u = 0 u = ϕ t + Π) = 0 t + Π = C(t) C(t) C(t) = K K C(t) ϕ = ϕ 1 + C(t) dt Kt 2 ϕ = 0

Σχετικά έγγραφα
Π Ο Λ Ι Τ Ι Κ Α Κ Α Ι Σ Τ Ρ Α Τ Ι Ω Τ Ι Κ Α Γ Ε Γ Ο Ν Ο Τ Α

Α Ρ Ι Θ Μ Ο Σ : 6.913

2. Α ν ά λ υ σ η Π ε ρ ι ο χ ή ς. 3. Α π α ι τ ή σ ε ι ς Ε ρ γ ο δ ό τ η. 4. Τ υ π ο λ ο γ ί α κ τ ι ρ ί ω ν. 5. Π ρ ό τ α σ η. 6.

Αιολική Ενέργεια & Ενέργεια του Νερού

Μετασχηματισμός Jοukowski κυκλικού κυλίνδρου σε ομοιόμορφη ροή

Α θ ή ν α, 7 Α π ρ ι λ ί ο υ

(i) f(x, y) = xy + iy (iii) f(x, y) = e y e ix. f(z) = U(r, θ) + iv (r, θ) ; z = re iθ

Παρασκευή 1 Νοεμβρίου 2013 Ασκηση 1. Λύση. Παρατήρηση. Ασκηση 2. Λύση.

ΕΘΝΙΚΟ ΜΕΤΣΟΒΙΟ ΠΟΛΥΤΕΧΝΕΙΟ. Μια Εισαγωγή στη Μιγαδική Ανάλυση µε Παραδείγµατα και Ασκήσεις

m i N 1 F i = j i F ij + F x

Ó³ Ÿ , º 1(130).. 7Ä ±μ. Ñ Ò É ÉÊÉ Ö ÒÌ ² μ, Ê

f(w) f(z) = C f(z) = z z + h z h = h h h 0,h C f(z + h) f(z)

Η κατανομή ορμής Από την στατιστική μηχανική, ο αριθμός των μικροσκοπικών καταστάσεων dn στο στοιχείο όγκου του χώρου των φάσεων d 3 p d 3 r είναι

Klausur Strömungslehre

4. Zapiši Eulerjeve dinamične enačbe za prosto osnosimetrično vrtavko. ω 2

Απειροστικός Λογισμός ΙΙ, εαρινό εξάμηνο Φυλλάδιο ασκήσεων επανάληψης.

I = 1. cos z. dz = = 1 z 2 cos z + 2z sin z + 2 cos z 2. z(z π) 3 dz. f(re iθ. f(z)


5 Ι ^ο 3 X X X. go > 'α. ο. o f Ο > = S 3. > 3 w»a. *= < ^> ^ o,2 l g f ^ 2-3 ο. χ χ. > ω. m > ο ο ο - * * ^r 2 =>^ 3^ =5 b Ο? UJ. > ο ο.

Dissertation for the degree philosophiae doctor (PhD) at the University of Bergen

ΠΑΡΟΡΑΜΑΤΑ ΕΚΔΟΣΗ 12 ΜΑΡΤΙΟΥ 2018

Łs t r t rs tø r P r s tø PrØ rø rs tø P r s r t t r s t Ø t q s P r s tr. 2stŁ s q t q s t rt r s t s t ss s Ø r s t r t. Łs t r t t Ø t q s

u x = 2uu y u y = 0 ϕ x = x t h (t), ϕ xx = x2 t 3 h (t) και ϕ y = y t h (t), ϕ yy = y2 t 3 h (t). t 2 h (t) + x2

T : g r i l l b a r t a s o s Α Γ Ί Α Σ Σ Ο Φ Ί Α Σ 3, Δ Ρ Α Μ Α. Δ ι α ν ο μ έ ς κ α τ ο ί κ ο ν : 1 2 : 0 0 έ ω ς 0 1 : 0 0 π μ

Μιγαδική Ανάλυση. Δρ. Θ. Ζυγκιρίδης

!"#$ % &# &%#'()(! $ * +

m r = F m r = F ( r) m r = F ( v) F = F (x) m dv dt = F (x) vdv = F (x)dx d dt = dx dv dt dx = v dv dx

