Η Ομάδα SL(2,C) και οι αναπαραστάσεις της

Σχετικά έγγραφα
Π Ο Λ Ι Τ Ι Κ Α Κ Α Ι Σ Τ Ρ Α Τ Ι Ω Τ Ι Κ Α Γ Ε Γ Ο Ν Ο Τ Α


Α Ρ Ι Θ Μ Ο Σ : 6.913

2. Α ν ά λ υ σ η Π ε ρ ι ο χ ή ς. 3. Α π α ι τ ή σ ε ι ς Ε ρ γ ο δ ό τ η. 4. Τ υ π ο λ ο γ ί α κ τ ι ρ ί ω ν. 5. Π ρ ό τ α σ η. 6.


! # %& # () & +( (!,+!,. / #! (!


! # !! # % % & ( ) + & # % #&,. /001 2 & 3 4

Trace evaluation of matrix determinants and inversion of 4 4 matrices in terms of Dirac covariants

T : g r i l l b a r t a s o s Α Γ Ί Α Σ Σ Ο Φ Ί Α Σ 3, Δ Ρ Α Μ Α. Δ ι α ν ο μ έ ς κ α τ ο ί κ ο ν : 1 2 : 0 0 έ ω ς 0 1 : 0 0 π μ

ΚΕΝΤΡΟ ΜΕΡΙΜΝΑΣ ΚΑΙ ΑΛΛΗΛΕΓΓΥΗΣ ΔΗΜΟΥ ΚΟΜΟΤΗΝΗΣ ΑΠΟΤΕΛΕΣΜΑΤΑ ΕΓΓΡΑΦΩΝ ΒΡΕΦΟΝΗΠΙΑΚΩΝ ΣΤΑΘΜΩΝ Α ΒΡΕΦΟΝΗΠΙΑΚΟΣ ΒΡΕΦΙΚΟ ΤΜΗΜΑ

Óïðàæíåíèÿ ê Ëåêöèè 6. Ïîëå Äèðàêà Ðåøåíèÿ

ΘΕΩΡΙΑ ΑΡΙΘΜΩΝ. Ασκησεις - Φυλλαδιο 5. ιδασκων: Α. Μπεληγιάννης Ιστοσελιδα Μαθηµατος :



ΕΘΝΙΚΟΝ ΚΑΙ ΚΑΠΟΔΙΣΤΡΙΑΚΟΝ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟΝ ΑΘΗΝΩΝ ΣΧΟΛΗ ΘΕΤΙΚΩΝ ΕΠΙΣΤΗΜΩΝ ΤΜΗΜΑ ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΏΝ

ΘΕΜΑ Α Να χαρακτηρίσετε τις παρακάτω προτάσεις ως αληθής (Α) ή ψευδής (Ψ)

Ν Κ Π 6Μ Θ 5 ϑ Μ % # =8 Α Α Φ ; ; 7 9 ; ; Ρ5 > ; Σ 1Τ Ιϑ. Υ Ι ς Ω Ι ϑτ 5 ϑ :Β > 0 1Φ ς1 : : Ξ Ρ ; 5 1 ΤΙ ϑ ΒΦΓ 0 1Φ ς1 : ΒΓ Υ Ι : Δ Φ Θ 5 ϑ Μ & Δ 6 6

Β Χ! Χ ( # %! Δ % ) %

Ε Π Ι Μ Ε Λ Η Τ Η Ρ Ι Ο Κ Υ Κ Λ Α Δ Ω Ν

Homework 4 Solutions Weyl or Chiral representation for γ-matrices. Phys624 Dirac Equation Homework 4

Φαινόμενο Unruh. Δημήτρης Μάγγος. Εθνικό Μετσόβιο Πολυτεχνείο September 26, / 20. Δημήτρης Μάγγος Φαινόμενο Unruh 1/20

Α θ ή ν α, 7 Α π ρ ι λ ί ο υ

ΘΕΩΡΙΑ ΑΡΙΘΜΩΝ. Λυσεις Ασκησεων - Φυλλαδιο 5

*❸341❸ ❸➈❽❻ ❸&❽❼➅❽❼❼➅➀*❶❹❻❸ ➅❽❹*➃❹➆❷❶*➈❹1➈. Pa X b P a µ b b a ➁❽❽❷➂➂%&'%➁❽➈❽)'%➁❽❽'*➂%➁❽➄,-➂%%%,❹❽➀➂'❹➄%,❹❽❹'&,➅❸%&❹-❽❻ ,❹❽➀➂'❹➄%,❹❽❹'&,➅❸%&❹-❽❻

