Ιδιοσυναρτήσεις του αρμονικού ταλαντωτή Πολυώνυμα Hermite

Σχετικά έγγραφα
ii) Υπολογίστε τις μέσες τιμές της θέσης και της ορμής του ταλαντωτή όταν t 0.

( x) Half Oscillator. Σωμάτιο βρίσκεται υπό την επίδραση του δυναμικού

Αρμονικός ταλαντωτής Ασκήσεις

ΠΑΡΑΔΕΙΓΜΑ II (ΑΠΕΙΡΙΣΜΟΣ ΤΟΥ ΔΥΝΑΜΙΚΟΥ ΣΕ ΠΕΡΙΟΧΗ/ΠΕΡΙΟΧΕΣ), και τις ενεργειακές στάθμες του, 2. E E E, όπου ˆ

Για να υπολογίσουμε το ολοκλήρωμα στο δεξιό μέλος της (3), κάνουμε την αλλαγή μεταβλητής

Είναι (1) Έστω (2) Τότε η (1) γράφεται (3) Από την (3) βλέπουμε ότι η y ( x; a ) περιγράφει μια συνοχική κατάσταση μάλιστα

Η κυματοσυνάρτηση στην αναπαράσταση ορμής Ασκήσεις. Σπύρος Κωνσταντογιάννης Φυσικός, M.Sc. 8 Δεκεμβρίου 2017

(φορτισμένος αρμονικός 2 ταλαντωτής μέσα σε ομογενές ηλεκτρικό πεδίο) είναι

ΦΟΡΤΙΣΜΕΝΟΣ ΑΡΜΟΝΙΚΟΣ ΤΑΛΑΝΤΩΤΗΣ ΜΕΣΑ ΣΕ ΟΜΟΓΕΝΕΣ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΠΕΔΙΟ: ΤΕΛΕΣΤΕΣ ΔΗΜΙΟΥΡΓΙΑΣ ΚΑΙ ΚΑΤΑΣΤΡΟΦΗΣ, ΒΑΣΙΚΗ ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ, ΕΛΑΧΙΣΤΗ ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΣΥΖΗΤΗΣΗ

Â. Θέλουμε να βρούμε τη μέση τιμή

Το θεώρημα virial1 στην κβαντική μηχανική

ˆ ˆ. (τελεστής καταστροφής) (τελεστής δημιουργίας) Το δυναμικό του συστήματός μας (αρμονικός ταλαντωτής μέσα σε ομογενές ηλεκτρικό πεδίο) είναι

Λυμένες ασκήσεις στροφορμής

+ z, όπου I x, I y, I z είναι οι ροπές αδράνειας

= + =. cos ( ) sin ( ) ˆ ˆ ˆ. Άσκηση 4.

Αρμονικός Ταλαντωτής

(1) (3) x a. Από την (3) βλέπουµε ότι η ( ) τυχαία συνοχική κατάσταση ενός αρµονικού ταλαντωτή µε κλίµακα µήκους a. â a, θα είναι,

ΕΞΙΣΩΣΗ ΣΥΝΕΧΕΙΑΣ ΣΕ ΜΙΑ ΤΥΧΑΙΑ ΑΝΑΠΑΡΑΣΤΑΣΗ

Κεφάλαιο 1. Κβαντική Μηχανική ΙΙ - Περιλήψεις, Α. Λαχανάς

ΜΙΓΑΔΙΚΟ ΔΥΝΑΜΙΚΟ ΓΕΝΙΚΑ. Έστω σωμάτιο, στις τρεις διαστάσεις, που βρίσκεται υπό την επίδραση μιγαδικού δυναμικού της μορφής

Εύρεση των ιδιοτιμών της στροφορμής

Κβαντική Φυσική Ι. Ενότητα 25: Μαθηματική μελέτη του κβαντικού αρμονικού ταλαντωτή. Ανδρέας Τερζής Σχολή Θετικών Επιστημών Τμήμα Φυσικής

Μια γενική έκφραση της κυματοσυνάρτησης στον χώρο των ορμών για μια δέσμια κατάσταση

Η άλγεβρα της στροφορμής

2 (3x2 1) 5x 1 ) 5x 3 4x 3 )= 1 2 (5x3 3x) 7x 1 2 (5x3 3x) 3 ) + 48x ) 16x 3 )= 1 8 (63x5 70x 3 +15x)

