Δ. Σαμψωνίδης & Κ.Κορδάς. Ανιχνευτές : Μάθημα 3 Σπινθηριστές και καλοριμετρία - μέτρηση ενέργειας σωματιδίου
|
|
- Βαρβάρα Αργυριάδης
- 7 χρόνια πριν
- Προβολές:
Transcript
1 Επιταχυντές - Ανιχνευτές Δ. Σαμψωνίδης & Κ.Κορδάς Ανιχνευτές : Μάθημα 3 Σπινθηριστές και καλοριμετρία - μέτρηση ενέργειας σωματιδίου Κώστας Κορδάς Αριστοτέλειο Πανεπιστήμιο Θεσσαλονίκης Επιταχυντές & Ανιχνευτές 8ου εξαμήνου, Α.Π.Θ, 20 Μαΐου 2016
2 Τι θα συζητήσουμε Σπινθηριστές και φωτοπολλαπλασιαστές Καλοριμετρία Ηλεκτροαγνητικά καλορίμετρα Αδρονικά καλορίμετρα Μέτρηση ενέργειας 2
3 1. Αλληλεπίδραση ακτινοβλίας με την ύλη 3
4 Για να υπολογίσουμε την απώλεια ενέργειας ανά μονάδα απόστασης (de/dx, σε MeV/cm), πρέπει να πολλαπλασιάσουμε το 1/ρ de/dx (σε MeV cm2/g) με την πυκνότητα ρ του υλικού. 1/ρ de/dx Φορτισμένο σωματιδίο χάνει ένεργεια διαπερνώντας την ύλη: specific Energy Loss (1/ρ de/dx) βγ Ένα σωματίδιο διασχίζει ένα υλικό με πυκνότητα ρ. Ανάλογα με την ορμή του, το σωματίδιο χάνει ενέργεια και με διαφορετικό μηχανισμό. Π.χ., στην περιοχή βγ=[ ] (περιοχή Bethe-Bloch) έχουμε απώλειες με ιονισμό του υλικού. Από εκεί και πάνω, η απώλεια ενέργειας είναι κυρίως λόγω εκπομπής φωτονίων (δηλ., με radiation = Bremsstahlung) 4
5 Όχι μόνο ιονισμοί αλλά, από κάποια ενέργεια και πάνω, και ακτινοβολία πέδησης (Bremsstrahlung) Critical Energy (κριτική ενέργεια): όταν de/dx (Ionization) = de/dx (Bremsstrahlung) Για μιόνια, η ενέργεια αυτή (critical energy) είναι 400 GeV. Για ηλεκτρόνια: Electron Momentum MeV/c - Muon σε χαλκό σε p 400 GeV φτάνει κριτική ενέργεια - Electron σε χαλκό: σε p 20 MeV φτάνει κριτική ενέργεια Η EM Bremsstrahlung είναι ουσιαστική μόνο για τα ηλεκτρόνια (στις ενέργειες που έχουμε τώρα διαθέσιμες στους επιταχυντές). Μόνο τα ηλεκτρόνια κάνουν ΕΜ showers (επόμενη σελίδα) 5
6 Ηλεκτρόνια σε πυκνή ύλη - ακτινοβολία πέδησης (Brem) και Ηλεκτρομαγνητικός καταιγισμός (EM shower) Pair production (δίδυμη γένεση) X0 = radiation length = average distance a high energy electron X0 = radiation = average distance it s a high energy electron has to travel haslength to travel before reducing energy from by photon radiation. before Ereducing energy from E0 to E0//e by photon radiation. 0 to E0//e it s 9 X 0 (γ )= X 0 ( e) 7 Bremsstahlung 6
7 Αλληλεπίδραση φωτονίων με την ύλη Από το βιβλίο Εργαστηρίου Πυρηνικής Ι 7
8 Αλληλεπίδραση φωτονίων με την ύλη Ποσοστό φωτονίων που διέρχονται χωρίς να αλληλεπιδράσουν = Ι/Ι0 Έτσι, ο συντελεστής απορρόφησης είναι ένα μέτρο της αλληλεπίδρασης των φωτονίων με την ύλη: Μεγάλος συντελεστής απορρόφησης μ μεγάλη πιθανότητα αλληλεπίδρασης 8
9 Αλληλεπίδραση φωτονίων με την ύλη Συντελεστής απορρόφησης μ: Μεγάλο μ μεγάλη πιθανότητα αλληλεπίδρασης Το κάθε είδος αλληλεπίδρασης έχει διαφορετική πιθανότητα να συμβεί, ανάλογα με την ενέργεια του προσπίπτοντως φωτονίου. Ανάλογα την ενέργεια, κυριαρχεί ο ένας ή ο άλλος τρόπος: Ε < 0.8 MeV : κυριαρχεί το φωτοηλεκτρικό Ε: MeV: το Compton E > 3 MeV : η δίδυμη γέννεση Φωτοηλεκτρικό Compton Δίδυμη Γέννεση 9
10 Υψηλής ενέργειας ηλεκτρόνια και φωτόνια σε πυκνή ύλη - EM shower Pair production (δίδυμη γένεση) Bremsstahlung 9 X 0 (γ )= X 0 ( e), όπου Χ 0 X 0 (e) 7 10
11 2. Σπινθηριστές 11
12 Σπινθηρστές Φορτισμένο σωματίδιο μέσα από υλικό : Χάνει ενέργεια με ιονισμούς και διεγέρσεις. Στα αέρια είναι εύκολο να συλλέξουμε τα παραγόμενα φορτία στην άνοδο Στα στερεά είναι πιό δύσκολο να τα συλλέξουμε Υπάρχουν οι ημιαγωγοί που γίνονται πολύ λεπτοί και τα καταφέρνουμε. 12
13 Σπινθηρστές (Scintillators) Σπινθηριστές: Αποφεύγουμε το πρόβλημα συλλογής των φορτίων από ιονισμούς: αρκεί τα φορτία αυτά να φτάσουν σε άτομαπροσμίξεις ( κέντρα ενεργοποίησης ), λίγα άτομα παραπέρα από το σημείο του ιονισμού. Οι προσμίξεις λειτουργούν ως κέντρα φωσφορισμού και δίνουν φωτόνια μικρής ενέργειας. Έτσι, κατά κάποιον τρόπο ο σπινθηριστής είναι μια μηχανή που μετατρέπει την ενέργεια που εναποθέτει το διασχίζων φορτισμένο σωμάτιο σε ψιλά φωτόνια, ~3 ev το καθένα (στο οπτικό φάσμα). Αν ο σινθηριστής είναι διαφανής σ'αυτά τα ψιλά φωτόνια του ορατού, τότε έχουμε απλά να τα συλλέξουμε και να τα ανιχνεύσουμε. Μα, φωτόνια εκπέμπονται και με Cereknov, γιατί να θέλουμε σπινθηριστές; Γιατί η ένταση της ακτονοβολίας Cereknov είναι ~100 φορές μικρότερη από ότι σε έναν καλό σπινθηριστή 13
14 Σπινθηριστές διάφανοι σε φωτόνια του ορατού Μέγιστος αριθμός φωτονίων στο ορατό που παράγονται σ' έναν σπινθηριστή: 1 Eγ (προσπίτων ) Nmax= b Egap με b = 2-3 Κέντρα ενεργοποίησης (= προσμίξεις) αλλάζουν τις ενεργειακές στάθμες τοπικά 1/b = 35-50% των ηλετρονίων που μεταβαίνουν στη Ζώνη Αγωγιμότητας προκαλούν την εκπομπή φωτονίων στο ορατό από τα κέντρα ενεργοποίησης Τέτοια φωτόνια δεν απορροφούνται πάλι το υλικό είναι διάφανο σε τέτοια φωτόνια 14
15 Διάφοροι σπινθηριστές Πίνακας 6.2, απο το βιβλίο Experimental Technniques in Nuclear and Particle Physics, Stefaan Tavernier,
16 Διάφοροι σπινθηριστές Πίνακας 3, απο το άρθρο Experimental Technniques in Nuclear and Particle Physics, Τ.Virde 16
17 Φωτόνια σε σπινθηριστή 17
18 Compton 18
19 Φωτόνια σε σπινθηριστή, όπως έχουμε δει στο Εργαστήριο Πυρηνικής, 6ου εξαμήνου Αντιστοιχεί στις περιπτώσεις πού έχουμε τη μέγιστη δυνατή εναποτιθέμενη ενέργεια. απο το βιβλίο Experimental Technniques in Nuclear And Particle Physics, Stefaan Tavernier,
20 Συλλογή φωτονίων από σπινθηριστή Απο το βιβλίο Experimental Technniques in Nuclear and Particle Physics, Stefaan Tavernier, 2010 Κλασική διάταξη με πλαστικό σπινθηριστή: - Το φορτισμένο σωμάτιο εναποθέτει ενέργεια που μετρατρέπεται σε φωτόνια στο ορατό. - Ο σπινθηριστής είναι διαφανής σε τέτοια φωτόνια, και έτσι αυτά οδηγούνται με ανακλάσεις σε έναν φωτοπολλαπλασιαστή και - εκεί πολλαλασιάζονται σε πολλά ηλεκτρόνια, και - ανιχνέυουμε το ρεύμα τους ως πτώση τάσης σε κάποια αντίσταση. 20
21 Φωτοπολλαπλασιαστής (PMT) Κάθε φωτόνιο του οπτικού πέφτει στη φωτοκάθοδο στο παράθυρο του PMT και κάνει φωτοηλεκτρικό: κβαντική απόδοση, ε (max για το υλικό K2CsSb: nm) Από δύνοδο σε δύνοδο μέσα στον PMT: V διαφορά δυναμικού, πολλαπλασιαστικός παράγοντας, d, σε κάθε δύνοδο: max. ~ 25 δευτερογενή ηλεκτρόνια για 200 V. Για κάθε φωτοηλεκτρόνιο που παράγεται στη φωτοκάθοδο, ο ολικός πολλαλαστικός παράγοντας ηλεκτρονίων στην άνοδο στο τέλος, είναι Ne = Gain = Μ = dn, με διασπορά: σ = 1 Ne d 1 γ 21
22 Σπινθηριστής + Φωτοπολλαπλασιαστής Διάταξη με σπινθηριστή και φωτοπολλαπλασιαστή (στο Εργαστήριο Πυρηνικής ΙΙ): 22
