Προσομοιωτική μελέτη της οπτικής συμπεριφοράς της ετεροεπαφής Μέταλλο/a-SiC:H/c-Si(n).

Μέγεθος: px
Εμφάνιση ξεκινά από τη σελίδα:

Download "Προσομοιωτική μελέτη της οπτικής συμπεριφοράς της ετεροεπαφής Μέταλλο/a-SiC:H/c-Si(n)."

Transcript

1 ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΟ ΕΚΠΑΙΔΕΥΤΙΚΟ ΙΔΡΥΜΑ ΚΑΒΑΛΑΣ ΣΧΟΛΗ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΩΝ ΕΦΑΡΜΟΓΩΝ ΤΜΗΜΑ ΗΛΕΚΤΡΟΛΟΓΙΑΣ ΠΤΥΧΙΑΚΗ ΕΡΓΑΣΙΑ: Προσομοιωτική μελέτη της οπτικής συμπεριφοράς της ετεροεπαφής Μέταλλο/a-SiC:H/c-Si(n). Μάγκος Αλέξανδρος ΑΕΜ:4149 Ε πιβλέπων καθηγητής: Δρ.Μαγκαφάς Λυκούργος

2 ΠΕΡΙΕΧΟΜΕΝΑ ΣΕΛΙΔΑ ΚΕΦΑΛΑΙΟ ΕΙΣΑΓΩΓΗ.3 ΚΕΦΑΛΑΙΟ 2 ΘΕΩΡΙΤΙΚΗ ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΟΥΣ ΑΜΟΡΦΟΥΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΥΣ 2.1 Εισαγωγή Ενεργειακο χασμα και μηχανισμοι μεταφορας φορεων σε αμορφο ημιαγωγο Πυκνοτητα κβαντικων καταστασεων και ενεργειακο χασμα Μηχανισμοι μεταφορας φορεων στους αμορφους ημιαγογους Θερμοκρασιακη εξαρτηση της σταθμης Fermi Οπτικο ενεργειακο χασμα αμορφου ημιαγωγου Οπτικη απορροφηση αμορφου ημιαγωγου Οπτικο ενεργειακο χασμα και ο υπολογισμος του Ενεργειακο χασμα του a-si και η επιδραση του υδρογονου σε αυτό...21 ΚΕΦΑΛΑΙΟ 3 ΤΕΧΝΙΚΕΣ ΜΕΤΡΗΣΕΩΝ 3.1 Εισαγωγη Τεχνικες μετρησεων στα λεπτα υμενια a SiC :H Οπτικες μετρησεις στην περιοχη του υπερυθρου φασματος Οπτικες μετρησεις στην περιοχη του ορατου φασματος Τεχνικες μετρησεων σε διοδους Shottky και ετρροεπαφες από λεπτα υμενια a- SiC:H Μετρησεις φασματικης αποκρισης (n-λ).29 ΚΕΦΑΛΑΙΟ 4 ΕΞΕΛΙΓΜΕΝΑ ΠΑΚΕΤΑ ΠΡΟΣΟΜΟΙΩΣΗΣ 4.1 Εισαγωγη Προσομοιωση της λειτουργειας μικροηλεκτρονικων διαταξεων Γενικα

3 4.2.2 Υπολογισμος φωτορευματος και κβαντικης αποδοσης Υπολογισμος φωτορευματος πηγης Υπολογισμος διαθεσιμου φωτορευματος Εξελιγμενα πακετα προσομοιωσης μικροηλεκτρονικών διαταξεων..40 ΚΕΦΑΛΑΙΟ 5 ΕΦΑΡΜΟΓΗ ΠΡΟΣΟΜΟΙΩΣΗΣ ΣΕ ΔΙΑΤΑΞΕΙΣ 5.1 Αποτελεσματα προσομοιωσης 41 2

4 ΚΕΦΑΛΑΙΟ 1 ΕΙΣΑΓΩΓΗ Η αύξηση του κόστους τις ενεργείας τα τελευταία 30 χρόνια ανάγκασε την επιστημονική κοινότητα να στραφεί σε εναλλακτικές μορφές ενεργείας. Μια από τις ήπιες μορφές ενεργείας εκτός των άλλων που προσέλκυσαν τους ερευνητές ήταν η ηλιακή, και κύριος τα φωτοβολταϊκά στοιχεία κρυσταλλικών ημιαγωγών. Τα άμορφα ημιαγωγικά υλικά και κυρίος τα λεπτά υμένια ανθρακοπυριτίου a-sic παρουσιάζουν έντονο ενδιαφέρον αφού παρουσιάζουν αρκετά πλεονεκτήματα σε σχέση με τα μονοκρυσταλλικά υλικά. Τα λεπτά άμορφα υμένια μπορούν να αποτεθούν σε μεγάλες επιφάνειες, επίσης απαιτείτε μικρή ποσότητα υλικού για την ανάπτυξη τους γιατί ο συντελεστής απορρόφησης τους είναι πολύ μεγαλύτερος από εκείνο των μονοκρυσταλλικών ημιαγωγών, ένα ακόμα πλεονέκτημα είναι ότι οι τεχνικές απόθεσης των άμορφων ημιαγωγών είναι χαμηλού κόστους και με τον κατάλληλο συνδυασμό ημιαγωγικών στοιχείων είναι πολύ εύκολο να δημιουργηθούν κράματα άμορφων ημιαγωγών με τις επιθυμητές οπτικές και ηλεκτρικές ιδιότητες. Η υψηλή απορροφητικότητα που παρουσιάζει το a-sic:h στην μπλε περιοχή του ορατού φάσματος είναι πολύ ελκυστική για την κατασκευή οπτικών αισθητήρων αν και η βελτιστοποίηση τέτοιων οπτικών αισθητήρων έχει επικεντρωθεί στην βελτίωση οπτικοηλεκτρονικών ιδιοτήτων των μεμβρανών του a-sic:h, πολύ λίγες εργασίες περαιτέρω για την βελτίωση τις ποιότητας του a-sic:h μέσω θερμικής ισχυροποίησης. Από την άλλη το a-sic:h είναι πολύ ενδιαφέρων υλικό για εφαρμογες φωτοαίσθητήρων στο χαμηλό μήκος κύματος και στο υπεριώδες φάσμα. 3

5 ΚΕΦΑΛΑΙΟ 2 ΘΕΩΡΗΤΙΚΗ ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΟΥΣ ΑΜΟΡΦΟΥΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΥΣ 2.1 Εισαγωγή Στο κεφάλαιο γίνεται παρουσίαση, αρχικά, των μοντέλων και εννοιών που σχετίζονται με τους άμορφους ημιαγωγούς και ακολουθεί θεωρητική μελέτη των ετεροεπαφών που μελετήθηκαν στην παρούσα εργασία. Ειδικότερα, το κεφάλαιο αυτό αρχίζει με τη παρουσίαση του μοντέλου της δομής στα άμορφα ημιαγωγικά υλικά και την επίδραση του στο σχηματισμό των ενεργειακών τους ταινιών, στους μηχανισμούς μεταφοράς των φορέων τους και στο ενεργειακό τους χάσμα. Επίσης, παρουσιάζονται έννοιες, όπως ακμή ευκινησίας και οπτικό ενεργειακό χάσμα, οι οποίες αποτελούν λέξεις κλειδιά για την κατανόηση των ιδιοτήτων των άμορφων ημιαγωγών. Στη συνέχεια, ακολουθεί θεωρητική μελέτη των ετεροεπαφών. Στους άμορφους ημιαγωγούς έχει δειχθεί πειραματικά, ότι η έλλειψη της τάξης σε ευρεία έκταση ελάχιστα επηρεάζει την εμφάνιση των ημιαγωγικών ιδιοτήτων τους, αφού αυτές οφείλονται στην τάξη περιορισμένης έκτασης. Έτσι σε έναν μεγάλο 4

6 αριθμό άμορφο ημιαγωγών διαπιστώθηκε ότι παρουσιάζουν τυπικές ημιαγωγικές ιδιότητες όπως αυτές είναι γνωστές από τους μονοκρυσταλλικούς ημιαγωγούς: εκθετική αύξηση της ειδικής ηλεκτρικής αγωγιμότητας με τη θερμοκρασία, φωτοαγωγιμότητα, δυνατότητα ντοπαρίσματος, κ.α. Σχήμα Δισδιάστατη σχηματική παράσταση ενός δικτύου με τάξη α) ευρείας έκτασης (κρυσταλλικό υλικό) β) περιορισμένης έκτασης (άμορφο υλικό). Σχήμα Πειραματικά προσδιορισμένες ατομικές αποστάσεις στο κρυσταλλικό (c- Ge) άμορφο (a-ge) γερμάνιο. 5

7 Γενικά, στους ημιαγωγούς ισχύει ο νόμος των Jaffe και Regel:Ένας ημιαγωγός διατηρεί τις ιδιότητες του τόσο, όσο η τάξη σε περιορισμένη έκταση παραμένει αναλλοίωτη. Έτσι σε πολλές περιπτώσεις, όπου η τάξη σε περιορισμένη έκταση διατηρείται κατά τη μετάβαση από τη μονοκρυσταλλική στην άμορφη κατάσταση, δεν παρατηρούνται απότομες αλλαγές στις ημιαγωγικές ιδιότητες. Τυπικό παράδειγμα δίδεται στο σχήμα 2.3, όπου παρουσιάζεται η θερμοκρασιακή εξάρτηση της ειδικής ηλεκτρικής αγωγιμότητας τόσο στο μονοκρυσταλλικό, όσο και στο άμορφο As 2 Se 3. Προκειμένου να γίνει κατανοητό πως είναι κατανοητό πως είναι δυνατόν να δομηθεί ένα στερεό υλικό διαφορετικό από την περιοδική τάξη ευρείας έκτασης ενός μονοκρυστάλλου, χωρίς ταυτόχρονα να παραβιασθούν οι απαιτήσεις των ατόμων που το συνθέτουν, δηλαδή η τάξη σε περιορισμένη έκταση, χρησιμοποιείται το μοντέλο της αναπαράστασης κρυστάλλου με σφαιρίδια. Με το μοντέλο αυτό όπου κάθε σφαιρίδιο αναπαριστά τετρασθενές άτομο Si ή Ge, θα μπορούσε να δειχθεί ότι ο μονοκρύσταλλος δεν αποτελεί στην πραγματικότητα τη μοναδική λύση του προβλήματος της δόμησης ενός υλικού. Η τάξη ευρείας έκτασης θα μπορούσε να αρθεί πλήρως με μεταβολές στη γωνία των δεσμών (μερικές μόνο μοίρες), με στροφή των ατόμων γύρω από έναν άξονα των δεσμών, και με μικρές στατικές διακυμάνσεις των ατομικών αποστάσεων. Μία τέτοια δομή ονομάζεται ιδανικά άμορφη, όταν όλοι οι δεσμοί κάθε ατόμου είναι πλήρως κορεσμένοι. Κάθε απόκλιση από την ιδανικά άμορφη δομή αποτελεί μία ατέλεια. 6

8 Σχήμα Εξάρτηση της ειδικής ηλεκτρικής αγωγιμότητας, σ. από τη θερμοκρασία στο κρυσταλλικό και άμορφο Αs 2 Se 3. Επειδή η θερμική ενέργεια των στερεών σε μία δεδομένη θερμοκρασία είναι αρκετά μεγάλη, δημιουργείται σε αυτά ένας μεγάλος αριθμός ατελειών. Όπως στα κρυσταλλικά, έτσι και στα άμορφα υλικά το είδος και ο αριθμός των ατελειών παίζει πάρα πολύ σημαντικό ρόλο στην ποσοτική κατανόηση των ιδιοτήτων τους. Στο επίκεντρο των ατελειών των άμορφων ημιαγωγών βρίσκεται το κάθε ελεύθερο σθένος, που ορίζεται ως ακόρεστος δεσμός (dangling bond). Στα μονοκρυσταλλικά υλικά, λόγω της δομικής τάξης που επικρατεί, τα ελεύθερα σθένη παρουσιάζονται πάντοτε κατά ζευγάρια (σχήμα 2.4α). Αντίθετα, στα άμορφα υλικά (χωρίς την τάξη σε ευρεία έκταση) είναι δυνατή η δομική ανακατάταξη των θέσεων των γειτονικών ατόμων, και κάθε μέλος των ζευγαριών των ελεύθερων σθενών μπορεί να βρίσκει ξεχωριστά νέες συνδέσεις, ώστε συχνά να περισσεύει ένα περισσεύει ένα ελεύθερο σθένος (σχήμα 2.4β). 7

9 Σχήμα Δισδιάστατη σχηματική παράσταση των ακόρεστων δεσμών α) σε κρυσταλλικό υλικό β) σε άμορφο υλικό. Τα μη συζευγμένα ηλεκτρόνια των ακόρεστων δεσμών μπορούν να ανιχνευθούν με πειραματικές μετρήσεις του Ηλεκτρονικού Μαγνητικού Συντονισμού (E.S.R). Ο Brodsky πέτυχε με αυτή τη μέθοδο να ανιχνεύσει στο άμορφο πυρίτιο και γερμάνιο μια πυκνότητα ακόρεστων δεσμών της τάξης του cm -3 και διαπίστωσε ότι αυτοί αποτελούν το κύριο είδος ατελειών σε ένα άμορφο ημιαγωγό. Η αντιστάθμιση των ακόρεστων δεσμών, που ισοδυναμεί με μείωση των ατελειών, επιτυγχάνεται με την εισαγωγή στο άμορφο ημιαγωγό ξένων ατόμων, όπως άτομα υδρογόνου. Έχει βρεθεί πειραματικά ότι η πυκνότητα των ακόρεστων δεσμών στο a-si μπορεί να μειωθεί μέχρι και τέσσερις δεκαδικές τάξεις μεγέθους με τη εισαγωγή υδρογόνου. 8

10 2.2. Ενεργειακό χάσμα - Μηχανισμοί μεταφοράς φορέων σε άμορφο ημιαγωγό Πυκνότητα κβαντικών καταστάσεων και ενεργειακό χάσμα. Όπως είναι γνωστό, στα μονοκρυσταλλικά ημιαγωγικά υλικά ο σχηματισμός των ενεργειακών ταινιών σθένους και αγωγιμότητας οφείλεται στη αλληλεπίδραση των ενεργειακών σταθμών σθένους των ατόμων που τα συνθέτουν, καθώς και στο περιοδικό δυναμικό του κρυστάλλου. Η μελέτη της ηλεκτρονικής δομής, των άμορφων ημιαγωγών έδειξε, ότι και σ αυτούς σχηματίζονται αντίστοιχες ταινίες. Η επίδραση, όμως, της διακύμανσης του δυναμικού, λόγω της αταξίας, πάνω στα ηλεκτρόνια προκαλεί διεύρυνση των ταινιών. Έτσι, δεν υπάρχει απότομη μείωση στην πυκνότητα των κβαντικών καταστάσεων των ταινιών στα όριά τους με αποτέλεσμα να σχηματίζονται οι λεγόμενες ουρές των ταινιών. Αυτό έχει ως συνέπεια ο διαχωρισμός μεταξύ των κβαντικών καταστάσεων στις ταινίες (εκτεταμένων) και των καταστάσεων στις ουρές των ταινιών (εντοπισμένων) να μη θεωρείται εύκολος. Ως διαχωριστικό όριο μεταξύ των δύο αυτών κατηγοριών ενεργειακών καταστάσεων θεωρείται η ακμή ευκινησίας, η οποία όμως θα ορισθεί παρακάτω. Μεταξύ των ακμών ευκινησίας των δύο ταινιών (της ταινίας, σθένους E V και της ταινίας αγωγιμότητας, E C ) υπάρχει το χάσμα ευκινησίας. Πέραν, όμως, από τις εντοπισμένες κβαντικές καταστάσεις στις ουρές των ταινιών, μέσα στο χάσμα ευκινησίας ενός άμορφου ημιαγωγού υπάρχουν και άλλες εντοπισμένες κβαντικές καταστάσεις που οφείλονται σε δομικές ατέλειες, ή στην 9