F (x) = kx. F (x )dx. F = kx. U(x) = U(0) kx2

Monotonicity theorems for analytic functions centered at infinity. Proc. Amer. Math. Soc. (to appear). Growth theorems for holomorphic functions

תרגול 1 חזרה טורי פורייה והתמרות אינטגרליות חורף תשע"ב זהויות טריגונומטריות

f O(U) (f n ) O(Ω) f f n ; L (K) 0(n )


Ν Κ Π 6Μ Θ 5 ϑ Μ % # =8 Α Α Φ ; ; 7 9 ; ; Ρ5 > ; Σ 1Τ Ιϑ. Υ Ι ς Ω Ι ϑτ 5 ϑ :Β > 0 1Φ ς1 : : Ξ Ρ ; 5 1 ΤΙ ϑ ΒΦΓ 0 1Φ ς1 : ΒΓ Υ Ι : Δ Φ Θ 5 ϑ Μ & Δ 6 6

Ax = b. 7x = 21. x = 21 7 = 3.

ibemo Kazakhstan Republic of Kazakhstan, West Kazakhstan Oblast, Aksai, Pramzone, BKKS office complex Phone: ; Fax:

Απόδειξη. Η ιδιότητα(vi) του ορισμού δεν ισχύει στην πράξη αυτή. Πράγματι, έχουμε. 1 (x, y, z) =(1 x, 1 y, 2 1 z) =(x, y, 2z)

Ε Π Ι Μ Ε Λ Η Τ Η Ρ Ι Ο Κ Υ Κ Λ Α Δ Ω Ν

Author : Πιθανώς έχει κάποιο λάθος Supervisor : Πιθανώς έχει καποιο λάθος.

To Je rhma tou Mergelyan


Zadatak 2 Odrediti tačke grananja, Riemann-ovu površ, opisati sve grane funkcije f(z) = z 3 z 4 i objasniti prelazak sa jedne na drugu granu.

< = ) Τ 1 <Ο 6? <? Ν Α <? 6 ϑ<? ϑ = = Χ? 7 Π Ν Α = Ε = = = ;Χ? Ν !!! ) Τ 1. Ο = 6 Μ 6 < 6 Κ = Δ Χ ; ϑ = 6 = Σ Ν < Α <;< Δ Π 6 Χ6 Ο = ;= Χ Α

Τριμελής εξεταστική επιτροπή: Κωνσταντίνος Δασκαλογιάννης, Ομότιμος Καθηγητής Μιχαήλ Μαριάς, Καθηγητής Δημήτριος Μπετσάκος, Καθηγητής (επιβλέπων) iii

ΙΙ. b) Μιγαδικό ολοκλήρωμα

(ii) x[y (x)] 4 + 2y(x) = 2x. (vi) y (x) = x 2 sin x

Ενότητα 9: Ασκήσεις. Άδειες Χρήσης

Analysis of a discrete element method and coupling with a compressible fluid flow method

Ασκήσεις Μαθηµατικών Μεθόδων Φυσικής Ι

Mesh Parameterization: Theory and Practice

Résolution de problème inverse et propagation d incertitudes : application à la dynamique des gaz compressibles

Τριμελής εξεταστική επιτροπή: Επίκουρος Καθηγητής Πέτρος Γαλανόπουλος Καθηγητής Δημήτριος Μπετσάκος (επιβλέπων) Λέκτορας Ανέστης Φωτιάδης iii

6. ΙΑΦΟΡΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΤΗΣ ΡΟΗΣ

ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΑ ΘΕΤΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΘΕΜΑΤΑ ΠΑΝΕΛΛΑ ΙΚΩΝ ΕΞΕΤΑΣΕΩΝ ΗΜΕΡΗΣΙΩΝ ΛΥΚΕΙΩΝ

ΚΕΝΤΡΟ ΘΕΩΡΗΤΙΚΗΣ ΦΥΣΙΚΗΣ & ΧΗΜΕΙΑΣ Ε ΟΥΑΡ ΟΥ ΛΑΓΑΝΑ Ph.D. Λεωφ. Κηφισίας 56, Αµπελόκηποι, Αθήνα Τηλ.: ,