23 Σήμα: ανάλογο της Ενέργειας Το μέγιστο σήμα (από τη φωτοκορυφή) είναι ανάλογο της ενέργειας που εναποτίθεται στον σπινθηριστή: Πέρασμα σωματιδίου και εναπόθεση ενέργειας στον σπινθηριστή παραγωγή φωτονίων στο οπτικό φωτοηλεκτρόνια στη φωτοκάθοδο του PMT πολλαπλασιασμός τους και ρεύμα από την άνοδο του PMT μέτρηση της πτώσης τάσης από τη ροή του ρεύματος πάνω σε μια αντίσταση (τυπικά 50 Ω). Ύψος τελικού παλμού ανάλογο της ενέργειας που εναποτέθηκε Βαθμονόμηση της διάταξης = εύρεση της σχέσης σήματοςενέργειας: η απόκριση σε γνωστές ενέργειες μας δίνει τη σχέση σήματος-ενέργειας (όπως στο εργαστήριο Πυρηνικής του 6ου εξαμήνου: είναι απλά μια σταθερά) 23
24 Σφάλμα: ανάλογο της ρίζας της Ενέργειας Για να ξεχωρίσουμε αν το παρατηρούμενο σήμα αντιστοιχεί στην τάδε ή την δείνα εναπόθεση ενέργειας, πρέπει να έχουμε διακριτές φωτοκορυφές πρέπει η διάταξη να έχει καλή διακριτική ικανότητα (resolution) Αν Νe ειναι ο αριθμός φωτοηλεκτρονίων που παράγονται από εναπόθεση ενέργειας Ε, με σταθερό πολλαπλασιαστικό παράγοντα στον PMT έχουμε: Σήμα=σταθερά Νe=k Ε E=const Ne σ ( E)=const σ (Νe)=const Ne θεωρώντας ότι η παραγωγή των φωτοηλεκτρνίων ακολουθεί στατιστική Poison, οπότε: σ (Νe)= Ne 'Ετσι, το σχετικό σφλάμα, που το ονομάζουμε και διακριτική ικανότητα (resolution) είναι: σ ( E ) const σ ( Νe) 1 W 1 = = = =σταθ E E const Ne Ne E όπου W = η ενέργεια για την παραγωγή ενός φωτοηλεκτρονίου = 1 MeV / ε, με ε = αριθμός φωτοηλεκτρονίων ανά MeV εναποτιθέμενης ενέργειας. Π.χ., βλ. σελ. 14, 15 των διαφανειών, όπου πρέπει να λάβουμε υπ' όψιν μας, τόσο την απόδοση συλλογής των οπτικών φωτονίων του σπινθηριστή, όσο και την κβατική απόδοση για την παραγωγή φωτοηλεκτρονίων από αυτά τα φωτόνια που φτάνουν στον PMT 24
25 Διακριτική ικανότητα διάταξης απο το βιβλίο Experimental Technniques in Nuclear And Particle Physics, Stefaan Tavernier, 2010 R.L.Heath, Sintillation spectrospocy gamma-ray spectrum catalogue, IDO-16880, 1 & 2 (1964). 25
26 3. Μέτρηση της ενέργειας με ηλεκτρομαγνητικούς και αδρονικούς καταιγισμούς 26
27 Ανάπτυξη HM καταιγισμού (ΕΜ shower) Ένα υψηλής ενέργειας ηλεκτρόνιο ή φωτόνιο που προσπίπτει σε πυκνό υλικό προκαλεί έναν ηλεκτρομαγνητικό καταιγισμό (ΕΜ shower) από δευτερογενή ηλεκτρόνια και φωτόνια μέσω ακτονιβολίας πέδησης (Bremstrahlung) και δίδυμης γένεσης (pair production). Δές στο σχήμα: Απο το άρθρο Experimental Technniques in Nuclear and Particle Physics, Tejinder Virdee, 2010 Όσο αναπτύσεται ο καταιγισμός, ο αριθμός δευτερογενών ηλεκτρονίων και φωτονίων αυξάνεται, ενώ η ενέργεια του καθενός τους μειώνεται. Αυτό, μέχρις ότου η ενέργειά τους γίνει μικρότερη της κριτικήςενέργειας (critical energy) οπότε τα ηλεκτρόνια δεν κάνουν πια ακτινοβολία πέδησης, και έτσι ο πολλαπλασιασμός των σωματιδίων του καταιγισμού σταματά. Από εκεί και μετά η ενέργεια των εναπομεινάντων σωματιδίων του καταιγισμού χάνεται με ιονισμούς και διεγέρσεις στο υλικό που διασχίζουν. 27
28 Ανάπτυξη HM καταιγισμού (ΕΜ shower) Κατά μέσο όρο: το ηλεκτρόνιο μετά από μήκος Χ0 (= 1 radiation length) έχει μείνει με το 1/e της ενέργειάς του, δηλ. έχει χάσει τα ~2/3, το δε φωτόνιο, σε απόσταση ~ 7/9 X0 κάνει δίδυμη γένεση. Οπότε το Χ0 είναι μια χαρακτηριστική κλίμακα μήκους για τη δημιουργία μιας γενιάς νέων σωματιδίων στον ΗΜ καταιγισμό. Ένα απλό μοντέλο της ανάπτυξης ΗΜ καταιγισμού είναι το εξής: κάθε απόσταση Χ0 έχουμε μια νέα γενιά σωματιδίων, που μοιράζονται την ενέργεια των γονιών: Ένα ηλεκτρόνιο σε απόσταση Χ0 ακτινοβολεί ένα φωτόνιο, και έτσι έχουμε πια 2 σωματίδια (e e γ). Επίσης, ένα φωτόνιο σε απόσταση Χ0 κάνει δίδυμη γένεση και έχουμε πάλι 2 σωματισια (γ e+ e-). Έτσι κάθε απόσταση Χ0 έχουμε διπλασιασμό των σωματιδίων του καταιγισμού. 28
29 Ανάπτυξη HM καταιγισμού (ΕΜ shower) Αν μετράμε την απόσταση, x, σε μονάδες Χ0, τότε σε απόσταση το πλήθος, n(t), και η ενέργεια, e(t), των σωματιδίων στον καταιγισμό θα είναι: Ε E t n(t)=2, και e (t )= n(t) = x t= X0 2t To μέγιστο πλήθος το έχουμε όταν e(t) = Ec (critical energy): Ε ln ( ) Ec E E ln y t E c = t 2 = y t max = = Ec ln 2 ln 2 2 E t n(t max )=2 = y Ec max max max Ηλετρόνια με ενέργεια < Εc δεν πάνε μακριά (< 1 Χ0 ακόμα). Η υπόλοιπη ενέργεια του καταιγισμού μεταφέρεται από τα φωτόνια, που απορροφούνται ακολουθώντας τη γνωστή εκθετική μείωση του πληθυσμού τους: μx Ι =Ι 0 e 29
30 Ανάπτυξη HM καταιγισμού (ΕΜ shower) Το βάθος όπου εμφανίζεται το μέγιστο ανάπτυξης του Ε t =ln ( )/ ln 2 max καταιγισμού μεγαλώνει λογαριθμικά με την ενέργεια: Ec Επίσης, ξέρουμε ότι όσο μεγαλύτερο είναι το Ζ του υλικού, τόσο η Ec είναι μικρότερη οπότε σε υλικά με μεγάλο Ζ, το μέγιστο είναι σε μεγαλύτερο βάθος, [εδώ για ηλεκτρόνια ενέργειας 10 GeV σε τρία διαφορετικά υλικά]: Το μέγιστο για ΗΜ καταιγισμό που ξεκινά από e- είναι : Ε t max =ln ( )/ln Ec ενώ όταν ξεκινά από γ είναι 1 Χ0 αργότερα: Ε t max =ln ( )/ln Ec 30
31 Ανάπτυξη HM καταιγισμού (ΕΜ shower) Τυπικά, σε X0 βάθος όλη η ενέργεια του αρχικού ηλεκτρονίου ή φωτονίου έχει απορροφηθεί. Η ανάπτυξη του καταιγισμού κάθετα στον μεγάλο, κατά μήκος, άξονά του, καθορίζεται από τις πολλαπλές σκεδάσεις των ηλεκτρονίων του καταιγισμού. Όσο προχωράει ο καταιγισμός τόσο απλώνει και στην κάθετη κατεύθυνση. Το γεγονός ότι στην αρχή του, ο ΗΜ καταιγισμός είμαι πολύ στενός, χρησιμοποιείται για να ξεχωρίσει ΗΜ καταιγισμούς ενός φωτονίου, από ΗΜ καταγισμούς που ξεκινάε από 2 φωτόνια ενός ουδέτερου πιονίου (π0 γ γ) Το χαρακτηριστικό μήκος στην κάθετη κατεύθυνση είναι η ακτίνα Moliere, RM. (δές πίνακα με χαρακτηριστικά σπινθηριστών μερικές σελίδες πρίν) Ένας κύλινδρος απείρου μήκους, με ακτίνα RM περιέχει το 90% της ενέρργειας του ΗΜ καταιγισμού. Σε ατκίνα 2 RMέχουμε το 95% της ενέργειας. 31
32 Ανάπτυξη αδρονικού καταιγισμού (hadronic shower) Ανάλογα με τους ΗΜ καταιγισμούς, όταν ένα αδρόνιο (πχ. πρωτόνιο) πέσει πάνω σε πυκνή ύλιη, αναπτύσονται αδρονικοί καταιγισμοί που αναπτύσονται λόγω της ισχυρής αλληλεπίδρασης, αντί της ΗΜ. Πολλά σωματίδια παράγονται κατά την αλληλεπίδραση του επερχόμενου αδρονίου με την ύλη. Ο καταιγισμός περιέχει δύο ξεχωριστά μέρη, ένα ηλεκτρομαγνητικό (κυρίως ουδέτερα πιόνια, π0),και ένα αδρονικό (π+/-, νετρόνια, κλπ.). Το χαρακτηριστικό μήκος αδρονικής αλληλεπίδρασης ονομάζεται μήκος αλληλεπιδρασης (interaction length), λ. Σε υλικό πυκνότητας ρ [g cm-3] και μαζικού αριθμού Α είναι περίπου: 2 35[ g cm ] A λ 3 ρ [g cm ] 1/3 32
33 Ανάπτυξη αδρονικού καταιγισμού (hadronic shower) Κατ' αναλογία με τον ΗΜ καταιγισμό: Απλό μοντέλο της ανάπτυξης του αδρονικού καταιγισμού: κάθε απόσταση ενός μήκους αλληλεπίδρασης, λ, έχουμε μια νέα γενιά σωματιδίων, που μοιράζονται την ενέργεια των γονιών: Κατά μέσο όρο παράγονται <n> δευτερογενή σωματίδια, για κάθε 1 σωματίδιο της προηγούμενης γενιάς. Ο καταιγισμός αναπτύσεται όσο μπορούν να παραχθούν πιόνια, οπότε μέχρις ότου μια ενέργεια κατωφλίου για τα προϊόντα ίση με 2 μάζες πιονίου: Εthereshold =E th =2 m π 33
