ηµιουργία Πλανητικών συστηµάτων: προσοµοίωση µε εφαρµογή κυψελικών αυτοµάτων

Μέγεθος: px
Εμφάνιση ξεκινά από τη σελίδα:

Download "ηµιουργία Πλανητικών συστηµάτων: προσοµοίωση µε εφαρµογή κυψελικών αυτοµάτων"

Transcript

1 ΑΡΙΣΤΟΤΕΛΕΙΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΟΝΙΚΗΣ ΠΟΛΥΤΕΧΝΙΚΗ ΣΧΟΛΗ ΤΜΗΜΑ ΗΛΕΚΤΡΟΛΟΓΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ & ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΥΠΟΛΟΓΙΣΤΩΝ ΤΟΜΕΑΣ ΤΗΛΕΠΙΚΟΙΝΩΝΙΩΝ ιπλωµατική Εργασία ηµιουργία Πλανητικών συστηµάτων: προσοµοίωση µε εφαρµογή κυψελικών αυτοµάτων Παπαστεργής Εµµανουήλ A.E.M Επιβλέποντες: Καθηγητής Λουκάς Βλάχος Λέκτορας Κλεοµένης Τσιγάνης Θεσσαλονίκη, Ιούλιος 2007

2 Ι. Εισαγωγή 1. ίσκοι Προσαύξησης (Accretion Discs) ίσκος προσαύξησης ονοµάζεται ένας δίσκος αερίων και σκόνης ο οποίος βρίσκεται σε κίνηση γύρω από ένα κεντρικό σώµα. Το κεντρικό αυτό σώµα είναι συνήθως είτε ένας νεαρός αστέρας (πρωτοαστέρας), είτε ένας λευκός νάνος, αστέρας νετρονίων ή µαύρη τρύπα. Λόγω ασταθειών στο εσωτερικό του δίσκου, υπάρχει µια ανακατανοµή στροφορµής, η οποία αναγκάζει την ύλη να κινειθεί σπειροειδώς προς την κατεύθυνση του κεντρικού σώµατος. Κατά τη διάρκεια αυτής της διαδικασίας, δυναµική ενέργεια µετατρέπεται σε θερµότητα, προκαλώντας την εκποµπή ΗΜ ακτινοβολίας από την επιφάνεια του δίσκου. Η περιοχή συχνοτήτων στην οποία εκπέµπεται το µεγαλύτερο µέρος αυτής της ακτινοβολίας εξαρτάται από το κεντρικό σώµα. Οι δίσκοι προσαύξησης γύρω από πρωτοαστέρες ακτινοβολούν κυρίως στο υπέρυθρο, ενώ αυτοί γύρω από αστέρες νετρονίων και µαύρες τρύπες κυρίως στις ακτίνες Χ. Οι δίσκοι προσαύξησης που σχηµατίζονται γύρω από πρωτοαστέρες ονοµάζονται και πρωτοπλανητικοί δίσκοι, γιατί σήµερα πιστεύουµε ότι από αυτούς τους δίσκους σχηµατίζονται τα πλανητικά συστήµατα Στην περίπτωση των πρωτοπλανητικών δίσκων, τα υλικά προέρχονται από το ίδιο νεφέλωµα από το οποίο δηµιουργήθηκε και ο πρωτοαστέρας. Ένα από τα µεγαλύτερα ανοικτά ζητήµατα στην θεωρητική αστροφυσική είναι η εξήγηση του αυξηµένου ιξώδους που παρατηρείται στους δίσκους προσαύξησης. Για να κινηθεί η ύλη προς τον κεντρικό αστέρα, πρέπει να χάσει στροφορµή, εκτός από δυναµική ενέργεια. Όµως επειδή η ολική στροφορµή του συστήµατος παραµένει σταθερή, πρέπει να υπάρχει κάποιος µηχανισµός που να προκαλεί την ανακατανοµή της στροφορµής, µεταφέροντάς την µακριά από το ισηµερινό επίπεδο όπου βρίσκεται συγκεντρωµένο το µεγαλύτερο ποσοστό της µάζας. Το πρόβληµα είναι ότι το µοριακό ιξώδες του αερίου δεν είναι αρκετά µεγάλο, ώστε να εξηγήσει τους ρυθµούς µεταφοράς στροφορµής που υπάρχουν στην πραγµατικότητα. Φαίνεται ότι η αυξηµένη αυτή µεταφορά στροφορµής οφείλεται στην αύξηση του ενεργού ιξώδους λόγω τύρβης, παρόλο που δεν είναι ακόµα ξεκάθαρη η αιτία που δηµιουργεί την τύρβη αυτή. Μία προσέγγιση του προβλήµατος, η οποία οφείλεται στους ρώσους επιστήµονες Shakura και Shunyaev, είναι η εισαγωγή µίας ελεύθερης παραµέτρου α, η οποία περιγράφει την αύξηση του ενεργού ιξώδους λόγω τύρβης, ανεξαρτήτως του µηχανισµού που προκαλεί την τύρβη αυτή. Μετά από την ανακάλυψη από τους Hawley και Balbus το 1991 της δυνατότητας δηµιουργίας έντονων µαγνητικών πεδίων σε έναν αρχικά ελάχιστα µαγνητισµένο δίσκο προσαύξησης, (λόγω ενός µηχανισµού ανάλογου του δυναµό) η πιθανότερη αιτία για την παρατηρούµενη ανακατανοµή της στροφορµής φαίνεται να είναι κάποια φαινόµενα που συνδέονται µε µαγνητική αστάθεια. 1

3 Οι Shakura και Sunyaev κατόρθωσαν να παράγουν µία λύση για ένα δίσκο προσαύξησης, θεωρώντας ότι φαινόµενα τύρβης είναι η αιτία για το αυξηµένο ιξώδες που παρατηρείται. Θεωρώντας υποηχητική ροή και θέτωντας το πάχος του δίσκου ως το άνω όριο των δινών, µπορούµε να έχουµε µία εκτίµηση του ιξώδους ως ν = αc s H (όπου c s η ταχύτητα του ήχου,h το πάχος του δίσκου και α µία ελεύθερη παράµετρος µεταξυ 0 και 1). Πρωτοπλανητικοί δίσκοι προσαύξησης στο µεγάλο νεφέλωµα του Ωρίωνα (Μ42) Χρησιµοποιώντας την εξίσωση της υδροστατικής ισορροπίας σε συνδυασµό µε την αρχή διατήρησης της στροφορµής και θεωρώντας ότι ο δίσκος είναι λεπτός, µπορούµε να υπολογίσουµε την κατανοµή των φυσικών µεγεθών του δίσκου συναρτήσει της ελεύθερης παραµέτρου α. Τα περισσότερα φυσικά µεγέθη εξαρτώνται σε µικρό µόνο βαθµό από την παράµετρο α και έτσι η θεωρία µπορεί να παράγει σηµαντικά αποτελέσµατα παρόλο που περιέχει µία ελεύθερη παράµετρο. Έτσι καταλήγουµε στα εξής αποτελέσµατα όπου T c και ρ είναι η θερµοκρασία και η πυκνότητα στο κεντρικό επίπεδο του δίσκου αντίστοιχα. είναι ο ρυθµός προσαύξησης µάζας από το κεντρικό σώµα, σε 2

4 µονάδες, m 1 είναι η µάζα του κεντρικού σώµατος σε ηλιακές µάζες, R 10 είναι η απόσταση ενός σηµείου του δίσκου από το κεντρικό σωµα, σε µονάδες cm, και, οπου είναι η ακτίνα του κεντρικού σώµατος Η λύση αυτή ισχύει µόνο όταν ο δίσκος κυριαρχείται από την πίεση του ρευστού. Παύει να ισχύει όµως σε περιπτώσεις όπου η πίεση της ακτινοβολίας είναι συγκρίσιµη ή µεγαλύτερη από την πίεση του αερίου. Παραδείγµατος χάριν όταν ο ρυθµός προσαύξησης µάζας γίνει µεγάλος, ο δίσκος ακτινοβολεί τόσο έντονα που θα «σκάσει» δηµιουργώντας µία τρισδιάστατη δοµή (toroidal structure). 2. ηµιουργία Πλανητικού Συστήµατος Η επικρατούσα θεωρία σήµερα για τον σχηµατισµό πλανητικών συστηµάτων, προτάθηκε για πρώτη φορά τον 18 ο αιώνα από διάφορους επιστήµονες και φιλόσοφους (µεταξύ τους ο φιλόσοφος Kant και ο µεγάλος µαθηµατικός Laplace), και ονοµάζεται θεωρία του αστρικού νεφελώµατος. Σύµφωνα µε τη θεωρία αυτή, τα πλανητικά συστήµατα δηµιουργούνται στο εσωτερικό του δίσκου προσαύξησης που συνήθως περιβάλλει έναν νεαρό αστέρα στα πρώτα στάδια της εξέλιξης του (πρωτοπλανητικός δίσκος). Ο πρωτοπλανητικός δίσκος ΗΗ 30 στον Ταύρο 3

5 Ο πρωτοπλανητικός δίσκος, αποτελείται κυρίως από αέρια (κυρίως υδρογόνο και ήλιο), αλλά περιέχει και ένα µικρό ποσοστό (1-2%) στερεάς ύλης σε µορφή σκόνης και κρυστάλλων πάγου. Αυτοί οι µικροί κόκκοι σκόνης, µπορούν τυχαία να «συγκρουστούν» µεταξύ τους, οπότε και υπάρχει η πιθανότητα να κολλήσουν ηλεκτροστατικά, ξεκινώντας έτσι τη διαδικασία αύξησης µάζας. Το αέριο, αν και σε µεγάλη αφθονία, δεν µπορεί να προσκολληθεί σε αυτά τα πρώτα συσσωµατώµατα, γιατί κινείται υπερβολικά γρήγορα για να συγκρατηθεί από ηλεκτροστατικές δυνάµεις. Αυξάνοντας συνεχώς τη µάζα τους, κάποια από τα αρχικά αυτά συσσωµατώµατα στερεής ύλης, µπορούν να αποκτήσουν διαστάσεις της τάξης του 1 χιλιοµέτρου, οπότε και καλούνται planetesimals (που σηµαίνει άπειρα µικροί πλανήτες). Αρχικά, τα συσσωµατώµατα στερεών βρίσκονται διάσπαρτα στο δίσκο, αλλά µε την πάροδο του χρόνου τείνουν να συγκεντρωθούν όλα στο ισηµερινό επίπεδο του δίσκου, βοηθώντας έτσι στην αύξηση των συγκρούσεων µεταξύ τους. Επίσης, όσο µεγαλώνει ένα συσσωµάτωµα, τόσο µεγαλύτερη επιφάνεια αποκτάει, και άρα µπορεί να «µαζέψει» ευκολότερα µάζα µέσω συγκρούσεων. Όταν ένα σώµα γίνει αρκετά µεγάλο, µπορεί να αρχίσει να έλκει πάνω του µάζα και µέσω του βαρυτικόυ του πεδίου. Έτσι σε µία περίοδο περίπου χρόνων µπορούν να σχηµατιστούν planetesimals. Καθώς τα planetesimals µεγαλώνουν, γίνονται λιγότερα, και οι συγκρούσεις µεταξύ τους µειώνονται. Λόγα της τυχαίας φύσης της διαδικασίας αύξησης των planetesimals, κάποια από αυτά θα γίνουν µεγαλύτερα από τα υπόλοιπα. Τα µεγαλύτερα από αυτά τα σώµατα θα ταξιδεύουν µε τη µικρότερη ταχύτητα και θα έχουν σχεδόν κυκλικές τροχιές, σε αντίθεση µε τα µικρότερα που θα χαρακτηρίζονται από τροχιές µε µεγάλες ταχύτητες και εκκεντρότητες. Όµως ένα αργά κινούµενο σώµα παρουσιάζει µεγαλύτερη ενεργό διατοµή σύγκρουσης (συγκρουεται ευκολότερα µε άλλα σωµατα) και έτσι τα µεγαλύτερα planetesimals τέινουν να ενσωµατώσουν τα µικρότερα. Αυτό οδηγεί σε µία διαδικασία πολύ γρήγορης αύξησης µάζας (runaway growth). Καταλήγουµε έτσι σε µία κατάσταση τα λίγα planetesimals µε τη µεγαλύτερη µάζα, επιβιώνουν και συνεχίζουν τη διαδικασία αύξησης της µάζας τους (oligarchic growth). Μπορούµε να φτάσουµε έτσι σε σώµατα µε διάµετρο αρκετές χιλιάδες χιλιόµετρα, τα οποία µπορούν να ονοµαστούν πρωτοπλανήτες. 4

6 Καλλιτεχνική απεικόνιση πρωτοπλανητικού δίσκου Αίτια της διαφοροποίησης µεταξύ των γήινων και γιγάντιων πλανητών: Η θερµοκρασία σε εναν πρωτοπλανητικό δίσκο δεν είναι σταθερή και αυτή είναι η βασική αιτία της διαφοροποίησης της διαδικασίας σχηµατισµού των γήινων και γιγάντιων πλανητών. Στο εσωτερικό της «γραµµής του πάγου» (frost line or snow line), η θερµοκρασία είναι υψηλή (πάνω από 150Κ), και δεν επιτρέπει τη δηµιουργία κρυστάλλων πάγου. Τα µόνα στερεά υλικά σε αυτή την περιοχή είναι µεταλλικοί και πυριτικοί κόκκοι σκόνης. Έτσι, τα planetesimals που δηµιουργούνται σε αυτήν την ζώνη αποτελούνται σχεδόν αποκλειστικά από πετρώµατα και µέταλλα, όπως οι αστεροειδείς και θα αποτελέσουν τη βάση για το σχηµατισµό των γήινων πλανητών. Έξω από τη ζώνη πάγου, οι παγωµένοι κρύσταλλοι νερού, αµµωνίας και µεθανίου είναι πολύ περισσότεροι από από τους κόκκους µετάλλων και πυριτίου, και έτσι τα planetesimals σε αυτή την περιοχή είναι σώµατα φτιαγµένα κυρίως από πάγο, και µε µικρές ποσότητες πέτρας και µετάλλων στη σύσταση τους. Οι κοµήτες της ζώνης του Oort και στη ζώνη του Kuiper, ο δορυφόρος του Ποσειδώνα Τρίτονας, και οι πιθανότατα ο Πλούτωνας και ο δορυφόρος του Χάροντας, είναι παραδείγµατα αυτού του είδους των planetesimals. Εξαιτίας των µεγαλύτερων ποσοτήτων στερεάς ύλης που είναι διαθέσιµη στην περιοχή πέρα από τη ζώνη πάγου,τα µεγαλύτερα planetesimals µπορούν να µεγαλώσουν τόσο πολύ (περίπου 10 γήινες µάζες) που το βαρυτικό τους πεδίο αρχίζει να έλκει και να συγκρατεί αέριο υλικό (αρχικά ήλιο και στη συνέχεια και υδρογόνο). Μόλις αρχίσει αυτή η διαδικασία, αρχίζουν να µεγαλώνουν αρκετά γρήγορα, καθώς το αέριο στο δίσκο είναι άπλετο. Γρήγορα, τα σώµατα αυτά παύουν να µοιάζουν µε τα παγωµένα planetesimals από τα οποία προήλθαν, και γίνονται τεράστιες µπάλες αερίων µε πυκνούς πυρήνες. Η ανάπτυξη των γιγάντιων αυτών πρωτοπλανητών τελειώνει όταν ο ισχυρός αστρικός άνεµος του νεαρού αστέρα «σκουπίσει» από τα υλικά των δίσκο, αφήνοντας πίσω του ένα σχηµατισµένο πλανητικό σύστηµα. 5

7 3. Μετανάστευση Πλανητών Η µετανάσταυση πλανητών συµβαίνει όταν ένας πλανήτης, αλληλεπιδρά µε έναν δίσκο αερίων και στερεών σωµατιδίων, µε αποτέλεσµα την µεταβολή των παραµέτρων της τροχιάς του, και ειδικότερα του µεγάλου ηµιάξονα του (πρακτικά την µεταβολή της απόστασης του από το κεντρικό σώµα). Ο µηχανισµός της πλανητικής µετανάστευσης αποτελεί την πιθανότερη εξήγηση της παρουσίας, σε κάποια εξωηλιακά πλανητικά συστήµατα, πλανητών µε µεγάλες µάζες σε εξαιρετικά µικρή απόσταση από τον κεντρικό αστέρα ( hot Jupiters ). Σύµφωνα µε την µέχρι στιγµής επικρατούσα θεωρία, της γένεσης πλανητών µέσα σε έναν πρωτοαστρικό δίσκο προσαύξησης, δεν είναι δυνατός ο σχηµατισµός τόσο µεγάλων πλανητών σε τόσο µικρή απόσταση από τον κεντρικό αστέρα, απλούστατα επειδή δεν υπάρχει αρκετή µάζα σε τόσο µικρές τροχιές. Μετανάστευση τύπου Ι: Η κίνηση µικρών πλανητών (µε µάζες συγκρίσιµες µε τη µάζα της γής) δηµιουργεί σπειροειδή κύµατα πυκνότητας στο περιβάλλον αέριο (wake). Η αλληλεπίδραση του πλανήτη µε το µέρος του κύµατος που βρίσκεται εσωτερικά της τροχιάς του, τείνει να αυξήσει την ταχύτητα του πλανήτη, και να µεγαλώσει την τροχιά του. Αντιθέτως, η αλληλεπίδραση του πλανήτη µε το µέρος του κύµατος που βρίσκεται εξωτερικά της τροχιάς του, τείνει να µειώσει την ταχύτητά του, και να µικρύνει την τροχιά του. Συνήθως η επίδραση της µάζας στο εξωτερικό της τροχιάς του είναι µεγαλύτερη, και έτσι η συνισταµένη ροπή τείνει να µειώσει την ταχύτητα του πλανήτη. Αυτό προκαλεί µία συνεχή κίνηση του πλανήτη προς µικρότερες τροχιές. Ο ρυθµός µε τον οποίο ο πλανήτης µετατοπίζεται εξαρτάται από τη µάζα του πλανήτη, και µεγαλώνει όσο µεγαλώνει και η µάζα του πλανήτη. Σε κάθε περίπτωση όµως, οι ρυθµοί είναι σχετικά γρήγοροι, αν συγκριθούν µε την διάρκεια ζωής του δίσκου (περίπου 1 εκατοµµύριο χρόνια). Η ύπαρξη γήινων πλανητών, λαµβάνοντας υπόψιν το φαινόµενο της µετανάστευσης τύπου Ι, θέτει ένα ερώτηµα για το πώς κατόρθωσαν να αποφύγουν την καταστροφή τους. Μετανάστευση τύπου ΙΙ: Πλανήτες µε µάζα µεγαλύτερη από περίπου 10 γήινες µάζες µπορούν να ανοίξουν ένα «κενό» στο δίσκο, οπότε και σταµατάει η µετανάστευση τύπου Ι. Οιν πλανήτες αυτοί µένουν «κλειδωµένοι» (βρίσκονται σε ευσταθή ισορροπία) στο εσωτερικό του κενού που οι ίδιοι δηµιούργησαν, και µένουν ακίνητοι ως προς το δίσκο. Παρόλα αυτά, ο ίδιος ο δίσκος παρουσιάζει µία γενική ροή ύλης προς µικρότερες τροχιές, και έτσι οι πλανήτες αναγκάζονται και αυτοί να κινηθούν εσωτερικότερα, φαινόµενο που ονοµάζεται µετανάστευση τύπου ΙΙ. Ο ρυθµός µετακίνησης του πλανήτη κατά τη διάρκεια της µετανάστευσης ΙΙ εξαρτάται κυρίως από το ιξώδες του δίσκου, και είναι σχεετικά αργός, εν συγκρίσει µε την µετανάστευση τύπου Ι. Η µετανάστευση τύπου δύο φαίνεται να εξηγεί ικανοποιητικά την ύπαρξη των hot Jupiters σε κάποια εξωηλιακά συστήµατα. 6

