ΑΠΟΚΡΙΣΗ ΙΚΤΥΟΥ R-L σε ΤΕΤΡΑΓΩΝΙΚΟ και ΤΡΙΓΩΝΙΚΟ ΠΑΛΜΟ

Μέγεθος: px

Εμφάνιση ξεκινά από τη σελίδα:

Download "ΑΠΟΚΡΙΣΗ ΙΚΤΥΟΥ R-L σε ΤΕΤΡΑΓΩΝΙΚΟ και ΤΡΙΓΩΝΙΚΟ ΠΑΛΜΟ"

Σίβύλλα Παπαγεωργίου
6 χρόνια πριν
Προβολές:

1 ΜΑΘΗΜΑ: ΑΝΑΛΥΣΗ ΣΥΣΤΗΜΑΤΩΝ ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΑ Σ.Α.Ε. ΑΠΟΚΡΙΣΗ ΙΚΤΥΟΥ R- σε ΤΕΤΡΑΓΩΝΙΚΟ και ΤΡΙΓΩΝΙΚΟ ΠΑΛΜΟ ρ. Α. Μαγουλάς Μάρτιος 2017

2 1 1. Εισαγωγή Στο παρακάτω σχήµα φαίνεται ένα απλό δίκτυο R. ιέγερση (είσοδος) του δικτύου θεωρείται η τάση E ( t ) ενώ σαν απόκριση µπορούµε να πάρουµε την τάση V ( t ) του πηνίου ή το ρεύµα i ( t ) του πηνίου. R i ( t ) E (t ) i (0 ) V ( t ) Θα µελετήσουµε τις αποκρίσεις ( V ( t ) και ( t ) ) που δίνει το δίκτυο αυτό στα δύο ακόλουθα σήµατα εισόδου δηλ. ένα τετραγωνικό και ένα τριγωνικό παλµό. i Εύκολα φαίνεται ότι το σήµα τετραγωνικού παλµού Ε ( t ) θα γράφεται : E ( t ) = u ( t 1 ) u ( t 3 )

3 2 Το σήµα τριγωνικού παλµού Ε ( t ) θα γράφεται: E ( t ) = r ( t 1 ) 2 r ( t 2 ) r ( t 3 ) Βλέπουµε ότι τα δύο σήµατα αυτά περιγράφονται µε βηµατικές και αναρριχητικές συναρτήσεις και εποµένως θα ήταν πολύ χρήσιµο να υπολογιστεί η βηµατική και η αναρριχητική απόκριση του δικτύου R- µε έξοδο την τάση V ( t ) και το ρεύµα i ( t ). Παρακάτω θα γίνει η εύρεση των αποκρίσεων αυτών.

4 3 2. Εύρεση βηµατικών και αναρριχητικών αποκρίσεων 2.1 Απόκρίση µε έξοδο την τάση V ( t ) Έχουµε το δίκτυο: E (t ) V R (t ) R i ( t ) i (0 ) V (t ) ίδονται και οι τιµές των στοιχείων R = 4 Ω, = 0.5 H Η.Ε µε απόκριση την V ( t ) βρίσκεται εύκολα µε εφαρµογή του διαιρέτη τάσεως D V ( t ) = E ( t ) R D άρα η.ε. θα είναι: [ D R ] V ( t ) = D E ( t ) υπολογίζουµε και την Αρχική Συνθήκη ( 0 ) V Ο Ν. Ρ. Κ. δίνει E ( t ) V ( t ) V ( t ) 0 ή E ( t ) R i ( t ) V ( t ) 0 R = άρα V ( t ) = E ( t ) R i ( t ) και προφανώς V ( 0 ) = E ( 0 ) R i ( 0 ) = Αντικαθιστώντας τιµές στοιχείων γράφουµε πάλι την.ε και την Α.Σ. που την συνοδεύει.ε. [ 0.5D 4 ] V ( t ) = 0.5 D E ( t ) Α.Σ V ( 0 ) = E ( 0 ) 4 i ( 0 ) Χρησιµοποιώντας τις δύο ανωτέρω σχέσεις µπορούµε να βρούµε την βηµατική και την αναρριχητική απόκριση

