Σχετικά έγγραφα
Π Ο Λ Ι Τ Ι Κ Α Κ Α Ι Σ Τ Ρ Α Τ Ι Ω Τ Ι Κ Α Γ Ε Γ Ο Ν Ο Τ Α

Physique des réacteurs à eau lourde ou légère en cycle thorium : étude par simulation des performances de conversion et de sûreté

Solutions - Chapter 4

.. ntsets ofa.. d ffeom.. orp ism.. na s.. m ooth.. man iod period I n open square. n t s e t s ofa \quad d ffeom \quad orp ism \quad na s \quad m o

υναµικό Coulomb - Λύση της εξίσωσης του Schrödinger

Κβαντική Φυσική Ι. Ενότητα 12: Θεωρήματα Ehrenfest-Parity- -Μέση τιμή τελεστή. Ανδρέας Τερζής Σχολή Θετικών Επιστημών Τμήμα Φυσικής


Gapso t e q u t e n t a g ebra P open parenthesis N closing parenthesis fin i s a.. pheno mno nd iscovere \ centerline

Α Ρ Ι Θ Μ Ο Σ : 6.913


Το άτομο του Υδρογόνου

Κβαντική Φυσική Ι. Ενότητα 13: Σύστημα δύο ενεργειακών επιπέδων. Ανδρέας Τερζής Σχολή Θετικών Επιστημών Τμήμα Φυσικής

f a o gy s m a l nalg d co h n to h e y o m ia lalg e br coh the oogy lagebr

r t t r t t à ré ér t é r t st é é t r s s2stè s t rs ts t s

2. Α ν ά λ υ σ η Π ε ρ ι ο χ ή ς. 3. Α π α ι τ ή σ ε ι ς Ε ρ γ ο δ ό τ η. 4. Τ υ π ο λ ο γ ί α κ τ ι ρ ί ω ν. 5. Π ρ ό τ α σ η. 6.


Εφαρµογές της εξίσωσης Schrödinger - Μονοδιάστατα προβλήµατα

apj1 SSGA* hapla P6 _1G hao1 1Lh_PSu AL..AhAo1 *PJ"AL hp_a*a

ΑΡΧΕΣ ΚΒΑΝΤΙΚΗΣ ΧΗΜΕΙΑΣ ΚΑΙ ΦΑΣΜΑΤΟΣΚΟΠΙΑΣ. Τα θεμέλια της κβαντομηχανικής

Θεωρία Υλικών, 11/2/2011


Κβαντομηχανική Ι Λύσεις προόδου. Άσκηση 1

m r = F m r = F ( r) m r = F ( v) F = F (x) m dv dt = F (x) vdv = F (x)dx d dt = dx dv dt dx = v dv dx


m i N 1 F i = j i F ij + F x

P P Ó P. r r t r r r s 1. r r ó t t ó rr r rr r rí st s t s. Pr s t P r s rr. r t r s s s é 3 ñ


Κβαντομηχανική Ι 1o Σετ Ασκήσεων. Άσκηση 1

Κβαντική Φυσική Ι. Ενότητα 10: Ερμιτιανοί τελεστές και εισαγωγή στους μεταθέτες. Ανδρέας Τερζής Σχολή Θετικών Επιστημών Τμήμα Φυσικής

m 1, m 2 F 12, F 21 F12 = F 21

Κβαντομηχανική Ι 3o Σετ Ασκήσεων. Άσκηση 1

ƒˆˆ-ˆœ œ Ÿ ˆ ˆ Š ˆˆ ƒ ˆ ˆˆ

F (x) = kx. F (x )dx. F = kx. U(x) = U(0) kx2


Κβαντική Φυσική Ι. Ενότητα 27: Γενική μελέτη κβαντικών συστημάτων δύο και τριών διαστάσεων. Ανδρέας Τερζής Σχολή Θετικών Επιστημών Τμήμα Φυσικής

Κβαντική Φυσική Ι. Ενότητα 15: Η έννοια του κυματοπακέτου στην Kβαντομηχανική. Τερζής Ανδρέας Σχολή Θετικών Επιστημών Τμήμα Φυσικής

ibemo Kazakhstan Republic of Kazakhstan, West Kazakhstan Oblast, Aksai, Pramzone, BKKS office complex Phone: ; Fax:

