Δυναμική Μηχανών I. Χρονική Απόκριση Συστημάτων 2 ης Τάξης
|
|
- Θεοφάνης Μητσοτάκης
- 7 χρόνια πριν
- Προβολές:
Transcript
1 Δυναμική Μηχανών I 5 5 Χρονική Απόκριση Συστημάτων 2 ης Τάξης
2 2015 Δημήτριος Τζεράνης, Ph.D Τμήμα Μηχανολόγων Μηχανικών Ε.Μ.Π. Απαγορεύεται οποιαδήποτε αναπαραγωγή χωρίς άδεια
3 Περιεχόμενα ΣΔΕ 2 ης τάξης με Γραμμικούς Συντελεστές Γραφική Αναπαράσταση της Απόκρισης Απόκριση Συστημάτων 2 ης Τάξης σε Αρχικές Συνθήκες Απόκριση Συστημάτων 2 ης Τάξης σε Μοντέλα Εξωτερικών Διεγέρσεων Σε Bηματική Διέγερση Σε Αρμονική Διέγερση Παραδείγματα
4 Οι ΣΔΕ που περιγράφουν συστήματα 2 ης τάξης ΣΔΕ 2 ης τάξης με Γραμμικούς Συντελεστές
5 Συστήματα και Γραμμικές ΣΔΕ 2 ης τάξης Ένα γραμμικό σύστημα 2 ης τάξης Περιέχει 2 ανεξάρτητα στοιχεία αποθήκευσης ενέργειας Περιγράφεται από 2 μεταβλητές κατάστασης Μ.Κ. x(t) ή 1 Β.Ε. q(t) Η σχέση μεταξύ μιας διέγερσης f(t) του συστήματος και μιας εξόδου ενδιαφέροντος y(t) περιγράφεται από μια γραμμική ΣΔΕ 2 ης τάξης με σταθερούς συντελεστές a 2 y t + a 1 Παρατηρήσεις: y(t) + a 0 y(t) = f(t) Η έξοδος y(t) είναι γραμμική συνάρτηση των Μ.Κ. y(t) = H x(t) ή του Β.Ε. q(t) Στην περίπτωση Μ διεγέρσεων f t = β 1 f 1 t + + β M f M (t) η ειδική λύση γίνεται με την ίδια μεθοδολογία μέσω επαλληλίας
6 Τυπικό Μηχανικό Σύστημα 2 ης τάξης Ένα γραμμικό μηχανικό σύστημα 2 ης τάξης (1 Β.Ε. q(t)) περιγράφεται από την δυναμική εξίσωση (μέσω εξισώσεων Lagrange): m q t + c q(t) + k q(t) = f(t) αδράνεια απόσβεση ελαστικότητα Εξωτερική διέγερση
7 Κανονική Μορφή ΣΔΕ 2 ης τάξης Κάθε ΣΔΕ 2 ης τάξης μπορεί να γραφτεί στην ακόλουθη μορφή (διαιρώντας με την m): y t + 2 ζ ω y(t) + ω 2 y(t) = f(t) H οποία περιγράφεται από 2 παραμέτρους: ζ είναι ο λόγος απόσβεσης (αδιάστατο μέγεθος) ω είναι η φυσική κυκλική συχνότητα (μονάδες: rad/sec) Στην περίπτωση του μηχανικού συστήματος του προηγούμενου slide ω 2 = k m ω = 2 ζ ω = c m ζ = k m c 2 k m
8 Υπολογισμός Χρονικής Απόκρισης Ο υπολογισμός της χρονικής απόκρισης της εξόδου y(t) γίνεται μέσω της αναλυτικής λύσης του προβλήματος αρχικών συνθηκών (ΠΑΣ): Υπολογίστε την απόκριση y(t) σε μια διέγερση f(t) όταν τα y(t) και f(t) συνδέονται μέσω της ΣΔΕ y t + 2 ζ ω y(t) + ω 2 y(t) = f(t) δεδομένης των αρχικών συνθηκών y 0 και y 0
9 Χρονικές Αποκρίσεις Η απόκριση y(t) μιας γραμμικής ΣΔΕ σε εξωτερική διέγερση f(t) και αρχικές συνθήκες ισούται (λόγω επαλληλίας) με το άθροισμα της απόκρισης y ΑΣ (t) σε Α.Σ. και της απόκρισης y ΕΔ (t) στην Ε.Δ.: y(t) = y ΑΣ t + y ΕΔ (t) y t + 2ζω y(t) + ω 2 y(t) = 0 y(0) = u 0 y t + 2ζω y(t) + ω 2 y(t) = f(t) y(0) = y 0 y(0) = y 0 y(0) = u 0 y t + 2ζω y(t) + ω 2 y(t) = f(t) y(0) = 0 y(0) = 0 y ΑΣ (t) y ΕΔ (t) y(t)
10 Πως παρουσιάζουμε την απόκριση μέσω γραφημάτων Γραφική Παράσταση της Απόκρισης Συστήματος 2 ης Τάξης
11 Τρόποι Γραφικής Αναπαράστασης της Απόκρισης Η παράσταση της απόκρισης μπορεί να γίνει με δύο κύριους τρόπους: 1. Η γραφική παράσταση της λύσης y(t) της ΣΔΕ Συνήθης πρακτική και στην παρουσίαση της λύσης ΣΔΕ 1 ης τάξης 2. To διάγραμμα φάσεων Γραφική παράσταση της y t ως συνάρτηση του y(t)
