Προσομοιωτική μελέτη της οπτικής συμπεριφοράς της ετεροεπαφής Μέταλλο/a-SiC:H/c-Si(n).

Μέγεθος: px
Εμφάνιση ξεκινά από τη σελίδα:

Download "Προσομοιωτική μελέτη της οπτικής συμπεριφοράς της ετεροεπαφής Μέταλλο/a-SiC:H/c-Si(n)."

Transcript

1 ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΟ ΕΚΠΑΙΔΕΥΤΙΚΟ ΙΔΡΥΜΑ ΚΑΒΑΛΑΣ ΣΧΟΛΗ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΩΝ ΕΦΑΡΜΟΓΩΝ ΤΜΗΜΑ ΗΛΕΚΤΡΟΛΟΓΙΑΣ ΠΤΥΧΙΑΚΗ ΕΡΓΑΣΙΑ: Προσομοιωτική μελέτη της οπτικής συμπεριφοράς της ετεροεπαφής Μέταλλο/a-SiC:H/c-Si(n). Μάγκος Αλέξανδρος ΑΕΜ:4149 Ε πιβλέπων καθηγητής: Δρ.Μαγκαφάς Λυκούργος

2 ΠΕΡΙΕΧΟΜΕΝΑ ΣΕΛΙΔΑ ΚΕΦΑΛΑΙΟ ΕΙΣΑΓΩΓΗ.3 ΚΕΦΑΛΑΙΟ 2 ΘΕΩΡΙΤΙΚΗ ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΟΥΣ ΑΜΟΡΦΟΥΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΥΣ 2.1 Εισαγωγή Ενεργειακο χασμα και μηχανισμοι μεταφορας φορεων σε αμορφο ημιαγωγο Πυκνοτητα κβαντικων καταστασεων και ενεργειακο χασμα Μηχανισμοι μεταφορας φορεων στους αμορφους ημιαγογους Θερμοκρασιακη εξαρτηση της σταθμης Fermi Οπτικο ενεργειακο χασμα αμορφου ημιαγωγου Οπτικη απορροφηση αμορφου ημιαγωγου Οπτικο ενεργειακο χασμα και ο υπολογισμος του Ενεργειακο χασμα του a-si και η επιδραση του υδρογονου σε αυτό...21 ΚΕΦΑΛΑΙΟ 3 ΤΕΧΝΙΚΕΣ ΜΕΤΡΗΣΕΩΝ 3.1 Εισαγωγη Τεχνικες μετρησεων στα λεπτα υμενια a SiC :H Οπτικες μετρησεις στην περιοχη του υπερυθρου φασματος Οπτικες μετρησεις στην περιοχη του ορατου φασματος Τεχνικες μετρησεων σε διοδους Shottky και ετρροεπαφες από λεπτα υμενια a- SiC:H Μετρησεις φασματικης αποκρισης (n-λ).29 ΚΕΦΑΛΑΙΟ 4 ΕΞΕΛΙΓΜΕΝΑ ΠΑΚΕΤΑ ΠΡΟΣΟΜΟΙΩΣΗΣ 4.1 Εισαγωγη Προσομοιωση της λειτουργειας μικροηλεκτρονικων διαταξεων Γενικα

3 4.2.2 Υπολογισμος φωτορευματος και κβαντικης αποδοσης Υπολογισμος φωτορευματος πηγης Υπολογισμος διαθεσιμου φωτορευματος Εξελιγμενα πακετα προσομοιωσης μικροηλεκτρονικών διαταξεων..40 ΚΕΦΑΛΑΙΟ 5 ΕΦΑΡΜΟΓΗ ΠΡΟΣΟΜΟΙΩΣΗΣ ΣΕ ΔΙΑΤΑΞΕΙΣ 5.1 Αποτελεσματα προσομοιωσης 41 2

4 ΚΕΦΑΛΑΙΟ 1 ΕΙΣΑΓΩΓΗ Η αύξηση του κόστους τις ενεργείας τα τελευταία 30 χρόνια ανάγκασε την επιστημονική κοινότητα να στραφεί σε εναλλακτικές μορφές ενεργείας. Μια από τις ήπιες μορφές ενεργείας εκτός των άλλων που προσέλκυσαν τους ερευνητές ήταν η ηλιακή, και κύριος τα φωτοβολταϊκά στοιχεία κρυσταλλικών ημιαγωγών. Τα άμορφα ημιαγωγικά υλικά και κυρίος τα λεπτά υμένια ανθρακοπυριτίου a-sic παρουσιάζουν έντονο ενδιαφέρον αφού παρουσιάζουν αρκετά πλεονεκτήματα σε σχέση με τα μονοκρυσταλλικά υλικά. Τα λεπτά άμορφα υμένια μπορούν να αποτεθούν σε μεγάλες επιφάνειες, επίσης απαιτείτε μικρή ποσότητα υλικού για την ανάπτυξη τους γιατί ο συντελεστής απορρόφησης τους είναι πολύ μεγαλύτερος από εκείνο των μονοκρυσταλλικών ημιαγωγών, ένα ακόμα πλεονέκτημα είναι ότι οι τεχνικές απόθεσης των άμορφων ημιαγωγών είναι χαμηλού κόστους και με τον κατάλληλο συνδυασμό ημιαγωγικών στοιχείων είναι πολύ εύκολο να δημιουργηθούν κράματα άμορφων ημιαγωγών με τις επιθυμητές οπτικές και ηλεκτρικές ιδιότητες. Η υψηλή απορροφητικότητα που παρουσιάζει το a-sic:h στην μπλε περιοχή του ορατού φάσματος είναι πολύ ελκυστική για την κατασκευή οπτικών αισθητήρων αν και η βελτιστοποίηση τέτοιων οπτικών αισθητήρων έχει επικεντρωθεί στην βελτίωση οπτικοηλεκτρονικών ιδιοτήτων των μεμβρανών του a-sic:h, πολύ λίγες εργασίες περαιτέρω για την βελτίωση τις ποιότητας του a-sic:h μέσω θερμικής ισχυροποίησης. Από την άλλη το a-sic:h είναι πολύ ενδιαφέρων υλικό για εφαρμογες φωτοαίσθητήρων στο χαμηλό μήκος κύματος και στο υπεριώδες φάσμα. 3

5 ΚΕΦΑΛΑΙΟ 2 ΘΕΩΡΗΤΙΚΗ ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΟΥΣ ΑΜΟΡΦΟΥΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΥΣ 2.1 Εισαγωγή Στο κεφάλαιο γίνεται παρουσίαση, αρχικά, των μοντέλων και εννοιών που σχετίζονται με τους άμορφους ημιαγωγούς και ακολουθεί θεωρητική μελέτη των ετεροεπαφών που μελετήθηκαν στην παρούσα εργασία. Ειδικότερα, το κεφάλαιο αυτό αρχίζει με τη παρουσίαση του μοντέλου της δομής στα άμορφα ημιαγωγικά υλικά και την επίδραση του στο σχηματισμό των ενεργειακών τους ταινιών, στους μηχανισμούς μεταφοράς των φορέων τους και στο ενεργειακό τους χάσμα. Επίσης, παρουσιάζονται έννοιες, όπως ακμή ευκινησίας και οπτικό ενεργειακό χάσμα, οι οποίες αποτελούν λέξεις κλειδιά για την κατανόηση των ιδιοτήτων των άμορφων ημιαγωγών. Στη συνέχεια, ακολουθεί θεωρητική μελέτη των ετεροεπαφών. Στους άμορφους ημιαγωγούς έχει δειχθεί πειραματικά, ότι η έλλειψη της τάξης σε ευρεία έκταση ελάχιστα επηρεάζει την εμφάνιση των ημιαγωγικών ιδιοτήτων τους, αφού αυτές οφείλονται στην τάξη περιορισμένης έκτασης. Έτσι σε έναν μεγάλο 4

6 αριθμό άμορφο ημιαγωγών διαπιστώθηκε ότι παρουσιάζουν τυπικές ημιαγωγικές ιδιότητες όπως αυτές είναι γνωστές από τους μονοκρυσταλλικούς ημιαγωγούς: εκθετική αύξηση της ειδικής ηλεκτρικής αγωγιμότητας με τη θερμοκρασία, φωτοαγωγιμότητα, δυνατότητα ντοπαρίσματος, κ.α. Σχήμα Δισδιάστατη σχηματική παράσταση ενός δικτύου με τάξη α) ευρείας έκτασης (κρυσταλλικό υλικό) β) περιορισμένης έκτασης (άμορφο υλικό). Σχήμα Πειραματικά προσδιορισμένες ατομικές αποστάσεις στο κρυσταλλικό (c- Ge) άμορφο (a-ge) γερμάνιο. 5

7 Γενικά, στους ημιαγωγούς ισχύει ο νόμος των Jaffe και Regel:Ένας ημιαγωγός διατηρεί τις ιδιότητες του τόσο, όσο η τάξη σε περιορισμένη έκταση παραμένει αναλλοίωτη. Έτσι σε πολλές περιπτώσεις, όπου η τάξη σε περιορισμένη έκταση διατηρείται κατά τη μετάβαση από τη μονοκρυσταλλική στην άμορφη κατάσταση, δεν παρατηρούνται απότομες αλλαγές στις ημιαγωγικές ιδιότητες. Τυπικό παράδειγμα δίδεται στο σχήμα 2.3, όπου παρουσιάζεται η θερμοκρασιακή εξάρτηση της ειδικής ηλεκτρικής αγωγιμότητας τόσο στο μονοκρυσταλλικό, όσο και στο άμορφο As 2 Se 3. Προκειμένου να γίνει κατανοητό πως είναι κατανοητό πως είναι δυνατόν να δομηθεί ένα στερεό υλικό διαφορετικό από την περιοδική τάξη ευρείας έκτασης ενός μονοκρυστάλλου, χωρίς ταυτόχρονα να παραβιασθούν οι απαιτήσεις των ατόμων που το συνθέτουν, δηλαδή η τάξη σε περιορισμένη έκταση, χρησιμοποιείται το μοντέλο της αναπαράστασης κρυστάλλου με σφαιρίδια. Με το μοντέλο αυτό όπου κάθε σφαιρίδιο αναπαριστά τετρασθενές άτομο Si ή Ge, θα μπορούσε να δειχθεί ότι ο μονοκρύσταλλος δεν αποτελεί στην πραγματικότητα τη μοναδική λύση του προβλήματος της δόμησης ενός υλικού. Η τάξη ευρείας έκτασης θα μπορούσε να αρθεί πλήρως με μεταβολές στη γωνία των δεσμών (μερικές μόνο μοίρες), με στροφή των ατόμων γύρω από έναν άξονα των δεσμών, και με μικρές στατικές διακυμάνσεις των ατομικών αποστάσεων. Μία τέτοια δομή ονομάζεται ιδανικά άμορφη, όταν όλοι οι δεσμοί κάθε ατόμου είναι πλήρως κορεσμένοι. Κάθε απόκλιση από την ιδανικά άμορφη δομή αποτελεί μία ατέλεια. 6

8 Σχήμα Εξάρτηση της ειδικής ηλεκτρικής αγωγιμότητας, σ. από τη θερμοκρασία στο κρυσταλλικό και άμορφο Αs 2 Se 3. Επειδή η θερμική ενέργεια των στερεών σε μία δεδομένη θερμοκρασία είναι αρκετά μεγάλη, δημιουργείται σε αυτά ένας μεγάλος αριθμός ατελειών. Όπως στα κρυσταλλικά, έτσι και στα άμορφα υλικά το είδος και ο αριθμός των ατελειών παίζει πάρα πολύ σημαντικό ρόλο στην ποσοτική κατανόηση των ιδιοτήτων τους. Στο επίκεντρο των ατελειών των άμορφων ημιαγωγών βρίσκεται το κάθε ελεύθερο σθένος, που ορίζεται ως ακόρεστος δεσμός (dangling bond). Στα μονοκρυσταλλικά υλικά, λόγω της δομικής τάξης που επικρατεί, τα ελεύθερα σθένη παρουσιάζονται πάντοτε κατά ζευγάρια (σχήμα 2.4α). Αντίθετα, στα άμορφα υλικά (χωρίς την τάξη σε ευρεία έκταση) είναι δυνατή η δομική ανακατάταξη των θέσεων των γειτονικών ατόμων, και κάθε μέλος των ζευγαριών των ελεύθερων σθενών μπορεί να βρίσκει ξεχωριστά νέες συνδέσεις, ώστε συχνά να περισσεύει ένα περισσεύει ένα ελεύθερο σθένος (σχήμα 2.4β). 7

9 Σχήμα Δισδιάστατη σχηματική παράσταση των ακόρεστων δεσμών α) σε κρυσταλλικό υλικό β) σε άμορφο υλικό. Τα μη συζευγμένα ηλεκτρόνια των ακόρεστων δεσμών μπορούν να ανιχνευθούν με πειραματικές μετρήσεις του Ηλεκτρονικού Μαγνητικού Συντονισμού (E.S.R). Ο Brodsky πέτυχε με αυτή τη μέθοδο να ανιχνεύσει στο άμορφο πυρίτιο και γερμάνιο μια πυκνότητα ακόρεστων δεσμών της τάξης του cm -3 και διαπίστωσε ότι αυτοί αποτελούν το κύριο είδος ατελειών σε ένα άμορφο ημιαγωγό. Η αντιστάθμιση των ακόρεστων δεσμών, που ισοδυναμεί με μείωση των ατελειών, επιτυγχάνεται με την εισαγωγή στο άμορφο ημιαγωγό ξένων ατόμων, όπως άτομα υδρογόνου. Έχει βρεθεί πειραματικά ότι η πυκνότητα των ακόρεστων δεσμών στο a-si μπορεί να μειωθεί μέχρι και τέσσερις δεκαδικές τάξεις μεγέθους με τη εισαγωγή υδρογόνου. 8

10 2.2. Ενεργειακό χάσμα - Μηχανισμοί μεταφοράς φορέων σε άμορφο ημιαγωγό Πυκνότητα κβαντικών καταστάσεων και ενεργειακό χάσμα. Όπως είναι γνωστό, στα μονοκρυσταλλικά ημιαγωγικά υλικά ο σχηματισμός των ενεργειακών ταινιών σθένους και αγωγιμότητας οφείλεται στη αλληλεπίδραση των ενεργειακών σταθμών σθένους των ατόμων που τα συνθέτουν, καθώς και στο περιοδικό δυναμικό του κρυστάλλου. Η μελέτη της ηλεκτρονικής δομής, των άμορφων ημιαγωγών έδειξε, ότι και σ αυτούς σχηματίζονται αντίστοιχες ταινίες. Η επίδραση, όμως, της διακύμανσης του δυναμικού, λόγω της αταξίας, πάνω στα ηλεκτρόνια προκαλεί διεύρυνση των ταινιών. Έτσι, δεν υπάρχει απότομη μείωση στην πυκνότητα των κβαντικών καταστάσεων των ταινιών στα όριά τους με αποτέλεσμα να σχηματίζονται οι λεγόμενες ουρές των ταινιών. Αυτό έχει ως συνέπεια ο διαχωρισμός μεταξύ των κβαντικών καταστάσεων στις ταινίες (εκτεταμένων) και των καταστάσεων στις ουρές των ταινιών (εντοπισμένων) να μη θεωρείται εύκολος. Ως διαχωριστικό όριο μεταξύ των δύο αυτών κατηγοριών ενεργειακών καταστάσεων θεωρείται η ακμή ευκινησίας, η οποία όμως θα ορισθεί παρακάτω. Μεταξύ των ακμών ευκινησίας των δύο ταινιών (της ταινίας, σθένους E V και της ταινίας αγωγιμότητας, E C ) υπάρχει το χάσμα ευκινησίας. Πέραν, όμως, από τις εντοπισμένες κβαντικές καταστάσεις στις ουρές των ταινιών, μέσα στο χάσμα ευκινησίας ενός άμορφου ημιαγωγού υπάρχουν και άλλες εντοπισμένες κβαντικές καταστάσεις που οφείλονται σε δομικές ατέλειες, ή στην 9

