Στροφορµή. ΦΥΣ 131 - Διαλ.25 1



Σχετικά έγγραφα
ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΣΤΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ ΣΤΕΡΕΟΥ 2013

Στροφορµή. Αν έχουµε ένα υλικό σηµείο που κινείται µε ταχύτητα υ, τότε έχει στροφορµή

Γ ΤΑΞΗ ΤΜΗΜΑ ΟΝΟΜΑ. ΘΕΜΑ 1ο. 7 mr 5. 1 mr. Μονάδες 5. α. 50 W β. 100 W γ. 200 W δ. 400 W

Κέντρο Μάζας - Παράδειγμα

1. Για το σύστηµα που παριστάνεται στο σχήµα θεωρώντας ότι τα νήµατα είναι αβαρή και µη εκτατά, τις τροχαλίες αµελητέας µάζας και. = (x σε μέτρα).

Παράδειγµα διατήρησης στροφορµής

Κεφάλαιο 11 Στροφορµή

2) Ομογενής δίσκος μάζας m και ακτίνας R κυλίεται χωρίς να ολισθαίνει πάνω σε οριζόντιο

Κεφάλαιο M11. Στροφορµή

Στροφορµή. υο παρατηρήσεις: 1) Η στροφορµή ενός υλικού σηµείου, που υπολογίζουµε µε βάση τα προηγούµενα, αναφέρεται. σε µια ορισµένη χρονική στιγµή.

Α. Ροπή δύναµης ως προς άξονα περιστροφής

ΦΥΣ Διαλ Δυναµική

ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ

Παράδειγμα 1 ο. + U &' = mg(2r) k(2r)2! E µ"# = U #$%. = 2mgR + 2kR 2 U!". # K i + U i = K f + U f! U i = K f! 1 2 m" 2 f.

ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ ΑΣΚΗΣΕΩΝ. = 2r, τότε:

( ) ( ) ( )! r a. Στροφορμή στερεού. ω i. ω j. ω l. ε ijk. ω! e i. ω j ek = I il. ! ω. l = m a. = m a. r i a r j. ra 2 δ ij. I ij. ! l. l i.

( ) Παράδειγµα. Τροχαλία. + ΔE δυν. = E κιν. + E δυν

Δυναµική. ! F(δύναµη), m(µάζα), E(ενέργεια), p(ορµή),! Πως ένα σώµα αλληλεπιδρά µε το περιβάλλον του! Γιατί σώµατα κινούνται µε το τρόπο που κινούνται

Κεφάλαιο 11 Στροφορμή

ταχύτητα μέτρου. Με την άσκηση κατάλληλης σταθερής ροπής, επιτυγχάνεται

ΕΡΩΤΗΣΕΙΣ - ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΣΤΗΝ ΚΥΚΛΙΚΗ ΚΙΝΗΣΗ

Ροπή αδράνειας. q Ας δούµε την ροπή αδράνειας ενός στερεού περιστροφέα: I = m(2r) 2 = 4mr 2

Ισχύουν οι αρχές διατήρησης; Πώς εφαρμόζονται;

2 Η ΠΡΟΟΔΟΣ. Ενδεικτικές λύσεις κάποιων προβλημάτων. Τα νούμερα στις ασκήσεις είναι ΤΥΧΑΙΑ και ΟΧΙ αυτά της εξέταση

Ενέργεια στην περιστροφική κίνηση

v = r r + r θ θ = ur + ωutθ r = r cos θi + r sin θj v = u 1 + ω 2 t 2

ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ ΑΣΚΗΣΕΩΝ. Άσκηση 1. (Κινητική ενέργεια λόγω περιστροφής. Έργο και ισχύς σταθερής ροπής)

ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Μηχανική Στερεού Σώµατος

F r. 1

Τμήμα Φυσικής Πανεπιστημίου Κύπρου Χειμερινό Εξάμηνο 2016/2017 ΦΥΣ102 Φυσική για Χημικούς Διδάσκων: Μάριος Κώστα. ΔΙΑΛΕΞΗ 09 Ροπή Αδρανείας Στροφορμή

