Εφαρμογές της κβαντομηχανικής. Εφαρμογές της κβαντομηχανικής

Σχετικά έγγραφα
Τα θεμέλια της κβαντομηχανικής. Τα θεμέλια της κβαντομηχανικής

Διάλεξη 1: Κβαντομηχανική σε τρεις διαστάσεις

ΤΜΗΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΣΥΓΧΡΟΝΗ ΦΥΣΙΚΗ ΔΙΔΑΣΚΩΝ: Δ. ΣΚΑΡΛΑΤΟΣ, ΑΝΑΠΛΗΡΩΤΗΣ ΚΑΘΗΓΗΤΗΣ ΣΥΓΧΡΟΝΗ ΦΥΣΙΚΗ

. Να βρεθεί η Ψ(x,t).

Κβαντομηχανική σε μία διάσταση

KΒΑΝΤΟΜΗΧΑΝΙΚΗ ΣΕ ΜΙΑ ΔΙΑΣΤΑΣΗ

Αρχίζουµε µε την µη συµµετρική µορφή του απειρόβαθου κβαντικού πηγαδιού δυναµικού, το οποίο εκτείνεται από 0 έως L.

ΦΥΣΙΚΟΧΗΜΕΙΑ I Ενότητα 4 Αρχές της Κβαντικής Μηχανικής Δημήτρης Κονταρίδης Αναπληρωτής Καθηγητής Πολυτεχνική Σχολή Τμήμα Χημικών Μηχανικών

ΦΥΣΙΚΟΧΗΜΕΙΑ I Ενότητα 5 Μεταφορική και Ταλαντωτική Κίνηση Δημήτρης Κονταρίδης Αναπληρωτής Καθηγητής Πολυτεχνική Σχολή Τμήμα Χημικών Μηχανικών

ΚΒΑΝΤΟΜΗΧΑΝΙΚΗ. Ασκήσεις Κεφαλαίου Ι

ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΙΩΑΝΝΙΝΩΝ ΑΝΟΙΚΤΑ ΑΚΑΔΗΜΑΪΚΑ ΜΑΘΗΜΑΤΑ. Σύγxρονη Φυσική II. Κβαντομηχανική σε τρεις διαστάσεις Διδάσκων : Επίκ. Καθ. Μ.

Κεφάλαιο 38 Κβαντική Μηχανική

Εφαρμογές κβαντικής θεωρίας

και χρησιμοποιώντας τον τελεστή A r P αποδείξτε ότι για

ΚΒΑΝΤΟΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι (Τµήµα Α. Λαχανά) 1 Φεβρουαρίου 2010

Αρμονικός ταλαντωτής Ασκήσεις

ΘΕΜΑΤΑ ΚΒΑΝΤΙΚΗΣ ΙΙ. Θέμα 2. α) Σε ένα μονοδιάστατο πρόβλημα να δείξετε ότι ισχύει

ΑΡΧΕΣ ΚΒΑΝΤΙΚΗΣ ΧΗΜΕΙΑΣ ΚΑΙ ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑΣ. Τα θεμέλια της κβαντομηχανικής

Κίνηση σε Μονοδιάστατα Τετραγωνικά Δυναμικά

Κεφάλαιο 1. Κβαντική Μηχανική ΙΙ - Περιλήψεις, Α. Λαχανάς

x όπου Α και a θετικές σταθερές. cosh ax [Απ. Οι 1, 2, 5] Πρόβλημα 3. Ένα σωματίδιο μάζας m κινείται στο πεδίο δυναμικής ενέργειας ( x) exp

Το Ελεύθερο Σωμάτιο Ρεύμα Πιθανότητας

ETY-202 ΟΙ ΓΕΝΙΚΕΣ ΣΥΝΕΠΕΙΕΣ ΤΩΝ ΘΕΜΕΛΙΩΔΩΝ ΑΡΧΩΝ ETY-202 ΎΛΗ & ΦΩΣ 03. ΟΙ ΓΕΝΙΚΕΣ ΣΥΝΕΠΕΙΕΣ. Στέλιος Τζωρτζάκης 1/11/2013

Μοντέρνα Φυσική. Κβαντική Θεωρία. Ατομική Φυσική. Μοριακή Φυσική. Πυρηνική Φυσική. Φασματοσκοπία

Κβαντομηχανική ή κυματομηχανική

ΠΑΡΑΡΤΗΜΑ Β. ΚΑΤΑΜΕΤΡΗΣΗ ΚΑΝΟΝΙΚΩΝ ΤΡΟΠΩΝ - ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ D.O. S Density Of States

ii) Υπολογίστε τις μέσες τιμές της θέσης και της ορμής του ταλαντωτή όταν t 0.

