|
|
- Κυριακή Αποστόλου
- 7 χρόνια πριν
- Προβολές:
Transcript
1
2
3 f H f H ψ
4
5
6
7 n( x) α = 0.01 n( x) α = 1 n( x) α = 3 n( x) α = 10 n( x) α = 30 ū i ( x) α = 1 ū i ( x) α = 3 ū i ( x) α = 10 ū i ( x) α = 30 δū ij ( x) α = 1 δū ij ( x) α = 3 δū ij ( x) α = 10 δū ij ( x) α = 30
8
9
10
11 R µν 1 2 g µνr = 8πG N c 4 T µν Λg µν R µν R g µν G N T µν Λ g µν
12 ( ) dr ds 2 = c 2 dt 2 + α(t) kr 2 + r2 dω 2 k = 1, 0, 1 ( ) α 2 + k α α 2 = 8πG N ρ tot, 3 ρ tot, H(t) = α α, k = 0 ρ c 3H2 8πG N, ρ c Ω i ρ i Ω i ρ i ρ c, Ω = i Ω i i ρ i ρ c. Ω 1 = k H 2 α 2
13 Ω i p i = w i ρ i w i ρ i α 3(1+w i) Ω i H 2 (z) H 2 0 = [ Ω k (1 + z) 2 + i Ω i (1 + z) 3(1+w i) ] Ω k = ρ < ρ c ρ < ρ c Ω < 1 k = 1 ρ = ρ c Ω = 1 k = 0 ρ > ρ c Ω > 1 k = 1 k H 2 0 α2 0 H 0 = ( )kms 1 Mpc 1 Ω k < w de w de =
14 G a W, Z H 0 SU(2) L ( νe e ( νµ µ ( ντ τ ) ( ) u, L L d ) ( ) c, L s ) ( ) t, b L L L SU(2) L
15 d s b V ud V us V ub d = V cd V cs V cb s V td V ts V tb b SU(3) C SU(2) L U(1) Y SU(3) C SU(2) L U(1) Y SU(3) C U(1) Q SU(3) C W Z 0
16
17 GN M(r) v(r) =, r G M(r) 4π ρ(r)r 2 dr 1/ r ρ(r) 1/r 2 M(r) r r 0 ρ 0 = ( r 0 kpc ) 2 3 M pc 3
18 1 dp ρ dr = a(r), a 0.6 d log ρ d log r + d log T d log r = r T ( µmp k B ) a(r), m p k B T ( )keV ( Mr ) ( ) Mpc M r
19 M r M r 10 5
20 Y lm (θ, φ) δt T (θ, φ) = + +l l=2 m= l a lm Y lm (θ, φ) a lm C l < a lm 2 > 1 2l + 1 l m= l a lm 2 C l l(l+ 1)C l /2π
21 Ω b h 2 = (68 C.L.), Ω m h 2 = (68 C.L.)
22 ρ(r) = ρ 0 (r/r) γ [1 + (r/r) α ] (β γ)/α γ = 1 α β γ
23 m i Ω ν h 2 = 3 i=1 m i 93eV m ν < 2.05eV (95 C.L.) Ω ν h Ω ν h C.L.)
24 0.01eV
25
26
27 ρ( x, t) x t Nm ρ = δv 0 δv ρ( x, t)
28 u( x, t) P ( x, t) ρ( x, t) u( x, t) P ( x, t) F = G N m 1 m 2 r 2 ˆr m 1 m 2 ˆr r δm( r)
29 δm i ( r i ) r i δf δmδm i i = G N r r i 2 ( r r i ) δm i δf = i δf i = G N δm i δm i r r i 2 ( r r i ) δm = ρδv δf = G N ρ( r)δv i ρ( r i )δv i r r i 2 ( r r i ) f δf = δv fδv = G N ρ( r)δv i f = G N ρ( r) i ρ( r i )δv i r r i 2 ( r r i ) ρ( r i )δv i r r i 2 ( r r i ) δv i δv i dv = d 3 r r i r r f( r) = G N ρ( r) d 3 r ρ( r ) r r 2 ( r r ) r g( r) = G N d 3 r ρ( r ) r r 2 ( r r )
30 r r ( ) r r 2 = 1 r r g( r) ( ) g( r) = G N d 3 r ρ( r ) 1 r r = G N d 3 r ρ( r ) r r r r Φ( r) g( r) = Φ( r) Φ( r) = G N d 3 r ρ( r ) r r g( r) = 2 Φ( r) 2 Φ( r) 2 Φ( r) = G N ( ) d 3 r ρ( r ) 2 1 r r ( ) 2 1 r r = 4πδ (3) ( r r )
31 δ (3) 2 Φ = 4πG N ρ P hi( r) ρ u M(t) = dv ρ( x, t) V dm(t) dt = V dv d ρ( x, t) dt δs u δs ds df = ρ u d S
32 F = S ρ u d S ρ u ds = S V (ρ u)dv V dv d dt ρ( x, t) = S ρ u ds = V (ρ u)dv d dt ρ + (ρ u) = 0
33 F = m α f = ρ α f grav = ρ g = ρ Φ f hyd = P f = f grav + f hyd = ρ Φ P = ρ α α = d u dt α = u t + u u u( x, t) δ u( x, t) = u( x, t) δt + t u( x, t) δx + x u( x, t) δy + y u( x, t) δz z δt 0 d u( x, t) dt = u( x, t) t + u( x, t) dx x dt u( x, t) dy + y dt u( x, t) dz + x dt u t + u u ( ) u ρ + u u = ρ Φ t P
34 P = c 2 s ρ c s 2 Φ = 4πG N ρ d dt ρ + (ρ u) = 0 ( ) u ρ + u u = ρ Φ t P P = c 2 s ρ ρ ū Φ ū = 0 ρ = 0 ρ Φ Φ = 0 ρ 0 ρ( x, t) = ρ + δρ( x, t)
35 δρ( x, t) δ( x, t) = δρ( x, t) ρ ρ( x, t) = ρ(1 + δ( x, t)) d dt ρ + (ρ u) = 0 d dt δρ + u δρ + ρ u = 0 ρ δ + ρ u = 0 δ + u = 0 u t = 1 ρ P Φ u t = c2 s δ Φ
36 ( ) u = c 2 t s 2 δ 2 Φ ( ) u = c 2 t s 2 δ 4πG N ρδ δ c 2 s 2 δ 4πG N ρδ = 0 δ( x, t) δ( k, t) δ + (c 2 sk 2 4πG N ρ)δ = 0 ω 2 = c 2 sk 2 4πG N ρ δ( k, t) = δ 0 ( k) (ωt) + δ 1 ( k) (ωt) if ω 2 > 0 δ( k, t) = δ 0 ( k) + δ 1 ( k)t if ω 2 = 0 δ( k, t) = δ 0 ( k)e ω t + δ 1 ( k)e ω t if ω 2 < 0 δ 0 ( k) δ 1 ( k) ω 2 = 0 k J = 4πGN ρ 0 c s
37 k > k J k < k J λ J = c s π G N ρ 0 λ J ū = H(t) x
38 x = 0 u = d x dt = x + u x = x + u x = 0 ρ = 0 ū = H(t) x = 3H(t) ρ + 3H(t) ρ = 0 Φ = (Ḣ + H2 ) x 2 Φ = ( Ḣ + H 2 ) x = 3(Ḣ + H2 ) Ḣ + H 2 + 4πG N 3 ρ = 0
39 ρ = ρ(1 + δ) u = ū + δ u = H x + δ u Φ = Φ + φ δ + δ u + H x δ = 0 δ u + H(δ u + x δ u) = c 2 s δ φ 2 φ = 4πG N ρδ r x r + H x r = 0 r = x α H = α α
40 δ + i k θ = 0 θ + 2H θ = i k a 2 (c2 sδ + φ) k 2 φ = 4πG N a 2 ρδ θ = δ u α ( δ + 2H δ c 2 + s k 2 ) α 2 4πG N ρ δ = 0 4πGN ρ k J = α c s k > k J k < k J