34 Ανάπτυξη αδρονικού καταιγισμού (hadronic shower) Αν μετράμε την απόσταση, x, σε μονάδες λ, τότε σε απόσταση το πλήθος, n(t), και η ενέργεια, e(t), των σωματιδίων στον καταιγισμό θα είναι: x t= λ Ε E n( t)=< n>, και e(t)= = n (t ) < n> t t To μέγιστο πλήθος το έχουμε όταν e(t) = Eth = 2 mπ: Eth = E < n >t Ε ln( ) E th E t < n> = t max = E th ln < n > max max E n( t max )=< n > = E th t max Παραμετροποίηση του βάθους όπου έχουμε το μέγιστο ανάπτυξης του αδρονικού καταιγισμού δίνει: t max 0.2 lne+ 0.7, [Ε σε GeV ] Και ότι το 95% του καταιγισμού είναι μέχρι βάθος: Lmax =t max + 2 λ E
35 Ανάπτυξη αδρονικού καταιγισμού (hadronic shower) Ανάπτυξη κατά μήκος: Παραμετροποίηση του βάθους όπου έχουμε το μέγιστο ανάπτυξης του αδρονικού καταιγισμού: t max 0.2 lne+ 0.7, [Ε σε GeV ] Και ότι το 95% του καταιγισμού είναι μέχρι βάθος: Lmax =t max + 2 λ E0.13 Ανάπτυξη κάθετα στον μεγάλο άξονα: ένας πυρήνας λόγω των π0 με χακτηριστική διάσταση την ακτίνα Moliere, RM, και Μέσα σε μιά εκθετικά μειούμενη δραστηριότητα με κλίμακα λ 35
36 Μέτρηση της ενέργειας Ο καταιγισμός ή μετριέται σε σπινθηριστή, οπότε η ενέργεια του προσπίπτοντος σωματιδίου γίνεται φωτόνια στο ορατό, και μετά ένα ποσοστό από αυτα γίνεται φωτοηλεκτρόνια σε έναν φωτοπολλαπλασιαστή, ή μετριέται με θαλάμους ιονισμού όπου το σήμα μας είναι ανάλογο του πλήθος των φορτισμένων σωματιδίων που ανιχνεύουμε. 36
37 Μέτρηση της ενέργειας με ομοιογενές υλικό Aν μετράμε ολόκληρο τον καταιγισμό, μετράμε τον μέγιστο δυνατό αριθμό φωτοηλετρονίων ή ιονισμών, οπότε έχουμε και την ελάχιστη σχετική αβεβαιότητα στη μέτρηση της ενέργειας. σ (E ) const σ (Νe) 1 W 1 = = = =σταθ E E const Ne Ne E Εκτός από τον στατιστικό όρο ( stochastic term), στο σφάλμα συνεισφέρει και ένας σταθερός όρος, που έχει να κάνει με ανομοιογενή απόκριση στα διάφορα μέρη του ανιχνευτή. Οπότε 2 σ(e ) α a 2 = +b b E E E με την ενέργεια Ε να δίνεται τυπικά σε GeV στον τύπο αυτό. π.χ το πείραμα CMS έχει ομοιογενείς κρυστάλους PbWO4 με α=3%, β= 0.5% 37
38 Μέτρηση της ενέργειας δειγματοληπτικά Aν δεν μετράμε ολόκληρο τον καταιγισμό, (γιατί οι ομοιογενείς σπινθηριστές είναι ακριβοί και χρειάζονται >25 Χ0 για να μετρήσουμε όλον τον καταιγισμό), τότε τον μετράμε δειγματοληπτικά (sampling calorimeters) έχοντας ενεργό υλικό ανάμεσα σε υλικό απορροφητή. Οπότε μετράμε μόνο ένα μέρος των ιονισμών κι έτσι έχουμε μεγαλύτερη αβεβαιότητα στη μέτρηση της ενέργειας. Αν έχουμε ένα σαντουίτς από ενεργά και παθητικά στρώματα, ουσιαστικά μετράμε τον αριθμό φορτισμένων σωματιδίων που διασχίζουν τα ενεργά στρώματα. Ο αριθμός των τροχιών αυτών φτάνει σε κάποιο μέγιστο αριθμό, Νmax = Ec / E σημείο μέγιστης ανάπτυξης του καταιγισμού. Επειδή ο αριθμός των τροχιών στον καταιγισμό κυριαρχείται από το το Nmax, κάπως απλοϊκά μπορούμε να πούμε: Ec σ(e ) 1 E N max = E π.χ το πείραμα ATLAS έχει sampling καλορίμετρο με ενεργό υλικό υγρό άζωτο (liquid Argon) και παθητικό μολύβι (Pb), με το σαντουιτς σε 2 διάταξη ακορντεόν και δίνει α=10%, β= 0.25% σ(e ) α a 2 E = E +b E b 38
39 ATLAS sampling LAr calorimeter 39
40 Αδρονικοί καλορίμετροι Για να πιάσουμε όλον τον αδρονικό καταιγισμό θέλουμε τουλάχιστον 9-10 λ βάθος (λ=interaction length). Πολύ υλικό όλα τα αδρονικά καλορίμετρα είναι sampling, κυρίως με Fe για παθητικό υλικό και πλαστικό σπινθηριστή για ενεργό. Έτσι, δεν ξεκινάμε ήδη με και με τον καλύτερο δυνατο σφάλμα στη μέτρηση της ενέργειας. Το μεγαλύτερο πρόβλημα όμως είναι η διαφορετική απόδοση του καλορίμετρου στο αδρονικό και το ηλεκτρομαγνητικό κομμάτι του καταιγισμού. ~50% της ενέργειας πηγαίνει στη διάσπαση πυρήνων, που τα προϊόντα δεν έχουν καλή απόδοση στο να παράγουν φωτόνια από σπινθηρισμό, οπότε δεν μετράμε αυτή την ενέργεια. Στην αρχή του καταιγισμού, περίπου το 30% της ενέργειας πάει σε π0 ηλεκτρομαγνητικός καταιγισμός. Το ποσοστό αυτό είναι 30% για 10 GeV, και γίνεται ~60% για 1 TeV. Έχοντας διαφορετική απόδοση τοθ καλοριμέτρου στο ΗΜ και στο αδρονικό κομμάτι του καταιγισμού οδηγούμαστε σε μεγάλο σφάλμα στη μέτρηση της ενέργειας των σ ( E ) 60 % αδρονικών καταιγισμών: E E [GeV ] 40
41 Καλοριμετρία: ακρίβεια μέτρησης ενέργειας καλυτερεύει όσο μεγαλώνει η ενέργεια Όσο μεγαλύτερη η ενέργεια του προσπίπτοντος σωματιδίου τόσο περισσότερα σωματίδια παράγονται στο shower τόσο περισσότερες μετρήσεις έχουμε για το shower τόσο καλύτερη μέτρηση της ενέργειας έχουμε σ(ε)/ε ~ 1/sqrt(Ε). Π.χ., σ(ε)/ε = 10% / sqrt(ε) +quad 2% Δηλαδή: αντίθετα με τη μέτρηση της ορμής, η μέτρηση της ενέργειας στον καλορίμετρο γίνεται όλο και πιο ακριβής όσο μεγαλώνει η ενέργεια του μετρούμενου σωματιδίου! σ(ε)/ε (%) Calorimtery: σ(e)/e = 10%/sqrt(E) +quad 2% Tracking: σ(p)/p = 1% * p Ε (GeV) Από κάποια ενέργεια ηλεκτρονίων και πάνω, η μέτρηση ενέργειας από τον καλορίμετρο είναι πολύ καλύτερη απο του tracker 41
42 Εφαρμογή σπινθηριστών στη διαγνωστική PET (Positron Emission Tomography) Ραδιενεργό ισότοπο ανιοτκαθιστά ένα ίδιο άτομο στον οργανσιμό: ολόϊδια χημική συμπεριφορά. Κάποια στιγμνή όμως αυτό διασπάται με e+ (~500 kev). Μετά, e+ e- σε ηρεμία γ+γ, κάθε γ με ενέργεια 511 kev, εξερχόμενα σε αντίθετες κατευθύνσεις. απο το βιβλίο Experimental Technniques in Nuclear And Particle Physics, Stefaan Tavernier,
43 Εφαρμογή σπινθηριστών στη διαγνωστική - PET Ραδιενεργό ισότοπο ανιοτκαθιστά ένα ίδιο άτομο στον οργανσιμό: ολόϊδια χημική συμπεριφορά. Κάποια στιγμνή όμως αυτό διασπάται με e+ (~500 kev). Μετά, e+ e- σε ηρεμία γ+γ, κάθε γ με ενέργεια 511 kev, εξερχόμενα σε αντίθετες κατευθύνσεις. απο το βιβλίο Experimental Technniques in Nuclear And Particle Physics, Stefaan Tavernier,
44 Εφαρμογή σπινθηριστών στη διαγνωστική - PET απο wikipedia 44
45 Έξτρα 45
46 Fano factor 46
47 Excess noise factor αν και ο πολλαπλασιασμός των φωτοηλεκτρονίων έχει διακυμάνσεις 47
Κ.Κορδάς. Ανιχνευτές : Μάθημα 4 Σπινθηριστές και καλοριμετρία - μέτρηση ενέργειας σωματιδίου
Επιταχυντές - Ανιχνευτές Κ.Κορδάς Ανιχνευτές : Μάθημα 4 Σπινθηριστές και καλοριμετρία - μέτρηση ενέργειας σωματιδίου Κώστας Κορδάς Αριστοτέλειο Πανεπιστήμιο Θεσσαλονίκης Επιταχυντές & Ανιχνευτές 8ου εξαμήνου,
Διαβάστε περισσότεραΑνιχνευτές σωματιδίων
Ανιχνευτές σωματιδίων Προκειμένου να κατανοήσουμε την φύση του πυρήνα αλλά και να καταγράψουμε τις ιδιότητες των στοιχειωδών σωματιδίων εκτός των επιταχυντικών συστημάτων και υποδομών εξίσου απαραίτητη
Διαβάστε περισσότεραΜάθημα 18 Αλληλεπίδραση ακτινοβολίας με την ύλη.
Πυρηνική Φυσική και Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων (5ου εξαμήνου, χειμερινό 2015-16) Τμήμα T3: Κ. Κορδάς & Σ. Ε. Τζαμαρίας Μάθημα 18 Αλληλεπίδραση ακτινοβολίας με την ύλη. Κώστας Κορδάς Αριστοτέλειο Πανεπιστήμιο
Διαβάστε περισσότεραΔ. Σαμψωνίδης & Κ.Κορδάς. Ανιχνευτές : Μάθημα 1β Αλληλεπίδραση ακτινοβολίας με την ύλη.