[1kgm 2, 5m/s, 3,2cm, 8rad/s][1kgm 2, 5m/s, 3,2cm, 8rad/s]

ΚΡΙΤΗΡΙΟ ΑΞΙΟΛΟΓΗΣΗΣ ΦΥΣΙΚΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ

6ο Πρόχειρο Τεστ Γ Τάξης Λυκείου Θεµελιώδης Νόµος Στροφικής Κίνησης Σύνολο Σελίδων: πέντε (5) - ιάρκεια Εξέτασης: 90 min Βαθµολογία % Ονοµατεπώνυµο:

ΑΡΧΗ 1ης ΣΕΛΙΔΑΣ ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ : ΦΥΣΙΚΗ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ ΤΑΞΗ : Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΠΕΡΙΟΔΟΥ : ΦΕΒΡΟΥΑΡΙΟΣ 2016 ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙΔΩΝ : 6

1 η ΟΜΑΔΑ. ΦΥΣ η Πρόοδος: 15-Νοεµβρίου-2008

Β ΟΜΑΔΑ. ΦΥΣ η Πρόοδος: 19-Νοεµβρίου-2011

Μηχανική Στερεού Σώματος

ΨΗΦΙΑΚΟ ΕΚΠΑΙΔΕΥΤΙΚΟ ΒΟΗΘΗΜΑ «ΦΥΣΙΚΗ ΟΜΑΔΑΣ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ ΘΕΤΙΚΩΝ ΣΠΟΥΔΩΝ» 5 o ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΜΑΡΤΙΟΣ 2017: ΘΕΜΑΤΑ

ΑΣΚΗΣΗ 5.1 Το διάνυσμα θέσης ενός σώματος μάζας m=0,5kgr δίνεται από τη σχέση: 3 j οπότε το μέτρο της ταχύτητας θα είναι:

ΦΥΣ. 211 Τελική Εξέταση 10-Μάη-2014

12 η Εβδομάδα Δυναμική Περιστροφικής κίνησης. Αρχή διατήρησης στροφορμής

ΓΡΑΠΤΗ ΕΞΕΤΑΣΗ ΣΤΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ ΣΤΕΡΕΟΥ

ΦΥΣΙΚΗ ΟΜΑΔΑΣ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ ΘΕΤΙΚΩΝ ΣΠΟΥΔΩΝ. Α5. α. Λάθος β. Λάθος γ. Σωστό δ. Λάθος ε. Σωστό

ΦΥΣ. 211 Τελική Εξέταση 10-Μάη-2014

Φυσική Θετικών Σπουδών Γ τάξη Ενιαίου Λυκείου 2 0 Κεφάλαιο

ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Μηχανική Στερεού - µέρος ΙΙ Ενδεικτικές Λύσεις Κυριακή 28 Φλεβάρη 2016 Θέµα Α

Διαγώνισμα: Μηχανική Στερεού Σώματος

Μηχανική Στερεού Ασκήσεις Εμπέδωσης

Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΟΙ ΚΙΝΗΣΕΙΣ ΤΩΝ ΣΤΕΡΕΩΝ ΣΩΜΑΤΩΝ

ΟΡΟΣΗΜΟ. 12 της στροφορμής της ράβδ ου ως προς παράλληλο άξονα, που περνά από το ένα άκρο της, με ίδια ω, είναι: ω 3

Επαναληπτικη άσκηση στην Μηχανική Στερεού-Κρούσεις

ΦΥΣ Διαλ Κινηµατική και Δυναµική Κυκλικής κίνησης

Τα σώματα τα έχουμε αντιμετωπίσει μέχρι τώρα σαν υλικά σημεία. Το υλικό σημείο δεν έχει διαστάσεις. Έχει μόνο μάζα.