12 Διάγραμμα Φάσεων: Mεθοδολογία Υπολογισμού 1. Επιλύεται η ΣΔΕ (για ένα σετ Α.Σ. y 0, y 0 ) ώστε να υπολογιστεί η απόκριση y t, και από αυτήν η y t 2. Ορίζεται μια ακολουθία χρονικών σημείων t = t i, i = 1,2,, N. Το πρώτο σημείο είναι ο χρόνος t = t 1 = Yπολογίζονται οι τιμές y t i και y t i της απόκρισης στις Ν στιγμές t = t i. 4. Για κάθε t i αντιστοιχεί το σημείο (y t i, y t i ) στο καρτεσιανό σύστημα συντεταγμένων y t (οριζόντιος άξονας) και y t (κατακόρυφος άξονας) 5. Για την ακολουθεία των Ν χρονικών στιγμών t i αντιστοιχούν τα Ν σημεία (y t i, y t i ) τα οποία (καθώς ο αριθμός των σημείων Ν αυξάνεται) αντιστοιχούν σε μια τροχιά, η οποία περιγράφει την απόκριση του συστήματος στο 2D χώρο y t i, y t i όταν το σύστημα ξεκινά από το σετ Α.Σ. y 0, y 0 6. Τα παραπάνω 5 βήματα επαναλαμβάνονται για διαφορετικά σετ Α.Σ. Για κάθε σετ Α.Σ προκύπτει μια διαφορετική τροχιά.
13 Διάγραμμα Φάσεων: Παράδειγμα y t y(t) + y(t) = 0 y(0) = 1 y t y t ΠΑΤ y(0) = 0 Επίλυση Απόκριση y t = e 0.75 t (cos 0.66 t sin 0.66 t ) Διάγραμμα Φάσεων Σημεία (y t i, y t i ) Υπολογισμός των y t i και y t i y(t) dy(t)/dt dy(t)/dt t dy(t)/dt t 5 t 6 t 4 t 8 t 7 t 3 t 2 t 1 = y(t) y t y(t) y t t
14 y t Διάγραμμα Φάσεων: Παράδειγμα Λύνοντας την απόκριση του ίδιου συστήματος από διαφορετικές Α.Σ. προκύπτει το ακόλουθο ΔΦ: Μπλέ: y(0) = 1, y(0) = 0 Πράσινο: y(0) = 0, y(0) = 1 Κόκκινο: y 0 = 1, y(0) = 0 Πορτοκαλί: y(0) = 0, y 0 = 1 dy(t)/dt yy(t) t
15 Υπολογισμός της y ΑΣ t Απόκριση σε Αρχικές Συνθήκες
16 Ομογενής Λύση Η αντίστοιχη ομογενής γραμμική ΣΔΕ είναι: y t + 2 ζ ω y(t) + ω 2 y(t) = 0 το αντίστοιχο χαρακτηριστικό πολυώνυμο (Χ.Π.) είναι: λ ζ ω λ + ω 2 = 0 oι δύο ρίζες λ 1, λ 2 του Χ.Π. είναι οι ιδιοτιμές του συστήματος, και η ομογενής λύση στην γενική περίπτωση είναι: y h t = c 1 e λ1t + c 2 e λ 2t Ανάλογα με την τιμή του ζ διακρίνουμε περιπτώσεις: 1. Σύστημα χωρίς απόσβεση: ζ = 0 2. Σύστημα με υποκρίσιμη απόσβεση: 0 < ζ < 1 3. Σύστημα με υπερκρίσιμη απόσβεση: ζ > 1 4. Ασταθές σύστημα: ζ < 0
17 Ομογενής Λύση: 1) Μηδενική Απόσβεση Στην περίπτωση μηδενικής απόσβεσης (ζ = 0) οι ιδιοτιμές του συστήματος είναι ένα ζευγάρι συζηγών φανταστικών αριθμών: λ 1,2 = ±ω j Ηομογενής λύση γράφεται y h t = c 1 e λ 1t + c 2 e λ 2t = C cos(ω t + φ) Ή ισοδύναμα: y h t = c 1 cos ω t + c 2 sin ω t Οι δύο παράμετροι της ομογενούς (είτε (C, φ) είτε (c 1, c 2 )) προκύπτουν από την y p t και τις Α.Σ. Η απόκριση y h t δεν αποσβαίνεται με τον χρόνο
18 Ομογενής Λύση: 1) Μηδενική Απόσβεση Στην απόκριση σε Α.Σ. δεν υπάρχει διέγερση επομένως y p t = 0 και y ΑΣ t = y t = y h t = c 1 cos ω t + c 2 sin ω t Εφαρμόζοντας τις Α.Σ. y 0 και y 0 προκύπτει η y ΑΣ t ως: y ΑΣ t = (y 0 cos ω t + y 0 ω sin ω t ) Περιγράφει συστήματα που ταλαντώνονται χωρίς απόσβεση Η περίπτωση αυτή είναι καθαρά θεωρητική. ΌΛΑ τα πραγματικά συστήματα έχουν κάποια (έστω και λίγη) απόσβεση.