Επταχθντές - Ανιχνευτές Δ. Σαμψωνίδης & Κ.Κορδάς Ανιχνευτές : Μάθημα 1β Αλληλεπίδραση ακτινοβολίας με την ύλη. Κώστας Κορδάς Αριστοτέλειο Πανεπιστήμιο Θεσσαλονίκης Επιταχυντές & Ανιχνευτές 8ου εξαμήνου,
Διαβάστε περισσότεραp T cosθ B Γ. Τσιπολίτης K - + p K - + p p slow high ionisation Κατά τον ιονισμό το εκπεμπόμενο μ e θα έχει κινητική ενέργεια : 0 T T max
δ rays Κατά τον ιονισμό το εκπεμπόμενο μ e θα έχει κινητική ενέργεια : 0TT max q, p -ray με κινητική ενέργεια T e και ορμή p e παράγεται σε μια γωνία cosθ Te p p T e max max όπου p max η ορμή ενός e με
Διαβάστε περισσότεραΑλληλεπίδραση των σωματιδίων με την ύλη
Αλληλεπίδραση των σωματιδίων με την ύλη Μια εισαγωγή στην ανίχνευση των σωματιδίων υψηλής ενέργειας Α. ΛΙΟΛΙΟΣ Μάθημα Πυρηνικής Απώλεια ενέργειας των σωματιδίων Τα σωματίδια που προσπίπτουν σε κάποιο υλικό
Διαβάστε περισσότεραΗ απορρόφηση των φωτονίων από την ύλη βασίζεται σε τρεις µηχανισµούς:
AΣΚΗΣΗ 5 ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑ ΑΚΤΙΝΩΝ-γ (1 o ΜΕΡΟΣ) - Βαθµονόµηση και εύρεση της απόδοσης του ανιχνευτή - Μέτρηση της διακριτικότητας ενέργειας του ανιχνευτή 1. Εισαγωγή Η ακτινοβολία -γ είναι ηλεκτροµαγνητική
Διαβάστε περισσότεραp T cosθ B Γ. Τσιπολίτης K - + p K - + p p slow high ionisation Κατά τον ιονισμό το εκπεμπόμενο μ e θα έχει κινητική ενέργεια : 0 T T max
δ rays Κατά τον ιονισμό το εκπεμπόμενο μ e θα έχει κινητική ενέργεια : 0TT max q, p -ray με κινητική ενέργεια T e και ορμή p e παράγεται σε μια γωνία cosθ Te p p T e max max όπου p max η ορμή ενός e με
Διαβάστε περισσότεραΔ. Σαμψωνίδης & Κ.Κορδάς. Ανιχνευτές : Μάθημα 2β Μέτρηση ορμής σωματιδίου
Επταχυντές - Ανιχνευτές Δ. Σαμψωνίδης & Κ.Κορδάς Ανιχνευτές : Μάθημα 2β Μέτρηση ορμής σωματιδίου Κώστας Κορδάς Αριστοτέλειο Πανεπιστήμιο Θεσσαλονίκης Επιταχυντές & Ανιχνευτές 8ου εξαμήνου, Α.Π.Θ, 7 Απριλίου
Διαβάστε περισσότεραP = E /c. p γ = E /c. (p) 2 = (p γ ) 2 + (p ) 2-2 p γ p cosθ E γ. (pc) (E γ ) (E ) 2E γ E cosθ E m c Eγ
Σκέδαση Compton Το φαινόμενο Compton περιγράφει ργρ τη σκέδαση ενός φωτονίου από ένα ελεύθερο ατομικό ηλεκτρόνιο: γ + e γ + e. To φωτόνιο δεν εξαφανίζεται μετά τη σκέδαση αλλά αλλάζει κατεύθυνση και ενέργεια.
Διαβάστε περισσότεραΦυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων ΙΙ (8ου εξαμήνου) Μάθημα 3: (Ανιχνευτές,) Κινηματική και Μονάδες
Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων ΙΙ (8ου εξαμήνου) Μάθημα 3: (Ανιχνευτές,) Κινηματική και Μονάδες Λέκτορας Κώστας Κορδάς Αριστοτέλειο Πανεπιστήμιο Θεσσαλονίκης Στοιχειώδη ΙΙ, Αριστοτέλειο Παν. Θ/νίκης, 1
Διαβάστε περισσότεραΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ ΗΛΕΚΤΡΟΜΑΓΝΗΤΙΚΗΣ ΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΑΣ ΜΕ ΤΗΝ ΥΛΗ
ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ ΗΛΕΚΤΡΟΜΑΓΝΗΤΙΚΗΣ ΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΑΣ ΜΕ ΤΗΝ ΥΛΗ Η σχέση της σ κάθε τρόπου απορρόφησης φωτονίων-γ από το νερό συναρτήσει της ενέργειας των φωτονίων φαίνεται στο σχήμα: ΑΠΟΤΕΛΕΣΜΑΤΑ ΤΗΣ ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗΣ
Διαβάστε περισσότεραδ-ray με κινητική ενέργεια T e και ορμή p e παράγεται σε μια γωνία Θ q, p
δ rays Κατά τον ιονισμό το εκπεμπόμενο θα έχει κινητική ενέργεια : 0 T T max q, p δ-ray με κινητική ενέργεια T και ορμή p παράγεται σε μια γωνία Θ T p cosθ = p T max max όπου p max η ορμή ενός με τη μέγιστη
Διαβάστε περισσότεραΦυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων ΙΙ (8ου εξαμήνου) Χ. Πετρίδου, Κ. Κορδάς. Μάθημα 2β: Πειράματα-Ανιχνευτές
Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων ΙΙ (8ου εξαμήνου) Χ. Πετρίδου, Κ. Κορδάς Μάθημα 2β: Πειράματα-Ανιχνευτές Λέκτορας Κώστας Κορδάς Αριστοτέλειο Πανεπιστήμιο Θεσσαλονίκης Στοιχειώδη ΙΙ, Αριστοτέλειο Παν. Θ/νίκης,
Διαβάστε περισσότεραΦυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων ΙΙ (8ου εξαμήνου)
Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων ΙΙ (8ου εξαμήνου) Μάθημα 2β: Πειράματα-Ανιχνευτές (α' μέρος) Λέκτορας Κώστας Κορδάς Αριστοτέλειο Πανεπιστήμιο Θεσσαλονίκης Στοιχειώδη ΙΙ, Αριστοτέλειο Παν. Θ/νίκης, 9 Μαρτίου
Διαβάστε περισσότεραΔ. Σαμψωνίδης & Κ.Κορδάς. Ανιχνευτές : Μάθημα 2 Αλληλεπίδραση ακτινοβολίας με την ύλη.
Επταχυντές - Ανιχνευτές Δ. Σαμψωνίδης & Κ.Κορδάς Ανιχνευτές : Μάθημα 2 Αλληλεπίδραση ακτινοβολίας με την ύλη. Κώστας Κορδάς Αριστοτέλειο Πανεπιστήμιο Θεσσαλονίκης Επιταχυντές & Ανιχνευτές 8ου εξαμήνου,
Διαβάστε περισσότεραΑΡΧΕΣ ΜΕΤΡΗΣΗΣ ΠΥΡΗΝΙΚΗΣ ΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΑΣ
ΑΡΧΕΣ ΜΕΤΡΗΣΗΣ ΠΥΡΗΝΙΚΗΣ ΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΑΣ 1. ΧΡΗΣΕΙΣ ΚΑΙ ΠΛΕΟΝΕΚΤΗΜΑΤΑ ΡΑΔΙΟΝΟΥΚΛΙΔΙΩΝ 2. ΠΡΟΪΟΝΤΑ ΡΑΔΙΕΝΕΡΓΟΥ ΔΙΑΣΠΑΣΗΣ 3. ΠΡΟΕΛΕΥΣΗ ΚΑΙ ΙΔΙΟΤΗΤΕΣ ΤΩΝ ΑΚΤΙΝΩΝ-γ 4. ΑΝΙΧΝΕΥΣΗ ΑΚΤΙΝΩΝ-γ (ΑΝΟΡΓΑΝΟΙ ΚΡΥΣΤΑΛΛΙΚΟΙ
Διαβάστε περισσότεραΦυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων ΙΙ (8ου εξαμήνου) Μάθημα 4: Σκέδαση αδρονίων. Λέκτορας Κώστας Κορδάς
Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων ΙΙ (8ου εξαμήνου) Μάθημα 4: Σκέδαση αδρονίων Λέκτορας Κώστας Κορδάς Αριστοτέλειο Πανεπιστήμ ιο Θεσσαλονίκης Στοιχειώδη ΙΙ, Αριστοτέλειο Παν. Θ/νίκης, 22 Μαρτίου 2010 Τι θα
Διαβάστε περισσότεραΜάθημα 5 - Πυρηνική 1) Ειδη διασπάσεων και Νόμος ραδιενεργών διασπάσεων 2) αλφα, 3) βητα, 4) γαμμα
ΦΥΕ 40 Κβαντική Φυσική Μάθημα 5 - Πυρηνική 1) Ειδη διασπάσεων και Νόμος ραδιενεργών διασπάσεων 2) αλφα, 3) βητα, 4) γαμμα Μαθημα 5.1 - διασπάσεις Λέκτορας Κώστας Κορδάς Αριστοτέλειο Πανεπιστήμιο Θεσσαλονίκης
Διαβάστε περισσότεραΒΙΟΦΥΣΙΚΗ. Αλληλεπίδραση ιοντίζουσας ακτινοβολίας και ύλης.
ΒΙΟΦΥΣΙΚΗ Αλληλεπίδραση ιοντίζουσας ακτινοβολίας και ύλης http://eclass.uoa.gr/courses/md73/ Ε. Παντελής Επικ. Καθηγητής, Εργαστήριο Ιατρικής Φυσικής, Ιατρική Σχολή Αθηνών. Εργαστήριο προσομοίωσης 10-746
Διαβάστε περισσότεραΜάθημα 4 Mέγεθος πυρήνα
Πυρηνική Φυσική και Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων (5ου εξαμήνου, χειμερινό 2017-18) Τμήμα T2: Κ. Κορδάς & Δ. Σαμψωνίδης Μάθημα 4 Mέγεθος πυρήνα Κώστας Κορδάς Αριστοτέλειο Πανεπιστήμιο Θεσσαλονίκης Πυρηνική
Διαβάστε περισσότεραΚ.Κορδάς. Ανιχνευτές : Μάθημα 2 Αλληλεπίδραση ακτινοβολίας με την ύλη.
Επταχυντές - Ανιχνευτές Κ.Κορδάς Ανιχνευτές : Μάθημα 2 Αλληλεπίδραση ακτινοβολίας με την ύλη. Κώστας Κορδάς Αριστοτέλειο Πανεπιστήμιο Θεσσαλονίκης Επιταχυντές & Ανιχνευτές 8ου εξαμήνου, Α.Π.Θ Τι θα συζητήσουμε
Διαβάστε περισσότεραΑνακλώμενο ηλεκτρόνιο KE = E γ - E γ = E mc 2
Σκέδαση Compton Το φαινόμενο Compton περιγράφει τη σκέδαση ενός φωτονίου από ένα ελεύθερο ατομικό ηλεκτρόνιο: γ + γ +. To φωτόνιο δεν εξαφανίζεται μετά τη σκέδαση αλλά αλλάζει κατεύθυνση και ενέργεια.
