W K 1 I W 4I W 4I 2 F R

Save this PDF as:
 WORD  PNG  TXT  JPG

Μέγεθος: px
Εμφάνιση ξεκινά από τη σελίδα:

Download "W K 1 I W 4I W 4I 2 F R"

Transcript

1 6 o ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΜΑΪΟΣ 08: ΕΝΔΕΙΚΤΙΚΕΣ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΦΥΣΙΚΗ ΟΜΑΔΑΣ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ ΘΕΤΙΚΩΝ ΣΠΟΥΔΩΝ 6 ο ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΕΝΔΕΙΚΤΙΚΕΣ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΘΕΜΑ Α Αα (β) Αβ (β) Αα (δ) Αβ (α) Α3α (γ) Α3β (β) Α4α (γ) Α4β (δ) Α5 α Σ β Σ γ Λ δ Λ ε Λ ΘΕΜΑ B Β Σωστ απάντηση είναι η (β) Από τη σχέση μεταξύ των μέτρων των αρχικών ορμών έχουμε: p p B A B B A A 4 A B A A A B Η ορμ του συστματος πριν την κρούση είναι : p p p p p p p 5 A B A A A Η αρχ διατρησης της ορμς για την κρούση δίνει: A p p A B V AA 5 5AV AA 5 V 5 H κινητικ ενέργεια του σώματος Α πριν την κρούση είναι H κινητικ ενέργεια του συσσωματώματος είναι A ( )V 5A K 5 A K Β Σωστ απάντηση είναι η (γ) H ισχύς της δύναμης είναι dw dt R d dt P R, () Τη στιγμ t η ισχύς είναι P και η γωνιακ ταχύτητα του δίσκου ω Τη χρονικ στιγμ t η ισχύς P είναι 3P επομένως P 3P R 3R 3 Τo έργο της δύναμης από τη στιγμ t ως τη στιγμ t είναι: W K I W 4I W 4I P R () Σελίδα από 7

2 6 o ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΜΑΪΟΣ 08: ΕΝΔΕΙΚΤΙΚΕΣ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ Β3 Σωστ απάντηση είναι η (β) Πριν την κεντρικ και ελαστικ κρούση, η πηγ πλησιάζει με ταχύτητα υ ηχ/5 και ο ακίνητος δέκτης καταγράφει συχνότητα 5 f f f f, () 4 5 Μετά την κρούση, τα σώματα θα κινηθούν με ταχύτητες: η πηγ: 3, 3 0 ο δέκτης: 3 0 Ο δέκτης καταγράφει συχνότητα f f f f f, () Διαιρώντας κατά μέλη τις σχέσεις (), () παίρνουμε: 5 f f 55 4 f 9 f 36 Β4 Σωστ απάντηση είναι η (α) Εφαρμόζουμε την εξίσωση του Bernoulli για τα σημεία και μιας οριζόντιας ρευματικς γραμμς + p = + p, () όπου p = p + gh (), p = p + gh (3) Συνδυάζοντας τις σχέσεις (), (), (3) έχουμε: + gh = + gh g(h - h) = gh =, 4 Σύμφωνα με την εξίσωση της συνέχειας, η παροχ του σωλνα είναι σταθερ, επομένως 3 = 3 Αντικαθιστώντας στη σχέση (4) παίρνουμε gh gh =8 Σελίδα από 7

