Διατομικά μόρια- Περιστροφή Σταθερός περιστροφέας (rigid rotator) Φυγόκεντρη παραμόρφωση
|
|
- Ἀκύλας Διαμαντόπουλος
- 7 χρόνια πριν
- Προβολές:
Transcript
1 Διατομικά μόρια- Περιστροφή Σταθερός περιστροφέας (rigid rotator) Φυγόκεντρη παραμόρφωση Διατομικά μόρια- Δόνηση Αρμονικός ταλαντωτής Δυναμικό Mors αναρμονικότητα αλληλεπίδραση Δονητικής περιστροφικής κίνησης φασματοσκοπία περιστροφικά φάσματα δονητικά φάσματα (αρμονικός ταλαντωτής Vs ταλαντώσεις σε δυναμικό Mors) δονητικά - περιστροφικά φάσματα
2 φασματοσκοπία: ο κλάδος της Φυσικής που ερευνά τη δομή, τη σύσταση και τις ιδιότητες της ύλης, μέσω της καταγραφής φασμάτων, δηλαδή του αριθμού φωτονίων ανά συχνότητα ή μήκος κύματος, τα οποία εκπέμπονται απορροφούνται ή σκεδάζονται από τη υπό μελέτη δείγμα. Οι πειραματικές μέθοδοι, που αφορούν τη μέτρηση φωτονίων, σχετίζονται με φαινόμενα: Απορρόφησης Εκπομπής Σκέδασης Απορρόφηση Εκπομπή Η απορρόφηση της ακτινοβολίας που διέρχεται από το υπό μελέτη δείγμα οδηγεί σε μείωση της ακτινοβολίας. H μέτρηση γίνεται στην ίδια διεύθυνση με την εισερχόμενη δέσμη Rayligh σκέδαση H μέτρηση των φασμάτων εκπομπής & σκέδασης πραγματοποιούνται σε διεύθυνση κάθετη ως προς την εισερχόμενη δέσμη. Raman σκέδαση
3 Συντελεστές Αϊνστάιν (96): Τρόποι εκπομπής και απορρόφησης ενέργειας από την ύλη σε κατάσταση θερμοδυναμικής ισορροπίας υπό την επίδραση Η/Μ ακτινοβολίας. Έστω δείγμα Ν ατόμων ή μορίων τα οποία έχουν δύο διαθέσιμες καταστάσεις B0 A 0 Σε θερμοδυναμική ισορροπία η κατανομή πληθυσμού στις δύο καταστάσεις Ν, Ν 0. N N 0 hv 0 / KT B 0 Υπό την επίδραση Η/Μ ακτινοβολίας με πυκνότητα ενέργειας ρ ( v v ) 0 dn dt Απορρόφηση: στην κατάλληλη συχνότητα B ρ ( v ) N Εξαναγκασμένη εκπομπή: 0 v 0 dn dt o B ρ ( ) v v N 0 0 Αυθόρμητη αποδιέγερση (εκπομπή): dn dt A N 0
4 B ρ ( v ) N B ρ ( v ) N + A N θερμοδυναμική ισορροπία: 0 v 0 o 0 v 0 0 N B ρ ( v ) N B ρ ( v ) A 0 v v 0 0 ρ ( v ) hv0 / KT 0 + A 0 v 0 hv / KT B0 B 0 ακτινοβολία μέλανος σώματος (Planck): 8π hv 0 c 3 0 v ( v0 ) 3 hv / KT ρ B B 0 0 ρυθμός απορρόφησης ρυθμός εξαναγκασμένης εκπομπής 8π hv c B 3 0 A ρυθμός αυθόρμητης αποδιέγερσης 3 ~ v 0 η ενέργεια για τα πρώτα περιστροφικά επίπεδα είναι: ~ ( 00)cm V η ενέργεια για τα πρώτα δονητικά επίπεδα είναι: 400<Ε vib < 4000)cm - ( )V Χρόνος ζωής διεγερμένων ηλεκτρονιακά καταστάσεων ~ns (0-9 s) (ενεργειακές αποστάσεις ~V) ( ) 0 (0 0 )0 ( τ ~μ 0 ) A rot s s s s ( ) 0 (0 0 )0 ( τ 0 μ ) A vib s s s 9 A 0( hv0 ~ V) 0 s Και στις περιπτώσεις οι ρυθμοί δεν είναι ανταγωνιστικοί του ρυθμού κρούσεων σε θερμοκρασία περιβάλλοντος.
5 αλληλεπίδραση Η/Μ ακτινοβολίας ύλης: σύστημα δύο καταστάσεων Ημι-κλασική προσέγγιση: Hint μ E όπου : μ όπου : E η ένταση του ηλεκτρικού πεδίου της Η/Μακτινοβολίας η διπολική ροπή του μορίου (μόνιμη ή/ και επαγόμενη) π.χ W lasr συνεχούς λειτουργίας, mm διάμετρος δέσμης 6 Eο 7.4 IW ( / cm) 3. 0 V/ cm π.χ W lasr, παλμική λειτουργία ~0fs, khz, mm διάμετρος δέσμης 3 E ( ) παλμός 0 IW ( / cm) IW ( / cm) 5 dtδρ ( S( cm )) 0 0 s( π0 / )cm W W 0 / παλμό ~4 0 W / cm 3 6 s 0 παλμοί 0 π cm 7 E ~5.4 0 V / cm N N Έστω σώμα αποτελούμενο από Ν σημειακά φορτία: Qολ qi &: μ qr i i i i N d +q -q Q ολ 0 &: μ qiri + qr+ qr q( r+ r ) qd r + r - Έστω : Ψ ( r) n i d: φορά από το αρνητικό προς το θετικό φορτίο Για κατανομές φορτίων: Qολ ρ() r dv μ rρ() r dv Μοριακό τροχιακό μ r Ψ () n r dv ο
6 αλληλεπίδραση Η/Μ ακτινοβολίας ύλης: σύστημα δύο καταστάσεων Μοριακή διπολική ροπή: () μ ZNRN r Ψn r dv N Συνεισφορά πυρηνικού φορτίου Για ομο-ατομικό διατομικό μόριο προφανώς η διπολική ροπή είναι μηδενική: Η ενέργεια αλληλεπίδρασης: Hint μ E μoeocos( kr ωt) Για τις διαστάσεις του μορίου και ακτινοβολία στο υπεριώδες μικροκύματα, ισχύει λ>> μοριακές διαστάσεις r kr π r ~π 0, όταν : r ~ μορ. διαστ άσεις λ λ E Hint μ E μoeocos( ωt) E E hv dψ i ( Ho + Hint ) Ψ dt E Ψ () t a () t Ψ + a () t Ψ iet / iet /
7 Η ενέργεια αλληλεπίδρασης: ω Ωt a t a t a t Ω Ψ μ Ψ ωr E ο R () sin ( )& () () Hint μ E μoeocos( ωt) dψ i ( Ho + Hint ) Ψ dt Ψ () t a () t Ψ + a () t Ψ iet / iet / μ Ψ Συχνότητα «Rabi»: εξαρτάται από τη διπολική ροπή μετάβασης: εξαρτάται από την ένταση του Η/Μπεδίου. Ω ωr +Δ ωr + ( ω ω) Συχνότητα ταλάντωσης του πληθυσμού Συνθήκη συντονισμού: ω ω ωr a () t sin ( t ) ταλάντωσης του πληθυσμού μεταξύ των δύο σύμφωνων καταστάσεων υπάρχει συγκεκριμένη σχέση φάσης για τις καταστάσεις,. Ένα πραγματικό σύστημα υπό την επίδραση ισχυρού πεδίου θα «ταλαντώνεται» για χρονικό* διάστημα και θα καταλήξει σε στάσιμη κατάσταση με τον πληθυσμό να μοιράζεται εξίσου: Ψ * () πεπερασμένος χρόνος ζωής της διεγερμένης κατάστασης αυθόρμητη εκπομπή () Κρούσεις (3) διαμοριακές αλληλεπιδράσεις στην υγρή φάση Απορρόφηση εξαναγκασμένη εκπομπή δεν υπάρχει δυνατότητα αντιστροφής πληθυσμού σε σύστημα δύο καταστάσεων
8 Ψ μ Ψ Διπολική ροπή μετάβασης: Προκειμένου να μπορεί να μεταφερθεί πληθυσμός μεταξύ δύο καταστάσεων πρέπει η διπολική ροπή μετάβασης να είναι μη-μηδενική. Το κλασικό ανάλογο είναι ότι ένα ατομικό ή μοριακό σύστημα μπορεί να απορροφήσει ή να εκπέμψει φωτόνιο συχνότητας v o μόνο αν διαθέτει ταλαντούμενο δίπολο στη συχνότητα αυτή. Περιστροφικά φάσματα (0 μm<λ~mm) μακρινό υπέρυθρο-μικροκύματα) Περιστροφική ενέργεια: Σταθερός περιστροφέας I μ R Φασματοσκοπία μέτρηση συχνότητας: Έκφραση ενεργειακών επιπέδων σε μονάδες συχνότητας (Hz): Ενέργεια σε cm -. Β: περιστροφική σταθερά η οποία εξαρτάται από τη ροπή αδρανείας περιστροφικά φάσματα μας προσδιορίζουν την απόσταση R πληροφορία για τη δομή των μορίων
9 Η πιθανότητα να πραγματοποιηθεί μετάβαση μεταξύ περιστροφικών καταστάσεων: Ψ rot (, M) Ψ rot (, M ) Περιστροφικά φάσματα κανόνες επιλογής καθορίζεται από τη διπολική ροπή της μετάβασης: M M M dr * ( ) Ψrot (, ) μψrot (, ) για ομοατομικά μόρια η διπολική ροπή είναι μηδενική: Αμιγώς περιστροφικές μεταβάσεις είναι μη-επιτρεπτές μ μxx+ μyy+ μzz μο (sin( θ)cos( ϕ) x+ sin( θ)sin( ϕ) y+ cos( θ) z) M ( ) Mxx + M yy + Mzz * ( ) ( ) * d ( Y M ) ( Y M ) d M μ Y, ( θϕ, ) (sin( θ)cos( ϕ)) Y, ( θϕ, ) sin( θ) dθdϕ x ο M M μο sin ( θ) θ, ( θ, ϕ) cos( ϕ), ( θ, ϕ) ϕ iϕ iϕ im ϕ Αν λάβουμε υπόψη: cos( ϕ) ( + ) Y, M ( θϕ, )~ (( ) ) (( ~ im ϕ ( i i M ) im ϕ ~ ( i M M ϕ i M M ) ) ϕ x ϕ ϕ dϕ + ) dϕ ( ) ( ) M ~ ( i Δ M ϕ i Δ M + ϕ x + ) dϕ Mx 0 ~ Δ M ±. Με την ίδια μεθοδολογία προκύπτει: M 0 ~ Δ M ±. M 0 ~ Δ M 0. x z
10 Περιστροφικά φάσματα κανόνες επιλογής ( M ) ( M ) M ( ) Y, ( θ, ϕ) * μ Y, ( θ, ϕ) sin( θ) dθdϕ * ο ( ) ( ) ( Y M ) ( Y M ) d M μ Y, ( θϕ, ) (sin( θ)cos( ϕ)) Y, ( θϕ, ) sin( θ) dθdϕ x M M ~ μ, ( θ, ϕ) sin ( θ), ( θ, ϕ) θ ο όπου : Δ M 0, ±. * Αν λάβουμε υπόψη: M Y, ( θϕ, )~ P (cos( θ)) M M P P d M M ~ μ (cos( θ))sin ( θ) (cos( θ)) θ... im x ο (l+ ) zp m ( ) ( ) m ( ) ( ) m l z l+ m Pl z + l m+ Pl+ ( z), όπου : z cos( θ )... Δ ±. () η διπολική ροπή είναι μη- μηδενική : Κλασικό υπόβαθρο: Η προβολή ενός περιστρεφόμενο πολικού μορίου, ισοδυναμεί με ταλαντούμενο δίπολο με συχνότητα ίση με τη συχνότητα περιστροφής. () : Δ ±. Η μετάβαση γίνεται μεταξύ καταστάσεων, έτσι ώστε να ικανοποιείται η διατήρηση της στροφορμής, δεδομένου ότι απαιτεί εκπομπή ή απορρόφηση ενός φωτονίου, δηλαδή ενός μποζονίου (σπιν ) (3) Δ M 0, ±. ϕ
11 8B 6B 4B B 0Β Β 6Β Β 0 Η ενεργειακή διαφορά μεταξύ διαδοχικών περιστροφικών επιπέδων αυξάνεται: Ε rot ( ) B( + ) ΔΕrot ( + ) B( + )( + ) B( + ) B( + ) ΔΕrot ( ) B( ) Η ενεργειακή διαφορά μεταξύ διαδοχικών περιστροφικών επιπέδων (, ) είναι ανάλογη του. Συντελεστής αναλογίας Β. ΔΕrot ( ) v ( ) B ( ), όπου : BHz ( ) h Ομοίως η συχνότητα απορρόφησης είναι ανάλογη του με σταθερά αναλογίας Β. Η διαφορά μεταξύ διαδοχικών συχνοτήτων περιστροφικών φασμάτων: v ( + + ) v ( + ) B ( + ) B ( + ) B Δεν είναι προαπαιτούμενη η αντιστοίχηση των περιστροφικών γραμμώνγιατηνεύρεσητηςπεριστροφικήςσταθεράς.
