Antonio Pich. IFIC, CSIC Univ. Valencia.

Μέγεθος: px
Εμφάνιση ξεκινά από τη σελίδα:

Download "Antonio Pich. IFIC, CSIC Univ. Valencia."

Transcript

1 Antonio Pich IFIC, CSIC Univ. Valncia Topical Sminar on Frontir of Particl Physics 005: Havy Flavor Physics Bijing, August

2 Quarks Lptons Bosons up down lctron nutrino photon µ gluon charm strang muon nutrino µ Z 0 W ± τ top bauty tau nutrino τ Higgs Tau Physics A. Pich - Bijing 005

3 Chargd-Currnt Univrsality Lorntz Structur Nutral-Currnt Couplings Nutrinos Lpton-Flavour Violation Dipol Momnts Hadronic Dcays τ QCD Tsts: α s, m s, <α s G >, V us Tau Physics A. Pich - Bijing 005

4 Do not hav Strong Intractions Spin ½ Sn as Fr Particls 17 Pointlik r < ( fw 10 cm) Family Structur: ν νµ ντ,, µ τ L L L m = 0.5 MV m = 106 MV m = 1777 MV y 10 s 310 s m < 3V m < 0.MV m < 18MV µ τ τ > τ = τ = µ τ ν ν ν µ τ Why 3?? Tau Physics A. Pich - Bijing 005

5 Th havir lptons µ τ and ar unstabl ν µ µ τ ν τ W W, µ, d θ ν ν, ν µ, u L g C C = u γ (1 γ5) d + ν γ (1 γ5) l + h.c. µ µ W µ θ l Th Standard Modl A. Pich - CERN Summr Lcturs 005

6 τ ν τ W, µ, d θ Univrsal W Couplings θ = cosθc + sinθc ν, ν µ, d d s u B l 1 1 Br ( τ ντ l νl ) = = 0% + N 5 C B = (17.81 ± 0.06)% B µ = (17.33 ± 0.06)% R τ ( τ ντ Hadrons) Γ( τ ντ ν ) Γ + = N C 1 B Bµ ; Rτ = = 3.64 ± B Tau Physics A. Pich - Bijing 005

7 τ W ν τ, µ g g Tl ( νl l νl ) = 4 G M q M q << M W W W W W F ν, ν µ Γ( l ν l ν ) G m 5 l l F l 5 GF mτ 3 4 Γ( τ ντ lνl ) = f( m / ) 3 l mτ rew = + 19π ; f ( x) 1 8x 8x x 1x log x r EW τ ml W MW α( mτ) 5 3 m = 1+ π 1+ = π 4 5 M (Marciano-Sirlin) B Bµ τ = = τ ± ± ( ) 10 s Tau Physics A. Pich - Bijing 005

8 B Bµ τ = = τ ± ± ( ) 10 s m τ = MV 0.6 ( B B ) xp µ / = ± Tau Physics A. Pich - Bijing 005

9 LEPTON UNIVERSALITY g g µ g g µ τ Tau Physics A. Pich - Bijing 005

10 µ µ 5 f π ( p) dγ γ u 0 i p π µ µ ( ) γ γ5 0 K K p s u i f p 3 g m m m τ τ τ π τ = / µ gµ mm π µ mµ m π Γ( τ ν π ) 1 / Γ( π ν µ ) 1 / ( 1+ δ Rτ π ) 3 K g m τ τ τ mk mτ µ µ g µ K µ mµ K Γ( τ ν ) 1 / = Γ( K ν ) m m 1 / m ( 1+ δ Rτ / K ) δ R = (0.16 ± 0.14)% ; δ R = (0.90 ± 0.)% τπ / τ/ K Marciano-Sirlin, Dckr-Finkmir Tau Physics A. Pich - Bijing 005

11 g µ / g B B B τ µ τ π µ π W µ B B B W ± ± ± B Γ τ τ τ µ τ Γ τ π π µ g / g τ µ ± ± B τ τ τ µ µ τ g τ / g ± 0.00 Γ B Γ τ K K µ B W τ W µ ± ± 0.01 B B W τ W ± Tau Physics A. Pich - Bijing 005

12 Assuming Univrsality: V V us ud fk τ π f m m K m m Γ( τ ν K ) 1+ δ R τ τπ / = = (7.1 ± 0.7) 10 π τ Γ( τ ντ π ) 1+ δ Rτ / K V V us ud 3 fk mπ mµ mk 3 f mk m m π Marciano Γ( K ν µ µ ) 1+ δ Rπ = = (7.60 ± 0.035) 10 µ π Γ( π ν µ µ ) 1+ δ RK Tau Physics A. Pich - Bijing 005

13 l ν l ν l l G n n H = 4 ll g l ε ( l ) σ ( l ) λ n l ω εω Γ ν ν Γ n, εω, S V µ T 1 µν Γ = I ; Γ = γ ; Γ = σ ; ε, ω, σ, λ = LR, Normalization: 1 Γ ( ) ( ) ( 3 ) S S S S T T V V V V grr + grl + glr + gll + grl + glr + grr grl glr gll 1 Q + Q + Q + Q LL LR RL RR Standard Modl: V n Gll = GF ; gll = 1 ; all othr g εω = 0 Tau Physics A. Pich - Bijing 005

14 Michl Paramtrs l ν l l d Γ dxdcsθ m ω π ξ ( ) cosθ A( x) 4 l l l = G 3 ll x x0 F x Pl x x0 o 3 ν l ω E = ( m + m )/ m ; x E / ω ; x m / ω max l l l l l 0 l ( ) F( x) = x (1 x) + ρ(4x 3 x x ) + ηx (1 x) ; A( x) = 1 x + δ 4x 4+ 1 x Γ 5 Gll m l f m r l l = l ml EW ( / ) 3 19π m m g( m / m ) f( m / m ) l l l 3 Gll Gll 1+ 4 η ; l l l g( z) = 1+ 9z9z z + 6 z(1 + z) logz Standard Modl: 3 ρ = δ = ; η = η = α = β = 0 ; ξ = ξ = ξ = 1 4 Tau Physics A. Pich - Bijing 005

15 Michl Paramtrs l ν l l d Γ dxdcsθ m ω π ξ ( ) cosθ A( x) 4 l l l = G 3 ll x x0 F x Pl x x0 o 3 ν l ω E = ( m + m )/ m ; x E / ω ; x m / ω max l l l l l 0 l ( ) F( x) = x (1 x) + ρ(4x 3 x x ) + ηx (1 x) ; A( x) = 1 x + δ 4x 4+ 1 x S V QLL = gll + gll = 3 + ρ ξ + ξδ + ξ + ξ S V QRR = grr + grr = 3 + ρ + ξ ξδ ξ + ξ S V T QLR = glr + glr + 3 glr = 5 ρ + ξ ξδ + ξ ξ S V T QRL = grl + grl + 3 grl = 5 ρ ξ + ξδ ξ ξ ξ 16 1 Ql Q 1 ; (1 ) R RR + QLR = ξδ Ql Q R RR QRL ξ + + = 3 9 Tau Physics A. Pich - Bijing 005

16 n g N n εω ( N S =, N V = 1, N T = 1/ 3) Q R τ µ = 0.06 ± < (90% CL) Q τ R = < ± (90%CL), Q τ µ R = 0.00 ± 0.00 < (90% CL) (90% CL) µ, τ g µ > (90% CL) Tau Physics A. Pich - Bijing 005 V LL ( νµ νµ )

17 , γ Z µ + µ + + Z ν ν Flavour Consrving g Q l γ γ Sam intraction for both lpton hlicitis NC Univrsality: Z Diffrnt coupling to and Lft-handd nutrinos only µ γ ; Z µ ± ( Q = Q = Q ; Q = 0) µ τ ν g = g = g g Z Zµµ Zττ Zνν l R l L. 3 Familis with light (narly masslss) nutrinos Tau Physics A. Pich - Bijing 005

18 + γ,z ff γ, Z f f θ + + f f dσ { A (1 cos θ ) cosθ - h f (1 cos θ) D cosθ } α = f dω 8 s N B C α ( ) 1 ; 1 s M Z Nl = Nq = NC + + ; hf =± 1 π A = 1+ v ν R( χ) + (v + a ) (v + a ) f f f χ B = 4 a a R( χ) + 8 v a v a f f f C = v a R( χ) + (v + a ) v a f f f χ χ χ = G M F Z πα s s M + isγ / M Z Z Z D = 4 a v R( χ) + 4 v a (v + a ) f f f χ Tau Physics A. Pich - Bijing 005

19 + γ,z ff γ, Z f f θ + + f f dσ { A (1 cos θ ) cosθ - h f (1 cos θ) D cosθ } α = f dω 8 s N B C A A FB Pol () s () s N N F B = F h N + N B 3 8 B A =+ 1 h =1 ( f ) ( f ) σ σ C 4πα ( hf=+ 1) ( hf=1) = ; σ = σ + σ A 3s N f A A Pol FB () s ( + 1) ( 1) ( + 1) ( 1) F F B + B ( + 1) ( 1) ( + 1) ( 1) F + NF + NB + NB N N N N = N 3 8 D A Tau Physics A. Pich - Bijing 005