Διαβάστε περισσότεραΓ ΤΑΞΗ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΚΑΙ ΕΠΑΛ (ΟΜΑΔΑ Β )
ΘΕΜΑ Α ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙΔΑΣ Γ ΤΑΞΗ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΚΑΙ ΕΠΑΛ (ΟΜΑΔΑ Β ) ΚΥΡΙΑΚΗ 13/04/2014 - ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙΔΩΝ: ΔΕΚΑΤΡΕΙΣ (13) ΟΔΗΓΙΕΣ ΑΥΤΟΔΙΟΡΘΩΣΗΣ Στις ερωτήσεις Α1
Διαβάστε περισσότεραΕ ι σ α γ ω γ ή στo Εργαστήριο Πυρηνικής Φυσικής
Ε ι σ α γ ω γ ή στo Εργαστήριο Πυρηνικής Φυσικής Γενικές Πληροφορίες - I ιστοσελίδα μαθήματος http://eclass.uoa.gr Κωδικός μαθήματος στο eclass PHYS211 Γενικές Πληροφορίες - II χώρος άσκησης Εργαστήριο
Διαβάστε περισσότεραΜάθημα 2 α) QUIZ στην τάξη. Ενεργός διατομή β) Μέγεθος του πυρήνα γ) Μάζα πυρήνα, ενέργεια σύνδεσης, έλλειμα μάζας
Σοιχεία Πυρηνικής Φυσικής και Στοιχειωδών Σωματιδίων (5ου εξαμήνου, χειμερινό 2011-12) Τμήμα G3: Κ. Κορδάς & Χ. Πετρίδου Μάθημα 2 α) QUIZ στην τάξη. Ενεργός διατομή β) Μέγεθος του πυρήνα γ) Μάζα πυρήνα,
Διαβάστε περισσότεραΑΡΧΗ 2ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ Γ ΤΑΞΗ
ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΕΣ ΑΠΟΛΥΤΗΡΙΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Σ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΕΝΙΑΙΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΤΡΙΤΗ 5 ΙΟΥΛΙΟΥ 2005 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙ ΩΝ: ΕΠΤΑ (7) ΘΕΜΑ 1 ο Στις ερωτήσεις 1-4 να
Διαβάστε περισσότεραΜάθημα 2 α) QUIZ. Ενεργός διατομή β) Μέγεθος του πυρήνα γ) Μάζα πυρήνα, ενέργεια σύνδεσης, έλλειμα μάζας
Σοιχεία Πυρηνικής Φυσικής και Στοιχειωδών Σωματιδίων (5ου εξαμήνου, χειμερινό 2012-13) Τμήμα G3: Κ. Κορδάς & Χ. Πετρίδου Μάθημα 2 α) QUIZ. Ενεργός διατομή β) Μέγεθος του πυρήνα γ) Μάζα πυρήνα, ενέργεια
Διαβάστε περισσότεραΠΥΡΗΝΙΚΗ ΙΑΤΡΙΚΗ ΚΑΙ ΤΟΜΟΓΡΑΦΙΑ SPECT
ΠΥΡΗΝΙΚΗ ΙΑΤΡΙΚΗ ΚΑΙ ΤΟΜΟΓΡΑΦΙΑ SPECT ΚΑΘΗΓΗΤΗΣ Δ. ΚΟΥΤΣΟΥΡΗΣ Εισαγωγή Πυρηνική Ιατρική: διαγνωστικές και θεραπευτικές διαδικασίες που απαιτούν την εισαγωγή ραδιενέργειας στον οργανισμό με ενδοφλέβια ένεση,
Διαβάστε περισσότεραλ Ε Πχ. Ένα σωματίδιο α έχει φορτίο +2 όταν επιταχυνθεί από μια διαφορά Για ακτίνες Χ ή ακτινοβολία γ έχουμε συχνότητα
Μονάδες Ενέργειας 1 ev = 1,602 10-19 J 1 fj(= 10-15 J) = 6,241 10 3 ev Πχ. Ένα σωματίδιο α έχει φορτίο +2 όταν επιταχυνθεί από μια διαφορά δυναμικού 1000 V αποκτά ενέργεια 2 kev Για ακτίνες Χ ή ακτινοβολία
Διαβάστε περισσότεραΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ Α
ΘΕΜΑ ο ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ Α Α Ποιο φαινόμενο ονομάζεται διασκεδασμός του φωτός; Πώς εξαρτάται ο δείκτης διάθλασης ενός οπτικού μέσου από το μήκος κύματος; Β Στις παρακάτω ερωτήσεις πολλαπλής
Διαβάστε περισσότερα1. ΦΥΣΙΚΕΣ ΑΡΧΕΣ IONTIZOYΣΑΣ ΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΑΣ (ΑΚΤΙΝΕΣ Χ γ) Εργαστήριο Ιατρικής Φυσικής Παν/μιο Αθηνών
1. ΦΥΣΙΚΕΣ ΑΡΧΕΣ IONTIZOYΣΑΣ ΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΑΣ (ΑΚΤΙΝΕΣ Χ γ) IONTIZOYΣΑ ΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΑ (ΑΚΤΙΝΕΣ Χ γ) ΑΚΤΙΝΕΣ Χ-γ: Είναι ιοντίζουσα ηλεκτρομαγνητική ακτινοβολία με ενέργειες φωτονίων από λίγα kev έως πολλά MeV.
Διαβάστε περισσότεραΤαχέα (μεγάλης ενέργειας) νετρόνια (fast neutrons): Τα ταχέα νετρόνια μπορούν να προκαλέσουν ελαστικές
Νετρόνια Τα νετρόνια (n) είναι αφόρτιστα σωματίδια, απαιτείται πυρηνική αλλ/ση ώστε να μεταφερθεί ενέργεια στο υλικό (απορροφητή). Η πιθανότητα αλλ/σης (ενεργός διατομή, σ) εξαρτάται σε μεγάλο βαθμό από
Διαβάστε περισσότεραΝετρίνα υπερ-υψηλών ενεργειών UHE
Νετρίνα υπερ-υψηλών ενεργειών UHE Πλεονεκτήματα των μετρήσεων με νετρίνα: Διεισδυτικά,μπορούν να διασχίσουν τα κοσμικά νέφη. Για ένεργειες E ν > 5*10 14 ev, οι ακτίνες γ σκεδάζονται στο CMΒ, E ν >10 13
Διαβάστε περισσότεραΜάθημα 5 α) Μέγεθος του πυρήνα β) Μάζα πυρήνα, ενέργεια σύνδεσης, έλλειμα μάζας γ) Ασκήσεις σετ #2 - εκφωνήσεις
Σοιχεία Πυρηνικής Φυσικής και Στοιχειωδών Σωματιδίων 5ο εξάμηνο 2018-19 Τμήμα T3: Χ. Πετρίδου Μάθημα 5 α) Μέγεθος του πυρήνα β) Μάζα πυρήνα, ενέργεια σύνδεσης, έλλειμα μάζας γ) Ασκήσεις σετ #2 - εκφωνήσεις
Διαβάστε περισσότεραΔΗΜΟΚΡΙΤΕΙΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΡΑΚΗΣ ΠΟΛΥΤΕΧΝΙΚΗ ΣΧΟΛΗ ΤΜΗΜΑ ΗΛΕΚΤΡΟΛΟΓΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ & ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΥΠΟΛΟΓΙΣΤΩΝ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΠΥΡΗΝΙΚΗΣ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΑΣ
ΔΗΜΟΚΡΙΤΕΙΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΡΑΚΗΣ ΠΟΛΥΤΕΧΝΙΚΗ ΣΧΟΛΗ ΤΜΗΜΑ ΗΛΕΚΤΡΟΛΟΓΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ & ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΥΠΟΛΟΓΙΣΤΩΝ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΠΥΡΗΝΙΚΗΣ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΑΣ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΑΚΗ ΑΣΚΗΣΗ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΑΚΗ ΑΣΚΗΣΗ ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑ ΑΚΤΙΝΩΝ-γ 1.
Διαβάστε περισσότεραΣΗΜΕΙΩΣΕΙΣ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟΥ ΥΓΕΙΟΦΥΣΙΚΗΣ
ΕΘΝΙΚΟ & ΚΑΠΟΔΙΣΤΡΙΑΚΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΑΘΗΝΩΝ Τμήμα Φυσικής ΣΗΜΕΙΩΣΕΙΣ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟΥ ΥΓΕΙΟΦΥΣΙΚΗΣ Θεόδωρος Μερτζιμέκης ΑΘΗΝΑ 2016 2 Εισαγωγή Είναι γνωστό ότι όλα τα υλικά στοιχεία στη φύση δημιουργούνται από
Διαβάστε περισσότεραΦυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων ΙΙ (8ου εξαμήνου)
Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων ΙΙ (8ου εξαμήνου) Μάθημα 3: Πειράματα-Ανιχνευτές (β' μέρος) Λέκτορας Κώστας Κορδάς Αριστοτέλειο Πανεπιστήμιο Θεσσαλονίκης Στοιχειώδη ΙΙ, Αριστοτέλειο Παν. Θ/νίκης, 16 Μαρτίου
Διαβάστε περισσότεραΜΕΡΟΣ 2 ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΜΕ ΑΝΙΧΝΕΥΤΕΣ ΣΠΙΝΘΗΡΙΣΜΩΝ
ΜΕΡΟΣ 2 ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΜΕ ΑΝΙΧΝΕΥΤΕΣ ΣΠΙΝΘΗΡΙΣΜΩΝ 1. ΕΙΣΑΓΩΓΗ Οι σπινθηριστές ήταν από τα πρώτα όργανα που χρησιμοποιήθηκαν για την ανίχνευση της ραδιενέργειας, χρησιμοποιούνται δε ευρέως έως και σήμερα. Η λειτουργία
Διαβάστε περισσότεραΑπορρόφηση ακτινοβολίας-β από την ύλη
ΑΣΚΗΣΗ 3 Απορρόφηση ακτινοβολίας-β από την ύλη 1. Εισαγωγή Η β-διάσπαση είναι το συλλογικό όνοµα τριών φαινοµένων, στα οποία εκπέµπονται ηλεκτρόνια και ποζιτρόνια υψηλής ενέργειας ή πραγµατοποιείται σύλληψη
Διαβάστε περισσότεραδ. εξαρτάται µόνο από το υλικό του οπτικού µέσου. Μονάδες 4
ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΕΣ ΑΠΟΛΥΤΗΡΙΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Σ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΕΝΙΑΙΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΕΥΤΕΡΑ 7 ΙΟΥΛΙΟΥ 2003 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙ ΩΝ: ΕΞΙ (6) ΘΕΜΑ 1ο Στις ερωτήσεις 1-5 να
Διαβάστε περισσότεραΜάθημα 3α Ενεργός διατομή και μέση ελεύθερη διαδρομή
Στοιχειώδη Σωμάτια ΙΙ (8ου εξαμήνου, εαρινό 2011-12) Χ. Πετρίδου & Κ. Κορδάς Μάθημα 3α Ενεργός διατομή και μέση ελεύθερη διαδρομή Λέκτορας Κώστας Κορδάς Αριστοτέλειο Πανεπιστήμιο Θεσσαλονίκης Στοιχειώδη
Διαβάστε περισσότεραΜάθημα 4 Mέγεθος πυρήνα
Πυρηνική Φυσική και Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων (5ου εξαμήνου, χειμερινό 2016-17) Τμήμα T3: Κ. Κορδάς & Χ. Πετρίδου Μάθημα 4 Mέγεθος πυρήνα Κώστας Κορδάς Αριστοτέλειο Πανεπιστήμιο Θεσσαλονίκης Πυρηνική
Διαβάστε περισσότερα3. ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ ΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΑΣ KAI ΥΛΗ
3. ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ ΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΑΣ KAI ΥΛΗ Η ανίχνευση τόσο της σωματιδιακής όσο και της ηλεκτρομαγνητικής ακτινοβολίας βασίζεται στην αλληλεπίδρασή της με την ύλη. Η ευκολία ανίχνευσης εξαρτάται από τον βαθμό
Διαβάστε περισσότεραΘΕΜΑ 1 ο Στις ερωτήσεις 1-4 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό της ερώτησης και δίπλα το γράμμα, που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση.
