( ) ( ) ( ) ( ) ( ) λ = 1 + t t. θ = t ε t. Continuum Mechanics. Chapter 1. Description of Motion dt t. Chapter 2. Deformation and Strain

Σχετικά έγγραφα
Formulario Básico ( ) ( ) ( ) ( ) ( 1) ( 1) ( 2) ( 2) λ = 1 + t t. θ = t ε t. Mecánica de Medios Continuos. Grado en Ingeniería Civil.

Fundamental Equations of Fluid Mechanics


Z L L L N b d g 5 * " # $ % $ ' $ % % % ) * + *, - %. / / + 3 / / / / + * 4 / / 1 " 5 % / 6, 7 # * $ 8 2. / / % 1 9 ; < ; = ; ; >? 8 3 " #

Déformation et quantification par groupoïde des variétés toriques

Curvilinear Systems of Coordinates

Chapter 7a. Elements of Elasticity, Thermal Stresses


4.2 Differential Equations in Polar Coordinates

Q π (/) ^ ^ ^ Η φ. <f) c>o. ^ ο. ö ê ω Q. Ο. o 'c. _o _) o U 03. ,,, ω ^ ^ -g'^ ο 0) f ο. Ε. ιη ο Φ. ο 0) κ. ο 03.,Ο. g 2< οο"" ο φ.

f a o gy s m a l nalg d co h n to h e y o m ia lalg e br coh the oogy lagebr

STEADY, INVISCID ( potential flow, irrotational) INCOMPRESSIBLE + V Φ + i x. Ψ y = Φ. and. Ψ x

ΠΡΟΤΕΙΝΟΜΕΝΕΣ ΠΛΗΡΕΙΣ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ

ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΠΕΙΡΑΙΩΣ ΤΜΗΜΑ ΨΗΦΙΑΚΩΝ ΣΥΣΤΗΜΑΤΩΝ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΤΗΛΕΠΙΚΟΙΝΩΝΙΑΚΩΝ ΣΥΣΤΗΜΑΤΩΝ

Π Ο Λ Ι Τ Ι Κ Α Κ Α Ι Σ Τ Ρ Α Τ Ι Ω Τ Ι Κ Α Γ Ε Γ Ο Ν Ο Τ Α

Solutions - Chapter 4

ΑΣΥΡΜΑΤΕΣ ΕΠΙΚΟΙΝΩΝΙΕΣ

21. Stresses Around a Hole (I) 21. Stresses Around a Hole (I) I Main Topics

Physics 401 Final Exam Cheat Sheet, 17 April t = 0 = 1 c 2 ε 0. = 4π 10 7 c = SI (mks) units. = SI (mks) units H + M

X x C(t) description lagrangienne ( X , t t t X x description eulérienne X x 1 1 v x t


Συμβολή δυο κυμάτων στην επιφάνεια υ- γρού. Μελέτη με την τεχνική των περιστρεφόμενων

v w = v = pr w v = v cos(v,w) = v w

P Š. ˆ Éμ Î,... ƒˆ ˆ ˆ ˆ. Ê²Ó ± μ Ê É Ò Ê É É

Εξίσωση Τηλεπικοινωνιακών Διαύλων

!"#!$% &' ( )*+*,% $ &$ -.&01#(2$#3 4-$ #35667

ANTENNAS and WAVE PROPAGATION. Solution Manual

Gapso t e q u t e n t a g ebra P open parenthesis N closing parenthesis fin i s a.. pheno mno nd iscovere \ centerline

Problems in curvilinear coordinates

Course Reader for CHEN 7100/7106. Transport Phenomena I

( ) ) V(x, y, z) Παραδείγματα. dt + "z ˆk + z d ˆk. v 2 =!x 2 +!y 2 +!z 2. F =! "p. T = 1 2 m (!x2 +!y 2 +!z 2

Space Physics (I) [AP-3044] Lecture 1 by Ling-Hsiao Lyu Oct Lecture 1. Dipole Magnetic Field and Equations of Magnetic Field Lines