Gradient Descent for Optimization Problems With Sparse Solutions

Μεταπτυχιακή Μιγαδική Ανάλυση. Έβδομο φυλλάδιο ασκήσεων, Παραδώστε λυμένες τις 4, 9, 15, 19, 24 και 28 μέχρι

ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ Ο.Ε.Φ.Ε ΘΕΜΑΤΑ ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΩΝ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΘΕΤΙΚΗΣ-ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ ÏÅÖÅ. x και f ( x ) >, τότε f ( ) 0

w = f(z) = z + i C(0,4) 2πi z 2 (z 2) 3 dz = 1 8. f(z) = (z 2 + 1)(z + i). e z 1 e z 1 = 3 cos 2θ

Διαφορικές Εξισώσεις Πρώτης Τάξης

Α Ρ Η Θ Μ Ο : ΠΡΑΞΗ ΣΡΟΠΟΠΟΙΗΗ ΠΡΑΞΗ ΚΑΣΑΘΕΗ ΟΡΩΝ

= λ. u t = u xx UT = U T T T = U U. Οσον αφορά τη χρονική εξίσωση έχουμε. T + λt =0 T (t) =e λt. ενώ για τη χωρική

(product-operator) I I cos ω ( t sin ω ( t x x ) + Iy )

ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΗ ΜΙΓΑΔΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ

# % % % % % # % % & %

Radio détection des rayons cosmiques d ultra-haute énergie : mise en oeuvre et analyse des données d un réseau de stations autonomes.

XAΡ Τ Η Σ Ε Τ Α Ι ΡΙ ΚΗ Σ Δ Ι Α Κ Υ Β Ε Ρ Ν Η ΣΗ Σ ΤΗΣ V I O H A L C O SA

Déformation et quantification par groupoïde des variétés toriques

Διαφορικές Εξισώσεις.

Μερικές Διαφορικές Εξισώσεις

9.BbF`2iBbB2`mM; A,.Bz2`2Mx2Mp2`7?`2M 7Ƀ` T `ib2hh2.bz2`2mib H;H2B+?mM;2M 8.BbF`2iBbB2`mM; AA, 6BMBi2 1H2K2Mi2 o2`7?`2m

Γεωργίου Κ. Λεοντάρη Καθηγητή Θεωρητικής Φυσικής. Μαθηματικές Μέθοδοι Φυσικής Ι Πανεπιστημιακές Παραδόσεις. Πανεπιστήμιο Ιωαννίνων Ιωάννινα 2011

Conditions aux bords dans des theories conformes non unitaires

ΕΠΙΜΕΛΕΙΑ Καραγιάννης Ιωάννης Σχολικός Σύμβουλος Μαθηματικών Συλλογή. Γενικού Λυκείου. Ημερησίου-Εσπερινού-Ομογενών

Θαλής (ΜΙΣ:379416) Μέθοδος Φωκά για Ασυνεχή Προβλήματα

ΓΕΝΙΚΕΣ ΑΣΚΗΣΕΙΣ 4. [ ] z, w. 3 f x, x 1,3 όπου 3 μιγαδικοί των οποίων οι εικόνες

ΦΡΟΝΤΙΣΤΗΡΙΟ ΜΕΣΗΣ ΕΚΠΑΙΔΕΥΣΗΣ ΗΡΑΚΛΕΙΤΟΣ ΚΩΛΕΤΤΗ

ΘΕΩΡΗΤΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι Φεβρουάριος 2013

Coupling strategies for compressible - low Mach number flows

! # !! # % % & ( ) + & # % #&,. /001 2 & 3 4

3.5 - Boundary Conditions for Potential Flow

Δείκτες Poincaré και Θεώρημα Frommer


lnx ln x ln l x 1. = (0,1) (1,7].

κ α ι θ έ λ ω ν α μ ά θ ω...

cos t dt = 0. t cos t 2 dt = 1 8 f(x, y, z) = (2xyz, x 2 z, x 2 y) (2xyz) = (x2 z) (x 2 z) = (x2 y) 1 u du =

MÉTHODES ET EXERCICES

D Alembert s Solution to the Wave Equation

ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ ΠΡΟΣΟΜΟΙΩΣΗΣ 2002 ΣΤΑ ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΑ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ

Εξισώσεις για αρμονικά μεταβαλλόμενες ακουστικές ποσότητες

2.019 Design of Ocean Systems. Lecture 6. Seakeeping (II) February 21, 2011

! # %& # () & +( (!,+!,. / #! (!