ΚΒΑΝΤΟΜΗΧΑΝΙΚΗ. Ασκήσεις Κεφαλαίου Ι

21/11/2013 ETY-202 ETY-202 ΎΛΗ & ΦΩΣ 06. Ο ΑΡΜΟΝΙΚΟΣ ΤΑΛΑΝΤΩΤΗΣ. 1396; office Δ013 ΙΤΕ. Στέλιος Τζωρτζάκης

Σύστημα δύο αλληλεπιδρώντων σπιν μέσα σε ομογενές μαγνητικό πεδίο (άσκηση)

Σπιν 1/2. Γενικά. 2 Υπενθυμίζουμε ότι τα έξι κουάρκ και τα έξι λεπτόνια του Καθιερωμένου Προτύπου,

Δύο διακρίσιμα σωμάτια με σπιν s 1

2( ) ( ) ψ είναι οι ιδιοκαταστάσεις του τελεστή. ψ x, θα πάρουµε

( x) (( ) ( )) ( ) ( ) ψ = 0 (1)

Αριθμητική Ανάλυση και Εφαρμογές

Διαφορικές Εξισώσεις.

ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΣΤΙΣ ΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙΣ. Να εξετάσετε αν είναι ίσες οι συναρτήσεις f, g όταν: x x 2 x x. x x g x. ln x ln x 1 και

ΘΕΜΑΤΑ ΚΒΑΝΤΙΚΗΣ ΙΙ. Θέμα 2. α) Σε ένα μονοδιάστατο πρόβλημα να δείξετε ότι ισχύει

(ταλαντούμενο) μαγνητικό πεδίο τυχαίας κατεύθυνσης Επίλυση με αλλαγή βάσης

2.1 Πολυώνυμα. 1. Ποιες από τις παρακάτω παραστάσεις είναι πολυώνυμα; 3 2 ii. x iii. 3 iv. vi.

Επαναληπτικά θέματα στα Μαθηματικά προσανατολισμού-ψηφιακό σχολείο ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ ΣΤΑ ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΑ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ ΘΕΤΙΚΩΝ ΣΠΟΥΔΩΝ

Παραμαγνητικός συντονισμός

, που, χωρίς βλάβη της γενικότητας, μπορούμε να θεωρήσουμε χρονική στιγμή μηδέν, δηλαδή

μαγνητικό πεδίο παράλληλο στον άξονα x

Διαφορικές Εξισώσεις.

Αριθμητική Ανάλυση και Εφαρμογές

Δείξτε ότι οι ιδιοκαταστάσεις της ενέργειας του ελεύθερου κβαντικού 2

1. Υπολογίστε, όπου αυτές υπάρχουν, τις παραγώγους των συναρτήσεων:

1. Μετάπτωση Larmor (γενικά)

ˆ pˆ. παραγωγίστε ως προς το χρόνο και χρησιμοποιείστε την εξίσωση Schrodinger για να βρείτε τη χρονική παράγωγο της κυματοσυνάρτησης. Θα βρείτε.

Κβαντική Φυσική Ι. Ενότητα 26: Ολοκλήρωση της αλγεβρικής μεθόδου για την μελέτη του αρμονικού ταλαντωτή

ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΘΕΜΑΤΩΝ ΑΝΑΛΥΣΗΣ ΙΙ, ΣΕΜΦΕ (1/7/ 2013) y x + y.

ΕΞΕΤΑΣΗ ΙΑΝΟΥΑΡΙΟΥ (28/1/2011)

Για να παραστήσουμε ένα σύνολο χρησιμοποιούμε συνήθως έναν από τους παρακάτω τρόπους :

μαγνητικό πεδίο τυχαίας κατεύθυνσης

Η Αναπαράσταση της Θέσης (Position Representation)

ΠΡΟΓΡΑΜΜΑ ΣΠΟΥΔΩΝ ΣΤΗΝ ΠΛΗΡΟΦΟΡΙΚΗ ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΑ Ι (ΘΕ ΠΛΗ 12) ΕΡΓΑΣΙΑ 1 η Ημερομηνία Αποστολής στον Φοιτητή: 20 Οκτωβρίου 2008

