Ακολουθίες παλµών 1D. υποδηλώνει τη. µαγνήτιση Μ 0 FID. φάση τους, δηλαδή τη θέση του ποµπού (Β 1. ) ως προς τη. παλµούς (x, y, ή φ) Ο δείκτης στους

Σχετικά έγγραφα
Μεταφορά µαγνήτισης. ιαφορά πληθυσµών 1,2 3,4 1,3 2,4. αντανακλά την αναλογία 1 προς 4. πυρήνων 13 C και 1 H. των ενεργειακών σταθµών

Ευαισθησία πειράµατος (Signal to noise ratio = S/N) ιάρκεια πειράµατος (signal averaging)) ιάρκεια 1,38 1,11 0,28 5,55. (h) πειράµατος.

Αποσύζευξη πυρήνων. Πριν την αποσύζευξη. και ν Χ. Ακτινοβολούµε επιλεκτικά τον πυρήνα Χ µε ένα µαγνητικό πεδίο Β 2

Φασµατοσκοπία NMR. Απόστολος Σπύρος Γ-207, ισόγειο κτιρίου Χηµείας. Τηλ

Φασµατογράφος NMR. Μαγνήτης. ΑποσυζευκτÞò Β 2 Β 3. ÄÝκτηò S N. ΚανÜλι κλειδþìατοò. Β 1 Ποìπüò ADC. (data points) (data points) Επεξεργασßα.

Ενόργανη Ανάλυση Εργαστήριο. Φασματοσκοπία πυρηνικού μαγνητικού συντονισμού Nuclear Magnetic Resonance spectroscopy, NMR. Πέτρος Α.

Σύζευξη σπιν-σπιν J = 0 J 0

13.6 Η ερμηνεία των φασμάτων NMR πρωτονίου

ιέγερση πυρήνων να εφαρµόζεται κάθετα προς το Β 0 B 1 = C * cos (ω o

Φάσµατα άνθρακα-13 ( 13 C NMR)

Σταθερά προστασίας. , αυτά προστατεύουν (αντίθετη κατεύθυνση ως προς το Β 0

Βασικές αρχές της Φασµατοσκοπίας NMR

ΤΣΟΛΕΡΙ ΗΣΚΩΝΣΤΑΝΤΙΝΟΣ. Γιαπερισσότερηύλησχετικάµετη φασµατοσκοπία NMR στον ιστότοπο

ΕΝΔΕΙΞΕΙΣ ΣΥΛΛΟΓΙΚΗΣ ΣΥΜΠΕΡΙΦΟΡΑΣ ΣΕ ΠΥΡΗΝΕΣ

ΠΡΟΣΔΙΟΡΙΣΜΟΣ ΤΗΣ ΔΟΜΗΣ. Φασματοσκοπία Πυρηνικού Μαγνητικού Συντονισμού, NMR

Πυρηνικός Μαγνητικός Συντονισμός Υδρογόνου: Απεικόνιση και Διαχωρισμός Νερού και Λιπιδίων

ΣΗΜΕΙΩΣΕΙΣ ΚΑΘΗΓΗΤΗ κ. ΚΟΥΠΠΑΡΗ

< 1 για κάθε k N, τότε η σειρά a k συγκλίνει. +, τότε η η σειρά a k αποκλίνει.

ÔÏÕËÁ ÓÁÑÑÇ ÊÏÌÏÔÇÍÇ

Σύζευξη µακράς εµβέλειας

Οργανική Χημεία. Κεφάλαια 12 &13: Φασματοσκοπία μαζών και υπερύθρου

Αλληλεπίδραση δίπόλο-δίπολο

υναµική ισορροπία Περιορισµένη περιστροφή Αναστροφή δακτυλίου Αναστροφή διάταξης Ταυτοµέρεια

Προσδιορισµός της φασµατικής ισχύος ενός σήµατος

ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑ IR/NMR

Χηµική ισοδυναµία πυρήνων και µοριακή συµµετρία

NMR ΑΡΧΕΣ ΚΑΙ ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑΣ ΠΥΡΗΝΙΚΟΥ ΜΑΓΝΗΤΙΚΟΥ ΣΥΝΤΟΝΙΣΜΟΥ ΣΤΗΝ. Ιατρική Φαρµακευτική Χηµεία Βιοχηµεία Χηµεία τροφίµων και ποτών

ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΦΥΣΙΚΗΣ ΟΠΤΙΚΗΣ - ΟΠΤΟΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ & LASER ΤΜΗΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΧΗΜΕΙΑΣ & Τ/Υ ΑΣΚΗΣΗ ΝΟ7 ΟΠΤΙΚΗ FOURIER. Γ. Μήτσου

ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑ ΟΡΓΑΝΙΚΩΝ ΕΝΩΣΕΩΝ

Χωρικές Περιγραφές και Μετασχηµατισµοί

ΚΕΦΑΛΑΙΟ 2 ΧΗΜΙΚΗ ΜΕΤΑΤΟΠΙΣΗ

Κεφάλαιο 13 Φασματοσκοπία

ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ ΙΙ - Ενότητα 6

ΚΕΦΑΛΑΙΟ 2 ΜΗ ΓΡΑΜΜΙΚΕΣ ΕΞΙΣΩΣΕΙΣ

Doppler Radar. Μεταφορά σήµατος µε την βοήθεια των µικροκυµάτων.

( )U 1 ( θ )U 3 ( ) = U 3. ( ) όπου U j περιγράφει περιστροφή ως προς! e j. Γωνίες Euler. ω i. ω = ϕ ( ) = ei = U ij ej j

Εισαγωγή στην Ανάλυση και Προσοµοίωση Δυναµικών Συστηµάτων

Εισαγωγή στην Ανάλυση και Προσοµοίωση Δυναµικών Συστηµάτων

Α = 0,6 m A = 0,3 m ω - ω t = 4π t ω ω = 8π rad/s () και ω + ω t = 500π t ω + ω = 000π rad/s () () + () ω = 008π ω = 504π rad/s και ω = 000π 504π = 49

ΛΥΣΕΙΣ 6 ης ΕΡΓΑΣΙΑΣ - ΠΛΗ 12,

ΤΕΙ ΑΘΗΝΑΣ ΤΜΗΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΧΗΜΕΙΑΣ & Τ/Υ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΦΥΣΙΚΗΣ ΟΠΤΙΚΗΣ - ΟΠΤΟΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ & LASER

( J) e 2 ( ) ( ) x e +, (9-14) = (9-16) ω e xe v. De = (9-18) , (9-19)

2η Οµάδα Ασκήσεων. 250 km db/km. 45 km 0.22 db/km 1:2. T 75 km 0.22 db/km 1:2. 75 km db/km. 1:2 225 km 0.22 db/km

Η ΣΕΙΡΑ FOURIER ΚΑΙ Ο ΜΕΤΑΣΧΗΜΑΤΙΣΜΟΣ FOURIER ΑΝΑΛΥΣΗ ΣΗΜΑΤΩΝ ΩΣ ΠΡΟΣ ΗΜΙΤΟΝΙΚΕΣ ΣΥΝΙΣΤΩΣΕΣ. xt A t A t A t t

Περίθλαση από διπλή σχισµή.

ΕΥΑΙΣΘΗΣΙΑ ΗΛΕΚΤΡΙΚΩΝ ΚΥΚΛΩΜΑΤΩΝ

Σύνθετη Άσκηση για Απώλειες και ιασπορά

A2. ΠΑΡΑΓΩΓΟΣ-ΚΛΙΣΗ-ΜΟΝΟΤΟΝΙΑ

x[n]z n = ) nu[n]z n z 1) n z 1 (5) ( 1 z(2z 1 1]z n +

X(t) = A cos(2πf c t + Θ) (1) 0, αλλού. 2 cos(2πf cτ) (9)

ΣΤΟΧΑΣΤΙΚΑ ΣΗΜΑΤΑ ΚΑΙ ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ

ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΚΥΠΡΟΥ ΤΜΗΜΑ ΠΟΛΙΤΙΚΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΚΑΙ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΓΕΩΠΛΗΡΟΦΟΡΙΚΗΣ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΦΥΣΙΚΗΣ. Ροπή Αδράνειας

ΠΕΙΡΑΜΑ Ι-β Μελέτη Φυσικού Εκκρεµούς

Εξεταστική Ιανουαρίου 2007 Μάθηµα: «Σήµατα και Συστήµατα»

Όρια συναρτήσεων. ε > υπάρχει ( ) { } = ± ορίζονται αναλόγως. Η διατύπωση αυτών των ορισµών αφήνεται ως άσκηση. x y = +. = και για κάθε (, ) ( 0,0)

