ELEMENTE DE FOTOMETRIE SOLARA

Σχετικά έγγραφα
Curs 10 Funcţii reale de mai multe variabile reale. Limite şi continuitate.

Aplicaţii ale principiului I al termodinamicii la gazul ideal

ELEMENTE DE RADIOMETRIE SOLARA

MARCAREA REZISTOARELOR

Metode iterative pentru probleme neliniare - contractii

Analiza în curent continuu a schemelor electronice Eugenie Posdărăscu - DCE SEM 1 electronica.geniu.ro

Planul determinat de normală şi un punct Ecuaţia generală Plane paralele Unghi diedru Planul determinat de 3 puncte necoliniare

(a) se numeşte derivata parţială a funcţiei f în raport cu variabila x i în punctul a.

III. Serii absolut convergente. Serii semiconvergente. ii) semiconvergentă dacă este convergentă iar seria modulelor divergentă.

Curs 14 Funcţii implicite. Facultatea de Hidrotehnică Universitatea Tehnică "Gh. Asachi"

DISTANŢA DINTRE DOUĂ DREPTE NECOPLANARE

a. 11 % b. 12 % c. 13 % d. 14 %

5. FUNCŢII IMPLICITE. EXTREME CONDIŢIONATE.

Curs 4 Serii de numere reale

Curs 1 Şiruri de numere reale

Fig Impedanţa condensatoarelor electrolitice SMD cu Al cu electrolit semiuscat în funcţie de frecvenţă [36].

Metode de interpolare bazate pe diferenţe divizate

Integrala nedefinită (primitive)

V.7. Condiţii necesare de optimalitate cazul funcţiilor diferenţiabile

Subiecte Clasa a VIII-a


Functii definitie, proprietati, grafic, functii elementare A. Definitii, proprietatile functiilor X) functia f 1

Problema a II - a (10 puncte) Diferite circuite electrice

5.5. REZOLVAREA CIRCUITELOR CU TRANZISTOARE BIPOLARE

Functii definitie, proprietati, grafic, functii elementare A. Definitii, proprietatile functiilor


V O. = v I v stabilizator

Esalonul Redus pe Linii (ERL). Subspatii.

SERII NUMERICE. Definiţia 3.1. Fie (a n ) n n0 (n 0 IN) un şir de numere reale şi (s n ) n n0

RĂSPUNS Modulul de rezistenţă este o caracteristică geometrică a secţiunii transversale, scrisă faţă de una dintre axele de inerţie principale:,

a n (ζ z 0 ) n. n=1 se numeste partea principala iar seria a n (z z 0 ) n se numeste partea

5.4. MULTIPLEXOARE A 0 A 1 A 2

1.7. AMPLIFICATOARE DE PUTERE ÎN CLASA A ŞI AB

Seminariile Capitolul X. Integrale Curbilinii: Serii Laurent şi Teorema Reziduurilor

Laborator 11. Mulţimi Julia. Temă

R R, f ( x) = x 7x+ 6. Determinați distanța dintre punctele de. B=, unde x și y sunt numere reale.

riptografie şi Securitate

Subiecte Clasa a VII-a

Componente şi Circuite Electronice Pasive. Laborator 3. Divizorul de tensiune. Divizorul de curent

Asupra unei inegalităţi date la barajul OBMJ 2006

Aparate de măsurat. Măsurări electronice Rezumatul cursului 2. MEE - prof. dr. ing. Ioan D. Oltean 1

Curs 2 DIODE. CIRCUITE DR

Capitolul 4. Integrale improprii Integrale cu limite de integrare infinite

VII.2. PROBLEME REZOLVATE

Curs 2 Şiruri de numere reale

Sisteme diferenţiale liniare de ordinul 1

ELEMENTE DE SPECTROSCOPIE A MEDIULUI

Conice. Lect. dr. Constantin-Cosmin Todea. U.T. Cluj-Napoca

Seria Balmer. Determinarea constantei lui Rydberg

Profesor Blaga Mirela-Gabriela DREAPTA

Erori si incertitudini de măsurare. Modele matematice Instrument: proiectare, fabricaţie, Interacţiune măsurand instrument:

2. Sisteme de forţe concurente...1 Cuprins...1 Introducere Aspecte teoretice Aplicaţii rezolvate...3

4. Măsurarea tensiunilor şi a curenţilor electrici. Voltmetre electronice analogice

8 Intervale de încredere

COLEGIUL NATIONAL CONSTANTIN CARABELLA TARGOVISTE. CONCURSUL JUDETEAN DE MATEMATICA CEZAR IVANESCU Editia a VI-a 26 februarie 2005.