11 ύπαρξη προσμίξεων. Αυτές οι καταστάσεις λειτουργούν ως παγίδες, ή ως κέντρα ανασύζευξης. Όλα τα παραπάνω ορίζονται στο σχήμα 2.5, όπου παρουσιάζεται η κατανομή της πυκνότητας των κβαντικών καταστάσεων σε έναν άμορφο ημιαγωγό από τη ταινία σθένους έως την ταινία αγωγιμότητας. Σχήμα2.5 - Κατανομή της πυκνότητας καταστάσεων σε άμορφο ημοαγωγό. 10

12 2.2.2 Μηχανισμοί μεταφοράς φορέων στους άμορφους ημιαγωγούς. Η κατανομή των κβαντικών καταστάσεων στις ταινίες σθένους και αγωγιμότητας στους άμορφους ημιαγωγούς έχει προκύψει από το μοντέλο Anderson. Στο μοντέλο αυτό θεωρείται μια σειρά από κρυσταλλικά πηγάδια δυναμικού, που παρουσιάζουν διασπορά βάθους V O και εύρος ισχυρής δέσμευσης (εύρος της σχηματιζόμενης ενεργειακής ταινίας) απουσία αταξίας, Β. Μια σχηματική παράσταση των πηγαδιών δυναμικού του παραπάνω μοντέλου παρουσιάζεται στο σχήμα 2.6 (α) και (β) για V O =0 και V O 0, αντίστοιχα. Έχει βρεθεί ότι, αν ο λόγος V O /B ξεπερνά μια κρίσιμη τιμή (V O /B)κρισ., όλες οι καταστάσεις μιας ταινίας N(E) είναι εντοπισμένες. Τότε ένα ηλεκτρόνιο μπορεί να κινηθεί από μια κατάσταση σε άλλη μόνο με θερμική ενεργοποίηση, δηλαδή με τη βοήθεια φωτονίων. Στην περίπτωση που ο λόγος Vo/B είναι μικρότερος από την κρίσιμη τιμή (V O /B)κρισ., οι εντοπισμένες καταστάσεις διαχωρίζονται από τις μη εντοπισμένες (εκτεταμένες) με μια ενεργειακή ακμή E C. Τα ηλεκτρόνια με ενέργειες μικρότερες από την E C μπορούν να κινηθούν εφόσον ενεργοποιηθούν, ενώ εκείνα με ενέργειες μεγαλύτερες από την E C μπορούν να κινηθούν ελεύθερα. Γι αυτό το λόγο, η ενέργεια E C έχει ονομαστεί ακμή ευκινησίας της ταινίας αγωγιμότητας. Τα αντίστοιχα ισχύουν και για την ταινία σθένους και την ακμή ευκινησίας, Ε V, της ταινίας αυτής. (σχήμα 2.5). 11

13 Σχήμα Παράσταση του μοντέλου του Anderson, για το σχηματισμό των ταινιών σθένους και αγωγιμότητας, στο οποίο θεωρούνται παγίδα δυναμικού με διακύμανση: α) V O =0 και β) V O 0. Αναφορικά με την αγωγιμότητα των άμορφων ημιαγωγών, θεωρώντας ημιαγωγό τύπου n, διακρίνονται τρείς περιπτώσεις. α) Η ενέργεια της στάθμης Fermi, E F, βρίσκεται μέσα στην ταινία των εκτεταμένων κβαντικών καταστάσεων, λόγω της μεγάλης συγκέντρωσης προσμίξεων. Τότε, η E C βρίσκεται πιο κάτω από την E F και η ειδική ηλεκτρική αγωγιμότητα, σ, είναι ανεξάρτητη από τη θερμοκρασία εκτός από την περιοχή των υψηλών θερμοκρασιών όπου η σ αυξάνει με την αύξηση με την αύξηση της θερμοκρασίας. β) Η E F βρίσκεται λίγο πιο κάτω από την E C. Στην περίπτωση αυτή αναμένονται δυο μηχανισμοί μεταφοράς των φορέων 12

14 Στις υψηλές θερμοκρασίες, η ηλεκτρική αγωγιμότητα οφείλεται είτε σε κίνηση ηλεκτρονίων που ήδη βρίσκονται στην ταινία αγωγιμότητας, είτε σε κίνηση ηλεκτρονίων που διεγείρονται θερμικά στη ακμή ευκινησίας E C ή και πάνω από αυτήν, και δίνεται από τη σχέση: 2.1 Όπου E a είναι E a = (E C -E F ) T=0, δηλαδή η απόσταση στάθμης Fermi από την E C στη θερμοκρασία Τ=0Κ, k η σταθερά του Boltzmann και σ ο ένας παράγοντας που εξαρτάται από τη μεταβολή της E F με τη θερμοκρασία, όπως θα αναφερθεί παρακάτω. Στις χαμηλές θερμοκρασίες η ηλεκτρική αγωγιμότητα οφείλεται σε άλματα ηλεκτρονίων, ανάμεσα σε εντοπισμένες κβαντικές καταστάσεις μα ενεργειακές στάθμες κοντά στη στάθμη Fermi, και δίνεται από τη σχέση: 2.2 Όπου, Α,Β ποσότητες που εξαρτώνται από την πυκνότητα κβαντικών καταστάσεων στη στάθμη Fermi. γ) Η Ε F βρίσκεται αρκετά κάτω από την E C. Στην περίπτωση αυτή, τρείς είναι μηχανισμοί μεταφοράς των φορέων, όπως φαίνεται και στο σχήμα 2.7 Στις υψηλές θερμοκρασίες, η ηλεκτρική αγωγιμότητα οφείλεται και πάλι στα ηλεκτρόνια που βρίσκονται στην ταινία αγωγιμότητας ή που διεγείρονται θερμικά στην ακμή ευκινησίας E C, και πάνω από αυτήν, και δίνεται από την εξίσωση (2.1). 13

15 Σε χαμηλότερες θερμοκρασίες, είναι δυνατόν τα ηλεκτρόνια να μην έχουν την απαιτούμενη ενέργεια για να φθάσουν στην E C, αλλά είναι δυνατό να κινηθούν με άλματα στις εντοπισμένες κβαντικές καταστάσεις μέσα στο ενεργειακό χάσμα. Η ειδική ηλεκτρική αγωγιμότητα σε αυτήν την περίπτωση δίνεται από την εξίσωση (2.1), με τη διαφορά ότι οι ποσότητες E a και σ ο δεν αντιπροσωπεύουν τις ίδιες ποσότητες με εκείνες των υψηλών θερμοκρασιών. Επειδή τόσο αυτός ο μηχανισμός μεταφοράς όσο και ο προηγούμενος παρουσιάζουν την ίδια θερμοκρασιακή εξάρτηση (γραμμική σχέση ), τις περισσότερες φορές η διάκριση τους είναι δύσκολη. Τέλος στις χαμηλές θερμοκρασίες, η αγωγιμότητα οφείλεται σε άλματα των ηλεκτρονίων ανάμεσα σε εντοπισμένες κβαντικές καταστάσεις με ενέργειες κοντά στη στάθμη Fermi, και η ειδική ηλεκτρική αγωγιμότητα δίδεται από την εξίσωση (2.2). Σχήμα 2.7 Παράσταση των δυνατών μηχανισμών μεταφοράς φορέων σε έναν άμορφο ημιαγωγό. 14

16 Θερμοκρασιακή εξάρτηση της στάθμης Fermi. Η θέση της στάθμης Fermi μέσα στο ενεργειακό χάσμα μεταβάλλεται τόσο με τη συγκέντρωση των προσμίξεων όσο και με τη θερμοκρασία Τ. Έχει βρεθεί ότι θερμοκρασιακή εξάρτηση της E F δίνεται από τη σχέση: (E C - Ε F ) Τ = (E C - Ε F ) Τ=0 - γt 2.3 όπου (E C -Ε F ) Τ, (E C -Ε F ) Τ=0 είναι οι αποστάσεις της στάθμης Fermi από την ακμή ευκινησίας της ταινίας αγωγιμότητας σε θερμοκρασία T 0K και T=0K, αντίστοιχα, γ ο θερμικός συντελεστής της ενεργειακής διαφοράς (E C -Ε F ), εκφρασμένος σε μονάδες ev/k. Μεταξύ του συντελεστή γ και του παράγοντα σ ο της εξίσωσης (2.1) ισχύει η σχέση: σ ο = σ min e γ/k 2.4 όπου σ min είναι η ελάχιστη μεταλλική αγωγιμότητα και λαμβάνεται περίπου ίση με 200(Ω.cm) -1. Οι Meyer-Neldel διαπίστωσαν ότι οι ποσότητες σ ο και (E C -Ε F ) Τ=0 συνδέονται με τη σχέση: 2.5 όπου σ οο και Κ ο είναι σταθερές. Από τη λογαρίθμηση και, στη συνέχεια, από την εξίσωση των δύο τελευταίων σχέσεων προκύπτει:

17 Η παραπάνω σχέση μεταξύ των σ ο, (E C -Ε F ) Τ=0 ή των, (E C -Ε F ) Τ=0 είναι γνωστή ως νόμος των Meyer-Neldel. Τυπικά αποτελέσματα για το a-si:h, όπου ισχύει ο νόμος των Meyer-Neldel, παρουσιάζονται στο σχήμα Οπτικό ενεργειακό χάσμα άμορφου ημιαγωγού Οπτική απορρόφηση άμορφου ημιαγωγού. Στο σχήμα 2.9 παρουσιάζεται η τυπική ακμή απορρόφησης ενός άμορφου ημιαγωγού. Όπως φαίνεται στο σχήμα αυτό, μπορούν να διακριθούν τρείς περιοχές απορρόφησης Α,Β,Γ οι οποίες αντιστοιχούν σε διαφορετικούς τρόπους διέγερσης ηλεκτρονίων ή οπών. Η περιοχή Α αντιστοιχεί σε διαταινιακές διεγέρσεις ηλεκτρονίων, από την ταινία σθένους στην ταινία αγωγιμότητας. 16

18 Σχήμα Διάγραμμα του παράγοντα σ ο ως συνάρτηση της ποσότηταε (E C -E T ) T=0 στο a-si:η, όπου ισχύει ο νόμος των Mayer-Neldel. 17

19 Σχήμα Τυπική ακμή απορρόφησης ενός άμορφου ημιαγωγού (a-sic:h). Ειδικότερα, η περίπτωση αυτή περιλαμβάνει διεγέρσεις ηλεκτρονίων από τις εκτεταμένες καταστάσεις της ταινίας σθένους :α) στις εκτεταμένες καταστάσεις της ταινίας αγωγιμότητας και β) στις εντοπισμένες καταστάσεις της ουράς της ταινίας αγωγιμότητας. Ο συντελεστής οπτικής απορρόφησης, α, στην περιοχή αυτή έχει βρεθεί πειραματικά ότι είναι μεγαλύτερος από 10 3 cm -1 για το a-si και τα κράματά του. Για την ίδια περιοχή έχει διαπιστωθεί, τόσο πειραματικά όσο και θεωρητικά, ότι ισχύει η σχέση α(λ) α (hv-e g ) τ, όπου α(λ) είναι ο συντελεστής οπτικής απορρόφησης σε μήκος κύματος λ, hv η ενέργεια των φωτονίων με μήκος κύματος λ και E g το οπτικό ενεργειακό χάσμα του άμορφου ημιαγωγού. 18

20 Για την περιοχή Β του σχήματος 2.9, που ονομάζεται και ουρά του Urbach, δεν κατέστει δυνατό να δικαιολογηθεί πλήρως η αιτία ύπαρξή της. Από όσα είναι γνωστά, δύο θεωρούνται ως οι πιο πιθανές εκδοχές για την ύπαρξη αυτής της ουράς. Κατά την πρώτη εκδοχή, η ουρά του Urbach οφείλεται σε διαταινιακές διεγέρσεις, οι οποίες συνδέονται με διακυμάνσεις των ενεργειακών ταινιών κοντά στις ακμές τους, ενώ κατά τη δεύτερη εκδοχή, οφείλεται σε ισχυρές αλληλεπιδράσεις ηλεκτρονίων με φωτόνια. Για την ουρά του Urbach έχει διαπιστωθεί πειραματικά, ότι ο συντελεστής απορρόφησης, α, είναι ανάλογος προς την ποσότητα, όπου E e μία ενέργεια της τάξης του E g, και c ένας παράγοντας που εξαρτάται από τη θερμοκρασία. Έχει βρεθεί ότι στους 300K το c, για το a-si και τα κράματά του, βρίσκετε στην περιοχή από c=10 e εώς c=25 e. Η τρίτη περιοχή, Γ, στο σχήμα 2.9, οφείλεται σε διεγέρσεις ηλεκτρονίων από την ταινία σθένους σε εντοπισμένες καταστάσεις πάνω από τη στάθμη Fermi (παγίδες). Έτσι, η μελέτη τέτοιων διεγέρσεων δίνει σημαντικές πληροφορίες για τις θέσεις των παγίδων μέσα στο ενεργειακό χάσμα του άμορφου ημιαγωγού Οπτικό ενεργειακό χάσμα και υπολογισμός του. Όπως προαναφέρθηκε ήδη, είναι δυνατές οι διαταινιακές διεγέρσεις ηλεκτρονίων από εκτεταμένες σε εντοπισμένες καταστάσεις, δηλαδή, από την ακμή της ταινίας σθένους στην ουρά της ταινίας αγωγιμότητας, γεγονός που καθιστά ανέφικτη την πειραματική μέτρηση του χάσματος ευκινησίας. Έτσι, οι διάφορες μέθοδοι, που έχουν αναπτυχθεί μέχρι σήμερα, υπολογίζουν το οπτικό ενεργειακό 19

