Για να υπολογίσουμε το ολοκλήρωμα στο δεξιό μέλος της (3), κάνουμε την αλλαγή μεταβλητής

Σχετικά έγγραφα
Είναι (1) Έστω (2) Τότε η (1) γράφεται (3) Από την (3) βλέπουμε ότι η y ( x; a ) περιγράφει μια συνοχική κατάσταση μάλιστα

ΦΟΡΤΙΣΜΕΝΟΣ ΑΡΜΟΝΙΚΟΣ ΤΑΛΑΝΤΩΤΗΣ ΜΕΣΑ ΣΕ ΟΜΟΓΕΝΕΣ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΠΕΔΙΟ: ΤΕΛΕΣΤΕΣ ΔΗΜΙΟΥΡΓΙΑΣ ΚΑΙ ΚΑΤΑΣΤΡΟΦΗΣ, ΒΑΣΙΚΗ ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ, ΕΛΑΧΙΣΤΗ ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΣΥΖΗΤΗΣΗ

(1) (3) x a. Από την (3) βλέπουµε ότι η ( ) τυχαία συνοχική κατάσταση ενός αρµονικού ταλαντωτή µε κλίµακα µήκους a. â a, θα είναι,

ˆ ˆ. (τελεστής καταστροφής) (τελεστής δημιουργίας) Το δυναμικό του συστήματός μας (αρμονικός ταλαντωτής μέσα σε ομογενές ηλεκτρικό πεδίο) είναι

(φορτισμένος αρμονικός 2 ταλαντωτής μέσα σε ομογενές ηλεκτρικό πεδίο) είναι

( x) (( ) ( )) ( ) ( ) ψ = 0 (1)

Η κυματοσυνάρτηση στην αναπαράσταση ορμής Ασκήσεις. Σπύρος Κωνσταντογιάννης Φυσικός, M.Sc. 8 Δεκεμβρίου 2017

Ιδιοσυναρτήσεις του αρμονικού ταλαντωτή Πολυώνυμα Hermite

Αρμονικός ταλαντωτής Ασκήσεις

, που, χωρίς βλάβη της γενικότητας, μπορούμε να θεωρήσουμε χρονική στιγμή μηδέν, δηλαδή

ΜΙΓΑΔΙΚΟ ΔΥΝΑΜΙΚΟ ΓΕΝΙΚΑ. Έστω σωμάτιο, στις τρεις διαστάσεις, που βρίσκεται υπό την επίδραση μιγαδικού δυναμικού της μορφής

ii) Υπολογίστε τις μέσες τιμές της θέσης και της ορμής του ταλαντωτή όταν t 0.

Μια γενική έκφραση της κυματοσυνάρτησης στον χώρο των ορμών για μια δέσμια κατάσταση

Το θεώρημα virial1 στην κβαντική μηχανική

ΕΞΙΣΩΣΗ ΣΥΝΕΧΕΙΑΣ ΣΕ ΜΙΑ ΤΥΧΑΙΑ ΑΝΑΠΑΡΑΣΤΑΣΗ

2( ) ( ) ψ είναι οι ιδιοκαταστάσεις του τελεστή. ψ x, θα πάρουµε

( x) Half Oscillator. Σωμάτιο βρίσκεται υπό την επίδραση του δυναμικού

ΠΑΡΑΔΕΙΓΜΑ II (ΑΠΕΙΡΙΣΜΟΣ ΤΟΥ ΔΥΝΑΜΙΚΟΥ ΣΕ ΠΕΡΙΟΧΗ/ΠΕΡΙΟΧΕΣ), και τις ενεργειακές στάθμες του, 2. E E E, όπου ˆ

Â. Θέλουμε να βρούμε τη μέση τιμή

Δείξτε ότι οι ιδιοκαταστάσεις της ενέργειας του ελεύθερου κβαντικού 2

Εύρεση των ιδιοτιμών της στροφορμής

Η άλγεβρα της στροφορμής

ΚΒΑΝΤΟΜΗΧΑΝΙΚΗ. Ασκήσεις Κεφαλαίου Ι

μαγνητικό πεδίο παράλληλο στον άξονα x

21/11/2013 ETY-202 ETY-202 ΎΛΗ & ΦΩΣ 06. Ο ΑΡΜΟΝΙΚΟΣ ΤΑΛΑΝΤΩΤΗΣ. 1396; office Δ013 ΙΤΕ. Στέλιος Τζωρτζάκης

Η Αναπαράσταση της Θέσης (Position Representation)

. Να βρεθεί η Ψ(x,t).

