ΑΝΙΧΝΕΥΤΙΚΕΣ ΔΙΑΤΑΞΕΙΣ ΣΤΗ ΦΥΣΙΚΗ ΤΩΝ ΥΨΗΛΩΝ ΕΝΕΡΓΕΙΩΝ (ΦΥΕ) Ανιχνευτές και Μεθοδολογία ΙI

Σχετικά έγγραφα
Ανιχνευτές και Μεθοδολογία

Ανιχνευτές και Μεθοδολογία

Ανιχνευτές και Μεθοδολογία

ΑΝΙΧΝΕΥΤΙΚΕΣ ΔΙΑΤΑΞΕΙΣ ΣΤΗ ΦΥΕ. Ανιχνευτές και Μεθοδολογία

Ανιχνευτές και Μεθοδολογία

ΑΝΙΧΝΕΥΤΙΚΕΣ ΔΙΑΤΑΞΕΙΣ ΣΤΗ ΣΩΜΑΤΙΔΙΑΚΗ ΦΥΣΙΚΗ. Ανιχνευτές και Μεθοδολογία

Ανιχνευτές και Μεθοδολογία

Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων ΙΙ (8ου εξαμήνου)

Εισαγωγη στους ανιχνευτες σωματιδιων στο CERN

3/6/2010. Γ. Τσιπολίτης

Εισαγωγη στους ανιχνευτες σωματιδιων στο CERN

Φυσική Στοιχειωδών Σωµατιδίων ΙΙ. Μάθηµα 1ο 15/2/2011

Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων ΙΙ (8ου εξαμήνου) Χ. Πετρίδου, Κ. Κορδάς. Μάθημα 2β: Πειράματα-Ανιχνευτές

Φυσική Στοιχειωδών Σωµατιδίων ΙΙ. Μάθηµα 1ο 24/4/2007

Theory Greek (Cyprus) Μεγάλος Επιταχυντής Αδρονίων (LHC) (10 μονάδες)

Theory Greek (Greece) Μεγάλος Επιταχυντής Αδρονίων (LHC) (10 Μονάδες)

ΕΘΝΙΚΟ ΜΕΤΣΟΒΙΟ ΠΟΛΥΤΕΧΝΕΙΟ

Ανιχνευτές σωματιδίων

Η ΒΑΣΙΚΗ ΕΡΕΥΝΑ ΣΤΗ ΣΩΜΑΤΙΔΙΑΚΗ ΦΥΣΙΚΗ

Theory Greek (Greece) Μεγάλος Επιταχυντής Αδρονίων (LHC) (10 Μονάδες)

Αναζητώντας παράξενα σωµατίδια στο ALICE

Συντήρηση και Bελτίωση του Κεντρικού Συστήματος Αυτομάτου Ελέγχου του Ανιχνευτή Compact Muon Solenoid

Επιτεύγματα. της Πειραματικής Φυσικής Υψηλών Ενεργειών

ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ ΗΛΕΚΤΡΟΜΑΓΝΗΤΙΚΗΣ ΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΑΣ ΜΕ ΤΗΝ ΥΛΗ

Ο ανιχνευτης CMS. Ρολος και ο σχεδιασμος του ανιχνευτη. Το CMS και τα κομματια του Από τα κομματια στο συστημα. Συμπερασματα και προσδοκιες.

ΑΝΙΧΝΕΥΤΙΚΕΣ ΔΙΑΤΑΞΕΙΣ ΣΤΗ ΦΥΣΙΚΗ ΤΩΝ ΥΨΗΛΩΝ ΕΝΕΡΓΕΙΩΝ (ΦΥΕ) Ανιχνευτές και Μεθοδολογία Ι

Σύγχρονη Φυσική : Πυρηνική Φυσική και Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων

Masterclass Χανιά 2019 Ανάλυση γεγονότων CMS/LHC (ή βρες το µποζόνιο µόνος σου) Γιώργος Αναγνώστου ΙΠΦΣ - Δηµόκριτος

Μιόνιο μ ±. Mass m = ± MeV Mean life τ = ( ± ) 10 6 s τμ+/τ μ = ± cτ = 658.

