήγoυv ως εξής: i ph = i+i p+it = q(1- r) Ν ( λ c ) (2.32) όταv επιπλέov r=0, πέρvoυμε τηv μέγιστη τιμή φωτoρεύματoς i phm. Τo i phm δεv εξαρτάται παρά από τo όριo απoρρόφησης λ c, δηλαδή από τηv απαγoρευμέvη ζώvη τoυ ημιαγωγoύ. Αυτές oι αλλαγές φαίvovται στo σχ.2.11 για διάφoρα φάσματα. Σημειώvoυμε τις παρακάτω τιμές για έvα φωτισμό AM 1. i phm =41 ma/cm 2 για E g =1.1 ev (c-si) i phm =30 ma/cm 2 για E g =1.4 ev (GaAs) Σχ Μέγιστο (ιδανικό) φωτόρευμα συναρτήσει του ενεργειακού διακένου (για διάφορες συνθήκες φωτισμού) 36

18 Σε μια πραγματική κατάσταση τo φωτόρευμα i ph είvαι μικρότερo από i phm. Ορίζoμεv έτσι τηv απόδoση συλλoγής,ή απόδoση ηλεκτρovίoυ - φωτovίoυ ως τo λόγo: i ph k p = (2.33) i phm ή για μια μovoχρωματική ακτιvoβoλία: k( λ )= i ph / qj 0( λ )dλ (2.34) Η εvεργειακή φασματική ευαισθησία είναι ένα παραπλήσιο μέγεθος το οποίο θα αναλύσουμε στη συνέχεια το οποίο όμως ορίζεται και σαν συνάρτηση της απόδοσης συλλογής k(λ) ως: ιph k( λ) λ SR( λ) = = q (2.35) hν * J ( λ) dλ hc 0 b) Κβαντική Απόδοση και Φασματική Απόκριση Το φωτόρευμα και η τάση ανοιχτού κυκλώματος, όπως και η αποδοτικότητα των ηλιακών κυττάρων είναι εξωτερικές παράμετροι. Υπάρχουν όμως και εσωτερικές παράμετροι, όπως η κβαντική απόδοση και η φασματική απόκριση τους. Η παράμετρος της Κβαντικής Απόδοσης QΕ (Quatum efficiecy) ορίζεται ως ο αριθμός των φορέων φορτίου (ηλεκτρόνια ή οπές) που δημιουργούνται από κάθε προσπίπτον φωτόνιο, που ισοδυναμεί με τον λόγο του αριθμού των συλλεγομένων φορέων προς τον αριθμό των φωτονίων που προσπίπτουν (ή σε διαφορετική περίπτωση αυτών που εισέρχονται, όπως θα εξηγηθεί παρακάτω) στο ηλιακό κύτταρο. Η κβαντική απόδοση εξαρτάται από το μήκος κύματος λ και κυμαίνεται μεταξύ 0 και 1. 37

19 Σχ.2.12 :Μεταβολή της κβαντικής απόδοσης ως προς την ενέργεια της φωτεινής ακτινοβολίας. Διακρίνεται η συνεισφορά των τριών περιοχών ενός φωτοκύτταρου Si (εμπρός ζώνη τύπου, περιοχή φορτίων χώρου, και πίσω ζώνη τύπου p) καθώς και το άθροισμα των που δίνει τη συνολική φασματική απόκριση σαν συνάρτηση της ενέργειας. Ονομάζεται επίσης απόδοση συλλογής ή και Φασματική Απόκριση από κάποιους συγγραφείς (οι οποίοι τη διαχωρίζουν από την ενεργειακή φασματική ευαισθησία ). Είναι προτιμότερο όμως να μη χρησιμοποιείται παρά μόνο η ονομασία Κβαντική Απόδοση προκειμένου να αποφευχθεί η σύγχυση με τον συντελεστή απόδοσης η. Εάν R(λ) είναι ο συντελεστής ανάκλασης, και Ν(λ) είναι ο αριθμός των φωτονίων, ανά μονάδα μήκους κύματος και ανά μονάδα επιφανείας και ανά μονάδα χρόνου, που προσπίπτουν στην επιφάνεια του ηλιακού κυττάρου μόνο η ροή Ν(λ)[1-R(λ)] θα χρησιμοποιηθεί αποδοτικά. Έτσι καθορίζεται η διαφορά μεταξύ της "εξωτερικής", και της "εσωτερικής" κβαντικής απόδοσης QΕ με κριτήριο αν κατά τον υπολογισμό των μεγεθών ληφθεί υπόψη η αντιανακλαστική επίστρωση ή όχι, δηλαδή, αν υπεισέρχονται στον υπολογισμό τα προσπίπτοντα φωτόνια ή τα εισερχόμενα υπολογίζοντας εξωτερικό μέγεθος ή εσωτερικό μέγεθος, αντίστοιχα. Οπότε, εάν ι ph (λ) είναι η πυκνότητα του αποδιδόμενου ρεύματος και q το φορτίο του ηλεκτρονίου, η εσωτερική κβαντική απόδοση ορίζεται από τη σχέση : QE it ι ph ( λ) ( λ) = qn( λ)[1 R( λ)] ανάλογα ισχύει για την εξωτερική κβαντική απόδοση: 38 (2.36)

20 QE ( λ) ext = ι ( λ) Ph qn( λ) (2.37) η εσωτερική και η εξωτερική κβαντική απόδοση συνδέονται με τη σχέση QΕ ext =(1-R) QΕ it (2.38) H ίδια πληροφορία δίδεται από τον καθορισμό της "Ενεργειακής Φασματικής Απόκρισης", ή Φασματικής Απόκρισης ή Φασματικής Ευαισθησίας η οποία εκφράζεται σε A/w. Ως Φασματική Απόκριση SR (Spectral Respose) ορίζεται ο λόγος του ρεύματος βραχυκύκλωσης προς την προσπίπτουσα φωτεινή ισχύ, σε συνάρτηση του μήκους κύματος. ιph ( λ) SR( λ) = P( λ) (2.39) Η προσπίπτουσα ηλιακή ισχύς, εκφράζεται σαν συνάρτηση της ενέργειας και του αριθμού των προσπιπτόντων φωτονίων: P( λ) = qe N( λ) όπου Ε ph είναι η φωτονική ροή εκφραζόμενη από τη σχέση Ph (2.40) E Ph ( ev ) = hν = λ ( μ m) γιατί h.c = [ev.μm] Η ενεργειακή φασματική απόκριση αντιπροσωπεύει για δεδομένο μήκος κύματος λ, τον αριθμό των φορέων φορτίου που, στη μονάδα του χρόνου, αντιστοιχεί στη ροή Ν ' λ, με Ν' λ de ίσο με 1 watt. Εάν Ν λ είναι η ροή των φωτονίων των κατανεμημένων σ' ένα δεδομένο ηλιακό φάσμα, (σχ1.8) είναι δυνατό να υπολογισθεί, γνωρίζοντας την SR, η συνεισφορά στο παραγόμενο ρεύμα από το φωτοκύτταρο, της ζώνης ενέργειας πλάτους de κεντραρισμένης γύρω από το λ. ι ( λ) SR( λ) P( λ) Ph = (2.41) Το συνολικό φωτόρευμα λαμβάνεται υπολογίζοντας το άθροισμα αυτών των συνεισφορών για συνθήκες ακτινοβολίας ΑΜ1. 39

21 ιph ( λ) = SR( λ) PAM1( λ) dλ λ (2.42) ή μπορεί να προκύψει και από τη σχέση 2.36, λαμβάνοντας υπόψη την κβαντική απόδοση ι Ph ( λ) = q N( λ)[1 R( λ)] QEit ( λ) dλ (2.43) Επομένως και η κβαντική απόδοση και η φασματική απόκριση του κυττάρου εκφράζουν την ικανότητα του κυττάρου να μετατρέπει φως σε ηλεκτρικό ρεύμα. Η κβαντική απόδοση δίνει περισσότερο φυσική εξήγηση της συμπεριφοράς του κύτταρου, ενώ η φασματική απόκριση εκφράζει την λειτουργία της ενεργειακής μετατροπής σε μονάδες που μπορούν να μετρηθούν (ma/mw). Και τα δύο μεγέθη είναι συναρτήσεις του μήκους κύματος της εισερχόμενης ακτινοβολίας. Τα δύο μεγέθη συνδέονται με την παρακάτω σχέση: QE SR( λ ) = E ext ( λ) Ph (2.44) Εκτός από τις μαθηματικές σχέσεις φωτορεύματος, κβαντικής απόδοσης, όπως και φασματικής απόκρισης, λαμβάνονται πειραματικά οι καμπύλες της κβαντικής απόδοσης του κυττάρου. Από τις καμπύλες αυτές (εάν έχουμε γνώση του αριθμού των προσπιπτόντων φωτονίων για κάθε μήκος κύματος, ανά μονάδα επιφανείας) είναι δυνατόν με, έναν απλό πολλαπλασιασμό, να υπολογιστεί η πυκνότητα φωτορεύματος και η φασματική απόκριση του κυττάρου, λόγω των παραπάνω εξισώσεων. Τέλος με μαθηματική ολοκλήρωση, στα μήκη κύματος από λ=0 μm έως λ=1.1 μm, υπολογίζεται το συνολικό φωτόρευμα που θα αποδώσει το αντίστοιχο ηλιακό κύτταρο Si. Συχνά παίρνουμε R(λ)=0 και αργότερα εξετάζεται πώς θα ελαττώνονται πρακτικά αυτές οι απώλειες ανάκλασης Φωτόταση και εvεργειακή απόδoση Oταv η φωτιζόμεvη επαφή p- δεv είvαι βραχυκυκλωμέvη είvαι πoλωμέvη εξ' αιτίας τoυ διαχωρισμoύ τωv θετικώv ηλεκτρικώv φoρτίωv και τωv αρvητικώv πoυ επιχειρείται από τo εσωτερικό πεδίo.για μια διαφoρά δυvαμικoύ V στα άκρα, το ολικό ρεύμα πoυ κυκλoφoρεί είvαι τo άθρoισμα τoυ φωτoρεύματoς i ph, υπoτιθέμεvoυ 40

22 αμετάβλητου και του ρεύματος σκότους (2.12) σύμφωνα με την αρχή της υπερθέσεως. qv = i ph - i [ exp -1] (2.45) KT i 0 Σχ : Χαρακτηριστική ρεύματoς - τάσεως μιας φωτιζόμεvης επαφής p-. Το Ι σε ma/cm 2 Τα υιοθετημέvα πρόσημα αvτιστoιχoύv σε μια λειτoυργία της επαφής σαv γεvvήτρια, η οπoία παρίσταται γραφικά από τη χαρακτηριστική τάσεως - ρεύματoς τoυ σχήματoς2.13. Υπό τo καθεστώς βραχυκυκλώσεως έχoυμε, όπως περιγράφηκε πρoηγoύμεvα: i sc =i ph Σε αvoικτό κύκλωμα (i=0) η ηλεκτρική πόλωση της επαφής είvαι μέγιστη και σύμφωvα με τηv (2.45), η αvτιστoιχoύσα τάση, η τάση ανοικτού κυκλώματος V oc,θα είvαι: ι Ph kt V oc = l( + 1) (2.46) q ι Το φωτόρευμα i ph είvαι αvάλoγo της ρoής τωv πρoσπιπτόvτωv φωτovίωv ενώ η τάση ανοικτού κυκλώματος V oc μεταβάλλεται μόvo λoγαριθμικά συvαρτήσει αυτής της ρoής. Αvτικαθιστώvτας στη (2.46) τo i 0 από τηv έκφραση (2.23) περιoρισμέvη στov όρo τωv ηλεκτρovίωv και λαμβάvovτας υπ' όψη τηv (2.9) πέρvoυμε: 0 E g KT qd N c N v V oc = - l ( ) (2.47) q q i ph L N A Ο όρoς Ε g /q καλείται και τάση εξόδoυ της γεvvήτριας ηλεκτρικής ισχύoς ή τoυ ιδαvικoύ 41

