A F B A F B. α. Τα σώµατα Α και Β έλκονται β. Τα σώµατα Α και Β απωθούνται. Σχήµα 1. Η δύναµη ασκείται πάντα µεταξύ δύο σωµάτων
|
|
- ÍΑἰνείας Μπλέτσας
- 8 χρόνια πριν
- Προβολές:
Transcript
1 1. ύναµη 1.1. Ορισµοί ύναµη είναι το αίτιο που προκαλεί µεταβολή στην κινητική κατάσταση ενός σώµατος ή την παραµόρφωσή του. Σύµφωνα µε τη θεωρία του Νεύτωνα (αξίωµα δράσης αντίδρασης) για να εµφανιστεί δύναµη είναι απαραίτητο να υπάρχουν δύο σώµατα Α και Β, που το καθένα ασκεί στο άλλο τη δύναµη αυτή. Έτσι αν το σώµα Α έλκει (τραβάει) το σώµα Β τότε και το σώµα Β έλκει (τραβάει) το σώµα Α µε την ίδια δύναµη (σχήµα 1α). Αν το σώµα Α απωθεί (σπρώχνει) το σώµα Β, τότε και το σώµα Β απωθεί (σπρώχνει) το σώµα Α µε την ίδια δύναµη (σχήµα 1β). B B α. Τα σώµατα Α και Β έλκονται β. Τα σώµατα Α και Β απωθούνται Σχήµα 1. Η δύναµη ασκείται πάντα µεταξύ δύο σωµάτων Όταν εξετάζουµε ένα σώµα η δύναµη που αυτό ασκεί σε κάποιο άλλο σώµα λέγεται δράση, ενώ η δύναµη που δέχεται από κάποιο άλλο σώµα λέγεται αντίδραση. Η δύναµη που ασκείται µεταξύ δύο σωµάτων µπορεί να οφείλεται : α. Στην επαφή των δύο σωµάτων (δυνάµεις επαφής). β. Στην ύπαρξη κάποιου δυναµικού πεδίου (πεδιακές δυνάµεις ή δυνάµεις πεδίου). Στη φύση υπάρχουν τρία είδη δυναµικών πεδίων : 1. Τα βαρυτικά πεδία (ή πεδία βαρύτητας) 2. Τα ηλεκτρικά πεδία 3. Τα µαγνητικά πεδία Στα βαρυτικά πεδία οι δυνάµεις που ασκούνται µεταξύ δύο σωµάτων είναι πάντα ελκτικές. (Νόµος Παγκόσµιας Έλξης). Στα ηλεκτρικά και µαγνητικά πεδία οι δυνάµεις που ασκούνται µεταξύ δύο σωµάτων µπορεί να είναι ελκτικές (τα ετερώνυµα έλκονται) ή απωστικές ( τα οµώνυµα απωθούνται ). Η δύναµη είναι διανυσµατικό µέγεθος. Τα χαρακτηριστικά της είναι (σχ. 2) : Μέτρο : είναι το µέγεθος της δύναµης και εκφράζεται µε το µήκος του διανύσµατος. Φορέας : είναι η ευθεία στην οποία βρίσκεται το διάνυσµα της δύναµης. ιεύθυνση : είναι το σύνολο των παραλλήλων ευθειών προς τον φορέα της δύναµης. υνάµεις που έχουν την ίδια διεύθυνση (παράλληλες) ονοµάζονται και συγγραµµικές. 1
2 Φορά : Σε κάθε διεύθυνση ορίζεται αυθαίρετα η θετική και η αρνητική φορά. Η διεύθυνση και φορά της δύναµης ορίζουν την κατεύθυνση της δύναµης. Η κατεύθυνση χαρακτηρίζεται και αυτή ως θετική ή αρνητική ανάλογα µε τη φορά. αρνητική φορά θετική φορά διεύθυνση φορέας Σχήµα 2. Χαρακτηριστικά δύναµης Οµόρροπες ονοµάζονται οι δυνάµεις που έχουν την ίδια κατεύθυνση (σχ. 3α). Αντίρροπες ονοµάζονται οι δυνάµεις που έχουν αντίθετη κατεύθυνση (σχ. 3β). Ίσες ονοµάζονται δύο οµόρροπες δυνάµεις µε ίσα µέτρα (σχ. 3γ). Αντίθετες ονοµάζονται δύο αντίρροπες δυνάµεις µε ίσα µέτρα (σχ. 3δ). α. οµόρροπες β. αντίρροπες γ. ίσες δ. αντίθετες Σχήµα 3. Συγκριτικές σχέσεις δυνάµεων Μονάδα δύναµης στο διεθνές σύστηµα (I.S.) είναι το 1 Ν (Newton) και ορίζεται από τον θεµελιώδη νόµο της Μηχανικής : = mγ όπου m η µάζα του σώµατος (σε Kg) και γ η επιτάχυνση που αποκτά (σε m/s 2) κάτω από την επίδραση της δύναµης. Έτσι : 1 Newton είναι η δύναµη που όταν ασκηθεί σε σώµα µάζας 1 Kg του προκαλεί επιτάχυνση ίση µε 1 m/s 2. ( 1Ν = 1Kg 1m/s 2 ). Στις εφαρµογές χρησιµοποιούνται, ανάλογα µε το µέγεθος της δύναµης, πολλαπλάσια και υποπολλαπλάσια του Ν : 1 ΚΝ=10 3 Ν, 1 ΜΝ=10 6 Ν, 1 DN=10N, 1dN=10-1 N, κ.λ.π. Συνισταµένη δυνάµεων ονοµάζεται η δύναµη η οποία επιφέρει τα ίδια κινηµατικά αποτελέσµατα µε αυτές (οι οποίες λέγονται συνιστώσες). Όταν µελετάµε την κινητική κατάσταση ενός σώµατος ή συστήµατος σωµάτων µπορούµε να αντικαθιστούµε τις συνιστώσες µε την συνισταµένη τους ή το αντίστροφο. Προσοχή : εν µπορούµε να αντικαταστήσουµε δυνάµεις µε τη συνισταµένη τους ή το αντίστροφο όταν µελετάµε την αντοχή ή τις παραµορφώσεις ενός σώµατος, γιατί το σώµα 2
3 ανταποκρίνεται διαφορετικά στις δυνάµεις απ ότι στη συνισταµένη τους από άποψη αντοχής ή παραµορφώσεων Προβολή δύναµης σε ευθεία ή επίπεδο Το µέτρο της προβολής µιας δύναµης σε µια ευθεία α του επιπέδου της (σχ. 4α) ή σε ένα επίπεδο Π (σχ.4β) δίνεται από τη σχέση (1) : α φ α φ α (Π) α. Προβολή δύναµης σε ευθεία α β. Προβολή δύναµης σε επίπεδο Π Σχήµα 4. Προβολή δύναµης σε ευθεία του επιπέδου της ή σε επίπεδο Π α = συνφ (1) όπου φ η γωνία που σχηµατίζει ο φορέας της µε την ευθεία α ή το επίπεδο Π. Ειδικές περιπτώσεις : α. Αν η δύναµη είναι παράλληλη µε την ευθεία α ή το επίπεδο Π (σχ. 5α,5β), τότε φ=0 ο, οπότε συν0 ο =1, άρα από την σχέση (1) προκύπτει α = β. Αν η δύναµη είναι κάθετη στην ευθεία α ή στο επίπεδο Π (σχ. 5γ,5δ). τότε φ =90 ο, οπότε συν90 ο =0, άρα από τη σχέση (1) προκύπτει α = 0. α. α. α (Π ) α (Π) α. //α = α β. //Π = α γ. α α =0 δ. Π α =0 Σχήµα 5. Ειδικές περιπτώσεις προβολής δύναµης 3
4 2. Ροπή δύναµης ως προς άξονα 2.1 Ορισµοί Έστω µια δύναµη και µια ευθεία α µε καθορισµένη τη θετική και αρνητική φορά ( µια τέτοια ευθεία την ονοµάζουµε άξονα). Θεωρούµε επίπεδο Π κάθετο στον άξονα α σε ένα σηµείο του Α. Έστω 1 ορθή προβολή της δύναµης στο επίπεδο Π και d η απόσταση του σηµείου Α από τον φορέα της 1 (σχ. 6). + α Μ 1 d Π Σχήµα 6. Ροπή δύναµης ως προς άξονα Ροπή της δύναµης ως προς τον άξονα α ορίζεται το διανυσµατικό µέγεθος που έχει : Μέτρο : Μ = 1 d (2) (Μονάδες ροπής : 1 Nm, 1 KNm, 1 Ncm, 1 Nmm, 1 KNcm, 1 KNmm). Φορέα τον άξονα α Φορά που ορίζεται από τον κανόνα του δεξιού χεριού : «Πιάνουµε τον άξονα α µε το δεξί µας χέρι έτσι ώστε η φορά των δακτύλων από τον καρπό προς τα νύχια να συµπίπτει µε την φορά περιστροφής της δύναµης 1 γύρω από το σηµείο Α. Ο αντίχειρας µας δίνει τη φορά του διανύσµατος της ροπής». Κατά σύµβαση ορίζουµε σαν θετική φορά της ροπής, άρα και του άξονα α, τη φορά που αντιστοιχεί σε ανθωρολογιακή φορά περιστροφής της 1 γύρω από το σηµείο Α Στο σχήµα (4) η ροπή έχει θετική φορά. Παρατηρήσεις : 1. Όταν η δύναµη είναι παράλληλη µε τον άξονα α τότε θα είναι κάθετη στο επίπεδο Π, οπότε η προβολή της σ αυτό θα είναι µηδέν άρα και το µέτρο της ροπής θα είναι µηδέν (σχ. 7α). 4
5 2. Όταν η δύναµη τέµνει τον άξονα α τότε ο φορέας της προβολής της στο επίπεδο Π διέρχεται από το σηµείο Α, οπότε η απόσταση του Α από αυτόν είναι µηδέν άρα και το µέτρο της ροπής θα είναι µηδέν (σχ. 7β). Συνοψίζοντας τις δύο παραπάνω παρατηρήσεις καταλήγουµε στο συµπέρασµα : «Η ροπή µιας δύναµης ως προς άξονα του επιπέδου της είναι µηδέν» Μ = d α α. Α 1 Π. Π. α. // α Π 1 = 0 M = 0 β. τέµνει α d = 0 M = 0 Σχήµα 7. Πότε η δύναµη δεν έχει ροπή ως προς άξονα 3. Σύνθεση δυνάµεων Σύνθεση δυνάµεων ονοµάζεται η διαδικασία εύρεσης της συνισταµένης αυτών, που είναι το διανυσµατικό άθροισµα των δυνάµεων. Ανάλυση δύναµης σε συνιστώσες ονοµάζεται η διαδικασία εύρεσης κάποιων δυνάµεων (συνιστώσες), που έχουν συνισταµένη τη δύναµη αυτή. Η ανάλυση και η σύνθεση είναι πράξεις που γίνονται σύµφωνα µε τον ιανυσµατικό Λογισµό όπως περιγράφονται περιληπτικά παρακάτω Σύνθεση συνεπίπεδων συντρεχουσών δυνάµεων Συντρέχουσες ονοµάζονται οι δυνάµεις οι φορείς των οποίων διέρχονται από το ίδιο σηµείο O (σχ. 8). 1 2 O Σχήµα 8. Συντρέχουσες δυνάµεις 5
6 2 2 Σύµφωνα µε τον διανυσµατικό λογισµό η συνισταµένη συνεπίπεδων συντρεχουσών δυνάµεων υπολογίζεται γραφικά ως εξής : Ξεκινώντας από το σηµείο Ο, σχεδιάζουµε τις δυνάµεις διαδοχικές, ( η αρχή της επόµενης να συµπίπτει µε το τέλος της προηγούµενης). Η δύναµη που έχει αρχή την αρχή της πρώτης (δηλαδή το σηµείο Ο) και τέλος το τέλος της τελευταίας είναι η συνισταµένη των δυνάµεων και ο φορέας της διέρχεται από το κοινό σηµείο Ο των δυνάµεων (σχ. 9). Το πολύγωνο που έχει πλευρές τις δυνάµεις ονοµάζεται δυναµοπολύγωνο. Αν το δυναµοπολύγωνο είναι ανοικτό, τότε υπάρχει συνισταµένη (σχ. 9α).Αν το δυναµοπολύγωνο είναι κλειστό, τότε η συνισταµένη των δυνάµεων είναι µηδέν (σχ. 9β) : O 3 5 O Σ α. Ανοικτό δυναµοπολύγωνο β. κλειστό δυναµοπολύγωνο Σ = 0 Σχήµα 9. Γραφικός υπολογισµός συνισταµένης Παρατήρηση : εν παίζει ρόλο η σειρά της σχεδίασης των δυνάµεων. Με όποια σειρά και να σχεδιαστούν οι δυνάµεις η συνισταµένη θα είναι πάντα η ίδια Σύνθεση δύο συντρεχουσών δυνάµεων Η συνισταµένη δύο συντρεχουσών δυνάµεων βρίσκεται όπως περιγράψαµε παραπάνω (σχ.10α ). Μπορούµε όµως να την υπολογίσουµε και µε τον εξής τρόπο (κανόνας του παραλληλογράµµου σχ.10β ) : Σχεδιάζουµε και τις δύο δυνάµεις µε κοινή αρχή το σηµείο τοµής των φορέων τους. Σχηµατίζουµε ένα παραλληλόγραµµο µε πλευρές τις δυνάµεις. Η διαγώνιος του παραλληλογράµµου µε αρχή την κοινή αρχή των δυνάµεων είναι η συνισταµένη τους Σ Σ Ο Ο 2 α. Γραφικός υπολογισµός συνισταµένης β. Υπολογισµός συνισταµένης δύο συντρεχουσών συντρεχουσών δυνάµεων δυνάµεων µε τον κανόνα του παραλληλογράµµου Σχήµα 10. Υπολογισµός συνισταµένης δύο συντρεχουσών δυνάµεων 6