ΔΗΜΟΤΙΚΕΣ ΕΚΛΟΓΕΣ 18/5/2014 ΑΚΥΡΑ

Q π (/) ^ ^ ^ Η φ. <f) c>o. ^ ο. ö ê ω Q. Ο. o 'c. _o _) o U 03. ,,, ω ^ ^ -g'^ ο 0) f ο. Ε. ιη ο Φ. ο 0) κ. ο 03.,Ο. g 2< οο"" ο φ.

ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ ΙΙ - Ενότητα 5

Κβαντική Φυσική Ι. Ενότητα 17: Εφαρμογή στην αναπαράσταση τελεστών με μήτρα και εισαγωγή στον συμβολισμό Dirac

Κβαντική Φυσική Ι. Ενότητα 33: Εφαρμογές στο άτομο του υδρογόνου. Ανδρέας Τερζής Σχολή Θετικών Επιστημών Τμήμα Φυσικής


Κβαντική Φυσική Ι. Ενότητα 9: Χρονοεξαρτώμενη εξίσωση Schro dinger. Τερζής Ανδρέας Σχολή Θετικών Επιστημών Τμήμα Φυσικής

ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ (ΚΕΦΑΛΑΙΟ 39 +)

Θεωρητική Επιστήμη Υλικών

ΚΩΝΣΤΑΝΤΙΝΟΣ ΚΑΡΑΚΑΤΣΑΝΗΣ

Κεφάλαιο 17: Θεωρία Χρονοεξαρτώμενων Διαταραχών



ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ Ä ƒ ² ± Ñ Ò É ÉÊÉ Ô É Î ± Ì Ö ÒÌ ² μ Å μ Ò Í μ ²Ó μ ± ³ ʱ ²μ Ê, Œ ±

ITU-R P (2012/02) &' (

6.1 Καθαρή κατάσταση και μικτή κατάσταση. c k (t)φ k ( r). (6.1)

M p f(p, q) = (p + q) O(1)

ˆ ˆ œ - ˆ Š ˆ Š ˆ ˆ Œ ˆ

ITU-R P ITU-R P (ITU-R 204/3 ( )

(... )..!, ".. (! ) # - $ % % $ & % 2007

ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ Ä664

CHAPTER (2) Electric Charges, Electric Charge Densities and Electric Field Intensity

d dx x 2 = 2x d dx x 3 = 3x 2 d dx x n = nx n 1

Ελληνικό Ανοικτό Πανεπιστήµιο Ενδεικτικές Λύσεις Θεµάτων Τελικών εξετάσεων στη Θεµατική Ενότητα ΦΥΕ34

Z L L L N b d g 5 * " # $ % $ ' $ % % % ) * + *, - %. / / + 3 / / / / + * 4 / / 1 " 5 % / 6, 7 # * $ 8 2. / / % 1 9 ; < ; = ; ; >? 8 3 " #

Assessment of otoacoustic emission probe fit at the workfloor

A 1 A 2 A 3 B 1 B 2 B 3

ΕΑΠ ΦΥΕ 34. ( γ ) Βρείτε την ενέργεια σε ev του φωτονίου της σειράς Balmer, που έχει το

H = H 0 + V (0) n + Ψ (1) n + E (2) (3) >... Σε πρώτη προσέγγιση µπορούµε να δεχτούµε ότι. n και E n E n

Άσκηση 1. h 2 B = 1 + A = Για τις περιοχές A : x < 0, B : x > 0 η εξίσωση Schroedinger θα έχει τη μορφή της ελεύθερης εξίσωσης, αφού V(x) = 0:

Γ Ε Ω Μ Ε Τ Ρ Ι Α - Κ Ε Φ Α Λ Α Ι Ο 2

ΓΗ ΚΑΙ ΣΥΜΠΑΝ. Εικόνα 1. Φωτογραφία του γαλαξία μας (από αρχείο της NASA)