8 Μετανάστευση τύπου ΙΙΙ: Εάν ένας πλανήτης ανοίξει ένα «µερικό κενό» στην τροχιά του, τότε δηµιουργείται µία περιοχή φτωχή σε αέριο, αλλά όχι ικανή να σταµατήσει τη ροή αερίου διαµέσου της. Σε µία τέτοια περίπτωση, ο πλανήτης µπορεί να κινηθεί ως προς το δίσκο και να πλησιάσει το εσωτερικό όριο της περιοχής. Τότε ο πλανήτης θα προσπαθήσει να διατηρήσει το κενό, και θα «πετάξει» υλικά στο εξωτερικό της τροχιάς του. Σε αυτή του όµµµως την προσπάθεια θα χάσει στροφορµή και θα αρχίσει να κινείται προς τα µέσα. Σε ορισµένες περιπτώσεις αυτές οι συνθήκες µπορούν να οδηγήσουν σε µία εκθετική αύξηση του ρυθµού µετανάστευσης, φαινόµενο που ονοµάζεται µετανάστευση τύπου ΙΙΙ. Η µετανάστευση τύπου ΙΙΙ µπορεί να αλλάξει εντελώς τα χαρακτηριστικά της τροχιάς ενός πλανήτη, µέσα σε διάστηµα λίγων µόνο περιφορών γύρω από το κεντρικό αστέρι. 4. Κυψελικό Αυτόµατο Ένα κυψελικό αυτόµατο (cellular automaton) είναι ένα διακριτό µοντέλο που χρησιµοποιείται στη θεωρία αλγορίθµων, στα µαθηµατικά και στην υπολογιστική φυσική και βιολογία. Αποτελείται από ένα πλέγµα κελιών, καθένα από τα οποία µπορεί να βρίσκεται σε έναν πεπερασµένο αριθµό καταστάσεων. Το πλέγµα µπορεί να είναι οποιασδήποτε διάστασης (1-D,2-D,3-D,κοκ). Ο χρόνος είναι επίσης διακριτός, και η κατάσταση ενός κελιού κατά το χρόνο τ είναι συνάρτηση των καταστάσεων ενός αριθµού από γειτονικά κελιά (grid neighborhood) στο χρόνο τ-1. Αυτά τα γειτονικά κελιά είναι µία συλλογή από κελιά που σχετίζονται µε το δεδοµένο κελί και δεν αλλάζουν. Κάθε κελί ακολουθεί τους ίδιους κανόνες για να µεταβάλλει την κατάσταση του, λαµβάνοντας υπόψιν τους δικούς του γείτονες. Κάθε φορά που οι κανόνες εφαρµόζονται σε ολόκληρο το πλέγµα, µία καινούρια γενιά (generation) δηµιουργείται Ένα παράδειγµα κυψελικού αυτοµάτου, είναι µία άπειρη σελίδα τετραδίου, όπου κάθε τετραγωνάκι είναι ένα κελί. Κάθε κελί µπορεί να βρίσκεται σε µία από δύο καταστάσεις, να είναι άσπρο ή µαύρο. Η γειτονιά κάθε κελιού µπορεί να οριστεί ως τα 8 τετράγωνα που βρίσκονται σε επαφή µαζί του, συν τον εαυτό του. Άρα υπάρχουν 512 διαφορετικοί συνδυασµοί για το κελί και τους γείτονες του. Οι κανόνες για ένα κελί µπορούν να δοθούν τότε σε µορφή πίνακα, όπου για καθε έναν από τους 512 διαφορετικούς συνδυασµούς, ο πίνακας θα όριζε αν το κεντρικό κελί θα ήταν άσπρο ή µαύρο την επόµενη χρονική στιγµή. Αυτό είναι ένα παράδειγµα διδιάστατου κυψελικού αυτοµάτου. Το πιο δηµοφιλές κυψελικό αυτόµατο τέτοιου είδους είναι το Παιχνίδι της Ζωης (Game Of Life) του Conway. 7

9 Συνήθως θεωρούµε ότι όλα τα κελιά αρχίζουν στην ίδια κατάσταση, εκτός από ένα µικρό αριθµό που αρχίζουν σε διαφορετικές καταστάσης. Αυτό ονοµάζεται µία αρχική διάταξη. Γενικότερα, πολλές φορές θεωρούµε ότι τα κελιά αρχίζουν σύµφωνα µε κάποια περιοδική διάταξη, και µόνο λίγα από αυτά την παραβιάζουν. Τα κυψελικά αυτόµατα στην πράξη προσοµοιώνονται µε πεπερασµένα, παρά άπειρα πλέγµατα. Σε δύο διαστάσεις αυτό αντιστοιχεί σε ένα ορθογωνικό πλέγµα στη θέση ενός απείρου επιπέδου. Το πρόβληµα που προκύπτει, είναι ο τρόπος χειρισµού των ακραίων κελιών. Το πώς χειριζόµαστε αυτά τα κελιά είναι πολύ σηµαντικό, γιατί επηρεάζουν την εξέλιξη ολόκληρου του πλέγµατος. Ένας τρόπος είναι να καθορίσουµε σταθερές τιµές των ακραίων κελιών. Μία άλλη µέθοδος είναι να ορίσουµε τις γειτονιές αυτών των κελιών µε διαφορετικό τρόπο. Τότ εόµως θα πρέπει να δηµιουργήσουµε και νέους κανόνες για αυτά τα κελιά. Τέλος µπορούµε να κάνουµε ένα είδος «περιοδικής επέκτασης» του πλέγµατος, όπου η γειτονιά ενός ακραίου κελιού στο δεξί άκρο του πλέγµατος µπορεί να περιέχει και κελιά που βρίσκονται στο αριστερό άκρο του πλέγµατος. Έτσι το πλέγµα γίνεται ουσιαστικά ένα πολικό (polar) πλέγµα. Αντίστοιχα αν διατηρήσουµε το ίδιο σκεπτικό και για το πάνω και κάτω άκρο του πλέγµατος δηµιουργουµε ουσιαστικά ένα τοροειδές (toroidal) πλέγµα. Η ιδέα των κυψελικών αυτοµάτων γεννήθηκε στο Los Alamos National Laboratory, τη δεκαετία του 40, από τη δουλειά δύο επιστηµόνων, του Ulam και του John Von Neumann. Ο πρώτος δούλευε πάνω σε ένα πρόγραµµα που θα προσοµοίωνε την ανάπτυξη των κρυστάλων, χρησιµοποιώντας ένα πλέγµα ως µοντέλο. Ο δεύτερος προσπαθούσε να µελετήσει τη συµπεριφορά αυτο-διαιωνιζόµενων συστηµάτων. Από αυτές τις ιδέες γεννήθηκε το πρώτο κυψελικό αυτόµατο. Ο Von Neumann κατέληξε να κατασκευάσει ένα διδιάστατο πλέγµα, όπου κάθε κελί είχε µόνο 4 γείτονες (γειτονιά του Von Neumann). Το κυψελικό του αυτόµατο έκανε συνεχώς αντίγραφα του εαυτού του, πρόκειται δηλαδή για έναν ατέρµονα αντιγραφέα. Τη δεκαετία του 70 ένα διδιάστατο κυψελικό αυτόµατο δύο καταστάσεων, που ονοµάζεται Παιχνίδι της Ζωής, που ανακαλύφθηκε από τον John Conway, έγινε πολύ δηµοφιλές στην πρώιµη προγραµµατιστική κοινότητα. Το αυτόµατο αυτό έγινε δηµοφιλές µετά την δηµοσίευση του από τον Martin Gardner, στο περιοδικό Scientific American. Οι κανόνες του είναι οι ακόλουθοι: Άν ένα µαύρο κελί έχει 2 ή 3 µαύρους γείτονες, τότε παραµένει µαύρο. Αν ένα άσπρο κελί έχει 3 µαύρους γείτονες, γίνεται µαύρο. Σε όλες τις άλλες περιπτώσεις το κελί παραµένει ή γίνεται άσπρο. Παρόλη την απλότητα του, το σύστηµα µπορεί να επιδείξει µία ταιράστια ποικιλία από συµπεριφορές, και µπορεί να µεταβεί από καταστάσεις φαινοµενικής τάξης σε καταστάσεις φαινοµενικής αταξίας. Ένα χαρακτηριστικό του παιχνιδιού της ζωής είναι η εµφάνιση δοµών που µετακινούνται µέσα στο πλέγµα χωρίς να αλλάζουν µορφή. Το 1983 ο Stephen Wolfram δηµοσίευσε την πρώτη από µία σειρά εργασίες που ερευνούσαν σε βάθος τη συµπεριφορά µίας κλάσης κυψελικών αυτοµάτων, που 8

10 ονοµάζονται στοιχειώδη κυψελικά αυτόµατα. Η αναπάντεχη πολυπλοκότητα της συµπεριφοράς αυτών των απλών κυψελικών αυτοµάτων, οδήγησε τον Wolfram να υποπτευθεί ότι η πολυπλοκότητα στη φύση µπορεί να προέρχεται από πολύ απλους κανόνες. Αργότερα ο Wolfram διέκοψε την έρευνα του για να δηµιουργήσει τη γλώσσα προγραµµατισµού mathematica, την οποία όµως στη συνέχεια χρησιµοποίησε για να εξετάσει τη συµπεριφορά και άλλων απλών αυτοµάτων. Ο Wolfram πατήρησε ότι όλα αυτά τα αναρίθµητα κυψελικά αυτόµατα µπορούν να καταταγούν σε 4 κατηγορίες: Κλαση Ι: Αυτόµατα όπου δηµιουργούνται δοµές στα πρώτα στάδια εξέλιξης και στη συνέχεια εξαφανίζονται οριστικά Κλάση ΙΙ: Αυτόµατα που δηµιουργούν δοµές που µένουν σταθερές στο χρόνο Κλάση ΙΙΙ: Αυτόµατα που δηµιουργούν δοµές που επαναλαµβάνονται 9

11 Κλάση ΙV: Αυτόµατα που επιδυκνύουν άλλοτε φαινοµενική τάξη και άλλοτε φαινοµενική τυχαιότητα Τα αποτελέσµατα του αυτά τα δηµοσίευσε σε µία εργασία 1280 σελίδων µε τoν τίτλο A New Kind of Science, και υποστήριξε ότι τα αποτελέσµατα της µελέτης των κυψελικών αυτοµάτων έχουν µεγάλη σηµασία για πολλούςκλάδους της επιστήµης. Στοιχειώδη κυψελικά αυτόµατα: Το απλούστερο µη τετριµµένο κυψελικό αυτόµατο, θα ήταν ένα µονοδιάστατο κυψελικό αυτόµατο µε κελιά που µπορούν να είναι στη µία από δύο δυνατές καταστάσεις, και µε τη γειτονιά τους να αποτελείται από τα δύο διπλανά κελιά του. Σε µία τέτοια περίπτωση υπάρχουν 256 δυνατοί συνδυασµοί της κατάστασης των γειτόνων, άρα και 256 διαφορετικοί κανόνες. Αυτοί οι 256 διαφορετικοί κανόνες µπορούν να παρασταθούν µε τον συµβολισµό Wolfram. Υπαρχουν 2 τέτοιοι κανόνες που παρουσιάζουν ιδιαίτερο ενδιαφέρον: αυτοί είναι ο κανόνας CA 30 και ο κανόνας CA 110.Παρακάτω φαίνεται η εξέλιξη των δύο αυτών κανόνων για αρχική κατάσταση µε έναν µοναδικό άσσο στη µέση του πλέγµατος. Rule 30 cellular automaton current pattern new state for center cell

12 Rule 110 cellular automaton current pattern new state for center cell Ο κανόνας 30 δηµιουργεί φαινοµενική τυχαιότητα ακόµα και όταν η αρχική κατάσταση του πλέγµατος είναι κάθε άλλο παρά τυχαία. Χρησιµοποιώντας την κεντρική του στήλη µπορούµε να δηµιουργήσουµε µία γεννήτρια ψευδοτυχαίων αριθµών. Παρόλα αυτά υπάρχουν κάποιες συγκεκριµένες ακολουθείες που οδηγουν τον κανόνα 30 να εξελιχθεί σε µία επαναλαµβανόµενη δοµή. Ο κανόνας 110, όπως και το Παιχνίδι Της Ζωης, ανήκει στην κατηγορία IV, και παρουσιάζει συµπεριφορά ούτε εντελώς τυχαία ούτε εντελώς επαναληπτική. Μπορούν να δηµιουργηθούν διάφορες δοµές, οι οποίες εξελίσσονταικαι αλληλεπιδρούν µεταξύ τους µε πολύπλοκο τρόπο. 11

13 5. Self Organised Criticality Self-organized criticality (SOC) ονοµάζεται µία ιδιότητα µίας κλάσης από δυναµικά συστήµατα που έχουν ένα κρίσιµο σηµείο ως ελκυστή. Με άλλα λόγια, πρόκειται για δυναµικά συστήµατα τα οποία θα εξελιχθούν αυθόρµητα προς µία κρίσιµη κατάσταση ανεξάρτητα από την αρχική κατάστασή του. Μακροσκοπικά εµφανίζουν χρονικά και χωρικά χαρακτηριστικά που είναι ανεξάρτητα κλίµακας. Αυτό εµφανίζεται σε συστήµατα που βρίσκονται σε κατάσταση αλλαγής φάσης, µε τη διαφορά ότι δεν χρειαζεται ακριβής καθορισµός των παραµέτρων Το φαινόµενο περιγράφηκε για πρώτη φορά από τους Bak, Tang και Wiesenfeld το 1988, και θεωρείται ένας από τους µηχανισµούς µε τους οποίους εµφανίζεται η πολυπλοκότητα στη φύση. Τα συµπεράσµατα αυτής της εργασίας έχουν βρεί εφαρµογή σε έναν µεγάλο αριθµό κλάδων της επιστήµης, που περιλαµβάνει τη γεωφυσική, κοσµολογία, βιολογία, οικολογία, οικονοµικά, κοινωνιολογία, επιστήµη υλικών, φυσική πλάσµατος και άλλες. Η ιδιότητα του SOC κατά κανόνα παρατηρείται σε µη-γραµµικά, κατανεµηµένα συτήµατα που δεν βρίσκονται σε ισορροπία και που δέχονται επίδραση από το ρεριβάλλον µε σχετικά αργούς ρυθµούς. Υπάρχουν πολλά παραδείγµατα συστηµάτων σε SOC που έχουν περιγραφεί µετά την εργασία των BTW,αλλά προς το παρόν δεν υπάρχει ένα σύνολο ιδιοτήτων ενός συστήµατος το οποίο µπορεί να εγγυηθεί ότι ένα σύστηµα θα βρεθεί σε κατάσταση. H Self-organized criticality είναι µία από τις σηµαντικές ανακαλύψεις που έγιναν στον τοµέα της στατιστικής φυσικής στο δεύτερο µισό του 20 ου αιώνα. Οι ανακαλύψεις αυτές σχετίζονται κυρίως µε τη µελέτη της πολυπλοκότητας στη φύση. Για παράδειγµα, η µελέτη των κυψελικών αυτοµάτων, έδειξε ότι η πολυπλοκότητα µπορούσε να γεννηθεί από εκτεταµένα συστήµατα, τα οποία όµως διέθεταν απλές αλληλεπιδράσεις µεταξύ των υποσυστηµάτων από τα οποία απαρτίζονται. Επίσης στην ίδια χρονική περίοδο, η µελέτη από τον Benoit Mandelbrot των fractals, έδειξε ότι κάποιοι απλοί µαθηµατικοί κανόνες µπορούν να οδηγήσουν στη γένεση εξαιρετικά πολύπλοκων δοµών. Τέλος η επισταµένη µελέτη των συστηµάτων σε κατάσταση αλλαγής φάσης τις δεκαετίες του 60 και 70 έδειξαν πώς µπορούν να γεννηθούν φαινόµενα ανεξάρτητα κλίµακας (scale invariant), όπως fractal δοµές και power law κατανοµές (κατανοµές όπου ένα µέγεθος s ακολουθεί κατανοµή της µορφής D( s) s α ) όταν το σύστηµα βρίσκεται στην κρίσιµη κατάσταση µεταξύ δύο φάσεων. Η εργασία των BTW συνέδεσε αυτούς παράγοντες: ένα απλό κυψελικό αυτόµατο ήταν ικανό να παράγει πολλά από τα φαινόµενα που παρατηρούνται στα πραγµατικά πολύπλοκα συστήµατα (fractal γεωµετρία, power law κατανοµές και παραγωγή flicker noise) µε έναν τρόπο που µπορεί να συσχετιστεί µε φαινόµενα κρίσιµης κατάστασης. Το µεγάλο βήµα προς τα εµπρός όµως ήταν, ότι η πολυπλοκότητα που παρατηρούνταν δεν εξαρτιόταν από την ακριβή ρύθµιση των φυσικών παραµέτρων (όπως απαιτείται στα συστήµατα αλλαγής φάσης), αλλά µπορούσε να παρατηρηθεί για ένα µεγάλο εύρος των παραµέτρων του συστήµατος. Από αυτήν ακριβώς την ιδιότητα προέρχεται ο όρος self-organised. Έχουµε δηλαδή να κάνουµε µε ένα 12

