ΟΜΟΣΠΟΝ ΙΑ ΕΚΠΑΙ ΕΥΤΙΚΩΝ ΦΡΟΝΤΙΣΤΩΝ ΕΛΛΑ ΟΣ (Ο.Ε.Φ.Ε.) ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 2017 Α ΦΑΣΗ

Σχετικά έγγραφα
ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 2017 Α ΦΑΣΗ. Ηµεροµηνία: Πέµπτη 5 Ιανουαρίου 2017 ιάρκεια Εξέτασης: 3 ώρες ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ

ΟΜΟΣΠΟΝ ΙΑ ΕΚΠΑΙ ΕΥΤΙΚΩΝ ΦΡΟΝΤΙΣΤΩΝ ΕΛΛΑ ΟΣ (Ο.Ε.Φ.Ε.) ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 2017 Α ΦΑΣΗ

ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΘΕΤΙΚΟΥ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΚΡΟΥΣΕΙΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΚΥΜΑΤΑ ΚΥΡΙΑΚΗ 18 ΝΟΕΜΒΡΙΟΥ 2018

ΟΜΟΣΠΟΝΔΙΑ ΕΚΠΑΙΔΕΥΤΙΚΩΝ ΦΡΟΝΤΙΣΤΩΝ ΕΛΛΑΔΟΣ (Ο.Ε.Φ.Ε.) ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 2019 A ΦΑΣΗ

ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Κρούσεις - Αρµονική Ταλάντωση Ενδεικτικές Λύσεις Θέµα Α

ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Κύµατα - Φαινόµενο Doppler Ενδεικτικές Λύσεις Κυριακή 4 Νοέµβρη 2018 Θέµα Α

ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου 1ο Επαναληπτικό ιαγώνισµα Ενδεικτικές Λύσεις Θέµα Α

ΟΜΟΣΠΟΝ ΙΑ ΕΚΠΑΙ ΕΥΤΙΚΩΝ ΦΡΟΝΤΙΣΤΩΝ ΕΛΛΑ ΟΣ (Ο.Ε.Φ.Ε.) ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 2016 Α ΦΑΣΗ

Ενδεικτικές Λύσεις. Θέµα Α

1ο ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Τετάρτη 12 Αυγούστου 2015 Απλή Αρµονική Ταλάντωση - Κρούσεις. Ενδεικτικές Λύσεις - Οµάδα Α.

α. την χρονική στιγµή t=1sec η επιτάχυνση του σώµατος είναι µέγιστη β. την χρονική στιγµή t=2sec η κινητική ενέργεια του σώµατος είναι µηδενική

ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Κύµατα - Φαινόµενο Doppler Ενδεικτικές Λύσεις Θέµα Α

ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΣΤΗ ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ

ΠΡΟΤΕΙΝΟΜΕΝΕΣ ΕΝ ΕΙΚΤΙΚΑ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ

1ο ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Τετάρτη 12 Αυγούστου 2015 Απλή Αρµονική Ταλάντωση - Κρούσεις. Ενδεικτικές Λύσεις - Οµάδα Β.

ΣΥΝΟΠΤΙΚΕΣ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΔΙΑΓ/ΤΟΣ ΦΥΣΙΚΗΣ ΘΕΤΙΚΩΝ ΣΠΟΥΔΩΝ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ 05/01/2018

ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Ταλαντώσεις/Κύµατα/Doppler Ενδεικτικές Λύσεις Θέµα Α

ΘΕΜΑΤΑ ΠΡΟΣΟΜΟΙΩΣΗΣ Γ ΤΑΞΗΣ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ ΘΕΤΙΚΩΝ ΣΠΟΥΔΩΝ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ

α. φ Α < φ Β, u A < 0 και u Β < 0. β. φ Α > φ Β, u A > 0 και u Β > 0. γ. φ Α < φ Β, u A > 0 και u Β < 0. δ. φ Α > φ Β, u A < 0 και u Β > 0.

Ημερομηνία: Τρίτη 27 Δεκεμβρίου 2016 Διάρκεια Εξέτασης: 3 ώρες ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ

ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΣΤΗ ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ

Φυσική Ο.Π. Γ Λυκείου

ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΘΕΜΑ Α ΘΕΜΑ Β. 2 cm. = Q. Q 2 = q. I 1 = ω 1 Q =

β. Το πλάτος της σύνθετης ταλάντωσης είναι : Α = (Α 1 ² + Α 2 ² + 2 Α 1 Α 2 συν φ) (φ = π rad) Α = (Α 1 ² + Α 2 ² + 2 Α 1 Α 2 συν π) Α = [Α 1 ² + Α 2

2 ο ΚΡΙΤΗΡΙΟ ΑΞΙΟΛΟΓΗΣΗΣ ΣΤΗ ΦΥΣΙΚΗ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΘΕΤΙΚΗΣ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ

Για τις παρακάτω ερωτήσεις 2-4 να γράψετε στο τετράδιο σας τον αριθµό της ερώτησης και δίπλα το γράµµα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση.