Μοριακός Χαρακτηρισμός

Κεφάλαιο 6 Παράγωγος

Αριθµητική Γραµµική ΑλγεβραΚεφάλαιο 4. Αριθµητικός Υπολογισµός Ιδιοτιµών 2 Απριλίου και2015 Ιδιοδιανυσµάτων 1 / 50

Ερωτήσεις πολλαπλής επιλογής

Κβαντική Μηχανική ΙΙ. Ενότητα 6: Άτομα σε μαγνητικά πεδία Αθανάσιος Λαχανάς Σχολή Θετικών Επιστημών Τμήμα Φυσικής

ΠΕΙΡΑΜΑ IV Απλή κυκλική κίνηση. Κεντροµόλος Δύναµη

Γυµ.Ν.Λαµψάκου Α Γυµνασίου Γεωµ.Β2.6 γωνίες από 2 παράλληλες + τέµνουσα 19/3/10 Φύλλο εργασίας

ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΚΡΗΤΗΣ Τµήµα Επιστήµης Υπολογιστών. HY-370: Ψηφιακή Επεξεργασία Σήµατος Χειµερινό Εξάµηνο 2016 ιδάσκοντες : Γ. Στυλιανού - Γ.

ΛΥΣΕΙΣ ΑΣΚΗΣΕΩΝ ΕΞΕΤΑΣΤΙΚΗΣ ΠΕΡΙΟ ΟΥ ΙΟΥΝΙΟΥ 2004., η οποία όµως µπορεί να γραφεί µε την παρακάτω µορφή: 1 e

ΥΠΟΛΟΓΙΣΜΟΣ ΑΝΑΠΤΥΓΜΑΤΟΣ FOURIER ΜΕ ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΟ ΤΡΟΠΟ

Σ. Φωτόπουλος -1- ΨΕΣ- AΣΚΗΣΕΙΣ-ΛΥΣΕΙΣ- Κεφάλαιο 2 ο

ΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ΣΤΗ ΦΥΣΙΚΗ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ ΣΤΙΣ ΜΗΧΑΝΙΚΕΣ ΚΑΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ

Όρια συναρτήσεων. ε > υπάρχει ( ) { } = ± ορίζονται αναλόγως. Η διατύπωση αυτών των ορισµών αφήνεται ως άσκηση. x y = +. = και για κάθε (, ) ( 0,0)

ΜΙΓΑ ΙΚΟΣ ΛΟΓΙΣΜΟΣ ΚΑΙ ΟΛΟΚΛ. ΜΕΤΑΣΧΗΜΑΤΙΣΜΟΙ ΓΡΑΠΤΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ ΙΑΝΟΥΑΡΙΟΥ 2010 ΛΥΣΕΙΣ ΤΩΝ ΘΕΜΑΤΩΝ. =. Οι πρώτες µερικές u x y

Στόχοι: Με τη βοήθεια των γραφικών παραστάσεων των ταλαντώσεων µέσω του ΣΣΛ-Α ο µαθητής αποκτά δεξιότητες στο:

ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑ ΠΥΡΗΝΙΚΟΥ ΜΑΓΝΗΤΙΚΟΥ ΣΥΝΤΟΝΙΣΜΟΥ ΦΑΣΜΑΤΑ 1 H-NMR. Επίκουρος καθηγητής Ν. Αλιγιάννης

Μάθηµα ευτέρας 20 / 11 / 17

Εισαγωγικές Ασκήσεις για Απώλειες και ιασπορά

Κεφάλαιο T4. Υπέρθεση και στάσιµα κύµατα

ΠΕΙΡΑΜΑ ΙΙΙ Απλή κυκλική κίνηση. Κεντροµόλος Δύναµη

Τηλεπικοινωνίες. Ενότητα 2.1: Ανάλυση Fourier. Μιχάλας Άγγελος Τμήμα Μηχανικών Πληροφορικής ΤΕ

Όταν θα έχουµε τελειώσει το Κεφάλαιο αυτό θα µπορούµε να:

ΚΕΦΑΛΑΙΑ 3,4. Συστήµατα ενός Βαθµού ελευθερίας. k Για E 0, η (1) ισχύει για κάθε x. Άρα επιτρεπτή περιοχή είναι όλος ο άξονας

Τεχνολογικό Εκπαιδευτικό Ίδρυμα Σερρών Τμήμα Πληροφορικής & Επικοινωνιών Επικοινωνίες I ΑΣΚΗΣΕΙΣ