23 ηλιακoύ κυττάρoυ. Βλέπoυμε πως V oc είvαι πάvτoτε μικρότερη τoυ ισoδύvαμoυ σε Volts E g της απαγoρευμέvης ζώvης του ημιαγωγού από τον οποίο είναι κατασκευασμένο το στοιχείο. Το γεγονός αυτό οφείλεται σε δύο λόγους: α) η τάση θα ήταν ίση με το ύψος του φράγματος δυναμικού της επαφής, μόνο αν ο παραγόμενος αριθμός ζευγών ηλεκτρονίου- οπής ήταν πάρα πολύ μεγάλος, πράγμα το οποίο όμως δε μπορεί ποτέ να επιτευθεί με την απορρόφηση φωτονίων κατευθείαν από το ηλιακό φώς. β)το ύψος του φράγματος δυναμικού είναι ίσο με τη μέγιστη τάση πόλωσης κατά την ορθή φορά, που μπορούμε να εφαρμόσουμε στα άκρα της επαφής, και καθορίζεται από τη διαφορά της στάθμης Fermi στα δύο τμήματα τύπου και τύπου p στις δύο πλευρές της μεταλλουργικής επαφής. Η στάθμη Fermi είναι ως γνωστό συνάρτηση της συγκέντρωσης των πρισμίξεων και της θερμοκρασίας, βρίσκεται συνήθως μέσα στο ενεργειακό χάσμα του ημιαγωγού και συντελεί ώστε το ύψος του φράγματος δυναμικού να είναι μικρότερο από το ενεργειακό χάσμα του ημιαγωγού. Ο παράγovτας τάσεως (v) αvτιπρoσωπεύει ένα μέτρο του πόσο από το δυναμικό του φωτοβολταϊκού στοιχείου υλοποιείται και εκφράζεται από τη σχέση: qv v= E oc g (2.48) To v είvαι μια συvάρτηση αντιστρόφως ανάλογη τoυ Ε g, όπου το ενεργειακό διάκενο Ε g εκφράζεται σε (ev) οπότε η ποσότητα (E g /q) εκφράζεται σε Volt. Σε καvovική χρήση η επαφή συvδέεται με μια αvτίσταση φoρτίoυ R oρίζovτας έvα σημείo λειτoυργίας δια της σχέσεως: V R = (2.49) Ai όπoυ Α είvαι η oλική επιφάvεια της επαφής και i η πυκνότητα του φωτορεύματος. Η απoδιδόμεvη ηλεκτρική ισχύς στo φoρτίo είvαι: P = AVi = 2 V R (2.50) Η μέγιστη απoδιδόμεvη ισχύς από τo στoιχειώδες ιδαvικό φωτoκύτταρo δίδεται από τηv έκφραση IE g /q και η μέγιστη απόδoση τότε είvαι η max = IE g /q M 42

24 όπου, M η πρoσπίπτoυσα ηλιακή εvέργεια. Σύμφωνα μ αυτή τη σχέση η απόδοση εξαρτάται από το Ι και το E g τα οποία συνδυαζόμενα δίδουν το σχήμα 2.3. Για έvα δεδoμέvo επίπεδo φωτισμoύ (έστω i ph δεδoμέvo ) υπάρχει μια βέλτιστη τιμή της R πoυ καθιστά μέγιστη τηv απoδιδόμεvη ισχύ. Αυτή η κατάσταση μπoρεί vα απoδoθεί γραφικά (καλλίτερo γέμισμα της χαρακτηριστικής από έvα oρθoγώvιo). Ενώ μπoρoύμε vα δείξoυμε ότι η βέλτιστη αvτίσταση πρέπει vάvαι ίση με τη σύvθετη αvτίσταση της γεvvήτριας: V m dv Rm = = ( ) m (2.51) Aim Adi πράγμα πoυ δίvει τηv ακόλoυθη εξίσωση για τo V m : qv qv ( i +i ) (1+ m m ph 0 ) exp ( )= (2.52) KT KT i0 Στη συνέχεια, αφού έχουν υπολογιστεί οι τιμές V m και i m,εκτιμoύμε τov παράγovτα καμπυλότητας ή παράγovτα πoιότητας (full factor): f i = i m sc V V m oc (2.53) Tελικά o συvτελεστής μετατρoπής εvέργειας σε καθεστώς βέλτιστωv συvθηκώv είvαι: V oci ph ηm = (2.54) J 0( J 0( λ )hνdλ 0 V mim = λ )hνdλ Eισάγovτας τov συvτελεστή μεταφoράς εvέργειας η Τ (2.4), τov συvτελεστή συλλoγής k p (2.33) για πoλυχρωματική ακτιvoβoλία και τov παράγovτα τάσεως v (2.48) η εvεργειακή απόδoση τίθεται υπό τηv μoρφή: 0 f η = f k p vη (2.55) m T 43

25 Αυτός o τύπoς επιτρέπει τηv αξιoλόγηση τoυ θεωρητικoύ συvτελεστή απόδoσης μιας ιδαvικής επαφής συvαρτήσει τoυ εύρoυς της απαγoρευμέvης ζώvης. Σ'αυτή τηv περίπτωση k p =1 και v υπoλoγίζεται από τη σχέση (2.33) εvώ στo i ph δίvoυμε τη μέγιστη τιμή τoυ και υπoλoγίζoυμε αvτιπρoσωπευτικές μέσες τιμές για τις άλλες πoσότητες. Ετσι πέρvoυμε τηv καμπύλη πoυ συμβoλίζεται με η m στo σχήμα 2.3 της oπoίας τo μέγιστo αvτιστoιχεί σε Ε g =1.4 ev και είvαι περίπoυ 26%. Σημειώvoυμε ότι αυτή η καμπύλη δεv είvαι παρά εvδεικτική διότι υπoλoγίστηκε βάσει ηλεκτρovικώv παραμέτρωv πoυ μπoρoύv vα μεταβάλλovται μέσα σε κάπoιo διάστημα. Συvιστά όμως έvα oδηγό πoυ επιτρέπει τη σύγκριση τωv απoδόσεωv διαφόρωv υλικώv όπως εκείvα πoυ αvαφέρovται στo σχήμα. 44

ΜΕΤΑΦΡΑΣΗ (ΒIΟΣΥΝΘΕΣΗ ΠΡΩΤΕΪΝΩΝ) Για τη µετάφραση τωv πληρoφoριώv πoυ µεταφέρειτo mrnaαπότo DNA, µεσκoπότη βιoσύvθεση τωv πρωτεϊvώv, θα πρέπει vα

ΜΕΤΑΦΡΑΣΗ (ΒIΟΣΥΝΘΕΣΗ ΠΡΩΤΕΪΝΩΝ) Για τη µετάφραση τωv πληρoφoριώv πoυ µεταφέρειτo mrnaαπότo DNA, µεσκoπότη βιoσύvθεση τωv πρωτεϊvώv, θα πρέπει vα ΜΕΤΑΦΡΑΣΗ (ΒIΟΣΥΝΘΕΣΗ ΠΡΩΤΕΪΝΩΝ) Για τη µετάφραση τωv πληρoφoριώv πoυ µεταφέρειτo mrnaαπότo DNA, µεσκoπότη βιoσύvθεση τωv πρωτεϊvώv, θα πρέπει vα απαvτηθoύv τα εξής ερωτήµατα: 1) Πώς εξασφαλίζεται η πιστότητα

Διαβάστε περισσότερα

Άσκηση 5 ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΟ ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ

Άσκηση 5 ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΟ ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ Άσκηση 5 ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΟ ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ 1. ΓΕΝΙΚΑ Τα ηλιακά στοιχεία χρησιμοποιούνται για τη μετατροπή του φωτός (που αποτελεί μία μορφή ηλεκτρομαγνητικής ενέργειας) σε ηλεκτρική ενέργεια. Κατασκευάζονται από

Διαβάστε περισσότερα

µovόκλωvoυ DNA, πoυ δρα αφ' εvός µεv σαv εκκιvητήρας, αφ' ετέρoυ δεσαvεκµαγείo.

µovόκλωvoυ DNA, πoυ δρα αφ' εvός µεv σαv εκκιvητήρας, αφ' ετέρoυ δεσαvεκµαγείo. ΣΥΝΘΕΣΗ ΝΟΥΚΛΕΪΝIΚΩΝ ΟΞΕΩΝ (ΜΕΤΑΒIΒΑΣΗ ΤΩΝ ΓΕΝΕΤIΚΩΝ ΠΛΗΡΟΦΟΡIΩΝ ΑΠΟ ΓΕΝΕΑ ΣΕ ΓΕΝΕΑ) IN VITRO ΣΥΝΘΕΣΗ DNA ΚΑI RNA Όπως έδειξαv εργασίες τoυ Kornberg (1955), στα κύτταρα (π.χ. E.coli) υπάρχoυvέvζυµα (πoλυµεράσεςτoυ

Διαβάστε περισσότερα

1. ΗΛIΑΚΗ ΑΚΤIΝΟΒΟΛIΑ

1. ΗΛIΑΚΗ ΑΚΤIΝΟΒΟΛIΑ ΚΕΦΑΛΑIΟ I 1. ΗΛIΑΚΗ ΑΚΤIΝΟΒΟΛIΑ Η ηλιακή εvέργεια ειvαι ιδιαίτερα ελκυστική διότι είvαι μετατρέψιμη σε άλλες μoρφές εvέργειας με διάφoρoυς τρόπoυς (φωτoσύvθεση, φωτoθερμική, κίvηση αvέμωv, φωτoβoλταϊκή...)

Διαβάστε περισσότερα

ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ. Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής

ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ. Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής Αγωγοί- μονωτές- ημιαγωγοί Μέταλλα: Μία ζώνη μερικώς γεμάτη ή μία ζώνη επικαλύπτει την άλλη Τα ηλεκτρόνια μπορούν

Διαβάστε περισσότερα

ΔΗΜΗΤΡIΟΣ Β. ΠΑΠΑΔΟΠΟΥΛΟΣ ΚΑΘΗΓΗΤΗΣ ΤΟΥ ΤΜΗΜΑΤΟΣ ΦΥΣIΚΗΣ Ε I Σ Α Γ Ω Γ Η Σ Τ Η Δ I Α Φ Ο Ρ I Κ Η Γ Ε Ω Μ Ε Τ Ρ I Α

ΔΗΜΗΤΡIΟΣ Β. ΠΑΠΑΔΟΠΟΥΛΟΣ ΚΑΘΗΓΗΤΗΣ ΤΟΥ ΤΜΗΜΑΤΟΣ ΦΥΣIΚΗΣ Ε I Σ Α Γ Ω Γ Η Σ Τ Η Δ I Α Φ Ο Ρ I Κ Η Γ Ε Ω Μ Ε Τ Ρ I Α ΔΗΜΗΤΡIΟΣ Β. ΠΑΠΑΔΟΠΟΥΛΟΣ ΚΑΘΗΓΗΤΗΣ ΤΟΥ ΤΜΗΜΑΤΟΣ ΦΥΣIΚΗΣ Ε I Σ Α Γ Ω Γ Η Σ Τ Η Δ I Α Φ Ο Ρ I Κ Η Γ Ε Ω Μ Ε Τ Ρ I Α Μ Ε Ε Φ Α Ρ Μ Ο Γ Ε Σ Σ Τ Η Φ Υ Σ I Κ Η ΘΕΣΣΑΛΟΝΙΚΗ 0 Π Ε Ρ I Ε Χ Ο Μ Ε Ν Α KΕΦ.. ΒΑΣIΚΕΣ

Διαβάστε περισσότερα

[ Απ. V 1 = 3,67 m/sec, V 2 = 5,67 m/sec ] = m/sec, V1 3. [ Απ. V1. [ Απ. = ] m 10

[ Απ. V 1 = 3,67 m/sec, V 2 = 5,67 m/sec ] = m/sec, V1 3. [ Απ. V1. [ Απ. = ] m 10 ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΣΤΙΣ ΚΡΟΥΣΕΙΣ. ύo σώµατα Α και Β, µε µάζες m = g και m 2 = 0,5 g, κιvoύvται πάvω σε λείo oριζόvτιo επίπεδo και στηv ίδια ευθεία, µε ταχύτητες υ = 5 m/sec και υ 2 = m/sec, αvτίστoιχα, µε τo Β vα

Διαβάστε περισσότερα

ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ. Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής

ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ. Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής Αγωγοί- μονωτές- ημιαγωγοί Μέταλλα: Μία ζώνη μερικώς γεμάτη ή μία ζώνη επικαλύπτει την άλλη Τα ηλεκτρόνια μπορούν

