Περιεχόμενα ΠΡΟΛΟΓΟΣ... 5

Περιεχόμενα ΠΡΟΛΟΓΟΣ... 5 Κεφάλαιο 1 ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΑ ΔΙΑΝΥΣΜΑΤΑ...15 Βαθμωτό μέγεθος Διανυσματική ποσότητα Συνισταμένη Γραφική πρόσθεση διανυσμάτων (μέθοδος του πολύγωνου) Μέθοδος του παραλληλόγραμμου Αφαίρεση διανυσμάτων Τριγωνομετρικές συναρτήσεις Συνιστώσα ενός διανύσματος Μέθοδος των συνιστωσών για την πρόσθεση διανυσμάτων Μοναδιαία διανύσματα Μετατόπιση Κεφάλαιο 2 ΟΜΑΛΑ ΕΠΙΤΑΧΥΝΟΜΕΝΗ ΚΙΝΗΣΗ...26 Το μέτρο της ταχύτητας Ταχύτητα Επιτάχυνση Ομαλά επιταχυνόμενη κίνηση κατά μήκος μιας ευθείας Η κατεύθυνση είναι σημαντική Στιγμιαία ταχύτητα Γραφικές αναπαραστάσεις Επιτάχυνση λόγω της βαρύτητας Συνιστώσες ταχύτητας Προβλήματα βολών Κεφάλαιο 3 ΟΙ ΝΟΜΟΙ ΤΟΥ ΝΕΥΤΩΝΑ...40 Μάζα Πρότυπο χιλιόγραμμο Δύναμη Συνιστάμενη εξωτερική δύναμη Το Newton Ο πρώτος νόμος του Νεύτωνα Ο δεύτερος νόμος του Νεύτωνα Ο τρίτος νόμος του Νεύτωνα Ο νόμος της παγκόσμιας έλξης Βάρος Σχέση μεταξύ μάζας και βάρους Δύναμη εφελκυσμού Δύναμη τριβής Κάθετη δύναμη Συντελεστής τριβής ολίσθησης Συντελεστής στατικής τριβής Διαστατική ανάλυση Μαθηματικές πράξεις με μονάδες μέτρησης Κεφάλαιο 4 ΙΣΟΡΡΟΠΙΑ ΥΠΟ ΤΗΝ ΕΠΙΔΡΑΣΗ ΣΥΝΤΡΕΧΟΥΣΩΝ ΔΥΝΑΜΕΩΝ...59 Συντρέχουσες δυνάμεις Ισορροπία Η πρώτη συνθήκη ισορροπίας Μέθοδος επίλυσης προβλημάτων (συντρέχουσες δυνάμεις) Βάρος Εφελκυστική δύναμη Δύναμη τριβής Κάθετη δύναμη Κεφάλαιο 5 ΙΣΟΡΡΟΠΙΑ ΕΝΟΣ ΣΤΕΡΕΟΥ ΣΩΜΑΤΟΣ ΥΠΟ ΤΗΝ ΕΠΙΔΡΑΣΗ ΣΥΝΕΠΙΠΕΔΩΝ ΔΥΝΑΜΕΩΝ...68 Ροπή στρέψης ή ροπή Συνθήκες ισορροπίας Κέντρο βάρους Η θέση του άξονα περιστροφής 7

8 ΠΕΡΙΕΧΟΜΕΝΑ Κεφάλαιο 6 ΕΡΓΟ, ΕΝΕΡΓΕΙΑ, ΚΑΙ ΙΣΧΥΣ...81 Έργο Μονάδα έργου Ενέργεια Κινητική ενέργεια Βαρυτική δυναμική ενέργεια Το θεώρημα έργου-ενέργειας Διατήρηση της ενέργειας Ισχύς Κιλοβατώρα Κεφάλαιο 7 ΑΠΛΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ...92 Μηχανή Η έννοια του έργου Μηχανική ωφέλεια Απόδοση Κεφάλαιο 8 ΩΘΗΣΗ ΚΑΙ ΟΡΜΗ...99 Γραμμική ορμή Ώθηση Η ώθηση προκαλεί μεταβολή στην ορμή Διατήρηση της γραμμικής ορμής Κρούσεις και εκρήξεις Τέλεια ελαστική κρούση Συντελεστής αποκατάστασης Κέντρο μάζας Κεφάλαιο 9 ΓΩΝΙΑΚΗ ΚΙΝΗΣΗ ΣΕ ΕΝΑ ΕΠΙΠΕΔΟ...112 Γωνιακή μετατόπιση Γωνιακή ταχύτητα Γωνιακή επιτάχυνση Οι εξισώσεις της ομαλά επιταχυνόμενης γωνιακής κίνησης Σχέσεις μεταξύ γωνιακών και εφαπτομενικών ποσοτήτων Κεντρομόλος επιτάχυνση Κεντρομόλος δύναμη Κεφάλαιο 10 ΠΕΡΙΣΤΡΟΦΗ ΣΤΕΡΕΟΥ ΣΩΜΑΤΟΣ...123 Ροπή δύναμης Ροπή αδρανείας Ροπή και γωνιακή επιτάχυνση Κινητική ενέργεια περιστροφής Συνδυασμένη περιστροφή και μετατόπιση Έργο Ισχύς Στροφορμή Γωνιακή ώθηση Το θεώρημα των παράλληλων αξόνων Ανάλογες γραμμικές και γωνιακές ποσότητες Κεφάλαιο 11 ΑΠΛΗ ΑΡΜΟΝΙΚΗ ΚΙΝΗΣΗ ΚΑΙ ΕΛΑΤΗΡΙΑ...138 Περίοδος Συχνότητα Η γραφική παράσταση μιας ταλάντωσης Μετατόπιση Δύναμη επαναφοράς Απλή αρμονική κίνηση Σύστημα κατά Hooke Ελαστική δυναμική ενέργεια Ανταλλαγή ενέργειας Η ταχύτητα στην απλή αρμονική κίνηση Η επιτάχυνση στην απλή αρμονική κίνηση Κύκλος αναφοράς Περίοδος απλής αρμονικής κίνησης Η επιτάχυνση συναρτήσει της περιόδου t Aπλό εκκρεμές Aπλή αρμονική κίνηση Κεφάλαιο 12 ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΚΑΙ ΕΛΑΣΤΙΚΟΤΗΤΑ...149 Πυκνότητα μάζας Ειδική πυκνότητα Ελαστικότητα Τάση Ειδική επιμήκυνση Ελαστικό όριο Μέτρο του Young Μέτρο όγκου Μέτρο διάτμησης Κεφάλαιο 13 ΡΕΥΣΤΑ ΣΕ ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ ΗΡΕΜΙΑΣ...157 Μέση πίεση Κανονική ατμοσφαιρική πίεση Υδροστατική πίεση Αρχή του Πασκάλ Αρχή του Αρχιμήδη