21 χάσμα E g που δεν είναι άλλο από την απόσταση μεταξύ της ακμής της ταινίας έως την ουρά της άλλης. Οι πιο απλές μέθοδοι υπολογισμού του οπτικού ενεργειακού χάσματος είναι αυτές που λαμβάνουν το E g ως την ενέργεια εκείνη των φωτονίων στην οποία ο συντελεστής οπτικής απορρόφησης για το a-si είναι 10 3 cm -1, ή 10 4 cm -1, και τα προκύπτοντα οπτικά ενεργειακά χάσματα αναφέρονται ως Ε 03, ή Ε 04, αντίστοιχα. Η μέθοδος, που θεωρείται σήμερα ως η πιο ακριβής, είναι αυτή των Mott και Davis που χρησιμοποιεί τη σχέση 2.7 όπου Β είναι ένας συντελεστής που εξαρτάται από την αταξία του άμορφου ημιαγωγού. Το E g υπολογίζεται από την τομή με τον άξονα των ενεργειών hv των ευθειών γραμμών - hv. Θα πρέπει να αναφερθεί ότι η εξίσωση (2.7) προέκυψε υποθέτοντας ότι η πυκνότητα των κβαντικών καταστάσεων στις ουρές των ταινιών είναι παραβολική συνάρτηση της ενέργειας. Ο συντελεστής Β της εξίσωσης (2.7) αποδεικνύεται ότι είναι: 2.8 Όπου n o ο δείκτης διάθλασης του άμορφου ημιαγωγού, ΔΕ C το εύρος της ουράς της ταινίας αγωγιμότητας και Ν(Ε C ) η πυκνότητα καταστάσεων στην ακμή της ταινίας αγωγιμότητας. 20

22 Ενεργειακό χάσμα του a-si κι η επίδραση του υδρογόνου σ αυτό. Στο σχήμα 2.10 φαίνεται το ενεργειακό διάγραμμα του a-si καθώς και επίδραση της εισαγωγής του υδρογόνου σ αυτό. Όπως φαίνεται στο σχήμα 2.10, για μηδενική συγκέντρωση υδρογόνου στα λεπτά υμένια a-si η στάθμη Fermi βρίσκεται πολύ κοντά στην ακμή ευκινησίας της ταινίας σθένους, γεγονός που υποδηλώνει τη μεγάλη συγκέντρωση καταστάσεων, Ν(Ε), κοντά στην ακμή αυτής της ταινίας. Με την εισαγωγή όμως του υδρογόνου επιτυγχάνεται αντιστάθμιση των ακόρεστων δεσμών και μείωση της πυκνότητας των κβαντικών καταστάσεων, κύρια κοντά στην ακμή της ταινίας σθένους. Αποτέλεσμα αυτού είναι να αυξάνει τόσο το ενεργειακό χάσμα του a-si όσο και η ενεργειακή απόσταση E F E v. Η αύξηση της απόστασης E F E V συνεχίζεται έως την εισαγωγή μίας βέλτιστης συγκέντρωσης υδρογόνου, C H, που προκαλεί τη μέγιστη αντιστάθμιση των ακόρεστων δεσμών, ώστε το a-si: Η να συμπεριφέρεται ως ενδογενής ημιαγωγός και η στάθμη Fermi να βρίσκεται κοντά στο μέσον του ενεργειακού χάσματος. 21

23 Σχήμα Διάγραμμα ενεργειακών ταινιών του a-si, στο οποίο φαίνεται η επίδραση της εισαγωγής του υδρογόνου, σε δυο διαφορετικές ατομικές συγκεντρώσεις: C H =10% και C H =50%. Για μεγαλύτερες συγκεντρώσεις υδρογόνου στο a-si προκαλείται η δημιουργία νέων εντοπισμένων κβαντικών καταστάσεων μέσα στο ενεργειακό χάσμα, γεγονός που μετατοπίζει την E F προς την ακμή της αγωγιμότητας. Η ίδια συμπεριφορά, εξαιτίας της εισαγωγής υδρογόνου, εμφανίζεται και στα κράματα του a-si, όπως π.χ. στο a- SiC και στο a-sige. 22

24 ΚΕΦΑΛΑΙΟ 3 ΤΕΧΝΙΚΕΣ ΜΕΤΡΗΣΕΩΝ 3.1. Εισαγωγή Μετά την κατασκευή ενός υλικού ή μιας διάταξης, το επόμενο στάδιο μελέτης είναι ο χαρακτηρισμός τους, που επιτυγχάνεται με την πραγματοποίηση μετρήσεων. Στο κεφάλαιο αυτό παρουσιάζονται περιληπτικά οι τεχνικές μετρήσεων που χρησιμοποιήθηκαν στην παρούσα εργασία, τόσο για τη μελέτη των λεπτών υμενίων a-slc:h όσο και των μικροηλεκτρονικών και οπτοηλεκτρονικών στοιχείων από τα υμένια αυτά. Ειδικότερα, προκείμενου να μελετηθούν οι ιδιότητες των λεπτών υμενίων a- SiC:Η, οι κυριότερες μετρήσεις που δίνατε να γίνουν είναι οι εξής: α). Οπτικές μετρήσεις στην περιοχή του υπέρυθρου φάσματος, β). Οπτικές μετρήσεις στην περιοχή του ορατού φάσματος. Η μελέτη των μικροηλεκτρονικών και οπτοηλεκτρονικών στοιχείων (φωτοδιόδων) από λεπτά υμένια a-sic:h γίνεται με τις παρακάτω μετρήσεις: 23

25 α). Μετρήσεις φασματικής απόκρισης β). Μετρήσεις χαρακτηριστικών ρεύματος-τάσης πόλωσης (I-V). γ). Μετρήσεις χαρακτηριστικών διαφορικής χωρητικότητας-τάσης πόλωσης 3.2.Τεχνικές μετρήσεων στα λεπτά υμένια a-sic:h Οπτικές μετρήσεις στην περιοχή του υπέρυθρου φάσματος. Με τη μέτρηση των φασμάτων διαπερατότητας υπερύθρου (IR) των λεπτών υμενίων a-sic:η μελετήθηκαν οι σχηματιζόμενοι χημικοί δεσμοί, καθώς και η συγκέντρωση των ατόμων υδρογόνου στα παραπάνω υμένια. Η λήψη αυτών των φασμάτων, στην περιοχή μηκών κύματος του φωτός από 2,5μm έως 25μm και στη θερμοκρασία δωματίου, έγινε χρησιμοποιώντας ένα φασματοφωτόμετρο διπλής δέσμης της εταιρίας PerkinElmer, μοντέλο Η αρχή λειτουργίας του οργάνου φαίνεται στο σχήμα 3.1. Δέσμη υπέρυθρης ακτινοβολίας διαιρείται σε δύο δέσμες ίσης έντασης. Αυτές, περνούν η μία μέσα από το δείγμα ίυμένιο a-sic:h + υπόστρωμα c-si) και η άλλη από το δείγμα αναφοράς (υπόστρωμα c-si), διαμορφώνονται σε δύο διαφορετικές συχνότητες, επανασυνδέονται, και αφού διέλθουν μέσα από έναν μονοχρωμάτορα καταλήγουν σε έναν ανιχνευτή υπερύθρου. 0 ανιχνευτής αυτός συγκρίνει τις εντάσεις των δύο δεσμών, και καταγράφει τη διαπερατότητα υπερύθρου του υμενίου στο συγκεκριμένο μήκος κύματος 24

26 Η χρήση της υπέρυθρης ακτινοβολίας στη μελέτη των χημικών δεσμών, που υπάρχουν σε ένα υλικό, στηρίζεται στο γεγονός ότι χα άτομα του υλικού δονούνται με την απορρόφηση κβάντων υπέρυθρης ακτινοβολίας, δημιουργώντας έτσι το υπέρυθρο φάσμα. Έχει αποδειχθεί, τόσο θεωρητικά όσο και πειραματικά, ότι σε κάθε συχνότητα απορρόφησης υπέρυθρης ακτινοβολίας αντιστοιχεί ακριβώς ένας χαρακτηριστικός χημικός δεσμός [2]. Λαμβάνοντας, λοιπόν, το υπέρυθρο φάσμα των λεπτών υμενίων a-sic:η μπορεί να αντιστοιχίσει κανείς τις συχνότητες απορρόφησης σε συγκεκριμένους χημικούς δεσμούς, και να προσπορίσει ποιοτικά τη χημική τους σύσταση. Όσον αφορά τον υπολογισμό της συγκέντρωσης των ατόμων του υδρογόνου,, στα λεπτά υμένια a-sic;h, αυτός έγινε με βάση το φάσμα διαπερατότητας υπερύθρου των χημικών δεσμών Si-Η και C-H. Ειδικότερα, από τα φάσματα διαπερατότητας των παρακάνω χημικών δεσμών, και με τη βοήθεια της σχέσης των Lambert-Beer: 3.1 όπου είναι ο συντελεστής υπέρυθρης απορρόφησης σε μήκος κύματος λ. Σχήμα Διάγραμμα της αρχής λειτουργίας της πειραματικής διάταξης 25

27 μέτρησης της οπτικής διαπερατότητας των λεπτών υμενίων a-sic:η στην περιοχή του υπέρυθρου φάσματος. d το πάχος του υμενίου και Γ η διαπερατότητα, με πάρα πολύ καλή προσέγγιση [3], προέκυψαν τα αντίστοιχα φάσματα απορρόφησης. Πάνω στα φάσματα αυτά υπολογίστηκε [4] το επικαμπύλιο ολοκλήρωμα της σχέσης: (3.2) Όπου (κ) είναι ο συντελεστής υπέρυθρης απορρόφησης για αριθμό κύματος κ και Α μια σταθερά η οποία εξαρτάται από το είδος του χημικού δεσμού. Για τις δονήσεις τάνυσης του δεσμού Si-Η (δόνηση των ατόμων κατά μήκος του χημικού δεσμού), που όπως έδειξαν οι μέχρι σήμερα πειραματικές μετρήσεις αποτελεί το σημαντικότερο είδος δέσμευσης του υδρογόνου στο a-sic:η, η σταθερά Α έχει την τιμή Α=1,4* [4]. Τέλος, τα όρια ολοκλήρωσης στην εξ.(3.2) είναι τα όρια του φάσματος απορρόφησης του χημικού δεσμού Si-, δηλαδή από 1950έως 2150 περίπου, μια και όπως προέκυψε ότι η συγκέντρωση των δεσμευμένων ατόμων υδρογόνου στον C (C- ) που αναπτύχτηκε με την μέθοδο r. f. sputtering είναι αμελητέα σε σχέση με αυτή στο Si 26

28 3.2.2 Οπτικές μετρήσεις στην περιοχή του ορατού φάσματος. Προκειμένου να βρεθούν ο συντελεστής οπτικής απορρόφησης, α, και το οπτικό ενεργειακό χάσμα των λεπτών υμενίων a-sic:η, πραγματοποιήθηκαν μετρήσεις φασματικής διαπερατότητας στην περιοχή μηκών κύματος του φωτός από 400 nm έως 720 run στη θερμοκρασία δωματίου. Τυπικό όργανο μέτρησης της διαπερατότητας είναι ένα φασματοφωτόμετρο μονής δέσμης, που δίδεται διαγραμματικά στο σχήμα 3.2. Ως πηγή της φωτεινής ακτινοβολίας χρησιμοποιείτε μια λάμπα βολφραμίου. Ο μονοχρωμάτορας του οργάνου αποτελείται από φράγματα περίθλασης (Grating), με φασματική ακρίβεια περίπου 4nm, ενώ στην έξοδο του υπήαρχουν κατάλληλα φίλτρα για αποκοπή των αρμονικών συχνοτήτων της εξερχόμενης ακτινοβολίας. Η αλλαγή του μήκους κύματος, του εξερχόμενου φωτός από τον μονοχρωμάτορα, γίνεται με απλή περιστροφή των φραγμάτων περίθλασης. Ως φωτοαισθητής χρησιμοποιήται μια φωτοδίοδος. Για να ληφθούν τα φάσματα οπτικής διαπερατότητας των υμενίων a-sic:h, στην περιοχή του ορατού φάσματος, ως υποστρώματα. 27

29 Σχήμα Διάγραμμα της πειραματικής διάταξης μέτρησης της οπτικής διαπερατότητας των λεπτών υμενίων α-sic:h στην περιοχή του ορατού φάσματος. Χρησιμοποιούνται γυαλιά τύπου Corning. Το πάχος, d, των άμορφων υμενίων, είναι συνήθως, στην περιοχή τιμών από 0,7 nm έως 1,8 nm. H οπτική διαπερατότητα, T τέτοιων λεπτών υμενίων, που βρίσκονται πάνω σε υποστρώματα, συνδέεται.[5] με το συντελεστή οπτικής απορρόφησης με τη σχέση: (3.3) όπου είναι ο συντελεστής ανάκλασης της δι-επιφάνειας αέρα-υμενίου-και ο συντελεστής ανάκλασης της δι-επιφάνειας υμενίου-υποστρώματος. Επειδή οι τιμές των, είναι μικρές ( < 0,2 ) και ανεξάρτητες από το μήκος κύματος λ [6], καθώς επίσης και επειδή το γινόμενο 2α,d>2, για την περιοχή μηκών κύματος από 28

30 400 nm έως 720 nm η παραπάνω εξίσωση 3.3 μπορεί να αναχθεί στη μαθηματική έκφραση του νόμου των Lambert-Beer. Με τη λύση της εξ. 3.1, ως προς d, μπορούν να υπολογιστούν οι τιμές του συντελεστή οπτικής απορρόφησης, α, των λεπτών υμενίων a-sic:η, ενώ από τα διαγράμματα -hv βρίσκονται οι τιμές του οπτικού ενεργειακού χάσματος αυτών Τεχνικές μετρήσεων σε διόδους Schottky και ετεροεπαφες από λεπτά υμένια a-sic: Η Μετρήσεις φασματικής απόκρισης (n-λ) Προκείμενου να μελετηθεί πειραματικά η φωτοευαισβησία γίνονται μετρήσεις της φασματικής τους απόκρισης στη θερμοκρασία δωματίου. Η πειραματική.διάταξη που χρησιμοποιείται για τις μετρήσεις της φασματικής απόκρισης παρουσιάζεται στο σχήμα 3.4. Η λάμπα καθώς και ο μονοχρωμάτορας είναι τα ίδια όργανα που χρησιμοποιούνται και στις μετρήσεις της οπτικής διαπερατότητας της παραγράφου Τα φράγματα του μονοχρωμάτορα καλύπτουν την περιοχή μηκών κύματος από τα 300nm έως τα 1,100 nm με υψηλή φασματική ακρίβεια περίπου 8nm. Προκειμένου να επιτευχθεί η αποκοπή των αρμονικών συχνοτήτων της εξερχόμενης ακτινοβολίας, τοποθετήθηκαν στην έξοδο του μονοχρωμάτορα τοποθετούνται κατάλληλα φίλτρα. Η διαμόρφωση της οπτικής δέσμης γίνεται με μηχανικό διακόπτη (chopper) της εταιρίας Ealing, μοντέλο 7490, 29

