( ) υ υ. ΘΕΜΑ Α Α1 - α Α2 - α A3 - α Α4 - γ Α5 α - Λάθος, β - Σωστό, γ - Λάθος, δ - Λάθος, ε - Σωστό.

Μέγεθος: px

Εμφάνιση ξεκινά από τη σελίδα:

Download "( ) υ υ. ΘΕΜΑ Α Α1 - α Α2 - α A3 - α Α4 - γ Α5 α - Λάθος, β - Σωστό, γ - Λάθος, δ - Λάθος, ε - Σωστό."

Ῥουβήν Μέλιοι
7 χρόνια πριν
Προβολές:

1 ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΕΣ ΠΑΝΕΛΛΑΔΙΚΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Γ ΤΑΞΗΣ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΔΕΥΤΕΡΑ 5 ΙΟΥΝΙΟΥ 05 ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΘΕΜΑ Α Α - α Α - α A - α Α4 - γ Α5 α - Λάθος, β - Σωστό, γ - Λάθος, δ - Λάθος, ε - Σωστό. ΘΕΜΑ Β Β.α. Σωστό το i. β. Για τις ταχύτητες των σωμάτων έχουμε: Από το διάγραμμα του σχήματος 4 και για την : 8 0 Πριν την κρούση: υ Μετά την κρούση: υ. 4 Από το διάγραμμα του σχήματος 5 και για την : Πριν την κρούση: επειδή xσταθ> υ Μετά την κρούση: υ 4 8 Αφού μετά την κρούση είναι υ υ η κρούση δεν είναι πλαστική. Από την διατήρηση της ορμής του συστήματος κατά την κρούση έχουμε: ( υ υ ) + Α Ο : υ+ υ υ + υ kg υ υ p p 4 0 ( ) K K + K + + J p p 9 K K + K + + J 6 Αφού Κπριν Κμετά η κρούση είναι ελαστική. K K i Β.α. Σωστό το i. β. Για το στάσιμο κύμα γνωρίζουμε ότι η απόσταση δύο διαδοχικώνδεσμών είναι λ/και η απόσταση δεσμού και διπλανής κοιλίας είναι λ/4. Για το γραμμικό ελαστικό μέσο () μήκους Lδόθηκε ότι εκτός από το ένα ακλόνητο άκρο όπου έχουμε δεσμό, έχουμε και άλλους 5 δεσμούς. Όπως φαίνεται από το διπλανό σχήμα. ισχύει: L 5 λ + λ λ υ f υ f 4 ()

2 Για το γραμμικό ελαστικό μέσο () μήκους L, δόθηκε ότι εκτός από τα δύο ακλόνητα άκρα όπου έχουμε δεσμούς, έχουμε και άλλους 8 δεσμούς. Όπως φαίνεται από το παρακάτω σχήμα ισχύει: 9 9 L 8 λ υ f υ 4 f 4 () Επειδή τα γραμμικά μέσα είναι από το ίδιο υλικό, έχουμε την ίδια ταχύτητα διάδοσης. Διαιρώντας κατά μέλη τις σχέσεις () και () υ f 4 : Σωστή επομένως η i. f 9 υ 9 4 Β.α. Σωστό το ii. β. Έστω d το μήκος των ακμών του κυβικού δοχείου και Π η σταθερή θέση του παρατηρητή. Από το σχήμα όταν το δοχείο είναι άδειο έχουμε: d εϕϕ d Όταν γεμίσουμε το δοχείο και μετατοπίσουμε το κέρμα κατά d/4έχουμε: d 4 4 εφθ d

3 n εϕ ϕ ηµθ ηµϕ ηµ ϕ εϕ ϕ + εϕ φ n ηµ φ ηµ θ εϕ θ εϕ φ + + εϕ θ 5 n + d d εϕϕ, εφθ d d + 4 ii ΘΕΜΑ Γ Γ. Οι ροπές των βαρών των δύο ράβδων προκαλούν την περιστροφή περί το Α. Αφού στη δοσμένη θέση επιτυγχάνεται η μέγιστη γωνιακή ταχύτητα σημαίνει στο σημείο αυτό η συνολική ροπή μηδενίζεται και αμέσως μετά επιβραδύνεται. Άρα στη θέση αυτή οι ροπές των δύο βαρών ως προς Α γίνονται ίσες (κατά μέτρο). Έτσι:Στ(Α) 0 w (AO - w (BA) 0 g ηµ 0 g ηµ 0 5 kg Γ. Το κέντρο μάζας Β της ράβδου κατέβηκε κατά h /, ενώ το κέντρο μάζας Γ της ράβδου ανέβηκε κατά > h 0,5. Αφού σταματά στιγμιαία, σημαίνει ότι η μείωση της δυναμικής ενέργειας της ράβδου θα εμφανιστεί ως αύξηση της δυναμικής ενέργειας της ράβδου εφόσον δεν υπάρχουν τριβές. Η μείωση της δυναμικής ενέργειας της πρώτης από την αρχική της θέση είναι: U g. Η αύξηση της είναι: U g συν 0 g συν 60 g Από ΑΔΜΕ έχουμε: U g g g, 75 kg U g