ΠΕΡΙΕΧΟΜΕΝΑ 9 Κεφάλαιο 14 ΡΕΥΣΤΑ ΣΕ ΚΙΝΗΣΗ...168 Ροή ενός ρευστού Εξίσωση της συνέχειας Ρυθμός διάτμησης Ιξώδες Ο νόμος του Poiseuille Το έργο που παράγει ένα έμβολο Το έργο που παράγει μια πίεση Η εξίσωση του Bernoulli Το θεώρημα του Torricelli Αριθμός Reynolds Κεφάλαιο 15 ΘΕΡΜΙΚΗ ΔΙΑΣΤΟΛΗ...176 Θερμοκρασία Γραμμική διαστολή στερεών Διαστολή επιφάνειας Διαστολή όγκου Κεφάλαιο 16 ΙΔΑΝΙΚΑ ΑΕΡΙΑ...181 Ιδανικό (η τέλειο) αέριο Ένα γραμμομόριο (mole) μιας ουσίας Νόμος ιδανικών αερίων Οι ειδικές περιπτώσεις Απόλυτο μηδέν Οι πρότυπες συνθήκες ή πρότυπη θερμοκρασία και πίεση Ο νόμος των μερικών πιέσεων του Dalton Τα προβλήματα των ιδανικών αερίων Κεφάλαιο 17 ΚΙΝΗΤΙΚΗ ΘΕΩΡΙΑ...189 Κινητική θεωρία Αριθμός Avogadro Μάζα ενός μορίου Μέση μεταφορική κινητική ενέργεια Μέση τετραγωνική τιμή της ταχύτητας Απόλυτη θερμοκρασία Πίεση Μέση ελεύθερη διαδρομή Κεφάλαιο 18 ΠΟΣΟΤΗΤΕΣ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ...195 Θερμική ενέργεια Θερμότητα Ειδική θερμότητα Μετάδοση θερμότητας Θερμότητα τήξης Θερμότητα εξάτμισης Θερμότητα εξάχνωσης Προβλήματα θερμιδομετρίας Απόλυτη υγρασία Σχετική υγρασία Σημείο δρόσου Κεφάλαιο 19 ΜΕΤΑΔΟΣΗ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΣ...202 Μετάδοση ενέργειας Αγωγή θερμότητας Θερμική αντίσταση Μεταφορά θερμότητας Ακτινοβολία Κεφάλαιο 20 Ο ΠΡΩΤΟΣ ΝΟΜΟΣ ΤΗΣ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗΣ...207 Θερμότητα Εσωτερική ενέργεια Το έργο που παράγει ένα σύστημα Ο πρώτος νόμος της θερμοδυναμικής Ισοβαρής διαδικασία Ισόχωρη διαδικασία Ισόθερμη διαδικασία Διαβατική διαδικασία Ειδικές θερμότητες των αερίων Ο λόγος των ειδικών θερμοτήτων Το έργο σχετίζεται με το εμβαδόν Η απόδοση μιας θερμικής μηχανής Κεφάλαιο 21 ΕΝΤΡΟΠΙΑ ΚΑΙ Ο ΔΕΥΤΕΡΟΣ ΝΟΜΟΣ ΤΗΣ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗΣ...217 Ο δεύτερος νόμος της θερμοδυναμικής Η εντροπία Η εντροπία αποτελεί μέτρο της αταξίας Η πιθανότερη κατάσταση ενός συστήματος

10 ΠΕΡΙΕΧΟΜΕΝΑ Κεφάλαιο 22 ΚΥΜΑΤΙΚΗ ΚΙΝΗΣΗ...221 Τρέχον κύμα Ορολογία κυματικής Συμφασικές ταλαντώσεις Ταχύτητα εγκάρσιου κύματος Στάσιμα κύματα Συνθήκες συντονισμού Διαμήκη (συμπιεστικά) κύματα. Κεφάλαιο 23 ΗΧΟΣ...231 Ηχητικά κύματα Εξισώσεις της ταχύτητας του ήχου Η ταχύτητα του ήχου στον αέρα Ένταση Ακουστότητα Το επίπεδο της έντασης (ή της ακουστικότητας) Διακροτήματα Φαινόμενο Doppler Φαινόμενα συμβολής Κεφάλαιο 24 ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ COULOMB ΚΑΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΑ ΠΕΔΙΑ...240 Ο νόμος του Coulomb Κβαντισμός φορτίου Διατήρηση του φορτίου Η έννοια του δοκιμαστικού φορτίου Ηλεκτρικό πεδίο Ένταση ηλεκτρικού πεδίου Ηλεκτρικό πεδίο σημειακού φορτίου Αρχή της επαλληλίας Κεφάλαιο 25 ΔΥΝΑΜΙΚΟ ΚΑΙ ΧΩΡΗΤΙΚΟΤΗΤΑ...251 Διαφορά δυναμικού Απόλυτο δυναμικό Ηλεκτρική δυναμική ενέργεια Σχέση της διαφοράς δυναμικού v με την ένταση e Το ηλεκτρονιοβόλτ ως μονάδα ενέργειας Πυκνωτής Πυκνωτής παράλληλων πλακών Πυκνωτές συνδεδεμένοι παράλληλα και σε σειρά Ενέργεια που αποθηκεύεται σε έναν πυκνωτή Κεφάλαιο 26 ΡΕΥΜΑ, ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ, ΚΑΙ ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM...264 Ηλεκτρικό ρεύμα Μπαταρία Αντίσταση Ο νόμος του Ohm Μέτρηση της αντίστασης με αμπερόμετρο και βολτόμετρο Διάφορα δυναμικού Ειδική αντίσταση Μεταβολή της αντίστασης Μεταβολές δυναμικού Κεφάλαιο 27 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΙΣΧΥΣ...272 Ηλεκτρικό έργο Ηλεκτρική ισχύς Απώλεια ισχύος σε μια αντίσταση Η θερμική ενέργεια που παράγεται σε μια ωμική αντίσταση Μετατροπές μονάδων Κεφάλαιο 28 ΙΣΟΔΥΝΑΜΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΑΠΛΑ ΚΥΚΛΩΜΑΤΑ...276 Ωμικές αντιστάσεις συνδεδεμένες σε σειρά Ωμικές αντιστάσεις συνδεδεμένες παράλληλα Κεφάλαιο 29 ΟΙ ΝΟΜΟΙ ΤΟΥ KIRCHHOFF...289 Ο νόμος των κόμβων (ή των διακλαδώσεων) του Kirchhoff Ο νόμος των βρόχων (ή των κυκλωμάτων) του Kirchhoff Οι εξισώσεις που προκύπτουν από το νόμο των βρόχων Κεφάλαιο 30 ΔΥΝΑΜΕΙΣ ΣΕ ΜΑΓΝΗΤΙΚΑ ΠΕΔΙΑ...295 Μαγνητικό πεδίο Δυναμικές γραμμές μαγνητικού πεδίου Μαγνήτης Μαγνητικοί πόλοι Φορτίο που κινείται μέσω ενός μαγνητικού πεδίου Η κατεύθυνση της δύναμης Το μέγεθος της δύναμης Το μαγνητικό πεδίο σε ένα σημείο Ροπή που ασκείται σε ένα επίπεδο πηνίο

