Μέγεθος: px
Εμφάνιση ξεκινά από τη σελίδα:

Download ""

Transcript

1

2

3 f H f H ψ

4

5

6

7 n( x) α = 0.01 n( x) α = 1 n( x) α = 3 n( x) α = 10 n( x) α = 30 ū i ( x) α = 1 ū i ( x) α = 3 ū i ( x) α = 10 ū i ( x) α = 30 δū ij ( x) α = 1 δū ij ( x) α = 3 δū ij ( x) α = 10 δū ij ( x) α = 30

8

9

10

11 R µν 1 2 g µνr = 8πG N c 4 T µν Λg µν R µν R g µν G N T µν Λ g µν

12 ( ) dr ds 2 = c 2 dt 2 + α(t) kr 2 + r2 dω 2 k = 1, 0, 1 ( ) α 2 + k α α 2 = 8πG N ρ tot, 3 ρ tot, H(t) = α α, k = 0 ρ c 3H2 8πG N, ρ c Ω i ρ i Ω i ρ i ρ c, Ω = i Ω i i ρ i ρ c. Ω 1 = k H 2 α 2

13 Ω i p i = w i ρ i w i ρ i α 3(1+w i) Ω i H 2 (z) H 2 0 = [ Ω k (1 + z) 2 + i Ω i (1 + z) 3(1+w i) ] Ω k = ρ < ρ c ρ < ρ c Ω < 1 k = 1 ρ = ρ c Ω = 1 k = 0 ρ > ρ c Ω > 1 k = 1 k H 2 0 α2 0 H 0 = ( )kms 1 Mpc 1 Ω k < w de w de =

14 G a W, Z H 0 SU(2) L ( νe e ( νµ µ ( ντ τ ) ( ) u, L L d ) ( ) c, L s ) ( ) t, b L L L SU(2) L

15 d s b V ud V us V ub d = V cd V cs V cb s V td V ts V tb b SU(3) C SU(2) L U(1) Y SU(3) C SU(2) L U(1) Y SU(3) C U(1) Q SU(3) C W Z 0

16

17 GN M(r) v(r) =, r G M(r) 4π ρ(r)r 2 dr 1/ r ρ(r) 1/r 2 M(r) r r 0 ρ 0 = ( r 0 kpc ) 2 3 M pc 3

18 1 dp ρ dr = a(r), a 0.6 d log ρ d log r + d log T d log r = r T ( µmp k B ) a(r), m p k B T ( )keV ( Mr ) ( ) Mpc M r

19 M r M r 10 5

20 Y lm (θ, φ) δt T (θ, φ) = + +l l=2 m= l a lm Y lm (θ, φ) a lm C l < a lm 2 > 1 2l + 1 l m= l a lm 2 C l l(l+ 1)C l /2π

21 Ω b h 2 = (68 C.L.), Ω m h 2 = (68 C.L.)

22 ρ(r) = ρ 0 (r/r) γ [1 + (r/r) α ] (β γ)/α γ = 1 α β γ

23 m i Ω ν h 2 = 3 i=1 m i 93eV m ν < 2.05eV (95 C.L.) Ω ν h Ω ν h C.L.)

24 0.01eV

25

26

27 ρ( x, t) x t Nm ρ = δv 0 δv ρ( x, t)

28 u( x, t) P ( x, t) ρ( x, t) u( x, t) P ( x, t) F = G N m 1 m 2 r 2 ˆr m 1 m 2 ˆr r δm( r)

29 δm i ( r i ) r i δf δmδm i i = G N r r i 2 ( r r i ) δm i δf = i δf i = G N δm i δm i r r i 2 ( r r i ) δm = ρδv δf = G N ρ( r)δv i ρ( r i )δv i r r i 2 ( r r i ) f δf = δv fδv = G N ρ( r)δv i f = G N ρ( r) i ρ( r i )δv i r r i 2 ( r r i ) ρ( r i )δv i r r i 2 ( r r i ) δv i δv i dv = d 3 r r i r r f( r) = G N ρ( r) d 3 r ρ( r ) r r 2 ( r r ) r g( r) = G N d 3 r ρ( r ) r r 2 ( r r )

30 r r ( ) r r 2 = 1 r r g( r) ( ) g( r) = G N d 3 r ρ( r ) 1 r r = G N d 3 r ρ( r ) r r r r Φ( r) g( r) = Φ( r) Φ( r) = G N d 3 r ρ( r ) r r g( r) = 2 Φ( r) 2 Φ( r) 2 Φ( r) = G N ( ) d 3 r ρ( r ) 2 1 r r ( ) 2 1 r r = 4πδ (3) ( r r )

31 δ (3) 2 Φ = 4πG N ρ P hi( r) ρ u M(t) = dv ρ( x, t) V dm(t) dt = V dv d ρ( x, t) dt δs u δs ds df = ρ u d S

32 F = S ρ u d S ρ u ds = S V (ρ u)dv V dv d dt ρ( x, t) = S ρ u ds = V (ρ u)dv d dt ρ + (ρ u) = 0

33 F = m α f = ρ α f grav = ρ g = ρ Φ f hyd = P f = f grav + f hyd = ρ Φ P = ρ α α = d u dt α = u t + u u u( x, t) δ u( x, t) = u( x, t) δt + t u( x, t) δx + x u( x, t) δy + y u( x, t) δz z δt 0 d u( x, t) dt = u( x, t) t + u( x, t) dx x dt u( x, t) dy + y dt u( x, t) dz + x dt u t + u u ( ) u ρ + u u = ρ Φ t P

34 P = c 2 s ρ c s 2 Φ = 4πG N ρ d dt ρ + (ρ u) = 0 ( ) u ρ + u u = ρ Φ t P P = c 2 s ρ ρ ū Φ ū = 0 ρ = 0 ρ Φ Φ = 0 ρ 0 ρ( x, t) = ρ + δρ( x, t)

35 δρ( x, t) δ( x, t) = δρ( x, t) ρ ρ( x, t) = ρ(1 + δ( x, t)) d dt ρ + (ρ u) = 0 d dt δρ + u δρ + ρ u = 0 ρ δ + ρ u = 0 δ + u = 0 u t = 1 ρ P Φ u t = c2 s δ Φ

36 ( ) u = c 2 t s 2 δ 2 Φ ( ) u = c 2 t s 2 δ 4πG N ρδ δ c 2 s 2 δ 4πG N ρδ = 0 δ( x, t) δ( k, t) δ + (c 2 sk 2 4πG N ρ)δ = 0 ω 2 = c 2 sk 2 4πG N ρ δ( k, t) = δ 0 ( k) (ωt) + δ 1 ( k) (ωt) if ω 2 > 0 δ( k, t) = δ 0 ( k) + δ 1 ( k)t if ω 2 = 0 δ( k, t) = δ 0 ( k)e ω t + δ 1 ( k)e ω t if ω 2 < 0 δ 0 ( k) δ 1 ( k) ω 2 = 0 k J = 4πGN ρ 0 c s

37 k > k J k < k J λ J = c s π G N ρ 0 λ J ū = H(t) x

38 x = 0 u = d x dt = x + u x = x + u x = 0 ρ = 0 ū = H(t) x = 3H(t) ρ + 3H(t) ρ = 0 Φ = (Ḣ + H2 ) x 2 Φ = ( Ḣ + H 2 ) x = 3(Ḣ + H2 ) Ḣ + H 2 + 4πG N 3 ρ = 0

39 ρ = ρ(1 + δ) u = ū + δ u = H x + δ u Φ = Φ + φ δ + δ u + H x δ = 0 δ u + H(δ u + x δ u) = c 2 s δ φ 2 φ = 4πG N ρδ r x r + H x r = 0 r = x α H = α α

40 δ + i k θ = 0 θ + 2H θ = i k a 2 (c2 sδ + φ) k 2 φ = 4πG N a 2 ρδ θ = δ u α ( δ + 2H δ c 2 + s k 2 ) α 2 4πG N ρ δ = 0 4πGN ρ k J = α c s k > k J k < k J

41 λ J = c s α G N π ρ(t) k < k J c2 s k2 α 2 δ + 2H δ 4πG N ρδ = 0 4πG N ρ = 3H2 2 = 2 3t 2 α = (t/t 0 ) 2/3 H = 2 3t δ + 4 3t δ 2 3t 2 δ = 0 δ = t n n = 2/3 n = 1 δ(t, k) = δ 0 ( k)(t/t 0 ) 2/3 = δ 0 ( k)α r δ(t, r) = δ 0 ( k)α = d 3 k (2π) 3 ei k r δ 0 ( k)

42 α = (t/t 0 ) 1/2 H = 1 2t k < k J δ + 1 t δ 4πG N ρδ = 0 ρ 4πG N ρ 3H 2 δ + 1 t δ = 0 δ(t, k) = δ 0 ( k) + δ 1 ( k)ln(t/t 0 ) = δ 0 ( k) + δ 1 ( k)ln(α) δ + 2 δ 4πG N ρδ = 0 2 const 4πG N ρ δ + 2 δ = 0 δ = const δ = e 2Ht α 2

43 θ θ = θ + θ rot θ rot = 0 θ θ θ rot [ i k θ + 2Hθ + 1 ] α 2 (c2 s + φ) + θrot + 2Hθ rot = 0 k θ rot = 0 θ + 2Hθ + 1 α 2 (c2 s + φ) = 0 θ rot + 2H θ rot = 0 θ rot (t, k) = 1 α 2 θrot ( k) 1 α 2 δ = k 2 θ

44 θ = Hf(α) k 2 δ f(α) f(α) = d lnδ d lnα Ω 0.6 m f = Ω γ m, γ = Ω + (Ω2 ) k 2 d s 2 = ḡ µν dx µ dx ν = α(η) 2 ( dη 2 + δ ij dx i dx j ) δ ij Ḡ µν = R µν 1 2ḡµν R = 8πG N Tµν

45 H(η) = α α, H = αh, µ = ν = 0 3H 2 = 8πG N α 2 ρ = 8πG N α 2 I ρ I I ρ I µ = ν = i 2H H 2 = 8πG N α 2 P = 8πGN α 2 I P I µ µ T ν=0 ρ I + 3H( ρ I + P I ) = 0 g µν = ḡ µν + δg µν