Examen. Site Sambata, S14, ora (? secretariat) barem minim 7 prezente lista bonus-uri acumulate

Definiţia generală Cazul 1. Elipsa şi hiperbola Cercul Cazul 2. Parabola Reprezentari parametrice ale conicelor Tangente la conice

Capitolul ASAMBLAREA LAGĂRELOR LECŢIA 25

Componente şi Circuite Electronice Pasive. Laborator 4. Măsurarea parametrilor mărimilor electrice

5.1. Noţiuni introductive

Examen AG. Student:... Grupa: ianuarie 2016

a. Caracteristicile mecanice a motorului de c.c. cu excitaţie independentă (sau derivaţie)

2.1 Sfera. (EGS) ecuaţie care poartă denumirea de ecuaţia generală asferei. (EGS) reprezintă osferă cu centrul în punctul. 2 + p 2

GEOMETRIE PLANĂ TEOREME IMPORTANTE ARII. bh lh 2. abc. abc. formula înălţimii

2. ENERGIA SOLARĂ 2.1. PARTICULARITĂŢI ALE ENERGIEI SOLARE Consideraţii privind radiaţia solară

FENOMENE TRANZITORII Circuite RC şi RLC în regim nestaţionar

LUCRAREA NR. 1 STUDIUL SURSELOR DE CURENT

Valori limită privind SO2, NOx şi emisiile de praf rezultate din operarea LPC în funcţie de diferite tipuri de combustibili

1. PROPRIETĂȚILE FLUIDELOR

* K. toate K. circuitului. portile. Considerând această sumă pentru toate rezistoarele 2. = sl I K I K. toate rez. Pentru o bobină: U * toate I K K 1

Ovidiu Gabriel Avădănei, Florin Mihai Tufescu,

Statisticǎ - curs 3. 1 Seria de distribuţie a statisticilor de eşantioane 2. 2 Teorema limitǎ centralǎ 5. 3 O aplicaţie a teoremei limitǎ centralǎ 7

CIRCUITE INTEGRATE MONOLITICE DE MICROUNDE. MMIC Monolithic Microwave Integrated Circuit

7. Fie ABCD un patrulater inscriptibil. Un cerc care trece prin A şi B intersectează

Analiza funcționării și proiectarea unui stabilizator de tensiune continuă realizat cu o diodă Zener

Câmp de probabilitate II

Functii Breviar teoretic 8 ianuarie ianuarie 2011

BARAJ DE JUNIORI,,Euclid Cipru, 28 mai 2012 (barajul 3)

2CP Electropompe centrifugale cu turbina dubla

SEXTANTUL CUM FUNCŢIONEAZĂ UN SEXTANT?

SEMINAR 14. Funcţii de mai multe variabile (continuare) ( = 1 z(x,y) x = 0. x = f. x + f. y = f. = x. = 1 y. y = x ( y = = 0

SEMINARUL 3. Cap. II Serii de numere reale. asociat seriei. (3n 5)(3n 2) + 1. (3n 2)(3n+1) (3n 2) (3n + 1) = a

Proiectarea filtrelor prin metoda pierderilor de inserţie

Realizat de: Ing. mast. Pintilie Lucian Nicolae Pentru disciplina: Sisteme de calcul în timp real Adresă de

Capitolul 4 PROPRIETĂŢI TOPOLOGICE ŞI DE NUMĂRARE ALE LUI R. 4.1 Proprietăţi topologice ale lui R Puncte de acumulare

a. 0,1; 0,1; 0,1; b. 1, ; 5, ; 8, ; c. 4,87; 6,15; 8,04; d. 7; 7; 7; e. 9,74; 12,30;1 6,08.

