L. F avart. CLAS12 Workshop Genova th of Feb CLAS12 workshop Feb L.Favart p.1/28
|
|
- Ἀμήνὄφις Κοσμόπουλος
- 5 χρόνια πριν
- Προβολές:
Transcript
1 L. F avart I.I.H.E. Université Libre de Bruxelles H Collaboration HERA at DESY CLAS Workshop Genova th of Feb. 9 CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p./8
2 e p Integrated luminosity (high energy) e + p : 3pb e p : 85pb H Integrated Luminosity / pb Status: -July-7 electrons positrons low E HERA- HERA- 5 5 Days of running CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p./8
3 e p GeV e (k ) e (k) γ * (q) 3 } p (p) X 4 5 ep ex s x = q = (k k ) x = /(p q) = x y s y = p q/(p e) W = (p + q) γ p CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p.3/8
4 e CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p.4/8
5 HERA Fixed Target Experiments xf y= F F L x CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p.5/8 (GeV ) x
6 F σ r (x, ) x i HERA I e + p Neutral Current Scattering - H and x =.3, i= x =.5, i= x =.8, i= x =.3, i=9 x =., i=8 x =.3, i=7 x =.5, i=6 x =.8, i=5 x =.3, i=4 x =., i=3 x =.3, i= x =.5, i= x =.8, i= x =.3, i=9 x =., i=8 x =.3, i=7 x =.5, i=6 x =.8, i=5 HERA I (prel.) Fixed Target H PDF -JETS x =.3, i=4 x =.8, i=3 x =.5, i= x =.4, i= x =.65, i= / GeV HERA Structure Functions Working Group e (k) p (p) { e (k) p (p) x. γ * (q) γ * (q) q q x e (k ) e (k ) } X } X CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p.6/8
7 F ( q(x, Q ) P qq + g(x, ) Pqg) dx x dq(x, ) dlog αs H and Combined PDF Fit HERA Structure Functions Working Group April 8 = GeV Q xf HERAPDF. (prel.) x.8 exp. uncert. xu v model uncert..6 xd v xg (.5).4. xs (.5) x H Collaboration CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p.7/8
8 CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p.8/8
9 QCD in Breit frame e e J/ψ γ * x ξ x + ξ p p GP D(x, ξ, Q ) dx Ψ (x, ξ, t; µ) t CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p.9/8 Colour Dipole -z q r z q γ * σ dipole p p q q + q qg +... γ dr ψ in (r, z, ) σ d ψ out (r, z, ) σ = ψ in σd r q q
10 z ρ, φ, J/ψ,γ r z b p p q AL q q γ t = q Ψγ γ mpx fm E EI m σdip(r, z, b) q q MV r µ = z( z)( + M V ) z / µ ( + M V )/4 AL z =, µ AT CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p./8
11 MY t W σt Q 8 σ( ) σl Q 6 αs( ) Naive R = σl/σt /M V modified. W σ W δ x g(x, µ ) W δ = 4(α(t) ) = 4(α() + α t ) σt σl Hard scale: δ, α() : universal with Q +M X 4 t dσ/dt e b t b = bdip bexch by bt > bl Hard scale: b: universal with Q +M X 4 MY W CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p./8
12 M V ρ, φ, ω = J/ψ υ Υ CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p./8
13 σ [nb] 4 3 γ p ρ p H HERA- prel. H SV σ [nb] γ p φ p H HERA- prel. H SV γ p ρ Y H HERA- prel. (x.5) γ p φ Y H HERA- prel. (x.5) - W = 75 GeV M Y < 5 GeV - W = 75 GeV M Y < 5 GeV +M [GeV ] φ +M [GeV ] σ γ p ρy / σ γ p ρp H ρ electroproduction (preliminary) H HERA- prel. σ γ p φy / σ γ p φp H φ electroproduction (preliminary) H HERA- prel. i.e.. W = 75 GeV M Y < 5 GeV 3 4 [GeV ]. W = 75 GeV M Y < 5 GeV 5 5 [GeV ] CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p.3/8
14 α IP () σ(γ*p ρ p) (nb) W ρ Φ J/Ψ pb γ p ρ p H HERA- prel. H SV γ p J/ψ p H W (GeV) γ p φ p σ γ p φp [nb] H HERA- prel. H φ electroproduction (preliminary) H HERA- prel. [GeV ] Fit W δ W [GeV] σ(γ * p J/ψp) (nb) p) (nb) - - (a) // Photoproduction DIS 98- H DIS α IP () = + δ/4 + α IP / t α IP =.5 GeV + M α IP () Fit with W δ (GeV ). ( ).4 (.) 3. (.) 6.8 (.5) 6. (.3) W (GeV). H DVCS α IP ()=.8 +M [GeV ] + M GeV σ T CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p.4/8
15 e e γ * γ p p α IP ().6 γ p ρ p H HERA- prel. H SV γ p φ p H HERA- prel. α IP ().6 γ p ρ p H HERA- prel. H SV γ p φ p H HERA- prel..4 γ p J/ψ p γ p J/ψ p DVCS H H.4 H.. H DVCS α IP ()= M [GeV ] µ [GeV ] µ = + M X µ = Q +MX 4 µ = CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p.5/8
16 b [GeV - ] dσ/d t (nb/gev ) dσ/d t (nb/gev ) dσ/d t (nb/gev ) 8 t ρ Φ 5 H HERA- preliminary J/Ψ γ p φ p pb - t (GeV ) t (GeV ) t (GeV ) dσ/d t (nb/gev ) dσ/d t (nb/gev ) dσ/d t (nb/gev ) e p ρ p H HERA- prel. H SV t (GeV ) t (GeV ) t (GeV ) dσ/d t [nb/gev ] e p φ p 4 H HERA- prel. H 96 ep J/Ψp H < > [GeV ] 3.5 (x ) 6.8 (x ) 6. (x ) Fit e bt - MRS (Sat) t t [GeV ] e b t + M dσ(γ * p J/ψp)/dt (nb/gev ) Fit < < GeV e bt, b = 4.7 ±.5 ±. GeV - ( - t/m g ) - 4, m g =.55 ±. GeV t (GeV ) < < 5 GeV (b) 5 < < GeV (c).5.5 (a) < < GeV (d).5 -t (GeV ) 6 4 a) M [GeV ] + M CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p.6/8
17 b [GeV - ] 4 e p ρ p H HERA- prel. H SV H 94 e p φ p H HERA- prel. ep J/Ψp H b [GeV - ] 4 e p ρ p H HERA- prel. H SV e p φ p H HERA- prel. ep J/Ψp H 8 DVCS H 8 DVCS H a) 4 a) M [GeV ] µ [GeV ] µ = + M X µ = Q +MX 4 µ = CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p.7/8
18 θ Φ ϕ r ij kl T λ ρ λ γ T λ ρ λ γ T λρ λ γ. hadronic centre of mass ϕ e VM M+ T : γ L ρ L e γ φ p decay plane M T : γ T ρ T T : γ T ρ L electron scattering plane production plane VM direction in the hadronic centre of mass system. θ M VM rest frame M+ T : γ L ρ T T : γ T ρ T s T = T = T = t t t < ) T > T > T > T > T CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p.8/8