12 Υπολογισμοί για CO (B CO.93cm - ) Ν N ο ( + ) Erot ( ) ΚΤ max KT B ( CO) 7 για : KT 5 mv ~ 0cm max Η διαφορά μεταξύ διαδοχικών συχνοτήτων: v ( + + ) v ( + ) B~3.8cm Πειραματικές τιμές Τιμές συχνοτήτων: cm - Τιμές ενέργειας: (0.5 7.) 0-3 V Μήκη κύματος:.6mm- 73μm
13 Χρησιμοποιώντας τις τιμές του πίνακα (v(cm - )) για το περιστροφικό φάσμα του CO να βρεθεί το μήκος δεσμού R και να χαρακτηριστούν οι αντίστοιχες μεταβάσεις. v ( ) B ( ) Β Απόσταση διαδοχικών γραμμών Β Β.9 cm - Bcm ( ) h h s I 8π ci 8π cb 8 π (.99 0 cm ).9cm s 0 I kg m 46 I kg m μ R 46 MC MO 6 μ M H μ.44 0 M + M + 6 C O 6 Kg R.3Α o
14 max KT B Μέτρηση κατανομής έντασης περιστροφικών γραμμών για προσδιορισμό θερμοκρασίας δείγματος (rmot snsing); ( CO) 7 για : KT 5 mv ~ 0cm max Μετατόπιση του μεγίστου σε max +8 αντιστοιχεί σε θερμοκρασία T 46K. Θερμόμετρο περιορισμένης ακρίβειας Η φυγόκεντρη παραμόρφωση οδηγεί σε αύξηση της ροπής αδρανείας & μείωση της περιστροφικής ενέργειας του επιπέδου κατά ΔΕ(). E rot B ( + ) D ( + ) F( ) B ( + ) D ( + ) B B & D 6 μr kμ R h & D 4 6 8π μr 3π kμ R H μείωση της περιστροφικής ενέργειας του επιπέδου κατά ΔΕ() είναι αντιστρόφως ανάλογη της ισχύος του δεσμού (Κ). 4 h 3 Μονάδες ενέργειας Μονάδες συχνότητας (Ηz) Για να εκφραστούν οι αντίστοιχες ποσότητες σε cm - αρκεί να διαιρεθούν με C(cm/s)
15 Το περιστροφικό φάσμα του HCl παρουσιάζει τρεις διαδοχικές γραμμές περιστροφικού φάσματος σε θέσεις 46.04cm -, 65.97cm - και cm -. Να προσδιορισθεί η περιστροφική σταθερά, ησταθεράφυγόκεντρηςπαραμόρφωσηςκαιναβρεθούνοιαντίστοιχεςμεταβάσεις. E hc rot B ( i) : v( ( ii) : v( ( iii) : v( ( + ) D ( + + ) B ( ) + ) 4D v ( v( B ( )( + ) + ) D B ( ( + )( + ) + ) D ( + ) ( + ) {( + } ( + ) B ( ) D ( ) ) ) v( + ) B ( + ) 4D ( + ) 46.04cm ) B ( + ) 4D ( + ) 65.97cm ) B ( + 3) 4D ( + 3) 85.76cm Αγνοούμε σε η προσέγγιση τη συνεισφορά της φυγόκεντρης διόρθωσης. 9.93cm 9.79cm 3 ( i) : v( + ) B ( + ) 46.04cm, όπου : B ~ 9.93cm cm ( + ) 9.93cm ( i) : v( ) B ( ii) : v( 3) B ( iii) : v(3 4) B.03. () 4D cm 3 4D 4 4D 46.04cm + ) 9.79cm ( cm cm B B 4D.4. 4D cm cm 4 D cm B 0.38cm
16 Δονητικά φάσματα (<λ<0μm μέσω υπέρυθρο) Αρμονικός ταλαντωτής παραβολικό δυναμικό όπου : v 0,,... E vib ( v) ( v + ) ω ο όπου : ωο π k μ Σταθερή διαφορά ενέργειας μεταξύ διαδοχικών επιπέδων Δ E E ( v + ) E ( v) vib vib vib ω ο E pot a( R R ) [ ] ( R) E D Δυναμικό Mors Όπου: Ε D Ε( )-E(R ) η ενέργεια δέσμευσης. E D E pot ( R ) E pot ( R R ) ΔE E Όπου: vib vib ωο ( v + ) ωο x( v + ω x E ο vib ωο 4E D ) η σταθερά αναρμονικότητας E D ω ο α μ [ x ( v ) ] ( v + ) E ( v) ω ω + Μειούμενη διαφορά ενέργειας καθώς v. vib ο ο ED Ebd
17 Πυκνότητα πιθανότητας για την περίπτωση αναρμονικού ταλαντωτή (συναρτήσει ενδο-ατομικής απόστασης) Μορφή ιδιοσυναρτήσεων (u0-3) & πυκνότητα πιθανότητας για την περίπτωση αναρμονικού ταλαντωτή (συναρτήσει της απόστασης από τη θέση ισορροπίας R-R ) Ασύμμετρα κατανεμημένη πυκνότητα πιθανότητας. είναι αποτέλεσμα της ασυμμετρίας του δυναμικού Mors η δύναμη επαναφοράς είναι ~du/dr, η οποία προφανώς είναι πιο ισχυρή για R-R <0 από τη συμμετρική περίπτωση. Συνολική Δονητική περιστροφική ενέργεια E v, ( cm ) ω ( v+ ) ω x ( v+ ) + Bv ( + ) Dv ( ( + )) εξάρτηση της περιστροφικής σταθεράς απότηδονητικήδιέγερση(v): B a ( v + «αλληλεπίδραση δονητικής περιστροφικής κίνησης» B v )
18 Δονητικά φάσματα κανόνες επιλογής Η πιθανότητα να πραγματοποιηθεί μετάβαση μεταξύ δονητικών καταστάσεων u u (u χαμηλότερη προς u -υψηλότερη ενεργειακά κατάσταση), καθορίζεται από τη διπολική ροπή της μετάβασης: "* M ( u u") Ψvibr ( u") μ( r) Ψvibr ( u ) dr ( r r ) + η διπολική ροπή του μορίου εξαρτάται από την απόσταση r. dμ d μ μ μ ( r r ) dr r dr r M ( u u") μ Ψ "* vibr ( u") Ψ vibr ( u) dr + dμ dr Οι δονητικές ιδιο-συναρτήσεις που ανήκουν στην ίδια ηλεκτρονιακή κατάσταση αποτελούν ορθοκανονικό σύστημα r Ψ "* vibr ( u")( r r ) Ψ vibr ( u) dr +... για ομοατομικά μόρια η διπολική ροπή είναι μηδενική: Δονητικές μεταβάσεις στην ίδια ηλεκτρονιακή κατάσταση είναι μη-επιτρεπτές για πολικά μόρια η διπολική ροπή μετάβασης εξαρτάται: "* u" ( r r ) u u" x u Ψvibr ( u") xψvibr ( u ) dx στην περίπτωση του αρμονικού ταλαντωτή το ολοκλήρωμα είναι μη-μηδενικό για καταστάσεις u,u διαφορετικής συμμετρίας η ένταση της μετάβασης εξαρτάται από το παράγωγο της διπολικής ροπής του μορίου στην απόσταση r.