11 ύπαρξη προσμίξεων. Αυτές οι καταστάσεις λειτουργούν ως παγίδες, ή ως κέντρα ανασύζευξης. Όλα τα παραπάνω ορίζονται στο σχήμα 2.5, όπου παρουσιάζεται η κατανομή της πυκνότητας των κβαντικών καταστάσεων σε έναν άμορφο ημιαγωγό από τη ταινία σθένους έως την ταινία αγωγιμότητας. Σχήμα2.5 - Κατανομή της πυκνότητας καταστάσεων σε άμορφο ημοαγωγό. 10

12 2.2.2 Μηχανισμοί μεταφοράς φορέων στους άμορφους ημιαγωγούς. Η κατανομή των κβαντικών καταστάσεων στις ταινίες σθένους και αγωγιμότητας στους άμορφους ημιαγωγούς έχει προκύψει από το μοντέλο Anderson. Στο μοντέλο αυτό θεωρείται μια σειρά από κρυσταλλικά πηγάδια δυναμικού, που παρουσιάζουν διασπορά βάθους V O και εύρος ισχυρής δέσμευσης (εύρος της σχηματιζόμενης ενεργειακής ταινίας) απουσία αταξίας, Β. Μια σχηματική παράσταση των πηγαδιών δυναμικού του παραπάνω μοντέλου παρουσιάζεται στο σχήμα 2.6 (α) και (β) για V O =0 και V O 0, αντίστοιχα. Έχει βρεθεί ότι, αν ο λόγος V O /B ξεπερνά μια κρίσιμη τιμή (V O /B)κρισ., όλες οι καταστάσεις μιας ταινίας N(E) είναι εντοπισμένες. Τότε ένα ηλεκτρόνιο μπορεί να κινηθεί από μια κατάσταση σε άλλη μόνο με θερμική ενεργοποίηση, δηλαδή με τη βοήθεια φωτονίων. Στην περίπτωση που ο λόγος Vo/B είναι μικρότερος από την κρίσιμη τιμή (V O /B)κρισ., οι εντοπισμένες καταστάσεις διαχωρίζονται από τις μη εντοπισμένες (εκτεταμένες) με μια ενεργειακή ακμή E C. Τα ηλεκτρόνια με ενέργειες μικρότερες από την E C μπορούν να κινηθούν εφόσον ενεργοποιηθούν, ενώ εκείνα με ενέργειες μεγαλύτερες από την E C μπορούν να κινηθούν ελεύθερα. Γι αυτό το λόγο, η ενέργεια E C έχει ονομαστεί ακμή ευκινησίας της ταινίας αγωγιμότητας. Τα αντίστοιχα ισχύουν και για την ταινία σθένους και την ακμή ευκινησίας, Ε V, της ταινίας αυτής. (σχήμα 2.5). 11

13 Σχήμα Παράσταση του μοντέλου του Anderson, για το σχηματισμό των ταινιών σθένους και αγωγιμότητας, στο οποίο θεωρούνται παγίδα δυναμικού με διακύμανση: α) V O =0 και β) V O 0. Αναφορικά με την αγωγιμότητα των άμορφων ημιαγωγών, θεωρώντας ημιαγωγό τύπου n, διακρίνονται τρείς περιπτώσεις. α) Η ενέργεια της στάθμης Fermi, E F, βρίσκεται μέσα στην ταινία των εκτεταμένων κβαντικών καταστάσεων, λόγω της μεγάλης συγκέντρωσης προσμίξεων. Τότε, η E C βρίσκεται πιο κάτω από την E F και η ειδική ηλεκτρική αγωγιμότητα, σ, είναι ανεξάρτητη από τη θερμοκρασία εκτός από την περιοχή των υψηλών θερμοκρασιών όπου η σ αυξάνει με την αύξηση με την αύξηση της θερμοκρασίας. β) Η E F βρίσκεται λίγο πιο κάτω από την E C. Στην περίπτωση αυτή αναμένονται δυο μηχανισμοί μεταφοράς των φορέων 12

14 Στις υψηλές θερμοκρασίες, η ηλεκτρική αγωγιμότητα οφείλεται είτε σε κίνηση ηλεκτρονίων που ήδη βρίσκονται στην ταινία αγωγιμότητας, είτε σε κίνηση ηλεκτρονίων που διεγείρονται θερμικά στη ακμή ευκινησίας E C ή και πάνω από αυτήν, και δίνεται από τη σχέση: 2.1 Όπου E a είναι E a = (E C -E F ) T=0, δηλαδή η απόσταση στάθμης Fermi από την E C στη θερμοκρασία Τ=0Κ, k η σταθερά του Boltzmann και σ ο ένας παράγοντας που εξαρτάται από τη μεταβολή της E F με τη θερμοκρασία, όπως θα αναφερθεί παρακάτω. Στις χαμηλές θερμοκρασίες η ηλεκτρική αγωγιμότητα οφείλεται σε άλματα ηλεκτρονίων, ανάμεσα σε εντοπισμένες κβαντικές καταστάσεις μα ενεργειακές στάθμες κοντά στη στάθμη Fermi, και δίνεται από τη σχέση: 2.2 Όπου, Α,Β ποσότητες που εξαρτώνται από την πυκνότητα κβαντικών καταστάσεων στη στάθμη Fermi. γ) Η Ε F βρίσκεται αρκετά κάτω από την E C. Στην περίπτωση αυτή, τρείς είναι μηχανισμοί μεταφοράς των φορέων, όπως φαίνεται και στο σχήμα 2.7 Στις υψηλές θερμοκρασίες, η ηλεκτρική αγωγιμότητα οφείλεται και πάλι στα ηλεκτρόνια που βρίσκονται στην ταινία αγωγιμότητας ή που διεγείρονται θερμικά στην ακμή ευκινησίας E C, και πάνω από αυτήν, και δίνεται από την εξίσωση (2.1). 13

15 Σε χαμηλότερες θερμοκρασίες, είναι δυνατόν τα ηλεκτρόνια να μην έχουν την απαιτούμενη ενέργεια για να φθάσουν στην E C, αλλά είναι δυνατό να κινηθούν με άλματα στις εντοπισμένες κβαντικές καταστάσεις μέσα στο ενεργειακό χάσμα. Η ειδική ηλεκτρική αγωγιμότητα σε αυτήν την περίπτωση δίνεται από την εξίσωση (2.1), με τη διαφορά ότι οι ποσότητες E a και σ ο δεν αντιπροσωπεύουν τις ίδιες ποσότητες με εκείνες των υψηλών θερμοκρασιών. Επειδή τόσο αυτός ο μηχανισμός μεταφοράς όσο και ο προηγούμενος παρουσιάζουν την ίδια θερμοκρασιακή εξάρτηση (γραμμική σχέση ), τις περισσότερες φορές η διάκριση τους είναι δύσκολη. Τέλος στις χαμηλές θερμοκρασίες, η αγωγιμότητα οφείλεται σε άλματα των ηλεκτρονίων ανάμεσα σε εντοπισμένες κβαντικές καταστάσεις με ενέργειες κοντά στη στάθμη Fermi, και η ειδική ηλεκτρική αγωγιμότητα δίδεται από την εξίσωση (2.2). Σχήμα 2.7 Παράσταση των δυνατών μηχανισμών μεταφοράς φορέων σε έναν άμορφο ημιαγωγό. 14

16 Θερμοκρασιακή εξάρτηση της στάθμης Fermi. Η θέση της στάθμης Fermi μέσα στο ενεργειακό χάσμα μεταβάλλεται τόσο με τη συγκέντρωση των προσμίξεων όσο και με τη θερμοκρασία Τ. Έχει βρεθεί ότι θερμοκρασιακή εξάρτηση της E F δίνεται από τη σχέση: (E C - Ε F ) Τ = (E C - Ε F ) Τ=0 - γt 2.3 όπου (E C -Ε F ) Τ, (E C -Ε F ) Τ=0 είναι οι αποστάσεις της στάθμης Fermi από την ακμή ευκινησίας της ταινίας αγωγιμότητας σε θερμοκρασία T 0K και T=0K, αντίστοιχα, γ ο θερμικός συντελεστής της ενεργειακής διαφοράς (E C -Ε F ), εκφρασμένος σε μονάδες ev/k. Μεταξύ του συντελεστή γ και του παράγοντα σ ο της εξίσωσης (2.1) ισχύει η σχέση: σ ο = σ min e γ/k 2.4 όπου σ min είναι η ελάχιστη μεταλλική αγωγιμότητα και λαμβάνεται περίπου ίση με 200(Ω.cm) -1. Οι Meyer-Neldel διαπίστωσαν ότι οι ποσότητες σ ο και (E C -Ε F ) Τ=0 συνδέονται με τη σχέση: 2.5 όπου σ οο και Κ ο είναι σταθερές. Από τη λογαρίθμηση και, στη συνέχεια, από την εξίσωση των δύο τελευταίων σχέσεων προκύπτει:

17 Η παραπάνω σχέση μεταξύ των σ ο, (E C -Ε F ) Τ=0 ή των, (E C -Ε F ) Τ=0 είναι γνωστή ως νόμος των Meyer-Neldel. Τυπικά αποτελέσματα για το a-si:h, όπου ισχύει ο νόμος των Meyer-Neldel, παρουσιάζονται στο σχήμα Οπτικό ενεργειακό χάσμα άμορφου ημιαγωγού Οπτική απορρόφηση άμορφου ημιαγωγού. Στο σχήμα 2.9 παρουσιάζεται η τυπική ακμή απορρόφησης ενός άμορφου ημιαγωγού. Όπως φαίνεται στο σχήμα αυτό, μπορούν να διακριθούν τρείς περιοχές απορρόφησης Α,Β,Γ οι οποίες αντιστοιχούν σε διαφορετικούς τρόπους διέγερσης ηλεκτρονίων ή οπών. Η περιοχή Α αντιστοιχεί σε διαταινιακές διεγέρσεις ηλεκτρονίων, από την ταινία σθένους στην ταινία αγωγιμότητας. 16

18 Σχήμα Διάγραμμα του παράγοντα σ ο ως συνάρτηση της ποσότηταε (E C -E T ) T=0 στο a-si:η, όπου ισχύει ο νόμος των Mayer-Neldel. 17

19 Σχήμα Τυπική ακμή απορρόφησης ενός άμορφου ημιαγωγού (a-sic:h). Ειδικότερα, η περίπτωση αυτή περιλαμβάνει διεγέρσεις ηλεκτρονίων από τις εκτεταμένες καταστάσεις της ταινίας σθένους :α) στις εκτεταμένες καταστάσεις της ταινίας αγωγιμότητας και β) στις εντοπισμένες καταστάσεις της ουράς της ταινίας αγωγιμότητας. Ο συντελεστής οπτικής απορρόφησης, α, στην περιοχή αυτή έχει βρεθεί πειραματικά ότι είναι μεγαλύτερος από 10 3 cm -1 για το a-si και τα κράματά του. Για την ίδια περιοχή έχει διαπιστωθεί, τόσο πειραματικά όσο και θεωρητικά, ότι ισχύει η σχέση α(λ) α (hv-e g ) τ, όπου α(λ) είναι ο συντελεστής οπτικής απορρόφησης σε μήκος κύματος λ, hv η ενέργεια των φωτονίων με μήκος κύματος λ και E g το οπτικό ενεργειακό χάσμα του άμορφου ημιαγωγού. 18

20 Για την περιοχή Β του σχήματος 2.9, που ονομάζεται και ουρά του Urbach, δεν κατέστει δυνατό να δικαιολογηθεί πλήρως η αιτία ύπαρξή της. Από όσα είναι γνωστά, δύο θεωρούνται ως οι πιο πιθανές εκδοχές για την ύπαρξη αυτής της ουράς. Κατά την πρώτη εκδοχή, η ουρά του Urbach οφείλεται σε διαταινιακές διεγέρσεις, οι οποίες συνδέονται με διακυμάνσεις των ενεργειακών ταινιών κοντά στις ακμές τους, ενώ κατά τη δεύτερη εκδοχή, οφείλεται σε ισχυρές αλληλεπιδράσεις ηλεκτρονίων με φωτόνια. Για την ουρά του Urbach έχει διαπιστωθεί πειραματικά, ότι ο συντελεστής απορρόφησης, α, είναι ανάλογος προς την ποσότητα, όπου E e μία ενέργεια της τάξης του E g, και c ένας παράγοντας που εξαρτάται από τη θερμοκρασία. Έχει βρεθεί ότι στους 300K το c, για το a-si και τα κράματά του, βρίσκετε στην περιοχή από c=10 e εώς c=25 e. Η τρίτη περιοχή, Γ, στο σχήμα 2.9, οφείλεται σε διεγέρσεις ηλεκτρονίων από την ταινία σθένους σε εντοπισμένες καταστάσεις πάνω από τη στάθμη Fermi (παγίδες). Έτσι, η μελέτη τέτοιων διεγέρσεων δίνει σημαντικές πληροφορίες για τις θέσεις των παγίδων μέσα στο ενεργειακό χάσμα του άμορφου ημιαγωγού Οπτικό ενεργειακό χάσμα και υπολογισμός του. Όπως προαναφέρθηκε ήδη, είναι δυνατές οι διαταινιακές διεγέρσεις ηλεκτρονίων από εκτεταμένες σε εντοπισμένες καταστάσεις, δηλαδή, από την ακμή της ταινίας σθένους στην ουρά της ταινίας αγωγιμότητας, γεγονός που καθιστά ανέφικτη την πειραματική μέτρηση του χάσματος ευκινησίας. Έτσι, οι διάφορες μέθοδοι, που έχουν αναπτυχθεί μέχρι σήμερα, υπολογίζουν το οπτικό ενεργειακό 19

