P621 - HW 4. Scott Dietrick November 17, b = i 4 (σµ σ ν σ ν σ µ ) a b. L ) b. 1 2 ǫijk σ k and (S k0. = i 4 (σ ki + Iσ k ) = i 2 σ k

Σχετικά έγγραφα
Srednicki Chapter 36

E + m. m + E 2m (σ p)/(2m) v. i( p) x = v(p, 97/389

ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ Ä ƒ ² ± Ñ Ò É ÉÊÉ Ô É Î ± Ì Ö ÒÌ ² μ Å μ Ò Í μ ²Ó μ ± ³ ʱ ²μ Ê, Œ ±

Π Ο Λ Ι Τ Ι Κ Α Κ Α Ι Σ Τ Ρ Α Τ Ι Ω Τ Ι Κ Α Γ Ε Γ Ο Ν Ο Τ Α


Α Ρ Ι Θ Μ Ο Σ : 6.913

2. Α ν ά λ υ σ η Π ε ρ ι ο χ ή ς. 3. Α π α ι τ ή σ ε ι ς Ε ρ γ ο δ ό τ η. 4. Τ υ π ο λ ο γ ί α κ τ ι ρ ί ω ν. 5. Π ρ ό τ α σ η. 6.


Solutions - Chapter 4

Z L L L N b d g 5 * " # $ % $ ' $ % % % ) * + *, - %. / / + 3 / / / / + * 4 / / 1 " 5 % / 6, 7 # * $ 8 2. / / % 1 9 ; < ; = ; ; >? 8 3 " #

ΖΕΡΔΑΛΗΣ ΣΩΤΗΡΙΟΣ ΤΟ ΟΥΤΙ ΣΤΗ ΒΕΡΟΙΑ (1922-ΣΗΜΕΡΑ) ΘΕΣΣΑΛΟΝΙΚΗ


Œ ˆ Œ Ÿ Œˆ Ÿ ˆŸŒˆ Œˆ Ÿ ˆ œ, Ä ÞŒ Å Š ˆ ˆ Œ Œ ˆˆ

Section 9: Quantum Electrodynamics

Η Ομάδα SL(2,C) και οι αναπαραστάσεις της

Μάθηµα 19 ο, 25 Νοεµβρίου 2008 (9:00-11:00) & Συµπλήρωµα 7 εκεµβρίου 2010 (9:00-11:00).

Constitutive Relations in Chiral Media

Trace evaluation of matrix determinants and inversion of 4 4 matrices in terms of Dirac covariants

Ιστοσελίδα:

ÅÓÙÔÅÑÉÊÏ ÃÉÍÏÌÅÍÏ ÄÉÁÍÕÓÌÁÔÙÍ ΟΡΙΣΜΟΣ

ΓΙΟΡΤΗ ΚΟΛΥΜΒΗΤΗ 13/8/ Μ ΕΛΕΥΘΕΡΟ ΚΟΡΙΤΣΙΑ 9 ΕΤΩΝ

ΣΥΝΕΧΕΙΑ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗΣ - Θ. BOLZANO - Θ. ΕΝΔΙΑΜΕΣΩΝ ΤΙΜΩΝ. , ώστε η συνάρτηση. æ η γραφική της παράσταση να διέρχεται από το σημείο Mç

Ν Κ Π 6Μ Θ 5 ϑ Μ % # =8 Α Α Φ ; ; 7 9 ; ; Ρ5 > ; Σ 1Τ Ιϑ. Υ Ι ς Ω Ι ϑτ 5 ϑ :Β > 0 1Φ ς1 : : Ξ Ρ ; 5 1 ΤΙ ϑ ΒΦΓ 0 1Φ ς1 : ΒΓ Υ Ι : Δ Φ Θ 5 ϑ Μ & Δ 6 6

T fi = 2πiδ(E f E i ) [< f V i > + 1 E i E n. < f V n > E i H 0 164/389


Spinors and σ-matrices in 10 dimensions It is well known that in D-dimensional space-time Dirac spinor has 2 D 2

Abduction** Conversational*Implicature* and*misleading

2?nom. Bacc. 2 nom. acc. S <u. >nom. 7acc. acc >nom < <

Now, suppose the electron field Ψ(x) satisfies the covariant Dirac equation (i D m)ψ = 0.

Homework 4 Solutions Weyl or Chiral representation for γ-matrices. Phys624 Dirac Equation Homework 4

Oscillatory integrals

You may not start to read the questions printed on the subsequent pages until instructed to do so by the Invigilator.