1 p p a y. , όπου H 1,2. u l, όπου l r p και u τυχαίο μοναδιαίο διάνυσμα. Δείξτε ότι μπορούν να γραφούν σε διανυσματική μορφή ως εξής.

Αρμονικός Ταλαντωτής

Λυμένες ασκήσεις στροφορμής

(ταλαντούμενο) μαγνητικό πεδίο τυχαίας κατεύθυνσης Επίλυση με αλλαγή βάσης

+ z, όπου I x, I y, I z είναι οι ροπές αδράνειας

Κβαντική Φυσική Ι. Ενότητα 25: Μαθηματική μελέτη του κβαντικού αρμονικού ταλαντωτή. Ανδρέας Τερζής Σχολή Θετικών Επιστημών Τμήμα Φυσικής

Δύο διακρίσιμα σωμάτια με σπιν s 1

μαγνητικό πεδίο τυχαίας κατεύθυνσης

Σπιν 1 2. Γενικά. Ŝ και S ˆz γράφονται. ιδιοκαταστάσεις αποτελούν ορθοκανονική βάση στον χώρο των καταστάσεων του σπιν 1 2.

Σύστημα δύο αλληλεπιδρώντων σπιν μέσα σε ομογενές μαγνητικό πεδίο (άσκηση)

Δηλαδή. Η Χαμιλτονιανή του περιστροφέα μέσα στο μαγνητικό πεδίο είναι

ΚΒΑΝΤΟΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι Τελική Εξέταση: 30 Αυγούστου 2010 ( ιδάσκων: Α.Φ. Τερζής) ιάρκεια εξέτασης 2,5 ώρες.

Το κυματοπακέτο. (Η αρίθμηση των εξισώσεων είναι συνέχεια της αρίθμησης που εμφανίζεται στο εδάφιο «Ελεύθερο Σωμάτιο».

Δομή Διάλεξης. Οι τελεστές της τροχιακής στροφορμής στην αναπαράσταση της θέσης. Τελεστές δημιουργίας και καταστροφής για ιδιοκαταστάσεις στροφορμής

Σπιν 1/2. Γενικά. 2 Υπενθυμίζουμε ότι τα έξι κουάρκ και τα έξι λεπτόνια του Καθιερωμένου Προτύπου,

Δομή Διάλεξης. Εύρεση ακτινικού μέρους εξίσωσης Schrödinger. Εφαρμογή σε σφαιρικό πηγάδι δυναμικού απείρου βάθους. Εφαρμογή σε άτομο υδρογόνου

Κβαντικό Σωμάτιο σε Ηλεκτρομαγνητικό Πεδίο

Ρητή μετατροπή αριθμητικής τιμής σε άλλο τύπο. Τι θα τυπωθεί στον παρακάτω κώδικα;

Το Ελεύθερο Σωμάτιο Ρεύμα Πιθανότητας

Ο μετασχηματισμός Fourier

ETY-202 ΎΛΗ & ΦΩΣ 07. ΣΤΡΟΦΟΡΜΗ ΚΑΙ ΤΟ ΑΤΟΜΟ ΤΟΥ ΥΔΡΟΓΟΝΟΥ

ΣΗΜΑΤΑ ΚΑΙ ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ. Εισαγωγή στα Σήµατα Εισαγωγή στα Συστήµατα Ανάπτυγµα - Μετασχηµατισµός Fourier Μετασχηµατισµός Z

Απαντησεις στις ερωτησεις της εξετασης της 24 ης Ιουνιου 2005

και χρησιμοποιώντας τον τελεστή A r P αποδείξτε ότι για

ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΙΩΑΝΝΙΝΩΝ ΑΝΟΙΚΤΑ ΑΚΑΔΗΜΑΪΚΑ ΜΑΘΗΜΑΤΑ. Κβαντική Θεωρία ΙΙ. Κεντρικά Δυναμικά Διδάσκων: Καθ. Λέανδρος Περιβολαρόπουλος