ΑΡΧΗ ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ ΑΠΟΛΥΤΗΡΙΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Γ ΤΑΞΗΣ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΤΡΙΤΗ 22 MAIΟΥ 2007 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙ ΩΝ: ΕΠΤΑ (7) ΘΕΜΑ ο Στις ερωτήσεις -4 να γράψετε στο
Διαβάστε περισσότεραΘΕΜΑ 1 ο Στις ερωτήσεις 1-4 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό της ερώτησης και δίπλα το γράμμα, που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση. 1.
ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΘΕΜΑ 1 ο Στις ερωτήσεις 1-4 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό της ερώτησης και δίπλα το γράμμα, που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση 1 Η υπέρυθρη ακτινοβολία α συμμετέχει
Διαβάστε περισσότεραΟι ακτίνες Χ είναι ηλεκτροµαγνητική ακτινοβολία µε λ [10-9 -10-12 m] (ή 0,01-10Å) και ενέργεια φωτονίων kev.
Οι ακτίνες Χ είναι ηλεκτροµαγνητική ακτινοβολία µε λ [10-9 -10-12 m] (ή 0,01-10Å) και ενέργεια φωτονίων kev. To ορατό καταλαµβάνει ένα πολύ µικρό µέρος του ηλεκτροµαγνητικού φάσµατος: 1,6-3,2eV. Page 1
Διαβάστε περισσότεραΙατρική Φυσική. Π. Παπαγιάννης Εργαστήριο Ιατρικής Φυσικής, Ιατρική Σχολή Αθηνών Γραφείο
Ιατρική Φυσική Π. Παπαγιάννης Εργαστήριο Ιατρικής Φυσικής, Ιατρική Σχολή Αθηνών Γραφείο 21 210-746 2442 ppapagi@phys.uoa.gr PHYS215 Ιατρική Φυσική: Δοσιμετρία Ιοντίζουσας Ακτινοβολίας Βιολογικές επιδράσεις
Διαβάστε περισσότεραΆσκηση ATLAS Z path Τι θα μετρήσουμε σήμερα και πώς
Άσκηση ATLAS Z path Τι θα μετρήσουμε σήμερα και πώς Εργαστήριο Πυρηνικής ΙΙ, 8ου εξαμήνου Κώστας Κορδάς Αριστοτέλειο Πανεπιστήμιο Θεσσαλονίκης To LHC και ο ανιχνευτής ATLAS LHC ~100 m κάτω από το έδαφος,
Διαβάστε περισσότεραΓ ΤΑΞΗ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΚΑΙ ΕΠΑΛ (ΟΜΑΔΑ Β )
ΘΕΜ ΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙΔΣ Γ ΤΞΗ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΚΙ ΕΠΛ (ΟΜΔ Β ) ΚΥΡΙΚΗ 13/04/2014 - ΕΞΕΤΖΟΜΕΝΟ ΜΘΗΜ: ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΙΔΕΙΣ ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙΔΩΝ: ΟΚΤΩ (8) ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ Στις ερωτήσεις 1 4 να γράψετε στο τετράδιο σας τον
Διαβάστε περισσότεραΕισαγωγη στους ανιχνευτες σωματιδιων στο CERN
Εισαγωγη στους ανιχνευτες σωματιδιων στο CERN...και ισως μερικες πιθανες ιδεες για τους μαθητες σας Προγραμμα Ελληνων καθηγητων, CERN 8-12/11/2015 Οι επιταχυντες 0.999999998C 0.999998C 0.91C 0.3C 0.993C
Διαβάστε περισσότεραΣΗΜΕΙΩΣΕΙΣ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟΥ ΥΓΕΙΟΦΥΣΙΚΗΣ
ΕΘΝΙΚΟ & ΚΑΠΟΔΙΣΤΡΙΑΚΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΑΘΗΝΩΝ Τμήμα Φυσικής ΣΗΜΕΙΩΣΕΙΣ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟΥ ΥΓΕΙΟΦΥΣΙΚΗΣ Θεόδωρος Μερτζιμέκης tmertzi@phys.uoa.gr ΑΘΗΝΑ 2018 2 Εισαγωγή Είναι γνωστό ότι όλα τα υλικά στοιχεία στη φύση
Διαβάστε περισσότεραΔιάσπαση σωµατιδίων. = m C 2 + p 2 = m C 2 + E B 2! m B E C = (E B = (E C. p B. , p), p C. ,- p) = (m A , 0) p A = E B. + m C 2 + E B 2! m B.
πριν: µετά: Διάσπαση σωµατιδίων p A = (m A, 0) p B = (E B, p), p C = (E C,- p) E C = m C + p = m C + E B! m B m A = E B + m C + E B! m B " ( m A! E ) B = m C + E B! m B " m A! m A E B = m C! m B " E B
Διαβάστε περισσότεραΠΡΟΤΥΠΟ ΛΥΚΕΙΟ ΕΥΑΓΓΕΛΙΚΗΣ ΣΧΟΛΗΣ ΣΜΥΡΝΗΣ
ΠΡΟΤΥΠΟ ΛΥΚΕΙΟ ΕΥΑΓΓΕΛΙΚΗΣ ΣΧΟΛΗΣ ΣΜΥΡΝΗΣ ΕΠΙΛΟΓΗ ΘΕΜΑΤΩΝ ΑΠΟ ΤΗΝ ΤΡΑΠΕΖΑ ΘΕΜΑΤΩΝ «Δ ΘΕΜΑΤΑ ΑΤΟΜΙΚΕΣ ΘΕΩΡΙΕΣ» ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ Β ΛΥΚΕΙΟΥ Χ. Δ. ΦΑΝΙΔΗΣ ΣΧΟΛΙΚΟ ΕΤΟΣ 2014-2015 1. ΘΕΜΑ Δ Ένα άτομο
Διαβάστε περισσότεραΑπώλεια Ενέργειας λόγω Ιονισμού
Απώλεια Ενέργειας λόγω Ιονισμού Τύπος Bethe-Bloh β=υ/, z ο ατομικός αριθμός του υλικού, ενώ το I εξαρτάται απ την ενέργεια ιονισμού του ατόμου. Απώλειες ενέργειας φορτισμένων σωματιδίων Ιονισμός Σχετικιστική
Διαβάστε περισσότεραΓενικές Πληροφορίες - I. Εισαγωγή στo Εργαστήριο Πυρηνικής Φυσικής. Γενικές Πληροφορίες - II. Εργαστήριο Κορμού ΙΙ. ιστοσελίδα μαθήματος
Θεόδωρος Μερτζιμέκης tmertzi@phys.uoa.gr @tmertzi Εισαγωγή στo Εργαστήριο Πυρηνικής Φυσικής Γενικές Πληροφορίες - I ιστοσελίδα μαθήματος http://eclass.uoa.gr/courses/phys211 Γενικές Πληροφορίες - II Εργαστήριο
Διαβάστε περισσότεραΠρόοδος µαθήµατος «οµικής και Χηµικής Ανάλυσης Υλικών» Χρόνος εξέτασης: 3 ώρες
21 Οκτωβρίου 2009 Πρόοδος µαθήµατος «οµικής και Χηµικής Ανάλυσης Υλικών» Χρόνος εξέτασης: 3 ώρες 1) α. Ποια είναι η διαφορά µεταξύ της ιονίζουσας και της µη ιονίζουσας ακτινοβολίας; β. Ποιες είναι οι γνωστότερες
Διαβάστε περισσότεραΘΕΜΑ 1 ο Στις ερωτήσεις 1-4 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό της ερώτησης και δίπλα το γράμμα, που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση.
ΑΡΧΗ ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ ΑΠΟΛΥΤΗΡΙΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Γ ΤΑΞΗΣ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΤΡΙΤΗ 22 MAIΟΥ 2007 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙ ΩΝ: ΕΠΤΑ (7) ΘΕΜΑ ο Στις ερωτήσεις -4 να γράψετε στο
Διαβάστε περισσότεραΤο ατομικό πρότυπο του Βohr μπορεί να περιγράψει το γραμμικό φάσμα των στοιχείων α. Α και Β β. Β και Γ γ. μόνο του Α δ. μόνο του Β.
ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ 01 ΘΕΜΑ Α Στις ερωτήσεις Α1-Α3 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό της ερώτησης και δίπλα το γράμμα που αντιστοιχεί στη φράση η οποία συμπληρώνει σωστά
Διαβάστε περισσότεραHY 673 - Ιατρική Απεικόνιση. Στέλιος Ορφανουδάκης Κώστας Μαριάς. Σημειώσεις II: Πυρηνική Ιατρική
HY 673 - Ιατρική Απεικόνιση Στέλιος Ορφανουδάκης Κώστας Μαριάς Σημειώσεις II: Πυρηνική Ιατρική Σεπτέμβριος 2003-Φεβρουάριος 2004 Πυρηνική Ιατρική Εισαγωγή Η Πυρηνική Ιατρική είναι κλάδος της ιατρικής που
Διαβάστε περισσότεραΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ 2012 ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ
ΘΕΜΑ Α ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ 01 ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ Στις ερωτήσεις Α1-Α να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό της ερώτησης και δίπλα το γράµµα που αντιστοιχεί στη φράση η οποία συµπληρώνει σωστά την ηµιτελή
Διαβάστε περισσότεραΦΥΣΙΚΗ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΤΡΙΤΗ 22 MAIΟΥ 2007 ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ
ΘΕΜΑ 1 o ΦΥΣΙΚΗ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΤΡΙΤΗ 22 MAIΟΥ 2007 ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ Στις ερωτήσεις 1-4 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό της ερώτησης και δίπλα το γράµµα, που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση.