19 Ομογενής Λύση: 1) Μηδενική Απόσβεση Το σύστημα ταλαντώνεται αρμονικά. Όσο αυξάνεται η ω τόσο μικραίνει η περίοδος ταλάντωσης Τ = 2π ω και αυξάνεται η ταχύτητα y για ίδιες Α.Σ = 0, = 1 rad/sec = 0, = 2 rad/sec = 0, = 4 rad/sec 10 5 y(t) u(t) y t = 0, = 1 rad/sec = 0, = 2 rad/sec = 0, = 4 rad/sec time Απόκριση y(t) για διάφορες τιμές της ω για την ίδια Α.Σ y(t) Αντίστοιχα διαγράμματα φάσης
20 Ομογενής Λύση: 2) Υποκρίσιμη Απόσβεση Στην περίπτωση υποκρίσιμης απόσβεσης (0 < ζ < 1) οι ιδιοτιμές του συστήματος είναι ένα ζευγάρι συζηγών μιγαδικών αριθμών: λ 1,2 = ζ ω ± j ω Πραγματικό μέρος 1 ζ 2 τ 1 ± j ω d Φανταστικό μέρος Όπου το πραγματικό & το φανταστικό μέρος των λ 1,2 περιγράφεται από τις παραμέτρους: τ = ζ ω 1 έχει μονάδες χρόνου [sec] ω d = ω 1 ζ 2 είναι η κυκλική συχνότητα με απόσβεση [rad/sec]
21 Ομογενής Λύση: 2) Υποκρίσιμη Απόσβεση H ομογενής λύση γράφεται y h t = c 1 e λ 1t + c 2 e λ 2t = γ e t τ cos(ω d t + φ) Ή ισοδύναμα y h t = e t τ (c 1 cos ω d t + c 2 sin ω d t ) Οι δύο παράμετροι της ομογενούς (είτε (γ, φ) είτε (c 1, c 2 )) προκύπτουν από την y p t και τις Α.Σ. Η περίπτωση αυτή περιγράφει συστήματα που λόγω περιορισμένης απόσβεσης ταλαντώνονται με κίνηση που αποσβένεται. Η συχνότητα ταλάντωσης ισούται με ω d Ο ρυθμός απόσβεσης της ταλάντωσης εξαρτάται από την τιμή της τ
22 Ομογενής Λύση: 2) Υποκρίσιμη Απόσβεση Στην απόκριση σε Α.Σ. δεν υπάρχει διέγερση επομένως y p t = 0 και y ΑΣ t = y t = y h t = e t τ (c 1 cos ω d t + c 2 sin ω d t ) Εφαρμόζοντας τις Α.Σ. y 0 και y 0 προκύπτει η y ΑΣ t ως: y ΑΣ t = e t τ (y 0 cos ω d t + y 0 + ζ ω y 0 ω d sin ω d t ) Η συνάρτηση αυτή περιγράφει μια συνάρτηση που ταλαντώνεται με κυκλική ω d που αποσβένεται λόγω της εκθετικής e t τ = e ζ ω t.