31 με συχνότητα διαμόρφωσης από 50Hz έως 5kHz. Η διαμορφωμένη δέσμη εστιάζει πάνω στη δίοδο με τη βοήθεια φακών και μικρορυθμιστή τριών διευθύνσεων (x-y-z). Το οπτικό σήμα μετράτε από ενισχυτή Lock-in. Σχήμα Διάγραμμα της πειραματικής διάταξης μέτρησης της φασματικής απόκρισης των διόδων Schottky και ετεροεπαφών από λεπτά υμένια a-sic:η. Το σύστημα αυτό, δεχόμενο μια συχνότητα αναφοράς, λειτουργεί ως φίλτρο σε κάθε άλλο σήμα διαφορετικής συχνότητας. Έτσι, είναι δυνατόν να μετρηθούν πάρα πολύ μικρά σήματα (έως και της τάξης δεκάτων του μv). Οι συχνότητες διαμόρφωσης που μπορεί να δεχθεί το όργανο ήταν από 0,5Ηz έως 120kHz. 0 συγχρονισμός της φάσης μεταξύ του σήματος αναφοράς και του σήματος εισόδου, καθώς και η επιλογή της κλίμακας μέτρησης γίνεται αυτόματα. Το ηλεκτρικό σήμα που μετρούσε ο ενισχυτής Lock-in ήταν μια τάση, στα άκρα μιας αντίστασης, που βρίσκεται σειρά με τη δίοδο. Το κύκλωμα έκλεινε ο με μια πηγή τάσης για την πόλωση της διόδου. Το διάγραμμα του κυκλώματος μέτρησης δίνεται στο σχήμα

32 Ο υπολογισμός της κβαντικής απόδοσης,των διόδων σε δεδομένο μήκος κύματος, λ, έγινε [71] με βάση τη σχέση: Σχέση 3.4 όπου, είναι το φωτόρευμα της διόδου και είναι ίσο με = και Ρ η ισχύς της προσπίπτουσας ακτινοβολίας. O προσδιορισμός της Ρ έγινε χρησιμοποιώντας μια φωτοδίοδο αναφοράς της εταιρίας Ealing, μοντέλο Από τη χαρακτηριστική ευαισθησίας της φωτοδιόδου. (σχήμα 3.6) και με τη βοήθεια [7] της σχέσης: (3.5) όπου S είναι τι ευαισθησία της φωτοδιόδου και το φωτόρευμα της, προκύπτει η ποσότητα Ρ. 31

33 Σχήμα Διάγραμμα του κυκλώματος που, χρησιμοποιήθηκε για τη μέτρηση το» φωτορεύματος των διόδων Schottky και ετεροεπαφών αϊτό λεπτά υμένιο a-sic:h Σχήμα Ευαισθησία S, της διόδου αναφοράς (Ealing) ως συνάρτηση του μήκους κύματος λ 32

34 ΚΕΦΑΛΑΙΟ 4 ΕΞΕΛΙΓΜΕΝΑ ΠΑΚΕΤΑ ΠΡΟΣΟΜΟΙΩΣΗΣ ΜΙΚΡΟΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΩΝ ΔΙΑΤΑΞΕΩΝ Εισαγωγή Για το χαρακτηρισμό μίας ημιαγωγικής διάταξης, είναι απαραίτητος ο προσδιορισμός των ηλεκτρικών και φυσικών χαρακτηριστικών της. Αυτό επιτυγχάνεται εφαρμόζοντας, όσο πιο πιστά γίνεται, κάποιο μοντέλο που περιγράφει τη συμπεριφορά της διάταξης, μέσα στα όρια ισχύος του. Η διαδικασία αυτή ονομάζεται μοντελοποίηση (modeling). Κατά τη διαδικασία της μοντελοποίησης, γίνεται ανάλυση και προσομοίωση της ημιαγωγικής διάταξης. Ο όρος «ανάλυση» αναφέρεται στη μέθοδο που ακολουθείται προκειμένου το σύνθετο πρόβλημα του χαρακτηρισμού μίας διάταξης να αναλυθεί σε πιο απλά επιμέρους τμήματα. Ως προσομοίωση ορίζεται η διαδικασία «μίμησης» της λειτουργίας μιας διάταξης, χωρίς την ανάγκη προσφυγής σε απ ευθείας πειραματισμό πάνω σ αυτήν. 33

Άσκηση 5 ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΟ ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ

Άσκηση 5 ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΟ ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ Άσκηση 5 ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΟ ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ 1. ΓΕΝΙΚΑ Τα ηλιακά στοιχεία χρησιμοποιούνται για τη μετατροπή του φωτός (που αποτελεί μία μορφή ηλεκτρομαγνητικής ενέργειας) σε ηλεκτρική ενέργεια. Κατασκευάζονται από

Διαβάστε περισσότερα

ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ. Γ. Λευθεριώτης Επικ. καθηγητής

ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ. Γ. Λευθεριώτης Επικ. καθηγητής ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ Γ. Λευθεριώτης Επικ. καθηγητής Αγωγοί- μονωτές- ημιαγωγοί Ενεργειακά διαγράμματα ημιαγωγού Ηλεκτρόνια (ΖΑ) Οπές (ΖΣ) Ενεργειακό χάσμα και απορρόφηση hc 1,24 Eg h Eg ev m max max Χρειάζονται

Διαβάστε περισσότερα

ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙΔΑΣ ΤΕΛΟΣ 1ΗΣ ΣΕΛΙΔΑΣ

ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙΔΑΣ ΤΕΛΟΣ 1ΗΣ ΣΕΛΙΔΑΣ ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙΔΑΣ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΕΝΔΟΦΡΟΝΤΙΣΤΗΡΙΑΚΗΣ ΠΡΟΣΟΜΟΙΩΣΗΣ Γ ΤΑΞΗΣ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΣΑΒΒΑΤΟ 3 ΙΑΝΟΥΑΡΙΟΥ 2009 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙΔΩΝ: ΕΞΙ (6) ΘΕΜΑ 1ο Α. Στις

Διαβάστε περισσότερα

2η Εργαστηριακή Άσκηση Εξάρτηση της ηλεκτρικής αντίστασης από τη θερμοκρασία Θεωρητικό μέρος

2η Εργαστηριακή Άσκηση Εξάρτηση της ηλεκτρικής αντίστασης από τη θερμοκρασία Θεωρητικό μέρος 2η Εργαστηριακή Άσκηση Εξάρτηση της ηλεκτρικής αντίστασης από τη θερμοκρασία Θεωρητικό μέρος Όπως είναι γνωστό από την καθημερινή εμπειρία τα περισσότερα σώματα που χρησιμοποιούνται στις ηλεκτρικές ηλεκτρονικές

Διαβάστε περισσότερα

ΗΛΕΚΤΡΟΤΕΧΝΙΚΑ Υλικα 3ο μεροσ. Θεωρητικη αναλυση

ΗΛΕΚΤΡΟΤΕΧΝΙΚΑ Υλικα 3ο μεροσ. Θεωρητικη αναλυση ΗΛΕΚΤΡΟΤΕΧΝΙΚΑ Υλικα 3ο μεροσ Θεωρητικη αναλυση μεταλλα Έχουν κοινές φυσικές ιδιότητες που αποδεικνύεται πως είναι αλληλένδετες μεταξύ τους: Υψηλή φυσική αντοχή Υψηλή πυκνότητα Υψηλή ηλεκτρική και θερμική

Διαβάστε περισσότερα

Περιεχόμενο της άσκησης

Περιεχόμενο της άσκησης Προαπαιτούμενες γνώσεις Επαφή p- Στάθμη Fermi Χαρακτηριστική ρεύματος-τάσης Ορθή και ανάστροφη πόλωση Περιεχόμενο της άσκησης Οι επαφές p- παρουσιάζουν σημαντικό ενδιαφέρον επειδή βρίσκουν εφαρμογή στη

Διαβάστε περισσότερα

ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΙΣ ΦΑΣΜΑΤΟΜΕΤΡΙΚΕΣ ΤΕΧΝΙΚΕΣ (SPECTROMETRIC TECHNIQUES)

ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΙΣ ΦΑΣΜΑΤΟΜΕΤΡΙΚΕΣ ΤΕΧΝΙΚΕΣ (SPECTROMETRIC TECHNIQUES) ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΙΣ ΦΑΣΜΑΤΟΜΕΤΡΙΚΕΣ ΤΕΧΝΙΚΕΣ (SPECTROMETRIC TECHNIQUES) ΑΘΗΝΑ, ΟΚΤΩΒΡΙΟΣ 2014 ΦΑΣΜΑΤΟΜΕΤΡΙΚΕΣ ΤΕΧΝΙΚΕΣ Στηρίζονται στις αλληλεπιδράσεις της ηλεκτρομαγνητικής ακτινοβολίας με την ύλη. Φασματομετρία=

Διαβάστε περισσότερα

Οργανική Χημεία. Κεφάλαια 12 &13: Φασματοσκοπία μαζών και υπερύθρου

Οργανική Χημεία. Κεφάλαια 12 &13: Φασματοσκοπία μαζών και υπερύθρου Οργανική Χημεία Κεφάλαια 12 &13: Φασματοσκοπία μαζών και υπερύθρου 1. Γενικά Δυνατότητα προσδιορισμού δομών με σαφήνεια χρησιμοποιώντας τεχνικές φασματοσκοπίας Φασματοσκοπία μαζών Μέγεθος, μοριακός τύπος

Διαβάστε περισσότερα

Περιεχόμενο της άσκησης

Περιεχόμενο της άσκησης Προαπαιτούμενες γνώσεις Ημιαγωγοί Θεωρία ζωνών Ενδογενής αγωγιμότητα Ζώνη σθένους Ζώνη αγωγιμότητας Προτεινόμενη βιβλιογραφία 1) Π.Βαρώτσος Κ.Αλεξόπουλος «Φυσική Στερεάς Κατάστασης» 2) C.Kittl, «Εισαγωγή

Διαβάστε περισσότερα

ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΣΤΗ ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝ. ΠΑΙΔΕΙΑΣ Γ' ΛΥΚΕΙΟΥ

ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΣΤΗ ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝ. ΠΑΙΔΕΙΑΣ Γ' ΛΥΚΕΙΟΥ 05 2 0 ΘΕΡΙΝΑ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΣΤΗ ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝ. ΠΑΙΔΕΙΑΣ Γ' ΛΥΚΕΙΟΥ ΘΕΜΑ ο Οδηγία: Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό καθεμιάς από τις παρακάτω ερωτήσεις -4 και δίπλα το γράμμα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση..

Διαβάστε περισσότερα

Το φως διαδίδεται σε όλα τα οπτικά υλικά μέσα με ταχύτητα περίπου 3x10 8 m/s.

Το φως διαδίδεται σε όλα τα οπτικά υλικά μέσα με ταχύτητα περίπου 3x10 8 m/s. Κεφάλαιο 1 Το Φως Το φως διαδίδεται σε όλα τα οπτικά υλικά μέσα με ταχύτητα περίπου 3x10 8 m/s. Το φως διαδίδεται στο κενό με ταχύτητα περίπου 3x10 8 m/s. 3 Η ταχύτητα του φωτός μικραίνει, όταν το φως

Διαβάστε περισσότερα

γ ρ α π τ ή ε ξ έ τ α σ η σ τ ο μ ά θ η μ α Φ Υ Σ Ι Κ Η Γ Ε Ν Ι Κ Η Σ Π Α Ι Δ Ε Ι Α Σ B Λ Υ Κ Ε Ι Ο Υ

γ ρ α π τ ή ε ξ έ τ α σ η σ τ ο μ ά θ η μ α Φ Υ Σ Ι Κ Η Γ Ε Ν Ι Κ Η Σ Π Α Ι Δ Ε Ι Α Σ B Λ Υ Κ Ε Ι Ο Υ η εξεταστική περίοδος από 9//5 έως 9//5 γ ρ α π τ ή ε ξ έ τ α σ η σ τ ο μ ά θ η μ α Φ Υ Σ Ι Κ Η Γ Ε Ν Ι Κ Η Σ Π Α Ι Δ Ε Ι Α Σ B Λ Υ Κ Ε Ι Ο Υ Τάξη: Β Λυκείου Τμήμα: Βαθμός: Ονοματεπώνυμο: Καθηγητής: Θ

Διαβάστε περισσότερα

ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΦΥΣΙΚΗΣ ΧΗΜΕΙΑΣ ΤΜΗΜΑΤΟΣ ΦΑΡΜΑΚΕΥΤΙΚΗΣ

ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΦΥΣΙΚΗΣ ΧΗΜΕΙΑΣ ΤΜΗΜΑΤΟΣ ΦΑΡΜΑΚΕΥΤΙΚΗΣ ΑΡΙΣΤΟΤΕΛΕΙΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΟΝΙΚΗΣ ΣΧΟΛΗ ΘΕΤΙΚΩΝ ΕΠΙΣΤΗΜΩΝ ΤΜΗΜΑ ΧΗΜΕΙΑΣ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΦΥΣΙΚΟΧΗΜΕΙΑΣ Γραφείο 211 Επίκουρος Καθηγητής: Δ. Τσιπλακίδης Τηλ.: 2310 997766 e mail: dtsiplak@chem.auth.gr url:

Διαβάστε περισσότερα

Α1. Πράσινο και κίτρινο φως προσπίπτουν ταυτόχρονα και µε την ίδια γωνία πρόσπτωσης σε γυάλινο πρίσµα. Ποιά από τις ακόλουθες προτάσεις είναι σωστή:

Α1. Πράσινο και κίτρινο φως προσπίπτουν ταυτόχρονα και µε την ίδια γωνία πρόσπτωσης σε γυάλινο πρίσµα. Ποιά από τις ακόλουθες προτάσεις είναι σωστή: 54 Χρόνια ΦΡΟΝΤΙΣΤΗΡΙΑ ΜΕΣΗΣ ΕΚΠΑΙΔΕΥΣΗΣ ΣΑΒΒΑΪΔΗ-ΜΑΝΩΛΑΡΑΚΗ ΠΑΓΚΡΑΤΙ : Φιλολάου & Εκφαντίδου 26 : Τηλ.: 2107601470 ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ : ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ 2014 ΘΕΜΑ Α Α1. Πράσινο και κίτρινο φως

Διαβάστε περισσότερα

Αλλαγή της δομής των ταινιών λόγω κραματοποίησης

Αλλαγή της δομής των ταινιών λόγω κραματοποίησης Αλλαγή της δομής των ταινιών λόγω κραματοποίησης Παράμετροι που τροποποιούν την δομή των ταινιών Σχηματισμός κράματος ή περισσοτέρων ημιαγωγών Ανάπτυξη ετεροδομών ή υπερδομών κβαντικός περιορισμός (quantum