14 σύστηµα µε απλές αλληλεπιδράσεις µεταξύ των υποσυστηµάτων που το απαρτίζουν και το οποίο αυθόρµητα δηµιουργεί φαινόµενα πολυπλοκότητας. Αυτό ήταν και το βασικό αποτέλεσµα της εργασίας των BTW. Πολλά πειράµατα έχουν διεξαχθεί πάνω σε φαινόµενα που φαίνονται να οφείλονται σε SOC. Τέτοια πειράµατα συµπεριλαµβάνουν πειράµατα σε σχέση µε την συµπεριφορά σορών µάζας µε κοκκώδη υφή και καθορισµός της κατανοµής που αλκολουθούν τα µεγέθη των «κατολισθήσεων», πειράµατα σχετικά µε τη διάταξη των µαγνητικών περιοχών σε σιδηροµαγνητικά υλικά, και σχετικά µε την ανάπτυξη στροβιλισµών στο εσωτερικό υπεραγωγών. Εκτός όµως από τέτοια, εργαστηριακά κυρίως, πειράµατα, υπάρχει έντονη µελέτη σχετική µε µεγάλης κλίµακας φυσικά και κοινωνικά φαινόµενα τα οποία φαίνεται να εµφανίζουν πολύπλοκη συµπεριφορα, που πιθανόν να οφείλεται σε SOC. Έτσι, η θεωρία της SOC έχει χρησιµοποιηθεί για την εξήγηση κάποιων φαινοµένων στη σεισµολογία (κατανοµή του µεγέθους των σεισµών, κατανοµή των µετασεισµών), στη µελέτη των ηλιακών εκλάµψεων, της διακύµανσης των τιµών οικονοµικών δεικτών, στην µελέτη επιδηµιών, στη µελέτη της βιολογικής εξέλιξης, ακόµα και στη µελέτη της συχνότητας εµφάνισης πολεµικών συρράξεων. Οι µελέτες αυτές είναι πολύ πιο απαιτητικές από τα εργαστηριακά πειράµατα και πολλές από αυτές δεν έχουν ακόµη κατορθώσει να καταλήξουν σε συγκεκριµένα αποτελέσµατα. II. Ανάλυση του Μοντέλου Το µοντέλο που υλοποιούµε είναι ένα κυψελικό αυτόµατο, το οποίο θα χρησιµοποίειται για την προσοµοίωση ενός πρωτοπλανητικού δίσκου αερίων και σκόνης, και για τη µελέτη δύο συγκεκριµένων διαδικασιών που λαµβάνουν χώρα σε έναν τέτοιο δίσκο. Έτσι το µοντέλο περιλαµβάνει δύο τµήµατα. 1) Ένα κυψελικό αυτόµατο για την αναπαραγωγή του φάσµατος ακτινοβολίας που εκπέµπεται από έναν δίσκο προσαύξησης. Για την υλοποίηση αυτού του αυτοµάτου, χρησιµοποιήθηκε ως πρότυπο ένα κυψελικό αυτόµατο που υλοποιήθηκε το 1993 από τους Ιάπωνες επιστήµονες Mineshige, Ouchi και Nishimori. 2) Επέκταση του κυψελικού αυτοµάτου ώστε να προσοµοιώσει τη δηµιουργία µικρών συσσωµατώσεων στερεών υλικών που θεωρούνται οι «σπόροι» για τη 13

15 δηµιουργία πλανητών (planetesimals), και του φαινοµένου της µετανάστευσης τους. Α. Κυψελικό αυτόµατο για την προσοµοίωση της φασµατικής εκποµπής του δίσκου Από παρατηρήσεις προκύπτει ότι το φάσµα εκποµπής ΗΜ ακτινοβολίας από τους πλανητικούς δίσκους προσαύξησης είναι της µορφής f -β (µε β από 1 έως 1.7), πράγµα το οποίο υποδηλώνει ότι ο δίσκος βρίσκεται σε Self Organised Critical State (SOC). Έτσι αρχικά προσπαθούµε να υλοποίησουµε ένα κυψελικό αυτόµατο που να επιδυκνύει την κατάλληλη συµπεριφορά (να οδηγεί το σύστηµα σε SOC), και να αναπαράγει σωστά το παρατηρούµενο φάσµα των πλανητικών δίσκων προσαύξησης. Για το σκοπό αυτό χρησιµοποιούµε ένα µοντέλο που δηµιουργήθηκε από τους ιάπωνες επιστήµονες Mineshige, Ouchi και Nishimori και αναπαράγει σωστά τα δεδοµένα για τη φασµατική εκποµπή δίσκων προσαύξησης γύρω από µαύρες τρύπες. Πλέγµα: Χρησιµοποιούµε ένα διδιάστατο πλέγµα πολικών συντεταγµένων (r,φ) στο επίπεδο του δίσκου, µε το κέντρο του στον κεντρικό αστέρα. Έπειτα χωρίζουµε το πλέγµα σε Μ δακτυλίους, και κάθε δακτύλιο σε Ν κελιά. Έτσι, κάθε κελί i χαρακτηρίζεται από δύο συντεταγµένες r i (i = 1,M) φ j (j = 0,N-1). Η ακτίνα r 1 αντιστοιχεί στον εσωτερικότερο δακτύλιο και η r M στον εξωτερικότερο. Κάθε κελί περιέχει µάζα M i,j. Το πλέγµα αυτό είναι διαφορικά περιστρεφόµενο, πράγµα που σηµαίνει ότι ο δακτύλιος µε ακτίνα r i περιστρέφεται µε γωνιακή ταχύτητα που δίνεται από τον τρίτο GM* νόµο του Kepler, δηλαδή ω i = (G η σταθερά της βαρύτητας, M 3 * η µάζα του r κεντρικού αστέρα) Κανόνες κυψελικού αυτοµάτου: i i) Τοποθετούµε ένα σωµατίδιο µε µάζα m στο εξωτερικότερο κελί (µε ακτίνα r M ) σε µία τυχαία γωνία, µε σταθερό ρυθµό. ii) Όταν η µάζα M i,j σε κάποιο κελί ξεπεράσει µία κρίσιµη τιµή µάζας M crit θεωρούµε ότι εκδηλώνεται ένα φαινόµενο αστάθειας, και µάζα «κατρακυλάει» στα τρία γειτονικά κελιά του αµέσως εσωτερικότερου δακτυλίου. Σχηµατικά έχουµε: εάν Μ i,j > M crit σε κάποιο κελί (i,j) τότε M i,j = M i,j 3m M i-1,j = M i-1,j + m M i-1,j -1 = M i-1,j-1 + m M i-1,j +1 = M i-1,j+1 + m 14

16 Μετά από αυτήν την µετατόπιση µάζας, µπορεί η µάζα σε κάποιο άλλο κελί να ξεπεράσει την κρίσιµη, οπότε ο προηγούµενος κανόνας εφαρµόζεται ξανά σε όλα τα υπερκρίσιµα κελιά. Έτσι από µία προσθήκη µάζας στον εξωτερικότερο δακτύλιο µπορεί να δηµιουργηθεί µία «χιονοστιβάδα» κατολισθήσεων, µε µέγεθος που εξαρτάται από την κατανοµή της µάζας στο δίσκο τη συγκεκριµένη χρονική στιγµή. iii) iv) Όταν κατά τη διάρκεια µίας «χιονοστιβάδας» σώµα µάζας m µετακινηθεί από ένα κελί σε απόσταση r i σε ένα άλλο κελί σε απόσταση r j, χάνει 1 1 δυναµική ενέργεια της τάξης U = GM * m, η οποία αποδίδεται r j r i κυρίως µε µορφή ακτινοβολίας. Έτσι, καθώς µάζα προστίθεται συνεχώς από εξω, ο δίσκος εκλύει ενέργεια µε τη µορφή ΗΜ ακτινοβολίας. Έπειτα επαναλαµβάνουµε τις διαδικασίες i έως iii. Αρχικοποίηση: Επειδή οι πιο πάνω κανόνες οδηγούν τον δίσκο σε κατάσταση SOC, η αρχική κατάσταση του δίσκου δεν επηρεάζει την µελλοντική του εξέλιξη, καθώς ο δίσκος θα εξελιχθεί προς την κρίσιµη κατάσταση σε κάθε περίπτωση. Έτσι για εξοικονόµηση χρόνου, αρχίζουµε την προσοµοίωση µας θέτοντας τη µάζα ίση µε την κρίσιµη σε όλα τα κελιά (M i,j =M crit ). Μετά από µία µεταβατική περίοδο, ο δίσκος θα φτάσει σε µία στατιστικά στάσιµη κατάσταση, όπου σε κάθε κελί η µάζα θα είναι ελάχιστα µικρότερη από την οριακή. Πρέπει να σηµειώσουµε ότι στη διαδικασία επεξεργασίας των αποτελεσµάτων δεν λαµβάνεται υπόψιν η µεταβατική αυτή περίοδος, καθώς αυτό θα δηµιουργούσε αλλοίωση των αποτελεσµάτων. B. Κυψελικό Αυτόµατο για την Προσοµοίωση ηµιουργίας Planetesimals Θεωρούµε ότι σε κάθε κελί (i,j) ένα µικρό ποσοστό της µάζας του κελιού Μ i,j (κυρίως αέριο) αποτελείται από στερεά υλικά. (~1% της µάζας των αερίων). Έτσι σε κάθε κελί αντιστοιχεί και µία µάζα στερεών υλικών Ms i,j. Θεωρούµε επίσης ότι στερεά υλικά υπάρχουν µόνο σε κελιά µε ακτίνα µεγαλύτερη από την «γραµµή πάγου». Τα στερεά αυτά υλικά υποθέτουµε ότι αρχικά ακολουθούν την κίνηση του αερίου, οπότε και επηρεάζονται από τις «κατολισθήσεις» µάζας που σηµειώνονται σύµφωνα µε τους κανόνες του προηγούµενου κυψελικού αυτοµάτου. Όµως θεωρούµε επίσης, ότι υπάρχει η δυνατότητα η στερεά ύλη που βρίσκεται σε ένα κελί του πλέγµατος, να καταρρεύσει και να δηµιουργήσει ένα στερεό συσσωµάτωµα. Η πιθανότητα σχηµατισµού ενός συσσωµατώµατος στο µοντέλο µας είναι ανάλογη της πυκνότητας στερεών σε κάθε κελί, δηλαδή P i,j = P 0 ρs i,j. Η πιθανότητα P 0 είναι µία ελεύθερη παράµετρος του µοντέλου. 15

17 Από τη στιγµή που θα σχηµατιστεί, το συσσωµάτωµα παύει να ακολουθεί την κίνηση του αερίου, και είναι ικανό να έλκει και να προσκολάει την στερεά µάζα που συναντάει στη διαδροµή του. Έτσι αν ένα συσσωµάτωµα µε µάζα M p βρεθεί σε ένα κελί µε µάζα στερεών Ms i,j,θα έχουµε αύξηση της µάζας του M p = M p + Ms i,j και παράλληλη «εξαφάνιση» της ελεύθερης µάζας στερεών του κελιού Ms i,j = 0. Τέλος, θεωρούµε ότι τα συσσωµατώµατα αυτά υφίστανται το φαινόµενο ης πλανητικής µετανάστευσης (τύπου Ι), οπότε και ανά χρονικό διάστηµα Τ migration τα συσσωµατώµατα µετακινούνται κατά έναν δακτύλιο προς το εσωτερικό του δίσκου. Ο χρόνος µετανάστευσης Τ migration είναι µία δεύτερη ελεύθερη παράµετρος του συστήµατος. Οι κανόνες αυτοί αποτελούν µία πρώτη προσέγγιση στον τρόπο µε τον οποίο µικρά συσσωµατώµατα δηµιουργούνται σε έναν πρωτοπλανητικό δίσκο, και του τρόπου µε τον οποίο εξελίσσονται. Η µελέτη του συγκεκριµένου κυψελικού αυτοµάτου µπορεί να οδηγήσει σε χρήσιµα αποτελέσµατα σε σχέση µε τον ρυθµό δηµιουργίας πλανητών, την κατανοµή των µαζών τους και τον τρόπο µε τον οποίο κατανέµονται στο πλέγµα. Η υλοποίηση αυτού του κυψελικού αυτοµάτου, έχει γίνει σε επίπεδο κώδικα, αλλά η διαδικασία της προσοµοίωσης και της εξαγωγής συµπερασµάτων θα είναι το αντικείµενο µίας επόµενης εργασίας. Παρακάτω παρατίθεται ο κώδικας ο οποίος αποτελείται από τέσσερα κύρια µέρη: i) Την διαδικασία της διαφορικής περιστροφής του δίσκου και των στερεών σωµάτων γύρω από τον κεντρικό αστέρα (Shift) ii) Την διαδικασία δηµιουργίας νέων σωµάτων µε βάση την πιθανότητα που αντιστοιχεί σε κάθε κελί (Creation) iii) Τη διαδικασία δηµιουργίας χιονοστιβάδων µε βάση τους κανόνες του µέρους A (Avalanche) iv) Τη διαδικασία της µετανάστευσης των σωµάτων (Migration) call random_seed(); counter = 0; do while (counter.le.timemax)!! SHIFT! jj = jtot; do i=1,numberofrings jtot(i) = NINT(counter*OmegaRel(i)); 16

18 end do jd = jtot - jj; Mass = CSHIFT(Mass,-jd,2); MassSolid = CSHIFT(MassSolid,-jd,2); do c3=1,np CurrentJ(c3) = MOD(CurrentJ(c3) + jd(currenti(c3)),cellsperring); end do!! end SHIFT!!! CREATION! do i=1,numberofrings do j=0,cellsperring-1 P(i,j) = Po* (REAL(MassSolid(i,j))/REAL(R(i)**2)) call random_number(rnd2); call random_number(rnd3); if ((rnd2.lt.p(i,j)).and.(rnd3.lt.scalingfactor)) then np = np+1; TimeOfBirth (np) = counter; PlaceOfBirth (np) = CMPLX(i,j); CurrentI (np) = i; CurrentJ (np) = j; CurrentMass (np) = MassSolid(i,j); MassSolid(i,j) = 0; TimeToFall (np) = counter + MigrationTime; PlanetAlive (np) =.TRUE.; end if end do end do 17

19 !! end CREATION!!! AVALANCHE!! #Random Mass injection# if (mod(counter,tinj).eq.0) then call random_number(rnd1); RandomAngle = MOD(floor(CellsPerRing*rnd1),CellsPerRing) 1 Mass(NumberOfRings,RandomAngle) = Mass(NumberOfRings,RandomAngle) + MassSolid(NumberOfRings,RandomAngle) = MassSolid(NumberOfRings,RandomAngle) +1; MassIn = MassIn + 1; if (Mass(NumberOfRings,RandomAngle).gt.Mcrit) then n = n+1; AvBirthTime(n) = counter; AvCurrentI(n) = NumberOfRings; TimeToBeFlushed(n) = counter + Tdrift(NumberOfRings); end if do c3=1,np if (CurrentI(c3).eq.NumberOfRings) then CurrentMass(c3) = CurrentMass(c3) + MassSolid(CurrentI(c3),CurrentJ(c3)); MassSolid(CurrentI(c3),CurrentJ(c3)) = 0;! end if end do end if! #end#! #Avalanches# do c1=1,n if (TimeToBeFlushed(c1).eq.counter) then 18

20 t =.false. do j=0,cellsperring-1 if (Mass(AvCurrentI(c1),j).gt.Mcrit) then t =.TRUE.;! Deiktis oti exei perasei apo mesa Mass(AvCurrentI(c1),j) = Mass(AvCurrentI(c1),j) - 3; if (AvCurrentI(c1).gt.1) then Mass(AvCurrentI(c1)-1,j) = Mass(AvCurrentI(c1)-1,j) + 1; Mass(AvCurrentI(c1)-1,MOD(j+CellsPerRing-1,CellsPerRing)) = & Mass(AvCurrentI(c1)-1,MOD(j+CellsPerRing-1,CellsPerRing)) + 1; Mass(AvCurrentI(c1)-1,MOD(j+1,CellsPerRing)) = Mass(AvCurrentI(c1)-1,MOD(j+1,CellsPerRing)) + 1; AvLuminosity (c1) = AvLuminosity (c1) + 3*C* (1./real(R(AvCurrentI(c1)- 1)) - 1./real(R(AvCurrentI(c1)))); do c2 = counter-tdrift(avcurrenti(c1)),counter-1 LumTimeseries(c2) = LumTimeseries(c2) + 3*C* (1./real(R(AvCurrentI(c1)-1))& - 1./real(R(AvCurrentI(c1)))) / Tdrift(AvCurrentI(c1)); end do else MassOut = MassOut + 3; end if if (MassSolid(AvCurrentI(c1),j).gt.3) then MassSolid(AvCurrentI(c1),j) = MassSolid(AvCurrentI(c1),j) - 3; if (AvCurrentI(c1).gt.Rcrit) then MassSolid(AvCurrentI(c1)-1,j) = MassSolid(AvCurrentI(c1)-1,j) + 1; 1; MassSolid(AvCurrentI(c1)-1,MOD(j+CellsPerRing-1,CellsPerRing)) = & MassSolid(AvCurrentI(c1)-1,MOD(j+CellsPerRing-1,CellsPerRing)) + 19