46 δg µν ḡ µν G µν = Ḡµν + δg µν δḡ µν T µν = T µν +δt µν δg µν = 8πG N δt µν ds 2 = α(η) 2 ( (1 + 2A)dη 2 2B i dηdx i + (δ ij + h ij )dx i dx j ) B i h ij B i B = B + ˆB i ˆ i ˆBi = 0 h ij = 2Cδ ij + 2 <i j> E + 2 (i Ê j) + 2Êij <i j> E ( i j 1 3 δ ij 2 )E (i Ê j) 1 2 ( iêj + j Ê i ) i Ê i = 0 i Ê ij = 0 Êi i = 0

47 ˆBi Êi Ê ij ds 2 = α(η) 2 ( (1 + 2Φ)dη 2 + (1 2Ψ)δ ij dx i dx j + Êijdx i dx j ) Γ 0 00 = α α + Φ Γ 0 0k = Φ,k Γ 0 ij = α α δ ij Γ i 00 = Φ,i Γ i 0j = α α δi j Ψ δ i j ] [2 α (Φ + Ψ) + Ψ δ ij α Γ i kl = (Ψ,lδ i k + Ψ,kδ i l ) + Ψ,iδ kl

48 Γ α 0α = 4 α α + Φ 3Ψ Γ α iα = Φ,i 3Ψ,i Γ 0 00 = H Γ 0 0k = 0 Γ 0 ij = Hδ ij Γ i 00 = 0 Γ i 0j = Hδj i Γ i kl = 0 δγ 0 00 = Φ δγ 0 0k = Φ,k δγ 0 ij = [ 2H(Φ + Ψ) + Ψ ] δ ij δγ i 00 = Φ,i δγ i 0j = Ψ δj i δγ i kl = (Ψ,lδk i + Ψ,kδl i ) + Ψ,iδ kl R µν = Γ α νµ,α Γ α αµ,ν + Γ α αβ0 Γβ νµ Γ α νβ Γβ αµ = R µν + δγ α νµ,α δγ α αµ,ν + Γ α αβ δγβ νµ + Γ β νµδγ α αβ Γ α νβ δγβ αµ Γ β αµδγ α νβ.

49 R 00 = 3H + 3Ψ + 2 Φ + 3H(Φ + Ψ ) R 0i =2(Ψ + HΦ),i R ij =(H + 2H 2 )δ ij + [ Ψ + 2 Ψ H(Φ + 5Ψ ) (2H + 4H 2 )(Φ + Ψ)]δ ij + (Ψ Φ),ij R µ ν = g µα R αν = (ḡ µα + δg µα )( R αν + δr αν ) = R µ ν + δg µα Rαν + ḡ µα δr αν R 0 0 =3α 2 H + α 2 [ 3Ψ 2 Φ 3H(Φ + Ψ 6H Φ)] R 0 i = 2α 2 (Ψ + HΦ),i R i 0 = R 0 i = 2α 2 (Ψ + HΦ),i R i j =α 2 (H + 2H 2 )δ i j + α 2 [ Ψ + 2 Ψ H(Φ + 5Ψ ) (2H + 4H 2 )Φ]δ i j + α 2 (Ψ Φ),ij R =R R i i =6α 2 (H + H 2 ) + α 2 [ 6Ψ (2Ψ Φ) 6H(Φ + 3Ψ ) 12(H + H 2 )Φ]

50 G 0 0 =R R = 3α 2 H 2 + α 2 [ 2 2 Ψ + 6HΨ + 6H 2 Φ] G 0 i =R 0 i = 2α 2 (Ψ + HΦ),i G i 0 =R i 0 = 2α 2 (Ψ + HΦ),i G i j =R i j 1 2 δi jr =α 2 ( 2H H 2 )δ i j + α 2 [2Ψ + 2 (Φ Ψ) + H(2Φ + 4Ψ ) + (4H + 2H 2 )Φ]δ i j + α 2 (Ψ Φ),ij. T µν =( ρ + p)ū µ ū ν + pḡ µν T µ ν =( ρ + p)ū µ ū ν + pδ µν ρ = ρ(η) p = p(η) ū µ = (ū 0, 0, 0, 0) ū µ ū µ = 1 ū µ = α( 1, 0) T µν = T µν + δt µν T µ ν =(ρ + p)u µ u ν + pδ µν

51 ρ = ρ + δρ p = p + δp u i =ū i + δu i = δu i 1 α v i v i αu i δ δρ ρ u µ =ū µ + δu µ (α 1 + δu 0, α 1 v 1, α 1 v 2, α 1 v 3 ) u µ =ū µ + δu µ ( α + δu 0, δu 1, δu 2, δu 3 ). u ν = g µν u µ u µ u µ = 1 u 0 = g µ0 u µ = α α 2 δu 0 2αA δu 0 = α 2 δu 0 2αA. δu i = u i = αb i + αv i δu 0 = 1 α A

52 ( ) ( ) ρ 0 T ν µ δρ ( ρ + p)(v i B i ) = + 0 pδj i ( ρ + p)v i δpδj i ( ) δp δtj i = δpδj i + Σ i j p p δi j + Π i j. Σ i j Πi j Σi j / p δp 1 3 δt k k Σ i j δt i j 1 3 δi jδt k k Σ i j = 0 δρ δp v Π ij v = v + ˆv i iˆv i = 0 Π ij = Π S ij + Π V ij + Π T ij, Π S ij = ( i j 1 3 δ ij 2 )Π Π V ij = (Π i,j + Π j,i ) και δ ik Π T ij,k = 0

53 Π ij = 0 δg 0 0 =α 2 [ 2 2 Ψ + 6HΨ + 6H 2 Φ] = 8πG N δρ δg 0 i = 2α 2 (Ψ + HΦ),i = 8πG N ( ρ + p)v,i δg i 0 =2α 2 (Ψ + HΦ),i = 8πG N ( ρ + p)v,i δg i j =α 2 [2Ψ + 2 (Φ Ψ) + H(2Φ + 4Ψ ) + (4H + 2H 2 )Φ]δ i j + α 2 (Ψ Φ),ij = 8πG N [δpδ i j + p(π,ij 1 3 δi j 2 Π)]. 3H(Ψ + HΦ) 2 Ψ = 4πG N α 2 δρ (Ψ + HΦ),i = 4πG N α 2 ( ρ + p)v,i Ψ + H(Φ + 2Ψ ) + (2H + H 2 )Φ (Φ Ψ) = 4πG N α 2 δp ( i j 1 3 δ ij 2 )(Ψ Φ) = 8πG N α 2 p( i j 1 3 δ ij 2 )Π (Ψ Φ) ij = 8πG N α 2 pπ,ij για i j. k i k j (Ψ k Φ k ) = k ik j k 2 8πG Nα 2 pπ k για i j. k k 2 (Ψ k Φ k ) = 8πG N α 2 pπ k για k 0.

54 (Ψ Φ) = 8πG N α 2 pπ (Ψ + HΦ) = 4πG N α 2 ( ρ + p)v = 3 2 H2 (1 + w)v 2 Ψ = 4πG N α 2 ρ[δ + 3H(1 + w)v] (Ψ Φ) = 8πG N α 2 pπ Ψ + HΦ = 3 2 H2 (1 + w)v Ψ + H(Φ + 2Ψ ) + (2H + H 2 )Φ (Φ Ψ) = 4πG N α 2 δp 2 Φ = 4πG N α 2 ρ[δ + 3H(1 + w)v] = 3 2 H2 [δ + 3H(1 + w)v] Φ + HΦ = 4πG N α 2 ( ρ + p)v = 3 2 H2 (1 + w)v Φ + 3HΦ + (2H + H 2 )Φ = 3 2 H2 δp/ ρ 2 Φ = 4πG N α 2 ρ[δ + 3H(1 + w)v] = 4πG N α 2 ρ = δ + 3H(1 + w)v

55 µ T µ ν = µ T µ ν + Γ µ µαt α ν Γ α µνt µ α = 0 ν = 0 ρ + δρ + i v i ( ρ + p) + 3H( ρ + δρ) 3 ρφ + 3H( p + δp) 3 pφ ρ = 3H( ρ + p) δρ = 3H(δρ + δp) + 3Φ ( ρ + p) v ( δ p ρ ) ( ( δp v 3Φ ) + 3H δρ p ρ ) δ = 0 p ρ ν = i v + H v 3H p ρ v = δp ρ + p Φ p ρ

56 δ( k) δ b = δ e k > k J k < k J

57 δ b δ dm

58

59

60

61 f(t, x, p) d 3 pf(t, x, p) f(t, x, p) p

62 ħ

63 ( x i, p i ), i = 1...N f k = (t, x, p) = 1 N N δ D ( x x i )δ D ( p p i ) i=1 δ D x p = α 2 m d x dt α df k dt = f k t + d x dt f k x + d p dt f k p = 0 t f k = p α 2 m f k + m Φ p f k Φ 2 Φ = 4πG N ρ α ( ) d 3 pf k 1 ρ < d 3 pf k > vol = 1 f s =< f k > Φ p f k f k f 2s (t, x, p, x, p ) = f s (t, x, p)f s (t, x, p ) + f 2c (t, x, p, x, p ) t f s = p α 2 m f s + m Φ p f s + m d 3 x d 3 p Φ( x x ) p f 2c (t, x, p, x, p )

64 t f = p α 2 m f + m Φ p f 2 Φ = 4πG ( ) N ρ d 3 pf 1 α n d ( x) θ d ( x) f d (t, x, p) = n d ( x)δ D ( p θ d ( x)) f d n d θ d /m t n d = 1 mα 2 (n d θd ) t θ d = 1 2mα 2 ( θ d ) 2 mφ d 2 Φ d = 4πG N ρ (n d 1) α

65 u d = θ d /m t n d = 1 α 2 (n d u d ) t u d = 1 2α 2 ( u d ) u d Φ d 2 Φ d = 4πG N ρ (n d 1) α u d = 0 σ x σ p x p f( x, p) = d 3 x d 3 p [ (2πσ x σ p ) 3 ( x x ) 2 2σx 2 ( p p ) 2 ] 2σp 2 f( x, p ) f = e σ2 x σ2 p 2 2 pf ( ( 2 )(AB) = [ ( 2 )(A)] 2 ) [ ( 2 )(B)]. p t f = α 2 m f σ2 p α 2 m p f + m Φ (σ 2 x ) p f x p