I. ΜΙΓΑΔΙΚΟΙ ΑΡΙΘΜΟΙ. math-gr

ΚΕΦΑΛΑΙΟ 3 ΤΟ ΔΙΩΝΥΜΙΚΟ ΘΕΩΡΗΜΑ

Θεώρημα Βolzano. Κατηγορία 1 η Δίνεται η συνάρτηση:

ΑΣΚΗΣΕΙΣ Β ΛΥΚΕΙΟΥ -- ΑΛΓΕΒΡΑ ΓΡΑΜΜΙΚΑ ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ

Ασκήσεις3 Διαγωνισιμότητα Βασικά σημεία Διαγωνίσιμοι πίνακες: o Ορισμός και παραδείγματα.

ΚΒΑΝΤΟΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι (Τµήµα Α. Λαχανά) 1 Φεβρουαρίου 2010

. Να βρεθεί η Ψ(x,t).

Αγγύλες Poisson. Ας θεωρήσουμε κάποια συνάρτηση των κανονικών μεταβλητών. Οι

4.2 ΕΥΚΛΕΙΔΕΙΑ ΔΙΑΙΡΕΣΗ

Δηλαδή. Η Χαμιλτονιανή του περιστροφέα μέσα στο μαγνητικό πεδίο είναι

Αριθμητική Ανάλυση και Εφαρμογές

II. Συναρτήσεις. math-gr

ΦΡΟΝΤΙΣΤΗΡΙΑ 7 ΚΑΙ 8

1 p p a y. , όπου H 1,2. u l, όπου l r p και u τυχαίο μοναδιαίο διάνυσμα. Δείξτε ότι μπορούν να γραφούν σε διανυσματική μορφή ως εξής.

H = H 0 + V (0) n + Ψ (1) n + E (2) (3) >... Σε πρώτη προσέγγιση µπορούµε να δεχτούµε ότι. n και E n E n

V. Διαφορικός Λογισμός. math-gr

ρ πε α εμ των α ματ ών 2014 Ο Η ΡΗ Ο Ο Γ Ρ Θ μα 2ο

5.2 ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΗ ΠΡΟΟ ΟΣ

Πρότυπα κλειστά τμήματα «ΜΕΘΟΔΟΣ» 2.6. ΘΕΩΡΗΜΑ ROLLE. Υποδείξεις Απαντήσεις Ασκήσεων. Προσδιορισμός παραμέτρων ώστε να εφαρμόζεται το θεώρημα Rolle

Φεργαδιώτης Αθανάσιος ΤΡΑΠΕΖΑ ΘΕΜΑΤΩΝ ΣΤΗΝ ΑΛΓΕΒΡΑ Α ΛΥΚΕΙΟΥ. Θέμα 2 ο (150)

Α Λυκείου Άλγεβρα Τράπεζα Θεμάτων Το Δεύτερο Θέμα

ΘΕΜΑ 2. Θεωρούμε την ακολουθία (α ν ) των θετικών περιττών αριθμών: 1, 3, 5, 7,

1 + t + s t. 1 + t + s

Κβαντομηχανική Ι 3o Σετ Ασκήσεων. Άσκηση 1

ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΗΣ ΦΥΣΙΚΗΣ. 2. Χρησιμοποιώντας αποκλειστικά το προηγούμενο αποτέλεσμα να λύσετε το ( ) ( )

( ) * Λύση (α) Καθώς η Χαµιλτονιανή είναι ερµιτιανός τελεστής έχουµε ότι = = = = 0. (β) Απαιτούµε

και χρησιμοποιώντας τον τελεστή A r P αποδείξτε ότι για

S T (x) = exp. (α) m n q x = m+n q x m q x. (β) m n q x = m p x m+n p x. (γ) m n q x = m p x n q x+m. tp x = S Tx (t) = S T (x + t) { x+t

Μαθηματικά για την B Λυκείου. ισχύει: Q 3. c 3. e 2 e 8. Άρα: Οπότε: Q ,2 10. t N 0,5, όπου t σε ώρες. Άρα: 0. Άρα: Γ)

Αριθμητικές Μέθοδοι σε Προγραμματιστικό Περιβάλλον

Τι είναι βαθμωτό μέγεθος? Ένα μέγεθος που περιγράφεται μόνο με έναν αριθμό (π.χ. πίεση)

1. a. Έστω b. Να βρεθούν οι ιδιοτιμές και τα ιδιοδιανύσματα του A Έστω A και ( x) [ x]

ΚΒΑΝΤΟΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι Τελική Εξέταση: 30 Αυγούστου 2010 ( ιδάσκων: Α.Φ. Τερζής) ιάρκεια εξέτασης 2,5 ώρες.

