Φυσική Ι. Ενότητα 8 : Περιστροφική κίνηση. Κουζούδης Δημήτρης Πολυτεχνική Σχολή Τμήμα Χημικών Μηχανικών

Transcript

1 Φυσική Ι Ενότητα 8 : Περιστροφική κίνηση Κουζούδης Δημήτρης Πολυτεχνική Σχολή Τμήμα Χημικών Μηχανικών

2 Σκοποί ενότητας Εισαγωγή και ερμηνεία της περιστροφής στερεού και των σχετιζόμενων μεγεθών Ορισμός και περιγραφή της ροπής δύναμης και της ροπής αδράνειας σε στερεό σώμα Κατανόηση μέσα από χαρακτηριστικά παραδείγματα Τροποποίηση του 2 ου Ν. Νεύτωνα και άλλων μεγεθών για την περιστροφή στερεού 2

3 Περιεχόμενα ενότητας Εισαγωγή στην περιστροφική κίνηση Ροπή δύναμης Παραδείγματα Ροπή αδρανείας Θεώρημα Steiner 2 ος Ν. Νεύτωνα στην περιστροφή Κινητική ενέργεια, έργο και ισχύς στην περιστροφική κίνηση 3

4 Περιστροφική κίνηση Στερεό σώμα

5 Περιστροφική κίνηση Περιστροφή στερεού σώματος με μάζα και όγκο Κυκλική κίνηση άπειρων σημείων Γωνιακή ταχύτητα B B Χρονική διάρκεια dddd Γωνιακή επιτάχυνση ωω = ddθθ dddd αα = ddωω dddd A dddd A Γραμμική ταχύτητα vv(rr) = ωωrr Ομαλή και ομαλά επιταχυνόμενη περιστροφή 5

6 Ροπή δύναμης Αλλαγή κατεύθυνσης κάθετη δύναμη Σημείο εφαρμογής βραχίονας δύναμης ττ = ±rrff F: κάθετη του r Θετική: φορά του ρολογιού Αρνητική: αντίθετα από φορά του ρολογιού Οποιαδήποτε γωνία: ττ = ±rrffffffffff 6

7 Παραδείγματα 1. Στο ακόλουθο σχήμα η ίδια δύναμη F = 12 N εφαρμόζεται σε τρία διαφορετικά σημεία Α, Β και Γ ενός τροχού. Υπολογίστε όλους τους βραχίονες και τις ροπές για τα τρία σημεία, δεδομένων των αποστάσεων ΑΒ = 5, ΒΓ = 4 εκατοστά r Γ =ΑΒ+ΒΓ=5+4=9 cm=0.09 m, τ Γ =-r Γ F= =-1.08 N m r B =5cm=0.05 m, τ B =-r B F= =-0.60 N m r A =0, τ A =0 FF Α Β Γ FF FF 2. Στο ακόλουθο σχήμα μια δύναμη F = 20 N εφαρμόζεται στο σημείο Β ενός γαλλικού κλειδιού όπως δείχνεται, έτσι ώστε να βιδωθεί το μπουλόνι Α. Να υπολογισθεί η ροπή της δύναμης. τ=-rfsinθ r=25 cm=0.25 m, F=20 N και θ=33 0 τ= sin33 ο =-2.72 N m Α cccc Β 20 ΝΝ 7

8 Εναλλακτικοί ορισμοί ροπής α) β) rr Α rr θθ Β Α rr θθ Β Κάθετη συνιστώσα δύναμης FF FF FF τ=±r F Κάθετη απόσταση από σημείο περιστροφής τ=±r F Συνιστάμενη ροπή Αλγεβρικό άθροισμα όλων των ροπών Ισορροπία Συνιστάμενη Δύναμη = 0, Συνιστάμενη Ροπή = 0, ΣΣFF = 0 ΣΣττ = 0 8