66 α ħ2 iħ t ψ = 2α 2 m 2 ψ + mφψ 2 Φ = 4πG N ρ ( ψ 2 1 ) α ψ( x) = n( x)e iθ( x)/ħ n( x) < n > vol = 1 θ( x) ħ 2 t n = 1 mα 2 (n θ) t θ = 1 2mα 2 ( θ) 2 mφ + ħ2 2 n 2α 2 m n 2 Φ = 4πG N ρ (n 1) α u = /m t n = 1 α 2 (n u) t u = 1 ( 2α 2 ( u ) u Φ + ħ2 2α 2 m 2 ) n 2 n u =0 ħ n ψ

67 j n u t n = 1 α 2 j t j = 1 2α 2 j i j i n n (Φ ħ2 2 ) n 2α 2 m 2 n ψ( x) f W ( x, p) f W ( x, p) = d 3 x (πħ) 3 e2 i ħ p x ψ( x x)ψ ( x + x) f W ( x, pr) t f W = p α 2 m f W + i ħ d 3 x (πħ) 3 e2 i ħ p x m[φ( x + x) Φ( x x)]ψ( x x)ψ ( x + x) t f W = p α 2 m f W + mφ 2 ( ħ ħ 2 [ ] p 2 2 = 2α 2 m + mφ ħ p ) f W ( ħ 2 ( p p ) f W ħ 2 t (f W f) ħ2 24 x i xj Φ pi pj p f W + O(ħ 4 )

68 f W ħ f W f W = e σ2 x σ2 p 2 2 pf W σ x σ p ħ/2 t fw = p α 2 m f W σ2 p α 2 m p fw + m Φe σ2 x 2 ħ (ħ p ) 2 f W ψ H ( x, p) = d 3 yk H ( x, y, p)ψ( y) exp K H ( x, y, p) = [ ( x y)2 4σ 2 x i ħ p ( y 1 2 x)] (2πħ) 3/2 (2πσ 2 x) 3/4 f H = Ψ H 2 f H = f W, για σ x σ p = ħ/2 f W

69 t ( f W f) ħ2 24 x i xj Φ pi pj p fw + O(ħ 4, ħ 2 σ 2 x) σ x σ p ħ/2 σ x x typ σ p p typ x typ p typ M (0) = M (1) i M (2) ij d 3 pf H =m 1 d 3 pp i f H =m 2 d 3 pp i p j f H n( x) u i ( x) σu ij ( x) f H ψ [ ] ( x y) n( x) = d 3 2 y 2σx 2 ψ( y) 2 ū i ( x) = 1 [ ] ( x y) n( x) ħ d 3 2 y 2σx 2 I[ψ,i ψ]( y) [ ] M ij( x) 2 = ħ2 4σx 2 n( x)δ ij + ħ2 ( x y) d 3 2 y 2 2σx 2 R[ψ,i ψ,j ψ,ij ψ]( y) M ij 2 δū ij ( x) = ( x) ū i ( x)ū j ( x) n( x) R I

70 δ lin (α, q) = D(α) ( πq L ) α = 1 n d (α, q) = [1 δ lin (α, q)] 1 Ψ (q) = q + Ψ(a, q) Ψ d (a, q) = D(α) L π sin(πq L ), x θ d = u d (q) = α 3 H(α) α Ψ d (a, q) n d ψ ini = n d (a ini, x) [iθ d (a ini, x)/ħ]

71 θ n n α = 0.01, α = 1, α = 3, α = 10 α = 30 ū i ( x) ū i ( x) θ θ rot

72 δū ij ( x) δū k k σ ij δū ij ( x) = 1 3 δūk k ( x)δ ij + σ ij S = d 3 xd 3 pf H (f H )

73 ħ

74 n( x)

75 n( x)

76 n( x)

77 n( x)

78 n( x)

79 θ θ rot ū i ( x) α = 1

80 θ θ rot ū i ( x) α = 3

81 θ θ rot ū i ( x) α = 10

82 θ θ rot ū i ( x) α = 30

83 δū ij ( x) ū k k ( x) σ ij

84 δū ij ( x) ū k k ( x) σ ij

85 δū ij ( x) ū k k ( x) σ ij

86 δū ij ( x) ū k k ( x) σ ij

87

88

89 γ

90

91

m i N 1 F i = j i F ij + F x

m i N 1 F i = j i F ij + F x N m i i = 1,..., N m i Fi x N 1 F ij, j = 1, 2,... i 1, i + 1,..., N m i F i = j i F ij + F x i mi Fi j Fj i mj O P i = F i = j i F ij + F x i, i = 1,..., N P = i F i = N F ij + i j i N i F x i, i = 1,...,

Διαβάστε περισσότερα

A 1 A 2 A 3 B 1 B 2 B 3

A 1 A 2 A 3 B 1 B 2 B 3 16 0 17 0 17 0 18 0 18 0 19 0 20 A A = A 1 î + A 2 ĵ + A 3ˆk A (x, y, z) r = xî + yĵ + zˆk A B A B B A = A 1 B 1 + A 2 B 2 + A 3 B 3 = A B θ θ A B = ˆn A B θ A B î ĵ ˆk = A 1 A 2 A 3 B 1 B 2 B 3 W = F

Διαβάστε περισσότερα

ƒˆˆ-ˆœ œ Ÿ ˆ ˆ Š ˆˆ ƒ ˆ ˆˆ

ƒˆˆ-ˆœ œ Ÿ ˆ ˆ Š ˆˆ ƒ ˆ ˆˆ Ó³ Ÿ. 2018.. 15, º 6218).. 467Ä475 ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ. ˆŸ ƒˆˆ-ˆœ œ Ÿ ˆ ˆ Š ˆˆ ƒ ˆ ˆˆ.. Ê 1 Œμ ±μ ± μ Ê É Ò Ê É É ³. Œ.. μ³μ μ μ, Œμ ± μ± μ, ÎÉμ ³μ Ë ± Í Ö ³³ É Î ±μ, μ ² μ μ ƒ ²Ó ÉÊ μ² μ ²μÉ μ É É μ Ô -

Διαβάστε περισσότερα

χ (1) χ (3) χ (1) χ (3) L x, L y, L z ( ) ħ2 2 2m x + 2 2 y + 2 ψ (x, y, z) = E 2 z 2 x,y,z ψ (x, y, z) E x,y,z E x E y E z ħ2 2m 2 x 2ψ (x) = E xψ (x) ħ2 2m 2 y 2ψ (y) = E yψ (y) ħ2 2m 2 z 2ψ (z)

Διαβάστε περισσότερα

k k ΚΕΦΑΛΑΙΟ 1 G = (V, E) V E V V V G E G e = {v, u} E v u e v u G G V (G) E(G) n(g) = V (G) m(g) = E(G) G S V (G) S G N G (S) = {u V (G)\S v S : {v, u} E(G)} G v S v V (G) N G (v) = N G ({v}) x V (G)

Διαβάστε περισσότερα

Dissertation for the degree philosophiae doctor (PhD) at the University of Bergen

Dissertation for the degree philosophiae doctor (PhD) at the University of Bergen Dissertation for the degree philosophiae doctor (PhD) at the University of Bergen Dissertation date: GF F GF F SLE GF F D Ĉ = C { } Ĉ \ D D D = {z : z < 1} f : D D D D = D D, D = D D f f : D D

Διαβάστε περισσότερα

Ó³ Ÿ. 2009.. 6, º 4(153).. 449Ä471

Ó³ Ÿ. 2009.. 6, º 4(153).. 449Ä471 Ó³ Ÿ. 009.. 6, º 4153.. 449Ä471 ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ. ˆŸ ˆ ˆ ˆ ˆ ƒ Š.. Œμ Éμ 1,.. Ê Œμ ±μ ± μ Ê É Ò Ê É É ³. Œ.. μ³μ μ μ, Œμ ± μé ³± Ì ƒ ² Ê É Ö μ μ μ Ê Éμ Î μ É μ μ μ μ μé μ μ ² - μ μé μ É ²Ó μ ³ ²ÒÌ μ ³ÊÐ

Διαβάστε περισσότερα

4. Zapiši Eulerjeve dinamične enačbe za prosto osnosimetrično vrtavko. ω 2

4. Zapiši Eulerjeve dinamične enačbe za prosto osnosimetrično vrtavko. ω 2 Mehanikateoretičnavprašanjainodgovori 1/12 Newtonovamehanika 1. Določiravninogibanjatočkevpoljucentralnesile. Ravninagibanjagreskozicentersileinimanormalovsmerivrtilne količine 2. Zapišiperiodogibanjapremočrtnegagibanjapodvplivompotenciala

Διαβάστε περισσότερα

ds 2 = N 2 (t))dt 2 + g αβ σ α i (x)σ β j (x)dxi dx j L = 1 2N G αβ(q) q α q β N. G αβ Q i = κ i ϕ V (ϕ) 1511.08382 1604.05168 1606.05116 3 + 1 k = 0 k 0 P h 1 3 ds 2 = N 2 (t))dt 2 + g αβ σ α i (x)σ

Διαβάστε περισσότερα

.. ntsets ofa.. d ffeom.. orp ism.. na s.. m ooth.. man iod period I n open square. n t s e t s ofa \quad d ffeom \quad orp ism \quad na s \quad m o

.. ntsets ofa.. d ffeom.. orp ism.. na s.. m ooth.. man iod period I n open square. n t s e t s ofa \quad d ffeom \quad orp ism \quad na s \quad m o G G - - -- - W - - - R S - q k RS ˆ W q q k M G W R S L [ RS - q k M S 4 R q k S [ RS [ M L ˆ L [M O S 4] L ˆ ˆ L ˆ [ M ˆ S 4 ] ˆ - O - ˆ q k ˆ RS q k q k M - j [ RS ] [ M - j - L ˆ ˆ ˆ O ˆ [ RS ] [ M

Διαβάστε περισσότερα

ΠΕΡΙΕΧΟΜΕΝΑ ΓΕΝΙΚΗ ΘΕΩΡΙΑ ΣΧΕΤΙΚΟΤΗΤΑΣ ΒΑΡΥΤΙΚΑ ΚΥΜΑΤΑ ΣΤΟ ΚΕΝΟ ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΒΑΡΥΤΙΚΩΝ ΚΥΜΑΤΩΝ ΑΠΟ ΠΗΓΕΣ ΑΝΙΧΝΕΥΣΗ ΒΑΡΥΤΙΚΩΝ ΚΥΜΑΤΩΝ