Εισαγωγή στις Τηλεπικοινωνίες. Δομή της παρουσίασης

Νόμοι της κίνησης ΙΙΙ

ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ Ι Τελική (επί πτυχίω) Εξέταση: 17 Ιούνη 2013 ( ιδάσκων: Α.Φ. Τερζής) ΘΕΜΑ 1[ ]

Κβαντική Φυσική Ι. Ενότητα 15: Η έννοια του κυματοπακέτου στην Kβαντομηχανική. Τερζής Ανδρέας Σχολή Θετικών Επιστημών Τμήμα Φυσικής

Κεφάλαιο 1. Κβαντική Μηχανική ΙΙ - Περιλήψεις, Α. Λαχανάς

( ) * Λύση (α) Καθώς η Χαµιλτονιανή είναι ερµιτιανός τελεστής έχουµε ότι = = = = 0. (β) Απαιτούµε

Γενική Μεταπτυχιακή Εξέταση - ΕΜΠ & ΕΚΕΦΕ-" ηµόκριτος"

ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΙΩΑΝΝΙΝΩΝ ΑΝΟΙΚΤΑ ΑΚΑΔΗΜΑΪΚΑ ΜΑΘΗΜΑΤΑ

3. Κεφάλαιο Μετασχηματισμός Fourier

(α) (β) (γ) [6 μονάδες]

1. Μετάπτωση Larmor (γενικά)

ΚΒΑΝΤΟΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι Τελική Εξέταση: 31 Γενάρη 2012 ( ιδάσκων: Α.Φ. Τερζής) ιάρκεια εξέτασης 3 ώρες.

Λύσεις 9 ου Set Ασκήσεων Κβαντομηχανικής Ι

Η εξίσωση Dirac (Ι) Σπύρος Ευστ. Τζαμαρίας Στοιχειώδη Σωμάτια 1

Κβαντική Φυσική Ι. Ενότητα 5: Κυματομηχανική. Ανδρέας Τερζής Σχολή Θετικών Επιστημών Τμήμα Φυσικής

Μηχανική ΙI. Μετασχηματισμοί Legendre. διπλανό σχήμα ότι η αντίστροφη συνάρτηση dg. λέγεται μετασχηματισμός Legendre της f (x)

ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ ΙΙ - Ενότητα 5

n = < n a a n > = a < n a n > = C C = n (1.13) n-1 n-1

περιεχομενα Πρόλογος vii

ΚΒΑΝΤΟΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι. Προπτυχιακό Πρόγραµµα Σπουδών Τµήµατος Φυσικής Πανεπιστήµιο Πατρών Χειµερινό εξάµηνο ΣΥΜΠΛΗΡΩΜΑ ΑΣΚΗΣΕΩΝ

Παράδειγµα ενός ηλεκτρικού συστήµατος

ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΙΩΑΝΝΙΝΩΝ ΑΝΟΙΚΤΑ ΑΚΑΔΗΜΑΪΚΑ ΜΑΘΗΜΑΤΑ. Κβαντική Θεωρία ΙΙ. Σωμάτιο σε Ηλεκτρομαγνητικό Πεδίο Διδάσκων: Καθ. Λέανδρος Περιβολαρόπουλος

Μελετάμε την περίπτωση όπου αποθηκεύουμε ένα (δυναμικό) σύνολο στοιχειών. Ένα στοιχείο γράφεται ως, όπου κάθε.