21 MassSolid(AvCurrentI(c1)-1,MOD(j+1,CellsPerRing)) = MassSolid(AvCurrentI(c1)-1,MOD(j+1,CellsPerRing)) + 1; end if end if end if end do if (t) then AvSize(c1) = AvSize(c1) + 1; AvDuration (c1) = AvDuration (c1) + Tdrift(AvCurrentI(c1)); AvCurrentI (c1) = AvCurrentI (c1) - 1; if (AvCurrentI(c1).gt.0) then TimeToBeFlushed(c1) = TimeToBeFlushed(c1) + Tdrift(AvCurrentI(c1)); end if do c3=1,np CurrentMass(c3) = CurrentMass(c3) + MassSolid(CurrentI(c3),CurrentJ(c3)); MassSolid(CurrentI(c3),CurrentJ(c3)) = 0; end do end if end if end do! #end#!! end AVALANCHE!!! MIGRATION! do c3=1,np 20

22 if (TimeToFall(c3).eq.counter) then CurrentI(c3) = CurrentI(c3) - 1; if (CurrentI(c3).lt.1) then PlanetAlive(c3) =.FALSE.; PlanetLifetime (c3) = counter-timeofbirth (c3); else CurrentMass(c3) = CurrentMass(c3) + MassSolid(CurrentI(c3),CurrentJ(c3)); MassSolid(CurrentI(c3),CurrentJ(c3)) = 0; TimeToFall(c3) = TimeToFall(c3) + MigrationTime; end if end if end do!! end MIGRATION! counter = counter + 1; end do 21

23 III. Αποτελέσµατα Προσοµοίωσης Μετά από χρόνο προσοµοίωσης που αντιστοιχεί σε περίπου περιόδους περιστροφής του εξωτερικότερου δακτυλίου, και αφού καταγράφησαν περίπου χιονοστιβάδες, ακολούθησε η επεξεργασία των δεδοµένων. Τα αποτελέσµατα αυτής της επεξεργασίας έχουν αποτυπωθεί σε 4 γραφήµατα ως εξής 1. Κατανοµή της ενέργειας που εκλύεται σε µία χιονοστιβάδα: Στον άξονα x έχουµε τις τιµές ενέργειας που εκλύει µία χιονοστιβάδα και στον άξονα y τον αριθµό των χιονοστιβάδων που αντιστοιχούν στην κάθε ενέργεια, σε λογαριθµική κλίµακα. Να σηµειώσουµε ότι επειδή ο δίσκος βρίσκεται σε SOC, περιµένουµε µία κατανοµή της µορφής D( ε ) ε α, η οποία σε λογαριθµική κλίµακα θα δώσει µία ευθεία γραµµή µε κλίση ίση µε τον εκθέτη (δηλαδή -α). Παρακάτω δίνεται η γραφική παράσταση N u m b e r o f A v a la n c h e s Avalanche Luminosity n ~ avalanches Όπως βλέπουµε, πράγµατι στη λογαριθµική κλίµακα η κατανοµή ακολουθεί µία ευθεία γραµµή µε κλίση -1.33, που σηµαίνει ότι η ενέργεια των χιονοστιβάδων 1.33 ακολουθεί µία κατανοµή της µορφής D( ε ) ε. Παρατηρούµε όµως επίσης, ότι υπάρχουν περισσότερες χιονοστιβάδες µε µεγάλη ενέργεια από αυτές που θα περιµέναµε. Έτσι βλέπουµε ότι καθώς προχωράµε προς µεγαλύτερες ενέργειες, η 22

24 κατανοµή αποκλίνει ελαφρώς από την ευθεία γραµµή (περιοχή κάτω δεξιά στο διάγραµµα). Αυτή η ανωµαλία θα φανεί πιο έντονα στα επόµενα διαγράµµατα, και θα αναλυθεί στο τέλος αυτής της ενότητας. Να σηµειώσουµε ότι στην προτότυπη εργασία των Mineshige et al. η ενέργεια των χιονοστιβάδων σακολουθεί κατανοµή µε εκθέτη περίπου ίσο µε Κατανοµή της διάρκειας ζωής της χιονοστιβάδας Στο γράφηµα αυτό έχουµε την κατανοµή της διάρκειας µίας χιονοστιβάδας. Έτσι στον άξονα x έχουµε χρόνο και στον άξονα y έχουµε τον αριθµό των χιονοστιβάδων µε συγκεκριµένη διάρκεια ζωής. Και πάλι η κατανοµή περιµένουµε να είναι power-law, εξαιτίας του γεγονότος ότι ο δίσκος βρίσκεται σε SOC. Το γράφηµα είναι το εξής: Num ber of Avalanches Avalanche Duration n~40000 avalanches Πράγµατι, παρατηρούµε ότι η κατανοµή είναι περίπου µία ευθεία γραµµή, µε κλίση -1.71, πράγµα που σηµαίνει ότι η διάρκειας ζωής ακολουθεί µία κατανοµή 1.71 της µορφής Dτ ( ) τ. Όµως παρατηρούµε και µία ανωµαλία, όπου βλέπουµε ότι οι µεγαλύτερες χιονοστιβάδες (µεγαλύτερος χρόνος ζωής), είναι πολύ πιο συνηθισµένες από ότι θα περιµέναµε, και είναι εντελώς εκτός κατανοµής. Πρέπει να επισηµάνουµε ότι στην εργασία των Mineshige et al. η διάρκεια ζωής των χιονοστιβάδων ακολουθεί και αυτή κατανοµή µε εκθέτη -1.7, όµως δεν φαίνεται να παρουσιάζεται η ανωµαλία που φαίνεται παραπάνω. 23

25 3. Κατανοµή του µεγέθους (στην ακτινική διεύθυνση) των χιονοστιβάδων Ουσιαστικά µετράµε τον αριθµό των δακτυλίων που «διέσχισε» µία χιονοστιβάδα. Επειδή κάθε δακτύλιος έχει το ίδιο πάχος r, το ακτινικό µέγεθος µίας χιονοστιβάδας δίνεται από την ποσότητα n r, όπου n ο αριθµός των δακτυλίων που «διέσχισε» µία χιονοστιβάδα. Με άλλα λόγια, µπορούµε να πούµε ότι η ακτινική απόσταση που διανύει µία χιονοστιβάδα, µας πληροφορεί για το πόσο «προχώρησε» η χιονοστιβάδα προς το εσωτερικό του πλέγµατος. Έτσι στον άξονα x βρίσκεται το µέγεθος της χιονοστιβάδας ( ως ο αριθµός των δακτυλίων που «διασχίζει» η χιονοστιβάδα) και στον άξονα των y είναι ο αριθµός των χιονοστιβάδων µε το συγκεκριµένο µέγεθος. Ακόµη µία φορά περιµένουµε µία κατανοµή της µορφής D( s) s a. Πρέπει να σηµειώσουµε ότι το µέγεθος µίας χιονοστιβάδας (n r) σχετίζεται µε τη διάρκεια ζωής της, µε την έννοια ότι µία µεγάλη σε µέγεθος χιονοστιβάδα, θα διαρκέσει και περισσότερο χρόνο. Παρόλα αυτά, η διάρκεια ζωής µιας χιονοστιβάδας δεν δίνεται από µία εξίσου απλή σχέση (της µορφής n t) γιατί η ταχύτητα της «πτώσης» (drift velocity) της χιονοστιβάδας, εξαρτάται από την απόσταση από το κέντρο στην οποία βρίσκεται η µετακινούµενη µάζα. Συγκεκριµένα, στην εργασία των Mineshige et al. υποστηρίζεται ότι, µία µάζα που βρίσκεται σε απόσταση r από τον κεντρικό αστέρα και µετακινείται λόγω της εκδήλωσης χιονοστιβάδα, κινειται προς το εσωτερικό κατά απόσταση ίση µε H r (το µισό πάχος του δίσκου στην απόσταση r), σε χρονικό διάστηµα t orb,r (το χρονικό διάστηµα µιάς πλήρους περιστροφής ενός σώµατος γύρω από τον 9 8 κεντρικό αστέρα, σε απόσταση r). Όµως το πάχος H r µεταβάλεται ως H ~ r (λύση των Shakura-Sunyaev) ενώ η t orb,r µεταβάλλεται σύµφωνα µε r torb, r (τρίτος νόµος του Kepler). Έτσι, ταχύτητα «πτώσης» µεταβάλεται περίπου µε 1 2 ρυθµό u r, που σηµαίνει ότι όσο πιο κοντά στον κεντρικό αστέρα drift βρίσκεται η χιονοστιβάδα τόσο πιο γρήγορα κινείται προς το µέσα. Το γράφηµα έχει ως εξής: r

26 N um ber of A v alanc hes Avalanche Size n~40000 avalanches Όπως βλέπουµε, η κατανοµή ακολουθεί καθαρά power law κατανοµή, µε εκθέτη , ( D( s) s ), εκτός πάλι από τη µεγαλύτερη δυνατή χιονοστιβάδα που βρίσκεται καθαρά εκτός κατανοµής. Επισηµάνσεις σχετικά µε την παρατηρούµενη ανωµαλία: Η ανωµαλία όπως προκύπτει στα διαγράµµατα έγκειται στο γεγονός ότι υπάρχουν πολύ περισσότερες χιονοστιβάδες µέγιστου µεγέθους (που διασχίζουν και τους 64 δακτυλίους του πλέγµατος), από ότι θα περιµέναµε παρατηρώντας την υπόλοιπη κατανοµή. Επίσης, στην εργασία των Mineshige et al., όπου χρησιµοποιείται το ίδιο κυψελικό αυτόµατο, δεν παρατηρείται η ίδια συµπεριφορά. Παρόλα αυτά, οι ίδιοι οι κανόνες του κυψελικού αυτοµάτου δεν επιτρέπουν τον αριθµό των χιονοστιβάδων µεγέθους 64 να είναι τόσο µικρός όσο θα έπρεπε ώστε να ακολουθεί την power-law κατανοµή (όπως ορίζεται από τα υπόλοιπα 63 σηµεία). Συγκεκριµένα, οι κανόνες του αυτοµάτου είναι τέτοιοι ώστε µάζα µπορεί να εγκαταλήψει το πλέγµα µόνο κατά τη διάρκεια µίας χιονοστιβάδας µέγιστου µεγέθους (64 δακτυλίων). Όµως, η µάζα που βγαίνει από το δακτύλιο πρέπει να είναι στατιστικά ίση µε τη µάζα που µπαίνει στο πλέγµα 25

27 (αφού το σύστηµα φτάσει στην κατάσταση της SOC ), καθώς το πλέγµα περιέχει ένα στατιστικά σταθερό ποσό µάζας. Κάνοντας τους υπολογισµούς, προκύπτει ότι οι µέγιστες χιονοστιβάδες πρέπει να είναι πολυάριθµες. Μία εξήγηση µπορεί να είναι ότι στην εργασία των Mineshige et al. το πλέγµα αναφέρεται σε έναν δίσκο προσαύξησης γύρω από µαύρη τρύπα, οπότε και µπορεί ο εσωτερικότερος δακτύλιος (µε ακτίνα r 1 ) να υπακούει σε διαφορετικους κανόνες από τους υπόλοιπους (για παράδειγµα µπορεί να θεωρηθεί ότι η µάζα που βρίσκεται στον εσωτερικότερο δακτύλιο «εξαφανίζεται» µέσα στη µαύρη τρύπα). Μπορεί έτσι να µην λαµβάνονται υπόψιν οι µέγιστες χιονοστιβάδες. 4. Φάσµα της χρονοσειράς έκλυσης ενέργειας Παρακάτω βλέπουµε ένα τµήµα της χρονοσειράς έκλυσης ενέργειας: Luminosity Time typical (800000: time steps) Το φάσµα της συγκεκριµένης χρονοσειράς προκύπτει µε την εφαρµογή του αλγορίθµου του γρήγορου µετασχηµατισµού Fourier (FFT). Το φάσµα θα β πρέπει να είναι της µορφής f (flicker noise). Παρακάτω φαίνεται το φάσµα: 26

28 Frequency όπως παρατηρούµε σε αυτό το λογαριθµικό διάγραµµα, υπάρχει όντως µία εξασθένιση µε µορφή power-law στις υψηλές συχνότητες. Ο εκθέτης της κατανοµής προκύπτει για την προσοµοίωση Πάντως να τονίσουµε ότι το φάσµα εξαρτάται όχι µόνο από την κατανοµή του µεγέθους των χιονοστιβάδων, αλλά και από τον τρόπο που εκπέµπει την ακτινοβολία της µία χιονοστιβάδα (δηλαδή από το shot profile ). Στην συγκεκριµένη περίπτωση έχουµε υποθέσει στιγµιαία έκλυση της ενέργειας. Εάν θεωρήσουµε διαφορετικό shot profile (π.χ µορφή εκθετικής χαλάρωσης) προκύπτει ένα δια φορετικλο φάσµα, όπω φαίνεται παρακάτω: (Εκθέτης -0.75) 27

29 Frequency ΙV. Παραδοχές και Απλοποιήσεις Το µοντέλο µας επιχειρεί µία προσέγγιση πρώτης τάξης τάξης στο φαινόµενο της δηµιουργίας και εξέλιξης των πρώτων στερεών σωµάτων σε έναν πρωτοπλανητικό δίσκο (planetesimals). Έτσι φιλοδοξεί να συµπεριλάβει την ουσία των παρατηρούµενων φαινοµένων, κάνοντας κάποιες απλοποιητικές παραδοχές και κάποιες προσεγγίσεις τις πραγµατικής συµπεριφοράς των σωµάτων αυτών. Παρόλα αυτά, ειδικά στα πλαίσια ενός κυψελικού αυτοµάτου, συνήθως η συµπεριφορά ολόκληρου του συστήµατος (στην συγκεκριµένη περίπτωση δίσκος) καθορίζεται από τα κυρίως γνωρίσµατα των µηχανισµών αλληλεπίδρασης των στοιχείων του, και όχι από τις λεπτοµέρειες τους. Έτσι, γίνεται προσπάθεια να αποτυπωθούν στους κανόνες τα βασικά γνωρίσµατα τις δηµιουργίας και εξέλιξης των planetesimals και της δυναµικής ενός δίσκου προσαύξησης. Συγκεκριµένα, παρακάτω υπάρχει µία λίστα από φαινόµενα που αποτυπώνονται στους κανόνες και µία λίστα των παραδοχών και απλουστεύσεων. Φαινόµενα που καταγράφονται στους κανόνες: Η διαφορική περιστροφή του δίσκου 28

30 Η εµφάνιση SOC στο σύστηµα του δίσκου (πρόκληση ασταθειών, δηµιουργία χιονοστιβάδων κτλ) Η έκλυση ακτινοβολίας από το δίσκο Η δηµιουργία planetesimals µε συνένωση αποκλειστικά στερεών σωµατιδίων (ένα µικρό planetesimal δεν µπορεί να συγκρατήσει αέριο) Το γεγονός ότι τα planetesimals σχηµατίζονται τυχαία, µε αυξηµένη πιθανότητα στα σηµεία όπου υπάρχει µεγάλη συγκέντρωση στερεών υλικών Το γεγονός ότι τα planetesimals υφίστανται µατανάστευση τύπου Ι Απλοποιητικές παραδοχές και προσεγγίσεις: Στην κίνηση του αερίου του δίσκου δεν λαµβάνεται υπόψιν η επίδραση φαινοµένων διάχυσης. Θεωρούµε ότι µάζα προστίθεται στον δίσκο µε σταθερό ρυθµό Στερεά υλικά υπάρχουν και κάτω από τη «γραµµή πάγου», και έτσι υπάρχει και εκαί η δυνατότητα σχηµατισµού planetesimals. Παρόλα αυτά τα στερεά υλικά στη ζώνη αυτή είναι πολύ λιγότερα από τα υλικά που υπάρχουν πέρα από τη ζώνη πάγου, όπως επίσης και ο αριθµός και το µέγεθος των planetesimals που δηµιουργούνται είναι πολύ µικρότερος από τα αντίστοιχα µεγέθη για τη ζώνη πέρα από τη γραµµή πάγου. Η ακριβής εξάρτηση της πιθανότητας σχηµατισµού από την µέση πυκνότητα στερεών σε κάποιο σηµείο του δίσκου δεν είναι γνωστή. Η σχέση P i,j = P 0 ρs i,j είναι µία διαισθητική προσέγγιση. εν έχει ληφθεί υπόψιν το πέρασµα από το µηχανισµό µετανάστευσης τύπου Ι στο µηχανισµό µετανάστευσης τύπου ΙΙ για planetesimals µεγάλου µεγέθους. V. Παιρετέρω Εξέλιξη Είναι ευνόητο ότι πέρα από τη δηµιουργία του κώδικα που θα υλοποιεί το αυτόµατο, είναι αναγκαία και η διεξαγωγή προσοµοιώσεων, και η µελέτη της συµπεριφοράς του αυτοµάτου για διάφορες τιµές των δύο ελεύθερων παραµέτρων, της πιθανότητας γέννησης ενός πλανητοειδούς στο εσωτερικό του δίσκου (P 0 ) και του ρυθµού µετανάστευσης των πλανητοειδών (T drift ). Συγκεκριµένα, τα ερωτήµατα που θα µπορούσαν να διερευνηθούν µε τη συγκεκριµένη προσοµοίωση είναι: Πώς µεταβάλλεται ο αριθµός των πλανητοειδών που σχηµατίζονται στον δίσκο συναρτήσει του χρόνου; Τι µορφή έχει αυτή η καµπύλη; Υπάρχουν τιµές των ελεύθερων παραµέτρων που να οδηγούν το σύστηµα σε µία στάσιµη κατάσταση, όπου ο ρυθµός δηµιουργίας νέων πλανητοειδών να είναι στατιστικά σταθερός; Τί κατανοµή ακολουθεί η µάζα των πλανητοειδών που σχηµατίζονται στο δίσκο; Επηρεάζεται αυτή η κατανοµή από τις τιµές των ελεύθερων παραµέτρων; Ποιά είναι η εξάρτηση της µάζας των πλανητοειδών από το µέγεθος της τροχιάς τους; Πού συγκεντρώνονται τα ογκωδέστερα σώµατα; Πώς σχετίζεται ο ρυθµός δηµιουργίας νέων πλανητών µε την απόσταση της περιοχής δηµιουργίας από τον κεντρικό αστέρα; Αλλάζει αυτή η σχέση µε την πάροδο του χρόνου; 29