Modèles de représentation multi-résolution pour le rendu photo-réaliste de matériaux complexes

rs r r â t át r st tíst Ó P ã t r r r â

! ҽԗज़ϧљ!!ΐμΐԃ த ໒ ำ!! ǵ թ໒!! ΒǵЬ ठ໒!! Οǵ ٣!! Ѥǵ ᇡ٣!! ϖǵᖏਔ!! Ϥǵණ!!!!! 1 ~ 1 ~

r = x 2 + y 2 and h = z y = r sin sin ϕ

ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΘΕΜΑΤΩΝ ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΑ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Γ ΤΑΞΗ ΕΝΙΑΙΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ:28/05/2012

.. ntsets ofa.. d ffeom.. orp ism.. na s.. m ooth.. man iod period I n open square. n t s e t s ofa \quad d ffeom \quad orp ism \quad na s \quad m o

!!" #7 $39 %" (07) ..,..,.. $ 39. ) :. :, «(», «%», «%», «%» «%». & ,. ). & :..,. '.. ( () #*. );..,..'. + (# ).

Strain and stress tensors in spherical coordinates

Α Ρ Ι Θ Μ Ο Σ : 6.913

Im{z} 3π 4 π 4. Re{z}

e t e r Cylindrical and Spherical Coordinate Representation of grad, div, curl and 2

dx x ψ, we should find a similar expression for rθφ L ψ. From L = R P and our knowledge of momentum operators, it follows that + e y z d

ΑΛΓΟΡΙΘΜΟΙ Άνοιξη I. ΜΗΛΗΣ

VEKTORANALYS. CURVILINEAR COORDINATES (kroklinjiga koordinatsytem) Kursvecka 4. Kapitel 10 Sidor


(a b) c = a (b c) e a e = e a = a. a a 1 = a 1 a = e. m+n

1 String with massive end-points

Tutorial Note - Week 09 - Solution

2. Α ν ά λ υ σ η Π ε ρ ι ο χ ή ς. 3. Α π α ι τ ή σ ε ι ς Ε ρ γ ο δ ό τ η. 4. Τ υ π ο λ ο γ ί α κ τ ι ρ ί ω ν. 5. Π ρ ό τ α σ η. 6.

Ιστοσελίδα:

ibemo Kazakhstan Republic of Kazakhstan, West Kazakhstan Oblast, Aksai, Pramzone, BKKS office complex Phone: ; Fax:

ECE Spring Prof. David R. Jackson ECE Dept. Notes 2

Mesh Parameterization: Theory and Practice

CHAPTER 70 DOUBLE AND TRIPLE INTEGRALS. 2 is integrated with respect to x between x = 2 and x = 4, with y regarded as a constant

Αριθμητική Ολοκλήρωση με τις μεθόδους Τραπεζίου/Simpson. Φίλιππος Δογάνης Δρ. Χημικός Μηχανικός ΕΜΠ

ΟΡΙΑ ΣΥΝΕΧΕΙΑ ΒΑΣΙΚΕΣ ΑΣΚΗΣΕΙΣ. 2 f (x) =, να βρεθεί ο k Î R, ώστε να. . β) Να βρείτε το. , αν για κάθε x Î U(, á) όρια lim fx ( ) και lim gx ( ).

Τα θέματα συνεχίζονται στην πίσω σελίδα

m i N 1 F i = j i F ij + F x

ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΑΛΓΕΒΡΑΣ Α ΛΥΚΕΙΟΥ

Μάθημα: Στατική ΙΙ 30 Ιουνίου 2011 Διδάσκων: Τριαντ. Κόκκινος, Ph.D. Διάρκεια εξέτασης 2:15 ΛΥΣΕΙΣ ΘΕΜΑΤΩΝ ΓΡΑΠΤΗ ΕΞΕΤΑΣΗ