Διαβάστε περισσότερα

ΠΕΙΡΑΜΑΤΙΚΗ ΔΙΑΔΙΚΑΣΙΑ

ΠΕΙΡΑΜΑΤΙΚΗ ΔΙΑΔΙΚΑΣΙΑ Εισαγωγή Σκοπός της εργαστηριακής άσκησης είναι η μελέτη του ηλεκτροοπτικού φαινομένου (φαινόμενο Pockels) σε θερμοκρασία περιβάλλοντος για κρύσταλλο KDP και ο προσδιορισμός της τάσης V λ/4. Στοιχεία Θεωρίας

Διαβάστε περισσότερα

4. Παρατηρείστε το ίχνος ενός ηλεκτρονίου (click here to select an electron

4. Παρατηρείστε το ίχνος ενός ηλεκτρονίου (click here to select an electron Τα ηλεκτρόνια στα Μέταλλα Α. Χωρίς ηλεκτρικό πεδίο: 1. Τι είδους κίνηση κάνουν τα ηλεκτρόνια; Τα ηλεκτρόνια συγκρούονται μεταξύ τους; 2. Πόσα ηλεκτρόνια περνάνε προς τα δεξιά και πόσα προς τας αριστερά

Διαβάστε περισσότερα

Μέτρηση Γωνίας Brewster Νόμοι του Fresnel

Μέτρηση Γωνίας Brewster Νόμοι του Fresnel Μέτρηση Γωνίας Bewse Νόμοι του Fesnel [] ΕΙΣΑΓΩΓΗ Στο πείραμα, δέσμη φωτός από διοδικό lase ανακλάται στην επίπεδη επιφάνεια ενός ακρυλικού ημι-κυκλικού φακού, πολώνεται γραμμικά και ανιχνεύεται από ένα

Διαβάστε περισσότερα

ΟΡΓΑΝΟΛΟΓΙΑ ΦΑΣΜΑΤΟΜΕΤΡΙΚΩΝ ΟΡΓΑΝΩΝ ΜΕΤΡΗΣΗΣ: ΑΠΟΡΡΟΦΗΣΗΣ ΦΘΟΡΙΣΜΟΥ, ΦΩΣΦΩΡΙΣΜΟΥ, ΣΚΕΔΑΣΗΣ ΕΚΠΟΜΠΗΣ, ΧΗΜΕΙΟΦΩΤΑΥΓΕΙΑΣ

ΟΡΓΑΝΟΛΟΓΙΑ ΦΑΣΜΑΤΟΜΕΤΡΙΚΩΝ ΟΡΓΑΝΩΝ ΜΕΤΡΗΣΗΣ: ΑΠΟΡΡΟΦΗΣΗΣ ΦΘΟΡΙΣΜΟΥ, ΦΩΣΦΩΡΙΣΜΟΥ, ΣΚΕΔΑΣΗΣ ΕΚΠΟΜΠΗΣ, ΧΗΜΕΙΟΦΩΤΑΥΓΕΙΑΣ ΟΡΓΑΝΟΛΟΓΙΑ ΦΑΣΜΑΤΟΜΕΤΡΙΚΩΝ ΟΡΓΑΝΩΝ ΜΕΤΡΗΣΗΣ: ΑΠΟΡΡΟΦΗΣΗΣ ΦΘΟΡΙΣΜΟΥ, ΦΩΣΦΩΡΙΣΜΟΥ, ΣΚΕΔΑΣΗΣ ΕΚΠΟΜΠΗΣ, ΧΗΜΕΙΟΦΩΤΑΥΓΕΙΑΣ ΠΗΓΕΣ ΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΑΣ ΣΥΝΕΧΕΙΣ ΠΗΓΕΣ ΠΗΓΕΣ ΓΡΑΜΜΩΝ ΚΟΙΛΗΣ ΚΑΘΟΔΟΥ & ΛΥΧΝΙΕΣ ΕΚΚΕΝΩΣΕΩΝ

Διαβάστε περισσότερα

ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ 2 ΗΛΕΚΤΡΟΜΑΓΝΗΤΙΚΗ ΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΑ

ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ 2 ΗΛΕΚΤΡΟΜΑΓΝΗΤΙΚΗ ΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΑ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ 2 ΗΛΕΚΤΡΟΜΑΓΝΗΤΙΚΗ ΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΑ 1. Εισαγωγή. Η ενέργεια, όπως είναι γνωστό από τη φυσική, διαδίδεται με τρεις τρόπους: Α) δι' αγωγής Β) δια μεταφοράς Γ) δι'ακτινοβολίας Ο τελευταίος τρόπος διάδοσης

Διαβάστε περισσότερα

Μετρολογικές Διατάξεις Μέτρησης Θερμοκρασίας. 4.1. Μετρολογικός Ενισχυτής τάσεων θερμοζεύγους Κ και η δοκιμή (testing).

Μετρολογικές Διατάξεις Μέτρησης Θερμοκρασίας. 4.1. Μετρολογικός Ενισχυτής τάσεων θερμοζεύγους Κ και η δοκιμή (testing). Κεφάλαιο 4 Μετρολογικές Διατάξεις Μέτρησης Θερμοκρασίας. 4.1. Μετρολογικός Ενισχυτής τάσεων θερμοζεύγους Κ και η δοκιμή (testing). Οι ενδείξεις (τάσεις εξόδου) των θερμοζευγών τύπου Κ είναι δύσκολο να

Διαβάστε περισσότερα

ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ. Επιµέλεια: Οµάδα Φυσικών της Ώθησης

ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ. Επιµέλεια: Οµάδα Φυσικών της Ώθησης ΕΘΝΙΚΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ 0 ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ Επιµέλεια: Οµάδα Φυσικών της Ώθησης ΘΕΜΑ A ΕΘΝΙΚΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ 0 Παρασκευή, 0 Μαΐου 0 Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΦΥΣΙΚΗ Στις ερωτήσεις Α -Α να γράψετε στο τετράδιό σας τον

Διαβάστε περισσότερα

Εισαγωγή στη Μικροηλεκτρονική 1. Στοιχειακοί ηµιαγωγοί

Εισαγωγή στη Μικροηλεκτρονική 1. Στοιχειακοί ηµιαγωγοί Εισαγωγή στη Μικροηλεκτρονική 1 Στοιχειακοί ηµιαγωγοί Εισαγωγή στη Μικροηλεκτρονική Οµοιοπολικοί δεσµοί στο πυρίτιο Κρυσταλλική δοµή Πυριτίου ιάσταση κύβου για το Si: 0.543 nm Εισαγωγή στη Μικροηλεκτρονική

Διαβάστε περισσότερα

7.a. Οι δεσμοί στα στερεά

7.a. Οι δεσμοί στα στερεά ΤΕΤΥ Σύγχρονη Φυσική Κεφ. 7-1 Κεφάλαιο 7. Στερεά Εδάφια: 7.a. Οι δεσμοί στα στερεά 7.b. Η θεωρία των ενεργειακών ζωνών 7.c. Νόθευση ημιαγωγών και εφαρμογές 7.d. Υπεραγωγοί 7.a. Οι δεσμοί στα στερεά Με

Διαβάστε περισσότερα

Θέµατα που θα καλυφθούν

Θέµατα που θα καλυφθούν Ηµιαγωγοί Semiconductors 1 Θέµατα που θα καλυφθούν Αγωγοί Conductors Ηµιαγωγοί Semiconductors Κρύσταλλοι πυριτίου Silicon crystals Ενδογενείς Ηµιαγωγοί Intrinsic semiconductors ύο τύποι φορέων για το ρεύµασεηµιαγωγούς

Διαβάστε περισσότερα

ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ

ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ 5 ΧΡΟΝΙΑ ΕΜΠΕΙΡΙΑ ΣΤΗΝ ΕΚΠΑΙΔΕΥΣΗ ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΘΕΜΑΤΑ ΘΕΜΑ Α Στις ερωτήσεις Α-Α να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό της ερώτησης και δίπλα το γράμμα που αντιστοιχεί στη σωστή φράση, η οποία

Διαβάστε περισσότερα

ΥΛΙΚΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ ΚΑΙ ΔΙΑΤΑΞΕΙΣ

ΥΛΙΚΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ ΚΑΙ ΔΙΑΤΑΞΕΙΣ ΥΛΙΚΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ ΚΑΙ ΔΙΑΤΑΞΕΙΣ ΓΙΩΡΓΟΣ ΤΣΙΓΑΡΙΔΑΣ E-mail: gtsigaridas@teilam.gr ΔΟΜΗ ΤΟΥ ΜΑΘΗΜΑΤΟΣ ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΗΝ ΕΠΙΣΤΗΜΗ ΤΩΝ ΥΛΙΚΩΝ ΔΟΜΗ ΤΟΥ ΑΤΟΜΟΥ ΔΕΣΜΟΙ ΚΑΙ ΤΥΠΟΙ ΣΤΕΡΕΩΝ ΜΟΡΙΑΚΗ ΚΙΝΗΤΙΚΗ ΘΕΩΡΙΑ ΜΟΡΙΑΚΗ

Διαβάστε περισσότερα

Ε. Κ. ΠΑΛΟΎΡΑ Ημιαγωγοί 1. Ημιαγωγοί. Το 1931 ο Pauli δήλωσε: "One shouldn't work on. semiconductors, that is a filthy mess; who knows if they really

Ε. Κ. ΠΑΛΟΎΡΑ Ημιαγωγοί 1. Ημιαγωγοί. Το 1931 ο Pauli δήλωσε: One shouldn't work on. semiconductors, that is a filthy mess; who knows if they really Ημιαγωγοί Ανακαλύφθηκαν το 190 Το 191 ο Pauli δήλωσε: "Oe should't work o semicoductors, that is a filthy mess; who kows if they really exist!" Πιο ήταν το πρόβλημα? Οι ανεπιθύμητες προσμείξεις Το 1947

Διαβάστε περισσότερα

Μοριακή Φασματοσκοπία I. Παραδόσεις μαθήματος Θ. Λαζαρίδης

Μοριακή Φασματοσκοπία I. Παραδόσεις μαθήματος Θ. Λαζαρίδης Μοριακή Φασματοσκοπία I Παραδόσεις μαθήματος Θ. Λαζαρίδης 2 Τι μελετά η μοριακή φασματοσκοπία; Η μοριακή φασματοσκοπία μελετά την αλληλεπίδραση των μορίων με την ηλεκτρομαγνητική ακτινοβολία Από τη μελέτη

Διαβάστε περισσότερα

Εξετάσεις Φυσικής για τα τμήματα Βιοτεχνολ. / Ε.Τ.Δ.Α Ιούνιος 2014 (α) Ονοματεπώνυμο...Τμήμα...Α.Μ...

Εξετάσεις Φυσικής για τα τμήματα Βιοτεχνολ. / Ε.Τ.Δ.Α Ιούνιος 2014 (α) Ονοματεπώνυμο...Τμήμα...Α.Μ... Εξετάσεις Φυσικής για τα τμήματα Βιοτεχνολ. / Ε.Τ.Δ.Α Ιούνιος 2014 (α) Ονοματεπώνυμο...Τμήμα...Α.Μ... Σημείωση: Διάφοροι τύποι και φυσικές σταθερές βρίσκονται στην τελευταία σελίδα. Θέμα 1ο (20 μονάδες)

Διαβάστε περισσότερα

ΒΑΣΙΚΕΣ ΕΝΝΟΙΕΣ ΣΤΗΝ ΕΝΟΡΓΑΝΗ ΑΝΑΛΥΣΗ

ΒΑΣΙΚΕΣ ΕΝΝΟΙΕΣ ΣΤΗΝ ΕΝΟΡΓΑΝΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΒΑΣΙΚΕΣ ΕΝΝΟΙΕΣ ΣΤΗΝ ΕΝΟΡΓΑΝΗ ΑΝΑΛΥΣΗ Αναλυτική Μέθοδος- Αναλυτικό Πρόβλημα. Ανάλυση, Προσδιορισμός και Μέτρηση. Πρωτόκολλο. Ευαισθησία Μεθόδου. Εκλεκτικότητα. Όριο ανίχνευσης (limit of detection, LOD).

Διαβάστε περισσότερα

Το υποσύστηµα "αίσθησης" απαιτήσεις και επιδόσεις φυσικά µεγέθη γενική δοµή και συγκρότηση

Το υποσύστηµα αίσθησης απαιτήσεις και επιδόσεις φυσικά µεγέθη γενική δοµή και συγκρότηση Το υποσύστηµα "αίσθησης" απαιτήσεις και επιδόσεις φυσικά µεγέθη γενική δοµή και συγκρότηση Το υποσύστηµα "αίσθησης" είσοδοι της διάταξης αντίληψη του "περιβάλλοντος" τροφοδοσία του µε καθορίζει τις επιδόσεις

Διαβάστε περισσότερα

ΕΝΩΣΗ ΚΥΠΡΙΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ

ΕΝΩΣΗ ΚΥΠΡΙΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ ΕΝΩΣΗ ΚΥΠΡΙΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ 27 η ΠΑΓΚΥΠΡΙΑ ΟΛΥΜΠΙΑΔΑ ΦΥΣΙΚΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ (Δεύτερη Φάση) Κυριακή, 31 Μαρτίου, 2013 Ώρα: 10:00-13:00 Απενεργοποιήστε τα κινητά σας τηλέφωνα!!! Παρακαλώ διαβάστε πρώτα τα πιο κάτω,

Διαβάστε περισσότερα

Ακτίνες Χ (Roentgen) Κ.-Α. Θ. Θωμά

Ακτίνες Χ (Roentgen) Κ.-Α. Θ. Θωμά Ακτίνες Χ (Roentgen) Είναι ηλεκτρομαγνητικά κύματα με μήκος κύματος μεταξύ 10 nm και 0.01 nm, δηλαδή περίπου 10 4 φορές μικρότερο από το μήκος κύματος της ορατής ακτινοβολίας. ( Φάσμα ηλεκτρομαγνητικής

Διαβάστε περισσότερα

ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ Γ ΗΜΕΡΗΣΙΩΝ ΕΣΠΕΡΙΝΩΝ

ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ Γ ΗΜΕΡΗΣΙΩΝ ΕΣΠΕΡΙΝΩΝ ΑΡΧΗ ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ Γ ΗΜΕΡΗΣΙΩΝ ΕΣΠΕΡΙΝΩΝ ΠΑΝΕΛΛΑΔΙΚΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Γ ΤΑΞΗΣ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΚΑΙ Δ ΤΑΞΗΣ ΕΣΠΕΡΙΝΟΥ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΠΑΡΑΣΚΕΥΗ 0 ΜΑΪΟΥ 204 - ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙΔΩΝ:

Διαβάστε περισσότερα

ΟΜΟΣΠΟΝ ΙΑ ΕΚΠΑΙ ΕΥΤΙΚΩΝ ΦΡΟΝΤΙΣΤΩΝ ΕΛΛΑ ΟΣ (Ο.Ε.Φ.Ε.) ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 2014

ΟΜΟΣΠΟΝ ΙΑ ΕΚΠΑΙ ΕΥΤΙΚΩΝ ΦΡΟΝΤΙΣΤΩΝ ΕΛΛΑ ΟΣ (Ο.Ε.Φ.Ε.) ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 2014 ΤΑΞΗ: ΜΑΘΗΜΑ: Γ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΦΥΣΙΚΗ / ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΘΕΜΑ Α Ηµεροµηνία: Κυριακή 13 Απριλίου 2014 ιάρκεια Εξέτασης: 3 ώρες ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ 1. ύο µονοχρωµατικές ακτινοβολίες Α και Β µε µήκη κύµατος στο κενό