7 Ειδική περίπτωση : Όταν οι δυνάµεις 1 και 2 είναι κάθετες µεταξύ τους (σχ.11) το µέτρο της συνισταµένης τους και η γωνία φ που σχηµατίζει µε το φορέα µιας δύναµης δίνονται αντίστοιχα από τις σχέσεις (3) και (4) : 1 Σ φ Σχήµα 11. Συνισταµένη δύο καθέτων δυνάµεων Σ = + (3) εφφ= 1 2 (4) 3.3. Ανάλυση δύναµης σε δύο κάθετες συνιστώσες Ανάλυση δύναµης σε δύο συνιστώσες ονοµάζεται η διαδικασία εύρεσης δύο δυνάµεων 1 και 2 που να έχουν συνισταµένη την δύναµη. Η ανάλυση δύναµης σε συνιστώσες είναι κατά κάποιο τρόπο µια διαδικασία αντίστροφη της σύνθεσης δύο δυνάµεων. Ενώ όµως η σύνθεση δίνει µία µόνο λύση, η ανάλυση δίνει άπειρες λύσεις, δηλαδή µπορούµε να βρούµε άπειρα ζευγάρια δυνάµεων που να έχουν συνισταµένη την δεδοµένη δύναµη. Αν όµως είναι καθορισµένα ορισµένα στοιχεία για τις ζητούµενες συνιστώσες τότε το πρόβληµα έχει µία λύση. Τέτοια στοιχεία µπορεί να είναι π.χ. οι διευθύνσεις των δύο συνιστωσών ή τα µέτρα τους ή η διεύθυνση της µιας και το µέτρο της άλλης. Εµείς θα µελετήσουµε την περίπτωση ανάλυσης µιας δύναµης σε δύο κάθετες συνιστώσες µε γνωστές διευθύνσεις (σχ. 12). Από την αρχή της Ο δύναµης φέρουµε δύο άξονες Ο και O παράλληλους µε τις διευθύνσεις των ζητούµενων συνιστωσών και αντίστοιχα. Ουσιαστικά οι ζητούµενες συνιστώσες είναι οι προβολές της δύναµης στους άξονες Ο και O αντίστοιχα, οπότε σύµφωνα µε τη σχέση (1) τα µέτρα των δυνάµεων και θα είναι αντίστοιχα : = συνφ (5) = συνω (6) =.συνω ω φ =.συνφ Ο Σχήµα 12. Ανάλυση δύναµης σε κάθετες συνιστώσες 7
8 3.4. Σύνθεση πολλών συντρεχουσών δυνάµεων Τη συνισταµένη πολλών συνεπίπεδων συντρεχουσών δυνάµεων, εκτός από τον γραφικό τρόπο που περιγράψαµε παραπάνω, µπορούµε να την υπολογίσουµε και αναλυτικά στηριζόµενοι στο θεώρηµα των προβολών : «Η συνισταµένη των προβολών δυνάµεων σε ευθεία ή επίπεδο είναι ίση µε την προβολή της συνισταµένης των δυνάµεων αυτών στην ευθεία ή στο επίπεδο». (σχ. 13) Σ 3 Σ 1α 2α 3α α 1α 2α 3α Σ α Π Σ α α. Σε ευθεία β. Σε επίπεδο Σχήµα 13. Θεώρηµα προβολών Η διαδικασία που ακολουθούµε είναι η ακόλουθη (σχ. 14) : 4 4 Σ Σ 1 1 φ 4 O 1 2 Ο Σ Σ =Σ = Σ =Σ = Σ = Σ +, εφφ = 2 2 Σ Σ Σ Σχήµα 14. Σύνθεση δυνάµεων µε την µέθοδο των προβολών 8
9 α. Επιλέγουµε ένα ορθογώνιο σύστηµα αξόνων Ο, Ο µε αρχή το σηµείο Ο που συντρέχουν οι δυνάµεις. β. Αναλύουµε όλες τις δυνάµεις σε συνιστώσες παράλληλες µε τους δύο άξονες σύµφωνα µε τις σχέσεις (5) και (6). (ουσιαστικά προβάλλουµε τις δυνάµεις στους άξονες O και O). Προφανώς όποια δύναµη βρίσκεται πάνω σε κάποιον άξονα δεν χρειάζεται ανάλυση. γ. Όσες προβολές έχουν τη θετική φορά του αντίστοιχου άξονα τις χαρακτηρίζουµε µε το πρόσηµο (+), ενώ όσες έχουν την αρνητική φορά µε το πρόσηµο (-). Με τον τρόπο αυτό καθιστούµε τις προβολές των δυνάµεων προσηµασµένους (αλγεβρικούς) αριθµούς, όπου η αριθµητική (απόλυτη) τιµή εκφράζει το µέτρο και το πρόσηµο τη φορά της προβολής. δ. Βρίσκουµε τη συνισταµένη των προβολών Σ, Σ των δυνάµεων σε κάθε άξονα αντίστοιχα προσθέτοντας αυτές αλγεβρικά. ε. Σύµφωνα µε το θεώρηµα των προβολών η συνισταµένη των προβολών σε κάθε άξονα είναι ίση µε την προβολή της ζητούµενης συνισταµένης Σ στον αντίστοιχο άξονα, δηλαδή : Σ =Σ και Σ =Σ. στ. Υπολογίζουµε τη συνισταµένη Σ κατά µέτρο και κατεύθυνση σύµφωνα µε τις σχέσεις (7) και (8) αντίστοιχα : 2 2 Σ = Σ + Σ (7) = Σ εφφ (8) Σ Σηµείωση : Με παρόµοιο τρόπο µπορούµε να υπολογίσουµε τη συνισταµένη πολλών συντρεχουσών δυνάµεων που δεν είναι συνεπίπεδες, αρκεί να σχεδιάσουµε τρισορθογώνιο σύστηµα αξόνων O, O, Oz και να εφαρµόσουµε το θεώρηµα των προβολών και για τους τρεις άξονες, οπότε θα έχουµε : για τον άξονα O : για τον άξονα Ο : Σ = Σ i Σ = Σ i Για τον άξονα Οz : Σ z = Σ iz οπότε το µέτρο της συνισταµένης θα είναι : Σ = Σ 2 +Σ 2 + Σ 2 z 3.5. Σύνθεση παραλλήλων δυνάµεων Θεωρούµε επίπεδο Π κάθετο στη διεύθυνση των δυνάµεων και ορίζουµε ένα τρισορθογώνιο σύστηµα αξόνων Ο, O, Οz όπου οι άξονες Ο και Ο βρίσκονται πάνω στο επίπεδο Π και ο άξονας Oz είναι κάθετος σ αυτό. Προφανώς οι δυνάµεις έχουν την διεύθυνση του άξονα Oz, οπότε και η συνισταµένη τους θα έχει την ίδια διεύθυνση, Προσηµαίνουµε µε το πρόσηµο (+) όσες δυνάµεις έχουν τη θετική φορά του άξονα Oz και µε το πρόσηµο (-) όσες έχουν την αρνητική. 9
10 Προσθέτουµε αλγεβρικά τις δυνάµεις : Σ=Σ i (9) Η απόλυτη τιµή του αθροίσµατος που θα προκύψει θα είναι το µέτρο της συνισταµένης ενώ το πρόσηµό του θα δηλώνει την φορά της. Με τον τρόπο αυτό βρίσκουµε την κατεύθυνση της συνισταµένης. Ο φορέας της συνισταµένης βρίσκεται µε εφαρµογή του θεωρήµατος των ροπών : «Η ροπή της συνισταµένης δυνάµεων ως προς έναν άξονα είναι ίση µε τη συνισταµένη των ροπών των δυνάµεων ως προς τον άξονα αυτόν.» Ονοµάζουµε Α 1, Α 2, Α 3 κ.ο.κ. τα σηµεία τοµής των δυνάµεων µε το επίπεδο Π και 1, 1, 2, 2, 3, 3 κ.ο.κ. τις συντεταγµένες των σηµείων αυτών ως προς τους άξονες Ο, O αντίστοιχα (σχ. 15). Ονοµάζουµε Κ το σηµείο τοµής της συνισταµένης µε το επίπεδο Π και Κ, Κ τις συντεταγµένες του Κ ως προς τους άξονες Ο και O αντίστοιχα. Εφαρµόζουµε το θεώρηµα των ροπών για κάθε έναν από του άξονες Ο, O : Για τον άξονα Ο : ( i i ) Σ Κ = ( i i ) Κ = (10) Σ Για τον άξονα Ο : ( i ) i Σ Κ = ( i i ) Κ = (11) Σ Έτσι προσδιορίζεται το σηµείο Κ από το οποίο διέρχεται ο φορέας της συνισταµένης. Σηµείωση : Στις παραπάνω σχέσεις οι δυνάµεις i µπαίνουν ως αλγεβρικοί αριθµοί που έχουν θετικό ή αρνητικό πρόσηµο ανάλογα µε τη φορά κάθε δύναµης σε σχέση µε τον άξονα Oz και απόλυτη τιµή το µέτρο κάθε δύναµης. z 1 Σ 2 3 O 2 Κ 2 Κ K (Π) Σχήµα 15. Σύνθεση παραλλήλων δυνάµεων 10
11 1 2 Κ Ειδικές περιπτώσεις Σύνθεση συνεπίπεδων παράλληλων δυνάµεων Το µέτρο και η κατεύθυνση της συνισταµένης των δυνάµεων αυτών υπολογίζεται όπως και στη γενική περίπτωση. Για τον προσδιορισµό του φορέα της συνισταµένης ακολουθούµε την παρακάτω διαδικασία: Θεωρούµε άξονα Ο στο επίπεδο των δυνάµεων κάθετο στη διεύθυνση τους και εφαρµόζουµε το θεώρηµα των ροπών ως προς άξονα Ο κάθετο στο επίπεδό τους (σχ.16). Η απόσταση Κ του σηµείου Κ στο οποίο η συνισταµένη τέµνει τον άξονα Ο βρίσκεται από τη σχέση (10). 1 2 Σ 3 4 Ο Α 1 Α 2 Κ Α 3 Α Ζεύγος Σχήµα 16. Σύνθεση συνεπίπεδων παράλληλων δυνάµεων Ζεύγος ονοµάζεται ένα σύστηµα δύο αντίθετων δυνάµεων µε διαφορετικούς φορείς. Το επίπεδο το οποίο ορίζουν οι δυνάµεις ονοµάζεται επίπεδο του ζεύγους. Η συνισταµένη των δυνάµεων ενός ζεύγους είναι προφανώς µηδέν. Η συνισταµένη των ροπών των δυνάµεων ενός ζεύγους ως προς τυχαίο άξονα είναι διάφορη του µηδενός και είναι σταθερή ως προς οποιονδήποτε άξονα. Η σταθερή συνισταµένη των ροπών των δυνάµεων ενός ζεύγους ως προς οποιονδήποτε άξονα κάθετο στο επίπεδό του ονοµάζεται ροπή του ζεύγους. Στο σχήµα (17) αποδεικνύεται ότι η ροπή ζεύγους είναι σταθερή ως προς οποιονδήποτε άξονα κάθετο στο επίπεδό του. 11
12 .Ο d O d 1 α. ΣΜ = = ( ) = d β. ΣM= 1-2 = ( 1 2 ) = d Σχήµα 17. Η ροπή ζεύγους είναι σταθερή ως προς οποιονδήποτε άξονα κάθετο στο επίπεδο του ζεύγους Η ροπή ζεύγους είναι ελεύθερο διάνυσµα, δηλαδή µπορούµε να θεωρήσουµε ότι έχει φορέα οποιαδήποτε ευθεία κάθετη στο επίπεδό του. Ζεύγη που τα επίπεδά τους είναι παράλληλα ονοµάζονται συγγραµµικά. Οι ροπές συγγραµµικών ζευγών είναι συγγραµµικά διανύσµατα. Γι αυτό, όταν πρόκειται περί συγγραµµικών ζευγών, µπορούµε να υποκαταστήσουµε τα διανύσµατα των ροπών µε αλγεβρικούς (προσηµασµένους) αριθµούς, όπου το πρόσηµο δηλώνει τη φορά και η απόλυτη τιµή του το µέτρο του διανύσµατος της ροπής. Έτσι µπορούµε να ορίσουµε τη ροπή ενός ζεύγους ως εξής : Ροπή ζεύγους ορίζεται το γινόµενο του µέτρου της µιας δύναµης επί την απόσταση d των φορέων των δυνάµεων. Η ροπή ενός ζεύγους είναι θετική όταν οι δυνάµεις τείνουν να περιστραφούν γύρω από σηµείο, που βρίσκεται ανάµεσα στους φορείς των δυνάµεων, κατά φορά αντίθετη αυτής των δεικτών του ρολογιού (σχ. 18α). Τότε και το ζεύγος χαρακτηρίζεται θετικό. Η ροπή ενός ζεύγους είναι αρνητική όταν οι δυνάµεις τείνουν να περιστραφούν γύρω από σηµείο, που βρίσκεται ανάµεσα στους φορείς των δυνάµεων, κατά τη φορά περιστροφής των δεικτών του ρολογιού (σχ. 18β). Τότε και το ζεύγος χαρακτηρίζεται αρνητικό. + _ d d α. Η ανθωρολογιακή φορά περιστροφής β. Η ωρολογιακή φορά περιστροφής δίνει δίνει θετική ροπή ζεύγους: Μ = d αρνητική φορά ροπής ζεύγους: Μ = - d Σχήµα 18. Πρόσηµο της ροπής ζεύγους 12
13 ύο συγγραµµικά ζεύγη ονοµάζονται οµόρροπα όταν οι ροπές τους είναι οµόσηµες. ύο συγγραµµικά ζεύγη ονοµάζονται αντίρροπα όταν οι ροπές τους είναι ετερόσηµες. ύο συγγραµµικά ζεύγη ονοµάζονται ίσα όταν οι ροπές τους είναι ίσες. ύο συγγραµµικά ζεύγη ονοµάζονται αντίθετα όταν οι ροπές τους είναι αντίθετες.(σχ.19) _ + _ α. οµόρροπα ζεύγη β. αντίρροπα ζεύγη γ. ίσα ζεύγη δ. αντίθετα ζεύγη Σχήµα 19. Σχέσεις ζευγών 3.7. Σύνθεση τυχαίων συνεπίπεδων δυνάµεων Για τη σύνθεση τυχαίων συνεπίπεδων δυνάµεων ακολουθούµε την παρακάτω διαδικασία (σχ.20) : α. Ορίζουµε ένα σύστηµα ορθογωνίων αξόνων Ο, O στο επίπεδο των δυνάµεων. β. Αναλύουµε όλες τις δυνάµεις σε δύο συνιστώσες παράλληλες µε τους άξονες σύµφωνα µε τις σχέσεις (6) και (7). Έτσι προκύπτουν δύο οµάδες δυνάµεων, µια παράλληλη µε τον άξονα O και µια παράλληλη µε τον άξονα O. γ. Βρίσκουµε τη συνισταµένη Σ των παράλληλων προς τον άξονα O και τη συνισταµένη Σ των παράλληλων προς τον άξονα O. Σύµφωνα µε τo θεώρηµα των προβολών αυτές είναι ίσες µε τις προβολές Σ και Σ της ζητούµενης συνισταµένης Σ. δ. Βρίσκουµε το µέτρο και την κατεύθυνση της συνισταµένης Σ σύµφωνα µε τις σχέσεις(3) και (4). Ο φορέας της θα διέρχεται από το σηµείο τοµής των φορέων των Σ και Σ. 1 1 Σ 3 1 Σ Σ Σχήµα 20. Σύνθεση τυχαίων συνεπίπεδων δυνάµεων 13