ΠΕΡΙΕΧΟΜΕΝΑ ΓΕΝΙΚΗ ΘΕΩΡΙΑ ΣΧΕΤΙΚΟΤΗΤΑΣ ΒΑΡΥΤΙΚΑ ΚΥΜΑΤΑ ΣΤΟ ΚΕΝΟ ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΒΑΡΥΤΙΚΩΝ ΚΥΜΑΤΩΝ ΑΠΟ ΠΗΓΕΣ ΑΝΙΧΝΕΥΣΗ ΒΑΡΥΤΙΚΩΝ ΚΥΜΑΤΩΝ ΒΑΡΥΤΙΚΑ ΚΥΜΑΤΑ ΤΖΩΡΤΖΗΣ ΔΗΜΗΤΡΗΣ Επιβλέπων καθηγητής:αναγνωστοπουλοσ Κ. ΕΘΝΙΚΟ ΜΕΤΣΟΒΙΟ ΠΟΛΥΤΕΧΝΕΙΟ-ΣΕΜΦΕ 26 Σεπτεμβρίου 2016 ΠΕΡΙΕΧΟΜΕΝΑ ΓΕΝΙΚΗ ΘΕΩΡΙΑ ΣΧΕΤΙΚΟΤΗΤΑΣ ΒΑΡΥΤΙΚΑ ΚΥΜΑΤΑ ΣΤΟ ΚΕΝΟ ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΒΑΡΥΤΙΚΩΝ

Διαβάστε περισσότερα

Theory of Cosmological Perturbations

Theory of Cosmological Perturbations 1 heory of Cosmological Perturbations Part I gauge-invariant formalism Misao Sasaki PDF files available at http://www2.yukawa.kyoto-u.ac.jp/~misao/pdf/cp/ 1. Formulation Background spacetime Friedmann-Lematre-Robertson-Walker

Διαβάστε περισσότερα

k k ΚΕΦΑΛΑΙΟ 1 G = (V, E) V E V V V G E G e = {v, u} E v u e v u G G V (G) E(G) n(g) = V (G) m(g) = E(G) G S V (G) S G N G (S) = {u V (G)\S v S : {v, u} E(G)} G v S v V (G) N G (v) = N G ({v}) x V (G)

Διαβάστε περισσότερα

Sur les articles de Henri Poincaré SUR LA DYNAMIQUE. Le texte fondateur de la Relativité en langage scientiþque moderne. par Anatoly A.

Sur les articles de Henri Poincaré SUR LA DYNAMIQUE. Le texte fondateur de la Relativité en langage scientiþque moderne. par Anatoly A. Sur les articles de Henri Poincaré SUR LA DYNAMIQUE DE L ÉLECTRON Le texte fondateur de la Relativité en langage scientiþque moderne par Anatoly A. LOGUNOV Directeur de l'institut de Physique des Hautes

Διαβάστε περισσότερα

Theory of Cosmological Perturbations

Theory of Cosmological Perturbations 1 heory of Cosmological Perturbations Part I gauge-invariant formalism Misao Sasaki PDF files available at http://www2.yukawa.kyoto-u.ac.jp/~misao/pdf/cp/ 1. Formulation Background spacetime Friedmann-Lematre-Robertson-Walker

Διαβάστε περισσότερα

rs r r â t át r st tíst Ó P ã t r r r â

rs r r â t át r st tíst Ó P ã t r r r â rs r r â t át r st tíst P Ó P ã t r r r â ã t r r P Ó P r sã rs r s t à r çã rs r st tíst r q s t r r t çã r r st tíst r t r ú r s r ú r â rs r r â t át r çã rs r st tíst 1 r r 1 ss rt q çã st tr sã

Διαβάστε περισσότερα

Bogoliubov-de Gennes

Bogoliubov-de Gennes Bogoliubov-de Gennes 7 Bogoliubov-de Gennes Bogoliubov H = H 0 + H = Ψ rh 0 rψ r +, Ψ rψ r g r r Ψ r Ψ r Ψ r r g r r r r h 0 h 0 h 0 = h i e m hc A + V r µ 3 Bogoliubov BCS BCS Ψ rψ r, Ψ rψ r 4 Cooper

Διαβάστε περισσότερα

Déformation et quantification par groupoïde des variétés toriques

Déformation et quantification par groupoïde des variétés toriques Défomation et uantification pa goupoïde de vaiété toiue Fédéic Cadet To cite thi veion: Fédéic Cadet. Défomation et uantification pa goupoïde de vaiété toiue. Mathématiue [math]. Univeité d Oléan, 200.

Διαβάστε περισσότερα

m 1, m 2 F 12, F 21 F12 = F 21

m 1, m 2 F 12, F 21 F12 = F 21 m 1, m 2 F 12, F 21 F12 = F 21 r 1, r 2 r = r 1 r 2 = r 1 r 2 ê r = rê r F 12 = f(r)ê r F 21 = f(r)ê r f(r) f(r) < 0 f(r) > 0 m 1 r1 = f(r)ê r m 2 r2 = f(r)ê r r = r 1 r 2 r 1 = 1 m 1 f(r)ê r r 2 = 1 m

Διαβάστε περισσότερα

Š Š Œ Š Œ ƒˆ. Œ. ϵ,.. ÊÏ,.. µ ±Ê

Š Š Œ Š Œ ƒˆ. Œ. ϵ,.. ÊÏ,.. µ ±Ê ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ 2003.. 34.. 7 Š 524.8+[530.12:531.51] Š Š Œ Š Œ ƒˆ. Œ. ϵ,.. ÊÏ,.. µ ±Ê Ñ Ò É ÉÊÉ Ö ÒÌ ² µ, Ê ˆ 138 Š Šˆ Š Š ˆ ˆ Š Œ ƒˆˆ 140 Š Œ ƒˆÿ œ 141 Š Ÿ Š Œ ƒˆÿ 143 ˆ Ÿ Š Œ ƒˆÿ ˆ Œ 144 ˆŸ Ä ˆ Œ

Διαβάστε περισσότερα

Z = 1.2 X 1 + 1, 4 X 2 + 3, 3 X 3 + 0, 6 X 4 + 0, 999 X 5. X 1 X 2 X 2 X 3 X 4 X 4 X 5 X 4 X 4 Z = 0.717 X 1 + 0.847 X 2 + 3.107 X 3 + 0.420 X 4 + 0.998 X 5. X 5 X 4 Z = 6.56 X 1 + 3.26 X 2 + 6.72 X 3

Διαβάστε περισσότερα

Molekulare Ebene (biochemische Messungen) Zelluläre Ebene (Elektrophysiologie, Imaging-Verfahren) Netzwerk Ebene (Multielektrodensysteme) Areale (MRT, EEG...) Gene Neuronen Synaptische Kopplung kleine

Διαβάστε περισσότερα

Π Ο Λ Ι Τ Ι Κ Α Κ Α Ι Σ Τ Ρ Α Τ Ι Ω Τ Ι Κ Α Γ Ε Γ Ο Ν Ο Τ Α

Π Ο Λ Ι Τ Ι Κ Α Κ Α Ι Σ Τ Ρ Α Τ Ι Ω Τ Ι Κ Α Γ Ε Γ Ο Ν Ο Τ Α Α Ρ Χ Α Ι Α Ι Σ Τ Ο Ρ Ι Α Π Ο Λ Ι Τ Ι Κ Α Κ Α Ι Σ Τ Ρ Α Τ Ι Ω Τ Ι Κ Α Γ Ε Γ Ο Ν Ο Τ Α Σ η µ ε ί ω σ η : σ υ ν ά δ ε λ φ ο ι, ν α µ ο υ σ υ γ χ ω ρ ή σ ε τ ε τ ο γ ρ ή γ ο ρ ο κ α ι α τ η µ έ λ η τ ο ύ

Διαβάστε περισσότερα

γ 1 6 M = 0.05 F M = 0.05 F M = 0.2 F M = 0.2 F M = 0.05 F M = 0.05 F M = 0.05 F M = 0.2 F M = 0.05 F 2 2 λ τ M = 6000 M = 10000 M = 15000 M = 6000 M = 10000 M = 15000 1 6 τ = 36 1 6 τ = 102 1 6 M = 5000

Διαβάστε περισσότερα

l 1 p r i = ρ ij α j + w i j=1 ρ ij λ α j j p w i p α j = 1, α j 0, j = 1,..., p j=1 R B B B m j [ρ 1j, ρ 2j,..., ρ Bj ] T = }{{} α + [,,..., ] R B p p α [α 1,..., α p ] [w 1,..., w p ] M m 1 m 2,

Διαβάστε περισσότερα

Teor imov r. ta matem. statist. Vip. 94, 2016, stor

Teor imov r. ta matem. statist. Vip. 94, 2016, stor eor imov r. ta matem. statist. Vip. 94, 6, stor. 93 5 Abstract. e article is devoted to models of financial markets wit stocastic volatility, wic is defined by a functional of Ornstein-Ulenbeck process

Διαβάστε περισσότερα

Ax = b. 7x = 21. x = 21 7 = 3.