Διαβάστε περισσότερα

Φύλλο εργασίας Το φωτοβολταϊκό στοιχείο

Φύλλο εργασίας Το φωτοβολταϊκό στοιχείο Φύλλο εργασίας Το φωτοβολταϊκό στοιχείο Στοιχεία ομάδας: Ονοματεπώνυμο Α.Μ. Ημερομηνία: Τμήμα: Απαραίτητες Θεωρητικές Γνώσεις: Το φωτοβολταϊκό στοιχείο είναι μία διάταξη που μετατρέπει τη φωτεινή ενέργεια

Διαβάστε περισσότερα

ΕΝΩΣΗ ΚΥΠΡΙΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ

ΕΝΩΣΗ ΚΥΠΡΙΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ ΕΝΩΣΗ ΚΥΠΡΙΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ 28 Η ΠΑΓΚΥΠΡΙΑ ΟΛΥΜΠΙΑΔΑ ΦΥΣΙΚΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ (Δεύτερη Φάση) Κυριακή, 13 Απριλίου 2014 Ώρα: 10:00-13:00 Οδηγίες: Το δοκίμιο αποτελείται από έξι (6) σελίδες και έξι (6) θέματα. Να απαντήσετε

Διαβάστε περισσότερα

Μέτρηση της φωτοαγωγιμότητας του CdS συναρτήσει της έντασης και της συχνότητας της ακτινοβολίας διέγερσης

Μέτρηση της φωτοαγωγιμότητας του CdS συναρτήσει της έντασης και της συχνότητας της ακτινοβολίας διέγερσης ΣΧΟΛΗ ΕΦΑΡΜΟΣΜΕΝΩΝ ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΩΝ ΚΑΙ ΦΥΣΙΚΩΝ ΕΠΙΣΤΗΜΩΝ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΣΥΜΠΥΚΝΩΜΕΝΗΣ ΥΛΗΣ ΑΣΚΗΣΗ 5 Καθηγητής : κος Θεοδώνης Ιωάννης Όνομα σπουδάστριας : Καρανικολάου Μαρία ΑΜ : 09107075 Μέτρηση της φωτοαγωγιμότητας

Διαβάστε περισσότερα

http://www.electronics.teipir.gr /personalpages/papageorgas/ download/3/

http://www.electronics.teipir.gr /personalpages/papageorgas/ download/3/ Δίοδος επαφής 1 http://www.electronics.teipir.gr /personalpages/papageorgas/ download/3/ 2 Θέματα που θα καλυφθούν Ορθή πόλωση Forward bias Ανάστροφη πόλωση Reverse bias Κατάρρευση Breakdown Ενεργειακά

Διαβάστε περισσότερα

Φωτοδίοδος. 1.Σκοπός της άσκησης. 2.Θεωρητικό μέρος

Φωτοδίοδος. 1.Σκοπός της άσκησης. 2.Θεωρητικό μέρος Φωτοδίοδος 1.Σκοπός της άσκησης Ο σκοπός της άσκησης είναι να μελετήσουμε την συμπεριφορά μιας φωτιζόμενης επαφής p-n (φωτοδίοδος) όταν αυτή είναι ορθά και ανάστροφα πολωμένη και να χαράξουμε την χαρακτηριστική

Διαβάστε περισσότερα

Μονάδες 5. 3. Η υπεριώδης ακτινοβολία. α. με πολύ μικρό μήκος κύματος δεν προκαλεί βλάβες στα κύτταρα του δέρματος. β. δεν προκαλεί φθορισμό.

Μονάδες 5. 3. Η υπεριώδης ακτινοβολία. α. με πολύ μικρό μήκος κύματος δεν προκαλεί βλάβες στα κύτταρα του δέρματος. β. δεν προκαλεί φθορισμό. ΑΡΧΗ ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΕΣ ΑΠΟΛΥΤΗΡΙΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΕΝΙΑΙΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΕΥΤΕΡΑ 3 ΙΟΥΛΙΟΥ 2006 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙ ΩΝ: ΕΠΤΑ (7) ΘΕΜΑ ο Στις ερωτήσεις -4 να γράψετε

Διαβάστε περισσότερα

ΘΕΩΡΗΤΙΚΟ ΜΕΡΟΣ. Εργαστήριο Φυσικής IΙ. Μελέτη της απόδοσης φωτοβολταϊκού στοιχείου με χρήση υπολογιστή. 1. Σκοπός. 2. Σύντομο θεωρητικό μέρος

ΘΕΩΡΗΤΙΚΟ ΜΕΡΟΣ. Εργαστήριο Φυσικής IΙ. Μελέτη της απόδοσης φωτοβολταϊκού στοιχείου με χρήση υπολογιστή. 1. Σκοπός. 2. Σύντομο θεωρητικό μέρος ΘΕΩΡΗΤΙΚΟ ΜΕΡΟΣ 1. Σκοπός Το φωτοβολταϊκό στοιχείο είναι μία διάταξη ημιαγωγών η οποία μετατρέπει την φωτεινή ενέργεια που προσπίπτει σε αυτήν σε ηλεκτρική.. Όταν αυτή φωτιστεί με φωτόνια κατάλληλης συχνότητας

Διαβάστε περισσότερα

ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ

ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΘΕΜΑ ο ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ Στις ερωτήσεις - να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό της ερώτησης και δίπλα το γράμμα, που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση.. Το έτος 2005 ορίστηκε ως έτος Φυσικής

Διαβάστε περισσότερα

ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙΔΑΣ Δ ΕΣΠΕΡΙΝΩΝ

ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙΔΑΣ Δ ΕΣΠΕΡΙΝΩΝ ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙΔΑΣ Δ ΕΣΠΕΡΙΝΩΝ ΠΑΝΕΛΛΑΔΙΚΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Δ ΤΑΞΗΣ ΕΣΠΕΡΙΝΟΥ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΤΕΤΑΡΤΗ 0 ΜΑΪΟΥ 015 - ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙΔΩΝ: ΠΕΝΤΕ (5) Θέμα Α Στις ερωτήσεις Α1-Α4

Διαβάστε περισσότερα

ΜΑΘΗΜΑ / ΤΑΞΗ : ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ / Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΣΕΙΡΑ: ΘΕΡΙΝΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ: 10/11/2013

ΜΑΘΗΜΑ / ΤΑΞΗ : ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ / Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΣΕΙΡΑ: ΘΕΡΙΝΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ: 10/11/2013 ΜΑΘΗΜΑ / ΤΑΞΗ : ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ / Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΣΕΙΡΑ: ΘΕΡΙΝΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ: 10/11/2013 ΘΕΜΑ Α Οδηγία: Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό καθεμιάς από τις παρακάτω ερωτήσεις Α1-Α4 και δίπλα το γράμμα

Διαβάστε περισσότερα

ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΟΡΓΑΝΙΚΗΣ ΧΗΜΕΙΑΣ. Άσκηση 2 η : Φασματοφωτομετρία. ΓΕΩΠΟΝΙΚΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΑΘΗΝΩΝ Γενικό Τμήμα Εργαστήριο Χημείας

ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΟΡΓΑΝΙΚΗΣ ΧΗΜΕΙΑΣ. Άσκηση 2 η : Φασματοφωτομετρία. ΓΕΩΠΟΝΙΚΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΑΘΗΝΩΝ Γενικό Τμήμα Εργαστήριο Χημείας Άσκηση 2 η : ΑΣΚΗΣΕΙΣ 1. Εκχύλιση - Διήθηση Διαχωρισμός-Απομόνωση 2. Ποσοτικός Προσδιορισμός 3. Ποτενσιομετρία 4. Χρωματογραφία Ηλεκτροχημεία Διαχωρισμός-Απομόνωση 5. Ταυτοποίηση Σακχάρων Χαρακτηριστικές

Διαβάστε περισσότερα

Φύση του φωτός. Θεωρούμε ότι το φως έχει διττή φύση: διαταραχή που διαδίδεται στο χώρο. μήκος κύματος φωτός. συχνότητα φωτός

Φύση του φωτός. Θεωρούμε ότι το φως έχει διττή φύση: διαταραχή που διαδίδεται στο χώρο. μήκος κύματος φωτός. συχνότητα φωτός Γεωμετρική Οπτική Φύση του φωτός Θεωρούμε ότι το φως έχει διττή φύση: ΚΥΜΑΤΙΚΗ Βασική ιδέα Το φως είναι μια Η/Μ διαταραχή που διαδίδεται στο χώρο Βασική Εξίσωση Φαινόμενα που εξηγεί καλύτερα (κύμα) μήκος

Διαβάστε περισσότερα

ΟΡΟΣΗΜΟ ΓΛΥΦΑΔΑΣ. 7.1 Τι είναι το ταλαντούμενο ηλεκτρικό δίπολο; Πως παράγεται ένα ηλεκτρομαγνητικό

ΟΡΟΣΗΜΟ ΓΛΥΦΑΔΑΣ. 7.1 Τι είναι το ταλαντούμενο ηλεκτρικό δίπολο; Πως παράγεται ένα ηλεκτρομαγνητικό ΚΕΦΑΛΑΙΟ 2 Ηλεκτρομαγνητικά κύματα. Ηλεκτρομαγνητικά κύματα 7. Τι είναι το ταλαντούμενο ηλεκτρικό δίπολο; Πως παράγεται ένα ηλεκτρομαγνητικό κύμα; 7.2 Ποιες εξισώσεις περιγράφουν την ένταση του ηλεκτρικού

Διαβάστε περισσότερα

ΕΠΑ.Λ. Β ΟΜΑ ΑΣ ΦΥΣΙΚΗ I ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ

ΕΠΑ.Λ. Β ΟΜΑ ΑΣ ΦΥΣΙΚΗ I ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ 1 ΕΠΑ.Λ. Β ΟΜΑ ΑΣ ΦΥΣΙΚΗ I ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ ΘΕΜΑ 1 ο Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό καθεµιάς από τις παρακάτω ερωτήσεις 1- και δίπλα το γράµµα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση. 1. Σχετικά µε τις ιδιότητες

Διαβάστε περισσότερα

ΤΕΙ ΑΘΗΝΑΣ ΤΜΗΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΧΗΜΕΙΑΣ & Τ/Υ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΦΥΣΙΚΗΣ ΟΠΤΙΚΗΣ - ΟΠΤΟΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ & LASER

ΤΕΙ ΑΘΗΝΑΣ ΤΜΗΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΧΗΜΕΙΑΣ & Τ/Υ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΦΥΣΙΚΗΣ ΟΠΤΙΚΗΣ - ΟΠΤΟΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ & LASER ΤΕΙ ΑΘΗΝΑΣ ΤΜΗΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΧΗΜΕΙΑΣ & Τ/Υ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΦΥΣΙΚΗΣ ΟΠΤΙΚΗΣ - ΟΠΤΟΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ & LASER ΑΣΚΗΣΗ ΝΟ6 ΜΕΛΕΤΗ ΦΩΤΟΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΦΑΙΝΟΜΕ- ΝΟΥ ΜΕ ΧΡΗΣΗ ΦΩΤΟΕΚΠΕΜΠΟΥΣΩΝ ΙΟ ΩΝ (LEDS) Γ. Μήτσου Α. Θεωρία 1. Εισαγωγή

Διαβάστε περισσότερα

Εφαρμογές των Laser στην Φ/Β τεχνολογία: πιο φτηνό ρεύμα από τον ήλιο

Εφαρμογές των Laser στην Φ/Β τεχνολογία: πιο φτηνό ρεύμα από τον ήλιο Εφαρμογές των Laser στην Φ/Β τεχνολογία: πιο φτηνό ρεύμα από τον ήλιο Μιχάλης Κομπίτσας Εθνικό Ίδρυμα Ερευνών, Ινστιτούτο Θεωρ./Φυσικής Χημείας (www.laser-applications.eu) 1 ΠΕΡΙΕΧΟΜΕΝΑ ΤΗΣ ΟΜΙΛΙΑΣ 1.

Διαβάστε περισσότερα

τα μεταλλικά Μια στρώμα. Για την έννοια πως αν και νανοσωματίδια (με εξάχνωση Al). πρέπει κανείς να τοποθετήσει τα μερικές δεκάδες nm πράγμα

τα μεταλλικά Μια στρώμα. Για την έννοια πως αν και νανοσωματίδια (με εξάχνωση Al). πρέπει κανείς να τοποθετήσει τα μερικές δεκάδες nm πράγμα Φραγή Coulomb σε διατάξεις που περιέχουν νανοσωματίδια. Ι. Φραγή Coulomb σε διατάξεις που περιέχουν μεταλλικά νανοσωματίδια 1. Περιγραφή των διατάξεων Μια διάταξη που περιέχει νανοσωματίδια μπορεί να αναπτυχθεί

Διαβάστε περισσότερα

ΤΟ ΦΩΤΟΜΕΤΡΟ. Διάφοροι τύποι σύγχρονων φωτόμετρων. Βασική αρχή λειτουργίας

ΤΟ ΦΩΤΟΜΕΤΡΟ. Διάφοροι τύποι σύγχρονων φωτόμετρων. Βασική αρχή λειτουργίας ΤΟ ΦΩΤΟΜΕΤΡΟ Το φασματοφωτόμετρο αποτελεί το πιο διαδεδομένο όργανο των βιοχημικών εργαστηρίων. Χρησιμοποιείται για την μέτρηση της συγκέντρωσης ουσιών μέσα σε ένα υγρό διάλυμα π.χ. για την μέτρηση του

Διαβάστε περισσότερα

ΥΠΕΡΥΘΡΗ ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑ (IR)

ΥΠΕΡΥΘΡΗ ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑ (IR) ΥΠΕΡΥΘΡΗ ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑ (IR) ΥΠΕΡΥΘΡΗ ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑ (IR) Χαρακτηρίζεται ως φασματοσκοπική τεχνική μοριακής δόμησης (ή περιστροφής), καθώς η ακτινοβολία προκαλεί διέγερση των μορίων σε υψηλότερες στάθμες

Διαβάστε περισσότερα

ΠΕΙΡΑΜΑΤΙΚΗ ΔΙΑΔΙΚΑΣΙΑ

ΠΕΙΡΑΜΑΤΙΚΗ ΔΙΑΔΙΚΑΣΙΑ ΕΙΣΑΓΩΓΗ: Ο τελεστικός ενισχυτής είναι ένα προκατασκευασμένο κύκλωμα μικρών διαστάσεων που συμπεριφέρεται ως ενισχυτής τάσης, και έχει πολύ μεγάλο κέρδος, πολλές φορές της τάξης του 10 4 και 10 6. Ο τελεστικός