41 λ J = c s α G N π ρ(t) k < k J c2 s k2 α 2 δ + 2H δ 4πG N ρδ = 0 4πG N ρ = 3H2 2 = 2 3t 2 α = (t/t 0 ) 2/3 H = 2 3t δ + 4 3t δ 2 3t 2 δ = 0 δ = t n n = 2/3 n = 1 δ(t, k) = δ 0 ( k)(t/t 0 ) 2/3 = δ 0 ( k)α r δ(t, r) = δ 0 ( k)α = d 3 k (2π) 3 ei k r δ 0 ( k)
42 α = (t/t 0 ) 1/2 H = 1 2t k < k J δ + 1 t δ 4πG N ρδ = 0 ρ 4πG N ρ 3H 2 δ + 1 t δ = 0 δ(t, k) = δ 0 ( k) + δ 1 ( k)ln(t/t 0 ) = δ 0 ( k) + δ 1 ( k)ln(α) δ + 2 δ 4πG N ρδ = 0 2 const 4πG N ρ δ + 2 δ = 0 δ = const δ = e 2Ht α 2
43 θ θ = θ + θ rot θ rot = 0 θ θ θ rot [ i k θ + 2Hθ + 1 ] α 2 (c2 s + φ) + θrot + 2Hθ rot = 0 k θ rot = 0 θ + 2Hθ + 1 α 2 (c2 s + φ) = 0 θ rot + 2H θ rot = 0 θ rot (t, k) = 1 α 2 θrot ( k) 1 α 2 δ = k 2 θ
44 θ = Hf(α) k 2 δ f(α) f(α) = d lnδ d lnα Ω 0.6 m f = Ω γ m, γ = Ω + (Ω2 ) k 2 d s 2 = ḡ µν dx µ dx ν = α(η) 2 ( dη 2 + δ ij dx i dx j ) δ ij Ḡ µν = R µν 1 2ḡµν R = 8πG N Tµν
45 H(η) = α α, H = αh, µ = ν = 0 3H 2 = 8πG N α 2 ρ = 8πG N α 2 I ρ I I ρ I µ = ν = i 2H H 2 = 8πG N α 2 P = 8πGN α 2 I P I µ µ T ν=0 ρ I + 3H( ρ I + P I ) = 0 g µν = ḡ µν + δg µν
46 δg µν ḡ µν G µν = Ḡµν + δg µν δḡ µν T µν = T µν +δt µν δg µν = 8πG N δt µν ds 2 = α(η) 2 ( (1 + 2A)dη 2 2B i dηdx i + (δ ij + h ij )dx i dx j ) B i h ij B i B = B + ˆB i ˆ i ˆBi = 0 h ij = 2Cδ ij + 2 <i j> E + 2 (i Ê j) + 2Êij <i j> E ( i j 1 3 δ ij 2 )E (i Ê j) 1 2 ( iêj + j Ê i ) i Ê i = 0 i Ê ij = 0 Êi i = 0
47 ˆBi Êi Ê ij ds 2 = α(η) 2 ( (1 + 2Φ)dη 2 + (1 2Ψ)δ ij dx i dx j + Êijdx i dx j ) Γ 0 00 = α α + Φ Γ 0 0k = Φ,k Γ 0 ij = α α δ ij Γ i 00 = Φ,i Γ i 0j = α α δi j Ψ δ i j ] [2 α (Φ + Ψ) + Ψ δ ij α Γ i kl = (Ψ,lδ i k + Ψ,kδ i l ) + Ψ,iδ kl
48 Γ α 0α = 4 α α + Φ 3Ψ Γ α iα = Φ,i 3Ψ,i Γ 0 00 = H Γ 0 0k = 0 Γ 0 ij = Hδ ij Γ i 00 = 0 Γ i 0j = Hδj i Γ i kl = 0 δγ 0 00 = Φ δγ 0 0k = Φ,k δγ 0 ij = [ 2H(Φ + Ψ) + Ψ ] δ ij δγ i 00 = Φ,i δγ i 0j = Ψ δj i δγ i kl = (Ψ,lδk i + Ψ,kδl i ) + Ψ,iδ kl R µν = Γ α νµ,α Γ α αµ,ν + Γ α αβ0 Γβ νµ Γ α νβ Γβ αµ = R µν + δγ α νµ,α δγ α αµ,ν + Γ α αβ δγβ νµ + Γ β νµδγ α αβ Γ α νβ δγβ αµ Γ β αµδγ α νβ.
49 R 00 = 3H + 3Ψ + 2 Φ + 3H(Φ + Ψ ) R 0i =2(Ψ + HΦ),i R ij =(H + 2H 2 )δ ij + [ Ψ + 2 Ψ H(Φ + 5Ψ ) (2H + 4H 2 )(Φ + Ψ)]δ ij + (Ψ Φ),ij R µ ν = g µα R αν = (ḡ µα + δg µα )( R αν + δr αν ) = R µ ν + δg µα Rαν + ḡ µα δr αν R 0 0 =3α 2 H + α 2 [ 3Ψ 2 Φ 3H(Φ + Ψ 6H Φ)] R 0 i = 2α 2 (Ψ + HΦ),i R i 0 = R 0 i = 2α 2 (Ψ + HΦ),i R i j =α 2 (H + 2H 2 )δ i j + α 2 [ Ψ + 2 Ψ H(Φ + 5Ψ ) (2H + 4H 2 )Φ]δ i j + α 2 (Ψ Φ),ij R =R R i i =6α 2 (H + H 2 ) + α 2 [ 6Ψ (2Ψ Φ) 6H(Φ + 3Ψ ) 12(H + H 2 )Φ]
50 G 0 0 =R R = 3α 2 H 2 + α 2 [ 2 2 Ψ + 6HΨ + 6H 2 Φ] G 0 i =R 0 i = 2α 2 (Ψ + HΦ),i G i 0 =R i 0 = 2α 2 (Ψ + HΦ),i G i j =R i j 1 2 δi jr =α 2 ( 2H H 2 )δ i j + α 2 [2Ψ + 2 (Φ Ψ) + H(2Φ + 4Ψ ) + (4H + 2H 2 )Φ]δ i j + α 2 (Ψ Φ),ij. T µν =( ρ + p)ū µ ū ν + pḡ µν T µ ν =( ρ + p)ū µ ū ν + pδ µν ρ = ρ(η) p = p(η) ū µ = (ū 0, 0, 0, 0) ū µ ū µ = 1 ū µ = α( 1, 0) T µν = T µν + δt µν T µ ν =(ρ + p)u µ u ν + pδ µν
51 ρ = ρ + δρ p = p + δp u i =ū i + δu i = δu i 1 α v i v i αu i δ δρ ρ u µ =ū µ + δu µ (α 1 + δu 0, α 1 v 1, α 1 v 2, α 1 v 3 ) u µ =ū µ + δu µ ( α + δu 0, δu 1, δu 2, δu 3 ). u ν = g µν u µ u µ u µ = 1 u 0 = g µ0 u µ = α α 2 δu 0 2αA δu 0 = α 2 δu 0 2αA. δu i = u i = αb i + αv i δu 0 = 1 α A
52 ( ) ( ) ρ 0 T ν µ δρ ( ρ + p)(v i B i ) = + 0 pδj i ( ρ + p)v i δpδj i ( ) δp δtj i = δpδj i + Σ i j p p δi j + Π i j. Σ i j Πi j Σi j / p δp 1 3 δt k k Σ i j δt i j 1 3 δi jδt k k Σ i j = 0 δρ δp v Π ij v = v + ˆv i iˆv i = 0 Π ij = Π S ij + Π V ij + Π T ij, Π S ij = ( i j 1 3 δ ij 2 )Π Π V ij = (Π i,j + Π j,i ) και δ ik Π T ij,k = 0
53 Π ij = 0 δg 0 0 =α 2 [ 2 2 Ψ + 6HΨ + 6H 2 Φ] = 8πG N δρ δg 0 i = 2α 2 (Ψ + HΦ),i = 8πG N ( ρ + p)v,i δg i 0 =2α 2 (Ψ + HΦ),i = 8πG N ( ρ + p)v,i δg i j =α 2 [2Ψ + 2 (Φ Ψ) + H(2Φ + 4Ψ ) + (4H + 2H 2 )Φ]δ i j + α 2 (Ψ Φ),ij = 8πG N [δpδ i j + p(π,ij 1 3 δi j 2 Π)]. 3H(Ψ + HΦ) 2 Ψ = 4πG N α 2 δρ (Ψ + HΦ),i = 4πG N α 2 ( ρ + p)v,i Ψ + H(Φ + 2Ψ ) + (2H + H 2 )Φ (Φ Ψ) = 4πG N α 2 δp ( i j 1 3 δ ij 2 )(Ψ Φ) = 8πG N α 2 p( i j 1 3 δ ij 2 )Π (Ψ Φ) ij = 8πG N α 2 pπ,ij για i j. k i k j (Ψ k Φ k ) = k ik j k 2 8πG Nα 2 pπ k για i j. k k 2 (Ψ k Φ k ) = 8πG N α 2 pπ k για k 0.