(a + b) + c = a + (b + c), (ab)c = a(bc) a + b = b + a, ab = ba. a(b + c) = ab + ac

α) f(x(t), y(t)) = 0,

Σπιν 1 2. Γενικά. Ŝ και S ˆz γράφονται. ιδιοκαταστάσεις αποτελούν ορθοκανονική βάση στον χώρο των καταστάσεων του σπιν 1 2.

Διάλεξη 2: Κεντρικά Δυναμικά. Αναζητούμε λύσεις της χρονοανεξάρτητης εξίσωσης Schrödinger για κεντρικά δυναμικά

ΕΠΙΤΡΟΠΗ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΩΝ 34 η Ελληνική Μαθηματική Ολυμπιάδα "Ο Αρχιμήδης" 4 Μαρτίου 2017

B = F i. (X \ F i ) = i I

Κεφάλαιο 11. Πολυώνυμα Taylor Ορισμός

b. Για κάθε θετικό ακέραιο m και για κάθε A. , υπάρχουν άπειρα το πλήθος πολυώνυμα ( x) [ x] m και ( A) 0.

ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ ΣΤΟ ΜΑΘΗΜΑ ΜΗΧΑΝΙΚΗ ΙΙ Σεπτέµβριος 2001 ΘΕΜΑ 1 Ένα φυσικό σύστηµα, ενός βαθµού ελευθερίας, περιγράφεται από την ακόλουθη συνάρτηση

αβ (, ) τέτοιος ώστε f(x

n 5 = 7 ε (π.χ. ορίζοντας n0 = 1+ ε συνεπώς (σύμϕωνα με τις παραπάνω ισοδυναμίες) an 5 < ε. Επομένως a n β n 23 + β n+1

ΘΕΩΡΗΤΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι - ΙΟΥΝΙΟΣ Θέματα και Λύσεις. Ox υπό την επίδραση του δυναμικού. x 01

Transcript:

Ιδιοσυναρτήσεις του αρμονικού ταλαντωτή Πολυώνυμα Hermite i) Δείξτε ότι δύο τυχαίες διαδοχικές ιδιοσυναρτήσεις του αρμονικού ταλαντωτή έχουν αντίθετη ομοτιμία. ii) Δείξτε ότι y n 0 ) ¹ 0, για n = 0,,... iii) Υπολογίστε τους αριθμούς Hermite H n º H n 0 ), για n = 0,,... Λύση i) Οι τελεστές καταστροφής και δημιουργίας του αρμονικού ταλαντωτή δίνονται, αντίστοιχα, από τις σχέσεις aˆ = aˆ = i ˆ pˆ çx+ i ˆ pˆ çx Στην αναπαράσταση θέσης, όπου x = x και pˆ = -i d, ο τελεστής δημιουργίας dx γράφεται aˆ x ) = i d d d xç -i = çx= çx dx dx dx aˆ x ) = d x dx Αν εισάγουμε την κλίμακα μήκους a = aˆ x ) = στην τελευταία σχέση, αυτή γράφεται x d ç - a ) dx a Εξάλλου, ο τελεστής ομοτιμίας P ορίζεται από τη σχέση P x = - x Έτσι, η δράση του τελεστή ομοτιμίας στην aˆ x )y n x ) μάς δίνει Pˆ aˆ x )y n x ) ) = aˆ - x )y n - x ) Με τη βοήθεια της ), η τελευταία ισότητα γράφεται -x) d x d Pˆ aˆ x )y n x ) ) = -a çç y n - x ) = ç - a y n - x ) = d -x) dx a a = -aˆ x )y n - x ) = -aˆ x ) Pˆy n x ) //07