ΠΕΡΙΕΧΟΜΕΝΑ 11 Κεφάλαιο 31 ΠΗΓΕΣ ΜΑΓΝΗΤΙΚΩΝ ΠΕΔΙΩΝ...305 Δημιουργία μαγνητικών πεδίων Κατεύθυνση μαγνητικού πεδίου Σιδηρομαγνητικά υλικά Μαγνητική ροπή Το μαγνητικό πεδίο ενός στοιχειώδους ρεύματος Κεφάλαιο 32 ΗΕΔ ΕΠΑΓΩΓΗΣ ΜΑΓΝΗΤΙΚΗ ΡΟΗ...311 Μαγνητικά φαινόμενα της ύλης Δυναμικές γραμμές μαγνητικού πεδίου Μαγνητική ροή ΗΕΔ Ο νόμος του Faraday για την ΗΕΔ επαγωγής Ο νόμος του Lenz Κινητική ΗΕΔ Κεφάλαιο 33 ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΓΕΝΝΗΤΡΙΕΣ ΚΑΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΙ ΚΙΝΗΤΗΡΕΣ...320 Ηλεκτρικές γεννήτριες Ηλεκτρικοί κινητήρες Κεφάλαιο 34 ΑΥΤΕΠΑΓΩΓΗ ΣΤΑΘΕΡΕΣ ΧΡΟΝΟΥ R C ΚΑΙ R L...327 Αυτεπαγωγή Αμοιβαία επαγωγή Ενέργεια που αποθηκεύεται σε ένα επαγωγικό πηνίο Σταθερά χρόνου r-c Σταθερά χρόνου r-l Εκθετικές συναρτήσεις Κεφάλαιο 35 ΕΝΑΛΛΑΣΣΟΜΕΝΟ ΡΕΥΜΑ...335 ΗΕΔ που παράγεται από ένα πηνίο Μετρητές Παραγόμενη θερμική ενέργεια και απώλεια ισχύος Μορφές του νόμου του Ohm Φάση Εμπέδηση ή σύνθετη αντίσταση Το στρεφόμενο διάνυσμα Συντονισμός Απώλεια ισχύος Ο μετασχηματιστής Κεφάλαιο 36 ΑΝΑΚΛΑΣΗ ΤΟΥ ΦΩΤΟΣ...344 Η φύση του φωτός Ο νόμος της ανάκλασης Επίπεδα κάτοπτρα Σφαιρικά κάτοπτρα Εξίσωση κάτοπτρων Το μέγεθος του ειδώλου Κεφάλαιο 37 ΔΙΑΘΛΑΣΗ ΤΟΥ ΦΩΤΟΣ...351 Ταχύτητα του φωτός Δείκτης διάθλασης Διάθλαση Ο νόμος του Snell Κρίσιμη γωνία ολικής εσωτερικής ανάκλασης Πρίσματα Κεφάλαιο 38 ΛΕΠΤΟΙ ΦΑΚΟΙ...358 Είδη φακών Η σχέση μεταξύ αντικειμένου και ειδώλου Η εξίσωση των κατασκευαστών των φακών Ισχύς φακών Φακοί σε επαφή Κεφάλαιο 39 ΟΠΤΙΚΑ ΟΡΓΑΝΑ...364 Συνδυασμός λεπτών φακών Ο οφθαλμός Μεγεθυντικός φακός Μικροσκόπιο Τηλεσκόπιο

12 ΠΕΡΙΕΧΟΜΕΝΑ Κεφάλαιο 40 ΣΥΜΒΟΛΗ ΚΑΙ ΠΕΡΙΘΛΑΣΗ ΤΟΥ ΦΩΤΟΣ...371 Σύμφωνα κύματα Η σχετική φάση Φαινόμενα συμβολής Περίθλαση Περίθλαση απλής σχισμής Διακριτικό όριο Η εξίσωση του φράγματος περίθλασης Περίθλαση των ακτινών Χ Μήκος οπτικής διαδρομής Κεφάλαιο 41 ΣΧΕΤΙΚΟΤΗΤΑ...379 Σύστημα αναφοράς Ειδική θεωρία της σχετικότητας Σχετικιστική γραμμική ορμή Οριακή ταχύτητα Σχετικιστική ενέργεια Διαστολή του χρόνου Συγχρονισμός Συστολή του μήκους Τύπος πρόσθεσης ταχυτήτων Κεφάλαιο 42 ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΙ ΚΥΜΑΤΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ...387 Κβάντα ακτινοβολίας Φωτοηλεκτρικό φαινόμενο Ορμή φωτονίου Το φαινόμενο Compton Κύματα de Broglie Συντονισμός κυμάτων de Broglie Κβαντισμένες ενέργειες Κεφάλαιο 43 ΤΟ ΑΤΟΜΟ ΥΔΡΟΓΟΝΟΥ...395 Το άτομο υδρογόνου Οι τροχιές του ηλεκτρονίου Διαγράμματα ενεργειακών επιπέδων Εκπομπή φωτός Φασματικές γραμμές Η προέλευση των φασματικών σειρών Απορρόφηση του φωτός Κεφάλαιο 44 ΠΟΛΥΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑΚΑ ΑΤΟΜΑ...401 Ουδέτερο άτομο Κβαντικοί αριθμοί Η απαγορευτική αρχή του Pauli Κεφάλαιο 45 ΠΥΡΗΝΕΣ ΚΑΙ ΡΑΔΙΕΝΕΡΓΕΙΑ...404 Πυρήνας Πυρηνικό φορτίο και ατομικός αριθμός Μονάδα ατομικής μάζας Μαζικός αριθμός Ισότοπα Ενέργειες σύνδεσης Ραδιενέργεια Πυρηνικές εξισώσεις Κεφάλαιο 46 ΕΦΑΡΜΟΣΜΕΝΗ ΠΥΡΗΝΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ...414 Πυρηνική ενέργεια σύνδεσης Αντίδραση σχάσης Αντίδρασης σύντηξης Δόση ακτινοβολίας Δυναμικό βλάβης λόγω ακτινοβολίας Ενεργός δόση ακτινοβολίας Επιταχυντές υψηλής ενέργειας Η ορμή ενός σωματιδίου Παράρτημα Α Παράρτημα Β ΣΗΜΑΝΤΙΚΑ ΨΗΦΙΑ...422 ΑΠΑΡΑΙΤΗΤΕΣ ΓΝΩΣΕΙΣ ΤΡΙΓΩΝΟΜΕΤΡΙΑΣ...425 Παράρτημα Γ ΔΥΝΑΜΕΙΣ...429 Παράρτημα Δ ΛΟΓΑΡΙΘΜΟΙ...431 Παράρτημα Ε ΠΡΟΘΕΜΑΤΑ ΓΙΑ ΠΟΛΛΑΠΛΑΣΙΑ ΜΟΝΑΔΩΝ ΣΤΟ SI. ΤΟ ΕΛΛΗΝΙΚΟ ΑΛΦΑΒΗΤΟ...434

ΠΕΡΙΕΧΟΜΕΝΑ 13 Παράρτημα ΣΤ ΠΑΡΑΓΟΝΤΕΣ ΜΕΤΑΤΡΟΠΗΣ ΣΤΙΣ ΜΟΝΑΔΕΣ ΤΟΥ SI...435 Παράρτημα Ζ ΦΥΣΙΚΕΣ ΣΤΑΘΕΡΕΣ...436 Παράρτημα Η ΠΙΝΑΚΑΣ ΤΩΝ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ...437 ΓΛΩΣΣΑΡΙ...440 ΕΥΡΕΤΗΡΙΟ...446