1 η ΟΜΑΔΑ. ΦΥΣ η Πρόοδος: 21-Νοεµβρίου-2009


ΠΡΟΩΘΗΣΗ ΠΥΡΑΥΛΩΝ. Η προώθηση των πυραύλων στηρίζεται στην αρχή διατήρησης της ορμής.

Ποια πρέπει να είναι η ελάχιστη ταχύτητα που θα πρέπει να έχει το τρενάκι ώστε να µη χάσει επαφή µε τη τροχιά στο υψηλότερο σηµείο της κίνησης; F N

Κεφάλαιο 6β. Περιστροφή στερεού σώματος γύρω από σταθερό άξονα

16. Να γίνει µετατροπή µονάδων και να συµπληρωθούν τα κενά των προτάσεων: α. οι τρεις ώρες είναι... λεπτά β. τα 400cm είναι...

1) Πάνω σε ευθύγραµµο οριζόντιο δρόµο ένας τροχός κυλάει χωρίς να ολισθαίνει. Ποιες από τις παρακάτω σχέσεις είναι σωστές ;

Ερωτήσεις που δόθηκαν στις εξετάσεις των Πανελληνίων ως

Θέµα 1 ο Α. Στις ερωτήσεις 1-5 να γράψετε στο τετράδιο σας τον αριθμό της ερώτησης και δίπλα το γράμμα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση.

ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΕΣ ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΦΥΣΙΚΗΣ 2019

Ασκήσεις (διάφορες, στροφορμής και δυναμικής συστήματος σωματιδίων)

Σύστημα σωμάτων vs Στερεό σώμα

3.1. Κινηματική στερεού.

ΨΗΦΙΑΚΟ ΕΚΠΑΙΔΕΥΤΙΚΟ ΒΟΗΘΗΜΑ «ΦΥΣΙΚΗ ΟΜΑΔΑΣ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ ΘΕΤΙΚΩΝ ΣΠΟΥΔΩΝ» 5 o ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΑΠΡΙΛΙΟΣ 2017: ΕΝΔΕΙΚΤΙΚΕΣ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ

ΠΡΟΤΥΠΟ ΠΕΙΡΑΜΑΤΙΚΟ ΛΥΚΕΙΟ ΕΥΑΓΓΕΛΙΚΗΣ ΣΧΟΛΗΣ ΣΜΥΡΝΗΣ Φυσική Θετικής και Τεχνολογικής Κατεύθυνσης Γ Λυκείου ΤΡΙΩΡΟ ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΟ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΣΤO ΣΤΕΡΕΟ

ΟΙ ΚΙΝΗΣΕΙΣ ΤΩΝ ΣΤΕΡΕΩΝ ΣΩΜΑΤΩΝ

ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΟ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΣΤΕΡΕΟ. ΘΕΜΑ Α (μοναδες 25)

2 η ΟΜΑΔΑ. ΦΥΣ η Πρόοδος: 21-Νοεµβρίου-2009

ΦΥΣΙΚΗ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ 2007 ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ ÈÅÌÅËÉÏ

12 η Εβδομάδα Δυναμική Περιστροφικής κίνησης. Αρχή διατήρησης στροφορμής

A e (t σε sec). Το πλάτος των ταλαντώσεων

3.6. Σύνθετα θέματα στερεού. Ομάδα Δ.

ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ Ο.Ε.Φ.Ε ΘΕΜΑΤΑ ΦΥΣΙΚΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΘΕΤΙΚΗΣ & ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ

Ερωτήσεις. 2. Η ροπή αδράνειας μιας σφαίρας μάζας Μ και ακτίνας R ως προς άξονα που διέρχεται

ΕΝΩΣΗ ΚΥΠΡΙΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ

ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Μηχανική Στερεού - µέρος ΙΙ

Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΤΙΚΗΣ & ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ

Κεφάλαιο 10 Περιστροφική Κίνηση. Copyright 2009 Pearson Education, Inc.