Κεφάλαιο 9: Συστήματα Πολλών σωματίων

Αλληλεπίδραση ακτίνων-χ με την ύλη

Ó³ Ÿ , º 1(130).. 7Ä ±μ. Ñ Ò É ÉÊÉ Ö ÒÌ ² μ, Ê

Το θεώρηµα Hellmann- Feynman

Forêts aléatoires : aspects théoriques, sélection de variables et applications

Ó³ Ÿ , º 2(186).. 177Ä Œ. Š Ö,.. Ì Ö,.. ± Ö,, 1,.. ƒê, 2. μ ±μ- ³Ö ± ( ² Ö ± ) Ê É É, ± μ Ê É Ò Ê É É, Ñ Ò É ÉÊÉ Ö ÒÌ ² μ, Ê

ΕΛΛΗΝΙΚΟ ΑΝΟΙΚΤΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΦΥΕ ΕΝ ΕΙΚΤΙΚΕΣ ΛΥΣΕΙΣ 5 ης ΕΡΓΑΣΙΑΣ. Προθεσµία παράδοσης 6/5/08

rs r r â t át r st tíst Ó P ã t r r r â

Θεωρητική Επιστήμη Υλικών

o-r sub ff i-d m e s o o t h-e i-l mtsetisequa tob t-h-colon sub t e b x c u t-n n g dmenson.. ndp a

T : g r i l l b a r t a s o s Α Γ Ί Α Σ Σ Ο Φ Ί Α Σ 3, Δ Ρ Α Μ Α. Δ ι α ν ο μ έ ς κ α τ ο ί κ ο ν : 1 2 : 0 0 έ ω ς 0 1 : 0 0 π μ

Εισαγωγή στην Πυρηνική Φυσική και τα Στοιχειώδη Σωμάτια Θεόδωρος Μερτζιμέκης, July 15, Προβλήματα διαλέξεων

! " # $ % # "& #! $! !! % " # '! $ % !! # #!!! ) " ***


u(x, y) =f(x, y) Ω=(0, 1) (0, 1)


Bogoliubov-de Gennes

Gradient Descent for Optimization Problems With Sparse Solutions

Μάθημα 2 α) QUIZ. Ενεργός διατομή β) Μέγεθος του πυρήνα γ) Μάζα πυρήνα, ενέργεια σύνδεσης, έλλειμα μάζας

Νόµοςπεριοδικότητας του Moseley:Η χηµική συµπεριφορά (οι ιδιότητες) των στοιχείων είναι περιοδική συνάρτηση του ατοµικού τους αριθµού.


ΚΑΤΑΤΑΞΗ ΟΜΙΛΩΝ ΜΕΤΑ ΑΠΟ ΚΛΗΡΩΣΗ (Α ΦΑΣΗ)

Συστήματα αλουμινίου νέας γενιάς Ευφυΐα υψηλής ενεργειακής απόδοσης

ΕΛΛΗΝΙΚΟ ΑΝΟΙΚΤΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΦΥΕ η ΕΡΓΑΣΙΑ

Ταλαντώσεις 6.1 Απλή Αρµονική Ταλάντωση σε µία ιάσταση Ελατήριο σε οριζόντιο επίπεδο Σχήµα 6.1

ΠΕΡΙΟΔΙΚΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΤΩΝ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ (1) Ηλία Σκαλτσά ΠΕ ο Γυμνάσιο Αγ. Παρασκευής

Ασκήσεις ακαδ. έτους

Μάθημα 4 α) QUIZ στην τάξη β) Κοιλάδα β-σταθερότητας γ) Άλφα διάσπαση δ) Σχάση και σύντηξη

Κεφάλαιο 1 Πραγματικοί Αριθμοί 1.1 Σύνολα

Ασκήσεις ακαδ. έτους

Radio détection des rayons cosmiques d ultra-haute énergie : mise en oeuvre et analyse des données d un réseau de stations autonomes.