CERN Επιτεύγματα, Προοπτικές, Προσδοκίες -

Ανάλυση δεδοµένων του πειράµατος DELPHI Μέτρηση των ποσοστών διάσπασης του µποζονίου Ζ

ΑΝΙΧΝΕΥΤΙΚΕΣ ΔΙΑΤΑΞΕΙΣ ΣΤΗ ΦΥΣΙΚΗ ΤΩΝ ΥΨΗΛΩΝ ΕΝΕΡΓΕΙΩΝ (ΦΥΕ) Ανιχνευτές και Μεθοδολογία Ι

Φυσικά ή τεχνητά ραδιονουκλίδια

CERN Επιτεύγματα, Προοπτικές, Προσδοκίες -

Q2-1. Πού βρίσκεται το νετρίνο; (10 μονάδες) Theory. Μέρος A. Η Φυσική του Ανιχνευτή ATLAS (4.0 μονάδες) Greek (Greece)

Σε περίπου 200 µέρες θα ξεκινήσει το LHC

Ανιχνευτές CERN. Πως καταγράφονται τα σωματίδια που δημιουργούνται από τις συγκρούσεις;

To CERN (Ευρωπαϊκός Οργανισµός Πυρηνικών Ερευνών) είναι το µεγαλύτερο σε έκταση (πειραµατικό) κέντρο πυρηνικών ερευνών και ειδικότερα επί της σωµατιδι

Ιατρική Φυσική. Π. Παπαγιάννης Επίκ. Καθηγητής, Εργαστήριο Ιατρικής Φυσικής, Ιατρική Σχολή Αθηνών Γραφείο

Ο ανιχνευτής CMS. O ρόλος και ο σχεδιασµός του ανιχνευτή. Το CMS και τα κοµµάτια του. Από τα κοµµάτια στο σύστηµα. Συµπεράσµατα και προσδοκίες.

Καλώς Ορίσατε στο CERN

Hadronic Tau Decays at BaBar

Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων ΙΙ (8ου εξαμήνου) Μάθημα 1γ: Επιταχυντές (α' μέρος) Λέκτορας Κώστας Κορδάς

Dong Liu State Key Laboratory of Particle Detection and Electronics University of Science and Technology of China

ΑΝΙΧΝΕΥΤΙΚΕΣ ΔΙΑΤΑΞΕΙΣ ΣΤΗ ΦΥΣΙΚΗ ΤΩΝ ΥΨΗΛΩΝ ΕΝΕΡΓΕΙΩΝ (ΦΥΕ) Ανιχνευτές και Μεθοδολογία Ι

Large Hardron Collider (LHC)

Υπολογιστική Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων

Δ. Σαμψωνίδης & Κ.Κορδάς. Ανιχνευτές : Μάθημα 2β Μέτρηση ορμής σωματιδίου

Η κατακόρυφη τομή...

Μάθημα 7o Συντονισμοί & Παραγωγή Σωματιδίων στις Υψηλές Ενέργειες 27/4/2017

Η απορρόφηση των φωτονίων από την ύλη βασίζεται σε τρεις µηχανισµούς:

Μάθημα 18 Αλληλεπίδραση ακτινοβολίας με την ύλη.

Πληροφορίες για την δέσμη Τ9 και τις πειραματικές εγκαταστάσεις

Εκλαϊκευτική Ομιλία. Θεοδώρα. Παπαδοπούλου, Ομ. Καθηγήτρια Φυσικής, ΕΜΠ Μέλος του Συμβουλίου Πελοποννήσου. Ημερίδα CERN Τρίπολη, 13 Νοεμβρίου 2013

Σύγχρονη Φυσική : Πυρηνική Φυσική και Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων 18/04/16

Φυσική Στοιχειωδών Σωµατιδίων ΙΙ

Κωστής Χαλκιαδάκης, φυσικός. Συσκάκης Γιάννης, φυσικός. 10 Ερωτήσεις και 10 απαντήσεις για το CERN

Παρατήρηση νέου σωματιδίου με μάζα 125 GeV Πείραμα CMS, CERN 4 Ιουλίου 2012

Τεχνολογία του LHC- Κατασκευές. Τίνα Νάντσου Παιδαγωγική Υπεύθυνη Playing with Protons Ελλάδα 2017

Δύο Συνταρακτικές Ανακαλύψεις

The Large Hadron CERN Εισαγωγή στη Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων

Αλληλεπίδραση των σωματιδίων με την ύλη

Το Μποζόνιο Higgs. Το σωματίδιο Higgs σύμφωνα με το Καθιερωμένο Πρότυπο

Μαθηµα Tuesday, February 22, 2011

+ E=mc 2! Οι επιταχυντές επιλύουν δυο προβλήματα :

Cosmotron. Το COSMOTRON ενέργειας 3 GeV ήταν το πρώτο σύγχροτρο πρωτονίων που τέθηκε σε λειτουργία το 1952.