21 χάσμα E g που δεν είναι άλλο από την απόσταση μεταξύ της ακμής της ταινίας έως την ουρά της άλλης. Οι πιο απλές μέθοδοι υπολογισμού του οπτικού ενεργειακού χάσματος είναι αυτές που λαμβάνουν το E g ως την ενέργεια εκείνη των φωτονίων στην οποία ο συντελεστής οπτικής απορρόφησης για το a-si είναι 10 3 cm -1, ή 10 4 cm -1, και τα προκύπτοντα οπτικά ενεργειακά χάσματα αναφέρονται ως Ε 03, ή Ε 04, αντίστοιχα. Η μέθοδος, που θεωρείται σήμερα ως η πιο ακριβής, είναι αυτή των Mott και Davis που χρησιμοποιεί τη σχέση 2.7 όπου Β είναι ένας συντελεστής που εξαρτάται από την αταξία του άμορφου ημιαγωγού. Το E g υπολογίζεται από την τομή με τον άξονα των ενεργειών hv των ευθειών γραμμών - hv. Θα πρέπει να αναφερθεί ότι η εξίσωση (2.7) προέκυψε υποθέτοντας ότι η πυκνότητα των κβαντικών καταστάσεων στις ουρές των ταινιών είναι παραβολική συνάρτηση της ενέργειας. Ο συντελεστής Β της εξίσωσης (2.7) αποδεικνύεται ότι είναι: 2.8 Όπου n o ο δείκτης διάθλασης του άμορφου ημιαγωγού, ΔΕ C το εύρος της ουράς της ταινίας αγωγιμότητας και Ν(Ε C ) η πυκνότητα καταστάσεων στην ακμή της ταινίας αγωγιμότητας. 20

22 Ενεργειακό χάσμα του a-si κι η επίδραση του υδρογόνου σ αυτό. Στο σχήμα 2.10 φαίνεται το ενεργειακό διάγραμμα του a-si καθώς και επίδραση της εισαγωγής του υδρογόνου σ αυτό. Όπως φαίνεται στο σχήμα 2.10, για μηδενική συγκέντρωση υδρογόνου στα λεπτά υμένια a-si η στάθμη Fermi βρίσκεται πολύ κοντά στην ακμή ευκινησίας της ταινίας σθένους, γεγονός που υποδηλώνει τη μεγάλη συγκέντρωση καταστάσεων, Ν(Ε), κοντά στην ακμή αυτής της ταινίας. Με την εισαγωγή όμως του υδρογόνου επιτυγχάνεται αντιστάθμιση των ακόρεστων δεσμών και μείωση της πυκνότητας των κβαντικών καταστάσεων, κύρια κοντά στην ακμή της ταινίας σθένους. Αποτέλεσμα αυτού είναι να αυξάνει τόσο το ενεργειακό χάσμα του a-si όσο και η ενεργειακή απόσταση E F E v. Η αύξηση της απόστασης E F E V συνεχίζεται έως την εισαγωγή μίας βέλτιστης συγκέντρωσης υδρογόνου, C H, που προκαλεί τη μέγιστη αντιστάθμιση των ακόρεστων δεσμών, ώστε το a-si: Η να συμπεριφέρεται ως ενδογενής ημιαγωγός και η στάθμη Fermi να βρίσκεται κοντά στο μέσον του ενεργειακού χάσματος. 21

23 Σχήμα Διάγραμμα ενεργειακών ταινιών του a-si, στο οποίο φαίνεται η επίδραση της εισαγωγής του υδρογόνου, σε δυο διαφορετικές ατομικές συγκεντρώσεις: C H =10% και C H =50%. Για μεγαλύτερες συγκεντρώσεις υδρογόνου στο a-si προκαλείται η δημιουργία νέων εντοπισμένων κβαντικών καταστάσεων μέσα στο ενεργειακό χάσμα, γεγονός που μετατοπίζει την E F προς την ακμή της αγωγιμότητας. Η ίδια συμπεριφορά, εξαιτίας της εισαγωγής υδρογόνου, εμφανίζεται και στα κράματα του a-si, όπως π.χ. στο a- SiC και στο a-sige. 22

24 ΚΕΦΑΛΑΙΟ 3 ΤΕΧΝΙΚΕΣ ΜΕΤΡΗΣΕΩΝ 3.1. Εισαγωγή Μετά την κατασκευή ενός υλικού ή μιας διάταξης, το επόμενο στάδιο μελέτης είναι ο χαρακτηρισμός τους, που επιτυγχάνεται με την πραγματοποίηση μετρήσεων. Στο κεφάλαιο αυτό παρουσιάζονται περιληπτικά οι τεχνικές μετρήσεων που χρησιμοποιήθηκαν στην παρούσα εργασία, τόσο για τη μελέτη των λεπτών υμενίων a-slc:h όσο και των μικροηλεκτρονικών και οπτοηλεκτρονικών στοιχείων από τα υμένια αυτά. Ειδικότερα, προκείμενου να μελετηθούν οι ιδιότητες των λεπτών υμενίων a- SiC:Η, οι κυριότερες μετρήσεις που δίνατε να γίνουν είναι οι εξής: α). Οπτικές μετρήσεις στην περιοχή του υπέρυθρου φάσματος, β). Οπτικές μετρήσεις στην περιοχή του ορατού φάσματος. Η μελέτη των μικροηλεκτρονικών και οπτοηλεκτρονικών στοιχείων (φωτοδιόδων) από λεπτά υμένια a-sic:h γίνεται με τις παρακάτω μετρήσεις: 23

25 α). Μετρήσεις φασματικής απόκρισης β). Μετρήσεις χαρακτηριστικών ρεύματος-τάσης πόλωσης (I-V). γ). Μετρήσεις χαρακτηριστικών διαφορικής χωρητικότητας-τάσης πόλωσης 3.2.Τεχνικές μετρήσεων στα λεπτά υμένια a-sic:h Οπτικές μετρήσεις στην περιοχή του υπέρυθρου φάσματος. Με τη μέτρηση των φασμάτων διαπερατότητας υπερύθρου (IR) των λεπτών υμενίων a-sic:η μελετήθηκαν οι σχηματιζόμενοι χημικοί δεσμοί, καθώς και η συγκέντρωση των ατόμων υδρογόνου στα παραπάνω υμένια. Η λήψη αυτών των φασμάτων, στην περιοχή μηκών κύματος του φωτός από 2,5μm έως 25μm και στη θερμοκρασία δωματίου, έγινε χρησιμοποιώντας ένα φασματοφωτόμετρο διπλής δέσμης της εταιρίας PerkinElmer, μοντέλο Η αρχή λειτουργίας του οργάνου φαίνεται στο σχήμα 3.1. Δέσμη υπέρυθρης ακτινοβολίας διαιρείται σε δύο δέσμες ίσης έντασης. Αυτές, περνούν η μία μέσα από το δείγμα ίυμένιο a-sic:h + υπόστρωμα c-si) και η άλλη από το δείγμα αναφοράς (υπόστρωμα c-si), διαμορφώνονται σε δύο διαφορετικές συχνότητες, επανασυνδέονται, και αφού διέλθουν μέσα από έναν μονοχρωμάτορα καταλήγουν σε έναν ανιχνευτή υπερύθρου. 0 ανιχνευτής αυτός συγκρίνει τις εντάσεις των δύο δεσμών, και καταγράφει τη διαπερατότητα υπερύθρου του υμενίου στο συγκεκριμένο μήκος κύματος 24

26 Η χρήση της υπέρυθρης ακτινοβολίας στη μελέτη των χημικών δεσμών, που υπάρχουν σε ένα υλικό, στηρίζεται στο γεγονός ότι χα άτομα του υλικού δονούνται με την απορρόφηση κβάντων υπέρυθρης ακτινοβολίας, δημιουργώντας έτσι το υπέρυθρο φάσμα. Έχει αποδειχθεί, τόσο θεωρητικά όσο και πειραματικά, ότι σε κάθε συχνότητα απορρόφησης υπέρυθρης ακτινοβολίας αντιστοιχεί ακριβώς ένας χαρακτηριστικός χημικός δεσμός [2]. Λαμβάνοντας, λοιπόν, το υπέρυθρο φάσμα των λεπτών υμενίων a-sic:η μπορεί να αντιστοιχίσει κανείς τις συχνότητες απορρόφησης σε συγκεκριμένους χημικούς δεσμούς, και να προσπορίσει ποιοτικά τη χημική τους σύσταση. Όσον αφορά τον υπολογισμό της συγκέντρωσης των ατόμων του υδρογόνου,, στα λεπτά υμένια a-sic;h, αυτός έγινε με βάση το φάσμα διαπερατότητας υπερύθρου των χημικών δεσμών Si-Η και C-H. Ειδικότερα, από τα φάσματα διαπερατότητας των παρακάνω χημικών δεσμών, και με τη βοήθεια της σχέσης των Lambert-Beer: 3.1 όπου είναι ο συντελεστής υπέρυθρης απορρόφησης σε μήκος κύματος λ. Σχήμα Διάγραμμα της αρχής λειτουργίας της πειραματικής διάταξης 25

27 μέτρησης της οπτικής διαπερατότητας των λεπτών υμενίων a-sic:η στην περιοχή του υπέρυθρου φάσματος. d το πάχος του υμενίου και Γ η διαπερατότητα, με πάρα πολύ καλή προσέγγιση [3], προέκυψαν τα αντίστοιχα φάσματα απορρόφησης. Πάνω στα φάσματα αυτά υπολογίστηκε [4] το επικαμπύλιο ολοκλήρωμα της σχέσης: (3.2) Όπου (κ) είναι ο συντελεστής υπέρυθρης απορρόφησης για αριθμό κύματος κ και Α μια σταθερά η οποία εξαρτάται από το είδος του χημικού δεσμού. Για τις δονήσεις τάνυσης του δεσμού Si-Η (δόνηση των ατόμων κατά μήκος του χημικού δεσμού), που όπως έδειξαν οι μέχρι σήμερα πειραματικές μετρήσεις αποτελεί το σημαντικότερο είδος δέσμευσης του υδρογόνου στο a-sic:η, η σταθερά Α έχει την τιμή Α=1,4* [4]. Τέλος, τα όρια ολοκλήρωσης στην εξ.(3.2) είναι τα όρια του φάσματος απορρόφησης του χημικού δεσμού Si-, δηλαδή από 1950έως 2150 περίπου, μια και όπως προέκυψε ότι η συγκέντρωση των δεσμευμένων ατόμων υδρογόνου στον C (C- ) που αναπτύχτηκε με την μέθοδο r. f. sputtering είναι αμελητέα σε σχέση με αυτή στο Si 26

28 3.2.2 Οπτικές μετρήσεις στην περιοχή του ορατού φάσματος. Προκειμένου να βρεθούν ο συντελεστής οπτικής απορρόφησης, α, και το οπτικό ενεργειακό χάσμα των λεπτών υμενίων a-sic:η, πραγματοποιήθηκαν μετρήσεις φασματικής διαπερατότητας στην περιοχή μηκών κύματος του φωτός από 400 nm έως 720 run στη θερμοκρασία δωματίου. Τυπικό όργανο μέτρησης της διαπερατότητας είναι ένα φασματοφωτόμετρο μονής δέσμης, που δίδεται διαγραμματικά στο σχήμα 3.2. Ως πηγή της φωτεινής ακτινοβολίας χρησιμοποιείτε μια λάμπα βολφραμίου. Ο μονοχρωμάτορας του οργάνου αποτελείται από φράγματα περίθλασης (Grating), με φασματική ακρίβεια περίπου 4nm, ενώ στην έξοδο του υπήαρχουν κατάλληλα φίλτρα για αποκοπή των αρμονικών συχνοτήτων της εξερχόμενης ακτινοβολίας. Η αλλαγή του μήκους κύματος, του εξερχόμενου φωτός από τον μονοχρωμάτορα, γίνεται με απλή περιστροφή των φραγμάτων περίθλασης. Ως φωτοαισθητής χρησιμοποιήται μια φωτοδίοδος. Για να ληφθούν τα φάσματα οπτικής διαπερατότητας των υμενίων a-sic:h, στην περιοχή του ορατού φάσματος, ως υποστρώματα. 27

29 Σχήμα Διάγραμμα της πειραματικής διάταξης μέτρησης της οπτικής διαπερατότητας των λεπτών υμενίων α-sic:h στην περιοχή του ορατού φάσματος. Χρησιμοποιούνται γυαλιά τύπου Corning. Το πάχος, d, των άμορφων υμενίων, είναι συνήθως, στην περιοχή τιμών από 0,7 nm έως 1,8 nm. H οπτική διαπερατότητα, T τέτοιων λεπτών υμενίων, που βρίσκονται πάνω σε υποστρώματα, συνδέεται.[5] με το συντελεστή οπτικής απορρόφησης με τη σχέση: (3.3) όπου είναι ο συντελεστής ανάκλασης της δι-επιφάνειας αέρα-υμενίου-και ο συντελεστής ανάκλασης της δι-επιφάνειας υμενίου-υποστρώματος. Επειδή οι τιμές των, είναι μικρές ( < 0,2 ) και ανεξάρτητες από το μήκος κύματος λ [6], καθώς επίσης και επειδή το γινόμενο 2α,d>2, για την περιοχή μηκών κύματος από 28

30 400 nm έως 720 nm η παραπάνω εξίσωση 3.3 μπορεί να αναχθεί στη μαθηματική έκφραση του νόμου των Lambert-Beer. Με τη λύση της εξ. 3.1, ως προς d, μπορούν να υπολογιστούν οι τιμές του συντελεστή οπτικής απορρόφησης, α, των λεπτών υμενίων a-sic:η, ενώ από τα διαγράμματα -hv βρίσκονται οι τιμές του οπτικού ενεργειακού χάσματος αυτών Τεχνικές μετρήσεων σε διόδους Schottky και ετεροεπαφες από λεπτά υμένια a-sic: Η Μετρήσεις φασματικής απόκρισης (n-λ) Προκείμενου να μελετηθεί πειραματικά η φωτοευαισβησία γίνονται μετρήσεις της φασματικής τους απόκρισης στη θερμοκρασία δωματίου. Η πειραματική.διάταξη που χρησιμοποιείται για τις μετρήσεις της φασματικής απόκρισης παρουσιάζεται στο σχήμα 3.4. Η λάμπα καθώς και ο μονοχρωμάτορας είναι τα ίδια όργανα που χρησιμοποιούνται και στις μετρήσεις της οπτικής διαπερατότητας της παραγράφου Τα φράγματα του μονοχρωμάτορα καλύπτουν την περιοχή μηκών κύματος από τα 300nm έως τα 1,100 nm με υψηλή φασματική ακρίβεια περίπου 8nm. Προκειμένου να επιτευχθεί η αποκοπή των αρμονικών συχνοτήτων της εξερχόμενης ακτινοβολίας, τοποθετήθηκαν στην έξοδο του μονοχρωμάτορα τοποθετούνται κατάλληλα φίλτρα. Η διαμόρφωση της οπτικής δέσμης γίνεται με μηχανικό διακόπτη (chopper) της εταιρίας Ealing, μοντέλο 7490, 29