Διαβάστε περισσότεραΘΕΜΑΤΑ ΚΑΙ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΠΑΝΕΛΛΑΔΙΚΩΝ ΕΞΕΤΑΣΕΩΝ 2012
ΘΕΜΑΤΑ ΚΑΙ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΠΑΝΕΛΛΑΔΙΚΩΝ ΕΞΕΤΑΣΕΩΝ 01 ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΘΕΜΑ Α Στις ερωτήσεις Α1-Α3 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό της ερώτησης και δίπλα το γράμμα που αντιστοιχεί στη φράση η οποία
Διαβάστε περισσότεραΜάθημα 2 α) Μέγεθος του πυρήνα β) Μάζα πυρήνα, ενέργεια σύνδεσης, έλλειμα μάζας γ) Ασκήσεις σετ #2 - εκφωνήσεις
Σοιχεία Πυρηνικής Φυσικής και Στοιχειωδών Σωματιδίων 5ο εξάμηνο 2013-14 Τμήμα T3: Κ. Κορδάς & Χ. Πετρίδου Μάθημα 2 α) Μέγεθος του πυρήνα β) Μάζα πυρήνα, ενέργεια σύνδεσης, έλλειμα μάζας γ) Ασκήσεις σετ
Διαβάστε περισσότεραΠΑΝΕΛΛΗΝΙΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Γ ΤΑΞΗΣ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΤΕΤΑΡΤΗ 23 MAΪΟΥ 2012 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙ ΩΝ: ΕΞΙ
ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ Γ ΗΜΕΡΗΣΙΩΝ ΠΑΝΕΛΛΗΝΙΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Γ ΤΑΞΗΣ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΤΕΤΑΡΤΗ 3 MAΪΟΥ 01 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙ ΩΝ: ΕΞΙ (6) ΘΕΜΑ Α Στις ερωτήσεις Α1-Α3 να
Διαβάστε περισσότεραΘΕΜΑ Α. Ι. Οδηγία: Στις ερωτήσεις 1-4 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό της ερώτησης και δίπλα το γράμμα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση.
ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΠΡΟΣΟΜΟΙΩΣΗΣ ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΘΕΜΑ Α Ι. Οδηγία: Στις ερωτήσεις 1-4 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό της ερώτησης και δίπλα το γράμμα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση. 1. Αν θέλουμε
Διαβάστε περισσότεραΑΠΟΛΥΤΗΡΙΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Δ ΤΑΞΗΣ ΕΣΠΕΡΙΝΟΥ ΕΝΙΑΙΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΠΑΡΑΣΚΕΥΗ 23 ΜΑΪΟΥ 2003 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ : ΦΥΣΙΚΗ
ΑΠΟΛΥΤΗΡΙΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Δ ΤΑΞΗΣ ΕΣΠΕΡΙΝΟΥ ΕΝΙΑΙΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΠΑΡΑΣΚΕΥΗ 23 ΜΑΪΟΥ 2003 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ : ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΜΑ 1ο Στις ημιτελείς προτάσεις 1.1 έως 1.4 να γράψετε στο τετράδιό σας τον
Διαβάστε περισσότερα1. ΤΟΜΟΓΡΑΦΙΚΗ ΑΠΕΙΚΟΝΙΣΗ ΜΕ ΙΣΟΤΟΠΑ ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ ΙΟΝΤΙΖΟΥΣΩΝ ΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΩΝ
1. ΤΟΜΟΓΡΑΦΙΚΗ ΑΠΕΙΚΟΝΙΣΗ ΜΕ ΙΣΟΤΟΠΑ 1 x y 1. γ-κάµερα ή Κύκλωµα Πύλης Αναλυτής Ύψους Παλµών z κάµερα Anger (H. Anger, Berkeley, 1958) Λογικό Κύκλωµα Θέσης ιάταξη Φωτοπολλαπλασιαστών Μολύβδινη Θωράκιση
Διαβάστε περισσότεραΘέµατα Φυσικής Γενικής Παιδείας Γ Λυκείου 2000
Θέµατα Φυσικής Γενικής Παιδείας Γ Λυκείου 2 ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ Ζήτηµα 1ο Στις ερωτήσεις 1-5 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό της ερώτησης και δίπλα το γράµµα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση. 1. Σύµφωνα
Διαβάστε περισσότεραΗΛΕΚΤΡΟΜΑΓΝΗΤΙΚΑ ΚΥΜΑΤΑ
ΗΛΕΚΤΡΟΜΑΓΝΗΤΙΚΑ ΚΥΜΑΤΑ Συζευγμένα ηλεκτρικά και μαγνητικά πεδία τα οποία κινούνται με την ταχύτητα του φωτός και παρουσιάζουν τυπική κυματική συμπεριφορά Αν τα φορτία ταλαντώνονται περιοδικά οι διαταραχές
Διαβάστε περισσότεραΤο φως διαδίδεται σε όλα τα οπτικά υλικά μέσα με ταχύτητα περίπου 3x10 8 m/s.
Κεφάλαιο 1 Το Φως Το φως διαδίδεται σε όλα τα οπτικά υλικά μέσα με ταχύτητα περίπου 3x10 8 m/s. Το φως διαδίδεται στο κενό με ταχύτητα περίπου 3x10 8 m/s. 3 Η ταχύτητα του φωτός μικραίνει, όταν το φως
Διαβάστε περισσότεραα. φ 1. β. φ 2. γ. φ 3. δ. φ 4. Μονάδες 5
ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΕΣ ΑΠΟΛΥΤΗΡΙΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ ΤΑΞΗΣ ΕΣΠΕΡΙΝΟΥ ΕΝΙΑΙΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΠΑΡΑΣΚΕΥΗ 1 ΙΟΥΛΙΟΥ 2005 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ: ΦΥΣΙΚΗ ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙ ΩΝ: ΕΠΤΑ (7) ΘΕΜΑ 1ο Στις ημιτελείς
Διαβάστε περισσότεραΜΑΘΗΜΑ / ΤΑΞΗ: ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ/Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΣΕΙΡΑ: ΘΕΡΙΝΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ:
ΜΑΘΗΜΑ / ΤΑΞΗ: ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ/Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΣΕΙΡΑ: ΘΕΡΙΝΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ: 10-11-2013 ΘΕΜΑ Α Οδηγία: Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό καθεμιάς από τις παρακάτω ερωτήσεις Α1-Α4 και δίπλα
Διαβάστε περισσότεραΜΑΘΗΜΑ / ΤΑΞΗ : ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ / Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΣΕΙΡΑ: ΘΕΡΙΝΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ: 10/11/2013
ΜΑΘΗΜΑ / ΤΑΞΗ : ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ / Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΣΕΙΡΑ: ΘΕΡΙΝΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ: 10/11/2013 ΘΕΜΑ Α Οδηγία: Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό καθεμιάς από τις παρακάτω ερωτήσεις Α1-Α4 και δίπλα το γράμμα
Διαβάστε περισσότεραΒΑΣΙΚΕΣ ΑΡΧΕΣ ΚΑΙ ΟΡΙΣΜΟΙ ΤΗΣ ΡΑ ΙΟΧΗΜΕΙΑΣ
ΒΑΣΙΚΕΣ ΑΡΧΕΣ ΚΑΙ ΟΡΙΣΜΟΙ ΤΗΣ ΡΑ ΙΟΧΗΜΕΙΑΣ Ατοµικός αριθµός (Ζ): Μαζικός αριθµός (Α) : Ισότοπα : Ισοβαρή: Νοuκλίδιο: Ολικός αριθµός των πρωτονίων ενός πυρήνα. Χαρακτηρίζει το στοιχείο. Άθροισµα του αριθµού
Διαβάστε περισσότεραΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΕΣ ΑΠΟΛΥΤΗΡΙΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Γ ΤΑΞΗΣ ΕΝΙΑΙΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΤΡΙΤΗ 3 ΙΟΥΛΙΟΥ 2001 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ : ΦΥΣΙΚΗ
ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΕΣ ΑΠΟΛΥΤΗΡΙΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Σ ΕΝΙΑΙΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΤΡΙΤΗ 3 ΙΟΥΛΙΟΥ 2001 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ : ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΜΑ 1 ο Στις ερωτήσεις 1-4 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό της ερώτησης και
Διαβάστε περισσότεραΗ ακτινοβολία γ παράγεται από διεγερμένους πυρήνες κατά τη μετάπτωσή τους σε χαμηλότερα ενεργειακά επίπεδα.