5 Βηµατική απόκριση = Εδώ έχουµε τα δεδοµένα Ε ( t ) = u ( t ) και i ( 0 ) = i ( 0 ) 0 άρα.ε. [ 0.5D 4 ] V ( t ) = 0.5 D u ( t ) Α.Σ. V ( 0 ) = u ( 0 ) 4 i ( 0 ) Επειδή D u ( t ) = 0 για t 0 και επίσης u ( 0 ) = 1 θα πάρουµε.ε. [ 0.5D 4 ] V ( t ) = 0 Η λύση της.ε θα είναι κατά τα γνωστά V ( t ) =, k e s t Α.Σ. V ( 0 ) = u ( 0 ) = 1 1 βηµ όπου k = σταθερά και s 1 = - 8 (η ρίζα της χ.ε. 0.5 s 4 = 0) άρα V, βηµ ( t ) = k e 8 t V, = και από την Α.Σ βηµ ( 0 ) 1 προκύπτει k = 1 άρα η βηµατική απόκριση είναι: V, βηµ ( t ) = e 8 t Παρακάτω δίδεται η γραφική παράσταση της βηµατικής απόκρισης

6 5 Παρακάτω κάνουµε κάποια σχόλια σχετικά µε την βηµατική απόκριση που πήραµε V, = V, = 1) Παρατηρούµε ότι βηµ ( 0 ) 1 V, ενώ προφανώς βηµ ( 0 ) 0 V, πράγµα που σηµαίνει ότι η ( t ) V, βηµ είναι ασυνεχής για t = 0. Αυτό εξηγείται αµέσως αν γράψουµε τον Ν.Τ.Κ. E ( t ) R i ( t ) V ( t ) = 0 αντικαθιστώντας Ε ( t ) = u ( t ) θα έχουµε u ( t ) = R i ( t ) V, η u ( t ) είναι ασυνεχής για t = 0 άρα θα πρέπει και η συνάρτηση R i ( t ) V, βηµ ( t ) να παρουσιάζει ασυνέχεια για t = 0! Γνωρίζουµε όµως ότι το ρεύµα του πηνίου i ( t ) είναι οπωσδήποτε συνεχής συνάρτηση για t = 0 διότι η διέγερση Ε(t) είναι φραγµένη συνάρτηση. Εποµένως στη σχέση ( t ) = R i ( t ) V ( t ) την ασυνέχεια για t = 0 θα την «φορτωθεί» η ( t ) V, βηµ βηµ ( t ) u, βηµ 2) Παρατηρούµε επίσης ότι lim V, βηµ ( t ) = 0 t. Αυτό συµβαίνει διότι η πηγή Ε ( t ) = u ( t ) = 1 V (µια συνεχής τάση). Το πηνίο, στην συνεχή τάση ή ρεύµα, συµπεριφέρεται «τελικά» ( δηλ καθώς ο χρόνος t τείνει στο άπειρο) σαν βραχυκύκλωµα. Εποµένως η τάση του πηνίου θα έχει «τελικά» µηδενική τιµή.

7 Αναρριχητική απόκριση = Εδώ έχουµε τα δεδοµένα Ε ( t ) = r ( t ) και i ( 0 ) = i ( 0 ) 0 άρα.ε. [ 0.5D 4 ] V ( t ) = 0.5 D r ( t ) Α.Σ. V ( 0 ) = r ( 0 ) 4 i ( 0 ) και επειδή D r ( t ) = 1 για t 0 και επίσης r ( 0 ) = 0 θα πάρουµε η λύση θα είναι, όπως και πρίν.ε. [ 0.5D 4 ] V ( t ) = 0. 5 Α.Σ. V ( 0 ) = 0 V, t αναρ ( t ) = k e V µερική ( t ) όπου η Vµερικ ( t ) =α= σταθ. αντικαθιστώντας στην.ε. την V ( t ) βρούµε αµέσως α = ή µερικ ή θα Τελικά, µε εφαρµογή της Α.Σ. V αναρ ( 0 ) = 0 η αναρριχητική απόκριση θα είναι t V, αναρ ( t ) = e Παρακάτω δίδεται η γραφική παράσταση της αναρριχητικής απόκρισης