Transcript:

χ (1) χ (3)

χ (1) χ (3)

L x, L y, L z ( ) ħ2 2 2m x + 2 2 y + 2 ψ (x, y, z) = E 2 z 2 x,y,z ψ (x, y, z) E x,y,z E x E y E z

ħ2 2m 2 x 2ψ (x) = E xψ (x) ħ2 2m 2 y 2ψ (y) = E yψ (y) ħ2 2m 2 z 2ψ (z) = E zψ (z) L x L y L z E nx,n y,n z = ħ2 π 2 2m ( n 2 x L 2 x + n2 y L 2 y + n2 z L 2 z ) (n x, n y, n z ) ħ2 2m 2 ψ(r, θ, ϕ) + V (r)ψ(r, θ, ϕ) = Eψ(r, θ, ϕ)

x = r ϕ θ, y = r ϕ θ, z = r ϕ 2 = 1 r 2 r 2r + 1 [ 1 r 2 ϕ ϕ ϕ ϕ + 1 2 ] 2 ϕ θ 2 ψ(r, θ, ϕ) = y nl (r)y m l (θ, ϕ) l = 0, 1, 2,..., m = l,...0,..., l Yl m (θ, ϕ) y nl (r) ( ) 1 d r 2dy nl(r) r 2 dr dr l(l + 1) y r 2 nl (r) + 2m ħ [E V (r)] y nl(r) = 0 2

SnO 2

(5 10 nm)

30 Zn II b 8 O 64 Zn(48.89 ), 66 Zn(27.81 ), 68 Zn(18.57 ) 16 (99.76 ). (1s) 2 (2s) 2 (2p) 6 (3s) 2 (3p) 6 (3d) 10 (4s) 2 (1s) 2 (2s) 2 (2p) 4. sp 3 sp 3

3.4eV 7.52eV T m = 2242K T mznse = 799K sp 3 1/4 Zn 2+ O 2 T d

(2 ZnO) 4 3m T 2 d F 4 3m 120 6 mm C 6 P 6 3 mc C 4 6 hkil a = b = 0.3249(6) nm c = 0.52042(20) nm d = 5.675 g cm 3

Zn 2+ O 2 Zn 2+ O 2 0.074 0.140 nm Z Z = 1.15 ± 0.15 (01 10) 2 1 10

30nm

k ψ Sk (x) S { ϕ i, i = 1,..., N} : ψ Sk (x) = N a i ϕ i (x) i=1 ϕ i (x) = x ϕ i ϕ i ϕ i (x) N

{ ϕ i, i = 1... } ψ Sk (x) ψ Sk (x) E k ϕ i (x) ϕ i (x)

a i a n = ϕ n(x)ψ Sk (x)dx M a n = w i ϕ n(x i )ϕ m (x i ) i=1 M w i ϕ i (x) δ nm = M w i ϕ n(x i )ϕ m (x i ) i=1 ϕ i (x) M M k ψ Sk (x) ϕ 1 (x), ϕ 2 (x),...ϕ N (x) ψ Sk (x) ϕ i (x) ψ Sk (x) ϕ i (x)

ψ Sk (x) S E i R ϕ Rk (x) R ψ Sk (x) ϕ Rk (x) ϕ Rk (x) ψ Sk (x) S E S ψ S ( ) } { ħ2 2m 2 + u S ( ) ψ S ( ) = E S ψ S ( ) = (x, y, z) m u S (r)

R u R ( ), ψ R ( ) E R } { ħ2 2m 2 + u R ( ) ψ R ( ) = E R ψ R ( ) u R ( ) u S ( ) R S u R ( ) u S ( ) ψ(, t) iħ t = } { ħ2 2m 2 + u t ( ) ψ(, t) u t ( ) = σ(t)u S ( ) + [1 σ(t)]u R ( ) σ(t) σ(t) = { 0 t ta 1 t t b t a < t < t b σ(t) σ(t) = a(t t a ) a = 1/(t b t a ) ψ(, t) t t a : ψ(, t) = ψ R (, t) = C R ( ie R t/ħ) ψ R ( ) t t b : ψ(, t) = ψ S (, t) = C S ( ie S t/ħ) ψ S ( ) t

t b t a N t t = (t b t a )/N N ψ(, t 1 ) ψ(, t a ) = 1 t 1 } { ħ2 iħ 2m 2 + u t ( ) ψ(, t)dt t a t 1 = t a + t. ψ(, t a ) ψ R (, t) ψ(, t a ) = ψ R (, t) δψ(, t) ψ R (, t) δψ(, t) = 1 t 1 } { ħ2 iħ 2m 2 + u t ( ) ψ(, t)dt t a t ψ R (, t a ) ψ(, t) u S ( ) u R ( ) N u t ( ) u R ( ) σ(t 1 ) t = t 1 t a 1/N N = 1000 u t ( ) = 10 3 u S ( ) + 0.999 u R ( )