Κβαντικές Καταστάσεις

Σήματα και Συστήματα. Διάλεξη 7: Μετασχηματισμός Fourier. Δρ. Μιχάλης Παρασκευάς Επίκουρος Καθηγητής

Κβαντομηχανική σε μία διάσταση

Κεφάλαιο 1. Κβαντική Μηχανική ΙΙ - Περιλήψεις, Α. Λαχανάς

ΜΑΣ 203: Συνήθεις Διαφορικές Εξισώσεις, Εαρινό Εξάμηνο 2017 ΑΣΚΗΣΕΙΣ

Κβαντομηχανική Ι 3o Σετ Ασκήσεων. Άσκηση 1

Παραμαγνητικός συντονισμός

MAJ. MONTELOPOIHSH II

Charge Conjuga,on. Μπορούμε να περιγράψουμε την κίνηση ενός φορτισμένου σωματιδίου σε. ελεύθερου σωματίδιου ως:

ΛΟΓΙΣΜΟΣ ΕΝΟΤΗΤΑ 2: ΠΑΡΑΓΩΓΟΣ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗΣ - ΚΑΝΟΝΕΣ ΠΑΡΑΓΩΓΙΣΗΣ - ΠΑΡΑΓΩΓΟΣ ΣΥΝΘΕΤΗΣ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗΣ

Σήματα και Συστήματα. Διάλεξη 6: Ανάλυση Σημάτων σε Ανάπτυγμα Σειράς Fourier. Δρ. Μιχάλης Παρασκευάς Επίκουρος Καθηγητής

Χρησιμοποιείστε την πληροφορία αυτή για να δείξετε ότι ο τελεστής που θα μεταφέρει το άνυσμα

Λύσεις Θεµάτων - Κβαντοµηχανική ΙΙ (Τµήµα Α. Λαχανά) Ειδική Εξεταστική Περίοδος - 11ης Μαρτίου 2013

Σηµειώσεις. Eφαρµοσµένα Μαθηµατικά Ι. Nικόλαος Aτρέας

Τεχνολογικό Εκπαιδευτικό Ίδρυμα Σερρών Τμήμα Πληροφορικής & Επικοινωνιών Σήματα και Συστήματα

Λογικός τύπος Τελεστές σύγκρισης Λογικοί τελεστές Εντολές επιλογής Εμβέλεια Μαθηματικές συναρτήσεις Μιγαδικός τύπος ΔΕΥΤΕΡΗ ΔΙΑΛΕΞΗ

Κεφάλαιο 5. Το Συμπτωτικό Πολυώνυμο

Συστήματα Πολλών Σωματίων

Κβαντική Φυσική Ι. Ενότητα 31: Εφαρμογές και η ακτινική εξίσωση του ατόμου του υδρογόνου. Ανδρέας Τερζής Σχολή Θετικών Επιστημών Τμήμα Φυσικής

Κίνηση σε Μονοδιάστατα Τετραγωνικά Δυναμικά

Κβαντική Φυσική Ι. Ενότητα 10: Ερμιτιανοί τελεστές και εισαγωγή στους μεταθέτες. Ανδρέας Τερζής Σχολή Θετικών Επιστημών Τμήμα Φυσικής

Επίλυση Συστήματος Γραμμικών Διαφορικών Εξισώσεων

Μαθηματικά Γ Γυμνασίου. Επαναληπτικές Ασκήσεις στο Κεφάλαιο 1: Μονώνυμα - Πολυώνυμα - Ταυτότητες

ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΑΘΗΝΩΝ Τμήμα Φυσικής Πτυχιακή εξέταση στη Μηχανική ΙI 20 Σεπτεμβρίου 2007

Σήματα και Συστήματα. Διάλεξη 2: Στοιχειώδη Σήματα Συνεχούς Χρόνου. Δρ. Μιχάλης Παρασκευάς Επίκουρος Καθηγητής

Transcript:

Στην αναπαράσταση θέσης, η τυχαία συνοχική κατάσταση του αρμονικού ταλαντωτή περιγράφεται από μια κυματοσυνάρτηση της μορφής y ( ( Η κυματοσυνάρτηση στην αναπαράσταση ορμής, y% (, είναι ο μετασχηματισμός Fourier της κυματοσυνάρτησης στην αναπαράσταση θέσης, y (, δηλαδή i y% ( ò y ( - ( Αν αντικαταστήσουμε την ( στη (, θα πάρουμε y% ( ò - ò - i i y% ( ò - i (3 Για να υπολογίσουμε το ολοκλήρωμα στο δεξιό μέλος της (3, κάνουμε την αλλαγή μεταβλητής - ( Οπότε : -, ( <, αφού οι συνοχικές καταστάσεις είναι δέσμιες καταστάσεις Έτσι, το ολοκλήρωμα στο δεξιό μέλος της (3 γράφεται 8//08