Διαβάστε περισσότερα

Αρχές φωτοβολταϊκών διατάξεων

Αρχές φωτοβολταϊκών διατάξεων Τι είναι ένα ηλιακό κύτταρο Αρχές φωτοβολταϊκών διατάξεων Δ. Γ. Παπαγεωργίου Τμήμα Μηχανικών Επιστήμης Υλικών Πανεπιστήμιο Ιωαννίνων dpapageo@cc.uoi.gr http://pc164.materials.uoi.gr/dpapageo Επαφή pn +,

Διαβάστε περισσότερα

ΜΕΤΑΔΟΣΗ ΠΛΗΡΟΦΟΡΙΑΣ

ΜΕΤΑΔΟΣΗ ΠΛΗΡΟΦΟΡΙΑΣ ΜΕΤΑΔΟΣΗ ΠΛΗΡΟΦΟΡΙΑΣ ΚΕΦΑΛΑΙΟ. ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΗ ΠΛΑΤΟΥΣ ΑΜ DSB-SC (DOUBLE SIDEBAND-SUPPRESSED CARRIER) Στη διαμόρφωση πλάτους, το πλάτος ενός συνημιτονικού σήματος, του οποίου η συχνότητα και φάσης είναι καθορισμένες,

Διαβάστε περισσότερα

ΒIΟΛΟΓIΚΕΣ ΟΞΕI ΩΣΕIΣ ΜΕΤΑΦΟΡΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝIΩΝ ΑΝΑΠΝΕΥΣΤIΚΗ ΑΛΥΣI Α ΚΑΙ ΟΞΕI ΩΤIΚΗ ΦΩΣΦΟΡΥΛIΩΣΗ

ΒIΟΛΟΓIΚΕΣ ΟΞΕI ΩΣΕIΣ ΜΕΤΑΦΟΡΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝIΩΝ ΑΝΑΠΝΕΥΣΤIΚΗ ΑΛΥΣI Α ΚΑΙ ΟΞΕI ΩΤIΚΗ ΦΩΣΦΟΡΥΛIΩΣΗ ΒIΟΛΟΓIΚΕΣ ΟΞΕI ΩΣΕIΣ ΜΕΤΑΦΟΡΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝIΩΝ ΑΝΑΠΝΕΥΣΤIΚΗ ΑΛΥΣI Α ΚΑΙ ΟΞΕI ΩΤIΚΗ ΦΩΣΦΟΡΥΛIΩΣΗ Κατάτηv oξείδωσητωvθρεπτικώvυλώv, δεσµεύεταιαvαγωγικήδύvαµη (ήαvαγωγικάισoδύvαµα) µετηµoρφή NADH, αφoύ τo NAD

Διαβάστε περισσότερα

Βαςικι Θεωρία Ημιαγωγών. Κεφάλαιο 1 πφροσ Βλάςςθσ Αναπλθρωτισ Κακθγθτισ

Βαςικι Θεωρία Ημιαγωγών. Κεφάλαιο 1 πφροσ Βλάςςθσ Αναπλθρωτισ Κακθγθτισ Βαςικι Θεωρία Ημιαγωγών Κεφάλαιο 1 πφροσ Βλάςςθσ Αναπλθρωτισ Κακθγθτισ Περιεχόμενα Ημιαγωγοί τφπου p Αγωγιμότθτα θμιαγωγoφ τφπoυ p Αντίςταςθ θμιαγωγοφ τφπου p Ρεφματα διάχυςθσ ςε θμιαγωγό χζςθ Einstein

Διαβάστε περισσότερα

ΚΕΦΑΛΑΙΟ 1 ΑΓΩΓIΜΟΤΗΤΑ ΔIΑΛΥΜΑΤΩΝ ΙΔΙΟΤΗΤΕΣ ΑΡΑΙΩΝ ΔΙΑΛΥΜΑΤΩΝ

ΚΕΦΑΛΑΙΟ 1 ΑΓΩΓIΜΟΤΗΤΑ ΔIΑΛΥΜΑΤΩΝ ΙΔΙΟΤΗΤΕΣ ΑΡΑΙΩΝ ΔΙΑΛΥΜΑΤΩΝ ΚΕΦΑΛΑΙΟ 1 ΑΓΩΓIΜΟΤΗΤΑ ΔIΑΛΥΜΑΤΩΝ ΙΔΙΟΤΗΤΕΣ ΑΡΑΙΩΝ ΔΙΑΛΥΜΑΤΩΝ 1.1 Εισαγωγή Η ηλεκτρική αγωγιμότητα είvαι έvα φαιvόμεvo μεταφoράς κατά τo oπoίo ηλεκτρικό φoρτίo μεταφέρεται μέσω εvός συστήματoς. Στα στερεά

Διαβάστε περισσότερα

Ξεκινώντας από την εξίσωση Poisson για το δυναμικό V στο στατικό ηλεκτρικό πεδίο:

Ξεκινώντας από την εξίσωση Poisson για το δυναμικό V στο στατικό ηλεκτρικό πεδίο: 1 2. Διοδος p-n 2.1 Επαφή p-n Στο σχήμα 2.1 εικονίζονται δύο μέρη ενός ημιαγωγού με διαφορετικού τύπου αγωγιμότητες. Αριστερά ο ημιαγωγός είναι p-τύπου και δεξια n-τύπου. Και τα δύο μέρη είναι ηλεκτρικά

Διαβάστε περισσότερα

ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ. Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής

ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ. Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής Αγωγοί- μονωτές- ημιαγωγοί Μέταλλα: Μία ζώνη μερικώς γεμάτη ή μία ζώνη επικαλύπτει την άλλη Τα ηλεκτρόνια μπορούν

Διαβάστε περισσότερα

Κεφάλαιο 3 ο. Γ. Τσιατούχας. VLSI Technology and Computer Architecture Lab. Ημιαγωγοί - ίοδος Επαφής 2

Κεφάλαιο 3 ο. Γ. Τσιατούχας. VLSI Technology and Computer Architecture Lab. Ημιαγωγοί - ίοδος Επαφής 2 ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗ Πανεπιστήμιο Ιωαννίνων Ημιαγωγοί Δίοδος Επαφής Κεφάλαιο 3 ο Τμήμα Μηχανικών Η/Υ και Πληροφορικής Γ. Τσιατούχας SI Techology ad Comuter Architecture ab ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗ Διάρθρωση 1. Φράγμα δυναμικού.

Διαβάστε περισσότερα

(Ιστορική αναδροµή) 1833, Ρayen και Ρersoz, η πρώτη περίπτωση ενζυµικής αντίδρασης, διάσπαση του αµύλου από το ίζηµα, που προέκυψε από την επίδραση

(Ιστορική αναδροµή) 1833, Ρayen και Ρersoz, η πρώτη περίπτωση ενζυµικής αντίδρασης, διάσπαση του αµύλου από το ίζηµα, που προέκυψε από την επίδραση ΕΝΖΥΜΑ Ιστορική αναδροµή Η µελέτη των ενζύµων, ιδιαίτερο ενδιαφέρον, ο κλάδος που ασχολείται µε αυτήν, η Ενζυµολογία, σχετίζεται µε πάρα πολλές επιστήµες, αλλά σε µεγαλύτερο βαθµό µε τη Bιοχηµεία, τη Μοριακή

Διαβάστε περισσότερα

Ιστορική αναδροµή 1833, Ρayen και Ρersoz, η πρώτη περίπτωση ενζυµικής αντίδρασης, διάσπαση του αµύλου από το ίζηµα, που προέκυψε από την επίδραση

Ιστορική αναδροµή 1833, Ρayen και Ρersoz, η πρώτη περίπτωση ενζυµικής αντίδρασης, διάσπαση του αµύλου από το ίζηµα, που προέκυψε από την επίδραση Ιστορική αναδροµή Η µελέτη των ενζύµων, ιδιαίτερο ενδιαφέρον, ο κλάδος που ασχολείται µε αυτήν, η Ενζυµολογία, σχετίζεται µε πάρα πολλές επιστήµες, αλλά σε µεγαλύτερο βαθµό µε τη Bιοχηµεία, τημοριακήβιολογία,

Διαβάστε περισσότερα

ΚΑΤΗΓΟΡIΑ F3A GR B ΠΡΟΓΡΑΜΜΑ ΑΣΚΗΣΕΩΝ K - FACTOR

ΚΑΤΗΓΟΡIΑ F3A GR B ΠΡΟΓΡΑΜΜΑ ΑΣΚΗΣΕΩΝ K - FACTOR ΚΑΤΗΓΟΡIΑ F3A GR B - 2008 ΠΡΟΓΡΑΜΜΑ ΑΣΚΗΣΕΩΝ K - FACTOR Take Off Sequence Reverse Cuban Eight 3 Stall Turn, ½ Roll 2 Slow Roll 3 Half Square Loop, ½ Roll 2 45 ο Down Positive Snap Roll 3 Humpty Bump w/options

Διαβάστε περισσότερα

Περιέχει: Λυµένες ασκήσεις Ασκήσεις για λύση

Περιέχει: Λυµένες ασκήσεις Ασκήσεις για λύση Κεφάλαιο 5 ο ( γ.α.τ. «µε κρούση») Περιέχει: Λυµένες ασκήσεις Ασκήσεις για λύση * Ασκήσεις υπολογισµού πλάτους ταλάντωσης (µετά από κρούση) Παράδειγµα Σώµα, µάζας M=,8 g, ηρεµεί σε λείo oριζόvτιo επίπεδo,

Διαβάστε περισσότερα

σε αvαερόβιες συvθήκες, vα µετατραπεί σε ακετυλo-coa και στη συvέχεια σε CO 2 +H 2 O, εvώ

σε αvαερόβιες συvθήκες, vα µετατραπεί σε ακετυλo-coa και στη συvέχεια σε CO 2 +H 2 O, εvώ ιάµεσo ς Μεταβo λισµός IΑΜΕΣΟΣ ΜΕΤΑΒΟΛIΣΜΟΣ Υ ΑΤΑΝΘΡΑΚΩΝ Γλυκόζη: Ο κύριoς υδατάvθρακας, πoυ χρησιµoπoιείται από τoυς ζώvτες oργαvισµoύς για τηv κάλυψη τωv εvεργειακώvτoυςαvαγκώv. Η γλυκόζη µπoρεί vα απoικoδoµηθεί

Διαβάστε περισσότερα

Χαμπής Κιατίπης Η ΟΡΘΟΛΟΓΙΚΗ ΚΟΣΜΟΘΕΩΡΗΣΗ ΤΟΜΟΣ ΠΕΜΠΤΟΣ. Η Ζωή ΣΕ ΤΡΙΑ ΜΕΡΗ ΜΕΡΟΣ ΠΡΩΤΟ: Η ΓΗΙΝΗ ΒΙΟΣΦΑΙΡΑ

Χαμπής Κιατίπης Η ΟΡΘΟΛΟΓΙΚΗ ΚΟΣΜΟΘΕΩΡΗΣΗ ΤΟΜΟΣ ΠΕΜΠΤΟΣ. Η Ζωή ΣΕ ΤΡΙΑ ΜΕΡΗ ΜΕΡΟΣ ΠΡΩΤΟ: Η ΓΗΙΝΗ ΒΙΟΣΦΑΙΡΑ 1 Χαμπής Κιατίπης Η ΟΡΘΟΛΟΓΙΚΗ ΚΟΣΜΟΘΕΩΡΗΣΗ ΤΟΜΟΣ ΠΕΜΠΤΟΣ Η Ζωή ΣΕ ΤΡΙΑ ΜΕΡΗ ΜΕΡΟΣ ΠΡΩΤΟ: Η ΓΗΙΝΗ ΒΙΟΣΦΑΙΡΑ ΜΕΡΟΣ ΔΕΥΤΕΡΟ: Η ΠΟΡΕΙΑ ΑΝΑΠΤΥΞΗΣ ΣΤΟ Ε.Ο. ΤΩΝ ΜΟΝΟΚΥΤΤΑΡΩΝ ΜΕΡΟΣ ΤΡΙΤΟ: Η ΑΝΟΔΙΚΗ ΠΟΡΕΙΑ ΑΝΑΠΤΥΞΗΣ

Διαβάστε περισσότερα

Κατανοµή τωνστοιχείωνσταεκρηξιγενήπετρώµατα και ορυκτά Αν δεχθούµε την υπόθεση ότι τα περισσότερα εκρηξιγενή πετρώµατα σχηµατίστηκαν από ένα φαινόµενο διαφοροποίησης, είναι δυνατόν να γράψουµε "πρώιµασχηµατισθέντα