= {{D α, D α }, D α }. = [D α, 4iσ µ α α D α µ ] = 4iσ µ α α [Dα, D α ] µ.

Q π (/) ^ ^ ^ Η φ. <f) c>o. ^ ο. ö ê ω Q. Ο. o 'c. _o _) o U 03. ,,, ω ^ ^ -g'^ ο 0) f ο. Ε. ιη ο Φ. ο 0) κ. ο 03.,Ο. g 2< οο"" ο φ.

cz+d d (ac + cd )z + bc + dd c z + d

Ó³ Ÿ , º 7(156).. 62Ä69. Š Œ œ ƒˆˆ ˆ ˆŠ. .. ŠÊ²Ö μ 1,. ƒ. ²ÓÖ μ 2. μ ± Ê É É Ê Ò μ μ, Œμ ±

o-r sub ff i-d m e s o o t h-e i-l mtsetisequa tob t-h-colon sub t e b x c u t-n n g dmenson.. ndp a

ΤΜΗΜΑ ΗΛΕΚΤΡΟΛΟΓΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΚΑΙ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΥΠΟΛΟΓΙΣΤΩΝ

Online Appendix I. 1 1+r ]}, Bψ = {ψ : Y E A S S}, B W = +(1 s)[1 m (1,0) (b, e, a, ψ (0,a ) (e, a, s); q, ψ, W )]}, (29) exp( U(d,a ) (i, x; q)

Mock Exam 7. 1 Hong Kong Educational Publishing Company. Section A 1. Reference: HKDSE Math M Q2 (a) (1 + kx) n 1M + 1A = (1) =

Space-Time Symmetries

Field Theory 263: Problem Set 1

Γ Ε Ω Μ Ε Τ Ρ Ι Α - Κ Ε Φ Α Λ Α Ι Ο 2

rs r r â t át r st tíst Ó P ã t r r r â

The tables gives expressions for VaR p (X) and ES p (X) when X is an absolutely continuous random variable specified by the stated pdf and cdf.

ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΑΛΓΕΒΡΑΣ Α ΛΥΚΕΙΟΥ

Matrices and Determinants

Jeux d inondation dans les graphes

P r s r r t. tr t. r P

u(x, y) =f(x, y) Ω=(0, 1) (0, 1)

ΓΕΝΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ IV: ΚΥΜΑΤΙΚΗ - ΟΠΤΙΚΗ

Errata 18/05/2018. Chapter 1. Chapter 2

ΚΕΦΑΛΑΙΟ 4 Ο ΕΚΘΕΤΙΚΗ ΛΟΓΑΡΙΘΜΙΚΗ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΣΤΟΙΧΕΙΑ ΘΕΩΡΙΑΣ - ΑΣΚΗΣΕΙΣ

ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΑ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ Β ΛΥΚΕΙΟΥ [TΡΑΠΕΖΑ ΘΕΜΑΤΩΝ ] (Μονάδες 13) β) Να δείξετε ότι τα διανύσματα ΔΕ και BΓ είναι παράλληλα.

Η ΑΝΘΥΦΑΙΡΕΤΙΚΗ ΕΡΜΗΝΕΙΑ ΤΗΣ ΕΞΩΣΗΣ ΤΗΣ ΠΟΙΗΣΗΣ ΣΤΟ ΔΕΚΑΤΟ ΒΙΒΛΙΟ ΤΗΣ ΠΟΛΙΤΕΙΑΣ ΤΟΥ ΠΛΑΤΩΝΟΣ

T : g r i l l b a r t a s o s Α Γ Ί Α Σ Σ Ο Φ Ί Α Σ 3, Δ Ρ Α Μ Α. Δ ι α ν ο μ έ ς κ α τ ο ί κ ο ν : 1 2 : 0 0 έ ω ς 0 1 : 0 0 π μ

An Introduction to Quantum Field Theory (Peskin and Schroeder) Solutions

M 2. T = 1 + κ 1. p = 1 + κ 1 ] κ. ρ = 1 + κ 1 ] 1. 2 κ + 1

ΑΛΓΟΡΙΘΜΟΙ Άνοιξη I. ΜΗΛΗΣ

ΒΑΣΙΚΕΣ ΜΕΘΟΔΟΙ. ii) = x και. Περιπτώσεις στις οποίες η συνάρτηση είναι πολλαπλού τύπου και το x

Αυτό το κεφάλαιο εξηγεί τις ΠΑΡΑΜΕΤΡΟΥΣ προς χρήση αυτού του προϊόντος. Πάντα να μελετάτε αυτές τις οδηγίες πριν την χρήση.