P621 - HW 4. Scott Dietrick November 17, b = i 4 (σµ σ ν σ ν σ µ ) a b. L ) b. 1 2 ǫijk σ k and (S k0. = i 4 (σ ki + Iσ k ) = i 2 σ k

< = ) Τ 1 <Ο 6? <? Ν Α <? 6 ϑ<? ϑ = = Χ? 7 Π Ν Α = Ε = = = ;Χ? Ν !!! ) Τ 1. Ο = 6 Μ 6 < 6 Κ = Δ Χ ; ϑ = 6 = Σ Ν < Α <;< Δ Π 6 Χ6 Ο = ;= Χ Α

Aula 00. Curso: Estatística p/ BACEN (Analista - Área 05) Professor: Vitor Menezes

u = 0 u = ϕ t + Π) = 0 t + Π = C(t) C(t) C(t) = K K C(t) ϕ = ϕ 1 + C(t) dt Kt 2 ϕ = 0

Dirac Matrices and Lorentz Spinors

o-r sub ff i-d m e s o o t h-e i-l mtsetisequa tob t-h-colon sub t e b x c u t-n n g dmenson.. ndp a

d 4 1 q M 2 q 2 M 2 q 2 M 2 226/389

Problem 1(a): Starting with eq. (3) proved in class and applying the Leibniz rule, we obtain

f O(U) (f n ) O(Ω) f f n ; L (K) 0(n )

ΚΒΑΝΤΟΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι Τελική Εξέταση: 31 Γενάρη 2012 ( ιδάσκων: Α.Φ. Τερζής) ιάρκεια εξέτασης 3 ώρες.



1. 3. ([12], Matsumura[13], Kikuchi[10] ) [12], [13], [10] ( [12], [13], [10]

. / )!! )! +! ) + 4

Section 9: Quantum Electrodynamics

ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ Ä ƒ ² ± Ñ Ò É ÉÊÉ Ô É Î ± Ì Ö ÒÌ ² μ Å μ Ò Í μ ²Ó μ ± ³ ʱ ²μ Ê, Œ ±

XAΡ Τ Η Σ Ε Τ Α Ι ΡΙ ΚΗ Σ Δ Ι Α Κ Υ Β Ε Ρ Ν Η ΣΗ Σ ΤΗΣ V I O H A L C O SA

ΠΕΡΙΕΧΟΜΕΝΑ ΓΕΝΙΚΗ ΘΕΩΡΙΑ ΣΧΕΤΙΚΟΤΗΤΑΣ ΒΑΡΥΤΙΚΑ ΚΥΜΑΤΑ ΣΤΟ ΚΕΝΟ ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΒΑΡΥΤΙΚΩΝ ΚΥΜΑΤΩΝ ΑΠΟ ΠΗΓΕΣ ΑΝΙΧΝΕΥΣΗ ΒΑΡΥΤΙΚΩΝ ΚΥΜΑΤΩΝ


T fi = 2πiδ(E f E i ) [< f V i > + 1 E i E n. < f V n > E i H 0 164/389

# % % % % % # % % & %

[Note] Geodesic equation for scalar, vector and tensor perturbations

Θ έ µ α τ α Τ ύ π ο υ Σ ω σ τ ό Λ ά θ ο ς

Chapter 1 Fundamentals in Elasticity

! # % & ( ) & + #, +. ! # + / 0 / 1 ! 2 # ( # # !! ( # 5 6 ( 78 ( # ! /! / 0, /!) 4 0!.! ) 7 2 ## 9 3 # ## : + 5 ; )!

Field Theory 263: Problem Set 1

Now, suppose the electron field Ψ(x) satisfies the covariant Dirac equation (i D m)ψ = 0.

