Μάθημα 12 α-διάσπαση

Transcript

1 Πυρηνική Φυσική και Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων (5ου εξαμήνου, χειμερινό ) Τμήμα T2: Κ. Κορδάς & Δ. Σαμψωνίδης Μάθημα 12 α-διάσπαση Κ. Κορδάς Αριστοτέλειο Πανεπιστήμιο Θεσσαλονίκης Πυρηνική & Στοιχειώδη, Αριστοτέλειο Παν. Θ/νίκης, 8 Οκτωβρίου 2017

2 α-διάσπαση Σήμερα Βιβλίο C&G, Κεφ. 6, παρ. 6.1 και 6.2 Βιβλίο Χ. Ελευθεριάση, κεφ. 5, παρ. 5.2 και 5.3 Σημειώσεις Πυρηνικής, Κεφ. 5, παρ 5.1 Ιστοσελίδα: Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 2

3 Έχουμε ήδη δεί το πρότυπο της υγρής σταγόνας για την πρόβλεψη της ενέργειας σύνδεσης (και έτσι της μάζας) ενός πυρηνα. Αυτό ήταν πολύ χρήσιμο για να εξηγήσουμε: α) την κοιλάδα β-σταθερότητας (= ποιό είναι το σταθερότερο Ζ για κάθε συγκεκριμένο Α) και β) την ενέργεια σύνδεσης ανά νουκλεόνιο (=έχοντας διαλέξει το σταθερότερο Ζ για κάθε Α, ποιό είναι το σταθερότερο Α από όλα;) Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 3

4 Κοιλάδα β-σταθερότητας Σχήμα 4.6 στο βιβλίο σας Ν Ζ < Α/2 Για κάθε Α, τα β-σταθερά νουκλίδια είναι στη μαύρη ζώνη ( κοιλάδα σταθερότητας - valuey of stability ). Αυτά που είναι μακρυά απ'την κοιλάδα, πάνε προς αυτήν με διασπάσεις β + (= e + ) ή β - (= e - ) Για A=σταθερό: Οι πυρήνες διαφέρουν ως προς το Ζ (και N) Ζ N unstable to β- decay valley of stability unstable to β+ decay (or e- capture) Z Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 4

5 Ενέργεια σύνδεσης ανά νουκλεόνιο 5 6 Fe Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 5

6 α και β διάσπαση: οι πυρήνες αλλάζουν - Ραδιενεργές σειρές Η α διάσπαση μας μεταφέρει πάνωκάτω στην κοιλάδα σταθερότητας Η β διάσπαση μας μεταφέρει προς την κοιλάδα σταθερότητας Ραδιενεργή σειρά του U Αριθμός νετρονίων Ν+1 Ν Ν-1 Ν - 2 Ζ - 2 Ζ Ζ+1 ή σύλληψη ηλεκτρονίου Αριθμός πρωτονίων Ζ Υπάρχουν επίσης οι σειρές των: Np, U, Th Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 6

7 Ραδιενεργές σειρές Tο βαρύτερο σταθερό πυρηνικό σύστημα είναι ο μόλυβδος-208 ( Pb) Tα στοιχεία με Ζ > 82 διασπώνται αυθόρμητα με διαδοχικές διασπάσεις άλφα ή βήτα μέχρι να καταλήξουν σε σταθερούς πυρήνες με Ζ 82. Tα ραδιενεργά ισότοπα με Ζ > 82 κατατάσσονται σε τέσσερις διακριτές κατηγορίες, που ονομάζονται ραδιενεργές σειρές, καθεμία από τις οποίες αντιπροσωπεύει τη σταδιακή αποδιέγερση του μακροβιότερου πυρήνα της σειράς ( Th, Np, U και του U) : σειρά του Θορίου, σειρά του Ποσειδωνίου, σειρά του Ουρανίου και σειρά του Ακτινίου (το Ακτίνιο είναι μέλος της σειράς του U και δίνει το όνομά του στη σειρά αυτή ώστε να ξεχωρίζει από τη σειρά του Ουρανίου U) U Np U Th Οι ραδιενεργές σειρές: Pb Bi Pb Pb Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 7