19 ρ r 4 Re r 4 r r Re r r - Im r r Im r - r 5 r 5 Re r r 4 r 5 r r 6 r 5 r r 5 - Im r 6 Im r [GeV ] H ρ electroproduction (preliminary) H HERA- prel. GK (GPD) CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p.9/8
20 R = σ L /σ T R = σ L / σ T R SCHC = ɛ 5 γ p ρ Y H HERA- prel. H r 4 ɛr 4 H ρ and φ electroproduction (preliminary) = T T R = σ L / σ T H ρ electroproduction (preliminary) γ p ρ Y H HERA- prel..6.8 m ππ [GeV] γ p φ Y H HERA- prel. H 4 [GeV ] R=σ L /σ T pb - < >=3 GeV < >= GeV R /M R φ ρ ρ M ππ (GeV) CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p./8
21 T / T M Q +γ γ T / T M t γ T / T t Q γ γ T / T H ρ prel. H φ prel. [GeV ].4. T / T H ρ prel. H φ prel. [GeV ] T / T H ρ prel. H φ prel. [GeV ] T - / T H ρ prel. H φ prel. [GeV ] T / T T / T > T / T T / T σ L /σ T T > T > T > T, T CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p./8
22 t T / T M Q +γ γ T / T M t γ T / T t Q γ γ T / T H ρ prel. H φ prel. t [GeV ].4. T / T H ρ prel. H φ prel. t [GeV ] T / T H ρ prel. H φ prel. t [GeV ] T - / T H ρ prel. H φ prel. t [GeV ] T / T T / T T / T T / T t t T / T t T / T t σ L /σ T CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p./8
23 RSCHC+T = T t R = σl/σt T+T r 4 = σl / σ tot H ρ HERA- prelim..8 = 3.4 GeV 8 = 9. GeV 6 R = σl / σ T.6 4 pb - < > = 3 GeV < > = GeV t (GeV ) t [GeV ] σt σl bl < bt t R ρ CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p.3/8
24 ρ φ σ L [nb] 3 H ρ and φ electroproduction (preliminary) γ L p ρ p H HERA- prel. σ T [nb] 3 H ρ and φ electroproduction (preliminary) γ T p ρ p H HERA- prel. GK (GPD) INS (k t fact) MPS (Sat) γ L p φ p γ T p φ p - - H HERA- prel. W = 75 GeV GK (GPD) INS (k t fact) MPS (Sat) - - H HERA- prel. W = 75 GeV +M [GeV ] +M [GeV ] + M σ L σ L σ T σ T σ L = CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p.4/8
25 J/ψ 4 r.5 H r - SCHC r - H Photoproduction H Electroproduction Photoproduction Electroproduction 5 5 r +r r +r. J/ψ J/ψ a) b) c) d) e) [GeV ] J/ψ 4 r 4 r - r r +r r +r R t. f) g) h) i) j) t [GeV ] σ [nb] R = σ L / σ T b) σ T σ L γ p ρ Y H HERA- prel. H SV E665 NMC γ p φ Y - QM ρ /M V M H HERA- prel. H SV γ p J/Ψ Y H.M /M [GeV ] ρ V. MRT(CTEQ6M) MRT(MRST) MRT(H QCD Fit) H [GeV ] CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p.5/8
26 H H HERA II e - p H HERA I GPD model S( ) b σdv CS Q 4 b( ) ( + ρ ) S = H HERA II e - p H HERA I GPD model GPD model (only kinematical skewing) 6 5 R( ) 4 3 R = Im A(γ Im A(γ p γ p) p γp) 4 π σdv CS b( ) = [GeV ] σt (γ p X) ( + ρ ) σt (γ p X) CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p.6/8
27 e e + pb BCA σ(e+ p) σ(e p) σ(e + p) + σ(e p) p cos(φ) H data (prelim.) p cos(φ bel. ) H DVCS Analysis HERA II H.3 ) -. + σ. - σ - )/(σ Φ bel. (degrees) BCA = (σ + φ.5 < t < CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p.7/8
28 ρ, φ, J/ψ, Υ, γ, W, t t W L/T CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p.8/8
29 CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p.9/8
30 % $ " $ '. kt "!#! F σq q p ' * ) ' ( ( &' & %-,!$! +! kt kt F(x, κ) kt σq q p σq q p = 4π/3 d κ/κ 4 F(x, κ) αs(µ ) [ exp(i κ r)] ) )) / ( A = 9 µ = A/(z( z) + m q ) σq q p π /3 r αs(µ ) G(x, µ ) σt ( + M V ) 4 [αs(µ ) G(x, µ )] σl /M V (Q + M V ) 4 [αs(µ ) G(x, µ )] CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p.3/8
31 % -, $, $ )) W )) +, "! Q / ) Hij / W dz dx f i/p (x, x x, t, µ) A γ ( ) p V p = i,j (z, µ) Hij( x /x,, z, µ) Ψ V j x x x f i/p Ψ V j Hij γt γl ' ) %! CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p.3/8
32 ± T / T T / T T / T T / T r 4 = B (ε + β ) Re r 4 = B/ (εδ + βα βη) r 4 = B (αη εδ ) r = B β r = B αη Re r = B/ β(η α) r = B/ (α + η ) Im r = B/ β(α + η) Im r = B/ (η α ) r 5 = B β r 5 = B/ δ(α η) Re r 5 = B/( ) (βδ + α η) r 5 = B/ δ(η α) Im r 6 = B/( ) (α + η) Im r 6 = B/ δ(α + η) α = T / T β = T / T δ = T / T η = T / T B = = R N T +εn L +εr N T = α + β + η N L = + δ CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p.3/8
33 $ α IP ] p) [µb/gev dσ/dt (γp ρ ρ - H PRELIMINARY ρ Elastic Photoproduction -t [GeV ] H PRELIMINARY.,..35, H 5 Preliminary H 5 fit LPS 95 W [GeV] dσ dt (W ) eb t W 4(α IP (t) ) α IP [GeV ] W W δ α IP (t) = + δ/4 α IP (t) α IP (t) = α IP () + α IP t.4. γ p ρ p H HERA- prel. H HERA- prel. γ p φ p t α(t) H 5 Preliminary H 5 fit Zeus 95 Zeus 95 fit Donnachie-Landshoff γ p J/ψ p H Elastic ρ Photoproduction α IP +M [GeV ] p p t [GeV ] IP CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p.33/8
34 Events/(.3 GeV) 6 4 pb M ππ (GeV) CLAS workshop Feb. 9 - L.Favart p.34/8
Π Ο Λ Ι Τ Ι Κ Α Κ Α Ι Σ Τ Ρ Α Τ Ι Ω Τ Ι Κ Α Γ Ε Γ Ο Ν Ο Τ Α
Α Ρ Χ Α Ι Α Ι Σ Τ Ο Ρ Ι Α Π Ο Λ Ι Τ Ι Κ Α Κ Α Ι Σ Τ Ρ Α Τ Ι Ω Τ Ι Κ Α Γ Ε Γ Ο Ν Ο Τ Α Σ η µ ε ί ω σ η : σ υ ν ά δ ε λ φ ο ι, ν α µ ο υ σ υ γ χ ω ρ ή σ ε τ ε τ ο γ ρ ή γ ο ρ ο κ α ι α τ η µ έ λ η τ ο ύ
Διαβάστε περισσότεραΑ Ρ Ι Θ Μ Ο Σ : 6.913
Α Ρ Ι Θ Μ Ο Σ : 6.913 ΠΡΑΞΗ ΚΑΤΑΘΕΣΗΣ ΟΡΩΝ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΟΥ Σ τ η ν Π ά τ ρ α σ ή μ ε ρ α σ τ ι ς δ ε κ α τ έ σ σ ε ρ ι ς ( 1 4 ) τ ο υ μ ή ν α Ο κ τ ω β ρ ί ο υ, η μ έ ρ α Τ ε τ ά ρ τ η, τ ο υ έ τ ο υ ς δ
Διαβάστε περισσότερα2. Α ν ά λ υ σ η Π ε ρ ι ο χ ή ς. 3. Α π α ι τ ή σ ε ι ς Ε ρ γ ο δ ό τ η. 4. Τ υ π ο λ ο γ ί α κ τ ι ρ ί ω ν. 5. Π ρ ό τ α σ η. 6.