ΓΡΑΠΤΗ ΕΞΕΤΑΣΗ ΣΤΗ ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ

α) Η γενική εξίσωση του αρµονικού κύµατος είναι. Συγκρίνοντάς την µε µία από τις δύο εξισώσεις των τρεχόντων κυµάτων, έστω την εξίσωση

Θέµατα Πανελληνίων Φυσικής Κατ ο Κεφάλαιο (µέχρι και Στάσιµα)

ΕΡΩΤΗΣΕΙΣ ΠΟΛΛΑΠΛΗΣ ΕΠΙΛΟΓΗΣ ΚΑΙ ΣΩΣΤΟΥ ΛΑΘΟΥΣ ΜΕ ΑΙΤΙΟΛΟΓΗΣΗ 2

Α = 0,6 m A = 0,3 m ω - ω t = 4π t ω ω = 8π rad/s () και ω + ω t = 500π t ω + ω = 000π rad/s () () + () ω = 008π ω = 504π rad/s και ω = 000π 504π = 49

Προγραμματισμένο διαγώνισμα Φυσικής κατεύθυνσης Γ Λυκείου. Ονοματεπώνυμο εξεταζόμενου:.

Τηλ./Fax: , Τηλ: Λεωφόρος Μαραθώνος &Χρυσοστόµου Σµύρνης 3, 1

ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 2016 Β ΦΑΣΗ Γ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΣ: ΘΕΤΙΚΩΝ ΣΠΟΥ ΩΝ ΜΑΘΗΜΑ: ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ. ΕΡΩΤΗΣΗ Α1 Α2 Α3 Α4 ΑΠΑΝΤΗΣΗ δ β β γ.

Ημερομηνία: Παρασκευή 27 Οκτωβρίου 2017 Διάρκεια Εξέτασης: 3 ώρες ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ

ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Κύµατα - Φαινόµενο Doppler Ενδεικτικές Λύσεις Θέµα Α

Κύµα µε αρχική φάση. αυτή είναι και η µόνη περίπτωση που περιγράφει το σχολικό βιβλίο και συνεπώς η πλειοψηφία των περιπτώσεων που µελετάµε. max.

ΠΑΝΕΛΛΑΔΙΚΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Γ ΤΑΞΗΣ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΔΕΥΤΕΡΑ 12 IOYNIΟΥ 2017 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ

δ) µειώνεται το µήκος κύµατός της (Μονάδες 5)

Σύνολο Σελίδων: Ενδεικτικές Λύσεις Κυριακή 30 Σεπτέµβρη Θέµα Α

ΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΣΤΗ ΦΥΣΙΚΗ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ ΣΤΙΣ ΜΗΧΑΝΙΚΕΣ ΚΑΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ

ΨΗΦΙΑΚΟ ΕΚΠΑΙΔΕΥΤΙΚΟ ΒΟΗΘΗΜΑ «ΦΥΣΙΚΗ ΟΜΑΔΑΣ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ ΘΕΤΙΚΩΝ ΣΠΟΥΔΩΝ» 3 o ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΦΕΒΡΟΥΑΡΙΟΣ 2019: ΕΝΔΕΙΚΤΙΚΕΣ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ

ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Επαναληπτικά Θέµατα Φυσικής Ενδεικτικές Λύσεις Θέµα Α

ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Απλή Αρµονική Ταλάντωση ΙΙ - Κρούσεις Ενδεικτικές Λύσεις Θέµα Α

ΜΗΧΑΝΙΚΑ ΚΥΜΑΤΑ. 1 ο ΘΕΜΑ. Α. Ερωτήσεις πολλαπλής επιλογής

Στις ερωτήσεις A1 - A4, να γράψετε τον αριθμό της ερώτησης και δίπλα σε κάθε αριθμό το γράμμα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση.

Β3. ΣΣωσσττήή ααππάάννττηησσηη εεί ίίννααι ιι ηη ββ.. Το πλάτος του (Σ) µετά τη συµβολή των κυµάτων ισούται µε: r 1 - r u t 1 - u t Α Σ = Α συνπ = Α σ

ΠΑΝΕΛΛΑΔΙΚΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Δ ΤΑΞΗΣ ΕΣΠΕΡΙΝΟΥ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΔΕΥΤΕΡΑ 12 IOYNIΟΥ 2017 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΦΥΣΙΚΗ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ

ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙ ΑΣ. 2. Μια κρούση λέγεται πλάγια όταν: α. δεν ικανοποιεί την αρχή διατήρησης της ορμής.

ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου 2ο Επαναληπτικό (Απρίλης 2019) Ενδεικτικές Λύσεις Θέµα Α

ΟΜΟΣΠΟΝΔΙΑ ΕΚΠΑΙΔΕΥΤΙΚΩΝ ΦΡΟΝΤΙΣΤΩΝ ΕΛΛΑΔΟΣ (Ο.Ε.Φ.Ε.) ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 2018 A ΦΑΣΗ ΑΛΓΟΡΙΘΜΟΣ

Στα ερωτήματα 1,2.3,4 του ζητήματος αυτού μια πρόταση είναι σωστή να την κυκλώσετε)

ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Απλή Αρµονική Ταλάντωση - Κρούσεις Ενδεικτικές Λύσεις - Γ έκδοση

ΜΑΘΗΜΑ / ΤΑΞΗ: ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ / Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΣΕΙΡΑ: 1 (ΘΕΡΙΝΑ) ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ: 29/12/12 ΛΥΣΕΙΣ ΘΕΜΑ A