8 7 Παρακάτω κάνουµε κάποια σχόλια σχετικά µε την αναρριχητική απόκριση που πήραµε 1) Η αρχική τιµή V αναρ ( 0 ) = 0 προφανώς διότι E ( 0 ) = r ( 0 ) = 0 και επίσης i ( 0 ) = 0 2) H ( t ) V αναρ στη µόνιµη κατάσταση θα έχει µια σταθερή τιµή Volts. Αυτό σηµαίνει ότι το ρεύµα του πηνίου θα αυξάνει γραµµικά διότι V ( t ) = D i ( t ) και αν i ( t ) = k t ( k=σταθ.) τότε V ( t ) = k. Στην περίπτωσή µας θα έχουµε: E ( t ) r ( t ) t -το ρεύµα στη µόνιµη κατάσταση θα είναι i ( t ) = = = = 0.25 t A R R 4 εποµένως, στη µόνιµη κατάσταση πάντοτε, η τάση του πηνίου θα είναι: V ( t ) = D i ( t ) = 0.5 D 0.25 t = A αναρ

9 8 2.2 Απόκρίση µε έξοδο το ρεύµα i ( t ) Έχουµε το ίδιο δίκτυο: R E (t ) i ( t ) i (0 ) Οι τιµές των στοιχείων είναι και πάλι R = 4 Ω, = 0.5 H Η.Ε µε απόκριση το i ( t ) βρίσκεται αµέσως E ( t ) i ( t ) = R D άρα η.ε. θα είναι: [ D R ] i ( t ) = E ( t ) µε Αρχική Συνθήκη: i ( 0 ) = 0 A Αντικαθιστώντας τιµές στοιχείων γράφουµε πάλι την.ε και την Α.Σ. που την συνοδεύει.ε. [ 0.5D 4 ] i ( t ) = E ( t ) Α.Σ i ( 0 ) = 0 A Παρακάτω υπολογίζουµε την βηµατική και την αναρριχητική απόκριση

10 Βηµατική απόκριση = Εδώ έχουµε τα δεδοµένα Ε ( t ) = u ( t ) και i ( 0 ) = i ( 0 ) 0 άρα.ε. [ 0.5D 4 ] i ( t ) = u ( t ) Α.Σ. i ( 0 ) = 0 για 0 t θα πάρουµε.ε. [ 0.5D 4 ] i ( t ) = 1 Η λύση της.ε θα είναι κατά τα γνωστά Α.Σ. i ( 0 ) = 0 i, t βηµ ( t ) = k e i µερική ( t ) όπου iµερικ ( t ) =α= σταθ. και µε αντικατάσταση στην.ε. προκύπτει α = 0.25 ή t, βηµ άρα i ( t ) = k e i, = και από την Α.Σ βηµ ( 0 ) 0 προκύπτει k = άρα η βηµατική απόκριση είναι: t i, βηµ ( t ) = 0.25 e 0.25 Παρακάτω δίδεται η γραφική παράσταση της βηµατικής απόκρισης

11 10 Σκεπτόµενοι όπως και πριν βλέπουµε ότι η «τελική» τιµή του ρεύµατος θα είναι u ( t ) 1 βηµ τελ ( t ) = = 0.25 A ( το πηνίο συµπεριφέρεται «τελικά» σαν R 4 i, = βραχυκύκλωµα )

12 Αναρριχητική απόκριση = Εδώ έχουµε τα δεδοµένα Ε ( t ) = r ( t ) και i ( 0 ) = i ( 0 ) 0 άρα.ε. [ 0.5D 4 ] i ( t ) = r ( t ) Α.Σ. i ( 0 ) = 0 και επειδή r ( t ) = t για t 0 και επίσης r ( 0 ) = 0 θα πάρουµε.ε. [ 0.5D 4 ] i ( t ) = t η λύση θα είναι, όπως και πρίν Α.Σ. i ( 0 ) = 0 i, t αναρ ( t ) = k e i µερική ( t ) όπου η i µερικ ( t ) =α t β ( πολυώνυµο 1ου βαθµού ) ή αντικαθιστώντας στην.ε. την iµερικ ( t ) θα βρούµε τις τιµές α = 0.25, β = ή Τελικά, µε εφαρµογή της Α.Σ. i αναρ ( 0 ) = 0 η αναρριχητική απόκριση θα είναι i, αναρ ( t ) = e t 0.25t Παρακάτω δίδεται η γραφική παράσταση της αναρριχητικής απόκρισης Η αναρριχητική απόκριση i, αναρ ( t ) τείνει στο άπειρο διότι και η τάση της πηγής Ε ( t ) = r ( t ) τείνει στο άπειρο.