ψ(, t 2 ) = ψ R (, t a ) + ψ(, t 1 ) + 1 iħ t 2 t 1 { } ħ2 2m 2 + u t ( ) ψ(, t)dt t 2 t a = 2 t ψ(, t 1 ) N ψ(, t N ) = ψ R (, t a ) + N δψ(, t k ) = ψ S (, t b ) k=1 t t b ψ S (, t) C S = (ie S t b /ħ) ψ S ( ) = ψ S (, t b ) E S S E S = } ψs( ) { ħ2 2m 2 + u S ( ) ψ S ( ) ψ(, t 1 ), ψ(, t 2 ) 10 o σ(t 10 ) = 10/N { ħ2 2m 2 + 10 N u S( ) + [ ] } 1 10 N ur ( ) ψ(, t 10 ) = E 10 ψ(, t 10 ) E 10 ψ(, t 10 )

S R R u R ( ) t S u S ( )

E 1, E 2 ω

ω 21 = (E 2 E 1 )/ħ ω ω 21 χ (1) (ω) χ (3) (ω) χ tot (ω) E(t) = ê ( E 0 e iωt + E 0e iωt) ψ(, t) iħ t = Hψ(, t) ψ(, t) ψ(, t) = c 1 (t)ψ 1 ( ) + c 2 (t)ψ 2 ( ) H = H 0 + H i H i Hψ 1 ( ) = H 0 ψ 1 ( ) + H i ψ 1 ( ) Hψ 1 ( ) = E 1 ψ 1 ( ) + H i ψ 1 ( ) Hψ 2 ( ) = E 2 ψ 1 ( ) + H i ψ 2 ( ) iħ c 1(t) t ψ 1 ( )+iħ c 2(t) ψ 2 ( ) = c 1 (t)e 1 ψ 1 ( ) + c 2 (t)e 2 ψ 2 ( ) t + c 1 (t)h i ψ 1 ( ) + c 2 (t)h i ψ 2 ( )

ψ1( ) iħċ 1 (t) ψ1( )ψ 1 ( )dv + iħċ 2 (t) ψ1( )ψ 2 ( )dv = c 1 (t)e 1 ψ 1( )ψ 1 ( )dv + c 2 (t)e 2 ψ 1( )ψ 2 ( )dv +c 1 (t) ψ1( )H i ψ 1 ( )dv + c 2 (t) ψ 1( )H i ψ 2 ( )dv ψ 1( )ψ 1 ( )dv = 1 ψ 1( )ψ 2 ( )dv = 0 iħċ 1 (t) = c 1 (t)e 1 + c 1 (t)(h i ) 11 + c 2 (t)(h i ) 12 (H i ) nm = ψn( )H i ψ m ( )dv ψ2( ) iħċ 2 (t) = c 2 (t)e 2 + c 1 (t)(h i ) 21 + c 2 (t)(h i ) 22 H i = d E(t)

d = e r iħċ 1 (t) = c 1 (t)e 1 c 1 (t) d 11 E(t) c 2 (t) d 12 E(t) iħċ 2 (t) = c 2 (t)e 2 c 1 (t) d 21 E(t) c 2 (t) d 22 E(t) d nm ψ n( ) dψ m ( )dv d 11 d 22 d 11 = d 22 = 0 iħċ 1 (t) = c 1 (t)e 1 c 2 (t) d 12 E(t) iħċ 2 (t) = c 2 (t)e 2 c 1 (t) d 21 E(t) iħċ 1 (t) = c 1 (t)e 1 c 2 (t) d 12 ê ( E 0 e iωt + E 0 e iωt) iħċ 2 (t) = c 2 (t)e 2 c 1 (t) d 21 ê ( E 0 e iωt + E 0 e iωt) d nm ê = d nm iħċ 1 (t) = c 1 (t)e 1 c 2 (t)d 12 ( E0 e iωt + E 0 e iωt) iħċ 2 (t) = c 2 (t)e 2 c 1 (t)d 21 ( E0 e iωt + E 0 e iωt) b 1 (t) = c 1 (t)e i(e 1/ħ)t, b 2 (t) = c 2 (t)e i(e 2/ħ)t