19 u" ( r r) u u" x u Δονητικά φάσματα κανόνες επιλογής "* Ψvibr ( u") xψvibr ( u ) dx στην περίπτωση του αρμονικού ταλαντωτή το ολοκλήρωμα είναι μη-μηδενικό για καταστάσεις u,u διαφορετικής συμμετρίας Ψ vibr ( u) ( ) u u! a ( ) π 4 H u ( ax) ax / ( α μω / ) xh n( x) H n+ ( x) + nh n( x) u" x u 0, όταν : Δu ± για μη-αρμονικό ταλαντωτή επιπλέον είναι επιτρεπτές οι Δu±,±3 είναι επίσης επιτρεπτές. καθώς το Δu αυξάνεται κατά μία μονάδα η ένταση της μετάβασης μειώνεται κατά 0 με 0 φορές (ovrton transitions) βασική μετάβαση (fundamntal transition): u 0 u. hot bands: οποιαδήποτε μετάβαση ξεκινάει από u > 0. (ζεστές ταινίες) Η έντασή τους εξαρτάται από τον πληθυσμό που βρίσκεται στις καταστάσεις αυτές και κατά συνέπεια από τη θερμοκρασία του δείγματος. * Σε θερμοκρασία περιβάλοντος ~ 99% των μορίων βρίσκονται στη βασική δονητική κατάσταση.
20 Δίνονται οι ακόλουθες φασματικές γραμμές δονητικού φάσματος σε cm - για διατομικό μόριο. Να βρεθούν οι σταθερές ω και x ω, καθώς και μία εκτίμηση για την ενέργεια δέσμευσης και την απαιτούμενη ενέργεια για τη διάσπαση του δεσμού. u -u () v(cm - ) E G ( cm ) ω ( u+ ) ω x ( u+ ) c vibr u G ( cm ) ω ( u + ) ω x ( u + ) ω ( u" + ) + ω x ( u" + ) u u" * * Τα δεδομένα μας είναι φασματικές γραμμές ενεργειακές αποστάσεις Gu u" ( cm ) ω( u" + + ) + ωx( u" + + ) ω( u" + ) ωx( u" + ) G ( cm ) ω ω x ( u" + ) u u" G cm x u ( ) u u" ω ω Τεταγμένη (u 0) ω ω 7.±0.4cm -. κλίση -ω x ω x 3.8±0.cm -. για δυναμικό Mors η ενέργεια δέσμευσης E D συνδέεται με την αναρμονικότητα μέσω της σχέσης: ω ω ω x ED 4ED 4ωx ω ED cm 0.6V 4ωx
21 ενέργεια διάσπασης: E D E BD E E ω (0 ) ω x (0 ) ED ω + ωx 84558cm 0.48V 4 BD D + + G ( ) u 3 cm G ( ) u cm ( G ) u cm G E vibr u 0( cm ) ( u 0) c Με δεδομένες μερικές δονητικές γραμμές είναι δυνατό να προσδιορισθεί το βάθος του πηγαδιού δυναμικού ενέργεια δέσμευσης. G cm x u + u u" ( ) ω ω ( " ) E G cm BD u u" ( ) u" Εμβαδό καμπύλης που προκύπτει από προέκταση της ευθείας Προσεγγιστική μέθοδος, λόγω της συνεισφοράς όρων μεγαλύτερης τάξης καθώς το u αυξάνει.
22 Δονητικά περιστροφικά φάσματα E u, ( cm ) ω ( v+ ) ω x ( v+ ) + Bv ( + ) Dv ( ( + )) B u B a ( u + ) κανόνες επιλογής μη-αρμονικού ταλαντωτή: Δu ±, ±,±3 & Δ ± ( μεταβάσεις με Δ 0 δεν είναι επιτρεπτές για τα περισσότερα διατομικά μόρια (καταστάσεις Σ). θα αγνοήσουμε τους όρους φυγόκεντρης παραμόρφωσης (D u ) και την αναρμονικότητα (ω x ). για λόγους συμβατότητας με τη βιβλιογραφία η βασική κατάσταση θα αντιστοιχεί σε κβαντικούς αριθμούς: ( u", " ) & ηδιεγερμένη: ( u, ) μας ενδιαφέρει το φάσμα για μετάβαση u u", η οποία συνοδεύεται από πληθώρα περιστροφικών μεταβάσεων ( ") ( u", ") E ( u", " cm ) ω ( u" + ) + Bu "( "( " + )) ( u, ) E ( ) ( ) ( ( )), cm u+ + Bu + u ω ό που: Bu < Bu " r > r u u"
23 v v Δονητικά περιστροφικά φάσματα ( u", ") E ( u", " cm ) ω ( u" + ) + Bu "( "( " + )) ( u, ) E ( ) ( ) ( ( )) u, cm ω u+ + Bu + κλάδος R: Δ+, " + u u" + u" +, " + u", ") ω ( u" + + ) + Bu (( " + )( " + )) ω ( u" + ) B (( " ) ") R ( u" + ω + B ( u" +, " + u ", ") ω + B u ω + B R v u (( " + ) (( " + ) + ( " + )) B u" + ( " + )) B u" u (( " + )( " + + )) B (( " + )( " + )) (( " + ) ( " + )) ( u" +, " + u", ") + ( Bu Bu ")( " + ) + ( Bu + Bu ")( " + ) R ω κλάδος P: Δ-, " u u" + v ( u" +, " u", ") ω + ( B B ) " ( B + B ) " P u u" u u" u" (( " + ) ") Συνήθως B u ~ B u " vr ( u" +, " + u", ") ω + B( " + ) v ( u " +, " u ", ") ω B " P u
24 κλάδος R: Δ+, " + u u" + Δονητικά περιστροφικά φάσματα v ( u" +, " + u", ") + ( Bu Bu ")( " + ) + ( Bu + Bu ")( " + ) R ω κλάδος P: Δ-, " u u" + v u" +, " u", ") ω + ( B B ) " ( B B ) " P ( u u" u + u" Συνήθως B u ~ B u " vr ( u" +, " + u", ") ω + B( " + ) v ( u" +, " u", ") ω B" P ισαπέχουσες φασματικές γραμμές Β. στη γενική περίπτωση οι φασματικές γραμμές, καθώς αυξάνεται η περιστροφική διέγερση: R κλάδος P κλάδος ( B + u Bu ")( " ) u Bu ") " Αποκλίνουν για τον R κλάδο ( ) ( B Συγκλίνουν για τον P κλάδο ( ) Μεθοδολογία συνδυασμένων διαφορών αναγνώριση φασματικών γραμμών. αν θέλουμε να εξάγουμε πληροφορίες για μία σειρά από καταστάσεις υψηλής ( u, ) και χαμηλής ενέργειας : : ( u", ") αν εντοπίσουμε τις φασματικές γραμμές που οδηγούν σε κοινή τελική κατάσταση, τότε η ενεργειακή τους απόσταση εξαρτάται αποκλειστικά από τις ιδιότητες της κατάστασης χαμηλότερης ενέργειας εύρεση B u "
25 Μεθοδολογία συνδυασμένων διαφορών εύρεση B u " Δονητικά περιστροφικά φάσματα κοινή τελική κατάσταση: ( u " +, ) vp ( u" +, " u", ") ω + ( Bu Bu ") " ( Bu + Bu ") " ( u " +, ) v ( u" +, " u", " + ) + ( Bu Bu ")( " + ) ( Bu + Bu ")( " + ) P ω (i) ( u " +, ) vr ( u" +, " u", " ) ω + ( Bu Bu ")( ") + ( Bu + Bu ")( ") (ii) i Δv B B )[ " ( " + ) ] + ( B + B )[ " + ( " ) ] ( ) ( ii) ( u u" u u" + [ ) (" + ) ] + ( Bu + Bu )[ " ] Δv B " [ " + ] Δv ( Bu Bu ")( " + u κλάδος R: κλάδος P: ( 6 5) ( 6 7) ( 5 4) ( 5 6) ( 4 3) ( 4 5) ( 3 ) ( 3 4) ( ) ( 0) ( ( 3) ) (") (5) (4) (3) () () (0) ηδιαφοράσυχνοτήτων κατά ζεύγη συναρτήσει του είναι ευθεία με κλίση: 4B u"
26
Διατομικά μόρια- Περιστροφική ενέργεια δονητικά - περιστροφικά φάσματα
Διατομικά μόρια- Περιστροφική ενέργεια δονητικά - περιστροφικά φάσματα Πολυατομικά μόρια περιστροφική ενέργεια περιστροφικά φάσματα Σκέδαση φασματοσκοπία n συνεισφορά του πυρηνικού σπιν Δονητικά περιστροφικά
Διαβάστε περισσότεραΜοριακή Φασματοσκοπία I. Παραδόσεις μαθήματος Θ. Λαζαρίδης
Μοριακή Φασματοσκοπία I Παραδόσεις μαθήματος Θ. Λαζαρίδης 2 Τι μελετά η μοριακή φασματοσκοπία; Η μοριακή φασματοσκοπία μελετά την αλληλεπίδραση των μορίων με την ηλεκτρομαγνητική ακτινοβολία Από τη μελέτη
Διαβάστε περισσότεραΔιατομικά μόρια- Περιστροφική ενέργεια δονητικά φάσματα Raman
Διατομικά μόρια- Περιστροφική ενέργεια δονητικά φάσματα Raman Πολυατομικά μόρια ενέργεια δόνησης κανονικοί τρόποι ταλάντωσης κανόνες επιλογής ενεργοί τρόποι ταλάντωσης (μονοφωτονική μετάβαση- Raman) χαρακτηριστικές
Διαβάστε περισσότεραΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΙΩΑΝΝΙΝΩΝ ΑΝΟΙΚΤΑ ΑΚΑΔΗΜΑΪΚΑ ΜΑΘΗΜΑΤΑ. Σύγxρονη Φυσική II. Μοριακή Δομή ΙΙ Διδάσκων : Επίκ. Καθ. Μ. Μπενής
ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΙΩΑΝΝΙΝΩΝ ΑΝΟΙΚΤΑ ΑΚΑΔΗΜΑΪΚΑ ΜΑΘΗΜΑΤΑ Σύγxρονη Φυσική Μοριακή Δομή ΙΙ Διδάσκων : Επίκ. Καθ. Μ. Μπενής Άδειες Χρήσης Το παρόν εκπαιδευτικό υλικό υπόκειται σε άδειες χρήσης Ceative Coons. Για
Διαβάστε περισσότεραΠΙΑΣ ΑΤΟΣΚΟΠ ΦΑΣΜΑ ΑΣ ΚΑΙ ΧΗΜΕΙΑ ΝΤΙΚΗΣ ΕΣ ΚΒΑΝ ΑΡΧΕ
ΠΙΑΣ Γενικά χαρακτηριστικά φασματοσκοπίας Το ηλεκτρομαγνητικό φάσμα ΠΙΑΣ Γενικά χαρακτηριστικά φασματοσκοπίας Αλληλεπίδραση η ατόμων και μορίων με την ηλεκτρομαγνητική η ακτινοβολία Ε Ε Ενεργειακές καταστάσεις:
Διαβάστε περισσότεραΑσκήσεις Φασµατοσκοπίας
Ασκήσεις Φασµατοσκοπίας Η φασµατική περιοχή στην οποία βρίσκεται µια φωτεινή ακτινοβολία χαρακτηρίζεται από την συχνότητα ν (Hz) µε την οποία ταλαντώνεται το ηλεκτρικό και το µαγνητικό πεδίο του φωτός.