31 Είναι ευνόητο ότι για να θεωρηθεί πλήρης η παρούσα διπλωµατική εργασία θα έπρεπε να είχε δώσει απάντηση σε κάποια (αν όχι σε όλα) από τα παραπάνω ερωτήµατα. υστυχώς όµως, για λόγους που έχω εξηγήσει, αυτό δεν κατέστη δυνατό. Έτσι η µελέτη των παραπάνω ερωτηµάτων και άλλων που πιθανόν να προκύψουν στην πορεία, θα πρέπει να γίνει σε µία επόµενη εργασία. VΙ. Βιβλιογραφία Bak P.,,Tang C.,Wiesenfeld K. 1988, Phys Rev A 38,364 Crida A., 2006, PhD Thesis (Universite de Nice Sophia-Antipolis) Lynden-Bell D., Pringle J.E. 1974, MNRAS 168, 603 Mineshige S., Ouchi N., Nishimori H. 1993, PASJ 46, 97 Pavlidou V., Kuijpers J., Vlahos L., Isliker H. 2001, A&A 372, 326 Shakura N.I., Sunyaev R.A. 1973, A&A 24,

Σχηματισμός Πλανητών. Μάθημα 9ο 10ο

Σχηματισμός Πλανητών. Μάθημα 9ο 10ο Σχηματισμός Πλανητών Μάθημα 9ο 10ο Οδικός Χάρτης O πρωτοπλανητικός δίσκος αερίου / σκόνης Σχηματισμός πλανητοειδών συσσωματώσεις σκόνης στερεά σώματα ~10 km Σχηματισμός στερεών πλανητών και πυρήνων γιγάντιων

Διαβάστε περισσότερα

Αριστοτέλειο Πανεπιστήμιο Θεσσαλονίκης Τμήμα Φυσικής ΔΗΜΙΟΥΡΓΙΑ ΤΟΥ ΗΛΙΑΚΟΥ ΣΥΣΤΗΜΑΤΟΣ. Κλεομένης Τσιγάνης

Αριστοτέλειο Πανεπιστήμιο Θεσσαλονίκης Τμήμα Φυσικής ΔΗΜΙΟΥΡΓΙΑ ΤΟΥ ΗΛΙΑΚΟΥ ΣΥΣΤΗΜΑΤΟΣ. Κλεομένης Τσιγάνης Αριστοτέλειο Πανεπιστήμιο Θεσσαλονίκης Τμήμα Φυσικής ΔΗΜΙΟΥΡΓΙΑ ΤΟΥ ΗΛΙΑΚΟΥ ΣΥΣΤΗΜΑΤΟΣ Κλεομένης Τσιγάνης Σεμινάριο στα πλαίσια του Μαθήματος Εισαγωγή στην Αστρονομία (τμ. Λ. Βλάχου), Νοέμβριος 2009 Εξερεύνηση

Διαβάστε περισσότερα

Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΟΙ ΚΙΝΗΣΕΙΣ ΤΩΝ ΣΤΕΡΕΩΝ ΣΩΜΑΤΩΝ

Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΟΙ ΚΙΝΗΣΕΙΣ ΤΩΝ ΣΤΕΡΕΩΝ ΣΩΜΑΤΩΝ Όποτε χρησιμοποιείτε το σταυρό ή το κλειδί της εργαλειοθήκης σας για να ξεσφίξετε τα μπουλόνια ενώ αντικαθιστάτε ένα σκασμένο λάστιχο αυτοκινήτου, ολόκληρος ο τροχός αρχίζει να στρέφεται και θα πρέπει

Διαβάστε περισσότερα

ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΑΘΗΝΩΝ ΤΜΗΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ. ΕΞΕΤΑΣΗ ΣΤΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι Σεπτέµβριος 2004

ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΑΘΗΝΩΝ ΤΜΗΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ. ΕΞΕΤΑΣΗ ΣΤΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι Σεπτέµβριος 2004 ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΑΘΗΝΩΝ ΤΜΗΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΕΞΕΤΑΣΗ ΣΤΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι Σεπτέµβριος 2004 Τµήµα Π. Ιωάννου & Θ. Αποστολάτου Θέµα 1 (25 µονάδες) Ένα εκκρεµές µήκους l κρέµεται έτσι ώστε η σηµειακή µάζα να βρίσκεται ακριβώς

Διαβάστε περισσότερα

Κίνηση σε Ηλεκτρικό Πεδίο.

Κίνηση σε Ηλεκτρικό Πεδίο. Κίνηση σε Ηλεκτρικό Πεδίο. 3.01. Έργο κατά την μετακίνηση φορτίου. Στις κορυφές Β και Γ ενόςισοπλεύρου τριγώνου ΑΒΓ πλευράς α= 2cm, βρίσκονται ακλόνητα δύο σηµειακά ηλεκτρικά φορτία q 1 =2µC και q 2 αντίστοιχα.

Διαβάστε περισσότερα

A e (t σε sec). Το πλάτος των ταλαντώσεων

A e (t σε sec). Το πλάτος των ταλαντώσεων ΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΠΡΟΣΟΜΟΙΩΣΗΣ ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ ΘΕΜΑ 1 Επιλέξτε την σωστή απάντηση. 1. Σηµειακό αντικείµενο εκτελεί φθίνουσες ταλαντώσεις µε πλάτος που µειώνεται εκθετικά µε το χρόνο σύµφωνα µε την 0,01t σχέση

Διαβάστε περισσότερα

ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ. Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό καθεµιάς από τις παρακάτω ερωτήσεις 1-4 και δίπλα το γράµµα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση.

ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ. Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό καθεµιάς από τις παρακάτω ερωτήσεις 1-4 και δίπλα το γράµµα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση. Επαναληπτικά Θέµατα ΟΕΦΕ 008 1 Γ' ΛΥΚΕΙΟΥ ΘΕΤΙΚΗ & ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗ ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΜΑ 1 ο Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό καθεµιάς από τις παρακάτω ερωτήσεις 1-4 και δίπλα το γράµµα που

Διαβάστε περισσότερα

ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ. Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό καθεµιάς από τις παρακάτω ερωτήσεις 1-4 και δίπλα το γράµµα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση.

ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ. Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό καθεµιάς από τις παρακάτω ερωτήσεις 1-4 και δίπλα το γράµµα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση. Επαναληπτικά Θέµατα ΟΕΦΕ 008 1 ΘΕΜΑ 1 ο Γ' ΛΥΚΕΙΟΥ ΘΕΤΙΚΗ & ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗ ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ ΦΥΣΙΚΗ Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό καθεµιάς από τις παρακάτω ερωτήσεις 1-4 και δίπλα το γράµµα που

Διαβάστε περισσότερα

4.1.α. Κρούσεις. Κρούσεις. 4.1.21. Ενέργεια Ταλάντωσης και Ελαστική κρούση. 4.1.22. Κρούση και τριβές. 4.1.23. Κεντρική ανελαστική κρούση

4.1.α. Κρούσεις. Κρούσεις. 4.1.21. Ενέργεια Ταλάντωσης και Ελαστική κρούση. 4.1.22. Κρούση και τριβές. 4.1.23. Κεντρική ανελαστική κρούση 4.1.α.. 4.1.21. Ενέργεια Ταλάντωσης και Ελαστική κρούση. Μια πλάκα µάζας Μ=4kg ηρεµεί στο πάνω άκρο ενός κατακόρυφου ελατηρίου, σταθεράς k=250ν/m, το άλλο άκρο του οποίου στηρίζεται στο έδαφος. Εκτρέπουµε

Διαβάστε περισσότερα

Η ηλιόσφαιρα. Κεφάλαιο 6

Η ηλιόσφαιρα. Κεφάλαιο 6 Κεφάλαιο 6 Η ηλιόσφαιρα 285 Η ΗΛΙΟΣΦΑΙΡΑ Ο Ήλιος κατέχει το 99,87% της συνολικής µάζας του ηλιακού συστήµατος. Ως σώµα κυριαρχεί βαρυτικά στον χώρο του και το µαγνητικό του πεδίο απλώνεται πολύ µακριά.

Διαβάστε περισσότερα

Ο Ήλιος, το Ηλιακό Σύστηµα και η δηµιουργία του Ηλιακού Συστήµατος! Παρουσίαση Βαονάκη Μαρία Βασιλόγιαννου Βασιλική

Ο Ήλιος, το Ηλιακό Σύστηµα και η δηµιουργία του Ηλιακού Συστήµατος! Παρουσίαση Βαονάκη Μαρία Βασιλόγιαννου Βασιλική Ο Ήλιος, το Ηλιακό Σύστηµα και η δηµιουργία του Ηλιακού Συστήµατος! Παρουσίαση Βαονάκη Μαρία Βασιλόγιαννου Βασιλική Εισαγωγή Η πιο κάτω παρουσίαση είναι η αρχή του δρόµου στη µακριά λεωφόρο της γνώσης

Διαβάστε περισσότερα

ΤΟ ΗΛΙΑΚΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΓΕΝΙΚΑ ΣΤΟΙΧΕΙΑ

ΤΟ ΗΛΙΑΚΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΓΕΝΙΚΑ ΣΤΟΙΧΕΙΑ ΤΟ ΗΛΙΑΚΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΓΕΝΙΚΑ ΣΤΟΙΧΕΙΑ Το ηλιακό μας σύστημα απαρτίζεται από τον ήλιο (κεντρικός αστέρας) τους 8 πλανήτες, (4 εσωτερικούς ή πετρώδεις: Ερμής, Αφροδίτη, Γη και Άρης, και 4 εξωτερικούς: Δίας,

Διαβάστε περισσότερα

ΦΥΣΙΚΗ Β ΓΥΜΝΑΣΙΟΥ ΙΑΓΩΝΙΣΜΑ

ΦΥΣΙΚΗ Β ΓΥΜΝΑΣΙΟΥ ΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΦΥΣΙΚΗ Β ΓΥΜΝΑΣΙΟΥ ΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΘΕΜΑ 1 Α) Τί είναι µονόµετρο και τί διανυσµατικό µέγεθος; Β) Τί ονοµάζουµε µετατόπιση και τί τροχιά της κίνησης; ΘΕΜΑ 2 Α) Τί ονοµάζουµε ταχύτητα ενός σώµατος και ποιά η µονάδα

Διαβάστε περισσότερα

Βαρύτητα Βαρύτητα Κεφ. 12

Βαρύτητα Βαρύτητα Κεφ. 12 Κεφάλαιο 1 Βαρύτητα 6-1-011 Βαρύτητα Κεφ. 1 1 Νόμος βαρύτητας του Νεύτωνα υο ή περισσότερες μάζες έλκονται Βαρυτική δύναμη F G m1m ˆ Βαρυτική σταθερά G =667*10 6.67 11 N*m Nm /kg παγκόσμια σταθερά 6-1-011

Διαβάστε περισσότερα

ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ ΠΡΟΣΟΜΟΙΩΣΗΣ Γ ΤΑΞΗΣ ΕΝΙΑΙΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΣΑΒΒΑΤΟ 25 ΑΠΡΙΛΙΟΥ 2009 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ

ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ ΠΡΟΣΟΜΟΙΩΣΗΣ Γ ΤΑΞΗΣ ΕΝΙΑΙΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΣΑΒΒΑΤΟ 25 ΑΠΡΙΛΙΟΥ 2009 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ ΘΕΜΑ 1ο ΑΡΧΗ 1ΗΣΣΕΛΙ ΑΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ ΠΡΟΣΟΜΟΙΩΣΗΣ Γ ΤΑΞΗΣ ΕΝΙΑΙΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΣΑΒΒΑΤΟ 5 ΑΠΡΙΛΙΟΥ 009 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό καθεµιάς

Διαβάστε περισσότερα

ΚΡΙΤΗΡΙΟ ΑΞΙΟΛΟΓΗΣΗΣ ΣΤΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ Αντικείµενο εξέτασης: Όλη η διδακτέα ύλη Χρόνος εξέτασης: 3 ώρες

ΚΡΙΤΗΡΙΟ ΑΞΙΟΛΟΓΗΣΗΣ ΣΤΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ Αντικείµενο εξέτασης: Όλη η διδακτέα ύλη Χρόνος εξέτασης: 3 ώρες ΚΡΙΤΗΡΙΟ ΑΞΙΟΛΟΓΗΣΗΣ ΣΤΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ Αντικείµενο εξέτασης: Όλη η διδακτέα ύλη Χρόνος εξέτασης: 3 ώρες ΘΕΜΑ 1ο Στις ερωτήσεις 1-4 να γράψετε στο φύλλο απαντήσεών σας τον αριθµό

Διαβάστε περισσότερα

ΘΕΜΑ Α : α. 3000 V/m β. 1500 V/m γ. 2000 V/m δ. 1000 V/m

ΘΕΜΑ Α : α. 3000 V/m β. 1500 V/m γ. 2000 V/m δ. 1000 V/m ΑΡΧΗ 1 ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΦΡΟΝΤΙΣΤΗΡΙΑ ΘΕΩΡΙΑ ΚΑΙ ΠΡΑΞΗ ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΟ ΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ ΘΕΜΑ Α : Για να απαντήσετε στις παρακάτω ερωτήσεις πολλαπλής επιλογής αρκεί να γράψετε

Διαβάστε περισσότερα

1.1.3 t. t = t2 - t1 1.1.4 x2 - x1. x = x2 x1 . . 1

1.1.3 t. t = t2 - t1 1.1.4  x2 - x1. x = x2 x1 . . 1 1 1 o Κεφάλαιο: Ευθύγραµµη Κίνηση Πώς θα µπορούσε να περιγραφεί η κίνηση ενός αγωνιστικού αυτοκινήτου; Πόσο γρήγορα κινείται η µπάλα που κλώτσησε ένας ποδοσφαιριστής; Απαντήσεις σε τέτοια ερωτήµατα δίνει

Διαβάστε περισσότερα

ΓΕΝΝΗΣΗ ΕΞΕΛΙΞΗ ΚΑΙ ΘΑΝΑΤΟΣ ΑΣΤΕΡΩΝ

ΓΕΝΝΗΣΗ ΕΞΕΛΙΞΗ ΚΑΙ ΘΑΝΑΤΟΣ ΑΣΤΕΡΩΝ ΓΕΝΝΗΣΗ ΕΞΕΛΙΞΗ ΚΑΙ ΘΑΝΑΤΟΣ ΑΣΤΕΡΩΝ Πολυχρόνης Καραγκιοζίδης Mcs χημικός www.polkarag.gr Μετά τη δημιουργία του Σύμπαντος 380.000 έτη 6000 ο C Τα ηλεκτρόνια μπορούν να συνδεθούν με τα πρωτόνια ή τους άλλους

Διαβάστε περισσότερα

Ερωτήσεις που δόθηκαν στις εξετάσεις των Πανελληνίων ως

Ερωτήσεις που δόθηκαν στις εξετάσεις των Πανελληνίων ως Τίτλος Κεφαλαίου: Στερεό σώµα ιδακτική Ενότητα: Κινηµατική του Στερεού Σώµατος Ερωτήσεις που δόθηκαν στις εξετάσεις των Πανελληνίων ως Θέµα ο: (Ιούνιος 009 Ηµερήσιο) Ο δίσκος του σχήµατος κυλίεται χωρίς

Διαβάστε περισσότερα

ΑΣΤΡΙΚΑ ΣΜΗΝΗ Τα ρολόγια του σύμπαντος. Δρ Μάνος Δανέζης Επίκουρος Καθηγητής Αστροφυσικής Πανεπιστήμιο Αθηνών Τμήμα Φυσικής

ΑΣΤΡΙΚΑ ΣΜΗΝΗ Τα ρολόγια του σύμπαντος. Δρ Μάνος Δανέζης Επίκουρος Καθηγητής Αστροφυσικής Πανεπιστήμιο Αθηνών Τμήμα Φυσικής ΑΣΤΡΙΚΑ ΣΜΗΝΗ Τα ρολόγια του σύμπαντος Δρ Μάνος Δανέζης Επίκουρος Καθηγητής Αστροφυσικής Πανεπιστήμιο Αθηνών Τμήμα Φυσικής Αστρικό σμήνος είναι 1 ομάδα από άστρα που Καταλαμβάνουν σχετικά μικρό χώρο στο

Διαβάστε περισσότερα

ΦΥΣΙΚΗ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ (ΝΕΟ ΣΥΣΤΗΜΑ) 23 ΜΑΪOY 2016 ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ

ΦΥΣΙΚΗ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ (ΝΕΟ ΣΥΣΤΗΜΑ) 23 ΜΑΪOY 2016 ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ ΘΕΜΑ Α ΦΥΣΙΚΗ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ (ΝΕΟ ΣΥΣΤΗΜΑ) 3 ΜΑΪOY 016 ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ Στις ερωτήσεις Α1-Α4 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό της ερώτησης και, δίπλα, το γράµµα που αντιστοιχεί στη φράση η οποία συµπληρώνει

Διαβάστε περισσότερα

Επαναληπτικό διαγώνισµα Ταλαντώσεις Στερεό σώµα

Επαναληπτικό διαγώνισµα Ταλαντώσεις Στερεό σώµα Επαναληπτικό διαγώνισµα Ταλαντώσεις Στερεό σώµα Θέµα ο Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό καθεµιάς από τις παρακάτω ερωτήσεις -4 και δίπλα το γράµµα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση.. Ένα σηµειακό

Διαβάστε περισσότερα

ΦΥΣΙΚΗ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΙΑΓΩΝΙΣΜΑΤΑ ΠΕΡΙΟ ΟΥ ΦΕΒΡΟΥΑΡΙΟΥ-ΜΑΡΤΙΟΥ 2014 ΤΜΗΜΑΤΑ: ΘΕΤΙΚΗΣ-ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ. σύγχρονο. µαθητικό φροντιστήριο

