ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Κύµατα - Φαινόµενο Doppler Ενδεικτικές Λύσεις - Β έκδοση Θέµα Α

Μέγεθος: px

Εμφάνιση ξεκινά από τη σελίδα:

Download "ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Κύµατα - Φαινόµενο Doppler Ενδεικτικές Λύσεις - Β έκδοση Θέµα Α"

Λάζαρος Λαιμός
7 χρόνια πριν
Προβολές:

1 ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Κύµατα - Φαινόµενο Doppler Ενδεικτικές Λύσεις - Β έκδοση Θέµα Α Α.. Σε ένα γραµµικό ελαστικό µέσο διαδίδονται ταυτόχρονα δύο κύµατα µε ίδιο πλάτος, ίδια συχνότητα και αντίθετες ταχύτητες. ύο σηµεία Μ και Ν ϐρίσκονται εκατέρωθεν ενός σηµείου Λ που παραµένει συνεχώς ακίνητο. Τα σηµεία απέχουν απόσταση λ, όπου λ το µήκος κύµατος. Οι ταλαντώσεις 3 των σηµείων Μ και Ν : (ϐ) ϐρίσκονται σε αντίθεση ϕάσης. Α.2. ύο σύγχρονες πηγές κυµάτων ταλαντώνονται στην ελεύθερη επιφάνεια ενός υγρού µε εξίσωση ταλάντωσης y = y 2 = Aηµ(ωt). Σε ένα σηµείο Σ, πάνω στο ευθύγραµµο τµήµα που ενώνει τις δύο πηγές ϐρίσκεται ένας ϕελλός, ο οποίος ξεκινά την ταλάντωση του όταν η ϕάση της πηγής έχει µεταβληθεί κατά 4π. Η χρονική εξίσωση ταλάντωσης του ϕελλού µετά την συµβολή είναι : y = A ηµ(ωt 8π) (S.I) Η ϑέση του Σ (r, r 2 ) σε σχέση µε τις δύο πηγές ϑα είναι : (ϐ)2λ, 6λ Α.3. Περιπολικό ακολουθεί αυτοκίνητο που έχει παραβιάσει το όριο ταχύτητας. Τα δύο αυτοκίνητα κινούνται µε ίσες ταχύτητες. Αν η σειρήνα του περιπολικού εκπέµπει ήχο συχνότητας f S, τότε, η συχνότητα f A που αντιλαµβάνεται ο οδηγός του άλλου αυτοκινήτου είναι : (γ) f A = f S

2 Α.4. Σε γραµµικό ελαστικό µέσο διαδίδεται εγκάρσιο αρµονικό κύµα συχνότητας f και µήκους κύµατος λ, µε ϑετική ταχύτητα. Την χρονική στιγµή t = 0 το υλικό σηµείο Μ (x = +λ) ξεκινά την ταλάντωση του κινούµενο προς την ακραία αρνητική ϑέση της ταλάντωσης του. Η ϕάση του αρµονικού κύµατος είναι : Α.5. (γ) φ = 2π(ft x λ ) (α) Κατά την διάδοση ενός αρµονικού κύµατος παρατηρείται µεταφορά ύλης από ένα σηµείο σε ένα άλλο. Λάθος (ϐ) Αν διπλασιάσουµε την συχνότητα ενός αρµονικού κύµατος, διπλασιάζεται τόσο η ταχύτητα ταλάντωσης των υλικών σηµείων του ελαστικού µέσου, όσο και η ταχύτητα διάδοσης του κύµατος. Λάθος (γ) Τα εγκάρσια κύµατα διαδίδονται µόνο στα στερεά. Λάθος (δ) Το ϕαινόµενο Doppler χρησιµοποιήθηκε στην κοσµολογία για την α- πόδειξη της διαστολής του σύµπαντος. Σωστό (ε) Οταν ένας παρατηρητής πλησιάζει µια ηχητική πηγή αντιλαµβάνεται µεγαλύτερη ταχύτητα για τον ήχο, εξαιτίας της σχετικής κίνησης. Σωστό Θέµα Β Β.. Τα άκρα O (x = 0) και O 2 (x = 0) δύο γραµµικών ελαστικών µέσων και 2 αντίστοιχα εκτελούν ταλάντωση σύµφωνα µε την εξίσωση y = Aηµωt και παράγονται εγκάρσια κύµατα. Στο σχήµα ϕαίνεται η γραφική πα- ϱάσταση της ϕάσης των σηµείων του ελαστικού µέσου του κύµατος σε συνάρτηση µε την ϑέση x των σηµείων αυτών την χρονική στιγµή t = s. Στο σχήµα 2 ϕαίνεται η γραφική παράσταση της ϕάσης σε συνάρτηση µε τον χρόνο στον οποίο διαδίδεται κύµα, ενός σηµείου που ϐρίσκεται στη ϑέση x = 8cm του ελαστικού µέσου

