Im{z} x. Re{z} -y. R{z} = x (1.1) I{z} = y (1.2) z = x jy (1.3)

Transcript

1 Κεφάλαιο Μαθηματικό Υπόβαθρο. Εισαγωγή Η μελέτη των σημάτων και των συστημάτων που θα παρουσιαστούν στη συνέχεια βασίζεται κατά κύριο λόγο σε βασικές γνώσεις μιγαδικής ανάλυσης. Εν γένει, η θεωρία σημάτων και συστημάτων έχει πολύ ισχυρά μαθηματικά θεμέλια τα οποία εκτείνονται σε πολλούς κλάδους των μαθηματικών. Στο κεφάλαιο αυτό θα αναφερθούμε μόνο στα απαραίτητα, τα οποία και αποτελούν το αναγκαίο υπόβαθρο για τον αναγνώστη. Ο λόγος της σύντομης αυτής ανασκόπησης έγκειται στο ότι αφ ενός το περιεχόμενο αυτού του κεφαλαίου δεν (πρέπει να) είναι καινούριο στον αναγνώστη που έχει ολοκληρώσει την τριτοβάθμια εκπαίδευση ή που έχει στοιχειώδες υπόβαθρο στον Απειροστικό Λογισμό, αφ ετέρου είναι χρήσιμο να φρεσκαριστούν μερικές βασικές μαθηματικές έννοιες οι οποίες διαπερνούν ολόκληρο το βιβλίο ως το τέλος του.. Μιγαδικοί Αριθμοί Θα ξεκινήσουμε με μια μικρή ανασκόπηση στους μιγαδικούς αριθμούς. Οι μιγαδικοί αριθμοί είναι ένα σπουδαίο μαθηματικό εργαλείο με εφαρμογές σε πολλές επιστήμες μηχανικού. Παρ όλο που οι μιγαδικοί αριθμοί δεν υπάρχουν πουθενά στη φύση και αποτελούν καθαρά θεωρητικό κατασκεύασμα, έχουν αποδειχθεί πολύτιμοι στην απλοποίηση πραγματικών προβλημάτων. Ο λόγος πίσω από αυτό είναι διότι ενώ έ- να πραγματικό πρόβλημα πρέπει να ξεκινά και να τελειώνει με πραγματικούς αριθμούς, η πορεία Im{z x προς την επίλυση δεν είναι απαραίτητο να περ- νά μέσα από το βασίλειο των πραγματικών α- ριθμών. Φυσικά κάθε πραγματικό πρόβλημα μπορεί y να λυθεί αποκλειστικά χρησιμοποιώντας πραγ- 0 ματικούς αριθμούς και σχέσεις. Ομως, η χρήση μιγαδικών αριθμών και σχέσεων μπορεί να α- Re{z πλοποιήσει σημαντικά τη διαδικασία. Άρα, ο μοναδικός πρακτικός λόγος μελέτης των μιγαδικών -y αριθμών είναι ένας: γιατί μας διευκολύ- νουν!.. Καρτεσιανή μορφή x Σχήμα.: Ζεύγος συζυγών μιγαδικών z, z. Ενας μιγαδικός αριθμός z = x+jy αναπαρίσταται στο μιγαδικό επίπεδο ως ένα σημείο με συντεταγμένες (x, y). Η τετμημένη x ονομάζεται πραγματικό μέρος του μιγαδικού αριθμού, ενώ η τεταγμένη y ονομάζεται φανταστικό μέρος του μιγαδικού αριθμού. Είναι πολύ σύνηθες να συμβολίζουμε τα παραπάνω ως R{z = x (.) I{z = y (.) Το σύμβολο j αποτελεί τη φανταστική μονάδα j =. Ο συζυγής μιγαδικός αριθμός z = x jy (.3)

2 4 Μια εισαγωγή στα Σήματα και Συστήματα έχει το ίδιο πραγματικό μέρος και αντίθετο φανταστικό μέρος με τον z. Δυο τυχαίοι συζυγείς μιγαδικοί αριθμοί z, z αναπαρίστανται στο Σχήμα.. Οι μιγαδικοί αριθμοί διαθέτουν ένα σύνολο από πολύ ενδιαφέρουσες ιδιότητες, μερικές από τις οποίες παρουσιάζονται στον Πίνακα.. Ιδιότητες Μιγαδικών Αριθμών - Καρτεσιανή Μορφή Ιδιότητα Μαθηματική περιγραφή z = x + jy z = u + jv az + bz = (ax + bu) + j(ay + bv) az bz = (ax bu) + j(ay bv) Άθροισμα Διαφορά Πολλαπλασιασμός z z = (xu yv) + j(yu + xv) ( xu + yv ) Διαίρεση z /z = z z/z z = u + v + j Συζυγία z = x jy Άθροισμα συζυγών z + z = R{z Διαφορά συζυγών z z = ji{z Γινόμενο συζυγών z z = x + y Πηλίκο συζυγών z /z = x y x + y + j xy x + y (z + z ) = z + z (z Ιδιότητες συζυγίας z ) = z z (z z ) = zz (z /z ) = z/z Αμοιβαιότητα = z x z z z = x + y j y x + y ( uy xv ) u + v Πίνακας.: Πίνακας Ιδιοτήτων των Μιγαδικών Αριθμών (καρτεσιανή μορφή).. Πολική μορφή Μια εναλλακτική - και πιο χρήσιμη - μορφή ενός μιγαδικού αριθμού είναι η περίφημη πολική μορφή. Ενας μιγαδικός αριθμός z με συντεταγμένες (x, y) μπορεί να αναπαρασταθεί με ένα διαφορετικό ζεύγος τιμών, (ρ, φ), που αναπαριστούυν την απόσταση ρ του μιγαδικού αριθμού από την αρχή των αξόνων και τη γωνία φ μεταξύ του οριζόντιου άξονα και του διανύσματος που αντιπροσωπεύει το μιγαδικό αριθμό. Το Σχήμα. απεικονίζει τις παραμέτρους ρ και φ. Σημειώστε ότι η γωνία φ ορίζεται κατά την ορθή μαθηματική φορά (αντίθετα της φοράς του ρολογιού). Από το Σχήμα, είναι εμφανές ότι ρ = z = x + y (.4) το οποίο ονομάζεται μέτρο του μιγαδικού αριθμού z. Η γωνία φ, η οποία αναφέρεται συχνά στη βιβλιογραφία ως φάση, ορίζεται ως ( ) tan y x, x > 0 ( ) tan y x + π, x < 0, y 0 ( ) φ = tan y x π, x < 0, y < 0 (.5) π, x = 0, y > 0 π, x = 0, y < 0 απροσδιόριστη, x = y = 0 Η πρωτεύουσα τιμή της φάσης φ ορίζεται πάντα στο διάστημα ( π, π], όπως παραπάνω, και θα προσπαθούμε να εκφράζουμε κάθε τιμή της φάσης στο διάστημα αυτό. Μπορούμε λοιπόν να ορίσουμε την πολική μορφή, με τη βοήθεια του Σχήματος., ως z = x + jy = ρ cos(φ) + jρ sin(φ) = ρ(cos(φ) + j sin(φ)) (.6)

