Απώλεια Ενέργειας λόγω Ιονισμού

Transcript

1 Απώλεια Ενέργειας λόγω Ιονισμού Τύπος Bethe-Bloh β=υ/, z ο ατομικός αριθμός του υλικού, ενώ το I εξαρτάται απ την ενέργεια ιονισμού του ατόμου.

2 Απώλειες ενέργειας φορτισμένων σωματιδίων Ιονισμός Σχετικιστική αύξηση Ελάχιστος ιονισμός Στις χαμηλές ταχύτητες γ<, ο ιονισμός εξαρτάται από τον χρόνο περάσματος του σωματιδίου από το άτομο. Στις σχετικιστικές ταχύτητες αυξάνονται οι συνιστώσες του ηλεκτρικού πεδίου οι κάθετες προς την κίνηση και αντίστοιχα ο όγκος που ιονίζεται.στη συνέχεια λόγω πόλωσης σταθεροποιείται η απώλεια ενέργειας περίπου στα MeV/g m

3 Πειραματική μέτρηση d/dx σε αναλογικό θάλαμο αερίου

4 Πολλαπλή σκέδαση (multiple sattering) Μήκος ακτινοβολίας X 0

5 Ακτινοβολία πέδησης (bremstralung) Η ακτινοβολία πέδησης εκπέμπεται κατά την επιτάχυνση του ηλεκτρονίου από το ηλεκτρικό πεδίο του πυρήνα. To φάσμα εκπομπής είναι συνεχές. Το ολοκλήρωμα για όλα τα μήκη κύματος, δίνεται από : Χρησιμοποιώντας το μήκος ακτινοβολίας η σχέση απλοποιείται σε:

6 Μήκος ακτινοβολίας Σε προσέγγιση: Για ένωση ή μίγμα:

7 Ακτινοβολία Πέδησης για μιόνια

8 Δίδυμη Γένεση. Μια ακτίνα γ με ενέργεια μεγαλύτερη από μάζες ηλεκτρονίου,δημιουργεί ένα ζευγάρι e + e -. Η διαδικασία γίνεται στο ηλεκτρικό πεδίο ενός πυρήνα για διατήρηση της ορμής. Η διαδικασία συνδέεται με την ακτινοβολία πέδης αν μεταφέρουμε το ηλεκτρόνιο στο δεξί μέρος της αντίδρασης. (γίνεται ποζιτρόνιο και εξέρχεται από την κορυφή της αντίδρασης.) Η μέση απόσταση που διανύει το φωτόνιο μέχρι τη δημιουργία, ονομάζεται μήκος μετατροπής. Το μήκος εξαρτάται από την ενέργεια αλλά για υψηλές ενέργειες γίνεται ίσο με 9/7 Χ 0.

9 Διατομή για δίδυμη γένεση Διαφορική διατομή για δίδυμη γένεση. x=/k. η μεταφορά ορμής στο ζεύγος, k η ενέργεια του φωτονίου. Μετά την ολοκλήρωση, η ενεργός διατομή στο όριο υψηλής ενέργειας.

10 Ακτινοβολία Cerenkov n β 1 / n Thr m 1 β Υπολογισμός ενέργειας κατωφλίου e - m = 0,51 MeV T = 1 MeV μ - m = 106 MeV T = 4.3 GeV

11 Ακτινοβολία Cerenkov n x N H L n x N Ο αριθμός των φωτονίων που εκπέμπονται είναι αντιστρόφως ανάλογος του μήκους κύματος. Δηλαδή έχουμε περισσότερα στο υπεριώδες ιώδες και μπλε. Συνήθως το υπεριώδες απορροφάται από το υλικό και ανιχνεύουμε κυρίως το μπλε

12

13 Ατμοσφαιρική φωταύγεια Ένα μέρος της ενέργειας που χάνεται λόγω ιονισμού, μετατρέπεται σε φωτόνια του ορατού φάσματος. Προέρχονται από την αποδιέγερση των ατόμων του αζώτου και τα μήκη κύματος εκπέμπονται στην περιοχή nm. Η εκπομπή των φωτονίων είναι ισότροπη προς όλες τις κατευθύνσεις. Εκπέμπονται περίπου 4,5 φωτόνια ανά μέτρο. Ο απιθμός των τροχιών σε ένα καταιονισμό υψηλής ενέργειας είναι μεγαλύτερος από 10 6 είναι δυνατή η ανίχνευση των καταιονισμών.

14 Φορτισμένο σωματίδιο κινείται στην ύλη με σχετικιστική ταχύτητα. Η απόδειξη των μετασχηματισμών του Η.Μ. πεδίου είναι αρκετά προχωρημένη και αντιστοιχεί στην ύλη του Η.Μ. ΙΙ. Θα δώσουμε μια «γεωμετρική» ερμηνεία που γίνεται εύκολα κατανοητή. Στην κλασική περιγραφή του Ηλεκτρικού πεδίου χρησιμοποιούμε για την αναπαράσταση, τις δυναμικές γραμμές. Η ένταση του πεδίου αντιστοιχεί στην πυκνότητα των δυναμικών γραμμών.