Π Ε Ρ Ι Ε Χ Ο Μ Ε Ν Α 1. Ε ι σ α γ ω γ ή 2. Α ν ά λ υ σ η Π ε ρ ι ο χ ή ς 3. Α π α ι τ ή σ ε ι ς Ε ρ γ ο δ ό τ η 4. Τ υ π ο λ ο γ ί α κ τ ι ρ ί ω ν 5. Π ρ ό τ α σ η 6. Τ ο γ ρ α φ ε ί ο 1. Ε ι σ α γ ω
Διαβάστε περισσότεραmeasured by ALICE in pp, p-pb and Pb-Pb collisions at the LHC
Σ(85) Ξ(5) Production of and measured by ALICE in pp, ppb and PbPb collisions at the LHC for the ALICE Collaboration Pusan National University, OREA Quark Matter 7 in Chicago 7.. QM7 * suppressed, no suppression
Διαβάστε περισσότεραHadronic Tau Decays at BaBar
Hadronic Tau Decays at BaBar Swagato Banerjee Joint Meeting of Pacific Region Particle Physics Communities (DPF006+JPS006 Honolulu, Hawaii 9 October - 3 November 006 (Page: 1 Hadronic τ decays Only lepton
Διαβάστε περισσότεραAdS black disk model for small-x DIS
AdS black disk model for small-x DIS Miguel S. Costa Faculdade de Ciências da Universidade do Porto 0911.0043 [hep-th], 1001.1157 [hep-ph] Work with. Cornalba and J. Penedones Rencontres de Moriond, March
Διαβάστε περισσότεραDong Liu State Key Laboratory of Particle Detection and Electronics University of Science and Technology of China
Dong Liu State Key Laboratory of Particle Detection and Electronics University of Science and Technology of China ISSP, Erice, 7 Outline Introduction of BESIII experiment Motivation of the study Data sample
Διαβάστε περισσότεραγ n ϑ n n ψ T 8 Q 6 j, k, m, n, p, r, r t, x, y f m (x) (f(x)) m / a/b (f g)(x) = f(g(x)) n f f n I J α β I = α + βj N, Z, Q ϕ Εὐκλείδης ὁ Ἀλεξανδρεύς Στοιχεῖα ἄκρος καὶ μέσος λόγος ὕδωρ αἰθήρ ϕ φ Φ τ
Διαβάστε περισσότεραΚβαντική Χρωμοδυναμική και Κορεσμός Παρτονίων
Κβαντική Χρωμοδυναμική και Κορεσμός Παρτονίων ιονύσης Τριανταφυλλόπουλος ECT*, Τρέντο, Ιταλία.Ν. Τριανταφυλλόπουλος (ECT*) Κορεσμός παρτονίων στην QCD ΕΜΠ, Αθήνα, Οκτ. 2007 1 / 22 Σχεδιάγραμμα Βαθειά ανελαστική
Διαβάστε περισσότεραγ 1 6 M = 0.05 F M = 0.05 F M = 0.2 F M = 0.2 F M = 0.05 F M = 0.05 F M = 0.05 F M = 0.2 F M = 0.05 F 2 2 λ τ M = 6000 M = 10000 M = 15000 M = 6000 M = 10000 M = 15000 1 6 τ = 36 1 6 τ = 102 1 6 M = 5000
Διαβάστε περισσότεραm 1, m 2 F 12, F 21 F12 = F 21
m 1, m 2 F 12, F 21 F12 = F 21 r 1, r 2 r = r 1 r 2 = r 1 r 2 ê r = rê r F 12 = f(r)ê r F 21 = f(r)ê r f(r) f(r) < 0 f(r) > 0 m 1 r1 = f(r)ê r m 2 r2 = f(r)ê r r = r 1 r 2 r 1 = 1 m 1 f(r)ê r r 2 = 1 m
Διαβάστε περισσότεραˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ Ä664
ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ 2017.. 48.. 5.. 653Ä664 ˆ Œ ˆ ˆ e + e K + K nπ (n =1, 2, 3) Š Œ ŠŒ -3 Š - ˆ Œ Š -2000 ƒ.. μéμ Î 1,2, μé ³ ±μ²² μ Í ŠŒ -3: A.. ß ±μ 1,2,. Œ. ʲÓÎ ±μ 1,2,.. ̳ ÉÏ 1,2,.. μ 1,.. ÏÉμ μ 1,.
Διαβάστε περισσότεραLecture 21: Scattering and FGR
ECE-656: Fall 009 Lecture : Scattering and FGR Professor Mark Lundstrom Electrical and Computer Engineering Purdue University, West Lafayette, IN USA Review: characteristic times τ ( p), (, ) == S p p
Διαβάστε περισσότεραΠρότυπο Αδρονίων µε Στατικά κουάρκ ΙΙ
Πρότυπο Αδρονίων µε Στατικά κουάρκ ΙΙ Λεπτονικές διασπάσεις διανυσµατικών µεσονίων Παράδειγµα ουδέτερων διανυσµατικών µεσονιων V Q Q V " l l ( : e, µ ) l ( V : #,", ) l l, 0 0 0 6# " Q &( V % l l ' ) $
Διαβάστε περισσότεραLarge β 0 corrections to the energy levels and wave function at N 3 LO
Large β corrections to the energy levels and wave function at N LO Matthias Steinhauser, University of Karlsruhe LCWS5, March 5 [In collaboration with A. Penin and V. Smirnov] M. Steinhauser, LCWS5, March
Διαβάστε περισσότεραThe Θ + Photoproduction in a Regge Model
The Θ + Photoproduction in a Regge Model Herry Kwee College of illiam and Mary Cascade 5 Jefferson Lab December 3, 5 1 1. Introduction. Photoproduction γn Θ + K for spin-1/ Θ + γp Θ + K for spin-1/ Θ +
Διαβάστε περισσότεραA Precision Measurement of the Neutral Pion ? :=+2/#"*1F,+/'2%21='>#1/'",%#+12/'",(?!+(4=/(%0"#%/3+%! G ='0+/'*+? 8!9&:;%1/%HI%J+K
A Precision Measurement of the Neutral Pion Lifetime: the PRIMEX Experiment!"#$%&'()'*+, -,'.+#('/$%"0%&1((1234(+//(6%5*3+#(/%5*3+#(/ 1,7%/3+ 8!9&:;%
Διαβάστε περισσότεραΑ Ρ Η Θ Μ Ο : ΠΡΑΞΗ ΣΡΟΠΟΠΟΙΗΗ ΠΡΑΞΗ ΚΑΣΑΘΕΗ ΟΡΩΝ
Α Ρ Η Θ Μ Ο : 6.984 ΠΡΑΞΗ ΣΡΟΠΟΠΟΙΗΗ ΠΡΑΞΗ ΚΑΣΑΘΕΗ ΟΡΩΝ ΔΙΑΓΩΝΙΜΟΤ η ε λ Π ά η ξ α ζ ή κ ε ξ α ζ η η ο ε ί θ ν ζ η κ ί α ( 2 1 ) η ν π κ ή λ α Μ α ξ η ί ν π, ε κ έ ξ α Γ ε π η έ ξ α, η ν π έ η ν π ο δ
Διαβάστε περισσότεραHartree-Fock Theory. Solving electronic structure problem on computers
Hartree-Foc Theory Solving electronic structure problem on computers Hartree product of non-interacting electrons mean field molecular orbitals expectations values one and two electron operators Pauli
Διαβάστε περισσότερακ α ι θ έ λ ω ν α μ ά θ ω...