20 Z Pak (s = M Z) σ = 1π M Γ Γ f f Z ΓZ ; Γ Γ( Z f f ) 3 Pol 3 AFB () s = P Pf ; APol () s = Pf ; AFB () s = P 4 4 σ σ L R LR A LR () s = P ; A FB () s = Pf σl + σr 4 3 Final Polarization A Pol () s = P A = v a f f f f vf + af Only Availabl for f=τ 1 vl = 1+ 4sin θ 1 P l Snsitiv to Highr Ordr Corrctions Tau Physics A. Pich - Bijing 005

21 Snsitiv to Havir Particls: TOP, HIGGS Tau Physics A. Pich - Bijing 005

22 Nutral Currnt Univrsality LEPEWWG July 005 Evidnc of Elctrowak Corrctions Low Valus of M H Prfrrd Tau Physics A. Pich - Bijing 005

23 HOW MANY NEUTRINOS? σ ( Z hadrons) N ν = Γ( Z invisibl) Γ( Z νν ) i i Th =.9840± Γ( Z invisibl) Γ( Z all) Γ( Z visibl) Tau Physics A. Pich - Bijing 005

24 Th ν τ Mainz 05: m ν <.3 V (95% CL) m ν µ < 0.19 MV (90% CL) DONUT: First Dirct ν τ Obsrvation! Tau Physics A. Pich - Bijing 005

25 ν Wakly Intracting Particls Among most abundant particls in th Univrs Each scond pass through your body from th SUN ν pp d + ν,... Tau Physics A. Pich - Bijing 005

26 Each scond pass through your body from th SUN ν pp d + ν,... Thy also com from blow! ν Tau Physics A. Pich - Bijing 005

27 ν Masurd ν < Prdictd SNO CC: ES: NC: ν ν ν x x + d p+ p+ + ν + x + d p+ n + ν x ( x=, µ, τ ) Nutrino Oscillations ν ν µ, τ Tau Physics A. Pich - Bijing 005

28 Nutrino Oscillations ν ν µ τ Lpton Mixing ν R, CP? NEW PHYSICS ν ν µ M. Maltoni Tau Physics A. Pich - Bijing 005

29 m ν 0 NEW PHYSICS Standard Modl + Dirct (singlt) ν ir : Stril ν ir Nw Intractions? Low-Enrgy Effctiv Fild Thory: cd L = LSM + O Λ d 4 d d 1 SU() L U(1) Y Invariant Oprator with d=5 ( φ iτ φ *) cij t c 1 c L SSB iφφ Lj + h.c. νilmijνjl + h.c. ; Mij Λ c ij Λ v Small Majorana Mass: m ν > 0.05 V Λ / c ij < GV Lpton Numbr Violation. Lpton Mixing. CP Tau Physics A. Pich - Bijing 005

30 LEPTON MIXING L CC g { i µ j i µ = ν j } L γ Ui L + L γ i L + Wµ jl u V jd i j h.c. Lpton Flavour Violation Mixing Structur U V : (M.C. Gonzálz-García) U ij 1 1 (1 + λ) (1 λ) ε (1 λ + ε) (1 + λ ε) ; λ 0. ; ε < (1 λ ε) (1 + λ + ε) Opn Qustions: ν Masss (Dirac, Majorana). Lptonic Lptognsis (Baryon Asymmtry) CP Tau Physics A. Pich - Bijing 005

31 LEPTON FLAVOUR VIOLATION 90% CL Uppr Limits on Br(l X ) [BABAR / BELLE] Dcay U.L. Dcay U.L. Dcay U.L. µ γ µ µ γγ τ γ τ τ + µ τ µ γ τ µ + µ τ µ + µ τ µ τ µ µ + µ τ π τ µ π τ η τ µ η τ η τ µ η τ pγ τ K + K τ K + π τ π + K τ µ K + K τ µ K + π τ µ π + K τ π + π τ µ π + π τ Λπ τ + K K τ + K π τ + π π τ µ + K K τ µ + K π τ µ + π π Tau Physics A. Pich - Bijing 005

32 LEPTON FLAVOUR VIOLATION C L = L + l Γ l f Γ f ff SM i i i i Λ Prsnt Exprimntal Limits : µ : Br 10 1 Λ / C ½ i 175 TV τ : Br 10 7 Λ / C ½ i 5 TV J/ψ : Br(J/ψ µ) < ; Br(J/ψ µτ) < Br(J/ψ τ) < BES (90% CL) Z : Br(Z µ) < ; Br(Z µτ) < Br(Z τ) < LEP (95% CL) Tau Physics A. Pich - Bijing 005

33 µ l Anomalous Magntic Momnt g l m l a l 1 ( gl ) a (QED) = A + A ( m / m ) + A ( m / m ) + A ( m / m, m / m ) 1 µ τ 3 µ τ () α (4) α 3 4 (6) α (8) α i i i i i A ( m / m µ ) = (8) 10 A = A + A + A + A + π π π π (8) A 1 =1.783 (35) (6) 6 (Kinoshita Nio) a = ( ± 0.38) α = ± Atom Intrfromtry + Csium D1 Lin: 1 α = ± World Avrag: 1 < α > = ± Tau Physics A. Pich - Bijing 005

34 µ l Anomalous Magntic Momnt g l m l a l 1 ( gl ) xp a µ = ( ± 6.0) (BNL-E81) x a µ th = ± 1.5 QED Kinoshita-Nio ± 0. EW Czarncki-Marciano-Vainshtin ± 8.8 hvp (711.0 ± 5.8) τ, (693.4 ± 6.4) + Davir t al 9.8 ± 0.1 hvp NLO Kraus, Hagiwara t al ± 3.5 light-by-light Mlnikov-Vainshtin, Knch t al = ± 9.6 ( ± 6.9) τ, ( ± 7.5) + a µ xp - a µ th = 1.5 σ 1.0 σ.8 σ Tau Physics A. Pich - Bijing 005

35 Hadronic Vacuum Polarization Contribution to a µ σ Γ τ ν τ + had Davir t al a µ α QED (M Z ) F. Jgrlhnr Contributing E rgions and associatd rrors (gry) scald up by 10 Tau Physics A. Pich - Bijing 005

36 ( ) { ( ) ( ) } α T Q 1 +Π Q +Π Q + Q α ( Q ) Q Effctiv (Running) Coupling: α ( Q ) α α = 1Π( Q ) α Q 1 log 3π m SCREENING α ( Q ) Incrass with Q q Dcrass at Larg Distancs Tau Physics A. Pich - Bijing 005

37 Th Photon Coupls to ff Virtual Pairs Vacuum Polarizd Dilctric Mdium α = α( m ) = (45) ; α ( M ) = ± Z + ( l l and qq contributions includd ) Tau Physics A. Pich - Bijing 005

38 Elctromagntic and Wak Momnts F( q ) F 3( q ) µ µν µν T llγ = εµ ( q) l F1( q ) γ + i σ qν + σ γ5qν l ; F( 0) = al ; F3(0) = d ml ml l d = (0.07 ± 0.07) x 10 6 cm ; d µ = (3.7 ± 3.4) x cm From + τ + τ, τ + τ γ, + τ + τ data: (95% CL) 0.04 < a τ < [ a τ th = (3) ]. < R(d τ ) < 4.5 ;.5 < Im(d τ ) < 0.8 ( x cm) Wak Momnts: < R(a w τ ) < ; < Im(a w τ ) < < R(d w τ ) <.6 ; 6.9 < Im(d w τ ) < 7.7 ( x cm) Tau Physics A. Pich - Bijing 005

39 τ ν τ τ Hadrons d θ W u d d s θ = cos θc + sin θc Only lpton massiv nough to dcay into hadrons R τ ( τ ντ Hadrons) Γ( τ ντ ν ) Γ + N C 1 B Bµ ; Rτ = = 3.64 ± B Tau Physics A. Pich - Bijing 005

40 τ ν τ H probs th τ ν τ Hadrons hadronic VA currnt W d θ µ θ γ H d (1 γ ) u 0 5 u + H 0 probs th hadronic lctromagntic currnt + γ Hadrons µ 0 H Qq qγ q q 0 Isospin : Γ( τ ν V ) 3cos θ Γ( τ ν ν ) πα 1 τ C I = 1 = S EW dx(1 x) (1 x) xσ + 0 xm + 0 V τ ( ) τ Tau Physics A. Pich - Bijing 005

41 τ ν π π τ 0 µ ( ) p 0 ( + ) 0 ππ d γ u 0 Fπ ( s) p ; s p p 0 π π π π µ CLEO 10 5 slctd vnts Tau Physics A. Pich - Bijing 005

42 + π + π vrsus τ ν τ π π 0 (CVC) Davir, Höckr, Zhang Tau Physics A. Pich - Bijing 005

43 Davir, Höckr, Zhang Tau Physics A. Pich - Bijing 005

44 Quarks Lptons Bosons up down lctron nutrino photon µ gluon charm strang muon nutrino µ Z 0 W ± τ top bauty tau nutrino τ Higgs Tau Physics A. Pich - Bijing 005

The Standard Model. Antonio Pich. IFIC, CSIC Univ. Valencia

The Standard Model. Antonio Pich. IFIC, CSIC Univ. Valencia http://arxiv.org/pd/0705.464 The Standard Mode Antonio Pich IFIC, CSIC Univ. Vaencia Gauge Invariance: QED, QCD Eectroweak Uniication: SU() Symmetry Breaking: Higgs Mechanism Eectroweak Phenomenoogy Favour