iħḃ1(t)e i(e 1/ħ)t + iħb 1 (t)e i(e 1/ħ)t ( i(e 1 /ħ)) = b 1 (t)e i(e 1/ħ)t E 1 b 2 (t)e i(e 2/ħ)t d 12 ( E0 e iωt + E 0 e iωt) iħḃ2(t)e i(e 2/ħ)t + iħb 2 (t)e i(e 2/ħ)t ( i(e 2 /ħ)) = b 2 (t)e i(e 2/ħ)t E 2 b 1 (t)e i(e 1/ħ)t d 21 ( E0 e iωt + E 0 e iωt) iħḃ1(t) = b 2 (t)d 12 ( E 0 e i (ω+ E 2 E 1 ħ )t + E 0 e i (ω E 2 E 1 ħ )t ) iħḃ2(t) = b 1 (t)d 21 ( E 0 e i (ω E 2 E 1 ħ )t + E 0 e i (ω+ E 2 E 1 ħ )t ) ω E 2 E 1 ħ ω 21 ω+ω 21 ω ω 21 iħḃ1(t) = b 2 (t)d 12 E 0 e i(ω ω 21)t iħḃ2(t) = b 1 (t)d 21 E 0 e i(ω ω 21)t a 1 (t) = b 1 (t), a 2 (t) = b 2 (t)e i(ω ω 21)t

iħȧ 1 (t) = d 12 E 0 a 2 (t) iħȧ 2 (t) = ħ a 2 (t) d 21 E 0 a 1 (t) ρ nm = c n c m P tot = N d P tot = ϵ 0 χ(ω)êe 0 iωt +ϵ 0 êχ (ω)e 0 iωt N ϵ 0 A = ψ (, t) ˆ Aψ(, t)dv d d = ψ (, t) dψ(, t)dv = [c 1(t)ψ 1( ) + c 2(t)ψ 2( )] d [c 1 (t)ψ 1 ( ) + c 2 (t)ψ 2 ( )] dv =

c 1(t)c 1 (t) ψ1( ) dψ 1 ( )dv + c 1(t)c 2 (t) 0 ψ 1( ) dψ 2 ( )dv +c 2(t)c 1 (t) ψ2( ) dψ 1 ( )dv + c 2(t)c 2 (t) ψ 2( ) dψ 2 ( )dv 0 d = ρ 21 (t) d 12 + ρ 12 (t) d 21 = σ 21 (t) d 12 e iωt + σ 12 (t) d 21 e iωt ρ nm σ nm = a n a m P tot = Nσ 21 (t) d 12 e iωt + Nσ 12 (t) d 21 e iωt P tot = êϵ 0 χ(ω)e 0 e iωt + êϵ 0 χ (ω)e 0 e iωt } χ(ω) = Nd 12σ 21 (t) ϵ 0 E 0 σ 21 (t) σ σ σ 21 (t) σ σ nm a n a m iħ σ t = [H, σ] = Hσ σh

iħ α t ] [ȧ1 = Hα iħ = H ȧ 2 [ a1 [ ] 0 d H = 12 E 0 d 21 E 0 ħ a 2 ] Hσ [ ] [ ] 0 d Hσ = 12 E 0 σ11 σ 12 d 21 E 0 ħ σ 21 σ 22 [ ] d Hσ = 12 E 0 σ 21 d 12 E 0 σ 22 d 21 E 0 σ 11 ħ σ 21 d 21 E 0 σ 12 ħ σ 22 σh [ ] [ ] σ11 σ σh = 12 0 d 12 E 0 σ 21 σ 22 d 21 E 0 ħ [ ] d21 E σh = 0 σ 12 d 12 E 0 σ 11 ħ σ 12 d 21 E 0 σ 22 d 12 E 0 σ 21 ħ σ 22 [ ] t = d 12 E 0 σ 21 + d 21 E 0 σ 12 d 12 E 0 (σ 22 σ 11 ) + ħ σ 12 d 21 E 0 (σ 11 σ 22 ) ħ σ 21 d 21 E 0 σ 12 + d 12 E 0 σ 21 iħ σ