31 με συχνότητα διαμόρφωσης από 50Hz έως 5kHz. Η διαμορφωμένη δέσμη εστιάζει πάνω στη δίοδο με τη βοήθεια φακών και μικρορυθμιστή τριών διευθύνσεων (x-y-z). Το οπτικό σήμα μετράτε από ενισχυτή Lock-in. Σχήμα Διάγραμμα της πειραματικής διάταξης μέτρησης της φασματικής απόκρισης των διόδων Schottky και ετεροεπαφών από λεπτά υμένια a-sic:η. Το σύστημα αυτό, δεχόμενο μια συχνότητα αναφοράς, λειτουργεί ως φίλτρο σε κάθε άλλο σήμα διαφορετικής συχνότητας. Έτσι, είναι δυνατόν να μετρηθούν πάρα πολύ μικρά σήματα (έως και της τάξης δεκάτων του μv). Οι συχνότητες διαμόρφωσης που μπορεί να δεχθεί το όργανο ήταν από 0,5Ηz έως 120kHz. 0 συγχρονισμός της φάσης μεταξύ του σήματος αναφοράς και του σήματος εισόδου, καθώς και η επιλογή της κλίμακας μέτρησης γίνεται αυτόματα. Το ηλεκτρικό σήμα που μετρούσε ο ενισχυτής Lock-in ήταν μια τάση, στα άκρα μιας αντίστασης, που βρίσκεται σειρά με τη δίοδο. Το κύκλωμα έκλεινε ο με μια πηγή τάσης για την πόλωση της διόδου. Το διάγραμμα του κυκλώματος μέτρησης δίνεται στο σχήμα

32 Ο υπολογισμός της κβαντικής απόδοσης,των διόδων σε δεδομένο μήκος κύματος, λ, έγινε [71] με βάση τη σχέση: Σχέση 3.4 όπου, είναι το φωτόρευμα της διόδου και είναι ίσο με = και Ρ η ισχύς της προσπίπτουσας ακτινοβολίας. O προσδιορισμός της Ρ έγινε χρησιμοποιώντας μια φωτοδίοδο αναφοράς της εταιρίας Ealing, μοντέλο Από τη χαρακτηριστική ευαισθησίας της φωτοδιόδου. (σχήμα 3.6) και με τη βοήθεια [7] της σχέσης: (3.5) όπου S είναι τι ευαισθησία της φωτοδιόδου και το φωτόρευμα της, προκύπτει η ποσότητα Ρ. 31

33 Σχήμα Διάγραμμα του κυκλώματος που, χρησιμοποιήθηκε για τη μέτρηση το» φωτορεύματος των διόδων Schottky και ετεροεπαφών αϊτό λεπτά υμένιο a-sic:h Σχήμα Ευαισθησία S, της διόδου αναφοράς (Ealing) ως συνάρτηση του μήκους κύματος λ 32

34 ΚΕΦΑΛΑΙΟ 4 ΕΞΕΛΙΓΜΕΝΑ ΠΑΚΕΤΑ ΠΡΟΣΟΜΟΙΩΣΗΣ ΜΙΚΡΟΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΩΝ ΔΙΑΤΑΞΕΩΝ Εισαγωγή Για το χαρακτηρισμό μίας ημιαγωγικής διάταξης, είναι απαραίτητος ο προσδιορισμός των ηλεκτρικών και φυσικών χαρακτηριστικών της. Αυτό επιτυγχάνεται εφαρμόζοντας, όσο πιο πιστά γίνεται, κάποιο μοντέλο που περιγράφει τη συμπεριφορά της διάταξης, μέσα στα όρια ισχύος του. Η διαδικασία αυτή ονομάζεται μοντελοποίηση (modeling). Κατά τη διαδικασία της μοντελοποίησης, γίνεται ανάλυση και προσομοίωση της ημιαγωγικής διάταξης. Ο όρος «ανάλυση» αναφέρεται στη μέθοδο που ακολουθείται προκειμένου το σύνθετο πρόβλημα του χαρακτηρισμού μίας διάταξης να αναλυθεί σε πιο απλά επιμέρους τμήματα. Ως προσομοίωση ορίζεται η διαδικασία «μίμησης» της λειτουργίας μιας διάταξης, χωρίς την ανάγκη προσφυγής σε απ ευθείας πειραματισμό πάνω σ αυτήν. 33

Χαρακτηρισμός και μοντέλα τρανζίστορ λεπτών υμενίων βιομηχανικής παραγωγής: Τεχνολογία μικροκρυσταλλικού πυριτίου χαμηλής θερμοκρασίας

Χαρακτηρισμός και μοντέλα τρανζίστορ λεπτών υμενίων βιομηχανικής παραγωγής: Τεχνολογία μικροκρυσταλλικού πυριτίου χαμηλής θερμοκρασίας Χαρακτηρισμός και μοντέλα τρανζίστορ λεπτών υμενίων βιομηχανικής παραγωγής: Τεχνολογία μικροκρυσταλλικού πυριτίου χαμηλής θερμοκρασίας Υποψήφιος Διδάκτορας: Α. Χατζόπουλος Περίληψη Οι τελευταίες εξελίξεις

Διαβάστε περισσότερα

ΑΣΚΗΣΗ 15 Μελέτη φωτοδιόδου (φωτοανιχνευτή) και διόδου εκπομπής φωτός LED

ΑΣΚΗΣΗ 15 Μελέτη φωτοδιόδου (φωτοανιχνευτή) και διόδου εκπομπής φωτός LED ΑΣΚΗΣΗ 15 Μελέτη φωτοδιόδου (φωτοανιχνευτή) και διόδου εκπομπής φωτός LED Απαραίτητα όργανα και υλικά 15.1 Απαραίτητα όργανα και υλικά 1. LED, Φωτοδίοδοι (φωτοανιχνευτές). 2. Τροφοδοτικό με δύο εξόδους.

Διαβάστε περισσότερα

Άσκηση 5 ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΟ ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ

Άσκηση 5 ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΟ ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ Άσκηση 5 ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΟ ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ 1. ΓΕΝΙΚΑ Τα ηλιακά στοιχεία χρησιμοποιούνται για τη μετατροπή του φωτός (που αποτελεί μία μορφή ηλεκτρομαγνητικής ενέργειας) σε ηλεκτρική ενέργεια. Κατασκευάζονται από

Διαβάστε περισσότερα

ΧΑΡΑΚΤΗΡΙΣΜΟΣ ΛΕΠΤΩΝ ΥΜΕΝΙΩΝ ΥΔΡΟΓΟΝΩΜΕΝΟΥ ΠΥΡΙΤΙΟΥ (Si:H) ΜΕ ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑ ΥΠΕΡΙΩΔΟΥΣ ΟΡΑΤΟΥ (UV/VIS)

ΧΑΡΑΚΤΗΡΙΣΜΟΣ ΛΕΠΤΩΝ ΥΜΕΝΙΩΝ ΥΔΡΟΓΟΝΩΜΕΝΟΥ ΠΥΡΙΤΙΟΥ (Si:H) ΜΕ ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑ ΥΠΕΡΙΩΔΟΥΣ ΟΡΑΤΟΥ (UV/VIS) ΧΑΡΑΚΤΗΡΙΣΜΟΣ ΛΕΠΤΩΝ ΥΜΕΝΙΩΝ ΥΔΡΟΓΟΝΩΜΕΝΟΥ ΠΥΡΙΤΙΟΥ (Si:H) ΜΕ ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑ ΥΠΕΡΙΩΔΟΥΣ ΟΡΑΤΟΥ (UV/VIS) Γ. Αλεξίου, Β. Περδικάρη, Π. Δημητρακέλλης, Ε. Φάρσαρη, Α. Καλαμπούνιας, Ε.Αμανατίδης και Δ.Ματαράς

Διαβάστε περισσότερα

Επαφές μετάλλου ημιαγωγού

Επαφές μετάλλου ημιαγωγού Δίοδος Schottky Επαφές μετάλλου ημιαγωγού Δ. Γ. Παπαγεωργίου Τμήμα Μηχανικών Επιστήμης Υλικών Πανεπιστήμιο Ιωαννίνων Τι είναι Ημιαγωγός Κατασκευάζεται με εξάχνωση μετάλλου το οποίο μεταφέρεται στην επιφάνεια

Διαβάστε περισσότερα

ΠΕΙΡΑΜΑ 4: ΟΠΤΙΚΗ ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑ AΠΟΡΡΟΦΗΣΗΣ

ΠΕΙΡΑΜΑ 4: ΟΠΤΙΚΗ ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑ AΠΟΡΡΟΦΗΣΗΣ ΠΕΙΡΑΜΑ 4: ΟΠΤΙΚΗ ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑ AΠΟΡΡΟΦΗΣΗΣ [1] ΘΕΩΡΙΑ Σύμφωνα με τη κβαντομηχανική, τα άτομα απορροφούν ηλεκτρομαγνητική ενέργεια με διακριτό τρόπο, με «κβάντο» ενέργειας την ενέργεια hv ενός φωτονίου,

Διαβάστε περισσότερα

Ξεκινώντας από την εξίσωση Poisson για το δυναμικό V στο στατικό ηλεκτρικό πεδίο:

Ξεκινώντας από την εξίσωση Poisson για το δυναμικό V στο στατικό ηλεκτρικό πεδίο: 1 2. Διοδος p-n 2.1 Επαφή p-n Στο σχήμα 2.1 εικονίζονται δύο μέρη ενός ημιαγωγού με διαφορετικού τύπου αγωγιμότητες. Αριστερά ο ημιαγωγός είναι p-τύπου και δεξια n-τύπου. Και τα δύο μέρη είναι ηλεκτρικά

Διαβάστε περισσότερα

ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ. Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής

ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ. Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής Αγωγοί- μονωτές- ημιαγωγοί Μέταλλα: Μία ζώνη μερικώς γεμάτη ή μία ζώνη επικαλύπτει την άλλη Τα ηλεκτρόνια μπορούν

Διαβάστε περισσότερα

ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ. Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής

ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ. Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής Αγωγοί- μονωτές- ημιαγωγοί Μέταλλα: Μία ζώνη μερικώς γεμάτη ή μία ζώνη επικαλύπτει την άλλη Τα ηλεκτρόνια μπορούν

Διαβάστε περισσότερα

ΑΡΧΕΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΩΝ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ

ΑΡΧΕΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΩΝ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ ΑΡΧΕΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΩΝ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ Ενεργειακές Ζώνες και Στατιστική Φορέων Φορτίου Required Text: Microelectronic Devices, Keith Leaver (2 nd Chapter) Εισαγωγή Στο προηγούμενο κεφάλαιο προσεγγίσαμε τους ημιαγωγούς

Διαβάστε περισσότερα

ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ. Γ. Λευθεριώτης Επικ. καθηγητής

ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ. Γ. Λευθεριώτης Επικ. καθηγητής ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ Γ. Λευθεριώτης Επικ. καθηγητής Αγωγοί- μονωτές- ημιαγωγοί Ενεργειακά διαγράμματα ημιαγωγού Ηλεκτρόνια (ΖΑ) Οπές (ΖΣ) Ενεργειακό χάσμα και απορρόφηση hc 1,24 Eg h Eg ev m max max Χρειάζονται

Διαβάστε περισσότερα

ΑΡΧΕΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΩΝ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ

ΑΡΧΕΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΩΝ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ ΑΡΧΕΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΩΝ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ Ενεργειακές Ζώνες και Στατιστική Φορέων Φορτίου Required Text: Microelectronic Devices, Keith Leaver (2 nd Chapter) Εισαγωγή Στο προηγούμενο κεφάλαιο προσεγγίσαμε τους ημιαγωγούς

Διαβάστε περισσότερα

1.1 Ηλεκτρονικές ιδιότητες των στερεών. Μονωτές και αγωγοί

1.1 Ηλεκτρονικές ιδιότητες των στερεών. Μονωτές και αγωγοί 1. Εισαγωγή 1.1 Ηλεκτρονικές ιδιότητες των στερεών. Μονωτές και αγωγοί Από την Ατομική Φυσική είναι γνωστό ότι οι επιτρεπόμενες ενεργειακές τιμές των ηλεκτρονίων είναι κβαντισμένες, όπως στο σχήμα 1. Σε

Διαβάστε περισσότερα

ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΦΥΣΙΚΗΣ ΧΗΜΕΙΑΣ ΤΜΗΜΑΤΟΣ ΒΙΟΛΟΓΙΑΣ Φασματοφωτομετρία

ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΦΥΣΙΚΗΣ ΧΗΜΕΙΑΣ ΤΜΗΜΑΤΟΣ ΒΙΟΛΟΓΙΑΣ Φασματοφωτομετρία 1 ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΦΥΣΙΚΗΣ ΧΗΜΕΙΑΣ ΤΜΗΜΑΤΟΣ ΒΙΟΛΟΓΙΑΣ Φασματοφωτομετρία Ιωάννης Πούλιος Αθανάσιος Κούρας Ευαγγελία Μανώλη ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΦΥΣΙΚΗΣ ΧΗΜΕΙΑΣ ΤΜΗΜΑ ΧΗΜΕΙΑΣ ΑΡΙΣΤΟΤΕΛΕΙΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΟΝΙΚΗΣ 54124

Διαβάστε περισσότερα

Αρχές φωτοβολταϊκών διατάξεων

Αρχές φωτοβολταϊκών διατάξεων Τι είναι ένα ηλιακό κύτταρο Αρχές φωτοβολταϊκών διατάξεων Δ. Γ. Παπαγεωργίου Τμήμα Μηχανικών Επιστήμης Υλικών Πανεπιστήμιο Ιωαννίνων dpapageo@cc.uoi.gr http://pc164.materials.uoi.gr/dpapageo Επαφή pn +,

Διαβάστε περισσότερα

2η Εργαστηριακή Άσκηση Εξάρτηση της ηλεκτρικής αντίστασης από τη θερμοκρασία Θεωρητικό μέρος

2η Εργαστηριακή Άσκηση Εξάρτηση της ηλεκτρικής αντίστασης από τη θερμοκρασία Θεωρητικό μέρος 2η Εργαστηριακή Άσκηση Εξάρτηση της ηλεκτρικής αντίστασης από τη θερμοκρασία Θεωρητικό μέρος Όπως είναι γνωστό από την καθημερινή εμπειρία τα περισσότερα σώματα που χρησιμοποιούνται στις ηλεκτρικές ηλεκτρονικές

Διαβάστε περισσότερα

Μετρήσεις Διατάξεων Laser Ανιχνευτές Σύμφωνης Ακτινοβολίας. Ιωάννης Καγκλής Φυσικός Ιατρικής Ακτινοφυσικός

Μετρήσεις Διατάξεων Laser Ανιχνευτές Σύμφωνης Ακτινοβολίας. Ιωάννης Καγκλής Φυσικός Ιατρικής Ακτινοφυσικός Μετρήσεις Διατάξεων Laser Ανιχνευτές Σύμφωνης Ακτινοβολίας Ιωάννης Καγκλής Φυσικός Ιατρικής Ακτινοφυσικός Maximum Permissible Exposure (MPE) - Nominal Hazard Zone (NHZ) Μέγιστη Επιτρεπτή Έκθεση (MPE) Το