Διαβάστε περισσότεραPLANCK 1900 Προκειμένου να εξηγήσει την ακτινοβολία του μέλανος σώματος αναγκάστηκε να υποθέσει ότι η ακτινοβολία εκπέμπεται σε κβάντα ενέργειας που
ΑΤΟΜΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ PLANCK 1900 Προκειμένου να εξηγήσει την ακτινοβολία του μέλανος σώματος αναγκάστηκε να υποθέσει ότι η ακτινοβολία εκπέμπεται σε κβάντα ενέργειας που είναι ανάλογα με τη συχνότητα (f). PLANCK
Διαβάστε περισσότερα( J) e 2 ( ) ( ) x e +, (9-14) = (9-16) ω e xe v. De = (9-18) , (9-19)
Ασκήσεις Φασµατοσκοπίας Η φασµατική περιοχή στην οποία βρίσκεται µια φωτεινή ακτινοβολία χαρακτηρίζεται από την συχνότητα ν (Hz) µε την οποία ταλαντώνεται το ηλεκτρικό και το µαγνητικό πεδίο του φωτός.
Διαβάστε περισσότεραPLANCK 1900 Προκειμένου να εξηγήσει την ακτινοβολία του μέλανος σώματος αναγκάστηκε να υποθέσει ότι η ακτινοβολία εκπέμπεται σε κβάντα ενέργειας που
ΑΤΟΜΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ PLANCK 1900 Προκειμένου να εξηγήσει την ακτινοβολία του μέλανος σώματος αναγκάστηκε να υποθέσει ότι η ακτινοβολία εκπέμπεται σε κβάντα ενέργειας που είναι ανάλογα με τη συχνότητα (f). PLANCK
Διαβάστε περισσότεραΦΥΣΙΚΟΧΗΜΕΙΑ Ι (ΧΗΜ-048)
ΦΥΣΙΚΟΧΗΜΕΙΑ Ι (ΧΗΜ-048) MOΡIAKH ΦΑΣΜΑΤΟΣΚOΠΙΑ Οµάδα ασκήσεων 4 : ονητική-περιστροφική φασµατοσκοπία IR-Raman 1. Ποιά από τα ακόλουθα μόρια είναι δυνατόν να εμφανίζουν δονητικό φάσμα απορρόφησης; H 2,
Διαβάστε περισσότεραΜΟΡΙΑΚΗ ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑ
ΜΟΡΙΑΚΗ ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑ Ενότητα 2 Ένταση και πλάτος φασματικών γραμμών Δημήτρης Κονταρίδης Αναπληρωτής Καθηγητής Πολυτεχνική Σχολή Τμήμα Χημικών Μηχανικών Ενδεικτική βιβλιογραφία 1. ATKINS, ΦΥΣΙΚΟΧΗΜΕΙΑ
Διαβάστε περισσότεραΦΥΣΙΚΟΧΗΜΕΙΑ I Ενότητα 12 Μοριακά Φάσματα Δημήτρης Κονταρίδης Αναπληρωτής Καθηγητής Πολυτεχνική Σχολή Τμήμα Χημικών Μηχανικών
ΦΥΣΙΚΟΧΗΜΕΙΑ I Ενότητα 12 Μοριακά Φάσματα Δημήτρης Κονταρίδης Αναπληρωτής Καθηγητής Πολυτεχνική Σχολή Τμήμα Χημικών Μηχανικών Ενδεικτική βιβλιογραφία 1. ATKINS, ΦΥΣΙΚΟΧΗΜΕΙΑ P.W. Atkins, J. De Paula (Atkins
Διαβάστε περισσότεραATKINS. Κεφ 12: Περιστροφικά και δονητικά φάσματα
ATKINS Κεφ 12: Περιστροφικά και δονητικά φάσματα Η προέλευση των φασματικών γραμμών στη μοριακή φασματοσκοπία είναι η απορρόφηση, εκπομπή ή σκέδαση ενός φωτονίου, όταν η ενέργεια του μορίου αλλάζει. Η
Διαβάστε περισσότεραΦΥΣΙΚΟΧΗΜΕΙΑ I Ασκήσεις
ΦΥΣΙΚΟΧΗΜΕΙΑ I Ασκήσεις Ενότητα 12 Μοριακά Φάσματα Δημήτρης Κονταρίδης Αναπληρωτής Καθηγητής Πολυτεχνική Σχολή Τμήμα Χημικών Μηχανικών Προσδιορισμός μήκους δεσμού Η φασματοσκοπία μικροκυμάτων μπορεί να
Διαβάστε περισσότεραΑπό τις σημειώσεις του καθηγητή Stewart McKenzie c.uk/teaching.html. Μοριακά ενεργειακά επίπεδα. τυπικά
Από τις σημειώσεις του καθηγητή Stewart McKenzie http://mackenzie.chem.ox.a c.uk/teaching.html Μοριακά ενεργειακά επίπεδα τυπικά Διαφορετικές ηλεκτρονικές καταστάσεις Μοριακά ενεργειακά απίπεδα Ροπή αδράνειας
Διαβάστε περισσότεραΦασματοσκοπίας UV/ορατού Φασματοσκοπίας υπερύθρου Φασματοσκοπίας άπω υπερύθρου / μικροκυμάτων Φασματοσκοπίας φθορισμού Φασματοσκοπίας NMR
Φασματοσκοπία Ερμηνεία & εφαρμογές : Φασματοσκοπίας UV/ορατού Φασματοσκοπίας υπερύθρου Φασματοσκοπίας άπω υπερύθρου / μικροκυμάτων Φασματοσκοπίας φθορισμού Φασματοσκοπίας NMR Ποια φαινόμενα παράγουν τα
Διαβάστε περισσότεραΚΒΑΝΤΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ: Τα άτομα έχουν διακριτές ενεργειακές στάθμες ΕΦΑΡΜΟΓΗ ΣΤΑ ΦΑΣΜΑΤΑ
ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ: Τα άτομα έχουν διακριτές ενεργειακές στάθμες ΕΦΑΡΜΟΓΗ ΣΤΑ ΦΑΣΜΑΤΑ Ένα σημαντικό αποτέλεσμα της κβαντομηχανικής θεωρίας είναι ότι τα μόρια, όχι μόνο βρίσκονται σε διακριτές ενεργειακές
Διαβάστε περισσότεραΜοριακά φάσματα. Όσον αφορά τα ενεργειακά επίπεδα των ηλεκτρονίων σε ένα μόριο, αυτά μελετήθηκαν σε μια πρώτη προσέγγιση μέσω της μεθόδου LCAO.
Μοριακά φάσματα Η ολική ενέργεια που αποθηκεύει εσωτερικά ένα μόριο δίνεται από το άθροισμα: α) της ενέργειάς του λόγω μεταφορικής κίνησης β) της ενέργειας των ηλεκτρονίων του γ) της περιστροφικής ενέργειας
Διαβάστε περισσότεραΚεφάλαια (από το βιβλίο Serway-Jewett) και αναρτημένες παρουσιάσεις
Ύλη μαθήματος «Σύγχρονη Φυσική» Κεφάλαια (από το βιβλίο Serway-Jewett) και αναρτημένες παρουσιάσεις Σ2-Σελίδες: 673-705, (όλο το κεφάλαιο από το βιβλίο) και η παρουσίαση Σ2 που έχει αναρτηθεί στο e-class
Διαβάστε περισσότεραΦΑΣΜΑΤΑ ΕΚΠΟΜΠΗΣ ΑΠΟΡΡΟΦΗΣΗΣ
ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ: Τα άτομα έχουν διακριτές ενεργειακές στάθμες Τα άτομα και μόρια, βρίσκονται σε διακριτές ενεργειακές στάθμες και Υφίστανται μεταβάσεις μεταξύ αυτών των ενεργειακών σταθμών όταν αλληλεπιδρούν
Διαβάστε περισσότεραΒΙΟΦΥΣΙΚΗ. Αλληλεπίδραση ιοντίζουσας ακτινοβολίας και ύλης.