13 12 3. Εύρεση αποκρίσεων σε τετραγωνικό και τριγωνικό παλµό Γνωρίζοντας, σε κάθε περίπτωση, την βηµατική και την αναρριχητική απόκριση µπορούµε τώρα εύκολα να βρούµε τις αποκρίσεις σε τετραγωνικό και τριγωνικό παλµό. Παρακάτω εξετάζεται η σχετική διαδικασία. 3.1 Απόκρίση µε έξοδο την τάση V ( t ) Απόκριση σε τετραγωνικό παλµό Το σήµα εισόδου γράφεται E ( t ) = u ( t 1 ) u ( t 3 ). Εφ όσον γνωρίζουµε την βηµατική απόκριση µπορούµε αµέσως να γράψουµε την απόκριση στον τετραγωνικό παλµό Ε ( t ). V, τετρ. παλµ ( t ) V, βηµ ( t 1 ) u ( t 1 ) V, = βηµ ( t 3 ) u ( t 3 ) διότι το σύστηµά µας είναι χρονικά σταθερό πράγµα που σηµαίνει ότι αν µια διέγερση Ε ( t ) δίνει απόκριση V ( t ) τότε µια χρονικά µετατοπισµένη διέγερση Ε ( t t 0 ) θα δώσει απόκριση V ( t t 0 ) u ( t t 0 ). Ο πολλαπλασιαστικός όρος u ( t t 0 ) είναι απαραίτητος γιατί µας εξασφαλίζει ότι δεν υπάρχει απόκριση για t < t 0 ( u ( t t 0 ) = 0 για t < t 0 ) Στην παράγραφο υπολογίσαµε την βηµατική απόκριση V, βηµ ( t ) = e 8 t άρα η απόκριση στον τετραγωνικό παλµό θα είναι: V, τετρ. παλµ ( t ) = e ( t 1 ) u ( t 1) e ( t 3 ) u ( t 3 ) Η µεθοδολογία που περιγράφθηκε θα χρησιµοποιηθεί και για τον τριγωνικό παλµό. Στα παρακάτω σχήµατα φαίνεται το σήµα εισόδου Ε ( t ) και η αντίστοιχη απόκριση σε κάθε περίπτωση.

14 13 Σήµα εισόδου Ε ( t ) ( t 1 ) ( t 3 ) Απόκριση V ( t ) = e u ( t 1) e u ( t 3 ), τετρ. παλµ

15 Απόκριση σε τρiγωνικό παλµό Σήµα εισόδου Ε ( t ) Απόκριση: V τριγ. παλµ. ( t ) = e (t 1 ) u ( t 1 ) u ( t 1 ) 0.25e (t 2 ) u ( t 2 ) 0.25 u ( t 2 ) 0.125e (t 3 ) u ( t 3 ) u ( t 3 )

16 Απόκρίση µε έξοδο τo ρεύµα i ( t ) Απόκριση σε τετραγωνικό παλµό ( t 1 ) τετρ. παλµ Απόκριση: i ( t ) = 0.25 e u ( t 1 ) 0.25 u ( t 1 ) 0.25 e ( t 3 ) u (t 3) 0.25 u ( t 3 )

17 Απόκριση σε τριγωνικό παλµό Απόκριση: i τριγ. παλµ. ( t ) = e (t 1 ) u ( t 1 ) 0.25(t 1) u ( t 1 ) u ( t 1 ) e e (t 2 ) (t 3 ) u ( t 2 ) u ( t 3 ) 0.5( t 2) u ( t 2 ) u ( t 2 ) 0.25( t 3) u ( t 3 ) u ( t 3 )

Σχετικά έγγραφα

ΠΑΡΑ ΕΙΓΜΑΤΑ ΥΠΟΛΟΓΙΣΜΟΥ ΑΠΟΚΡΙΣΕΩΝ ΣΕ ΗΛΕΚΤΡΙΚΑ ΙΚΤΥΑ

ΣΧΟΛΗ. Ν. ΟΚΙΜΩΝ ΜΑΘΗΜΑ: ΘΕΩΡΙΑ ΚΥΚΛΩΜΑΤΩΝ ΙΙ ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΑ Σ.Α.Ε. ΠΑΡΑ ΕΙΓΜΑΤΑ ΥΠΟΛΟΓΙΣΜΟΥ ΑΠΟΚΡΙΣΕΩΝ ΣΕ ΗΛΕΚΤΡΙΚΑ ΙΚΤΥΑ Συµπλήρωµα στα παραδείγµατα που υπάρχουν στο Εγχειρίδιο του Μαθήµατος ρ. Α. Μαγουλάς