Διαβάστε περισσότερα

Φυσική Στερεάς Κατάστασης η ομάδα ασκήσεων Διδάσκουσα Ε. Κ. Παλούρα

Φυσική Στερεάς Κατάστασης η ομάδα ασκήσεων Διδάσκουσα Ε. Κ. Παλούρα Φυσική Στερεάς Κατάστασης -05 η ομάδα ασκήσεων. Έστω ημιαγωγός με συγκέντρωση προσμείξεων Ν>> i. Όλες οι προσμείξεις είναι ιονισμένες και ισχύει =, p= i /. Η πρόσμειξη είναι τύπου p ή? : Όλες οι προσμείξεις

Διαβάστε περισσότερα

ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙΔΑΣ ΤΕΛΟΣ 1ΗΣ ΣΕΛΙΔΑΣ

ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙΔΑΣ ΤΕΛΟΣ 1ΗΣ ΣΕΛΙΔΑΣ ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙΔΑΣ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΕΝΔΟΦΡΟΝΤΙΣΤΗΡΙΑΚΗΣ ΠΡΟΣΟΜΟΙΩΣΗΣ Γ ΤΑΞΗΣ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΣΑΒΒΑΤΟ 3 ΙΑΝΟΥΑΡΙΟΥ 2009 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙΔΩΝ: ΕΞΙ (6) ΘΕΜΑ 1ο Α. Στις

Διαβάστε περισσότερα

Οργανική Χημεία. Κεφάλαια 12 &13: Φασματοσκοπία μαζών και υπερύθρου

Οργανική Χημεία. Κεφάλαια 12 &13: Φασματοσκοπία μαζών και υπερύθρου Οργανική Χημεία Κεφάλαια 12 &13: Φασματοσκοπία μαζών και υπερύθρου 1. Γενικά Δυνατότητα προσδιορισμού δομών με σαφήνεια χρησιμοποιώντας τεχνικές φασματοσκοπίας Φασματοσκοπία μαζών Μέγεθος, μοριακός τύπος

Διαβάστε περισσότερα

Ημιαγωγοί. Ημιαγωγοί. Ενδογενείς εξωγενείς ημιαγωγοί. Ενδογενείς ημιαγωγοί Πυρίτιο. Δομή ενεργειακών ζωνών

Ημιαγωγοί. Ημιαγωγοί. Ενδογενείς εξωγενείς ημιαγωγοί. Ενδογενείς ημιαγωγοί Πυρίτιο. Δομή ενεργειακών ζωνών Δ. Γ. Παπαγεωργίου Τμήμα Μηχανικών Επιστήμης Υλικών Πανεπιστήμιο Ιωαννίνων dpapageo@cc.uoi.gr http://pc164.materials.uoi.gr/dpapageo Δομή ενεργειακών ζωνών Δεν υπάρχουν διαθέσιμες θέσεις Κενή ζώνη αγωγιμότητας

Διαβάστε περισσότερα

Συλλογή μεταφορά και έλεγχος Δεδομένων ΕΛΕΓΧΟΣ ΦΩΤΙΣΜΟΥ

Συλλογή μεταφορά και έλεγχος Δεδομένων ΕΛΕΓΧΟΣ ΦΩΤΙΣΜΟΥ Συλλογή μεταφορά και έλεγχος Δεδομένων ΕΛΕΓΧΟΣ ΦΩΤΙΣΜΟΥ Αισθητήρια φωτός Οι φωτοανιχνευτές (light detectors) διαιρούνται σε δύο κατηγορίες: τους κβαντικούς (quantum) και τους θερμικούς (thermal), ανάλογα

Διαβάστε περισσότερα

ΜΕΤΡΗΣΗ ΤΗΣ ΣΤΑΘΕΡΑΣ ΤΟΥ PLANCK

ΜΕΤΡΗΣΗ ΤΗΣ ΣΤΑΘΕΡΑΣ ΤΟΥ PLANCK ΜΕΤΡΗΣΗ ΤΗΣ ΣΤΑΘΕΡΑΣ ΤΟΥ PLANCK Με τη βοήθεια του φωτοηλεκτρικού φαινομένου προσδιορίσαμε τη σταθερά του Planck. Βρέθηκε h=(3.50±0.27) 10-15 ev sec. Προσδιορίσαμε επίσης το έργο εξόδου της καθόδου του

Διαβάστε περισσότερα

ΦΑΣΜΑΤΟΦΩΤΟΜΕΤΡΙΑ ΥΠΕΡΙΩΔΟΥΣ ΟΡΑΤΟΥ (UV VIS)

ΦΑΣΜΑΤΟΦΩΤΟΜΕΤΡΙΑ ΥΠΕΡΙΩΔΟΥΣ ΟΡΑΤΟΥ (UV VIS) ΦΑΣΜΑΤΟΦΩΤΟΜΕΤΡΙΑ ΥΠΕΡΙΩΔΟΥΣ ΟΡΑΤΟΥ (UV VIS) Εισαγωγή Η απορρόφηση της ηλεκτρομαγνητικής ακτινοβολίας από ιόντα και μόρια αποτελεί τη βάση για ποιοτική ανίχνευση και για ποσοτικό προσδιορισμό των ενώσεων

Διαβάστε περισσότερα

ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ. Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής

ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ. Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής Αγωγοί- μονωτές- ημιαγωγοί Μέταλλα: Μία ζώνη μερικώς γεμάτη ή μία ζώνη επικαλύπτει την άλλη Τα ηλεκτρόνια μπορούν

Διαβάστε περισσότερα

ΗΛΕΚΤΡΟΤΕΧΝΙΚΑ Υλικα 3ο μεροσ. Θεωρητικη αναλυση

ΗΛΕΚΤΡΟΤΕΧΝΙΚΑ Υλικα 3ο μεροσ. Θεωρητικη αναλυση ΗΛΕΚΤΡΟΤΕΧΝΙΚΑ Υλικα 3ο μεροσ Θεωρητικη αναλυση μεταλλα Έχουν κοινές φυσικές ιδιότητες που αποδεικνύεται πως είναι αλληλένδετες μεταξύ τους: Υψηλή φυσική αντοχή Υψηλή πυκνότητα Υψηλή ηλεκτρική και θερμική

Διαβάστε περισσότερα

ΚΕΦΑΛΑΙΟ ΕΚΤΟ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΕΣ ΔΙΕΡΓΑΣΙΕΣ ΣΤΕΡΕΑΣ ΚΑΤΑΣΤΑΣΗΣ. Περιληπτική θεωρητική εισαγωγή

ΚΕΦΑΛΑΙΟ ΕΚΤΟ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΕΣ ΔΙΕΡΓΑΣΙΕΣ ΣΤΕΡΕΑΣ ΚΑΤΑΣΤΑΣΗΣ. Περιληπτική θεωρητική εισαγωγή ΚΕΦΑΛΑΙΟ ΕΚΤΟ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΕΣ ΔΙΕΡΓΑΣΙΕΣ ΣΤΕΡΕΑΣ ΚΑΤΑΣΤΑΣΗΣ Περιληπτική θεωρητική εισαγωγή α) Τεχνική zchralski Η πιο συχνά χρησιμοποιούμενη τεχνική ανάπτυξης μονοκρυστάλλων πυριτίου (i), αρίστης ποιότητας,

Διαβάστε περισσότερα

ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΜΙΚΡΟΚΥΜAΤΩΝ ΜΕ ΔΙΟΔΟ GUNN

ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΜΙΚΡΟΚΥΜAΤΩΝ ΜΕ ΔΙΟΔΟ GUNN ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΜΙΚΡΟΚΥΜAΤΩΝ ΜΕ ΔΙΟΔΟ GUNN Το φαινόμενο Gunn, ή το φαινόμενο των μεταφερόμενων ηλεκτρονίων, που ανακαλύφθηκε από τον Gunn το 1963 δηλώνει ότι όταν μια μικρή τάση DC εφαρμόζεται κατά μήκος του

Διαβάστε περισσότερα

γ ρ α π τ ή ε ξ έ τ α σ η σ τ ο μ ά θ η μ α Φ Υ Σ Ι Κ Η Γ Ε Ν Ι Κ Η Σ Π Α Ι Δ Ε Ι Α Σ B Λ Υ Κ Ε Ι Ο Υ

γ ρ α π τ ή ε ξ έ τ α σ η σ τ ο μ ά θ η μ α Φ Υ Σ Ι Κ Η Γ Ε Ν Ι Κ Η Σ Π Α Ι Δ Ε Ι Α Σ B Λ Υ Κ Ε Ι Ο Υ η εξεταστική περίοδος από 9//5 έως 9//5 γ ρ α π τ ή ε ξ έ τ α σ η σ τ ο μ ά θ η μ α Φ Υ Σ Ι Κ Η Γ Ε Ν Ι Κ Η Σ Π Α Ι Δ Ε Ι Α Σ B Λ Υ Κ Ε Ι Ο Υ Τάξη: Β Λυκείου Τμήμα: Βαθμός: Ονοματεπώνυμο: Καθηγητής: Θ

Διαβάστε περισσότερα

ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΣΤΗ ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝ. ΠΑΙΔΕΙΑΣ Γ' ΛΥΚΕΙΟΥ

ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΣΤΗ ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝ. ΠΑΙΔΕΙΑΣ Γ' ΛΥΚΕΙΟΥ 05 2 0 ΘΕΡΙΝΑ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΣΤΗ ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝ. ΠΑΙΔΕΙΑΣ Γ' ΛΥΚΕΙΟΥ ΘΕΜΑ ο Οδηγία: Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό καθεμιάς από τις παρακάτω ερωτήσεις -4 και δίπλα το γράμμα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση..

Διαβάστε περισσότερα

ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑΚΗ ΔΟΜΗ ΤΩΝ ΑΤΟΜΩΝ ΚΑΙ ΠΕΡΙΟΔΙΚΟΣ ΠΙΝΑΚΑΣ

ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑΚΗ ΔΟΜΗ ΤΩΝ ΑΤΟΜΩΝ ΚΑΙ ΠΕΡΙΟΔΙΚΟΣ ΠΙΝΑΚΑΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑΚΗ ΔΟΜΗ ΤΩΝ ΑΤΟΜΩΝ ΚΑΙ ΠΕΡΙΟΔΙΚΟΣ ΠΙΝΑΚΑΣ Απεικόνιση ηλεκτρονίων ατόμων σιδήρου ως κύματα, διατεταγμένων κυκλικά σε χάλκινη επιφάνεια, με την τεχνική μικροσκοπικής σάρωσης σήραγγας. Δημήτρης

Διαβάστε περισσότερα

είναι τα μήκη κύματος του φωτός αυτού στα δύο υλικά αντίστοιχα, τότε: γ. 1 Β) Να δικαιολογήσετε την επιλογή σας.

είναι τα μήκη κύματος του φωτός αυτού στα δύο υλικά αντίστοιχα, τότε: γ. 1 Β) Να δικαιολογήσετε την επιλογή σας. Β.1 Μονοχρωματικό φως, που διαδίδεται στον αέρα, εισέρχεται ταυτόχρονα σε δύο οπτικά υλικά του ίδιου πάχους d κάθετα στην επιφάνειά τους, όπως φαίνεται στο σχήμα. Οι χρόνοι διάδοσης του φωτός στα δύο υλικά

Διαβάστε περισσότερα

ΟΡΟΣΗΜΟ ΘΕΜΑ Δ. Δίνονται: η ταχύτητα του φωτός στο κενό c 0 = 3 10, η σταθερά του Planck J s και για το φορτίο του ηλεκτρονίου 1,6 10 C.

ΟΡΟΣΗΜΟ ΘΕΜΑ Δ. Δίνονται: η ταχύτητα του φωτός στο κενό c 0 = 3 10, η σταθερά του Planck J s και για το φορτίο του ηλεκτρονίου 1,6 10 C. Σε μια διάταξη παραγωγής ακτίνων X, η ηλεκτρική τάση που εφαρμόζεται μεταξύ της ανόδου και της καθόδου είναι V = 25 kv. Τα ηλεκτρόνια ξεκινούν από την κάθοδο με μηδενική ταχύτητα, επιταχύνονται και προσπίπτουν

Διαβάστε περισσότερα

Το φως διαδίδεται σε όλα τα οπτικά υλικά μέσα με ταχύτητα περίπου 3x10 8 m/s.

Το φως διαδίδεται σε όλα τα οπτικά υλικά μέσα με ταχύτητα περίπου 3x10 8 m/s. Κεφάλαιο 1 Το Φως Το φως διαδίδεται σε όλα τα οπτικά υλικά μέσα με ταχύτητα περίπου 3x10 8 m/s. Το φως διαδίδεται στο κενό με ταχύτητα περίπου 3x10 8 m/s. 3 Η ταχύτητα του φωτός μικραίνει, όταν το φως

Διαβάστε περισσότερα

ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ. Σχήμα 1 Σχήμα 2 Σχήμα 3

ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ. Σχήμα 1 Σχήμα 2 Σχήμα 3 ΤΜΗΜΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ Μάθημα: Φυσική Ημιαγωγών και Διατάξεων Εξεταστική Περίοδος: Ιούνιος 017 Καθηγητής: Δ. Τριάντης ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΘΕΜΑ 1 Ο (+=4 ΜΟΝΑΔΕΣ) Α) Θεωρούμε μια διάταξη MIS (Metal: Al, Isulator:

Διαβάστε περισσότερα

ΠΕΙΡΑΜΑ 8 ΧΑΡΑΚΤΗΡΙΣΤΙΚΑ ΗΛΙΑΚΟΥ ΦΩΤΟΚΥΤΤΑΡΟΥ

ΠΕΙΡΑΜΑ 8 ΧΑΡΑΚΤΗΡΙΣΤΙΚΑ ΗΛΙΑΚΟΥ ΦΩΤΟΚΥΤΤΑΡΟΥ ΠΕΙΡΑΜΑ 8 ΧΑΡΑΚΤΗΡΙΣΤΙΚΑ ΗΛΙΑΚΟΥ ΦΩΤΟΚΥΤΤΑΡΟΥ 1. ΣΚΟΠΟΣ ΑΣΚΗΣΗΣ Σκοπός της άσκησης είναι η εξοικείωση με το μηχανισμό λειτουργίας και τις ιδιότητες των ημιαγωγικών ηλιακών φωτοκυττάρων. Οι επιμέρους σκοποί

Διαβάστε περισσότερα

Άσκηση 3 Η φωτο-εκπέµπουσα δίοδος (Light Emitting Diode)

Άσκηση 3 Η φωτο-εκπέµπουσα δίοδος (Light Emitting Diode) Άσκηση 3 Η φωτο-εκπέµπουσα δίοδος (Light Emitting Diode) Εισαγωγή Στην προηγούµενη εργαστηριακή άσκηση µελετήσαµε την δίοδο ανόρθωσης ένα στοιχείο που σχεδιάστηκε για να λειτουργεί ως µονόδροµος αγωγός.