54 (Ψ Φ) = 8πG N α 2 pπ (Ψ + HΦ) = 4πG N α 2 ( ρ + p)v = 3 2 H2 (1 + w)v 2 Ψ = 4πG N α 2 ρ[δ + 3H(1 + w)v] (Ψ Φ) = 8πG N α 2 pπ Ψ + HΦ = 3 2 H2 (1 + w)v Ψ + H(Φ + 2Ψ ) + (2H + H 2 )Φ (Φ Ψ) = 4πG N α 2 δp 2 Φ = 4πG N α 2 ρ[δ + 3H(1 + w)v] = 3 2 H2 [δ + 3H(1 + w)v] Φ + HΦ = 4πG N α 2 ( ρ + p)v = 3 2 H2 (1 + w)v Φ + 3HΦ + (2H + H 2 )Φ = 3 2 H2 δp/ ρ 2 Φ = 4πG N α 2 ρ[δ + 3H(1 + w)v] = 4πG N α 2 ρ = δ + 3H(1 + w)v
55 µ T µ ν = µ T µ ν + Γ µ µαt α ν Γ α µνt µ α = 0 ν = 0 ρ + δρ + i v i ( ρ + p) + 3H( ρ + δρ) 3 ρφ + 3H( p + δp) 3 pφ ρ = 3H( ρ + p) δρ = 3H(δρ + δp) + 3Φ ( ρ + p) v ( δ p ρ ) ( ( δp v 3Φ ) + 3H δρ p ρ ) δ = 0 p ρ ν = i v + H v 3H p ρ v = δp ρ + p Φ p ρ
56 δ( k) δ b = δ e k > k J k < k J
57 δ b δ dm
58
59
60
61 f(t, x, p) d 3 pf(t, x, p) f(t, x, p) p
62 ħ
63 ( x i, p i ), i = 1...N f k = (t, x, p) = 1 N N δ D ( x x i )δ D ( p p i ) i=1 δ D x p = α 2 m d x dt α df k dt = f k t + d x dt f k x + d p dt f k p = 0 t f k = p α 2 m f k + m Φ p f k Φ 2 Φ = 4πG N ρ α ( ) d 3 pf k 1 ρ < d 3 pf k > vol = 1 f s =< f k > Φ p f k f k f 2s (t, x, p, x, p ) = f s (t, x, p)f s (t, x, p ) + f 2c (t, x, p, x, p ) t f s = p α 2 m f s + m Φ p f s + m d 3 x d 3 p Φ( x x ) p f 2c (t, x, p, x, p )
64 t f = p α 2 m f + m Φ p f 2 Φ = 4πG ( ) N ρ d 3 pf 1 α n d ( x) θ d ( x) f d (t, x, p) = n d ( x)δ D ( p θ d ( x)) f d n d θ d /m t n d = 1 mα 2 (n d θd ) t θ d = 1 2mα 2 ( θ d ) 2 mφ d 2 Φ d = 4πG N ρ (n d 1) α
65 u d = θ d /m t n d = 1 α 2 (n d u d ) t u d = 1 2α 2 ( u d ) u d Φ d 2 Φ d = 4πG N ρ (n d 1) α u d = 0 σ x σ p x p f( x, p) = d 3 x d 3 p [ (2πσ x σ p ) 3 ( x x ) 2 2σx 2 ( p p ) 2 ] 2σp 2 f( x, p ) f = e σ2 x σ2 p 2 2 pf ( ( 2 )(AB) = [ ( 2 )(A)] 2 ) [ ( 2 )(B)]. p t f = α 2 m f σ2 p α 2 m p f + m Φ (σ 2 x ) p f x p
66 α ħ2 iħ t ψ = 2α 2 m 2 ψ + mφψ 2 Φ = 4πG N ρ ( ψ 2 1 ) α ψ( x) = n( x)e iθ( x)/ħ n( x) < n > vol = 1 θ( x) ħ 2 t n = 1 mα 2 (n θ) t θ = 1 2mα 2 ( θ) 2 mφ + ħ2 2 n 2α 2 m n 2 Φ = 4πG N ρ (n 1) α u = /m t n = 1 α 2 (n u) t u = 1 ( 2α 2 ( u ) u Φ + ħ2 2α 2 m 2 ) n 2 n u =0 ħ n ψ
67 j n u t n = 1 α 2 j t j = 1 2α 2 j i j i n n (Φ ħ2 2 ) n 2α 2 m 2 n ψ( x) f W ( x, p) f W ( x, p) = d 3 x (πħ) 3 e2 i ħ p x ψ( x x)ψ ( x + x) f W ( x, pr) t f W = p α 2 m f W + i ħ d 3 x (πħ) 3 e2 i ħ p x m[φ( x + x) Φ( x x)]ψ( x x)ψ ( x + x) t f W = p α 2 m f W + mφ 2 ( ħ ħ 2 [ ] p 2 2 = 2α 2 m + mφ ħ p ) f W ( ħ 2 ( p p ) f W ħ 2 t (f W f) ħ2 24 x i xj Φ pi pj p f W + O(ħ 4 )
68 f W ħ f W f W = e σ2 x σ2 p 2 2 pf W σ x σ p ħ/2 t fw = p α 2 m f W σ2 p α 2 m p fw + m Φe σ2 x 2 ħ (ħ p ) 2 f W ψ H ( x, p) = d 3 yk H ( x, y, p)ψ( y) exp K H ( x, y, p) = [ ( x y)2 4σ 2 x i ħ p ( y 1 2 x)] (2πħ) 3/2 (2πσ 2 x) 3/4 f H = Ψ H 2 f H = f W, για σ x σ p = ħ/2 f W
69 t ( f W f) ħ2 24 x i xj Φ pi pj p fw + O(ħ 4, ħ 2 σ 2 x) σ x σ p ħ/2 σ x x typ σ p p typ x typ p typ M (0) = M (1) i M (2) ij d 3 pf H =m 1 d 3 pp i f H =m 2 d 3 pp i p j f H n( x) u i ( x) σu ij ( x) f H ψ [ ] ( x y) n( x) = d 3 2 y 2σx 2 ψ( y) 2 ū i ( x) = 1 [ ] ( x y) n( x) ħ d 3 2 y 2σx 2 I[ψ,i ψ]( y) [ ] M ij( x) 2 = ħ2 4σx 2 n( x)δ ij + ħ2 ( x y) d 3 2 y 2 2σx 2 R[ψ,i ψ,j ψ,ij ψ]( y) M ij 2 δū ij ( x) = ( x) ū i ( x)ū j ( x) n( x) R I
70 δ lin (α, q) = D(α) ( πq L ) α = 1 n d (α, q) = [1 δ lin (α, q)] 1 Ψ (q) = q + Ψ(a, q) Ψ d (a, q) = D(α) L π sin(πq L ), x θ d = u d (q) = α 3 H(α) α Ψ d (a, q) n d ψ ini = n d (a ini, x) [iθ d (a ini, x)/ħ]
71 θ n n α = 0.01, α = 1, α = 3, α = 10 α = 30 ū i ( x) ū i ( x) θ θ rot
72 δū ij ( x) δū k k σ ij δū ij ( x) = 1 3 δūk k ( x)δ ij + σ ij S = d 3 xd 3 pf H (f H )
73 ħ
74 n( x)
75 n( x)
76 n( x)
77 n( x)
78 n( x)
79 θ θ rot ū i ( x) α = 1
80 θ θ rot ū i ( x) α = 3
81 θ θ rot ū i ( x) α = 10
82 θ θ rot ū i ( x) α = 30
83 δū ij ( x) ū k k ( x) σ ij
84 δū ij ( x) ū k k ( x) σ ij
85 δū ij ( x) ū k k ( x) σ ij
86 δū ij ( x) ū k k ( x) σ ij
87
88
89 γ
90
91
m i N 1 F i = j i F ij + F x
N m i i = 1,..., N m i Fi x N 1 F ij, j = 1, 2,... i 1, i + 1,..., N m i F i = j i F ij + F x i mi Fi j Fj i mj O P i = F i = j i F ij + F x i, i = 1,..., N P = i F i = N F ij + i j i N i F x i, i = 1,...,
Διαβάστε περισσότεραA 1 A 2 A 3 B 1 B 2 B 3
16 0 17 0 17 0 18 0 18 0 19 0 20 A A = A 1 î + A 2 ĵ + A 3ˆk A (x, y, z) r = xî + yĵ + zˆk A B A B B A = A 1 B 1 + A 2 B 2 + A 3 B 3 = A B θ θ A B = ˆn A B θ A B î ĵ ˆk = A 1 A 2 A 3 B 1 B 2 B 3 W = F
Διαβάστε περισσότεραƒˆˆ-ˆœ œ Ÿ ˆ ˆ Š ˆˆ ƒ ˆ ˆˆ
Ó³ Ÿ. 2018.. 15, º 6218).. 467Ä475 ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ. ˆŸ ƒˆˆ-ˆœ œ Ÿ ˆ ˆ Š ˆˆ ƒ ˆ ˆˆ.. Ê 1 Œμ ±μ ± μ Ê É Ò Ê É É ³. Œ.. μ³μ μ μ, Œμ ± μ± μ, ÎÉμ ³μ Ë ± Í Ö ³³ É Î ±μ, μ ² μ μ ƒ ²Ó ÉÊ μ² μ ²μÉ μ É É μ Ô -
Διαβάστε περισσότεραχ (1) χ (3) χ (1) χ (3) L x, L y, L z ( ) ħ2 2 2m x + 2 2 y + 2 ψ (x, y, z) = E 2 z 2 x,y,z ψ (x, y, z) E x,y,z E x E y E z ħ2 2m 2 x 2ψ (x) = E xψ (x) ħ2 2m 2 y 2ψ (y) = E yψ (y) ħ2 2m 2 z 2ψ (z)
Διαβάστε περισσότεραk k ΚΕΦΑΛΑΙΟ 1 G = (V, E) V E V V V G E G e = {v, u} E v u e v u G G V (G) E(G) n(g) = V (G) m(g) = E(G) G S V (G) S G N G (S) = {u V (G)\S v S : {v, u} E(G)} G v S v V (G) N G (v) = N G ({v}) x V (G)
Διαβάστε περισσότεραDissertation for the degree philosophiae doctor (PhD) at the University of Bergen
Dissertation for the degree philosophiae doctor (PhD) at the University of Bergen Dissertation date: GF F GF F SLE GF F D Ĉ = C { } Ĉ \ D D D = {z : z < 1} f : D D D D = D D, D = D D f f : D D
Διαβάστε περισσότεραÓ³ Ÿ. 2009.. 6, º 4(153).. 449Ä471