Ax = b. 7x = 21. x = 21 7 = 3. 3 s st 3 r 3 t r 3 3 t s st t 3t s 3 3 r 3 3 st t t r 3 s t t r r r t st t rr 3t r t 3 3 rt3 3 t 3 3 r st 3 t 3 tr 3 r t3 t 3 s st t Ax = b. s t 3 t 3 3 r r t n r A tr 3 rr t 3 t n ts b 3 t t r r t x 3

Διαβάστε περισσότερα

r r t r r t t r t P s r t r P s r s r r rs tr t r r t s ss r P s s t r t t tr r r t t r t r r t t s r t rr t Ü rs t 3 r r r 3 rträ 3 röÿ r t

r r t r r t t r t P s r t r P s r s r r rs tr t r r t s ss r P s s t r t t tr r r t t r t r r t t s r t rr t Ü rs t 3 r r r 3 rträ 3 röÿ r t r t t r t ts r3 s r r t r r t t r t P s r t r P s r s r P s r 1 s r rs tr t r r t s ss r P s s t r t t tr r 2s s r t t r t r r t t s r t rr t Ü rs t 3 r t r 3 s3 Ü rs t 3 r r r 3 rträ 3 röÿ r t r r r rs

Διαβάστε περισσότερα

Alterazioni del sistema cardiovascolare nel volo spaziale

Alterazioni del sistema cardiovascolare nel volo spaziale POLITECNICO DI TORINO Corso di Laurea in Ingegneria Aerospaziale Alterazioni del sistema cardiovascolare nel volo spaziale Relatore Ing. Stefania Scarsoglio Studente Marco Enea Anno accademico 2015 2016

Διαβάστε περισσότερα

Coupling strategies for compressible - low Mach number flows

Coupling strategies for compressible - low Mach number flows Coupling strategies for compressible - low Mach number flows Yohan Penel, Stéphane Dellacherie, Bruno Després To cite this version: Yohan Penel, Stéphane Dellacherie, Bruno Després. Coupling strategies

Διαβάστε περισσότερα

m r = F m r = F ( r) m r = F ( v) F = F (x) m dv dt = F (x) vdv = F (x)dx d dt = dx dv dt dx = v dv dx

m r = F m r = F ( r) m r = F ( v) F = F (x) m dv dt = F (x) vdv = F (x)dx d dt = dx dv dt dx = v dv dx m r = F m r = F ( r) m r = F ( v) x F = F (x) m dv dt = F (x) d dt = dx dv dt dx = v dv dx vdv = F (x)dx 2 mv2 x 2 mv2 0 = F (x )dx x 0 K = 2 mv2 W x0 x = x x 0 F (x)dx K K 0 = W x0 x x, x 2 x K 2 K =

Διαβάστε περισσότερα

u(x, y) =f(x, y) Ω=(0, 1) (0, 1)

u(x, y) =f(x, y) Ω=(0, 1) (0, 1) u(x, y) =f(x, y) Ω=(0, 1) (0, 1) u(x, y) =g(x, y) Γ=δΩ ={0, 1} {0, 1} Ω Ω Ω h Ω h h ˆ Ω ˆ u v = fv Ω u = f in Ω v V H 1 (Ω) V V h V h ψ 1,ψ 2,...,ψ N, ˆ ˆ u v = Ω Ω fv v V ˆ ˆ u v = Ω ˆ ˆ u ψ i = Ω Ω Ω

Διαβάστε περισσότερα

"BHFC8I7H=CB HC &CH=CB 5B8 &CA9BHIA

BHFC8I7H=CB HC &CH=CB 5B8 &CA9BHIA ω θ ω = Δθ Δt, θ ω v v = rω ω = v r, r ω α α = Δω Δt, Δω Δt (rad/s)/s rad/s 2 ω α ω α rad/s 2 87.3 rad/s 2 α = Δω Δt Δω Δt α = Δω Δt = 250 rpm 5.00 s. Δω rad/s 2 Δω α Δω = 250 min rev 2π rad rev 60 1 min

Διαβάστε περισσότερα

A Classical Perspective on Non-Diffractive Disorder

A Classical Perspective on Non-Diffractive Disorder A Classical Perspective on Non-Diffractive Disorder The Harvard community has made this article openly available. Please share how this access benefits you. Your story matters. Citation Accessed Citable

Διαβάστε περισσότερα

F (x) = kx. F (x )dx. F = kx. U(x) = U(0) kx2

F (x) = kx. F (x )dx. F = kx. U(x) = U(0) kx2 F (x) = kx x k F = F (x) U(0) U(x) = x F = kx 0 F (x )dx U(x) = U(0) + 1 2 kx2 x U(0) = 0 U(x) = 1 2 kx2 U(x) x 0 = 0 x 1 U(x) U(0) + U (0) x + 1 2 U (0) x 2 U (0) = 0 U(x) U(0) + 1 2 U (0) x 2 U(0) =

Διαβάστε περισσότερα

Κβαντομηχανική Ι Λύσεις προόδου. Άσκηση 1

Κβαντομηχανική Ι Λύσεις προόδου. Άσκηση 1 Κβαντομηχανική Ι Λύσεις προόδου Άσκηση 1 ψ(x) = A Sin (k x), < x < α) Sin (k x) = eikx e ikx i Mε πιθανές τιμές ορμής p = ± ħk, από τον τύπο του De Broglie. Kαθεμιά έχει πιθανότητα 50%. b) p = ψ p ψ =

Διαβάστε περισσότερα

ˆ ˆ Œ Ÿ Š Œ ƒˆ Šˆ ˆ Ÿ ˆ ˆ Š ˆˆ ƒ ˆ ˆˆ

ˆ ˆ Œ Ÿ Š Œ ƒˆ Šˆ ˆ Ÿ ˆ ˆ Š ˆˆ ƒ ˆ ˆˆ Ó³ Ÿ. 2015.. 12, º 2(193).. 281Ä298 ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ. ˆŸ ˆ ˆ Œ Ÿ Š Œ ƒˆ Šˆ ˆ Ÿ ˆ ˆ Š ˆˆ ƒ ˆ ˆˆ.. Ê 1 Œμ ±μ ± μ Ê É Ò Ê É É ³. Œ.. μ³μ μ μ, Œμ ± Í Œ Ì ²ÖÉ É ±μ É μ É Í ( ƒ) μ μ²ö É μ μ ÉÓ É ²Ó- ÊÕ ² ±Í

Διαβάστε περισσότερα

#%" )*& ##+," $ -,!./" %#/%0! %,!

#% )*& ##+, $ -,!./ %#/%0! %,! -!"#$% -&!'"$ & #("$$, #%" )*& ##+," $ -,!./" %#/%0! %,! %!$"#" %!#0&!/" /+#0& 0.00.04. - 3 3,43 5 -, 4 $ $.. 04 ... 3. 6... 6.. #3 7 8... 6.. %9: 3 3 7....3. % 44 8... 6.4. 37; 3,, 443 8... 8.5. $; 3

Διαβάστε περισσότερα

pi r p p c i i c i (0) i c i (x) i c i, av i c i i C i i C i P i C i W i d d D i i D i p i D in D out e e F F = I c j i i J V k i k b k b = K ic i K id i n P m P Pe i i r si i r p R R = R T V W i x x X

Διαβάστε περισσότερα

692.66:

692.66: 1 69.66:6-83 05.05.05 -,, 015 .. 7... 8 1.... 19 1.1.,.. 19 1.. 8 1.3.. 1.4... 1.4.1.... 33 36 40 1.4.. 44 1.4.3. -... 48.. 53.,.. 56.1., -....... 56..... 6.3.... 71.. 76 3.,.... 77 3 3.1.... 77 3.1.1....

Διαβάστε περισσότερα

W τ R W j N H = 2 F obj b q N F aug F obj b q Ψ F aug Ψ ( ) ϱ t + + p = 0 = 0 Ω f = Γ Γ b ϱ = (, t) = (, t) Ω f Γ b ( ) ϱ t + + p = V max 4 3 2 1 0-1 -2-3 -4-4 -3-2 -1 0 1 2 3 4 x 4 x 1 V mn V max

Διαβάστε περισσότερα

- - - - RWC( %) PF PS = 100 PT PS (%) PF PS = 100 PF WC TW BW FW PF PS PS PD PS PS TW BW = = = C 7.12 A A 660 + 16. 8 = 642.5 µ logn = log N0 + a exp(

Διαβάστε περισσότερα

Φαινόμενο Unruh. Δημήτρης Μάγγος. Εθνικό Μετσόβιο Πολυτεχνείο September 26, / 20. Δημήτρης Μάγγος Φαινόμενο Unruh 1/20

Φαινόμενο Unruh. Δημήτρης Μάγγος. Εθνικό Μετσόβιο Πολυτεχνείο September 26, / 20. Δημήτρης Μάγγος Φαινόμενο Unruh 1/20 Φαινόμενο Unruh Δημήτρης Μάγγος Εθνικό Μετσόβιο Πολυτεχνείο September 26, 2012 1 / 20 Δημήτρης Μάγγος Φαινόμενο Unruh 1/20 Outline Σχετικότητα Ειδική & Γενική Θεωρία Κβαντική Θεωρία Πεδίου Πεδία Στον Χωρόχρονο

Διαβάστε περισσότερα

T : g r i l l b a r t a s o s Α Γ Ί Α Σ Σ Ο Φ Ί Α Σ 3, Δ Ρ Α Μ Α. Δ ι α ν ο μ έ ς κ α τ ο ί κ ο ν : 1 2 : 0 0 έ ω ς 0 1 : 0 0 π μ

T : g r i l l b a r t a s o s Α Γ Ί Α Σ Σ Ο Φ Ί Α Σ 3, Δ Ρ Α Μ Α. Δ ι α ν ο μ έ ς κ α τ ο ί κ ο ν : 1 2 : 0 0 έ ω ς 0 1 : 0 0 π μ Α Γ Ί Α Σ Σ Ο Φ Ί Α Σ 3, Δ Ρ Α Μ Α g r i l l b a r t a s o s Δ ι α ν ο μ έ ς κ α τ ο ί κ ο ν : 1 2 : 0 0 έ ω ς 1 : 0 π μ Δ ι α ν ο μ έ ς κ α τ ο ί κ ο ν : 1 2 : 0 0 έ ω ς 0 1 : 0 0 π μ T ortiyas Σ ο υ

Διαβάστε περισσότερα

Conditions aux bords dans des theories conformes non unitaires

Conditions aux bords dans des theories conformes non unitaires Conditions aux bords dans des theories conformes non unitaires Jerome Dubail To cite this version: Jerome Dubail. Conditions aux bords dans des theories conformes non unitaires. Physique mathématique [math-ph].

Διαβάστε περισσότερα

κ α ι θ έ λ ω ν α μ ά θ ω...

κ α ι θ έ λ ω ν α μ ά θ ω... { ( a -r ν ρ ι -Μ Π ώτ 1 Γ '- fj T O O J CL κ α ι θ έ λ ω ν α μ ά θ ω < US η ixj* ί -CL* λ ^ t A u t\ * < τ : ; Γ ν c\ ) *) «*! «>» Μ I Λ 1,ν t f «****! ( y \ \, 0 0 # Περικλή_ Χαντζόπουλο κ α ι θ έ λ

Διαβάστε περισσότερα

[Note] Geodesic equation for scalar, vector and tensor perturbations

[Note] Geodesic equation for scalar, vector and tensor perturbations [Note] Geodesic equation for scalar, vector and tensor perturbations Toshiya Namikawa 212 1 Curl mode induced by vector and tensor perturbation 1.1 Metric Perturbation and Affine Connection The line element

Διαβάστε περισσότερα

!"#$ % &# &%#'()(! $ * +

!#$ % &# &%#'()(! $ * + ,!"#$ % &# &%#'()(! $ * + ,!"#$ % &# &%#'()(! $ * + 6 7 57 : - - / :!", # $ % & :'!(), 5 ( -, * + :! ",, # $ %, ) #, '(#,!# $$,',#-, 4 "- /,#-," -$ '# &",,#- "-&)'#45)')6 5! 6 5 4 "- /,#-7 ",',8##! -#9,!"))