Pˆ aˆ x )y n x ) ) = -aˆ x ) Pˆy n x ) ) Όμως Pˆy n x ) = ±y n x ), αφού οι ιδιοσυναρτήσεις y n x ) είναι είτε άρτιες ομοτιμία ) είτε περιττές ομοτιμία - ). Αν η y n x ) έχει ομοτιμία, δηλαδή αν Pˆy n x ) = y n x ), η ) μάς δίνει Pˆ aˆ x )y n x ) ) = -aˆ x )y n x ), δηλαδή η aˆ x )y n x ) έχει ομοτιμία -. Αν η y n x ) έχει ομοτιμία -, δηλαδή αν Pˆy n x ) = -y n x ), η ) μάς δίνει Pˆ aˆ x )y n x ) ) = aˆ x )y n x ), δηλαδή η aˆ x )y n x ) έχει ομοτιμία. Συμπεραίνουμε ότι οι y n x ) και aˆ x )y n x ) έχουν αντίθετη ομοτιμία. Από τη σχέση aˆ x )y n x ) = n + y n+ x ), που είναι η έκφραση της σχέσης aˆ n = n + n + στην αναπαράσταση θέσης, συμπεραίνουμε ότι η συνάρτηση aˆ x )y n x ) έχει ίδια ομοτιμία με την ιδιοσυνάρτηση y n + x ). Έτσι, καταλήγουμε ότι δύο τυχαίες διαδοχικές ιδιοσυναρτήσεις y n x ) και y n + x ) του αρμονικού ταλαντωτή έχουν αντίθετη ομοτιμία. Η ιδιοσυνάρτηση της βασικής κατάστασης του αρμονικού ταλαντωτή έχει τη μορφή x y 0 x ) = A exp ç -, a η κλίμακα μήκους του αρμονικού ταλαντωτή. Η y 0 x ) είναι επομένως άρτια. όπου A σταθερά και a = Έτσι, οι ιδιοσυναρτήσεις y n x ) είναι άρτιες, ενώ οι ιδιοσυναρτήσεις y n + x ) είναι περιττές, δηλαδή y n - x ) = y n x ) και y n + - x ) = -y n + x ) 3) για n = 0,,... Από την 3) παίρνουμε y n + -0 ) = -y n + 0 ) Þ y n + 0 ) = -y n + 0 ) Þ y n + 0 ) = 0 //07

, όλες οι περιττές ιδιοσυναρτήσεις μηδενίζονται στο μηδέν. Ακολούθως θα δείξουμε επαγωγικά ότι οι άρτιες ιδιοσυναρτήσεις δεν μηδενίζονται στο μηδέν, δηλαδή y n 0 ) ¹ 0, για n = 0,,... x ii) Για n = 0, είναι y 0 x ) = A exp ç -, και επομένως a y 0 0 ) = A exp 0 ) = A ¹ 0 Έστω ότι y 0 ) ¹ 0 Θα δείξουμε ότι y +) 0 ) ¹ 0 Με τη βοήθεια της σχέσης aˆ x )y n x ) = n + y n+ x ), υπολογίζουμε τη δράση του τελεστή a x ) στην ιδιοσυνάρτηση y x ), που είναι aˆ x )y x ) = aˆ x ) aˆ x )y x ) = aˆ x ) + y + x ) = = + aˆ x )y + x ) = + ) + )y + x ) aˆ x )y x ) = + ) + )y + x ) ) Εξάλλου, από την ), ο τελεστής a x ) είναι x d x d x d d d aˆ x ) = ç - a ç - a = ç ç - x - x + a a dx a dx ç a dx dx dx x d d d aˆ x ) = ç ç - x - x + a ç a dx dx dx x d d d aˆ x )y x ) = ç ç - x - x + a y x ) = ç a dx dx dx x d = ç ç y x ) - xy x ) - xy x ) ) + a y x ) = ç a dx x = ç ç y x ) - xy x ) -y x ) - xy x ) + a y x ) = ç a x = ç ç ç - y x ) - xy x ) + a y x ) ç ç a 3 //07