Lectia VI Structura de spatiu an E 3. Dreapta si planul ca subspatii ane

Exemple de probleme rezolvate pentru cursurile DEEA Tranzistoare bipolare cu joncţiuni

Proprietăţile materialelor utilizate în sisteme solare termice

Masurarea variabilitatii Indicatorii variaţiei(împrăştierii) lectia 5 16 martie 2 011

Laborator biofizică. Noţiuni introductive

prin egalizarea histogramei

z a + c 0 + c 1 (z a)

1. Scrieti in casetele numerele log 7 8 si ln 8 astfel incat inegalitatea obtinuta sa fie adevarata. <

3. Momentul forţei în raport cu un punct...1 Cuprins...1 Introducere Aspecte teoretice Aplicaţii rezolvate...4

7 Distribuţia normală

Criptosisteme cu cheie publică III

Lucrul mecanic. Puterea mecanică.

Seminar 5 Analiza stabilității sistemelor liniare

Circuite electrice in regim permanent

Transcript:

ELEMENTE DE FOTOMETRIE SOLARA Prof. Dr. Valeriu FILIP Universitatea din Bucuresti, Facultatea de Fizica

MARIMI FOTOMETRICE Iluminarea (E V ) este fluxul luminos total care cade pe unitatea de arie a unei suprafete. Se masoara in lux: 1 lux = 1 lm/m 2. Fluxul luminos (masurat in lumeni lm; 1 lm = 1 cd 1 sr.) este definit de relatia: unde J(λ) este densitatea spectrala de putere a radiatiei, iar y(λ), notat uneori si cu V(λ), este functia standard de luminozitate. Iradierea (E) este puterea radiatiei electromagnetice care cade pe o suprafata, pe unitatea de arie. Se masoara in W/m 2.

FUNCTIA STANDARD DE LUMINOZITATE Este ponderea standard, in fluxul luminos, a sensibilitatii ochiului omenesc. Are un maxim egal cu unitatea la lungimea de unda de 555 nm.

FOTOMETRE (1) Fotometrul L201 produs de compania Macam Fotometru de flux luminos In sens larg, fotometrul este un aparat care masoara iluminarea sau iradierea. In termeni industriali, un fotometru este orice dispozitiv folosit pentru masurarea uneia din urmatoarele marimi: -Intensitatea luminii imprastiate -Intensitatea luminii absorbite -Intensitatea luminii de fluorescenta (fluorescenta: fenomenul de luminescenta produs de absorbtia unei radiatii de lungime de unda inferioara celei emise).

FOTOMETRE (2) In principiu, un fotometru este compus dintr-un senzor, care isi modifica anumite proprietati electrice sub actiunea iluminarii, plasat intr-un circuit electronic corespunzator pentru detectarea modificarilor respective. Cel mai des folosite ca senzori sunt fotodiodele si fotorezistentele.

FOTOMETRU SOLAR In esenta, un fotometru solar (sun-photometer) consta dintr-un senzor cu camp vizual ingust, indreptat catre Soare. Fotometrele solare moderne contin, pe langa fotodetector si sistemul optic corespunzator, un dispozitiv de filtrare spectrala, o unitate de urmarire automata a Soarelui si un sistem de achizitie a datelor. Fotometrul solar CE 318, produs de compania CIMEL

FOTOMETRU SOLAR SCHEMA DE PRINCIPIU Colimator (fara lentile) Filtru interferential Detector/amplificator optic Sistem de inregistrare si achizitie a datelor

RADIANTA SOLARA Cantitatea masurata cu fotometrul solar este radianta solara directa. Radianta este cantitatea de lumina (putere luminoasa) difuza care cade pe o suprafata sau este emisa de o suprafata in unitatea de unghi solid si sub o directie specificata (W sr -1 m -2 ): unde: Φ este fluxul radiant, sau puterea luminoasa (W); A este aria sursei (m 2 ); Ω este unghiul solid (sr); θ este unghiul dintre directia specificata si normala la suprafata. Aproximatia este valabila pentru valori mici ale ariei si unghiului solid. Corespondentul radiantei pentru ochiul omenesc este iluminanta.

RADIANTA SPECTRALA Radianta caracterizeaza emisia sau reflexia totala, pentru tot spectrul disponibil. Radianta spectrala este radianta pe unitatea de frecventa (L ν ) sau pe unitatea de lungime de unda (L λ ). Unitatile de masura sunt W sr -1 m -2 Hz -1 sau W sr -1 m -3 ; mai obisnuita este unitatea W sr -1 m -2 nm -1. Radianta este deci suma (integrala) radiantelor spectrale emise pe toate lungimile de unda disponibile. Radianta caracterizeaza emisia sau reflexia totala, in timp ce radianta spectrala caracterizeaza din acest punct de vedere numai o anumita lungime de unda sau frecventa. Radianta este utila intrucat indica fractiunea din puterea luminoasa emisa sau reflectata de o suprafata care va fi receptionata de un sistem optic ce vizeaza suprafata sub un anumit unghi. In acest caz, unghiul solid avut in vedere este cel subintins de apertura optica a sistemului.