{ ( a -r ν ρ ι -Μ Π ώτ 1 Γ '- fj T O O J CL κ α ι θ έ λ ω ν α μ ά θ ω < US η ixj* ί -CL* λ ^ t A u t\ * < τ : ; Γ ν c\ ) *) «*! «>» Μ I Λ 1,ν t f «****! ( y \ \, 0 0 # Περικλή_ Χαντζόπουλο κ α ι θ έ λ
Διαβάστε περισσότερα< = ) Τ 1 <Ο 6? <? Ν Α <? 6 ϑ<? ϑ = = Χ? 7 Π Ν Α = Ε = = = ;Χ? Ν !!! ) Τ 1. Ο = 6 Μ 6 < 6 Κ = Δ Χ ; ϑ = 6 = Σ Ν < Α <;< Δ Π 6 Χ6 Ο = ;= Χ Α
# & ( ) ) +,. /, 1 /. 23 / 4 (& 5 6 7 8 8 9, :;< = 6 > < 6? ;< Β Γ Η. Ι 8 &ϑ Ε ; < 1 Χ6 Β 3 / Κ ;Χ 6 = ; Λ 4 ϑ < 6 Χ ; < = = Χ = Μ < = Φ ; ϑ =
Διαβάστε περισσότεραNucleon resonances extracted from Bonn-Gatchina coupled channel analysis
Nucleon resonances extracted from Bonn-Gatchina coupled channel analysis NSTAR Nucleon resonances extracted from Bonn-Gatchina coupled channel analysis Petersburg Nuclear Physics Institute A. Sarantsev
Διαβάστε περισσότεραΒασικές Ιδιότητες των Επιταχυντών Σωµατιδίων
Μαθηµα 2 0 24/4/2007 Βασικές Ιδιότητες των Επιταχυντών Σωµατιδίων Το είδος των σωµατιδίων που επιταχύνονται Η ενέργεια στην οποία επιταχύνονται τα σωµατίδια Το ποσοστό της ενέργειας της δέσµης που είναι
Διαβάστε περισσότεραA Classical Perspective on Non-Diffractive Disorder
A Classical Perspective on Non-Diffractive Disorder The Harvard community has made this article openly available. Please share how this access benefits you. Your story matters. Citation Accessed Citable
Διαβάστε περισσότεραEPS-HEP 2015 DOUBLE-SCATTERING MECHANISM. Antoni Szczurek 1,2 Mariola Kłusek-Gawenda 1
EPS-HEP 5 DOUBLE-SCTTERING MECHNISM OF PRODUCTION OF TWO MESONS IN ULTRPERIPHERL, ULTRRELTIISTIC HEY ION COLLISIONS ntoni Szczurek, Mariola Kłusek-Gawenda Institute of Nuclear Physics PN Kraków University
Διαβάστε περισσότεραCHAPTER (2) Electric Charges, Electric Charge Densities and Electric Field Intensity
CHAPTE () Electric Chrges, Electric Chrge Densities nd Electric Field Intensity Chrge Configurtion ) Point Chrge: The concept of the point chrge is used when the dimensions of n electric chrge distriution
Διαβάστε περισσότεραΜάθημα 6o Οπτικό θεώρημα και Συντονισμοί 10/4/2014
Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων ΙΙ (8ου εξαμήνου) Μάθημα 6o Οπτικό θεώρημα και Συντονισμοί 10/4/014 Οπτικό θεώρημα: Συντονισμοί Τι θα συζητήσουμε σήμερα Η ολική ενεργός διατομή μπορεί να βρεθεί γνωρίζοντας
Διαβάστε περισσότεραΜάθημα 2c Ενεργός διατομή, μέση ελεύθερη διαδρομή και ρυθμός διασπάσεων
Στοιχειώδη Σωμάτια ΙΙ (8ου εξαμήνου, εαρινό 2011-12) Χ. Πετρίδου Μάθημα 2c Ενεργός διατομή, μέση ελεύθερη διαδρομή και ρυθμός διασπάσεων Στοιχειώδη ΙΙ, Αριστοτέλειο Παν. Θ/νίκης, 6 Μαρτίου 2014 Μαθηµα
Διαβάστε περισσότεραΜαθηµα Φεβρουαρίου 2011 Tuesday, February 22, 2011
Μαθηµα 2 0 21 Φεβρουαρίου 2011 Βασικές Ιδιότητες των Επιταχυντών Σωµατιδίων Το είδος των σωµατιδίων που επιταχύνονται Η ενέργεια στην οποία επιταχύνονται τα σωµατίδια Το ποσοστό της ενέργειας της δέσµης
Διαβάστε περισσότεραT : g r i l l b a r t a s o s Α Γ Ί Α Σ Σ Ο Φ Ί Α Σ 3, Δ Ρ Α Μ Α. Δ ι α ν ο μ έ ς κ α τ ο ί κ ο ν : 1 2 : 0 0 έ ω ς 0 1 : 0 0 π μ
Α Γ Ί Α Σ Σ Ο Φ Ί Α Σ 3, Δ Ρ Α Μ Α g r i l l b a r t a s o s Δ ι α ν ο μ έ ς κ α τ ο ί κ ο ν : 1 2 : 0 0 έ ω ς 1 : 0 π μ Δ ι α ν ο μ έ ς κ α τ ο ί κ ο ν : 1 2 : 0 0 έ ω ς 0 1 : 0 0 π μ T ortiyas Σ ο υ
Διαβάστε περισσότεραDissertation for the degree philosophiae doctor (PhD) at the University of Bergen
Dissertation for the degree philosophiae doctor (PhD) at the University of Bergen Dissertation date: GF F GF F SLE GF F D Ĉ = C { } Ĉ \ D D D = {z : z < 1} f : D D D D = D D, D = D D f f : D D
Διαβάστε περισσότεραΚεφάλαιο 1 Πραγματικοί Αριθμοί 1.1 Σύνολα
x + = 0 N = {,, 3....}, Z Q, b, b N c, d c, d N + b = c, b = d. N = =. < > P n P (n) P () n = P (n) P (n + ) n n + P (n) n P (n) n P n P (n) P (m) P (n) n m P (n + ) P (n) n m P n P (n) P () P (), P (),...,
Διαβάστε περισσότεραMolekulare Ebene (biochemische Messungen) Zelluläre Ebene (Elektrophysiologie, Imaging-Verfahren) Netzwerk Ebene (Multielektrodensysteme) Areale (MRT, EEG...) Gene Neuronen Synaptische Kopplung kleine
Διαβάστε περισσότεραITU-R P (2012/02) khz 150
(0/0) khz 0 P ii (IPR) (ITU-T/ITU-R/ISO/IEC) ITU-R http://www.itu.int/itu-r/go/patents/en http://www.itu.int/publ/r-rec/en BO BR BS BT F M P RA RS S SA SF SM SNG TF V ITU-R 0 ITU 0 (ITU) khz 0 (0-009-00-003-00-994-990)
Διαβάστε περισσότεραl 0 l 2 l 1 l 1 l 1 l 2 l 2 l 1 l p λ λ µ R N l 2 R N l 2 2 = N x i l p p R N l p N p = ( x i p ) 1 p i=1 l 2 l p p = 2 l p l 1 R N l 1 i=1 x 2 i 1 = N x i i=1 l p p p R N l 0 0 = {i x i 0} R
Διαβάστε περισσότεραl 1 p r i = ρ ij α j + w i j=1 ρ ij λ α j j p w i p α j = 1, α j 0, j = 1,..., p j=1 R B B B m j [ρ 1j, ρ 2j,..., ρ Bj ] T = }{{} α + [,,..., ] R B p p α [α 1,..., α p ] [w 1,..., w p ] M m 1 m 2,