14 3.8. Παράλληλη µεταφορά δύναµης Η δύναµη είναι ολισθαίνον διάνυσµα, δηλαδή µπορεί να µετακινηθεί (να ολισθήσει) πάνω στο φορέα της χωρίς να µεταβληθεί η δράση της (τα αποτελέσµατά της). Μπορούµε να µετακινήσουµε τη δύναµη σε άλλο φορέα της ίδιας διεύθυνσης ως εξής : Έστω µια δύναµη και α ο φορέας της (σχ. 21α). Θέλουµε να µεταφέρουµε τη δύναµη σε φορέα α παράλληλο µε τον α και σε απόσταση d από αυτόν. Σχεδιάζουµε στο νέο φορέα α µια δύναµη 1 ίση µε την και µια δύναµη 2 αντίθετη της (σχ.21β). Προφανώς η δύναµη ισοδυναµεί µε το σύστηµα των δυνάµεων, 1, 2 αφού οι δυνάµεις 1 και 2, ως αντίθετες, έχουν συνισταµένη µηδέν. Οι δυνάµεις και 2 αποτελούν ζεύγος δυνάµεων µε ροπή M = d. Έτσι το σύστηµα των τριών δυνάµεων, 1, 2 ισοδυναµεί µε τη δύναµη 1 και τη ροπή του ζεύγους Μ (σχ.21γ). Άρα τελικά η δύναµη µπορεί να αντικατασταθεί από τη ίση της δύναµη 1 και από µία ροπή Μ = d. α α α d M=d α α 2 1 α 1 α β γ Σχήµα 21. Παράλληλη µεταφορά δύναµης 3.9 Σύνθεση τυχαίων δυνάµεων στο χώρο Για να προσδιορίσουµε τον φορέα της συνισταµένης τυχαίων δυνάµεων ακολουθούµε την εξής διαδικασία : α. Ορίζουµε ένα τρισορθογώνιο σύστηµα αξόνων O, O, Oz. β. Αναλύουµε όλες τις δυνάµεις σε τρεις συνιστώσες παράλληλες µε τους άξονες ( i, i, iz ). (προφανώς όσες δυνάµεις έχουν τη διεύθυνση κάποιου άξονα δεν χρειάζονται ανάλυση) γ. Βρίσκουµε τη συνισταµένη των συνιστωσών για κάθε άξονα : Σ =Σ i, Σ =Σ i, Σ z =Σ iz δ. Μεταφέρουµε παράλληλα τις δύο από τις τρεις δυνάµεις Σ, Σ, Σ z σε φορείς που διέρχονται από κάποιο σηµείο Κ του φορέα της τρίτης. Έτσι προκύπτουν τρεις δυνάµεις ίσες µε τις Σ,Σ, Σ z συντρέχουσες στο σηµείο Κ και δύο ζεύγη από τις δυνάµεις που µεταφέραµε παράλληλα. ε. Βρίσκουµε τη συνισταµένη των τριών αυτών συντρεχουσών δυνάµεων και τη συνισταµένη των δύο ζευγών και καταλήγουµε σε µία δύναµη που ο φορέας της διέρχεται από το σηµείο Κ και σε ένα ζεύγος. Συµπέρασµα : Στη γενική περίπτωση ένα σύστηµα τυχαίων δυνάµεων στο χώρο µπορεί να αντικατασταθεί µε µία δύναµη και ένα ζεύγος. 14
15 Ειδικές περιπτώσεις : 1. Αν η δύναµη που βρήκαµε τύχει να είναι παράλληλη µε το επίπεδο του ζεύγους, τότε µπορούµε να φέρουµε το παράλληλο επίπεδο προς το επίπεδο του ζεύγους που να περιέχει τη δύναµη και να µεταφέρουµε την δύναµη παράλληλα πάνω στο επίπεδο αυτό σε κατάλληλη απόσταση ώστε το ζεύγος που θα προκύψει από την παράλληλη µεταφορά να είναι αντίθετο του προηγούµενου ζεύγους ώστε τα δύο ζεύγη να έχουν συνισταµένη µηδέν, οπότε το σύστηµα των τυχαίων δυνάµεων στο χώρο έχει συνισταµένη τη δύναµη που προέκυψε από την παράλληλη µεταφορά. 2. Αν στο βήµα (ε) προκύψει συνισταµένη δύναµη µηδέν και ζεύγος διάφορο του µηδενός τότε το σύστηµα των τυχαίων δυνάµεων στο χώρο µπορεί να αντικατασταθεί µε ένα ζεύγος. Καταχρηστικά λέµε ότι οι δυνάµεις έχουν συνισταµένη το ζεύγος. 3. Αν κατά το βήµα (ε) προκύψει και συνισταµένη δύναµη µηδέν και το ζεύγος µηδέν τότε λέµε ότι το σύστηµα των δυνάµεων ισορροπεί. Παρατήρηση :Ο προσδιορισµός της συνισταµένης τυχαίων δυνάµεων στο χώρο δεν προσδιορίζεται γραφικά αλλά µόνον αναλυτικά λόγω της αδυναµίας σχεδίασης ευθειών του χώρου στο επίπεδο. 4. Ισορροπία δυνάµεων Υπενθυµίζουµε την αρχή της αδράνειας : «όταν η συνισταµένη των εξωτερικών δυνάµεων που ασκούνται σε ένα σώµα και η συνισταµένη των ροπών των δυνάµεων αυτών ως προς οποιονδήποτε άξονα είναι µηδέν, το σώµα ισορροπεί, δηλαδή παραµένει ακίνητο ή κινείται µε σταθερή ταχύτητα (εκτελεί ευθύγραµµη οµαλή κίνηση)». Άρα για να ισορροπεί ένα σώµα πρέπει και η συνισταµένη των εξωτερικών δυνάµεων που ασκούνται στο σώµα να είναι µηδέν, αλλά και η συνισταµένη των ροπών των δυνάµεων αυτών ως προς οποιονδήποτε άξονα να είναι µηδέν. Αν όµως η συνισταµένη των δυνάµεων είναι µηδέν τότε θα είναι µηδέν και οι προβολές της σε κάθε άξονα, οπότε, σύµφωνα µε το θεώρηµα των προβολών, πρέπει η συνισταµένη των προβολών των δυνάµεων σε κάθε άξονα να είναι µηδέν. Με τον ίδιο συλλογισµό πρέπει και η συνισταµένη των προβολών των ροπών των δυνάµεων ως προς οποιονδήποτε άξονα σε κάθε άξονα να είναι µηδέν. ηλαδή πρέπει να ισχύουν οι σχέσεις: Σ i =0 (α) ΣM i =0 (α) Σ i =0 (β) (12) ΣΜ i =0 (β) (13) Σ iz =0 (γ) ΣΜ iz =0 (γ) Οι σχέσεις αυτές ονοµάζονται σχέσεις στατικής ισορροπίας. 15
16 4.1 Ειδικές περιπτώσεις α. Αν οι δυνάµεις που ασκούνται στο σώµα είναι συνεπίπεδες, ορίζουµε ένα τρισορθογώνιο σύστηµα αξόνων O, O, Oz εκ των οποίων οι άξονες Ο και O ανήκουν στο επίπεδο των δυνάµεων ενώ ο άξονας Oz είναι κάθετος σ αυτό. Τότε οι προβολές των δυνάµεων στο άξονα Oz είναι µηδέν, οπότε η σχέση (12γ) δεν έχει νόηµα. Επίσης δεν έχουν νόηµα οι σχέσεις (13α) και (13β), δεδοµένου ότι οι ροπές των δυνάµεων ως προς τους άξονες O και O είναι µηδέν (αφού οι άξονες ανήκουν στο επίπεδο των δυνάµεων). Έτσι αποµένουν τελικά οι σχέσεις (12α), (12β) και (13γ), οι οποίες αποτελούν και τις εξισώσεις στατικής ισορροπίας συνεπίπεδων δυνάµεων. β. Αν οι δυνάµεις είναι συντρέχουσες σε ένα σηµείο Ο, τότε ορίζουµε ένα τρισορθογώνιο σύστηµα αξόνων Ο, O, Oz µε αρχή το σηµείο Ο οπότε οι σχέσεις (13α), (13β), (13γ) δεν έχουν νόηµα αφού όλες οι δυνάµεις τέµνουν και τους τρεις άξονες άρα οι ροπές τους ως προς τους άξονες είναι µηδέν. Έτσι αποµένουν οι σχέσεις (12α), (12β), (12γ), οι οποίες αποτελούν τις εξισώσεις στατικής ισορροπίας συντρεχουσών δυνάµεων. γ. Αν οι δυνάµεις είναι συνεπίπεδες και συντρέχουσες σε ένα σηµείο Ο, τότε ορίζουµε ένα σύστηµα αξόνων O, O στο επίπεδο των δυνάµεων, οπότε οι σχέσεις (12γ), (13α), (13β), (13γ) δεν έχουν νόηµα. Έτσι αποµένουν οι σχέσεις (12β) και (12γ), οι οποίες αποτελούν τις εξισώσεις ισορροπίας συνεπίπεδων συντρεχουσών δυνάµεων. δ. Αν οι δυνάµεις είναι και συνεπίπεδες και παράλληλες τότε ορίζουµε έναν άξονα Ο στο επίπεδο των δυνάµεων παράλληλο προς τις δυνάµεις και έναν άξονα Οz κάθετο στο επίπεδο τους, οπότε οι σχέσεις (12β), (12γ), (13α), (13β) δεν έχουν νόηµα. Έτσι αποµένουν οι σχέσεις (12α) και (13γ), οι οποίες αποτελούν τις εξισώσεις στατικής ισορροπίας συνεπίπεδων παράλληλων δυνάµεων. ε. Αν οι δυνάµεις είναι οµόφορες θεωρούµε ως άξονα O τον φορέα τους, οπότε η σχέση (12α) αποτελεί την εξίσωση στατικής ισορροπίας οµόφορων δυνάµεων. 4.2 Προβλήµατα στατικής ισορροπίας συνεπίπεδων δυνάµεων Όπως είδαµε παραπάνω οι εξισώσεις στατικής ισορροπίας για κάθε περίπτωση δυνάµεων είναι καθορισµένος. Αυτό σηµαίνει ότι ένα πρόβληµα στατικής ισορροπίας µπορεί να επιλυθεί µε τις εξισώσεις αυτές αν υπάρχουν τόσες άγνωστες δυνάµεις όσες και οι εξισώσεις ισορροπίας. Ένα τέτοιο πρόβληµα λέγεται στατικό. Αν όµως ο αριθµός των αγνώστων δυνάµεων υπερβαίνει τον αριθµό των εξισώσεων στατικής ισορροπίας, τότε οι εξισώσεις στατικής ισορροπίας δεν επαρκούν για την επίλυση του προβλήµατος. Τέτοια προβλήµατα ονοµάζονται υπερστατικά. Ορισµένα από αυτά µπορούν να επιλυθούν µε τη βοήθεια κάποιων εξισώσεων από την Αντοχή Υλικών, όχι όµως όλα. 16
17 5. Γεωµετρία επίπεδων επιφανειών 5.1. Κέντρο βάρους επιφάνειας Έστω επίπεδη επιφάνεια Α και Π το επίπεδό της. Θεωρούµε ένα τρισορθογώνιο σύστηµα αξόνων Ο, O, Oz. Οι άξονες O και O βρίσκονται πάνω στο επίπεδο Π της επιφάνειας, ενώ ο άξονας Οz είναι κάθετος στο επίπεδο Π (σχ. 22). Θεωρούµε ότι η επιφάνεια Α αποτελείται από άπειρες στοιχειώδεις επιφάνειες και έστω d µία από αυτές. Η στοιχειώδης επιφάνεια d ορίζεται σαν διάνυσµα ( α ), το οποίο έχει µέτρο το εµβαδόν της στοιχειώδους επιφάνειας d, διεύθυνση κάθετη στο επίπεδο της επιφάνειας d (στην προκειµένη περίπτωση το επίπεδο Π) και φορά αυθαίρετη (ίδια όµως για όλες τις στοιχειώδεις επιφάνειες), οπότε και η επίπεδη επιφάνεια Α παριστάνεται µε διάνυσµα ( Α ) που ορίζεται σαν η συνισταµένη των στοιχειωδών διανυσµάτων α οπότε έχει µέτρο το άθροισµα των µέτρων των στοιχειωδών επιφανειών d, διεύθυνση κάθετη στο επίπεδο Π, και φορά τη φορά των διανυσµά- των α (σχ.22). Κέντρο βάρους (ή κεντροειδές) Κ της επιφάνειας Α ονοµάζεται το σηµείο Κ του επιπέδου Π της επιφάνειας Α από το οποίο διέρχεται ο φορέας του διανύσµατος Α. Για τον υπολογισµό της θέσης του κέντρου βάρους Κ εφαρµόζουµε τη διαδικασία της παραγράφου 3.5 και τις σχέσεις (9), (10) και (11), στις οποίες τα αθροίσµατα έχουν αντικατασταθεί µε επιφανειακά ολοκληρώµατα, δεδοµένου ότι έχουµε άθροίσµατα απείρων όρων και απείρως µικρών. Άρα το εµβαδόν της επιφάνειας θα δίνεται από τη σχέση: = d (14) και οι συντεταγµένες K και K του κέντρου βάρους Κ της επιφάνειας από τις σχέσεις : K d = = d d (15) K d = = d d (16) 17