Διαβάστε περισσότερα

ΑΣΚΗΣΗ 5. Ερωτήσεις προετοιμασίας (Να απαντηθούν στην εργαστηριακή αναφορά)

ΑΣΚΗΣΗ 5. Ερωτήσεις προετοιμασίας (Να απαντηθούν στην εργαστηριακή αναφορά) ΑΣΚΗΣΗ 5 Ερωτήσεις προετοιμασίας (Να απαντηθούν στην εργαστηριακή αναφορά) 1. Χαρακτηρίστε τα παρακάτω φάσματα α) συνεχές β) γραμμικό γ) μετατοπισμένο λόγω Doppler δ) απορρόφησης ε) μη αναλυμένο δ) άλλο

Διαβάστε περισσότερα

Πείραμα - 6 Η ηλεκτρική αγωγιμότητα και η μέτρηση του ενεγειακού χασματος στο Γερμάνιο

Πείραμα - 6 Η ηλεκτρική αγωγιμότητα και η μέτρηση του ενεγειακού χασματος στο Γερμάνιο Πείραμα - 6 Η ηλεκτρική αγωγιμότητα και η μέτρηση του ενεγειακού χασματος στο Γερμάνιο 1 Η ηλεκτρική αγωγιμότητα και η μέτρηση του ενεργειακού χάσματος στο Γερμάνιο 1.1 Αρχή της άσκησης Η ηλεκτρική αγωγιμότητα

Διαβάστε περισσότερα

Κεφάλαιο 3 ο. Γ. Τσιατούχας. VLSI Technology and Computer Architecture Lab. Ημιαγωγοί - ίοδος Επαφής 2

Κεφάλαιο 3 ο. Γ. Τσιατούχας. VLSI Technology and Computer Architecture Lab. Ημιαγωγοί - ίοδος Επαφής 2 ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗ Πανεπιστήμιο Ιωαννίνων Ημιαγωγοί Δίοδος Επαφής Κεφάλαιο 3 ο Τμήμα Μηχανικών Η/Υ και Πληροφορικής Γ. Τσιατούχας SI Techology ad Comuter Architecture ab ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗ Διάρθρωση 1. Φράγμα δυναμικού.

Διαβάστε περισσότερα

ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΦΥΣΙΚΗΣ ΧΗΜΕΙΑΣ ΤΜΗΜΑΤΟΣ ΦΑΡΜΑΚΕΥΤΙΚΗΣ

ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΦΥΣΙΚΗΣ ΧΗΜΕΙΑΣ ΤΜΗΜΑΤΟΣ ΦΑΡΜΑΚΕΥΤΙΚΗΣ ΑΡΙΣΤΟΤΕΛΕΙΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΟΝΙΚΗΣ ΣΧΟΛΗ ΘΕΤΙΚΩΝ ΕΠΙΣΤΗΜΩΝ ΤΜΗΜΑ ΧΗΜΕΙΑΣ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΦΥΣΙΚΟΧΗΜΕΙΑΣ Γραφείο 211 Επίκουρος Καθηγητής: Δ. Τσιπλακίδης Τηλ.: 2310 997766 e mail: dtsiplak@chem.auth.gr url:

Διαβάστε περισσότερα

ΑΝΑΛΟΓΙΚΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ

ΑΝΑΛΟΓΙΚΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ ΑΝΑΛΟΓΙΚΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ ΚΕΦΑΛΑΙΟ 2ο ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ Αγωγοί, Μονωτές, Ημιαγωγοί Κατηγοριοποίηση υλικών βάσει των ηλεκτρικών τους ιδιοτήτων: Αγωγοί (αφήνουν το ρεύμα να περάσει) Μονωτές (δεν αφήνουν το ρεύμα να

Διαβάστε περισσότερα

ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΙΣ ΦΑΣΜΑΤΟΜΕΤΡΙΚΕΣ ΤΕΧΝΙΚΕΣ (SPECTROMETRIC TECHNIQUES)

ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΙΣ ΦΑΣΜΑΤΟΜΕΤΡΙΚΕΣ ΤΕΧΝΙΚΕΣ (SPECTROMETRIC TECHNIQUES) ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΙΣ ΦΑΣΜΑΤΟΜΕΤΡΙΚΕΣ ΤΕΧΝΙΚΕΣ (SPECTROMETRIC TECHNIQUES) ΑΘΗΝΑ, ΟΚΤΩΒΡΙΟΣ 2014 ΦΑΣΜΑΤΟΜΕΤΡΙΚΕΣ ΤΕΧΝΙΚΕΣ Στηρίζονται στις αλληλεπιδράσεις της ηλεκτρομαγνητικής ακτινοβολίας με την ύλη. Φασματομετρία=

Διαβάστε περισσότερα

Περιεχόμενο της άσκησης

Περιεχόμενο της άσκησης Προαπαιτούμενες γνώσεις Ημιαγωγοί Θεωρία ζωνών Ενδογενής αγωγιμότητα Ζώνη σθένους Ζώνη αγωγιμότητας Προτεινόμενη βιβλιογραφία 1) Π.Βαρώτσος Κ.Αλεξόπουλος «Φυσική Στερεάς Κατάστασης» 2) C.Kittl, «Εισαγωγή

Διαβάστε περισσότερα

Δx

Δx Ποια είναι η ελάχιστη αβεβαιότητα της ταχύτητας ενός φορτηγού μάζας 2 τόνων που περιμένει σε ένα κόκκινο φανάρι (η η μέγιστη δυνατή ταχύτητά του) όταν η θέση του μετράται με αβεβαιότητα 1 x 10-10 m. Δx

Διαβάστε περισσότερα

Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΤΟΥ ΑΤΟΜΟΥ ΤΟΥ ΥΔΡΟΓΟΝΟΥ

Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΤΟΥ ΑΤΟΜΟΥ ΤΟΥ ΥΔΡΟΓΟΝΟΥ Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΤΟΥ ΑΤΟΜΟΥ ΤΟΥ ΥΔΡΟΓΟΝΟΥ ΑΣΚΗΣΗ 1 Άτομα αερίου υδρογόνου που βρίσκονται στη θεμελιώδη κατάσταση (n = 1), διεγείρονται με κρούση από δέσμη ηλεκτρονίων που έχουν επιταχυνθεί από διαφορά δυναμικού

Διαβάστε περισσότερα

Α1. Πράσινο και κίτρινο φως προσπίπτουν ταυτόχρονα και µε την ίδια γωνία πρόσπτωσης σε γυάλινο πρίσµα. Ποιά από τις ακόλουθες προτάσεις είναι σωστή:

Α1. Πράσινο και κίτρινο φως προσπίπτουν ταυτόχρονα και µε την ίδια γωνία πρόσπτωσης σε γυάλινο πρίσµα. Ποιά από τις ακόλουθες προτάσεις είναι σωστή: 54 Χρόνια ΦΡΟΝΤΙΣΤΗΡΙΑ ΜΕΣΗΣ ΕΚΠΑΙΔΕΥΣΗΣ ΣΑΒΒΑΪΔΗ-ΜΑΝΩΛΑΡΑΚΗ ΠΑΓΚΡΑΤΙ : Φιλολάου & Εκφαντίδου 26 : Τηλ.: 2107601470 ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ : ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ 2014 ΘΕΜΑ Α Α1. Πράσινο και κίτρινο φως

Διαβάστε περισσότερα

Ανάστροφη πόλωση της επαφής p n

Ανάστροφη πόλωση της επαφής p n Ανάστροφη πόλωση της επαφής p n Δ. Γ. Παπαγεωργίου Τμήμα Μηχανικών Επιστήμης Υλικών Πανεπιστήμιο Ιωαννίνων dpapageo@cc.uoi.gr http://pc164.materials.uoi.gr/dpapageo Επαφή p n Ανάστροφη πόλωση Πολώνουμε

Διαβάστε περισσότερα

Κεφάλαια (από το βιβλίο Serway-Jewett) και αναρτημένες παρουσιάσεις

Κεφάλαια (από το βιβλίο Serway-Jewett) και αναρτημένες παρουσιάσεις Ύλη μαθήματος «Σύγχρονη Φυσική» Κεφάλαια (από το βιβλίο Serway-Jewett) και αναρτημένες παρουσιάσεις Σ2-Σελίδες: 673-705, (όλο το κεφάλαιο από το βιβλίο) και η παρουσίαση Σ2 που έχει αναρτηθεί στο e-class

Διαβάστε περισσότερα

Περιεχόμενο της άσκησης

Περιεχόμενο της άσκησης Προαπαιτούμενες γνώσεις Επαφή p- Στάθμη Fermi Χαρακτηριστική ρεύματος-τάσης Ορθή και ανάστροφη πόλωση Περιεχόμενο της άσκησης Οι επαφές p- παρουσιάζουν σημαντικό ενδιαφέρον επειδή βρίσκουν εφαρμογή στη

Διαβάστε περισσότερα

Αγωγιμότητα στα μέταλλα

Αγωγιμότητα στα μέταλλα Η κίνηση των ατόμων σε κρυσταλλικό στερεό Θερμοκρασία 0 Θερμοκρασία 0 Δ. Γ. Παπαγεωργίου Τμήμα Μηχανικών Επιστήμης Υλικών Πανεπιστήμιο Ιωαννίνων dpapageo@cc.uoi.gr http://pc164.materials.uoi.gr/dpapageo

Διαβάστε περισσότερα

4. Παρατηρείστε το ίχνος ενός ηλεκτρονίου (click here to select an electron

4. Παρατηρείστε το ίχνος ενός ηλεκτρονίου (click here to select an electron Τα ηλεκτρόνια στα Μέταλλα Α. Χωρίς ηλεκτρικό πεδίο: 1. Τι είδους κίνηση κάνουν τα ηλεκτρόνια; Τα ηλεκτρόνια συγκρούονται μεταξύ τους; 2. Πόσα ηλεκτρόνια περνάνε προς τα δεξιά και πόσα προς τας αριστερά

Διαβάστε περισσότερα

Κυματική οπτική. Συμβολή Περίθλαση Πόλωση

Κυματική οπτική. Συμβολή Περίθλαση Πόλωση Κυματική οπτική Η κυματική οπτική ασχολείται με τη μελέτη φαινομένων τα οποία δεν μπορούμε να εξηγήσουμε επαρκώς με τις αρχές της γεωμετρικής οπτικής. Στα φαινόμενα αυτά περιλαμβάνονται τα εξής: Συμβολή

Διαβάστε περισσότερα

Ανάστροφη πόλωση της επαφής p n

Ανάστροφη πόλωση της επαφής p n Ανάστροφη πόλωση της επαφής p n Δ. Γ. Παπαγεωργίου Τμήμα Μηχανικών Επιστήμης Υλικών Πανεπιστήμιο Ιωαννίνων dpapageo@cc.uoi.gr http://pc164.materials.uoi.gr/dpapageo Επαφή p n Ανάστροφη πόλωση Πολώνουμε

Διαβάστε περισσότερα

Αγωγιμότητα στα μέταλλα

Αγωγιμότητα στα μέταλλα Η κίνηση των ατόμων σε κρυσταλλικό στερεό Θερμοκρασία 0 Θερμοκρασία 0 Δ. Γ. Παπαγεωργίου Τμήμα Μηχανικών Επιστήμης Υλικών Πανεπιστήμιο Ιωαννίνων dpapageo@cc.uoi.gr http://pc164.materials.uoi.gr/dpapageo

Διαβάστε περισσότερα

ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ Γ ΗΜΕΡΗΣΙΩΝ ΕΣΠΕΡΙΝΩΝ

ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ Γ ΗΜΕΡΗΣΙΩΝ ΕΣΠΕΡΙΝΩΝ ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ Γ ΗΜΕΡΗΣΙΩΝ ΕΣΠΕΡΙΝΩΝ ΠΑΝΕΛΛΑΔΙΚΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Γ ΤΑΞΗΣ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΚΑΙ Δ ΤΑΞΗΣ ΕΣΠΕΡΙΝΟΥ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΠΑΡΑΣΚΕΥΗ 30 ΜΑΪΟΥ 2014 - ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙΔΩΝ:

Διαβάστε περισσότερα

ΠΡΟΤΥΠΟ ΛΥΚΕΙΟ ΕΥΑΓΓΕΛΙΚΗΣ ΣΧΟΛΗΣ ΣΜΥΡΝΗΣ

ΠΡΟΤΥΠΟ ΛΥΚΕΙΟ ΕΥΑΓΓΕΛΙΚΗΣ ΣΧΟΛΗΣ ΣΜΥΡΝΗΣ ΠΡΟΤΥΠΟ ΛΥΚΕΙΟ ΕΥΑΓΓΕΛΙΚΗΣ ΣΧΟΛΗΣ ΣΜΥΡΝΗΣ ΕΠΙΛΟΓΗ ΘΕΜΑΤΩΝ ΑΠΟ ΤΗΝ ΤΡΑΠΕΖΑ ΘΕΜΑΤΩΝ «Β ΘΕΜΑΤΑ ΑΤΟΜΙΚΑ ΜΟΝΤΕΛΑ» ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ Β ΛΥΚΕΙΟΥ Χ. Δ. ΦΑΝΙΔΗΣ ΣΧΟΛΙΚΟ ΕΤΟΣ 0-05 ΘΕΜΑ B Σχέσεις μεταξύ κινητικής,

Διαβάστε περισσότερα

Εισαγωγή στη Μικροηλεκτρονική 1. Στοιχειακοί ηµιαγωγοί

Εισαγωγή στη Μικροηλεκτρονική 1. Στοιχειακοί ηµιαγωγοί Εισαγωγή στη Μικροηλεκτρονική 1 Στοιχειακοί ηµιαγωγοί Εισαγωγή στη Μικροηλεκτρονική Οµοιοπολικοί δεσµοί στο πυρίτιο Κρυσταλλική δοµή Πυριτίου ιάσταση κύβου για το Si: 0.543 nm Εισαγωγή στη Μικροηλεκτρονική

Διαβάστε περισσότερα

ΚΕΦΑΛΑΙΟ 11: Περίθλαση Ακτίνων-Χ και Νετρονίων από Κρυσταλλικά Υλικά

ΚΕΦΑΛΑΙΟ 11: Περίθλαση Ακτίνων-Χ και Νετρονίων από Κρυσταλλικά Υλικά ΚΕΦΑΛΑΙΟ 11: Περίθλαση Ακτίνων-Χ και Νετρονίων από Κρυσταλλικά Υλικά Εν γένει τρεις µεταβλητές διακυβερνούν τις διαφορετικές τεχνικές περίθλασης ακτίνων-χ: (α) ακτινοβολία µονοχρωµατική ή µεταβλητού λ

Διαβάστε περισσότερα

ΠΕΙΡΑΜΑΤΙΚΗ ΜΕΛΕΤΗ ΤΟΥ ΕΞΩΤΕΡΙΚΟΥ ΦΩΤΟΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΦΑΙΝΟΜΕΝΟΥ

ΠΕΙΡΑΜΑΤΙΚΗ ΜΕΛΕΤΗ ΤΟΥ ΕΞΩΤΕΡΙΚΟΥ ΦΩΤΟΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΦΑΙΝΟΜΕΝΟΥ 19-1 ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΑΚΗ ΑΣΚΗΣΗ 19 ΠΕΙΡΑΜΑΤΙΚΗ ΜΕΛΕΤΗ ΤΟΥ ΕΞΩΤΕΡΙΚΟΥ ΦΩΤΟΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΦΑΙΝΟΜΕΝΟΥ 19.1 ΑΝΤΙΚΕΙΜΕΝΟ ΚΑΙ ΣΚΟΠΟΣ ΑΣΚΗΣΗΣ Σκοπός της εργαστηριακής αυτής άσκησης είναι η πειραματική επαλήθευση των νόμων

Διαβάστε περισσότερα

ΘΕΩΡΗΤΙΚΗ ΑΣΚΗΣΗ. Διάθλαση μέσω πρίσματος - Φασματοσκοπικά χαρακτηριστικά πρίσματος.