Διαβάστε περισσότεραμ μ dω I ν S da cos θ da λ λ Γ α/β MJ Capítulo 1 % βpic ɛ Eridani V ega β P ic F ormalhaut 10 9 15% 70 Virgem 47 Ursa Maior Debris Disk Debris Disk μ 90% L ac = GM M ac R L ac R M M ac L J T
Διαβάστε περισσότεραω α β χ φ() γ Γ θ θ Ξ Μ ν ν ρ σ σ σ σ σ σ τ ω ω ω µ υ ρ α Coefficient of friction Coefficient of friction 1 0.9 0.8 0.7 0.6 0.5 0.4 0.3 0.2 0.1 0 0 5 10 15 20 0.90 0.80 0.70 0.60 0.50 0.40 0.30
Διαβάστε περισσότεραΘΕΩΡΙΑ ΠΙΘΑΝΟΤΗΤΩΝ ΕΙΣΑΓΩΓΙΚΟ ΜΑΘΗΜΑ ΛΥΣΕΙΣ ΑΣΚΗΣΕΩΝ
ΘΕΩΡΙΑ ΠΙΘΑΝΟΤΗΤΩΝ ΕΙΣΑΓΩΓΙΚΟ ΜΑΘΗΜΑ ΛΥΣΕΙΣ ΑΣΚΗΣΕΩΝ Επιµέλεια: Ι. Σπηλιώτης Άσκηση.3 σελ.45 Εξάγονται δύο σφαίρες από την Α και τοποθετούνται στην Β. Υπάρχουν τρία δυνατά ενδεχόµενα: Ε : εξάγονται δύο
Διαβάστε περισσότεραZ = 1.2 X 1 + 1, 4 X 2 + 3, 3 X 3 + 0, 6 X 4 + 0, 999 X 5. X 1 X 2 X 2 X 3 X 4 X 4 X 5 X 4 X 4 Z = 0.717 X 1 + 0.847 X 2 + 3.107 X 3 + 0.420 X 4 + 0.998 X 5. X 5 X 4 Z = 6.56 X 1 + 3.26 X 2 + 6.72 X 3
Διαβάστε περισσότεραWavelet based matrix compression for boundary integral equations on complex geometries
1 Wavelet based matrix compression for boundary integral equations on complex geometries Ulf Kähler Chemnitz University of Technology Workshop on Fast Boundary Element Methods in Industrial Applications
Διαβάστε περισσότεραˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ Ä616 Š ˆŒ CMS LHC
ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ 2017.. 48.. 5.. 604Ä616 œ ˆ Š ˆ ˆ ˆ Š ˆŒ CMS LHC ˆ.. ƒμ²êé 1,.. ³ Éμ 1,2, 1 Ñ Ò É ÉÊÉ Ö ÒÌ ² μ, Ê 2 ƒμ Ê É Ò Ê É É Ê, Ê, μ Ö É ² Ò Ê²ÓÉ ÉÒ Ô± ³ É CMS, μ²êî Ò μ μ ÒÌ - μ μ Í ±² μéò LHC
Διαβάστε περισσότεραCoupled Fluid Flow and Elastoplastic Damage Analysis of Acid. Stimulated Chalk Reservoirs
Nazanin Jahani Coupled Fluid Flow and Elastoplastic Damage Analysis of Acid Stimulated Chalk Reservoirs Thesis for the degree of Philosophiae Doctor Trondheim, October 2015 Norwegian University of Science
Διαβάστε περισσότεραTeor imov r. ta matem. statist. Vip. 94, 2016, stor
eor imov r. ta matem. statist. Vip. 94, 6, stor. 93 5 Abstract. e article is devoted to models of financial markets wit stocastic volatility, wic is defined by a functional of Ornstein-Ulenbeck process
Διαβάστε περισσότεραΤεχνολογικό Εκπαιδευτικό Ίδρυμα Σερρών Τμήμα Πληροφορικής & Επικοινωνιών Σήματα και Συστήματα
Τεχνολογικό Εκπαιδευτικό Ίδρυμα Σερρών Τμήμα Πληροφορικής & Επικοινωνιών Σήματα και Συστήματα Δρ. Δημήτριος Ευσταθίου Επίκουρος Καθηγητής ΜΕΤΑΣΧΗΜΑΤΙΣΜΟΣ LAPLACE Αντίστροφος Μετασχηματισμός Laplace Στην
Διαβάστε περισσότεραΥπεραγωγιμότητα. Βασικά Φαινόμενα: Ηλεκτροδυναμική: Επιφανειακή Ενέργεια: Κβαντικά Φαινόμενα: Μικροσκοπική Θεωρία :
Βασικά Φαινόμενα: Ηλεκτροδυναμική: Επιφανειακή Ενέργεια: Κβαντικά Φαινόμενα: Μικροσκοπική Θεωρία : Υπεραγωγιμότητα Μηδενική Αντίσταση Missn, Κρίσιμο Πεδίο, Θερμοδυναμική Κρίσιμο Ρεύμα Εξισώσεις London,
Διαβάστε περισσότεραΕνεργός διατοµή Χρυσός Κανόνας του Fermi
Μαθηµα 3 0 Ενεργός διατοµή Χρυσός Κανόνας του Fermi 12-3-2015 Μετρήσιμες ποσότητες Παρατηρώντας τη φύση για να καταλάβουμε ποιά είναι τα στοιχειώδη σωμάτια και πώς αλληλεπιδρούν μεταξύ τους, έχουμε τα
Διαβάστε περισσότεραStatistical analysis of extreme events in a nonstationary context via a Bayesian framework. Case study with peak-over-threshold data
Statistical analysis of extreme events in a nonstationary context via a Bayesian framework. Case study with peak-over-threshold data B. Renard, M. Lang, P. Bois To cite this version: B. Renard, M. Lang,
Διαβάστε περισσότεραapj1 SSGA* hapla P6 _1G hao1 1Lh_PSu AL..AhAo1 *PJ"AL hp_a*a
n n 1/2 n (n 1) 0/1 l 2 E x X X x X E x X g(x) := 1 g(x). X f : X C L p f p := (E x X f(x) p ) 1/p f,g := E x X f(x)g(x) x X X X X := {f : X [0, ) : f 1 =1}. X µ A A X x X µ A (x) :=α 1 1 A (x) 1 A A α
Διαβάστε περισσότεραΦυσική Στοιχειωδών Σωµατιδίων ΙΙ. Μάθηµα 1ο 24/4/2007
Φυσική Στοιχειωδών Σωµατιδίων ΙΙ Μάθηµα 1ο 24/4/2007 Τα πειράµατα στη Φυσική Στοιχειωδών Σωµατιδίων (παρόν-µέλλον) Πολύπλοκα: δέσµες επιταχυντών Επιταχυντές δεσµών Σωµατιδίων Κατασκευή ανιχνευτή Ηλεκτρονικά
Διαβάστε περισσότεραΜάθημα 7o Συντονισμοί & Παραγωγή Σωματιδίων στις Υψηλές Ενέργειες 27/4/2017
Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων ΙΙ (8ου εξαμήνου) Μάθημα 7o Συντονισμοί & Παραγωγή Σωματιδίων στις Υψηλές Ενέργειες 7/4/017 Σύνδεση σχέσης Breit-Wigner με τον χρόνο ζωης τ και το πλάτος Γ Οι Συντονισμοί
Διαβάστε περισσότεραLow Frequency Plasma Conductivity in the Average-Atom Approximation
Low Frequency Plasma Conductivity in the Average-Atom Approximation Walter Johnson & Michael Kuchiev Physical Review E 78, 026401 (2008) 1. Review of Average-Atom Linear Response Theory 2. Demonstration