Διαβάστε περισσότερα

ιαγώνισμα στη Φυσική Γ Λυκείου Κατεύθυνσης Επαναληπτικό Ι

ιαγώνισμα στη Φυσική Γ Λυκείου Κατεύθυνσης Επαναληπτικό Ι Θέμα 1 ο ιαγώνισμα στη Φυσική Γ Λυκείου Κατεύθυνσης Επαναληπτικό Ι Στα ερωτήματα 1 5 του πρώτου θέματος, να μεταφέρετε στο τετράδιό σας τον αριθμό της ερώτησης και δίπλα το γράμμα της απάντησης που θεωρείτε

Διαβάστε περισσότερα

Εισαγωγή στις Ηλεκτρικές Μετρήσεις

Εισαγωγή στις Ηλεκτρικές Μετρήσεις Εισαγωγή στις Ηλεκτρικές Μετρήσεις Σφάλματα Μετρήσεων Συμβατικά όργανα μετρήσεων Χαρακτηριστικά μεγέθη οργάνων Παλμογράφος Λέκτορας Σοφία Τσεκερίδου 1 Σφάλματα μετρήσεων Επιτυχημένη μέτρηση Σωστή εκλογή

Διαβάστε περισσότερα

Βρέντζου Τίνα Φυσικός Μεταπτυχιακός τίτλος: «Σπουδές στην εκπαίδευση» ΜEd Email : stvrentzou@gmail.com

Βρέντζου Τίνα Φυσικός Μεταπτυχιακός τίτλος: «Σπουδές στην εκπαίδευση» ΜEd Email : stvrentzou@gmail.com 1 2.4 Παράγοντες από τους οποίους εξαρτάται η αντίσταση ενός αγωγού Λέξεις κλειδιά: ειδική αντίσταση, μικροσκοπική ερμηνεία, μεταβλητός αντισ ροοστάτης, ποτενσιόμετρο 2.4 Παράγοντες που επηρεάζουν την

Διαβάστε περισσότερα

ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ

ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΘΕΜΑΤΑ ΘΕΜΑ Α Στις ερωτήσεις Α1-Α4 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό της ερώτησης και, δίπλα, το γράμμα που αντιστοιχεί στη σωστή φράση η οποία συμπληρώνει σωστά την ημιτελή

Διαβάστε περισσότερα

Α.Τ.Ε.Ι. ΠΕΙΡΑΙΑ ΣΧΟΛΗ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΩΝ ΕΦΑΡΜΟΓΩΝ ΤΜΗΜΑ ΗΛΕΚΤΡΟΛΟΓΙΑΣ

Α.Τ.Ε.Ι. ΠΕΙΡΑΙΑ ΣΧΟΛΗ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΩΝ ΕΦΑΡΜΟΓΩΝ ΤΜΗΜΑ ΗΛΕΚΤΡΟΛΟΓΙΑΣ Α.Τ.Ε.Ι. ΠΕΙΡΑΙΑ ΣΧΟΛΗ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΩΝ ΕΦΑΡΜΟΓΩΝ ΤΜΗΜΑ ΗΛΕΚΤΡΟΛΟΓΙΑΣ Μελέτη φωτισμού συγκροτήματος γραφείων με τεχνολογία LED Επιβλέπων Καθηγητής: Ιωαννίδης Γεώργιος Σπουδαστής: Ζάρδας Δημήτριος Μάιος2014

Διαβάστε περισσότερα

ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΙΑΣ ΤΜΗΜΑ ΜΗΧΑΝΟΛΟΓΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΒΙΟΜΗΧΑΝΙΑΣ

ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΙΑΣ ΤΜΗΜΑ ΜΗΧΑΝΟΛΟΓΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΒΙΟΜΗΧΑΝΙΑΣ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΙΑΣ ΤΜΗΜΑ ΜΗΧΑΝΟΛΟΓΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΒΙΟΜΗΧΑΝΙΑΣ MM505 ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ ΒΙΟΜΗΧΑΝΙΚΟΙ ΑΥΤΟΜΑΤΙΣΜΟΙ Εργαστήριο ο - Θεωρητικό Μέρος Βασικές ηλεκτρικές μετρήσεις σε συνεχές και εναλλασσόμενο

Διαβάστε περισσότερα

ΗΛΙΑΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ ΚΑΙ ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΙΚΗ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΑ. 1. Ηλιακή ακτινοβολία

ΗΛΙΑΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ ΚΑΙ ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΙΚΗ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΑ. 1. Ηλιακή ακτινοβολία ΗΛΙΑΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ ΚΑΙ ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΙΚΗ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΑ 1. Ηλιακή ακτινοβολία Ο ήλιος ενεργεί σχεδόν, ως μια τέλεια πηγή ακτινοβολίας σε μια θερμοκρασία κοντά στους 5.800 Κ Το ΑΜ=1,5 είναι το τυπικό ηλιακό φάσμα πάνω

Διαβάστε περισσότερα

ΟΜΟΣΠΟΝ ΙΑ ΕΚΠΑΙ ΕΥΤΙΚΩΝ ΦΡΟΝΤΙΣΤΩΝ ΕΛΛΑ ΟΣ (Ο.Ε.Φ.Ε.) ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 2015 Β ΦΑΣΗ

ΟΜΟΣΠΟΝ ΙΑ ΕΚΠΑΙ ΕΥΤΙΚΩΝ ΦΡΟΝΤΙΣΤΩΝ ΕΛΛΑ ΟΣ (Ο.Ε.Φ.Ε.) ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 2015 Β ΦΑΣΗ ΤΑΞΗ: ΜΑΘΗΜΑ: Β ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΦΥΣΙΚΗ / ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ Ηµεροµηνία: Κυριακή 3 Μαΐου 015 ιάρκεια Εξέτασης: ώρες ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ ΘΕΜΑ A Στις ηµιτελείς προτάσεις Α1 Α4 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό

Διαβάστε περισσότερα

Η Φύση του Φωτός. Τα Δ Θεματα της τράπεζας θεμάτων

Η Φύση του Φωτός. Τα Δ Θεματα της τράπεζας θεμάτων Η Φύση του Φωτός Τα Δ Θεματα της τράπεζας θεμάτων Η ΦΥΣΗ ΤΟΥ ΦΩΤΟΣ Θέμα Δ 4_2153 Δύο μονοχρωματικές ακτινοβολίες (1) και (2), που αρχικά διαδίδονται στο κενό με μήκη κύματος λ ο1 = 4 nm και λ ο2 = 6 nm

Διαβάστε περισσότερα

ΑΣΚΗΣΗ 4 η ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΙΣ ΜΗΧΑΝΕΣ ΣΥΝΕΧΟΥΣ ΡΕΥΜΑΤΟΣ

ΑΣΚΗΣΗ 4 η ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΙΣ ΜΗΧΑΝΕΣ ΣΥΝΕΧΟΥΣ ΡΕΥΜΑΤΟΣ ΑΣΚΗΣΗ 4 η ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΙΣ ΜΗΧΑΝΕΣ ΣΥΝΕΧΟΥΣ ΡΕΥΜΑΤΟΣ Σκοπός της Άσκησης: Σκοπός της εργαστηριακής άσκησης είναι α) η κατανόηση της αρχής λειτουργίας των μηχανών συνεχούς ρεύματος, β) η ανάλυση της κατασκευαστικών

Διαβάστε περισσότερα

αγωγοί ηµιαγωγοί µονωτές Σχήµα 1

αγωγοί ηµιαγωγοί µονωτές Σχήµα 1 Η2 Μελέτη ηµιαγωγών 1. Σκοπός Στην περιοχή της επαφής δυο ηµιαγωγών τύπου p και n δηµιουργούνται ορισµένα φαινόµενα τα οποία είναι υπεύθυνα για τη συµπεριφορά της επαφής pn ή κρυσταλλοδιόδου, όπως ονοµάζεται,

Διαβάστε περισσότερα

Η ΑΝΑΓΚΗ ΓΙΑ ΠΟΣΟΤΙΚΟΠΟΙΗΣΗ ΣΤΗΝ ΕΝΟΡΓΑΝΗ ΑΝΑΛΥΣΗ

Η ΑΝΑΓΚΗ ΓΙΑ ΠΟΣΟΤΙΚΟΠΟΙΗΣΗ ΣΤΗΝ ΕΝΟΡΓΑΝΗ ΑΝΑΛΥΣΗ Η ΑΝΑΓΚΗ ΓΙΑ ΠΟΣΟΤΙΚΟΠΟΙΗΣΗ ΣΤΗΝ ΕΝΟΡΓΑΝΗ ΑΝΑΛΥΣΗ Οι Ενόργανες Μέθοδοι Ανάλυσης είναι σχετικές μέθοδοι και σχεδόν στο σύνολο τους παρέχουν την αριθμητική τιμή μιας φυσικής ή φυσικοχημικής ιδιότητας, η

Διαβάστε περισσότερα

Απορρόφηση φωτός: Προσδιορισμός του συντελεστή απορρόφησης διαφανών υλικών

Απορρόφηση φωτός: Προσδιορισμός του συντελεστή απορρόφησης διαφανών υλικών O11 Απορρόφηση φωτός: Προσδιορισμός του συντελεστή απορρόφησης διαφανών υλικών 1. Σκοπός Η εργαστηριακή αυτή άσκηση αποσκοπεί α) στη μελέτη του φαινομένου της εξασθένησης φωτός καθώς διέρχεται μέσα από

Διαβάστε περισσότερα

Φασματοσκοπία SIMS (secondary ion mass spectrometry) Φασματοσκοπία μάζης δευτερογενών ιόντων

Φασματοσκοπία SIMS (secondary ion mass spectrometry) Φασματοσκοπία μάζης δευτερογενών ιόντων Φασματοσκοπία SIMS (secondary ion mass spectrometry) Φασματοσκοπία μάζης δευτερογενών ιόντων Ιόντα με υψηλές ενέργειες (συνήθως Ar +, O ή Cs + ) βομβαρδίζουν την επιφάνεια του δείγματος sputtering ουδετέρων

Διαβάστε περισσότερα

ιδάσκων: Λευτέρης Λοιδωρίκης Π1 0-7146

ιδάσκων: Λευτέρης Λοιδωρίκης Π1 0-7146 Φωτονικά Υλικά ιδάσκων: Λευτέρης Λοιδωρίκης Π1 0-7146 Τεχνολογίες φωτός σήμερα Το φώς έχει εισχωρήσει προ πολλού στη ζωή μας Ηλεκτρομαγνητική ακτινοβολία Καλύπτει πολύ μεγάλο φάσμα Συστατικά τεχνολογίας

Διαβάστε περισσότερα

ΤΡΑΝΖΙΣΤΟΡ ΕΠΙ ΡΑΣΗΣ ΠΕ ΙΟΥ (FET)

ΤΡΑΝΖΙΣΤΟΡ ΕΠΙ ΡΑΣΗΣ ΠΕ ΙΟΥ (FET) Εισαγωγή στη Μικροηλεκτρονική (ΕΤΥ-482) 1 ΤΡΑΝΖΙΣΤΟΡ ΕΠΙ ΡΑΣΗΣ ΠΕ ΙΟΥ (FET) ΤΡΑΝΖΙΣΤΟΡ ΕΠΙ ΡΑΣΗΣ ΠΕ ΙΟΥ ΕΠΑΦΗΣ (JFET) Τα τρανζίστορ επίδρασης πεδίου είναι ηλεκτρονικά στοιχεία στα οποία οι φορείς του ηλεκτρικού

Διαβάστε περισσότερα

5 Σχετικιστική μάζα. Στο Σ Πριν Μετά. Στο Σ

5 Σχετικιστική μάζα. Στο Σ Πριν Μετά. Στο Σ Α Τόγκας - ΑΜ333: Ειδική Θεωρία Σχετικότητας Σχετικιστική μάζα 5 Σχετικιστική μάζα Όπως έχουμε διαπιστώσει στην ειδική θεωρία της Σχετικότητας οι μετρήσεις των χωρικών και χρονικών αποστάσεων εξαρτώνται

Διαβάστε περισσότερα

ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΑ LASER ΤΜΗΜΑ ΟΠΤΙΚΗΣ & ΟΠΤΟΜΕΤΡΙΑΣ ΑΤΕΙ ΠΑΤΡΑΣ

ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΑ LASER ΤΜΗΜΑ ΟΠΤΙΚΗΣ & ΟΠΤΟΜΕΤΡΙΑΣ ΑΤΕΙ ΠΑΤΡΑΣ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΑ LASER ΤΜΗΜΑ ΟΠΤΙΚΗΣ & ΟΠΤΟΜΕΤΡΙΑΣ ΑΤΕΙ ΠΑΤΡΑΣ «Ίσως το φως θα ναι μια νέα τυραννία. Ποιος ξέρει τι καινούρια πράγματα θα δείξει.» Κ.Π.Καβάφης ΑΡΧΕΣ ΛΕΙΤΟΥΡΓΙΑΣ ΤΟΥ LASER Εισαγωγικές Έννοιες

Διαβάστε περισσότερα

Πίνακας 1. Πίνακας προτεινόμενων πτυχιακών εργασιών για το χειμερινό εξάμηνο 2012-13. Αριθμός σπουδαστών

Πίνακας 1. Πίνακας προτεινόμενων πτυχιακών εργασιών για το χειμερινό εξάμηνο 2012-13. Αριθμός σπουδαστών Πίνακας. Πίνακας προτεινόμενων πτυχιακών εργασιών για το χειμερινό εξάμηνο 0-3 ΤΜΗΜΑ: ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΗΣ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΑΣ Α/Α Τίτλος θέματος Μέλος Ε.Π Σύντομη περιγραφή Διακόπτες δικτύων ισχύος 3 4 5 Μηχανικά χαρακτηριστικά

Διαβάστε περισσότερα

Εργαστηριακή άσκηση L0: Ασφάλεια και προστασία από ακτινοβολία Laser. Σύγκριση έντασης ακτινοβολίας Laser με συμβατικές πηγές φωτός

Εργαστηριακή άσκηση L0: Ασφάλεια και προστασία από ακτινοβολία Laser. Σύγκριση έντασης ακτινοβολίας Laser με συμβατικές πηγές φωτός Εργαστηριακή άσκηση L0: Ασφάλεια και προστασία από ακτινοβολία Laser. Σύγκριση έντασης ακτινοβολίας Laser με συμβατικές πηγές φωτός Σκοπός: Σκοπός της άσκησης αυτής είναι η κατανόηση και επίγνωση των κινδύνων

Διαβάστε περισσότερα

Μονάδες 5. Μονάδες 5. Μονάδες 5. Μονάδες 5 ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙΔΑΣ

Μονάδες 5. Μονάδες 5. Μονάδες 5. Μονάδες 5 ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙΔΑΣ ΘΕΜΑ ο ΑΡΧΗ ΗΣ ΣΕΛΙΔΑΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ ΠΡΟΣΟΜΟΙΩΣΗΣ Γ ΤΑΞΗΣ ου ΓΕΛ ΠΕΤΡΟΥΠΟΛΗΣ ΔΕΥΤΕΡΑ 3 ΜΑΪΟΥ 200 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ : ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙΔΩΝ: ΠΕΝΤΕ () Να γράψετε στο τετράδιό

Διαβάστε περισσότερα

Ακτίνες επιτρεπόμενων τροχιών (2.6)

Ακτίνες επιτρεπόμενων τροχιών (2.6) Αντικαθιστώντας το r με r n, έχουμε: Ακτίνες επιτρεπόμενων τροχιών (2.6) Αντικαθιστώντας n=1, βρίσκουμε την τροχιά με τη μικρότερη ακτίνα n: Αντικαθιστώντας την τελευταία εξίσωση στη 2.6, παίρνουμε: Αν

Διαβάστε περισσότερα

2. Οι ενεργειακές στάθµες του πυρήνα ενός στοιχείου είναι της τάξης α)µερικών ev γ)µερικών MeV

2. Οι ενεργειακές στάθµες του πυρήνα ενός στοιχείου είναι της τάξης α)µερικών ev γ)µερικών MeV ΙΑΓΩΝΙΣΜΑ Γ ΓΕΝΙΚΗΣ ΘΕΜΑ 1 ο 1. Αν ένα οπτικό µέσο Α µε δείκτη διάθλασης n Α είναι οπτικά πυκνότερο από ένα άλλο οπτικό µέσο Β µε δείκτη διάθλασης n Β και τα µήκη κύµατος του φωτός στα δυο µέσα είναι λ

Διαβάστε περισσότερα

Θέµατα Φυσικής Γενικής Παιδείας Γ Λυκείου 2000

Θέµατα Φυσικής Γενικής Παιδείας Γ Λυκείου 2000 Θέµατα Φυσικής Γενικής Παιδείας Γ Λυκείου 2 ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ Ζήτηµα 1ο Στις ερωτήσεις 1-5 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό της ερώτησης και δίπλα το γράµµα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση. 1. Σύµφωνα

Διαβάστε περισσότερα

Πανεπιστήμιο Θεσσαλίας. Πολυτεχνική Σχολή ΘΕΜΑΤΙΚΗ : ΤΗΛΕΠΙΣΚΟΠΗΣΗ

Πανεπιστήμιο Θεσσαλίας. Πολυτεχνική Σχολή ΘΕΜΑΤΙΚΗ : ΤΗΛΕΠΙΣΚΟΠΗΣΗ Πανεπιστήμιο Θεσσαλίας Πολυτεχνική Σχολή Τμήμα Μηχανικών Χωροταξίας Πολεοδομίας και Περιφερειακής Ανάπτυξης ΘΕΜΑΤΙΚΗ : ΤΗΛΕΠΙΣΚΟΠΗΣΗ Ιωάννης Φαρασλής Τηλ : 24210-74466, Πεδίον Άρεως, Βόλος http://www.prd.uth.gr/el/staff/i_faraslis

Διαβάστε περισσότερα

ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ 8 (ΦΡΟΝΤΙΣΤΗΡΙΟ) ΦΑΣΜΑΤΟΦΩΤΟΜΕΤΡΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ

ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ 8 (ΦΡΟΝΤΙΣΤΗΡΙΟ) ΦΑΣΜΑΤΟΦΩΤΟΜΕΤΡΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ 8 (ΦΡΟΝΤΙΣΤΗΡΙΟ) ΦΑΣΜΑΤΟΦΩΤΟΜΕΤΡΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ Με τον όρο αυτό ονοµάζουµε την τεχνική ποιοτικής και ποσοτικής ανάλυσης ουσιών µε βάση το µήκος κύµατος και το ποσοστό απορρόφησης της ακτινοβολίας

Διαβάστε περισσότερα

ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ. β. ανιχνεύεται με τους φωρατές υπερύθρου.

ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ. β. ανιχνεύεται με τους φωρατές υπερύθρου. ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΕΣ ΑΠΟΛΥΤΗΡΙΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Γ ΤΑΞΗΣ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΤΡΙΤΗ 1 ΙΟΥΛΙΟΥ 008 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙ ΩΝ: ΠΕΝΤΕ (5) ΘΕΜΑ 1ο Στις ημιτελείς προτάσεις

Διαβάστε περισσότερα

Βρέντζου Τίνα Φυσικός Μεταπτυχιακός τίτλος: «Σπουδές στην εκπαίδευση» ΜEd Email : stvrentzou@gmail.com

Βρέντζου Τίνα Φυσικός Μεταπτυχιακός τίτλος: «Σπουδές στην εκπαίδευση» ΜEd Email : stvrentzou@gmail.com 1 ΚΕΦΑΛΑΙΟ 2ο ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΡΕΥΜΑ Σκοπός Στο δεύτερο κεφάλαιο θα εισαχθεί η έννοια του ηλεκτρικού ρεύματος και της ηλεκτρικής τάσης,θα μελετηθεί ένα ηλεκτρικό κύκλωμα και θα εισαχθεί η έννοια της αντίστασης.

Διαβάστε περισσότερα

Διάθλαση φωτός και ολική ανάκλαση: Εύρεση του δείκτη διάθλασης και της γωνίας ολικής ανάκλασης

Διάθλαση φωτός και ολική ανάκλαση: Εύρεση του δείκτη διάθλασης και της γωνίας ολικής ανάκλασης 3 Διάθλαση φωτός και ολική ανάκλαση: Εύρεση του δείκτη διάθλασης και της γωνίας ολικής ανάκλασης Μέθοδος Σε σώμα διαφανές ημικυλινδρικού σχήματος είναι εύκολο να επιβεβαιωθεί ο νόμος του Sell και να εφαρμοστεί

Διαβάστε περισσότερα

ΑΝΑΛΟΓΙΚΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ

ΑΝΑΛΟΓΙΚΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ ΑΝΑΛΟΓΙΚΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ ΚΕΦΑΛΑΙΟ 3ο ΚΡΥΣΤΑΛΛΟΔΙΟΔΟΙ Επαφή ΡΝ Σε ένα κομμάτι κρύσταλλο πυριτίου προσθέτουμε θετικά ιόντα 5σθενούς στοιχείου για τη δημιουργία τμήματος τύπου Ν από τη μια μεριά, ενώ από την

Διαβάστε περισσότερα

ΦΥΣΙΚΗ Γ ΓΥΜΝΑΣΙΟΥ 2.1 ΤΟ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΡΕΥΜΑ

ΦΥΣΙΚΗ Γ ΓΥΜΝΑΣΙΟΥ 2.1 ΤΟ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΡΕΥΜΑ ΦΥΣΙΚΗ Γ ΓΥΜΝΑΣΙΟΥ 2Η ΕΝΟΤΗΤΑ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΡΕΥΜΑ 2.1 ΤΟ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΡΕΥΜΑ Τι είναι ; Ηλεκτρικό ρεύμα ονομάζεται η προσανατολισμένη κίνηση των ηλεκτρονίων ή γενικότερα των φορτισμένων σωματιδίων Που μπορεί να

Διαβάστε περισσότερα

ΟΠΤΙΚΕΣ ΤΕΧΝΙΚΕΣ ΑΝΑΛΥΣΗΣ

ΟΠΤΙΚΕΣ ΤΕΧΝΙΚΕΣ ΑΝΑΛΥΣΗΣ ΟΠΤΙΚΕΣ ΤΕΧΝΙΚΕΣ ΑΝΑΛΥΣΗΣ ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΚΕΣ ΤΕΧΝΙΚΕΣ ΑΝΑΛΥΣΗΣ Σύνολο τεχνικών με τις οποίες μετράτε η ηλεκτρομαγνητική ακτινοβολία που πηγάζει από την ύλη (άτομα, μόρια ή ιόντα) ή αλληλεπιδρά με αυτήν. Απορρόφηση

Διαβάστε περισσότερα

ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ & ΕΠΑ.Λ. Β 20 ΜΑΪΟΥ 2013 ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ

ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ & ΕΠΑ.Λ. Β 20 ΜΑΪΟΥ 2013 ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ Θέµα Α ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ & ΕΠΑ.Λ. Β 0 ΜΑΪΟΥ 013 ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ Στις ερωτήσεις Α1-Α4 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό της ερώτησης και δίπλα το γράµµα που αντιστοιχεί στη φράση, η οποία

Διαβάστε περισσότερα

ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ. Επιμέλεια: Ομάδα Φυσικών της Ώθησης

ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ. Επιμέλεια: Ομάδα Φυσικών της Ώθησης ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ Επιμέλεια: Ομάδα Φυσικών της Ώθησης 1 Τετάρτη, 20 Μα ου 2015 Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΜΑ Στις ημιτελείς προτάσεις Α1-Α4 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό της πρότασης και δίπλα

Διαβάστε περισσότερα

ΠΟΛΥΤΕΧΝΙΚΗ ΣΧΟΛΗ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟΥ ΠΑΤΡΩΝ ΤΜΗΜΑ ΜΗΧΑΝΟΛΟΓΩΝ ΚΑΙ ΑΕΡΟΝΑΥΠΗΓΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΜΗΧΑΝΙΚΗΣ ΤΩΝ ΡΕΥΣΤΩΝ ΚΑΙ ΕΦΑΡΜΟΓΩΝ ΑΥΤΗΣ

ΠΟΛΥΤΕΧΝΙΚΗ ΣΧΟΛΗ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟΥ ΠΑΤΡΩΝ ΤΜΗΜΑ ΜΗΧΑΝΟΛΟΓΩΝ ΚΑΙ ΑΕΡΟΝΑΥΠΗΓΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΜΗΧΑΝΙΚΗΣ ΤΩΝ ΡΕΥΣΤΩΝ ΚΑΙ ΕΦΑΡΜΟΓΩΝ ΑΥΤΗΣ ΠΟΛΥΤΕΧΝΙΚΗ ΣΧΟΛΗ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟΥ ΠΑΤΡΩΝ ΤΜΗΜΑ ΜΗΧΑΝΟΛΟΓΩΝ ΚΑΙ ΑΕΡΟΝΑΥΠΗΓΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΜΗΧΑΝΙΚΗΣ ΤΩΝ ΡΕΥΣΤΩΝ ΚΑΙ ΕΦΑΡΜΟΓΩΝ ΑΥΤΗΣ Διευθυντής: Διονύσιος-Ελευθ. Π. Μάργαρης, Αναπλ. Καθηγητής ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΑΚΗ

Διαβάστε περισσότερα

ΤΟ ΚΒΑΝΤΟΜΗΧΑΝΙΚΟ ΜΟΝΤΕΛΟ ΤΟΥ ΑΤΟΜΟΥ

ΤΟ ΚΒΑΝΤΟΜΗΧΑΝΙΚΟ ΜΟΝΤΕΛΟ ΤΟΥ ΑΤΟΜΟΥ 682 ΤΟ ΚΒΑΝΤΟΜΗΧΑΝΙΚΟ ΜΟΝΤΕΛΟ ΤΟΥ ΑΤΟΜΟΥ Παπαχρήστου Βασίλειος Χημικός, MSc στη διδακτική της Χημείας vasipa@in.gr ΠΕΡΙΛΗΨΗ Το παρόν CD-Rom αποτελείται από τέσσερις ενότητες: Η πρώτη ενότητα αναφέρεται

Διαβάστε περισσότερα

Οι ακτίνες Χ είναι ηλεκτροµαγνητική ακτινοβολία µε λ [10-9 -10-12 m] (ή 0,01-10Å) και ενέργεια φωτονίων kev.

Οι ακτίνες Χ είναι ηλεκτροµαγνητική ακτινοβολία µε λ [10-9 -10-12 m] (ή 0,01-10Å) και ενέργεια φωτονίων kev. Οι ακτίνες Χ είναι ηλεκτροµαγνητική ακτινοβολία µε λ [10-9 -10-12 m] (ή 0,01-10Å) και ενέργεια φωτονίων kev. To ορατό καταλαµβάνει ένα πολύ µικρό µέρος του ηλεκτροµαγνητικού φάσµατος: 1,6-3,2eV. Page 1

Διαβάστε περισσότερα

Όλα τα θέματα των εξετάσεων έως και το 2014 σε συμβολή, στάσιμα, ηλεκτρομαγνητικά κύματα, ανάκλαση - διάθλαση Η/Μ ΚΥΜΑΤΑ. Ερωτήσεις Πολλαπλής επιλογής

Όλα τα θέματα των εξετάσεων έως και το 2014 σε συμβολή, στάσιμα, ηλεκτρομαγνητικά κύματα, ανάκλαση - διάθλαση Η/Μ ΚΥΜΑΤΑ. Ερωτήσεις Πολλαπλής επιλογής Η/Μ ΚΥΜΑΤΑ 1. Τα ηλεκτροµαγνητικά κύµατα: Ερωτήσεις Πολλαπλής επιλογής α. είναι διαµήκη. β. υπακούουν στην αρχή της επαλληλίας. γ. διαδίδονται σε όλα τα µέσα µε την ίδια ταχύτητα. δ. Δημιουργούνται από

Διαβάστε περισσότερα

Εισαγωγή Στοιχεία Θεωρίας

Εισαγωγή Στοιχεία Θεωρίας Εισαγωγή Σκοπός της άσκησης αυτής είναι η εισαγωγή στην τεχνογνωσία των οπτικών ινών και η μελέτη τους κατά τη διάδοση μιας δέσμης laser. Συγκεκριμένα μελετάται η εξασθένιση που υφίσταται το σήμα στην

Διαβάστε περισσότερα

ΒΑΣΙΚΕΣ ΕΝΝΟΙΕΣ ΚΥΚΛΩΜΑΤΩΝ

ΒΑΣΙΚΕΣ ΕΝΝΟΙΕΣ ΚΥΚΛΩΜΑΤΩΝ ΒΑΣΙΚΕΣ ΕΝΝΟΙΕΣ ΚΥΚΛΩΜΑΤΩΝ Ηλεκτρικό κύκλωμα ονομάζεται μια διάταξη που αποτελείται από ένα σύνολο ηλεκτρικών στοιχείων στα οποία κυκλοφορεί ηλεκτρικό ρεύμα. Τα βασικά ηλεκτρικά στοιχεία είναι οι γεννήτριες,

Διαβάστε περισσότερα

ΠΟΥ ΔΙΑΔΙΔΕΤΑΙ ΤΟ ΦΩΣ

ΠΟΥ ΔΙΑΔΙΔΕΤΑΙ ΤΟ ΦΩΣ 1 ΦΩΣ Στο μικρόκοσμο θεωρούμε ότι το φως έχει δυο μορφές. Άλλοτε το αντιμετωπίζουμε με τη μορφή σωματιδίων που ονομάζουμε φωτόνια. Τα φωτόνια δεν έχουν μάζα αλλά μόνον ενέργεια. Άλλοτε πάλι αντιμετωπίζουμε

Διαβάστε περισσότερα