Κβαντομηχανική σε. τρεις διαστάσεις. Εξίσωση Schrödinger σε 3D. Τελεστές 2 )

Ηλεκτρονική δομή ημιαγωγών-περίληψη. Σχέση διασποράς για ελεύθερα ηλεκτρόνια στα μέταλλα-

Εισαγωγή σε προχωρημένες μεθόδους υπολογισμού στην Επιστήμη των Υλικών

ˆ pˆ. παραγωγίστε ως προς το χρόνο και χρησιμοποιείστε την εξίσωση Schrodinger για να βρείτε τη χρονική παράγωγο της κυματοσυνάρτησης. Θα βρείτε.

ΚΒΑΝΤΟΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι Τελική Εξέταση: 30 Αυγούστου 2010 ( ιδάσκων: Α.Φ. Τερζής) ιάρκεια εξέτασης 2,5 ώρες.

Σύγχρονες αντιλήψεις γύρω από το άτομο. Κβαντική θεωρία.

ΜΕΡΟΣ Α: ΤΑ ΘΕΜΕΛΙΑ ΚΕΦ. 1. ΟΙ ΘΕΜΕΛΙΩΔΕΙΣ ΑΡΧΕΣ ΚΕΦ. 4. Ο ΓΕΝΙΚΟΣ ΦΟΡΜΑΛΙΣΜΟΣ ΤΟΥ DIRAC ΚΕΦ. 5. Ο ΑΡΜΟΝΙΚΟΣ ΤΑΛΑΝΤΩΤΗΣ ΚΕΦ. 7.

1 p p a y. , όπου H 1,2. u l, όπου l r p και u τυχαίο μοναδιαίο διάνυσμα. Δείξτε ότι μπορούν να γραφούν σε διανυσματική μορφή ως εξής.

Τετραγωνικά μοντέλα. Τετραγωνικό μοντέλο συνάρτησης. Παράδειγμα τετραγωνικού μοντέλου #1. Παράδειγμα τετραγωνικού μοντέλου #1

Κβαντική Φυσική Ι. Ενότητα 15: Η έννοια του κυματοπακέτου στην Kβαντομηχανική. Τερζής Ανδρέας Σχολή Θετικών Επιστημών Τμήμα Φυσικής

Τετραγωνικά μοντέλα. Τετραγωνικό μοντέλο συνάρτησης. Παράδειγμα τετραγωνικού μοντέλου #1. Παράδειγμα τετραγωνικού μοντέλου #1

ΦΥΣ Διάλ Άλγεβρα. 1 a. Άσκηση για το σπίτι: Διαβάστε το παράρτημα Β του βιβλίου

ΜΑΣ002: Μαθηματικά ΙΙ ΑΣΚΗΣΕΙΣ (για εξάσκηση)

Ηλεκτρομαγνητισμός - Οπτική - Σύγχρονη Φυσική Ενότητα: Σύγχρονη Φυσική

Ελεύθερα ηλεκτρόνια στα μέταλλα-σχέση διασποράς

Κβαντική Φυσική Ι. Ενότητα 22: Η έννοια της σκέδασης και η εξίσωση συνέχειας στην Κβαντομηχανική. Ανδρέας Τερζής Σχολή Θετικών Επιστημών Τμήμα Φυσικής

Κβαντική Φυσική Ι. Ενότητα 23: Σκέδαση σε τετραγωνικά δυναμικά. Ανδρέας Τερζής Σχολή Θετικών Επιστημών Τμήμα Φυσικής

Κεφάλαιο Σ3. Κβαντική Μηχανική Τμήμα Μηχανικών Βιοϊατρικής / Πανεπιστήμιο Δυτικής Αττικής

ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ ΙΙ - Ενότητα 5

Παραμαγνητικός συντονισμός

Δομή Διάλεξης. Εύρεση ακτινικού μέρους εξίσωσης Schrödinger. Εφαρμογή σε σφαιρικό πηγάδι δυναμικού απείρου βάθους. Εφαρμογή σε άτομο υδρογόνου

ΚΒΑΝΤΟΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι. Πρόχειρο ιαγώνισµα: 11 Νοεµβρίου 2008 ( ιδάσκων: Α.Φ. Τερζής) ιάρκεια εξέτασης 1 ώρα.