8 Διασπάσεις α Τι βλέπουμε απ' έξω α-διάσπαση: M(A,Z) M(A-4, Z-2) + α + Q ( Μητρικός Θυγατρκός + α + Q ) Οπότε: Z Mp + N Mn B(A,Z) = (Z-2) Mp + (N-2) Mn B(A-4,Z-2) + 2 Mp + 2 Mn B( 4 He) Κι έτσι: + Q Από τον πίνακα 4.2 του βιβλίου σας Q = B(A-4,Z-2) MeV B(A,Z) Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 8

9 α-διάσπαση Πώς συμβαίνει; Θα δούμε πρώτα την περίπτωση ενός σωματιδίου α που κινείται προς έναν πυρήνα Με τι ενέργεια έρχεται το α ; Τι δυναμικό βλέπει ; Σε τι απόσταση φτάνει ; Μετά: α-διάσπαση πυρήνων και χρόνοι ζωής τους Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 9

10 Άκσηση1: Ποιοί πυρήνες μπορούν να κάνουν α-διάσπαση; Άσκηση 1 α) Υπολογίστε από τον ημιεμπειρικό τύπο μάζας την κινητική ενέργεια σωματιδίου α που εκπέμπεται από Po Pb + α β) Συγκρίνετε με την πειραματική τιμή και χρησιμοποιήστε την πειραματική τιμή εφ' εξής γ) Παμετροποιήστε τις κινητικές ενέργειες των α, σαν συνάρτηση του Ζ των μητρικών πυρήνων. Δίνονται: το βιβλίο σας - Παρ. 4.4, 4.5, 4.6, 6.1, m(n) = MeV, m(p) = MeV Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 10

11 1α,β) Διασπάση α: Po Pb + α Q = B(A-4,Z-2) MeV B(A,Z) Από τον ημιεμπειρικό τύπο μάζας (δηλ., ενέργειας σύνδεσης): B( Pb) = B(Z=82, A= 206) = MeV 8 2 B( Po) = B(Z=84, A= 210) = MeV 8 4 Q = = 4.12 MeV Πώς συγκρίνεται αυτός ο υπολογισμός με την πειραματική τιμή; 5.41 MeV Από φασματογράφους μάζας και την απόσταση που διανύουν τα α μέχρι να χάσουν όλη τους την ενέργεια με ιονισμούς ατόμων στο διάβα τους (de/dx) Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 11

12 1γ) α-διάσπαση: παραμετροποίηση των Q-values Q = B(A-4,Z-2) MeV B(A,Z) Β(Α,Ζ) = a A - b A 2 / 3 - s (Α-2Z) 2 / A - d Z 2 / A 1 / 3 - δ / A 1 / 2 Q = f(a,z), δηλ. συνάρτηση των Α και Ζ Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 12

13 1γ) α-διάσπαση: παραμετροποίηση των Q-values Q = B(A-4,Z-2) MeV B(A,Z) Β(Ζ,Ν) = a A - b A 2 / 3 - s (Α-2Z) 2 / A - d Z 2 / A 1 / 3 - δ / A 1 / 2 Για πυρήνες στην κοιλάδα β-σταθερότητας: A Z = A 2/ 3 Q = f(a) δηλ. συνάρτηση μόνο του Α Αγνοώντας τον όρο ζευγαρώματος, παίρνουμε τη συνάρτηση που παραμετροποιεί τα Q-values σαν συνάρτηση του Α Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 13

14 1γ) α-διάσπαση: παραμετροποίηση των Q-values Q = B(A-4,Z-2) MeV B(A,Z) Β(Ζ,Ν) = a A - b A 2 / 3 - s (Α-2Z) 2 / A - d Z 2 / A 1 / 3 - δ / A 1 / 2 Για πυρήνες στην κοιλάδα β-σταθερότητας: A Z = A 2/ 3 Q = f(a) δηλ. συνάρτηση μόνο του Α (ή Q = f(ζ), δηλ. συνάρτηση μόνο του Ζ, αφού τα Α και Ζ συνδέονται) Αγνοώντας τον όρο ζευγαρώματος, παίρνουμε τη συνάρτηση που παραμετροποιεί τα Q-values σαν συνάρτηση του Α ή του Ζ των μητρικών πυρήνων που βρίσκονται στην κοιλάδα β-σταθερότητας Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 14