Κίνηση πλανητών Νόµοι του Kepler

6ο ιαγώνισµα - Μηχανική Στερεού Σώµατος Ι. Θέµα Α

ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΕΠΑΝΑΛΗΨΗΣ. Δίνεται ότι η ροπή αδράνειας του δίσκου ως προς τον άξονα Κ είναι Ι= M R

Διαγώνισμα Μηχανική Στερεού Σώματος

1) Πάνω σε ευθύγραµµο οριζόντιο δρόµο ένας τροχός κυλάει χωρίς να ολισθαίνει. Ποιες από τις παρακάτω σχέσεις είναι σωστές ;

Διαγώνισμα Γ Λυκείου Θετικού προσανατολισμού. Διαγώνισμα Μηχανική Στερεού Σώματος. Σάββατο 24 Φεβρουαρίου Θέμα 1ο

ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Μηχανική Στερεού Σώµατος

EΡΓΑΣΙΑ 5 η Καταληκτική ηµεροµηνία παράδοσης: 20 Ιουλίου 2003

Για τις παρακάτω 3 ερωτήσεις, να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό της ερώτησης και δίπλα το γράµµα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση.

ΣΕΙΡΑ: 3 Κύματα: αρμονικό έως στάσιμο, Στερεό: κινηματική έως διατήρηση στροφορμής

Κεφάλαιο 6α. Περιστροφή στερεού σώματος γύρω από σταθερό άξονα

ΦΥΣ η Πρόοδος: 5-Νοεμβρίου-2006

το άκρο Β έχει γραμμική ταχύτητα μέτρου.

ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΣΤΗΝ ΚΥΚΛΙΚΗ ΟΜΑΛΗ ΚΙΝΗΣΗ

ΦΥΣ. 131 ΕΡΓΑΣΙΑ # 7

ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ Γ ΤΑΞΗ

Κεφάλαιο 10 Περιστροφική Κίνηση. Copyright 2009 Pearson Education, Inc.

w w w.k z a c h a r i a d i s.g r

3.4. Στροφορμή. Ομάδα Β.

Transcript:

Στροφορµή ΦΥΣ 131 - Διαλ.25 1

ΦΥΣ 131 - Διαλ.25 2 Στροφορµή q Ένα από τα βασικά µεγέθη που σχετίζονται µε την περιστροφική κίνηση είναι η στροφορµή q Θυµηθείτε ότι για µάζα m που κινείται µε ταχύτητα v ορίζουµε την ορµή p=mv (όπου η ταχύτητα µετριέται ως προς σύστηµα αναφοράς µε αρχή Ο). Ø Η µεταβολή της ορµής σχετίζεται µε την ολική δύναµη βάση του 2 ου νόµου του Νewton. q Η στροφορµή έχει την παρόµοια σηµασία: Οποιαδήποτε η τροχιά ενός σώµατος, ευθύγραµµη, καµπυλόγραµµη η στροφορµή του σώµατος σε κάθε σηµείο της τροχιάς του ως προς ένα αδρανειακό σηµείο αναφοράς (όπως η αρχή των αξόνων) δίνεται από: r " p Οι διαστάσεις της στροφορµής είναι Kgm 2 /sec

Στροφορµή r " p r p ΦΥΣ 131 - Διαλ.25 3 q Το µέτρο και η διεύθυνση της στροφορµής σχετίζονται πάντα µε την αρχή του συστήµατος συντεταγµένων ή το σηµείο αναφοράς ως προς το οποίο µετρούµε την στροφορµή. q Αν η διεύθυνση της ταχύτητας του σώµατος περνά από το σηµείο αναφοράς τότε η στροφορµή είναι µηδέν. q Θα αποδείξουµε τώρα το ανάλογο του 2 ου νόµου του Νewton σε περιστροφική κίνηση: Ø Εφαρµόζοντας µια ροπή µπορούµε να αλλάξουµε την στροφορµή ενός σώµατος: = r " F = r d p = d( r p ) " d r d p # = d = d( r " p ) # v " m v " = d( r # p ) Aν " = 0 τότε = "#$. ( r p ) = d r p + r d p Νόµος διατήρησης στροφορµής