Εξίσωση Τηλεπικοινωνιακών Διαύλων

r r t r r t t r t P s r t r P s r s r r rs tr t r r t s ss r P s s t r t t tr r r t t r t r r t t s r t rr t Ü rs t 3 r r r 3 rträ 3 röÿ r t

o-r sub ff i-d m e s o o t h-e i-l mtsetisequa tob t-h-colon sub t e b x c u t-n n g dmenson.. ndp a

2?nom. Bacc. 2 nom. acc. S <u. >nom. 7acc. acc >nom < <

Oscillating dipole system Suppose we have two small spheres separated by a distance s. The charge on one sphere changes with time and is described by

Theoretical Competition: 12 July 2011 Question 1 Page 1 of 2

Equations. BSU Math 275 sec 002,003 Fall 2018 (Ultman) Final Exam Notes 1. du dv. FTLI : f (B) f (A) = f dr. F dr = Green s Theorem : y da

wave energy Superposition of linear plane progressive waves Marine Hydrodynamics Lecture Oblique Plane Waves:

Φ4: ΣΥΝΕΧΕΙΑ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗΣ

General Relativity (225A) Fall 2013 Assignment 5 Solutions


Ανώτερα Μαθηματικά ΙI

Γραμμική Διαφορική Εξίσωση 2 ου βαθμού

FORMULARIO DE ELASTICIDAD

2x 2 y x 4 +y 2 J (x, y) (0, 0) 0 J (x, y) = (0, 0) I ϕ(t) = (t, at), ψ(t) = (t, t 2 ), a ÑL<ÝÉ b, ½-? A? 2t 2 at t 4 +a 2 t 2 = lim

Ανώτερα Μαθηματικά ΙI

ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΠΑΤΡΩΝ ΤΜΗΜΑ ΠΟΛΙΤΙΚΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ. ΤΕΧΝΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ 5. Εισαγωγή στη διανυσματική άλγεβρα

2x 1 + x 2 x 3 + x 4 = 1. 3x 1 x 2 x 3 +2x 4 = 3 x 1 +2x 2 +6x 3 x 4 = 4

ΚΒΑΝΤΟΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι Τελική Εξέταση: 30 Αυγούστου 2010 ( ιδάσκων: Α.Φ. Τερζής) ιάρκεια εξέτασης 2,5 ώρες.

fysikoblog.blogspot.com

Laplace s Equation in Spherical Polar Coördinates

九十七學年第一學期 PHYS2310 電磁學期中考試題 ( 共兩頁 )

HMY 799 1: Αναγνώριση. συστημάτων. Διαλέξεις 6 7. Συνάφεια (συνέχεια) Μη παραμετρική αναγνώριση γραμμικών

ΕΦΑΠΤΟΜΕΝΗ ΓΡΑΦΙΚΗΣ ΠΑΡΑΣΤΑΣΗΣ

ΚΕΦΑΛΑΙΟ 0. Απλή Γραμμική Παλινδρόμηση. Ένα Πρόβλημα. Η επιδιωκόμενη ιδιότητα. Ένα χρήσιμο γράφημα. Οι υπολογισμοί. Η μέθοδος ελαχίστων τετραγώνων ...

6.4 Superposition of Linear Plane Progressive Waves

M 2. T = 1 + κ 1. p = 1 + κ 1 ] κ. ρ = 1 + κ 1 ] 1. 2 κ + 1

ΛΥΣΕΙΣ. f(x) = g(x)+c. Α2. ί. Ποια είναι η γεωμετρική ερμηνεία του Θεωρήματος Μέσης Τιμής του διαφορικού λογισμού;; (Να κάνετε πρόχειρο σχήμα).