Σωματιδιακή Φυσική: Από το Ηλεκτρόνιο μέχρι το Higgs και το Μεγάλο Αδρονικό Επιταχυντή (LHC) στο CERN

Ευτράπελα σχετικά με τον επιταχυντή LHC και τους ελέφαντες. Μετάφραση του Fun facts about LHC and elephants του Πανεπιστημίου του Birmingham

Εισαγωγή στους ανιχνευτές στοιχειωδών σωματιδίων. Χρυσόστομος Βαλδεράνης Ludwig-Maximilians-Universität München

ΑΝΙΧΝΕΥΤΕΣ ΚΑΒΑΛΑΡΗ ΑΝΝΑ ΟΙΚΟΝΟΜΙΔΟΥ ΙΩΑΝΝΑ ΚΟΥΣΟΥΝΗ ΜΑΡΓΑΡΙΤΑ

Μεγάλα πειράματα για τη Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων

Πλησιάζοντας την ταχύτητα του φωτός. Επιταχυντές. Τα πιο ισχυρά μικροσκόπια

Μεθοδολογίες Ανάλυσης εδοµένων στη Σωµατιδιακή Φυσική

Καθ. Κ. Φουντάς, Εργ. Φυσικής Υψηλών Ενεργειών, Παν. Ιωαννίνων

Το CERN Μία Πύλη για:

Αναζητώντας παράξενα σωματίδια στο A LargeIonColliderExperimnent. MasterClasses : Μαθήματα στοιχειωδών σωματιδίων

Development of a 3D DCS System

Εισαγωγή στη Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων. 5 ο Εξάμηνο Δεκέμβριος 2009

ΠΕΡΙΕΧΟΜΕΝΑ. Το πείραμα στο CERN και ο σκοπός του. Το «πολυπόθητο» μποζόνιο Higgs. Μηχανισμοί ανίχνευσης του μποζονίου Higgs. και τι περιμένουμε;

Two boson production on Fermilab and LHC. Σκορδά Ελένη Α.Ε.Μ Εξάμηνο 8o

Ο ανιχνευτής «βλέπει» χιλιάδες τροχιές. Χριστίνα Κουρκουμέλη Παν/μιο Αθηνών

Τα μεγάλα πειράματα στο LHC

ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΤΙ ΕΙΝΑΙ ΤΟ CERN ΣΤΟΙΧΕΙΩΔΗ ΣΩΜΑΤΙΔΙΑ ΙΣΤΟΡΙΑ ΤΟΥ CERN ΜΕΓΑΛΕΣ ΦΥΣΙΟΓΝΩΜΙΕΣ ΤΟΥ CERN ΚΑΙ ΤΗΣ ΣΩΜΑΤΙΔΙΑΚΗΣ ΦΥΣΙΚΗΣ ΕΠΙΤΑΧΥΝΤΕΣ ΠΕΙΡΑΜΑΤΑ

Ένα Εργαστήριο για την Υφήλιο

Εξαιρετικά σπάνια διάσπαση στο CMS, CERN 19 Ιουλίου 2012

Φυσική Στοιχειωδών Σωµατιδίων ΙΙ. Μάθηµα 1ο 26/2/2015

ΕΝΕΡΓΟΣ ΔΙΑΤΟΜΗ ΤΟΥ ΣΩΜΑΤΙΔΙΟΥ W

ΔΙΑΣΤΗΜΟΠΛΟΙΟΥ ΤΟΝ ΜΕΓΑΛΟ ΑΔΡΟΝΙΚΟ ΕΠΙΤΑΧΥΝΤΗ LHC ΤΟΥ CERN ΧΩΡΟΧΡΟΝΙΚΟΥ ΕΘΝΙΚΟ ΜΕΤΣΟΒΙΟ ΠΟΛΥΤΕΧΝΕΙΟ ΕΥΑΓΓΕΛΟΣ Ν. ΓΑΖΗΣ

Masterclasses. Εισαγωγή

Yπεύθυνη καθηγήτρια Ομίλου Φυσικής, Γεωργία Ρουμπέα

Διάσπαση σωµατιδίων. = m C 2 + p 2 = m C 2 + E B 2! m B E C = (E B = (E C. p B. , p), p C. ,- p) = (m A , 0) p A = E B. + m C 2 + E B 2! m B.