Διαβάστε περισσότεραŒˆŠ Š ˆ Š ˆ ˆ ˆ œ ƒ ƒˆƒ Š ƒ.. ˆÏÌ μ,.. ²
ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ 2007.. 38.. 2 ŒˆŠ Š ˆ Š ˆ ˆ ˆ œ ƒ ƒˆƒ Š ƒ.. ˆÏÌ μ,.. ² ÊÎ μ- ² μ É ²Ó ± É ÉÊÉ Ö μ Ë ± ³... ±μ ²ÓÍÒ, Œƒ, Œμ ± μ ³Ê² Ê É Ö μ É Ö μ²ê³ ± μ ±μ Î ± Ö ³μ ²Ó, μ μ²öõð Ö ÊÎ ÉÓ ² Ö Ëμ - ³ Í μ ÒÌ,
Διαβάστε περισσότερα?=!! #! % &! & % (! )!! + &! %.! / ( + 0. 1 3 4 5 % 5 = : = ;Γ / Η 6 78 9 / : 7 ; < 5 = >97 :? : ΑΒ = Χ : ΔΕ Φ8Α 8 / Ι/ Α 5/ ; /?4 ϑκ : = # : 8/ 7 Φ 8Λ Γ = : 8Φ / Η = 7 Α 85 Φ = :
Διαβάστε περισσότεραThree coupled amplitudes for the πη, K K and πη channels without data
Three coupled amplitudes for the πη, K K and πη channels without data Robert Kamiński IFJ PAN, Kraków and Łukasz Bibrzycki Pedagogical University, Kraków HaSpect meeting, Kraków, V/VI 216 Present status
Διαβάστε περισσότεραHigh order interpolation function for surface contact problem
3 016 5 Journal of East China Normal University Natural Science No 3 May 016 : 1000-564101603-0009-1 1 1 1 00444; E- 00030 : Lagrange Lobatto Matlab : ; Lagrange; : O41 : A DOI: 103969/jissn1000-56410160300
Διαβάστε περισσότερα8 ) / 9! # % & ( ) + )! # 2. / / # % 0 &. # 1& / %. 3 % +45 # % ) 6 + : 9 ;< = > +? = < + Α ; Γ Δ ΓΧ Η ; < Β Χ Δ Ε Φ 9 < Ε & : Γ Ι Ι & Χ : < Η Χ ϑ. Γ = Φ = ; Γ Ν Ι Μ Κ Λ Γ< Γ Χ Λ =
Διαβάστε περισσότεραCentral exclusive production at RHIC and LHC
15th workshop on non-perturbative Quantum Chromodynamics Central exclusive production at RHIC and LHC Antoni Szczurek 1,, Piotr Lebiedowicz 1, Otto Nachtmann 3, 1 Institute of Nuclear Physics PAN Kraków
Διαβάστε περισσότεραΝ Κ Π 6Μ Θ 5 ϑ Μ % # =8 Α Α Φ ; ; 7 9 ; ; Ρ5 > ; Σ 1Τ Ιϑ. Υ Ι ς Ω Ι ϑτ 5 ϑ :Β > 0 1Φ ς1 : : Ξ Ρ ; 5 1 ΤΙ ϑ ΒΦΓ 0 1Φ ς1 : ΒΓ Υ Ι : Δ Φ Θ 5 ϑ Μ & Δ 6 6
# % & ( ) +, %. / % 0 1 / 1 4 5 6 7 8 # 9 # : ; < # = >? 1 :; < 8 > Α Β Χ 1 ; Δ 7 = 8 1 ( 9 Ε 1 # 1 ; > Ε. # ( Ε 8 8 > ; Ε 1 ; # 8 Φ? : ;? 8 # 1? 1? Α Β Γ > Η Ι Φ 1 ϑ Β#Γ Κ Λ Μ Μ Η Ι 5 ϑ Φ ΒΦΓ Ν Ε Ο Ν
Διαβάστε περισσότεραP AND P. P : actual probability. P : risk neutral probability. Realtionship: mutual absolute continuity P P. For example:
(B t, S (t) t P AND P,..., S (p) t ): securities P : actual probability P : risk neutral probability Realtionship: mutual absolute continuity P P For example: P : ds t = µ t S t dt + σ t S t dw t P : ds
Διαβάστε περισσότεραIterative Monte Carlo analysis of spin-dependent parton distributions
Iterative Monte Carlo analysis of spin-dependent parton distributions (arxiv:6.7782) Nobuo Sato In Collaboration with: W. Melnitchouk, S. E. Kuhn, J. J. Ethier, A. Accardi Next Generation Nuclear Physics
Διαβάστε περισσότεραΠΑΝΕΛΛΑΔΙΚΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Γ ΤΑΞΗΣ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΔΕΥΤΕΡΑ 11 ΙΟΥΝΙΟΥ 2018 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΑ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ ΠΡΟΤΕΙΝΟΜΕΝΕΣ ΛΥΣΕΙΣ
ΠΑΝΕΛΛΑΔΙΚΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ Γ ΤΑΞΗΣ ΗΜΕΡΗΣΙΟΥ ΓΕΝΙΚΟΥ ΛΥΚΕΙΟΥ ΔΕΥΤΕΡΑ 11 ΙΟΥΝΙΟΥ 018 ΕΞΕΤΑΖΟΜΕΝΟ ΜΑΘΗΜΑ: ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΑ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ ΠΡΟΤΕΙΝΟΜΕΝΕΣ ΛΥΣΕΙΣ ΘΕΜΑ Α Α1. Σχολικό βιβλίο, σελίδα 99 Α. α) Ψ β) Η συνάρτηση
Διαβάστε περισσότεραNeutrino emissivities in quark matter
Neutrino emissivities in quark matter Jens Berdermann (University Rostock) David Blaschke (University Wrocław) WORKSHOP III OF THE VI,,DENSE HADRONIC MATTER & QCD PHASE TRANSITION 16.10.2006 Rathen Neutrino
Διαβάστε περισσότεραΕ Π Ι Μ Ε Λ Η Τ Η Ρ Ι Ο Κ Υ Κ Λ Α Δ Ω Ν
Ε ρ μ ο ύ π ο λ η, 0 9 Μ α ρ τ ί ο υ 2 0 1 2 Π ρ ο ς : Π ε ρ ιφ ε ρ ε ι ά ρ χ η Ν ο τ ίο υ Α ιγ α ί ο υ Α ρ ι θ. Π ρ ω τ. 3 4 2 2 κ. Ι ω ά ν ν η Μ α χ α ι ρ ί δ η F a x : 2 1 0 4 1 0 4 4 4 3 2, 2 2 8 1
Διαβάστε περισσότεραSur les articles de Henri Poincaré SUR LA DYNAMIQUE. Le texte fondateur de la Relativité en langage scientiþque moderne. par Anatoly A.
Sur les articles de Henri Poincaré SUR LA DYNAMIQUE DE L ÉLECTRON Le texte fondateur de la Relativité en langage scientiþque moderne par Anatoly A. LOGUNOV Directeur de l'institut de Physique des Hautes
Διαβάστε περισσότερα2.019 Design of Ocean Systems. Lecture 6. Seakeeping (II) February 21, 2011
2.019 Design of Ocean Systems Lecture 6 Seakeeping (II) February 21, 2011 ω, λ,v p,v g Wave adiation Problem z ζ 3 (t) = ζ 3 cos(ωt) ζ 3 (t) = ω ζ 3 sin(ωt) ζ 3 (t) = ω 2 ζ3 cos(ωt) x 2a ~n Total: P (t)
Διαβάστε περισσότεραTh, Ra, Rn, Po, Pb, Bi, & Tl K x-rays. Rn Kα1. Rn Kα2. 93( 227 Th)/Rn Kβ3. Ra Kα2. Po Kα2 /Bi K α1 79( 227 Th)/Po Kα1. Ra Kα1 /Bi K β1.