Ó³ Ÿ. 009.. 6, º 4153.. 449Ä471 ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ. ˆŸ ˆ ˆ ˆ ˆ ƒ Š.. Œμ Éμ 1,.. Ê Œμ ±μ ± μ Ê É Ò Ê É É ³. Œ.. μ³μ μ μ, Œμ ± μé ³± Ì ƒ ² Ê É Ö μ μ μ Ê Éμ Î μ É μ μ μ μ μé μ μ ² - μ μé μ É ²Ó μ ³ ²ÒÌ μ ³ÊÐ
Διαβάστε περισσότερα4. Zapiši Eulerjeve dinamične enačbe za prosto osnosimetrično vrtavko. ω 2
Mehanikateoretičnavprašanjainodgovori 1/12 Newtonovamehanika 1. Določiravninogibanjatočkevpoljucentralnesile. Ravninagibanjagreskozicentersileinimanormalovsmerivrtilne količine 2. Zapišiperiodogibanjapremočrtnegagibanjapodvplivompotenciala
Διαβάστε περισσότεραds 2 = N 2 (t))dt 2 + g αβ σ α i (x)σ β j (x)dxi dx j L = 1 2N G αβ(q) q α q β N. G αβ Q i = κ i ϕ V (ϕ) 1511.08382 1604.05168 1606.05116 3 + 1 k = 0 k 0 P h 1 3 ds 2 = N 2 (t))dt 2 + g αβ σ α i (x)σ
Διαβάστε περισσότερα.. ntsets ofa.. d ffeom.. orp ism.. na s.. m ooth.. man iod period I n open square. n t s e t s ofa \quad d ffeom \quad orp ism \quad na s \quad m o
G G - - -- - W - - - R S - q k RS ˆ W q q k M G W R S L [ RS - q k M S 4 R q k S [ RS [ M L ˆ L [M O S 4] L ˆ ˆ L ˆ [ M ˆ S 4 ] ˆ - O - ˆ q k ˆ RS q k q k M - j [ RS ] [ M - j - L ˆ ˆ ˆ O ˆ [ RS ] [ M
Διαβάστε περισσότεραΠΕΡΙΕΧΟΜΕΝΑ ΓΕΝΙΚΗ ΘΕΩΡΙΑ ΣΧΕΤΙΚΟΤΗΤΑΣ ΒΑΡΥΤΙΚΑ ΚΥΜΑΤΑ ΣΤΟ ΚΕΝΟ ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΒΑΡΥΤΙΚΩΝ ΚΥΜΑΤΩΝ ΑΠΟ ΠΗΓΕΣ ΑΝΙΧΝΕΥΣΗ ΒΑΡΥΤΙΚΩΝ ΚΥΜΑΤΩΝ
ΒΑΡΥΤΙΚΑ ΚΥΜΑΤΑ ΤΖΩΡΤΖΗΣ ΔΗΜΗΤΡΗΣ Επιβλέπων καθηγητής:αναγνωστοπουλοσ Κ. ΕΘΝΙΚΟ ΜΕΤΣΟΒΙΟ ΠΟΛΥΤΕΧΝΕΙΟ-ΣΕΜΦΕ 26 Σεπτεμβρίου 2016 ΠΕΡΙΕΧΟΜΕΝΑ ΓΕΝΙΚΗ ΘΕΩΡΙΑ ΣΧΕΤΙΚΟΤΗΤΑΣ ΒΑΡΥΤΙΚΑ ΚΥΜΑΤΑ ΣΤΟ ΚΕΝΟ ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΒΑΡΥΤΙΚΩΝ
Διαβάστε περισσότεραTheory of Cosmological Perturbations
1 heory of Cosmological Perturbations Part I gauge-invariant formalism Misao Sasaki PDF files available at http://www2.yukawa.kyoto-u.ac.jp/~misao/pdf/cp/ 1. Formulation Background spacetime Friedmann-Lematre-Robertson-Walker
Διαβάστε περισσότεραk k ΚΕΦΑΛΑΙΟ 1 G = (V, E) V E V V V G E G e = {v, u} E v u e v u G G V (G) E(G) n(g) = V (G) m(g) = E(G) G S V (G) S G N G (S) = {u V (G)\S v S : {v, u} E(G)} G v S v V (G) N G (v) = N G ({v}) x V (G)
Διαβάστε περισσότεραSur les articles de Henri Poincaré SUR LA DYNAMIQUE. Le texte fondateur de la Relativité en langage scientiþque moderne. par Anatoly A.
Sur les articles de Henri Poincaré SUR LA DYNAMIQUE DE L ÉLECTRON Le texte fondateur de la Relativité en langage scientiþque moderne par Anatoly A. LOGUNOV Directeur de l'institut de Physique des Hautes
Διαβάστε περισσότεραTheory of Cosmological Perturbations
1 heory of Cosmological Perturbations Part I gauge-invariant formalism Misao Sasaki PDF files available at http://www2.yukawa.kyoto-u.ac.jp/~misao/pdf/cp/ 1. Formulation Background spacetime Friedmann-Lematre-Robertson-Walker
Διαβάστε περισσότεραrs r r â t át r st tíst Ó P ã t r r r â
rs r r â t át r st tíst P Ó P ã t r r r â ã t r r P Ó P r sã rs r s t à r çã rs r st tíst r q s t r r t çã r r st tíst r t r ú r s r ú r â rs r r â t át r çã rs r st tíst 1 r r 1 ss rt q çã st tr sã
Διαβάστε περισσότεραBogoliubov-de Gennes
Bogoliubov-de Gennes 7 Bogoliubov-de Gennes Bogoliubov H = H 0 + H = Ψ rh 0 rψ r +, Ψ rψ r g r r Ψ r Ψ r Ψ r r g r r r r h 0 h 0 h 0 = h i e m hc A + V r µ 3 Bogoliubov BCS BCS Ψ rψ r, Ψ rψ r 4 Cooper
Διαβάστε περισσότεραDéformation et quantification par groupoïde des variétés toriques
Défomation et uantification pa goupoïde de vaiété toiue Fédéic Cadet To cite thi veion: Fédéic Cadet. Défomation et uantification pa goupoïde de vaiété toiue. Mathématiue [math]. Univeité d Oléan, 200.
Διαβάστε περισσότεραm 1, m 2 F 12, F 21 F12 = F 21
m 1, m 2 F 12, F 21 F12 = F 21 r 1, r 2 r = r 1 r 2 = r 1 r 2 ê r = rê r F 12 = f(r)ê r F 21 = f(r)ê r f(r) f(r) < 0 f(r) > 0 m 1 r1 = f(r)ê r m 2 r2 = f(r)ê r r = r 1 r 2 r 1 = 1 m 1 f(r)ê r r 2 = 1 m
Διαβάστε περισσότεραŠ Š Œ Š Œ ƒˆ. Œ. ϵ,.. ÊÏ,.. µ ±Ê
ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ 2003.. 34.. 7 Š 524.8+[530.12:531.51] Š Š Œ Š Œ ƒˆ. Œ. ϵ,.. ÊÏ,.. µ ±Ê Ñ Ò É ÉÊÉ Ö ÒÌ ² µ, Ê ˆ 138 Š Šˆ Š Š ˆ ˆ Š Œ ƒˆˆ 140 Š Œ ƒˆÿ œ 141 Š Ÿ Š Œ ƒˆÿ 143 ˆ Ÿ Š Œ ƒˆÿ ˆ Œ 144 ˆŸ Ä ˆ Œ
Διαβάστε περισσότεραZ = 1.2 X 1 + 1, 4 X 2 + 3, 3 X 3 + 0, 6 X 4 + 0, 999 X 5. X 1 X 2 X 2 X 3 X 4 X 4 X 5 X 4 X 4 Z = 0.717 X 1 + 0.847 X 2 + 3.107 X 3 + 0.420 X 4 + 0.998 X 5. X 5 X 4 Z = 6.56 X 1 + 3.26 X 2 + 6.72 X 3
Διαβάστε περισσότεραMolekulare Ebene (biochemische Messungen) Zelluläre Ebene (Elektrophysiologie, Imaging-Verfahren) Netzwerk Ebene (Multielektrodensysteme) Areale (MRT, EEG...) Gene Neuronen Synaptische Kopplung kleine
Διαβάστε περισσότεραΠ Ο Λ Ι Τ Ι Κ Α Κ Α Ι Σ Τ Ρ Α Τ Ι Ω Τ Ι Κ Α Γ Ε Γ Ο Ν Ο Τ Α
Α Ρ Χ Α Ι Α Ι Σ Τ Ο Ρ Ι Α Π Ο Λ Ι Τ Ι Κ Α Κ Α Ι Σ Τ Ρ Α Τ Ι Ω Τ Ι Κ Α Γ Ε Γ Ο Ν Ο Τ Α Σ η µ ε ί ω σ η : σ υ ν ά δ ε λ φ ο ι, ν α µ ο υ σ υ γ χ ω ρ ή σ ε τ ε τ ο γ ρ ή γ ο ρ ο κ α ι α τ η µ έ λ η τ ο ύ
Διαβάστε περισσότεραγ 1 6 M = 0.05 F M = 0.05 F M = 0.2 F M = 0.2 F M = 0.05 F M = 0.05 F M = 0.05 F M = 0.2 F M = 0.05 F 2 2 λ τ M = 6000 M = 10000 M = 15000 M = 6000 M = 10000 M = 15000 1 6 τ = 36 1 6 τ = 102 1 6 M = 5000
Διαβάστε περισσότεραl 1 p r i = ρ ij α j + w i j=1 ρ ij λ α j j p w i p α j = 1, α j 0, j = 1,..., p j=1 R B B B m j [ρ 1j, ρ 2j,..., ρ Bj ] T = }{{} α + [,,..., ] R B p p α [α 1,..., α p ] [w 1,..., w p ] M m 1 m 2,
Διαβάστε περισσότεραTeor imov r. ta matem. statist. Vip. 94, 2016, stor
eor imov r. ta matem. statist. Vip. 94, 6, stor. 93 5 Abstract. e article is devoted to models of financial markets wit stocastic volatility, wic is defined by a functional of Ornstein-Ulenbeck process
Διαβάστε περισσότεραAx = b. 7x = 21. x = 21 7 = 3.