Νέες εξελίξεις στους μικροανιχνευτές σωματιδίων με ευγενές αέριο: ο ανιχνευτής micromegas. Κωνσταντίνος Κουσουρής

ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΠΥΡΗΝΙΚΗΣ 2 ΕΡΓΑΣΙΑ: Αναλογικός Ανιχνευτής ολίσθησης και Σύστημα λήψης δεδομένων CAMAC

Μαθηµα Φεβρουαρίου 2011 Tuesday, February 22, 2011

Αλληλεπίδρασηφορτισµένων σωµατιδίωνµετηνύληκαιεφαρµογές

ΔΙΔΑΚΤΟΡΙΚΗ ΔΙΑΤΡΙΒΗ ΠΑΣΧΑΛΗΣ. ΒΗΧΟΥ ΗΣ ΕΠΙΒΛΕΠΩΝ: ΕΠΙΚΟΥΡΟΣ ΚΑΘΗΓΗΤΗΣ Π.ΚΟΚΚΑΣ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΦΥΣΙΚΗΣ ΥΨΗΛΩΝ ΕΝΕΡΓΕΙΩΝ

ΠΥΡΗΝΙΚΗ ΙΑΤΡΙΚΗ ΚΑΙ ΤΟΜΟΓΡΑΦΙΑ SPECT

p T cosθ B Γ. Τσιπολίτης K - + p K - + p p slow high ionisation Κατά τον ιονισμό το εκπεμπόμενο μ e θα έχει κινητική ενέργεια : 0 T T max

Φυσικό Τμήμα Παν/μιο Ιωαννίνων - Ειδική Σχετικότητα - 1 Λυμένα Προβλήματα - IV

Το CERN, η Ελλάδα και η Διεθνής Συνεργασία

Transcript:

ΑΝΙΧΝΕΥΤΙΚΕΣ ΔΙΑΤΑΞΕΙΣ ΣΤΗ ΦΥΣΙΚΗ ΤΩΝ ΥΨΗΛΩΝ ΕΝΕΡΓΕΙΩΝ (ΦΥΕ) Ανιχνευτές και Μεθοδολογία ΙI Ευάγγελος Ν. Γαζής, Καθηγητής ΕΜΠ Βενέτης Πολυχρονάκος, Ερευνητής BNL (USA) Σωτήρης Βλάχος, Ερευνητής ΕΜΠ-CERN Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 1

Σύνοψη Εισαγωγή και Αντικείμενο Μελέτης Ιδιότητες των Στοιχειωδών Σωματιδίων Ποιές ποσότητες μετράμε? Πώς τις μετράμε? Ανιχνευτές ΦΥΕ @ CERN Κύρια Ανιχνευτικά Συστήματα Υποδομή Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 2

Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 3

ATLAS Detector Mar Capeans 10/7/2014 4

Mar Capeans 10/7/2014 5

Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 6

Μαγνητικά Πεδία + Μεγάλο Ομογενές πεδίο μέσα στο πηνίο - Ασθενές αντίθετο πεδίο στην επιστροφή των μαγνητικών πεδίων - Περιορισμένο μέγεθος (κόστος) - Σχετικά μεγάλος προϋπολογισμός για υλικά + Πεδίο πάντα εγκάρσιο στην ορμή + Σχετικά μεγάλα πεδία επάνω σε μεγάλους όγκους ανιχνευτών + Δεν απαιτείται ζεύγος επιστροφής + Σχετικά μικρός προϋπολογισμός για υλικά - ΜΗ-Ομογενές πεδίο - Σύνθετη δομή Mar Capeans 10/7/2014 7

ATAS Toroidal Magnet 20.1 m diam. x 25.3 m length ~12000 m 3 volume 118 t superconductor 370 t cold mass 830 t total weight 56 km superconductor 20.5 ka at 4.6 T 1.05 GJ stored Energy Mar Capeans 10/7/2014 8

Φασματόμετρο Μιονίων: Monitored Drift Tubes Ιωάννινα 12 Νοεμβρίου 2004 E.N. Γαζής ΕΜΠ & ATLAS 9