Θ έ λ ω ξ ε κ ι ν ώ ν τ α ς ν α σ α ς μ ε τ α φ έ ρ ω α υ τ ό π ο υ μ ο υ ε ί π ε π ρ ι ν α π ό μ ε ρ ι κ ά χ ρ ό ν ι α ο Μ ι χ ά λ η ς

ΥΠΟΥΡΓΕΙΟ ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΚΑΙ ΠΟΛΙΤΙΣΜΟΥ ΙΕΥΘΥΝΣΗ ΑΝΩΤΕΡΗΣ ΚΑΙ ΑΝΩΤΑΤΗΣ ΕΚΠΑΙ ΕΥΣΗΣ ΥΠΗΡΕΣΙΑ ΕΞΕΤΑΣΕΩΝ ΠΑΓΚΥΠΡΙΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ 2009

Π Ι Θ Α Ν Ο Τ Η Τ Ε Σ Α ΛΥΚΕΙΟΥ

ΚΒΑΝΤΟΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι Τελική Εξέταση: 30 Αυγούστου 2010 ( ιδάσκων: Α.Φ. Τερζής) ιάρκεια εξέτασης 2,5 ώρες.

Α Ρ Η Θ Μ Ο : ΠΡΑΞΗ ΣΡΟΠΟΠΟΙΗΗ ΠΡΑΞΗ ΚΑΣΑΘΕΗ ΟΡΩΝ

ΕΞΙΣΩΣΕΙΣ - 2 ου ΒΑΘΜΟΥ ΑΣΚΗΣΕΙΣ. 9). Να λυθούν οι εξισώσεις :

1. ** ίνεται τρίγωνο ΑΒΓ. Αν Μ και Ν είναι τα µέσα των πλευρών ΒΓ και ΓΑ να αποδείξετε ότι:

Εισαγωγή 1. Εξωτερικά του παραλληλογράμμου ΑΒΓΔ κατασκευάζουμε τα τετράγωνα ΑΒΕΖ και ΔΓΘΗ. Να αποδείξετε ότι : α. ZH E, H

. IE D I=1 . 0<IE D I<1

ε Ξ Ξ Ξ τε ξ Υ Ξ ΕΤ ξ ΞΞ ΞΓ ξξ Ξ Η ΞΞξ Ξ Τ ξ Φ Φ Εβ ε Γ ι ε ι Ψ λ Ρ ε η Ξ Τ Τ π ψ Γ ι ι ε τ τ μ Ι μ κ τ μ Ξ ηψ ιφ γ ιι Φ Φ ξθ ρ ι Φι ι γ κ τ ετ ε φ τ

? 9 Ξ : Α : 4 < ; : ; 4 ϑ Α Λ Χ< : Χ 9 : Α Α Χ : ;: Ψ 8< ;: 9 : > Α ϑ < > = 8 Α;< 4 <9 Ξ : 9 : > Α 4 Α < >

Š ˆ Š ˆ ˆ ˆ ƒ ˆ Œ.. μ

Ó³ Ÿ , º 7(156).. 62Ä69. Š Œ œ ƒˆˆ ˆ ˆŠ. .. ŠÊ²Ö μ 1,. ƒ. ²ÓÖ μ 2. μ ± Ê É É Ê Ò μ μ, Œμ ±

108/389 Διγραμμικές αναλλοίωτες ποσότητες Είναι χρήσιμο να βρούμε όρους της μορφής ψγψ, όπου Γ γινόμενο γ πινάκων, με καθορισμένους κανόνες μετασχηματ

Dirac Trace Techniques

ΑΛΓΕΒΡΑ Α ΛΥΚΕΙΟΥ ΑΠΟΣΤΟΛΟΥ ΓΙΩΡΓΟΣ ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΟΣ

!# & () +,!!! #! #./! # #! 0112

ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ Ñ Ò É ÉÊÉ Ö ÒÌ ² µ, Ê

ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ Ι Τελική (επί πτυχίω) Εξέταση: 17 Ιούνη 2013 ( ιδάσκων: Α.Φ. Τερζής) ΘΕΜΑ 1[ ]

! # % & # ( ) +, . + / ! + & 56789! 4 6::; # < = ? 1 1 ( , 2, ::Α

Σύμφωνα με την ισχύουσα ευρωπαϊκή νομοθεσία ( EK 1169/2011) τα συστατικά που δύναται να προκαλέσουν αλλεργίες είναι τα παρακάτω:

r r t r r t t r t P s r t r P s r s r r rs tr t r r t s ss r P s s t r t t tr r r t t r t r r t t s r t rr t Ü rs t 3 r r r 3 rträ 3 röÿ r t