Κβαντική Φυσική Ι. Ενότητα 27: Γενική μελέτη κβαντικών συστημάτων δύο και τριών διαστάσεων. Ανδρέας Τερζής Σχολή Θετικών Επιστημών Τμήμα Φυσικής

ΚΒΑΝΤΟΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι Τελική Εξέταση: 31 Γενάρη 2012 ( ιδάσκων: Α.Φ. Τερζής) ιάρκεια εξέτασης 3 ώρες.

S ˆz. Απ. : Αυτό που πρέπει να βρούμε είναι οι συντελεστές στο ανάπτυγμα α. 2αβ

Γραμμική Διαφορική Εξίσωση 2 ου βαθμού

ΠΑΡΑΡΤΗΜΑ Β. υποθέτουμε ότι ένα σωματίδιο είναι μέσα σε ένα μεγάλο (ενεργειακή κβαντοποίηση) αλλά πεπερασμένο κουτί (φρεάτιο δυναμικού):

Εξισώσεις για αρμονικά μεταβαλλόμενες ακουστικές ποσότητες

PLANCK 1900 Προκειμένου να εξηγήσει την ακτινοβολία του μέλανος σώματος αναγκάστηκε να υποθέσει ότι η ακτινοβολία εκπέμπεται σε κβάντα ενέργειας που

, που, χωρίς βλάβη της γενικότητας, μπορούμε να θεωρήσουμε χρονική στιγμή μηδέν, δηλαδή

ΙΑΦΟΡΙΚΕΣ ΕΞΙΣΩΣΕΙΣ Σεπτέµβριος 2006

ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ Ι Τελική (επί πτυχίω) Εξέταση: 17 Ιούνη 2013 ( ιδάσκων: Α.Φ. Τερζής) ΘΕΜΑ 1[ ]

Spin του πυρήνα Μαγνητική διπολική ροπή Ηλεκτρική τετραπολική ροπή. Τάσος Λιόλιος Μάθημα Πυρηνικής Φυσικής

Εφαρμοσμένα Μαθηματικά ΙΙ Εξέταση Σεπτεμβρίου 25/9/2017 Διδάσκων: Ι. Λυχναρόπουλος

Διάλεξη 2: Κεντρικά Δυναμικά. Αναζητούμε λύσεις της χρονοανεξάρτητης εξίσωσης Schrödinger για κεντρικά δυναμικά

ΣΕΜΦΕ ΕΜΠ Φυσική ΙΙΙ (Κυματική) Διαγώνισμα επί πτυχίω εξέτασης 02/06/2017 1

Â. Θέλουμε να βρούμε τη μέση τιμή

Κυματική φύση της ύλης: ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ. Φωτόνια: ενέργεια E = hf = hc/λ (όπου h = σταθερά Planck) Κυματική φύση των σωματιδίων της ύλης:

ETY-202. Ο γενικός φορμαλισμός Dirac ETY-202 ΎΛΗ & ΦΩΣ 05. Ο ΓΕΝΙΚΟΣ ΦΟΡΜΑΛΙΣΜΟΣ DIRAC. Στέλιος Τζωρτζάκης 21/11/2013

Κλασική Ηλεκτροδυναμική

ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΙΩΑΝΝΙΝΩΝ ΑΝΟΙΚΤΑ ΑΚΑΔΗΜΑΪΚΑ ΜΑΘΗΜΑΤΑ. Σύγxρονη Φυσική II. Κεντρικά Δυναμικά Διδάσκων : Επίκ. Καθ. Μ. Μπενής

ΦΥΣΙΚΟΧΗΜΕΙΑ I Ενότητα 3 Κβαντική Θεωρία Δημήτρης Κονταρίδης Αναπληρωτής Καθηγητής Πολυτεχνική Σχολή Τμήμα Χημικών Μηχανικών

ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΙΩΑΝΝΙΝΩΝ ΑΝΟΙΚΤΑ ΑΚΑΔΗΜΑΪΚΑ ΜΑΘΗΜΑΤΑ. Κβαντική Θεωρία ΙΙ. Κεντρικά Δυναμικά Διδάσκων: Καθ. Λέανδρος Περιβολαρόπουλος

x L I I I II II II Ακόµα αφού η συνάρτηση στην θέση x=0 είναι συνεχής, έχουµε την παρακάτω συνθήκη. ηλαδή οι ιδιοσυναρτήσεις είναι

Ατομική Φυσική. Η Φυσική των ηλεκτρονίων και των ηλεκτρομαγνητικών δυνάμεων.