3 Κεφάλαιο. Μαθηματικό Υπόβαθρο 5..3 Σχέσεις του Euler Στην προσπάθειά μας να απλοποιήσουμε την παραπάνω σχέση, μπορούμε να δείξουμε ότι Im{z και e jφ = + jφ + (jφ)! + (jφ)3 3! + (jφ)4 4! + (.7) = + jφ φ! φ3 3! + φ4 4! + (.8) cos(φ) = φ! + φ4 4! φ6 6! + φ8 8! + (.9) sin(φ) = φ φ3 3! + φ5 5! φ7 7! + φ9 9! + (.0) και άρα καταληγουμε ότι y 0 x Re{z Σχήμα.: Πολική μορφή μιγαδικού αριθμού z. e jφ = cos(φ) + j sin(φ) (.) η οποία είναι η περίφημη Σχέση του Euler, προς τιμήν του μεγάλου μαθηματικού Leonar Euler που την ανακάλυψε. Από τη σχέση του Euler μπορούμε να ορίσουμε τις αντίστροφες σχέσεις του Euler ως cos(φ) = ejφ + e jφ sin(φ) = ejφ e jφ j (.) (.3) Οπότε, η πολική μορφή ενός μιγαδικού αριθμού z μπορεί να γραφεί ως z = x + jy = ρ(cos(φ) + j sin(φ)) = ρe jφ (.4) με x = ρ cos(φ), y = ρ sin(φ), ρ = ( x + y, φ = tan y ) (.5) x Ας εξετάσουμε ξανά τον Πίνακα. αλλά χρησιμοποιώντας αυτή τη φορά την πολική μορφή. Ο Πίνακας. είναι αυτός που προκύπτει με εφαρμογή της πολικής μορφής. Ιδιότητες Μιγαδικών Αριθμών - Πολική Μορφή Ιδιότητα Μαθηματική περιγραφή z = ρ e jφ z = ρ e jφ Άθροισμα az + bz = ρ e jφ + ρ e jφ Διαφορά az bz = ρ e jφ ρ e jφ Πολλαπλασιασμός z z = ρ e jφ ρ e jφ = ρ ρ e j(φ+φ) Διαίρεση z /z = ρ e jφ /ρ e jφ = ρ ρ e j(φ φ) Συζυγία z = ρe jφ Άθροισμα συζυγών z + z = R{z = ρ cos(φ ) Διαφορά συζυγών z z = ji{z = jρ sin(φ ) Γινόμενο συζυγών z z = ρ ρ e jφ e jφ = ρ = z Πηλίκο συζυγών z /z = ρejφ ρ e jφ Ιδιότητες συζυγίας = ejφ (z + z ) = ρ e jφ + ρ e jφ (z z ) = ρ e jφ ρ e jφ (z z ) = ρ ρ e j(φ+φ) (z /z ) = ρ ρ e j(φ φ) Αμοιβαιότητα z = ρ e jφ = ρ e jφ Πίνακας.: Πίνακας Ιδιοτήτων των Μιγαδικών Αριθμών (πολική μορφή)

4 6 Μια εισαγωγή στα Σήματα και Συστήματα Συγκρίνοντας τους Πίνακες. και., παρατηρούμε ότι το άθροισμα και η διαφορά μιγαδικών αριθμών α- πλοποιείται όταν χρησιμοποιούμε καρτεσιανές συντεταγμένες, ενώ αντίθετα ο πολλαπλασιασμός και η διαίρεση μιγαδικών αριθμών είναι προτιμότερο να γίνεται στην πολική μορφή τους. Συνήθεις πολικές μορφές Φάση φ Πολική μορφή 0 e j0 = ±π e ±jπ = {, k άρτιος ±kπ, k Z e ±jkπ = ( ) k =, k περιττός ±π e ±jπ = ±kπ, k Z e ±jkπ = ± π e ±jπ/ = ±j { ±j, k =, 5, 9, 3, ±k π, k Z e±jkπ/ = (±j) k = j, k = 3, 7,, 5, Πίνακας.3: Πολική μορφή συχνά χρησιμοποιούμενων μιγαδικών αριθμών Είναι χρήσιμο να βρούμε ξεχωριστά την πολική μορφή για κάποιους συγκεκριμένους μιγαδικούς αριθμούς, όπως οι ±, ±j, καθώς η χρήση τους απλοποιεί σημαντικά τις σχέσεις που θα συναντήσουμε στη συνέχεια. Ο Πίνακας.3 συνοψίζει τις πολικές μορφές μιγαδικών αριθμών που συναντώνται συχνά στην πράξη...4 Η Σχέση του De Moivre Οταν υπολογίζουμε δυνάμεις μιγαδικών αριθμών, των οποίων ο εκθέτης είναι ακέραιος αριθμός, είναι πολύ χρήσιμη η γνωστή σχέση του De Moivre: z n = (x + jy) n = ( ρ cos(φ) + jρ sin(φ) ) n = (ρe jφ ) n = ρ n( cos(nφ) + j sin(nφ) ) (.6) Βλέπετε πόσο πιο απλή είναι η εύρεση μιας δύναμης ενός μιγαδικού αριθμού όταν χρησιμοποιούμε την πολική μορφή. Με την ίδια ευκολία μπορούμε να βρούμε οποιαδήποτε ρίζα ενός μιγαδικού αριθμού: z /n = (x + jy) /n = ( ρ cos(φ) + jρ sin(φ) ) /n = (ρe jφ ) /n = ρ /n( cos(φ/n) + j sin(φ/n) ) (.7).3 Μιγαδικές Συναρτήσεις Ως αποτέλεσμα της συνεχούς χρήσης μιγαδικών αριθμών, η βασική θεωρία σημάτων και συστημάτων περιλαμβάνει ουκ ολίγες μιγαδικές συναρτήσεις, οι οποίες είναι σχετικά απλές. Μια μιγαδική συνάρτηση f(z) ορίζεται σε ένα σύνολο A C, το οποίο λέγεται πεδίο ορισμού, και αντιστοιχίζει κάθε σημείο του συνόλου A σε ένα μιγαδικό αριθμό. Είναι λοιπόν προφανές ότι μια μιγαδική συνάρτηση ορίζεται σε τέσσερις διαστάσεις: δυο διαστάσεις για το πεδίο ορισμού της, και δυο διαστάσεις για κάθε τιμή της συνάρτησης. Αυτό δυσκολεύει τα πράγματα γιατί δεν μπορούμε, εν γένει, να σχεδιάσουμε στο χαρτί μια μιγαδική συνάρτηση. Αυτό που μπορούμε να κάνουμε είναι ˆ είτε να σχεδιάσουμε ξεχωριστά το πραγματικό και το φανταστικό της μέρος, δηλ. να αναλύσουμε τη μιγαδική συνάρτηση στη μορφή f(z) = R{f(z) + ji{f(z) (.8) ˆ είτε να σχεδιάσουμε ξεχωριστά το μέτρο και τη φάση της, δηλ. να τη γράψουμε στη μορφή f(z) = f(z) e jφ(z) (.9) Ας δούμε ένα παράδειγμα.