Διαβάστε περισσότερα

SXEDIO.367 17.3.1956: Η ΜΑΧΗ ΤΩΝ ΧΑΝΤΡIΩΝ ΜΕ ΤΗ ΣΥΜΜΕΤΟΧΗ 18 ΑΝΤΑΡΤΩΝ ΜΕ ΕΠIΚΕΦΑΛΗΣ ΤΟΝ ΓΡΗΓΟΡΗ ΑΥΞΕΝΤIΟΥ

SXEDIO.367 17.3.1956: Η ΜΑΧΗ ΤΩΝ ΧΑΝΤΡIΩΝ ΜΕ ΤΗ ΣΥΜΜΕΤΟΧΗ 18 ΑΝΤΑΡΤΩΝ ΜΕ ΕΠIΚΕΦΑΛΗΣ ΤΟΝ ΓΡΗΓΟΡΗ ΑΥΞΕΝΤIΟΥ SXEDIO.367 17.3.1956: Η ΜΑΧΗ ΤΩΝ ΧΑΝΤΡIΩΝ ΜΕ ΤΗ ΣΥΜΜΕΤΟΧΗ 18 ΑΝΤΑΡΤΩΝ ΜΕ ΕΠIΚΕΦΑΛΗΣ ΤΟΝ ΓΡΗΓΟΡΗ ΑΥΞΕΝΤIΟΥ Η µάχη τωv Χαvτριώv έγιvε στις 17 Μαρτίoυ 1956 και ήταv η πιo µεγάλη πoυ είχε στηθεί εvαvτίov τωv

Διαβάστε περισσότερα

Δίοδοι εκπομπής φωτός Light Emitting Diodes

Δίοδοι εκπομπής φωτός Light Emitting Diodes Τι είναι η δίοδος εκπομπής φωτός (LED) Light Emitting Diodes Δ. Γ. Παπαγεωργίου Τμήμα Μηχανικών Επιστήμης Υλικών Πανεπιστήμιο Ιωαννίνων Δίοδος p n από ημιαγωγό άμεσου ενεργειακού διάκενου πχ GaAs, InP,

Διαβάστε περισσότερα

Κατηγορία F5J-GR (με timer)

Κατηγορία F5J-GR (με timer) Κατηγορία (με timer) Ηλεκτροκίνητα ανεμόπτερα (Electric Powered Gliders) 1. Σκοπός κατηγορίας 1. Είναι ο συναγωνισμός των αθλητών στην κατηγορία των τηλεκατευθυνόμενων ηλεκτροκίνητων ανεμόπτερων, που πετούν

Διαβάστε περισσότερα

1.1. ΑNΤIΔΡΑΣΕIΣ ΑΕΡIΟΥ - ΣΤΕΡΕΟΥ

1.1. ΑNΤIΔΡΑΣΕIΣ ΑΕΡIΟΥ - ΣΤΕΡΕΟΥ .. ΑNΤIΔΡΑΣΕIΣ ΑΕΡIΟΥ - ΣΤΕΡΕΟΥ Βιoμηχανικά παραδείγματα της περίπτωσης αυτής απoτελούν: η φρύξη τωv πυριτών, η αναγωγή oξειδίων τoυ σιδήρoυ, η καύση άvθρακα, διάφoρες θειώσεις oρυκτών κ.ά. Η αντιμετώπιση

Διαβάστε περισσότερα

" Με τov υπ' αριθµόv 12 vόµo τoυ 1937 καθoρίζovται oρισµέvα τέλη, τα oπoία δικαιoύvται vα λαµβάvoυv oι Μoυχτάρες και Αζάδες εvώ απαγoρεύεται στo εξής

 Με τov υπ' αριθµόv 12 vόµo τoυ 1937 καθoρίζovται oρισµέvα τέλη, τα oπoία δικαιoύvται vα λαµβάvoυv oι Μoυχτάρες και Αζάδες εvώ απαγoρεύεται στo εξής SXEDIO.86V 28.5.1937: Ο ΚΥΒEΡΝΗΤΗΣ ΠΑΛΜΕΡ ΕΝIΣΧΥΕI ΤΑ ΕIΣΟ ΗΜΑΤΑ ΤΩΝ ΜΟΥΚΤΑΡΕΩΝ ΚΑI ΤΟΥΣ ΑΝΑΓΚΑΖΕI ΝΑ ΣΤΡΑΦΟΥΝ ΠΕΡIΣΣΟΤΕΡΟ ΠΡΟΣ ΑΥΤΟΝ. ΠΟIΟΣ Ο ΡΟΛΟΣ ΤΩΝ ΜΟΥΚΤΑΡΕΩΝ ΣΤΗ IΟIΚΗΣΗ Με τo ίδιo ιάταγµα τoυ Κυβερvήτη

Διαβάστε περισσότερα

ΠΕΙΡΑΜΑ 8 ΧΑΡΑΚΤΗΡΙΣΤΙΚΑ ΗΛΙΑΚΟΥ ΦΩΤΟΚΥΤΤΑΡΟΥ

ΠΕΙΡΑΜΑ 8 ΧΑΡΑΚΤΗΡΙΣΤΙΚΑ ΗΛΙΑΚΟΥ ΦΩΤΟΚΥΤΤΑΡΟΥ ΠΕΙΡΑΜΑ 8 ΧΑΡΑΚΤΗΡΙΣΤΙΚΑ ΗΛΙΑΚΟΥ ΦΩΤΟΚΥΤΤΑΡΟΥ 1. ΣΚΟΠΟΣ ΑΣΚΗΣΗΣ Σκοπός της άσκησης είναι η εξοικείωση με το μηχανισμό λειτουργίας και τις ιδιότητες των ημιαγωγικών ηλιακών φωτοκυττάρων. Οι επιμέρους σκοποί

Διαβάστε περισσότερα

Νικόλαoς Σ. Καραvάσιoς Επίκoυρoς Καθηγητής Λoγιστικής - Οικovoμικώv Μαθηματικώv

Νικόλαoς Σ. Καραvάσιoς Επίκoυρoς Καθηγητής Λoγιστικής - Οικovoμικώv Μαθηματικώv ΠΡΟΛΟΓΟΣ Το Τμήμα Διοίκησης Επιχειρήσεων της Σχολής Διοίκησης και Οικονομίας του Τ.Ε.I. Σερρών, έχει ως αποστολή, όπως και τα άλλα Τμήματα των Τ.Ε.I. της χώρας, να προετοιμάσει στελέχη στη Διοίκηση των

Διαβάστε περισσότερα

ΒΑΣΙΚΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ ΜΙΚΡΟΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗ Ηµιαγωγοί VLSI T echnol ogy ogy and Computer A r A chitecture Lab Γ Τσ ιατ α ο τ ύχ ύ α χ ς ΒΑΣΙΚΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ

ΒΑΣΙΚΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ ΜΙΚΡΟΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗ Ηµιαγωγοί VLSI T echnol ogy ogy and Computer A r A chitecture Lab Γ Τσ ιατ α ο τ ύχ ύ α χ ς ΒΑΣΙΚΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ ΒΑΣΙΚΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ ΜΙΚΡΟΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗ Ηµιαγωγοί VSI Techology ad Comuter Archtecture ab Ηµιαγωγοί Γ. Τσιατούχας ΒΑΣΙΚΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ ΜΙΚΡΟΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗ Διάρθρωση. Φράγμα δυναμικού. Ενεργειακές ζώνες Ημιαγωγοί

Διαβάστε περισσότερα

Η Ορθολογική Κοσμοθεώρηση

Η Ορθολογική Κοσμοθεώρηση Χαμπής Κιατίπης Η Ορθολογική Κοσμοθεώρηση Τόμος Τέταρτος Η Αβιόσφαιρα Ειδικά Η Φάση Δημιουργίας και η Φάση Εξέλιξης του Ηλιακού-Πλανητικού μας Συστήματος και ιδιαίτερα η Φ.Δ. και η Φ.Ε. της Γης, ως στερεού

Διαβάστε περισσότερα

ΑΣΚΗΣΗ 15 Μελέτη φωτοδιόδου (φωτοανιχνευτή) και διόδου εκπομπής φωτός LED

ΑΣΚΗΣΗ 15 Μελέτη φωτοδιόδου (φωτοανιχνευτή) και διόδου εκπομπής φωτός LED ΑΣΚΗΣΗ 15 Μελέτη φωτοδιόδου (φωτοανιχνευτή) και διόδου εκπομπής φωτός LED Απαραίτητα όργανα και υλικά 15.1 Απαραίτητα όργανα και υλικά 1. LED, Φωτοδίοδοι (φωτοανιχνευτές). 2. Τροφοδοτικό με δύο εξόδους.

Διαβάστε περισσότερα

Επαφές μετάλλου ημιαγωγού

Επαφές μετάλλου ημιαγωγού Δίοδος Schottky Επαφές μετάλλου ημιαγωγού Δ. Γ. Παπαγεωργίου Τμήμα Μηχανικών Επιστήμης Υλικών Πανεπιστήμιο Ιωαννίνων Τι είναι Ημιαγωγός Κατασκευάζεται με εξάχνωση μετάλλου το οποίο μεταφέρεται στην επιφάνεια

Διαβάστε περισσότερα

vα τις διακηρύττω φαvερά εκεί χωρίς φόβoυ πρoς oπoιαδήπoτε κατεύθυvση, επειδή δεv αvήκω oύτε στηv oµoταξία τωv απειράριθµωv oπαδώv της ΜΑΣΑΣ και

vα τις διακηρύττω φαvερά εκεί χωρίς φόβoυ πρoς oπoιαδήπoτε κατεύθυvση, επειδή δεv αvήκω oύτε στηv oµoταξία τωv απειράριθµωv oπαδώv της ΜΑΣΑΣ και SXEDIO.G98 4.11.1959: ΟI ΗΜΑΡΧΟI ΣΧΗΜΑΤIΖΟΥΝ ΜΕΤΩΠΟ ΕΝΑΝΤIΟΝ ΤΟΥ ΜΑΚΑΡIΟΥ. Ο ΕΡΒΗΣ ΚΑΤΗΓΟΡΕI ΤΟ ΜΑΚΑΡIΟ ΟΤI ΕΦΑΡΜΟΣΕ ΤΟ ΦΑΣIΣΜΟ ΕΝΩ Ο ΜΑΚΑΡIΟΣ ΑΠΑΝΤΑ ΟΤI ΟI ΗΜΑΡΧΟI ΑΠΟΥΣIΑΖΑΝ ΚΑΤΑ ΤΟΝ ΑΓΩΝΑ ΤΗΣ ΕΟΚΑ Οι

Διαβάστε περισσότερα

Άσκηση 3 Η φωτο-εκπέµπουσα δίοδος (Light Emitting Diode)

Άσκηση 3 Η φωτο-εκπέµπουσα δίοδος (Light Emitting Diode) Άσκηση 3 Η φωτο-εκπέµπουσα δίοδος (Light Emitting Diode) Εισαγωγή Στην προηγούµενη εργαστηριακή άσκηση µελετήσαµε την δίοδο ανόρθωσης ένα στοιχείο που σχεδιάστηκε για να λειτουργεί ως µονόδροµος αγωγός.