23 y t Ομογενής Λύση: 2) Υποκρίσιμη Απόσβεση Η απόκριση y h t περιγράφει μια ταλάντωση με κυκλική συχνότητα ω d (περίοδο Τ) που αποσβένεται λόγω της εκθετικής e t τ = e ζ ω t. Z = ln y t t + T = 2πζ 1 ζ 2 Τ = 2π ω d Μέτρο απόσβεσης
24 Ομογενής Λύση: 2) Υποκρίσιμη Απόσβεση Για δεδομένο λόγο απόσβεσης ζ, όσο αύξάνεται η φυσική κυκλική συχνότητα ω τόσο πιο γρήγορη γίνεται η απόκριση του συστήματος x(t) y t x(t) y t Μικραίνει ο χρόνος τ και αποσβένονται γρηγορότερα οι ταλαντώσεις Αυξάνεται η ω d και μικραίνει η αντίστοιχη περίοδος ταλάντωσης Τ = = 0.4, = 1 = 0.4, = 2 = 0.4, = 4 u(t) π ω d = 0.4, = 1 = 0.4, = 2 = 0.4, = time yx(t) t
25 Ομογενής Λύση: 2) Υποκρίσιμη Απόσβεση Για δεδομένη φυσική κυκλ. συχνότητα ω, όσο ο λόγος απόσβεσης ζ αυξάνεται (τείνει στο 1) τόσο πιο γρήγορη γίνεται η απόκριση Μικραίνει ο χρόνος τ και αποσβένονται γρηγορότερα οι ταλαντώσεις, παρόλο που μικραίνει η ω d και αυξάνεται η αντίστοιχη περίοδος ταλάντωσης Τ = 2π ω d y t x(t) y t = 0.9, = 1 = 0.5, = 1 = 0.25, = = 0.9, = 1 = 0.5, = 1 = 0.25, = 1 x(t) 0 u(t) time yx(t) t
26 y t Ομογενής Λύση: 2) Υποκρίσιμη Απόσβεση Διαγράμματα φάσης για διάφορες Α.Σ. Πάντα η απόκριση y ΑΣ t τείνει προς το σημείο y t, y t = (0,0) = 1, = 0.4 = 1, = dy(t)/dt y t y t y t = 1, = dy(t)/dt 0 dy(t)/dt y(t) y t y(t) y t y(t) y t
27 Ομογενής Λύση: 3) Υπερκρίσιμη Απόσβεση Στην περίπτωση υπερκρίσιμης απόσβεσης (ζ > 1) οι ιδιοτιμές του συστήματος είναι δύο αρνητικοί πραγματικοί αριθμοί λ 1 και λ 2 : Η ομογενής λύση γράφεται y h t = c 1 e λ 1t + c 2 e λ 2t Οι παράμετροι (c 1,c 2 ) της ομογενούς προκύπτουν από την y p t και τις Α.Σ. Επειδή οι ιδιοτιμές είναι αρνητικοί πραγματικοί αριθμοί, η απόκριση y h t αποσβαίνεται με τον χρόνο Η περίπτωση αυτή περιγράφει συστήματα που περιέχουν σημαντική απόσβεση.
28 Ομογενής Λύση: 3) Υπερκρίσιμη Απόσβεση Στην απόκριση σε Α.Σ. δεν υπάρχει διέγερση επομένως y p t = 0 και y ΑΣ t = y t = y h t = c 1 e λ 1t + c 2 e λ 2t Εφαρμόζοντας τις Α.Σ. y 0 και y 0 προκύπτει η y ΑΣ t ως: y ΑΣ t = 1 λ 1 λ 2 (y 0 ( λ 2 e λ 1t + λ 1 e λ 2t ) + y 0 (e λ 1t e λ 2t )) Η συνάρτηση αυτή περιγράφει κίνηση που αποσβένεται εκθετικά χωρίς ταλάντωση.
29 y t Ομογενής Λύση: 3) Υπερκρίσιμη Απόσβεση H διάρκεια της απόκρισης καθορίζεται από την πιο αργή ιδιοτιμή: min{ λ i } Όσο αυξάνεται ο λόγος απόσβεσης ζ, τόσο πιο αργό γίνεται το σύστημα τόσο περισσότερο διαφέρουν οι δύο ιδιοτιμές y(t) = 1.2, = 1 rad/sec = 2, = 1 rad/sec = 4, = 1 rad/sec time u(t) = 1.2, = 1 rad/sec = 2, = 1 rad/sec = 4, = 1 rad/sec y(t)
30 = 1, = 2 = 1, = y t y t y t Ομογενής Λύση: 3) Υπερκρίσιμη Απόσβεση Διαγράμματα φάσης για διάφορες Α.Σ. Πάντα η απόκριση y ΑΣ t τείνει προς το σημείο y t, y t = (0,0) = 1, = dy(t)/dt 0 dy(t)/dt 0 dy(t)/dt y(t) y t y(t) y t y(t) y t
31 Ομογενής Λύση: 3) Υπερκρίσιμη Απόσβεση y t Διαγράμματα φάσης για διάφορες Α.Σ. Πάντα η απόκριση y ΑΣ t τείνει προς το σημείο y t, y t y t = (0,0) 1 1 = 1, = = 2, = dy(t)/dt y t = 0.5, = dy(t)/dt 0 dy(t)/dt y(t) y t y(t) y t y(t) y t
32 Ομογενής Λύση: 3*)Υπερκρίσιμη Απόσβεση Ειδική περίπτωση: όταν ζ = 1 τότε το Χ.Π. έχει μια διπλή ρίζα λ 1 οπότε η ομογενής αποκριση γράφεται y h t = c 1 e λ 1t + c 2 t e λ 1t Εφαρμόζοντας τις Α.Σ. y 0 και y 0 προκύπτει η y ΑΣ t ως: y ΑΣ t = (y 0 (1 λ 1 t) + y 0 t) e λ 1t Η συνάρτηση αυτή επίσης περιγράφει κίνηση που αποσβένεται εκθετικά χωρίς ταλάντωση.