5 Κεφάλαιο. Μαθηματικό Υπόβαθρο 7 Παράδειγμα: Εστω το σύνολο A = C {±j στο οποίο ορίζεται η μιγαδική συνάρτηση f(z) = z + (.0) Βρείτε το πραγματικό και το φανταστικό της μέρος, καθώς και την αναπαράσταση μέτρου και φάσης. Το πραγματικό της μέρος ισούται με { { R{f(z) = R (x + jy) = R + x y + + jxy { x y + jxy = R (x y + + jxy)(x y + jxy) { x y + = R (x y + ) + (xy) j xy (x y + ) + (xy) ενώ το φανταστικό της μέρος - από την τελευταία σχέση παραπάνω - ισούται με { I{f(z) = I (x + jy) + { = I x y + + jxy { x y + jxy = R (x y + ) + (xy) = (.) (.) x y + (x y + ) + 4x y (.3) xy = (x y + ) + 4x y (.4) Οι γραφικές παραστάσεις τους απεικονίζονται στο Σχήμα.3. Ας βρούμε τώρα τη γραφική παράσταση του μέτρου Σχήμα.3: Πραγματικό και Φανταστικό μέρος της συνάρτησης f(z) = z +. και της φάσης της συνάρτησης f(z). Θα είναι f(z) = z + = (x + jy) + = x + jxy y + = (.5) (x y + ) + 4x y για το μέτρο, ενώ για τη φάση θα είναι I{f(z) φ f (z) = tan R{f(z) = xy tan x y + (.6) Οι γραφικές παραστάσεις τους απεικονίζονται στο Σχήμα.4. Είναι σημαντικό να συζητηθούν οι έννοιες της συνέχειας και της παραγώγισης μιγαδικών συναρτήσεων. Μια

6 8 Μια εισαγωγή στα Σήματα και Συστήματα Σχήμα.4: Μέτρο και Φάση της συνάρτησης f(z) = z +. μιγαδική συνάρτηση f(z) η οποία ορίζεται στο ανοικτό σύνολο A C είναι συνεχής στο σημείο z 0 A αν και μόνον αν ισχύει ότι lim f(z) = f(z 0 ) (.7) z z 0 Εάν η παραπάνω σχέση ισχύει για κάθε z 0 A τότε η μιγαδική συνάρτηση f(z) ονομάζεται συνεχής σε κάθε σημείο του A. Αντίστοιχα, μια μιγαδική συνάρτηση f(z) ορισμένη σε ένα ανοικτό σύνολο A C είναι παραγωγίσιμη σε ένα σημείο z 0 A αν υπάρχει το όριο f(z) f(z 0 ) lim (.8) z z 0 z z 0 και το οποίο συμβολίζεται με f (z 0 ). Εάν η μιγαδική συνάρτηση είναι παραγωγίσιμη σε κάθε σημείο του ανοικτού συνόλου A, τότε ονομάζεται αναλυτική. Στη συνέχεια του βιβλίου θα ασχοληθούμε με συναρτήσεις που είναι αναλυτικές σε όλο το C, οπότε θα θεωρούμε κάθε μιγαδική συνάρτηση ως αναλυτική σε όλο το πεδίο ορισμού της..4 Ημίτονα Μια πολύ σημαντική κατηγορία σημάτων είναι τα ημιτονοειδή. διεξοδικά. Ας δούμε τον γενικό τύπο των σημάτων αυτών: Γι αυτό αξίζει τον κόπο να τα εξετάσουμε x(t) = A cos(ω 0 t + φ) = A cos(πf {{ 0 t + φ) (.9) raians όπου A το πλάτος του ημιτονοειδούς, ω 0 = πf 0 η λεγόμενη κυκλική συχνότητα σε ra/s, με f 0 να είναι η συχνότητα σε Hz, και φ η φάση μετατόπισης του ημιτονοειδούς. Για αποφυγή παρεξηγήσεων, χρησιμοποιούμε το συνημίτονο cos(.) αντί για το ημίτονο sin(.) ως τη γενική μορφή ενός ημιτονοειδούς σήματος, ανεξάρτητα αν τα σήματα αυτά τα ονομάζουμε ημιτονοειδή. Άλλωστε το ημίτονο και το συνημίτονο είναι τα ίδια σήματα ακριβώς, μόνο που διαφέρουν κατά μια μετατόπιση. Ας μελετήσουμε ένα συγκεκριμένο ημιτονοειδές, το x(t) = 0 cos(π0t 0.4π) (.30) Η συχνότητά του είναι f 0 = 0 Hz, και η περίοδός του είναι T 0 = f 0 = 0. s. Η περίοδος μας δίνει τις χρονικές στιγμές όπου το σήμα επαναλαμβάνεται. Εδώ λοιπόν θα έχουμε μέγιστο τις χρονικές στιγμές t = Ανοικτό λέγεται ένα σύνολο A όταν δεν συμπεριλαμβάνεται σε αυτό το σύνορό του. Για παράδειγμα, τα σημεία (x, y) που ικανοποιούν τη σχέση x + y < r αποτελούν ένα ανοικτό σύνολο A. Το σύνορο B του ανοικτού συνόλου A είναι το σύνολο των σημείων που ικανοποιούν τη σχέση Η ένωση των δυο αυτών συνόλων αποτελεί ένα κλειστό σύνολο. x + y = r