3 s st 3 r 3 t r 3 3 t s st t 3t s 3 3 r 3 3 st t t r 3 s t t r r r t st t rr 3t r t 3 3 rt3 3 t 3 3 r st 3 t 3 tr 3 r t3 t 3 s st t Ax = b. s t 3 t 3 3 r r t n r A tr 3 rr t 3 t n ts b 3 t t r r t x 3
Διαβάστε περισσότεραr r t r r t t r t P s r t r P s r s r r rs tr t r r t s ss r P s s t r t t tr r r t t r t r r t t s r t rr t Ü rs t 3 r r r 3 rträ 3 röÿ r t
r t t r t ts r3 s r r t r r t t r t P s r t r P s r s r P s r 1 s r rs tr t r r t s ss r P s s t r t t tr r 2s s r t t r t r r t t s r t rr t Ü rs t 3 r t r 3 s3 Ü rs t 3 r r r 3 rträ 3 röÿ r t r r r rs
Διαβάστε περισσότεραAlterazioni del sistema cardiovascolare nel volo spaziale
POLITECNICO DI TORINO Corso di Laurea in Ingegneria Aerospaziale Alterazioni del sistema cardiovascolare nel volo spaziale Relatore Ing. Stefania Scarsoglio Studente Marco Enea Anno accademico 2015 2016
Διαβάστε περισσότεραCoupling strategies for compressible - low Mach number flows
Coupling strategies for compressible - low Mach number flows Yohan Penel, Stéphane Dellacherie, Bruno Després To cite this version: Yohan Penel, Stéphane Dellacherie, Bruno Després. Coupling strategies
Διαβάστε περισσότεραm r = F m r = F ( r) m r = F ( v) F = F (x) m dv dt = F (x) vdv = F (x)dx d dt = dx dv dt dx = v dv dx
m r = F m r = F ( r) m r = F ( v) x F = F (x) m dv dt = F (x) d dt = dx dv dt dx = v dv dx vdv = F (x)dx 2 mv2 x 2 mv2 0 = F (x )dx x 0 K = 2 mv2 W x0 x = x x 0 F (x)dx K K 0 = W x0 x x, x 2 x K 2 K =
Διαβάστε περισσότεραu(x, y) =f(x, y) Ω=(0, 1) (0, 1)
u(x, y) =f(x, y) Ω=(0, 1) (0, 1) u(x, y) =g(x, y) Γ=δΩ ={0, 1} {0, 1} Ω Ω Ω h Ω h h ˆ Ω ˆ u v = fv Ω u = f in Ω v V H 1 (Ω) V V h V h ψ 1,ψ 2,...,ψ N, ˆ ˆ u v = Ω Ω fv v V ˆ ˆ u v = Ω ˆ ˆ u ψ i = Ω Ω Ω
Διαβάστε περισσότερα"BHFC8I7H=CB HC &CH=CB 5B8 &CA9BHIA
ω θ ω = Δθ Δt, θ ω v v = rω ω = v r, r ω α α = Δω Δt, Δω Δt (rad/s)/s rad/s 2 ω α ω α rad/s 2 87.3 rad/s 2 α = Δω Δt Δω Δt α = Δω Δt = 250 rpm 5.00 s. Δω rad/s 2 Δω α Δω = 250 min rev 2π rad rev 60 1 min
Διαβάστε περισσότεραA Classical Perspective on Non-Diffractive Disorder
A Classical Perspective on Non-Diffractive Disorder The Harvard community has made this article openly available. Please share how this access benefits you. Your story matters. Citation Accessed Citable
Διαβάστε περισσότεραF (x) = kx. F (x )dx. F = kx. U(x) = U(0) kx2
F (x) = kx x k F = F (x) U(0) U(x) = x F = kx 0 F (x )dx U(x) = U(0) + 1 2 kx2 x U(0) = 0 U(x) = 1 2 kx2 U(x) x 0 = 0 x 1 U(x) U(0) + U (0) x + 1 2 U (0) x 2 U (0) = 0 U(x) U(0) + 1 2 U (0) x 2 U(0) =
Διαβάστε περισσότεραΚβαντομηχανική Ι Λύσεις προόδου. Άσκηση 1
Κβαντομηχανική Ι Λύσεις προόδου Άσκηση 1 ψ(x) = A Sin (k x), < x < α) Sin (k x) = eikx e ikx i Mε πιθανές τιμές ορμής p = ± ħk, από τον τύπο του De Broglie. Kαθεμιά έχει πιθανότητα 50%. b) p = ψ p ψ =
Διαβάστε περισσότεραˆ ˆ Œ Ÿ Š Œ ƒˆ Šˆ ˆ Ÿ ˆ ˆ Š ˆˆ ƒ ˆ ˆˆ
Ó³ Ÿ. 2015.. 12, º 2(193).. 281Ä298 ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ. ˆŸ ˆ ˆ Œ Ÿ Š Œ ƒˆ Šˆ ˆ Ÿ ˆ ˆ Š ˆˆ ƒ ˆ ˆˆ.. Ê 1 Œμ ±μ ± μ Ê É Ò Ê É É ³. Œ.. μ³μ μ μ, Œμ ± Í Œ Ì ²ÖÉ É ±μ É μ É Í ( ƒ) μ μ²ö É μ μ ÉÓ É ²Ó- ÊÕ ² ±Í
Διαβάστε περισσότερα#%" )*& ##+," $ -,!./" %#/%0! %,!
-!"#$% -&!'"$ & #("$$, #%" )*& ##+," $ -,!./" %#/%0! %,! %!$"#" %!#0&!/" /+#0& 0.00.04. - 3 3,43 5 -, 4 $ $.. 04 ... 3. 6... 6.. #3 7 8... 6.. %9: 3 3 7....3. % 44 8... 6.4. 37; 3,, 443 8... 8.5. $; 3
Διαβάστε περισσότεραpi r p p c i i c i (0) i c i (x) i c i, av i c i i C i i C i P i C i W i d d D i i D i p i D in D out e e F F = I c j i i J V k i k b k b = K ic i K id i n P m P Pe i i r si i r p R R = R T V W i x x X
Διαβάστε περισσότερα692.66:
1 69.66:6-83 05.05.05 -,, 015 .. 7... 8 1.... 19 1.1.,.. 19 1.. 8 1.3.. 1.4... 1.4.1.... 33 36 40 1.4.. 44 1.4.3. -... 48.. 53.,.. 56.1., -....... 56..... 6.3.... 71.. 76 3.,.... 77 3 3.1.... 77 3.1.1....
Διαβάστε περισσότεραW τ R W j N H = 2 F obj b q N F aug F obj b q Ψ F aug Ψ ( ) ϱ t + + p = 0 = 0 Ω f = Γ Γ b ϱ = (, t) = (, t) Ω f Γ b ( ) ϱ t + + p = V max 4 3 2 1 0-1 -2-3 -4-4 -3-2 -1 0 1 2 3 4 x 4 x 1 V mn V max
Διαβάστε περισσότερα- - - - RWC( %) PF PS = 100 PT PS (%) PF PS = 100 PF WC TW BW FW PF PS PS PD PS PS TW BW = = = C 7.12 A A 660 + 16. 8 = 642.5 µ logn = log N0 + a exp(
Διαβάστε περισσότεραΦαινόμενο Unruh. Δημήτρης Μάγγος. Εθνικό Μετσόβιο Πολυτεχνείο September 26, / 20. Δημήτρης Μάγγος Φαινόμενο Unruh 1/20
Φαινόμενο Unruh Δημήτρης Μάγγος Εθνικό Μετσόβιο Πολυτεχνείο September 26, 2012 1 / 20 Δημήτρης Μάγγος Φαινόμενο Unruh 1/20 Outline Σχετικότητα Ειδική & Γενική Θεωρία Κβαντική Θεωρία Πεδίου Πεδία Στον Χωρόχρονο
Διαβάστε περισσότεραT : g r i l l b a r t a s o s Α Γ Ί Α Σ Σ Ο Φ Ί Α Σ 3, Δ Ρ Α Μ Α. Δ ι α ν ο μ έ ς κ α τ ο ί κ ο ν : 1 2 : 0 0 έ ω ς 0 1 : 0 0 π μ
Α Γ Ί Α Σ Σ Ο Φ Ί Α Σ 3, Δ Ρ Α Μ Α g r i l l b a r t a s o s Δ ι α ν ο μ έ ς κ α τ ο ί κ ο ν : 1 2 : 0 0 έ ω ς 1 : 0 π μ Δ ι α ν ο μ έ ς κ α τ ο ί κ ο ν : 1 2 : 0 0 έ ω ς 0 1 : 0 0 π μ T ortiyas Σ ο υ
Διαβάστε περισσότεραConditions aux bords dans des theories conformes non unitaires
Conditions aux bords dans des theories conformes non unitaires Jerome Dubail To cite this version: Jerome Dubail. Conditions aux bords dans des theories conformes non unitaires. Physique mathématique [math-ph].