ΦΥΣ 131 - Διαλ.25 4 Προσοχή q H εξίσωση για την µεταβολή της στροφορµής: ισχύει µόνο όταν: (α) Η αρχή είναι ένα σταθερό σηµείο (β) Όταν το σηµείο αναφοράς είναι το CM = d q Είναι µια διανυσµατική εξίσωση και εποµένως έχουµε 3 εξισώσεις x = d x, y = d y, z = d z q Προσοχή: Η ροπή και η στροφορµή πρέπει να υπολογίζονται ως προς το ίδιο σηµείο ή άξονα q Για να βρούµε την στροφορµή ενός συστήµατος προσθέτουµε τις στροφορµές κάθε ξεχωριστού σώµατος του συστήµατος: z = i = m i r 2 i " = I" $ "# = d z i i = I d% = I&

ΦΥΣ 131 - Διαλ.25 5 Παράδειγµα Σώµα εξαρτηµένο στην άκρη ενός νήµατος, σε επίπεδο, µε δύναµη κάθετη στο επίπεδο. Αλλάζετε το r, τι συµβαίνει στη στροφορµή; F r v = r " F = 0 # = $%&. = r " p = mv r sin# = mvr (θ=90 0 ) Για 2 διαφορετικές θέσεις του σώµατος θα έχουµε: F mv 1 r 1 = mv 2 r 2 v 1 = v 2 r 2 r 1

ΦΥΣ 131 - Διαλ.25 6 Στροφορµή Είδαµε ότι Αλλά ξέρουµε ότι " = I # = d = d " I d = d " = I Η παραπάνω σχέση ισχύει για στερεό σώµα που περιστρέφεται γύρω από σταθερό σηµείο ή σταθερό άξονα ή άξονα που περνά από το CM του και παραµένει παρ/λος προς την αρχική του διεύθυνση. Αν η συνισταµένη των εξωτερικών ροπών είναι µηδέν τότε i = f σε αναλογία µε διατήρηση της γραµµικής ορµής p i = p f όταν # F ". = 0

ΦΥΣ 131 - Διαλ.25 7 Τα πιο χαρακτηριστικά παραδείγματα

Παράδειγµα Μια µπάλα µάζας Μ συγκρούεται µε ένα ραβδί που µπορεί να περιστρέφεται γύρω από το κέντρο του. Αν η κρούση είναι πλαστική ποια είναι η προκληθείσα γωνιακή ταχύτητα? Μ v m,l σημείο περιστροφής Λύση ΦΥΣ 131 - Διαλ.25 Αρχικά υπολογίζουµε τη στροφορµή ως προς το σηµείο περιστροφής. Ως προς το σηµείο αυτό η στροφορµή διατηρείται επειδή η εξωτερική δύναµη που δρα πάνω του δεν προκαλεί ροπή. 8 i = Mv l (στροφορμή μπάλας) 2 ( f = I = ( I "#$. CM + I µ%#&#' ) = 1 12 ml 2 ( + M l + * ) * 2, - ) 2 + -, = "vl /2 ml 2 12 + Ml2 4 = "vl ml 2 6 + Ml2 2 Προσοχή: Σε περιπτώσεις που ένα σώµα παραµορφώνεται και αλλάζει η ροπή αδράνειας Ι, η διατήρηση της στροφορµής,, λέει I i i = I f f