15 1γ) α-διάσπαση: παραμετροποίηση των Q-values Q = B(A-4,Z-2) MeV B(A,Z) Β(Α,Ζ) = a A - b A 2 / 3 - s (Α-2Z) 2 / A - d Z 2 / A 1 / 3 - δ / A 1 / 2 Για πυρήνες στην κοιλάδα β-σταθερότητας: A Z = A 2/ 3 Σύμφωνα με την προσσέγγιση που κάναμε: στοιχεία με Z<63 (A<151) δίνουν Q<0 και δεν κάνουν α-διάσπαση Αγνοώντας τον όρο ζευγαρώματος, παίρνουμε τη γραμμή που παραμετροποιεί τα Q-values σαν συνάρτηση του Ζ των μητρικών πυρήνων. Σχήμα 6.1 στο βιβλίο σας Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 15

16 1γ) Ποιοί πυρήνες μπορούν (κατ' αρχήν) να κάνουν α-διάσπαση ; Q<0 Q>0 5 6 Fe Q = f(a) A Z = A 2 / 3 A<151 Z<63 A>151 Z>63 Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 16

17 Άσκηση 1α,β: α-διάσπαση (Po), κινητική ενέργεια του α Τα σωμάτια α από την πηγή Πολωνίου (Po: Z=84, A=210) έχουν κινητική ενέργεια Τ ~ 4.1 MeV (πειραματικά είναι 5.41 MeV) (σχήμα 6.1 για Ζ=84, και πίνακας 6.1, υποθέτοντας Q=Τ του α) Πινακας 6.1 στο βιβλίο σας Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 17

18 Σημαντικό: γιατί λέμε ότι το α παίρνει όλο το Q-value της αντίδρασης; H ενέργεια Q μοιράζεται στα προϊόντα της διάσπασης (D,α) T D T α = M A,Z M A 4, Z 2 M 4,2 c 2 =Q (θεωρώντας μή σχετικιστικές ενέργειες) διατήρηση ενέργειας: διατήρηση ορμής: T D = 1 2 M D u D 2 T α = 1 2 M α u α 2 M D u D =M α u α u D = M α M D u α T α = A 4 A T D = 4 A Q Q T α >> T D Για A~200 : Τ α = 98% Q, T D = 2% Q Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 18

19 Άκσηση2: Ύψους φράγματος Coulomb ενός πυρήνα και απόσταση εγγύτερης προσέγγισης ενός σωματιδίου α Άσκηση 2 Έχουμε ένα σωμάτιο α κινητικής ενέγειας 5.41 MeV, που έρχεται από μακρυά ως βλήμα και πέφτει πάνω σε στόχο που είναι ένας πυρήνας μολύβδου Pb. Θεωρείστε την περίπτωση που η κρούση είναι 8 2 κεντρική, δηλ. το βλήμα κινείται πάνω στη γραμμή που συνδέει τα κέντρα του βλήματος και του στόχου. α) Ποιά είναι η πλησιέστερη απόσταση από το κέντρο του στόχου που μπορεί να φτάσει το βλήμα (σωμάτιο α); β) Πόσο μεγάλο είναι το φράγμα Coulomb που συναντά το σωμάτιο α πλησιάζοντας τον πυρήνα μολύβδου; Δίνονται: το βιβλίο σας - Παρ. 4.4, 4.5, 4.6, 6.1, m(n) = MeV, m(p) = MeV Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 19

20 Άσκηση 2: Δυναμικό που έχει το α καθώς πλησιάζει το Pb Το α έρχεται από δεξιά με κινητική ενέργεια T~Q, συναντά την ηλερομαγνητική άπωση του πυρήνα και σταματά σε απόσταση r C μη μπροοντας να σκαρφαλώσει το φράγμα Coulomb Η δυναμική ενέργεια Coulomb γίνεται μέγιστη, με τιμή V B, όταν οι δύο πυρήνες (Pb και α) εφάπτονται σε απόσταση r s : από εκεί και μετά η ισχυρή αλληλεπίδραση γίνεται σημαντική και αν το α περνούσε θα βρισκόνταν στο πηγάδι δυναμικού του πυρήνα Pb α V B Πυρήνας α Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 20