3 Αν το κύµα διαδίδεται στο µέσο µε ταχύτητα υ και στο µέσο 2 µε ταχύτητα υ 2, ο λόγος των µέτρων των δύο ταχυτήτων υ υ 2 των µέτρων των δύο ταχυτήτων διάδοσης τω ν κυµάτων είναι : Από το Σχήµα προκύπτει : Από το Σχήµα προκύπτει : γ. υ = 60 υ 2 υ = x t = 20m/s υ 2 = x t = 3 m/s Β.2. ιαθέτουµε δύο πανοµοιότυπες χορδές () και (2). Στην χορδή () στερεώνουµε ακλόνητα τα άκρα της και δηµιουργούµε µε κατάλληλο τρόπο στάσιµο κύµα µε Ν συνολικά κοιλίες, οι οποίες έχουν συχνότητα ταλάντωσης f η καθεµία. Στη χορδή (2) στερεώνουµε ακλόνητα το ένα άκρο της ενώ το άλλο άκρο της είναι ελεύθερο και δηµιουργούµε µε κατάλληλο τρόπο στάσιµο κύµα, οπότε το ελεύθερο άκρο της είναι κοιλία. Αν ο συνολικός αριθµός των κοιλιών στην χορδή (2) είναι επίσης Ν και η συχνότητα ταλάντωσης τους f 2 τότε ισχύει : 3

4 (ϐ) f f 2 = 2N 2N Για την χορδή που έχει στερεωµένα τα δύο άκρα της L = N λ 2. Ενώ για την χορδή 2 που έχει το ένα άκρο στερεωµένο L = (N ) λ λ 2 4, όπου ϐέβαια L το µήκος της χορδής. N λ 2 = (N )λ λ 2 4 λ = 2 λ 2 N (N ) = 2N 2N Αφού υ δ = λf f = λ 2 = f 2 λ 2N 2N Β.3. Ο παρατηρητής του σχήµατος αποµακρύνεται από την ακίνητη ηχητική πηγή S µε ταχύτητα υ A. Η διαφορά των συχνοτήτων των ήχων που ακούει ο παρατηρητής απευθείας και από ανάκλαση ισούται µε το 3% της συχνότητας που η πηγή εκπέµπει. Ο παρατηρητής κινείται µε ταχύτητα : S (α), 5 00 υ ηχ Ο παρατηρητής ϑα ακούει απευθείας από την πηγή ήχο συχνότητας f : υa f = υ ηχ υ A f s υ ηχ 4

5 Στο τοίχο ϑα ανακλάται ήχος συχνότητας f s αφού δεν υπάρχει σχετική κίνηση ανάµεσα στον τοίχο και τον παρατηρητή. Ο παρατηρητής ϑα ακούει από την ανάκλαση ήχο συχνότητας f 2 : Από τα δεδοµένα προκύπτει ότι : f 2 = υ ηχ + υ A f s υ ηχ f f 2 = 3 00 fs υ ηχ + υ A f s υ ηχ υ A f s = 3 υ ηχ 00 f s υ ηχ 2υ A = 3 υ ηχ 00 υ A =, 5 00 υ ηχ Θέµα Γ Σε ένα γραµµικό µέσο που συµπίπτει µε τον ηµιάξονα Ox διαδίδονται δύο αρµονικά κύµατα προς αντίθετες κατευθύνσεις. Η εξίσωση του ενός αρµονικού κύµατος είναι : y = 0, 2ηµ2π(t x 2 ) (S.I) Από την συµβολή των δύο κυµάτων δηµιουργείται στο ελαστικό µέσο στάσιµο κύµα, µε κοιλία στο Ο (x = 0). Γ. Να γράψετε την εξίσωση του άλλου τρέχοντος κύµατος (y 2 = f(t)) που συµβάλλει, καθώς και την εξίσωση του στάσιµου κύµατος που δηµιουργείται. Από τα δεδοµένα προκύπτει ότι : ω = 2πrad/s f = Hz, 2π λ = 2π 2 λ = 2m Το δεύτερο κύµα ϑα είναι : y 2 = 0, 2ηµ2π(t + x 2 ) (S.I) Η εξίσωση του στάσιµου κύµατος ϑα είναι : y = 0, 4συν(πx)ηµ(2πt) (S.I.) 5