High order interpolation function for surface contact problem

ΚΕΦΑΛΑΙΟ 4 Ο ΕΚΘΕΤΙΚΗ ΛΟΓΑΡΙΘΜΙΚΗ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΣΤΟΙΧΕΙΑ ΘΕΩΡΙΑΣ - ΑΣΚΗΣΕΙΣ

Appendix A. Curvilinear coordinates. A.1 Lamé coefficients. Consider set of equations. ξ i = ξ i (x 1,x 2,x 3 ), i = 1,2,3

Διαταραχές Τροχιάς (2)

(Καταληκτική ηµεροµηνία παραλαβής 16/11/2004) (Α) Ποιες είναι οι προϋποθέσεις ώστε να ισχύουν οι παρακάτω διανυσµατικές σχέσεις:

Laplace Expansion. Peter McCullagh. WHOA-PSI, St Louis August, Department of Statistics University of Chicago

ΕΠΙΤΡΟΠΗ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΩΝ 28 η Ελληνική Μαθηματική Ολυμπιάδα. "Ο Αρχιμήδης" ΣΑΒΒΑΤΟ, 26 ΦΕΒΡΟΥΑΡΙΟΥ 2011

ΕΠΙΤΡΟΠΗ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΩΝ ΕΜΕ 28 η Ελληνική Μαθηματική Ολυμπιάδα "Ο Αρχιμήδης" ΣΑΒΒΑΤΟ, 26 ΦΕΒΡΟΥΑΡΙΟΥ 2011 ( )

Εφαρμογές της κβαντομηχανικής. Εφαρμογές της κβαντομηχανικής

A;B"C"D "E"F"GH"I"J"K"L M"N"G 5 OQP"R"S "K""T"U"!"VXW"Y"Z"[""8"\"]_^"` S"a"b"c"d"_f GXg_h"i"j"k_U" "_8

Transcript:

Continm Mechanics. Official Fom Chapte. Desciption of Motion χ (,) t χ (,) t (,) t χ (,) t t Chapte. Defomation an Stain s S X E X e i ij j i ij j F X X U F J T T T U U i j Uk U k E ( F F ) ( J J J J) Eij X j Xi Xi X j T T T i j k k e ( F F ) ( j j j j) eij j i i j T s i j ( J J ) ij j i Ω3 T a i j Ω ( J J ) Ω ij Ω3 j i Ω λ T E T λ t t s λ S λ λ X E XX t e t e λ cos cos Θ t t sin ( ) T E T T E T T E T ( ) t e t t e t t e t () () Θ XY π E XY acsin E E XX π e acsin e e γ YY

Continm Mechanics. F Q U V Q T U F F V FF T F Ω Q Ω U Vt F t V e F V ( T ) V F a F A F s sm() l a w skew() l ij w ij i j j i i j j i w ω w w 3 3 F F F l F s F T F l E F F V V ( a) a ( ( ) l ) ( ) Chapte 3. Compatibilit Eqations S S S S S S ( ) S,,,, mjq ni ij, q ij kl kl ij ik jl jl ik

Continm Mechanics. Consieing e e e3 e ef e e e e e e 3 e e e, e e e e e e 3 3 33 an ef 3 : ef 3 3 3 3 3 3 3 3 3 3 3 33 3 3 3 3 33 3 3 3 3 3 3 3 3 3 3 3 3 3 3 3 3 3 33 3 Chapte 4. Stess b a, ± τ s s s s s cos τ sin τ in τ co t V Chapte 5. Conseation an Balance Eqations Vt µ µ V µ V Vt ( μ) V μn S V t A V V V V ψ ψ V V ψ S n V V V ψ ψv k V ψ n S ja n S k A ja V b V t S Vt V V V V b V t S Vt V V V 3

Continm Mechanics. b t : Pe V S V V V V Vt V V Q V S e qn V V : q s V V S V V s n V ( i) s local s ( i) s con s s : ψ s s : ψ s Chapte 6. Elasticit λ T µ β l δ µ β δ ( ) ν ν T α E E ij ll ij ij ij ν E δ αδ ( ) m ν E ij ll ij ij ij Ke G ij ij λ ν E µ E ( ν)( ν) ( ν) ( 3 ) λ ν ( λ µ ) E µ λ µ λ µ β E ( ν) α E K 3 ( ν) G β 3 λ µ α K µ G 3λ µ 3 λ µ µ b t * λ ( n ) µ ( ) n t en Γ E ( ν ) ˆ * * t t ( β ) n βˆ β ( β ) 4