Διαβάστε περισσότερα

Hadronic Tau Decays at BaBar

Hadronic Tau Decays at BaBar Hadronic Tau Decays at BaBar Swagato Banerjee Joint Meeting of Pacific Region Particle Physics Communities (DPF006+JPS006 Honolulu, Hawaii 9 October - 3 November 006 (Page: 1 Hadronic τ decays Only lepton

Διαβάστε περισσότερα

Solar Neutrinos: Fluxes

Solar Neutrinos: Fluxes Solar Neutrinos: Fluxes pp chain Sun shines by : 4 p 4 He + e + + ν e + γ Solar Standard Model Fluxes CNO cycle e + N 13 =0.707MeV He 4 C 1 C 13 p p p p N 15 N 14 He 4 O 15 O 16 e + =0.997MeV O17

Διαβάστε περισσότερα

LEPTONS. Mass m = ( ± ) 10 6 u Mass m = ± MeV me + m e

LEPTONS. Mass m = ( ± ) 10 6 u Mass m = ± MeV me + m e LEPTONS e J = 1 2 Mass m = (548.5799110 ± 0.0000012) 10 6 u Mass m = 0.510998902 ± 0.000000021 MeV me + m e /m < 8 10 9, CL = 90% qe + + q / e e < 4 10 8 Magnetic moment µ =1.001159652187 ± 0.000000000004

Διαβάστε περισσότερα

Homework #6. A circular cylinder of radius R rotates about the long axis with angular velocity

Homework #6. A circular cylinder of radius R rotates about the long axis with angular velocity Homwork #6 1. (Kittl 5.1) Cntrifug. A circular cylindr of radius R rotats about th long axis with angular vlocity ω. Th cylindr contains an idal gas of atoms of mass m at tmpratur. Find an xprssion for

Διαβάστε περισσότερα

Το άτομο του Υδρογόνου

Το άτομο του Υδρογόνου Το άτομο του Υδρογόνου Δυναμικό Coulomb Εξίσωση Schrödinger h e (, r, ) (, r, ) E (, r, ) m ψ θφ r ψ θφ = ψ θφ Συνθήκες ψ(, r θφ, ) = πεπερασμένη ψ( r ) = 0 ψ(, r θφ, ) =ψ(, r θφ+, ) π Επιτρεπτές ενέργειες

Διαβάστε περισσότερα

Dong Liu State Key Laboratory of Particle Detection and Electronics University of Science and Technology of China

Dong Liu State Key Laboratory of Particle Detection and Electronics University of Science and Technology of China Dong Liu State Key Laboratory of Particle Detection and Electronics University of Science and Technology of China ISSP, Erice, 7 Outline Introduction of BESIII experiment Motivation of the study Data sample

Διαβάστε περισσότερα

Λ p + π + + Όλα τα κουάρκ και όλα τα λεπτόνια έχουν ασθενείς αλληλεπιδράσεις Τα νετρίνα έχουν ΜΟΝΟ ασθενείς αλληλεπιδράσεις

Λ p + π + + Όλα τα κουάρκ και όλα τα λεπτόνια έχουν ασθενείς αλληλεπιδράσεις Τα νετρίνα έχουν ΜΟΝΟ ασθενείς αλληλεπιδράσεις Ασθενείς Αλληλεπιδράσεις έχουμε ήδη δει διάφορες αντιδράσεις που γίνονται μέσω των ασθενών αλληλεπιδράσεων π.χ. ασθενείς διασπάσεις αδρονίων + + 0 K ππ Λ pπ n pe ν π e μ v + + μ ασθενείς διασπάσεις λεπτονίων

Διαβάστε περισσότερα

Ο Maxwell ενοποίησε τις Ηλεκτρικές με τις Μαγνητικές δυνάμεις στον

Ο Maxwell ενοποίησε τις Ηλεκτρικές με τις Μαγνητικές δυνάμεις στον Η Ηλεκτρασθενής Ενοποίηση Ο Maxwell ενοποίησε τις Ηλεκτρικές με τις Μαγνητικές δυνάμεις στον γνωστό μας Ηλεκτρομαγνητισμό. Οι Glashow, einberg και Salam απέδειξαν ότι οι Ηλεκτρομαγνητικές αλληλεπιδράσεις

Διαβάστε περισσότερα

Δομή του Πρωτονίου με νετρίνο. Εισαγωγή στη ΦΣΣ - Γ. Τσιπολίτης

Δομή του Πρωτονίου με νετρίνο. Εισαγωγή στη ΦΣΣ - Γ. Τσιπολίτης Δομή του Πρωτονίου με νετρίνο 411 Η Ηλεκτρασθενής Ενοποίηση Ο Maxwell ενοποίησε τις Ηλεκτρικές με τις Μαγνητικές δυνάμεις στον γνωστό μας Ηλεκτρομαγνητισμό. Οι Glashow, Weinberg και Salam απέδειξαν ότι

Διαβάστε περισσότερα

ασθενείς αλληλεπιδράσεις

ασθενείς αλληλεπιδράσεις Parity Χαρακτηρίζει τη συμμετρία ενός φυσικού μεέθους ως προς ορισμένους διακριτούς χωρικούς μετασχηματισμούς. H arity είναι μία παρατηρούμενη ποσότητα στη φύση. Pˆ Hrmitian Αν η χαμιλτονιανή της αλληλεπίδρασης

Διαβάστε περισσότερα

ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ Ä ³ Éμ. Ñ Ò É ÉÊÉ Ö ÒÌ ² μ, Ê ƒμ Ê É Ò Ê É É Ê, Ê, μ Ö

ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ Ä ³ Éμ. Ñ Ò É ÉÊÉ Ö ÒÌ ² μ, Ê ƒμ Ê É Ò Ê É É Ê, Ê, μ Ö ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ 2018.. 49.. 4.. 1291Ä1301 Š œ Š ˆŒ CMS LHC ˆ Š ˆ ˆŠˆ ŒŠ Œˆ Œ ˆ.. ³ Éμ Ñ Ò É ÉÊÉ Ö ÒÌ ² μ, Ê ƒμ Ê É Ò Ê É É Ê, Ê, μ Ö μ É Ö ± ɱ μ μ ʲÓÉ Éμ Ô± ³ É CMS μ²óïμ³ μ μ³ ±μ²² μ μ ±Ê Ë ± ³± ³

Διαβάστε περισσότερα

CP Violation in B- and K-Meson Systems

CP Violation in B- and K-Meson Systems iolation in - and -Mson ystms DPG Tagung, ipzig, 18.3. Outlin rnhard paan Tchnisch Univrsität Drsdn Motivation violation in th standard modl Typs o violation violation in th -ystm Comparison with -ystm

Διαβάστε περισσότερα

d dx x 2 = 2x d dx x 3 = 3x 2 d dx x n = nx n 1

d dx x 2 = 2x d dx x 3 = 3x 2 d dx x n = nx n 1 d dx x 2 = 2x d dx x 3 = 3x 2 d dx x n = nx n1 x dx = 1 2 b2 1 2 a2 a b b x 2 dx = 1 a 3 b3 1 3 a3 b x n dx = 1 a n +1 bn +1 1 n +1 an +1 d dx d dx f (x) = 0 f (ax) = a f (ax) lim d dx f (ax) = lim 0 =

Διαβάστε περισσότερα

Relativsitic Quantum Mechanics. 3.1 Dirac Equation Summary and notation 3.1. DIRAC EQUATION SUMMARY AND NOTATION. April 22, 2015 Lecture XXXIII

Relativsitic Quantum Mechanics. 3.1 Dirac Equation Summary and notation 3.1. DIRAC EQUATION SUMMARY AND NOTATION. April 22, 2015 Lecture XXXIII 3.1. DIRAC EQUATION SUMMARY AND NOTATION April, 015 Lctur XXXIII Rlativsitic Quantum Mchanics 3.1 Dirac Equation Summary and notation W found that th two componnt spinors transform according to A = ± σ

Διαβάστε περισσότερα

ΑΡΙΣΤΟΤΕΛΕΙΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΟΝΙΚΗΣ ΣΧΟΛΗ ΘΕΤΙΚΩΝ ΕΠΙΣΤΗΜΩΝ ΤΜΗΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΝΕΤΡΙΝΩΝ NEUTRINO OSCILLATIONS

ΑΡΙΣΤΟΤΕΛΕΙΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΟΝΙΚΗΣ ΣΧΟΛΗ ΘΕΤΙΚΩΝ ΕΠΙΣΤΗΜΩΝ ΤΜΗΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΝΕΤΡΙΝΩΝ NEUTRINO OSCILLATIONS ΑΡΙΣΤΟΤΕΛΕΙΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΟΝΙΚΗΣ ΣΧΟΛΗ ΘΕΤΙΚΩΝ ΕΠΙΣΤΗΜΩΝ ΤΜΗΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΝΕΤΡΙΝΩΝ NEUTRINO OSCILLATIONS ΠΤΥΧΙΑΚΗ ΕΡΓΑΣΙΑ ΦΟΙΤΗΤΡΙΑ:ΔΑΡΤΣΗ ΟΛΥΜΠΙΑ Α.Ε.Μ :134 ΕΠΙΒΛΕΠΩΝ ΚΑΘΗΓΗΤΗΣ: ΕΛΕΥΘΕΡΙΑΔΗΣ

Διαβάστε περισσότερα

Π Ο Λ Ι Τ Ι Κ Α Κ Α Ι Σ Τ Ρ Α Τ Ι Ω Τ Ι Κ Α Γ Ε Γ Ο Ν Ο Τ Α

Π Ο Λ Ι Τ Ι Κ Α Κ Α Ι Σ Τ Ρ Α Τ Ι Ω Τ Ι Κ Α Γ Ε Γ Ο Ν Ο Τ Α Α Ρ Χ Α Ι Α Ι Σ Τ Ο Ρ Ι Α Π Ο Λ Ι Τ Ι Κ Α Κ Α Ι Σ Τ Ρ Α Τ Ι Ω Τ Ι Κ Α Γ Ε Γ Ο Ν Ο Τ Α Σ η µ ε ί ω σ η : σ υ ν ά δ ε λ φ ο ι, ν α µ ο υ σ υ γ χ ω ρ ή σ ε τ ε τ ο γ ρ ή γ ο ρ ο κ α ι α τ η µ έ λ η τ ο ύ

Διαβάστε περισσότερα

' ( )* * +,,, ) - ". &!: &/#&$&0& &!& $#/&! 1 2!#&, #/&2!#&3 &"&!3, #&- &2!#&, "#4&#3 $!&$3% 2!% #!.1 & &!" //! &-!!