i ( - ( i ( - - ( ò- ò - i ( - i ( - ò - - i ( - i ( - ò - - i ( - i ( - - ( - i ( - ( i i ( -, ( όπου χρησιμοποιήσαμε το ολοκλήρωμα ò c, b > 0, b b ( -b - c - όπου, στην περίπτωσή μας, -c - i ( - Þ c i( - Επομένως - ( - ò- ( - i ( - i i - ( (5 Αν αντικαταστήσουμε την (5 στην (3, θα πάρουμε 8//08

y% ( i i i i ( - ( - i ( i ( i i ( - i i % y ( - ( (6 i Η ποσότητα είναι μια σταθερή μιγαδική φάση, που μπορούμε να παραλείψουμε, αφού δεν επηρεάζει το φυσικό περιεχόμενο της κυματοσυνάρτησης y% ( (συμμετρία φάσης. Επίσης, είναι mw mw 0 Έτσι, η (6 γράφεται i y% ( - ( 0 0 3 (7 8//08

Η (7 είναι η κυματοσυνάρτηση της τυχαίας συνοχικής κατάστασης στον χώρο των ορμών. Παρατηρήστε την ομοιότητα των εκφράσεων (7 και (. Με εξαίρεση το αντίθετο πρόσημο στο πρώτο εκθετικό, η (7 προκύπτει από την ( αν αντικαταστήσουμε την κλίμακα μήκους με την κλίμακα ορμής και τη μέση τιμή της θέσης/ορμής με τη μέση τιμή της ορμής/θέσης. Μπορούμε, με τον τρόπο που ορίσαμε τις κυματοσυναρτήσεις των συμπιεσμένων καταστάσεων στην κυματοσυναρτήσεις αναπαράσταση στην θέσης, αναπαράσταση να ορίσουμε ορμής, δηλαδή τις αντίστοιχες κάνοντας τον μετασχηματισμό 0 0, όπου > 0 είναι τώρα η παράμετρος συμπίεσης στην αναπαράσταση ορμής. Έτσι, από την (7 θα πάρουμε i y% ( ; - ( 0 0 (8 Η (8 είναι η κυματοσυνάρτηση της τυχαίας συμπιεσμένης κατάστασης στην αναπαράσταση ορμής, για αρμονικό ταλαντωτή με κλίμακα ορμής 0. Όταν 0, y% ( ; : d ( -, οπότε η συμπιεσμένη κατάσταση γίνεται ιδιοκατάσταση της ορμής. Είναι η περίπτωση όπου στην αναπαράσταση θέσης. Η ομοιότητα των κυματοσυναρτήσεων που περιγράφουν τις συνοχικές καταστάσεις στις αναπαραστάσεις θέσης και ορμής οφείλεται στην ομοιότητα των εκφράσεων του τελεστή καταστροφής στις αναπαραστάσεις θέσης και ορμής. Πράγματι, αν χρησιμοποιήσουμε τις κλίμακες μήκους και ορμής του αρμονικού ταλαντωτή, ο τελεστής καταστροφής γράφεται mw i i mw mw mw i 0 8//08

i 0 (9 Στην αναπαράσταση θέσης, όπου και -i d, η (9 γράφεται d d d 0 d Αν εισάγουμε την αδιάστατη μεταβλητή u, η τελευταία ισότητα γράφεται d u du (0 Στην αναπαράσταση ορμής, όπου i d και, η (9 γράφεται d i d d d i i 0 i 0 d 0 0 d 0 Η σταθερή μιγαδική φάση i μπορεί να παραλειφθεί. Αν εισάγουμε την αδιάστατη μεταβλητή w 0, η τελευταία ισότητα γράφεται d w dw ( Οι (0 και ( είναι, αντίστοιχα, οι εκφράσεις του τελεστή καταστροφής στις αναπαραστάσεις θέσης και ορμής, και όπως βλέπουμε, είναι ίδιες. Σπύρος Κωνσταντογιάννης Φυσικός, M.Sc. skonstn@otmil.com 5 8//08