Alterazioni del sistema cardiovascolare nel volo spaziale

? 9 Ξ : Α : 4 < ; : ; 4 ϑ Α Λ Χ< : Χ 9 : Α Α Χ : ;: Ψ 8< ;: 9 : > Α ϑ < > = 8 Α;< 4 <9 Ξ : 9 : > Α 4 Α < >

2. THEORY OF EQUATIONS. PREVIOUS EAMCET Bits.

Dirac Matrices and Lorentz Spinors

. / )!! )! +! ) + 4

Samples of common TEX font encodings

4 Dirac Equation. and α k, β are N N matrices. Using the matrix notation, we can write the equations as imc

! " # " $ #% $ "! #&'() '" ( * / ) ",. #

ss rt çã r s t Pr r Pós r çã ê t çã st t t ê s 1 t s r s r s r s r q s t r r t çã r str ê t çã r t r r r t r s

½ Τετραγωνίζω=κατασκευάζωκάτιίσουεμβαδούμεδοθέντετράγωνο. Δείτεκαιτην υποσημείωσηστηνπρότασηβ 14. ¾

Lecture 2 The Wess-Zumino Model

Vers un assistant à la preuve en langue naturelle

ΕΘΝΙΚΟΝ ΚΑΙ ΚΑΠΟΔΙΣΤΡΙΑΚΟΝ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟΝ ΑΘΗΝΩΝ ΣΧΟΛΗ ΘΕΤΙΚΩΝ ΕΠΙΣΤΗΜΩΝ ΤΜΗΜΑ ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΏΝ

Ordinal Arithmetic: Addition, Multiplication, Exponentiation and Limit

108/389 Διγραμμικές αναλλοίωτες ποσότητες Είναι χρήσιμο να βρούμε όρους της μορφής ψγψ, όπου Γ γινόμενο γ πινάκων, με καθορισμένους κανόνες μετασχηματ

V fn V ni 2πδ(E f E i )

STABILITY FOR RAYLEIGH-BENARD CONVECTIVE SOLUTIONS OF THE BOLTZMANN EQUATION


ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΑ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ ΤΑΞΗ Β ΛΥΚΕΙΟΥ

Section 7.6 Double and Half Angle Formulas

Εξίσωση Τηλεπικοινωνιακών Διαύλων

w o = R 1 p. (1) R = p =. = 1

Supersymmetric Field Theories in Four and Two Dimensions

70. Let Y be a metrizable topological space and let A Ď Y. Show that Cl Y A scl Y A.

Μαθηµατικά Θετικής & Τεχν/κής Κατεύθυνσης Β Λυκείου 2001

ο ο 3 α. 3"* > ω > d καΐ 'Ενορία όλις ή Χώρί ^ 3 < KN < ^ < 13 > ο_ Μ ^~~ > > > > > Ο to X Η > ο_ ο Ο,2 Σχέδι Γλεγμα Ο Σ Ο Ζ < o w *< Χ χ Χ Χ < < < Ο

Magnetic bubble refraction in inhomogeneous antiferromagnets

CRASH COURSE IN PRECALCULUS

8. f = {(-1, 2), (-3, 1), (-5, 6), (-4, 3)} - i.) ii)..

Every set of first-order formulas is equivalent to an independent set

ΣΤΟΙΧΕΙΑ ΘΕΩΡΙΑΣ ΚΥΚΛΟΣ ΠΑΡΑΒΟΛΗ ΕΛΛΕΙΨΗ. Εξίσωση Κέντρο Ακτίνα Εφαπτομένη στο Α( x ) (χ-χ 0

Solutions for String Theory 101

Micro-Note on solving super p=2 form A MN

Ó³ Ÿ , º 1(130).. 7Ä ±μ. Ñ Ò É ÉÊÉ Ö ÒÌ ² μ, Ê

Vn 1: NHC LI MT S KIN TH C LP 10

8.324 Relativistic Quantum Field Theory II

Ε Π Ι Μ Ε Λ Η Τ Η Ρ Ι Ο Κ Υ Κ Λ Α Δ Ω Ν

f a o gy s m a l nalg d co h n to h e y o m ia lalg e br coh the oogy lagebr

k A = [k, k]( )[a 1, a 2 ] = [ka 1,ka 2 ] 4For the division of two intervals of confidence in R +