33 Ομογενής Λύση: 4) Ασταθές Σύστημα Στην περίπτωση ζ < 0 οι ιδιοτιμές του συστήματος περιέχουν θετικά πραγματικά μέρη, επομένως η ομογενής λύση y h t = c 1 e λ 1t + c 2 e λ 2t τείνει στο άπειρο καθώς αυξάνεται ο χρόνος t: lim t y h t = Η απόκριση αυτή περιγράφει ένα ασταθές σύστημα
34 Ομογενής Λύση: 4) Ασταθές Σύστημα Η απόκριση y h t πάντα ξεφεύγει και τείνει στο άπειρο. y t y t Παραδείγματα απόκρισης ασταθών συστημάτων από Α.Σ. y 0 = 1, y 0 = 0 y(t) = -0.3, = 1 rad/sec = -0.5, = 0.5 rad/sec = -0.14, = 2.5 rad/sec t dy(t)/dt = 0.5, = y(t) y t
35 Απόκριση σε Αρχικές Συνθήκες: Σημείο Ισορροπίας Το μοναδικό σημείο ισορροπίας σε ένα γραμμικό σύστημα 2 ης τάξης (ανεξάρτητα από τα ζ, ω) χωρίς εξωτερικές διεγέρσεις είναι: y = 0 y = 0 Το σημείο ισορροπίας αντιστοιχεί στην αρχή των αξόνων του Δ.Φ. Ευσταθές σύστημα (ζ > 0): η απόκριση τείνει προς στο σημείο ισορροπίας Ασταθές σύστημα (ζ < 0): η απόκριση αποκλίνει από το σημείο ισορροπίας
36 Ιδιοτιμές Ενός Συστήματος 2 ης Τάξης (1 Β.Ε.) Οι ιδιοτιμές λ i δίνουν πληροφορίες σχετικά με το σύστημα Im(λ i ) 1. Είδος & ταχύτητα απόκρισης Πραγματικό μέρος: εκθετικός παράγοντας Φανταστικό μέρος: αρμονικός παράγοντας ζ>1 x x 0<ζ<1 x x ζ=0 x ζ<0 Re(λ i ) 2. Ευστάθεια συστήματος Ευστάθεια: Re λ i < 0, i Αστάθεια: Re λ i > 0 x x x Ευστάθεια Αστάθεια
37 Ιδιοτιμές Ενός Συστήματος 2 ης Τάξης (1 Β.Ε.) Πως μεταβάλονται οι ιδιοτιμές ενός συστήματος 2 ης τάξης καθώς αυξάνεται ο λόγος απόσβεσης ζ: ζ < 0: ιδιοτιμές έχουν Re λ i > 0 0<ζ<1 ζ=1 x ζ=0 x Im(λ i ) ζ<0 0 ζ 1: οι λ i βρίσκονται πάνω σε κύκλο ακτίνας ω ζ>1 x x x Re(λ i ) ζ > 1: πραγματικές ιδιοτιμές Im λ i = 0 x x Ευστάθεια Αστάθεια
38 Ιδιοτιμές Ενός Συστήματος 2 ης Τάξης (1 Β.Ε.) Πως μεταβάλονται οι ιδιοτιμές ενός συστήματος 2 ης τάξης καθώς αυξάνεται η κυκλ. συχνότητα ω: Αυξάνεται η ακτίνα του κύκλου πάνω στον οποίο βρίσκονται τα λ i για 0 ζ 1 Πιο γρήγορη απόκριση ω 1 ω 3 ω 2 ω 4 Im(λ i ) Re(λ i ) ω 4 > ω 3 > ω 2 > ω 1 Ευστάθεια Αστάθεια
39 Υπολογισμός της y ΕΔ t Απόκριση σε Μοντέλα Εξωτερικών Διεγέρσεων
40 Απόκριση σε Μοντέλα Εξωτερικών Διεγέρσεων Η απόκριση y ΕΔ t ενός συστήματος 2 ης τάξης σε εξωτερικές διεγέρσεις (μηδενικές Α.Σ. y 0 = y(0) = 0) περιέχει ομογενή & ειδική λύση: y t = y h t + y p t = c 1 e λ1t + c 2 e λ2t + y p t Προσοχή! H ομογενής λύση ΔΕΝ είναι εξ ορισμού μηδενική (y h t 0) όταν οι Α.Σ. είναι μηδενικές! Η παράμετροι της y h t υπολογίζεται με βάση την y p t και τις Α.Σ. Η απόκριση y ΕΔ t έχει νόημα και ενδιαφέρον μόνο σε ευσταθή συστήματα (ζ > 0) Όταν ζ < 0 τότε y h t και το σύστημα αποκλίνει Όταν ζ > 0 τότε μετά την μεταβατική απόκριση y h t 0 και y t y p t