There are no translations available.

Chapter 1 Fundamentals in Elasticity

ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΚΥΠΡΟΥ ΤΜΗΜΑ ΠΛΗΡΟΦΟΡΙΚΗΣ

ΕΘΝΙΚΟΝ ΚΑΙ ΚΑΠΟΔΙΣΤΡΙΑΚΟΝ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟΝ ΑΘΗΝΩΝ ΣΧΟΛΗ ΘΕΤΙΚΩΝ ΕΠΙΣΤΗΜΩΝ ΤΜΗΜΑ ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΏΝ

ΚΒΑΝΤΟΜΗΧΑΝΙΚΗ. Ασκήσεις Κεφαλαίου Ι

Τύπος TAYLOR. f : [a, b] R f (n 1) (x) συνεχής x [a, b] f (n) (x) x (a, b) ξ μεταξύ x και x 0. (x x 0 ) k k! f(x) = f (k) (x 0 ) + R n (x)

Alterazioni del sistema cardiovascolare nel volo spaziale

Κεφάλαιο 1 Πραγματικοί Αριθμοί 1.1 Σύνολα

1. [Carrier, Krook and Pearson, Section 3-1 problem 1] Using the contour

Transcript:

u = (u, v, w) ω ω = u = 0 ϕ u u = ϕ u = 0 ϕ 2 ϕ = 0 u t = u ω 1 ρ Π + ν 2 u Π = p + (1/2)ρ u 2 + ρgz ω = 0 ( ϕ t + Π) = 0 ϕ t + Π = C(t) C(t) C(t) = K K C(t) ϕ = ϕ 1 + C(t) dt Kt

C(t) ϕ ϕ 1 ϕ = ϕ 1 p ρ + ϕ t + 1 2 ϕ 2 + gz = K B ( ϕ v) n B = 0 ϕ n B = v n n B v ϕ n = ϕ/ n ϕ F M 0 B F = p n A B M 0 = x p n A B

x = (x, y.z) F = B ρ ϕ t n A + 1 ρ ϕ 2 n A + ρ g z n A 2 B B M 0 = B ρ ϕ t x n A + 1 ρ ϕ 2 x n A + ρ g z x n A 2 B B (x, y) (u, v) ψ(x, y) u = ψ y v = ψ x ψ = C C ψ = C y ψ/ x = x ψ/ y = v u

ω = v x u 2 y = ψ x 2 2 ψ y 2 ϕ x = ψ y ϕ y = ψ x ϕ, ψ ϕ + iψ i = 1 z = x + iy w(z) w(z) = ϕ(x, y) + iψ(x, y) w z = ϕ x + ψ x = u iv ϕ = C y ϕ/ x = x ϕ/ y = u v U, V x y w(z) = (U iv )z ϕ = Ux + V y ψ = Uy V x Uy V x = (U, V Ux + V y = (U, V

ζ = f(z) f(z) z z = x + iy ζ = ξ + iη ζ z z = f 1 (ζ) f (z) f(z) f (z) 0 z ζ (x, y) (ϕ, ψ) ϕ = ψ = w/ z = 0 B (x, y) w(z) ζ = f(z) B B (ξ, η) B W (ζ) B (x, y) w(z) = W (f(z)) B B Im[W (ζ)] B = C Im[A] A (x, y) Im[w(z)] B = Im[W (ζ)] B = C x y ζ = z 2

z = x ζ = x 2 ξ z = iy ζ = x 2 ξ ζ W = kζ k z w = kz 2 ϕ = k(x 2 y 2 ) ψ = 2kxy xy = C x 2 y 2 = C z (x, y) w = m 2π z m ln z z = r (iθ) ϕ = m 2π r

y x 45 o ψ = m 2π θ u r, u θ u r = ϕ r = m 2πr u θ = 1 r ϕ θ = 0 m > 0 m < 0 m

w = i Γ 2π z Γ ϕ = Γ 2π θ ψ = Γ 2π r u r, u θ u r = ϕ r = 0 u θ = 1 r ϕ θ = Γ 2πr x w = µ z µ