9 Παραδείγματα 3. Στο παρακάτω σχήμα υπολογίστε την συνιστάμενη ροπή που δρα στην πόρτα γύρω από τον μεντεσέ A δεδομένων των αποστάσεων AC=20 cm, AB=30 cm και τις δυνάμεις F 1 =12 N και F 2 =10 N τ 1 =r 1 F 1 = =3.6 N m, τ 2 =-r 2 F 2 = =-2.0 N m τ=τ 1 +τ 2 = =1.6 N m A FF 2 C ΚΑΤΟΨΗ πόρτας 4. Στο παρακάτω σχήμα, τα δυο αγόρια A 50 kg and B 40 kg βρίσκονται επάνω σε αβαρή δοκό. Υπολογίστε την συνιστάμενη ροπή γύρω από το O για τις τρεις θέσεις E,F and G του αγοριού A όπως δείχνεται. Δίνονται οι αποστάσεις EO=2.5m, FO=2.0 m και GO=1.5 m.προβλέψετε το είδος της κίνησης σε κάθε περίπτωση. B FF 1 F A =50 10=500 N, F B =40 10=400 N A 2.5 m B E F G O Ε: τ A =r A F A = =1250 N m, τ B =-r B F B = =-1000 N m, τ=τ A +τ B = =250 N m F: τ A =r A F A = =1000 N m, τ B =-r B F B = =-1000 N m, τ=τ A +τ B = =0 N m G: τ A =r A F_ A = =750 N m,τ_ B =-r B F B = =-1000 N m,τ=τ A +τ B = =-250 N m 9

10 Παράδειγμα 5 Στο παρακάτω σχήμα στο μηχανικό στέλεχος σχήματος "Γ" δρούνε τρεις δυνάμεις έτσι ώστε αυτό να βρίσκεται σε ισορροπία. Να βρεθούν α) Η δύναμη F και η γωνία της θ και β) η θέση x της δύναμης F 2. Α FF 1 = 80 NN ΣF x =0 -F x =0 F x =202 N ΣF y =0 -F y =0 F y =103 N tanθ=f x /F y =103/202 θ=27 0 Fcos27 0 =202 F=227 N τ 1 =-r 1 F 1x = =-16 N m τ 2 =r 2 F 2y =103x 20 cccc Ο Β θθ FF xx Για να έχουμε Στ=0 τ 1 +τ 2 =0=>103x-16=0 x=0.155m=15.5 cm FF 2 = 160 NN

11 Αδράνεια: η τάση για αντίσταση στην μεταβολή της κινητικής κατάστασης ενός σώματος Το άθροισμα στοιχειωδών μαζών επί το τετράγωνο της απόστασης από άξονα περιστροφής Υλικό σημείο II = mmrr 2 Ροπή αδρανείας O rr mm Σύνολο υλικών σημείων NN II = mm ii rr ii 2 mm 3 rr 3 mm 2 rr 2 O rr 1 rr NN mm 1 Περιστροφή, κοινό ωω ii=1 Στερεό σώμα ΣΤΕΡΕΟ rr ddmm Περιστροφή mm NN II = rr 2 dddd Μάζα mm O 11

12 Παραδείγματα 6. Να βρεθεί η ροπή αδράνειας του παρακάτω συστήματος των τεσσάρων μαζών οι οποίες είναι προσδεμένες επάνω σε αβαρές πλαίσιο σχήματος σταυρού εάν περιστρέφονται α) γύρω από άξονα ο οποίος είναι κάθετος στην σελίδα στο σημείο Ο και β) γύρω από τον άξονα ΑΒ. 4 2 II = mm ii rr ii = = 0.19 kkkk mm 2 ii=1 4 2 II = mm ii rr ii = = 0.12 kkkk mm 2 ii=1 mm 4 = 2 kkkk 10 cm 20 cm O 20 cm Β 7. Να βρεθεί η ροπή αδράνειας της παρακάτω λεπτής ράβδου ΑΒ μήκους L, μάζας m και αμελητέας διατομής εάν περιστρέφεται γύρω από άξονα ο οποίος περνάει από το ένα άκρο της Α όπως φαίνεται και στο σχήμα. Α 10 cm mm 1 = 4 kkkk mm 3 = 3 kkkk mm 2 = 1 kkkk Α xx ddxx LL ddmm Β II = II = LL LL xx=0 xx=0 xx 2 dddd xx 2 dddd dddd dddd II = mm LL LL xx2 dddd xx=0 dddd dddd = mm LL = mm LL LL xx3 3 = mmll2 3 xx=0 12