x ˆa x )y x ) = ç ç ç - y x ) - xy x ) + a y x ) ç ç a Συγκρίνοντας την τελευταία σχέση με την ), παίρνουμε x + + y x = ç ) ) + ) ç çç ç - y x ) - xy x ) + a y x ) a y + x ) = x ç ç ç - y x ) - xy x ) + a y x ) + ) + ) ç ç a y + 0 ) = -y + ) + ) 0 ) + a y 0 ) ) 5) Η y x ) είναι ιδιοσυνάρτηση ενέργειας E = ç + w, επομένως ικανοποιεί την εξίσωση y x ) + m E - x y x ) = 0 ç y 0 ) + me y 0 ) = 0 Αν πολλαπλασιάσουμε και τα δύο μέλη της προηγούμενης εξίσωσης με a, και στη συνέχεια χρησιμοποιήσουμε τη σχέση E = ç + w, θα πάρουμε me me a çy 0 ) + y 0 ) = 0 Þ a y 0 ) + a{ y 0) = 0 Þ E Þ a y 0 ) + y 0 ) = 0 Þ a y 0 ) + + )y 0 ) = 0 w { ç + w w a y 0 ) = - + )y 0 ) 6) Με τη βοήθεια της 6), η 5) γράφεται //07

y + 0 ) = =- -y 0) - + )y 0 ) ) = + ) + ) + ) y 0) = + ) + ) + y 0) + ) y + 0) = - + y 0 ) 7) + ) Εφόσον y 0 ) ¹ 0, από την 7) βλέπουμε ότι y +) 0 ) ¹ 0 y n 0 ) ¹ 0, για n = 0,,... iii) Οι ιδιοσυναρτήσεις του αρμονικού ταλαντωτή συνδέονται με τα πολυώνυμα Hermite με τον τύπο x y n x ) = H x exp ) ç-, ç n n n! p a x, a=. a είναι όπου x = x x x yn ç = ç H n ç exp ç - 8) a a n n! p a a Από το προηγούμενο ερώτημα y n + 0 ) = 0 ç H n + 0 ) = 0 Þ H n + 0 ) = 0 n + n + )! p a H n + = 0 για n = 0,,... Εξάλλου, από την 8) παίρνουμε x x x y ç = H exp ç- ç ç a a )! p a a 5 //07

και x x x y + ç = + H exp ç- ç + ç a a a + )! p a y 0 ) = ç H 0 ) )! p a και y + 0) = + ç H + 0 ) + )! p a Αν αντικαταστήσουμε τις δύο τελευταίες σχέσεις στην 7), θα πάρουμε + ) H + 0 ) = ç + ) + + )! p a Þ H + 0 ) = - + ) + ) ç H 0) Þ )! p a + + )! + ) + + H 0 = H 0) = ) ) ) )! + ) + ) 3 + + H 0 = - + H 0 Þ ) ) ) ) ) + ) Þ H +) 0 ) = - + ) H 0 ) =- H n+) 0 ) = - n + ) H n 0 ) 9) για n = 0,,... Για n = 0, η 9) μάς δίνει H 0 ) = - H 0 0 ) Για n = παίρνουμε H 0 ) = -*3H 0 ) = -) *3H 0 0 ) = -) **3H 0 0 ) Για n = παίρνουμε 6 6 H 6 0 ) = -*5 H 0 ) = -) 3 *3*5H 0 0 ) = -) **3*5 H 0 0 ) 3 Για n = 3 παίρνουμε 8 8 H 8 0 ) = -*7 H 6 0 ) = -) *3*5*7 H 0 0 ) = -) **3*5*7 H 0 0 ) Έστω ότι 6 //07

H 0 ) = -) **3*...* - ) H 0 0 ) Þ H 0 ) = -) - )!! H 0 0 ) Τότε H +) 0 ) = - + ) H 0 ) = - + ) -) - )!! H 0 0 ) = = -) + + - )!! H 0 0 ) H n +) 0 ) = -) n + n + n - )!! H 0 0 ) για n =,..., και H 0 ) = - H 0 0 ) Επειδή H 0 0 ) =, οι δύο τελευταίες σχέσεις γράφονται H n +) = -) n + n + n - )!! για n =,..., και H = - Σημείωση Με - )!! συμβολίζουμε το διπλό παραγοντικό του -, δηλαδή - )!! = *3*...* - ) Σπύρος Κωνσταντογιάννης Φυσικός, M.Sc. sonstan@otmail.com 7 //07