ΒΙΟΦΥΣΙΚΗ Αλληλεπίδραση ιοντίζουσας ακτινοβολίας και ύλης http://eclass.uoa.gr/courses/md73/ Ε. Παντελής Επικ. Καθηγητής, Εργαστήριο Ιατρικής Φυσικής, Ιατρική Σχολή Αθηνών. Εργαστήριο προσομοίωσης 10-746
Διαβάστε περισσότεραDecember 18, M + hv = M + + e + E kin (1) P ki = σ ki n L (2)
Φασματοσκοπία Doppler Limited 3 Χειμερινό εξάμηνο 2016 December 18, 2016 1 Ιονισμός Μια άντίδραση ιονισμού λέιζερ μπορεί να περιγραφεί ως εξής: M + hv = M + + e + E kin (1) Ας εξετάσουμε την ευαισθησία
Διαβάστε περισσότεραΜΟΡΙΑΚΗ ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑ
ΜΟΡΙΑΚΗ ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑ Ενότητα 5 Φασματοσκοπία υπερύθρου διατομικών μορίων Δημήτρης Κονταρίδης Αναπληρωτής Καθηγητής Πολυτεχνική Σχολή Τμήμα Χημικών Μηχανικών Ενδεικτική βιβλιογραφία 1. ATKINS, ΦΥΣΙΚΟΧΗΜΕΙΑ
Διαβάστε περισσότεραETY-202. Εκπομπή και απορρόφηση ακτινοβολίας ETY-202 ΎΛΗ & ΦΩΣ 12. ΎΛΗ & ΦΩΣ. Στέλιος Τζωρτζάκης 21/12/2012
stzortz@iesl.forth.gr 1396; office Δ013 ΙΤΕ 2 Εκπομπή και απορρόφηση ακτινοβολίας ΎΛΗ & ΦΩΣ 12. ΎΛΗ & ΦΩΣ Στέλιος Τζωρτζάκης 1 3 4 Ηλεκτρομαγνητικά πεδία Απορρόφηση είναι Σε αυτή τη διαδικασία το ηλεκτρόνιο
Διαβάστε περισσότεραDecember 19, Raman. Stokes. Figure 1: Raman scattering
Φασματοσκοπία Raman 1 Χειμερινό εξάμηνο 2016 December 19, 2016 1 Raman Το φως μπορεί να σκεδαστεί από ένα μοριακό δείγμα, κατά τη γνωστή μας διαδικασία της σκέδασης Rayleigh κατά την οποία το σκεδαζόμενο
Διαβάστε περισσότεραΜέθοδοι έρευνας ορυκτών και πετρωμάτων
Μέθοδοι έρευνας ορυκτών και πετρωμάτων Μάθημα 8 ο Φασματοσκοπία απορρόφησης υπερύθρων (IR) και Φασματοσκοπία απορρόφησης υπερύθρων με μετασχηματισμό Fourier (FTIR) Διδάσκων Δρ. Αδαμαντία Χατζηαποστόλου
Διαβάστε περισσότεραΤο Ηλεκτρομαγνητικό Φάσμα
Το Ηλεκτρομαγνητικό Φάσμα Ακτίνες Χ Ορατό Μικροκύματα Ακτίνες γ Ραδιοκύματα Μέτρα (m) Φασματοσκοπία IR Η περιοχή υπερύθρoυ (IR) του ηλεκτρομαγνητικού φάσματος βρίσκεται μεταξύ της περιοχής ορατού (λ =
Διαβάστε περισσότεραΜοριακός Χαρακτηρισμός
Μοριακός Χαρακτηρισμός Φασματοσκοπία Υπερύθρου Φασματοσκοπία Πυρηνικού Μαγνητικού συντονισμού Φασματοσκοπία Ορατού Υπεριώδους 1 Αλληλεπίδραση Ακτινοβολίας -Ύλης I o I Δομή της Ύλης Η απορρόφηση ηλεκτρομαγνητικής
Διαβάστε περισσότεραΔx
Ποια είναι η ελάχιστη αβεβαιότητα της ταχύτητας ενός φορτηγού μάζας 2 τόνων που περιμένει σε ένα κόκκινο φανάρι (η η μέγιστη δυνατή ταχύτητά του) όταν η θέση του μετράται με αβεβαιότητα 1 x 10-10 m. Δx
Διαβάστε περισσότεραΜΟΡΙΑΚΗ ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑ
ΜΟΡΙΑΚΗ ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑ Ενότητα 3 Φασματοσκοπία Μικροκυμάτων Δημήτρης Κονταρίδης Αναπληρωτής Καθηγητής Πολυτεχνική Σχολή Τμήμα Χημικών Μηχανικών Ενδεικτική βιβλιογραφία 1. ATKINS, ΦΥΣΙΚΟΧΗΜΕΙΑ P.W. Atkins,
Διαβάστε περισσότεραΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΑ. Εκπέμπεται από σώματα που έχουν θερμοκρασία Τ > 0 Κ. Χαρακτηρίζεται από το μήκος κύματος η τη συχνότητα
ΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΑ Μεταφορά ενέργειας (με φωτόνια ή ηλεκτρομαγνητικά κύματα) Εκπέμπεται από σώματα που έχουν θερμοκρασία Τ > 0 Κ Χαρακτηρίζεται από το μήκος κύματος η τη συχνότητα Φασματικές περιοχές στο σύστημα
Διαβάστε περισσότεραΥΠΕΡΥΘΡΗ ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑ (IR)
ΥΠΕΡΥΘΡΗ ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑ (IR) ΥΠΕΡΥΘΡΗ ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑ (IR) Χαρακτηρίζεται ως φασματοσκοπική τεχνική μοριακής δόμησης (ή περιστροφής), καθώς η ακτινοβολία προκαλεί διέγερση των μορίων σε υψηλότερες στάθμες
Διαβάστε περισσότεραΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΙΣ ΦΑΣΜΑΤΟΜΕΤΡΙΚΕΣ ΤΕΧΝΙΚΕΣ ΚΥΜΑΤΙΚΕΣ ΠΑΡΑΜΕΤΡΟΙ
ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΙΣ ΦΑΣΜΑΤΟΜΕΤΡΙΚΕΣ ΤΕΧΝΙΚΕΣ ΦΑΣΜΑΤΟΜΕΤΡΙΑ: Μέτρηση της έντασης της (συνήθως) ηλεκτρομαγνητικής ακτινοβολίας με (φωτοηλεκτρικούς ήάλλους κατάλληλους) μεταλλάκτες, μετάτην αλληλεπίδραση της με
Διαβάστε περισσότεραΜΟΡΙΑΚΗ ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑ
ΜΟΡΙΑΚΗ ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑ Ενότητα 4 Φάσματα περιστροφής πολυατομικών μορίων Δημήτρης Κονταρίδης Αναπληρωτής Καθηγητής Πολυτεχνική Σχολή Τμήμα Χημικών Μηχανικών Ενδεικτική βιβλιογραφία 1. ATKINS, ΦΥΣΙΚΟΧΗΜΕΙΑ
Διαβάστε περισσότεραιστοσελίδα μαθήματος
ιστοσελίδα μαθήματος http://ecourses.chemeng.ntua.gr/courses/inorganic_chemistry/ Είσοδος ως χρήστης δικτύου ΕΜΠ Ανάρτηση υλικού μαθημάτων Μάζα ατόμου= 10-24 kg Πυκνότητα πυρήνα = 10 6 tn/cm 3 Μάζα πυρήνα:
Διαβάστε περισσότεραΑστρικές Ατμόσφαιρες Ισορροπίες Βασικοί Ορισμοί
Αστρικές Ατμόσφαιρες Ισορροπίες Βασικοί Ορισμοί Ισορροπία Θερμική Θερμοδυναμική Υδροστατική Ακτινοβολιακή Θερμική Ισορροπία Συνθήκη Θερμικής Ισορροπίας: dl dm r r ε: συντελεστής παραγωγής ενέργειας (de/gr/sec)
Διαβάστε περισσότεραΦΥΣΙΚΕΣ ΜΕΘΟΔΟΙ ΣΤΗΝ ΑΝΟΡΓΑΝΗ ΧΗΜΕΙΑ
ΑΡΙΣΤΟΤΕΛΕΙΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΟΝΙΚΗΣ ΑΝΟΙΚΤΑ ΑΚΑΔΗΜΑΙΚΑ ΜΑΘΗΜΑΤΑ ΦΥΣΙΚΕΣ ΜΕΘΟΔΟΙ ΣΤΗΝ ΑΝΟΡΓΑΝΗ ΧΗΜΕΙΑ Φασματοσκοπία Mossbauer ΠΕΡΙΚΛΗΣ ΑΚΡΙΒΟΣ Τμήμα Χημείας Άδειες Χρήσης Το παρόν εκπαιδευτικό υλικό
Διαβάστε περισσότεραγ - διάσπαση Δήμος Σαμψωνίδης ( ) Στοιχεία Πυρηνικής Φυσικής & Φυσικής Στοιχειωδών Σωματιδίων 5 ο Εξάμηνο
γ - διάσπαση Δήμος Σαμψωνίδης (6-12- 2016) Στοιχεία Πυρηνικής Φυσικής & Φυσικής Στοιχειωδών Σωματιδίων 5 ο Εξάμηνο 1 γ - διάσπαση Τύποι διασπάσεων Ενεργειακά Ακτινοβολία πολυπόλων Κανόνες επιλογής Εσωτερικές
Διαβάστε περισσότεραΓΛ/Μ ΣΥΣΤΗΜΑ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΟΡΟΣΗΜΟ. Τεύχος 3ο: Φυσική Γενικής Παιδείας: Ατομικά Φαινόμενα
ΓΛ/Μ3 05-06 ΣΥΣΤΗΜΑ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΟΡΟΣΗΜΟ Τεύχος 3ο: Φυσική Γενικής Παιδείας: Ατομικά Φαινόμενα ΕΚΔΟΤΙΚΕΣ ΤΟΜΕΣ ΟΡΟΣΗΜΟ ΠΕΡΙΟΔΙΚΗ ΕΚΔΟΣΗ ΓΙΑ ΤΟ ΓΥΜΝΑΣΙΟ ΚΑΙ ΤΟ ΛΥΚΕΙΟ Π Ε Ρ Ι Ε Χ Ο Μ Ε Ν Α Φυσική Γενικής Παιδείας
Διαβάστε περισσότεραΦασματοσκοπία Υπερύθρου (IR, FTIR)
Φασματοσκοπία Υπερύθρου (IR, FTIR) Εργαστήριο Ανάλυσης ΤΕΙ Αθήνας 2016-2017 Διδάσκοντες Βασιλεία Σινάνογλου Παναγιώτης Ζουμπουλάκης Σωτήρης Μπρατάκος Γενικά Στην φασματοσκοπία υπερύθρου μελετάμε την απορρόφηση
Διαβάστε περισσότεραΜΑΘΗΜΑ / ΤΑΞΗ : ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ / Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΣΕΙΡΑ: ΘΕΡΙΝΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ: 10/11/2013
ΜΑΘΗΜΑ / ΤΑΞΗ : ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ / Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΣΕΙΡΑ: ΘΕΡΙΝΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ: 10/11/2013 ΘΕΜΑ Α Οδηγία: Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό καθεμιάς από τις παρακάτω ερωτήσεις Α1-Α4 και δίπλα το γράμμα
Διαβάστε περισσότεραΟργανική Χημεία. Κεφάλαια 12 &13: Φασματοσκοπία μαζών και υπερύθρου
Οργανική Χημεία Κεφάλαια 12 &13: Φασματοσκοπία μαζών και υπερύθρου 1. Γενικά Δυνατότητα προσδιορισμού δομών με σαφήνεια χρησιμοποιώντας τεχνικές φασματοσκοπίας Φασματοσκοπία μαζών Μέγεθος, μοριακός τύπος
Διαβάστε περισσότεραΚεφάλαιο 37 Αρχική Κβαντική Θεωρία και Μοντέλα για το Άτομο. Copyright 2009 Pearson Education, Inc.