4 Γ. Η ροπή αδράνειας του συστήματος των δύο ράβδων είναι: 68 I + I ( + ) Kg Από τον θεμελιώδη νόμο για την στροφική κίνηση έχουμε: Στ(Α) Ιολ αγων > τ g ηµ A rad aγων, 75 I + I ( + ) 68 Γ4. Ο ρυθμός μεταβολής της στροφορμής της ράβδου στην ίδια θέση είναι: dl dt γ γ 0 (,75) I a a kg N ΘΕΜΑ Δ Δ. Από ισορροπία,, της τροχαλίας έχουμε: T + T Mg T T Mg 8 N TR TR Από ισορροπία σώματος έχουμε: F ελ g + T g + Mg,4 N Δ. Μετά την κοπή του νήματος η τροχαλία κινείται και το νήμα ξετυλίγεται χωρίς να ολισθαίνει (έπρεπε να δοθεί) οπότε ισχύει: υγρ ω R () αc αγρ αγων R () Από δυναμική κίνησης τροχαλίας, για την μεταφορική κίνηση της τροχαλίας και για την στροφική κίνηση της τροχαλίας έχουμε: Mg T Mac 0 a a c g / c. TR MR R

5 Τη χρονική στιγμή t 0 που κόβουμε το νήμα το σώμα ξεκινάει την ταλάντωσή του με υ 0, δηλαδή από την κάτω ακραία θέση (y -A). Η ταχύτητα του σώματος Σ μηδενίζεται για πρώτη φορά στην επάνω ακραία θέση, δηλαδή τη k 5 rad π χρονική στιγμή: D k ω > ω π t T 0,6 ω 5 Η κίνηση του κέντρου μάζας είναι ομαλά επιταχυνόμενη και άρα: h act gt gt, Δ. Την t 0 βρίσκεται ακίνητο στη θέση x Α 0, κάτω από τη θέση ισορροπίας. Τη χρονική στιγμή που κόβουμε το νήμα η παραμόρφωση του ελατηρίου Fελ, 4 είναι: Fελ Κ Κ d > d 0,56 K 40 Στη θέση ισορροπίας της ταλάντωσης του σώματος Σ ισχύει η σχέση: Σ F 0 > g K Kc > c g 0,6 k, 4 4, 4 8 Από το σχήμα το πλάτος της ταλάντωσης είναι: Α b c 0, k 5 rad D k ω > ω π 5 x Aηµ ( ωt+ φ ) 0, ηµ ( πt+ ϕο ), ( SI ) 5 5 > A 0, ηµ πt + ϕο > 0, 0, ηµ πt + ϕο και x A > ϕ π / () ή ϕ π / () δεκτή η () ο ο ( ) ( ) Άρα η εξίσωση της απομάκρυνσης της ταλάντωσης είναι: x Aηµ ( ωt+ φ ) 0, ηµ ( 5 πt + π / ) Δ4. Τη χρονική στιγμή t 0,6 το κέντρο μάζας Κ της τροχαλίας έχει ταχύτητα μέτρου: Η ταχύτητα του κέντρου μάζας μετά από t είναι: υ c act 4. Το Γ έχει δύο ταχύτητες μια κατακόρυφη του κέντρου μάζας και μια εκ περιστροφής ως προς τον άξονά της οριζόντια και προς τα αριστερά με τιμή υ ωr υc. Άρα: υ υc Γ 4 με διεύθυνση 45 ως προς το οριζόντιο επίπεδο και προς τα κάτω

Σχετικά έγγραφα

ΘΕΜΑ Β Β1.α. Σωστό το i. β. Για τις ταχύτητες των σωμάτων έχουμε: Από το διάγραμμα του σχήματος 4 και για την m 1 : Πριν την κρούση: υ1 = = υ1

ΘΕΜΑ Β Β1.α. Σωστό το i. β. Για τις ταχύτητες των σωμάτων έχουμε: Από το διάγραμμα του σχήματος 4 και για την m 1 : Πριν την κρούση: υ1 = = υ1 ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΕΣ ΠΑΝΕΛΛΑΔΙΚΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Γ ΤΑΞΗΣ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΔΕΥΤΕΡΑ 5 ΙΟΥΝΙΟΥ 05 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΘΕΜΑ Α Α α Α α Α α Α4 γ Α5 α Λ, β