7 Κεφάλαιο. Μαθηματικό Υπόβαθρο 9..., 0., 0., 0, 0., 0.,... Επομένως x(t + T 0 ) = x(t) (.3) cos(πf 0 (t + T 0 ) + φ) = cos(πf 0 t + φ) (.3) cos(πf 0 t + πf 0 T 0 + φ) = cos(πf 0 t + φ) = cos(πf 0 t + kπ + φ), k N (.33) Παρατηρούμε ότι θα πρέπει να ισχύει πf 0 T 0 = kπ T 0 = k f 0 (.34) Ονομάζουμε βασική περίοδο ή απλά περίοδο του σήματος την τιμή του T 0 για k =. ημιτονοειδούς σήματος θα δίδεται από τη σχέση: Ετσι η περίοδος ενός και επίσης Επομένως T 0 = f 0 = 0 = 0. Στο Σχήμα.5 βλέπουμε μερικά ημιτονοειδή για διάφορες συχνότητες f 0 : για f 0 = 0 Hz, το x (t) = 5 cos(π0t) = 5, για f 0 = 0 Hz, το x (t) = 5 cos(π0t), και για f 0 = 0 Hz, το x 3 (t) = 5 cos(π0t). Για f = 0 έχουμε το σταθερό σήμα x(t) = 5, t R. Το σήμα αυτό λέγεται και DC (Direct Current) συνιστώσα. Αυτή η ονομασία προέρχεται - και χρησιμοποιείται α- κόμα - από την ηλεκτρονική και έχει μείνει μέχρι σήμερα..4. Μετατόπιση Φάσης T 0 = f 0 (.35) ω 0 = πf 0 T 0 = π ω 0 (.36) t Σχήμα.5: Ημιτονοειδή για διάφορες συχνότητες f 0. Η συχνότητα f 0 καθορίζει το κάθε πότε επαναλαμβάνονται τα μέγιστα και τα ελάχιστα ενός ημιτονοειδούς, ενώ η φάση φ καθορίζει το πού ακριβώς αυτά βρίσκονται. Αν φ = 0 τότε το πρώτο μέγιστο βρίσκεται στο t = 0 και έχει τιμή A cos(0) = A, ενώ σε κάθε άλλη περίπτωση όπου φ ( π, π] {0, το πρώτο μέγιστο έχει μετατοπιστεί στο χρόνο και έχει τιμή A cos(φ) A. Ομοια ισχύουν και για τα ελάχιστα. Ας συμβολίσουμε με x 0 (t) το ημιτονοειδές σήμα με φ = 0: x 0 (t) = A cos(πf 0 t + φ) = A cos(πf 0 t) (.37) φ=0 Εστω λοιπόν ότι καθυστερούμε το σήμα x 0 (t) κατά t = t 0 > 0. Τότε: x 0 (t t 0 ) = A cos(πf 0 (t t 0 )) = A cos(πf 0 t πf 0 t 0 ) = A cos(πf 0 t + φ) (.38) όπου θέσαμε φ = πf 0 t 0. Ομως, T 0 = f 0, επομένως έχουμε φ = πf 0 t 0 = π t 0 T 0, (.39) Αυτή η σχέση μας υποδεικνύει την τιμή που πρέπει να έχει η φάση φ για να έχουμε καθυστέρηση του σήματος κατά t = t 0. Ομοια συζήτηση μπορεί να γίνει και για προήγηση του σήματος κατά t = t 0 < 0. Ενα παράδειγμα όπου απεικονίζονται όλα τα παραπάνω t t - cos(φ) Σχήμα.6: Φάση φ, μετατόπιση t 0, και η μεταξύ τους σχέση.

8 0 Μια εισαγωγή στα Σήματα και Συστήματα φαίνεται στο Σχήμα.6. Εδώ θα πρέπει να διευκρινήσουμε την ορολογία. Φάση ονομάζεται η ποσότητα που υπάρχει στο όρισμα του cos(.), δηλαδή η ποσότητα: πf 0 t + φ. Φάση μετατόπισης ονομάζεται η ποσότητα φ. Ενα μικρό μπέρδεμα που προκύπτει πολύ συχνά στην βιβλιογραφία είναι ότι για λόγους απλότητας η φάση μετατόπισης αναφέρεται απλά ως φάση. Από εδώ και στο εξής θα αναφερόμαστε συχνά στην φάση μετατόπισης απλά ως φάση ενώ θα διαχωρίζουμε τις δύο φάσεις όταν αυτό είναι αναγκαίο. Γενικά, εάν ένα σήμα έχει περίοδο T 0, η μετατόπιση του είναι φραγμένη: t 0 T 0 (.40) Φυσικά και μπορούμε να μετακινήσουμε περισσότερο το σήμα, το αποτέλεσμα όμως που θα λάβουμε είναι το ίδιο, αφού το σήμα είναι περιοδικό με περίοδο T 0. Επομένως από τις Σχέσεις (.39) και (.40) έχουμε π φ < π (.4).4. Άθροισμα δυο ημιτόνων Αν έχουμε δυο ημίτονα ίδιας συχνότητας αλλά με διαφορετικές φάσεις, μπορούμε να τα αθροίσουμε σε ένα ημίτονο ίδιας συχνότητας. Η τριγωνομετρία μας βοηθά σε αυτό, δίνοντάς μας τη γνωστή σχέση A cos(πf 0 t + φ) = A cos(πf 0 t) cos(φ) A sin(πf 0 t) sin(φ) (.4) Αν τώρα θέσουμε τότε η Σχέση (.4) γράφεται X = A cos(φ) (.43) Y = A sin(φ) (.44) A cos(πf 0 t + φ) = X cos(πf 0 t) + Y sin(πf 0 t) (.45) Οι ποσότητες X, Y αντιστοιχούν στο ορθογώνιο τρίγωνο που σχηματίζεται από το μιγαδικό αριθμό z = X jy στο μιγαδικό επίπεδο (βλέπε Σχήμα.7). Πώς το καταλαβαίνουμε αυτό; Είναι και A cos(πf 0 t + φ) = R{Ae jφ e jπf0t (.46) -Y Im{z 0 X (X,-Y) Re{z Σχήμα.7: Μιγαδικός αριθμός z = X jy στην πρόσθεση δυο ημιτόνων ίδιας συχνότητας. X cos(πf 0 t) + Y sin(πf 0 t) = R{Xe jπf0t + R{Y e j π e jπf 0t (.47) αφού sin(πf 0 t) = cos(πf 0 t π/). Άρα R{Ae jφ e jπf0t = R{Xe jπf0t + R{Y e j π e jπf 0t (.48) R{Ae jφ e jπf0t = R{Xe jπf0t + Y e j π e jπf 0t (.49) R{Ae jφ e jπf0t = R{(X + Y e j π )e jπf 0t (.50) R{Ae jφ e jπf0t = R{(X jy )e jπf0t (.5) αφού e jπ/ = j. Άρα πράγματι ο μιγαδικός αυτός μπορεί να γραφεί σε πολική μορφή ως z = X jy = Ae jφ = ( ) X + Y e j tan Y X (.5) δηλ. τελικά A = X + Y (.53) ( φ = tan Y ) X (.54)