6 Γ.2 Να γράψετε τις χρονικές εξισώσεις της ταχύτητας και της επιτάχυνσης του υλικού σηµείου Κ του µέσου που ϐρίσκεται στην ϑέση x K = 4, 25m. y k = 0, 4συν(4, 25π)ηµ(2πt) y k = 0, 2 2ηµ(2πt) (S.I.) v k = 0, 4π 2συν(2πt) (S.I.) α = 0, 8π 2 2ηµ(2πt) (S.I.) Γ.3 Να υπολογίσετε τον αριθµό των σηµείων που παραµένουν ακίνητα µετά την συµβολή των δύο κυµάτων ανάµεσα στο σηµείο Κ και το σηµείο Λ (x Λ = 6, 25m). Για να παραµένουν ακίνητα ϑα πρέπει να είναι δεσµοί του στάσιµου κύµατος δηλαδή σε ϑέση x = (2κ + ) λ 4 4, 25 < x < 6, 25 4, 25 < (2κ + )0, 5 < 6, 25 8, 5 < 2κ + < 2, 5 3, 75 < κ < 5, 25 κ = 4, 5 Αρα είναι 2 σηµεία. Γ.4 Να υπολογίσετε την αποµάκρυνση του σηµείου Λ από την ϑέση ισορ- ϱοπίας την χρονική στιγµή t κατά την οποία το σηµείο Κ ϕτάνει στην ϑέση µέγιστης ϑετικής αποµάκρυνσης. η εξίσωση ταλάντωσης του Λ είναι : y Λ = 0, 4συν(6, 25π)ηµ(2πt) y k = 0, 2 2ηµ(2πt) (S.I.) Τα δύο σηµεία ϑα ϐρίσκονται σε συµφωνία ϕάσης, άρα σε κάθε χρονική στιγµή ϑα έχουν ίσες αποµακρύνσεις. 6

7 Γ.5 Να σχεδιάσετε το στιγµιότυπο του στάσιµου κύµατος την χρονική στιγ- µή t 2 = t + 3T 2 πάνω στο ευθύγραµµο τµήµα (ΟΚ). Την χρονική στιγµή t 2 = t + 3T 2 αρνητικής αποµάκρυνσης. y (m ) 0,4 0,2 το Κ ϑα ϐρίσκεται στην ϑέση µέγιστης 0,0 0,0 0,5,0,5 2,0 2,5 3,0 3,5 4,0 4,5-0,2-0,4 Θέµα x (m ) ύο σύγχρονες σηµειακές πηγές Π και Π 2 δηµιουργούν στην επιφάνεια υγρού εγκάρσια κύµατα που διαδίδονται µε ταχύτητα υ = 5m/s. Μικρό κοµµάτι ϕελλού ϐρίσκεται σε κάποιο σηµείο Σ της επιφάνειας πλησιέστερα στην πηγή Π 2. Η αποµάκρυνση του σηµείου Σ από τη ϑέση ισορροπίας του σε συνάρτηση µε τον χρόνο περιγράφεται από τη γραφική παράσταση του σχήµατος. Οι πηγές αρχίζουν να ταλαντώνονται τη χρονική στιγµή t = 0 και εκτελούν ταλαντώσεις της µορφής y = Aηµωt.. Να ϐρείτε τις αποστάσεις r και r 2 του σηµείου Σ από τις πηγές Π και Π 2, αντίστοιχα. 7