21 Διευκρίνηση1: Δυναμικό = Δυναμική ενέργεια που έχει το α Το α έρχεται από δεξιά με κινητική ενέργεια T~Q, συναντά την ηλερομαγνητική άπωση του πυρήνα και σταματά σε απόσταση r C μη μπορώντας να σκαρφαλώσει το φράγμα Coulomb Η δυναμική ενέργεια που έχει το άλφα σε κάθε θέση, r, ονομάζεται πάρα πολλές φορές, σκέτα: δυναμικό. Πόση είναι; Coulomb: Pb V Coulomb = ΦορτίοΠυρήνα ΦορτίοΑλφα r V Coulomb = Ze 2 e r = 2Ze2 r Προσέξτε: έτσι όπως γράφω Πυρήνα ς α το δυναμικό, έχω απορροφήσει τη σταθερά Coulomb κλπ. μέσα στις τιμές των φορτίων, οπότε μέσα στην τιμή του φορτίου του e οπότε το e δεν είναι πια σκέτο Coulomb... Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 21

22 Διευκρίνηση2: Πώς ξαναορίζω το e ώστε να έχει μέσα όλες τις σταθερές (θυμηθείτε ότι χρησιμοποιούμε παντού 4πε ο = 1) Χρησιμοποιώντας τη σταθερά λεπτής υφής, α= 1/137 Την οποία γράφω σαν τον λόγο: α = (ενέργεια μιας ομοιόρφα φορτισμένης σφαίρας με ολικό φορτίο e και ακτίνα όση το μήκος Compton του ηλεκτρονίου) / (ενέργεια ηρεμίας του ηλεκτρονίου) Στην ενέργεια της φορτισμένης σφαίρας, θα απορροφηθούν οι σταθερές Coulomb (δηλ. το 4πε ο ) το μέσα στο φορτίο e Μήκος κύμματος Compton :λ C =ħ /m c. Ενέργεια ηρεμίας =m c 2 Σταθερά λεπτής υφής a= e 2 λ C m c 2 = e 2 ħ /m c m c 2 = e2 =a ħ c Γνωρίζοντας ότι ħ c=197 MeV fm, έχουμε e 2 =(197/137) MeV fm Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 22

23 Άσκηση 2α: Απόσταση εγγύτερης προσέγγισης στο Pb Το α προχωράει μέχρι το r C όπου σταματάει. Εκεί, όλη η αρχική κινητική του ενέργεια (Τ ~ Q) να γίνει δυναμική ενέργεια Coulomb ολική Ε ολική = Ε rc Ε κινητική +Ε δυναμική =Ε κινητική r C + Ε r C Ε κινητική δυναμική =Ε rc δυναμική (2 e)(ze) Q= Q= e2 r C ħ c 2 Z ħ c r C α=1/137 =a 2 Z ħ c r C Q=a 2 Z ħ c r C r C =a 2 Z ħ c Q = MeV fm 5.41 MeV r C =43.6 fm Pb α Πυρήνας α Το σωμάτιο α προσεγγίζει πολύ πιό κοντά από την ακτίνα του ατόμου (R=10000 fm), αλλά δεν "ακουμπάει τον πυρήνα (που έχει ακτίνα R=6.5 fm) Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 23

24 Άσκηση 2β: Φράγμα Coulomb Pb και α Πόσο μεγάλο είναι το φράγμα (V B ) σε ενέργεια; Μπορεί το α να το σκαρφαλώσει και να περάσει μέσα στον πυρήνα; Το δυναμικό Coulomb είναι μέγιστο ( φράγμα V B ) όταν το α εφάπτεται στον πυρήνα. Δηλαδή όταν η απόσταση από το κέντρο του α μέχρι το κέντρο του πυρήνα έιναι R a + R Pb, όπου R a και R Pb είναι οι ακτίνες των πυρήνων α και Pb, αντίστοιχα. R=1.1 A 1/3 fm R Pb= / 3 fm=6.5 fm R α = / 3 fm=1.7 fm r s = R Pb + R α =8.2 fm V B = 2 e Ze r s =a 2 Z ħ c r s = MeV fm 8.2 fm =28.8 MeV Κλασσικά: όταν ένα σωματίδιο α έχει ενέργεια E<V B E<28.8 MeV, τότε δεν μπορεί να μπεί στον πυρήνα...(ή να βγεί από αυτόν, αν είναι ήδη μέσα) Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 24