Page -1-10 8 10 7 10 6 10 5 10 4 334 ( Th) Counts/Channel 10 3 10 2 10 1 49 ( Th)/ 50 ( Th)/ 50 ( Fr) 0 100 200 300 400 500 600 700 800 900 1000 1000 1100 1200 1300 1400 1500 1600 1700 1800 1900 2000 Channel
Διαβάστε περισσότερα: Ω F F 0 t T P F 0 t T F 0 P Q. Merton 1974 XT T X T XT. T t. V t t X d T = XT [V t/t ]. τ 0 < τ < X d T = XT I {V τ T } δt XT I {V τ<t } I A
2012 4 Chinese Journal of Applied Probability and Statistics Vol.28 No.2 Apr. 2012 730000. :. : O211.9. 1..... Johnson Stulz [3] 1987. Merton 1974 Johnson Stulz 1987. Hull White 1995 Klein 1996 2008 Klein
Διαβάστε περισσότεραΑ θ ή ν α, 7 Α π ρ ι λ ί ο υ
Α θ ή ν α, 7 Α π ρ ι λ ί ο υ 2 0 1 6 Τ ε ύ χ ο ς Δ ι α κ ή ρ υ ξ η ς Α ν ο ι κ τ ο ύ Δ ι ε θ ν ο ύ ς Δ ι α γ ω ν ι σ μ ο ύ 0 1 / 2 0 1 6 μ ε κ ρ ι τ ή ρ ι ο κ α τ α κ ύ ρ ω σ η ς τ η ν π λ έ ο ν σ υ μ
Διαβάστε περισσότεραΜαγνητικά Υλικά Υπεραγωγοί
ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΙΩΑΝΝΙΝΩΝ ΑΝΟΙΚΤΑ ΑΚΑΔΗΜΑΪΚΑ ΜΑΘΗΜΑΤΑ Μαγνητικά Υλικά Υπεραγωγοί ΥΠΕΡΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ Διδάσκων: Καθηγητής Ιωάννης Παναγιωτόπουλος Άδειες Χρήσης Το παρόν εκπαιδευτικό υλικό υπόκειται σε άδειες χρήσης
Διαβάστε περισσότεραΟΠΤΙΚΟ ΘΕΩΡΗΜΑ (Optical Theorem)
ΟΠΤΙΚΟ ΘΕΩΡΗΜΑ (Optica heorem Συνδέει την ολική ενεργό διατοµή σκέδασης µε το φανταστικό µέρος του πρόσω πλάτους ελαστικής σκέδασης (Forward eastic scattering Im k 4& F (' % "#$? ελαστ. k / (κυµατάριθµος
Διαβάστε περισσότεραInflation and Reheating in Spontaneously Generated Gravity
Univesità di Bologna Inflation and Reheating in Spontaneously Geneated Gavity (A. Ceioni, F. Finelli, A. Tonconi, G. Ventui) Phys.Rev.D81:123505,2010 Motivations Inflation (FTV Phys.Lett.B681:383-386,2009)
Διαβάστε περισσότεραμ μ μ s t j2 fct T () = a() t e π s t ka t e e j2π fct j2π fcτ0 R() = ( τ0) xt () = α 0 dl () pt ( lt) + wt () l wt () N 2 (0, σ ) Time-Delay Estimation Bias / T c 0.4 0.3 0.2 0.1 0-0.1-0.2-0.3 In-phase
Διαβάστε περισσότεραΜάθημα 9o' 12/5/2014
Πρότυπο Αδρονίων µε Στατικά κουάρκ ΙΙ Μάθημα 9o' 12/5/2014! Λεπτονικές διασπάσεις διανυσµατικών µεσονίων Παράδειγµα ουδέτερων διανυσµατικών µεσονιων Τύπος VanRoyen Weisskopf για το επιµέρους πλάτος διάσπασης
Διαβάστε περισσότεραPhys460.nb Solution for the t-dependent Schrodinger s equation How did we find the solution? (not required)
Phys460.nb 81 ψ n (t) is still the (same) eigenstate of H But for tdependent H. The answer is NO. 5.5.5. Solution for the tdependent Schrodinger s equation If we assume that at time t 0, the electron starts
Διαβάστε περισσότεραSecond Order Partial Differential Equations
Chapter 7 Second Order Partial Differential Equations 7.1 Introduction A second order linear PDE in two independent variables (x, y Ω can be written as A(x, y u x + B(x, y u xy + C(x, y u u u + D(x, y
Διαβάστε περισσότεραΠρότυπο Αδρονίων µε Στατικά κουάρκ Ι
Πρότυπο Αδρονίων µε Στατικά κουάρκ Ι I,S: SU() group I : SU() group ΠΡΟΤΥΠΟ ΤΩΝ ΑΔΡΟΝΙΩΝ ΜΕ ΣΤΑΤΙΚΑ QUARKS QUARK ATOMS Πλήθος Βαρυονίων & Μεσονίων ~ 96 - αρχικά οι κανονικότητες (patterns) των αδρονικών
Διαβάστε περισσότεραDETERMINATION OF DYNAMIC CHARACTERISTICS OF A 2DOF SYSTEM. by Zoran VARGA, Ms.C.E.
DETERMINATION OF DYNAMIC CHARACTERISTICS OF A 2DOF SYSTEM by Zoran VARGA, Ms.C.E. Euro-Apex B.V. 1990-2012 All Rights Reserved. The 2 DOF System Symbols m 1 =3m [kg] m 2 =8m m=10 [kg] l=2 [m] E=210000
Διαβάστε περισσότεραCONSULTING Engineering Calculation Sheet
E N G I N E E R S Consulting Engineers jxxx 1 Structure Design - EQ Load Definition and EQ Effects v20 EQ Response Spectra in Direction X, Y, Z X-Dir Y-Dir Z-Dir Fundamental period of building, T 1 5.00
Διαβάστε περισσότεραCoupling strategies for compressible - low Mach number flows
Coupling strategies for compressible - low Mach number flows Yohan Penel, Stéphane Dellacherie, Bruno Després To cite this version: Yohan Penel, Stéphane Dellacherie, Bruno Després. Coupling strategies
Διαβάστε περισσότεραDéformation et quantification par groupoïde des variétés toriques
Défomation et uantification pa goupoïde de vaiété toiue Fédéic Cadet To cite thi veion: Fédéic Cadet. Défomation et uantification pa goupoïde de vaiété toiue. Mathématiue [math]. Univeité d Oléan, 200.
Διαβάστε περισσότεραPhysique des réacteurs à eau lourde ou légère en cycle thorium : étude par simulation des performances de conversion et de sûreté
Physique des réacteurs à eau lourde ou légère en cycle thorium : étude par simulation des performances de conversion et de sûreté Alexis Nuttin To cite this version: Alexis Nuttin. Physique des réacteurs
Διαβάστε περισσότεραφ(t) TE 0 φ(z) φ(z) φ(z) φ(z) η(λ) G(z,λ) λ φ(z) η(λ) η(λ) = t CIGS 0 G(z,λ)φ(z)dz t CIGS η(λ) φ(z) 0 z
Διαβάστε περισσότεραΑκρότατα'Συναρτησιακών'μίας' Συνάρτησης:'Πρόβλημα+ +4α'
Ακρότατα'Συναρτησιακών'μίας' Συνάρτησης:'Πρόβλημα+ +4α' Τελικόςχρόνοςt f «ελεύθερος»0τελικήτιμήxt f ) «ελεύθερη»:ασυσχετιστα' Ηεύρεσητουακροτάτουσυνάρτηση)γίνεταιμετηνεπίλυσητηςΔιαφ.Εξισ... Εξίσωση'Euler'...καιοισταθερέςολοκληρώσεωςθαπροκύψουναπότηνικανοποίησητων...