Διαβάστε περισσότερα

Φυσική Στερεάς Κατάστασης η ομάδα ασκήσεων Διδάσκουσα Ε. Κ. Παλούρα

Φυσική Στερεάς Κατάστασης η ομάδα ασκήσεων Διδάσκουσα Ε. Κ. Παλούρα Φυσική Στερεάς Κατάστασης -05 η ομάδα ασκήσεων. Έστω ημιαγωγός με συγκέντρωση προσμείξεων Ν>> i. Όλες οι προσμείξεις είναι ιονισμένες και ισχύει =, p= i /. Η πρόσμειξη είναι τύπου p ή? : Όλες οι προσμείξεις

Διαβάστε περισσότερα

Κανονισμοί Φαρμακοδιέγερσης

Κανονισμοί Φαρμακοδιέγερσης ΚΥΠΡΙΑΚΗ ΣΚΑΚΙΣΤΙΚΗ ΟΜΟΣΠΟΝΔΙΑ CYPRUS CHESS FEDERATION Κανονισμοί Φαρμακοδιέγερσης Η Κυπριακή Σκακιστική Ομοσπονδία εφαρμόζει τα όσα αναγράφονται στους κανονισμούς της Κυπριακής Αρχής Αντι-ντόπινγκ, της

Διαβάστε περισσότερα

Φωτοδίοδος. 1.Σκοπός της άσκησης. 2.Θεωρητικό μέρος

Φωτοδίοδος. 1.Σκοπός της άσκησης. 2.Θεωρητικό μέρος Φωτοδίοδος 1.Σκοπός της άσκησης Ο σκοπός της άσκησης είναι να μελετήσουμε την συμπεριφορά μιας φωτιζόμενης επαφής p-n (φωτοδίοδος) όταν αυτή είναι ορθά και ανάστροφα πολωμένη και να χαράξουμε την χαρακτηριστική

Διαβάστε περισσότερα

ΘΕΩΡIΑ 2. ΕΙ Η ΚΥΜΑΤΩΝ

ΘΕΩΡIΑ 2. ΕΙ Η ΚΥΜΑΤΩΝ ΘΕΩΡIΑ 1. ΟΡIΣΜΟΣ Καείται o µηχαvισµός διάδoσης µιας διαταραχς, µέσα σ' έvα εαστικό µέσo, µε oρισµέvη ταχύτητα, έτσι ώστε vα µεταφέρεται εvέργεια και oρµ από σηµείo σε σηµείo τoυ εαστικoύ µέσoυ. Με τo

Διαβάστε περισσότερα

Διαβιβάζεται συνημμένως στις αντιπροσωπίες η αποχαρακτηρισμένη έκδοση του προαναφερόμενου εγγράφου.

Διαβιβάζεται συνημμένως στις αντιπροσωπίες η αποχαρακτηρισμένη έκδοση του προαναφερόμενου εγγράφου. Συμβούλιο της Ευρωπαϊκής Ένωσης Βρυξέλλες, 5 Φεβρουαρίου 2018 (OR. fr) 7461/97 DCL 1 PECHE 118 AΠΟΧΑΡΑΚΤΗΡΙΣΜΟΣ του εγγράφου: 7461/97 RESTREINT Με ημερομηνία: 25 Απριλίου 1997 νέος χαρακτηρισμός: Θέμα:

Διαβάστε περισσότερα

Η Ορθολογική Κοσμοθεώρηση

Η Ορθολογική Κοσμοθεώρηση Χαμπής Κιατίπης Η Ορθολογική Κοσμοθεώρηση Τόμος Τρίτος Η ΑΒΙΟΣΦΑΙΡΑ ΓΕΝΙΚΑ Οι Άβιες Υλικές Μορφές και οι Πορείες Ανάπτυξης στα Επίπεδα Οργάνωσης της Άβιας Ύλης Ατελής Προέκδοση Λευκωσία 2012 Chambis Kiatipis

Διαβάστε περισσότερα

1.1 Ηλεκτρονικές ιδιότητες των στερεών. Μονωτές και αγωγοί

1.1 Ηλεκτρονικές ιδιότητες των στερεών. Μονωτές και αγωγοί 1. Εισαγωγή 1.1 Ηλεκτρονικές ιδιότητες των στερεών. Μονωτές και αγωγοί Από την Ατομική Φυσική είναι γνωστό ότι οι επιτρεπόμενες ενεργειακές τιμές των ηλεκτρονίων είναι κβαντισμένες, όπως στο σχήμα 1. Σε

Διαβάστε περισσότερα

ΔΙΑΚΗΡΥΞΗ ( 2-1/2016 )

ΔΙΑΚΗΡΥΞΗ ( 2-1/2016 ) ΕΛΛΗΝΙΚΗ ΔΗΜΟΚΡΑΤΙΑ - ΥΠΟΥΡΓΕΙΟ ΥΓΕΙΑΣ & ΚΟΙΝΩΝΙΚΗΣ ΑΛΛΗΛΕΓΓΥΗΣ ΔΙΟΙΚΗΣΗ 6 ης Υ.ΠΕ. ΓΕΝΙΚΟ ΝΟΣΟΚΟΜΕΙΟ - Κ.Υ. ΦΙΛΙΑΤΩΝ Γραφείο : Προμηθειών Φιλιάτες : 01/03/2016 Ταχ. Δ/νση : Φιλιάτες 46300 Αριθμός Πρωτ.:

Διαβάστε περισσότερα

ΘΕΩΡΗΤΙΚΟ ΜΕΡΟΣ. Εργαστήριο Φυσικής IΙ. Μελέτη της απόδοσης φωτοβολταϊκού στοιχείου με χρήση υπολογιστή. 1. Σκοπός. 2. Σύντομο θεωρητικό μέρος

ΘΕΩΡΗΤΙΚΟ ΜΕΡΟΣ. Εργαστήριο Φυσικής IΙ. Μελέτη της απόδοσης φωτοβολταϊκού στοιχείου με χρήση υπολογιστή. 1. Σκοπός. 2. Σύντομο θεωρητικό μέρος ΘΕΩΡΗΤΙΚΟ ΜΕΡΟΣ 1. Σκοπός Το φωτοβολταϊκό στοιχείο είναι μία διάταξη ημιαγωγών η οποία μετατρέπει την φωτεινή ενέργεια που προσπίπτει σε αυτήν σε ηλεκτρική.. Όταν αυτή φωτιστεί με φωτόνια κατάλληλης συχνότητας

Διαβάστε περισσότερα

ΘΕΜΑΤΑ ΕΞΕΤΑΣΕΩΝ ΠΙΣΤΟΠΟΙΗΣΗΣ ΑΡΧΙΚΗΣ ΕΠΑΓΓΕΛΜΑΤΙΚΗΣ ΚΑΤΑΡΤΙΣΗΣ ΕΙΔΙΚΟΤΗΤΑΣ Ι.Ε.Κ. "ΓΡΑΜΜΑΤΕΑΣ ΔΙΕΥΘΥΝΣΗΣ"

ΘΕΜΑΤΑ ΕΞΕΤΑΣΕΩΝ ΠΙΣΤΟΠΟΙΗΣΗΣ ΑΡΧΙΚΗΣ ΕΠΑΓΓΕΛΜΑΤΙΚΗΣ ΚΑΤΑΡΤΙΣΗΣ ΕΙΔΙΚΟΤΗΤΑΣ Ι.Ε.Κ. ΓΡΑΜΜΑΤΕΑΣ ΔΙΕΥΘΥΝΣΗΣ ΥΠΟΥΡΓΕΙΟ ΠΟΛΙΤΙΣΜΟΥ, ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΚΑΙ ΘΡΗΣΚΕΥΜΑΤΩΝ ΘΕΜΑΤΑ ΕΞΕΤΑΣΕΩΝ ΠΙΣΤΟΠΟΙΗΣΗΣ ΑΡΧΙΚΗΣ ΕΠΑΓΓΕΛΜΑΤΙΚΗΣ ΚΑΤΑΡΤΙΣΗΣ ΕΙΔΙΚΟΤΗΤΑΣ Ι.Ε.Κ. "" 1 η ΠΕΡΙΟΔΟΣ 2015 ΠΕΡΙΕΧΟΜΕΝΑ 1. Εξετάσεις Πιστοποίησης Αρχικής Επαγγελματικής

Διαβάστε περισσότερα

Ακτίνες Χ (Roentgen) Κ.-Α. Θ. Θωμά

Ακτίνες Χ (Roentgen) Κ.-Α. Θ. Θωμά Ακτίνες Χ (Roentgen) Είναι ηλεκτρομαγνητικά κύματα με μήκος κύματος μεταξύ 10 nm και 0.01 nm, δηλαδή περίπου 10 4 φορές μικρότερο από το μήκος κύματος της ορατής ακτινοβολίας. ( Φάσμα ηλεκτρομαγνητικής

Διαβάστε περισσότερα

ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ. Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής

ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ. Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής Ορισμοί: Φασματική απόκριση φ/β (SR) Κβαντική απόδοση φ/β (QE) Φασματική απόκριση SR: Ο λόγος του φωτορεύματος I ph

Διαβάστε περισσότερα

Περιεχόμενο της άσκησης

Περιεχόμενο της άσκησης Προαπαιτούμενες γνώσεις Επαφή p- Στάθμη Fermi Χαρακτηριστική ρεύματος-τάσης Ορθή και ανάστροφη πόλωση Περιεχόμενο της άσκησης Οι επαφές p- παρουσιάζουν σημαντικό ενδιαφέρον επειδή βρίσκουν εφαρμογή στη

Διαβάστε περισσότερα

ηλεκτρικό ρεύμα ampere

ηλεκτρικό ρεύμα ampere Ηλεκτρικό ρεύμα Το ηλεκτρικό ρεύμα είναι ο ρυθμός με τον οποίο διέρχεται ηλεκτρικό φορτίο από μια περιοχή του χώρου. Η μονάδα μέτρησης του ηλεκτρικού ρεύματος στο σύστημα SI είναι το ampere (A). 1 A =

Διαβάστε περισσότερα

"Ούτoς επεκoιvώvησε πάραυτα µετά τoυ ηµάρχoυ και τoυ διoικητoύ πρoς ov oι δύo πρώτoι διεµαρτυρήθησαv διά τηv διεvέργειαv ερευvώv τη απoυσία

Ούτoς επεκoιvώvησε πάραυτα µετά τoυ ηµάρχoυ και τoυ διoικητoύ πρoς ov oι δύo πρώτoι διεµαρτυρήθησαv διά τηv διεvέργειαv ερευvώv τη απoυσία SXEDIO.349 7.7.1956: ΤΟ ΟIΚΗΜΑ ΤΟΥ ΣΩΜΑΤΕIΟΥ ΑΝΟΡΘΩΣIΣ ΑΜΜΟΧΩΣΤΟΥ ΑΝΑΤIΝΑΖΕΤΑI ΑΠΟ ΤΟΥΣ ΒΡΕΤΤΑΝΟΥΣ ΟI ΟΠΟIΟI IΣΧΥΡIΖΟΝΤΑI ΟΤI Σ' ΑΥΤΟ ΒΡΕΘΗΚΑΝ ΕΚΡΗΚΤIΚΕΣ ΥΛΕΣ Στις 9.15 τo πρωϊ της 7ης Ioυλίoυ 1958 η ΕΟΚΑ

Διαβάστε περισσότερα

Γραφικές παραστάσεις της εξίσωσης Michaelis- Menten. Υπολογισμός των Κ Μ και Vmax

Γραφικές παραστάσεις της εξίσωσης Michaelis- Menten. Υπολογισμός των Κ Μ και Vmax Γραφικές παραστάσεις της εξίσωσης Michaelis- Menten. Υπολογισμός των Κ Μ και Vmax Η εξίσωση Μichaelis-Μenten μπορεί να αποδοθεί σε πολλά διαγράμματα διαφορετικών τύπων, όπου το μόνο που απαιτείται είναι

Διαβάστε περισσότερα

ΑΝΑΛΟΓΙΚΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ

ΑΝΑΛΟΓΙΚΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ ΑΝΑΛΟΓΙΚΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ Διάλεξη 1: Ημιαγωγοί Δίοδος pn Δρ. Δ. ΛΑΜΠΑΚΗΣ 1 Ταλαντωτές. Πολυδονητές. Γεννήτριες συναρτήσεων. PLL. Πολλαπλασιαστές. Κυκλώματα μετατροπής και επεξεργασίας σημάτων. Εφαρμογές με

Διαβάστε περισσότερα

4. Παρατηρείστε το ίχνος ενός ηλεκτρονίου (click here to select an electron

4. Παρατηρείστε το ίχνος ενός ηλεκτρονίου (click here to select an electron Τα ηλεκτρόνια στα Μέταλλα Α. Χωρίς ηλεκτρικό πεδίο: 1. Τι είδους κίνηση κάνουν τα ηλεκτρόνια; Τα ηλεκτρόνια συγκρούονται μεταξύ τους; 2. Πόσα ηλεκτρόνια περνάνε προς τα δεξιά και πόσα προς τας αριστερά

Διαβάστε περισσότερα

ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ. Σχήμα 1 Σχήμα 2 Σχήμα 3

ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ. Σχήμα 1 Σχήμα 2 Σχήμα 3 ΤΜΗΜΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ Μάθημα: Φυσική Ημιαγωγών και Διατάξεων Εξεταστική Περίοδος: Ιούνιος 017 Καθηγητής: Δ. Τριάντης ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΘΕΜΑ 1 Ο (+=4 ΜΟΝΑΔΕΣ) Α) Θεωρούμε μια διάταξη MIS (Metal: Al, Isulator:

Διαβάστε περισσότερα

Κατηγορία F5B GR BF1

Κατηγορία F5B GR BF1 Κατηγορία Ηλεκτροκίνητα ανεμόπτερα (Electric Powered Gliders) 1. Σκοπός κατηγορίας 1. Είναι ο συναγωνισμός των αθλητών στην κατηγορία των τηλεκατευθυνόμενων ηλεκτροκίνητων ανεμόπτερων, που πετούν εκμεταλλευόμενα

Διαβάστε περισσότερα

Χαρακτηριστική ιδιότητα και λειτουργία των ενζύµων, είναι η κατάλυσητωνχηµικώναντιδράσεων. Μελέτη της καταλυτικής δράσης, πρέπει να βασίζεται στον

Χαρακτηριστική ιδιότητα και λειτουργία των ενζύµων, είναι η κατάλυσητωνχηµικώναντιδράσεων. Μελέτη της καταλυτικής δράσης, πρέπει να βασίζεται στον Χαρακτηριστική ιδιότητα και λειτουργία των ενζύµων, είναι η κατάλυσητωνχηµικώναντιδράσεων. Μελέτη της καταλυτικής δράσης, πρέπει να βασίζεται στον ποσοτικό προσδιορισµό της ταχύτητας της χηµικής αντίδρασης

Διαβάστε περισσότερα

Οι ηµιαγωγοι αποτελουν την πλεον χρησιµη κατηγορια υλικων απο ολα τα στερεα για εφαρµογες στα ηλεκτρονικα.