9 Κεφάλαιο. Μαθηματικό Υπόβαθρο Άρα για να βρούμε τις τιμές των A και φ, η πολική μορφή είναι πολύ βολική και μας δίνει κατευθείαν το αποτέλεσμα. Υπενθυμίζεται ότι η φάση φ πρέπει πάντα να εκφράζεται στο διάστημα ( π, π]. Η παραπάνω απλή περίπτωση γίνεται πιο σύνθετη αν θέλουμε να γράψουμε το άθροισμα A cos(πf 0 t + φ ) + B cos(πf 0 t + φ ) (.55) ως έναν ημιτονοειδή όρο. Εδώ η πολική μορφή αποτελεί σχεδόν μονόδρομο για μια εύκολη λύση. x(t) = A cos(πf 0 t + φ ) + B cos(πf 0 t + φ ) (.56) = R{Ae j(πf0t+φ) + R{Be j(πf0t+φ) (.57) = R{Ae jπf0t e jφ + R{Be jπf0t e jφ (.58) = R{Ae jπf0t e jφ + Be jπf0t e jφ (.59) = R{(Ae jφ + Be jφ )e jπf0t (.60) = R{Ae jφ e jπf0t (.6) = A cos(πf 0 t + φ) (.6) με A = R{Ae jφ + Be jφ + I{Ae jφ + Be jφ (.63) φ = tan I{Aejφ + Be jφ R{Ae jφ + Be jφ (.64).4.3 Άθροισμα N ημιτόνων Ακόμα γενικότερα, έστω ότι έχουμε ένα πιο σύνθετο άθροισμα, το οποίο αποτελείται από πολλά ημιτονοειδή ίδιας συχνότητας, το οποίο περιγράφεται ως x(t) = N A k cos(πf 0 t + φ k ) (.65) k= Η έκφραση αυτή μπορεί να απλοποιηθεί αρκετά, αλλά αυτό είναι δύσκολο να γίνει με τους γνωστούς τύπους της τριγωνομετρίας που δείξαμε στην προηγούμενη παράγραφο. Αν χρησιμοποιήσουμε όμως πολικές μορφές υπάρχει αρκετή απλοποίηση: N N x(t) = A k cos(πf 0 t + φ k ) = R{A k e j(πf0t+φk) (.66) k= k= k= (.67) { N { [ N ] = R A k e j(πf0t+φ k) = R A k e jφ k e j(πf0t) = R{Ae jφ e j(πf0t) (.68) k= (.69) = R{A cos(πf 0 t + φ) + ja sin(πf 0 t + φ) = A cos(πf 0 t + φ) (.70) όπου ( N A = ( N R{A k e jφ k ) + I{A k e jφ k ) (.7) φ = tan k= N I{A k e jφ k k= N R{A k e jφ k k= k= (.7)

10 Μια εισαγωγή στα Σήματα και Συστήματα Σε αυτό το παράδειγμα, πήγαμε από πολικές συντεταγμένες σε καρτεσιανές, για να διευκολύνουμε την πρόσθεση των μιγαδικών αριθμών, και μετά επιστρέψαμε πίσω στις πολικές συντεταγμένες..4.4 Περιοδικότητα N ημιτόνων Γνωρίζουμε ότι ένα ημίτονο A cos(πf 0 t+φ 0 ) είναι πάντα περιοδικό με περίοδο T 0 = /f 0 s. Τι συμβαίνει όμως όταν έχουμε αθροίσματα ημιτόνων; Είναι το άθροισμα N ημιτόνων περιοδικό; Κι αν ναι, υπό ποιές συνθήκες; Ας ξεκινήσουμε με ένα απλό άθροισμα δυο ημιτόνων ως x(t) = cos(πf t + φ ) + cos(πf t + φ ) (.73) Καθένα από τα επιμέρους ημίτονα έχει περίοδο T = /f και T = /f, αντίστοιχα. Εστω ότι υπάρχει αριθμός T ο οποίος αποτελεί την περίοδο του σήματος x(t). Τότε μπορούμε να γράψουμε x(t) = x(t + T ) (.74) cos(πf t + φ ) + cos(πf t + φ ) = cos(πf (t + T ) + φ ) + cos(πf (t + T ) + φ ) (.75) cos(πf t + φ ) + cos(πf t + φ ) = cos(πf t + πf T + φ ) + cos(πf t + πf T + φ ) (.76) Για να ισχύει η τελευταία ισότητα, πρέπει { { πf T = πk, k Z πf T = πl, l Z f T = k, k Z f T = l, l Z (.77) και άρα Αναδιατάσσοντας, έχουμε T = k f = l f = kt = lt, k, l Z (.78) k l = f f = T T, k, l Z (.79) Η παραπάνω σχέση μας λέει ότι για να είναι περιοδικό το σήμα x(t) πρέπει ο λόγος των περιόδων ή των συχνοτήτων των επιμέρους ημιτόνων να είναι λόγος ακεραίων. Αν ο λόγος των περιόδων ή των συχνοτήτων δεν είναι λόγος ακεραίων, τότε το σήμα δεν είναι περιοδικό. Ομως η παραπάνω μελέτη μας πληροφορεί αν το σήμα είναι περιοδικό ή όχι. Δε μας πληροφορεί για το ποιά είναι η περίοδός του, σε περίπτωση που αυτό είναι περιοδικό. Ομως από τη σχέση T = kt = lt, k, l Z (.80) καταλαβαίνουμε ότι η περίοδος T αποτελεί το ελάχιστο κοινό πολλαπλάσιο - Ε.Κ.Π των περιόδων T, T. Αντίστοιχα, αν η παραπάνω σχέση γραφεί ως T = k l = f f, k, l Z (.8) καταλαβαίνουμε ότι η θεμελιώδης συχνότητα f 0 του σήματος αποτελεί το μέγιστο κοινό διαιρέτη - Μ.Κ.Δ των συχνοτήτων f, f. Παράδειγμα: Ας ελέγξουμε αν το σήμα x(t) = cos(π00t + π/3) sin(π400t) + 3 cos(π500t π/6) (.8) είναι περιοδικό. Αν υπάρχει περίοδος T, τότε για αυτή θα πρέπει να ισχύει T = k 00 = l 400 = m, k, l, m Z (.83) 500 Προφανώς ο λόγος όλων των περιόδων ή συχνοτήτων ανά δυο είναι λόγος ακεραίων, άρα το σήμα είναι περιοδικό.