Διαβάστε περισσότερακ α ι θ έ λ ω ν α μ ά θ ω...
{ ( a -r ν ρ ι -Μ Π ώτ 1 Γ '- fj T O O J CL κ α ι θ έ λ ω ν α μ ά θ ω < US η ixj* ί -CL* λ ^ t A u t\ * < τ : ; Γ ν c\ ) *) «*! «>» Μ I Λ 1,ν t f «****! ( y \ \, 0 0 # Περικλή_ Χαντζόπουλο κ α ι θ έ λ
Διαβάστε περισσότερα[Note] Geodesic equation for scalar, vector and tensor perturbations
[Note] Geodesic equation for scalar, vector and tensor perturbations Toshiya Namikawa 212 1 Curl mode induced by vector and tensor perturbation 1.1 Metric Perturbation and Affine Connection The line element
Διαβάστε περισσότερα!"#$ % &# &%#'()(! $ * +
,!"#$ % &# &%#'()(! $ * + ,!"#$ % &# &%#'()(! $ * + 6 7 57 : - - / :!", # $ % & :'!(), 5 ( -, * + :! ",, # $ %, ) #, '(#,!# $$,',#-, 4 "- /,#-," -$ '# &",,#- "-&)'#45)')6 5! 6 5 4 "- /,#-7 ",',8##! -#9,!"))
Διαβάστε περισσότεραΈργο παραγώμενο στο τοίχωμα
Έργο παραγώμενο στο τοίχωμα δw =F x dx= p S dx= pdv Εξαρτάται από την αρχική κατάσταση, την τελική κατάσταση και από το είδος της μεταβολής C:\Users\Nicholas\Documents\PhysicsIV-Lectures\Thermodynamics\gas-properties_en.jar
Διαβάστε περισσότεραJeux d inondation dans les graphes
Jeux d inondation dans les graphes Aurélie Lagoutte To cite this version: Aurélie Lagoutte. Jeux d inondation dans les graphes. 2010. HAL Id: hal-00509488 https://hal.archives-ouvertes.fr/hal-00509488
Διαβάστε περισσότεραγ n ϑ n n ψ T 8 Q 6 j, k, m, n, p, r, r t, x, y f m (x) (f(x)) m / a/b (f g)(x) = f(g(x)) n f f n I J α β I = α + βj N, Z, Q ϕ Εὐκλείδης ὁ Ἀλεξανδρεύς Στοιχεῖα ἄκρος καὶ μέσος λόγος ὕδωρ αἰθήρ ϕ φ Φ τ
Διαβάστε περισσότεραE fficient computational tools for the statistical analysis of shape and asymmetryof 3D point sets
E fficient computational tools for the statistical analysis of shape and asymmetryof 3D point sets Benoît Combès To cite this version: Benoît Combès. E fficient computational tools for the statistical
Διαβάστε περισσότερα10 20 X i a i (i, j) a ij (i, j, k) X x ijk j :j i i: R I J R K L IK JL a 11 a 12... a 1J a 21 a 22... a 2J = a I1 a I2... a IJ = [ 1 1 1 2 1 3... J L 1 J L ] R I K R J K IJ K = [ 1 1 2 2... K
Διαβάστε περισσότεραΠεριεχόμενα. A(x 1, x 2 )
Περιεχόμενα A(x 1, x 2 7 Ολοκληρώματα της Μαγνητοϋδροδυναμικής και Μαγνητοϋδροδυναμικά Κύματα Σχήμα 7.1: Οι τριδιάστατες ελικοειδείς μαγνητικές γραμμές στις οποίες εφάπτεται το διάνυσμα του μαγνητικού
Διαβάστε περισσότεραModèles de représentation multi-résolution pour le rendu photo-réaliste de matériaux complexes
Modèles de représentation multi-résolution pour le rendu photo-réaliste de matériaux complexes Jérôme Baril To cite this version: Jérôme Baril. Modèles de représentation multi-résolution pour le rendu
Διαβάστε περισσότεραX(f) E(ft) df x[i] = 1 F. x(t) E( ft) dt X(f) = x[i] = 1 F
Πανεπιστήμιο Θεσσαλίας ΗΥ240: Θεωρία Σημάτων και Συστημάτων 4..2006 Φυλλάδιο Τυπολόγιο μετασχηματισμών ourier, Laplace και Z Σύμβολα Για έναν πραγματικό αριθμό x, συμβολίζουμε με x, x, [x], τον αμέσως
Διαβάστε περισσότεραΟ αναλυτικός δείκτης και η χαρακτηριστική του Euler 1
Ο αναλυτικός δείκτης και η χαρακτηριστική του Euler 1 Ιάκωβος Ανδρουλιδάκης users.uoa.gr/ iandroul iandroul@math.uoa.gr Πανεπιστήμιο Αθηνών, Τμήμα Μαθηματικών, Τομέας Άλγεβρας-Γεωμετρίας Περίληψη Στη διάλεξη
Διαβάστε περισσότεραGapso t e q u t e n t a g ebra P open parenthesis N closing parenthesis fin i s a.. pheno mno nd iscovere \ centerline
G q v v G q v H 4 q 4 q v v ˆ ˆ H 4 ] 4 ˆ ] W q K j q G q K v v W v v H 4 z ] q 4 K ˆ 8 q ˆ j ˆ O C W K j ˆ [ K v ˆ [ [; 8 ] q ˆ K O C v ˆ ˆ z q [ R ; ˆ 8 ] R [ q v O C ˆ ˆ v - - ˆ - ˆ - v - q - - v -
Διαβάστε περισσότεραITU-R P (2009/10)
ITU-R.38-6 (009/0 $% #! " #( ' * & ' /0,-. # GHz 00 MHz 900 ITU-R.38-6 ii.. (IR (ITU-T/ITU-R/ISO/IEC.ITU-R http://www.itu.int/itu-r/go/patents/en. (http://www.itu.int/publ/r-rec/en ( ( BO BR BS BT F M
Διαβάστε περισσότεραGeodesic Equations for the Wormhole Metric
Geodesic Equations for the Wormhole Metric Dr R Herman Physics & Physical Oceanography, UNCW February 14, 2018 The Wormhole Metric Morris and Thorne wormhole metric: [M S Morris, K S Thorne, Wormholes
Διαβάστε περισσότεραOn the Einstein-Euler Equations
On the Einstein-Euler Equations Tetu Makino (Yamaguchi U, Japan) November 10, 2015 / Int l Workshop on the Multi-Phase Flow at Waseda U 1 1 Introduction. Einstein-Euler equations: (A. Einstein, Nov. 25,
Διαβάστε περισσότεραϕ n n n n = 1,..., N n n {X I, Y I } {X r, Y r } (x c, y c ) q r = x a y a θ X r = [x r, y r, θ r ] X I = [x I, y I, θ I ] X I = R(θ)X r R(θ) R(θ) = cosθ sinθ 0 sinθ cosθ 0 0 0 1 Ẋ I = R(θ)Ẋr y r ẏa r
Διαβάστε περισσότεραιανύσµατα A z A y A x 1.1 Αλγεβρικές πράξεις µεταξύ διανυσµάτων 1.2 Εσωτερικό γινόµενο δύο διανυσµάτων ca = ca x ˆx + ca y ŷ + ca z ẑ
1 ιανύσµατα Ο ϕυσικός χώρος µέσα στον οποίο Ϲούµε και κινούµαστε είναι ένας τρισδιάστατος ευκλείδειος γραµµικός χώ- ϱος. Ισχύουν λοιπόν τα αξιώµατα της Γεωµετρίας του Ευκλείδη, το πυθαγόρειο ϑεώρηµα και