6. Αρµονικός ταλαντωτής

Εισαγωγή στην Ανάλυση και Προσοµοίωση Δυναµικών Συστηµάτων

ΑΣΚΗΣΗ 5 O καθοδικός παλµογράφος

Επαναληπτικές Ασκήσεις για το µάθηµα Ψηφιακή Επεξεργασία Σηµάτων

p& i m p mi i m Με τη ίδια λογική όπως αυτή που αναπτύχθηκε προηγουµένως καταλήγουµε στην έκφραση της κινητικής ενέργειας του ρότορα i,

sin ϕ = cos ϕ = tan ϕ =

Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό κάθε µιας από τις παρακάτω ερωτήσεις Α1-Α4 και δίπλα το γράµµα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση.

m e j ω t } ja m sinωt A m cosωt

ΜΗΧΑΝΙΚΗ ΠΕΤΡΕΛΑΙΩΝ ΚΕΦΑΛΑΙΟ 9 Μελέτες Περίπτωσης

x(t) 2 = e 2 t = e 2t, t > 0

ΦΥΣ Διαλ.33 1 KYMATA

Ασκήσεις στα Συστήµατα Ηλεκτρονικών Επικοινωνιών Κεφάλαιο 3 ο : ΕΙΣΑΓΩΓΗ στις ΤΗΛΕΠΙΚΟΙΝΩΝΙΕΣ ΗΛΕΚΤΡΟΜΑΓΝΗΤΙΚΟ ΚΥΜΑ και ΤΕΧΝΙΚΕΣ ΙΑΜΟΡΦΩΣΗΣ

ΓΡΑΠΤΗΣ ΕΡΓΑΣΙΑΣ. ΛΥΣΕΙΣ 3 ης. Άσκηση 1. , z1. Παρατηρούµε ότι: z0 = z5. = + ) και. β) 1 ος τρόπος: Έστω z = x+ iy, x, = x + y.

Μέτρηση κατανοµής ηλεκτρικού πεδίου

N 1 :N 2. i i 1 v 1 L 1 - L 2 -

ΕΛΛΗΝΙΚΗ ΗΜΟΚΡΑΤΙΑ ΕΛΛΗΝΙΚΟ ΑΝΟΙKΤΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ

Μοριακά Τροχιακά ιατοµικών Μορίων

Ποια μπορεί να είναι η κίνηση μετά την κρούση;

ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΑ ΓΕΝΙΚΗΣ ΠΑΙ ΕΙΑΣ Γ ΤΑΞΗΣ ΕΝΙΑΙΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ

ΑΝΑΠΤΥΓΜA - ΜΕΤΑΣΧΗΜΑΤΙΣΜΟΣ FOURIER ΑΝΑΛΟΓΙΚΩΝ ΣΗΜΑΤΩΝ. Περιγράψουµε τον τρόπο ανάπτυξης σε σειρά Fourier ενός περιοδικού αναλογικού σήµατος.

Φασματοσκοπίας UV/ορατού Φασματοσκοπίας υπερύθρου Φασματοσκοπίας άπω υπερύθρου / μικροκυμάτων Φασματοσκοπίας φθορισμού Φασματοσκοπίας NMR

Transcript:

Ακολουθίες παλµών 1D Η απλούστερη ακολουθία παλµών είναι αυτή µε την οποία λαµβάνουµε φάσµατα µιας διάστασης (1D). M o 90 παλµός M FID Περίοδος προετοιµασίας 90 Οι επαναλήψεις του πειράµατος (n) οδηγούν σε µεγαλύτερη ευαισθησία (S/N). n Ο δείκτης στους παλµούς (,, ή φ) υποδηλώνει τη φάση τους, δηλαδή τη θέση του ποµπού (Β 1 ) ως προς τη µαγνήτιση Μ 0.

Αναστροφή και επαναφορά της µαγνήτισης (Inversion recover) 180 (ή ) 90 180 (or ) Με την ακολουθία αυτή µετρούµε πειραµατικά το χρόνο αποδιέγερσης Τ 1. Συνίσταται από δύο παλµούς 180 ο (φάση ή ) και 90 ο (φάση ), οι οποίοι απέχουν µεταξύ τους κατά το χρονικό διάστηµα. Ο πρώτος παλµός αναστρέφει τη µαγνήτιση στον άξονα. Μετά από παρέλευση χρονικού διαστήµατος s εφαρµόζεται ο δεύτερος παλµός, ο οποίος τοποθετεί τη µαγνήτιση στον άξονα + ή -, ανάλογα µε τη διάρκεια του. Μετά το µετασχηµατισµό Φουριέ, λαµβάνουµε σήµα µε µεταβλητή ένταση, η οποία εξαρτάται από το χρόνο Τ 1 του πυρήνα που εξετάζουµε.