Κεφάλαιο 11. Η Εξίσωση Schrödinger σε μια διάσταση

Κβαντική Φυσική Ι. Ενότητα 7: Διερεύνηση εξίσωσης Schro dinger και απειρόβαθο πηγάδι δυναμικού. Ανδρέας Τερζής Σχολή Θετικών Επιστημών Τμήμα Φυσικής

PLANCK 1900 Προκειμένου να εξηγήσει την ακτινοβολία του μέλανος σώματος αναγκάστηκε να υποθέσει ότι η ακτινοβολία εκπέμπεται σε κβάντα ενέργειας που

( ) * Λύση (α) Καθώς η Χαµιλτονιανή είναι ερµιτιανός τελεστής έχουµε ότι = = = = 0. (β) Απαιτούµε

Απαντησεις στις ερωτησεις της εξετασης της 24 ης Ιουνιου 2005

Λύσεις Θεµάτων - Κβαντοµηχανική ΙΙ (Τµήµα Α. Λαχανά) Ειδική Εξεταστική Περίοδος - 11ης Μαρτίου 2013

= k2 x Y = k 2 + kx 2 Y. = k2 y

Έστω μια συνεχής (και σχετικά ομαλή) συνάρτηση f( x ), x [0, L]

Στο κεφάλαιο που ακολουθεί θα ασχοληθούμε με την ( μη ομογενή ) εξίσωση Helmholtz σε D χωρικές διαστάσεις :

Τίτλος Μαθήματος: Μοριακή Κβαντική Χημεία. Ενότητα 9: Η κυματική εξίσωση Schrödinger Αριστείδης Μαυρίδης Τμήμα Χημείας

Η κυματοσυνάρτηση στην αναπαράσταση ορμής Ασκήσεις. Σπύρος Κωνσταντογιάννης Φυσικός, M.Sc. 8 Δεκεμβρίου 2017

Από τι αποτελείται το Φως (1873)

Κβαντομηχανική Ι 1o Σετ Ασκήσεων. Άσκηση 1

Μάθηµα 13 ο, 30 Οκτωβρίου 2008 (9:00-11:00).

ΕΑΠ ΦΥΕ 34. ( γ ) Βρείτε την ενέργεια σε ev του φωτονίου της σειράς Balmer, που έχει το

Διαφορικές Εξισώσεις.

ΕΛΛΗΝΙΚΟ ΑΝΟΙΚΤΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ

ΜΙΓΑΔΙΚΟ ΔΥΝΑΜΙΚΟ ΓΕΝΙΚΑ. Έστω σωμάτιο, στις τρεις διαστάσεις, που βρίσκεται υπό την επίδραση μιγαδικού δυναμικού της μορφής

Πανεπιστήµιο Αθηνών. προς το χρόνο και χρησιµοποιείστε την εξίσωση Schrodinger για να βρείτε τη χρονική παράγωγο της κυµατοσυνάρτησης.

ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑΚΗ ΔΟΜΗ ΤΩΝ ΑΤΟΜΩΝ Η ΔΟΜΗ ΤΟΥ ΑΤΟΜΟΥ III. ΤΟ ΣΥΓΧΡΟΝΟ ΑΤΟΜΙΚΟ ΠΡΟΤΥΠΟ

Σπιν 1 2. Γενικά. Ŝ και S ˆz γράφονται. ιδιοκαταστάσεις αποτελούν ορθοκανονική βάση στον χώρο των καταστάσεων του σπιν 1 2.