EFECTUL ATMOSFERIC Atunci cand un fotometru solar este plasat intr-un anumit loc in atmosfera terestra radianta masurata nu este egala cu radianta emisa de Soare (adica radianta solara extraterestra), intrucat fluxul solar este redus prin absorbtie si imprastiere. Prin urmare, fluxul radiant masurat este datorat unei combinatii intre ceea ce emis de Soare si efectul atmosferei. Legatura dintre aceste efecte este continuta in legea Lambert-Beer: m L= L0 e τ (adancime de τ = ε lc patrundere optica) unde ε este coeficientul de extinctie, C este concentratia centrilor de absorbtie sau imprastiere in mediu, iar l este lungimea parcursului geometric al luminii. m este un factor geometric ce caracterizeaza inclinarea drumului razelor de lumina prin atmosfera (airmass factor, masse relative de l air): m = 1cos( θ )

METODA DE EXTRAPOLARE LANGLEY (1) Efectul atmosferei se poate elimina din rezultate folosind metoda de extrapolare Langley. Aceasta metoda permite determinarea radiantei extraterestre folosind masuratori terestre. Se bazeaza pe masurarea repetata a radiantei cu un fotometru solar plasat intr-o locatie fixata, in timpul unei dimineti sau dupa amieze insorite, pe masura ce Soarele se deplaseaza pe cer. Legea Lambert-Beer se poate scrie sub forma: ln L = mτ L0 Masurand L pentru mai multe valori ale lui m si reprezentand graficul ln(l) ca functie de m, se poate calcula L 0 din extrapolarea dreptei obtinute prin interpolare liniara, la intersectia acesteia cu ordonata. Adancimea de patrundere optica τ rezulta apoi imediat din panta dreptei amintite.

Observatii: METODA DE EXTRAPOLARE LANGLEY (2) 1. Este evident ca, fizic, domeniul de variatie al lui m este intre 1 si infinit. Extrapolarea la m = 0 este un artificiu matematic pentru determinarea radiantei extraterestre. 2. In metoda descrisa, τ se presupune constant in timp. Practic, aceasta conditie se realizeaza daca nu exista nori deasupra punctului de observatie si daca nu sunt variatii semnificative in stratul de aerosoli atmosferici. Intrucat aerosolii tind sa se concentreze la altitudine joasa, manevrele de extrapolare Langley se fac in observatoare montane, la altitudini relativ mari. Acuratetea extrapolarilor Langley este mult imbunatatita daca datele sunt colectate deasupra topopauzei. De asemanea, durata de colectare a datelor nu trebuie sa depaseasca cateva ore. Semnalul colectat la senzor (V) 1 0.1 0.01 1E-3 τ = 0.305 0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 m

DETERMINAREA PRACTICA A AOD (1) Ceea ce se masoara practic intr-un fotometru solar este un semnal electric, o anumita tensiune (V) produsa de senzor pentru fiecare determinare. Semnalul V trebuie corectat intotdeauna cu valoarea sa la intuneric (V dark ), produsa de senzor in absenta iluminarii. In acest fel, semnalul util este V-V dark. In plus, AOD se suprapune intotdeauna cu OD-ul altor componente atmosferice, in special cu cel al componentelor gazoase (τ g ), numita si contributia dispersiei moleculare.