Transcript:

P6 - HW 4 Scott Dietrick November 7, 9-35. - Show tht S ν implies S i L S i L b i 4 σi σ σ σ i b b L ǫik σ k nd S k b i 4 σ σ ν σ ν σ b L b iσ k. SL k b i 4 σk σ σ σ k b i 4 σi ċ σċb σ ċ σiċb i 4 σ iσ + σ σ i i σ iσ i iǫik σ k SL k b i 4 σ ki + Iσ k i σ k S i L b ǫik σ k - 36.3 - Fierz identities nd Dirc fields. Prove the Fierz identities. χ σ χ χ 3 σ χ 4 χ ȧ σȧb χ b χ 3ċ σċd χ 4d σ ȧb σċd χ ȧ χ 3ċ χ bχ 4d σ ḃσ cd ǫbǫȧḃǫdc ǫċ d χ ȧ χ 3ċ χ bχ 4d ǫ c ǫḃ d ǫbǫȧḃǫdc ǫċ d χ ȧ χ 3ċ χ bχ 4d χ ȧ ǫȧḃǫḃ d ǫċ d χ 3ċ ǫdc ǫ c ǫ b χ b χ 4d χ ȧ ǫȧḃǫḃ dǫ dċ χ 3ċ ǫdc ǫ c ǫ b χ b χ 4d χ ȧ χ ȧ 3 χd χ 4d χ σ χ χ 3 σ χ 4 χ χ 3 χ χ 4

χ σ χ χ 3 σ χ 4 χ χ 3 χ χ 4 χ χ 3 χ χ 4 χ χ 3 χ 4χ χ χ 3 χ 4χ χ χ 3 χ 4χ χ σ χ χ 3 σ χ 4 χ σ χ 4 χ 3 σ χ b Write the Fierz identities in terms of Dirc fields. Ψ γ P L Ψ Ψ 3 γ P L Ψ 4 [ ξ χ σ c ] δb χc ḃ ȧ σ ȧb [ ξ 3 χ c ] σ ḃ δb χ4c 3ȧ σȧb χ ȧ σȧb δ b c χ c χ 3ȧ σȧb δ b c χ 4c χ σ χ χ 3 σ χ 4 χ σ χ 4 χ 3 σ χ Ψ γ P L Ψ Ψ 3 γ P L Ψ 4 Ψ γ P L Ψ 4 Ψ 3 γ P L Ψ χ σ χ χ 3 σ χ 4 χ χ 3 χ χ 4 [ ξ χ ȧ [ χ ξ c δ ȧ δȧċ Ψ γ P L Ψ Ψ 3 γ P L Ψ 4 Ψ P R Ψ C 3 Ψ C P LΨ 4 ξ3c χ ċ 3 χ4c 4 ] ] 4

c Show tht Ψ γ P R Ψ Ψ C γ P L Ψ C, Ψ P L Ψ Ψ C P LΨ C nd Ψ P R Ψ Ψ C P R Ψ C. Ψ γ P R Ψ ξ χ σ ḃ χc ȧ σ ȧb δḃċ ξ ċ σ ḃδḃċξ σ ċ ξ ξ ȧ ǫc ǫċȧ σ ċ ξ c ξ ȧ ǫc ǫȧċ σ ċ ξ c ξ ȧ σȧc ξ c ξ ȧ σȧb δ b c ξ c χ ξ ȧ σ ḃ σ ȧb c δb ξc χ ċ Ψ γ P R Ψ Ψ C γ P L Ψ C Ψ P L Ψ ξ χ ȧ c δ χc Ψ P R Ψ ξ χ ȧ δȧċ χc ξ δ c χ c χ ċ ȧδȧċξ χ ξ ξ ȧ χ ȧ χ δ c ξ c χ ξ ȧ c δ ξc χ ċ ξ ċ ȧδȧċχ χ ξ ȧ δȧċ ξc χ ċ Ψ P L Ψ Ψ C P LΨ C Ψ P R Ψ Ψ C P R Ψ C 3