Μονάδες Ταλαντωτής εκτελεί ταυτόχρονα δύο αρμονικές ταλαντώσεις που έχουν ίσες συχνότητες, πλάτη Α1 = 1 m και A2

ΦΥΣΙΚΗ Ο.Π. ΘΕΤΙΚΩΝ ΣΠΟΥΔΩΝ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ. Β1. Σωστή η β) Η διαφορά φάσης των δύο αρμονικών κινήσεων που εκτελεί ταυτόχρονα το σώμα είναι

Ημερομηνία: Τετάρτη 26 Οκτωβρίου 2016 Διάρκεια Εξέτασης: 3 ώρες ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ

ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΘΕΜΑ Α Α1 γ Α2 γ Α3 δ Α4 δ Α5 α Λ, β Λ, γ Σ, δ Σ, ε Σ.

ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Απλή Αρµονική Ταλάντωση - Κρούσεις Ενδεικτικές Λύσεις Θέµα Α

ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΕΣ ΠΑΝΕΛΛΑΔΙΚΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Γ ΤΑΞΗΣ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ 2016 ΦΥΣΙΚΗ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ (ΝΕΟ ΣΥΣΤΗΜΑ) ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ

1ο ιαγώνισµα - Λύσεις Απλή Αρµονική Ταλάντωση. Θέµα 2ο

Επαναληπτικό διαγώνισµα στα Κύµατα

1ο ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Τετάρτη 12 Αυγούστου 2015 Απλή Αρµονική Ταλάντωση - Κρούσεις

Ημερομηνία: Τετάρτη 27 Δεκεμβρίου 2017 Διάρκεια Εξέτασης: 3 ώρες ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ

β) Να γράψετε την εξίσωση της απομάκρυνσης του (Σ) σε συνάρτηση με το χρόνο, αφού συμβάλλουν σε αυτό τα κύματα.

Μάθηµα: ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ

ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Ταλαντώσεις/Κύµατα/Doppler

Στάσιµο σε χορδή µε ακλόνητα άκρα

Φυσική Γ Λυκείου Θετικού Προσανατολισμού Σχ. έτος ο Διαγώνισμα Κρούσεις - Ταλαντώσεις Θέμα 1ο

ΑΝΤΙΚΕΙΜΕΝΟ ΘΕΜΑ 1 Ο

Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ

ΦΥΣΙΚΗ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ 2004

Β. Σωστή απάντηση είναι η γ. Οι θέσεις των δεσµών στον θετικό ηµιάξονα είναι: χ = (κ + 1) λ 4 δεύτερος δεσµός είναι στη θέση που προκύπτει για κ = 1 δ

φ(rad) t (s) α. 4 m β. 5 m α. 2 m β. 1 m

1. Πηγή αρμονικών κυμάτων συχνότητας 5 Hz εξαναγκάζει το άκρο Ο ενός γραμμικού ελαστικού μέσου, το

ΟΜΟΣΠΟΝ ΙΑ ΕΚΠΑΙ ΕΥΤΙΚΩΝ ΦΡΟΝΤΙΣΤΩΝ ΕΛΛΑ ΟΣ (Ο.Ε.Φ.Ε.) ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 2015 Α ΦΑΣΗ

Δ Ι Α Γ Ω Ν Ι Σ Μ Α Φ Υ Σ Ι Κ Η Σ Θ Ε Τ Ι Κ Ω Ν Σ Π Ο Υ Δ Ω Ν Γ Λ Υ Κ Ε Ι Ο Υ 05/1 / Ε Π Ω Ν Υ Μ Ο :...

ΘΕΜΑ Α ΕΡΩΤΗΣΕΙΣ ΘΕΜΑ Α

Επαλληλία Αρµονικών Κυµάτων 5ο Σετ Ασκήσεων - εκέµβρης Επιµέλεια: Μιχάλης Ε. Καραδηµητριου, MSc Φυσικός.

= = = = 2. max,1 = 2. max,2

ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Απλή Αρµονική Ταλάντωση Ι - Κρούσεις Ενδεικτικές Λύσεις Θέµα Α

Φυσική Γ Θετ. και Τεχν/κης Κατ/σης ΚΥΜΑΤΑ ( )

ΜΑΘΗΜΑ / ΤΑΞΗ : ΦΥΣΙΚΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΣΕΙΡΑ: 1η ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ: 24/07/2014

1ο ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Τετάρτη 12 Αυγούστου 2015 Απλή Αρµονική Ταλάντωση - Κρούσεις

1ο ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Κυριακή 3 Αυγούστου 2014 Απλή Αρµονική Ταλάντωση - Κρούσεις. Ενδεικτικές Λύσεις. Θέµα Α

5. Το διάγραμμα του σχήματος παριστάνει την ταχύτητα ενός σώματος που εκτελεί απλή αρμονική ταλάντωση σε συνάρτηση με τον χρόνο.

ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Απλή Αρµονική Ταλάντωση - Κρούσεις Σύνολο Σελίδων: Ενδεικτικές Λύσεις ευτέρα 3 Σεπτέµβρη 2018 Θέµα Α

ΘΕΜΑ 1ο. Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό καθεμίας από τις παρακάτω ερωτήσεις 1-4 και δίπλα το γράμμα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση.