Κεφάλαιο 24 Νόμος του Coulomb και ηλεκτρικά πεδία Ο ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ COULOMB: Υποθέτουμε ότι δύο σημειακά φορτία, q και q', βρίσκονται σε απόσταση r μεταξύ τους στο κενό. Αν τα φορτία q και q' έχουν το ίδιο πρόσημο, απωθούνται αν έχουν αντίθετα πρόσημα, τότε έλκονται. Η δύναμη που ασκεί κάθε φορτίο στο άλλο φορτίο ονομάζεται δύναμη Coulomb ή ηλεκτρική δύναμη και δίνεται από το Νόμο του Coulomb, (στο κενό) Στο σύστημα SI, οι αποστάσεις εκφράζονται σε μέτρα και οι δυνάμεις σε newton. Η μονάδα μέτρησης του φορτίου q στο σύστημα SI είναι το coulomb (C). Η σταθερά k στο Νόμο του coulomb έχει τιμή ή κατά προσέγγιση 9.0 10 9 N m 2 /C 2. Συχνά, η σταθερά k αντικαθίσταται με 1/4πε 0, όπου η ε 0 = 8.85 10 12 C 2 /N m 2 ονομάζεται διαπερατότητα 1 του κενού. Τότε, ο Νόμος του Coulomb γίνεται (στο κενό) Όταν το περιβάλλον μέσο δεν είναι το κενό, τότε οι δυνάμεις που δημιουργούν τα επαγόμενα φορτία στο υλικό μειώνουν τις δυνάμεις μεταξύ των σημειακών φορτίων. Αν το υλικό έχει διηλεκτρική σταθερά K, τότε η διαπερατότητα ε 0 στον τύπο που εκφράζει το Νόμο του Coulomb πρέπει να αντικατασταθεί με Kε 0 = ε, όπου ε είναι η διαπερατότητα του υλικού. Τότε, Για το κενό, K = 1 για τον αέρα, K = 1.000 6. Ο Νόμος του Coulomb μπορεί επίσης να εφαρμοστεί σε ομοιόμορφα σφαιρικά κελύφη ή σφαιρικά φορτία. Σε αυτή την περίπτωση, η απόσταση r μεταξύ των κέντρων των σφαιρών πρέπει να είναι μεγαλύτερη από το άθροισμα των ακτίνων τους. ΤΟ ΦΟΡΤΙΟ ΕΙΝΑΙ ΚΒΑΝΤΙΣΜΕΝΟ: Το μέγεθος του μικρότερου φορτίου που έχει ποτέ μετρηθεί συμβολίζεται με e (ονομάζεται κβάντο φορτίου), όπου e = 1.602 18 10 19 C. Όλα τα ελεύθερα φορτία, όσα μπορούν να απομονωθούν και να μετρηθούν, είναι ακέραια πολλαπλάσια του e. Το ηλεκτρόνιο έχει φορτίο e, ενώ το πρωτόνιο +e. Αν και υπάρχουν αρκετές ενδείξεις ότι τα κουάρκ μεταφέρουν φορτία μεγέθους e/3 και 2e/3, αυτά υφίστανται μόνο σε δεσμευμένα συστήματα, το καθαρό φορτίο των οποίων ισούται με ακέραιο πολλαπλάσιο του e. ΔΙΑΤΗΡΗΣΗ ΤΟΥ ΦΟΡΤΙΟΥ: Το αλγεβρικό άθροισμα όλων των φορτίων που υπάρχουν στο σύμπαν είναι σταθερό. Όταν δημιουργείται ένα σωματίδιο φορτίου +e, τότε δημιουργείται ταυτόχρονα και ένα γειτονικό φορτίο e. Όταν 1 Σ.τ.Μ. Είναι γνωστή και ως διηλεκτρική σταθερά του κενού ή απόλυτη διηλεκτρική σταθερά ή και (πολύ σπάνια) επιτρεπτότητα. 240

ΚΕΦ. 24] ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ COULOMB ΚΑΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΑ ΠΕΔΙΑ 241 ένα σωματίδιο με φορτίο +e εξαφανίζεται, τότε ένα γειτονικό σωματίδιο με φορτίο e εξαφανίζεται επίσης. Επομένως, το καθαρό φορτίο του σύμπαντος παραμένει σταθερό. Η ΕΝΝΟΙΑ ΤΟΥ ΔΟΚΙΜΑΣΤΙΚΟΥ ΦΟΡΤΙΟΥ: Δοκιμαστικό φορτίο είναι ένα πολύ μικρό φορτίο που μπορεί να χρησιμοποιηθεί για την πραγματοποίηση μετρήσεων σε ένα ηλεκτρικό σύστημα. Θεωρούμε ότι ένα τέτοιο φορτίο, το οποίο έχει πολύ μικρό ηλεκτρικό και φυσικό μέγεθος, έχει αμελητέα επίδραση στο περιβάλλον του. ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΠΕΔΙΟ: Σε ένα σημείο του χώρου λέμε ότι υπάρχει ηλεκτρικό πεδίο όταν ένα δοκιμαστικό φορτίο που έχει τοποθετηθεί εκεί, υφίσταται την επίδραση μιας ηλεκτρικής δύναμης. Η κατεύθυνση του ηλεκτρικού πεδίου σε αυτό το σημείο είναι ίδια με την κατεύθυνση της δύναμης που υφίσταται ένα θετικό δοκιμαστικό φορτίο που έχει τοποθετηθεί σε αυτό το σημείο. Αναπαριστούμε τα ηλεκτρικά πεδία με τις ηλεκτρικές δυναμικές γραμμές. Μια δυναμική γραμμή που διέρχεται από ένα σημείο έχει κατεύθυνση ίδια με εκείνη του ηλεκτρικού πεδίου σε αυτό το σημείο. Όπου οι γραμμές του πεδίου πλησιάζουν μεταξύ τους, το ηλεκτρικό πεδίο είναι μεγαλύτερο. Οι δυναμικές γραμμές εκπορεύονται από θετικά φορτία (επειδή ένα θετικό φορτίο απωθεί ένα θετικό δοκιμαστικό φορτίο) και κατευθύνονται προς αρνητικά φορτία (επειδή έλκουν το θετικό δοκιμαστικό φορτίο) 2. Η ΕΝΤΑΣΗ ΤΟΥ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ ( E ) σε ένα σημείο ισούται με τη δύναμη που υφίσταται ένα μοναδιαίο θετικό δοκιμαστικό φορτίο όταν τοποθετηθεί στο σημείο αυτό. Η ένταση του ηλεκτρικού πεδίου είναι διανυσματική ποσότητα καθώς ισούται με την ασκούμενη δύναμη ανά μονάδα φορτίου. Οι μονάδες της έντασης E είναι τα N/C ή τα V/m (δείτε το Κεφάλαιο 25). Αν τοποθετήσουμε ένα φορτίο q σε ένα σημείο όπου η ένταση του ηλεκτρικού πεδίου λόγω άλλων φορτίων είναι E, στο φορτίο θα ασκηθεί δύναμη F E η οποία δίνεται από τη σχέση Αν το φορτίο q είναι αρνητικό, τότε η δύναμη F E θα έχει κατεύθυνση αντίθετη από αυτή της έντασης E. ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΠΕΔΙΟ ΣΗΜΕΙΑΚΟΥ ΦΟΡΤΙΟΥ: Για να βρούμε την ένταση του πεδίου E (το προσημασμένο μέτρο της E ) που δημιουργεί ένα σημειακό φορτίο q, χρησιμοποιούμε το Νόμο του Coulomb. Αν τοποθετήσουμε ένα σημειακό φορτίο q' σε απόσταση r από το φορτίο q, τότε θα ασκηθεί σε αυτό μια δύναμη Αλλά αν τοποθετήσουμε ένα σημειακό φορτίο q' σε μια απόσταση όπου η ένταση του ηλεκτρικού πεδίου είναι E, τότε η δύναμη στο φορτίο q' είναι Συγκρίνοντας τις δύο εκφράσεις της δύναμης F E, διαπιστώνουμε ότι Αυτή είναι η ένταση του ηλεκτρικού πεδίου σε απόσταση r από ένα σημειακό φορτίο q. Η ίδια σχέση ισχύει και σε σημεία εκτός ενός πεπερασμένου σφαιρικού φορτίου q. Για θετικά φορτία q, η ένταση E είναι θετική και το διάνυσμα E κατευθύνεται ακτινικά προς τα έξω από το q για αρνητικά φορτία q, η ένταση E είναι αρνητική και το διάνυσμα E κατευθύνεται ακτινικά προς το κέντρο. 2 Σ.τ.Μ. Η εφαπτόμενη σε οποιοδήποτε σημείο μιας δυναμικής γραμμής δίνει τη διεύθυνση της έντασης Ε του πεδίου σε αυτό το σημείο. Το πλήθος των δυναμικών γραμμών ανά μονάδα εμβαδού μιας κάθετης στις γραμμές διατομής είναι ανάλογο του μέτρου της έντασης Ε.