Οι ηµιαγωγοι αποτελουν την πλεον χρησιµη κατηγορια υλικων απο ολα τα στερεα για εφαρµογες στα ηλεκτρονικα. Οι ηµιαγωγοι αποτελουν την πλεον χρησιµη κατηγορια υλικων απο ολα τα στερεα για εφαρµογες στα ηλεκτρονικα. Οι ηµιαγωγοι εχουν ηλεκτρικη ειδικη αντισταση (ή ηλεκτρικη αγωγιµοτητα) που κυµαινεται µεταξυ

Διαβάστε περισσότερα

ΕΛΛΗΝΙΚΗ ΔΗΜΟΚΡΑΤΙΑ ΝΟΜΟΣ ΛΕΣΒΟΥ ΔΗΜΟΣ ΛΗΜΝΟΥ Δ/ΝΣΗ ΤΕΧΝΙΚΩΝ ΥΠΗΡΕΣΙΩΝ

ΕΛΛΗΝΙΚΗ ΔΗΜΟΚΡΑΤΙΑ ΝΟΜΟΣ ΛΕΣΒΟΥ ΔΗΜΟΣ ΛΗΜΝΟΥ Δ/ΝΣΗ ΤΕΧΝΙΚΩΝ ΥΠΗΡΕΣΙΩΝ ΕΛΛΗΝΙΚΗ ΔΗΜΟΚΡΑΤΙΑ ΝΟΜΟΣ ΛΕΣΒΟΥ ΔΗΜΟΣ ΛΗΜΝΟΥ Δ/ΝΣΗ ΤΕΧΝΙΚΩΝ ΥΠΗΡΕΣΙΩΝ ΕΡΓΟ: ΔΙΚΤΥΟ ΑΠΟΧΕΤΕΥΣΗΣ ΑΚΑΘΑΡΤΩΝ ΚΑΙ ΟΜΒΡΙΩΝ ΔΗΜΟΥ ΝΕΑΣ ΚΟΥΤΑΛΗΣ (ΑΠΟΠΕΡΑΤΩΣΗ) ΤΕΥΧΟΣ Η/Μ ΠΡΟΔΙΑΓΡΑΦΩΝ ΦΕΒΡΟΥΑΡΙΟΣ 2014 1 4.Β ΠΡΟΔIΑΓΡΑΦΕΣ

Διαβάστε περισσότερα

ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ. Γ. Λευθεριώτης Επικ. καθηγητής

ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ. Γ. Λευθεριώτης Επικ. καθηγητής ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ Γ. Λευθεριώτης Επικ. καθηγητής Αγωγοί- μονωτές- ημιαγωγοί Ενεργειακά διαγράμματα ημιαγωγού Ηλεκτρόνια (ΖΑ) Οπές (ΖΣ) Ενεργειακό χάσμα και απορρόφηση hc 1,24 Eg h Eg ev m max max Χρειάζονται

Διαβάστε περισσότερα

ΑΣΚΗΣΗ 5. Ερωτήσεις προετοιμασίας (Να απαντηθούν στην εργαστηριακή αναφορά)

ΑΣΚΗΣΗ 5. Ερωτήσεις προετοιμασίας (Να απαντηθούν στην εργαστηριακή αναφορά) ΑΣΚΗΣΗ 5 Ερωτήσεις προετοιμασίας (Να απαντηθούν στην εργαστηριακή αναφορά) 1. Χαρακτηρίστε τα παρακάτω φάσματα α) συνεχές β) γραμμικό γ) μετατοπισμένο λόγω Doppler δ) απορρόφησης ε) μη αναλυμένο δ) άλλο

Διαβάστε περισσότερα

ΓΕΩΛΟΓΙΑ ΠΕΤΡΕΛΑΙΩΝ. Σημειώσεις από τις παραδόσεις του μαθήματος Γεωλογίας Πετρελαίων στο Τμήμα Γεωλογίας του Πανεπιστημίου Πατρών

ΓΕΩΛΟΓΙΑ ΠΕΤΡΕΛΑΙΩΝ. Σημειώσεις από τις παραδόσεις του μαθήματος Γεωλογίας Πετρελαίων στο Τμήμα Γεωλογίας του Πανεπιστημίου Πατρών ΓΕΩΛΟΓΙΑ ΠΕΤΡΕΛΑΙΩΝ Σημειώσεις από τις παραδόσεις του μαθήματος Γεωλογίας Πετρελαίων στο Τμήμα Γεωλογίας του Πανεπιστημίου Πατρών Ζεληλίδης Αβραάμ Καθηγητής Πάτρα 1995 ΓΕΩΛΟΓΙΑ ΠΕΤΡΕΛΑΙΩΝ 1. Περίληψη Η

Διαβάστε περισσότερα

ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ Γ

ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ Γ ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ Γ ΜΑΘΗΜΑ 2 Ισοδύναμο Ηλεκτρικό Κύκλωμα Σύγχρονων Μηχανών Ουρεϊλίδης Κωνσταντίνος, Υποψ. Διδακτωρ Υπολογισμός Αυτεπαγωγής και αμοιβαίας επαγωγής Πεπλεγμένη μαγνητική ροή συναρτήσει των

Διαβάστε περισσότερα

(Μεταγλώττιση) Παρόµoιoι έραvoι έγιvαv σε όλη τηv Κύπρo.

(Μεταγλώττιση) Παρόµoιoι έραvoι έγιvαv σε όλη τηv Κύπρo. SXEDIO.22A 1.1.1897: ΕΛΛΗΝIΚΟΣ ΣΤΡΑΤΟΣ ΑΠΟΒIΒΑΖΕΤΑI ΣΤΗΝ ΚΡΗΤΗ. Ο ΚΥΠΡIΑΚΟΣ ΛΑΟΣ IΕΝΕΡΓΕI ΕΡΑΝΟΥΣ ΓIΑ ΕΝIΣΧΥΣΗ ΤΩΝ ΚΡΗΤΩΝ (ΠΑΡΑ ΤΑ IΚΑ ΤΟΥ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΑΠΟ ΤΟΥΣ ΣΕIΣΜΟΥΣ) ΕΝΩ ΠΡΟΕΤΟIΜΑΖΕΤΑI ΝΑ ΑΠΟΣΤΕIΛΕI

Διαβάστε περισσότερα

Εισαγωγή στη Μικροηλεκτρονική 1. Στοιχειακοί ηµιαγωγοί

Εισαγωγή στη Μικροηλεκτρονική 1. Στοιχειακοί ηµιαγωγοί Εισαγωγή στη Μικροηλεκτρονική 1 Στοιχειακοί ηµιαγωγοί Εισαγωγή στη Μικροηλεκτρονική Οµοιοπολικοί δεσµοί στο πυρίτιο Κρυσταλλική δοµή Πυριτίου ιάσταση κύβου για το Si: 0.543 nm Εισαγωγή στη Μικροηλεκτρονική

Διαβάστε περισσότερα

ΜΕΤΡΗΣΗ ΤΗΣ ΣΤΑΘΕΡΑΣ ΤΟΥ PLANCK

ΜΕΤΡΗΣΗ ΤΗΣ ΣΤΑΘΕΡΑΣ ΤΟΥ PLANCK ΜΕΤΡΗΣΗ ΤΗΣ ΣΤΑΘΕΡΑΣ ΤΟΥ PLANCK Με τη βοήθεια του φωτοηλεκτρικού φαινομένου προσδιορίσαμε τη σταθερά του Planck. Βρέθηκε h=(3.50±0.27) 10-15 ev sec. Προσδιορίσαμε επίσης το έργο εξόδου της καθόδου του

Διαβάστε περισσότερα

Ορθή πόλωση της επαφής p n

Ορθή πόλωση της επαφής p n Δύο τρόποι πόλωσης της επαφής p n Ορθή πόλωση της επαφής p n Δ. Γ. Παπαγεωργίου Τμήμα Μηχανικών Επιστήμης Υλικών Πανεπιστήμιο Ιωαννίνων Ορθή πόλωση p n Άνοδος Κάθοδος Ανάστροφη πόλωση p n Άνοδος Κάθοδος

Διαβάστε περισσότερα

Ορθή πόλωση της επαφής p n

Ορθή πόλωση της επαφής p n Δύο τρόποι πόλωσης της επαφής p n Ορθή πόλωση της επαφής p n Δ. Γ. Παπαγεωργίου Τμήμα Μηχανικών Επιστήμης Υλικών Πανεπιστήμιο Ιωαννίνων Ορθή πόλωση p n Άνοδος Κάθοδος Ανάστροφη πόλωση p n Άνοδος Κάθοδος

Διαβάστε περισσότερα

ΜΑΘΗΜΑ / ΤΑΞΗ : ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ / Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΣΕΙΡΑ: ΘΕΡΙΝΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ: 10/11/2013

ΜΑΘΗΜΑ / ΤΑΞΗ : ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ / Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΣΕΙΡΑ: ΘΕΡΙΝΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ: 10/11/2013 ΜΑΘΗΜΑ / ΤΑΞΗ : ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ / Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΣΕΙΡΑ: ΘΕΡΙΝΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ: 10/11/2013 ΘΕΜΑ Α Οδηγία: Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό καθεμιάς από τις παρακάτω ερωτήσεις Α1-Α4 και δίπλα το γράμμα

Διαβάστε περισσότερα

Κεφάλαιο 10. Εφαρμογή της μετασυλλεκτικής τεχνολογίας

Κεφάλαιο 10. Εφαρμογή της μετασυλλεκτικής τεχνολογίας Κεφάλαιο 10. Εφαρμογή της μετασυλλεκτικής τεχνολογίας Σύνοψη Στο παρόν κεφάλαιο περιγράφονται στοιχεία σχετικά με τις μεθόδους και την τεχνολογία που χρησιμοποιούνται στα διάφορα στάδια των μετασυλλεκτικών

Διαβάστε περισσότερα

ΘΕΜΑ Β Β.1 Α) Μονάδες 4 Μονάδες 8 Β.2 Α) Μονάδες 4 Μονάδες 9

ΘΕΜΑ Β Β.1 Α) Μονάδες 4  Μονάδες 8 Β.2 Α) Μονάδες 4 Μονάδες 9 Β.1 O δείκτης διάθλασης διαφανούς υλικού αποκλείεται να έχει τιμή: α. 0,8 β. 1, γ. 1,4 Β. Το ηλεκτρόνιο στο άτομο του υδρογόνου, έχει κινητική ενέργεια Κ, ηλεκτρική δυναμική ενέργεια U και ολική ενέργεια

Διαβάστε περισσότερα

ΤΕΙ ΑΘΗΝΑΣ ΤΜΗΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΧΗΜΕΙΑΣ & Τ/Υ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΦΥΣΙΚΗΣ ΟΠΤΙΚΗΣ - ΟΠΤΟΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ & LASER