41 Απόκριση σε Μοντέλα Εξωτερικών Διεγέρσεων Εστιάζουμε στην απόκριση σε τρία μοντέλα εξωτερικών διεγέρσεων 1. Απόκριση σε βηματική διέγερση Χρήσιμη για περιγραφή μεταβατικών φαινομένων Βάση για τον υπολογισμό της απόκρισης σε κρουστική διέγερση, διέγερση ράμπα, διέγερση παλμό κτλ 2. Απόκριση σε κρουστική διέγερση Χρήσιμη για περιγραφή μεταβατικών φαινομένων Προκύπτει από την απόκριση σε βηματική διέγερση 3. Απόκριση σε αρμονική διέγερση Χρήσιμη για την ανάλυση απόκρισης συχνότητας Βάση για τον υπολογισμό της απόκρισης σε περιοδικές και τυχαίες διεγέρσεις
42 1) Απόκριση σε Βηματική Είσοδο Στην περίπτωση βηματικής διέγερσης f t = u s t αναζητείται ειδική λύση: y p t = C t κ u s t Όπου κ είναι η πολλαπλότητα της κρίσιμης ιδιοτιμής Λ = 0 Αν το σύστημα δεν έχει ιδιοτιμή λ i = 0 (οπότε κ = 0) τότε y p t = C u s t Αντικαθιστώντας την y p t στην ΣΔΕ προκύπτει y p t + 2ζω y p t + ω 2 y p t = f(t) C ω 2 = 1 C = ω 2 Οπότε η ειδική λύση είναι y p t = u s t και η συνολική λύση είναι: y ΕΔ t = h s (t) = c 1 e λ 1t + c 2 e λ 2t + ω 2 u s t Οι σταθερές c 1 και c 2 θα προκύψουν από τις Α.Σ.
43 1) Απόκριση σε Βηματική Είσοδο Αν το σύστημα δεν έχει ιδιοτιμή λ i = 0, εφαρμόζοντας τις Α.Σ. y 0 = y(0) = 0 προκύπτει η απόκριση h s (t) σε βηματική διέγερση Μηδενική και Υποκρίσιμη απόκριση (0 ζ < 1) y ΕΔ t = h s (t) = ω 2 (1 e t τ (cos ω d t + Υπερκρίσιμη απόκριση (ζ > 1) ζ 1 ζ 2 sin(ω d t))) y ΕΔ t = h s (t) = ω 2 (1 λ 2 e λ1 t + λ 1 e λ2 t ) λ 2 λ 1 λ 2 λ 1 Υπερκρίσιμη απόκριση (ζ = 1) y ΕΔ t = h s (t) = ω 2 (1 e ω t (1 + ω t)) * Οι παραπάνω τύποι ισχύουν για t 0 οπότε ο όρος u s t παραλείπεται
44 1)Απόκριση σε Βηματική Είσοδο Περίπτωση 0 < ζ < 0.7 Έντονη ταλάντωση γύρω από την τιμή μόνιμης κατάστασης Αργή απόκριση λόγω ταλάντωσης Έντονη υπερακόντηση πάνω από την τιμή μόνιμης κατάστασης h s (t) Μεταβατική απόκριση Μόνιμη απόκριση = 0.25, = 1 rad/sec = 0.5, = 1 rad/sec t [sec]
45 1)Απόκριση σε Βηματική Είσοδο Περίπτωση 0.7 < ζ < 1 Η πιο γρήγορη απόκριση για δεδομένο ω Για ζ 0.7 η ταλάντωση και υπερακόντηση είναι μικρές Για ζ 1 δεν υπάρχει ταλάντωση και υπαρακόντηση h s (t) Μεταβατική απόκριση Μόνιμη απόκριση = 0.7, = 1 rad/sec 0.5 = , = 1 rad/sec = 1.1, = 1 rad/sec t [sec]
46 1)Απόκριση σε Βηματική Είσοδο Περίπτωση ζ > 1 Εκθετική απόκριση χωρίς ταλάντωση και υπερακόντηση Καθώς αυξάνεται ο λόγος ζ η απόκριση γίνεται πιο αργή h s (t) Μεταβατική απόκριση Μόνιμη απόκριση = 1.5, = 1 rad/sec = 2.5, = 1 rad/sec = 5.0, = 1 rad/sec t [sec]
47 1*) Απόκριση σε Βηματική Είσοδο Στην ειδική περίπτωση που το σύστημα έχει την ιδιοτιμή λ i = 0 με πολλαπλότητα κ, η ειδική λύση για βηματική διέγερση είναι: y p t = C t κ u s t Η σταθερά C προκύπτει αντικαθιστώντας την y p t στην ΣΔΕ. Η απόκριση σε βηματική διέγερση (συνολική λύση) είναι: y ΕΔ t = h s t = c 1 + c 2 e λ2t + C t, κ = 1 y ΕΔ t = h s t = c 1 + c 2 t + C t 2, κ = 2 Οι σταθερές c 1 και c 2 προκύπτουν από τις Α.Σ.