σ 11 (t) = i ħ E 0(d 12 σ 21 d 21 σ 12 ) σ 22 (t) = i ħ E 0(d 21 σ 12 d 12 σ 21 ) σ 12 (t) = i ħ E 0d 12 (σ 22 σ 11 ) i σ 12 ) σ 21 (t) = i ħ E 0d 21 (σ 11 σ 22 ) i σ 21 ) σ 21 (t) σ 11 (t), σ 22 (t) σ 21 (t) σ 22 (t) = σ 11 (t) = σ 21 (t) = 0 σ 21 (t) σ 11 (t) = i ħ E 0(d 12 σ 21 d 21 σ 12 ) + σ 22 1 T 1 σ 22 (t) = i ħ E 0(d 21 σ 12 d 12 σ 21 ) σ 22 1 T 1

σ 21 (t) = i ħ E 0d 12 (σ 22 σ 11 ) + (i 1T2 ) σ 21 T 1 T 2 σ 22 (t) σ 11 (t) = 2i ħ E 0d 21 σ 12 2i ħ d 12σ 21 2σ 22 T 1 2σ 22 = σ 22 σ 11 + 1 σ 21 (t) = i ħ d 21E 0 (σ 22 σ 11 ) + (i 1 T 2 )σ 21 σ 22 (t) σ 11 (t) = 2i ħ E 0(d 21 σ 12 d 12 σ 21 ) σ 22 σ 11 + 1 T 1 σ 21 (t) = i ħ d 21 E 0 i 1 T 2 (σ 22 σ 11 ) σ 21(t) = i ħ d 21E 0 i 1 T 2 (σ 22 σ 11 ) 2i ħ E 0(d 21 σ 21 d 21σ 21 ) σ 22 σ 11 + 1 T 1 = 0 σ 22 σ 11 = 1 + 2 T 2 2 1 + 2 T 1 T 2

σ 21 σ 21 = i ħ d 21E 0 i T 2 2 + T 2 1 + 2 T 2 2 + Ω 2 T 1 T 2 Ω = d 21E 0 ħ σ 21 χ tot (ω) = N d 21 2 it 2 T2 2 ħϵ 0 1 + 2 T2 2 + Ω 2 T 1 T 2 χ tot (ω) = χ (ω) + iχ (ω) χ (ω) = N d 21 2 ħϵ 0 T 2 2 1 + 2 T 2 2 + Ω 2 T 1 T 2 χ (ω) = N d 21 2 ħϵ 0 T 2 1 + 2 T 2 2 + Ω 2 T 1 T 2 Ω 2 T 1 T 2

χ(ω) = N d 21 2 ħϵ 0 T 2 i + T 2 + N d 21 2 ħϵ 0 Ω 2 T 1 T 2 2 ( i + T 2 )(i + T 2 ) 2 χ(ω) = N d 21 2 T 2 ħϵ 0 i T 2 1 + 2 T 2 2 4N d 21 4 E 2 0T 1 T 2 2 ħ 3 ϵ 0 i T 2 (1 + 2 T 2 2 )2 χ(ω) χ (1) + 3 4 χ(3) E 2 0 χ (1) = N d 21 2 T 2 ħϵ 0 i T 2 1 + 2 T 2 2 χ (3) = 16 3 N d 21 4 T 1 T 2 2 ħ 3 ϵ 0 i T 2 (1 + 2 T 2 2 )2 Ω 2 = 8 d 21 2 I ħ 2 n ϵ 0 c χ(ω) = N d 21 2 ħϵ 0 it 2 T 2 2 1 + 2 T 2 2 + 8 d 21 2 I ħ 2 n ϵ 0 c T 1T 2