' ( )* * +,,, ) - . &!: &/#&$&0& &!& $#/&! 1 2!#&, #/&2!#&3 &&!3, #&- &2!#&, #4&#3 $!&$3% 2!% #!.1 & &! //! &-!! ..!! "#$% #&" 535.34 ' ( )* *,,, ) - ". &!: 1.4.7 &/#&$&& &!&11 5.7.1 $#/&! 1!#&, #/&!#&3 &"&!3, #&- &!#&, "#4&#3 $!&$3%!% #!.1 & &!" //! &-!!% 3 #&$&/!: /&!&# &-!!%, "#&&# 56$.., //! &-!!% ).. &$ 13 .

Διαβάστε περισσότερα

Rethinking Connes' approach to the standard model of particle physics via non-commutative geometry.

Rethinking Connes' approach to the standard model of particle physics via non-commutative geometry. Rethinking Connes' approach to the standard model of particle physics via non-commutative geometry. Shane Farnsworth, joint work with Latham Boyle. Perimeter Institute for Theoretical Physics arxiv:1408.5367,

Διαβάστε περισσότερα

Pairs of Random Variables

Pairs of Random Variables Pairs of Random Variabls Rading: Chaptr 4. 4. Homwork: (do at last 5 out of th following problms 4..4, 4..6, 4.., 4.3.4, 4.3.5, 4.4., 4.4.4, 4.5.3, 4.6.3, 4.6.7, 4.6., 4.7.9, 4.7., 4.8.3, 4.8.7, 4.9.,

Διαβάστε περισσότερα

/T interactions and chiral symmetry

/T interactions and chiral symmetry /T interactions and chiral symmetry Emanuele Mereghetti Los Alamos National Lab January 3th, 015 ACFI Workshop, Amherst Introduction M T BSM probing CP with EDM entails physics at very different scales

Διαβάστε περισσότερα

k k ΚΕΦΑΛΑΙΟ 1 G = (V, E) V E V V V G E G e = {v, u} E v u e v u G G V (G) E(G) n(g) = V (G) m(g) = E(G) G S V (G) S G N G (S) = {u V (G)\S v S : {v, u} E(G)} G v S v V (G) N G (v) = N G ({v}) x V (G)

Διαβάστε περισσότερα

(... )..!, ".. (! ) # - $ % % $ & % 2007

(... )..!, .. (! ) # - $ % % $ & % 2007 (! ), "! ( ) # $ % & % $ % 007 500 ' 67905:5394!33 : (! ) $, -, * +,'; ), -, *! ' - " #!, $ & % $ ( % %): /!, " ; - : - +', 007 5 ISBN 978-5-7596-0766-3 % % - $, $ &- % $ % %, * $ % - % % # $ $,, % % #-

Διαβάστε περισσότερα

LIGHT UNFLAVORED MESONS (S = C = B = 0)

LIGHT UNFLAVORED MESONS (S = C = B = 0) LIGHT UNFLAVORED MESONS (S = C = B = 0) For I = 1 (π, b, ρ, a): ud, (uu dd)/ 2, du; for I = 0 (η, η, h, h, ω, φ, f, f ): c 1 (uu + d d) + c 2 (s s) π ± I G (J P ) = 1 (0 ) Mass m = 139.57018 ± 0.00035

Διαβάστε περισσότερα

Theory predictions for the muon (g 2): Status and Perspectives

Theory predictions for the muon (g 2): Status and Perspectives Theory predictions for the muon (g 2): Status and Perspectives Matthias Steinhauser Mass 2018, Odense, May 29 June 1, 2018 TTP KARLSRUHE KIT University of the State of Baden-Wuerttemberg and National Laboratory

Διαβάστε περισσότερα

Particle Physics: Introduction to the Standard Model

Particle Physics: Introduction to the Standard Model Particle Physics: Introduction to the Standard Model Electroweak theory (I) Frédéric Machefert frederic@cern.ch Laboratoire de l accélérateur linéaire (CNRS) Cours de l École Normale Supérieure 4, rue

Διαβάστε περισσότερα

L. F avart. CLAS12 Workshop Genova th of Feb CLAS12 workshop Feb L.Favart p.1/28

L. F avart. CLAS12 Workshop Genova th of Feb CLAS12 workshop Feb L.Favart p.1/28 L. F avart I.I.H.E. Université Libre de Bruxelles H Collaboration HERA at DESY CLAS Workshop Genova - 4-8 th of Feb. 9 CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p./8 e p Integrated luminosity 96- + 3-7 (high energy)

Διαβάστε περισσότερα

CP-violation from Non-Unitary Leptonic Mixing

CP-violation from Non-Unitary Leptonic Mixing CP-volaton from Non-Untary Lptonc Mxng Jacobo Lópz Pavón IFT UAM/CSIC XLIIIrd Rncontrs d MORIOND Elctrowak Ssson La Thul, March 1-8, 008 S. Antusch, C. Bggo, E. Frnándz-Martínz and M.B. Gavla JHEP 0610:084,006

Διαβάστε περισσότερα

CP Violation in Kaon Decays

CP Violation in Kaon Decays lavi net CP Violation in Kaon Decays A. Pich IFIC, Valencia Workshop on the origins of P, CP and T violation (cpt@ictp) ICTP, Trieste, Italy, July 2 to 5 28 Superweak CP: / Wolfenstein 964 K - K Mixing

Διαβάστε περισσότερα

Lifting Entry (continued)

Lifting Entry (continued) ifting Entry (continued) Basic planar dynamics of motion, again Yet another equilibrium glide Hypersonic phugoid motion Planar state equations MARYAN 1 01 avid. Akin - All rights reserved http://spacecraft.ssl.umd.edu

Διαβάστε περισσότερα

Νόµοςπεριοδικότητας του Moseley:Η χηµική συµπεριφορά (οι ιδιότητες) των στοιχείων είναι περιοδική συνάρτηση του ατοµικού τους αριθµού.

Νόµοςπεριοδικότητας του Moseley:Η χηµική συµπεριφορά (οι ιδιότητες) των στοιχείων είναι περιοδική συνάρτηση του ατοµικού τους αριθµού. Νόµοςπεριοδικότητας του Moseley:Η χηµική συµπεριφορά (οι ιδιότητες) των στοιχείων είναι περιοδική συνάρτηση του ατοµικού τους αριθµού. Περιοδικός πίνακας: α. Είναι µια ταξινόµηση των στοιχείων κατά αύξοντα

Διαβάστε περισσότερα

Predictions on the second-class currents

Predictions on the second-class currents Predictions on the second-class currents τ η ( ) ν τ decays Sergi Gonzàlez-Solís Institut de Física d Altes Energies Universitat Autònoma de Barcelona in collaboration with Rafel Escribano and Pablo Roig,

Διαβάστε περισσότερα

16 Electromagnetic induction

16 Electromagnetic induction Chatr : Elctromagntic Induction Elctromagntic induction Hint to Problm for Practic., 0 d φ or dφ 0 0.0 Wb. A cm cm 7 0 m, A 0 cm 0 cm 00 0 m B 0.8 Wb/m, B. Wb/m,, dφ d BA (B.A) BA 0.8 7 0. 00 0 80 0 8

Διαβάστε περισσότερα

.. ntsets ofa.. d ffeom.. orp ism.. na s.. m ooth.. man iod period I n open square. n t s e t s ofa \quad d ffeom \quad orp ism \quad na s \quad m o

.. ntsets ofa.. d ffeom.. orp ism.. na s.. m ooth.. man iod period I n open square. n t s e t s ofa \quad d ffeom \quad orp ism \quad na s \quad m o G G - - -- - W - - - R S - q k RS ˆ W q q k M G W R S L [ RS - q k M S 4 R q k S [ RS [ M L ˆ L [M O S 4] L ˆ ˆ L ˆ [ M ˆ S 4 ] ˆ - O - ˆ q k ˆ RS q k q k M - j [ RS ] [ M - j - L ˆ ˆ ˆ O ˆ [ RS ] [ M