16/12/2013 ETY-202 ETY-202 ΎΛΗ & ΦΩΣ 11. ΚΒΑΝΤΙΚΕΣ ΜΕΤΑΒΑΣΕΙΣ. 1396; office Δ013 ΙΤΕ. Στέλιος Τζωρτζάκης ΚΒΑΝΤΙΚΕΣ ΜΕΤΑΒΑΣΕΙΣ

ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ ΙΙ - Κεφάλαιο 4

Μάθημα 6 α) β-διάσπαση β) Χαρακτηριστικά πυρήνων, πέρα από μέγεθος και μάζα

ΦΥΣ Διαλ.33 1 KYMATA

ΕΓΚΑΡΣΙΑ ΗΠΙΑ ΔΙΑΤΑΡΑΧΗ ΣΕ ΤΕΝΤΩΜΕΝΗ ΕΛΑΣΤΙΚΗ ΧΟΡΔΗ ΔΙΑΔΙΔΕΤΑΙ ΩΣ ΚΥΜΑ;

Κεφάλαιο 2. Ο κυματοσωματιδιακός δυισμός της ύλης

ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ (ΚΕΦΑΛΑΙΟ 38 +)

Transcript:

Εφαρμογές της κβαντομηχανικής ΠΙΑΣ

Ελεύθερο σωματίδιο σε μια διάσταση Σωματίδιο κινούμενο ελεύθερα στον άξονα σε σταθερό δυναμικό ανεξάρτητο του : V ˆ( () V ξίσωση Schrödinger: d d H ˆ H ˆ ˆ() () () d V m md V d d () () () () d V m md V Σωματίδιο κινούμενο ελεύθερα στον άξονα απουσία δυναμικού: ξίσωση Schrödinger: d ˆ Hˆ H md Λύσεις: V ˆ( () () e i A Be i Α, Β, κ: αυθαίρετες σταθερές d i i d i i i i ( Ae Be ) Aik ( )e B( ik)e Aik ( ) e B( ik) e md md m k ( 1)e i ( 1)e i e i e i A B A B () m m m i i i i( i) i( i) i i () Ae Be Ae Be Ae e Be e lim e ( ) lim e ( ) : ό Άπειρες λύσεις i i () Ae Be mm Όχι κβάντωση!

Ελεύθερο σωματίδιο σε μια διάσταση Σωματίδιο κινούμενο ελεύθερα λύθ στον άξονα απουσία δυναμικού: Μορφή κυματοσυνάρτησης Vˆ( () i i ( ) Ae B e () Dcos Csin i e cos isin i e cos isin ( ) A(cos isin ) B(cos isin ) ( AB) cos ia ( B) sin Πυκνότητα πιθανότητας i B ( ) Ae A(cosisin ) * i i ( ) ( ) ( ) ( Ae )( Ae ) A ˆ d i i p ( ) e ke p k id i A ( ) B e B (cos i sin ) * i i ( ) ( ) ( ) ( Be )( Be ) B ˆ d i i p ( ) e k e p k id

Ελεύθερο σωματίδιο σε μια διάσταση Σωματίδιο κινούμενο ελεύθερα λύθ στον άξονα απουσία δυναμικού: Μορφή κυματοσυνάρτησης Vˆ( () i i ( ) Ae B e () Dcos Csin i e cos isin i e cos isin ( ) A(cos isin ) B(cos isin ) ( AB) cos ia ( B) sin Πυκνότητα πιθανότητας i B ( ) Ae A(cosisin ) * i i ( ) ( ) ( ) ( Ae )( Ae ) A ˆ d i i p ( ) e ke p k id i A ( ) B e B (cos i sin ) * i i ( ) ( ) ( ) ( Be )( Be ) B ˆ d i i p ( ) e k e p k id i i AB ( ) A(e e ) Acos ( ) (Acos k) 4A cos ˆ d i i i i Στάσιμο κύμα p ( ) (e e ) (e e ) p? id Αν ΑΒ () DcosCsin Συνδυασμός δύο κυμάτων κινούμενων σε αντίθετες κατευθύνσεις

Vˆ( () Vˆ( () V ˆ( ) Σωματίδιο σε μονοδιάστατο κουτί (φρέαρ δυναμικού) ξίσωσηξ ηschrödinger: d V( ˆ d ) Vˆ ( ) Hˆ Hˆ () () md md Περιγραφή ργρ δυναμικού Οριακές συνθήκες Περιορισμοί ρ : Vˆ() : Vˆ() : Vˆ() Εκτός φρεατίου: και d () () ( ) md () () () ψ()= Εντός φρεατίου:λύσεις για <<: () Ae Be A(cos isin ) B(cosisin ) ( AB) cos( ABi ) sindcos Csin Εντός φρεατίου: < < όταν και ψ(), ψ() ψ()= m i i () Dcos Csin D D () Csin () Csin( k) C ( ) ψ() = ψ() =!!! n ( ) Ενέργεια; n m m n sin( k ) k n k, n 1,,... nh n, n1,,.. 8m n n () Csin, n1,,...