48 2) Απόκριση σε Κρουστική Είσοδο Επειδή η κρουστική διέγερση f t = δ t είναι η χρονική παράγωγος της βηματικής εισόδου f t = u s t, η απόκριση h(t) ενός συστήματος σε κρουστική διέγερση (μηδενικές Α.Σ.) θα είναι η παράγωγος της απόκρισης h s (t) σε βηματική διέγερση (μηδενικές Α.Σ.): h t = d dt h s(t)
49 2) Απόκριση σε Κρουστική Είσοδο Αν το σύστημα δεν έχει μηδενική ιδιοτιμή τότε η απόκριση h t σε κρουστική διέγερση εξαρτάται από τον λόγο απόσβεσης ζ: Μηδενική και Υποκρίσιμη απόκριση (0 ζ < 1) h(t) = 1 ω d e t τ sin(ω d t) Υπερκρίσιμη απόκριση (ζ > 1) 1 h t = (e λ2 t e λ1 t ) λ 2 λ 1 Υπερκρίσιμη απόκριση (ζ = 1) h(t) = t e ω t Για ζ > 0 (ευσταθές σύστημα) lim t h(t) = 0
50 2) Απόκριση σε Κρουστική Είσοδο Περίπτωση 0 < ζ < 0.7 Έντονη ταλάντωση γύρω από την τιμή μόνιμης κατάστασης 0 Αργή απόκριση λόγω της ταλάντωσης h(t) 0.5 Μεταβατική απόκριση 1 0 Μόνιμη απόκριση = 0.25, = 1 rad/sec = 0.5, = 1 rad/sec t [sec]
51 2) Απόκριση σε Κρουστική Είσοδο Περίπτωση 0.7 < ζ < 1 Η πιο γρήγορη απόκριση για δεδομένο ω Μεταβατική απόκριση Μόνιμη απόκριση 0.6 = 0.7, = 1 rad/sec = 0.9, = 1 rad/sec 0.4 = 1.1, = 1 rad/sec h(t) t [sec]
52 2) Απόκριση σε Κρουστική Είσοδο Περίπτωση ζ > 1 Καθώς αυξάνεται ο λόγος ζ η απόκριση γίνεται πιο αργή και τείνει προς μια εκθετική απόσβεση h(t) Μεταβατική απόκριση Μόνιμη απόκριση 0.4 = 1.5, = 1 rad/sec = 2.5, = 1 rad/sec 0.3 = 5.0, = 1 rad/sec t [sec]
53 3) Απόκριση σε Αρμονική Είσοδο Στην περίπτωση αρμονικής διέγερσης f t = cos(ω t + φ) u s (t) μοναδιαίου εύρους σε ένα σύστημα 2 ης τάξης που δεν έχει ιδιοτιμή την Λ = Ω j αναζητείται ειδική λύση: y p t = Γ cos Ω t + φ + Ψ u s t Αντικαθιστώντας την y p t στην ΣΔΕ και ομαδοποιώντας τους παράγοντες των cos Ωt + φ και sin(ωt + φ) προκύπτει ένα σύστημα 2 εξισώσεων από όπου προκύπτουν οι άγνωστοι παράμετροι Γ και Ψ ως συνάρτηση της κυκλικής συχνότητας Ω της διέγερσης και των παραμέτρων ζ και ω του συστήματος. 1 Γ(Ω) = (ω 2 Ω 2 ) 2 +(2ζωΩ) 2 Ψ Ω = atan( 2ζωΩ ω 2 Ω 2)
54 3) Απόκριση σε Αρμονική Είσοδο Η συνολική απόκριση είναι: y t = y h t + y p t Συστήματα με μηδενική ή υποκρίσιμη απόκριση (0 ζ < 1) y t = γ e t τ cos(ω d t + φ) + Γ(Ω) cos Ω t + φ + Ψ(Ω) Συστήματα με υπερκρίσιμη απόκριση (ζ > 1) y t = c 1 e λ 1 t + c 2 e λ 2 t + Γ(Ω) cos Ω t + φ + Ψ(Ω) Συστήματα με υπερκρίσιμη απόκριση (ζ = 1) y t = c 1 e λ 1 t + c 2 t e λ 1 t + Γ(Ω) cos Ω t + φ + Ψ(Ω) Οι δύο σταθερές (είτε (γ, φ) είτε (c 1, c 2 )) της ομογενούς λύσης υπολογίζονται από τις Α.Σ. y 0 = y 0 = 0