3 6 o ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΜΑΪΟΣ 08: ΕΝΔΕΙΚΤΙΚΕΣ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΘΕΜΑ Γ Γ To Σ είναι σημείο της μεσοκαθέτου, επομένως ισαπέχει από τις πηγές (r =r =d) και ταλαντώνεται με πλάτος Α=0, Συγκρίνοντας την εξίσωση ταλάντωσης του Σ, t y 0, - 5, (I) με τη γενικ εξίσωση της συμβολς (r r ) t r r y A T προκύπτει Α=0,05 και Τ=s Γ O λόγος της ταχύτητας διάδοσης των δύο κυμάτων προς την μέγιστη ταχύτητα ταλάντωσης του σημείου Σ είναι 5 f 5 5 f A 0,,ax Eπομένως η ταχύτητα διάδοσης των κυμάτων στο υγρό είναι 0,5 s s Συγκρίνοντας την εξίσωση ταλάντωσης του Σ με τη γενικ εξίσωση της συμβολς παίρνουμε r r 5 r r 0 0 ό r r d ί r 5 d 5 Γ3 Όταν το Σ βρεθεί στην ακραία αρνητικ του απομάκρυνση ισχύει: t 3 t y 0, 0, 0, t - 5 t,5, (I) Το Σ θα βρεθεί στην ακραία αρνητικ του θέση για η φορά όταν κ=, επομένως t (,5 )s t 3,5s Σελίδα 3 από 7

4 6 o ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΜΑΪΟΣ 08: ΕΝΔΕΙΚΤΙΚΕΣ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ Γ4 Έστω το σημείο ενισχυτικς συμβολς, Λ, που βρίσκεται πάνω στο ευθύγραμμο τμμα που ενώνει τις δύο πηγές Το σημείο Λ απέχει x από την Π και d-x από την Π Ισχύει: x (d x) N x d N d x N x,5 0,5N, (I) Για τη θέση του σημείου Λ πρέπει 0 x 5 0,5 0,5 N 5 5 N 5, όπου Ν ακέραιος Επομένως N= 4, 3,,, 0,,, 3, 4 Άρα, μεταξύ των δύο πηγών βρίσκονται 9 υπερβολές ενίσχυσης Γ5Η υπερβολ που βρίσκεται πιο κοντά στην πηγ Π είναι αυτ που αντιστοιχεί στο Ν=-4 Η υπερβολ αυτ τέμνει την ευθεία (ε) στο σημείο Κ Για το σημείο Κ ισχύει d d N d d 4 d d 4, () To τρίγωνο ΚΠ Π είναι ορθογώνιο, επομένως d d d 5 d d, () Συνδυάζοντας τις σχέσεις (), () παίρνουμε 9 5 d (4 d ) d 8 ΘΕΜΑ Δ Δ Το σώμα Σ κινείται με την επίδραση του βάρους του και της τάσης του νματος Τ Ο θεμελιώδης νόμος της μηχανικς για το σώμα Σ δίνει () Η τροχαλία στρέφεται μόνο από τη ροπ που δημιουργεί η τάση του νματος Τ Έτσι ο θεμελιώδης νόμος της μηχανικς για τη στροφικ κίνηση της τροχαλίας δίνει: Η επιτάχυνση του σώματος Σ, ισούται με την επιτρόχιο επιτάχυνση των σημείων της περιφέρειας της τροχαλίας, δηλαδ έχουμε: Έτσι η σχέση () γίνεται (3) Από τις σχέσεις () και (3) προκύπτει Σελίδα 4 από 7

5 6 o ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΜΑΪΟΣ 08: ΕΝΔΕΙΚΤΙΚΕΣ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ Το σώμα Σ συγκρούεται με το Σ 3, αφού καλύψει την απόσταση h, μετά από χρόνο t Το σώμα Σ συγκρούεται με το Σ 3, με ταχύτητα Δ Στην τροχαλία, που ισορροπεί μεταφορικά, ασκούνται: - το βάρος της w, -η τάση του νματος Τ Η σχέση (3) δίνει -η δύναμη από τη σανίδα ΟΔ στο άξονά της Από την ισορροπία της, προκύπτει Δ3 O ρυθμός μεταβολς της κινητικς ενέργειας της τροχαλίας είναι Δ4 Η εξίσωση της απομάκρυνσης του συσσωματώματος σε σχέση με το χρόνο είναι y A ( t 0) (4) Στην αρχικ θέση ισορροπίας, το σώμα Σ 3 ισορροπεί με την επίδραση του βάρους του και της δύναμης του ελατηρίου Είναι 0 w 3 g 3 3g ky y k kg 0 3 s y y N Μετά την κρούση το συσσωμάτωμα εκτελεί απλ αρμονικ ταλάντωση με θέση ισορροπίας η οποία είναι μετατοπισμένη προς τα κάτω κατά y από την αρχικ θέση ισορροπίας του σώματος Σ 3 Η μετατόπιση y βρίσκεται από τη συνθκη ισορροπίας στη νέα θέση Σελίδα 5 από 7