ΦΥΣΙΚΗ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΙΑΓΩΝΙΣΜΑΤΑ ΠΕΡΙΟ ΟΥ ΦΕΒΡΟΥΑΡΙΟΥ-ΜΑΡΤΙΟΥ 2014 ΤΜΗΜΑΤΑ: ΘΕΤΙΚΗΣ-ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ. σύγχρονο. µαθητικό φροντιστήριο σύγχρονο Φάσµα & Group προπαρασκευή για Α.Ε.Ι. & Τ.Ε.Ι. µαθητικό φροντιστήριο 1. 25ης Μαρτίου 111 ΠΕΤΡΟΥΠΟΛΗ 50.27.990 50.20.990 2. 25ης Μαρτίου 74 ΠΛ. ΠΕΤΡΟΥΠΟΛΗΣ 50.50.658 50.60.845 3. Γραβιάς 85 ΚΗΠΟΥΠΟΛΗ

Διαβάστε περισσότερα

Ήλιος. Αστέρας (G2V) με Ζ= Μάζα: ~ 2 x 1030 kg (99.8% του ΗΣ) Ακτίνα: ~700,000 km. Μέση απόσταση: 1 AU = x 108 km

Ήλιος. Αστέρας (G2V) με Ζ= Μάζα: ~ 2 x 1030 kg (99.8% του ΗΣ) Ακτίνα: ~700,000 km. Μέση απόσταση: 1 AU = x 108 km Το Ηλιακό Σύστημα Ήλιος Αστέρας (G2V) με Ζ=0.012 Μάζα: ~ 2 x 1030 kg (99.8% του ΗΣ) Ακτίνα: ~700,000 km Μέση απόσταση: 1 AU = 1.496 x 108 km Τροχιές των πλανητών Οι νόμοι του Kepler: Ελλειπτικές τροχιές

Διαβάστε περισσότερα

Λύσεις: Τελική Εξέταση 28 Αυγούστου 2015

Λύσεις: Τελική Εξέταση 28 Αυγούστου 2015 Φ230: Αστροφυσική Ι Λύσεις: Τελική Εξέταση 28 Αυγούστου 2015 1. Ο Σείριος Α, έχει φαινόμενο οπτικό μέγεθος mv - 1.47 και ακτίνα R1.7𝑅 και αποτελεί το κύριο αστέρι ενός διπλού συστήματος σε απόσταση 8.6

Διαβάστε περισσότερα

Κεφάλαιο M4. Κίνηση σε δύο διαστάσεις

Κεφάλαιο M4. Κίνηση σε δύο διαστάσεις Κεφάλαιο M4 Κίνηση σε δύο διαστάσεις Κινηµατική σε δύο διαστάσεις Θα περιγράψουµε τη διανυσµατική φύση της θέσης, της ταχύτητας, και της επιτάχυνσης µε περισσότερες λεπτοµέρειες. Θα µελετήσουµε την κίνηση

Διαβάστε περισσότερα

ΦΡΟΝΤΙΣΤΗΡΙΟ ΜΕΤΑΙΧΜΙΟ Επαναληπτικό στη Φυσική 1. Θέµα 1 ο

ΦΡΟΝΤΙΣΤΗΡΙΟ ΜΕΤΑΙΧΜΙΟ Επαναληπτικό στη Φυσική 1. Θέµα 1 ο ΦΡΟΝΤΙΣΤΗΡΙΟ ΜΕΤΑΙΧΜΙΟ Επαναληπτικό στη Φυσική 1 Θέµα 1 ο 1. Το διάγραµµα του διπλανού σχήµατος παριστάνει τη χρονική µεταβολή της αποµάκρυνσης ενός σώµατος που εκτελεί απλή αρµονική ταλάντωση. Ποια από

Διαβάστε περισσότερα

εκποµπής (σαν δακτυλικό αποτύπωµα)

εκποµπής (σαν δακτυλικό αποτύπωµα) Το πρότυπο του Bοhr για το άτοµο του υδρογόνου (α) (β) (γ) (α): Συνεχές φάσµα λευκού φωτός (β): Γραµµικό φάσµα εκποµπής αερίου (γ): Φάσµα απορρόφησης αερίου Κάθε αέριο έχει το δικό του φάσµα εκποµπής (σαν

Διαβάστε περισσότερα

Θέµατα Φυσικής Γενικής Παιδείας Γ Λυκείου 2000

Θέµατα Φυσικής Γενικής Παιδείας Γ Λυκείου 2000 Θέµατα Φυσικής Γενικής Παιδείας Γ Λυκείου 2 ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ Ζήτηµα 1ο Στις ερωτήσεις 1-5 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό της ερώτησης και δίπλα το γράµµα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση. 1. Σύµφωνα

Διαβάστε περισσότερα

ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΟ ΙΑΓΩΝΙΣΜΑ Φυσική Γ Λυκείου (Θετικής & Τεχνολογικής κατεύθυνσης)

ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΟ ΙΑΓΩΝΙΣΜΑ Φυσική Γ Λυκείου (Θετικής & Τεχνολογικής κατεύθυνσης) Θέµα 1 ο ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΟ ΙΑΓΩΝΙΣΜΑ Φυσική Γ Λυκείου (Θετικής & Τεχνολογικής κατεύθυνσης) 1.1 Πολλαπλής επιλογής A. Ελαστική ονοµάζεται η κρούση στην οποία: α. οι ταχύτητες των σωµάτων πριν και µετά την κρούση

Διαβάστε περισσότερα

Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΤΙΚΗΣ & ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ

Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΤΙΚΗΣ & ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ ε π α ν α λ η π τ ι κ ά θ έ µ α τ α 0 0 5 Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΤΙΚΗΣ & ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ 1 ΘΕΜΑ 1 o Για τις ερωτήσεις 1 4, να γράψετε στο τετράδιο σας τον αριθµό της ερώτησης και δίπλα το γράµµα που

Διαβάστε περισσότερα

Κίνηση σε Ηλεκτρικό Πεδίο.

Κίνηση σε Ηλεκτρικό Πεδίο. Κίνηση σε Ηλεκτρικό Πεδίο. 3.01. Έργο κατά την μετακίνηση φορτίου. Στις κορυφές Β και Γ ενός ισοπλεύρου τριγώνου ΒΓ πλευράς α= 2cm, βρίσκονται ακλόνητα δύο σημειακά ηλεκτρικά φορτία 1 =2μC και 2 αντίστοιχα.

Διαβάστε περισσότερα

Κεφάλαιο T3. Ηχητικά κύµατα

Κεφάλαιο T3. Ηχητικά κύµατα Κεφάλαιο T3 Ηχητικά κύµατα Εισαγωγή στα ηχητικά κύµατα Τα κύµατα µπορούν να διαδίδονται σε µέσα τριών διαστάσεων. Τα ηχητικά κύµατα είναι διαµήκη κύµατα. Διαδίδονται σε οποιοδήποτε υλικό. Είναι µηχανικά

Διαβάστε περισσότερα

NEWTON. Kepler. Galileo

NEWTON. Kepler. Galileo Αριστοτέλειο Πανεπιστήµιο Θεσσαλονίκης Τµήµα Φυσικής ΕΞΕΡΕΥΝΩΝΤΑΣ ΤΟ ΗΛΙΑΚΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΑΠΟ ΤΟ ΓΡΑΦΕΙΟ ΣΑΣ! Κλεοµένης Τσιγάνης ΚύκλοςενηµερωτικώνδιαλέξεωνγιατουςΦοιτητέςκαιΦοιτήτριεςµετίτλο: «Έρευνα στο Τµήµα

Διαβάστε περισσότερα

Για τις παρακάτω 3 ερωτήσεις, να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό της ερώτησης και δίπλα το γράµµα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση.

Για τις παρακάτω 3 ερωτήσεις, να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό της ερώτησης και δίπλα το γράµµα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση. Επαναληπτικά Θέµατα ΟΕΦΕ 007 Α ΛΥΚΕΙΟΥ Θέµα ο ΦΥΣΙΚΗ Για τις παρακάτω 3 ερωτήσεις, να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό της ερώτησης και δίπλα το γράµµα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση.. Σε ένα σώµα

Διαβάστε περισσότερα

Προλογοσ. Σε κάθε κεφάλαιο περιέχονται: Θεωρία με μορφή ερωτήσεων, ώστε ο μαθητής να επικεντρώνεται στο συγκεκριμένο

Προλογοσ. Σε κάθε κεφάλαιο περιέχονται: Θεωρία με μορφή ερωτήσεων, ώστε ο μαθητής να επικεντρώνεται στο συγκεκριμένο Προλογοσ Στο βιβλίο αυτό παρουσιάζονται με αναλυτικό τρόπο οι δύο τελευταίες ενότητες («Το φως» και «Ατομικά φαινόμενα») της διδακτέας ύλης της Φυσικής γενικής παιδείας της B Λυκείου. Σε κάθε κεφάλαιο

Διαβάστε περισσότερα

ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΜΕ ΑΠΟΣΒΕΣΗ ΚΑΙ ΔΙΕΓΕΡΣΗ

ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΜΕ ΑΠΟΣΒΕΣΗ ΚΑΙ ΔΙΕΓΕΡΣΗ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΜΕ ΑΠΟΣΒΕΣΗ ΚΑΙ ΔΙΕΓΕΡΣΗ ΑΣΚΗΣΗ 1 d x dx Η διαφορική εξίσωση κίνησης ενός ταλαντωτή δίνεται από τη σχέση: λ μx. Αν η μάζα d d του ταλαντωτή είναι ίση με =.5 kg, τότε να διερευνήσετε την κίνηση

Διαβάστε περισσότερα

ΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΣΤΗ ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ 23/4/2009

ΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΣΤΗ ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ 23/4/2009 ΕΠΩΝΥΜΟ:........................ ΟΝΟΜΑ:........................... ΤΜΗΜΑ:........................... ΤΣΙΜΙΣΚΗ & ΚΑΡΟΛΟΥ ΝΤΗΛ ΓΩΝΙΑ THΛ : 270727 222594 ΑΡΤΑΚΗΣ 12 Κ. ΤΟΥΜΠΑ THΛ : 919113 949422 www.syghrono.gr

Διαβάστε περισσότερα

Ηλεκτρομαγνητισμός. Μαγνητικό πεδίο. Νίκος Ν. Αρπατζάνης

Ηλεκτρομαγνητισμός. Μαγνητικό πεδίο. Νίκος Ν. Αρπατζάνης Ηλεκτρομαγνητισμός Μαγνητικό πεδίο Νίκος Ν. Αρπατζάνης Μαγνητικοί πόλοι Κάθε μαγνήτης, ανεξάρτητα από το σχήμα του, έχει δύο πόλους. Τον βόρειο πόλο (Β) και τον νότιο πόλο (Ν). Μεταξύ των πόλων αναπτύσσονται

Διαβάστε περισσότερα

ÊÏÑÕÖÇ ÊÁÂÁËÁ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΘΕΤΙΚΗΣ & ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ ΦΥΣΙΚΗ

ÊÏÑÕÖÇ ÊÁÂÁËÁ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΘΕΤΙΚΗΣ & ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ ΦΥΣΙΚΗ Επαναληπτικά Θέµατα ΟΕΦΕ 007 Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΘΕΤΙΚΗΣ & ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ ΦΥΣΙΚΗ ZHTHMA Στις ερωτήσεις έως 4 να γράψετε στο τετράδιο σας τον αριθµό της ερώτησης και δίπλα σε κάθε αριθµό το γράµµα που αντιστοιχεί

Διαβάστε περισσότερα

5. ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΤΟΥ ΘΑΛΑΣΣΙΝΟΥ ΝΕΡΟΥ- ΘΑΛΑΣΣΙΕΣ ΜΑΖΕΣ

5. ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΤΟΥ ΘΑΛΑΣΣΙΝΟΥ ΝΕΡΟΥ- ΘΑΛΑΣΣΙΕΣ ΜΑΖΕΣ 5. ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΤΟΥ ΘΑΛΑΣΣΙΝΟΥ ΝΕΡΟΥ- ΘΑΛΑΣΣΙΕΣ ΜΑΖΕΣ 5.1 Καταστατική Εξίσωση, συντελεστές σ t, και σ θ Η πυκνότητα του νερού αποτελεί καθοριστικό παράγοντα για την κίνηση των θαλασσίων µαζών και την κατακόρυφη

Διαβάστε περισσότερα

Κοσμολογία & Αστροσωματιδική Φυσική Μάγδα Λώλα CERN, 28/9/2010

Κοσμολογία & Αστροσωματιδική Φυσική Μάγδα Λώλα CERN, 28/9/2010 Κοσμολογία & Αστροσωματιδική Φυσική Μάγδα Λώλα CERN, 28/9/2010 Η φυσική υψηλών ενεργειών µελετά το µικρόκοσµο, αλλά συνδέεται άµεσα µε το µακρόκοσµο Κοσµολογία - Μελέτη της δηµιουργίας και εξέλιξης του

Διαβάστε περισσότερα

δ) µειώνεται το µήκος κύµατός της (Μονάδες 5)

δ) µειώνεται το µήκος κύµατός της (Μονάδες 5) ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΕΚΠ. ΕΤΟΥΣ 011-01 ΜΑΘΗΜΑ / ΤΑΞΗ : ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ/Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΣΕΙΡΑ: 1 η (ΘΕΡΙΝΑ) ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ: 30/1/11 ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΘΕΜΑ 1 ο Οδηγία: Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό κάθε µίας από τις παρακάτω

Διαβάστε περισσότερα

ΚΕΦΑΛΑΙΑ 3,4. Συστήµατα ενός Βαθµού ελευθερίας. k Για E 0, η (1) ισχύει για κάθε x. Άρα επιτρεπτή περιοχή είναι όλος ο άξονας

ΚΕΦΑΛΑΙΑ 3,4. Συστήµατα ενός Βαθµού ελευθερίας. k Για E 0, η (1) ισχύει για κάθε x. Άρα επιτρεπτή περιοχή είναι όλος ο άξονας ΚΕΦΑΛΑΙΑ,4. Συστήµατα ενός Βαθµού ελευθερίας. Να βρεθούν οι επιτρεπτές περιοχές της κίνησης στον άξονα ' O για την απωστική δύναµη F, > και για ενέργεια Ε. (α) Είναι V και οι επιτρεπτές περιοχές της κίνησης

Διαβάστε περισσότερα

Κεφάλαιο M6. Κυκλική κίνηση και άλλες εφαρµογές των νόµων του Νεύτωνα

Κεφάλαιο M6. Κυκλική κίνηση και άλλες εφαρµογές των νόµων του Νεύτωνα Κεφάλαιο M6 Κυκλική κίνηση και άλλες εφαρµογές των νόµων του Νεύτωνα Κυκλική κίνηση Αναπτύξαµε δύο µοντέλα ανάλυσης στα οποία χρησιµοποιούνται οι νόµοι της κίνησης του Νεύτωνα. Εφαρµόσαµε τα µοντέλα αυτά

Διαβάστε περισσότερα

Ερωτήσεις που δόθηκαν στις εξετάσεις των Πανελληνίων ως

Ερωτήσεις που δόθηκαν στις εξετάσεις των Πανελληνίων ως Τίτλος Κεφαλαίου: Στερεό σώµα ιδακτική Ενότητα: Κινηµατική του Στερεού Σώµατος Ερωτήσεις που δόθηκαν στις εξετάσεις των Πανελληνίων ως Θέµα 1ο: ΠΟΛΛΑΠΛΗΣ ΕΠΙΛΟΓΗΣ Στις ηµιτελείς παρακάτω προτάσεις να γράψετε

Διαβάστε περισσότερα

Εκροή ύλης από μαύρες τρύπες

Εκροή ύλης από μαύρες τρύπες Εκροή ύλης από μαύρες τρύπες Νίκος Κυλάφης Πανεπιστήµιο Κρήτης Η µελέτη του θέµατος ξεκίνησε ως διδακτορική διατριβή του Δηµήτρη Γιαννίου (Princeton) και συνεχίζεται. Ιωάννινα, 8-9-11 Κατ αρχάς, πώς ξέρομε

Διαβάστε περισσότερα

ΟΡΙΑΚΟΙ ΑΣΤΕΡΕΣ ΗΛΙΟΥ (Extreme He Stars) Ωρίων Αστρονομική Εταιρεία Πάτρας Φθινόπωρο 2005 Κ.Ν. Γουργουλιάτος

ΟΡΙΑΚΟΙ ΑΣΤΕΡΕΣ ΗΛΙΟΥ (Extreme He Stars) Ωρίων Αστρονομική Εταιρεία Πάτρας Φθινόπωρο 2005 Κ.Ν. Γουργουλιάτος ΟΡΙΑΚΟΙ ΑΣΤΕΡΕΣ ΗΛΙΟΥ (Extreme He Stars) Ωρίων Αστρονομική Εταιρεία Πάτρας Φθινόπωρο 2005 Κ.Ν. Γουργουλιάτος Η Σύσταση του Σύμπαντος Μετά από μακροχρόνιες μελέτες διαπιστώθηκε ότι τα ¾ του Σύμπαντος αποτελείται

Διαβάστε περισσότερα

ΜΙΚΡΑ ΣΩΜΑΤΑ ΣΤΟ ΗΛΙΑΚΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΚΑΙ Η ΠΙΘΑΝΟΤΗΤΑ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΩΣ ΜΕ ΤΗ ΓΗ

ΜΙΚΡΑ ΣΩΜΑΤΑ ΣΤΟ ΗΛΙΑΚΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΚΑΙ Η ΠΙΘΑΝΟΤΗΤΑ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΩΣ ΜΕ ΤΗ ΓΗ ΜΙΚΡΑ ΣΩΜΑΤΑ ΣΤΟ ΗΛΙΑΚΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΚΑΙ Η ΠΙΘΑΝΟΤΗΤΑ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΩΣ ΜΕ ΤΗ ΓΗ Ιωάννη. Χατζηδηµητρίου Καθηγητή του Φυσικού Τµήµατος του Α.Π.Θ. 1. Το εσωτερικό Ηλιακό Σύστηµα. Η ζώνη των αστεροειδών Η ζώνη των αστεροειδών

Διαβάστε περισσότερα

2.1 Τρέχοντα Κύµατα. Οµάδα.