Θέμα 1 ο (Μονάδες 25)

ΦΥΣΙΚΗ Γ' ΛΥΚΕΙΟΥ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ

ΟΜΟΣΠΟΝ ΙΑ ΕΚΠΑΙ ΕΥΤΙΚΩΝ ΦΡΟΝΤΙΣΤΩΝ ΕΛΛΑ ΟΣ (Ο.Ε.Φ.Ε.) ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 2015 Α ΦΑΣΗ

3. Εγκάρσιο γραμμικό κύμα που διαδίδεται σε ένα ομογενές ελαστικό μέσον και κατά την

ΑΡΧΗ 1ης ΣΕΛΙΔΑΣ ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ : ΦΥΣΙΚΗ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ ΤΑΞΗ : Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΠΕΡΙΟΔΟΥ : ΑΠΡΙΛΙΟΥ 2017 ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙΔΩΝ : 7

0,4 2 t (όλα τα μεγέθη στο S.I.). Η σύνθετη ταλάντωση περιγράφεται (στο

ΟΜΟΣΠΟΝ ΙΑ ΕΚΠΑΙ ΕΥΤΙΚΩΝ ΦΡΟΝΤΙΣΤΩΝ ΕΛΛΑ ΟΣ (Ο.Ε.Φ.Ε.) ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 2015 Α ΦΑΣΗ

2ο ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Κυριακή 14 Σεπτέµβρη 2014 Το σύστηµα Ελατηρίου - Μάζας / Κρούσεις. Ενδεικτικές Λύσεις. Θέµα Α

2.2. Συµβολή και στάσιµα κύµατα. Οµάδα Γ.

ΛΥΣΕΙΣ. Οδηγία: Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό καθεμιάς από τις παρακάτω ερωτήσεις 1-4 και δίπλα το γράμμα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση.

ΑΡΧΗ 1ΗΣ ΣΕΛΙΔΑΣ. (0,5 μόριο) m1υ1 -m2 υ. 0,5 m/s (1 μόριο)

λ u δ 2. A. Σωστή επιλογή η (α). B. Για την κυκλική συχνότητα ω της αμείωτης ηλεκτρικής ταλάντωσης που εκτελεί το ιδανικό κύκλωμα L C» είναι: ω =

Transcript:

ΕΠΝΛΗΠΙΚ ΘΕΜ 7 ΦΣΗ ΞΗ: Γ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΠΡΟΣΝΟΛΙΣΜΟΣ: ΘΕΙΚΩΝ ΣΠΟΥ ΩΝ ΜΘΗΜ: ΦΥΣΙΚΗ ΘΕΜ A. β. γ. β 4. α 5. α. Λάθος β. Λάθος γ. Σωστό δ. Λάθος ε. Σωστό ΘΕΜ. Σωστή επιλογή α Ηµεροµηνία: Πέµπτη 5 Ιανουαρίου 7 ιάρκεια Εξέτασης: ώρες ΠΝΗΣΕΙΣ Στην πλάγια ελαστική κρούση µιας σφαίρας µε κατακόρυφο τοίχο:. Η γωνία πρόσπτωσης είναι ίση µε τη γωνία ανάκλασης.. ο µέτρο της ταχύτητας και της ορµής της σφαίρας παραµένουν σταθερά κατά την κρούση. ηλαδή p = p p = p. ΘΕΜ ΠΡΟΟΡΙΖΟΝΙ ΓΙ ΠΟΚΛΕΙΣΙΚΗ ΧΡΗΣΗ ΗΣ ΦΡΟΝΙΣΗΡΙΚΗΣ ΜΟΝ Σ ΣΕΛΙ : ΠΟ 4

ΕΠΝΛΗΠΙΚ ΘΕΜ 7 ΦΣΗ ος τρόπος λύσης Η µεταβολή της ορµής της σφαίρας εξαιτίας της κρούσης είναι ίση µε: p = p p p = p + p p = p + p p µετα πριν µετα πριν p 6 6 p p Σύµφωνα µε τον κανόνα παραλληλογράµµου έχουµε ότι: p π p p p p p p p p p p = p + p p p = p = + + συν = + + ος τρόπος λύσης Η µεταβολή της ορµής της σφαίρας εξαιτίας της κρούσης είναι ίση µε: p = pµετα pπριν p = pµετα + ( pπριν ) p = p p p = p p = p + p p + p = p p + p p p = p + p ( x y) ( x y) ( x x) ( y y) x y p ΘΕΜ ΠΡΟΟΡΙΖΟΝΙ ΓΙ ΠΟΚΛΕΙΣΙΚΗ ΧΡΗΣΗ ΗΣ ΦΡΟΝΙΣΗΡΙΚΗΣ ΜΟΝ Σ ΣΕΛΙ : ΠΟ 4