Ανιχνευτές Τροχιών Μετρούν όλα τα φορτισμένα σωματίδια καθώς προκύπτουν από το σημείο αλληλεπίδρασης, έχοντας την ελάχιστη διαταραχή σε αυτά Μετρούν την τροχιά που διαγράφουν τα φορτισμένα σωματίδια Μετρούν διάφορα σημεία (ίχνη) κατά μήκος της τροχιάς που προσδιορίζεται με καμπύλη πάνω στα ίχνη (έλικας, ευθεία, κλπ) Προσδιορίζουν την ορμή Από την καμπυλόγραμμη τροχιά των σωματιδίων σε μαγνητικό πεδίο Επεκτείνοντας πίσω την τροχιά, βρίσκουμε το αρχικό σημείο Ανασύσταση αρχικών κορυφών Ανασύσταση δευτερογεννών κορυφών Τα μεγάλης διάρκειας ημιζωής σωματίδια have a measurable displacement between primary vertex and decay Συνδυάζουν τις τροχιές με τους καταιγισμούς στα θερμιδόμετρα ή τις τροχιές στα συστήματα μιονίων Συνεισφέρουν και στην ταυτοποίηση των σωματιδίων Με την μέτρηση του ρυθμού απώλειας ενέργειας (de/dx) Χρησιμοποιούν καταλληλους ανιχνευτές για να διακρίνουν τα διαφορετικά σωματίδια (TR, TOF, RICH) Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 10

ATLAS Ανιχνευτής Τροχιών 6.2 m 2.1 m Endcap Barrel Endcap Mar Capeans 10/7/2014 11

Θερμιδόμετρα - Calorimeters Βασική Αρχή Λειτουργίας: Κατά την αλληλεπίδραση του σωματιδίου με πυκνό υλικό ΟΛΗ, σχεδόν η ενέργειά του μετατρέπεται σε δευτερογενή σωματίδια ή σε θερμότητα. Αυτά τα δευτερογενή σωματίδια καταγράφονται ως: Αριθμός, Ενέργεια, Πυκνότητα δευτερογενών είναι ανάλογα με την αρχική ενέργεια Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 12

Ηλεκτρομαγνητικοί Καταιγισμοί Block of Matter, e.g. lead Lead atom Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 13

Πώς μετράμε τα δευτερογενή σωματίδια? 1. Με τα θερμιδόμετρα δειγματισμού: Δομή Sandwich!!! Το συνολικό ποσό σημάτων είναι ανάλογο της προσπίπτουσας ενέργειας Αλλά χρειάζεται να βαθμονομηθεί με δέσμες γνωστής ενέργειας! Πυκνό υλικό, π.χ. Μόλυβδος Ανιχνευτές, όπως θάλαμοι αερίου, ή σπινθηριστές Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 14

Θερμιδόμετρα Δειγματισμού Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 15

Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 16

ALEPH ECAL Πιόνια Ηλεκτρόνια Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 17

Μιόνια Φωτόνια Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 18

Πώς μετράμε τα δευτερογενή σωματίδια? 2. Με ομογενή θερμιδόμετρα, όπως τα θερμιδόμετρα κρυστάλλων: Σήμα Φωτο-Δίοδος Φωτόνια Κρύσταλλος (BGO, PbWO 4, ) Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 19

Αδρονικά Θερμιδόμετρα (Α-Θ) Τα Αδρονικά σωματίδια (πρωτόνια, νετρόνια, πιόνια) μπορούν να διέρχονται από τα ηλεκτρομαγνητικά θερμιδόμετρα (Η-ΜΘ). Μπορούν επίσης να αλληλεπιδρούν μέσω πυρηνικών αντιδράσεων! Κανόνας: Τοποθετείται ένα θερμ. δειγματισμού μετά το Η-ΜΘ Δομή Sandwich!!! Πυκνό υλικό, π.χ. Σίδηρος, Ουράνιο Το συνολικό ποσό σημάτων είναι ανάλογο της προσπίπτουσας ενέργειας Ίδια απώλεια ενέργειας με εκείνη της πυρηνικής διέγερσης! Αλλά χρειάζεται να βαθμονομηθεί με δέσμες γνωστής ενέργειας! Ανιχνευτές, όπως Ανιχν. θάλαμοι αερίου, ή Σπινθηριστές Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 20

Ταυτοποίηση Σωματιδίων Βασικές Αρχές: μέσω διαφορετικών αλληλεπιδράσεων με την ύλη με την μέτρηση της μάζας από τα προϊόντα διάσπασης με την μέτρηση της ταχύτητας και ανεξάρτητα (!) της ορμής Μετρήσεις που σχετίζονται με την ταχήτητα: Μέση απώλεια ενέργειας Ακτινοβολία Cherenkov Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 21