3-36.5 - Symmetries of fermion fields. Stte the invrince group for the following Lgrngins. N Weyl fields with common mss m. L iψ σ ψ }{{} mψ ψ }{{} +ψ ψ }{{} UN ON ON ON b N mssless Morn fields. L i ΨT Cγ Ψ i ψ ψ ȧ ǫ b ǫȧḃ σ bċ σ ḃc ψc ψ ċ i ψ ǫ b σ bċ ψ ċ + ψ ȧ ǫ ȧḃ σḃc ψ c i ψb σ bċ ψ ċ + ψ ḃ σḃc ψ c i ψ σ ψ }{{} +ψ σ ψ }{{} UN UN UN c N Morn fields with common mss m. L i ΨT Cγ Ψ }{{} mψt CΨ UN Ψ T CΨ ψ ψ ȧ ǫ b ǫȧḃ ψ b ψ ḃ ON ψ ǫ b ψ b + ψ ȧ ǫ ȧḃψ ḃ ψ bψ b + ψ ḃψ ḃ ψ ψ }{{} +ψ ψ }{{} ON ON 4

d N mssless Dirc fields. L i Ψ γ Ψ i ξ b χ ḃ σ bċ σ ḃc χc iξ b σ bċ + χ ḃ σḃc χ c iξ σ ξ +χ σ χ }{{} iψ i σ ψ i }{{}, i, UN UN e N Dirc fields with common mss, m. L i Ψ γ Ψ m Ψ Ψ Ψ Ψ ξ χ ȧ χ ξ ȧ ON ξ χ + χ ȧ ξ ȧ ξ χ + ξ χ ψ iψ i }{{} +ψ i ψ i, i, ON 5

4-38. - Verify 38.5 γ βγ β γ γ σ σ σ ḃ σ ȧb σ ḃ σ bȧ σ σ S ν βs ν β β i 4 [γ, γ ν ] β i 4 βγ γ ν γ ν γ β i 4 βγν γ γ γ ν β i 4 βγν ββγ γ ββγ ν β i 4 γν γ γ γ ν i 4 γν γ γ γ ν S ν S ν iγ 5 β 4 ǫ νρσγ γ ν γ ρ γ σ β iγ 5 iγ 5 4 ǫ νρσβγ σ γ ρ γ ν γ β 4 ǫ νρσβγ σ ββγ ρ ββγ ν ββγ β 4 ǫ σρνγ σ γ ρ γ ν γ 4 ǫ σρνγ σ γ ρ γ ν γ 6

γ γ 5 β iγ iγ 5 β iβiγ 5 γ β iβiγ 5 ββγ β iiγ 5 γ iiγ 5 γ iiγ 5 γ I σ σ σ σ σ σ γ γ 5 γ γ 5 iγ 5 S ν βiγ 5 S ν β βs ν iγ 5 β βs ν ββiγ 5 β S ν iγ 5 S ν iγ 5 S ν i L S ν R S ν i L S ν R i iγ 5 S ν iγ 5 S ν S ν L S ν R 7

5-38.3 - Show tht ū s p γ v s p nd v s p γ u s p. p + mv s p γ p γ i p i + mv s p γ p + γ i p i + mv s p γ p v s p γ i p i + mv s p γ p v s p p + mv s p ū s pγ v s pp ū s p p + mv s p ū s pγ v s p p + mu s p +γ p + γ i p i + mu s p +γ p γ i p i + mu s p γ p u s p γ i p i + mu s p γ p u s p p + mu s p v s pγ u s pp v s p p + mu s p v s pγ u s p 8

6-38.4 - Show tht ū s p [p + p is ν p p ν ]γ u s p nd v s p [p + p is ν p p ν ]γ v s p. p + p is ν p p ν γ p + p γ [p + p is ν p p ν ]γ 5 γ p + p γ γ 5 ū s p [p + p is ν p p ν ]γ 5 u s p ū s p γ p + p γ γ 5 u s p ū s p [p + p is ν p p ν ]γ 5 u s p ū s p γ pγ 5u s p ū s p p γ γ 5 u s p ū s p γ mγ 5 u s p ū s p p γ γ 5 u s p ū s p γ p + mγ 5 u s p ū s p γ p + mv s ps v s p [p + p is ν p p ν ]γ 5 v s p v s p γ p + p γ γ 5 v s p v s p [p + p is ν p p ν ]γ 5 v s p v s p γ pγ 5v s p v s p p γ γ 5 v s p v s p γ pγ 5v s p ū s p mγ γ 5 v s p v s p γ p + mγ 5 v s p ū s p γ p + mu s ps 9