Η/Μ ακτινοβολία ακτίνες γ Η ακτινοβολία γ παράγεται από διεγερμένους πυρήνες κατά τη μετάπτωσή τους σε χαμηλότερα ενεργειακά επίπεδα. Η/Μ ακτινοβολία ακτίνες γ Οι β διάσπαση είναι αργή διαδικασία με χρόνο
Διαβάστε περισσότεραΜελέτη της ακτινοβολίας γ µε τη βοήθεια απαριθµητή Geiger - Muller
ΑΠ1 Μελέτη της ακτινοβολίας γ µε τη βοήθεια απαριθµητή Geiger - Muller 1. Σκοπός Στην άσκηση αυτή γίνεται µελέτη της εξασθενήσεως της ακτινοβολίας γ (ραδιενεργός πηγή Co 60 ) µε την βοήθεια απαριθµητή
Διαβάστε περισσότεραΟΜΟΣΠΟΝ ΙΑ ΕΚΠΑΙ ΕΥΤΙΚΩΝ ΦΡΟΝΤΙΣΤΩΝ ΕΛΛΑ ΟΣ (Ο.Ε.Φ.Ε.) ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 2014
ΤΑΞΗ: ΜΑΘΗΜΑ: Γ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΦΥΣΙΚΗ / ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΘΕΜΑ Α Ηµεροµηνία: Κυριακή 13 Απριλίου 2014 ιάρκεια Εξέτασης: 3 ώρες ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ 1. ύο µονοχρωµατικές ακτινοβολίες Α και Β µε µήκη κύµατος στο κενό
Διαβάστε περισσότεραΘέµατα Φυσικής Γενικής Παιδείας Γ Λυκείου 2000
Ζήτηµα 1ο Θέµατα Φυσικής Γενικής Παιδείας Γ Λυκείου 2 Στις ερωτήσεις 1-5 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό της ερώτησης και δίπλα το γράµµα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση. 1. Σύµφωνα µε το πρότυπο
Διαβάστε περισσότεραI. ΜΕΤΡΗΣΗ ΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΑΣ ΥΠΟΒΑΘΡΟΥ ΘΩΡΑΚΙΣΗ ΤΟΥ ΑΝΙΧΝΕΥΤΗ
I. ΜΕΤΡΗΣΗ ΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΑΣ ΥΠΟΒΑΘΡΟΥ ΘΩΡΑΚΙΣΗ ΤΟΥ ΑΝΙΧΝΕΥΤΗ Α. Ακτινοβολία υποβάθρου (Background radiation) Εξαιτίας της κοσµικής ακτινοβολίας που βοµβαρδίζει συνεχώς την ατµόσφαιρα της γης και της ύπαρξης
Διαβάστε περισσότεραQ2-1. Πού βρίσκεται το νετρίνο; (10 μονάδες) Theory. Μέρος A. Η Φυσική του Ανιχνευτή ATLAS (4.0 μονάδες) Greek (Greece)
Πού βρίσκεται το νετρίνο; (10 μονάδες) Q2-1 Κατά τη σύγκρουση δύο πρωτονίων σε πολύ υψηλές ενέργειες μέσα στο Μεγάλο Ανιχνευτή Αδρονίων (Large Hadron Collider ή LHC), παράγεται ένα πλήθος σωματιδίων, όπως
Διαβάστε περισσότεραΜια εισαγωγή στις Ακτίνες Χ. Πηγές ακτίνων Χ Φάσματα ακτίνων Χ O νόμος του Moseley Εξασθένηση ακτινοβολίας ακτίνων Χ
Μια εισαγωγή στις Ακτίνες Χ Πηγές ακτίνων Χ Φάσματα ακτίνων Χ O νόμος του Moseley Εξασθένηση ακτινοβολίας ακτίνων Χ Πειράματα Φυσικής: Ακτινοβολία Ακτίνων Χ Πηγές Ακτίνων Χ Οι ακτίνες Χ ή ακτίνες Roetge,
Διαβάστε περισσότεραΜάθημα 1 α) Ύλη, τρόπος διαβάσματος και εξέτασης β) Εισαγωγή στο αντικείμενο γ) Πείραμα Rutherford, μονάδες, χρόνος ζωής ενεργός διατομή και ορισμοί
Σοιχεία Πυρηνικής Φυσικής και Στοιχειωδών Σωματιδίων (5ου εξαμήνου, χειμερινό 2011-12) Τμήμα D3: Κ. Κορδάς & Χ. Πετρίδου Μάθημα 1 α) Ύλη, τρόπος διαβάσματος και εξέτασης β) Εισαγωγή στο αντικείμενο γ)
Διαβάστε περισσότεραΕΜΒΕΛΕΙΑ ΦΟΡΤΙΣΜΕΝΩΝ ΣΩΜΑΤΙΔΙΩΝ
ΜΒΛΙΑ ΦΟΡΤΙΣΜΝΩΝ ΣΩΜΑΤΙΔΙΩΝ μβέλεια είδος (φορτίο, μάζα) & ενέρεια Φ.Σ. μβέλεια πυκνότητα, Ζ & Α του Α.Μ. μβέλεια σωματιδίων-α 1. Κινούνται σε ευθεία ραμμή μέσα στο Α.Μ.. Στα στερεά και υρά μικρότερη εμβέλεια
Διαβάστε περισσότεραείναι τα μήκη κύματος του φωτός αυτού στα δύο υλικά αντίστοιχα, τότε: γ. 1 Β) Να δικαιολογήσετε την επιλογή σας.
Β.1 Μονοχρωματικό φως, που διαδίδεται στον αέρα, εισέρχεται ταυτόχρονα σε δύο οπτικά υλικά του ίδιου πάχους d κάθετα στην επιφάνειά τους, όπως φαίνεται στο σχήμα. Οι χρόνοι διάδοσης του φωτός στα δύο υλικά
Διαβάστε περισσότεραΦΥΣΙΚΗ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ 2007 ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ
ΦΥΣΙΚΗ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΙ ΕΙΣ 007 ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ ΘΕΜ 1o Στις ερωτήσεις 1- να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό της ερώτησης και δίπλα το γράµµα, που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση. 1. Η υπέρυθρη ακτινοβολία
Διαβάστε περισσότεραΕισαγωγη στους ανιχνευτες σωματιδιων στο CERN
Εισαγωγη στους ανιχνευτες σωματιδιων στο CERN...και ισως μερικες πιθανες ιδεες για τους μαθητες σας Προγραμμα Ελληνων καθηγητων, CERN 18-21/04/2016 Οι επιταχυντες στο CERN: αναπαραγουν σε καθωρισμενο χωρο
Διαβάστε περισσότεραΠηγές Πηγές Ταχέων Ηλεκτρονίων internal conversion internal conversion
Πηγές Ταχέων Ηλεκτρονίων internal conversion Ένας πυρήνας σε διεγερμένη κατάσταση (πχ μετα από β-διάσπαση) που για διάφορους λόγους δεν μπορεί να διασπασθεί μέσω εκπομπής γ ακτινοβολίας. Η ενέργεια διέγερσης
Διαβάστε περισσότεραΦυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων ΙΙ (8ου εξαμήνου) Μάθημα 1γ: Επιταχυντές (α' μέρος) Λέκτορας Κώστας Κορδάς
Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων ΙΙ (8ου εξαμήνου) Μάθημα 1γ: Επιταχυντές (α' μέρος) Λέκτορας Κώστας Κορδάς Αριστοτέλειο Πανεπιστήμ ιο Θεσσαλονίκης Στοιχειώδη ΙΙ, Αριστοτέλειο Παν. Θ/νίκης, 23 Φεβρουαρίου
Διαβάστε περισσότεραΚ.Κορδάς. Ανιχνευτές : Μάθημα 3 - Μέτρηση ορμής σωματιδίου - Ταυτοπίηση σωματιδίων
Επταχυντές - Ανιχνευτές Κ.Κορδάς Ανιχνευτές : Μάθημα 3 - Μέτρηση ορμής σωματιδίου - Ταυτοπίηση σωματιδίων Κώστας Κορδάς Αριστοτέλειο Πανεπιστήμιο Θεσσαλονίκης Επιταχυντές & Ανιχνευτές 8ου εξαμήνου, Α.Π.Θ
Διαβάστε περισσότεραΜονάδες Η θεωρία των κβάντα:
ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΕΣ ΑΠΟΛΥΤΗΡΙΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΠΑΡΑΣΚΕΥΗ 29 ΙΟΥΝΙΟΥ 2007 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙ ΩΝ: ΕΠΤΑ (7) ΘΕΜΑ 1ο Στις ερωτήσεις 1-4
Διαβάστε περισσότεραΑΠΟΛΥΤΗΡΙΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ ΤΑΞΗΣ ΕΣΠΕΡΙΝΟΥ ΕΝΙΑΙΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΠΑΡΑΣΚΕΥΗ 23 ΜΑΪΟΥ 2003 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ: ΦΥΣΙΚΗ ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙ ΩΝ: ΕΞΙ (6)
ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ ΑΠΟΛΥΤΗΡΙΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ ΤΑΞΗΣ ΕΣΠΕΡΙΝΟΥ ΕΝΙΑΙΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΠΑΡΑΣΚΕΥΗ 23 ΜΑΪΟΥ 2003 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ: ΦΥΣΙΚΗ ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙ ΩΝ: ΕΞΙ (6) ΘΕΜΑ 1ο Στις ηµιτελείς προτάσεις 1.1 έως
Διαβάστε περισσότεραΕισαγωγή στην Πυρηνική Φυσική και τα Στοιχειώδη Σωµάτια
στην Πυρηνική Φυσική και τα Στοιχειώδη Σωµάτια Περιεχόµενα Διαγράµµατα Feynman Δυνητικά σωµάτια Οι τρείς αλληλεπιδράσεις Ηλεκτροµαγνητισµός Ισχυρή Ασθενής Περίληψη Κ. Παπανικόλας, Ε. Στυλιάρης, Π. Σφήκας
Διαβάστε περισσότεραΜάθημα 3 Αυθόρητη διάσπαση και χρόνος ζωής, Σκεδάσεις και Ενεργός διατομή
Πυρηνική Φυσική και Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων (5ου εξαμήνου, χειμερινό 2016-17) Τμήμα T3: Κ. Κορδάς & Χ. Πετρίδου Μάθημα 3 Αυθόρητη διάσπαση και χρόνος ζωής, Σκεδάσεις και Ενεργός διατομή Κώστας Κορδάς
Διαβάστε περισσότεραΠΑΝΕΛΛΗΝΙΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Γ ΤΑΞΗΣ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΤΕΤΑΡΤΗ 23 MAΪΟΥ 2012 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙ ΩΝ: ΕΞΙ
ΑΡΧΗ ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ Γ ΗΜΕΡΗΣΙΩΝ ΠΑΝΕΛΛΗΝΙΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Γ ΤΑΞΗΣ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΤΕΤΑΡΤΗ MAΪΟΥ ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙ ΩΝ: ΕΞΙ (6) ΘΕΜΑ Α Στις ερωτήσεις Α-Α να γράψετε
Διαβάστε περισσότεραΣύγχρονη Φυσική 1, Διάλεξη 11, Τμήμα Φυσικής, Παν/μιο Ιωαννίνων. Επιλεγμένες εφαρμογές της Ειδικής Θεωρίας της Σχετικότητας
1 Επιλεγμένες εφαρμογές της Ειδικής Θεωρίας της Σχετικότητας Σκοπός της ενδέκατης διάλεξης: 08/11/12 Η παρουσίαση εφαρμογών της ειδικής θεωρίας της σχετικότητας σε φαινόμενα τα οποία παρατηρούνται στο
Διαβάστε περισσότεραΤΕΛΟΣ 1ΗΣ ΑΠΟ 5 ΣΕΛΙΔΕΣ
ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙΔΑΣ Γ ΤΑΞΗ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΚΑΙ ΕΠΑΛ (ΟΜΑΔΑ Β ) ΚΥΡΙΑΚΗ 05/0/2015 - ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙΔΩΝ: ΠΕΝΤΕ (5) ΘΕΜΑ Α Να γράψετε στο τετράδιο σας τον αριθμό καθεμιάς
Διαβάστε περισσότεραΙΑΤΡΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ eclass: MED808 Π. Παπαγιάννης
ΙΑΤΡΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ eclass: MED808 Π. Παπαγιάννης Επικ. Καθηγητής, Εργαστήριο Ιατρικής Φυσικής, Ιατρική Σχολή Αθηνών. Γραφείο 21 210-746 2442 ppapagi@phys.uoa.gr Αλ/δραση Ιοντίζουσας H/M Ακτινοβολίας -Ύλης
Διαβάστε περισσότεραΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΠΥΡΗΝΙΚΗΣ 2 ΕΡΓΑΣΙΑ : ΜΕΛΕΤΗ ΤΟΥ ΣΥΣΤΗΜΑΤΟΣ ΣΚΑΝΔΑΛΙΣΜΟΥ
ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΠΥΡΗΝΙΚΗΣ 2 ΕΡΓΑΣΙΑ : ΜΕΛΕΤΗ ΤΟΥ ΣΥΣΤΗΜΑΤΟΣ ΣΚΑΝΔΑΛΙΣΜΟΥ Κετικίδης Αλέξανδρος ΑΕΜ : 13299 31/3/14 Διδάσκων : κ. Ελευθεριάδης Περίληψη Στο πείραμα αυτό μελετήσαμε ένα σύστημα σκανδαλισμού δυο
Διαβάστε περισσότερα