Διαβάστε περισσότερα

Έργο παραγώμενο στο τοίχωμα

Έργο παραγώμενο στο τοίχωμα Έργο παραγώμενο στο τοίχωμα δw =F x dx= p S dx= pdv Εξαρτάται από την αρχική κατάσταση, την τελική κατάσταση και από το είδος της μεταβολής C:\Users\Nicholas\Documents\PhysicsIV-Lectures\Thermodynamics\gas-properties_en.jar

Διαβάστε περισσότερα

Jeux d inondation dans les graphes

Jeux d inondation dans les graphes Jeux d inondation dans les graphes Aurélie Lagoutte To cite this version: Aurélie Lagoutte. Jeux d inondation dans les graphes. 2010. HAL Id: hal-00509488 https://hal.archives-ouvertes.fr/hal-00509488

Διαβάστε περισσότερα

γ n ϑ n n ψ T 8 Q 6 j, k, m, n, p, r, r t, x, y f m (x) (f(x)) m / a/b (f g)(x) = f(g(x)) n f f n I J α β I = α + βj N, Z, Q ϕ Εὐκλείδης ὁ Ἀλεξανδρεύς Στοιχεῖα ἄκρος καὶ μέσος λόγος ὕδωρ αἰθήρ ϕ φ Φ τ

Διαβάστε περισσότερα

E fficient computational tools for the statistical analysis of shape and asymmetryof 3D point sets

E fficient computational tools for the statistical analysis of shape and asymmetryof 3D point sets E fficient computational tools for the statistical analysis of shape and asymmetryof 3D point sets Benoît Combès To cite this version: Benoît Combès. E fficient computational tools for the statistical

Διαβάστε περισσότερα

10 20 X i a i (i, j) a ij (i, j, k) X x ijk j :j i i: R I J R K L IK JL a 11 a 12... a 1J a 21 a 22... a 2J = a I1 a I2... a IJ = [ 1 1 1 2 1 3... J L 1 J L ] R I K R J K IJ K = [ 1 1 2 2... K

Διαβάστε περισσότερα

Περιεχόμενα. A(x 1, x 2 )

Περιεχόμενα. A(x 1, x 2 ) Περιεχόμενα A(x 1, x 2 7 Ολοκληρώματα της Μαγνητοϋδροδυναμικής και Μαγνητοϋδροδυναμικά Κύματα Σχήμα 7.1: Οι τριδιάστατες ελικοειδείς μαγνητικές γραμμές στις οποίες εφάπτεται το διάνυσμα του μαγνητικού

Διαβάστε περισσότερα

Modèles de représentation multi-résolution pour le rendu photo-réaliste de matériaux complexes

Modèles de représentation multi-résolution pour le rendu photo-réaliste de matériaux complexes Modèles de représentation multi-résolution pour le rendu photo-réaliste de matériaux complexes Jérôme Baril To cite this version: Jérôme Baril. Modèles de représentation multi-résolution pour le rendu

Διαβάστε περισσότερα

X(f) E(ft) df x[i] = 1 F. x(t) E( ft) dt X(f) = x[i] = 1 F

X(f) E(ft) df x[i] = 1 F. x(t) E( ft) dt X(f) = x[i] = 1 F Πανεπιστήμιο Θεσσαλίας ΗΥ240: Θεωρία Σημάτων και Συστημάτων 4..2006 Φυλλάδιο Τυπολόγιο μετασχηματισμών ourier, Laplace και Z Σύμβολα Για έναν πραγματικό αριθμό x, συμβολίζουμε με x, x, [x], τον αμέσως

Διαβάστε περισσότερα

Ο αναλυτικός δείκτης και η χαρακτηριστική του Euler 1

Ο αναλυτικός δείκτης και η χαρακτηριστική του Euler 1 Ο αναλυτικός δείκτης και η χαρακτηριστική του Euler 1 Ιάκωβος Ανδρουλιδάκης users.uoa.gr/ iandroul iandroul@math.uoa.gr Πανεπιστήμιο Αθηνών, Τμήμα Μαθηματικών, Τομέας Άλγεβρας-Γεωμετρίας Περίληψη Στη διάλεξη

Διαβάστε περισσότερα

Gapso t e q u t e n t a g ebra P open parenthesis N closing parenthesis fin i s a.. pheno mno nd iscovere \ centerline

Gapso t e q u t e n t a g ebra P open parenthesis N closing parenthesis fin i s a.. pheno mno nd iscovere \ centerline G q v v G q v H 4 q 4 q v v ˆ ˆ H 4 ] 4 ˆ ] W q K j q G q K v v W v v H 4 z ] q 4 K ˆ 8 q ˆ j ˆ O C W K j ˆ [ K v ˆ [ [; 8 ] q ˆ K O C v ˆ ˆ z q [ R ; ˆ 8 ] R [ q v O C ˆ ˆ v - - ˆ - ˆ - v - q - - v -

Διαβάστε περισσότερα

ITU-R P (2009/10)

ITU-R P (2009/10) ITU-R.38-6 (009/0 $% #! " #( ' * & ' /0,-. # GHz 00 MHz 900 ITU-R.38-6 ii.. (IR (ITU-T/ITU-R/ISO/IEC.ITU-R http://www.itu.int/itu-r/go/patents/en. (http://www.itu.int/publ/r-rec/en ( ( BO BR BS BT F M

Διαβάστε περισσότερα

Geodesic Equations for the Wormhole Metric

Geodesic Equations for the Wormhole Metric Geodesic Equations for the Wormhole Metric Dr R Herman Physics & Physical Oceanography, UNCW February 14, 2018 The Wormhole Metric Morris and Thorne wormhole metric: [M S Morris, K S Thorne, Wormholes

Διαβάστε περισσότερα

On the Einstein-Euler Equations

On the Einstein-Euler Equations On the Einstein-Euler Equations Tetu Makino (Yamaguchi U, Japan) November 10, 2015 / Int l Workshop on the Multi-Phase Flow at Waseda U 1 1 Introduction. Einstein-Euler equations: (A. Einstein, Nov. 25,

Διαβάστε περισσότερα

ϕ n n n n = 1,..., N n n {X I, Y I } {X r, Y r } (x c, y c ) q r = x a y a θ X r = [x r, y r, θ r ] X I = [x I, y I, θ I ] X I = R(θ)X r R(θ) R(θ) = cosθ sinθ 0 sinθ cosθ 0 0 0 1 Ẋ I = R(θ)Ẋr y r ẏa r

Διαβάστε περισσότερα

ιανύσµατα A z A y A x 1.1 Αλγεβρικές πράξεις µεταξύ διανυσµάτων 1.2 Εσωτερικό γινόµενο δύο διανυσµάτων ca = ca x ˆx + ca y ŷ + ca z ẑ

ιανύσµατα A z A y A x 1.1 Αλγεβρικές πράξεις µεταξύ διανυσµάτων 1.2 Εσωτερικό γινόµενο δύο διανυσµάτων ca = ca x ˆx + ca y ŷ + ca z ẑ 1 ιανύσµατα Ο ϕυσικός χώρος µέσα στον οποίο Ϲούµε και κινούµαστε είναι ένας τρισδιάστατος ευκλείδειος γραµµικός χώ- ϱος. Ισχύουν λοιπόν τα αξιώµατα της Γεωµετρίας του Ευκλείδη, το πυθαγόρειο ϑεώρηµα και

Διαβάστε περισσότερα

Œ ƒ ˆ ˆˆ. Î ± É ÉÊÉ ³..., Œµ ± ˆ ˆˆ Œ ƒ ˆ ˆˆ 1051 Ð ³ Î Ö 1051 Î ± Ö É Í Ö 1059

Œ ƒ ˆ ˆˆ. Î ± É ÉÊÉ ³..., Œµ ± ˆ ˆˆ Œ ƒ ˆ ˆˆ 1051 Ð ³ Î Ö 1051 Î ± Ö É Í Ö 1059 ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ 2002.. 33.. 5 Š 530.145 Œ ˆ Œ ˆ Œ ƒ ˆ ˆˆ.. Œ µ µ Î ± É ÉÊÉ ³..., Œµ ± ˆ ˆˆ Œ ƒ ˆ ˆˆ 1051 Ð ³ Î Ö 1051 Î ± Ö É Í Ö 1059 µ ³µÉ Í Ö µéò 1070 ˆ Š Œ ˆ Œ ˆ 1077 ³ ɵ µ µ³ É Î Ö ³µ ²Ó 1078 ³

Διαβάστε περισσότερα

6. ΙΑΦΟΡΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΤΗΣ ΡΟΗΣ

6. ΙΑΦΟΡΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΤΗΣ ΡΟΗΣ 6.1 ΚΙΝΗΜΑΤΙΚΗ ΡΟΪΚΟΥ ΣΤΟΙΧΕΙΟΥ 6. ΙΑΦΟΡΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΤΗΣ ΡΟΗΣ -Λεπτοµέρειες της ροής Απειροστός όγκος ελέγχου - ιαφορική Ανάλυση Περιγραφή πεδίων ταχύτητας και επιτάχυνσης Euleian, Lagangian U U(x,y,,t)

Διαβάστε περισσότερα

άρα : p= hf c = h λ λ= h p

άρα : p= hf c = h λ λ= h p De Broglie (195) E=hf = h ω E = p c +m o c 4 E= pc για m o =0. άρα : p= hf c = h λ λ= h p f x = 1 f u t φ=κ x ωt u= dx dt φ=σταθ = ω k f =C o cos (kx ωt ) φ φ 1 = κ ( x x 1 ) λ= π k u= λ f f ( x,t )=C

Διαβάστε περισσότερα

Cosmology with non-minimal derivative coupling

Cosmology with non-minimal derivative coupling Kazan Federal University, Kazan, Russia 8th Spontaneous Workshop on Cosmology Institut d Etude Scientifique de Cargèse, Corsica May 13, 2014 Plan Plan Scalar fields: minimal and nonminimal coupling to

Διαβάστε περισσότερα

φ(t) TE 0 φ(z) φ(z) φ(z) φ(z) η(λ) G(z,λ) λ φ(z) η(λ) η(λ) = t CIGS 0 G(z,λ)φ(z)dz t CIGS η(λ) φ(z) 0 z