Κεφάλαιο 37 Αρχική Κβαντική Θεωρία και Μοντέλα για το Άτομο Περιεχόμενα Κεφαλαίου 37 Η κβαντική υπόθεση του Planck, Ακτινοβολία του μέλανος (μαύρου) σώματος Θεωρία των φωτονίων για το φως και το Φωτοηλεκτρικό
Διαβάστε περισσότεραΤΜΗΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΣΥΓΧΡΟΝΗ ΦΥΣΙΚΗ ΔΙΔΑΣΚΩΝ: Δ. ΣΚΑΡΛΑΤΟΣ, ΑΝΑΠΛΗΡΩΤΗΣ ΚΑΘΗΓΗΤΗΣ ΣΥΓΧΡΟΝΗ ΦΥΣΙΚΗ
ΣΥΓΧΡΟΝΗ ΦΥΣΙΚΗ ΕΝΟΤΗΤΑ 5 Επίλυση της εξίσωσης Schrödinger σε απλά κβαντικά συστήματα Ι. ΕΙΣΑΓΩΓΗ Κάθε φυσικά πραγματοποιήσιμη φυσική κατάσταση ενός (μονοσωματιδιακού) κβαντικού συστήματος περιγράφεται
Διαβάστε περισσότεραΜΑΘΗΜΑ / ΤΑΞΗ: ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ/Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΣΕΙΡΑ: ΘΕΡΙΝΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ:
ΜΑΘΗΜΑ / ΤΑΞΗ: ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ/Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΣΕΙΡΑ: ΘΕΡΙΝΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ: 10-11-2013 ΘΕΜΑ Α Οδηγία: Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό καθεμιάς από τις παρακάτω ερωτήσεις Α1-Α4 και δίπλα
Διαβάστε περισσότεραΚυματική φύση της ύλης: ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ. Φωτόνια: ενέργεια E = hf = hc/λ (όπου h = σταθερά Planck) Κυματική φύση των σωματιδίων της ύλης:
Κυματική φύση της ύλης: ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ Φωτόνια: ενέργεια E = hf = hc/λ (όπου h = σταθερά Planck) Κυματική φύση των σωματιδίων της ύλης: Κινούμενα ηλεκτρόνια συμπεριφέρονται σαν κύματα (κύματα de Broglie)
Διαβάστε περισσότεραΦωταύγεια. Θεόδωρος Λαζαρίδης
Φωταύγεια Θεόδωρος Λαζαρίδης 2 Φωτόνια και άτομα μόρια: Απορρόφηση Ένα φωτόνιο μπορεί να απορροφηθεί από ένα άτομο ή μόριο. Αν συμβεί αυτό τότε το άτομο ή μόριο λαμβάνει την ενέργεια του φωτονίου και μεταβαίνει
Διαβάστε περισσότεραΙΑΤΡΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ eclass: PHYS215 Π. Παπαγιάννης
ΙΑΤΡΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ eclass: PHYS215 Π. Παπαγιάννης Αν. Καθηγητής, Εργαστήριο Ιατρικής Φυσικής, Ιατρική Σχολή Αθηνών. Γραφείο 21 210-746 2442 ppapagi@phys.uoa.gr Έμμεσα ιοντίζουσα ακτινοβολία: Πότε ισούται το
Διαβάστε περισσότεραΙΑΤΡΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ eclass: MED808 Π. Παπαγιάννης
ΙΑΤΡΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ eclass: MED808 Π. Παπαγιάννης Επικ. Καθηγητής, Εργαστήριο Ιατρικής Φυσικής, Ιατρική Σχολή Αθηνών. Γραφείο 21 210-746 2442 ppapagi@phys.uoa.gr Αλ/δραση Ιοντίζουσας H/M Ακτινοβολίας -Ύλης
Διαβάστε περισσότεραΠαράρτημα Αʹ. Ασκησεις. Αʹ.1 Ασκήσεις Κεϕαλαίου 1: Εισαγωγή στη κβαντική ϕύση του ϕωτός.
Παράρτημα Αʹ Ασκησεις Αʹ.1 Ασκήσεις Κεϕαλαίου 1: Εισαγωγή στη κβαντική ϕύση του ϕωτός. Άσκηση 1. Συμβατικά στην περιοχή του ηλεκτρομαγνητικού ϕάσματος μακρινό υπέρυθρο (far infrared, FIR) έχουμε μήκος
Διαβάστε περισσότεραΑ3. Σε κύκλωμα LC που εκτελεί αμείωτες ηλεκτρικές ταλαντώσεις η ολική ενέργεια είναι α. ανάλογη του φορτίου του πυκνωτή
ΠΑΝΕΛΛΗΝΙΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Γ ΤΑΞΗΣ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΚΑΙ ΕΠΑΛ (ΟΜΑΛΑ Β) ΠΑΡΑΣΚΕΥΗ 25 ΜΑΪΟΥ 202 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ (ΚΑΙ ΤΩΝ ΔΥΟ ΚΥΚΛΩΝ) ΘΕΜΑ Α Στις ημιτελείς
Διαβάστε περισσότεραΑΤΟΜΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ κβαντισμένη h.f h = J s f = c/λ h.c/λ
ΑΤΟΜΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ Άτομα μόρια Από 10-10 m ως 10-6 m Συνήθεις μονάδες: 1 Å (Angstrom) = 10-10 m (~ διάμετρος ατόμου Υδρογόνου) 1 nm = 10-9 m 1 μm = 10-6 m Διαστάσεις βιομορίων. Πχ διάμετρος σφαιρικής πρωτεΐνης
Διαβάστε περισσότεραγ - διάσπαση Δήμος Σαμψωνίδης ( ) Στοιχεία Πυρηνικής Φυσικής & Φυσικής Στοιχειωδών Σωματιδίων 5 ο Εξάμηνο
γ - διάσπαση Δήμος Σαμψωνίδης (21-11- 2017) Στοιχεία Πυρηνικής Φυσικής & Φυσικής Στοιχειωδών Σωματιδίων 5 ο Εξάμηνο 1 γ - διάσπαση Τύποι διασπάσεων Ενεργειακά Ακτινοβολία πολυπόλων Κανόνες επιλογής Εσωτερικές
Διαβάστε περισσότεραΜέθοδοι έρευνας ορυκτών και πετρωμάτων
Μέθοδοι έρευνας ορυκτών και πετρωμάτων Μάθημα 9 ο Φασματοσκοπία Raman Διδάσκων Δρ. Αδαμαντία Χατζηαποστόλου Τμήμα Γεωλογίας Πανεπιστημίου Πατρών Ακαδημαϊκό Έτος 2017-2018 Ύλη 9 ου μαθήματος Αρχές λειτουργίας
Διαβάστε περισσότεραΙστορική αναδρομή του φαινομένου Raman
Μικροσκοπία CARS Ιστορική αναδρομή του φαινομένου Raman Sir Chandrasekhara Venkata Raman (1888-1970) Το φαινόμενο Raman είχε προβλεφθεί θεωρητικά από το Adolf Smekal το 1923, ωστόσο δεν είχε παρατηρηθεί
Διαβάστε περισσότεραΕΡΩΤΗΣΕΙΣ-ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΦΥΣΙΚΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ
1 Η υπέρυθρη ακτινοβολία α συμμετέχει στη μετατροπή του οξυγόνου της ατμόσφαιρας σε όζον β προκαλεί φωσφορισμό γ διέρχεται μέσα από την ομίχλη και τα σύννεφα δ έχει μικρότερο μήκος κύματος από την υπεριώδη
Διαβάστε περισσότεραΕφαρμογές της θεωρίας ομάδων
Εφαρμογές της θεωρίας ομάδων Ατομικά τροχιακά 4v E 4 σ v σ d +, 3 R B ( ) Βάσεις Ατομικών Τροχιακών,, : αντιστοιχούν σε ατομικά p-τροχιακά (p, p, p ), - : αντιστοιχούν σε ατομικά d- τροχιακά (d, d - )
Διαβάστε περισσότεραΛύσεις 3 ης Γραπτής Εργασίας (Φασματοσκοπία)
Ακαδημαϊκό έτος 014-15 Θέμα 1. α) Υπολογίστε το μήκος κύματος, τον κυματάριθμο και την ενέργεια των εκπεμπόμενων κυμάτων ενός ραδιοφωνικού σταθμού που εκπέμπει στα 88.8 MHz στην μπάντα των FM. β) Συγκρίνετε
Διαβάστε περισσότεραΤΕΧΝΟΛΟΓΙΑ LASER ΤΜΗΜΑ ΟΠΤΙΚΗΣ & ΟΠΤΟΜΕΤΡΙΑΣ ΑΤΕΙ ΠΑΤΡΑΣ
ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΑ LASER ΤΜΗΜΑ ΟΠΤΙΚΗΣ & ΟΠΤΟΜΕΤΡΙΑΣ ΑΤΕΙ ΠΑΤΡΑΣ «Ίσως το φως θα ναι μια νέα τυραννία. Ποιος ξέρει τι καινούρια πράγματα θα δείξει.» Κ.Π.Καβάφης ΑΡΧΕΣ ΛΕΙΤΟΥΡΓΙΑΣ ΤΟΥ LASER Εισαγωγικές Έννοιες
Διαβάστε περισσότεραΑΠΟΛΥΤΗΡΙΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Δ ΤΑΞΗΣ ΕΝΙΑΙΟΥ ΕΣΠΕΡΙΝΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΠΑΡΑΣΚΕΥΗ 24 ΜΑΪΟΥ 2002 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ : ΦΥΣΙΚΗ
ΑΠΟΛΥΤΗΡΙΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Δ ΤΑΞΗΣ ΕΝΙΑΙΟΥ ΕΣΠΕΡΙΝΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΠΑΡΑΣΚΕΥΗ 24 ΜΑΪΟΥ 2002 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ : ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΜΑ 1ο Στις προτάσεις 1.1-1.4 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό της αρχικής
Διαβάστε περισσότεραΑσκήσεις Σύγχρονης ΙΙ ( Ατομική και Μοριακή) Αριθ. Φυλ. 1(Κεφ.8)
Αριθ. Φυλ. (Κεφ.8). Ένα άτομο Η βρίσκεται στη κατάσταση = 3. Υπολογίστε το μέτρο της ολικής στροφορμής L και τις επιτρεπτές τιμές των Lz και θ, όπου θ η γωνία που σχηματίζει η L με τον άξονα z.. Το ηλεκτρόνιο
Διαβάστε περισσότεραΦΥΣΙΚΟΧΗΜΕΙΑ I Ασκήσεις
ΦΥΣΙΚΟΧΗΜΕΙΑ I Ασκήσεις Ενότητα Αδυναμίες της Κλασικής Μηχανικής Δημήτρης Κονταρίδης Αναπληρωτής Καθηγητής Πολυτεχνική Σχολή Τμήμα Χημικών Μηχανικών Άσκηση 1 Ο Σείριος, ένα από τα θερμότερα γνωστά άστρα
Διαβάστε περισσότεραΘεωρία Χρονοεξαρτώμενων Διαταραχών
Θεωρία Χρονοεξαρτώμενων Διαταραχών Δομή Διάλεξης Γενική μέθοδος μελέτης συστημάτων με χρονοεξαρτώμενο μέρος Χαμιλτονιανής. Εύρεση πιθανότητας μετάβασης Απλό παράδειγμα με ακριβή λύση: Σύστημα δύο καταστάσεων
Διαβάστε περισσότερα4. Δόνησις και περιστροφή διατομικών μορίων.