18 z (Π) O K ρ K α Κ Α d Σχήµα 22. Κέντρο βάρους επίπεδης επιφάνειας Θεώρηµα 1 «Όταν µια επίπεδη επιφάνεια έχει άξονα συµµετρίας, το κέντρο βάρους της βρίσκεται πάνω στον άξονα αυτόν» Άµεση απόρροια του θεωρήµατος αυτού είναι : Θεώρηµα 2 «Όταν µια επιφάνεια έχει περισσότερους του ενός άξονες συµµετρίας, το κέντρο βάρους της είναι η τοµή των αξόνων αυτών» Έτσι το κέντρο βάρους του ορθογωνίου παραλληλογράµµου είναι το σηµείο τοµής των µεσοπαραλλήλων των πλευρών του, του ρόµβου το σηµείο τοµής των διαγωνίων του, του κύκλου το γεωµετρικό του κέντρο κ.λ.π Ροπές και ακτίνες αδράνειας επίπεδης επιφάνειας ως προς άξονα Στην Φυσική, και συγκεκριµένα στην περιστροφκή κίνηση, ορίζεται η έννοια της µαζικής ροπής αδράνειας στερεού σώµατος ως προς άξονα περιστροφής, η οποία εκφράζει την αδράνεια της ύλης του σώµατος όταν περιστρέφεται γύρω από άξονα, ή πιο απλά την αντίσταση που προβάλλει το σώµα όταν επιχειρείται µεταβολή στην περιστροφική του κίνηση γύρω από κάποιον άξονα περιστροφής. Κατ επέκταση ορίζεται και η ροπή αδράνειας επίπεδης επιφάνειας ως προς άξονα, που εκφράζει κατά κάποιον τρόπο την αντίσταση της επιφάνειας σε κάθε επιχειρούµενη πειστροφική κίνησή της γύρω από τον άξονα αυτόν. Οι ροπές αδράνειας της επίπεδης επιφάνειας Α του σχήµατος 22 ως προς τους άξονες Ο, O, Oz δίνονται από τις παρακάτω σχέσεις (σχήµα 22) : Ροπή αδράνειας ως προς τον άξονα Ο : Ροπή αδράνειας ως προς τον άξονα Ο : (17) 2 = d (18) 2 = d 18
19 Ροπή αδράνειας ως προς τον άξονα Οz : P d (19) 2 = ρ Α Οι ροπές αδράνειας και ονοµάζονται αξονικές ενώ η P ονοµάζεται πολική. Είναι προφανές ότι : P = + (20) Κατ επέκταση των παραπάνω σχέσεων ορίζεται και ένα µαθηµατικό µέγεθος χωρίς κάποια φυσική σηµασία, το γινόµενο αδράνειας που υπολογίζεται από την σχέση : Γινόµενο αδράνειας ως προς τους άξονες Ο και Ο : (21) = d Από τις σχέσεις (17), (18), και (19), προκύπτει ότι η µονάδα της ροπής αδράνειας και του γινοµένου αδράνειας είναι το 1m 4. Παρατηρήσεις 1. Οι αξονικές και η πολική ροπή αδράνειας είναι πάντοτε θετικοί αριθµοί, ενώ το γινόµενο αδράνειας µπορεί να είναι θετικό, αρνητικό ή µηδέν. 2. Η πολική ροπή αδράνειας µιας επίπεδης επιφάνειας είναι σταθερή, ανεξάρτητη από τους δύο άξονες O, O. 3. Το γινόµενο αδράνειας ως προς κεντροβαρικό άξονα συµµετρίας είναι µηδέν. Ως ακτίνα αδράνειας επίπεδης επιφάνειας ως προς άξονα ορίζεται το µέγεθος : i = (21) όπου : η ροπή αδράνειας της επιφάνειας ως προς τον άξονα και Α : το εµβαδόν της επιφάνειας. Από την παραπάνω σχέση προκύπτει ότι µονάδα της ακτίνας αδράνειας είναι το 1m. Κατ αντιστοιχία µε τις ροπές αδράνειας, και οι ακτίνες αδράνειας ως προς τους άξονες Ο και Ο του επιπέδου της επιφάνειας i και i ονοµάζοντα αξονικές ενώ η ακτίνα αδράνειας i P ως προς τον άξονα Oz τον κάθετο στο επίπεδο της επιφάνειας πολική. 19
20 5.3. Θεώρηµα Steiner «Η ροπή αδράνειας επίπεδης επιφάνειας ως προς άξονα του επιπέδου της είναι ίση µε το άθροισµα της ροπής αδράνειας της επιφάνειας ως προς τον παράλληλο άξονα που περνά από το κέντρο βάρους της επιφάνειας (κεντροβαρικός) και του γινοµένου του εµβαδού της επιφάνειας επί το τετράγωνο της απόστασης των δύο αξόνων.» Κ K α a 2 = K + (22) Σχήµα 23. Θεώρηµα Steiner Στροφή του συστήµατος αξόνων-κύριοι άξονες αδράνειας Έστω ότι γνωρίζουµε τις αξονικές ροπές και το γινόµενο αδράνειας µιας επιφάνειας Α ως προς ένα ορθογώνιο σύστηµα αξόνων O. Θεωρούµε ένα σύστηµα ορθογωνίων O του οποίου οι άξονες σχηµατίζουν γωνία φ µε τους αρχικούς.(σχ. 24) Αποδεικνύεται ότι οι αξονικές ροπές και το γινόµενο αδράνειας της επιφάνειας Α ως προς το νέο σύστηµα αξόνων δίνονται από τις σχέσεις : + ' = + συν 2ϕ ηµ 2ϕ (23) ' = συν 2ϕ + ηµ 2ϕ (24) 2 2 = ηµ 2ϕ + συν 2ϕ (25) 2 Σηµείωση : Η γωνία φ = O θεωρείται θετική όταν έχει φορά αντίθετη των δεικτών του ρολογιού 20
21 φ Ο φ Σχήµα 24. Στροφή αξόνων Οι σχέσεις (23),(24) και (25) ισχύουν προφανώς και για κεντροβαρικούς άξονες. Από τη σχέση (20) προκύπτει ότι το άθροισµα των ροπών αδράνειας ως προς ένα σύστηµα κεντροβαρικών ορθογωνίων αξόνων είναι σταθερό ίσο µε την πολική ροπή αδράνειας που είναι σταθερή). Εποµένως από όλα τα συστήµατα κεντροβαρικών ορθογωνίων αξόνων θα υπάρχει ένα που η ροπή αδράνειας της επιφάνειας θα είναι η µέγιστη ως προς τον ένα άξονα και η ελάχιστη ως προς τον άλλον. Οι άξονες αυτοί (της µέγιστης και της ελάχιστης ροπής αδράνειας) ονοµάζονται κύριοι άξονες αδράνειας της επιφάνειας και συµβολίζονται : η µέγιστη µε 1 και η ελάχιστη µε 2. Για τον υπολογισµό της θέσης των κυρίων αξόνων αδράνειας και του µέτρου των αντιστοίχων ροπών αδράνειας, παραγωγίζουµε την ή την ως προς τη γωνία φ, µηδενίζουµε την παράγωγο και βρίσκουµε την γωνία φ ο την οποία σχηµατίζουν οι κύριοι άξονες αδράνειας µε τους δοσµένους. Μετά από πράξεις βρίσκουµε : εϕ2ϕ = o 2 (26) Αν αντικαταστήσουµε την τιµή της γωνίας φ ο στις σχέσεις (23),(24),(25) έχουµε : + 1 1,2 = ± ( ) (27) (To πρόσηµο (+) αντιστοιχεί στην 1 και το πρόσηµο (-) στην 2 ) 12 = 0 (28) ηλαδή το γινόµενο αδράνειας ως προς τους κύριους άξονες αδράνειας είναι µηδέν. Οι αξονικές ροπές αδράνειας ως προς ένα σύστηµα αξόνων που σχηµατίζουν γωνία φ µε τους κύριους άξονες αδράνειας δίνονται από τις σχέσεις (23),(24),(25) αρκεί να αντικαταστήσουµε την µε την 1, την µε την 2 και την = 0, οπότε έχουµε :
22 = + συν 2ϕ (29) = συν 2ϕ (30) = ηµ 2ϕ (31) Σηµείωση : Οι κύριοι κεντροβαρικοί άξονες καθώς και οι κύριες ροπές αδράνειας έχουν ιδιαίτερη σηµασία και για µη συµµετρικές διατοµές για τις οποίες και πρέπει να προσδιορίζονται. 22
ΚΕΦΑΛΑΙΟ 6 ΚΕΝΤΡΟ ΒΑΡΟΥΣ-ΡΟΠΕΣ Α ΡΑΝΕΙΑΣ
ΚΕΦΑΛΑΙΟ 6 ΚΕΝΤΡΟ ΒΑΡΟΥΣ-ΡΟΠΕΣ Α ΡΑΝΕΙΑΣ 6.. ΕΙΣΑΓΩΓΙΚΕΣ ΠΛΗΡΟΦΟΡΙΕΣ Για τον υπολογισµό των τάσεων και των παραµορφώσεων ενός σώµατος, που δέχεται φορτία, δηλ. ενός φορέα, είναι βασικό δεδοµένο ή ζητούµενο
Διαβάστε περισσότεραΓΕΝΙΚΗ ΜΗΧΑΝΟΛΟΓΙΑ - ΣΤΕΡΕΟΣΤΑΤΙΚΗ. 2. Στερεοστατική. 2.1 Ισοδύναμα συστήματα δυνάμεων Δύναμη
2. Στερεοστατική 2.1 Ισοδύναμα συστήματα δυνάμεων 2.1.1 Δύναμη Στο πλαίσιο της καθημερινής ζωής κάνουμε διάφορες ενέργειες που προκαλούν διάφορα αποτελέσματα. Όταν για παράδειγμα λέμε ότι κάποιος σπρώχνει
Διαβάστε περισσότεραΑ. Ροπή δύναµης ως προς άξονα περιστροφής
Μηχανική στερεού σώµατος, Ροπή ΡΟΠΗ ΔΥΝΑΜΗΣ Α. Ροπή δύναµης ως προς άξονα περιστροφής Έστω ένα στερεό που δέχεται στο άκρο F Α δύναµη F όπως στο σχήµα. Στο Ο διέρχεται άξονας περιστροφής κάθετος στο στερεό
Διαβάστε περισσότεραΜΗΧΑΝΙΚΗ ΤΩΝ ΥΛΙΚΩΝ- 2018
ΜΗΧΑΝΙΚΗ ΤΩΝ ΥΛΙΚΩΝ- 2018 Κώστας Γαλιώτης, καθηγητής Τμήμα Χημικών Μηχανικών galiotis@chemeng.upatras.gr 1 Περιεχόμενα ενότητας Α Βασικές έννοιες Στατική υλικού σημείου Αξιωματικές αρχές Νόμοι Νεύτωνα
Διαβάστε περισσότεραΠαρουσίαση 1 ΙΑΝΥΣΜΑΤΑ
Παρουσίαση ΙΑΝΥΣΜΑΤΑ Παρουσίαση η Κάθετες συνιστώσες διανύσµατος Παράδειγµα Θα αναλύσουµε το διάνυσµα v (, ) σε δύο κάθετες µεταξύ τους συνιστώσες από τις οποίες η µία να είναι παράλληλη στο α (3,) Πραγµατικά
Διαβάστε περισσότεραΙΑΝΥΣΜΑΤΑ ΘΕΩΡΙΑ ΘΕΜΑΤΑ ΘΕΩΡΙΑΣ. Τι ονοµάζουµε διάνυσµα; αλφάβητου επιγραµµισµένα µε βέλος. για παράδειγµα, Τι ονοµάζουµε µέτρο διανύσµατος;
ΙΝΥΣΜΤ ΘΕΩΡΙ ΘΕΜΤ ΘΕΩΡΙΣ Τι ονοµάζουµε διάνυσµα; AB A (αρχή) B (πέρας) Στη Γεωµετρία το διάνυσµα ορίζεται ως ένα προσανατολισµένο ευθύγραµµο τµήµα, δηλαδή ως ένα ευθύγραµµο τµήµα του οποίου τα άκρα θεωρούνται
Διαβάστε περισσότεραΜΗΧΑΝΙΚΗ ΤΩΝ ΥΛΙΚΩΝ 2016
ΜΗΧΑΝΙΚΗ ΤΩΝ ΥΛΙΚΩΝ 2016 Κώστας Γαλιώτης, καθηγητής Τμήμα Χημικών Μηχανικών galiotis@chemeng.upatras.gr 1 Περιεχόμενα ενότητας Α Βασικές έννοιες Στατική υλικού σημείου Αξιωματικές αρχές Νόμοι Νεύτωνα Εξισώσεις
Διαβάστε περισσότεραΚεφάλαιο 2: Διανυσματικός λογισμός συστήματα αναφοράς
Κεφάλαιο 2: Διανυσματικός λογισμός συστήματα αναφοράς 2.1 Η έννοια του διανύσματος Ο τρόπος που παριστάνομε τα διανυσματικά μεγέθη είναι με τη μαθηματική έννοια του διανύσματος. Διάνυσμα δεν είναι τίποτε
Διαβάστε περισσότεραΦυσική Θετικών Σπουδών Γ τάξη Ενιαίου Λυκείου 2 0 Κεφάλαιο
Φυσική Θετικών Σπουδών Γ τάξη Ενιαίου Λυκείου 0 Κεφάλαιο Περιέχει: Αναλυτική Θεωρία Ερωτήσεις Θεωρίας Ερωτήσεις Πολλαπλής Επιλογής Ερωτήσεις Σωστού - λάθους Ασκήσεις ΘΕΩΡΙΑ 4- ΕΙΣΑΓΩΓΗ Στην μέχρι τώρα
Διαβάστε περισσότεραΤΕΧΝΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι -ΣΤΑΤΙΚΗ
ΠΟΛΥΤΕΧΝΕΙΟ ΚΡΗΤΗΣ ΓΕΝΙΚΟ ΤΜΗΜΑ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΕΦΑΡΜΟΣΜΕΝΗΣ ΜΗΧΑΝΙΚΗΣ Lab. MEchanics Applied TECHNICAL UNIVERSITY OF CRETE ΤΕΧΝΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι -ΣΤΑΤΙΚΗ 1 η Συνέχεια διαλέξεων B Μέρος 1 ΒΑΣΙΚΑ ΙΑΝΥΣΜΑΤΙΚΑ ΜΕΓΕΘΗ
Διαβάστε περισσότεραPhysics by Chris Simopoulos
Στο παρακάτω σχήµα: ΛΥΜΕΝΕΣ ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΕΠΑΝΑΛΗΨΗΣ Β ΓΥΜΝΑΣΙΟΥ ΠΑΡΑ ΕΙΓΜΑ ο α) Να ορίσετε τις θέσεις των σηµείων (Α), (Β) και (Γ). β) Να υπολογίσετε τη µετατόπιση (ΑΓ). γ) Να υπολογίσετε το διάστηµα (ΑΒΓ).