242 ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ COULOMB ΚΑΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΑ ΠΕΔΙΑ [ΚΕΦ. 24 ΑΡΧΗ ΤΗΣ ΕΠΑΛΛΗΛΙΑΣ: Η δύναμη που υφίσταται ένα φορτίο εξαιτίας άλλων φορτίων ισούται με το διανυσματικό άθροισμα των δυνάμεων Coulomb που ασκούν σε αυτό τα υπόλοιπα φορτία. Παρόμοια, η ένταση E σε ένα σημείο εξαιτίας πολλών φορτίων ισούται με το διανυσματικό άθροισμα των εντάσεων των μεμονωμένων φορτίων. Λυμένα προβλήματα 24.1 Δύο νομίσματα βρίσκονται πάνω σε ένα τραπέζι σε απόσταση 1.5 m μεταξύ τους. Φέρουν τα ίδια φορτία. Πόσο μεγάλο, κατά προσέγγιση, είναι το φορτίο κάθε νομίσματος αν κάθε νόμισμα δέχεται μια δύναμη 2 N; Η διάμετρος κάθε νομίσματος είναι μικρή συγκριτικά με τη μεταξύ τους απόσταση που είναι 1.5 m. Μπορούμε επομένως να θεωρήσουμε τα νομίσματα ως σημειακά φορτία. Από το Νόμο του Coulomb, F E = (k/k)q 1 q 2 /r 2, έχουμε (η διηλεκτρική σταθερά K είναι κατά προσέγγιση 1.00) από όπου q = 2 10 5 C. 24.2 Λύστε πάλι το Πρόβλημα 24.1 αν τα νομίσματα βρίσκονται σε ένα μεγάλο κάδο με νερό σε απόσταση 1.5 m μεταξύ τους. Η διηλεκτρική σταθερά του νερού είναι περίπου 80. Από το Νόμο του Coulomb, όπου το K, η διηλεκτρική σταθερά, είναι τώρα 80. Άρα, 24.3 Ο πυρήνας του ηλίου έχει φορτίο +2e και του νέον +10e, όπου e είναι το κβάντο φορτίου, 1.60 10 19 C. Βρείτε την απωθητική δύναμη που ασκεί ο ένας πυρήνας στον άλλο όταν βρίσκονται σε απόσταση 3.0 nanometers (1 nm = 10 9 m). Υποθέστε ότι το σύστημα βρίσκεται στο κενό. Οι πυρήνες έχουν ακτίνα της τάξης των 10 15 m. Άρα, σε αυτή την περίπτωση, μπορούμε να τους θεωρήσουμε ως σημειακά φορτία. Τότε 24.4 Σύμφωνα με το μοντέλο του Bohr για το άτομο του υδρογόνου, ένα ηλεκτρόνιο (q = e) περιστρέφεται γύρω από ένα πρωτόνιο (q' = e) σε μια τροχιά ακτίνας 5.3 10 11 m. Η έλξη που ασκεί το πρωτόνιο στο ηλεκτρόνιο παρέχει την κεντρομόλο δύναμη που συγκρατεί το ηλεκτρόνιο στην τροχιά του. Βρείτε (α) τη δύναμη της ηλεκτρικής έλξης μεταξύ των σωματιδίων και (β) την ταχύτητα του ηλεκτρονίου. Η μάζα του ηλεκτρονίου είναι 9.1 10 31 kg. (α) (β) Η δύναμη που βρήκαμε στο ερώτημα (α) είναι η κεντρομόλος δύναμη, mυ 2 /r. Επομένως,

ΚΕΦ. 24] ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ COULOMB ΚΑΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΑ ΠΕΔΙΑ 243 από όπου 24.5 Τρία σημειακά φορτία τοποθετούνται στον άξονα x όπως φαίνεται στο Σχήμα 24-1. Βρείτε τη συνολική δύναμη στο φορτίο των 5μC εξαιτίας των δύο άλλων φορτίων. Επειδή τα αντίθετα φορτία έλκονται, οι δυνάμεις στο φορτίο των 5μC είναι όπως απεικονίζεται στο σχήμα. Τα μεγέθη των δυνάμεων F E3 και F E8 δίνονται από το Νόμο του Coulomb: Σχήμα 24-1 Σχήμα 24-2 Παρατηρούμε δύο πράγματα σχετικά με τους υπολογισμούς: (1) Πρέπει να χρησιμοποιήσουμε κατάλληλες μονάδες μέτρησης (coulomb και μέτρα). (2) Επειδή θέλουμε να υπολογίσουμε μόνο τα μεγέθη των δυνάμεων, δεν χρησιμοποιούμε τα πρόσημα των φορτίων. (Χρησιμοποιούμε δηλαδή τις απόλυτες τιμές τους.) Η κατεύθυνση κάθε δύναμης δίνεται από το διάγραμμα, το οποίο σχεδιάσαμε αφού εξετάσαμε την κατάσταση. Από το διάγραμμα, η συνισταμένη δύναμη στο κεντρικό φορτίο είναι και είναι προς την κατεύθυνση +x. 24.6 Βρείτε το λόγο της ηλεκτρικής δύναμης του Coulomb F E προς τη δύναμη της βαρύτητας F G μεταξύ δύο ηλεκτρονίων στο κενό. Από το Νόμο του Coulomb και το Νόμο της βαρύτητας του Νεύτωνα, Επομένως, και Παρατηρούμε ότι η ηλεκτρική δύναμη είναι πολύ μεγαλύτερη από τη δύναμη της βαρύτητας.

244 ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ COULOMB ΚΑΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΑ ΠΕΔΙΑ [ΚΕΦ. 24 24.7 Δύο όμοιες σφαίρες, μάζας 0.10 g η κάθε μία, φέρουν ταυτόσημα φορτία και είναι αναρτημένες από δύο νήματα ίσου μήκους, όπως απεικονίζεται στο Σχήμα 24-2. Στην κατάσταση ισορροπίας, λαμβάνουν τη θέση που φαίνεται στο σχήμα. Βρείτε το φορτίο κάθε σφαίρας. Θεωρήστε την αριστερή σφαίρα. Ισορροπεί υπό την επίδραση τριών δυνάμεων: (1) της εφελκυστικής δύναμης F T του νήματος (2) της δύναμης της βαρύτητας, και (3) της απώθησης Coulomb F E. Γράφοντας F x = 0 και F y = 0 για τη σφαίρα στα αριστερά, παίρνουμε και Από τη δεύτερη εξίσωση, Αντικαθιστώντας στην πρώτη εξίσωση έχουμε Αλλά αυτή είναι η δύναμη Coulomb, kqq'/r 2. Επομένως, από όπου q = 0.10 μc. 24.8 Τα φορτία που απεικονίζονται στο Σχήμα 24 3 είναι ακίνητα. Βρείτε τη δύναμη που ασκούν στο φορτίο των 4.0 μc τα δύο άλλα φορτία. Από το Νόμο του Coulomb έχουμε Σχήμα 24 3 Η συνισταμένη δύναμη στο φορτίο των 4.0 μc έχει συνιστώσες