ΘΕΩΡΙΑ ΑΛΓΕΒΡΑΣ της Α ΛΥΚΕΙΟΥ

Μαθηματικά. Β'Λυκείου. Προσανατολισµού Θετικών Σπουδών. Μαρίνος Παπαδόπουλος

Περιεχόμενα. A(x 1, x 2 )


apj1 SSGA* hapla P6 _1G hao1 1Lh_PSu AL..AhAo1 *PJ"AL hp_a*a

! # %& (&) +, #.) )/012 0( 0 3#2 4 )5#,+ %&6 )1 #7.0.#/#7 8 # 9& +%#07 :0 )0/#7 10(#

8 9 Θ ] :! : ; Θ < + ###( ] < ( < ( 8: Β ( < ( < ( 8 : 5 6! 5 < 6 5 : ! 6 58< 6 Ψ 5 ; 6 5! < 6 5 & = Κ Ο Β ϑ Β > Χ 2 Β ϑβ Ι? ϑ = Α 7

! #! # %&!(&!( ) ( ) + # #! # ) &, #!. ) / (

Efectos de la cromodinámica cuántica en la física del bosón de Higgs Mazzitelli, Javier

Μάθηµα 19 ο, 25 Νοεµβρίου 2008 (9:00-11:00) & Συµπλήρωµα 7 εκεµβρίου 2010 (9:00-11:00).

Τ ρ α π ε ζ α Θ ε μ α τ ω ν

!!# % & ( % ) % % +,,. / 0 1!!# 2 / 3 (. +,,

Andreas Peters Regensburg Universtity

SPECIAL FUNCTIONS and POLYNOMIALS

ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ

ΣΥΝΕΧΕΙΑ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗΣ - Θ. BOLZANO - Θ. ΕΝΔΙΑΜΕΣΩΝ ΤΙΜΩΝ. , ώστε η συνάρτηση. æ η γραφική της παράσταση να διέρχεται από το σημείο Mç

Ó³ Ÿ , º 7(170) Ä1091 ˆŒ ˆ. Œ. ˆ. Ò μí± 1. ˆ É ÉÊÉ É μ É Î ±μ Ô± ³ É ²Ó μ Ë ±, Œμ ±

v Α. Τι ονοµάζουµε εσωτερικό γινόµενο δύο διανυσµάτων, β

ΠΙΝΑΚΑΣ ΚΑΤΑΤΑΞΗΣ & ΒΑΘΜΟΛΟΓΙΑΣ (άρθρο 21 παρ.11 του Ν.2190/94) ΥΠΟΨΗΦΙΩΝ ΚΑΤΗΓΟΡΙΑΣ YΕ ΚΩΔΙΚΟΣ ΘΕΣΗΣ : 101. Ειδικότητα: ΥΕ ΚΑΘΑΡΙΟΤΗΤΑΣ ΚΡΙΤΗΡΙΑ

Οι ασκήσεις είναι από το βιβλίο: Στατική, 11η Εκδοση, Beer Ferdinand P., Johnston Russell E., Mazurek F. David

! #! # % &# # #!&! #!& #! # # % &# # ( ) +,.. / 0 / 1,&#

FORMULAS FOR MULTIPLICITIES OF sl(3) MODULES

ςεδς ΤΕΤΡΑΔΙΟ ΕΠΑΝΑΛΗΨΗΣ ΕΡΩΤΗΣΕΙΣ ΘΕΩΡΙΑΣ ΘΕΜΑΤΑ ΓΙΑ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ ΕΠΙΜΕΛΕΙΑ Βαγγέλης Βαγγέλης Νικολακάκης Μαθηματικός

Space-Time Symmetries

Επέκταση του μοντέλου DRUDE. - Θεωρία SOMMERFELD

Transcript:

SL(2, C) SO(3, 1) D : Λ D(Λ) SO(3, 1) 2 1 D : ±A D(π(±A)) SL(2, C) SL(2, C) SO(3, 1) SL(2, C) SO(3, 1) ξ i (, ) K i x µ p µ J µν T µν A µ ψ α