8 Από το διάγραµµα προκύπτει : 3T =, 2 T = 0, 4s f = 2, 5Hz, A = 5mm. Αρα λ = υt = 2m. Επίσης το πρώτο κύµα ϕτάνει την στιγµή t = 0, 2s και το δεύτερο κύµα την στιγµή t 2 =, 4s. Με ϐάση τα παραπάνω προκύπτει ότι : r = υt = m και r 2 = υt 2 = 7m..2 Να γράψετε τη σχέση που δίνει την αποµάκρυνση του ϕελλού από τη ϑέση ισορροπίας του σε συνάρτηση µε τον χρόνο, για t 0. Η εξίσωση της αποµάκρυνσης ϑα δίνεται στο S.I.: y = 0 για 0 < t < 0, 2s y = ηµπ(5t ) για 0, 2s t <, 4s y = ηµπ(5t 4) για t, 4s.3 Ποιο είναι το µέτρο της ταχύτητας ταλάντωσης του ϕελλού κάποια χρονική στιγµή t, κατά την οποία η αποµάκρυνσή του από τη ϑέση ισορ- ϱοπίας του είναι y = m Εφαρµόζω την Αρχή ιατήρησης της Ενέργειας ταλάντωσης για την ταλάντωση µετά την συµβολή : 2 DA 2 = 2 mυ2 + 2 Dy2 υ = ±ω A 2 y 2 y = 2, 5π 0 2 m/s.4 Εστω K η µέγιστη κινητική ενέργεια του ϕελλού µετά τη συµβολή. Αλλάζουµε τη συχνότητα των ταλαντώσεων των πηγών Π και Π 2 έτσι ώστε η συχνότητά τους να είναι ίση µε τα 0 της αρχικής τους συχνότητας. 9 Αν µετά τη νέα συµβολή η µέγιστη κινητική ενέργεια του ϕελλού είναι K 2, να ϐρεθεί ο λόγος K K 2 Η µεταβολή της συχνότητας έχει ως συνέπεια την µεταβολή του µήκους κύµατος, άρα και του πλάτους ταλάντωσης του σηµείου( r r 2 = 6). f = 0 9 f υ = 0 υ λ 9 λ λ = 0, 9λ A = 2A συν(2π r r 2 ) = A 2λ 8

9 Ο Ϲητούµενος λόγος ϑα είναι ίσος µε : K max K 2max = 2 D (2A) 2 2 D = 2A 2 2 m2πf (2A) 2 = 8 2 m2πfa Αν η απόσταση των δύο πηγών είναι d = 2λ να υπολογίσετε το πλήθος των σηµείων στο ευθύγραµµο τµήµα που τις ενώνει, που ϑα παρα- µένουν ακίνητα µετά την συµβολή των δύο κυµάτων. Για ένα σηµείο αποσβεστικής συµβολής πάνω στο ευθύγραµµο τµήµα που ενώνει τις δύο πηγές πρέπει να ισχύει. r + r 2 = d = 2λ και r r 2 = (2N + ) λ 2 0 r d 0 N λ 2 + 3λ 4 r = (2N + ) λ 4 + λ r = N λ 2 + 3λ 4 2λ, 5 N 2, 5 Αρα (N =, 0,, 2) 4 υπερβολές αποσβεστικής συµβολής Επιµέλεια : ρ. Μιχάλης Καραδηµητρίου, Φυσικός 9

Σχετικά έγγραφα

ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Κύµατα - Φαινόµενο Doppler Σύνολο Σελίδων: επτά (7) - ιάρκεια Εξέτασης: 3 ώρες Βαθµολογία % Ονοµατεπώνυµο: Β Εκδοση

ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Κύµατα - Φαινόµενο Doppler Σύνολο Σελίδων: επτά (7) - ιάρκεια Εξέτασης: 3 ώρες Βαθµολογία % Ονοµατεπώνυµο: Θέµα Α Β Εκδοση Στις ηµιτελείς προτάσεις Α.1 Α.4 να γράψετε