DETERMINAREA PRACTICA A AOD (2) Admitand ca semnalul senzorului este proportional cu radianta, legea Lambert-Beer se poate deci pune sub forma: V ln V V 0 dark = m A + ( τ τ ) unde V 0 este constanta de etalonare a aparatului (obtinuta prin extrapolare Lngley), iar cu τ A am notat AOD. Constanta V 0 mai trebuie corectata practic si cu patratul raportului dintre valoarea actuala si cea medie a distantei Pamant-Soare. Din relatia de mai sus se poate extrage imediat valoarea AOD prin doua metode: 1. din panta graficului V(m) trasat in scara logaritmica (sunt necesare conditii de stabilitate atmosferica pe timpul determinarilor); 2. direct din relatia de mai sus, pentru o valoare punctuala a lui m: τ A 1 V V ln dark = τg m V0 g

DEPENDENTA DE LUNGIMEA DE UNDA A AOD Adancimea de patrundere optica moleculara, τ g, se determina separat. Ca si τ A, este o marime dependenta de lungimea de unda a radiatiei investigate. De exemplu, penntru lumina rosie, τ g = 0.05793, iar pentru lumina verde, τ g = 0.13813. Datorita dependentei de lungimea de unda a AOD, este util sa se faca masuratori la diverse frecvente ale radiatiei incidente. In acest scop fotometrele solare sunt prevazute cu mai multe filtre de lumina si eventual cu senzori separati pentru fiecare din aceste filtre. Se spune astfel ca instrumentul masoara pe mai multe canale. Cunoasterea dependentei AOD de lungimea de unda este utila in determinarea dimensiunilor si chiar a tipului de aerosol, aceasta fiind un fel de amprenta a aerosolului.

EXPONENTUL ÅNGSTRÖM Pentru aerosoli se poate considera aproximativ ca AOD pentru o anumita radiatie variaza invers proportional cu o anumita putere a lungimii de unda a radiatiei: unde λ 0 este o lungime de unda de referinta, iar α este un parametru aproximativ independent de λ numit exponent Ångström. Daca se masoara AOD la cel putin doua lungimi de unda diferite, λ 1 si λ 2, exponentul Ångström se poate calcula dupa relatia: τa ( λ1 ) ln τa ( λ2 ) α = λ 1 ln λ 2 ( ) ( ) τa λ λ = τa λ0 λ0 α

PARAMETRUL ÅNGSTRÖM Intr-o abordare riguroasa, exponentului Ångström este functie de lungimea de unda a radiatiei. Aceasta marime se poate defini prin expresia urmatoare [N. T. O Neill, O. Dubovik, and T. F. Eck, Applied Optics 40(15), 2368 (2001)]: α λ ( ) d lnτ ( ) A λ = d ln λ ( ) Sub aceasta forma, α este cunoscut sub numele de parametru Ångström. Determinarea parametrului Ångström se face deci prin masurarea AOD la diferite lungimi de unda (canale), prin interpolarea si derivarea curbelor corespunzatoare. Limitare practica importanta: pentru un instrument dat, numarul de canale nu poate fi prea mare (fotometre solare cu opt canale de masura sunt in momentul de fata printre cele mai avansate).

ALEGEREA CANALELOR DE MASURA Una dintre sursele de erori in masuratorile de fotometrie solara este infiltrarea de lungimi de unda nedorite prin filtrele instrumentului, sau asa-numitele scurgeri de lumina. Pentru obtinerea unor rezultate de incredere, astfel efecte trebuie reduse pana la 10-6 10-7 din radianta primara. Aceasta cerinta este realizata mai usor daca se admit canale de lucru cu largime relativ mare. Totusi largimea spectrala a unui canal nu poate fi prea mare, pentru a nu include variatii semnificative ale transmisiei atmosferice pe intervalul spectral respectiv. Un bun compromis este largimea spectrala de 10 nm a fiecaruil canal de lucru.

POZITIA CANALELOR DE MASURA In operarea fotometrelor solare sunt recomandate cateva lungimi de unda care se afla in zone cu absorbtie atmosferica redusa din spectrul solar, sunt bine separate si plasate in zone in care structura Fraunhofer a spectrului de absorbtie solara este relativ neteda. In acest fel, in cazul unor usoare deplasari ale ferestrelor canalelor spectrale (produse de exemplu de variatii de temperatura sau dezalinieri accidentale ale instrumentului), energia solara primita pe un canal sa nu varieze prea mult.

EXEMPLU: FOTOMETRUL SOLAR CE 318N Exemplu: fotometrul solar CE 318N produs de CIMEL Electronique foloseste urmatoarele cinci canale: 440 nm, 670 nm, 870 nm, 940 nm si 1020 nm. Dupa cum se vede in spectrul solar alaturat, ele corespund unor valori bine separate, pentru care absorbtia atmosferica este relativ mica, astfel incat corectiile de OD molecular sa fie nesemnificative. Aceasta duce la diminuarea erorilor in obtinerea curbelor τ A (λ) si deci in determinarea parametrului Ångström.