ϕ = µ r θ ψ = µ r θ ψ = C x 2 + y 2 µ C y = 0 x 2 + (y µ 2C ) 2 = µ 2 4C 2 (0, µ/(2c)) µ/(2c) y x ϕ = C (x µ 2C ) 2 + y 2 = µ 2 4C 2 (µ/(2c), 0) µ/(2c) x y u r = ϕ r = µ r 2 θ u θ = 1 r ϕ θ = µ r 2 θ x y

y x x x µ µ

w = i µ z x x y µ x α w = i µ α + iµ α z α B w(z) F = (F x, F y ) M 0 F x, F y F x if y = iρ 2 C ( w z ) 2 z M 0 M 0 = ρ 2 [ C z( w z ) 2 z] [A] A

n = (n x, n y ) B s F = pn s B y M 0 = B p(xn y yn x ) s x F M 0 B B s F x, F y F x = pn x s F y = pn y s (n x, n y s C B s ( x/ s, y/ s) n = y/ s, x/ s F x = p y F y = p x F x i F y = p y ip x = ip( x i y) = ip z

z = x + i y A A B F x if y = i p z C p + 1 2 ρ(u 2 + v 2 ) = k k p = k 1 2 ρ w z 2 F x if y = i 2 ρ C w z 2 z C k z = ( k z) = 0 C B B ψ = ψ = 0 B w = ϕ + i ψ = ϕ = w F x if y = i 2 ρ C w z ( w z ) z = i 2 ρ w C z w = = iρ 2 C w z w = iρ 2 C ( w z ) 2 z B C B F x, F y M 0 = F x y + F y x

B M 0 = B z p(x x + y y) = [ z p z ] B M 0 = [ z w B z 2 z ] [ z k z ] = k (x x + y y) = k ( 1 B B B 2 (x 2 + y 2 )) = 0 B x, y U, V w/ z z w z = A 0 + A 1 z + A 2 z 2 +... = n=0 A n z n A n n = 0, 1, 2,... A 0 A 0 = U α iu α = Ue iα U α x A 1 1/z A 1 = i Γ 2π Γ B

A n n = 2, 3,... C 1 z a z = 2iπ n = 1 0 n 1 a C a F x if y = iρ 2 C (A 2 0 + 2A 0A 1 z + A 2 1 + 2A 0 A 2 z 2 +...) z = = 2πρA 0 A 1 = iρue iα Γ F x = ρuγ α F y = ρuγ α ρuγ A n n = 2, 3,... Γ 0

M 0 = ρ 2 [ C z(a 2 0 + 2A 0A 1 z + A 2 1 + 2A 0 A 2 z 2 +...) z] = = ρ 2 [2iπ(A 2 1 + 2A 0 A 2 )] = 2πρ [i(u iv )A 2 ] Γ = 0 R w z = U i Γ 2πz + A 2 z 2 +... x un x + vn y = [(u iv)(n x + in y )] = 0 n x, n y n x + in y = (iθ) z = R (iθ) A n n = 2, 3,... A n = A n (iβ n ) U θ + A n R n ((n 1)θ β n ) = 0 n=2 θ nθ β 2 = π UR n n = 2 A n = 0 n > 2 UR 2 Γ

w z = U(1 R 2 z 2 ) i Γ 2πz z w = U(z + R 2 z ) i Γ 2π z z = r (iθ) ϕ ψ ϕ = U(r + R 2 r ) θ + Γ 2π θ ψ = U(r R 2 r ) θ Γ 2π r z 2 2iκz R 2 = 0 κ = Γ/(4πU) z 1,2 = iκ ± κ 2 + R 2 Γ < 4πUR κ < R R y Γ > 4πUR κ > R R R y Γ = 4πUR κ = R z = ir F x = 0

y b a x α U a b F y = ρuγ M 0 = 0 U a b x y x α x ζ = ξ + iη z = x + iy z = ζ + λ 2 ζ λ ζ ζ = 1 2 (z ± z 2 4λ 2 )

z = ±2λ z 2λ = r 1 e iθ1 0 < θ 1 < 2π z + 2λ = r 1 e iθ2 0 < θ 2 < 2π ζ = 1 2 (z + r 1 r 2 (i θ 1 + θ 2 )) 2 2λ < ξ < λ ζ R ζ = Re iθ 0 < θ < 2π z x = (R + λ 2 ) θ 0 < θ < 2π R y = (R λ 2 ) θ 0 < θ < 2π R R+λ 2 /R R λ 2 /R a, b R, λ R = 1 (a + b) 2 λ = 1 2 a 2 b 2 λ a, b a = b λ z = ζ