Διαβάστε περισσότεραŒ ƒ ˆ ˆˆ. Î ± É ÉÊÉ ³..., Œµ ± ˆ ˆˆ Œ ƒ ˆ ˆˆ 1051 Ð ³ Î Ö 1051 Î ± Ö É Í Ö 1059
ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ 2002.. 33.. 5 Š 530.145 Œ ˆ Œ ˆ Œ ƒ ˆ ˆˆ.. Œ µ µ Î ± É ÉÊÉ ³..., Œµ ± ˆ ˆˆ Œ ƒ ˆ ˆˆ 1051 Ð ³ Î Ö 1051 Î ± Ö É Í Ö 1059 µ ³µÉ Í Ö µéò 1070 ˆ Š Œ ˆ Œ ˆ 1077 ³ ɵ µ µ³ É Î Ö ³µ ²Ó 1078 ³
Διαβάστε περισσότερα6. ΙΑΦΟΡΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΤΗΣ ΡΟΗΣ
6.1 ΚΙΝΗΜΑΤΙΚΗ ΡΟΪΚΟΥ ΣΤΟΙΧΕΙΟΥ 6. ΙΑΦΟΡΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΤΗΣ ΡΟΗΣ -Λεπτοµέρειες της ροής Απειροστός όγκος ελέγχου - ιαφορική Ανάλυση Περιγραφή πεδίων ταχύτητας και επιτάχυνσης Euleian, Lagangian U U(x,y,,t)
Διαβάστε περισσότεραάρα : p= hf c = h λ λ= h p
De Broglie (195) E=hf = h ω E = p c +m o c 4 E= pc για m o =0. άρα : p= hf c = h λ λ= h p f x = 1 f u t φ=κ x ωt u= dx dt φ=σταθ = ω k f =C o cos (kx ωt ) φ φ 1 = κ ( x x 1 ) λ= π k u= λ f f ( x,t )=C
Διαβάστε περισσότεραCosmology with non-minimal derivative coupling
Kazan Federal University, Kazan, Russia 8th Spontaneous Workshop on Cosmology Institut d Etude Scientifique de Cargèse, Corsica May 13, 2014 Plan Plan Scalar fields: minimal and nonminimal coupling to
Διαβάστε περισσότεραφ(t) TE 0 φ(z) φ(z) φ(z) φ(z) η(λ) G(z,λ) λ φ(z) η(λ) η(λ) = t CIGS 0 G(z,λ)φ(z)dz t CIGS η(λ) φ(z) 0 z
Διαβάστε περισσότεραDark matter from Dark Energy-Baryonic Matter Couplings
Dark matter from Dark Energy-Baryonic Matter Coulings Alejandro Avilés 1,2 1 Instituto de Ciencias Nucleares, UNAM, México 2 Instituto Nacional de Investigaciones Nucleares (ININ) México January 10, 2010
Διαβάστε περισσότεραμ μ dω I ν S da cos θ da λ λ Γ α/β MJ Capítulo 1 % βpic ɛ Eridani V ega β P ic F ormalhaut 10 9 15% 70 Virgem 47 Ursa Maior Debris Disk Debris Disk μ 90% L ac = GM M ac R L ac R M M ac L J T
Διαβάστε περισσότεραf O(U) (f n ) O(Ω) f f n ; L (K) 0(n )
30 11 http://www.ozawa.phys.waseda.ac.jp/index2.html Ω C OΩ M Ω f M Ω Polf C PC RC 1 Ω C K C K Ω 1 K U Ω U f OU f n OΩ f f n ; L K 0n 2 K U Ω U f OU f n OΩ f f n ; L K 0n 3 z Ω \ K f OΩ f; L K < fz 4 K
Διαβάστε περισσότεραITU-R P (2012/02) &' (
ITU-R P.530-4 (0/0) $ % " "#! &' ( P ITU-R P. 530-4 ii.. (IPR) (ITU-T/ITU-R/ISO/IEC).ITU-R http://www.itu.int/itu-r/go/patents/en. ITU-T/ITU-R/ISO/IEC (http://www.itu.int/publ/r-rec/en ) () ( ) BO BR BS
Διαβάστε περισσότεραÓ³ Ÿ , º 4(181).. 501Ä510
Ó³ Ÿ. 213.. 1, º 4(181.. 51Ä51 ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ. ˆŸ Š ˆ ƒ ˆ ˆŸ Ÿ ƒ Ÿ Ÿ ˆ ˆ Š ˆˆ ƒ ˆ ˆˆ Š.. Œμ Éμ 1,.. Ê 2 Œμ ±μ ± μ Ê É Ò Ê É É ³. Œ.. μ³μ μ μ, Œμ ± ƒ ÒÎ ² É μ Ô - ³ Ê²Ó ²Ö ³ É ± Š. Ò Ï É Í μ Ò Ô Ö ³μ³
Διαβάστε περισσότεραΜαγνητικοί άνεμοι και απώλεια στροφορμής
8 Μαγνητικοί άνεμοι και απώλεια στροφορμής Σχήμα 8.1: Μορφολογία ενός αστρικού ανέμου στο ισημερινό επίπεδο στα πλαίσια της αντιμετώπισής του από το απλοποιημένο μοντέλο του μαγνητοπεροστροφικού ανέμου
Διαβάστε περισσότεραˆˆ ŸŒ ƒ ˆŸ CP- ˆŒŒ ˆˆ
ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ 2007.. 38.. 5 ˆˆ ŸŒ ƒ ˆŸ CP- ˆŒŒ ˆˆ œ Š.. Š ± ²,.. Œ μ Ñ Ò É ÉÊÉ Ö ÒÌ ² μ, Ê ˆ 1163 ˆ ˆ ˆ Œ œ Š 1166 Š ˆŒ œ Re (ɛ /ɛ) Š Š - ˆŒ NA48 ˆ KTeV 1172 Š ˆŒ NA48 1178 ˆ Œ ˆ Re(ɛ /ɛ) Š ˆŒ KTeV
Διαβάστε περισσότεραΑ Ρ Ι Θ Μ Ο Σ : 6.913
Α Ρ Ι Θ Μ Ο Σ : 6.913 ΠΡΑΞΗ ΚΑΤΑΘΕΣΗΣ ΟΡΩΝ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΟΥ Σ τ η ν Π ά τ ρ α σ ή μ ε ρ α σ τ ι ς δ ε κ α τ έ σ σ ε ρ ι ς ( 1 4 ) τ ο υ μ ή ν α Ο κ τ ω β ρ ί ο υ, η μ έ ρ α Τ ε τ ά ρ τ η, τ ο υ έ τ ο υ ς δ
Διαβάστε περισσότεραΠληθωριστική Κοσμολογία
ΕΘΝΙΚΟ ΜΕΤΣΟΒΙΟ ΠΟΛΥΤΕΧΝΕΙΟ ΣΧΟΛΗ ΕΦΑΡΜΟΣΜΕΝΩΝ ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΩΝ ΚΑΙ ΦΥΣΙΚΩΝ ΕΠΙΣΤΗΜΩΝ ΣΧΟΛΗ ΜΗΧΑΝΟΛΟΓΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΕΚΕΦΕ «ΔΗΜΟΚΡΙΤΟΣ» ΙΝΣΤΙΤΟΥΤΟ ΝΑΝΟΕΠΙΣΤΗΜΗΣ ΚΑΙ ΝΑΝΟΤΕΧΝΟΛΟΓΙΑΣ ΙΝΣΤΙΤΟΥΤΟ ΠΥΡΗΝΙΚΗΣ ΚΑΙ ΣΩΜΑΤΙΔΙΑΚΗΣ
Διαβάστε περισσότερα36 ( ) Ω λk(k= + )-Δ <γ < (4) L (Ω) φ k λk : (-Δ) /φ γ / k=λγ k φ k { <λ λ λk (k ) D((-Δ) γ / )= {u L (Ω)stu Ω = ; (-Δ) γ / u L (Ω) = k=+ λ γ / k u φ
5 3 ( ) Vol5 No3 5 JournalofXiamenUniversity (NaturalScience) May ( 365) : D +α u-δu+(-δ) γ/ D β u= u >-
Διαβάστε περισσότεραΚΒΑΝΤΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ (ΚΕΦΑΛΑΙΟ 39 +)
ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ (ΚΕΦΑΛΑΙΟ 39 +) Σταύρος Κ. Φαράντος Τµήµα Χηµείας, Πανεπιστήµιο Κρήτης, και Ινστιτούτο Ηλεκτρονικής οµής και Λέιζερ, Ιδρυµα Τεχνολογίας και Ερευνας, Ηράκλειο, Κρήτη http://tccc.iesl.forth.gr/education/local.html
Διαβάστε περισσότεραˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ Ñ Ò É ÉÊÉ Ö ÒÌ ² μ, Ê
ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ 2006.. 37.. 1 Š 530.12 T Œ ˆ Œ ˆ ˆ Œ ˆˆ ˆ œ ˆ.. Ì μ,.. Îʱ,.. ÊÏ Ñ Ò É ÉÊÉ Ö ÒÌ ² μ, Ê μ μ ÖÐ μ μ ³ μ ² Ö É ³ μé Î É μ Ð É μ μé μ É ²Ó μ É ( ) É É μ³ Ëμ ³ ² ³. É Ò Ö ²ÖÕÉ Ö ±μôëë Í É ³
Διαβάστε περισσότερα!!" #7 $39 %" (07) ..,..,.. $ 39. ) :. :, «(», «%», «%», «%» «%». & ,. ). & :..,. '.. ( () #*. );..,..'. + (# ).