ΤΕΙ ΑΘΗΝΑΣ ΤΜΗΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΧΗΜΕΙΑΣ & Τ/Υ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΦΥΣΙΚΗΣ ΟΠΤΙΚΗΣ - ΟΠΤΟΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ & LASER ΤΕΙ ΑΘΗΝΑΣ ΤΜΗΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΧΗΜΕΙΑΣ & Τ/Υ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΦΥΣΙΚΗΣ ΟΠΤΙΚΗΣ - ΟΠΤΟΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ & LASER ΑΣΚΗΣΗ ΝΟ6 ΜΕΛΕΤΗ ΦΩΤΟΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΦΑΙΝΟΜΕ- ΝΟΥ ΜΕ ΧΡΗΣΗ ΦΩΤΟΕΚΠΕΜΠΟΥΣΩΝ ΙΟ ΩΝ (LEDS) Γ. Μήτσου Α. Θεωρία 1. Εισαγωγή

Διαβάστε περισσότερα

ΜΑΘΗΜΑ / ΤΑΞΗ: ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ/Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΣΕΙΡΑ: ΘΕΡΙΝΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ:

ΜΑΘΗΜΑ / ΤΑΞΗ: ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ/Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΣΕΙΡΑ: ΘΕΡΙΝΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ: ΜΑΘΗΜΑ / ΤΑΞΗ: ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ/Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΣΕΙΡΑ: ΘΕΡΙΝΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ: 10-11-2013 ΘΕΜΑ Α Οδηγία: Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό καθεμιάς από τις παρακάτω ερωτήσεις Α1-Α4 και δίπλα

Διαβάστε περισσότερα

ΑΡΧΕΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΩΝ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ

ΑΡΧΕΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΩΝ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ ΑΡΧΕΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΩΝ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ Ενεργειακές Ζώνες και Στατιστική Φορέων Φορτίου Required Text: Microelectronic Devices, Keith Leaver (2 nd Chapter) Εισαγωγή Στο προηγούμενο κεφάλαιο προσεγγίσαμε τους ημιαγωγούς

Διαβάστε περισσότερα

ΕΡΩΤΗΣΕΙΣ-ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΦΥΣΙΚΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ

ΕΡΩΤΗΣΕΙΣ-ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΦΥΣΙΚΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ 1 Η υπέρυθρη ακτινοβολία α συμμετέχει στη μετατροπή του οξυγόνου της ατμόσφαιρας σε όζον β προκαλεί φωσφορισμό γ διέρχεται μέσα από την ομίχλη και τα σύννεφα δ έχει μικρότερο μήκος κύματος από την υπεριώδη

Διαβάστε περισσότερα

ΑΡΧΕΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΩΝ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ

ΑΡΧΕΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΩΝ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ ΑΡΧΕΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΩΝ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ Ενεργειακές Ζώνες και Στατιστική Φορέων Φορτίου Required Text: Microelectronic Devices, Keith Leaver (2 nd Chapter) Εισαγωγή Στο προηγούμενο κεφάλαιο προσεγγίσαμε τους ημιαγωγούς

Διαβάστε περισσότερα

Οι οπτικοί δέκτες μετατρέπουν το οπτικό σήμα σε ηλεκτρικό. Η μετατροπή των φωτονίων σε ηλεκτρόνια ονομάζεται φώραση.

Οι οπτικοί δέκτες μετατρέπουν το οπτικό σήμα σε ηλεκτρικό. Η μετατροπή των φωτονίων σε ηλεκτρόνια ονομάζεται φώραση. Οπτικοί δέκτες Οι οπτικοί δέκτες μετατρέπουν το οπτικό σήμα σε ηλεκτρικό. Η μετατροπή των φωτονίων σε ηλεκτρόνια ονομάζεται φώραση. Ένας αποδοτικός οπτικός δέκτης πρέπει να ικανοποιεί τις παρακάτω προϋποθέσεις:

Διαβάστε περισσότερα

9 ο /2002 ΠΡΑΚΤΙΚΟ ΣΥΝΕΔΡΙΑΣΗΣ ΔΗΜΑΡΧΙΑΚΗΣ ΕΠΙΤΡΟΠΗΣ ΤΗΣ 12-12-2002

9 ο /2002 ΠΡΑΚΤΙΚΟ ΣΥΝΕΔΡΙΑΣΗΣ ΔΗΜΑΡΧΙΑΚΗΣ ΕΠΙΤΡΟΠΗΣ ΤΗΣ 12-12-2002 ΔΗΜΟΣ ΟΡΕΣΤIΑΔΑΣ ΔΗΜΑΡΧΙΑΚΗ ΕΠΙΤΡΟΠΗ ==== 9 ο /2002 ΠΡΑΚΤΙΚΟ ΣΥΝΕΔΡΙΑΣΗΣ ΔΗΜΑΡΧΙΑΚΗΣ ΕΠΙΤΡΟΠΗΣ ΤΗΣ 12-12-2002 Στηv Ορεστιάδα και στo Δημoτικό Κατάστημα σήμερα τηv 12 η τoυ μηvός Δεκεμβρίου τoυ έτoυς 2002,

Διαβάστε περισσότερα

τoυς άμεσα εργαζόμεvoυς. Είvαι καvόvας, σχεδόv όλες oι γραφικές εργασίες σε μια επιχείρηση vα χαρακτηρίζovται διoικητικές και vα αvήκoυv στις

τoυς άμεσα εργαζόμεvoυς. Είvαι καvόvας, σχεδόv όλες oι γραφικές εργασίες σε μια επιχείρηση vα χαρακτηρίζovται διoικητικές και vα αvήκoυv στις 1 ΠΡΟΛΟΓΟΣ Είvαι κoιvoτυπία ότι ζoύμε στov αιώvα της επικoιvωvίας και της πληρoφoρίας, ότι αvαλίσκovται αvθρωπoώρες και χρήματα για τηv αvάπτυξη της επικoιvωvίας, ότι και αυτή η διαστημική τεχvoλoγία χρησιμoπoιήθηκε

Διαβάστε περισσότερα

SXEDIO.J18 30.5.1958: ΤΡΑΜΠΟΥΚΟI- ΡΟΠΑΛΟΦΟΡΟI ΒΑΣΑΝIΖΟΥΝ ΜΕΧΡI ΘΑΝΑΤΟΥ ΤΟΝ ΑΡIΣΤΕΡΟ ΒΟΣΚΟ ΠΑΝΑΓΗ ΣΤΥΛIΑΝΟΥ ΑΡΚΟΠΑΝΑΟ ΣΤΗΝ ΑΧΕΡIΤΟΥ

SXEDIO.J18 30.5.1958: ΤΡΑΜΠΟΥΚΟI- ΡΟΠΑΛΟΦΟΡΟI ΒΑΣΑΝIΖΟΥΝ ΜΕΧΡI ΘΑΝΑΤΟΥ ΤΟΝ ΑΡIΣΤΕΡΟ ΒΟΣΚΟ ΠΑΝΑΓΗ ΣΤΥΛIΑΝΟΥ ΑΡΚΟΠΑΝΑΟ ΣΤΗΝ ΑΧΕΡIΤΟΥ SXEDIO.J18 30.5.1958: ΤΡΑΜΠΟΥΚΟI- ΡΟΠΑΛΟΦΟΡΟI ΒΑΣΑΝIΖΟΥΝ ΜΕΧΡI ΘΑΝΑΤΟΥ ΤΟΝ ΑΡIΣΤΕΡΟ ΒΟΣΚΟ ΠΑΝΑΓΗ ΣΤΥΛIΑΝΟΥ ΑΡΚΟΠΑΝΑΟ ΣΤΗΝ ΑΧΕΡIΤΟΥ Στις 4 Μαϊoυ 1958, τραµπoύκoι, µιµoύµεvoι τoυς δoλoφόvoυς τoυ Σάββα Μεvoίκoυ,

Διαβάστε περισσότερα

Ανανεώσιμες Πηγές Ενέργειας ΙΙ ΔΙΑΛΕΞΕΙΣ: ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ (ΜΕΡΟΣ Α) Ώρες Διδασκαλίας: Τρίτη 9:00 12:00. Αίθουσα: Υδραυλική

Ανανεώσιμες Πηγές Ενέργειας ΙΙ ΔΙΑΛΕΞΕΙΣ: ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ (ΜΕΡΟΣ Α) Ώρες Διδασκαλίας: Τρίτη 9:00 12:00. Αίθουσα: Υδραυλική Ανανεώσιμες Πηγές Ενέργειας ΙΙ ΔΙΑΛΕΞΕΙΣ: ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ (ΜΕΡΟΣ Α) Ώρες Διδασκαλίας: Τρίτη 9:00 12:00 Αίθουσα: Υδραυλική Διδάσκων: Δρ. Εμμανουήλ Σουλιώτης, Φυσικός Επικοινωνία: msouliot@hotmail.gr

Διαβάστε περισσότερα

Στις 6 εκεµβρίoυ oρίστηκε η ηµέρα της δίκης τoυ για συµµετoχή στις oχλαγωγίες. Αυτός αvτί στo σχoλείo πήρε τo δρόµo για τo

Στις 6 εκεµβρίoυ oρίστηκε η ηµέρα της δίκης τoυ για συµµετoχή στις oχλαγωγίες. Αυτός αvτί στo σχoλείo πήρε τo δρόµo για τo SXEDIO.332 13.8.1857: Ο 18ΧΡΟΝΟΣ ΕΥΑΓΟΡΑΣ ΠΑΛΛΗΚΑΡI ΗΣ ΗΛΩΝΕI ΟΤI Ο,ΤI ΕΚΑNΕ, ΤΟ ΕΚΑNΕ ΣΑΝ ΚΥΠΡIΟΣ ΠΟΥ ΖΗΤΕI ΤΗΝ ΕΛΕΥΘΕΡIΑ ΤΟΥ ΚΑI ΑΝΤIΜΕΤΩΠIΖΕI ΜΕ ΘΑΡΡΟΣ ΤΗΝ ΑΓΧΟΝΗ Ο Ευαγόρας Παλληκαρίδης, αvέβηκε στo

Διαβάστε περισσότερα

ΠΡΟΤΥΠΟ ΛΥΚΕΙΟ ΕΥΑΓΓΕΛΙΚΗΣ ΣΧΟΛΗΣ ΣΜΥΡΝΗΣ

ΠΡΟΤΥΠΟ ΛΥΚΕΙΟ ΕΥΑΓΓΕΛΙΚΗΣ ΣΧΟΛΗΣ ΣΜΥΡΝΗΣ ΠΡΟΤΥΠΟ ΛΥΚΕΙΟ ΕΥΑΓΓΕΛΙΚΗΣ ΣΧΟΛΗΣ ΣΜΥΡΝΗΣ ΕΠΙΛΟΓΗ ΘΕΜΑΤΩΝ ΑΠΟ ΤΗΝ ΤΡΑΠΕΖΑ ΘΕΜΑΤΩΝ «Β ΘΕΜΑΤΑ ΑΤΟΜΙΚΑ ΜΟΝΤΕΛΑ» ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ Β ΛΥΚΕΙΟΥ Χ. Δ. ΦΑΝΙΔΗΣ ΣΧΟΛΙΚΟ ΕΤΟΣ 0-05 ΘΕΜΑ B Σχέσεις μεταξύ κινητικής,

Διαβάστε περισσότερα

ωρισµέvωv ειδώv και εάv δεv ψηφισθoύv αυθηµερόv, τότε θα γίvoυv γvωστά και θα απoφέρoυv µεγάλας ζηµίας εις τας πρoσόδoυς της Νήσoυ.

ωρισµέvωv ειδώv και εάv δεv ψηφισθoύv αυθηµερόv, τότε θα γίvoυv γvωστά και θα απoφέρoυv µεγάλας ζηµίας εις τας πρoσόδoυς της Νήσoυ. SXEDIO.62F 16.2.1926: ΜΕ ΕI IΚΑ ΝΟΜΟΣΧΕ IΑ ΠΟΥ ΚΑΤΑΤIΘΕΝΤΑI ΣΤΟ ΝΟΜΟΘΕΤIΚΟ ΣΥΜΒΟΥΛIΟ Η ΚΥΒΕΡΝΗΣΗ ΚΑΤΑΡΓΕI ΤΗ ΦΟΡΟΛΟΓIΑ ΤΗΣ ΕΚΑΤΗΣ ή ΕΚΑΤIΑΣ ΚΑI ΕΠIΒAΛΛΕI ΑΥΞΗΣΕIΣ ΣΕ ΦΟΡΟΥΣ ΤΣIΓΑΡΩΝ ΟIΝΟΠΝΕΥΜΑΤΩ ΩΝ ΥΓΡΩΝ

Διαβάστε περισσότερα

Διαβιβάζεται συνημμένως στις αντιπροσωπίες η μερικώς αποχαρακτηρισμένη έκδοση του προαναφερόμενου εγγράφου.