6 6 o ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΜΑΪΟΣ 08: ΕΝΔΕΙΚΤΙΚΕΣ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ 3 g 0 w,3 3 g k y y y y k kg kg 0 3 s y y 0, N Το συσσωμάτωμα κάνει απλ αρμονικ ταλάντωση με γωνιακ συχνότητα Για την πλαστικ κρούση εφαρμόζουμε την αρχ διατρησης της ορμς, για να υπολογίσουμε το μέτρο της ταχύτητας του συσσωματώματος V, αμέσως μετά την κρούση kg p p ά 3 V V V s V,5 3 kg kg s 3 Με εφαρμογ της αρχς διατρησης της ενέργειας για την ταλάντωση του συσσωματώματος, μεταξύ της θέσης αμέσως μετά την κρούση, η οποία απέχει y από τη νέα θέση ισορροπίας και της ακραίας θέσης, βρίσκουμε το πλάτος της ταλάντωσης του συσσωματώματος E K U ka 3 V ky kg kg,5 3V 3 s A y A 0, k N 00 A 0, Θα υπολογίσουμε την αρχικ φάση της ταλάντωσης Τη χρονικ στιγμ t=0 το συσσωμάτωμα βρίσκεται στη θέση y=y, εφόσον λάβαμε ως θετικ φορά προς τα πάνω και έχει αρνητικ ταχύτητα Αντικαθιστούμε στη σχέση (4) και έχουμε y A0 0, 0, 0 0 π π π (5) π 5π π π (6) 6 6 Από τις δύο λύσεις γίνεται δεκτ η (6), γιατί η ταχύτητα είναι αρνητικ Έτσι η εξίσωση της απομάκρυνσης του συσσωματώματος σε σχέση με το χρόνο είναι y 0, (5 3t 5π ) (I) 6 Σελίδα 6 από 7

7 6 o ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΜΑΪΟΣ 08: ΕΝΔΕΙΚΤΙΚΕΣ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ Δ5 Όπως βρκαμε στο ερώτημα Δ, η σανίδα ΟΔ ασκεί στον άξονα της τροχαλίας δύναμη μέτρου =5Ν με φορά κατακόρυφα προς τα πάνω Σύμφωνα με τον 3 ο νόμο του Νεύτωνα και ο άξονας της τροχαλίας ασκεί στη σανίδα ΟΔ, δύναμη μέτρου =5N κατακόρυφα προς τα κάτω Για να μην ανατραπεί το σύστημα των σανίδων ΓΟΔ πρέπει η ροπ του βάρους της σανίδας ΟΓ, ως προς το σημείο Ο, να υπερνικά το άθροισμα των ροπών που προκαλούν το βάρος της σανίδας ΟΔ και η δύναμη Στην οριακ περίπτωση που πάει να ανατραπεί το σύστημα, η δύναμη στριξης από το τραπέζι θα ασκείται στο σημείο Ο, άρα δεν θα έχει ροπ Έτσι έχουμε Άρα η ελάχιστη τιμ της μάζας που μπορεί να έχει η κάθε μια από τις σανίδες ΟΓ και ΟΔ, ώστε το σύστημά τους να μην ανατραπεί, είναι Μ in=5kg Σελίδα 7 από 7