13 Θεώρημα Steiner Για συμμετρικά σώματα υπάρχουν έτοιμοι τύποι και πίνακες Για τυχαία σχήματα (Θ. Steiner) Εάν είναι γνωστή η ροπή αδρανείας από το κέντρο μάζας στερεού μάζας m, σε τυχαίο παράλληλο άξονα σε απόσταση d η ροπή αδρανείας είναι: II = ΙΙ ΚΚΚΚ + mmdd 2 Στερεό Κ.Μ. dd ΘΕΩΡΗΜΑ STEINER 13

14 2 ος Ν. Νεύτωνα στην περιστροφή Αντί για δύναμη ροπή Αντί για μάζα ροπή αδρανείας Αντί για γραμμική επιτάχυνση γωνιακή ΣΣΣΣ = ΙΙΙΙ 14

15 Παραδείγματα 8. Στο κεφάλαιο " ΝΟΜΟΙ ΤΟΥ ΝΕΥΤΩΝΑ " είχαμε θεωρήσει τις τροχαλίες ως αβαρείς για ευκολία. Εδώ θα άρουμε αυτόν τον περιορισμό. Η τροχαλία του παρακάτω σχήματος έχει =25 ΝΝ, να βρεθεί η γωνιακή επιτάχυνση της τροχαλίας. τ 1 =Τ 1 R= =10.5 N m τ 2 =-Τ 2 R= =-7.5 N m Στ=τ 1 +τ 2 = =3.0 N m Ι=1/2 MR^2=1/ =0.09 kg m 2 Στ=Ια α=στ/ι=3.0/0.09=33.3 rad/s 2 ΤΤ 1 ΤΤ 1 ΤΤ 2 ΤΤ 2 9. Στο παρακάτω σχήμα οι δυο σημειακές m A =50 kg και m B =40 kg είναι αναρτημένες επάνω στη αβαρή δοκό και το όλο σύστημα δεν ισορροπεί περιστροφικά γύρω από το Ο. Όταν η δοκός είναι ακόμα οριζόντια να βρεθούν οι εξής αρχικές ποσότητες: α) η γωνιακή επιτάχυνση του όλου συστήματος και β) οι γραμμικές επιταχύνσεις των σημειακών μαζών. τ A =r A F A = =750 N m, τ B =-r B F B = =-1000 N m Σ τ =τ A +τ B = =-250 N m 1.5 m 2.5 m Ι=m Α r Α2 +m Β r Β2 = =362.5 kg m 2 A O B Στ=Ια α=στ/ι=(-250)/(362.5 )= rad/s 2 R A =1.5 m, R B =2.5 m, a Α =R Α α= = m/s 2, FF AA FF BB a B =R B α= = m/s 2 15

16 Κινητική ενέργεια, έργο και ισχύς στην Κινητική ενέργεια περιστροφική κίνηση Έργο Ισχύς ΚΚ = 1 2 ΙΙωω2 θθ 2 WW = ττττττ θθ 1 PP = ττττ Θεώρημα έργου ενέργειας Στερεό σώμα Άξονας WW = ΚΚ ΒΒ ΚΚ ΑΑ 16

17 Παραδείγματα 10. Στο παρακάτω σχήμα ο λεπτός δακτύλιος μάζας Μ και ακτίνας R βρίσκεται επάνω σε δάπεδο και μπορεί και περιστρέφεται ελεύθερα χωρίς τριβές γύρω από το σταθερό σημείο Ο. Τη χρονική στιγμή t = 0 και ενώ ο δακτύλιος ηρεμεί, εφαρμόζεται μια σταθερή ροπή τ γύρω από το Ο. Να δοθεί μια έκφραση για τη γωνία θ σε κάθε χρονική στιγμή t > 0. Ι KM =ΜR 2, I=I KM +Md 2 =2 ΜR 2 Ο τ=ια α=τ/ι=τ/(2 ΜR 2 ) Δθ=ω 0 t+1/2 αt 2, Δθ=1/2 αt 2 =τ/(4 ΜR 2 ) t 2 αρχική θέση tt = 0 θθ 11. Σε τροχαλία μάζας Μ και ακτίνας R αναρτούνται δυο μάζες m1 και m2 μέσω ιδανικού νήματος. Αρχικά η τροχαλία κρατιέται ακίνητη μέσω ενός μηχανισμού πέδησης. Κατόπι αφήνεται ελεύθερη και επειδή m2>m1,η m2 κατέρχεται κατά ύψος h. Να βρεθεί η τελική ταχύτητα v της m2. K Α =0, Κ Β =1/2 m 1 v 2 +1/2 m 2 v 2 +1/2 Iω 2 Ι=1/2ΜR 2 Οροφή A Κ Β =1/2 m 1 v 2 +1/2 m 2 v 2 +1/4 Μv 2 U B =m 1 gh-m 2 gh,u A =0 Κ Α +U A =K B +U B (2m 1 +2m 2 +Μ) v 2 =4(m 2 -m 1 )gh h mm 1 vv mm 2 vv h v=2(gh ((m 2 -m 1 ))/(2(m 1 +m 2 )+M)) 1/2 17