ΘΕΩΡΗΤΙΚΗ ΑΣΚΗΣΗ. Διάθλαση μέσω πρίσματος - Φασματοσκοπικά χαρακτηριστικά πρίσματος. Ο1 ΘΕΩΡΗΤΙΚΗ ΑΣΚΗΣΗ. Διάθλαση μέσω πρίσματος - Φασματοσκοπικά χαρακτηριστικά πρίσματος. 1. Σκοπός Όταν δέσμη λευκού φωτός προσπέσει σε ένα πρίσμα τότε κάθε μήκος κύματος διαθλάται σύμφωνα με τον αντίστοιχο

Διαβάστε περισσότερα

ΕΝΔΕΙΚΤΙΚΕΣ ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΦΥΣΙΚΗΣ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ Β ΛΥΚΕΙΟΥ

ΕΝΔΕΙΚΤΙΚΕΣ ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΦΥΣΙΚΗΣ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ Β ΛΥΚΕΙΟΥ ΕΝΔΕΙΚΤΙΚΕΣ ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΦΥΣΙΚΗΣ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ Β ΛΥΚΕΙΟΥ 1. Δυο ακίνητα σημειακά φορτία Q 1=10μC και Q 2=40μC απέχουν μεταξύ τους απόσταση r=3m.να βρείτε: A) το μέτρο της δύναμης που ασκεί το ένα φορτίο

Διαβάστε περισσότερα

4. ΚΕΦΑΛΑΙΟ ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ ΤΟΥ ΜΕΤΑΣΧΗΜΑΤΙΣΜΟΥ FOURIER

4. ΚΕΦΑΛΑΙΟ ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ ΤΟΥ ΜΕΤΑΣΧΗΜΑΤΙΣΜΟΥ FOURIER 4. ΚΕΦΑΛΑΙΟ ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ ΤΟΥ ΜΕΤΑΣΧΗΜΑΤΙΣΜΟΥ FOURIER Σκοπός του κεφαλαίου είναι να παρουσιάσει μερικές εφαρμογές του Μετασχηματισμού Fourier (ΜF). Ειδικότερα στο κεφάλαιο αυτό θα περιγραφούν έμμεσοι τρόποι

Διαβάστε περισσότερα

ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ. Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής

ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ. Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής Φασματική απόκριση φ/β (SR) Ενέργεια φωτονίων μεγαλύτερη από το Eg δεν αξιοποιείται, δηλ. δεν οδηγεί στην αύξηση του

Διαβάστε περισσότερα

ΠΕΙΡΑΜΑΤΙΚΗ ΔΙΑΔΙΚΑΣΙΑ

ΠΕΙΡΑΜΑΤΙΚΗ ΔΙΑΔΙΚΑΣΙΑ Εισαγωγή Σκοπός της εργαστηριακής άσκησης είναι η μελέτη του ηλεκτροοπτικού φαινομένου (φαινόμενο Pockels) σε θερμοκρασία περιβάλλοντος για κρύσταλλο KDP και ο προσδιορισμός της τάσης V λ/4. Στοιχεία Θεωρίας

Διαβάστε περισσότερα

ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ

ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ 5 ΧΡΟΝΙΑ ΕΜΠΕΙΡΙΑ ΣΤΗΝ ΕΚΠΑΙΔΕΥΣΗ ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΘΕΜΑΤΑ ΘΕΜΑ Α Στις ερωτήσεις Α-Α να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό της ερώτησης και δίπλα το γράμμα που αντιστοιχεί στη σωστή φράση, η οποία

Διαβάστε περισσότερα

Πόλωση των Τρανζίστορ

Πόλωση των Τρανζίστορ Πόλωση των Τρανζίστορ Πόλωση λέμε την κατάλληλη συνεχή τάση που πρέπει να εφαρμόσουμε στο κύκλωμα που περιλαμβάνει κάποιο ηλεκτρονικό στοιχείο (π.χ τρανζίστορ), έτσι ώστε να εξασφαλίσουμε την ομαλή λειτουργία

Διαβάστε περισσότερα

Ασκήσεις Φασµατοσκοπίας

Ασκήσεις Φασµατοσκοπίας Ασκήσεις Φασµατοσκοπίας Η φασµατική περιοχή στην οποία βρίσκεται µια φωτεινή ακτινοβολία χαρακτηρίζεται από την συχνότητα ν (Hz) µε την οποία ταλαντώνεται το ηλεκτρικό και το µαγνητικό πεδίο του φωτός.

Διαβάστε περισσότερα

Αλλαγή της δομής των ταινιών λόγω κραματοποίησης

Αλλαγή της δομής των ταινιών λόγω κραματοποίησης Αλλαγή της δομής των ταινιών λόγω κραματοποίησης Παράμετροι που τροποποιούν την δομή των ταινιών Σχηματισμός κράματος ή περισσοτέρων ημιαγωγών Ανάπτυξη ετεροδομών ή υπερδομών κβαντικός περιορισμός (quantum

Διαβάστε περισσότερα

Άσκηση 10 Στοιχεία ηλεκτρονικής τεχνολογίας

Άσκηση 10 Στοιχεία ηλεκτρονικής τεχνολογίας Άσκηση 10 Στοιχεία ηλεκτρονικής τεχνολογίας ΔΙΟΔΟΣ Οι περισσότερες ηλεκτρονικές συσκευές όπως οι τηλεοράσεις, τα στερεοφωνικά συγκροτήματα και οι υπολογιστές χρειάζονται τάση dc για να λειτουργήσουν σωστά.

Διαβάστε περισσότερα

ΟΡΓΑΝΟΛΟΓΙΑ ΦΑΣΜΑΤΟΜΕΤΡΙΚΩΝ ΟΡΓΑΝΩΝ ΜΕΤΡΗΣΗΣ: ΑΠΟΡΡΟΦΗΣΗΣ ΦΘΟΡΙΣΜΟΥ, ΦΩΣΦΩΡΙΣΜΟΥ, ΣΚΕΔΑΣΗΣ ΕΚΠΟΜΠΗΣ, ΧΗΜΕΙΟΦΩΤΑΥΓΕΙΑΣ

ΟΡΓΑΝΟΛΟΓΙΑ ΦΑΣΜΑΤΟΜΕΤΡΙΚΩΝ ΟΡΓΑΝΩΝ ΜΕΤΡΗΣΗΣ: ΑΠΟΡΡΟΦΗΣΗΣ ΦΘΟΡΙΣΜΟΥ, ΦΩΣΦΩΡΙΣΜΟΥ, ΣΚΕΔΑΣΗΣ ΕΚΠΟΜΠΗΣ, ΧΗΜΕΙΟΦΩΤΑΥΓΕΙΑΣ ΟΡΓΑΝΟΛΟΓΙΑ ΦΑΣΜΑΤΟΜΕΤΡΙΚΩΝ ΟΡΓΑΝΩΝ ΜΕΤΡΗΣΗΣ: ΑΠΟΡΡΟΦΗΣΗΣ ΦΘΟΡΙΣΜΟΥ, ΦΩΣΦΩΡΙΣΜΟΥ, ΣΚΕΔΑΣΗΣ ΕΚΠΟΜΠΗΣ, ΧΗΜΕΙΟΦΩΤΑΥΓΕΙΑΣ ΠΗΓΕΣ ΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΑΣ ΣΥΝΕΧΕΙΣ ΠΗΓΕΣ ΠΗΓΕΣ ΓΡΑΜΜΩΝ ΚΟΙΛΗΣ ΚΑΘΟΔΟΥ & ΛΥΧΝΙΕΣ ΕΚΚΕΝΩΣΕΩΝ

Διαβάστε περισσότερα

Μέθοδοι έρευνας ορυκτών και πετρωμάτων

Μέθοδοι έρευνας ορυκτών και πετρωμάτων Μέθοδοι έρευνας ορυκτών και πετρωμάτων Μάθημα 9 ο Φασματοσκοπία Raman Διδάσκων Δρ. Αδαμαντία Χατζηαποστόλου Τμήμα Γεωλογίας Πανεπιστημίου Πατρών Ακαδημαϊκό Έτος 2017-2018 Ύλη 9 ου μαθήματος Αρχές λειτουργίας

Διαβάστε περισσότερα

Q 40 th International Physics Olympiad, Merida, Mexico, July 2009

Q 40 th International Physics Olympiad, Merida, Mexico, July 2009 ΠΕΙΡΑΜΑΤΙΚΟ ΠΡΟΒΛΗΜΑ No. 2 ΔΕΙΚΤΗΣ ΔΙΑΘΛΑΣΗΣ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟΥ (MCA) Σκοπός αυτού του πειράματος είναι ο υπολογισμός του δείκτη διάθλασης ενός κρυσταλλικού υλικού (mica). ΟΡΓΑΝΑ ΚΑΙ ΥΛΙΚΑ Επιπρόσθετα από τα υλικά

Διαβάστε περισσότερα

ΕΝΩΣΗ ΚΥΠΡΙΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ

ΕΝΩΣΗ ΚΥΠΡΙΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ ΕΝΩΣΗ ΚΥΠΡΙΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ 28 Η ΠΑΓΚΥΠΡΙΑ ΟΛΥΜΠΙΑΔΑ ΦΥΣΙΚΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ (Δεύτερη Φάση) Κυριακή, 13 Απριλίου 2014 Ώρα: 10:00-13:00 Οδηγίες: Το δοκίμιο αποτελείται από έξι (6) σελίδες και έξι (6) θέματα. Να απαντήσετε

Διαβάστε περισσότερα

Ε. Κ. ΠΑΛΟΎΡΑ Ημιαγωγοί 1. Ημιαγωγοί. Το 1931 ο Pauli δήλωσε: "One shouldn't work on. semiconductors, that is a filthy mess; who knows if they really

Ε. Κ. ΠΑΛΟΎΡΑ Ημιαγωγοί 1. Ημιαγωγοί. Το 1931 ο Pauli δήλωσε: One shouldn't work on. semiconductors, that is a filthy mess; who knows if they really Ημιαγωγοί Ανακαλύφθηκαν το 190 Το 191 ο Pauli δήλωσε: "Oe should't work o semicoductors, that is a filthy mess; who kows if they really exist!" Πιο ήταν το πρόβλημα? Οι ανεπιθύμητες προσμείξεις Το 1947

Διαβάστε περισσότερα

ΦΑΣΜΑ ΕΚΠΟΜΠΗΣ ΛΑΜΠΤΗΡΑ ΠΥΡΑΚΤΩΣΕΩΣ

ΦΑΣΜΑ ΕΚΠΟΜΠΗΣ ΛΑΜΠΤΗΡΑ ΠΥΡΑΚΤΩΣΕΩΣ 1 ΕΚΦΕ Ν.ΚΙΛΚΙΣ 1 η ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΑΚΗ ΑΣΚΗΣΗ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΕΠΕΞΕΡΓΑΣΙΑ : Κ. ΚΟΥΚΟΥΛΑΣ, ΦΥΣΙΚΟΣ - ΡΑΔΙΟΗΛΕΚΤΡΟΛΟΓΟΣ [ Ε.Λ. ΠΟΛΥΚΑΣΤΡΟΥ ] ΑΝΑΛΥΣΗ ΦΩΤΟΣ ΦΑΣΜΑΤΑ ΕΚΠΟΜΠΗΣ ΚΑΙ ΑΠΟΡΡΟΦΗΣΗΣ ΥΠΟΛΟΓΙΣΜΟΣ

Διαβάστε περισσότερα

Μέτρηση Γωνίας Brewster Νόμοι του Fresnel

Μέτρηση Γωνίας Brewster Νόμοι του Fresnel Μέτρηση Γωνίας Bewse Νόμοι του Fesnel [] ΕΙΣΑΓΩΓΗ Στο πείραμα, δέσμη φωτός από διοδικό lase ανακλάται στην επίπεδη επιφάνεια ενός ακρυλικού ημι-κυκλικού φακού, πολώνεται γραμμικά και ανιχνεύεται από ένα

Διαβάστε περισσότερα

Φυσική ΘΕΜΑ 1 ΘΕΜΑ 2 ΘΕΜΑ 3

Φυσική ΘΕΜΑ 1 ΘΕΜΑ 2 ΘΕΜΑ 3 Φυσική ΘΕΜΑ 1 1) Υπάρχουν δύο διαφορετικά είδη φορτίου που ονομάστηκαν θετικό και αρνητικό ηλεκτρικό φορτίο αντίστοιχα. Τα σώματα που έχουν θετικό φορτίο λέμε ότι είναι θετικά φορτισμένα (π.χ. μια γυάλινη

Διαβάστε περισσότερα

Μετρολογικές Διατάξεις Μέτρησης Θερμοκρασίας. 4.1. Μετρολογικός Ενισχυτής τάσεων θερμοζεύγους Κ και η δοκιμή (testing).

Μετρολογικές Διατάξεις Μέτρησης Θερμοκρασίας. 4.1. Μετρολογικός Ενισχυτής τάσεων θερμοζεύγους Κ και η δοκιμή (testing). Κεφάλαιο 4 Μετρολογικές Διατάξεις Μέτρησης Θερμοκρασίας. 4.1. Μετρολογικός Ενισχυτής τάσεων θερμοζεύγους Κ και η δοκιμή (testing). Οι ενδείξεις (τάσεις εξόδου) των θερμοζευγών τύπου Κ είναι δύσκολο να

Διαβάστε περισσότερα

Το υποσύστηµα "αίσθησης" απαιτήσεις και επιδόσεις φυσικά µεγέθη γενική δοµή και συγκρότηση

Το υποσύστηµα αίσθησης απαιτήσεις και επιδόσεις φυσικά µεγέθη γενική δοµή και συγκρότηση Το υποσύστηµα "αίσθησης" απαιτήσεις και επιδόσεις φυσικά µεγέθη γενική δοµή και συγκρότηση Το υποσύστηµα "αίσθησης" είσοδοι της διάταξης αντίληψη του "περιβάλλοντος" τροφοδοσία του µε καθορίζει τις επιδόσεις

Διαβάστε περισσότερα

1) Η εξάρτηση του δείκτη διάθλασης n από το μήκος κύματος για το κρύσταλλο του ιωδιούχου ρουβιδίου (RbI) παρουσιάζεται στο παρακάτω σχήμα.