Continm Mechanics. Chapte 7. Plane Linea Elasticit Plane stain: ν ν E ( ν ) ν C ( ν)( ν) ν ν ( ν ) ν ( ) Plane stess: ν E C ν ν ν ν ( ) ν tg t ' ± τ τ, ± t cnt tg α α α tg α tg ( ) tg t τ τ ' ± Chapte 8. Plasticit I J ij ij kk I oct m t oct J 3 3 ' 3J ep H E E E H 3 J e e 3 s s3 s s3 sinϕ c cosϕ tn c ntg 3 α J β with m sin 6c cos α ; β 3 3 sin 3 3 sin ( ) ( ) 5

Continm Mechanics. Chapte 9. Constittie Eqations in Flis p λ T µ p l µ ij ij ll ij ij C λ µ I C ijkl lδijδ kl µ ( δikδ jl δilδ jk ) K p p λ µ p 3 WR pt ( ) K W T µ : D Chapte. Fli Mechanics p p p ω P ω p ( p) t p ( p) p ( λ µ ) ( ) µ b WR WD ( k ) p cnt g g Chapte. Vaiational Pinciples ( ; ) F E Ω T Γ Ω Γ Γ * s W ; b a V t Γ s: V V V Γs Γ * [ : ] V b a V t Γ V Γ V * : V b V t S V V V t 6

Continm Mechanics. 7 Infinitesimal Stain Tenso Clinical Cooinates Spheical Cooinates cot sin sin cot sin sin cos ),, ( sin cos,, sin sin cos ϕ ϕ ϕ

Continm Mechanics. Defomation Rate Tenso Clinical Cooinates é ù ê ë úû æ ö ç - çè ø æ ö ç çè ø æ ö ç çè ø cos (,, ) sin Spheical Cooinates cot sin sin cot sin sin cos (,, ) sin sin cos 8

Continm Mechanics. Clinical Cooinates Naie Eqations e G ω ω t e ω ω λ G G G b t ( λ G) G b e G G ω ( λ G) ( ω ) b t whee ω ω Ω Ω cos (,, ) sin ( ) ω Ω e ( ) Spheical Cooinates e G G ω λ ω b sin sin t ( G) ( sin ) ( λ G) e G ω G ( ω sin) b sin sin t ( λ ) G e G G ω ( ω) b sin t whee ω ( sin ) Ω sin sin ( ) ω Ω sin ω Ω ( ) e sin sin sin sin cos (,, ) sin sin cos 9

Continm Mechanics. Stess Tenso fo Newtonian Flis Incompessible fli Catesian Cooinates µ p µ p µ p τ τ τ τ τ τ µ µ µ Clinical Cooinates µ p τ τ µ µ p τ τ µ µ p τ τ µ ( ) Spheical Cooinates µ p µ p cotg s µ p sin τ τ µ sin τ τ µ sin sin τ τ µ sin ( ) ( sin ) sin sin

Continm Mechanics. Continit Eqations Catesian Cooinates Clinical Cooinates Spheical Cooinates ( ) ( ) ( ) t t ( ) ( ) ( ) ( ) ( sin) ( ) t sin sin Catesian Cooinates Naie - Stokes Eqations Incompessible fli; an µ constants Component p µ b t Component p µ b t Component p µ b t

Continm Mechanics. Clinical Cooinates Component p µ ( ) b t Component p µ ( ) b t Component p b µ t Spheical Cooinates Component p µ ( ) sin ( sin) sin sin sin sin b t sin Component p cotg µ ( sin) sin sin sin cotg b t sin Component p cotg µ ( sin) sin sin sin sin sin b ϕ cotg t sin