Διαβάστε περισσότερα

HONDA. Έτος κατασκευής

HONDA. Έτος κατασκευής Accord + Coupe IV 2.0 16V (CB3) F20A2-A3 81 110 01/90-09/93 0800-0175 11,00 2.0 16V (CB3) F20A6 66 90 01/90-09/93 0800-0175 11,00 2.0i 16V (CB3-CC9) F20A8 98 133 01/90-09/93 0802-9205M 237,40 2.0i 16V

Διαβάστε περισσότερα

Dark Matter and Neutrino Masses from a Scale-Invariant Multi-Higgs Portal

Dark Matter and Neutrino Masses from a Scale-Invariant Multi-Higgs Portal Dark Matter and Neutrino Masses from a Scale-Invariant Multi-Higgs Portal Alexandros Karam Theory Division Physics Department University of Ioannina AK and Kyriakos Tamvakis: 1508.03031 September 7, 015

Διαβάστε περισσότερα

Lifting Entry 2. Basic planar dynamics of motion, again Yet another equilibrium glide Hypersonic phugoid motion MARYLAND U N I V E R S I T Y O F

Lifting Entry 2. Basic planar dynamics of motion, again Yet another equilibrium glide Hypersonic phugoid motion MARYLAND U N I V E R S I T Y O F ifting Entry Basic planar dynamics of motion, again Yet another equilibrium glide Hypersonic phugoid motion MARYAN 1 010 avid. Akin - All rights reserved http://spacecraft.ssl.umd.edu ifting Atmospheric

Διαβάστε περισσότερα

T : g r i l l b a r t a s o s Α Γ Ί Α Σ Σ Ο Φ Ί Α Σ 3, Δ Ρ Α Μ Α. Δ ι α ν ο μ έ ς κ α τ ο ί κ ο ν : 1 2 : 0 0 έ ω ς 0 1 : 0 0 π μ

T : g r i l l b a r t a s o s Α Γ Ί Α Σ Σ Ο Φ Ί Α Σ 3, Δ Ρ Α Μ Α. Δ ι α ν ο μ έ ς κ α τ ο ί κ ο ν : 1 2 : 0 0 έ ω ς 0 1 : 0 0 π μ Α Γ Ί Α Σ Σ Ο Φ Ί Α Σ 3, Δ Ρ Α Μ Α g r i l l b a r t a s o s Δ ι α ν ο μ έ ς κ α τ ο ί κ ο ν : 1 2 : 0 0 έ ω ς 1 : 0 π μ Δ ι α ν ο μ έ ς κ α τ ο ί κ ο ν : 1 2 : 0 0 έ ω ς 0 1 : 0 0 π μ T ortiyas Σ ο υ

Διαβάστε περισσότερα

! "# $ % $&'& () *+ (,-. / 0 1(,21(,*) (3 4 5 "$ 6, ::: ;"<$& = = 7 + > + 5 $?"# 46(A *( / A 6 ( 1,*1 B"',CD77E *+ *),*,*) F? $G'& 0/ (,.

! # $ % $&'& () *+ (,-. / 0 1(,21(,*) (3 4 5 $ 6, ::: ;<$& = = 7 + > + 5 $?# 46(A *( / A 6 ( 1,*1 B',CD77E *+ *),*,*) F? $G'& 0/ (,. ! " #$%&'()' *('+$,&'-. /0 1$23(/%/4. 1$)('%%'($( )/,)$5)/6%6 7$85,-9$(- /0 :/986-$, ;2'$(2$ 1'$-/-$)('')5( /&5&-/ 5(< =(4'($$,'(4 1$%$2/996('25-'/(& ;/0->5,$ 1'$-/%'')$(($/3?$%9'&-/?$( 5(< @6%-'9$

Διαβάστε περισσότερα

ITU-R P ITU-R P (ITU-R 204/3 ( )

ITU-R P ITU-R P (ITU-R 204/3 ( ) 1 ITU-R P.530-1 ITU-R P.530-1 (ITU-R 04/3 ) (007-005-001-1999-1997-1995-1994-199-1990-1986-198-1978)... ( ( ( 1 1. 1 : - - ) - ( 1 ITU-R P.530-1..... 6.3. :. ITU-R P.45 -. ITU-R P.619 -. ) (ITU-R P.55

Διαβάστε περισσότερα

! "#" "" $ "%& ' %$(%& % &'(!!")!*!&+ ,! %$( - .$'!"

! #  $ %& ' %$(%& % &'(!!)!*!&+ ,! %$( - .$'! ! "#" "" $ "%& ' %$(%&!"#$ % &'(!!")!*!&+,! %$( -.$'!" /01&$23& &4+ $$ /$ & & / ( #(&4&4!"#$ %40 &'(!"!!&+ 5,! %$( - &$ $$$".$'!" 4(02&$ 4 067 4 $$*&(089 - (0:;

Διαβάστε περισσότερα

Στοιχειώδη Σωματίδια II. Διάλεξη 7η Πετρίδου Χαρά

Στοιχειώδη Σωματίδια II. Διάλεξη 7η Πετρίδου Χαρά Στοιχειώδη Σωματίδια II Διάλεξη 7η Πετρίδου Χαρά Ηλεκτροµαγνητικές Αλληλεπιδράσεις Σκεδάσεις λεπτονίων και κουάρκ 14-Jan-13 Πετρίδου Χαρά Στοιχειώδη Σωµάτια 2 Σκέδαση ηλεκτρονίων με σπιν - Η Ελικότητα

Διαβάστε περισσότερα

k k ΚΕΦΑΛΑΙΟ 1 G = (V, E) V E V V V G E G e = {v, u} E v u e v u G G V (G) E(G) n(g) = V (G) m(g) = E(G) G S V (G) S G N G (S) = {u V (G)\S v S : {v, u} E(G)} G v S v V (G) N G (v) = N G ({v}) x V (G)

Διαβάστε περισσότερα

Υπολογιστική Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων

Υπολογιστική Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων Υπολογιστική Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων 4ο Εξάμηνο2004-2005 Διακριτική ικανότητα ανιχνευτή-υπόβαθρο- Υπολογισμός του σήματος Διδάσκοντες : Χαρά Πετρίδου Δημήτριος Σαμψωνίδης 18/4/2005 Υπολογ.Φυσική

Διαβάστε περισσότερα

ITU-R P (2009/10)

ITU-R P (2009/10) ITU-R.45-4 (9/) % # GHz,!"# $$ # ITU-R.45-4.. (IR) (ITU-T/ITU-R/ISO/IEC).ITU-R http://www.tu.t/itu-r/go/patets/e. (http://www.tu.t/publ/r-rec/e ) () ( ) BO BR BS BT F M RA S RS SA SF SM SNG TF V.ITU-R

Διαβάστε περισσότερα

Paul Langacker. The Standard Model and Beyond, Second Edition Answers to Selected Problems

Paul Langacker. The Standard Model and Beyond, Second Edition Answers to Selected Problems Paul Langacker The Standard Model and Beyond, Second Edition Answers to Selected Problems Contents Chapter Review of Perturbative Field Theory 1.1 PROBLEMS 1 Chapter 3 Lie Groups, Lie Algebras, and Symmetries

Διαβάστε περισσότερα

EPS On Behalf of Belle Collaboration. Takayoshi Ohshima Nagoya University, Japan

EPS On Behalf of Belle Collaboration. Takayoshi Ohshima Nagoya University, Japan 1 τ-decays at Belle On Behalf of Belle Collaboration Takayoshi Ohshima Nagoya University, Japan KEKB/ Belle PEP-II/ BaBar 1. τ K s π ν τ study Branching ratio Mass spectrum (vector & scalar FF; mass &

Διαβάστε περισσότερα

Matrices and Determinants

Matrices and Determinants Matrices and Determinants SUBJECTIVE PROBLEMS: Q 1. For what value of k do the following system of equations possess a non-trivial (i.e., not all zero) solution over the set of rationals Q? x + ky + 3z

Διαβάστε περισσότερα

Physics of CP Violation (III)

Physics of CP Violation (III) Physics of CP Violation (III) Special Lecture at Tsinghua Univiersity, Beijing, China 21-25 March 2011 Tatsuya Nakada École Polytechnique Fédéale de Lausanne (EPFL) Experimental observation of CP violation

Διαβάστε περισσότερα

ΓΗ ΚΑΙ ΣΥΜΠΑΝ. Εικόνα 1. Φωτογραφία του γαλαξία μας (από αρχείο της NASA)

ΓΗ ΚΑΙ ΣΥΜΠΑΝ. Εικόνα 1. Φωτογραφία του γαλαξία μας (από αρχείο της NASA) ΓΗ ΚΑΙ ΣΥΜΠΑΝ Φύση του σύμπαντος Η γη είναι μία μονάδα μέσα στο ηλιακό μας σύστημα, το οποίο αποτελείται από τον ήλιο, τους πλανήτες μαζί με τους δορυφόρους τους, τους κομήτες, τα αστεροειδή και τους μετεωρίτες.