2.1 Τρέχοντα Κύµατα. Οµάδα. 2.1 Τρέχοντα Κύµατα. Οµάδα. 2.1.41. Κάποια ερωτήµατα πάνω σε µια κυµατοµορφή. Ένα εγκάρσιο αρµονικό κύµα, πλάτους 0,2m, διαδίδεται κατά µήκος ενός ελαστικού γραµµικού µέσου, από αριστερά προς τα δεξιά

Διαβάστε περισσότερα

ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ 2012

ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ 2012 ΦΥΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΗ 0 ΕΚΦΩΝΗΕΙ ΘΕΜΑ Α τις ηµιτελείς προτάσεις Α Α4 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό της πρότασης και δίπλα το γράµµα που αντιστοιχεί στη φράση η οποία τη συµπληρώνει σωστά. Α. Κατά τη

Διαβάστε περισσότερα

ΚΕΦΑΛΑΙΟ 5: ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ ΠΟΛΛΩΝ ΣΩΜΑΤΩΝ

ΚΕΦΑΛΑΙΟ 5: ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ ΠΟΛΛΩΝ ΣΩΜΑΤΩΝ ΚΕΦΑΛΑΙΟ 5: ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ ΠΟΛΛΩΝ ΣΩΜΑΤΩΝ Στο κεφάλαιο αυτό θα ασχοληθούµε αρχικά µε ένα µεµονωµένο σύστηµα δύο σωµάτων στα οποία ασκούνται µόνο οι µεταξύ τους κεντρικές δυνάµεις, επιτρέποντας ωστόσο και την

Διαβάστε περισσότερα

Β ΛΥΚΕΙΟΥ - ΓΕΝΙΚΕΣ ΑΣΚΗΣΕΙΣ

Β ΛΥΚΕΙΟΥ - ΓΕΝΙΚΕΣ ΑΣΚΗΣΕΙΣ Β ΛΥΚΕΙΟΥ - ΓΕΝΙΚΕΣ ΑΣΚΗΣΕΙΣ 1. Ποια η σημασία των παρακάτω μεγεθών; Αναφερόμαστε στην κυκλική κίνηση. Α. Επιτρόχια επιτάχυνση: Β. Κεντρομόλος επιτάχυνση: Γ. Συχνότητα: Δ. Περίοδος: 2. Ένας τροχός περιστρέφεται

Διαβάστε περισσότερα

ΠΥΡΗΝΙΚΟΣ ΜΑΓΝΗΤΙΚΟΣ ΣΥΝΤΟΝΙΣΜΟΣ ΚΑΙ ΔΟΜΗ ΤΟΥ ΑΤΟΜΟΥ. Του Αλέκου Χαραλαμπόπουλου ΕΙΣΑΓΩΓΗ

ΠΥΡΗΝΙΚΟΣ ΜΑΓΝΗΤΙΚΟΣ ΣΥΝΤΟΝΙΣΜΟΣ ΚΑΙ ΔΟΜΗ ΤΟΥ ΑΤΟΜΟΥ. Του Αλέκου Χαραλαμπόπουλου ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΠΥΡΗΝΙΚΟΣ ΜΑΓΝΗΤΙΚΟΣ ΣΥΝΤΟΝΙΣΜΟΣ ΚΑΙ ΔΟΜΗ ΤΟΥ ΑΤΟΜΟΥ Του Αλέκου Χαραλαμπόπουλου ΕΙΣΑΓΩΓΗ Ένα επαναλαμβανόμενο περιοδικά φαινόμενο, έχει μία συχνότητα επανάληψης μέσα στο χρόνο και μία περίοδο. Επειδή κάθε

Διαβάστε περισσότερα

ΘΕΜΑ 1 0. Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό καθεµιάς από τις παρακάτω ερωτήσεις 1-5 και δίπλα το γράµµα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση.

ΘΕΜΑ 1 0. Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό καθεµιάς από τις παρακάτω ερωτήσεις 1-5 και δίπλα το γράµµα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση. Επαναληπτικό διαγώνισµα Φυσικής Κατεύθυνσης Γ λυκείου 009 ΘΕΜΑ 0 Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό καθεµιάς από τις παρακάτω ερωτήσεις -5 και δίπλα το γράµµα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση.. Σώµα

Διαβάστε περισσότερα

ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ 05 ΦΥΣΙΚΗ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ ΘΕΤΙΚΩΝ ΣΠΟΥΔΩΝ Διάρκεια: 3 ώρες ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙ ΩΝ: ΠΕΝΤΕ (5) U β A

ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ 05 ΦΥΣΙΚΗ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ ΘΕΤΙΚΩΝ ΣΠΟΥΔΩΝ Διάρκεια: 3 ώρες ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙ ΩΝ: ΠΕΝΤΕ (5) U β A Σελίδα 1 από 5 ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ 05 ΦΥΣΙΚΗ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ ΘΕΤΙΚΩΝ ΣΠΟΥΔΩΝ Διάρκεια: 3 ώρες ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙ ΩΝ: ΠΕΝΤΕ (5) ΘΕΜΑ Α Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό καθεμιάς από τις παρακάτω ερωτήσεις Α1- Α και

Διαβάστε περισσότερα

1ο ΘΕΜΑ ΠΡΟΣΟΜΟΙΩΣΗΣ ΠΑΝΕΛΛΗΝΙΩΝ ΕΞΕΤΑΣΕΩΝ ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ

1ο ΘΕΜΑ ΠΡΟΣΟΜΟΙΩΣΗΣ ΠΑΝΕΛΛΗΝΙΩΝ ΕΞΕΤΑΣΕΩΝ ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ 1ο ΘΕΜΑ ΠΡΟΣΟΜΟΙΩΣΗΣ ΠΑΝΕΛΛΗΝΙΩΝ ΕΞΕΤΑΣΕΩΝ ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ Θέμα 1: Α. Στις ερωτήσεις 1-3 να σημειώσετε το γράμμα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση. 1. Ένα σώμα μάζας m

Διαβάστε περισσότερα

ΠΠΜ 477 ΠΑΡΑΚΤΙΑ ΜΗΧΑΝΙΚΗ

ΠΠΜ 477 ΠΑΡΑΚΤΙΑ ΜΗΧΑΝΙΚΗ ΠΠΜ 477 ΠΑΡΑΚΤΙΑ ΜΗΧΑΝΙΚΗ ΠΕΙΡΑΜΑΤΙΚΗ ΑΣΚΗΣΗ - ΣΥΜΠΕΡΙΦΟΡΑ ΝΕΡΟΥ ΟΜΑΔΑ:. ΗΜΕΡ. ΠΑΡΑΔΟΣΗΣ: 2 ΠΕΡΙΕΧΟΜΕΝΑ ΥΠΟΒΟΛΗ ΕΡΓΑΣΙΑΣ... ΠΕΡΙΛΗΨΗ... 1.0 ΕΙΣΑΓΩΓH... 2.0 ΑΣΚΗΣΕΙΣ 2.1. ΝΕΡΟ ΕΛΕΥΘΕΡΟ ΣΤΟ ΠΕ ΙΟ ΒΑΡΥΤΗΤΑΣ...

Διαβάστε περισσότερα

ΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΓΕΝ. ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΑΤΟΜΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΜΑ 1 ο.

ΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΓΕΝ. ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΑΤΟΜΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΜΑ 1 ο. ΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΓΕΝ. ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΑΤΟΜΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΜΑ 1 ο. Στις ερωτήσεις 1-5 επιλέξτε την πρόταση που είναι σωστή. 1) Το ηλεκτρόνιο στο άτοµο του υδρογόνου, το οποίο βρίσκεται στη θεµελιώδη κατάσταση: i)

Διαβάστε περισσότερα

Διάλεξη 9: Στατιστική Φυσική

Διάλεξη 9: Στατιστική Φυσική Στατιστική Φυσική: Η μελέτη της θερμοδυναμικής συμπεριφοράς ενός συστήματος σωματίων σε σχέση με τις ιδιότητες των επί μέρους σωματίων. Αν και δεν μπορεί να προβλέψει με απόλυτη ακρίβεια την θερμοδυναμική

Διαβάστε περισσότερα

F r. www.ylikonet.gr 1

F r. www.ylikonet.gr 1 3.5. Έργο Ενέργεια. 3.5.1. Έργο δύναµης- ροπής και Κινητική Ενέργεια. Το οµοαξονικό σύστηµα των δύο κυλίνδρων µε ακτίνες R 1 =0,1m και R =0,5m ηρεµεί σε οριζόντιο επίπεδο. Τυλίγουµε γύρω από τον κύλινδρο

Διαβάστε περισσότερα

ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 2015 Β ΦΑΣΗ. Γ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΘΕΤΙΚΗ & ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ Ηµεροµηνία: Κυριακή 26 Απριλίου 2015 ιάρκεια Εξέτασης: 3 ώρες

ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 2015 Β ΦΑΣΗ. Γ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΘΕΤΙΚΗ & ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ Ηµεροµηνία: Κυριακή 26 Απριλίου 2015 ιάρκεια Εξέτασης: 3 ώρες ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 015 ΤΑΞΗ: ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗ: ΜΑΘΗΜΑ: ΘΕΜΑ A Γ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΘΕΤΙΚΗ & ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ Ηµεροµηνία: Κυριακή 6 Απριλίου 015 ιάρκεια Εξέτασης: 3 ώρες ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ Στις ηµιτελείς προτάσεις Α1

Διαβάστε περισσότερα

( ) ( ) ( )! r a. Στροφορμή στερεού. ω i. ω j. ω l. ε ijk. ω! e i. ω j ek = I il. ! ω. l = m a. = m a. r i a r j. ra 2 δ ij. I ij. ! l. l i.

( ) ( ) ( )! r a. Στροφορμή στερεού. ω i. ω j. ω l. ε ijk. ω! e i. ω j ek = I il. ! ω. l = m a. = m a. r i a r j. ra 2 δ ij. I ij. ! l. l i. Στροφορμή στερεού q Η στροφορµή του στερεού γράφεται σαν: q Αλλά ο τανυστής αδράνειας έχει οριστεί σαν: q H γωνιακή ταχύτητα δίνεται από: ω = 2 l = m a ra ω ω ra ω e a ΦΥΣ 211 - Διαλ.31 1 r a I j = m a

Διαβάστε περισσότερα

Στέμμα. 2200 km Μεταβατική περιοχή 2100 km. Χρωμόσφαιρα. 500 km. Φωτόσφαιρα. τ500=1. -100 km. Δομή της ΗΛΙΑΚΗΣ ΑΤΜΟΣΦΑΙΡΑΣ

Στέμμα. 2200 km Μεταβατική περιοχή 2100 km. Χρωμόσφαιρα. 500 km. Φωτόσφαιρα. τ500=1. -100 km. Δομή της ΗΛΙΑΚΗΣ ΑΤΜΟΣΦΑΙΡΑΣ Στέμμα 2200 km Μεταβατική περιοχή 2100 km Χρωμόσφαιρα 500 km -100 km Φωτόσφαιρα τ500=1 Δομή της ΗΛΙΑΚΗΣ ΑΤΜΟΣΦΑΙΡΑΣ Η ΗΛΙΑΚΗ ΧΡΩΜΟΣΦΑΙΡΑ Περιοχή της ηλιακής ατμόσφαιρας πάνω από τη φωτόσφαιρα ( Πάχος της

Διαβάστε περισσότερα

Κέντρο Μάζας - Παράδειγμα

Κέντρο Μάζας - Παράδειγμα Κέντρο Μάζας - Παράδειγμα ΦΥΣ 131 - Διαλ.1 1 Ο Ρωμαίο (m R =77kg) διασκεδάζει την Ιουλιέτα (m I =55kg) παίζοντας την κιθάρα του καθισμένος στην πρύμνη της βάρκας τους (μήκους.7 m) που είναι ακίνητη στα

Διαβάστε περισσότερα

Στέμμα. 2200 km Μεταβατική περιοχή 2100 km. Χρωμόσφαιρα. 500 km. Φωτόσφαιρα. τ500=1. -100 km. Δομή της ΗΛΙΑΚΗΣ ΑΤΜΟΣΦΑΙΡΑΣ

Στέμμα. 2200 km Μεταβατική περιοχή 2100 km. Χρωμόσφαιρα. 500 km. Φωτόσφαιρα. τ500=1. -100 km. Δομή της ΗΛΙΑΚΗΣ ΑΤΜΟΣΦΑΙΡΑΣ Στέμμα 2200 km Μεταβατική περιοχή 2100 km Χρωμόσφαιρα 500 km -100 km Φωτόσφαιρα τ500=1 Δομή της ΗΛΙΑΚΗΣ ΑΤΜΟΣΦΑΙΡΑΣ Η ΗΛΙΑΚΗ ΧΡΩΜΟΣΦΑΙΡΑ Περιοχή της ηλιακής ατμόσφαιρας πάνω από τη φωτόσφαιρα ( Πάχος της

Διαβάστε περισσότερα

Experiment Greek (Cyprus) Q2-1

Experiment Greek (Cyprus) Q2-1 Greek (Cyprus) Q2-1 Τίτλος Σπόροι που αναπηδούν - Ένα μοντέλο για μεταβάσεις φάσεων και αστάθειες. Παρακαλούμε να διαβάσετε τις γενικές οδηγίες που υπάρχουν στον ξεχωριστό φάκελο πριν ξεκινήσετε αυτό το

Διαβάστε περισσότερα

ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 2016 Β ΦΑΣΗ Α ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΦΥΣΙΚΗ ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ ÏÅÖÅ

ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 2016 Β ΦΑΣΗ Α ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΦΥΣΙΚΗ ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ ÏÅÖÅ ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 6 Ε_3.Φλ(ε) ΤΑΞΗ: ΜΑΘΗΜΑ: ΘΕΜΑ Α Α ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΦΥΣΙΚΗ Ηµεροµηνία: Κυριακή 4 Απριλίου 6 ιάρκεια Εξέτασης: ώρες ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ Στις ηµιτελείς προτάσεις Α Α4 να γράψετε στο απαντητικό

Διαβάστε περισσότερα

Β. Συµπληρώστε τα κενά των παρακάτω προτάσεων

Β. Συµπληρώστε τα κενά των παρακάτω προτάσεων ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΣΤΟ ΣΤΕΡΕΟ ΟΝΟΜΑΤΕΠΩΝΥΜΟ: ΘΕΜΑ Α Α. Στις ερωτήσεις 1 έως 3 επιλέξτε τη σωστή απάντηση 1. Δυο δακτύλιοι µε διαφορετικές ακτίνες αλλά ίδια µάζα κυλάνε χωρίς ολίσθηση σε οριζόντιο έδαφος µε την

Διαβάστε περισσότερα

Κβαντική µηχανική. Τύχη ή αναγκαιότητα. Ηµερίδα σύγχρονης φυσικής Καραδηµητρίου Μιχάλης

Κβαντική µηχανική. Τύχη ή αναγκαιότητα. Ηµερίδα σύγχρονης φυσικής Καραδηµητρίου Μιχάλης Κβαντική µηχανική Τύχη ή αναγκαιότητα Ηµερίδα σύγχρονης φυσικής Καραδηµητρίου Μιχάλης Ηφυσικήστόγύρισµα του αιώνα «Όλοι οι θεµελιώδεις νόµοι και δεδοµένα της φυσικής επιστήµης έχουν ήδη ανακαλυφθεί και

Διαβάστε περισσότερα

ΕΡΓΟ ΚΙΝΗΤΙΚΗ ΕΝΕΡΓΕΙΑ - ΙΣΧΥΣ

ΕΡΓΟ ΚΙΝΗΤΙΚΗ ΕΝΕΡΓΕΙΑ - ΙΣΧΥΣ ΕΡΓΟ ΚΙΝΗΤΙΚΗ ΕΝΕΡΓΕΙΑ - ΙΣΧΥΣ 1. Στο σώμα του σχήματος έχει βάρος Β = 20Ν είναι ακίνητο και του ασκούνται οι δυνάμεις F 1 = 5Ν, F 2 = 10Ν, F 3 = 15Ν και F 4 = 10Ν. Αν το σώμα μετακινηθεί οριζόντια προς

Διαβάστε περισσότερα

Ã. ÁÓÉÁÊÇÓ ÐÅÉÑÁÉÁÓ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ. ΘΕΜΑ 1 ο

Ã. ÁÓÉÁÊÇÓ ÐÅÉÑÁÉÁÓ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ. ΘΕΜΑ 1 ο Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ ΘΕΜΑ ο Στι ερωτήσει - 4 να γράψετε στο τετράδιό σα τον αριθµό των ερώτηση και δίπλα σε κάθε αριθµό το γράµµα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση.. Τροχό κυλίεται πάνω σε οριζόντιο

Διαβάστε περισσότερα

minimath.eu Φυσική A ΛΥΚΕΙΟΥ Περικλής Πέρρος 1/1/2014

minimath.eu Φυσική A ΛΥΚΕΙΟΥ Περικλής Πέρρος 1/1/2014 minimath.eu Φυσική A ΛΥΚΕΙΟΥ Περικλής Πέρρος 1/1/014 minimath.eu Περιεχόμενα Κινηση 3 Ευθύγραμμη ομαλή κίνηση 4 Ευθύγραμμη ομαλά μεταβαλλόμενη κίνηση 5 Δυναμικη 7 Οι νόμοι του Νεύτωνα 7 Τριβή 8 Ομαλη κυκλικη

Διαβάστε περισσότερα

ΘΕΜΑ Α Ι. Στις ερωτήσεις 1-4 να γράψετε στο τετράδιο σας τον αριθμό της ερώτησης και το γράμμα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση.

ΘΕΜΑ Α Ι. Στις ερωτήσεις 1-4 να γράψετε στο τετράδιο σας τον αριθμό της ερώτησης και το γράμμα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση. ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΠΡΟΣΟΜΟΙΩΣΗΣ ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ ΘΕΜΑ Α Ι. Στις ερωτήσεις 1-4 να γράψετε στο τετράδιο σας τον αριθμό της ερώτησης και το γράμμα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση. 1.