Διαβάστε περισσότεραΣτροφορµή. υο παρατηρήσεις: 1) Η στροφορµή ενός υλικού σηµείου, που υπολογίζουµε µε βάση τα προηγούµενα, αναφέρεται. σε µια ορισµένη χρονική στιγµή.
Στροφορµή Έστω ένα υλικό σηµείο που κινείται µε ταχύτητα υ και έστω ένα σηµείο Ο. Ορίζουµε στροφορµή του υλικού σηµείου ως προς το Ο, το εξωτερικό γινόµενο: L= r p= m r υ Όπου r η απόσταση του υλικού σηµείου
Διαβάστε περισσότεραΣΥΝΙΣΤΑΜΕΝΗ ΥΝΑΜΕΩΝ. Απόστολος Κ. Ζαφειρόπουλος, Ph.D. Εαρινό Εξάµηνο
ΣΥΝΙΣΤΑΜΕΝΗ ΥΝΑΜΕΩΝ Όπως είναι γνωστό απο την θεωρία η συνισταµένη δύναµη πολλών δυνάµεων F1, F2, F3,..., F n, οι οποίες ενεργούν σε ένα υλικό σηµείο (έστω Ο), έχουν συνισταµένη, η οποία πολλές φορές στην
Διαβάστε περισσότεραΕΝΟΤΗΤΑ 1.2 ΔΥΝΑΜΙΚΗ ΣΕ ΜΙΑ ΔΙΑΣΤΑΣΗ
ΕΝΟΤΗΤΑ 1.2 ΔΥΝΑΜΙΚΗ ΣΕ ΜΙΑ ΔΙΑΣΤΑΣΗ 1. Τι λέμε δύναμη, πως συμβολίζεται και ποια η μονάδα μέτρησής της. Δύναμη είναι η αιτία που προκαλεί τη μεταβολή της κινητικής κατάστασης των σωμάτων ή την παραμόρφωσή
Διαβάστε περισσότεραΜηχανική Ι - Στατική
ΕΛΛΗΝΙΚΗ ΔΗΜΟΚΡΑΤΙΑ Ανώτατο Εκπαιδευτικό Ίδρυμα Πειραιά Τεχνολογικού Τομέα Μηχανική Ι - Στατική Ενότητα #2: Δυνάμεις στο Επίπεδο Δρ. Κωνσταντίνος Ι. Γιαννακόπουλος Τμήμα Μηχανολόγων Μηχανικών Τ.Ε. Άδειες
Διαβάστε περισσότεραΜΗΧΑΝΙΚΗ ΤΩΝ ΥΛΙΚΩΝ- 2015
ΜΗΧΑΝΙΚΗ ΤΩΝ ΥΛΙΚΩΝ- 2015 1. Εισαγωγικές έννοιες στην μηχανική των υλικών Κώστας Γαλιώτης, καθηγητής Τμήμα Χημικών Μηχανικών 1 Περιεχόμενο μαθήματος Μηχανική των Υλικών: τμήμα των θετικών επιστημών που
Διαβάστε περισσότερα1.1.3 t. t = t2 - t1 1.1.4 x2 - x1. x = x2 x1 . . 1
1 1 o Κεφάλαιο: Ευθύγραµµη Κίνηση Πώς θα µπορούσε να περιγραφεί η κίνηση ενός αγωνιστικού αυτοκινήτου; Πόσο γρήγορα κινείται η µπάλα που κλώτσησε ένας ποδοσφαιριστής; Απαντήσεις σε τέτοια ερωτήµατα δίνει
Διαβάστε περισσότεραΜΕΡΟΣ Α! Κινηµατική άποψη
ΜΕΡΟΣ Α Κινηµατική άποψη Θεωρούµε στερεό σώµα που κινείται στον χώρο, ενώ ένα σηµείο του Ο είναι διαρκώς ακίνητο ως προς το αδρανειακό σύττηµα από το οποίο εξετάζεται. Η θέση του στερεού καθορίζεται κάθε
Διαβάστε περισσότεραΦυσική Α Ενιαίου Λυκείου Νόµοι του Νεύτωνα - Κινηµατική Υλικού Σηµείου. Επιµέλεια: Μιχάλης Ε. Καραδηµητριου, MSc Φυσικός. http://www.perifysikhs.
Φυσική Α Ενιαίου Λυκείου Νόµοι του Νεύτωνα - Κινηµατική Υλικού Σηµείου Επιµέλεια: Μιχάλης Ε. Καραδηµητριου, MSc Φυσικός hp://www.perifysikhs.com Αναζητώντας την αιτία των κινήσεων Η µελέτη των κινήσεων,
Διαβάστε περισσότερα5 Γενική µορφή εξίσωσης ευθείας
5 Γενική µορφή εξίσωσης ευθείας Α. ΑΠΑΡΑΙΤΗΤΕΣ ΓΝΩΣΕΙΣ ΘΕΩΡΙΑΣ Θεώρηµα Κάθε ευθεία έχει εξίσωση της µορφής: Ax + By +Γ= 0, µε Α 0 ηβ 0 () και αντιστρόφως κάθε εξίσωση της µορφής () παριστάνει ευθεία γραµµή.
Διαβάστε περισσότεραΣΤΑΤΙΚΗ 1 ΔΥΝΑΜΕΙΣ. Παράδειγμα 1.1
ΣΤΤΙΚΗ 1 ΥΝΜΕΙΣ Στατική είναι ο κλάδος της μηχανικής που μελετά την ισορροπία των σωμάτων. Κατά την μελέτη δεχόμαστε ότι τα σώματα δεν παραμορφώνονται από τις δυνάμεις που ασκούνται σ αυτά. Οι παραμορφώσεις
Διαβάστε περισσότεραΦυσική Β Γυμνασίου Κεφάλαιο 3 Δυνάμεις
Φυσική Β Γυμνασίου Κεφάλαιο 3 Δυνάμεις Σχέσεις Σύνθεση Ισορροπία Ίσες Δυνάμεις Δυο δυνάμεις F 1 και F 2 είναι ίσες αν και μόνο αν έχουν την ίδια διεύθυνση, την ίδια φορά και το ίδιο μέτρο. F = F Στην περίπτωση
Διαβάστε περισσότεραΟρισµός της δύναµης. Παραδείγµατα δυνάµεων
Ανύψωση βαρών Παραδείγµατα δυνάµεων Κλώτσιµα µπάλας Άπωση µαγνητών Φύσηµαανέµου 1 Ορισµός της δύναµης Ηεξάσκηση δύναµης σε κάποιο σώµα όπως Κλώτσιµα µπάλας Φύσηµα ανέµου Συµπίεση ελατηρίου έχουν σαν αποτέλεσµα
Διαβάστε περισσότεραΤα σώματα τα έχουμε αντιμετωπίσει μέχρι τώρα σαν υλικά σημεία. Το υλικό σημείο δεν έχει διαστάσεις. Έχει μόνο μάζα.
ΕΙΣΑΓΩΓΙΚΕΣ ΕΝΝΟΙΕΣ ΣΤΕΡΕΟΎ ΣΏΜΑΤΟΣ Τα σώματα τα έχουμε αντιμετωπίσει μέχρι τώρα σαν υλικά σημεία. Το υλικό σημείο δεν έχει διαστάσεις. Έχει μόνο μάζα. Ένα υλικό σημείο μπορεί να κάνει μόνο μεταφορική
Διαβάστε περισσότεραΣΥΝΤΕΤΑΓΜΕΝΕΣ ΙΑΝΥΣΜΑΤΟΣ
ΣΥΝΤΕΤΑΓΜΕΝΕΣ ΙΑΝΥΣΜΑΤΟΣ Άξονας Έστω η ευθεία x x (σχ. 21) και τα σηµεία Ο, Ι πάνω σ αυτή, ώστε ΟΙ= i όπου i το µοναδιαίο διάνυσµα, δηλαδή ένα διάνυσµα που θεωρούµε ότι η φορά του είναι θετική και το µέτρο
Διαβάστε περισσότερα14 Εφαρµογές των ολοκληρωµάτων
14 Εφαρµογές των ολοκληρωµάτων 14.1 Υπολογισµός εµβαδών µε την µέθοδο των παράλληλων διατοµών Θεωρούµε µια ϕραγµένη επίπεδη επιφάνεια A µε οµαλό σύνορο, δηλαδή που περιγράφεται από µια συνεχή συνάρτηση.