25 α-διάσπαση: σχηματισμός και εκπομπή Δύο νετρόνια και δύο πρωτόνια συσωματόνονται σε ένα α Άρα, το σωματίδιο αλφα (α) είναι ο πυρήνας του 4 Ηe Τα νετρόνια φεύγουν από το δικό τους πηγάδι δυναμικού και τα πρωτόνια από το δικό τους Σχηματισμός του α: ενεργειακά προτιμιτέος σχηματισμός Έτσι μπορούμε να σκεφτούμε τον αρχικό πυρήνα (Α,Ζ) να έχει γίνει δύο αντικείμενα: Μ(Α,Ζ) Μ(Α-4, Ζ-2) + α + Q Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 25

26 α-διάσπαση: σχηματισμός και εκπομπή Δύο νετρόνια και δύο πρωτόνια συσωματόνονται σε ένα α Τα νετρόνια φεύγουν από το δικό τους πηγάδι δυναμικού και τα πρωτόνια από το δικό τους Σχηματισμός του α: ενεργειακά προτιμιτέος σχηματισμός Έτσι μπορούμε να σκεφτούμε τον αρχικό πυρήνα (Α,Ζ) να έχει γίνει δύο αντικέιμενα: Μ(Α,Ζ) Μ(Α-4, Ζ-2) + α + Q Το α όμως έχει ενέργεια λίγη ενέργεια (Q ~ 5MeV) σε σχέση με το φράγμα Coulomb (V B ~30 MeV) βλέπε άσκηση 8 πριν. Άρα, μόνο με το κβαντομηχανικό φαινόμενο σύραγγας μπορεί να βγεί, και από την απόσταση r s να βρεθεί ελεύθερο στην επιτρεπτή περιοχή r > r C Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 26

27 Κβαντομηχανικό φαινόμενο σήραγγας: ο μόνος τρόπος να περάσει το σωματίδιο την κλασικά απαγορευμένη περιοχή Ταλάντωση e ikx, όπου p=h/ λ, p=ħ k, και k =2 π/ λ Σωμάτιο ερχόμενο από αριστερά Ταλάντωση e ikx Προσοχή: ερχόμενο από αριστερά, περνάει με την ίδια ενέργεια που είχε, άρα το k στο e ikx είναι το ίδιο. Όταν p 2 /2m <0 p 2 < 0 p = φανταστικός τότε: p ħ k=ħ(i γ) όπου k = i γ, κι έτσι, μέσα στο φράγμα αντί για ταλάντωση, έχουμε εκθετική μείωση e γx Η περιοχή μέσα στο φράγμα λέγεται απαγορευμένη περιοχή όσον αφορά την κλασική μηχανική, γιατί εκεί μέσα η κινητική ενέργεια του σωματιδίου είναι αρνητική, αφού: Ε_ολική = Ε_κινητική + Ε_δυναμική Ε_κινητική = Ε_ολική Ε_δυναμική, αλλά εκεί μέσα Ε_ολική < Ε_δυναμική ( Ε < Vo στο παραπάνω σχήμα) Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 27

28 α-διάσπαση: κβαντομηχανικό φαινόμενο σήραγγας ψ(μέσα) e ikx εκθετική μείωση e γx ψ(έξω) e γl e ikx Μεγάλη Ενέργεια ψ (έξω) ψ (μέσα) e γl L r Μικρή Ενέργεια πυρήνας φράγμα Ροή σωματιδίων α p 2 2m = ħ2 2 m k2 k= 2m ħ 2 E κινητική k= 2 m ħ γ= 2m (E V (r)) 2 ħ 2 (V (r) E) Το L το ξέρουμε αν ξέρουμε την ενέργεια Ε Η διαφορά V(r) Ε αλλάζει μέσα στο φράγμα. Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 28

29 α-διάσπαση: κβαντομηχανικό φαινόμενο σήραγγας r s (2 e)(ze) V (r)= r L r C L=r C r s, όπου r s =R πυρήνα + R άλφα r C =a 2 Z ħ c Q ψ (έξω) ψ (μέσα) e γl Πιθανότητα διέλευσης= ψ (έξω) e ψ ( μέσα) 2 2γL γ= 2 m ħ 2 (V (r) E) Για μια τιμή Ε της ενέργειας, το L το ξέρουμε. Η διαφορά V(r) Ε αλλάζει μέσα στο φράγμα, οπότε χρειαζόμαστε μια μέση τιμή για το γ. Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 29