Ταυτοποίηση Σωματίδίων με DELPHI και TPC RICHes Για δεδομένα: p από L K από F D * p από K o http://delphiwww.cern.ch/delfigs/export/pubdet4.html DELPHI, NIM A: 378(1996)57 Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 22

Μέση Απώλεια Ενέργειας Τα σωματίδια που διέρχονται από ένα αέριο χάνουν ενέργεια, π.χ. μέσω ιοντισμού: E απώλ. / Μήκος Διαδρομής ~ Ταχύτητα Σωμ. ~ v/c ) E lost ~ ποσό ιοντισμού ~ μέγεθος σημάτων στα ανοδικά σύρματα Η σχεδίαση ως προς ταχύτητα (v) και όχι ως προς ορμή (p) θα έδινε ΟΛΕΣ τις ζώνες πάνω στη ίδια θέση! Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 23

ALICE: PID detectors TPC de/dx s 5-6% No vertex cut! Vertex detector p T (min)<100 MeV 24 TOF 150k channels! s 90 ps Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 24 PLC 20J. Schukraft

Integrated luminosity vs time (from first s =7 TeV collisions on 30 March 2010 (stable beams) 2.55 TeV mass di-jet event 1 st W 1 st Z 1 st top-quark candidate Luminosity detectors calibrated with van der Meer scans. Luminosity known today to 11% (error dominated by knowledge of beam currents) Peak luminosity in ATLAS L~1.6 x 10 30 cm -2 s -1 Overall data taking efficiency (with full detector on): 95% 25 Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014

Max peak luminosity: L~1.6 x 1030 cm-2s-1 average number of pp interactions per bunch-crossing: up to 1.3 pile-up (~40% of the events have > 1 pp interaction per crossing) Event with 4 pp interactions in the same bunch-crossing ~ 10-45 tracks with pt >150 MeV per vertex 26 Vertex z-positions : 3.2, 2.3, 0.5, 1.9 cm (vertex resolution better than~200 μm)

Pile-up challenge 2011 Z->mm with 20 reconstructed vertices - ~x2 lower than LHC design - 2011 <pile-up> =12 (up to 22 max) - In September increasedx1.5 (β*=1.5m 1m) - 2010 <pile-up> =1.3 - A potential issue for: Lepton Isolation, Vertexing, CPU time/event size, t, Jet Energy Scale/resolution, E Tmiss. 2011 <pileup> 2011 <m>=12 September Peak average Interactions/BX 2011 Until August EN Gazis/12 Jun 2012 16

W τν candidate W τν signal more difficult to observe due to softer spectrum and larger backgrounds (jets, W eν, Z ττ): signal efficiency < 1%, S/B ~ 7 1-prong τ-candidate Passes tight τ-selection cuts, fails loose e Second hardest track: p T ~ 3 GeV Ανιχνευτές Σωματιδίων, 28 09-15 Αυγούστου 2014

Searches for excited quarks: q* jj Full data sample analysed Looked for di-jet resonance in the measured M(jj) distribution spectrum compatible with a smooth monotonic function no bumps 0.4 < M (q*) < 1.29 TeV excluded at 95% C.L. Latest published limit: CDF: 260 < M (q*) < 870 GeV 1.29 TeV q* model simulated with Geant4 Experimental systematic uncertainties included: luminosity, JES (dominant), background fit,.. Ανιχνευτές Σωματιδίων, 29 09-15 Impact of different PDF sets studied Αυγούστου with 2014 CTEQ6L1: 0.4 < M (q*) < 1.18 TeV

The golden mm+jets candidate July 18 Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 30

The SM re-discovered at the LHC!! Φ 1970 J/ψ 1974 Y 1977 Ζ 1984 Higgs 2012!! EN Gazis/NTUA 31

Εισαγωγή και Αντικείμενο Μελέτης Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 32