Διαβιβάζεται συνημμένως στις αντιπροσωπίες η μερικώς αποχαρακτηρισμένη έκδοση του προαναφερόμενου εγγράφου. Συμβούλιο της Ευρωπαϊκής Ένωσης Βρυξέλλες, 1η Αυγούστου 2017 (OR. en) 5927/95 EXT 1 INST 15 JUR 58 ΜΕΡΙΚΟΣ AΠΟΧΑΡΑΚΤΗΡΙΣΜΟΣ του εγγράφου: 5927/95 RESTREINT UE της: 21ης Μαρτίου 1995 νέος χαρακτηρισμός:

Διαβάστε περισσότερα

είναι τα μήκη κύματος του φωτός αυτού στα δύο υλικά αντίστοιχα, τότε: γ. 1 Β) Να δικαιολογήσετε την επιλογή σας.

είναι τα μήκη κύματος του φωτός αυτού στα δύο υλικά αντίστοιχα, τότε: γ. 1 Β) Να δικαιολογήσετε την επιλογή σας. Β.1 Μονοχρωματικό φως, που διαδίδεται στον αέρα, εισέρχεται ταυτόχρονα σε δύο οπτικά υλικά του ίδιου πάχους d κάθετα στην επιφάνειά τους, όπως φαίνεται στο σχήμα. Οι χρόνοι διάδοσης του φωτός στα δύο υλικά

Διαβάστε περισσότερα

ΕΦΗΜΕΡΙΣ ΤΗΣ ΚΥΒΕΡΝΗΣΕΩΣ

ΕΦΗΜΕΡΙΣ ΤΗΣ ΚΥΒΕΡΝΗΣΕΩΣ 24895 ΕΦΗΜΕΡΙΣ ΤΗΣ ΚΥΒΕΡΝΗΣΕΩΣ ΤΗΣ ΕΛΛΗΝΙΚΗΣ ΔΗΜΟΚΡΑΤΙΑΣ ΤΕΥΧΟΣ ΔΕΥΤΕΡΟ Αρ. Φύλλου 1713 28 Αυγούστου 2007 ΑΠΟΦΑΣΕΙΣ Αριθμ. 3525.2/01/2007 Κύρωση Συλλογικής Σύμβασης Εργασίας, Πληρωμά των Φορτηγών Πλοίων

Διαβάστε περισσότερα

Ένταση Ηλεκτρικού Πεδίου υναµικό

Ένταση Ηλεκτρικού Πεδίου υναµικό ΒΑΣΙΚΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ ΜΙΚΡΟΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗ Ηµιαγωγοί ΗµιαγωγοίΓ. Τσιατούχας ΒΑΣΙΚΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ ΜΙΚΡΟΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗ Ηµιαγωγοί Ένταση Ηλεκτρικού Πεδίου υναµικό Q 0 F q F F qe Q q 4πε( ΕΗΠ (Ε) η δύναµη που ασκείται

Διαβάστε περισσότερα

2η Εργαστηριακή Άσκηση Εξάρτηση της ηλεκτρικής αντίστασης από τη θερμοκρασία Θεωρητικό μέρος

2η Εργαστηριακή Άσκηση Εξάρτηση της ηλεκτρικής αντίστασης από τη θερμοκρασία Θεωρητικό μέρος 2η Εργαστηριακή Άσκηση Εξάρτηση της ηλεκτρικής αντίστασης από τη θερμοκρασία Θεωρητικό μέρος Όπως είναι γνωστό από την καθημερινή εμπειρία τα περισσότερα σώματα που χρησιμοποιούνται στις ηλεκτρικές ηλεκτρονικές

Διαβάστε περισσότερα

ΗΛΕΚΤΡΙΚΑ ΚΥΚΛΩΜΑΤΑ Ι ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΡΕΥΜΑ ΚΑΙ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ

ΗΛΕΚΤΡΙΚΑ ΚΥΚΛΩΜΑΤΑ Ι ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΡΕΥΜΑ ΚΑΙ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΗΛΕΚΤΡΙΚΑ ΚΥΚΛΩΜΑΤΑ Ι ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΡΕΥΜΑ ΚΑΙ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ 1 1. ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΡΕΥΜΑ Το ηλεκτρικό ρεύμα είναι ροή ηλεκτρικών φορτίων. Θεωρούμε ότι έχουμε για συγκέντρωση φορτίου που κινείται και διέρχεται κάθετα από

Διαβάστε περισσότερα

ΚΑΤΗΓΟΡIΑ F3D - Αερoµovτέλα Pylon Racing

ΚΑΤΗΓΟΡIΑ F3D - Αερoµovτέλα Pylon Racing ΚΑΤΗΓΟΡIΑ F3D - Αερoµovτέλα Pylon Racing 5.2.1. Ορισµός Αερoµovτέλωv Pylon Racing: Αερoµovτέλα στα oπoία η πρoωθητική εvέργεια παρέχεται από εµβoλoφόρo κιvητήρα και στα oπoία η άvτωση παράγεται από αερoδυvαµικές

Διαβάστε περισσότερα

Μιχ. Ν. Φαρδής: Σύνθεση και Σχεδιασµός Κατασκευών Οπλισµένου Σκυροδέµατος

Μιχ. Ν. Φαρδής: Σύνθεση και Σχεδιασµός Κατασκευών Οπλισµένου Σκυροδέµατος 1 ο παράδειγµα ελικoειδoύς σκάλας, ηµικυκλικής αµφίπακτης στα άκρα και του πεδίλου της. Θεωρoύµε ηµικυκλική σε κάτoψη σκάλα πoυ αvεβαίvει δεξιόστρoφα, µε τα εξής γεωµετρικά στoιχεία: Πλάτoς b:2,00m, ακτίvα

Διαβάστε περισσότερα

Ανάστροφη πόλωση της επαφής p n

Ανάστροφη πόλωση της επαφής p n Ανάστροφη πόλωση της επαφής p n Δ. Γ. Παπαγεωργίου Τμήμα Μηχανικών Επιστήμης Υλικών Πανεπιστήμιο Ιωαννίνων dpapageo@cc.uoi.gr http://pc164.materials.uoi.gr/dpapageo Επαφή p n Ανάστροφη πόλωση Πολώνουμε

Διαβάστε περισσότερα

Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΤΟΥ ΑΤΟΜΟΥ ΤΟΥ ΥΔΡΟΓΟΝΟΥ

Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΤΟΥ ΑΤΟΜΟΥ ΤΟΥ ΥΔΡΟΓΟΝΟΥ Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΤΟΥ ΑΤΟΜΟΥ ΤΟΥ ΥΔΡΟΓΟΝΟΥ ΑΣΚΗΣΗ 1 Άτομα αερίου υδρογόνου που βρίσκονται στη θεμελιώδη κατάσταση (n = 1), διεγείρονται με κρούση από δέσμη ηλεκτρονίων που έχουν επιταχυνθεί από διαφορά δυναμικού

Διαβάστε περισσότερα

Διπλωματική Εργασία. Λαμπρόπουλου Γεώργιου του Αλεξάνδρου. Αριθμός Μητρώου: 6011. «Αύξηση της δυναμικής περιοχής εικόνας, με χρήση πολλαπλών λήψεων»

Διπλωματική Εργασία. Λαμπρόπουλου Γεώργιου του Αλεξάνδρου. Αριθμός Μητρώου: 6011. «Αύξηση της δυναμικής περιοχής εικόνας, με χρήση πολλαπλών λήψεων» ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΠΑΤΡΩΝ ΤΜΗΜΑ ΗΛΕΚΤΡΟΛΟΓΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΑΣ ΥΠΟΛΟΓΙΣΤΩΝ ΤΟΜΕΑΣ: ΤΗΛΕΠΙΚΟΙΝΩΝΙΩΝ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΑΣ ΠΛΗΡΟΦΟΡΙΑΣ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΕΝΣΥΡΜΑΤΗΣ ΤΗΛΕΠΙΚΟΙΝΩΝΙΑΣ Διπλωματική Εργασία του φοιτητή του

Διαβάστε περισσότερα

Ανάστροφη πόλωση της επαφής p n

Ανάστροφη πόλωση της επαφής p n Ανάστροφη πόλωση της επαφής p n Δ. Γ. Παπαγεωργίου Τμήμα Μηχανικών Επιστήμης Υλικών Πανεπιστήμιο Ιωαννίνων dpapageo@cc.uoi.gr http://pc164.materials.uoi.gr/dpapageo Επαφή p n Ανάστροφη πόλωση Πολώνουμε

Διαβάστε περισσότερα

Κωvσταvτίvoυ, αλλά αργότερα. Οταv έφτασαv στα χέρια

Κωvσταvτίvoυ, αλλά αργότερα. Οταv έφτασαv στα χέρια SXEDIO-B.106 14.7.1976: Ο ΣΤΡΑΤΗΓΟΣ ΦΑI ΩΝ ΓΚIΖIΚΗΣ ΑΠΟΚΑΛΥΠΤΕI ΟΤI Ο ΑΟΡΑΤΟΣ IΚΤΑΤΟΡΑΣ ΗΜΗΤΡIΟΣ IΩΑΝΝI ΗΣ ΑΠΕΡΡIΨΕ ΣΤIΣ ΠΑΡΑΜΟΝΕΣ ΤΟΥ ΠΡΑΞIΚΟΠΗΜΑΤΟΣ ΣΤΗΝ ΚΥΠΡΟ ΤIΣ ΠΡΟΤΑΣΕIΣ ΤΟΥ ΒΑΣIΛIΑ ΚΩΝΣΤΑΝΤIΝΟΥ ΓIΑ

Διαβάστε περισσότερα

Φύλλο εργασίας Το φωτοβολταϊκό στοιχείο

Φύλλο εργασίας Το φωτοβολταϊκό στοιχείο Φύλλο εργασίας Το φωτοβολταϊκό στοιχείο Στοιχεία ομάδας: Ονοματεπώνυμο Α.Μ. Ημερομηνία: Τμήμα: Απαραίτητες Θεωρητικές Γνώσεις: Το φωτοβολταϊκό στοιχείο είναι μία διάταξη που μετατρέπει τη φωτεινή ενέργεια

Διαβάστε περισσότερα

ΚΕΦΑΛΑΙΟ 3. ΣΤΟΙΧΕΙΑ ΠΡΟΓΡΑΜΜΑΤΙΣΜΟΥ ΓΡΑΦΙΚΩΝ

ΚΕΦΑΛΑΙΟ 3. ΣΤΟΙΧΕΙΑ ΠΡΟΓΡΑΜΜΑΤΙΣΜΟΥ ΓΡΑΦΙΚΩΝ ΚΕΦΑΛΑΙΟ 3. ΣΤΟΙΧΕΙΑ ΠΡΟΓΡΑΜΜΑΤΙΣΜΟΥ ΓΡΑΦΙΚΩΝ Σύνοψη Στο συγκεκριμένο κεφάλαιο παρουσιάζονται βασικές έννοιες αναπαράστασης των γεωμετρικών δεδομένων σε ψηφιακή μορφή και προγραμματισμού γραφικών. Στο

Διαβάστε περισσότερα

ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΜΙΚΡΟΚΥΜAΤΩΝ ΜΕ ΔΙΟΔΟ GUNN

ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΜΙΚΡΟΚΥΜAΤΩΝ ΜΕ ΔΙΟΔΟ GUNN ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΜΙΚΡΟΚΥΜAΤΩΝ ΜΕ ΔΙΟΔΟ GUNN Το φαινόμενο Gunn, ή το φαινόμενο των μεταφερόμενων ηλεκτρονίων, που ανακαλύφθηκε από τον Gunn το 1963 δηλώνει ότι όταν μια μικρή τάση DC εφαρμόζεται κατά μήκος του

Διαβάστε περισσότερα