Διαβάστε περισσότερα

Dark matter from Dark Energy-Baryonic Matter Couplings

Dark matter from Dark Energy-Baryonic Matter Couplings Dark matter from Dark Energy-Baryonic Matter Coulings Alejandro Avilés 1,2 1 Instituto de Ciencias Nucleares, UNAM, México 2 Instituto Nacional de Investigaciones Nucleares (ININ) México January 10, 2010

Διαβάστε περισσότερα

μ μ dω I ν S da cos θ da λ λ Γ α/β MJ Capítulo 1 % βpic ɛ Eridani V ega β P ic F ormalhaut 10 9 15% 70 Virgem 47 Ursa Maior Debris Disk Debris Disk μ 90% L ac = GM M ac R L ac R M M ac L J T

Διαβάστε περισσότερα

f O(U) (f n ) O(Ω) f f n ; L (K) 0(n )

f O(U) (f n ) O(Ω) f f n ; L (K) 0(n ) 30 11 http://www.ozawa.phys.waseda.ac.jp/index2.html Ω C OΩ M Ω f M Ω Polf C PC RC 1 Ω C K C K Ω 1 K U Ω U f OU f n OΩ f f n ; L K 0n 2 K U Ω U f OU f n OΩ f f n ; L K 0n 3 z Ω \ K f OΩ f; L K < fz 4 K

Διαβάστε περισσότερα

ITU-R P (2012/02) &' (

ITU-R P (2012/02) &' ( ITU-R P.530-4 (0/0) $ % " "#! &' ( P ITU-R P. 530-4 ii.. (IPR) (ITU-T/ITU-R/ISO/IEC).ITU-R http://www.itu.int/itu-r/go/patents/en. ITU-T/ITU-R/ISO/IEC (http://www.itu.int/publ/r-rec/en ) () ( ) BO BR BS

Διαβάστε περισσότερα

Ó³ Ÿ , º 4(181).. 501Ä510

Ó³ Ÿ , º 4(181).. 501Ä510 Ó³ Ÿ. 213.. 1, º 4(181.. 51Ä51 ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ. ˆŸ Š ˆ ƒ ˆ ˆŸ Ÿ ƒ Ÿ Ÿ ˆ ˆ Š ˆˆ ƒ ˆ ˆˆ Š.. Œμ Éμ 1,.. Ê 2 Œμ ±μ ± μ Ê É Ò Ê É É ³. Œ.. μ³μ μ μ, Œμ ± ƒ ÒÎ ² É μ Ô - ³ Ê²Ó ²Ö ³ É ± Š. Ò Ï É Í μ Ò Ô Ö ³μ³

Διαβάστε περισσότερα

Μαγνητικοί άνεμοι και απώλεια στροφορμής

Μαγνητικοί άνεμοι και απώλεια στροφορμής 8 Μαγνητικοί άνεμοι και απώλεια στροφορμής Σχήμα 8.1: Μορφολογία ενός αστρικού ανέμου στο ισημερινό επίπεδο στα πλαίσια της αντιμετώπισής του από το απλοποιημένο μοντέλο του μαγνητοπεροστροφικού ανέμου

Διαβάστε περισσότερα

ˆˆ ŸŒ ƒ ˆŸ CP- ˆŒŒ ˆˆ

ˆˆ ŸŒ ƒ ˆŸ CP- ˆŒŒ ˆˆ ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ 2007.. 38.. 5 ˆˆ ŸŒ ƒ ˆŸ CP- ˆŒŒ ˆˆ œ Š.. Š ± ²,.. Œ μ Ñ Ò É ÉÊÉ Ö ÒÌ ² μ, Ê ˆ 1163 ˆ ˆ ˆ Œ œ Š 1166 Š ˆŒ œ Re (ɛ /ɛ) Š Š - ˆŒ NA48 ˆ KTeV 1172 Š ˆŒ NA48 1178 ˆ Œ ˆ Re(ɛ /ɛ) Š ˆŒ KTeV

Διαβάστε περισσότερα

Α Ρ Ι Θ Μ Ο Σ : 6.913

Α Ρ Ι Θ Μ Ο Σ : 6.913 Α Ρ Ι Θ Μ Ο Σ : 6.913 ΠΡΑΞΗ ΚΑΤΑΘΕΣΗΣ ΟΡΩΝ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΟΥ Σ τ η ν Π ά τ ρ α σ ή μ ε ρ α σ τ ι ς δ ε κ α τ έ σ σ ε ρ ι ς ( 1 4 ) τ ο υ μ ή ν α Ο κ τ ω β ρ ί ο υ, η μ έ ρ α Τ ε τ ά ρ τ η, τ ο υ έ τ ο υ ς δ

Διαβάστε περισσότερα

Πληθωριστική Κοσμολογία

Πληθωριστική Κοσμολογία ΕΘΝΙΚΟ ΜΕΤΣΟΒΙΟ ΠΟΛΥΤΕΧΝΕΙΟ ΣΧΟΛΗ ΕΦΑΡΜΟΣΜΕΝΩΝ ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΩΝ ΚΑΙ ΦΥΣΙΚΩΝ ΕΠΙΣΤΗΜΩΝ ΣΧΟΛΗ ΜΗΧΑΝΟΛΟΓΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΕΚΕΦΕ «ΔΗΜΟΚΡΙΤΟΣ» ΙΝΣΤΙΤΟΥΤΟ ΝΑΝΟΕΠΙΣΤΗΜΗΣ ΚΑΙ ΝΑΝΟΤΕΧΝΟΛΟΓΙΑΣ ΙΝΣΤΙΤΟΥΤΟ ΠΥΡΗΝΙΚΗΣ ΚΑΙ ΣΩΜΑΤΙΔΙΑΚΗΣ

Διαβάστε περισσότερα

ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ (ΚΕΦΑΛΑΙΟ 39 +)

ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ (ΚΕΦΑΛΑΙΟ 39 +) ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ (ΚΕΦΑΛΑΙΟ 39 +) Σταύρος Κ. Φαράντος Τµήµα Χηµείας, Πανεπιστήµιο Κρήτης, και Ινστιτούτο Ηλεκτρονικής οµής και Λέιζερ, Ιδρυµα Τεχνολογίας και Ερευνας, Ηράκλειο, Κρήτη http://tccc.iesl.forth.gr/education/local.html

Διαβάστε περισσότερα

ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ Ñ Ò É ÉÊÉ Ö ÒÌ ² μ, Ê

ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ Ñ Ò É ÉÊÉ Ö ÒÌ ² μ, Ê ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ 2006.. 37.. 1 Š 530.12 T Œ ˆ Œ ˆ ˆ Œ ˆˆ ˆ œ ˆ.. Ì μ,.. Îʱ,.. ÊÏ Ñ Ò É ÉÊÉ Ö ÒÌ ² μ, Ê μ μ ÖÐ μ μ ³ μ ² Ö É ³ μé Î É μ Ð É μ μé μ É ²Ó μ É ( ) É É μ³ Ëμ ³ ² ³. É Ò Ö ²ÖÕÉ Ö ±μôëë Í É ³

Διαβάστε περισσότερα

!!" #7 $39 %" (07) ..,..,.. $ 39. ) :. :, «(», «%», «%», «%» «%». & ,. ). & :..,. '.. ( () #*. );..,..'. + (# ).

!! #7 $39 % (07) ..,..,.. $ 39. ) :. :, «(», «%», «%», «%» «%». & ,. ). & :..,. '.. ( () #*. );..,..'. + (# ). 1 00 3 !!" 344#7 $39 %" 6181001 63(07) & : ' ( () #* ); ' + (# ) $ 39 ) : : 00 %" 6181001 63(07)!!" 344#7 «(» «%» «%» «%» «%» & ) 4 )&-%/0 +- «)» * «1» «1» «)» ) «(» «%» «%» + ) 30 «%» «%» )1+ / + : +3

Διαβάστε περισσότερα

ˆˆ ƒ ˆ ˆˆ.. ƒ ÏÉ,.. μ Ê μ, Œ.. Œ É Ï ²,.. ± Î ±μ

ˆˆ ƒ ˆ ˆˆ.. ƒ ÏÉ,.. μ Ê μ, Œ.. Œ É Ï ²,.. ± Î ±μ ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ 2005.. 36.. 5 Š 539.12.01 ˆŸ ˆˆ ƒ ˆ ˆˆ.. ƒ ÏÉ,.. μ Ê μ, Œ.. Œ É Ï ²,.. ± Î ±μ ˆ É ÉÊÉ Ë ± Ò μ± Ì Ô, μé μ, μ Ö ˆ 1004 ˆ ˆŠ ƒ ˆ ˆ ƒ Ÿ ˆ ƒ Œ ˆ - ˆŸ 1006 œ ƒ ˆ ƒ ˆ ˆ- ƒ Ÿ 1013 ˆŸ ƒ ˆ ˆ ƒ Ÿ

Διαβάστε περισσότερα

! " # $ % # "& #! $! !! % " # '! $ % !! # #!!! ) " ***

!  # $ % # & #! $! !! %  # '! $ % !! # #!!! )  *** ! " # $ % # # $ # # "& # $! $! #!! % " # '! $ % "!! $ "!!! # ( #!!! ) #! " *** # .....5.......9..........9.....4.3....... 9.4. -...3.......36....36......4.3....45.3......46.3......5.3.3....59.3.4.......65

Διαβάστε περισσότερα

3. ΚΙΝΗΣΗ ΡΕΥΣΤΟΥ-ΕΞΙΣΩΣΗ BERNOULLI Κίνηση σωµατιδίων ρευστού

3. ΚΙΝΗΣΗ ΡΕΥΣΤΟΥ-ΕΞΙΣΩΣΗ BERNOULLI Κίνηση σωµατιδίων ρευστού . ΚΙΝΗΣΗ ΡΕΥΣΤΟΥ-ΕΞΙΣΩΣΗ BERNOLLI Κίνηση σωµατιδίων ρευστού ύναµη, επιτάχυνση F mα εφαρµογή στην κίνηση σωµατιδίου εύτερος νόµος του NEWTON Επιτάχυνση F mα ΒΑΣΙΚΕΣ ΠΑΡΑ ΟΧΕΣ Ρευστά χωρίς ιξώδες Πίεση-Βαρύτητα

Διαβάστε περισσότερα

The low energy limit of the 3-flavor extended Linear Sigma Model. Jonas Schneitzer. Johann Wolfgang Goethe Universität Frankfurt am Main