ΚΕΦ. 24] ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ COULOMB ΚΑΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΑ ΠΕΔΙΑ 245 έτσι Η συνισταμένη δύναμη σχηματίζει γωνία tan 1 (0.45/3.9) = 7 με το θετικό άξονα των y, δηλαδή, θ = 97. 24.9 Δύο φορτία τοποθετούνται στον άξονα των x: +3.0 μc στο σημείο x = 0 και 5.0 μc στο σημείο x = 40 cm. Πού πρέπει να τοποθετηθεί ένα τρίτο φορτίο q ώστε η δύναμη που ασκείται σε αυτό να είναι μηδενική; Η κατάσταση απεικονίζεται στο Σχήμα 24-4. Γνωρίζουμε ότι το φορτίο q πρέπει να τοποθετηθεί κάπου στον άξονα των x. (Γιατί;) Υποθέτουμε ότι το φορτίο q είναι θετικό. Όταν τοποθετείται στο τμήμα BC, οι δύο δυνάμεις που ασκούνται σε αυτό έχουν ίδια κατεύθυνση και δεν μπορούν να εξουδετερωθούν. Όταν τοποθετείται δεξιά του σημείου C, η δύναμη έλξης που ασκεί το φορτίο των 5 μc είναι πάντοτε μεγαλύτερη από τη δύναμη απώθησης που ασκεί το φορτίο των +3 μc. Επομένως, η δύναμη στο q δεν μπορεί να είναι μηδενική σε αυτή την περιοχή. Μόνο στην περιοχή αριστερά του σημείου B μπορεί να συμβεί εξουδετέρωση. (Μπορείτε να δείξετε ότι αυτό ισχύει και όταν το q είναι αρνητικό;) Όταν το q βρίσκεται στη θέση που απεικονίζεται και η συνολική δύναμη που ασκείται σε αυτό ισούται με μηδέν, έ- χουμε F 3 = F 5. Έτσι, όταν οι αποστάσεις εκφράζονται σε μέτρα, Αφού απαλείψουμε τα q, k, και 10 6 C από κάθε πλευρά της εξίσωσης, πολλαπλασιάζουμε χιαστί για να πάρουμε Χρησιμοποιώντας τον τύπο της δευτεροβάθμιας εξίσωσης, βρίσκουμε και Άρα, έχουμε δύο τιμές για την απόσταση d : 1.4 m και 0.18 m. Η σωστή λύση είναι η πρώτη σύμφωνα με τη δεύτερη, το σημείο βρίσκεται στο διάστημα BC όπου οι δύο δυνάμεις έχουν το ίδιο μέγεθος αλλά δεν εξουδετερώνονται. Σχήμα 24-4 24.10 Υπολογίστε (α) το ηλεκτρικό πεδίο E στον αέρα σε απόσταση 30 cm από ένα σημειακό φορτίο q 1 = 5.0 10 9 C, (β) τη δύναμη που ασκείται σε ένα φορτίο q 2 = 4.0 10 10 C το οποίο απέχει 30 cm από το q 1 και (γ) η δύναμη που ασκείται σε ένα φορτίο q 3 = 4.0 10 10 C το οποίο απέχει 30 cm από το q 1 (το q 2 απουσιάζει). (α) (β) (γ) με κατεύθυνση απομάκρυνσης από το q 1. με κατεύθυνση απομάκρυνσης από το q 1. Η δύναμη αυτή κατευθύνεται προς το q 1.

246 ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ COULOMB ΚΑΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΑ ΠΕΔΙΑ [ΚΕΦ. 24 24.11 Για την κατάσταση που απεικονίζεται στο Σχήμα 24-5, βρείτε (α) την ένταση του ηλεκτρικού πεδίου E στο σημείο P, (β) τη δύναμη σε ένα φορτίο 4.0 10 8 C που βρίσκεται στο P, και (γ) το σημείο όπου η ένταση του ηλεκτρικού πεδίου είναι μηδέν (όταν απουσιάζει το φορτίο των 4.0 10 8 C). Σχήμα 24 5 (α) Ένα θετικό δοκιμαστικό φορτίο που βρίσκεται στο σημείο P απωθείται προς τα δεξιά από το θετικό φορτίο q 1 και έλκεται προς τα δεξιά από το αρνητικό φορτίο q 2. Επειδή τα διανύσματα έντασης E 1 και E 2 έχουν ίδια κατεύθυνση, μπορούμε να προσθέσουμε τα μέτρα τους για να πάρουμε το μέτρο της συνισταμένης έντασης του πεδίου: όπου r 1 = r 2 = 0.05 m και q 1 και q 2 είναι οι απόλυτες τιμές των q 1 και q 2. Επομένως, Με κατεύθυνση προς τα δεξιά. (β) Σε ένα φορτίο q που βρίσκεται στο σημείο P ασκείται δύναμη ίση με Eq. Επομένως, Το αρνητικό πρόσημο υποδηλώνει ότι η δύναμη έχει κατεύθυνση προς τα αριστερά. Αυτό είναι σωστό γιατί το ηλεκτρικό πεδίο αντιπροσωπεύει τη δύναμη που ασκείται σε ένα θετικό φορτίο. Η δύναμη σε ένα αρνητικό φορτίο έχει κατεύθυνση αντίθετη από αυτή του πεδίου. (γ) Με ένα συλλογισμό παρόμοιο με αυτόν του Προβλήματος 24.9, συμπεραίνουμε ότι το πεδίο θα είναι μηδενικό σε ένα σημείο δεξιά του φορτίου 5.0 10 8 C. Συμβολίζουμε την απόσταση του σημείου από το φορτίο των 5.0 10 8 C ως d. Σε αυτό το σημείο επειδή το πεδίο που οφείλεται στο θετικό φορτίο έχει κατεύθυνση προς τα δεξιά, ενώ το πεδίο που οφείλεται στο αρνητικό φορτίο έχει κατεύθυνση προς τα αριστερά. Έτσι Απλοποιώντας, λαμβάνουμε που μας δίνει d = 0.10 m και 0.03 m. Μόνο το θετικό πρόσημο έχει νόημα, οπότε d = 0.10 m. Το ζητούμενο σημείο βρίσκεται σε απόσταση 10 cm δεξιά από το αρνητικό φορτίο. 24.12 Τρία φορτία τοποθετούνται στις τρεις κορυφές ενός τετραγώνου, όπως φαίνεται στο Σχήμα 24-6. Κάθε πλευρά του τετραγώνου έχει μήκος 30.0 cm. Υπολογίστε την ένταση του πεδίου E στην τέταρτη κορυφή. Ποια είναι η δύναμη σε ένα φορτίο 6.00 μc που βρίσκεται στην τέταρτη κορυφή; Οι συνεισφορές των τριών φορτίων στο πεδίο στην κενή κορυφή είναι όπως απεικονίζεται. Παρατηρήστε ιδιαίτερα τις κατευθύνσεις τους. Τα μέτρα τους δίνονται από τη σχέση E = kq/r 2 ως Επειδή το διάνυσμα της έντασης E 8 σχηματίζει γωνία 45.0 με το οριζόντιο επίπεδο, έχουμε