Διαβάστε περισσότεραf(w) f(z) = C f(z) = z z + h z h = h h h 0,h C f(z + h) f(z)
Ω f: Ω C l C z Ω f f(w) f(z) z a w z = h 0,h C f(z + h) f(z) h = l. z f l = f (z) Ω f Ω f Ω H(Ω) n N C f(z) = z n h h 0 h z + h z h = h h C f(z) = z f (z) = f( z) f f: Ω C Ω = { z; z Ω} z, a Ω f (z) f
Διαβάστε περισσότεραΔ. Σαμψωνίδης & Κ.Κορδάς. Ανιχνευτές : Μάθημα 1α Ενεργός διατομή αλληεπίδρασης σωματιδίων, μέση ελεύθερη διαδρομή σωματιδίου
Επταχθντές - Ανιχνευτές Δ. Σαμψωνίδης & Κ.Κορδάς Ανιχνευτές : Μάθημα 1α Ενεργός διατομή αλληεπίδρασης σωματιδίων, μέση ελεύθερη διαδρομή σωματιδίου Κώστας Κορδάς Αριστοτέλειο Πανεπιστήμιο Θεσσαλονίκης
Διαβάστε περισσότερα상대론적고에너지중이온충돌에서 제트입자와관련된제동복사 박가영 인하대학교 윤진희교수님, 권민정교수님
상대론적고에너지중이온충돌에서 제트입자와관련된제동복사 박가영 인하대학교 윤진희교수님, 권민정교수님 Motivation Bremsstrahlung is a major rocess losing energies while jet articles get through the medium. BUT it should be quite different from low energy
Διαβάστε περισσότεραAppendix B Table of Radionuclides Γ Container 1 Posting Level cm per (mci) mci
3 H 12.35 Y β Low 80 1 - - Betas: 19 (100%) 11 C 20.38 M β+, EC Low 400 1 5.97 13.7 13 N 9.97 M β+ Low 1 5.97 13.7 Positrons: 960 (99.7%) Gaas: 511 (199.5%) Positrons: 1,199 (99.8%) Gaas: 511 (199.6%)
Διαβάστε περισσότερα..., ISBN: :.!". # -. $, %, 1983 &"$ $ $. $, %, 1988 $ $. ## -. $, ', 1989 (( ). '. ') "!$!. $, %, 1991 $ 1. * $. $,.. +, 2001 $ 2. $. $,, 1992 # $!
!! " 007 : ISBN: # $! % :!" # - $ % 983 &"$ $ $ $ % 988 $ $ ## - $ ' 989 (( ) ' ') "!$! $ % 99 $ * $ $ + 00 $ $ $ 99!! " 007 -!" % $ 006 ---- $ 87 $ (( %( %(! $!$!" -!" $ $ %( * ( *!$ "!"!* "$!$ (!$! "
Διαβάστε περισσότεραLaboratory Studies on the Irradiation of Solid Ethane Analog Ices and Implications to Titan s Chemistry
Laboratory Studies on the Irradiation of Solid Ethane Analog Ices and Implications to Titan s Chemistry 5th Titan Workshop at Kauai, Hawaii April 11-14, 2011 Seol Kim Outer Solar System Model Ices with
Διαβάστε περισσότερα? 9 Ξ : Α : 4 < ; : ; 4 ϑ Α Λ Χ< : Χ 9 : Α Α Χ : ;: Ψ 8< ;: 9 : > Α ϑ < > = 8 Α;< 4 <9 Ξ : 9 : > Α 4 Α < >
# % & ( ) ) +,. / 0, 1 / )., / 2 (& 3 5 % 6 6 7 8 : ; < : / : ; = 5 >
Διαβάστε περισσότεραGradient Descent for Optimization Problems With Sparse Solutions
Gradient Descent for Optimization Problems With Sparse Solutions The Harvard community has made this article openly available. Please share how this access benefits you. Your story matters Citation Chen,
Διαβάστε περισσότεραΣήματα και Συστήματα. Διάλεξη 11: Μετασχηματισμός Laplace. Δρ. Μιχάλης Παρασκευάς Επίκουρος Καθηγητής
Σήματα και Συστήματα Διάλεξη : Μετασχηματισμός Laplace Δρ. Μιχάλης Παρασκευάς Επίκουρος Καθηγητής Μετασχηματισμός Laplace. Μαθηματικός ορισμός μετασχηματισμού Laplace 2. Η περιοχή σύγκλισης του μετασχηματισμού
Διαβάστε περισσότεραSOLUTIONS TO MATH38181 EXTREME VALUES AND FINANCIAL RISK EXAM
SOLUTIONS TO MATH38181 EXTREME VALUES AND FINANCIAL RISK EXAM Solutions to Question 1 a) The cumulative distribution function of T conditional on N n is Pr T t N n) Pr max X 1,..., X N ) t N n) Pr max
Διαβάστε περισσότεραModèles de représentation multi-résolution pour le rendu photo-réaliste de matériaux complexes
Modèles de représentation multi-résolution pour le rendu photo-réaliste de matériaux complexes Jérôme Baril To cite this version: Jérôme Baril. Modèles de représentation multi-résolution pour le rendu
Διαβάστε περισσότεραMA4445: Quantum Field Theory 1
MA4445: Quantum Field Theory 1 Dr. Samson Shatashvilli September 7, 01 1 Note These notes are absolutely awful, there was no way to definitely take down all of the equations, so... sorry? I will try to
Διαβάστε περισσότεραLifting Entry 2. Basic planar dynamics of motion, again Yet another equilibrium glide Hypersonic phugoid motion MARYLAND U N I V E R S I T Y O F
ifting Entry Basic planar dynamics of motion, again Yet another equilibrium glide Hypersonic phugoid motion MARYAN 1 010 avid. Akin - All rights reserved http://spacecraft.ssl.umd.edu ifting Atmospheric
Διαβάστε περισσότεραΦΥΣΙΚΗΣ ΣΤΟΙΧΕΙΩΔΩΝ ΣΩΜΑΤΙΔΙΩΝ ΙΙ. ΜΑΘΗΜΑ 4ο
ΦΥΣΙΚΗΣ ΣΤΟΙΧΕΙΩΔΩΝ ΣΩΜΑΤΙΔΙΩΝ ΙΙ ΜΑΘΗΜΑ 4ο Αλληλεπιδράσεις αδρονίου αδρονίου Μελέτη χαρακτηριστικών των ισχυρών αλληλεπιδράσεων (αδρονίων-αδρονίων) Σε θεµελιώδες επίπεδο: αλληλεπιδράσεις µεταξύ quark
Διαβάστε περισσότεραX-Y COUPLING GENERATION WITH AC/PULSED SKEW QUADRUPOLE AND ITS APPLICATION
X-Y COUPLING GENERATION WITH AC/PULSED SEW QUADRUPOLE AND ITS APPLICATION # Takeshi Nakamura # Japan Synchrotron Radiation Research Institute / SPring-8 Abstract The new method of x-y coupling generation
Διαβάστε περισσότερα(i) f(x, y) = xy + iy (iii) f(x, y) = e y e ix. f(z) = U(r, θ) + iv (r, θ) ; z = re iθ
ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ (ΜΕΤΑΠΤΥΧΙΑΚΟ) 6 Νοεμβρίου 07 Αναλυτικές συναρτήσεις Άσκηση (i) Δείξτε ότι η συνάρτηση f(z) είναι αναλυτική σε χωρίο D του μιγαδικού επιπέδου εάν και μόνο εάν η if(z) είναι αναλυτική
Διαβάστε περισσότερα