Διαβάστε περισσότερα

19. ATOMS, MOLECULES AND NUCLEI HOMEWORK SOLUTIONS

19. ATOMS, MOLECULES AND NUCLEI HOMEWORK SOLUTIONS . ATOMS, MOLECULES AND NUCLEI HOMEWORK SOLUTIONS. Givn :.53 Å 3?? n n ε πm n n Radius of n t Bo obit, n n ε πm n n 3 n 3 n 3 (3) () (.53).77Å n n ( ) () (.53) 53 Å. Givn : 3 7.7 x m? n n ε πm Radius of

Διαβάστε περισσότερα

ΠΕΡΙΟΔΙΚΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΤΩΝ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ (1) Ηλία Σκαλτσά ΠΕ ο Γυμνάσιο Αγ. Παρασκευής

ΠΕΡΙΟΔΙΚΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΤΩΝ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ (1) Ηλία Σκαλτσά ΠΕ ο Γυμνάσιο Αγ. Παρασκευής ΠΕΡΙΟΔΙΚΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΤΩΝ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ (1) Ηλία Σκαλτσά ΠΕ04.01 5 ο Γυμνάσιο Αγ. Παρασκευής Όπως συμβαίνει στη φύση έτσι και ο άνθρωπος θέλει να πετυχαίνει σπουδαία αποτελέσματα καταναλώνοντας το λιγότερο δυνατό

Διαβάστε περισσότερα

κ α ι θ έ λ ω ν α μ ά θ ω...

κ α ι θ έ λ ω ν α μ ά θ ω... { ( a -r ν ρ ι -Μ Π ώτ 1 Γ '- fj T O O J CL κ α ι θ έ λ ω ν α μ ά θ ω < US η ixj* ί -CL* λ ^ t A u t\ * < τ : ; Γ ν c\ ) *) «*! «>» Μ I Λ 1,ν t f «****! ( y \ \, 0 0 # Περικλή_ Χαντζόπουλο κ α ι θ έ λ

Διαβάστε περισσότερα

ΕΝΕΡΓΟΣ ΔΙΑΤΟΜΗ ΤΟΥ ΣΩΜΑΤΙΔΙΟΥ W

ΕΝΕΡΓΟΣ ΔΙΑΤΟΜΗ ΤΟΥ ΣΩΜΑΤΙΔΙΟΥ W ΕΝΕΡΓΟΣ ΔΙΑΤΟΜΗ ΤΟΥ ΣΩΜΑΤΙΔΙΟΥ W ΧΡΥΣΑΝΘΗ ΜΟΝΗ Α.Ε.Μ. : 12679 ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ: 17/05/11 Τι είναι και πότε ανακαλύφθηκε το μποζόνιο W Το μποζόνιο Wείναι ένα από τα στοιχειώδη σωμάτια που μεταδίδουν την ασθενή

Διαβάστε περισσότερα

Fundamental Physical Constants Extensive Listing Relative std. Quantity Symbol Value Unit uncert. u r

Fundamental Physical Constants Extensive Listing Relative std. Quantity Symbol Value Unit uncert. u r UNIVERSAL speed of light in vacuum c, c 0 299 792 458 m s 1 exact magnetic constant µ 0 4π 10 7 N A 2 = 12.566 370 614... 10 7 N A 2 exact electric constant 1/µ 0 c 2 ɛ 0 8.854 187 817... 10 12 F m 1 exact

Διαβάστε περισσότερα

derivation of the Laplacian from rectangular to spherical coordinates

derivation of the Laplacian from rectangular to spherical coordinates derivation of the Laplacian from rectangular to spherical coordinates swapnizzle 03-03- :5:43 We begin by recognizing the familiar conversion from rectangular to spherical coordinates (note that φ is used

Διαβάστε περισσότερα

Πειραµατική Θεµελίωση της Φυσικής Στοιχειωδών Σωµατιδίων

Πειραµατική Θεµελίωση της Φυσικής Στοιχειωδών Σωµατιδίων Πειραµατική Θεµελίωση της Φυσικής Στοιχειωδών Σωµατιδίων 8 Εξάµηνο Διδάσκουσα Χαρά Πετρίδου Συµµετέχει η Υποψ. Διδάκτορας Δέσποινα Σαµψωνίδου (για βοήθεια στις ασκήσεις) Μαθηµα 2 0 Ανασκόπηση 9-3-2017

Διαβάστε περισσότερα

ITU-R P (2012/02) khz 150

ITU-R P (2012/02) khz 150 (0/0) khz 0 P ii (IPR) (ITU-T/ITU-R/ISO/IEC) ITU-R http://www.itu.int/itu-r/go/patents/en http://www.itu.int/publ/r-rec/en BO BR BS BT F M P RA RS S SA SF SM SNG TF V ITU-R 0 ITU 0 (ITU) khz 0 (0-009-00-003-00-994-990)

Διαβάστε περισσότερα

ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ Ä616 Š ˆŒ CMS LHC

ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ Ä616 Š ˆŒ CMS LHC ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ 2017.. 48.. 5.. 604Ä616 œ ˆ Š ˆ ˆ ˆ Š ˆŒ CMS LHC ˆ.. ƒμ²êé 1,.. ³ Éμ 1,2, 1 Ñ Ò É ÉÊÉ Ö ÒÌ ² μ, Ê 2 ƒμ Ê É Ò Ê É É Ê, Ê, μ Ö É ² Ò Ê²ÓÉ ÉÒ Ô± ³ É CMS, μ²êî Ò μ μ ÒÌ - μ μ Í ±² μéò LHC

Διαβάστε περισσότερα

Ι ΙΟΤΗΤΕΣ ΤΩΝ ΑΤΟΜΩΝ. Παππάς Χρήστος Επίκουρος Καθηγητής

Ι ΙΟΤΗΤΕΣ ΤΩΝ ΑΤΟΜΩΝ. Παππάς Χρήστος Επίκουρος Καθηγητής ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗ ΟΜΗ ΚΑΙ Ι ΙΟΤΗΤΕΣ ΤΩΝ ΑΤΟΜΩΝ Παππάς Χρήστος Επίκουρος Καθηγητής ΤΟ ΜΕΓΕΘΟΣ ΤΩΝ ΑΤΟΜΩΝ Ατομική ακτίνα (r) : ½ της απόστασης μεταξύ δύο ομοιοπυρηνικών ατόμων, ενωμένων με απλό ομοιοπολικό δεσμό.

Διαβάστε περισσότερα

τροχιακά Η στιβάδα καθορίζεται από τον κύριο κβαντικό αριθµό (n) Η υποστιβάδα καθορίζεται από τους δύο πρώτους κβαντικούς αριθµούς (n, l)

τροχιακά Η στιβάδα καθορίζεται από τον κύριο κβαντικό αριθµό (n) Η υποστιβάδα καθορίζεται από τους δύο πρώτους κβαντικούς αριθµούς (n, l) ΑΤΟΜΙΚΑ ΤΡΟΧΙΑΚΑ Σχέση κβαντικών αριθµών µε στιβάδες υποστιβάδες - τροχιακά Η στιβάδα καθορίζεται από τον κύριο κβαντικό αριθµό (n) Η υποστιβάδα καθορίζεται από τους δύο πρώτους κβαντικούς αριθµούς (n,

Διαβάστε περισσότερα

Α Ρ Ι Θ Μ Ο Σ : 6.913

Α Ρ Ι Θ Μ Ο Σ : 6.913 Α Ρ Ι Θ Μ Ο Σ : 6.913 ΠΡΑΞΗ ΚΑΤΑΘΕΣΗΣ ΟΡΩΝ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΟΥ Σ τ η ν Π ά τ ρ α σ ή μ ε ρ α σ τ ι ς δ ε κ α τ έ σ σ ε ρ ι ς ( 1 4 ) τ ο υ μ ή ν α Ο κ τ ω β ρ ί ο υ, η μ έ ρ α Τ ε τ ά ρ τ η, τ ο υ έ τ ο υ ς δ

Διαβάστε περισσότερα

Αλληλεπίδραση ακτίνων-χ με την ύλη

Αλληλεπίδραση ακτίνων-χ με την ύλη Άσκηση 8 Αλληλεπίδραση ακτίνων-χ με την ύλη Δ. Φ. Αναγνωστόπουλος Τμήμα Μηχανικών Επιστήμης Υλικών Πανεπιστήμιο Ιωαννίνων Ιωάννινα 2013 Άσκηση 8 ii Αλληλεπίδραση ακτίνων-χ με την ύλη Πίνακας περιεχομένων

Διαβάστε περισσότερα

Neutrino emissivities in quark matter

Neutrino emissivities in quark matter Neutrino emissivities in quark matter Jens Berdermann (University Rostock) David Blaschke (University Wrocław) WORKSHOP III OF THE VI,,DENSE HADRONIC MATTER & QCD PHASE TRANSITION 16.10.2006 Rathen Neutrino

Διαβάστε περισσότερα

ΝΟΜΟΣ ΤΗΣ ΠΕΡΙΟ ΙΚΟΤΗΤΑΣ : Οι ιδιότητες των χηµικών στοιχείων είναι περιοδική συνάρτηση του ατοµικού τους αριθµού.