J i = J i, () K i = K i, ( ) K i M 0i = (iξ i K i ) A i = 1 2 (J i + ik i ) B i = 1 2 (J i ik i ), [A i, A j ] = iε ijk A k [B i, B j ] = iε ijk B k [A i, B j ] = 0. A, B SL(2, C) J i = A i + B i K i = i(b i A i ) SL(2, C) SU(2) A SU(2) B SL(2, C) = SU(2) SU(2). SL(2, C) (j A, j B ) j A j B (j A, j B ) j = j A + j B, j A + j B 1,..., j A j B SL(2, C)

SL(2, C) (1/2, 0) SU(2) C 2 j A = 1/2, j B = 0 A i = 1 2 σ i, B i = 0, J i = 1 2 σ i, K i = i 2 σ i. SL(2, C) [ i ( ) ] [ D(A) = A R = θ σ iξ σ = i σ ] 2 2 ( θ iξ), A SL(2, C) ξ a C 2 ξ α ξ α = (A R ) α βξ β. ξ a D(A) = (A 1 R )T ξ α ξ α = ξ β (A 1 R )β α = [(A 1 R )T ] β α ξ β (A R ) α β(δω) = δ α β + i 2 ω µν(s µν R )α β. ( 0 1 ε αβ = 1 0 ) ε αβ = ( 0 1 1 0 ) (A R ) α γ(a R ) β δ εγδ = ε αβ ε γδ (A 1 R )γ α(a 1 R )δ β = ε αβ

C 2 ξ α = ε αβ ξ β, ξ α = ε αβ ξ β ξ α Ξ α = ξ 1 Ξ 2 ξ 2 Ξ 1, j = 0 j 1 = j 2 = 1 2 (0, 1/2) SU(2) j A = 0, j B = 1/2 A i = 0, B i = 1 2 σ i. J i = 1 2 σ i, K i = i 2 σ i. SL(2, C) [ i ( ) ] [ A A L = θ σ + iξ σ = i σ ] 2 2 ( θ + iξ), η α η α η α = (A L ) β. α βη σ 2 σ σ 2 = σ A L = ζa R ζ 1, ζ = iσ 2 A L A R η α ξ α η α η α = (A β. R) α βη PJ i P 1 = J i, PK i P 1 = K i

PA i P 1 = B i, PB i P 1 = A i Pξ = η, Pη = ξ P (1/2, 0) (0, 1/2) (n/2, m/2) SL(2, C) (1/2, 0), (0, 1/2) ζ α 1...α n ; β 1... β m ζ α 1...α n ; β 1... β m = (A R ) α 1 γ1... (A R ) α n γn (A R) β 1 δ1... (A R) β ṁ δ m ζ γ 1...γ n ; δ 1... δ m ε αβ SL(2, C) ζ (α 1α 2...α n);( β 1 β2... β m), (n/2, m/2) (n + 1)(m + 1) v µ j = 0, 1 j = 0 v 0 j = 1 v i x µ, p µ, A µ 4D (M µν ) λ ρ = i(δ λ µη νρ δ λ νη µρ )

(1, 0) (0, 1) t µν A t µν (1, 0) (0, 1) (1, 0) t µν A,c = 1 2 εµν λρ tλρ A,c (0, 1) t µν A,a = 1 2 εµν λρ tλρ A,a F µν (0, 0) (1, 1) t µν S t µν (0, 0) (1, 1) T µν SL(2, C) Dirac (1/2, 0) (0, 1/2) ( ) ψr Ψ =, ψ L ψ R ξ, ψ L η SL(2, C) ( ) Ψ Ψ AR 0 = Ψ 0 A L P : Ψ ( ψl ψ R ) = ( 0 1 1 0 ) Ψ. θ = 0 ( ) [ ( ) ( )] σ ψ R 2 ξ ξ ξ ψ R = + σ ˆn ψ R 2 2 ( ψ L σ ) [ ( ) ( )] 2 ξ ξ ξ ψ L = σ ˆn ψ L 2 2 ψ R (0) = ψ L (0) ξ γ β

ψ R ( p) = ψ L ( p) = ( ) E + m + σ p ψ [2m(E + m)] 1/2 R (0) ( ) E + m σ p ψ [2m(E + m)] 1/2 L (0) E + σ p ψ R ( p) = m ψ L( p) E σ p ψ L ( p) = m ψ R( p) ( m p 0 σ p p 0 + σ p m ) ( ψr ( p) ψ L ( p) ) = 0 (γ µ p µ m)ψ(p) = 0, γ µ ( 0 σµ σ µ 0 ).