V ˆ( () V ˆ( () V ˆ( ) Σωματίδιο σε μονοδιάστατο κουτί (φρέαρ δυναμικού) Λύσεις n n() Csin, n 1,,... Τιμή C; n nh, n 1,,.., 8m n n ( ) d 1C sin d 1C 1/ sin ) d 1 n sin ad sin a, a 4a sin d sin sin sin n n n n 4 1/ Τελικές λύσεις n () sin, n 1,,... n nh, n 1,,.., 8m 1/ C 1/

Ε σε μονά άδες h/8m Ενέργεια μηδενικού σημείου 16h 4 8m 9h 3 8m 4h 8m Σωματίδιο σε μονοδιάστατο κουτί (φρέαρ δυναμικού) n=4 λ 4 =/ n=3 1/ n n () sin, n1,,... Στάσιμα κύματα λ 3 =/3 n= h 1 8m λ = 1 λ = n=1 n n n h, n 1,,.. 8m

Σωματίδιο σε μονοδιάστατο κουτί (φρέαρ δυναμικού) Θέση του σωματιδίου; a/ P 1/ n n () sin, n1,,... n n h, n 1,,.. 8m Πιθανότητα εύρεσης σωματιδίου σε ένα διάστημα / / n 1 P sin ( ) d... Ιδιοτιμή της θέσης του σωματιδίου ˆ n n( ) n( ) si n?? Αναμενόμενη τιμή της θέσης του σωματιδίου 1/ * () ˆ n () d s in... d 4 Ανεξάρτητη του n!! sin a cosa n sin ad, a 4 4a 8a

Σωματίδιο σε μονοδιάστατο κουτί (φρέαρ δυναμικού) Ορμή του σωματιδίου; 1/ n n () sin, n1,,... Ιδιοτιμή της ορμής του σωματιδίου n n h, n 1,,.. 8m d d ˆ n p n( ) n( ) sin id id n 1/ n cos?? Αναμενόμενη τιμή της ορμής του σωματιδίου * p ( ) p( ) d ˆ 1/ 1/ n d n sin sin d i h n n!! sin cos n n d Ανεξάρτητη του i 1/ sin a n sin a cos a d, a a Το σωματίδιο δεν έχει μηδενική ορμή αλλά δαπανά τον ίδιο χρόνο κινούμενο προς το + και το χ

ΠΙΑΣ Φαινόμενο σήραγγας Σωματίδιο κύμα προσκρούει ρ σε φράγμα δυναμικού V = ή/και μεγάλου μγ πλάτους V () V ()

ΠΙΑΣ Φαινόμενο σήραγγας Σωματίδιο κύμα προσκρούει ρ σε φράγμα δυναμικού V=V και μεγάλου μγ πλάτους V () V () V

Φαινόμενο σήραγγας Σωματίδιο κύμα προσκρούει ρ σε φράγμα δυναμικού V=V και μικρού πλάτους V () V V () V () () () e i i A Be ( ) 'e i ()?? A B'e i

Φαινόμενο σήραγγας Σωματίδιο κύμα προσκρούει ρ σε φράγμα δυναμικού V=V και μικρού πλάτους V () V () V V () V () V () () e i A Be ()?? ( ) A'e i B'e i

Φαινόμενο σήραγγας Σωματίδιο κύμα προσκρούει ρ σε φράγμα δυναμικού V=V και μικρού πλάτους d () () md left m i ( ) Ae Be V () i V () V d V () () md m () Ce V De wall V () d () () md right m 'e i ( ) A B' e i

Φαινόμενο σήραγγας Σωματίδιο κύμα προσκρούει ρ σε φράγμα δυναμικού V=V και μικρού πλάτους left V () V () V V () i i right ( ) Ae Be wall ( ) A'e i () e C De B' e left wal l i i ( ) () Ae Be Ce De ABCD Συνέχεια =: (1) Συνέχεια =: Συνέχεια ψ =: Συνέχεια ψ =: Μόνο δεξιά >: () () Ce De A'e B'e wall right i i () d left d wall d d d d () ( ) i A e ib e C e D e d d d d d d i A i B C D (3) i i d wall d right d d d i d i () () C e D e A' e B' e d d d d d d Ce De ia ' e i ib 'e i Ce De ia'e i ib' e B' (5) i (4) i