ΝΟΜΟΣ ΤΗΣ ΠΕΡΙΟ ΙΚΟΤΗΤΑΣ : Οι ιδιότητες των χηµικών στοιχείων είναι περιοδική συνάρτηση του ατοµικού τους αριθµού. 1. Ο ΠΕΡΙΟ ΙΚΟΣ ΠΙΝΑΚΑΣ Οι άνθρωποι από την φύση τους θέλουν να πετυχαίνουν σπουδαία αποτελέσµατα καταναλώνοντας το λιγότερο δυνατό κόπο και χρόνο. Για το σκοπό αυτό προσπαθούν να οµαδοποιούν τα πράγµατα

Διαβάστε περισσότερα

PULLEYS 1. GROOVE SPECIFICATIONS FOR V-BELT PULLEYS. Groove dimensions and tolerances for Hi-Power PowerBand according to RMA engineering standards

PULLEYS 1. GROOVE SPECIFICATIONS FOR V-BELT PULLEYS. Groove dimensions and tolerances for Hi-Power PowerBand according to RMA engineering standards 1. GROOVE SPECIFICATIONS FOR V-BELT PULLEYS Figur 3 - Groov dimnsion nomnclatur or V-blts α go lp b Ectiv diamtr Datum diamtr d Tabl No. 1 - Groov dimnsions and tolrancs or Hi-Powr PowrBand according to

Διαβάστε περισσότερα

Index , 332, 335, 338 equivalence principle, , 356

Index , 332, 335, 338 equivalence principle, , 356 Index accidental symmetry, 334 adiabaticity condition, 102 105, 121 125 adiabaticity parameter, 103, 358 allowed approximation, 245 anomalous magnetic moment, (see under magnetic moment) anomaly, 19 20,

Διαβάστε περισσότερα

ITU-R P (2009/10)

ITU-R P (2009/10) ITU-R.38-6 (009/0 $% #! " #( ' * & ' /0,-. # GHz 00 MHz 900 ITU-R.38-6 ii.. (IR (ITU-T/ITU-R/ISO/IEC.ITU-R http://www.itu.int/itu-r/go/patents/en. (http://www.itu.int/publ/r-rec/en ( ( BO BR BS BT F M

Διαβάστε περισσότερα

Th, Ra, Rn, Po, Pb, Bi, & Tl K x-rays. Rn Kα1. Rn Kα2. 93( 227 Th)/Rn Kβ3. Ra Kα2. Po Kα2 /Bi K α1 79( 227 Th)/Po Kα1. Ra Kα1 /Bi K β1.

Th, Ra, Rn, Po, Pb, Bi, & Tl K x-rays. Rn Kα1. Rn Kα2. 93( 227 Th)/Rn Kβ3. Ra Kα2. Po Kα2 /Bi K α1 79( 227 Th)/Po Kα1. Ra Kα1 /Bi K β1. Page -1-10 8 10 7 10 6 10 5 10 4 334 ( Th) Counts/Channel 10 3 10 2 10 1 49 ( Th)/ 50 ( Th)/ 50 ( Fr) 0 100 200 300 400 500 600 700 800 900 1000 1000 1100 1200 1300 1400 1500 1600 1700 1800 1900 2000 Channel

Διαβάστε περισσότερα

ITU-R P (2012/02) &' (

ITU-R P (2012/02) &' ( ITU-R P.530-4 (0/0) $ % " "#! &' ( P ITU-R P. 530-4 ii.. (IPR) (ITU-T/ITU-R/ISO/IEC).ITU-R http://www.itu.int/itu-r/go/patents/en. ITU-T/ITU-R/ISO/IEC (http://www.itu.int/publ/r-rec/en ) () ( ) BO BR BS

Διαβάστε περισσότερα

Πρότυπο Αδρονίων µε Στατικά κουάρκ ΙΙ

Πρότυπο Αδρονίων µε Στατικά κουάρκ ΙΙ Πρότυπο Αδρονίων µε Στατικά κουάρκ ΙΙ Λεπτονικές διασπάσεις διανυσµατικών µεσονίων Παράδειγµα ουδέτερων διανυσµατικών µεσονιων V Q Q V " l l ( : e, µ ) l ( V : #,", ) l l, 0 0 0 6# " Q &( V % l l ' ) $

Διαβάστε περισσότερα

ΠΕΡΙΟΔΙΚΟΣ ΠΙΝΑΚΑΣ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ

ΠΕΡΙΟΔΙΚΟΣ ΠΙΝΑΚΑΣ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ ΠΕΡΙΟΔΙΚΟΣ ΠΙΝΑΚΑΣ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ Περίοδοι περιοδικού πίνακα Ο περιοδικός πίνακας αποτελείται από 7 περιόδους. Ο αριθμός των στοιχείων που περιλαμβάνει κάθε περίοδος δεν είναι σταθερός, δηλ. η περιοδικότητα

Διαβάστε περισσότερα

4.- Littlest Higgs Model with T-parity. 5.- hhh at one loop in LHM with T-parity

4.- Littlest Higgs Model with T-parity. 5.- hhh at one loop in LHM with T-parity 1.- Introduction. 2.- Higgs physics 3.- hhh at one loop level in SM 4.- Littlest Higgs Model with T-parity 5.- hhh at one loop in LHM with T-parity 7.- Conclusions Higgs Decay modes at LHC Direct measurement

Διαβάστε περισσότερα

Questions on Particle Physics

Questions on Particle Physics Questions on Particle Physics 1. The following strong interaction has been observed. K + p n + X The K is a strange meson of quark composition u s. The u quark has a charge of +2/3. The d quark has a charge

Διαβάστε περισσότερα

Ó³ Ÿ , º 7(170) Ä Ê³μ 1. Ñ Ò É ÉÊÉ Ö ÒÌ ² μ, Ê

Ó³ Ÿ , º 7(170) Ä Ê³μ 1. Ñ Ò É ÉÊÉ Ö ÒÌ ² μ, Ê Ó³ Ÿ. 2011.. 8, º 7(170).. 1192Ä1231 ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ. ˆŸ ˆ ˆ ˆŠ ˆ.. ʳμ 1 Ñ Ò É ÉÊÉ Ö ÒÌ ² μ, Ê Éμ ±μ ±É ² ±Í, μî É ÒÌ Éμ μ³ ± ²Ó ±μ ² É Ï±μ² μ Ë ± Ô² - ³ É ÒÌ Î É Í É μë ± 2010. ±Í Î Ò ÊÕ μî Ó ÉÊ É ³,

Διαβάστε περισσότερα

Derivation of Optical-Bloch Equations

Derivation of Optical-Bloch Equations Appendix C Derivation of Optical-Bloch Equations In this appendix the optical-bloch equations that give the populations and coherences for an idealized three-level Λ system, Fig. 3. on page 47, will be

Διαβάστε περισσότερα

Answers to practice exercises

Answers to practice exercises Answers to practice exercises Chapter Exercise (Page 5). 9 kg 2. 479 mm. 66 4. 565 5. 225 6. 26 7. 07,70 8. 4 9. 487 0. 70872. $5, Exercise 2 (Page 6). (a) 468 (b) 868 2. (a) 827 (b) 458. (a) 86 kg (b)

Διαβάστε περισσότερα

Calculus and Differential Equations page 1 of 17 CALCULUS and DIFFERENTIAL EQUATIONS

Calculus and Differential Equations page 1 of 17 CALCULUS and DIFFERENTIAL EQUATIONS alculus and Diffrnial Equaions pag of 7 ALULUS and DIFFERENTIAL EQUATIONS Th following 55 qusions concrn calculus and diffrnial quaions. In his vrsion of h am, h firs choic is always h corrc on. In h acual

Διαβάστε περισσότερα

Gradient Descent for Optimization Problems With Sparse Solutions

Gradient Descent for Optimization Problems With Sparse Solutions Gradient Descent for Optimization Problems With Sparse Solutions The Harvard community has made this article openly available. Please share how this access benefits you. Your story matters Citation Chen,

Διαβάστε περισσότερα

Baryon Studies. Dongliang Zhang (University of Michigan) Hadron2015, Jefferson Lab September 13-18, on behalf of ATLAS Collaboration

Baryon Studies. Dongliang Zhang (University of Michigan) Hadron2015, Jefferson Lab September 13-18, on behalf of ATLAS Collaboration Λ b Baryon Studies Dongliang Zhang (University of Michigan) on behalf of Collaboration Hadron215, Jefferson Lab September 13-18, 215 Introduction Λ b reconstruction Lifetime measurement Helicity study

Διαβάστε περισσότερα

(1) Describe the process by which mercury atoms become excited in a fluorescent tube (3)

(1) Describe the process by which mercury atoms become excited in a fluorescent tube (3) Q1. (a) A fluorescent tube is filled with mercury vapour at low pressure. In order to emit electromagnetic radiation the mercury atoms must first be excited. (i) What is meant by an excited atom? (1) (ii)

Διαβάστε περισσότερα

Πρότυπο Αδρονίων µε Στατικά κουάρκ Ι

Πρότυπο Αδρονίων µε Στατικά κουάρκ Ι Πρότυπο Αδρονίων µε Στατικά κουάρκ Ι I,S: SU() group I : SU() group ΠΡΟΤΥΠΟ ΤΩΝ ΑΔΡΟΝΙΩΝ ΜΕ ΣΤΑΤΙΚΑ QUARKS QUARK ATOMS Πλήθος Βαρυονίων & Μεσονίων ~ 96 - αρχικά οι κανονικότητες (patterns) των αδρονικών

Διαβάστε περισσότερα

Section 9: Quantum Electrodynamics

Section 9: Quantum Electrodynamics Physics 8.33 Section 9: Quantum Electrodynamics May c W. Taylor 8.33 Section 9: QED / 6 9. Feynman rules for QED Field content: A µ(x) gauge field, ψ(x) Dirac spinor Action Z» S = d x ψ(iγ µ D µ m)ψ Z

Διαβάστε περισσότερα

Θεωρία Cabibbo - CKM Πίνακας

Θεωρία Cabibbo - CKM Πίνακας Θεωρία Cabibbo - CKM Πίνακας Στοιχεώδη Σωµατίδια ΙΙ Αχιλλέως Νικολέττα Α.Ε.Μ: 12521 Εξάµηνο : 8 ο : Yπ.καθηγητής: κ.κώστας Κορδάς Αριστοτέλειο Πανεπιστήµιο Θεσ/νίκης Τι θα παρουσιάσω σήµερα? Θεωρία Cabibbo

Διαβάστε περισσότερα

MICROMASTER Vector MIDIMASTER Vector

MICROMASTER Vector MIDIMASTER Vector s MICROMASTER Vector MIDIMASTER Vector... 2 1.... 4 2. -MICROMASTER VECTOR... 5 3. -MIDIMASTER VECTOR... 16 4.... 24 5.... 28 6.... 32 7.... 54 8.... 56 9.... 61 Siemens plc 1998 G85139-H1751-U553B 1.