15 Παρατηρητής που κινείται μαζί με το φορτίο Ο αδρανειακός παρατηρητής που κινείται μαζί με το φορτίο, «βλέπει» τις δυναμικές γραμμές να είναι ακτινικές και με σταθερή πυκνότητα σε κάθε κατεύθυνση. Αν θεωρήσει μια επιφάνεια ds η πυκνότητα των δυναμικών γραμμών θα είναι n=dn/ds. Προφανώς αν η επιφάνεια ds x είναι κάθετη στον άξονα x, ds x =ds x Όταν η ds y είναι κάθετη στον άξονα y, ds y =ds y /γ

16 Ακίνητος παρατηρητής Ο ακίνητος παρατηρητής βλέπει την επιφάνεια ds x =ds x γιατί οι πλευρές της είναι κάθετες στην κίνηση, ενώ την ds y =ds y /γ. Ο αριθμός των δυναμικών γραμμών είναι ο ίδιος και στα δύο συστήματα. Άρα η ένταση Ε x θα είναι ίση με την Ε x, ενώ η y =γε y. x y x γ y

17 Γεωμετρία Αν τα βέλη αντιστοιχούν στις δυναμικές γραμμές, η πυκνότητα τους αυξάνει γύρω από τον άξονα y και ελαττώνεται γύρω από τον άξονα x. Ο προηγούμενος συλλογισμός, δεν είναι απόδειξη για τον μετασχηματισμό των Η.Μ. πεδίων, αλλά περιγραφή του Ηλ. πεδίου, όπως το βλέπει ο παρατηρητής στο σύστημα εργαστηρίου. Το παραπάνω ισχύει όταν στο κινούμενο σύστημα, το μαγνητικό πεδίο είναι μηδέν.

18 Το πεδίο που βλέπει το ακίνητο ηλεκτρόνιο Στον υπολογισμό του ιονισμού και της σκέδασης, το ακίνητο ατομικό ηλεκτρόνιο, βλέπει το φορτισμένο σωματίδιο να κινείται με ταχύτητα υ πάνω στο άξονα x σε απόσταση r. Το ηλεκτρικό πεδίο έχει συνιστώσες : q 4πε 1 υ 0 y 1 z γ ( t ) x q( 1 υ 4πε ( x υt 0 ) ) Η απόσταση x στο σύστημα εργαστηρίου, αντιστοιχεί σε απόσταση x =γx στο σύστημα του κινούμενου φορτίου. Το ηλεκτρικό πεδίο για να φθάσει στη θέση x, χρειάζεται χρόνο t.

19 Σχετικιστικός Μετασχηματισμός Ηλεκτρικού και Μαγνητικού Πεδίου 1 1 υ B υ υ B υ y z z z y y x x 1 1 υ υ B B υ υ B B B B y z z z y y x x

20 Κινούμενο φορτίο υ υ B B B z z y y x x z y x Στο σύστημα του φορτίου, το μαγνητικό πεδίο είναι μηδέν. Άρα στο σύστημα εργαστηρίου, η διαμήκης συνιστώσα του ηλεκτρικού πεδίου διατηρεί την τιμή της, ενώ η εγκάρσιες πολλαπλασιάζονται με γ

21 Υπολογισμός με μετασχηματισμό Lorentz έστω S το σύστημα εργαστηρίου και S το σύστημα του σωματιδίου. Θεωρούμε ότι τη στιγμή t=t =0, x=x =0. Στο S το διάνυσμα θέσης του ακίνητου ηλεκτρονίου είναι r =(- υt,0,b). Στο σύστημα S, το ηλεκτρικό πεδίο είναι ακτινικά συμμετρικό.

22 r b πε ze sinθ r πε ze r x πε ze osθ r πε ze z x ) t / υx t γ( t b υt r ) ) ( γυt ( b πε zeb ) ) ( γυt ( b πε ) ze( γυt z x

23 Χρησιμοποιώντας τον αντίστροφο μετασχηματισμό Lorentz: B x y x x γ( y B z ) B B 0 y z B x z y 4πε 4πε 0 4πε 0 ze γb ( b ( γυt 0 ze ( γυt ) ( b ( γυt ) ) ) ze γυb ( b ( γυt ) 3 ) 3 ) 3

24 Μορφή Ηλεκτρικού πεδίου Το ηλεκτρικό πεδίο που δημιουργεί κινούμενο φορτίο. b είναι η παράμετρος κρούσης. Από M. S. Longair Η αύξηση της εγκάρσιας συνιστώσας του Ηλεκτρικού Πεδίου, αυξάνει τον ιονισμό στην σχετικιστικές ταχύτητες.