ΚΕΦ. 24] ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ COULOMB ΚΑΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΑ ΠΕΔΙΑ 247 Σχήμα 24-6 2 2 Χρησιμοποιώντας τις σχέσεις E = Ex + Ey και tanθ = E y /E x βρίσκουμε ότι E = 2.47 10 5 N υπό γωνία 118. Η δύναμη σε ένα φορτίο που βρίσκεται στην κενή κορυφή είναι απλώς F E = Eq. Αφού q = 6.00 10 6 C, έχουμε F E = 1.48 N υπό γωνία 118. 24.13 Δύο φορτισμένες μεταλλικές πλάκες βρίσκονται σε απόσταση 15 cm μεταξύ τους στο κενό, όπως φαίνεται στο Σχήμα 24-7. Το ηλεκτρικό πεδίο μεταξύ των πλακών είναι ομοιόμορφο και έχει ένταση E = 3000 N/C. Ένα ηλεκτρόνιο (q = e, m e = 9.1 10 31 kg) που αρχικά βρίσκεται σε κατάσταση ηρεμίας, απελευθερώνεται από το σημείο P στην αρνητική πλάκα. (α) Πόσο χρόνο θα χρειαστεί για να φτάσει στην άλλη πλάκα; (β) Πόσο γρήγορα θα κινείται λίγο πριν προσκρούσει σε αυτή; Σχήμα 24-7 Οι δυναμικές γραμμές του ηλεκτρικού πεδίου δείχνουν τη δύναμη που ασκείται σε ένα θετικό φορτίο. (Ένα θετικό φορτίο απωθείται προς τα δεξιά από τη θετική πλάκα και έλκεται προς τα δεξιά από την αρνητική πλάκα.) Ένα ηλεκτρόνιο, εφόσον είναι αρνητικά φορτισμένο, δέχεται μια δύναμη αντίθετης κατεύθυνσης, προς τα αριστερά, μεγέθους Εξαιτίας αυτής της δύναμης, το ηλεκτρόνιο υφίσταται επιτάχυνση προς τα αριστερά που δίνεται από τη σχέση Στο πρόβλημα κίνησης για το ηλεκτρόνιο που απελευθερώνεται στην αρνητική πλάκα και κινείται προς τη θετική πλάκα (α) Από τη σχέση x = υ i t + ½ at 2 έχουμε

248 ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ COULOMB ΚΑΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΑ ΠΕΔΙΑ [ΚΕΦ. 24 (β) Όπως θα δείτε στο Κεφάλαιο 41, τα σχετικιστικά φαινόμενα αρχίζουν να εκδηλώνονται σε ταχύτητες μεγαλύτερες από αυτή. Επομένως, αυτή η προσέγγιση πρέπει να τροποποιηθεί για σωματίδια υψηλής ταχύτητας. 24.14 Στο Σχήμα 24-7, υποθέτουμε ότι ένα ηλεκτρόνιο βάλλεται κατακόρυφα προς τα πάνω από το σημείο P με 5.0 10 6 m/s. Πόσο ψηλότερα από το σημείο A θα χτυπήσει τη θετική πλάκα; Πρόκειται για ένα πρόβλημα βολής. (Επειδή η δύναμη της βαρύτητας είναι πολύ μικρή συγκριτικά με την ηλεκτρική δύναμη, αγνοούμε τη βαρύτητα.) Η μόνη δύναμη που ασκείται στο ηλεκτρόνιο μετά την απελευθέρωσή του είναι η οριζόντια ηλεκτρική δύναμη. Στο Πρόβλημα 24.13 (α) βρήκαμε ότι, υπό την επίδραση αυτής της δύναμης, το ηλεκτρόνιο έχει χρόνο πτήσης 2.4 10 8 s. Η κατακόρυφη μετατόπιση κατά τη διάρκεια αυτού του χρονικού διαστήματος είναι Το ηλεκτρόνιο προσκρούει στη θετική πλάκα 12 cm ψηλότερα από το σημείο A. 24.15 Ένα πρωτόνιο (q = +e, m = 1.67 10 27 kg) βάλλεται με ταχύτητα 2.00 10 5 m/s από το σημείο A προς το P, όπως φαίνεται στο Σχήμα 24-7. Ποια θα είναι η ταχύτητά του λίγο πριν προσκρούσει στην πλάκα στο P; Για το πρόβλημα που περιλαμβάνει οριζόντια κίνηση, Χρησιμοποιούμε τη σχέση υ f 2 = υ i 2 + 2ax για να βρούμε ότι 24.16 Δύο όμοιες μικροσκοπικές μεταλλικές σφαίρες έχουν φορτία q 1 και q 2. Η δύναμη απώθησης που ασκεί η μία σφαίρα στην άλλη όταν βρίσκονται σε απόσταση 20 cm είναι 1.35 10 4 N. Όταν οι σφαίρες έρθουν σε επαφή και στη συνέχεια απομακρυνθούν πάλι σε απόσταση 20 cm, η δύναμη απώθησης είναι 1.406 10 4 N. Βρείτε τα q 1 και q 2. Επειδή η δύναμη είναι απωθητική, τα φορτία q 1 και q 2 έχουν το ίδιο πρόσημο. Μετά την επαφή τους, οι δύο σφαίρες αποκτούν το ίδιο φορτίο, δηλαδή, ½(q 1 + q 2 ). Γράφοντας το Νόμο του Coulomb για τις δύο περιπτώσεις που περιγράφουμε έχουμε και Αντικαθιστώντας το k, οι δύο εξισώσεις ανάγονται στις και Επιλύοντας το σύστημα των δύο εξισώσεων παίρνουμε q 1 = 20 nc και q 2 = 30 nc (ή και αντίστροφα). Εναλλακτικά, και τα δύο φορτία θα μπορούσαν να είναι αρνητικά.