Φαινόμενο σήραγγας Σωματίδιο κύμα προσκρούει ρ σε φράγμα δυναμικού V=V και μικρού πλάτους left ABCD V () V () V V () i i right ( ) Ae Be wall ( ) A'e i () e C De B' e Ce De A'e B'e i i i AiBCD C e D e i A'e i B'e B' i i Πιθανότητα διέλευσης A i e e i e e (1 )(1 ) (1 )(1 ) A' i 4 i 4 i i 1 A e e T 1, / V A' 16 (1 ) i

Φαινόμενο σήραγγας Σωματίδιο κύμα προσκρούει ρ σε φράγμα δυναμικού V=V και μικρού πλάτους Πιθανότητα διέλευσης 1 A e e T 1, / V A' 16 (1 ) m t tm, V V limt limt 1 t Κλασική προσέγγιση : Τ= Τ=1 t

ΠΙΑΣ Φαινόμενο σήραγγας Σωματίδιο κύμα προσκρούει ρ σε φράγμα δυναμικού V=V και μικρού πλάτους Σωματίδιο κύμα σε φρέαρ δυναμικού με φράγμα V=V και μικρού πλάτους

Φαινόμενο σήραγγας Εφαρμογή του φαινομένου στη μικροσκοπία σάρωσης σύραγγας (Scaning Tunnelling Microscopy STM) Εικόνα STM ατόμων καισίου πάνω σε επιφάνεια γάλλιου αρσενικού (GaAs)

ˆ( ) V Σωματίδιο σε δισδιάστατο κουτί (φρέαρ δυναμικού) ξίσωση Schrödinger Μερική διαφορική εξίσωση (,) y (,) y m y (,) y (,) y (,) y m y Διαχωρισμός μεταβλητών H ζητούμενη κυματοσυνάρτηση μπορεί να γραφεί ως γινόμενο κυματοσυναρτήσεων κάθε μιας μεταβλητής, y; Διαχωρισμός των μεταβλητών (,) y X()() Y y XY d X XY d Y Y X d y y dy dx dy Y dx X dy Y X XY XY m y m d dy m XY d XY dy 1 dx 1dY 1 dx 1dY m m Xd Ydy Xd Ydy 1 dx Xd 1 Ydy dy Συνάρτηση του και ανεξάρτητο του y Σταθερά ανεξάρτητη των και y Σταθερά ανεξάρτητη των και y Συνάρτηση του y και ανεξάρτητο του m m 1 dx Xd dy Ydy 1 y Σταθερά ανεξάρτητη του και y m m y m y

Σωματίδιο σε δισδιάστατο κουτί (φρέαρ δυναμικού) m X () m d 1 dx dx ( ) Xd m y () y m d 1 dy d( y) Ydy Ιδιοσυναρτήσεις ρή και ιδιοτιμές μςανάλογες του μονοδιάστατου φρέατος 1/ V ˆ( ) n nh 1 1 Xn() sin,, 1 n n 1 1 1,,... 1 1 8m1 1/ n y nh n 8 Yn () y sin,, n 1,,... m n n h n n 1 y 1 n 1 1, n(, y) sin 1/ sin, n 1, n, nn 1, 1,,... 1 8m 1 1 3D Ισοϋψείς 3D Προβολή στο επίπεδο Ισοϋψείς D

y ( ) ( 1 ) h 4 4 8m, 1 Σωματίδιο σε δισδιάστατο ορθογώνιο κουτί (φρέαρ δυναμικού) n 1 ny h n1 n n 1, n y 1/ n 1, n n 1 n 1 1 8m1 (,) sin sin,,, 1,,... h 4 1 8m1,1 h 1 4 8m 1, 1 h 1 1 8m 1,1 1

y () h 8 8m, () Σωματίδιο σε δισδιάστατο τετραγωνικό κουτί (φρέαρ δυναμικού) n 1y ny h n1 n n, n y n, n n 1 n (,) sin sin,,, 1,,... 8m 1 1 h 5 8m,1 1,,1 Εκφυλισμός Συμμετρική συσχέτιση h 5 8m 1, h 8m 1,1