Διαβάστε περισσότερα

Για την ακραία σχετικιστική περίπτωση λευκού νάνου ο συντελεστής της ολικής κινητικής 2 3/2 3/2

Για την ακραία σχετικιστική περίπτωση λευκού νάνου ο συντελεστής της ολικής κινητικής 2 3/2 3/2 ΚΕΦ. 13. ΣΕΛ. έως 6 ΤΟΥ ΒΙΒΛΙΟΥ ΚΣ. Ο VIDEO, 191013 0λ έως 9λ : Επανάληψη Υπενθυμίζεται ότι η τιμή του G σε ατομικές μονάδες είναι,4 10 43. Για την ακραία σχετικιστική περίπτωση λευκού νάνου ο συντελεστής

Διαβάστε περισσότερα

1.1. Μηχανικές Ταλαντώσεις.

1.1. Μηχανικές Ταλαντώσεις. 1.1. Μηχανικές. 1) Εξισώσεις ΑΑΤ Ένα υλικό σηµείο κάνει α.α.τ. µε πλάτος 0,1m και στην αρχή των χρόνων, βρίσκεται σε σηµείο Μ µε απο- µάκρυνση 5cm, αποµακρυνόµενο από τη θέση ισορροπίας. Μετά από 1s περνά

Διαβάστε περισσότερα

Είδη κυµάτων. Ηλεκτροµαγνητικά κύµατα. Σε κάποιο φυσικό µέσο προκαλείται µια διαταραχή. Το κύµα είναι η διάδοση της διαταραχής µέσα στο µέσο.

Είδη κυµάτων. Ηλεκτροµαγνητικά κύµατα. Σε κάποιο φυσικό µέσο προκαλείται µια διαταραχή. Το κύµα είναι η διάδοση της διαταραχής µέσα στο µέσο. Κεφάλαιο T2 Κύµατα Είδη κυµάτων Παραδείγµατα Ένα βότσαλο πέφτει στην επιφάνεια του νερού. Κυκλικά κύµατα ξεκινούν από το σηµείο που έπεσε το βότσαλο και αποµακρύνονται από αυτό. Ένα σώµα που επιπλέει στην

Διαβάστε περισσότερα

ΤΕΛΟΣ 1ΗΣ ΑΠΟ 4 ΣΕΛΙ ΕΣ

ΤΕΛΟΣ 1ΗΣ ΑΠΟ 4 ΣΕΛΙ ΕΣ ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ ΕΙΣΑΓΩΓΙΚΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ ΤΕΚΝΩΝ ΕΛΛΗΝΩΝ ΤΟΥ ΕΞΩΤΕΡΙΚΟΥ ΚΑΙ ΤΕΚΝΩΝ ΕΛΛΗΝΩΝ ΥΠΑΛΛΗΛΩΝ ΣΤΟ ΕΞΩΤΕΡΙΚΟ ΠΕΜΠΤΗ 12 ΣΕΠΤΕΜΒΡΙΟΥ 2013 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ: ΦΥΣΙΚΗ ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙΔΩΝ:

Διαβάστε περισσότερα

Κεφάλαιο 6. Εισαγωγή στη µέθοδο πεπερασµένων όγκων επίλυση ελλειπτικών και παραβολικών διαφορικών εξισώσεων

Κεφάλαιο 6. Εισαγωγή στη µέθοδο πεπερασµένων όγκων επίλυση ελλειπτικών και παραβολικών διαφορικών εξισώσεων Κεφάλαιο 6 Εισαγωγή στη µέθοδο πεπερασµένων όγκων επίλυση ελλειπτικών παραβολικών διαφορικών εξισώσεων 6.1 Εισαγωγή Η µέθοδος των πεπερασµένων όγκων είναι µία ευρέως διαδεδοµένη υπολογιστική µέθοδος επίλυσης

Διαβάστε περισσότερα

Μετά το τέλος της µελέτης του 1ου κεφαλαίου, ο µαθητής θα πρέπει να είναι σε θέση:

Μετά το τέλος της µελέτης του 1ου κεφαλαίου, ο µαθητής θα πρέπει να είναι σε θέση: Μετά το τέλος της µελέτης του 1ου κεφαλαίου, ο µαθητής θα πρέπει να είναι σε θέση: Να γνωρίζει το ατοµικό πρότυπο του Bohr καθώς και τα µειονεκτήµατά του. Να υπολογίζει την ενέργεια που εκπέµπεται ή απορροφάται

Διαβάστε περισσότερα

ΕΝΩΣΗ ΚΥΠΡΙΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ

ΕΝΩΣΗ ΚΥΠΡΙΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ ΕΝΩΣΗ ΚΥΠΡΙΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ 6 Η ΠΑΓΚΥΠΡΙΑ ΟΛΥΜΠΙΑ Α ΦΥΣΙΚΗΣ Β ΛΥΚΕΙΟΥ Κυριακή, 13 Μαΐου, 01 Παρακαλώ διαβάστε πρώτα τα πιο κάτω, πριν απαντήσετε οποιαδήποτε ερώτηση Γενικές Οδηγίες: 1) Είναι πολύ σημαντικό να

Διαβάστε περισσότερα

ΥΠΟΥΡΓΕΙΟ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΚΑΙ ΠΟΛΙΤΙΣΜΟΥ ΔΙΕΥΘΥΝΣΗ ΑΝΩΤΕΡΗΣ ΚΑΙ ΑΝΩΤΑΤΗΣ ΕΚΠΑΙΔΕΥΣΗΣ ΥΠΗΡΕΣΙΑ ΕΞΕΤΑΣΕΩΝ

ΥΠΟΥΡΓΕΙΟ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΚΑΙ ΠΟΛΙΤΙΣΜΟΥ ΔΙΕΥΘΥΝΣΗ ΑΝΩΤΕΡΗΣ ΚΑΙ ΑΝΩΤΑΤΗΣ ΕΚΠΑΙΔΕΥΣΗΣ ΥΠΗΡΕΣΙΑ ΕΞΕΤΑΣΕΩΝ ΥΠΟΥΡΓΕΙΟ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΚΑΙ ΠΟΛΙΤΙΣΜΟΥ ΔΙΕΥΘΥΝΣΗ ΑΝΩΤΕΡΗΣ ΚΑΙ ΑΝΩΤΑΤΗΣ ΕΚΠΑΙΔΕΥΣΗΣ ΥΠΗΡΕΣΙΑ ΕΞΕΤΑΣΕΩΝ ΠΑΓΚΥΠΡΙΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ 2007 ΓΙΑ ΤΑ ΑΝΩΤΕΡΑ ΚΑΙ ΑΝΩΤΑΤΑ ΕΚΠΑΙΔΕΥΤΙΚΑ ΙΔΡΥΜΑΤΑ Μάθημα: ΦΥΣΙΚΗ Ηµεροµηνία και

Διαβάστε περισσότερα

Σπόροι που αναπηδούν - Ένα μοντέλο για τις αλλαγές φάσης και τις καταστάσεις αστάθειας.

Σπόροι που αναπηδούν - Ένα μοντέλο για τις αλλαγές φάσης και τις καταστάσεις αστάθειας. Greek (Greece) Q2-1 Σπόροι που αναπηδούν - Ένα μοντέλο για τις αλλαγές φάσης και τις καταστάσεις αστάθειας. Παρακαλούμε να διαβάσετε τις γενικές οδηγίες που υπάρχουν στον ξεχωριστό φάκελο πριν ξεκινήσετε

Διαβάστε περισσότερα

ΟΜΟΣΠΟΝ ΙΑ ΕΚΠΑΙ ΕΥΤΙΚΩΝ ΦΡΟΝΤΙΣΤΩΝ ΕΛΛΑ ΟΣ (Ο.Ε.Φ.Ε.) ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 2014. ÄÉÁÍüÇÓÇ

ΟΜΟΣΠΟΝ ΙΑ ΕΚΠΑΙ ΕΥΤΙΚΩΝ ΦΡΟΝΤΙΣΤΩΝ ΕΛΛΑ ΟΣ (Ο.Ε.Φ.Ε.) ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 2014. ÄÉÁÍüÇÓÇ ΤΑΞΗ: ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗ: ΜΑΘΗΜΑ: ΘΕΜΑ Α Γ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΘΕΤΙΚΗ & ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Ηµεροµηνία: Τετάρτη 23 Απριλίου 2014 ιάρκεια Εξέτασης: 3 ώρες ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ Στις ηµιτελείς προτάσεις Α1 Α4 να γράψετε

Διαβάστε περισσότερα

Τα είδη της κρούσης, ανάλογα µε την διεύθυνση κίνησης των σωµάτων πριν συγκρουστούν. (α ) Κεντρική (ϐ ) Εκκεντρη (γ ) Πλάγια

Τα είδη της κρούσης, ανάλογα µε την διεύθυνση κίνησης των σωµάτων πριν συγκρουστούν. (α ) Κεντρική (ϐ ) Εκκεντρη (γ ) Πλάγια 8 Κρούσεις Στην µηχανική µε τον όρο κρούση εννοούµε τη σύγκρουση δύο σωµάτων που κινούνται το ένα σχετικά µε το άλλο.το ϕαινόµενο της κρούσης έχει δύο χαρακτηριστικά : ˆ Εχει πολύ µικρή χρονική διάρκεια.

Διαβάστε περισσότερα

Α. Ροπή δύναµης ως προς άξονα περιστροφής

Α. Ροπή δύναµης ως προς άξονα περιστροφής Μηχανική στερεού σώµατος, Ροπή ΡΟΠΗ ΔΥΝΑΜΗΣ Α. Ροπή δύναµης ως προς άξονα περιστροφής Έστω ένα στερεό που δέχεται στο άκρο F Α δύναµη F όπως στο σχήµα. Στο Ο διέρχεται άξονας περιστροφής κάθετος στο στερεό

Διαβάστε περισσότερα

ÁÎÉÁ ÅÊÐÁÉÄÅÕÔÉÊÏÓ ÏÌÉËÏÓ

ÁÎÉÁ ÅÊÐÁÉÄÅÕÔÉÊÏÓ ÏÌÉËÏÓ Θέµα Α ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ (ΠΑΛΑΙΟ ΣΥΣΤΗΜΑ) 3 ΜΑΪOY 016 ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ Στις ερωτήσεις Α1-Α4 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό της ερώτησης και, δίπλα, το γράµµα που αντιστοιχεί στη φράση η οποία συµπληρώνει

Διαβάστε περισσότερα

ΦΥΣ. 211 Τελική Εξέταση 10-Μάη-2014

ΦΥΣ. 211 Τελική Εξέταση 10-Μάη-2014 ΦΥΣ. 211 Τελική Εξέταση 10-Μάη-2014 Πριν ξεκινήσετε συµπληρώστε τα στοιχεία σας (ονοµατεπώνυµο, αριθµό ταυτότητας) στο πάνω µέρος της σελίδας αυτής. Για τις λύσεις των ασκήσεων θα πρέπει να χρησιµοποιήσετε

Διαβάστε περισσότερα

ΚΕΦΑΛΑΙΟ 3ο ΤΥΧΑΙΟΙ ΑΡΙΘΜΟΙ ΕΛΕΓΧΟΣ ΤΥΧΑΙΟΤΗΤΑΣ

ΚΕΦΑΛΑΙΟ 3ο ΤΥΧΑΙΟΙ ΑΡΙΘΜΟΙ ΕΛΕΓΧΟΣ ΤΥΧΑΙΟΤΗΤΑΣ ΚΕΦΑΛΑΙΟ 3ο ΤΥΧΑΙΟΙ ΑΡΙΘΜΟΙ ΕΛΕΓΧΟΣ ΤΥΧΑΙΟΤΗΤΑΣ 3.1 Τυχαίοι αριθμοί Στην προσομοίωση διακριτών γεγονότων γίνεται χρήση ακολουθίας τυχαίων αριθμών στις περιπτώσεις που απαιτείται η δημιουργία στοχαστικών

Διαβάστε περισσότερα

2.1 ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΤΟΥ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ ΣΤΟ ΑΤΟΜΟ ΤΟΥ ΥΔΡΟΓΟΝΟΥ

2.1 ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΤΟΥ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ ΣΤΟ ΑΤΟΜΟ ΤΟΥ ΥΔΡΟΓΟΝΟΥ 2-1 Ένας φύλακας του ατομικού ρολογιού καισίου στο Γραφείο Μέτρων και Σταθμών της Ουάσιγκτον. 2-2 Άτομα στην επιφάνεια μιας μύτης βελόνας όπως φαίνονται μεηλεκτρονικόμικροσκό 2.1 ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΤΟΥ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ

Διαβάστε περισσότερα

6.10 Ηλεκτροµαγνητικά Κύµατα

6.10 Ηλεκτροµαγνητικά Κύµατα Πρόταση Μελέτης Λύσε απο τον Α τόµο των Γ. Μαθιουδάκη & Γ.Παναγιωτακόπουλου τις ακόλουθες ασκήσεις : 11.1-11.36, 11.46-11.50, 11.52-11.59, 11.61, 11.63, 11.64, 1.66-11.69, 11.71, 11.72, 11.75-11.79, 11.81

Διαβάστε περισσότερα

ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ. Επιµέλεια: Οµάδα Φυσικών της Ώθησης

ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ. Επιµέλεια: Οµάδα Φυσικών της Ώθησης ΕΘΝΙΚΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ 0 ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ Επιµέλεια: Οµάδα Φυσικών της Ώθησης ΘΕΜΑ A ΕΘΝΙΚΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ 0 Παρασκευή, 0 Μαΐου 0 Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΦΥΣΙΚΗ Στις ερωτήσεις Α -Α να γράψετε στο τετράδιό σας τον

Διαβάστε περισσότερα

Ακτίνες επιτρεπόμενων τροχιών (2.6)

Ακτίνες επιτρεπόμενων τροχιών (2.6) Αντικαθιστώντας το r με r n, έχουμε: Ακτίνες επιτρεπόμενων τροχιών (2.6) Αντικαθιστώντας n=1, βρίσκουμε την τροχιά με τη μικρότερη ακτίνα n: Αντικαθιστώντας την τελευταία εξίσωση στη 2.6, παίρνουμε: Αν

Διαβάστε περισσότερα

ΕΝΩΣΗ ΚΥΠΡΙΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ

ΕΝΩΣΗ ΚΥΠΡΙΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ ΕΝΩΣΗ ΚΥΠΡΙΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ- Η ΠΑΓΚΥΠΡΙΑΟΛΥΜΠΙΑ Α ΦΥΣΙΚΗΣ Γ ΓΥΜΝΑΣΙΟΥ- ΠΡΟΤΕΙΝΟΜΕΝΕΣ ΛΥΣΕΙΣ ΕΝΩΣΗ ΚΥΠΡΙΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ Η ΠΑΓΚΥΠΡΙΑ ΟΛΥΜΠΙΑ Α ΦΥΣΙΚΗΣ Γ ΓΥΜΝΑΣΙΟΥ Κυριακή, 0 Μαΐου 05 Ώρα : 0:0 - :00 ΘΕΜΑ 0 (µονάδες

Διαβάστε περισσότερα

Κεφάλαιο 1. Κβαντική Μηχανική ΙΙ - Περιλήψεις, Α. Λαχανάς

Κεφάλαιο 1. Κβαντική Μηχανική ΙΙ - Περιλήψεις, Α. Λαχανάς Κεφάλαιο 1 Κβαντική Μηχανική ΙΙ - Περιλήψεις, Α. Λαχανάς 2 Κβαντική Μηχανική ΙΙ - Περιλήψεις, Α. Λαχανάς 1.1 Ατοµο του Υδρογόνου 1.1.1 Κατάστρωση του προβλήµατος Ας ϑεωρήσουµε πυρήνα ατοµικού αριθµού Z

Διαβάστε περισσότερα

ΑΓ.ΚΩΝΣΤΑΝΤΙΝΟΥ ΠΕΙΡΑΙΑΣ ΤΗΛ ,

ΑΓ.ΚΩΝΣΤΑΝΤΙΝΟΥ ΠΕΙΡΑΙΑΣ ΤΗΛ , ΠΡΟΤΕΙΝΟΜΕΝΑ ΘΕΜΑΤΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ 1 ΘΕΜΑ Α Στις προτάσεις που ακολουθούν να επιλέξετε τη σωστή απάντηση. 1. Δύο σώματα συγκρούονται πλαστικά. Τότε δεν

Διαβάστε περισσότερα

Φυσική Β Λυκειου, Γενικής Παιδείας 3ο Φυλλάδιο - Ορµή / Κρούση

Φυσική Β Λυκειου, Γενικής Παιδείας 3ο Φυλλάδιο - Ορµή / Κρούση Φυσική Β Λυκειου, Γενικής Παιδείας - Ορµή / Κρούση Επιµέλεια: Μιχάλης Ε. Καραδηµητρίου, MSc Φυσικός http://perifysikhs.wordpress.com 1 Σύστηµα Σωµάτων - Εσωτερικές & Εξωτερικές υνάµεις ύο ή περισσότερα

Διαβάστε περισσότερα

ΛΥΣΕΙΣ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑΤΟΣ ΦΕΒΡΟΥΑΡΙΟΥ 2001. + mu 1 2m. + u2. = u 1 + u 2. = mu 1. u 2, u 2. = u2 u 1 + V2 = V1

ΛΥΣΕΙΣ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑΤΟΣ ΦΕΒΡΟΥΑΡΙΟΥ 2001. + mu 1 2m. + u2. = u 1 + u 2. = mu 1. u 2, u 2. = u2 u 1 + V2 = V1 ΛΥΣΕΙΣ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑΤΟΣ ΦΕΒΡΟΥΑΡΙΟΥ 00 ΘΕΜΑ : (α) Ταχύτητα ΚΜ: u KM = mu + mu m = u + u Εποµένως u = u u + u = u u, u = u u + u = u u (β) Διατήρηση ορµής στο ΚΜ: mu + mu = mv + mv u + u = V + V = 0 V = V

Διαβάστε περισσότερα

ΘΕΜΑ 1ο ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ Γ ΤΑΞΗ

ΘΕΜΑ 1ο ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ Γ ΤΑΞΗ ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ ΘΕΜΑ 1ο ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΕΣ ΑΠΟΛΥΤΗΡΙΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Σ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΕΝΙΑΙΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΠΕΜΠΤΗ 8 ΙΟΥΛΙΟΥ 2004 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ (ΚΑΙ ΤΩΝ ΥΟ ΚΥΚΛΩΝ) ΣΥΝΟΛΟ

Διαβάστε περισσότερα