11 Κεφάλαιο. Μαθηματικό Υπόβαθρο 3 Η θεμελιώδης του συχνότητα δίνεται ως Άρα η περίοδος του σήματος είναι T 0 = /f 0 = 0.0 s. f 0 = Μ.Κ.Δ{00, 400, 500 = 00 Hz (.84) Παράδειγμα: Ας ελέγξουμε αν το σήμα x(t) = cos(π00t π/5) + sin(400t) + sin(π500t + π/9) (.85) είναι περιοδικό. Αν υπάρχει περίοδος T, τότε για αυτή θα πρέπει να ισχύει T = k 00 = l 400 π = m, k, l, m Z (.86) 500 Παρατηρήστε ότι ο λόγος των δυο πρώτων συχνοτήτων δεν είναι λόγος ακεραίων, αφού π = 400π 400 = π k, k, l Z (.87) l μια και ο αριθμός π είναι άρρητος αριθμός. Άρα το σήμα x(t) δεν είναι περιοδικό, παρ όλο που τα επιμέρους ημίτονα είναι περιοδικά!.5 Ανάπτυγμα σε Μερικά Κλάσματα Σε αυτήν την Παράγραφο, θα περιγράψουμε την μέθοδο του Αναπτύγματος σε Μερικά Κλάσματα (Partial Fraction Expansion - PFE), που θα μας είναι χρήσιμη στη μελέτη σημάτων και συστημάτων γενικότερα. Οπως λέει και το όνομά της, η PFE διασπά μια ρητή συνάρτηση F (x), με συνήθως υψηλής τάξης πολυώνυμα στον αριθμητή και στον παρονομαστή, σε απλά κλάσματα, με σταθερά ή πρωτοβάθμια πολυώνυμα στον αριθμητή και πρωτοβάθμια ή δευτεροβάθμια πολυώνυμα στον παρονομαστή. Η μέθοδος που ακολουθούμε για την PFE είναι πολύ απλή, και απλά χρειάζεται τριβή για να τη συνηθίσει κανείς. Υπάρχουν δυο συνήθεις περιπτώσεις PFE, οι οποίες εξαρτώνται από την ταξη των ριζών του παρονομαστή. Πρέπει να σημειωθεί ότι η PFE εφαρμόζεται μόνον όταν η τάξη του πολυωνύμου του αριθμητή είναι γνήσια μικρότερη της τάξης του πολυωνύμου του παρονομαστή. Αν δεν ισχύει αυτό, τότε πρέπει να κάνουμε πρώτα διαίρεση πολυωνύμων αριθμητή και παρονομαστή, ώστε να καταλήξουμε σε περίπτωση που μπορούμε να εφαρμόσουμε PFE. Διακρίνουμε λοιπόν τις περιπτώσεις:. Ο παρονομαστής έχει απλές ρίζες. Ο παρονομαστής έχει μια ή περισσότερες ρίζες πολλαπλότητας r.5. Απλές ρίζες Θεωρούμε πρώτα την πιο απλή περίπτωση, όπου η συνάρτησή μας F (x) = P (x) Q(x) (.88) έχει απλές ρίζες στον παρονομαστή της, Q(x). Θεωρήστε το ακόλουθο παράδειγμα: F (x) = b mx m + b m x m + + b x + b 0 x n + a n x n, m < n (.89) + + a x + a 0 P (x) = (x ρ )(x ρ ) (x ρ n )

12 4 Μια εισαγωγή στα Σήματα και Συστήματα Μπορούμε να δείξουμε ότι η παραπάνω σχέση μπορεί να γραφεί ως F (x) = k + k + + k n (.90) x ρ x ρ x ρ n Για να βρούμε τον συντελεστή k i, πολλαπλασιάζουμε και τις δυο πλευρές της παραπάνω σχέσης με (x ρ ), και έπειτα θέτουμε x = ρ. Άρα (x ρ )F (x) = x=ρ [ k + k (x ρ ) x ρ + k 3(x ρ 3 ) x ρ k n(x ρ ) x ρ n ] x=ρ (.9) Ολοι οι όροι στη δεξιά πλευρά απαλείφονται, εκτός του k. Άρα καταλήγουμε στο k = (x ρ )F (x) (.9) x=ρ Παρόμοια, καταλήγουμε ότι k i = (x ρ i )F (x), i =,,, n (.93) x=ρi Η παραπάνω διαδικασία δουλεύει ανεξάρτητα από το αν οι ρίζες είναι πραγματικές ή μιγαδικές..5. Ρίζες πολλαπλότητας r Αν η συνάρτηση F (x) έχει πολλαπλή ρίζα, με πολλαπλότητα r, στον παρονομαστή, τότε θα είναι της μορφής F (x) = P (x) (x λ) r (x ρ )(x ρ )(x ρ 3 ) (x ρ j ) (.94) Το Ανάπτυγμα σε Μερικά Κλάσματα για αυτή τη συνάρτηση δίνεται ως 0 F (x) = (x λ) r + (x λ) r + + r (x λ) + k + k + + k n (.95) x ρ x ρ x ρ n Οι συντελεστές k i αντιστοιχούν στις ρίζες χωρίς πολλαπλότητα και υπολογίζονται όπως περιγράψαμε στην προηγούμενη παράγραφο. Για να βρούμε τους συντελεστές 0,, r, πολλαπλασιάζουμε και τα δυο μέλη με (x λ) r : (x λ) r F (x) = 0 + (x λ) + (x λ) + + r (x λ) r + + k (x λ) r x ρ + k (x λ) r x ρ + + k n (x λ) r x ρ n (.96) Θέτοντας x = λ και στα δυο μέλη, έχουμε (x λ) r F (x) = 0 (.97) x=λ Άρα το 0 υπολογίζεται κρύβοντας τον όρο (x λ) r στην F (x), και θέτοντας x = λ στη σχέση που απομένει. Αν παραγωγίσουμε τη Σχέση (.96) ως προς x, το δεξιό μέλος καταλήγει στο + όροι που περιέχουν το (x λ) στους αριθμητές. Θέτοντας x = λ και στα δυο μέλη, έχουμε [ ] (x λ) r F (x) = (.98) x x=λ Άρα, το υπολογίζεται κρύβοντας τον όρο (x λ) r από τον όρο F (x), παραγωγίζοντας την υπόλοιπη έκφραση ως προς x και μετά θέτοντας x = λ. Συνεχίζοντας κατ αυτόν τον τρόπο, έχουμε ότι i = i i! x i [(x λ)r F (x)] (.99) x=λ Άρα ο συντελεστής i υπολογίζεται κρύβοντας τον όρο (x λ) r στο F (x), υπολογίζοντας μετά την i οστή παράγωγο την έκφρασης που απομένει, διαιρώντας με i!, και τέλος θέτοντας x = λ.