Αναστροφή και επαναφορά της µαγνήτισης (...) Αναστροφή και επαναφορά της µαγνήτισης (...) = 0 90 FT > 0 90 FT >> 0 90 FT

Αναστροφή και επαναφορά της µαγνήτισης (...) Αναστροφή και επαναφορά της µαγνήτισης (...) M 0 M t......... t 0 T 1 = T 1 t = ln 0 *ln 2 2 = 1. 443 * t 0. M t = M 0 e T 1 ( 1 2 t )

90 Ακολουθία Spin-echo 180 επανεστίαση 180 απώλεια φάσης - Εάν ανιχνεύσουµε την FID αµέσως µετά την ακολουθία spin-echo, η ένταση του σήµατος, µετά τον µετασχηµατισµό Φουριέ, επηρεάζεται µόνον από την αποδιέγερση Τ 2 και όχι από την ανοµοιογένεια του πεδίου B o. - Μπορούµε να επαναλάβουµε το πείραµα για διαφορετικές τιµές, και να δηµιουργήσουµε διάγραµµα της µεταβολής της έντασης των κορυφών ως προς 2 *. Το διάγραµµα είναι µία ευθεία γραµµή, από την κλίση της οποίας µπορούµε να υπολογίσουµε το T 2 (µέθοδος Carr-Purcell).

Aκολουθία spin-echo και χηµική µετατόπιση 180 φ ω ω 0 90 180 φ ω ω 0 Μια από τις σηµαντικές εφαρµογές της ακολουθίας spin-echo είναι η επανεστίαση ή σύγκλιση της χηµικής µετατόπισης µε την οποία διορθώνεται η φάση του σήµατος. Μετά από χρόνο, η µαγνήτιση περιστρέφεται στο επίπεδο <> κατά γωνία φ = (ω-ω 0 )*. Μετά τον παλµό 180 o και τη δεύτερη περίοδο, η µαγνήτιση έχει περιστραφεί κατά την ίδια γωνία πίσω στον άξονα -. Εκτός από το γεγονός ότι η κορυφή είναι ανεστραµµένη, δεν υπάρχει πρόβληµα φάσης, εάν αρχίσουµε την ανίχνευση αµέσως µετά τη δεύτερη περίοδο. Κατά κανόνα, αυτή η ακολουθία δίνει καθαρά φάσµατα απορρόφησης.

Aκολουθία spin-echo και ετεροπυρηνική σύζευξη 13 C: 90 180 Κατά το πρώτο χρονικό διάστηµα, η µαγνήτιση αναλύεται σε δύο συνιστώσες, οι οποίες στο Π.Σ.Α. αποκλίνουν, µε συχνότητες +J/2 και J/2, λόγω σύζευξης µε το 1 Η. Οι δύο συνιστώσες µαρκάρονται από τις στάθµες α και β του 1 Η. φ (β) - J / 2 (α) J / 2 180 o Ο παλµός 180 ο (µε φάση ) αναστρέφει τις δύο συνιστώσες, οι οποίες τώρα συγκλίνουν προς τον άξονα -. Μετά την παρέλευση του δεύτερου διαστήµατος, ίδιας χρονικής διάρκειας µε το πρώτο, οι δύο συνιστώσες επανεστιάζονται τελικά στον άξονα -.

ιαµόρφωση έντασης (J-modulated ( spin-echo) ιαµόρφωση έντασης ή πλάτους για άνθρακες συνδεδεµένους απ ευθείας µε 0, 1, 2 και 3 πρωτόνια για διάφορες τιµές του πρώτου χρονικού διαστήµατος. 90 180 0 1/4J 1/2J 3/4J 1/J C (α) CH φ (β)

ιαµόρφωση έντασης (J-modulated ( spin-echo) ( ) 0 1/4J 1/2J 3/4J 1/J -J CH 2 +J CH 3 C : I = 1 CH : I = I 0 * cosφ CH 2 : I = I 0 * cos 2 φ CH 3 : I = I 0 * cos 3 φ φ = π * * J