30 Πιθανότητα να περάσει την κλασσικά απαγορευμένη περιοχή = ψ (r C ) 2 γl e ψ (r s ) 2 γ= 2 m ħ 2 α-διάσπαση: εκπομπή (πιθανότητα να βρεθει σε r C ) / (πιθανότητα να βρεθεί σε r s ) = (V (r) E) Επειδή το V(r) αλλάζει μέσα στο φράγμα, χρειαζόμαστε μια μέση τιμή για το γ. γ= 1 L r C 1 r γ(r) dr= s L r s r C 2 m ħ 2 Άρα: πιθανότητα διέλευσης = e 2 γ L 2 L 1 L =e r C r s L=r C r s, όπου r s =R πυρήνα + R άλφα 8 fm r C =a 2 Z ħ c Ε (V E )dr 40 fm Για εκπομπή από το Pb με Ε~Q=5.4 MeV 2 m ħ (V E) dr r C =e 2 2 m 2 r s ħ (V E )dr 2 =e G Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 30 Ε r s V L r C Το G συμπεριφέρεται περίπου σαν το εμβαδόν:! μικραίνει όσο η ενέργεια μεγαλώνει r

31 α-διάσπαση: χρόνοι ζωής μητρικών Πιθανότητα α-διασπασης ανά μονάδα χρόνου (1/τ) = Πιθανότητα σχηματισμού του σωματιδίου α ανά μονάδα χρόνου (1/τ 0 ) * πιθανότητα διέλευσης από φράγμα Coulomb με φαινόμενο σύραγγας (e -G ) G ~ εμβαδόν στο σχήμα πρίν: Μικραίνει όσο η ενέργεια μεγαλώνει 1 τ = 1 e G τ =τ 0 e G τ 0 Μέσος χρόνος ζωής (παρ. 2.3) μητρικού πυρήνα Πειραματικά, από προσαρμογή στις μετρήσεις: τ 0 = s! Ο κανόνας να θυμάστε! Η πιθανότητα να διαπεράσει το φράγμα μειώνεται (=γίνεται πιό δύσκολη η διέλευση) όσο πιό μεγάλη απαγορευμένη περιοχή έχει να διασχίσει το σωματίδιο εύκολο = μεγάλη πιθανότητα θα περάσει από το φράγμα σχετικά γρήγορα θα έχει μικρό χρόνο ζωής Άρα: μεγάλη ενέργεια μικρή απόσταση μέσα στο φράγμα πιό εύκολο μικρότερος χρόνος ζωής Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 31

32 α-διάσπαση: χρόνοι ζωής μητρικών Πινακας 6.1 στο βιβλίο σας Μετρήσεις Θεωρία τ =τ 0 e G! Σημείωση: γενικά πολύ καλή περιγραφή! Μεγάλη επιτυχία με την Εξήγηση της άλφα διάσπασης Ως κβαντομηχανικό Φαινόμενο σήραγγας. Όμως, συνεισφορές από φαινόμενα σχετικά με τους πυρηνικούς φλοιούς O(1 MeV) μπορούν να αλλάξουν αρκετά τα Q-values ή τη σταθερότητα ώστε οι χρόνοι ζωής να είναι σε μερικές περιπτώσεις πολύ διαφορετικοί από την πρόβλεψη... Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 32

33 α-διάσπαση: χρόνοι ζωής μητρικών Πιθανότητα α-διασπασης ανά μονάδα χρόνου (1/τ) = Πιθανότητα σχηματισμού του σωματιδίου α ανά μονάδα χρόνου (1/τ 0 ) * πιθανότητα διέλευσης από φράγμα Coulomb με φαινόμενο σύραγγας (e -G ) G ~ εμβαδόν στο σχήμα πρίν: Μικραίνει όσο η ενέργεια μεγαλώνει 1 τ = 1 e G τ =τ 0 e G τ 0 Μέσος χρόνος ζωής (παρ. 2.3) μητρικού πυρήνα Πειραματικά, από προσαρμογή στις μετρήσεις: τ 0 = s Για Q<4 MeV, μέχρι και το Bi (Z=83), οι χρόνοι ζωής είναι πολύ μεγαλύτεροι της ηλικίας της γής Geiger-Nuttal Plot (xρόνος ημίσειας ζωής vs. Q)! Για το ίδιο Q: μεγαλώνοντας το Ζ, μεγαλώνει το φράγμα δυσκολεύει η διέλευση μεγαλώνει ο χρόνος ζωής Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 33 Q