L P C 1, C 2 C 1, C 2 /p 2 m, s, p, λ {p, λ : p 2 = m 2, λ = s, s + 1,..., s 1, s} p, λ P k µ L k L µ νk ν = k µ, L L k. k µ U(a, Λ) P P µ k, λ = k, λ k µ. [W µ, P ν ] = 0 W µ P µ P µ W ν k, λ = W ν P µ k, λ = W ν k, λ k µ m, s

W µ k µ D s (L) D s (L) k, λ = k, λ D s (L) λ λ, L L k, k, λ H(p) SO(3, 1)/L k k µ p µ = H(p) µ νk ν, L k p, λ = U[H(p)] k, λ. P µ p, λ = P µ U[H(p)] k, λ = U[H(p)]U 1 [H(p)]P µ U[H(p)] k, λ = = U[H(p)]P ν k, λ (H(p)) µ ν = U[H(p)] k, λ H(p) µ νk ν = p, λ p µ. U(0, Λ) p, λ = U(Λ) p, λ = U(Λ)U[H(p)] k, λ = U[H(Λp)]U[H 1 (Λp)ΛH(p)] k, λ = = U[H(Λp)] k, λ D s [L(Λ, p)] λ λ = Λp, λ D s [L(Λ, p)] λ λ, L(Λ, p) = H 1 (Λp)ΛH(p) L k L k P H(p) SO(3, 1)/L k k µ = p µ n = 0 L k = SO(3, 1) Λ µ νp µ n = 0, Λ SO(3, 1)

m s (m, s) k µ = p µ t = (m, 0) p µ t W 0 = 0, W i = mj i. W µ p µ t SO(3) L pt = SO(3) R(α, β, γ) SO(3), Rp t = p t SO(3) P SO(3) p t, s, λ = p t, λ, λ = s,..., s, p µ t = (m, 0). P µ p t, λ = p t, λ p µ t J 2 p t, λ = p t, λ s(s + 1) J 3 p t, λ = p t, λ λ. H(p) SO(3, 1)/SO(3) λ p µ t p µ t = H(p) µ νp ν t. p λ p, λ = δ λ λδ 3 ( p p) p, λ = p 0 t p 0 U[H(p)] p t, λ = 1 γ U[H(p)] p t, λ.

P R(Λ, p) = H(Λp) 1 ΛH(p) SO(3) T (a) p, λ = p, λ e iaµ p µ U(0, Λ) p, λ = (Λp) 0 Λp, λ D s [R(Λ, p)] λ p λ, 0 D s [R] L pt = SO(3) s k µ = p µ l = (ω 0, 0, 0, ω 0 ) p µ l W 0 = W 3 = ω 0 J 3, W 1 = ω 0 (J 1 + K 2 ), W 2 = ω 0 (J 2 K 1 ). [W 1, W 2 ] = 0, [W 2, J 3 ] = iw 1, [W 1, J 3 ] = iw 2. W µ p µ l E 2 L k = E 2 C 2 C 2 = 0, C 2 0 C 2 = 0 E 2 p l, λ P µ p l, λ = p l, λ p µ l J 3 p l, λ = p l, λ λ W 1 p l, λ = W 2 p l, λ = 0.

{p µ = (ω, p) : p = ωˆp} p l, λ H(p) SO(3, 1)/E 2 p, λ = H(p) p l, λ (C 1 = C 2 = 0, λ) T (a) p, λ = p, λ e iaµ p µ U(0, Λ) p, λ = (Λp) 0 Λp, λ e iθ(λ,p), p 0 e iθ(λ,p) = p l, λ D[L(Λ, p)] p l, λ = p l, λ D[H 1 (Λp)ΛH(p)] p l, λ, D E 2 λ λ = ±1, ±2

SL(2, C) ( ) D(A) =, A SL(2, C). ε αβ ξ, Ξ (1/2, 0) ξ 1 Ξ 2 ξ 2 Ξ 1, SL(2, C) ξ 1 ξ 1 + ξ 2 ξ 2, E 2 = p 2 + m 2 E = γm, p = γm β γ µ : {γ µ, γ ν } = 2η µν S µν = i 4 [γµ, γ ν ] [S µν, γ λ ] = i(γ µ η νλ γ ν η µλ ) p µ l = (ω 0, 0, 0, ω 0 ) W µ