ιαµόρφωση έντασης (J-modulated ( spin-echo) (...) = 1 / 2J = 1 / J Ένταση CH και CH 3 Γωνία φ = 1 / 2J CH 2 = 1 / J Για = 1/2J, δηλαδή για γωνία φ = π/2, µηδενίζεται η µαγνήτιση όλων των πρωτονιοµένων ανθράκων. Εποµένως στο φάσµα παρατηρούµε µόνον τις κορυφές των τεταρτοταγών ανθράκων. Για = 1/J, δηλαδή για γωνία φ = π, οι κορυφές των CH 2 είναι ορθές, ενώ των CH και CH 3 είναι ανεστραµµένες.

Εµφάνιση φασµάτων (Spectral editing) Εάν υποθέσουµε ότι όλες οι σταθερές σύζευξης CH είναι λίγο-πολύ οι ίδιες (αλήθεια σε κάποιο βαθµό) και χρησιµοποιήσουµε την ακολουθία παλµών spinecho στο παρακάτω µόριο µε = 1/J, θα πάρουµε φάσµα, στο οποίο µπορούµε να διακρίνουµε αµέσως τους διαφόρους τύπους άνθρακα. OH 2 3 5 4 6 7 HO 1 6 1,4 150 100 50 0 ppm 2,3 5 7

13 C 1 H BB Πείραµα APT (Attached Proton Test) 90 180 { 1 H} Η ακολουθία spin echo ή οποία εφαρµόζεται στον πυρήνα 13 C συνοδεύεται µε αποσύζευξη (BB) του πρωτονίου { 1 H} κατά τη περίοδο προετοιµασίας, τη δεύτερη χρονική περίοδο και την FID. - J / 2 (α) φ 180 o (β) J / 2 Κατά το δεύτερο χρονικό διάστηµα µε αποσύζευξη του 1 H, οι δύο συνιστώσες της µαγνήτισης καταρρέουν σε µία, επανεστιάζεται η χηµική µετατόπιση του 13 C και παίρνουµε µια κορυφή µε καλή φάση, αλλά αναστραµµένη.

Spin-echo και οµοπυρηνική σύζευξη Ας θεωρήσουµε δύο συζευγµένους πυρήνες 1 H. Μετά τον παλµό π/2 της spin-echo και τον χρόνο αναµονής, οι δύο συνιστώσες της µαγνήτισης περιστρέφονται στο Π.Σ.Α. υπό την επίδραση της σύζευξης µε συχνότητες J/2 και +J/2. Κάθε άνυσµα µαρκάρεται από τη στάθµη του άλλου πρωτονίου 1 H, µε το οποίο συζεύγνυται. Εχουµε: -J / 2 (α) (β) +J / 2 Όταν εφαρµόσουµε τον παλµό π, αναστρέφουµε τους πληθυσµούς όλων των πρωτονίων στο δείγµα. Εποµένως, αλλάζουµε το µαρκάρισµατων πρωτονίων.

Spin-echo και οµοπυρηνική σύζευξη ( ) -J / 2 +J / 2 (α) (β) 180 (β) (α) FID, FT +J / 2 -J / 2 Έτσι, αντί της επανεστίασης, τα ανύσµατα αρχίζουν να περιστρέφονται προς την αντίθετη κατεύθυνση και θα αποµακρύνονται περισσότερο κατά τη δεύτερη περίοδο. Εαν συλλέξουµε την FID, το λαµβανόµενο σήµα δεν θα είναι σήµα απορρόφησης (αν και αυτό εξαρτάται από τη διάρκεια της ).

Spin-echo και οµοπυρηνική σύζευξη ( ) CH CH 2 = 0 = 1 / J = 2 / J Είναι φανερό γιατί η spin-echo δεν είναι χρήσιµη. Για διαφορετικές τιµές παίρνουµε τα διπλανά σχήµατα για µια διπλή και µια τριπλή κορυφή (και οι δύο πολλαπλές κορυφές έχουν την ίδια σύζευξη J). Παρά την αναποτελεσµατικότητά της, η γνώση της λειτουργίας της spin-echo είναι σηµαντική για την κατανόηση της φασµατοσκοπίας 2DJ. Αυτή η συµπεριφορά της µαγνήτισης (έντασης κορυφών) είναι γνωστή ως διαµόρφωση-j ή διαµόρφωση-φάσης.