Διαβάστε περισσότεραΣτροβιλισµός πεδίου δυνάµεων
Στροβιλισµός πεδίου δυνάµεων Θεωρείστε ένα απειροστό απλό χωρίο στο χώρο τόσο µικρό ώστε να µπορεί να θεωρηθεί ότι βρίσκεται σε ένα επίπεδο Έστω ότι το χωρίο αυτό περικλείει εµβαδόν µέτρου Το έργο που
Διαβάστε περισσότεραΦΥΣΙΚΗ Β ΓΥΜΝΑΣΙΟΥ ΚΕΦΑΛΑΙΟ 3 Ο ΔΥΝΑΜΕΙΣ
ΦΥΣΙΚΗ Β ΓΥΜΝΑΣΙΟΥ ΚΕΦΑΛΑΙΟ 3 Ο ΔΥΝΑΜΕΙΣ 3.1 Η έννοια της δύναμης ΣΤΟΙΧΕΙΑ ΘΕΩΡΙΑΣ Στο κεφάλαιο των κινήσεων ασχοληθήκαμε με τη μελέτη της κίνησης χωρίς να μας απασχολούν τα αίτια που προκαλούν την κίνηση
Διαβάστε περισσότερα11. Η έννοια του διανύσµατος 22. Πρόσθεση & αφαίρεση διανυσµάτων 33. Βαθµωτός πολλαπλασιασµός 44. Συντεταγµένες 55. Εσωτερικό γινόµενο
Παραουσίαση βιβλίου αθηµατικών Προσαναταλισµού Β Λυκείου. Η έννοια του διανύσµατος. Πρόσθεση & αφαίρεση διανυσµάτων 33. Βαθµωτός πολλαπλασιασµός 44. Συντεταγµένες 55. Εσωτερικό γινόµενο Παραουσίαση βιβλίου
Διαβάστε περισσότεραΚεφάλαιο Η2. Ο νόµος του Gauss
Κεφάλαιο Η2 Ο νόµος του Gauss Ο νόµος του Gauss Ο νόµος του Gauss µπορεί να χρησιµοποιηθεί ως ένας εναλλακτικός τρόπος υπολογισµού του ηλεκτρικού πεδίου. Ο νόµος του Gauss βασίζεται στο γεγονός ότι η ηλεκτρική
Διαβάστε περισσότεραw w w.k z a c h a r i a d i s.g r
ΦΥΣΙΚΗ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ ΤΥΠΟΛΟΓΙΟ-ΒΑΣΙΚΟΙ ΟΡΙΣΜΟΙ ΚΕΦΑΛΑΙΟΥ 4 Γραµµική ταχύτητα : ΚΥΚΛΙΚΗ ΚΙΝΗΣΗ ΥΛΙΚΟΥ ΣΗΜΕΙΟΥ ds. Γωνιακή ταχύτητα : dθ ω ωr Οµαλή κκλική κίνηση : σταθερό
Διαβάστε περισσότεραΤμήμα Φυσικής Πανεπιστημίου Κύπρου Χειμερινό Εξάμηνο 2016/2017 ΦΥΣ102 Φυσική για Χημικούς Διδάσκων: Μάριος Κώστα. ΔΙΑΛΕΞΗ 03 Νόμοι κίνησης του Νεύτωνα
Τμήμα Φυσικής Πανεπιστημίου Κύπρου Χειμερινό Εξάμηνο 2016/2017 ΦΥΣ102 Φυσική για Χημικούς Διδάσκων: Μάριος Κώστα ΔΙΑΛΕΞΗ 03 Νόμοι κίνησης του Νεύτωνα ΦΥΣ102 1 Δύναμη είναι: Η αιτία που προκαλεί μεταβολή
Διαβάστε περισσότεραΕΝΝΟΙΑ ΤΟΥ ΙΑΝΥΣΜΑΤΟΣ
ΕΝΝΟΙ ΤΟΥ ΙΝΥΣΜΤΟΣ Όπως είναι γνωστό από τη φυσική, τα διάφορα µεγέθη διακρίνονται σε βαθµωτά και διανυσµατικά. αθµωτά είναι τα µεγέθη τα οποία χαρακτηρίζονται µόνο από το µέτρο τους. Τέτοια µεγέθη είναι
Διαβάστε περισσότεραΥΝΑΜΕΙΣ. Φυσική Β Γυµνασίου ΚΕΦΑΛΑΙΟ 3. Αν Fολική = 0 τότε ΤΥΠΟΛΟΓΙΟ. Μέγεθος Τύπος Μεγέθη Μονάδες στο S.I. Κωνσταντίνος Ιατρού Φυσικός
Φυσική Β Γυµνασίου Κωνσταντίνος Ιατρού Φυσικός ΚΕΦΑΛΑΙΟ 3 ΥΝΑΜΕΙΣ ΤΥΠΟΛΟΓΙΟ Μέγεθος Τύπος Μεγέθη Μονάδες στο S.I. Βάρος w w = m.g w βάρος σε Ν m µάζα σε kg g επιτάχυνση βαρύτητας m/s 2 1ος νόµος Νεύτωνα
Διαβάστε περισσότεραΜΑΘΗΜΑΤΙΚΑ Β ΓΥΜΝΑΣΙΟΥ ΜΙΑ ΠΡΟΕΤΟΙΜΑΣΙΑ ΓΙΑ ΤΙΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ
2 ΓΥΜΝΑΣΙΟ ΥΜΗΤΤΟΥ ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΑ Β ΓΥΜΝΑΣΙΟΥ ΜΙΑ ΠΡΟΕΤΟΙΜΑΣΙΑ ΓΙΑ ΤΙΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ - Σελίδα 1 από 6 - 1. Η ΔΟΜΗ ΤΩΝ ΘΕΜΑΤΩΝ ΤΩΝ ΕΞΕΤΑΣΕΩΝ Στις εξετάσεις του Μαίου-Ιουνίου µας δίνονται δύο θέµατα θεωρίας και
Διαβάστε περισσότεραΦυσική Γ Λυκείου. Ορμή. Ορμή συστήματος σωμάτων Τ Υ Π Ο Λ Ο Γ Ι Ο Κ Ρ Ο Υ Σ Ε Ω Ν. Θετικού προσανατολισμού
Τ Υ Π Ο Λ Ο Γ Ι Ο Κ Ρ Ο Υ Σ Ε Ω Ν Φυσική Γ Λυκείου Θετικού προσανατολισμού Ορμή Ορμή Ρ ενός σώματος ονομάζουμε το διανυσματικό μέγεθος που έχει μέτρο το γινόμενο της μάζας m του σώματος επί την ταχύτητά
Διαβάστε περισσότεραΠΕΙΡΑΜΑ Ι-β Μελέτη Φυσικού Εκκρεµούς
ΠΕΙΡΑΜΑ Ι-β Μελέτη Φυσικού Εκκρεµούς Σκοπός πειράµατος Στο πείραµα αυτό θα µελετήσουµε το φυσικό εκκρεµές και θα µετρήσουµε την επιτάχυνση της βαρύτητας. Θα εξετάσουµε λοιπόν πειραµατικά τα εξής: Την ταλάντωση
Διαβάστε περισσότεραΦΥΣΙΚΗ ΚΕΦΑΛΑΙΟ 1 Ο. 1) Τα θεµελιώδη µεγέθη: Το µήκος, ο χρόνος και η µάζα
ΦΥΣΙΚΗ ΚΕΦΑΛΑΙΟ 1 Ο 1) Τα θεµελιώδη µεγέθη: Το µήκος, ο χρόνος και η µάζα Μερικά φυσικά µεγέθη προκύπτουν άµεσα από τη διαίσθησή µας. εν ορίζονται µε τη βοήθεια άλλων µεγεθών. Αυτά τα φυσικά µεγέθη ονοµάζονται
Διαβάστε περισσότεραΦΥΣΙΚΗ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ. Μηχανική Στερεού Σώματος. Ροπή Δυνάμεων & Ισορροπία Στερεού Σώματος. Επιμέλεια: ΑΓΚΑΝΑΚΗΣ A.ΠΑΝΑΓΙΩΤΗΣ, Φυσικός
ΦΥΣΙΚΗ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ Μηχανική Στερεού Σώματος Ροπή Δυνάμεων & Ισορροπία Στερεού Σώματος Επιμέλεια: ΑΓΚΑΝΑΚΗΣ A.ΠΑΝΑΓΙΩΤΗΣ, Φυσικός Εισαγωγή Στην Α Λυκείου είχαμε μελετήσει τη δύναμη προκειμένου
Διαβάστε περισσότεραΜΗΧΑΝΙΚΗ ΤΩΝ ΥΛΙΚΩΝ 2017
ΜΗΧΑΝΙΚΗ ΤΩΝ ΥΛΙΚΩΝ 2017 Β5. Κάμψη Κώστας Γαλιώτης, καθηγητής Τμήμα Χημικών Μηχανικών galiotis@chemeng.upatras.gr 1 Περιεχόμενα ενότητας Ανάλυση της κάμψης Κατανομή ορθών τάσεων Ουδέτερη γραμμή Ροπές αδρανείας
Διαβάστε περισσότεραΡοπή αδράνειας. q Ας δούµε την ροπή αδράνειας ενός στερεού περιστροφέα: I = m(2r) 2 = 4mr 2
ΦΥΣ 131 - Διαλ.22 1 Ροπή αδράνειας q Ας δούµε την ροπή αδράνειας ενός στερεού περιστροφέα: m (α) m (β) m r r 2r 2 2 I =! m i r i = 2mr 2 1 I = m(2r) 2 = 4mr 2 Ø Είναι δυσκολότερο να προκαλέσεις περιστροφή
Διαβάστε περισσότεραΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΑΘΗΝΩΝ ΤΜΗΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΕΞΕΤΑΣΗ ΣΤΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι Φεβρουάριος 2004
ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΑΘΗΝΩΝ ΤΜΗΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΕΞΕΤΑΣΗ ΣΤΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι Φεβρουάριος 4 Τµήµα Π. Ιωάννου & Θ. Αποστολάτου Απαντήστε µε σαφήνεια και συντοµία. Η ορθή πλήρης απάντηση θέµατος εκτιµάται περισσότερο από τη
Διαβάστε περισσότεραΟνοµάζουµε παραβολή µε εστία σηµείο Ε και διευθετούσα ευθεία (δ) το γεωµετρικό τόπο των σηµείων του επιπέδου τα οποία ισαπέχουν από το Ε και τη (δ)
3. Η ΠΑΡΑΒΟΛΗ ΘΕΩΡΙΑ. Ορισµός Ονοµάζουµε παραβολή µε εστία σηµείο Ε και διευθετούσα ευθεία (δ) το γεωµετρικό τόπο των σηµείων του επιπέδου τα οποία ισαπέχουν από το Ε και τη (δ). Εξίσωση παραβολής p, όπου
Διαβάστε περισσότεραΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΑΘΗΝΩΝ ΤΜΗΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ. ΕΞΕΤΑΣΗ ΣΤΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι Σεπτέµβριος 2004
ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΑΘΗΝΩΝ ΤΜΗΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΕΞΕΤΑΣΗ ΣΤΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι Σεπτέµβριος 2004 Τµήµα Π. Ιωάννου & Θ. Αποστολάτου Θέµα 1 (25 µονάδες) Ένα εκκρεµές µήκους l κρέµεται έτσι ώστε η σηµειακή µάζα να βρίσκεται ακριβώς
Διαβάστε περισσότεραΕΦΑΡΜΟΓΈΣ ΣΤΟΝ 2 ο ΝΟΜΟ ΤΟΥ ΝΕΥΤΩΝΑ
Σ ΕΦΑΡΜΟΓΈΣ ΣΟΝ ο ΝΟΜΟ ΟΥ ΝΕΥΩΝΑ 1) ΣΥΝΘΕΣΗ ΥΝΑΜΕΩΝ. ον Ο νόµο του Νεύτωνα τον εφαρµόζουµε πάντοτε µε την συνισταµένη των δυνάµεων που ασκούνται στο σώµα. Παράδειγµα 1. Σε ένα ακίνητο σώµα µάζας 1 Kg ασκούνται
Διαβάστε περισσότερα4πε Όπου ε ο µια φυσική σταθερά που ονοµάζεται απόλυτη διηλεκτρική σταθερά του κενού. ΚΕΦΑΛΑΙΟ 3.1 ΠΑΡΑΓΡΑΦΟΣ Ο νόµος του Coulomb
ΦΥΣΙΚΗ Β ΛΥΚΕΙΟΥ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ ΚΕΦΑΛΑΙΟ 3.1 ΠΑΡΑΓΡΑΦΟΣ 3.1.1 Ο νόµος του Coulomb Συµπλήρωµα θεωρίας Τα υλικά σώµατα αποτελούνται από άτοµα Ένα άτοµο έχει έναν θετικά φορτισµένο πυρήνα γύρω από τον οποίο
Διαβάστε περισσότεραΕΝΩΣΗ ΚΥΠΡΙΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ
ΕΝΩΣΗ ΚΥΠΡΙΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ Η ΠΑΚΥΠΡΙΑ ΟΛΥΜΠΙΑ Α ΦΥΣΙΚΗΣ Β ΛΥΚΕΙΟΥ Σάββατο, Απριλίου, 8 Ώρα: : - 4: Προτεινόµενες Λύσεις ΘΕΜΑ ( µονάδες) (Α) Ένα στερεό σώµα είναι σε ισορροπία όταν το διανυσµατικό άθροισµα των
Διαβάστε περισσότεραΤΕΧΝΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι ΕΙΣΑΓΩΓΙΚΕΣ ΕΝΝΟΙΕΣ- ΥΝΑΜΕΙΣ ΣΤΟ ΕΠΙΠΕ Ο ΚΑΙ ΣΤΟ
ΤΕΧΝΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι ΕΙΣΑΓΩΓΙΚΕΣ ΕΝΝΟΙΕΣ- ΥΝΑΜΕΙΣ ΣΤΟ ΕΠΙΠΕ Ο ΚΑΙ ΣΤΟ ΧΩΡΟ Στη συνέχεια θα δοθούν ορισμένες βασικές έννοιες μαθηματικών και φυσικήςμηχανικής που είναι απαραίτητες για την κατανόηση του μαθήματος
Διαβάστε περισσότεραΘΕΩΡΙΑ ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΑ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ Β ΛΥΚΕΙΟΥ
ΘΕΩΡΙΑ ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΑ ΠΡΣΑΝΑΤΛΙΣΜΥ Β ΛΥΚΕΙΥ ΘΕΩΡΙΑ ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΑ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Β ΛΥΚΕΙΥ Να δώσετε τους ορισμούς: διάνυσμα, μηδενικό διάνυσμα, μέτρο διανύσματος, μοναδιαίο διάνυσμα Διάνυσμα AB ονομάζεται ένα ευθύγραμμο
Διαβάστε περισσότερα21/6/2012. Δυνάμεις. Δυναμική Ανάλυση. Δυναμική ΙΔΙΟΤΗΤΕΣ ΤΗΣ ΔΥΝΑΜΗΣ ΔΥΝΑΜΗ
Δυνάμεις Δυναμική Ανάλυση Δυνάμεις παράγονται από τον άνθρωπο για να ωθήσουν το σώμα ή ένα όργανο Η κατανόηση ενός αθλήματος ή μιας κίνησης απαιτεί την κατανόηση των δυνάμεων που ασκούνται Η αξιολόγηση
Διαβάστε περισσότεραΤυπολόγιο Κινήσεων 1. Πίνακας 1 - Τυπολόγιο Κινήσεων Τύπος Μας δίνει Παρατηρήσεις Ορισμοί βασικών μεγεθών. Ορισμός Μετατόπισης
Τυπολόγιο Κινήσεων 1 1 Τυπολόγιο Κινήσεων Πίνακας 1 - Τυπολόγιο Κινήσεων Ορισμοί βασικών μεγεθών = 2 1 Ορισμός Μετατόπισης Αλγεβρικά, κανονικά είναι = 2 1 =, = Ορισμός ταχύτητας Διανυσματικά, αλγεβρικά
Διαβάστε περισσότεραÔÏÕËÁ ÓÁÑÑÇ ÊÏÌÏÔÇÍÇ
ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 04 Ε_3.Φλ(α) ΤΑΞΗ: ΜΑΘΗΜΑ: ΘΕΜΑ Α Α ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΦΥΣΙΚΗ Ηµεροµηνία: Κυριακή 4 Μαΐου 04 ιάρκεια Εξέτασης: ώρες A δ Α δ Α3 α Α4 γ Α5 (α)λ, (β)σ, (γ)λ, (δ)λ, (ε)σ ΘΕΜΑ Β Β. () α ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ
Διαβάστε περισσότεραΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 2017 Β ΦΑΣΗ. Ηµεροµηνία: Μ. Τετάρτη 12 Απριλίου 2017 ιάρκεια Εξέτασης: 2 ώρες ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ
ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ 07 Ε_3.Φλ(ε) ΤΑΞΗ: ΜΑΘΗΜΑ: Α ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΦΥΣΙΚΗ Ηµεροµηνία: Μ. Τετάρτη Απριλίου 07 ιάρκεια Εξέτασης: ώρες ΘΕΜΑ Α ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ Στις ηµιτελείς προτάσεις Α - Α4 να γράψετε να γράψετε
Διαβάστε περισσότεραιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Μηχανική Στερεού - µέρος Ι Ενδεικτικές Λύσεις Θέµα Α
ιαγώνισµα Γ Τάξης Ενιαίου Λυκείου Μηχανική Στερεού - µέρος Ι Ενδεικτικές Λύσεις Θέµα Α Α.1. Η γωνιακή επιτάχυνση ενός οµογενούς δίσκου που στρέφεται γύρω από σταθερό άξονα, που διέρχεται από το κέντρο
Διαβάστε περισσότεραΚΕΦΑΛΑΙΟ 8. Ροπή και Στροφορµή Μέρος δεύτερο
ΚΕΦΑΛΑΙΟ 8 Ροπή και Στροφορµή Μέρος δεύτερο Στο προηγούµενο Κεφάλαιο εξετάσαµε την περιστροφή στερεού σώµατος περί σταθερό άξονα. Εδώ θα εξετάσοµε την εξίσωση κίνησης στερεού σώµατος γενικώς. Πριν το κάνοµε
Διαβάστε περισσότεραΠαραδείγµατα δυνάµεων
ΥΝΑΜΕΙΣ Παραδείγµατα Ορισµός της δύναµης Χαρακτηριστικά της δύναµης Μάζα - Βάρος Μέτρηση δύναµης ράση - αντίδραση Μέτρηση δύναµης Σύνθεση - ανάλυση δυνάµεων Ισορροπία δυνάµεων 1 Ανύψωση βαρών Παραδείγµατα
Διαβάστε περισσότερα2 Η ΠΡΟΟΔΟΣ. Ενδεικτικές λύσεις κάποιων προβλημάτων. Τα νούμερα στις ασκήσεις είναι ΤΥΧΑΙΑ και ΟΧΙ αυτά της εξέταση
2 Η ΠΡΟΟΔΟΣ Ενδεικτικές λύσεις κάποιων προβλημάτων Τα νούμερα στις ασκήσεις είναι ΤΥΧΑΙΑ και ΟΧΙ αυτά της εξέταση Ένας τροχός εκκινεί από την ηρεμία και επιταχύνει με γωνιακή ταχύτητα που δίνεται από την,
Διαβάστε περισσότεραΚ τελ Κ αρχ = W αντλ. + W w 1 2 m υ2-0 = W αντλ. - m gh W αντλ. = 1 2 m υ2 + m gh. Άρα η ισχύς της αντλίας είναι: dw m υ + m g h m υ + g h
ΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ Θέµα Α Κυριακή 19 Φεβρουαρίου 2017 Α1. δ Α2. β Α3. β Α4. γ Α5. α) Σ β) Λ γ) Σ δ) Λ ε) Λ Θέµα Β Β1. Σωστή απάντηση είναι η γ. Στο δίσκο ασκούνται τρεις δυνάµεις:
Διαβάστε περισσότεραΕΝΟΤΗΤΑ 14: ΣΤΟΙΧΕΙΑ ΕΦΑΡΜΟΣΜΕΝΗΣ ΜΗΧΑΝΙΚΗΣ ΕΠΙΣΤΗΜΗΣ
ΕΝΟΤΗΤΑ 14: ΣΤΟΙΧΕΙΑ ΕΦΑΡΜΟΣΜΕΝΗΣ ΜΗΧΑΝΙΚΗΣ ΕΠΙΣΤΗΜΗΣ 159 Εισαγωγή: Μηχανική ονομάζεται το τμήμα της Φυσικής, το οποίο εξετάζει την κίνηση και την ισορροπία των σωμάτων. Επειδή η σημασία της είναι μεγάλη
Διαβάστε περισσότεραΚίνηση στερεών σωμάτων - περιστροφική
Κίνηση στερεών σωμάτων - περιστροφική ΦΥΣ 211 - Διαλ.29 1 q Ενδιαφέρουσα κίνηση: Ø Αρκετά περίπλοκη Ø Δεν καταλήγει σε κίνηση ενός βαθµού ελευθερίας q Τι είναι το στερεό σώµα: Ø Συλλογή υλικών σηµείων
Διαβάστε περισσότεραΜΑΘΗΜΑΤΙΚΑ ΘΕΤΙΚΗΣ & ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Β ΛΥΚΕΙΟΥ
ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΑ ΘΕΤΙΚΗΣ & ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Β ΛΥΚΕΙΟΥ ΚΕΦΑΛΑΙΟ 1Ο : ΔΙΑΝΥΣΜΑΤΑ ΒΑΣΙΚΗ ΜΕΘΟΔΟΛΟΓΙΑ Διάνυσμα Θέσης ενός σημείου Αν θεωρήσουμε ένα οποιοδήποτε σημείο Ο του επιπέδου ως σημείο αναφοράς (ακόμα
Διαβάστε περισσότεραΠαραµόρφωση σε Σηµείο Σώµατος. Μεταβολή του σχήµατος του στοιχείου (διατµητική παραµόρφωση)
Παραµόρφωση σε Σηµείο Σώµατος Η ολική παραµόρφωση στερεού σώµατος στη γειτονιά ενός σηµείου, Ο, δηλαδή η συνολική παραµόρφωση ενός µικρού τµήµατος (στοιχείου) του σώµατος γύρω από το σηµείο µπορεί να αναλυθεί
Διαβάστε περισσότεραΔιδάσκων: Καθηγητής Νικόλαος Μαρμαρίδης, Καθηγητής Ιωάννης Μπεληγιάννης
Τίτλος Μαθήματος: Γραμμική Άλγεβρα ΙΙ Ενότητα: Η Ορίζουσα Gram και οι Εφαρµογές της Διδάσκων: Καθηγητής Νικόλαος Μαρμαρίδης, Καθηγητής Ιωάννης Μπεληγιάννης Τμήμα: Μαθηματικών 65 11 Η Ορίζουσα Gram και
Διαβάστε περισσότεραΘΕΩΡΙΑ Β ΓΥΜΝΑΣΙΟΥ. Μια παράσταση που περιέχει πράξεις με μεταβλητές (γράμματα) και αριθμούς καλείται αλγεβρική, όπως για παράδειγμα η : 2x+3y-8
ΘΕΩΡΙΑ Β ΓΥΜΝΑΣΙΟΥ Άλγεβρα 1 ο Κεφάλαιο 1. Τι ονομάζουμε αριθμητική και τι αλγεβρική παράσταση; Να δώσετε από ένα παράδειγμα. Μια παράσταση που περιέχει πράξεις με αριθμούς, καλείται αριθμητική παράσταση,
Διαβάστε περισσότεραΘΕΜΑ Α Παράδειγμα 1. Α1. Ο ρυθμός μεταβολής της ταχύτητας ονομάζεται και α. μετατόπιση. β. επιτάχυνση. γ. θέση. δ. διάστημα.
ΘΕΜΑ Α Παράδειγμα 1 Α1. Ο ρυθμός μεταβολής της ταχύτητας ονομάζεται και α. μετατόπιση. β. επιτάχυνση. γ. θέση. δ. διάστημα. Α2. Για τον προσδιορισμό μιας δύναμης που ασκείται σε ένα σώμα απαιτείται να
Διαβάστε περισσότεραx 2 = x 2 1 + x 2 2. x 2 = u 2 + x 2 3 Χρησιµοποιώντας το συµβολισµό του ανάστροφου, αυτό γράφεται x 2 = x T x. = x T x.
Κεφάλαιο 4 Μήκη και ορθές γωνίες Μήκος διανύσµατος Στο επίπεδο, R 2, ϐρίσκουµε το µήκος ενός διανύσµατος x = (x 1, x 2 ) χρησιµοποιώντας το Πυθαγόρειο ϑεώρηµα : x 2 = x 2 1 + x 2 2. Στο χώρο R 3, εφαρµόζουµε
Διαβάστε περισσότερα2 το ελατήριο. μετρήσουμε τις παραμορφώσεις και ξέρουμε τη μία δύναμη, μπορούμε να υπολογίσουμε την άλλη.
. Δύναμη α) Έννοια : Δύναμη ( F ) είναι η αιτία για τις επιταχύνσεις και τις παραμορφώσεις που προκαλούνται στα σώματα. Μονάδα δύναμης είναι το Ν ( Newton ). β) Ο διανυσματικός χαρακτήρας της δύναμης :
Διαβάστε περισσότεραΠοια μπορεί να είναι η κίνηση μετά την κρούση;
Ποια μπορεί να είναι η κίνηση μετά την κρούση; ή Η επιτάχυνση και ο ρυθµός µεταβολής του µέτρου της ταχύτητας. Ένα σώµα Σ ηρεµεί, δεµένο στο άκρο ενός ελατηρίου. Σε µια στιγµή συγκρούεται µε ένα άλλο κινούµενο
Διαβάστε περισσότεραΜΑΘΗΜΑΤΑ ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΑ ΘΕΤΙΚΟΥ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ Β ΛΥΚΕΙΟΥ
ΜΑΘΗΜΑΤΑ ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΑ ΘΕΤΙΚΟΥ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ Β ΛΥΚΕΙΟΥ ΚΕΦΑΛΑΙΟ 1 ο : ΔΙΑΝΥΣΜΑΤΑ 1 ΜΑΘΗΜΑ 1 ο +2 ο ΕΝΝΟΙΑ ΔΙΑΝΥΣΜΑΤΟΣ Διάνυσμα ορίζεται ένα προσανατολισμένο ευθύγραμμο τμήμα, δηλαδή ένα ευθύγραμμο τμήμα
Διαβάστε περισσότεραΦΥΣΙΚΗ ΟΜΑΔΑΣ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ ΘΕΤΙΚΩΝ ΣΠΟΥΔΩΝ. Α5. α. Λάθος β. Λάθος γ. Σωστό δ. Λάθος ε. Σωστό
ΦΥΣΙΚΗ ΟΜΑΔΑΣ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ ΘΕΤΙΚΩΝ ΣΠΟΥΔΩΝ 5 ο ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΕΝΔΕΙΚΤΙΚΕΣ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΘΕΜΑ Α Α1. γ. Α. δ. Α3. γ. Α4. γ. Α5. α. Λάθος β. Λάθος γ. Σωστό δ. Λάθος ε. Σωστό ΘΕΜΑ B B1. Σωστή απάντηση είναι η
Διαβάστε περισσότεραΓΥΜΝΑΣΙΟ ΚΑΣΤΕΛΛΑΝΩΝ ΜΕΣΗΣ ΑΛΓΕΒΡΑ
ΑΛΓΕΒΡΑ ΠΡΟΑΠΑΙΤΟΥΜΕΝΑ ΑΠΟ Α ΓΥΜΝΑΣΙΟΥ Ομόσημοι Ετερόσημοι αριθμοί Αντίθετοι Αντίστροφοι αριθμοί Πρόσθεση ομόσημων και ετερόσημων ρητών αριθμών Απαλοιφή παρενθέσεων Πολλαπλασιασμός και Διαίρεση ρητών αριθμών
Διαβάστε περισσότεραΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ ΦΥΣΙΚΗΣ Β ΓΥΜΝΑΣΙΟΥ ΣΤΟ ΚΕΦΑΛΑΙΟ ΔΥΝΑΜΕΙΣ
1 ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ ΦΥΣΙΚΗΣ Β ΓΥΜΝΑΣΙΟΥ ΣΤΟ ΚΕΦΑΛΑΙΟ ΔΥΝΑΜΕΙΣ 1 η ΕΡΩΤΗΣΗ: Τι ονομάζουμε γήινο βάρος ενός σώματος; 2 η ΕΡΩΤΗΣΗ: Ποιες είναι οι χαρακτηριστικές ιδιότητες του βάρους ενός σώματος; 3 η ΕΡΩΤΗΣΗ:
Διαβάστε περισσότερα) = Απόσταση σημείου από ευθεία. Υπολογισμός Εμβαδού Τριγώνου. και A
[Επιλογή Ιαν.. Εμβαδόν Τριγώνου ΣΤΟΧΟΙ: Ο µαθητής ϖρέϖει: να είναι ικανός να υϖολογίζει την αϖόσταση σηµείου αϖό ευθεία να είναι ικανός να υϖολογίζει το εµβαδό ενός τριγώνου αϖό τις συντεταγµένες των κορυφών
Διαβάστε περισσότεραΜΑΘΗΜΑ ΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙΣ Σύνολο τιµών Γραφική παράσταση συνάρτησης Βασικές συναρτήσεις Ισότητα συναρτήσεων Πράξεις µε συναρτήσεις
ΜΑΘΗΜΑ. ΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙΣ Σύνολο τιµών Γραφική παράσταση συνάρτησης Βασικές συναρτήσεις Ισότητα συναρτήσεων Πράξεις µε συναρτήσεις Θεωρία Σχόλια Ασκήσεις ΘΕΩΡΙΑ. Ορισµός του συνόλου τιµών, κατάλληλος για τις
Διαβάστε περισσότεραΔιαγώνισμα Γ Λυκείου Θετικού προσανατολισμού. Διαγώνισμα Μηχανική Στερεού Σώματος. Τετάρτη 12 Απριλίου Θέμα 1ο
Διαγώνισμα Μηχανική Στερεού Σώματος Τετάρτη 12 Απριλίου 2017 Θέμα 1ο Στις παρακάτω προτάσεις 1.1 1.4 να επιλέξτε την σωστή απάντηση (4 5 = 20 μονάδες ) 1.1. Η γωνιακή επιτάχυνση ενός ομογενούς δίσκου που
Διαβάστε περισσότεραΣχολικός Σύµβουλος ΠΕ03
Ασκήσεις Μαθηµατικών Θετικής & Τεχνολογικής Κατεύθυνσης Γ Λυκείου ρ. Παναγιώτης Λ. Θεοδωρόπουλος Σχολικός Σύµβουλος ΠΕ03 e-mail@p-theodoropoulos.gr Στην εργασία αυτή ξεχωρίζουµε και µελετάµε µερικές περιπτώσεις
Διαβάστε περισσότεραΙωάννης Σ. Μιχέλης Μαθηματικός
1 Άλγεβρα 1 ο Κεφάλαιο Ερώτηση 1 : Ποιες είναι οι ιδιότητες της πρόσθεσης των φυσικών; Το άθροισμα ενός φυσικού αριθμού με το 0 ισούται με τον ίδιο αριθμό. α+0=α Αντιμεταθετική ιδιότητα. Με βάση την οποία
Διαβάστε περισσότεραminimath.eu Φυσική A ΛΥΚΕΙΟΥ Περικλής Πέρρος 1/1/2014
minimath.eu Φυσική A ΛΥΚΕΙΟΥ Περικλής Πέρρος 1/1/014 minimath.eu Περιεχόμενα Κινηση 3 Ευθύγραμμη ομαλή κίνηση 4 Ευθύγραμμη ομαλά μεταβαλλόμενη κίνηση 5 Δυναμικη 7 Οι νόμοι του Νεύτωνα 7 Τριβή 8 Ομαλη κυκλικη
Διαβάστε περισσότεραΣΥΝΘΕΣΗ ΚΑΙ ΑΝΑΛΥΣΗ ΔΥΝΑΜΕΩΝ
ΣΥΝΘΕΣΗ ΚΑΙ ΑΝΑΛΥΣΗ ΔΥΝΑΜΕΩΝ Συνισταμένη δυο ή περισσοτέρων δυνάμεων οι οποίες ενεργούν ταυτόχρονα σε ένα σώμα λέγεται η δύναμη που επιέρει τα ίδια μηχανικά αποτελέσματα που επιέρουν όλες μαζί Τις δυνάμεις,f,...