ΕΠΝΛΗΠΙΚ ΘΕΜ 7 ΦΣΗ x + y p p x F Στον άξονα y y θεωρούµε ότι το σώµα δε δέχεται δυνάµεις και εποµένως ισχύει ότι: p = y Στον οριζόντιο άξονα xx ισχύει ότι: p = p p p = pσυν 6 + pσυν 6 = p x x x x Συνεπώς η σχέση () θα γίνει:. Σωστή επιλογή α ος τρόπος λύσης p = p Σύµφωνα µε την αρχή της επαλληλίας έχουµε ότι: t= 5π ω p 6 6 p x t= 5π ω π x = x + x x = Aηµω t + Aηµ ω t + 5π 5π π x = Aηµ ω + A ηµ ω + ω ω 5π 5π π 7π x = Aηµ A x A A + ηµ + = + ηµ 6 ΘΕΜ ΠΡΟΟΡΙΖΟΝΙ ΓΙ ΠΟΚΛΕΙΣΙΚΗ ΧΡΗΣΗ ΗΣ ΦΡΟΝΙΣΗΡΙΚΗΣ ΜΟΝ Σ ΣΕΛΙ : ΠΟ 4

ΕΠΝΛΗΠΙΚ ΘΕΜ 7 ΦΣΗ A A x = A + x = Ο ρυθµός µεταβολής της ορµής του σώµατος είναι ίσος µε: ος τρόπος λύσης dp dp A dp mω A = Σ F = D x = D = dt dt dt Η εξίσωση της αποµάκρυνσης του σώµατος από τη θέση ισορροπίας θα είναι της µορφής: x = ηµ ω t + θ ολ ο πλάτος της σύνθετης ταλάντωσης είναι ίσο µε: π ολ = + + συνϕ ολ = + + συν = ολ Η αρχική φάση της σύνθετης ταλάντωσης ισούται µε: π A ηµ A ηµϕ εϕθ = εϕθ = εϕθ = A + A συνϕ π A + A συν + π εϕθ = θ = rad 6 5π Η σχέση ( ) θα γίνει για t = : ω x = ηµ ω 5 π π 6π π A + x = ηµ x x ω 6 = ηµ = 6 Ο ρυθµός µεταβολής της ορµής του σώµατος είναι ίσος µε: dp dp A dp mω A = Σ F = D x = D = dt dt dt ΘΕΜ ΠΡΟΟΡΙΖΟΝΙ ΓΙ ΠΟΚΛΕΙΣΙΚΗ ΧΡΗΣΗ ΗΣ ΦΡΟΝΙΣΗΡΙΚΗΣ ΜΟΝ Σ ΣΕΛΙ :4 ΠΟ 4

ΕΠΝΛΗΠΙΚ ΘΕΜ 7 ΦΣΗ. Σωστή επιλογή γ Πείραµα Πριν τη µετακίνηση του σωλήνα Στο σωλήνα B το ηχητικό κύµα διανύει απόσταση r = ΠΣ, ενώ στο σωλήνα το ηχητικό κύµα διανύει απόσταση r = ΠΣ. Ο ανιχνευτής καταγράφει µέγιστο και εποµένως ισχύει ότι: r r = κ λ ΠΣ ΠΣ = κ λ( ), κ =, ±, ±... Μετά τη µετακίνηση του σωλήνα Στο σωλήνα B το ηχητικό κύµα διανύει απόσταση r d = ΠΣ +, ενώ στο σωλήνα το ηχητικό κύµα διανύει απόσταση r = ΠΣ = r. Ο ανιχνευτής καταγράφει το αµέσως επόµενο µέγιστο και εποµένως ισχύει ότι: r r = κ + λ ΠΣ + d ΠΣ = κ λ + λ ( ) φαιρούµε κατά µέλη τις εξισώσεις ( ),( ) και έχουµε ότι: ΠΣ + d ΠΣ ΠΣ ΠΣ ΠΣ = κ λ + λ κ λ + d ΠΣ ΠΣ + ΠΣ = κ λ + λ κ λ d = λ d = Πείραµα Πριν τη µετακίνηση του σωλήνα Στο σωλήνα B το ηχητικό κύµα διανύει απόσταση r = ΠΣ, ενώ στο σωλήνα το ηχητικό κύµα διανύει απόσταση r = ΠΣ. Ο ανιχνευτής καταγράφει µέγιστο και εποµένως ισχύει ότι: r r = κ λ ΠΣ ΠΣ = κ λ 4, κ =, ±, ±... Μετά τη µετακίνηση του σωλήνα Στο σωλήνα B το ηχητικό κύµα διανύει απόσταση r d = ΠΣ +, ενώ στο σωλήνα το ηχητικό κύµα διανύει απόσταση r = ΠΣ. Ο ανιχνευτής καταγράφει µηδενική ένδειξη και εποµένως ισχύει ότι: λ λ r r = ( κ + ) ΠΣ + d ΠΣ = κ λ + ( 5) 4, 5 και έχουµε ότι: φαιρούµε κατά µέλη τις εξισώσεις λ λ ΠΣ + d ΠΣ ( ΠΣ ΠΣ ) = κ λ + κ λ λ ΠΣ + d ΠΣ ΠΣ + ΠΣ = κ λ + κ λ ΘΕΜ ΠΡΟΟΡΙΖΟΝΙ ΓΙ ΠΟΚΛΕΙΣΙΚΗ ΧΡΗΣΗ ΗΣ ΦΡΟΝΙΣΗΡΙΚΗΣ ΜΟΝ Σ ΣΕΛΙ :5 ΠΟ 4