ESTIMAREA TIPULUI DE AEROSOL CU PARAMETRUL ÅNGSTRÖM Distributia aerosolilor dupa dimensiuni se poate estima din dependenta AOD de lungimea de unda. Curbele de tipul τ A (λ) se numesc spectre de extinctie produsa de aerosol. In mod tipic, se fac masuratori la 440 nm si 870 nm si se calculeaza exponentul Ångström. Valori ale lui α mai mari decat 2 indica prezenta unor particule fine (de exemplu fum sau sulfati). Valori ale lui α apropiate de zero indica modul grosier de aerosol, de exemplu praf desertic.

EXEMPLE DE SPECTRE DE EXTINCTIE PRODUSA DE AEROSOL (1) Diagrama de sus arata un episod de ceata arctica masurat in Alaska in 1981. Masuratorile chimice indicau un transport interns de aerosol din Eurasia (datorat poluarii) catre Alaska. Curba de jos, corespunde unei situatii in care sursele de poluare locale sau distante nu afecteaza zona de masurare in nici un fel. Extinctia variaza diferit cu lungimea de unda in cele doua cazuri, in cazul cetii arctice fiind mai slaba. Aceasta reflecta faptul ca particulele de aerosol importate sunt mai mari decat cele din fondul natural local.

EXEMPLE DE SPECTRE DE EXTINCTIE PRODUSA DE AEROSOL (2) Nordul Keniei, pe malul sudic al lacului Turkana, o zona prafoasa plasata la marginea desertului Sahill, in 1979. Curba de sus a fost obtinuta in timpul unei perioade uscate, cu convectii puternice, cu transport masiv de praf saharian dinspre nord. Curba mijlocie corespunde unui transport moderat de aer dinspre sud, care a urmat unor precipitatii abundente. Se observa ca aerul curatat de ploaie mai pastreaza inca o oarecare cantitate de particule gigantice (r > 1 μm). Pentru comparatie, se prezinta si un spectru de extinctie obtinut la Polul Sud (curba de jos).

EXEMPLE DE SPECTRE DE EXTINCTIE PRODUSA DE AEROSOL (3) Exemplul alaturat se refera la observatii in zona Pacificului central, facute cu precizie de 2. Curba de sus este un spectru de extinctie tipic la nivelul marii produs de particulele gigantice de sare din stratul de amestec. Cea de-a doua diagrama este pentru conditii normale de fond la observatorul de pe muntele Mauna Loa (3380 m), obtinute in timpul diminetii, cand aerosolul din straturile inferioare de aer nu a ajuns la nivelul observatorului. Aceste masuratori au fost facute primavara, cand se produc intruziuni puternice de praf din Mongolia (desertul Gobi). Curba inferioara a fost obtinuta in conditii normale, la aceeasi concentratie de aerosoli (aprox. 150 cm -1 ).

EXEMPLE DE SPECTRE DE EXTINCTIE PRODUSA DE AEROSOL (4) Ca ultim exemplu, figura alaturata prezinta diagrame de extinctie determinate in Alpii elvetieni, langa Davos, in estul Elvetiei. Curba de jos a fost luata dupa trecerea unui sistem frontal care a adus o intruzie de aer foarte curat in Europa centrala. Curba de sus a fost masurata la o zi dupa ce o ceata industriala a ajuns in zona alpina. Cerul era cenusiu-murdar. In acest exemplu se observa amprenta tipica a aerosolului industrial relativ proaspat (10 4 s), care, dupa panta abrupta a curbei de extinctie, contine o concentratie mare de particule in domeniul r < 0.1 μm.

POZITIA FOTOMETRULUI SOLAR DE LA BERNA (46.95 N, 7.44 E, 560 m) IAP, Berna Instrument SPM2000 Numar de canale 18 (300 1024 nm) Resolutie temporala: 30 s Largime de banda: 2 10 nm

OBSERVATORUL DE LA JUNGFRAUJOCH (46.55 N, 7.99 E, 3580 m) Numar de canale 16 (305 1024 nm) Resolutie temporala: 2 min Largime de banda: 2 10 nm Radiometru cu filtre de precizie