18 Βιβλιογραφία Serway R.A., Jewett W. Jr., 2012, Φυσική για επιστήμονες και μηχανικούς : μηχανική, ταλαντώσεις και μηχανικά κύματα, θερμοδυναμική, σχετικότητα, Κλειδάριθμος, Αθήνα Halliday D., Resnick R., Walker J., 2008, Φυσική, τ.1. Μηχανική, Κυματική, Θερμοδυναμική, Gutenberg, Αθήνα Young H.D., 1994, Πανεπιστημιακή φυσική, 8 η έκδ., Παπαζήσης, Αθήνα Kittel C., Knight W. D., Ruderman M.A., 1985, Μηχανική, Οργανισμός Εκδόσεως Διδακτικών Βιβλίων, Αθήνα Wells D.A., Slusher H. S., 1983, Schaum's outline of theory and problems of physics for engineering and science, McGraw - Hill Book Company, New York 18

19 Τέλος Ενότητας

20 Χρηματοδότηση Το παρόν εκπαιδευτικό υλικό έχει αναπτυχθεί στo πλαίσιo του εκπαιδευτικού έργου του διδάσκοντα. Το έργο «Ανοικτά Ακαδημαϊκά Μαθήματα στο Πανεπιστήμιο Αθηνών» έχει χρηματοδοτήσει μόνο την αναδιαμόρφωση του εκπαιδευτικού υλικού. Το έργο υλοποιείται στο πλαίσιο του Επιχειρησιακού Προγράμματος «Εκπαίδευση και Δια Βίου Μάθηση» και συγχρηματοδοτείται από την Ευρωπαϊκή Ένωση (Ευρωπαϊκό Κοινωνικό Ταμείο) και από εθνικούς πόρους. 20

21 Σημείωμα Αναφοράς Copyright Πανεπιστήμιο Πατρών Δημήτριος Κουζούδης. «Φυσική Ι» Έκδοση: 1.0. Πάτρα 2015 Διαθέσιμο από τη δικτυακή διεύθυνση: 21

22 Σημείωμα Αδειοδότησης Το παρόν υλικό διατίθεται με τους όρους της άδειας χρήσης Creative Commons Αναφορά Δημιουργού-Μη Εμπορική Χρήση-Όχι Παράγωγα Έργα 4.0 [1] ή μεταγενέστερη, Διεθνής Έκδοση. Εξαιρούνται τα αυτοτελή έργα τρίτων π.χ. φωτογραφίες, διαγράμματα κ.λ.π., τα οποία εμπεριέχονται σε αυτό και τα οποία αναφέρονται μαζί με τους όρους χρήσης τους στο «Σημείωμα Χρήσης Έργων Τρίτων». [1] Ως Μη Εμπορική ορίζεται η χρήση: που δεν περιλαμβάνει άμεσο ή έμμεσο οικονομικό όφελος από την χρήση του έργου, για το διανομέα του έργου και αδειοδόχο που δεν περιλαμβάνει οικονομική συναλλαγή ως προϋπόθεση για τη χρήση ή πρόσβαση στο έργο που δεν προσπορίζει στο διανομέα του έργου και αδειοδόχο έμμεσο οικονομικό όφελος (π.χ. διαφημίσεις) από την προβολή του έργου σε διαδικτυακό τόπο Ο δικαιούχος μπορεί να παρέχει στον αδειοδόχο ξεχωριστή άδεια να χρησιμοποιεί το έργο για εμπορική χρήση, εφόσον αυτό του ζητηθεί. 22