ΕΠΝΛΗΠΙΚ ΘΕΜ 7 ΦΣΗ ΘΕΜ Γ λ λ d = d = ( 6) 4 λ λ πό τις σχέσεις ( ),( 6 ) έχουµε ότι: = λ = λ 4 Η συχνότητα των ηχητικών κυµάτων είναι ανεξάρτητη από το µέσο διάδοσης. Συνεπώς f= f πό τη θεµελιώδη εξίσωση της κυµατικής έχουµε ότι: υ λ f λ = υ λ f = υ = υ λ Γ. πό το διάγραµµα παρατηρούµε ότι τη χρονική στιγµή t= η κινητική ενέργεια του σώµατος Σ είναι µέγιστη και µηδενίζεται για πρώτη φορά τη π χρονική στιγµή s. Είναι γνωστό από τη θεωρία ότι το παραπάνω χρονικό διάστηµα ισούται µε t =, όπου η περίοδος της ταλάντωσης του σώµατος 4 π Σ. Συνεπώς t = = s =,4 π s. 4 Η κυκλική συχνότητα ω της ταλάντωσης του σώµατος Σ είναι ίση µε: π π ω = = = 5 rad/s,4π Η σταθερά επαναφοράς D είναι ίση µε: D = m ω = 4 5 = N m Επιπλέον παρατηρούµε από το διάγραµµα ότι η ενέργεια της ταλάντωσης ισούται µε: E Κ max = = Ε = = = D E,5 J DA A A, m Γ. φού η αρχική κινητική ενέργεια του σώµατος είναι µέγιστη, το σώµα τη χρονική στιγµή t= βρίσκεται στη θέση ισορροπίας του ( y= ). πό τη χρονική στιγµή t= έως τη χρονική στιγµή η αλγεβρική τιµή της 4 ΘΕΜ ΠΡΟΟΡΙΖΟΝΙ ΓΙ ΠΟΚΛΕΙΣΙΚΗ ΧΡΗΣΗ ΗΣ ΦΡΟΝΙΣΗΡΙΚΗΣ ΜΟΝ Σ ΣΕΛΙ :6 ΠΟ 4

ΕΠΝΛΗΠΙΚ ΘΕΜ 7 ΦΣΗ ταχύτητας του σώµατος Σ είναι αρνητική. Η αποµάκρυνση του σώµατος από y = ηµ ω t + ϕ. τη θέση ισορροπίας είναι της µορφής Η ( ) θα γίνει για y= και t= : κπ ) ϕ,π = ηµ ( ω + ϕ) ηµ ϕ = = ηµ ϕ = ή ϕ = ή κπ + π πrad Όµως t= ω> υ = ω συν ω t + ϕ υ = ω συνϕ < συνϕ < Άρα η σχέση θα γίνει: ϕ = π rad δεκτή λύση y =, ηµ 5t + π S. I. Γ. Εφαρµόζουµε τη διατήρηση της ενέργειας για την ταλάντωση, όταν η κινητική ενέργεια του σώµατος είναι ίση µε τη δυναµική ενέργεια της ταλάντωσης. K= U Ε = K + U Ε = U + U Ε = U D = Dy y = y = ± ο σώµα τη χρονική στιγµή t= βρίσκεται στη θέση ισορροπίας του ( y= ) και κινείται προς την αρνητική κατεύθυνση. Πρώτη εύτερη ρίτη φορά φορά φορά Θ. Φ. Μ. y = t= υ υ υ υ ΘΕΜ ΠΡΟΟΡΙΖΟΝΙ ΓΙ ΠΟΚΛΕΙΣΙΚΗ ΧΡΗΣΗ ΗΣ ΦΡΟΝΙΣΗΡΙΚΗΣ ΜΟΝ Σ ΣΕΛΙ :7 ΠΟ 4

ΕΠΝΛΗΠΙΚ ΘΕΜ 7 ΦΣΗ Συνεπώς η κινητική ενέργεια του σώµατος είναι ίση µε τη δυναµική ενέργεια της ταλάντωσης, για τρίτη φορά µετά τη χρονική στιγµή t=, όταν το σώµα βρίσκεται στη θέση A y=+ και κινείται προς τη θετική κατεύθυνση. Άρα K = U υ =, m D υ = υ = 4 4 6 υ = + m 4 s Γ4. Στη θέση ισορροπίας του σώµατοςσ ισχύει ότι: mg ΣF y= Fελ. w = l=mg l= =,4m Στη θέση ισορροπίας του κοµµατιού ισχύει ότι: mag ΣF y = F ελ. wa = la =ma g l A = =, m Θ. Φ. Μ. Θ. Ι. Θ. Ι.( Σ) l l F ελ w Σ m υ = Σ ακριβώς πριν την αποκόλληση F ελ υ = υ = αµέσως µετά την αποκόλληση w ΘΕΜ ΠΡΟΟΡΙΖΟΝΙ ΓΙ ΠΟΚΛΕΙΣΙΚΗ ΧΡΗΣΗ ΗΣ ΦΡΟΝΙΣΗΡΙΚΗΣ ΜΟΝ Σ ΣΕΛΙ :8 ΠΟ 4