33 4. Δόνησις και περιστροφή διατομικών μορίων. Όπως είδαμε στο πρώτο κεφάλαιο η προσέγγισις Born-Oppnhimr διαχωρίζει την κίνηση των ηλεκτρονίων από εκείνη των πυρήνων και οδηγεί σε δύο ξεχωριστές εξισώσεις
Διαβάστε περισσότεραΕΝΔΕΙΞΕΙΣ ΣΥΛΛΟΓΙΚΗΣ ΣΥΜΠΕΡΙΦΟΡΑΣ ΣΕ ΠΥΡΗΝΕΣ
ΕΝΔΕΙΞΕΙΣ ΣΥΛΛΟΓΙΚΗΣ ΣΥΜΠΕΡΙΦΟΡΑΣ ΣΕ ΠΥΡΗΝΕΣ Πολλά πυρηνικά φαινόµενα δεν µπορούν να εξηγηθούν µε το µοντέλο της υγρής σταγόνας, ούτε το µοντέλο των ανεξαρτήτων σωµατίων. Η εξήγησή τους απαιτεί την συλλογική
Διαβάστε περισσότεραΙΑΤΡΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ eclass: MED808 Π. Παπαγιάννης
ΙΑΤΡΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ eclass: MED808 Π. Παπαγιάννης Επικ. Καθηγητής, Εργαστήριο Ιατρικής Φυσικής, Ιατρική Σχολή Αθηνών. Γραφείο 21 210-746 2442 ppapagi@phys.uoa.gr Τις προσεχείς ώρες θα συζητήσουμε τα πέντε πρώτα
Διαβάστε περισσότεραΚεφάλαιο 13. Περιοδική Κίνηση
Κεφάλαιο 13 Περιοδική Κίνηση Περιοδική Κίνηση Η ταλαντωτική κίνηση είναι σημαντική Είναι μια πάρα πολύ κοινή κίνηση. Βάση για κατανόηση της κυματικής κίνησης Κάθε σύστημα που βρίσκεται σε ευσταθή ισορροπία
Διαβάστε περισσότεραΙατρική Φυσική. Π. Παπαγιάννης Εργαστήριο Ιατρικής Φυσικής, Ιατρική Σχολή Αθηνών Γραφείο
Ιατρική Φυσική Π. Παπαγιάννης Εργαστήριο Ιατρικής Φυσικής, Ιατρική Σχολή Αθηνών Γραφείο 21 210-746 2442 ppapagi@phys.uoa.gr PHYS215 Ιατρική Φυσική: Δοσιμετρία Ιοντίζουσας Ακτινοβολίας Βιολογικές επιδράσεις
Διαβάστε περισσότεραΕνόργανη Ανάλυση II. Ενότητα 3: Εισαγωγή στις φασματομετρικές τεχνικές. Θωμαΐδης Νικόλαος Τμήμα Χημείας Εργαστήριο Αναλυτικής Χημείας
Ενόργανη Ανάλυση II Ενότητα 3: Εισαγωγή στις φασματομετρικές τεχνικές Θωμαΐδης Νικόλαος Τμήμα Χημείας Εργαστήριο Αναλυτικής Χημείας ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΙΣ ΦΑΣΜΑΤΟΜΕΤΡΙΚΕΣ ΤΕΧΝΙΚΕΣ ΦΑΣΜΑΤΟΜΕΤΡΙΑ: Μέτρηση της έντασης
Διαβάστε περισσότεραQ 40 th International Physics Olympiad, Merida, Mexico, July 2009
ΘΕΩΡΗΤΙΚΟ ΠΡΟΒΛΗΜΑ No. 2 DOPPLER LASER ΨΥΞΗ ΚΑΙ ΟΠΤΙΚΕΣ ΜΕΛΑΣΣΕΣ Ο σκοπός αυτού του προβλήματος είναι η ανάπτυξη μιας απλής θεωρίας για να κατανοήσουμε δύο φαινόμενα, που ονομάζονται «laser ψύξη» και «οπτικές
Διαβάστε περισσότεραΑρμονικός ταλαντωτής (κλασσική μηχανική)
Αρμονικός ταλανττής κλασσική μηχανική F k μετατόπιση F Δύναμη επαναφοράς k σταθερά δύναμης Ενέργεια E T V m T V m m Fd kd k d dt E m E k k Σχνότητα ταλάντσης v π k m Αρμονικός ταλανττής κβαντομηχανική
Διαβάστε περισσότεραΣυμπέρασμα: η Η/Μ ακτινοβολία έχει διπλή φύση, κυματική και σωματιδιακή.
ΑΤΟΜΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ Άτομα μόρια Από 10-10 m ως 10-6 m Συνήθεις μονάδες: 1 Å (Angstrom) = 10-10 m (~ διάμετρος ατόμου Υδρογόνου) 1 nm = 10-9 m 1 μm = 10-6 m Διαστάσεις βιομορίων. Πχ διάμετρος σφαιρικής πρωτεΐνης
Διαβάστε περισσότεραΓΕΝΙΚΗ ΚΑΙ ΑΝΟΡΓΑΝΗ ΧΗΜΕΙΑ
ΑΡΙΣΤΟΤΕΛΕΙΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΟΝΙΚΗΣ ΑΝΟΙΚΤΑ ΑΚΑΔΗΜΑΪΚΑ ΜΑΘΗΜΑΤΑ ΓΕΝΙΚΗ ΚΑΙ ΑΝΟΡΓΑΝΗ ΧΗΜΕΙΑ Ενότητα # (10): Φασματοσκοπία Ακρίβος Περικλής Άδειες Χρήσης Το παρόν εκπαιδευτικό υλικό υπόκειται σε άδειες
Διαβάστε περισσότεραΞεκινώντας από την εξίσωση Poisson για το δυναμικό V στο στατικό ηλεκτρικό πεδίο:
1 2. Διοδος p-n 2.1 Επαφή p-n Στο σχήμα 2.1 εικονίζονται δύο μέρη ενός ημιαγωγού με διαφορετικού τύπου αγωγιμότητες. Αριστερά ο ημιαγωγός είναι p-τύπου και δεξια n-τύπου. Και τα δύο μέρη είναι ηλεκτρικά
Διαβάστε περισσότεραΦΥΣΙΚΟΧΗΜΕΙΑ Ι (ΧΗΜ-048)
ΦΥΣΙΚΟΧΗΜΕΙΑ Ι (ΧΗΜ-048) MOΡIAKH ΦΑΣΜΑΤΟΣΚOΠΙΑ Οµάδα ασκήσεων 5 : Μοριακή σµµετρία (οµάδες σµµετρίας, δονητική φασµατοσκοπία) 1. Με τη βοήθεια διανσμάτων μετατόπισης να σχεδιάσετε σε κλίμακα τις σχετικές
Διαβάστε περισσότεραΔιάλεξη 9: Στατιστική Φυσική
Στατιστική Φυσική: Η μελέτη της θερμοδυναμικής συμπεριφοράς ενός συστήματος σωματίων σε σχέση με τις ιδιότητες των επί μέρους σωματίων. Αν και δεν μπορεί να προβλέψει με απόλυτη ακρίβεια την θερμοδυναμική
Διαβάστε περισσότερα1. Μετάπτωση Larmor (γενικά)
. Μετάπτωση Larmor (γενικά) Τι είναι η μετάπτωση; Μετάπτωση είναι η αλλαγή της διεύθυνσης του άξονα περιστροφής ενός περιστρεφόμενου αντικειμένου. Αν ο άξονας περιστροφής ενός αντικειμένου περιστρέφεται
Διαβάστε περισσότερα= k/m με k τη σταθερά του ελατηρίου. Οι αρχικές συνθήκες είναι x(0)=0 (0) = 0. Η λύση (πραγματική) είναι
ΦΑΣΜΑΤΙΚΕΣ ΓΡΑΜΜΕΣ ΚΑΙ ΔΙΑΠΛΑΤΥΝΣΕΙΣ Οι φασματικές γραμμές (είτε απορρόφησης είτε εκπομπής) ποτέ δεν είναι αυστηρώς μονοχρωματικές αλλά έχουν ένα πλάτος. Αυτό το πλάτος μπορεί να οφείλεται στην ταχύτητά
Διαβάστε περισσότεραΜοριακά Τροχιακά ιατοµικών Μορίων
Μοριακά Τροχιακά ιατοµικών Μορίων Για την περιγραφή της ηλεκτρονικής δοµής των µορίων θα χρησιµοποιήσουµε µοριακά τροχιακά που θα είναι γραµµικοί συνδυασµοί ατοµικών τροχιακών. Τα µοριακά τροχιακά θα αποτελούν
Διαβάστε περισσότεραΗ ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΤΟΥ ΑΤΟΜΟΥ ΤΟΥ ΥΔΡΟΓΟΝΟΥ
Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΤΟΥ ΑΤΟΜΟΥ ΤΟΥ ΥΔΡΟΓΟΝΟΥ ΑΣΚΗΣΗ 1 Άτομα αερίου υδρογόνου που βρίσκονται στη θεμελιώδη κατάσταση (n = 1), διεγείρονται με κρούση από δέσμη ηλεκτρονίων που έχουν επιταχυνθεί από διαφορά δυναμικού
Διαβάστε περισσότεραΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΦΥΣΙΚΗΣ ΧΗΜΕΙΑΣ ΤΜΗΜΑΤΟΣ ΦΑΡΜΑΚΕΥΤΙΚΗΣ
ΑΡΙΣΤΟΤΕΛΕΙΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΟΝΙΚΗΣ ΣΧΟΛΗ ΘΕΤΙΚΩΝ ΕΠΙΣΤΗΜΩΝ ΤΜΗΜΑ ΧΗΜΕΙΑΣ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΦΥΣΙΚΟΧΗΜΕΙΑΣ Γραφείο 211 Επίκουρος Καθηγητής: Δ. Τσιπλακίδης Τηλ.: 2310 997766 e mail: dtsiplak@chem.auth.gr url:
Διαβάστε περισσότεραΓκύζη 14-Αθήνα Τηλ :
Γκύζη 14-Αθήνα Τηλ : 10.64.5.777 ΘΕΜΑ Α ΠΑΝΕΛΛΑΔΙΚΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Γ ΤΑΞΗΣ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΚΑΙ ΕΠΑΛ (ΟΜΑΔΑ Β ) ΤΡΙΤΗ 10 ΙΟΥΝΙΟΥ 014 ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ (ΚΑΙ ΤΩΝ ΔΥΟ ΚΥΚΛΩΝ)
Διαβάστε περισσότεραΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΣΤΗ ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ ΤΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ
ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΣΤΗ ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ ΤΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ Θέµα ο ΚΕΦΑΛΑΙΟ 2 ο : ΚΥΜΑΤΑ Ποιες από τις παρακάτω προτάσεις είναι σωστές και ποιες λανθασµένες; α Η υπέρυθρη ακτινοβολία έχει µήκη κύµατος µεγαλύτερα από
Διαβάστε περισσότεραγ-διάσπαση Διάλεξη 17η Πετρίδου Χαρά Τμήμα G3: Κ. Κορδάς & Χ. Πετρίδου
γ-διάσπαση Διάλεξη 17η Τμήμα G3: Κ. Κορδάς & Χ. Πετρίδου 1 Τι θα μάθουμε σήμερα 2 Τι είναι η γ-διάσπαση γ-αποδιέγερση ηλεκτρόνια εσωτερικών μετατροπών εσωτερική δημιουργία ζεύγους (e + e - ) Πως προκύπτει?