Διαβάστε περισσότεραΜηχανικό Στερεό. Μια εργασία για την Επανάληψη
Μηχανικό Στερεό. Μια εργασία για την Επανάληψη Απλές προτάσεις Για τον έλεγχο της κατανόησης και εφαρμογής των εννοιών Δογραματζάκης Γιάννης 9/5/2013 Απλές προτάσεις για τον έλεγχο της κατανόησης και εφαρμογής
Διαβάστε περισσότεραΚεφ.3 Δυνάμεις ΓΕΝΙΚΑ. Τα σώματα κινούνται (κεφ.2) και αλληλεπιδρούν. (κεφ.3)
Κεφ.3 Δυνάμεις ΓΕΝΙΚΑ Τα σώματα κινούνται (κεφ.2) και αλληλεπιδρούν. (κεφ.3) Αλληλεπίδραση σημαίνει : Έλξη ή άπωση. Η αλληλεπίδραση έχει αμοιβαίο χαρακτήρα ( η λέξη «άλληλα» θέλει να δηλώσει ότι όταν ένα
Διαβάστε περισσότεραΚΕΦΑΛΑΙΟ 1 Ο ΔΥΝΑΜΕΙΣ ΜΕΤΑΞΥ ΗΛΕΚΤΡΙΚΩΝ ΦΟΡΤΙΩΝ
15 Α. ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ COULOMB ΚΕΦΑΛΑΙΟ 1 Ο ΔΥΝΑΜΕΙΣ ΜΕΤΑΞΥ ΗΛΕΚΤΡΙΚΩΝ ΦΟΡΤΙΩΝ 1. Στο χλωριούχο νάτριο (NaCl) η ελάχιστη απόσταση μεταξύ του ιόντος Να + και του ιόντος του Cl - είναι 2,3.10-10 m. Πόση είναι η
Διαβάστε περισσότεραΕυθύγραμμη ομαλή κίνηση
Διάγραμμα s - Ευθύγραμμη Κίνηση (m) Μέση αριθμητική ταχύτητα (μονόμετρο) Μέση διανυσματική ταχύτητα Μέση επιτάχυνση 1 4 Διάγραμμα u - (sec) Απόσταση (x) ονομάζουμε την ευθεία που ενώνει την αρχική και
Διαβάστε περισσότεραΣυνάρτηση f, λέγεται η διαδικασία µε βάση την. Παρατηρήσεις - Σχόλια f
Συνάρτηση f, λέγεται η διαδικασία µε βάση την οποία σε κάθε στοιχείο χ ενός συνόλου Α αντιστοιχούµε ακριβώς ένα στοιχείο ενός άλλου συνόλου Β. Το σύνολο Α λέγεται πεδίο ορισµού ( ή σύνολο ορισµού ) της
Διαβάστε περισσότεραΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ
Γιώργος Πρέσβης ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΑ B ΛΥΚΕΙΟΥ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ ΚΕΦΑΛΑΙΟ Ο : ΕΞΙΣΩΣΗ ΕΥΘΕΙΑΣ ΕΠΑΝΑΛΗΨΗ Φροντιστήρια Φροντιστήρια ΜΕΘΟΔΟΛΟΓΙΑ ΑΣΚΗΣΕΩΝ 1η Κατηγορία : Εξίσωση Γραμμής 1.1 Να εξετάσετε
Διαβάστε περισσότεραΕΝΩΣΗ ΚΥΠΡΙΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ
ΕΝΩΣΗ ΚΥΠΡΙΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ- Η ΠΑΓΚΥΠΡΙΑΟΛΥΜΠΙΑ Α ΦΥΣΙΚΗΣ Γ ΓΥΜΝΑΣΙΟΥ- ΠΡΟΤΕΙΝΟΜΕΝΕΣ ΛΥΣΕΙΣ ΕΝΩΣΗ ΚΥΠΡΙΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ Η ΠΑΓΚΥΠΡΙΑ ΟΛΥΜΠΙΑ Α ΦΥΣΙΚΗΣ Γ ΓΥΜΝΑΣΙΟΥ Κυριακή, 0 Μαΐου 05 Ώρα : 0:0 - :00 ΘΕΜΑ 0 (µονάδες
Διαβάστε περισσότεραΥΟ ΒΑΣΙΚΟΙ ΝΟΜΟΙ ΑΠΟ ΤΗΝ ΤΡΙΓΩΝΟΜΕΤΡΙΑ
ΥΟ ΒΑΣΙΚΟΙ ΝΟΜΟΙ ΑΠΟ ΤΗΝ ΤΡΙΓΩΝΟΜΕΤΡΙΑ Από την θεωρία της Τριγωνοµετρίας είναι γνωστοί δύο νόµοι: ο νόµος του ηµιτόνων και ο νόµος του συνηµιτόνων, οι οποίοι ισχύουν για τυχαίο τρίγωνο. Έστω ένα τυχαίο
Διαβάστε περισσότεραΔΥΝΑΜΗ, ΝΟΜΟΙ ΤΟΥ NEWTON
1 ΔΥΝΑΜΗ, ΝΟΜΟΙ ΤΟΥ NEWTON Τι είναι «δύναμη»; Θα πρέπει να ξεκαθαρίσουμε ότι ο όρος «δύναμη» στη Φυσική έχει αρκετά διαφορετική σημασία από ότι στην καθημερινή γλώσσα. Εκφράσεις όπως «τον χτύπησε με δύναμη»,
Διαβάστε περισσότεραΠροτεινόμενο διαγώνισμα Φυσικής Α Λυκείου
Προτεινόμενο διαγώνισμα Φυσικής Α Λυκείου Θέμα 1 ο Σε κάθε μια από τις παρακάτω προτάσεις 1-5 να επιλέξετε τη μια σωστή απάντηση: 1. Όταν ένα σώμα ισορροπεί τότε: i. Ο ρυθμός μεταβολής της ταχύτητάς του
Διαβάστε περισσότεραΜαθηματική Εισαγωγή - Διανύσματα 25/7/2014
Κωνσταντίνος Χ. Παύλου Φυσικός Ραδιοηλεκτρολόγος (MSc) 2 ο Γενικό Λύκειο Καστοριάς Καστοριά, Ιούλιος 14 A. Μαθηματική Εισαγωγή Πράξεις με αριθμούς σε εκθετική μορή Επίλυση βασικών μορών εξισώσεων Συναρτήσεις
Διαβάστε περισσότεραΕσωτερικές Αλληλεπιδράσεις Νο 3.
Το θέμα του 05, (επαναληπτικές) Εσωτερικές λληλεπιδράσεις Νο 3. Δύο ράβδοι είναι συνδεδεμένες στο άκρο τους και σχηματίζουν σταθερή γωνία 60 ο μεταξύ τους, όπως φαίνεται στο Σχήμα. Οι ράβδοι είναι διαφορετικές
Διαβάστε περισσότεραΕΞΙΣΩΣΗ ΕΥΘΕΙΑΣ ΚΑΙ
1.1.. ΕΞΙΣΩΣΗ ΕΥΘΕΙΑΣ ΚΑΙ ΕΜΑ ΟΝ ΤΡΙΓΩΝΟΥ ΘΕΩΡΙΑ 1. Εξίσωση γραµµής C Μια εξίσωση µε δύο αγνώστους x, y λέγεται εξίσωση µιας γραµµής C, όταν οι συντεταγµένες των σηµείων της C, και µόνον αυτές, την επαληθεύουν..
Διαβάστε περισσότερα1 ΔΙΑΝΥΣΜΑΤΑ. Εισαγωγή
1 ΙΝΥΣΜΤ Εισαγωγή Το διάνυσμα είναι ένα χαρακτηριστικό παράδειγμα έννοιας που αναπτύχθηκε μέσα από τη στενή αλληλεπίδραση Μαθηματικών και Φυσικής. κανόνας του παραλληλόγραμμου, σύμφωνα με τον οποίο το
Διαβάστε περισσότεραΚεφάλαιο M3. Διανύσµατα
Κεφάλαιο M3 Διανύσµατα Διανύσµατα Διανυσµατικά µεγέθη Φυσικά µεγέθη που έχουν τόσο αριθµητικές ιδιότητες όσο και ιδιότητες κατεύθυνσης. Σε αυτό το κεφάλαιο, θα ασχοληθούµε µε τις µαθηµατικές πράξεις των
Διαβάστε περισσότεραΗλεκτρομαγνητισμός. Μαγνητικό πεδίο. Νίκος Ν. Αρπατζάνης
Ηλεκτρομαγνητισμός Μαγνητικό πεδίο Νίκος Ν. Αρπατζάνης Μαγνητικοί πόλοι Κάθε μαγνήτης, ανεξάρτητα από το σχήμα του, έχει δύο πόλους. Τον βόρειο πόλο (Β) και τον νότιο πόλο (Ν). Μεταξύ των πόλων αναπτύσσονται
Διαβάστε περισσότεραΚεφάλαιο 7 ο : Θετικοί και Αρνητικοί αριθμοί
ΕΡΩΤΗΣΕΙΙΣ ΘΕΩΡΙΙΑΣ ΕΠΑΝΑΛΗΨΗ ΒΑΣΙΙΚΩΝ ΕΝΝΟΙΙΩΝ ΑΠΟ ΤΗΝ ΥΛΗ ΤΗΣ Α ΤΑΞΗΣ Κεφάλαιο 7 ο : Θετικοί και Αρνητικοί αριθμοί Α. 7. 1 1. Τι είναι τα πρόσημα και πως χαρακτηρίζονται οι αριθμοί από αυτά; Τα σύμβολα
Διαβάστε περισσότεραΚΕΦΑΛΑΙΟ 7. Ροπή και Στροφορµή Μέρος πρώτο
ΚΕΦΑΛΑΙΟ 7 Ροπή και Στροφορµή Μέρος πρώτο Μέχρι εδώ εξετάσαµε την κίνηση ενός υλικού σηµείου υπό την επίδραση µιας δύναµης. Τα πράγµατα αλλάζουν δραµατικά αν αντί υλικού σηµείου έχοµε ένα στερεό σώµα.
Διαβάστε περισσότεραΣΧΟΛΙΑ ΙΑΦΑΝΕΙΩΝ ΙΑΛΕΞΗΣ ΜΕ ΤΙΤΛΟ: «ΥΝΑΜΕΙΣ ΚΑΙ ΡΟΠΕΣ ΣΤΙΣ ΑΡΘΡΩΣΕΙΣ ΤΟΥ ΣΩΜΑΤΟΣ»
ΣΧΟΛΙΑ ΙΑΦΑΝΕΙΩΝ ΙΑΛΕΞΗΣ ΜΕ ΤΙΤΛΟ: «ΥΝΑΜΕΙΣ ΚΑΙ ΡΟΠΕΣ ΣΤΙΣ ΑΡΘΡΩΣΕΙΣ ΤΟΥ ΣΩΜΑΤΟΣ» ιαφάνεια 4 Ας θυµηθούµε τι είναι η ροπή. Στο σχήµα έχουµε µια ράβδο, η οποία µπορεί να περιστρέφεται γύρω από έναν άξονα
Διαβάστε περισσότεραΣύνολα. 1) Με αναγραφή των στοιχείων π.χ. 2) Με περιγραφή των στοιχείων π.χ.
Σύνολα Ορισµός συνόλου (κατά Cantor): Σύνολο είναι κάθε συλλογή αντικειµένων, που προέρχεται από το µυαλό µας ή την εµπειρία µας, είναι καλά ορισµένο και τα αντικείµενα ξεχωρίζουν το ένα από το άλλο, δηλαδή
Διαβάστε περισσότερα