ΚΕΦ. 24] ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ COULOMB ΚΑΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΑ ΠΕΔΙΑ 249 Συμπληρωματικά προβλήματα 24.17 Πόσα ηλεκτρόνια περιέχει ένα φορτίο 1.0 C; Ποια είναι η μάζα των ηλεκτρονίων στο ίδιο φορτίο; Απάντηση: 6.2 10 18 ηλεκτρόνια, 5.7 10 12 kg 24.18 Αν δύο ίσα φορτία, 1 C το καθένα, απέχουν 1 km μεταξύ τους στον αέρα, ποια είναι η μεταξύ τους δύναμη; Απάντηση: 9 kn δύναμη απώθησης 24.19 Προσδιορίστε τη δύναμη μεταξύ δύο ελεύθερων ηλεκτρονίων που βρίσκονται σε απόσταση 1.0 angstrom (10 10 m) μεταξύ τους. Απάντηση: 23 nn δύναμη απώθησης 24.20 Ποια είναι η δύναμη απώθησης μεταξύ δύο πυρήνων αργού που βρίσκονται σε απόσταση 1.0 nm (10 9 m) μεταξύ τους; Το φορτίο στον πυρήνα αργού είναι +18e. Απάντηση: 75 nn 24.21 Δύο σφαίρες ίσου φορτίου βρίσκονται σε απόσταση 3 cm μεταξύ τους στον αέρα και απωθούν η μία την άλλη με δύναμη 40 μn. Υπολογίστε το φορτίο κάθε σφαίρας. Απάντηση: 2 nc 24.22 Τρία σημειακά φορτία τοποθετούνται στα ακόλουθα σημεία στον άξονα των x: +2.0 μc στο x = 0, 3.0 μc στο x = 40 cm, και 5.0 μc στο x = 120 cm. Βρείτε τη δύναμη (α) στο φορτίο των 3.0 μc, (β) στο φορτίο των 5.0 μc. Απάντηση: (α) 0.55 N, (β) 0.15 Ν 24.23 Τέσσερα σημειακά φορτία, +3.0 μc το καθένα, τοποθετούνται στις τέσσερις κορυφές ενός τετραγώνου με πλευρά 40 cm. Βρείτε τη δύναμη σε οποιοδήποτε από αυτά τα φορτία. Απάντηση: 0.97 N με κατεύθυνση προς τα έξω κατά μήκος της διαγωνίου 24.24 Τέσσερα σημειακά φορτία ίσου μεγέθους (3.0 μc) τοποθετούνται στις κορυφές ενός τετραγώνου με πλευρά 40 cm. Τα δύο φορτία που βρίσκονται στην ίδια διαγώνιο είναι θετικά, ενώ τα άλλα δύο είναι αρνητικά. Βρείτε τη δύναμη σε οποιοδήποτε από τα αρνητικά φορτία. Απάντηση: 0.46 N με κατεύθυνση προς τα μέσα κατά μήκος της διαγωνίου 24.25 Φορτία +2.0, +3.0, και 8.0 μc τοποθετούνται στις κορυφές ενός ισόπλευρου τριγώνου πλευράς 10 cm. Υπολογίστε το μέγεθος της δύναμης που ασκείται στο φορτίο των 8.0 μc εξαιτίας των δύο άλλων φορτίων. Απάντηση: 31 N 24.26 Ένα φορτίο +5.0 μc τοποθετείται στο σημείο x = 0 ακριβώς και ένα δεύτερο φορτίο +7.0 μc τοποθετείται στο σημείο x = 100 cm. Πού μπορεί να τοποθετηθεί ένα τρίτο φορτίο ώστε να δέχεται μηδενική συνολική δύναμη εξαιτίας των άλλων δύο; Απάντηση: Στο σημείο x = 46 cm 24.27 Δύο όμοιες μικροσκοπικές μεταλλικές σφαίρες φέρουν φορτία +3 nc και 12 nc, και βρίσκονται σε απόσταση 3 m μεταξύ τους. (α) Υπολογίστε την ελκτική δύναμη. (β) Οι σφαίρες έρχονται σε επαφή και στη συνέχεια απομακρύνονται σε απόσταση 3 m. Περιγράψτε τις δυνάμεις που δέχονται τώρα. Απάντηση: (α) 4 10 4 N ελκτική δύναμη, (β) 2 10 4 N απωθητική δύναμη 24.28 Ένα φορτίο +6.0 μc δέχεται δύναμη 2.0 mn στην κατεύθυνση +x σε ένα συγκεκριμένο σημείο στο χώρο. (α) Ποιο ήταν το ηλεκτρικό πεδίο εκεί πριν τοποθετηθεί το φορτίο; (β) Περιγράψτε τη δύναμη που θα δεχόταν ένα φορτίο 2.0 μc αν το χρησιμοποιούσαμε αντί του φορτίου των +6.0 μc. Απάντηση: (α) 0.33 kn/c στην κατεύθυνση +x (β) 0.67 mn στην κατεύθυνση x 24.29 Ένα σημειακό φορτίο 3.0 10 5 C τοποθετείται στην αρχή των συντεταγμένων. Βρείτε το ηλεκτρικό φορτίο στο σημείο x = 5.0 m στον άξονα των x. Απάντηση: 11 kn/c στην κατεύθυνση x 24.30 Τέσσερα φορτία ίσου μεγέθους (4.0 μc) τοποθετούνται στις τέσσερις κορυφές ενός τετραγώνου πλευράς 20 cm. Βρείτε το ηλεκτρικό πεδίο στο κέντρο του τετραγώνου (α) αν τα φορτία είναι όλα θετικά, (β) αν το πρόσημο των φορτίων εναλλάσσεται γύρω από την περίμετρο του τετραγώνου, (γ) αν τα πρόσημα έχουν την εξής σειρά γύρω από το τετράγωνο: συν, συν, μείον, μείον. Απάντηση: (α) μηδέν, (β) μηδέν, (γ) 5.1 MN/C προς την αρνητική πλευρά

250 ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ COULOMB ΚΑΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΑ ΠΕΔΙΑ [ΚΕΦ. 24 24.31 Μια σφαίρα 0.200 g κρέμεται από ένα νήμα σε ένα κατακόρυφο ηλεκτρικό πεδίο 3.00 kn/c με κατεύθυνση προς τα πάνω. Ποιο είναι το φορτίο στη σφαίρα όταν η εφελκυστική δύναμη στο νήμα είναι (α) μηδενική και (β) 4.00 mn; Απάντηση: (α) +653 nc, (β) 680 nc 24.32 Προσδιορίστε την επιτάχυνση ενός πρωτονίου (q = +e, m = 1.67 10 27 kg) σε ένα ηλεκτρικό πεδίο έντασης 0.50 kn/c. Πόσες φορές είναι αυτή η επιτάχυνση μεγαλύτερη από την επιτάχυνση της βαρύτητας; Απάντηση: 4.8 10 10 m/s 2, 4.9 10 9 24.33 Μια μικροσκοπική σφαίρα μάζας 0.60 g έχει φορτίο μεγέθους 8.0 μc. Είναι αναρτημένη από ένα νήμα σε ένα ηλεκτρικό πεδίο 300 N/C με κατεύθυνση προς τα κάτω. Ποια είναι η εφελκυστική δύναμη στο νήμα αν το φορτίο στη σφαίρα είναι (α) θετικό, (β) αρνητικό; Απάντηση: (α) 8.3 mn, (β) 3.5 mn 24.34 Η μικροσκοπική σφαίρα στο άκρο του νήματος που απεικονίζεται στο Σχήμα 24-8 έχει μάζα 0.60 g και βρίσκεται σε ένα οριζόντιο ηλεκτρικό πεδίο έντασης 700 N/C. Βρίσκεται σε κατάσταση ισορροπίας στη θέση που φαίνεται. Ποιο είναι το μέτρο και το πρόσημο του φορτίου της σφαίρας; Απάντηση: 3.1 μc Σχήμα 24-8 24.35 Ένα ηλεκτρόνιο (q = e, m e = 9.1 10 31 kg) βάλλεται κατά μήκος του άξονα +x με αρχική ταχύτητα 3.0 10 6 m/s. Διανύει 45 cm και στη συνέχεια σταματά εξαιτίας ενός ομοιόμορφου ηλεκτρικού πεδίου στην περιοχή. Βρείτε την ένταση και την κατεύθυνση του πεδίου. Απάντηση: 57 N/C με κατεύθυνση +x 24.36 Ένα σωματίδιο μάζας m και φορτίου e βάλλεται με οριζόντια ταχύτητα υ σε ένα ηλεκτρικό πεδίο (E) που κατευθύνεται προς τα κάτω. Βρείτε (α) την οριζόντια και την κατακόρυφη συνιστώσα της επιτάχυνσής του, a x και a y, αντίστοιχα, (β) την οριζόντια και την κατακόρυφη μετατόπισή του, x και y έπειτα από χρονικό διάστημα t, (γ) την εξίσωση της τροχιάς του. Απάντηση: (α) a x = 0, a y = Ee/m, (β) x = υt, y = ½a y t 2 = ½(Ee/m)t 2, (γ) y = ½ (Ee/mυ 2 )x 2 (παραβολή)