Merry-go-round Έχει ακτίνα R=1.3m και ροπή αδράνειας Ι και στρέφεται µε ω 0. Eνα αγόρι µάζας M που περπατούσε µε κατεύθυνση προς το κέντρο, πηδάει πάνω στο merry-go-round. Ποια η νέα ω? Αργότερα ένα κορίτσι µάζαs Μ που τρέχει εφαπτοµενικά προς το merry-go-round πηδά πάνω. Αν η διεύθυνση της κίνησης της είναι ίδια µε του merry-go-round ποια η νέα ω? Λύση ΦΥΣ 131 - Διαλ.25 Περπατώντας κατευθείαν προς τον άξονα περιστροφής, το αγόρι δεν έχει στροφορµή ως προς τον άξονα, και εποµένως η ολική στροφορµή είναι Ιω 0. Αλλά όταν ανεβαίνει στο merry-go-round, προσθέτει στην ροπή αδράνειας του συστήµατος ένα ποσό ΜR 2. 9 Από διατήρηση της στροφορµής έχουµε: I o = (I + MR 2 # ) 2 " 2 = 0 (# + $R 2 )

Merry-go-round ΦΥΣ 131 - Διαλ.25 10 Το κορίτσι που τρέχει εφαπτοµενικά έχει στροφορµή προς τον άξονα ΜυR Eποµένως η συνολική στροφορµή του συστήµατος είναι: Ιω 0 +ΜυR Όταν ανεβαίνει στο merry-go-round η συνολική ροπή αδράνειας περιλαµβάνει τη ροπή αδράνειας του merry-go-round καθώς και αυτή του κάθε παιδιού που είναι ΜR 2. Ορίζοντας σαν ω 3 την τελική γωνιακή ταχύτητα από διατήρηση της στροφορµής έχουµε: I o + M"R = (I + MR 2 + MR 2 ) 3 " 3 = I" 0 + M#R (I + 2MR 2 ) Διατηρείται η µηχανική ενέργεια όταν τα παιδιά ανέβουν στο merry-go-round? OXI Δυνάµεις τριβής ενεργούν για να φέρουν τα παιδιά και το merry-go-round σε ηρεµία σε σχέση µε το καθένα και η περίπτωση µοιάζει αυτή της πλαστικής κρούσης.

ΦΥΣ 131 - Διαλ.25 11 F Γυροσκόπιο Περιστροφή µε ροπή Α z τ=lf y Β x F z y Δ=τΔt x H µεταβολή της στροφορµής είναι πάντοτε στη διεύθυνση της ροπής Α F z y τ=lf x Β F z y Δ=τΔt x

Γυροσκόπιο Περιστροφή µε ροπή Α N άξονας στήριξης z Β=mg y τ=lf N p z y Δ=τΔt ΦΥΣ 131 - Διαλ.25 Έστω ότι κάποιος δίσκος περιστρέφεται µε µια γωνιακή ταχύτητα ω γύρω από άξονα που περνά από το κέντρο του και ο άξονας περιστροφής στηρίζεται σε κάποιο σηµείο r* r* i f φ r* Δ=τΔt Έστω r* η απόσταση του Β από το Α = d d mgr* = d = mgr * Ο δίσκος διαγράφει τόξο γωνίας dφ: d = d mgr * = d" d" = mgr * Αλλά = I spin ενώ d = " µ#$%&$. 12 γωνιακή ταχύτητα µετάπτωσης Εποµένως: µ"#$%#. = mgr* " I spin # " µ$%&'%. = mgr* = (%&). (για spin >> tot ) spin I Ο δίσκος έχει δυο είδη περιστροφής και η ολική στροφορµή είναι: tot = spin + µ"#$".

ΦΥΣ 131 - Διαλ.25 13 Κίνηση του ποδηλάτου τ Καθώς γέρνουµε προς τα αριστερά, το βάρος παράγει ροπή που έχει φορά προς τη πίσω ρόδα και µεταβάλει τη διεύθυνση της στροφορµής Σαν αποτέλεσµα η στροφορµή προσπαθεί να στραφεί προς τη διεύθυνση της ροπής και εποµένως αντίθετα µε τη φορά των δεικτών του ρολογιού, δηλαδή αριστερά R Η φυγόκεντρος δύναµη που εµφανίζεται λόγω της κυκλικής αυτής κίνησης διορθώνει τη κλίση φέρνοντας το ποδήλατο στη κατακόρυφο θέση