ΕΠΝΛΗΠΙΚ ΘΕΜ 7 ΦΣΗ ΘΕΜ Η αποκόλληση των δύο κοµµατιών γίνεται ακαριαία και τα κοµµάτια αµέσως µετά, έχουν µηδενική ταχύτητα. Συνεπώς η θέση αποκόλλησης είναι ακραία θέση για την ταλάντωση του σώµατος Σ και για την νέα ταλάντωση του κοµµατιού. πό το σχήµα παρατηρούµε ότι η θέση αυτή απέχει από την νέα θέση ισορροπίας Θ. Ι. απόσταση: = l + A l =,4 m A =,4 m. A Η κυκλική συχνότητα ω της ταλάντωσης του κοµµατιού είναι ίση µε: Συνεπώς: D rad D = m ω ω = ω = ω = m s A A υmax ω υmax 5, υmax = = = υ ω υ, 4 υ 8 max max max. πό το στιγµιότυπο του κύµατος (σχήµα )προκύπτει ότι:. ο πλάτος της ταλάντωσης των σηµείων του µέσου είναι ίσο µε =,5m.. Η θέση του σηµείου στο τµήµα () της χορδής, που ξεκινά να ταλαντώνεται τη χρονική στιγµή t =,5s, είναιxmax=+,7m.συνεπώς. x,7 m m υ = υ = υ = t,5 s s max 7λ 4x max 4,7 xmax = λ = λ = m λ =,4m 4 7 7 πό τη γραφική παράσταση αποµάκρυνσης χρόνου (σχήµα ) προκύπτει ότι Κ x =,5m στο τµήµα () της χορδής ξεκινά να ταλαντώνεται το σηµείο Κ τη χρονική στιγµή t = Κ,5s. Συνεπώς x,5 m m υ = υ = υ = t,5 s s Κ Κ ΘΕΜ ΠΡΟΟΡΙΖΟΝΙ ΓΙ ΠΟΚΛΕΙΣΙΚΗ ΧΡΗΣΗ ΗΣ ΦΡΟΝΙΣΗΡΙΚΗΣ ΜΟΝ Σ ΣΕΛΙ :9 ΠΟ 4

ΕΠΝΛΗΠΙΚ ΘΕΜ 7 ΦΣΗ. πό τη θεµελιώδη εξίσωση της κυµατικήςστο τµήµα () της χορδής, έχουµε ότι: υ υ = λ f f = f = Hz f = 5Hz λ,4 πό τη θεµελιώδη εξίσωση της κυµατικήςστο τµήµα () της χορδής, έχουµε ότι: υ υ = λ f λ = λ = m λ =,m f 5 Στο τµήµα () της χορδής το κύµα διαδίδεται προς τη θετική φορά του άξονα Ο x = εκτελεί απλή αρµονική ταλάντωση µε εξίσωση και το σηµείο y = Aηµω t. Συνεπώς η εξίσωση του κύµατος στο τµήµα () της χορδής θα έχει τη µορφή: t x y A = ηµ π, για x y =,5ηµ π( 5t,5x ), για t και x λ Στο τµήµα () της χορδής το κύµα διαδίδεται προς την αρνητική φορά του Ο x = εκτελεί απλή αρµονική ταλάντωση µε εξίσωση άξονα και το σηµείο y = Aηµω t. Συνεπώς η εξίσωση του κύµατος στο τµήµα () της χορδής θα έχει τη µορφή: t x y A = ηµ π +, για x y =,5ηµ π ( 5t + 5x ), για t και x λ. Η εξίσωση της φάσης των ταλαντώσεων, που εκτελούν τα σηµεία στο τµήµα () της χορδής είναι: t=,5s ϕ = π 5t, 5 x, για x ϕ = πt 5πx, για x ϕ =,5π 5πx, για x,7m Η εξίσωση της φάσης των ταλαντώσεων, που εκτελούν τα σηµεία στο τµήµα () της χορδής είναι: t=,5s ϕ = π 5t + 5x, για x ϕ = π t + πx, για x ϕ =,5π + πx, για,5m x ΘΕΜ ΠΡΟΟΡΙΖΟΝΙ ΓΙ ΠΟΚΛΕΙΣΙΚΗ ΧΡΗΣΗ ΗΣ ΦΡΟΝΙΣΗΡΙΚΗΣ ΜΟΝ Σ ΣΕΛΙ : ΠΟ 4

ΕΠΝΛΗΠΙΚ ΘΕΜ 7 ΦΣΗ Η ζητούµενη γραφική παράσταση φαίνεται στο παρακάτω σχήµα. ϕ,5 ( rad),5π t =,5s x m 4. α σηµεία της χορδής, τα οποία έχουν µέγιστη κινητική ενέργεια και κινούνται προς την ακραία αρνητική θέση της τροχιάς τους, βρίσκονται στη θέση ισορροπίας της ταλάντωσης τους και κινούνται µε αρνητική ταχύτητα. Για να υπολογίσουµε το πλήθος των σηµείων αυτών θα σχεδιάσουµε το στιγµιότυπο της χορδής τη χρονική στιγµή t =,4s. µήµα () της χορδής ντικαθιστούµε στην εξίσωση του κύµατος τη χρονική στιγµή t και έχουµε ότι:,7 y =,5ηµ π,5x, για x Η θέση του σηµείου,που αρχίζει να ταλαντώνεται τη χρονική στιγµή t, είναι ίση µε: ϕ =,5x = x = +,8m = λ µήµα () της χορδής ντικαθιστούµε στην εξίσωση του κύµατος τη χρονική στιγµή t και έχουµε ότι: y =,5ηµ π + 5x, για x Η θέση του σηµείου,που αρχίζει να ταλαντώνεται τη χρονική στιγµή t, είναι ίση µε: ϕ = + 5x = x =, 4m x = λ ΘΕΜ ΠΡΟΟΡΙΖΟΝΙ ΓΙ ΠΟΚΛΕΙΣΙΚΗ ΧΡΗΣΗ ΗΣ ΦΡΟΝΙΣΗΡΙΚΗΣ ΜΟΝ Σ ΣΕΛΙ : ΠΟ 4