13 Κεφάλαιο. Μαθηματικό Υπόβαθρο 5 Υπάρχουν αρκετές συντομεύσεις και παραλλαγές που μπορούν να γίνουν για να διευκολυνθεί η επίτευξη της PFE, αλλά οι παραπάνω δυο περιπτώσεις είναι οι πιο γενικές. Ανάπτυγμα σε Μερικά Κλάσματα : Απλές Ρίζες Αναπτύξτε σε Μερικά Κλάσματα τη συνάρτηση f(x) = 3x + x x 6 (.00) Λύση: Η τάξη του πολυωνύμου του αριθμητή είναι μικρότερη του παρονομαστή, άρα μπορούμε να εφαρμόσουμε απευθείας το ανάτπυγμα. Θα είναι με f(x) = 3x + x x 6 = 3x + (x + )(x 3) = A x + + B x 3 (.0) 3x + A = (x 3)(x + ) (x + ) x= 3x = = = (.0) x 3 x= 5 3x + B = (x + )(x 3) (x 3) x=3 3x + = = 9 + = 4 (.03) x + x=3 5 Οπότε f(x) = 4 x 3 x + (.04) Ανάπτυγμα σε Μερικά Κλάσματα : Πολλαπλή Ρίζα Αναπτύξτε σε Μερικά Κλάσματα τη συνάρτηση f(x) = x4 5x 3 + 6x 8 x 3 3x (.05) Λύση: Εδώ η τάξη του πολυωνύμου του αριθμητή είναι μεγαλύτερη του παρονομαστή, οπότε πριν το ανάπτυγμα θα χρειαστεί διαίρεση των πολυωνύμων. Η διαίρεση θα σταματήσει όταν το πολυώνυμο του υπολοίπου έχει μικρότερη τάξη από αυτή του διαιρέτη. Η διαίρεση φαίνεται στο Σχήμα.8. Άρα θα είναι f(x) = x4 5x 3 + 6x 8 x 3 3x 8 = x x 3 3x (.06) = x + 8 x (x 3) = x + A x + B x + C x 3 (.07) Οι συντελεστές A, B, C δίνονται ως (δείτε τις Σχέσεις (.93,.99) ) A = [ x x 8 x=0 x = (x 3)] 8 8 x=0 = x x 3 x=0 (x 3) = (.08) B = 8 x=0 x (x 3) x = 8 = 6 (.09) x 3 x=0 C = 8 (x 3)x (x 3) x=3 = 8 x=3 x = (.0) x 4-5x 3 + 6x - 8 x 4-3x 3 - x 3 + 6x x 3 + 6x 8 x 3-3x x- Σχήμα.8: Διαίρεση πολυωνύμων. Άρα τελικά f(x) = x + x + 6 x x 3 (.)

14 6 Μια εισαγωγή στα Σήματα και Συστήματα Ανάπτυγμα σε Μερικά Κλάσματα : Μιγαδική Συνάρτηση Αναπτύξτε σε Μερικά Κλάσματα τη συνάρτηση f(x) = 4 + jx + 3jx x (.) Λύση: Η τάξη του πολυωνύμου του αριθμητή είναι μικρότερη του παρονομαστή οπότε μπορούμε να εφαρμόσουμε κατευθείαν το ανάπτυγμα. Θα είναι με f(x) = 4 + jx + 3jx x = 4 + jx ( + jx)( + jx) = A + jx + B + jx (.3) 4 + jx A = ( + jx)( + jx) ( + jx) jx= = 4 + jx = 3 (.4) + jx jx= 4 + jx B = ( + jx)( + jx) ( + jx) jx= = 4 + jx = (.5) + jx jx= Άρα.6 Χρήσιμες Σχέσεις f(x) = 3 + jx + jx (.6) Ας αναφέρουμε μερικές χρήσιμες σχέσεις από την Τριγωνομετρία και τον Απειροστικό Λογισμό οι οποίες χρησιμοποιούνται συχνά, ώστε ο αναγνώστης να τις έχει διαθέσιμες χωρίς να χρειάζεται να ανατρέχει σε άλλες πηγές. Ο Πίνακας.4 αναφέρει μερικές χρήσιμες τριγωνομετρικές ταυτότητες, ενώ οι Πίνακες.5 και.6 περιλαμβάνουν σχέσεις παραγώγων και ολοκληρωμάτων μιας μεταβλητής, αντίστοιχα. Τριγωνομετρικές Σχέσεις Α/Α Σχέση Α/Α Σχέση cos(x ± π/) = sin(x) sin(x ± π/) = ± cos(x) 3 sin(x) = sin(x) cos(x) 4 sin (x) + cos (x) = 5 cos(x) = cos (x) sin (x) 6 cos (x) = ( + cos(x)) 7 sin (x) = ( cos(x)) 8 sin(x ± y) = sin(x) cos(y) ± cos(x) sin(y) tan(x) ± tan(y) 9 cos(x ± y) = cos(x) cos(y) sin(x) sin(y) 0 tan(x ± y) = tan(x) tan(y) sin(x) sin(y) = (cos(x y) cos(x + y)) cos(x) cos(y) = (cos(x y) + cos(x + y)) 3 sin(x) cos(y) = (sin(x y) + sin(x + y)) Πίνακας.4: Πίνακας Χρήσιμων Τριγωνομετρικών Σχέσεων