34 α-διάσπαση: γραμμικό φάσμα = συγκεκριμένη τιμή ενέργειας Μ(Α,Ζ) Μ(Α-4, Ζ-2) + α + Q Φάσμα α = γραμμικό (= για κάθε διάσπαση μία τιμή ενέργειας = μία γραμμή, Αριθμός διασπάσεων σε αντίθεση με ένα συνεχές τιμών) Ενέργεια τιμές του Q = συγκεκριμένες Μονοενεργειακές, αν οι πυρήνες ήταν πάντα στη βασική κατάσταση: η ενέργεια του α, μας λέει από ποιά διάσπαση προήλθε! Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 34

35 α-διάσπαση: γραμμικό φάσμα Τα εκπεμόμενα α είναι μονοενεργειακά, αν οι πυρήνες ήταν πάντα στη βασική κατάσταση: αλλά δεν είναι πάντα έτσι μπορείς να έχεις μια ομάδα σωματίων α με διακριτές τιμές ενεργειών: Αν το α εκπέμπεται από διεγερμένη κατάσταση του μητρικού (ή πρός διεγερμένη κατάσταση του θυγατρικού), τότε το Q είναι λίγο μεγαλύτερο (ή μικρότερο), κατά συγκεριμένη ποσότητα όμως Αναλογία με τα φωτόνια που εκπέμπονται από τις κβαντισμένες ενεργειακές στάθμες των ατόμων, κι έτσι έχουν συγκεκριμένες ενέργειες. Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 35

36 Σχετικιστική κινηματική: Σχετικιστική κινηματική E = mc 2 = η ενέργεια πού έχω επειδή απλά και μόνο έχω μάζα m ενέργεια μάζα c = ταχύτητα του φωτός Η μάζα είναι μια μορφή ενέργειας γενικά, με κινητική ενέργεια Κ, έχουμε : E =Κ m c 2 E=m γ c 2, όπου γ = 1, και β= υ/c, με υ=ταχύτητα 2 1 β μ p=m γ υ =m γ β c,όπου p= ορμή σω ατιδίου E 2 = pc 2 m c 2 2 E [MeV], p [MeV/c], m [MeV/c 2 ] Σημ είωση: μ ε c = 1, γράφουμε : E 2 =p 2 +m 2, κλπ. Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 36

37 Μονάδες c= m/s μ ονάδα ταχύτητας 1 μ ονάδα ενέργειας ev = Cb V = Joule Συνήθως χρησιμοποιούμε το MeV (= 10 6 ev) Σταθερά του Plank = h = ħ c=197 MeV fm, όπου ħ= h x J s 2π μ ονάδα δράσης ενέργειας χρόνου 1 α= e 2 e2 [mks ]= 4 πε 0 ħ c ħ c [cgs]= α = η σταθερά λεπής υφής = 1/137 Θα χρησιμοποιούμε παντού: ev για ενέργεια (ή MeV στην πυρηνική), 1/4πε 0 = 1 σε όλους τους τύπους, και θα βάζουμε: e 2 =αħ c, όπου α=1/137 Μετράμε: ħ c=197 MeV fm Μάζα: MeV/c 2 (αφού Ε = mc 2 ) Ορμή: MeV/c (αφού p = mγβc) Χρόνο σε: 1/MeV (αφού η μονάδα δράσης = Ενέργεια * Xρόνος = 1) Μήκος σε: μονάδες χρόνου = 1/MeV (αφού η μονάδα ταχύτητας=1) 1 amu = 1/12 μάζας ουδέτρου ατόμου 12 C = MeV/c 2 Mάζα ηλεκτρονίου = MeV/c 2 Μάζα πρωτονίου = MeV/c 2, Μάζα νετρονίου = MeV/c 2 Α.Π.Θ - 8 Νοε Κ. Κορδάς - Πυρηνική & Στοιχειώδη - Μάθημα 12: άλφα διάσπαση 37