The low energy limit of the 3-flavor extended Linear Sigma Model. Jonas Schneitzer. Johann Wolfgang Goethe Universität Frankfurt am Main The low energy limit of the 3-flavor extended Linear Sigma Model Jonas Schneitzer Johann Wolfgang Goethe Universität Frankfurt am Main Fachbereich Physik Institut für Theoretische Physik 10.07.017 Outline

Διαβάστε περισσότερα

PHYS606: Electrodynamics Feb. 01, Homework 1. A νµ = L ν α L µ β A αβ = L ν α L µ β A βα. = L µ β L ν α A βα = A µν (3)

PHYS606: Electrodynamics Feb. 01, Homework 1. A νµ = L ν α L µ β A αβ = L ν α L µ β A βα. = L µ β L ν α A βα = A µν (3) PHYS606: Electrodynamics Feb. 01, 2011 Instructor: Dr. Paulo Bedaque Homework 1 Submitted by: Vivek Saxena Problem 1 Under a Lorentz transformation L µ ν, a rank-2 covariant tensor transforms as A µν A

Διαβάστε περισσότερα

(G) = 4 1 (G) = 3 (G) = 6 6 W G G C = {K 2,i i = 1, 2,...} (C[, 2]) (C[, 2]) {u 1, u 2, u 3 } {u 2, u 3, u 4 } {u 3, u 4, u 5 } {u 3, u 4, u 6 } G u v G (G) = 2 O 1 O 2, O 3, O 4, O 5, O 6, O 7 O 8, O

Διαβάστε περισσότερα

Q π (/) ^ ^ ^ Η φ. <f) c>o. ^ ο. ö ê ω Q. Ο. o 'c. _o _) o U 03. ,,, ω ^ ^ -g'^ ο 0) f ο. Ε. ιη ο Φ. ο 0) κ. ο 03.,Ο. g 2< οο"" ο φ.

Q π (/) ^ ^ ^ Η φ. <f) c>o. ^ ο. ö ê ω Q. Ο. o 'c. _o _) o U 03. ,,, ω ^ ^ -g'^ ο 0) f ο. Ε. ιη ο Φ. ο 0) κ. ο 03.,Ο. g 2< οο ο φ. II 4»» «i p û»7'' s V -Ζ G -7 y 1 X s? ' (/) Ζ L. - =! i- Ζ ) Η f) " i L. Û - 1 1 Ι û ( - " - ' t - ' t/î " ι-8. Ι -. : wî ' j 1 Τ J en " il-' - - ö ê., t= ' -; '9 ',,, ) Τ '.,/,. - ϊζ L - (- - s.1 ai

Διαβάστε περισσότερα

Ó³ Ÿ , º 1(199).. 66Ä79 .. Ê 1. Œμ ±μ ± μ Ê É Ò Ê É É ³. Œ.. μ³μ μ μ, Œμ ±

Ó³ Ÿ , º 1(199).. 66Ä79 .. Ê 1. Œμ ±μ ± μ Ê É Ò Ê É É ³. Œ.. μ³μ μ μ, Œμ ± Ó³ Ÿ. 216.. 13, º 1(199).. 66Ä79 ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ. ˆŸ Œ Ÿ ƒˆÿ ˆ Œ ƒ ˆ ˆ.. Ê 1 Œμ ±μ ± μ Ê É Ò Ê É É ³. Œ.. μ³μ μ μ, Œμ ± μé ³± Ì ²ÖÉ É ±μ É μ É Í ³μÉ Î μ ²μ± ²Ó μ³ μ- Éμ± Ö ² ±É ± ³ ÏÉ Ì ±μ²ó± Ì ³ ±, Ò

Διαβάστε περισσότερα

ΟΡΘΟΔΙΑΓΩΝΙΑ ΤΕΤΡΑΠΛΕΥΡΑ

ΟΡΘΟΔΙΑΓΩΝΙΑ ΤΕΤΡΑΠΛΕΥΡΑ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΚΡΗΤΗΣ ΣΧΟΛΗ ΘΕΤΙΚΩΝ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΩΝ ΕΠΙΣΤΗΜΩΝ ΤΜΗΜΑ ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΩΝ Πτυχιακή Εργασία Μαρίας Γιαννακάκη ΟΡΘΟΔΙΑΓΩΝΙΑ ΤΕΤΡΑΠΛΕΥΡΑ J P S U V Q M N K R L ΧΕΙΜΕΡΙΝΟ ΕΞΑΜΗΝΟ 2005 2006 Πτυχιακή Εργασία

Διαβάστε περισσότερα

Inflation and Reheating in Spontaneously Generated Gravity

Inflation and Reheating in Spontaneously Generated Gravity Univesità di Bologna Inflation and Reheating in Spontaneously Geneated Gavity (A. Ceioni, F. Finelli, A. Tonconi, G. Ventui) Phys.Rev.D81:123505,2010 Motivations Inflation (FTV Phys.Lett.B681:383-386,2009)

Διαβάστε περισσότερα

Analysis of a discrete element method and coupling with a compressible fluid flow method

Analysis of a discrete element method and coupling with a compressible fluid flow method Analysis of a discrete element method and coupling with a compressible fluid flow method Laurent Monasse To cite this version: Laurent Monasse. Analysis of a discrete element method and coupling with a

Διαβάστε περισσότερα

ITU-R P ITU-R P (ITU-R 204/3 ( )

ITU-R P ITU-R P (ITU-R 204/3 ( ) 1 ITU-R P.530-1 ITU-R P.530-1 (ITU-R 04/3 ) (007-005-001-1999-1997-1995-1994-199-1990-1986-198-1978)... ( ( ( 1 1. 1 : - - ) - ( 1 ITU-R P.530-1..... 6.3. :. ITU-R P.45 -. ITU-R P.619 -. ) (ITU-R P.55

Διαβάστε περισσότερα

Κβαντική Φυσική Ι. Ενότητα 12: Θεωρήματα Ehrenfest-Parity- -Μέση τιμή τελεστή. Ανδρέας Τερζής Σχολή Θετικών Επιστημών Τμήμα Φυσικής

Κβαντική Φυσική Ι. Ενότητα 12: Θεωρήματα Ehrenfest-Parity- -Μέση τιμή τελεστή. Ανδρέας Τερζής Σχολή Θετικών Επιστημών Τμήμα Φυσικής Κβαντική Φυσική Ι Ενότητα 12: Θεωρήματα Ehrenfest-Parity- -Μέση τιμή τελεστή Ανδρέας Τερζής Σχολή Θετικών Επιστημών Τμήμα Φυσικής Σκοπός ενότητας Σκοπός της ενότητας είναι να ολοκληρώσει τις ιδιότητες

Διαβάστε περισσότερα

C M. V n: n =, (D): V 0,M : V M P = ρ ρ V V. = ρ

C M. V n: n =, (D): V 0,M : V M P = ρ ρ V V. = ρ »»...» -300-0 () -300-03 () -3300 3.. 008 4 54. 4. 5 :.. ;.. «....... :. : 008. 37.. :....... 008.. :. :.... 54. 4. 5 5 6 ... : : 3 V mnu V mn AU 3 m () ; N (); N A 6030 3 ; ( ); V 3. : () 0 () 0 3 ()

Διαβάστε περισσότερα

-! " #!$ %& ' %( #! )! ' 2003

-!  #!$ %& ' %( #! )! ' 2003 -! "#!$ %&' %(#!)!' ! 7 #!$# 9 " # 6 $!% 6!!! 6! 6! 6 7 7 &! % 7 ' (&$ 8 9! 9!- "!!- ) % -! " 6 %!( 6 6 / 6 6 7 6!! 7 6! # 8 6!! 66! #! $ - (( 6 6 $ % 7 7 $ 9!" $& & " $! / % " 6!$ 6!!$#/ 6 #!!$! 9 /!

Διαβάστε περισσότερα

υναµικό Coulomb - Λύση της εξίσωσης του Schrödinger

υναµικό Coulomb - Λύση της εξίσωσης του Schrödinger 4 υναµικό Coulomb - Λύση της εξίσωσης του Schrödinger 4.1 Κλασσική µηχανική - το πρόβληµα των δύο σωµάτων Θεωρούµε την αλληλεπίδραση ενός ηλεκτρονίου µε µάζα m e και ϕορτίο q e = e µε έναν πυρήνα µε ϕορτίο

Διαβάστε περισσότερα

Œˆ ˆ ƒ ˆŸ Ÿ ˆ ˆ Ÿ Œˆ ˆ

Œˆ ˆ ƒ ˆŸ Ÿ ˆ ˆ Ÿ Œˆ ˆ Ó³ Ÿ. 2017.. 14, º 1(206).. 176Ä189 ˆ ˆŠ ˆ ˆŠ Š ˆ Œˆ ˆ ƒ ˆŸ Ÿ ˆ ˆ Ÿ Œˆ ˆ.. Š μ,. ˆ. Š Î 1 Ñ Ò É ÉÊÉ Ö ÒÌ ² μ, Ê μé ³ É É Ö μ²êî μ μ μ μ μ ² Ö Êα ÉÖ ²ÒÌ μ μ ÊÐ Ö ³ Ï μ³μðóõ ± μ Ö Êα μ μ Ì μ É. ± μ μ ÊÐ

Διαβάστε περισσότερα

Ορίζουμε την τυπική πολυδιάστατη κανονική, σαν την κατανομή του τυχαίου (,, T ( ) μεταξύ τους ανεξάρτητα. Τότε

Ορίζουμε την τυπική πολυδιάστατη κανονική, σαν την κατανομή του τυχαίου (,, T ( ) μεταξύ τους ανεξάρτητα. Τότε Η πολυδιάστατη κανονική κατανομή Ορίζουμε την τυπική πολυδιάστατη κανονική, σαν την κατανομή του τυχαίου (,, διανύσματος =, όπου ~ N ( 0, και όλα τα μεταξύ τους ανεξάρτητα Τότε = (,, = ( 0, ( 0, f x f

Διαβάστε περισσότερα

Mesh Parameterization: Theory and Practice

Mesh Parameterization: Theory and Practice Mesh Parameterization: Theory and Practice Kai Hormann, Bruno Lévy, Alla Sheffer To cite this version: Kai Hormann, Bruno Lévy, Alla Sheffer. Mesh Parameterization: Theory and Practice. This document is

Διαβάστε περισσότερα