Διαβάστε περισσότεραείναι τα μήκη κύματος του φωτός αυτού στα δύο υλικά αντίστοιχα, τότε: γ. 1 Β) Να δικαιολογήσετε την επιλογή σας.
Β.1 Μονοχρωματικό φως, που διαδίδεται στον αέρα, εισέρχεται ταυτόχρονα σε δύο οπτικά υλικά του ίδιου πάχους d κάθετα στην επιφάνειά τους, όπως φαίνεται στο σχήμα. Οι χρόνοι διάδοσης του φωτός στα δύο υλικά
Διαβάστε περισσότεραΘΕΜΑΤΑ ΚΑΙ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΠΑΝΕΛΛΑΔΙΚΩΝ ΕΞΕΤΑΣΕΩΝ 2008 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ
ΘΕΜΑΤΑ ΚΑΙ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΠΑΝΕΛΛΑΔΙΚΩΝ ΕΞΕΤΑΣΕΩΝ 008 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ ΘΕΜΑ ο Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό καθεμιάς από τις παρακάτω ερωτήσεις -4 και
Διαβάστε περισσότερα1 ο ΤΕΣΤ ΜΗΧΑΝΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ
ΤΕΤΡΑΚΤΥΣ ΦΡΟΝΤΙΣΤΗΡΙΟ ΜΕΣΗΣ ΕΚΠΑΙ ΕΥΣΗΣ Αµυραδάκη 20, Νίκαια (20-4903576) ΤΑΞΗ... Γ ΛΥΚΕΙΟΥ... ΜΑΘΗΜΑ...ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ... ο ΤΕΣΤ ΜΗΧΑΝΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ. Στην απλή αρµονική ταλάντωση, το ταλαντούµενο
Διαβάστε περισσότεραΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΟΡΓΑΝΙΚΗΣ ΧΗΜΕΙΑΣ. Άσκηση 2 η : Φασματοφωτομετρία. ΓΕΩΠΟΝΙΚΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΑΘΗΝΩΝ Γενικό Τμήμα Εργαστήριο Χημείας
Άσκηση 2 η : ΑΣΚΗΣΕΙΣ 1. Εκχύλιση - Διήθηση Διαχωρισμός-Απομόνωση 2. Ποσοτικός Προσδιορισμός 3. Ποτενσιομετρία 4. Χρωματογραφία Ηλεκτροχημεία Διαχωρισμός-Απομόνωση 5. Ταυτοποίηση Σακχάρων Χαρακτηριστικές
Διαβάστε περισσότεραΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΤΕΛΙΚΗΣ ΠΡΟΣΟΜΟΙΩΣΗΣ 2014 ΦΥΣΙΚΗΣ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΕΠΙΜΕΛΕΙΑ ΘΕΜΑΤΩΝ: ΚΟΛΟΣΙΩΝΗΣ ΔΗΜΗΤΡΗΣ
1 ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΤΕΛΙΚΗΣ ΠΡΟΣΟΜΟΙΩΣΗΣ 2014 ΦΥΣΙΚΗΣ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΕΠΙΜΕΛΕΙΑ ΘΕΜΑΤΩΝ: ΚΟΛΟΣΙΩΝΗΣ ΔΗΜΗΤΡΗΣ ΘΕΜΑ Α Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό κάθε μιας από τις παρακάτω
Διαβάστε περισσότεραιαγώνισμα στη Φυσική Γ Λυκείου Κατεύθυνσης Επαναληπτικό Ι
Θέμα 1 ο ιαγώνισμα στη Φυσική Γ Λυκείου Κατεύθυνσης Επαναληπτικό Ι Στα ερωτήματα 1 5 του πρώτου θέματος, να μεταφέρετε στο τετράδιό σας τον αριθμό της ερώτησης και δίπλα το γράμμα της απάντησης που θεωρείτε
Διαβάστε περισσότεραΔιάλεξη 10: Ακτίνες Χ
Διάλεξη 10: Ακτίνες Χ Ένταση Roentgen (1895): Παρατήρησε ότι όταν ταχέα ηλεκτρόνια πέσουν σε υλικό στόχο παράγεται ακτινοβολία, που ονομάστηκε ακτίνες Χ, με τις εξής ιδιότητες: Ευθύγραμμη διάδοση ακόμη
Διαβάστε περισσότεραΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ & ΕΠΑ.Λ. Β 10 ΙΟΥΝΙΟΥ 2014 ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ
Θέµα Α ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ & ΕΠΑ.Λ. Β 10 ΙΟΥΝΙΟΥ 2014 ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ Στις ερωτήσεις Α1-Α4 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό της ερώτησης και, δίπλα, το γράµµα που αντιστοιχεί στη φράση η οποία
Διαβάστε περισσότεραΦΥΣΙΚΗ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ
ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΘΕΜΑ ο Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό καθεμίας από τις παρακάτω ερωτήσεις -4 και δίπλα το γράμμα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση.. Σε ιδανικό
Διαβάστε περισσότεραΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΙΩΑΝΝΙΝΩΝ ΑΝΟΙΚΤΑ ΑΚΑΔΗΜΑΪΚΑ ΜΑΘΗΜΑΤΑ. Κβαντική Θεωρία ΙΙ. Χρονοεξαρτώμενη Θεωρία Διαταραχών Διδάσκων: Καθ. Λέανδρος Περιβολαρόπουλος
ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΙΩΑΝΝΙΝΩΝ ΑΝΟΙΚΤΑ ΑΚΑΔΗΜΑΪΚΑ ΜΑΘΗΜΑΤΑ Κβαντική Θεωρία ΙΙ Χρονοεξαρτώμενη Θεωρία Διαταραχών Διδάσκων: Καθ. Λέανδρος Περιβολαρόπουλος Άδειες Χρήσης Το παρόν εκπαιδευτικό υλικό υπόκειται σε άδειες
Διαβάστε περισσότεραΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΙΣ ΦΑΣΜΑΤΟΜΕΤΡΙΚΕΣ ΤΕΧΝΙΚΕΣ (SPECTROMETRIC TECHNIQUES)
ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΙΣ ΦΑΣΜΑΤΟΜΕΤΡΙΚΕΣ ΤΕΧΝΙΚΕΣ (SPECTROMETRIC TECHNIQUES) ΑΘΗΝΑ, ΟΚΤΩΒΡΙΟΣ 2014 ΦΑΣΜΑΤΟΜΕΤΡΙΚΕΣ ΤΕΧΝΙΚΕΣ Στηρίζονται στις αλληλεπιδράσεις της ηλεκτρομαγνητικής ακτινοβολίας με την ύλη. Φασματομετρία=
Διαβάστε περισσότεραΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ 17/4/2016 ΘΕΜΑ Α
ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ 7/4/06 ΘΕΜΑ Α Στις παρακάτω ερωτήσεις - 7 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό της ερώτησης και δίπλα σε κάθε αριθμό το γράµμα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση:
Διαβάστε περισσότεραΣΕΜΦΕ ΕΜΠ Φυσική ΙΙΙ (Κυματική) Διαγώνισμα επί πτυχίω εξέτασης 02/06/2017 1
ΣΕΜΦΕ ΕΜΠ Φυσική ΙΙΙ (Κυματική) Διαγώνισμα επί πτυχίω εξέτασης /6/7 Διάρκεια ώρες. Θέμα. Θεωρηστε ενα συστημα δυο σωματων ισων μαζων (μαζας Μ το καθενα) και δυο ελατηριων (χωρις μαζα) με σταθερες ελατηριων
Διαβάστε περισσότεραΦΥΣΙΚΗ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΓΡΑΠΤΗ ΕΞΕΤΑΣΗ ΣΤΑ ΚΕΦΑΛΑΙΑ: ΜΗΧΑΝΙΚΑ ΚΥΜΑΤΑ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΔΙΑΡΚΕΙΑ ΕΞΕΤΑΣΗΣ: 3 ΩΡΕΣ
Σελίδα 1 από 6 ΦΥΣΙΚΗ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΓΡΑΠΤΗ ΕΞΕΤΑΣΗ ΣΤΑ ΚΕΦΑΛΑΙΑ: ΜΗΧΑΝΙΚΑ ΚΥΜΑΤΑ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΔΙΑΡΚΕΙΑ ΕΞΕΤΑΣΗΣ: 3 ΩΡΕΣ ΟΝΟΜΑΤΕΠΩΝΥΜΟ:... ΤΜΗΜΑ:... ΘΕΜΑ Α Στις παρακάτω προτάσεις 1-5 να γράψετε στο τετράδιο
Διαβάστε περισσότεραΚεφάλαιο 39 Κβαντική Μηχανική Ατόμων
Κεφάλαιο 39 Κβαντική Μηχανική Ατόμων Περιεχόμενα Κεφαλαίου 39 Τα άτομα από την σκοπιά της κβαντικής μηχανικής Το άτομο του Υδρογόνου: Η εξίσωση του Schrödinger και οι κβαντικοί αριθμοί ΟΙ κυματοσυναρτήσεις
Διαβάστε περισσότερα1. Η απομάκρυνση σώματος που πραγματοποιεί οριζόντια απλή αρμονική ταλάντωση δίδεται από την σχέση x = 0,2 ημ π t, (SI).
1. Η απομάκρυνση σώματος που πραγματοποιεί οριζόντια απλή αρμονική ταλάντωση δίδεται από την σχέση x = 0,2 ημ π t, (SI). Να βρείτε: α. το πλάτος της απομάκρυνσης, της ταχύτητας και της επιτάχυνσης. β.
Διαβάστε περισσότερα