1 00 3 !!" 344#7 $39 %" 6181001 63(07) & : ' ( () #* ); ' + (# ) $ 39 ) : : 00 %" 6181001 63(07)!!" 344#7 «(» «%» «%» «%» «%» & ) 4 )&-%/0 +- «)» * «1» «1» «)» ) «(» «%» «%» + ) 30 «%» «%» )1+ / + : +3
Διαβάστε περισσότεραˆˆ ƒ ˆ ˆˆ.. ƒ ÏÉ,.. μ Ê μ, Œ.. Œ É Ï ²,.. ± Î ±μ
ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ 2005.. 36.. 5 Š 539.12.01 ˆŸ ˆˆ ƒ ˆ ˆˆ.. ƒ ÏÉ,.. μ Ê μ, Œ.. Œ É Ï ²,.. ± Î ±μ ˆ É ÉÊÉ Ë ± Ò μ± Ì Ô, μé μ, μ Ö ˆ 1004 ˆ ˆŠ ƒ ˆ ˆ ƒ Ÿ ˆ ƒ Œ ˆ - ˆŸ 1006 œ ƒ ˆ ƒ ˆ ˆ- ƒ Ÿ 1013 ˆŸ ƒ ˆ ˆ ƒ Ÿ
Διαβάστε περισσότερα! " # $ % # "& #! $! !! % " # '! $ % !! # #!!! ) " ***
! " # $ % # # $ # # "& # $! $! #!! % " # '! $ % "!! $ "!!! # ( #!!! ) #! " *** # .....5.......9..........9.....4.3....... 9.4. -...3.......36....36......4.3....45.3......46.3......5.3.3....59.3.4.......65
Διαβάστε περισσότερα3. ΚΙΝΗΣΗ ΡΕΥΣΤΟΥ-ΕΞΙΣΩΣΗ BERNOULLI Κίνηση σωµατιδίων ρευστού
. ΚΙΝΗΣΗ ΡΕΥΣΤΟΥ-ΕΞΙΣΩΣΗ BERNOLLI Κίνηση σωµατιδίων ρευστού ύναµη, επιτάχυνση F mα εφαρµογή στην κίνηση σωµατιδίου εύτερος νόµος του NEWTON Επιτάχυνση F mα ΒΑΣΙΚΕΣ ΠΑΡΑ ΟΧΕΣ Ρευστά χωρίς ιξώδες Πίεση-Βαρύτητα
Διαβάστε περισσότεραThe low energy limit of the 3-flavor extended Linear Sigma Model. Jonas Schneitzer. Johann Wolfgang Goethe Universität Frankfurt am Main
The low energy limit of the 3-flavor extended Linear Sigma Model Jonas Schneitzer Johann Wolfgang Goethe Universität Frankfurt am Main Fachbereich Physik Institut für Theoretische Physik 10.07.017 Outline
Διαβάστε περισσότεραPHYS606: Electrodynamics Feb. 01, Homework 1. A νµ = L ν α L µ β A αβ = L ν α L µ β A βα. = L µ β L ν α A βα = A µν (3)
PHYS606: Electrodynamics Feb. 01, 2011 Instructor: Dr. Paulo Bedaque Homework 1 Submitted by: Vivek Saxena Problem 1 Under a Lorentz transformation L µ ν, a rank-2 covariant tensor transforms as A µν A
Διαβάστε περισσότερα(G) = 4 1 (G) = 3 (G) = 6 6 W G G C = {K 2,i i = 1, 2,...} (C[, 2]) (C[, 2]) {u 1, u 2, u 3 } {u 2, u 3, u 4 } {u 3, u 4, u 5 } {u 3, u 4, u 6 } G u v G (G) = 2 O 1 O 2, O 3, O 4, O 5, O 6, O 7 O 8, O
Διαβάστε περισσότεραQ π (/) ^ ^ ^ Η φ. <f) c>o. ^ ο. ö ê ω Q. Ο. o 'c. _o _) o U 03. ,,, ω ^ ^ -g'^ ο 0) f ο. Ε. ιη ο Φ. ο 0) κ. ο 03.,Ο. g 2< οο"" ο φ.
II 4»» «i p û»7'' s V -Ζ G -7 y 1 X s? ' (/) Ζ L. - =! i- Ζ ) Η f) " i L. Û - 1 1 Ι û ( - " - ' t - ' t/î " ι-8. Ι -. : wî ' j 1 Τ J en " il-' - - ö ê., t= ' -; '9 ',,, ) Τ '.,/,. - ϊζ L - (- - s.1 ai
Διαβάστε περισσότεραÓ³ Ÿ , º 1(199).. 66Ä79 .. Ê 1. Œμ ±μ ± μ Ê É Ò Ê É É ³. Œ.. μ³μ μ μ, Œμ ±
Ó³ Ÿ. 216.. 13, º 1(199).. 66Ä79 ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ. ˆŸ Œ Ÿ ƒˆÿ ˆ Œ ƒ ˆ ˆ.. Ê 1 Œμ ±μ ± μ Ê É Ò Ê É É ³. Œ.. μ³μ μ μ, Œμ ± μé ³± Ì ²ÖÉ É ±μ É μ É Í ³μÉ Î μ ²μ± ²Ó μ³ μ- Éμ± Ö ² ±É ± ³ ÏÉ Ì ±μ²ó± Ì ³ ±, Ò
Διαβάστε περισσότεραΟΡΘΟΔΙΑΓΩΝΙΑ ΤΕΤΡΑΠΛΕΥΡΑ
ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΚΡΗΤΗΣ ΣΧΟΛΗ ΘΕΤΙΚΩΝ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΩΝ ΕΠΙΣΤΗΜΩΝ ΤΜΗΜΑ ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΩΝ Πτυχιακή Εργασία Μαρίας Γιαννακάκη ΟΡΘΟΔΙΑΓΩΝΙΑ ΤΕΤΡΑΠΛΕΥΡΑ J P S U V Q M N K R L ΧΕΙΜΕΡΙΝΟ ΕΞΑΜΗΝΟ 2005 2006 Πτυχιακή Εργασία
Διαβάστε περισσότεραInflation and Reheating in Spontaneously Generated Gravity
Univesità di Bologna Inflation and Reheating in Spontaneously Geneated Gavity (A. Ceioni, F. Finelli, A. Tonconi, G. Ventui) Phys.Rev.D81:123505,2010 Motivations Inflation (FTV Phys.Lett.B681:383-386,2009)
Διαβάστε περισσότεραAnalysis of a discrete element method and coupling with a compressible fluid flow method
Analysis of a discrete element method and coupling with a compressible fluid flow method Laurent Monasse To cite this version: Laurent Monasse. Analysis of a discrete element method and coupling with a
Διαβάστε περισσότεραITU-R P ITU-R P (ITU-R 204/3 ( )
1 ITU-R P.530-1 ITU-R P.530-1 (ITU-R 04/3 ) (007-005-001-1999-1997-1995-1994-199-1990-1986-198-1978)... ( ( ( 1 1. 1 : - - ) - ( 1 ITU-R P.530-1..... 6.3. :. ITU-R P.45 -. ITU-R P.619 -. ) (ITU-R P.55
Διαβάστε περισσότεραΚβαντική Φυσική Ι. Ενότητα 12: Θεωρήματα Ehrenfest-Parity- -Μέση τιμή τελεστή. Ανδρέας Τερζής Σχολή Θετικών Επιστημών Τμήμα Φυσικής
Κβαντική Φυσική Ι Ενότητα 12: Θεωρήματα Ehrenfest-Parity- -Μέση τιμή τελεστή Ανδρέας Τερζής Σχολή Θετικών Επιστημών Τμήμα Φυσικής Σκοπός ενότητας Σκοπός της ενότητας είναι να ολοκληρώσει τις ιδιότητες
Διαβάστε περισσότεραC M. V n: n =, (D): V 0,M : V M P = ρ ρ V V. = ρ
»»...» -300-0 () -300-03 () -3300 3.. 008 4 54. 4. 5 :.. ;.. «....... :. : 008. 37.. :....... 008.. :. :.... 54. 4. 5 5 6 ... : : 3 V mnu V mn AU 3 m () ; N (); N A 6030 3 ; ( ); V 3. : () 0 () 0 3 ()
Διαβάστε περισσότερα-! " #!$ %& ' %( #! )! ' 2003
-! "#!$ %&' %(#!)!' ! 7 #!$# 9 " # 6 $!% 6!!! 6! 6! 6 7 7 &! % 7 ' (&$ 8 9! 9!- "!!- ) % -! " 6 %!( 6 6 / 6 6 7 6!! 7 6! # 8 6!! 66! #! $ - (( 6 6 $ % 7 7 $ 9!" $& & " $! / % " 6!$ 6!!$#/ 6 #!!$! 9 /!
Διαβάστε περισσότεραυναµικό Coulomb - Λύση της εξίσωσης του Schrödinger
4 υναµικό Coulomb - Λύση της εξίσωσης του Schrödinger 4.1 Κλασσική µηχανική - το πρόβληµα των δύο σωµάτων Θεωρούµε την αλληλεπίδραση ενός ηλεκτρονίου µε µάζα m e και ϕορτίο q e = e µε έναν πυρήνα µε ϕορτίο
Διαβάστε περισσότεραŒˆ ˆ ƒ ˆŸ Ÿ ˆ ˆ Ÿ Œˆ ˆ
Ó³ Ÿ. 2017.. 14, º 1(206).. 176Ä189 ˆ ˆŠ ˆ ˆŠ Š ˆ Œˆ ˆ ƒ ˆŸ Ÿ ˆ ˆ Ÿ Œˆ ˆ.. Š μ,. ˆ. Š Î 1 Ñ Ò É ÉÊÉ Ö ÒÌ ² μ, Ê μé ³ É É Ö μ²êî μ μ μ μ μ ² Ö Êα ÉÖ ²ÒÌ μ μ ÊÐ Ö ³ Ï μ³μðóõ ± μ Ö Êα μ μ Ì μ É. ± μ μ ÊÐ
Διαβάστε περισσότεραΟρίζουμε την τυπική πολυδιάστατη κανονική, σαν την κατανομή του τυχαίου (,, T ( ) μεταξύ τους ανεξάρτητα. Τότε
Η πολυδιάστατη κανονική κατανομή Ορίζουμε την τυπική πολυδιάστατη κανονική, σαν την κατανομή του τυχαίου (,, διανύσματος =, όπου ~ N ( 0, και όλα τα μεταξύ τους ανεξάρτητα Τότε = (,, = ( 0, ( 0, f x f
Διαβάστε περισσότεραMesh Parameterization: Theory and Practice
Mesh Parameterization: Theory and Practice Kai Hormann, Bruno Lévy, Alla Sheffer To cite this version: Kai Hormann, Bruno Lévy, Alla Sheffer. Mesh Parameterization: Theory and Practice. This document is
Διαβάστε περισσότερα