1) Η εξάρτηση του δείκτη διάθλασης n από το μήκος κύματος για το κρύσταλλο του ιωδιούχου ρουβιδίου (RbI) παρουσιάζεται στο παρακάτω σχήμα. 1) Η εξάρτηση του δείκτη διάθλασης n από το μήκος κύματος για το κρύσταλλο του ιωδιούχου ρουβιδίου (RbI) παρουσιάζεται στο παρακάτω σχήμα. Για τους δείκτες διάθλασης n 1 και n 2 ισχύει: n 2 = (11 / 10)

Διαβάστε περισσότερα

ΟΜΟΣΠΟΝ ΙΑ ΕΚΠΑΙ ΕΥΤΙΚΩΝ ΦΡΟΝΤΙΣΤΩΝ ΕΛΛΑ ΟΣ (Ο.Ε.Φ.Ε.) ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 2014

ΟΜΟΣΠΟΝ ΙΑ ΕΚΠΑΙ ΕΥΤΙΚΩΝ ΦΡΟΝΤΙΣΤΩΝ ΕΛΛΑ ΟΣ (Ο.Ε.Φ.Ε.) ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 2014 ΤΑΞΗ: ΜΑΘΗΜΑ: Γ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΦΥΣΙΚΗ / ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΘΕΜΑ Α Ηµεροµηνία: Κυριακή 13 Απριλίου 2014 ιάρκεια Εξέτασης: 3 ώρες ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ 1. ύο µονοχρωµατικές ακτινοβολίες Α και Β µε µήκη κύµατος στο κενό

Διαβάστε περισσότερα

ΘΕΩΡΗΤΙΚΟ ΜΕΡΟΣ. Εργαστήριο Φυσικής IΙ. Μελέτη της απόδοσης φωτοβολταϊκού στοιχείου με χρήση υπολογιστή. 1. Σκοπός. 2. Σύντομο θεωρητικό μέρος

ΘΕΩΡΗΤΙΚΟ ΜΕΡΟΣ. Εργαστήριο Φυσικής IΙ. Μελέτη της απόδοσης φωτοβολταϊκού στοιχείου με χρήση υπολογιστή. 1. Σκοπός. 2. Σύντομο θεωρητικό μέρος ΘΕΩΡΗΤΙΚΟ ΜΕΡΟΣ 1. Σκοπός Το φωτοβολταϊκό στοιχείο είναι μία διάταξη ημιαγωγών η οποία μετατρέπει την φωτεινή ενέργεια που προσπίπτει σε αυτήν σε ηλεκτρική.. Όταν αυτή φωτιστεί με φωτόνια κατάλληλης συχνότητας

Διαβάστε περισσότερα

Στις ερωτήσεις A1 - A4, να γράψετε τον αριθμό της ερώτησης και δίπλα σε κάθε αριθμό το γράμμα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση.

Στις ερωτήσεις A1 - A4, να γράψετε τον αριθμό της ερώτησης και δίπλα σε κάθε αριθμό το γράμμα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση. Μάθημα/Τάξη: Φυσική Γενικής Β Λυκείου Κεφάλαιο: Ηλεκτρικό ρεύμα - Φως Ονοματεπώνυμο Μαθητή: Ημερομηνία: 26-02-2018 Επιδιωκόμενος Στόχος: 80/100 Θέμα A Στις ερωτήσεις A1 - A4, να γράψετε τον αριθμό της

Διαβάστε περισσότερα

ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ. Επιµέλεια: Οµάδα Φυσικών της Ώθησης

ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ. Επιµέλεια: Οµάδα Φυσικών της Ώθησης ΕΘΝΙΚΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ 0 ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ Επιµέλεια: Οµάδα Φυσικών της Ώθησης ΘΕΜΑ A ΕΘΝΙΚΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ 0 Παρασκευή, 0 Μαΐου 0 Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΦΥΣΙΚΗ Στις ερωτήσεις Α -Α να γράψετε στο τετράδιό σας τον

Διαβάστε περισσότερα

Εξετάσεις Φυσικής για τα τμήματα Βιοτεχνολ. / Ε.Τ.Δ.Α Ιούνιος 2014 (α) Ονοματεπώνυμο...Τμήμα...Α.Μ...

Εξετάσεις Φυσικής για τα τμήματα Βιοτεχνολ. / Ε.Τ.Δ.Α Ιούνιος 2014 (α) Ονοματεπώνυμο...Τμήμα...Α.Μ... Εξετάσεις Φυσικής για τα τμήματα Βιοτεχνολ. / Ε.Τ.Δ.Α Ιούνιος 2014 (α) Ονοματεπώνυμο...Τμήμα...Α.Μ... Σημείωση: Διάφοροι τύποι και φυσικές σταθερές βρίσκονται στην τελευταία σελίδα. Θέμα 1ο (20 μονάδες)

Διαβάστε περισσότερα

ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ Α

ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ Α ΘΕΜΑ ο ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ Α Α Ποιο φαινόμενο ονομάζεται διασκεδασμός του φωτός; Πώς εξαρτάται ο δείκτης διάθλασης ενός οπτικού μέσου από το μήκος κύματος; Β Στις παρακάτω ερωτήσεις πολλαπλής

Διαβάστε περισσότερα

Θέµατα που θα καλυφθούν

Θέµατα που θα καλυφθούν Ηµιαγωγοί Semiconductors 1 Θέµατα που θα καλυφθούν Αγωγοί Conductors Ηµιαγωγοί Semiconductors Κρύσταλλοι πυριτίου Silicon crystals Ενδογενείς Ηµιαγωγοί Intrinsic semiconductors ύο τύποι φορέων για το ρεύµασεηµιαγωγούς

Διαβάστε περισσότερα

ΑΤΟΜΙΚΑ ΠΡΟΤΥΠΑ. Θέμα B

ΑΤΟΜΙΚΑ ΠΡΟΤΥΠΑ. Θέμα B ΑΤΟΜΙΚΑ ΠΡΟΤΥΠΑ Θέμα B _70 Β. Το ηλεκτρόνιο ενός ατόμου υδρογόνου που βρίσκεται στη τρίτη διεγερμένη ενεργειακή κατάσταση (n = ), αποδιεγείρεται εκπέμποντας φωτόνιο ενέργειας Ε.Κατά τη συγκεκριμένη αποδιέγερση

Διαβάστε περισσότερα

ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ Γ ΗΜΕΡΗΣΙΩΝ ΕΣΠΕΡΙΝΩΝ

ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ Γ ΗΜΕΡΗΣΙΩΝ ΕΣΠΕΡΙΝΩΝ ΑΡΧΗ ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ Γ ΗΜΕΡΗΣΙΩΝ ΕΣΠΕΡΙΝΩΝ ΠΑΝΕΛΛΑΔΙΚΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Γ ΤΑΞΗΣ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΚΑΙ Δ ΤΑΞΗΣ ΕΣΠΕΡΙΝΟΥ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΠΑΡΑΣΚΕΥΗ 0 ΜΑΪΟΥ 204 - ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙΔΩΝ:

Διαβάστε περισσότερα

ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ. Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής

ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ. Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής ΦΩΤΟΒΟΛΤΑΪΚΑ Γ. Λευθεριώτης Αναπλ. Καθηγητής Γ. Συρροκώστας Μεταδιδακτορικός Ερευνητής Ορισμοί: Φασματική απόκριση φ/β (SR) Κβαντική απόδοση φ/β (QE) Φασματική απόκριση SR: Ο λόγος του φωτορεύματος I ph

Διαβάστε περισσότερα

Πειραματικός υπολογισμός του μήκους κύματος μονοχρωματικής ακτινοβολίας

Πειραματικός υπολογισμός του μήκους κύματος μονοχρωματικής ακτινοβολίας Πειραματικός υπολογισμός του μήκους κύματος μονοχρωματικής ακτινοβολίας Τάξη : Γ Λυκείου Βασικές έννοιες και σχέσεις Μήκος κύματος - Μονοχρωματική ακτινοβολία - Συμβολή ηλεκτρομαγνητικών κυμάτων - Κροσσοί

Διαβάστε περισσότερα

ΘΕΜΑ 1 ο Στις ερωτήσεις 1-4 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό της ερώτησης και δίπλα το γράμμα, που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση.

ΘΕΜΑ 1 ο Στις ερωτήσεις 1-4 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό της ερώτησης και δίπλα το γράμμα, που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση. ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ ΤΕΛΟΣ 1ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ ΑΠΟΛΥΤΗΡΙΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Σ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΕΝΙΑΙΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΠΕΜΠΤΗ 2 ΙΟΥΝΙΟΥ 2005 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙ ΩΝ: ΕΠΤΑ (7) ΘΕΜΑ 1 ο Στις ερωτήσεις 1-4

Διαβάστε περισσότερα

[1] ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ : ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΤΑΞΗ : B ΛΥΚΕΙΟΥ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΠΕΡΙΟΔΟΥ : ΑΠΡΙΛΙΟΣ 2017

[1] ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ : ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΤΑΞΗ : B ΛΥΚΕΙΟΥ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΠΕΡΙΟΔΟΥ : ΑΠΡΙΛΙΟΣ 2017 [1] ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ : ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ ΤΑΞΗ : B ΛΥΚΕΙΟΥ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΠΕΡΙΟΔΟΥ : ΑΠΡΙΛΙΟΣ 2017 ΘΕΜΑ 1 Ο : Στις παρακάτω ερωτήσεις 1 έως 4 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό της ερώτησης και

Διαβάστε περισσότερα

Φωτοδίοδος. 1.Σκοπός της άσκησης. 2.Θεωρητικό μέρος

Φωτοδίοδος. 1.Σκοπός της άσκησης. 2.Θεωρητικό μέρος Φωτοδίοδος 1.Σκοπός της άσκησης Ο σκοπός της άσκησης είναι να μελετήσουμε την συμπεριφορά μιας φωτιζόμενης επαφής p-n (φωτοδίοδος) όταν αυτή είναι ορθά και ανάστροφα πολωμένη και να χαράξουμε την χαρακτηριστική

Διαβάστε περισσότερα

Φασματοσκοπίας UV/ορατού Φασματοσκοπίας υπερύθρου Φασματοσκοπίας άπω υπερύθρου / μικροκυμάτων Φασματοσκοπίας φθορισμού Φασματοσκοπίας NMR

Φασματοσκοπίας UV/ορατού Φασματοσκοπίας υπερύθρου Φασματοσκοπίας άπω υπερύθρου / μικροκυμάτων Φασματοσκοπίας φθορισμού Φασματοσκοπίας NMR Φασματοσκοπία Ερμηνεία & εφαρμογές : Φασματοσκοπίας UV/ορατού Φασματοσκοπίας υπερύθρου Φασματοσκοπίας άπω υπερύθρου / μικροκυμάτων Φασματοσκοπίας φθορισμού Φασματοσκοπίας NMR Ποια φαινόμενα παράγουν τα

Διαβάστε περισσότερα

ΠΑΡΑΤΗΡΗΣΗ ΣΥΝΕΧΩΝ ΦΑΣΜΑΤΩΝ ΕΚΠΟΜΠΗΣ & ΑΠΟΡΡΟΦΗΣΗΣ ΣΤΕΡΕΟΥ

ΠΑΡΑΤΗΡΗΣΗ ΣΥΝΕΧΩΝ ΦΑΣΜΑΤΩΝ ΕΚΠΟΜΠΗΣ & ΑΠΟΡΡΟΦΗΣΗΣ ΣΤΕΡΕΟΥ 1 ο ΕΚΦΕ (Ν. ΣΜΥΡΝΗΣ) Δ Δ/ΝΣΗΣ Δ. Ε. ΑΘΗΝΑΣ 1 ΠΑΡΑΤΗΡΗΣΗ ΣΥΝΕΧΩΝ ΦΑΣΜΑΤΩΝ ΕΚΠΟΜΠΗΣ & ΑΠΟΡΡΟΦΗΣΗΣ ΣΤΕΡΕΟΥ Α. ΣΤΟΧΟΙ Η παραγωγή λευκού φωτός με τη χρήση λαμπτήρα πυράκτωσης. Η χρήση πηγών φωτός διαφορετικής

Διαβάστε περισσότερα

Φύλλο εργασίας Το φωτοβολταϊκό στοιχείο

Φύλλο εργασίας Το φωτοβολταϊκό στοιχείο Φύλλο εργασίας Το φωτοβολταϊκό στοιχείο Στοιχεία ομάδας: Ονοματεπώνυμο Α.Μ. Ημερομηνία: Τμήμα: Απαραίτητες Θεωρητικές Γνώσεις: Το φωτοβολταϊκό στοιχείο είναι μία διάταξη που μετατρέπει τη φωτεινή ενέργεια

Διαβάστε περισσότερα

ΑΓ.ΚΩΝΣΤΑΝΤΙΝΟΥ ΠΕΙΡΑΙΑΣ ΤΗΛ , ΟΔΗΓΙΕΣ ΓΙΑ ΤΟ ΜΑΘΗΜΑ ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ. Φως

ΑΓ.ΚΩΝΣΤΑΝΤΙΝΟΥ ΠΕΙΡΑΙΑΣ ΤΗΛ , ΟΔΗΓΙΕΣ ΓΙΑ ΤΟ ΜΑΘΗΜΑ ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ. Φως ΟΔΗΓΙΕΣ ΓΙΑ ΤΟ ΜΑΘΗΜΑ ΦΥΣΙΚΗ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙΔΕΙΑΣ Κεφάλαιο 1 ο Φως Ο μαθητής που έχει μελετήσει το κεφάλαιο του φωτός πρέπει: Να γνωρίζει πως εξελίχθηκε ιστορικά η έννοια του φωτός και ποια είναι η σημερινή

Διαβάστε περισσότερα

Δίοδοι Ορισμός της διόδου - αρχή λειτουργίας Η δίοδος είναι μια διάταξη από ημιαγώγιμο υλικό το οποίο επιτρέπει την διέλευση ροής ρεύματος μόνο από

Δίοδοι Ορισμός της διόδου - αρχή λειτουργίας Η δίοδος είναι μια διάταξη από ημιαγώγιμο υλικό το οποίο επιτρέπει την διέλευση ροής ρεύματος μόνο από Δίοδοι Ορισμός της διόδου - αρχή λειτουργίας Η δίοδος είναι μια διάταξη από ημιαγώγιμο υλικό το οποίο επιτρέπει την διέλευση ροής ρεύματος μόνο από την μία κατεύθυνση, ανάλογα με την πόλωσή της. Κατασκευάζεται

Διαβάστε περισσότερα