Διαβάστε περισσότερα

μ μ dω I ν S da cos θ da λ λ Γ α/β MJ Capítulo 1 % βpic ɛ Eridani V ega β P ic F ormalhaut 10 9 15% 70 Virgem 47 Ursa Maior Debris Disk Debris Disk μ 90% L ac = GM M ac R L ac R M M ac L J T

Διαβάστε περισσότερα

Higher order corrections to H. production. Nikolaos Kidonakis. production channels. Higher-order corrections. Charged Higgs production at the LHC

Higher order corrections to H. production. Nikolaos Kidonakis. production channels. Higher-order corrections. Charged Higgs production at the LHC igher order correcions o producion Nikolaos Kidonakis (Kennesaw Sae Universiy) producion channels igher-order correcions Charged is producion a he LC N. Kidonakis, c arged 008, Uppsala, Sepember 008 Charged

Διαβάστε περισσότερα

SPECIAL FUNCTIONS and POLYNOMIALS

SPECIAL FUNCTIONS and POLYNOMIALS SPECIAL FUNCTIONS and POLYNOMIALS Gerard t Hooft Stefan Nobbenhuis Institute for Theoretical Physics Utrecht University, Leuvenlaan 4 3584 CC Utrecht, the Netherlands and Spinoza Institute Postbox 8.195

Διαβάστε περισσότερα

The Θ + Photoproduction in a Regge Model

The Θ + Photoproduction in a Regge Model The Θ + Photoproduction in a Regge Model Herry Kwee College of illiam and Mary Cascade 5 Jefferson Lab December 3, 5 1 1. Introduction. Photoproduction γn Θ + K for spin-1/ Θ + γp Θ + K for spin-1/ Θ +

Διαβάστε περισσότερα

Polarizations of B V V in QCD factorization

Polarizations of B V V in QCD factorization Polarizations of B V V in QCD factorization Based on collaborations with M.Beneke and J.Rohrer April 2008 1 Motivation B V V decays share the roles of B PP, PV decays in the determination of CKM matrix

Διαβάστε περισσότερα

V r,k j F k m N k+1 N k N k+1 H j n = 7 n = 16 Ṽ r ñ,ñ j Ṽ Ṽ j x / Ṽ W 2r V r D N T T 2r 2r N k F k N 2r Ω R 2 n Ω I n = { N: n} n N R 2 x R 2, I n Ω R 2 u R 2, I n x k+1 = x k + u k, u, x R 2,

Διαβάστε περισσότερα

What happens when two or more waves overlap in a certain region of space at the same time?

What happens when two or more waves overlap in a certain region of space at the same time? Wave Superposition What happens when two or more waves overlap in a certain region of space at the same time? To find the resulting wave according to the principle of superposition we should sum the fields

Διαβάστε περισσότερα

➆t r r 3 r st 40 Ω r t st 20 V t s. 3 t st U = U = U t s s t I = I + I

➆t r r 3 r st 40 Ω r t st 20 V t s. 3 t st U = U = U t s s t I = I + I tr 3 P s tr r t t 0,5A s r t r r t s r r r r t st 220 V 3r 3 t r 3r r t r r t r r s e = I t = 0,5A 86400 s e = 43200As t r r r A = U e A = 220V 43200 As A = 9504000J r 1 kwh = 3,6MJ s 3,6MJ t 3r A = (9504000

Διαβάστε περισσότερα

2. Α ν ά λ υ σ η Π ε ρ ι ο χ ή ς. 3. Α π α ι τ ή σ ε ι ς Ε ρ γ ο δ ό τ η. 4. Τ υ π ο λ ο γ ί α κ τ ι ρ ί ω ν. 5. Π ρ ό τ α σ η. 6.

2. Α ν ά λ υ σ η Π ε ρ ι ο χ ή ς. 3. Α π α ι τ ή σ ε ι ς Ε ρ γ ο δ ό τ η. 4. Τ υ π ο λ ο γ ί α κ τ ι ρ ί ω ν. 5. Π ρ ό τ α σ η. 6. Π Ε Ρ Ι Ε Χ Ο Μ Ε Ν Α 1. Ε ι σ α γ ω γ ή 2. Α ν ά λ υ σ η Π ε ρ ι ο χ ή ς 3. Α π α ι τ ή σ ε ι ς Ε ρ γ ο δ ό τ η 4. Τ υ π ο λ ο γ ί α κ τ ι ρ ί ω ν 5. Π ρ ό τ α σ η 6. Τ ο γ ρ α φ ε ί ο 1. Ε ι σ α γ ω

Διαβάστε περισσότερα

ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ Ä664

ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ Ä664 ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ 2017.. 48.. 5.. 653Ä664 ˆ Œ ˆ ˆ e + e K + K nπ (n =1, 2, 3) Š Œ ŠŒ -3 Š - ˆ Œ Š -2000 ƒ.. μéμ Î 1,2, μé ³ ±μ²² μ Í ŠŒ -3: A.. ß ±μ 1,2,. Œ. ʲÓÎ ±μ 1,2,.. ̳ ÉÏ 1,2,.. μ 1,.. ÏÉμ μ 1,.

Διαβάστε περισσότερα

The Simply Typed Lambda Calculus

The Simply Typed Lambda Calculus Type Inference Instead of writing type annotations, can we use an algorithm to infer what the type annotations should be? That depends on the type system. For simple type systems the answer is yes, and

Διαβάστε περισσότερα

Wb/ Μ. /Α Ua-, / / Βζ * / 3.3. Ηλεκτρομαγνητισμός Ι Μ. 1. Β = k. 3. α) Β = Κ μ Π 2. B-r, 2 10~ ~ 2 α => I = ~ } Α k M I = 20Α

Wb/ Μ. /Α Ua-, / / Βζ * / 3.3. Ηλεκτρομαγνητισμός Ι Μ. 1. Β = k. 3. α) Β = Κ μ Π 2. B-r, 2 10~ ~ 2 α => I = ~ } Α k M I = 20Α ΛΥΣΗ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΩΝ 3.3 39 3.3. Ηλεκτρομαγνητισμός 1. Β = k 21 9 1Π 2 β = 10 " ίιτκ τ^β = 2 10 " τ 3. α) Β = Κ μ 21 B-r, 2 10~ 5 20 10~ 2 α => I = ~ } Α k M -2 2-10 I = 20Α ϊ)β 2 2Ι = Κ ψ- _ 10' 10^40 7 2

Διαβάστε περισσότερα

3.4 SUM AND DIFFERENCE FORMULAS. NOTE: cos(α+β) cos α + cos β cos(α-β) cos α -cos β

3.4 SUM AND DIFFERENCE FORMULAS. NOTE: cos(α+β) cos α + cos β cos(α-β) cos α -cos β 3.4 SUM AND DIFFERENCE FORMULAS Page Theorem cos(αβ cos α cos β -sin α cos(α-β cos α cos β sin α NOTE: cos(αβ cos α cos β cos(α-β cos α -cos β Proof of cos(α-β cos α cos β sin α Let s use a unit circle

Διαβάστε περισσότερα

!!" #7 $39 %" (07) ..,..,.. $ 39. ) :. :, «(», «%», «%», «%» «%». & ,. ). & :..,. '.. ( () #*. );..,..'. + (# ).

!! #7 $39 % (07) ..,..,.. $ 39. ) :. :, «(», «%», «%», «%» «%». & ,. ). & :..,. '.. ( () #*. );..,..'. + (# ). 1 00 3 !!" 344#7 $39 %" 6181001 63(07) & : ' ( () #* ); ' + (# ) $ 39 ) : : 00 %" 6181001 63(07)!!" 344#7 «(» «%» «%» «%» «%» & ) 4 )&-%/0 +- «)» * «1» «1» «)» ) «(» «%» «%» + ) 30 «%» «%» )1+ / + : +3

Διαβάστε περισσότερα

! " #! $ %&! '( #)!' * +#, " -! %&! "!! ! " #$ % # " &' &'... ()* ( +, # ' -. + &', - + &' / # ' -. + &' (, % # , 2**.

!  #! $ %&! '( #)!' * +#,  -! %&! !! !  #$ % #  &' &'... ()* ( +, # ' -. + &', - + &' / # ' -. + &' (, % # , 2**. ! " #! $ %&! '( #)!' * +#, " -! %&! "!!! " #$ % # " &' &'... ()* ( +, # ' -. + &', - + &' / 0123 4 # ' -. + &' (, % #. -5 0126, 2**., 2, + &' %., 0, $!, 3,. 7 8 ', $$, 9, # / 3:*,*2;

Διαβάστε περισσότερα