25 Αλλαγές όταν το σωματίδιο κινείται σχετικιστικά. Το ηλεκτρικό πεδίο Ε^ που είναι κάθετο στην ταχύτητα, αυξάνεται κατά παράγοντα γ. Ο χρόνος «κρούσης» ελαττώνεται κατά παράγοντα 1/γ. Το ηλεκτρικό πεδίο Ε x είναι μικρότερο από το Ε z κατά παράγοντα 1/γ. Για πολύ μεγάλες ταχύτητες, υ, z = B y και συμπεριφέρεται σαν Ημ. κύμα.

26 Σκέδαση Compton Σχετικιστική K P KK PK K K K P KK PK )K K P ( K )K P ( K P PK K K m P P K PK P K PK P ω, î ω K ω, î ω K γ γ P γ γ P e k k 0 4 K P K P K P K P Ορμής 4 Διατήρηση Φωτόνιο m m v, m m v, Ηλεκτρόνιο e e e e (i)

27 k k υ υ α θ θ k k k υˆ i osθ υˆ î osθ î î a os ωω osa ωω KK ω γm υosθ ω γm PK e e ω γm ωυosθ γm PK e e

28 Αντικαθιστώντας στην (i) υπολογίζουμε: ω ω υ osθ 1 υ osθ 1 ω γm e os a 1

29 Σε πρώτη προσέγγιση αν υ=0, γ=1 ω ω Δλ λ ω 1 γm e 1 1 os a λ λ ω 1 λ m ω γm e e os a υ 1 osθ ω ω υ 1 osθ Δω osθ osθ ω υ 1 osθ

30 Αντίστροφη Σκέδαση Compton Είναι γνωστό το φαινόμενο Compton κατά τo οποίo ένα φωτόνιο σκεδάζεται σε ένα ατομικό ηλεκτρόνιο, μεταφέροντας ένα μέρος της ενέργειας του στο ηλεκτρόνιο. Εάν το ηλεκτρόνιο έχει μεγάλη κινητική ενέργεια συμβαίνει τον αντίστροφο φαινόμενο δηλαδή το φωτόνιο να κερδίσει ενέργεια. Για μία μετωπική κρούση, υπολογίζεται : Αν ηλεκτρόνιο με γ=1000 (510 MeV) σκεδαστεί με φωτόνιο ω 4 3 γ ω R.F. ν=10 9 Hz Ηz (UV) I.F ν=3x10 1 Hz 3x10 18 (x-ray) visual v=4x10 14 Hz 4x10 0 (γ 1,6 MeV) 0

31 Αντίστροφη Σκέδαση Compton Είναι γνωστό το φαινόμενο Compton κατά τo οποίo ένα φωτόνιο σκεδάζεται σε ένα ατομικό ηλεκτρόνιο, μεταφέροντας ένα μέρος της ενέργειας του στο ηλεκτρόνιο. Εάν το ηλεκτρόνιο έχει μεγάλη κινητική ενέργεια συμβαίνει τον αντίστροφο φαινόμενο δηλαδή το φωτόνιο να κερδίσει ενέργεια. Για μία μετωπική κρούση, υπολογίζεται : Αν ηλεκτρόνιο με γ=1000 (510 MeV) σκεδαστεί με φωτόνιο ω 4 3 R.F. ν=10 9 Hz Ηz (UV) γ I.F ν=3x10 1 Hz 3x10 18 (x-ray) ω visual v=4x10 14 Hz 4x10 0 (γ 1,6 MeV) 0

32 Αδρόνια

33 Διατομές σαν συνάρτηση της ενέργειας Κ.Μ.

34 Διατομή πρωτονίων αντιπρωτονίων

35 Διατομή + π π

36 Διατομή φωτονίων

37 Μοντέλο

38 Μεταβλητή x * x R μ T Μεταβλητές. Ορισμός Περιγραφή p p * * * * max p * s * s p T m Feynman x radial x transverse mass x lab =x L y η lab / lab(max) * μ Τ oshy -ln tan½θ = lab / beam rapidity pseudorapidity

39 λίγα για την πολλαπλότητα των δευτερογενών

40

41 Από το άρθρο: Charged-Partile Multipliity in Proton Proton Collisions Jan Fiete Grosse-Oetringhaus1, Klaus Reygers

42 Κατανομές δευτερογενών Αριθμός φορτισμένων για διαφορετικές ενέργειες CM Η πολλαπλότητα ελαττώνεται σημαντικά για μικρές τιμές του η Μικρή τιμή του η έχουν τα σωματίδια κοντά στη δέσμη.

43 Μέση πολλαπλότητα σαν συνάρτηση της Εν. CM

44 Ανελαστικότητα Κ (inelastiity) Το ποσοστό ενέργειας της δέσμης που πηγαίνει στα «θραύσματα» (fragmentation). Η υπόλοιπη πηγαίνει στo leading partile.