ζ = ξ +iη α ξ α ξ 1, η 1 ξ 1 W = U(ζ 1 + R 2 ζ 1 ) i Γ 2π ζ 1 ξ 1 = ξ α + η α η 1 = ξ α η α ζ 1 = ζe iα ζ = ζ 1 e iα ζ W = U(ζe iα + R 2 ζ eiα ) i Γ 2π ζ W ζ = U(e iα R 2 ζ 2 eiα ) i Γ 2πζ z z ζ w z = W 1 ζ z/ ζ = (U(e iα R 2 ζ 2 eiα ) i Γ 2πζ ) 1 1 λ 2 /ζ 2 F x = ρuγ α

F y = ρuγ α A 2 A 2 z C A 2 = 1 z w 2iπ C z z C ζ C ζ A 2 = 1 (ζ + 2iπ Cζ λ 2 ζ ) W ζ ζ = = 1 (ζ + 2iπ Cζ λ 2 ζ )(U(e iα R 2 ζ 2 eiα ) i Γ 2πζ ) ζ A 2 = U(λ 2 e iα R 2 e iα ) R λ A 2 A 2 = 1 4 U((a 2 b 2 )e iα (a + b) 2 e iα ) M 0 = 2πρ [iue iα 1 4 U((a 2 b 2 )e iα (a + b) 2 e iα )] = = 1 2 πρu 2 (a 2 b 2 ) (2α) a b

c a = c 2 b = 0 R λ R = λ = c 4 R λ Γ ζ = R (iθ) u iv = (U(e iα e i(α 2θ) ) i Γe iθ 2πR ) 1 1 e 2iθ = = (U(e i(θ α) e i(θ α) Γ ) i 2πR ) 1 e iθ e iθ = = (U (θ α) Γ 4πR ) 1 θ v u θ = 0 u Γ = 4πUR α = πuc α Γ u (θ α) + α u = U θ θ 0 u

u θ=0 = U α x u = U (θ/2 α) (θ/2) = U α + U α θ 2 u θ = π F x = πρ c U 2 2 α F y = π ρ c U 2 α α L L = F 2 x + F 2 y = π ρ c U 2 α C L C L = L 1 2 ρu = 2π α 2 c M 0 = 1 8 πρu 2 c 2 (2α) C M C M = M 0 1 2 ρc 2 U (2α) = 1 π (2α) 2 4

α sinα α α C L C M C L = 2πα C M = π 2 α x = c/4 b = 0 b = 0 b b b 0 p p + p = p p + = 1 2 ρ (u 2 + u 2 ) u + u θ 2π θ p = ρ U 2 2α θ 2 0 < θ < π

θ = π θ 2 x, y p ρ U 2 2α 2 x c

z ψ P r O y θ P x P r P O θ OP x P P (x, y) ψ OP z x = (x, y, z) r θ ψ r = x 2 + y 2 + z 2 x = r ψ θ y = r ψ θ z = r ψ u u r u θ u ψ u r OP u θ

(x, y) OP u ψ OP z OP ϕ u r = ϕ r u θ = 1 ϕ r ψ θ u ψ = 1 r ϕ ψ 1 r 2 2 ϕ (r r r ) + 1 2 ϕ r 2 2 ψ θ 2 + 1 r 2 ψ ϕ ( ψ ψ ψ ) = 0 r 1 2 ϕ r 2 (r r r ) = 0 ϕ = K r K u θ u ψ u r u r = K r 2 K > 0 K < 0 m m = 4πK ϕ = m 4πr

z z ϕ = µ r 2 ψ u r = 2µ r 3 ψ u θ = 0 u ψ = µ r 3 ψ x y z U R u r ϕ r r=r = 0 ϕ = U(r + 1 R 3 2 r 2 ) ψ z

u r = U(1 R 3 r 3 ) ψ u θ = 0 u ψ = U(1 + 1 R 3 2 r 3 ) ψ r = R u ψ (3/2)U ψ 1.5 U 2 U