χ tot (ω) = χ (ω) + iχ (ω) = N d 21 2 ħϵ 0 it 2 T 2 2 1+ 2 T 2 2 +8 d 21 2 I ħ 2 n ϵ 0 c T 1T 2 χ (ω) = N d 21 2 ħϵ 0 T 2 2 1 + 2 T 2 2 + 8 d 21 2 I ħ 2 n ϵ 0 c T 1T 2 χ (ω) = N d 21 2 ħϵ 0 T 2 1 + 2 T 2 2 + 8 d 21 2 I ħ 2 n ϵ 0 c T 1T 2 χ (1) = N d 21 2 T 2 ħϵ 0 i T 2 1 + 2 T 2 2 χ (3) = 16 3 N d 21 4 T 1 T 2 2 ħ 3 ϵ 0 i T 2 (1 + 2 T 2 2 )2

1.5eV 3.3eV

ϵ CdT e = 7.1 ϵ ZnO = 8.66 ϵ in = ϵ CdT e ϵ ZnO ϵ out ϵ in = ϵ out ϵ out = 2.25 ϵ eff = 2ϵ out+ϵ in 3ϵ out χ(ω) = Nd 12σ 21 (t) ϵ 0 ϵ eff E 0 d 21 ϵ eff χ (1) = N d 21 2 T 2 ħϵ 0 ϵ 2 eff i T 2 1 + 2 T 2 2 χ (3) = 16 3 N d 21 4 T 1 T 2 2 ħ 3 ϵ 0 ϵ 4 eff i T 2 (1 + 2 T 2 2 )2 µ 21 = d 21 ϵ eff

χ tot (ω) = N µ 21 2 it 2 T2 2 ħϵ 0 1 + 2 T2 2 + 8 µ 21 2 I ħ 2 n ϵ 0 c T 1T 2 χ (ω) = N µ 21 2 ħϵ 0 T 2 2 1 + 2 T 2 2 + 8 µ 21 2 I ħ 2 n ϵ 0 c T 1T 2 χ (ω) = N µ 21 2 ħϵ 0 T 2 1 + 2 T 2 2 + 8 µ 21 2 I ħ 2 n ϵ 0 c T 1T 2 χ (1) = N µ 21 2 T 2 ħϵ 0 i T 2 1 + 2 T 2 2 χ (3) = 16 3 N µ 21 4 T 1 T 2 2 ħ 3 ϵ 0 i T 2 (1 + 2 T 2 2 )2 Ĥ = ˆp2 2m e + V con ( r) + Σ( r)

ˆp m e V con ( r) 0 r R core V con ( r) = V 0 R core r R shell r > R shell V 0 Σ( r)

Σ(r) = e 2 8πϵ 0 ϵ in R shell k=0 (k + 1)(ϵ in ϵ out ) kϵ in + (k + 1)ϵ out r 2k Rshell 2k ϵ 0 ϵ in = ϵ CdT e ϵ ZnO ϵ out ϵ in = ϵ out E gs (mev ) E fe (mev ) E 21 (mev ) µ 21 10 28 (C m) 3 225.5907 496.7228 271.1321 6.6698 5 209.2115 446.2394 237.0279 8.6380 7 198.1362 410.5901 212.4539 10.5644 9 193.4359 386.5507 193.1148 12.4778 (E gs ) (E fe )

ϵ in ϵ out E gs (mev ) E fe (mev ) E 21 (mev ) µ 21 10 28 (C m) 3 309.3013 591.3591 282.0578 3.3647 5 279.7913 537.0854 257.2941 4.3947 7 259.9441 484.5292 224.5851 5.9057 9 247.4170 454.5091 207.0921 6.7412 ϵ eff = 1 (χ tot, χ (1), χ (3) ) N N = 1.7 10 23 m 3 T 1 = 1 ps, T 2 = 0.14 ps χ (1)

χ (3) mev

χ (1) χ (3) µ 21 χ (3) χ (1) χ (1) µ 21 2 χ (3) µ 21 4 χ tot χ tot

ϵ eff χ (1) χ (3) χ (1) χ (3) µ 21 µ 21

µ 21

SnO 2 Li +

0.3 0.7