15 Κεφάλαιο. Μαθηματικό Υπόβαθρο 7 Παράγωγοι Α/Α Σχέση Α/Α Σχέση x f(y) = y f(y) (f(x)g(x)) = f(x) g(x) + g(x) y x x x x f(x) 3 cos(ax)x = a sin(ax) 4 ( f(x) ) = g(x) xf(x) f(x) x g(x) x g(x) g (x) 5 x xn = nx n 6 x ln(ax) = x 7 x eax = ae ax 8 sin(ax) = a cos(ax) x 9 x cos(ax) = a sin(ax) 0 x tan(ax) = a cos (ax) a a x sin (ax) = a x x cos (ax) = a x a 3 x tan (ax) = + a x Πίνακας.5: Πίνακας Χρήσιμων Παραγώγων Ολοκληρώματα Α/Α ( ) f(x) x g(x) Σχέση x = f(x)g(x) sin(ax)x = a cos(ax) cos(ax)x = a sin(ax) sin (ax)x = x sin(ax) 4a cos (ax)x = x + sin(ax) 4a ( x f(x) ) g(x)x x sin(ax)x = (sin(ax) ax cos(ax)) a x cos(ax)x = (cos(ax) + ax sin(ax)) a x sin(ax)x = a 3 (ax sin(ax) cos(ax) a x cos(ax)) x cos(ax)x = a 3 (ax cos(ax) sin(ax) + a x sin(ax)) tan(x) ± tan(y) 0 tan(x ± y) = tan(x) tan(y) e ax x = a eax xe ax x = eax (ax ) a 3 x e ax x = eax a 3 (a x ax + ) 4 e ax sin(bx)x = eax a (a sin(bx) b cos(bx)) + b 5 e ax cos(bx)x = eax a (a cos(bx) + b sin(bx)) + b 6 x + a x = x a tan a x 7 x + a x = ln(x + a ) Πίνακας.6: Πίνακας Χρήσιμων Ολοκληρωμάτων

16 8 Μια εισαγωγή στα Σήματα και Συστήματα Σειρές Α/Α Σχέση Σχέση 3 4 N n=0 N n=0 a n = an a na n = (N )an+ Na N + a ( a) N n=0 N n = N N(N ) a n = an an+ a n=n + n=0 + n=0 n=0 N a n = a, a < na n = a ( a), a < n = N(N )(N ) 6 Πίνακας.7: Πίνακας Χρήσιμων Αθροισμάτων. n=n c = c(n N + ).7 Ασκήσεις. Για τους μιγαδικούς z = j5 (.7) z = 8 + j3 (.8) βρείτε γεωμετρικά και αλγεβρικά τα αποτελέσματα των πράξεων z z, z + z, z /z, z z (.9). Για τους μιγαδικούς z = + j (.0) z = + j (.) βρείτε γεωμετρικά και αλγεβρικά τα αποτελέσματα των πράξεων z z, z + z, z /z, z z, /z, /z (.) 3. Αν z = r e jθ και z = r e jθ, αποδείξτε τις σχέσεις { z (αʹ) R = [ z z + z ] z z z z (βʹ) ( z z ) z + z ( z + z ) 4. Λύστε τις εξισώσεις με z μιγαδικό αριθμό. z 5 = (.3) z = j (.4) z 4 = 6 (.5) 5. Εστω {z i ένα πεπερασμένο σύνολο μιγαδικών α- ριθμών. Δείξτε ότι z i = ( ( ) ( )) z i cos θ i + j sin θ i i i i i (.6) όπου z i = z i e jθi. 6. Χρησιμοποιώντας τη σχέση του Euler, γράψτε το cos(3θ) ως συνάρτηση του sin(θ) και του cos(θ). 7. Χρησιμοποιώντας τη σχέση του Euler, δείξτε ότι 8. Δείξτε ότι π 0 cos 4 (θ)θ = 3 4 π (.7) π 0 sin 3 (5t)t = 4 5 (.8) με χρήση των σχέσεων του Euler και της ταυτότητας (a b) 3 = a 3 3a b + 3ab b Γράψτε στη μορφή x + jy το μιγαδικό αριθμό z = e ej. 0. Υπολογίστε το αποτέλεσμα της πράξης ( 3 ) 00 + j e j4π/3 (.9). Βρείτε όλες τις δυνατές τιμές του θ που ικανοποιούν την εξίσωση R{( + j)e jθ = (.30). Δώστε μια γεωμετρική ερμηνεία στην εξίσωση και λύστε την αλγεβρικά. 3. Να λυθεί η εξίσωση z + = z (.3) z = R{z + (.3)

17 Κεφάλαιο. Μαθηματικό Υπόβαθρο 9 4. Γνωρίζουμε ότι για x R ισχύει Ισχύει όμως για z C; e x = e x (.33) e z = e z (.34) 5. Βρείτε ποιά από τα παρακάτω σήματα είναι περιοδικά και υπολογίστε την περίοδό τους, όπου αυτή υπάρχει. (αʹ) x (t) = je j5t (βʹ) x (t) = e 3+j)t (γʹ) x 3 (t) = 3 sin(t) + sin(3t) (δʹ) x 4 (t) = 6 + sin(t) + 4 cos(7t) (εʹ) x 5 (t) = sin(t) + 4 cos(7πt) 6. Βρείτε ποιά από τα παρακάτω σήματα είναι περιοδικά και υπολογίστε την περίοδό τους, όπου αυτή υπάρχει. (αʹ) x(t) = cos(3t + π/4) (βʹ) x(t) = e j(πt ) (γʹ) x(t) = (sin(t π/6)) (δʹ) x(t) = + n= e (t 3n) 7. Θεωρήστε το περιοδικό σήμα x(t) = A cos(πf 0 t) με περίοδο T 0 = /f 0. (αʹ) Δείξτε ότι η μετατόπιση του σήματος κατά 0 τ < T 0 ισοδυναμεί με αρχική μετατόπιση φάσης 0 φ < π. (βʹ) Ποιά θα πρέπει να είναι τα όρια του τ για να έχουμε π φ < π; 8. Γράψτε το άθροισμα ( x(t) = cos 0πt + π ) + ( cos 0πt 3π ) 3 4 (.35) στη μορφή x(t) = A cos(πf 0 t + φ) (.36) 9. Γράψτε το σήμα ( x(t) = 7 cos πf 0 t + π ) + 6 cos(πf 0 t) (.37) 4 στη μορφή 0. Εστω το σήμα x(t) = A cos(πf 0 t + φ) (.38) ( x(t) = 7 cos πf 0 t + 3π ) + ( cos πf 0 t π ) 4 (.39) Βρείτε το σήμα z(t) τέτοιο ώστε x(t) = R{z(t).. Λύστε την εξίσωση ( π ) y(t) = y(t ) + 4 cos 3 t θέτοντας όπου y(t) = A cos ( π 3 t ). (.40)