2009 Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 33

August 2008 First injection test 3.5 TeV 4.0 TeV September 10, 2008 First beams around November 29, 2009 Beam back October 14 2010 1e32 April 2010248 bunches Squeeze to 3.5 m June 28 2011 1380 bunches 1380 August, 2011 2.3e33, 2.6 fb -1 1380 bunches 6 June, 2012 6.8e 33 2008 2009 2010 2011 2012 4 July, 2012 Higgs discovery September 19, 2008 Disaster Accidental release of 600MJ stored in one sector of LHC dipole magnets March 30, 2010 First collisions at 3.5 TeV November 2010 Ions LHC Timeline 18 June, 2012 6.6 fb -1 to ATLAS & CMS

pp H gg Dots = Datos Lines = Simulation

BACKUP SLIDES Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 36

Age distribution of the ATLAS population 500 450 400 350 300 All 2690 (< 35 y 47.2%) Male 81.8% (< 35 y 44.0%) Female 18.2% (< 35 y 61.3%) (Status 1.1.2010) More than 1000 PhD students 250 200 150 100 Male Female 50 0 Ανιχνευτές Σωματιδίων, 37 09-15 Αυγούστου 2014

Υποδομή ενός πειράματος Τα πειράματα ΔΕΝ είναι μόνο ανιχνευτές Χρειάζονται: Σύστημα αυτομάτου ελέγχου των ανιχνευτών Λήψη δεδομένων ΕΚΤΟΣ και παρακολούθηση Ανάλυση των δεδομένων που κατεγράφησαν Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 38

ATLAS: εγκατάσταση υποδομής Πλήρης κρυογενικός σταθμός Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 Υπόγεια κοιλότητα υποδοχής του ανιχνευτή 2003 39

~4 GB/s RoI 40 MHz 75 khz ~2 khz ~ 200 Hz ATLAS: Σκανδαλισμός, Λήψη Δεδομένων και Σύστημα αυτομάτου ελέγχου RoI Builder L2 Supervisor L2 N/work L2 Proc Unit Event Filter Processors Trigger LV L1 H L T LVL2 L2P ROIB Event Filter EFP EFP EFP EFP 40 MHz 2.5 ms RoI data = 1-2% ~ 10 ms L2SV L2N ~ sec Lvl1 acc = 75 khz RoI requests Lvl2 acc = ~2 khz EFacc = ~0.2 khz DFM EB Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 Calo MuTrCh Other detectors ROD ROS ROD 120 GB/s ROB ROB ROB SFI EFN SFO EBN ROD D E T R/O D A T A F L O W DAQ FE Pipelines Read-Out Drivers 120 GB/s Read-Out Links Read-Out Buffers Read-Out Sub-systems ~2+4 GB/s Dataflow Manager Event Building N/work Sub-Farm Input Event Builder Event Filter N/work Sub-Farm Output ~ 300 MB/s 40

Σκανδαλισμός & Λήψη Δεδομένων Μεγάλη προσπάθεια τον τελευταίο χρόνο για να λειτουργήσει το σύστημα λήψης δεδομένων χρησιμοποιώντας πρότυπες μονάδες και ομοιοποιητές Κλίμακα 1:8 του συστήματος λήψης δεδομένων (preseries) εγκατεστημένων στο Point 5, δοκιμάζοντας την τελική λειτουργικότητα και την συνήθη επίδοση Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 41

Other systems (LHC, Safety,...) Σύστημα Αυτομάτου Ελέγχου @ LHC Storage Configuration DB, Archives, Log files, etc. Layer Structure Technologies Commercial Custom FSM WAN Supervision SCADA LAN Controller/ PLC Field Bus VME LAN Process Management OPC DIM Communication Protocols PLC/UNICOS VME Node Node Experimental equipment Field Management Field buses & Nodes Sensors/devices Based on an original idea from LHCb Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 42

Σύστημα Ασφάλειας Ανιχνευτή Κοινό Σύστημα για: Ασφάλεια του ανιχνευτή του πειράματος Ανάπτυξη σε καθιερωμένη τεχνολογία Χαρακτηριστικά Ανεξάρτητο σύστημα (front-end) ικανό να λειτουργεί από μόνο του για να παρακολουθεί και να εξασφαλίζει τον ανιχνευτή Συνοπτικό σύστημα (back-end) για να πληροφορεί άμεσα τους υπεύθυνους ασφάλειας Ανιχνευτές Σωματιδίων, 09-15 Αυγούστου 2014 43

Εφαρμογές ΦΥΕ Επιταχυντές Σωματιδίων Κακ. όγκος Θεραπεία πρωτονίων Ανίχευση σωματιδίου, Ανακατασκευή τροχιάς Απεικόνιση Υπολογιστική ισχύς Ανάλυση, Προσομειώσεις mar.capeans@cern.ch 44