ΕΠΝΛΗΠΙΚ ΘΕΜ 7 ΦΣΗ,4 y( m),5,5 t =,4s Συνεπώς Ν = 4 σηµεία της χορδής έχουν µέγιστη κινητική ενέργεια και κινούνται προς τη θέση µέγιστης αρνητικής αποµάκρυνσης τη χρονική στιγµή t. 5. ος τρόπος λύσης Η φάση της ταλάντωσης του σηµείου Κ του τµήµατος συνεχώς µεγαλύτερη από τη φάση του σηµείου Λ. ηλαδή π ϕ Κ > ϕλ t πx Κ πt π Λ π > x x π Κ > x Λ T T λ λ λ x > x x < x Κ Λ Κ Λ λ,8 της χορδής είναι λ Άρα xκλ = xλ xκ xλ = xκ + x ΚΛ xλ = xκ +. 4 λ Η αποµάκρυνση του σηµείου Λ x Λ = x Κ + 4 του τµήµατος ( ) της χορδής από τη θέση ισορροπίας του, τη χρονική στιγµή t = tκ +, είναι ίση µε: T λ tk + xk + 4 tk xk π π y Λ= ηµ π π = ηµ π π + T λ T λ 4 π y Λ= ηµ = 6 x( m) ΘΕΜ ΠΡΟΟΡΙΖΟΝΙ ΓΙ ΠΟΚΛΕΙΣΙΚΗ ΧΡΗΣΗ ΗΣ ΦΡΟΝΙΣΗΡΙΚΗΣ ΜΟΝ Σ ΣΕΛΙ : ΠΟ 4

ΕΠΝΛΗΠΙΚ ΘΕΜ 7 ΦΣΗ ος τρόπος λύσης Η ταλάντωση του σηµείου Κ προηγείται φασικά κατά φ ΚΛ της ταλάντωσης του σηµείου Λ για κάθε στιγµή µετά την έναρξη της ταλάντωσης των δύο σηµείων. πt φ =φ φ φ = ΚΛ Κ Λ ΚΛ πxκ πt πx Κ π x ΚΛ π + φ ΚΛ= = rad λ λ λ η χρονική στιγµή T µετά την έναρξη της ταλάντωσης του, η ταλάντωση του T σηµείου Κ έχει φάση: ϕk =π π = rad T ην ίδια χρονική στιγµή η ταλάντωση του σηµείου Λ έχει φάση: π π π π ϕκλ=φk -φ Λ ϕλ=φ K ϕ ΚΛ = = rad ϕ Λ= rad 6 6 της χορδής από τη Συνεπώς η αποµάκρυνση του σηµείου Λ του τµήµατος θέση ισορροπίας του, τη χρονική στιγµή t, είναι ίση µε: ος τρόπος λύσης π y Λ= ηµ = 6 Η ταλάντωση του σηµείου Λ καθυστερεί χρονικά σε σχέση µε την ταλάντωση λ xκλ του σηµείου Κ κατά t KΛ= = 4 =. Έτσι τη χρονική στιγµή που το λ 4 υ σηµείο Κ έχει ταλαντωθεί για χρονικό διάστηµα T, το σηµείο Λ έχει ταλαντωθεί για χρονικό διάστηµα: λ T T t = t x T Λ KΛ = = 4 T T T = = υ λ 4 T ΘΕΜ ΠΡΟΟΡΙΖΟΝΙ ΓΙ ΠΟΚΛΕΙΣΙΚΗ ΧΡΗΣΗ ΗΣ ΦΡΟΝΙΣΗΡΙΚΗΣ ΜΟΝ Σ ΣΕΛΙ : ΠΟ 4

ΕΠΝΛΗΠΙΚ ΘΕΜ 7 ΦΣΗ Συνεπώς η αποµάκρυνση του σηµείου Λ του τµήµατος ( ) της χορδής από τη θέση ισορροπίας του, τη χρονική στιγµή t, είναι ίση µε: π y Λ= ηµ ( ω tλ) = ηµ π = ηµ = y Λ = 6 Οι απαντήσεις είναι ενδεικτικές. Κάθε επιστηµονικά τεκµηριωµένη απάντηση είναι αποδεκτή. ΘΕΜ ΠΡΟΟΡΙΖΟΝΙ ΓΙ ΠΟΚΛΕΙΣΙΚΗ ΧΡΗΣΗ ΗΣ ΦΡΟΝΙΣΗΡΙΚΗΣ ΜΟΝ Σ ΣΕΛΙ :4 ΠΟ 4