55 3) Απόκριση σε Αρμονική Είσοδο Παραδείγματα απόκρισης σε αρμονική διέγερσης f t = cos(ω t + φ) u s (t) μοναδιαίου εύρους σε σύστημα 2 ης τάξης Ανεξαρτήτως της Ω, η μεταβατική απόκριση διαρκεί περίπου 12 sec Το εύρος της απόκρισης εξαρτάται ισχυρά από την τιμη του λόγου Ω/ω Μεταβατική Μόνιμη (ΗΚΜΑ) Μεταβατική Μόνιμη (ΗΚΜΑ) 0.04 = 1 rad/sec, = 0.5 = 12.5 rad/sec = 1 rad/sec, = 0.5 = 0.6 rad/sec y(t) t [sec] y(t) t [sec]
56 Από την Απόκριση σε Αρμονική Είσοδο στην Ημιτονοειδή Απόκριση Μόνιμης Κατάστασης Σε ένα σύστημα 2 ης τάξης, η μόνιμη απόκριση (αφού περάσει η μεταβατική φάση y h t 0) αποτελείται μόνο από την ειδική λύση: y t y p t = Γ Ω cos Ω t + φ + Ψ Ω Η διάρκεια της μεταβατικής φάσης εξαρτάται από το σύστημα, όχι από την κυκλ συχνότητα διέγερσης Ω Η απόκριση στην μόνιμη κατάσταση σε αρμονική διέγερση λέγεται Ημιτονοειδής Απόκρισης Μόνιμης Κατάστασης (ΗΑΜΚ) Αυτό ισχύει ανεξάρτητα από τις Α.Σ. διότι αυτές επιρεάζουν μόνο την y h t Η απόκριση y t είναι αρμονική συνάρτηση της ίδιας κυκλικής συχνότητας Ω Το εύρος Γ(Ω) και η διαφορά φάσης Ψ(Ω) της απόκρισης ως προς την διέγερση εξαρτώνται από την Ω
57 Ημιτονοειδής Απόκριση Μόνιμης Κατάστασης Η ΗΑΜΚ αντιστοιχεί στην απόκριση μόνιμης κατάστασης όταν η y h (t) διέγερση είναι αρμονική y(t) x f (t) ΗΑΜΚ = + y p (t)
58 Ημιτονοειδής Απόκριση Μόνιμης Κατάστασης Εύρος απόκρισης Γ(Ω) = 1 (ω 2 Ω 2 ) 2 +(2ζωΩ) 2 Σε αργές αρμονικές διεγέρσεις (Ω ω) Γ(Ω) ω 2 Ταυτίζεται με την απόκριση σε βηματική διέγερση ίδιου εύρους Σε γρήγορες αρμονικές διεγέρσεις (Ω ω) Γ Ω 0 Σε αρμονικές διεγέρσεις όπου η κυκλ. Συχνότητα διέγερσης είναι ίδιας τάξης μεγέθους με την φυσ. κυκλ. συχνότητα (Ω ω) Γ(Ω) 1 2ζωΩ Όταν το σύστημα έχει λίγη απόσβεση και Ω ω τότε το εύρος Γ(Ω) παίρνει μεγάλες τιμές ΣΥΝΤΟΝΙΣΜΟΣ!!
59 ΗΑΜΚ: Συντελεστής Δυναμικής Ενίσχυσης Για ένα σύστημα 2 ης τάξης y t + 2ζω y(t) + ω 2 y(t) = f(t) Απόκριση μόνιμης κατάστασης σε βηματική είσοδο (μοναδιαίο εύρος): y static ss = lim h s (t) = ω 2 t Εύρος απόκρισης στην ΗΑΜΚ σε αρμονική διέγερση μοναδιαίου εύρους y ss dynamic = Γ(Ω) Ως συντελεστής δυναμικής ενίσχυσης H(Ω) ορίζεται ο λόγος: H Ω = y ss dynamic static y ss = Γ(Ω) ω 2 = 1 (1 ( Ω ω )2 ) 2 +(2ζ Ω ω )2 Ο οποίος εκφράζει το πόσο θα αυξηθεί το εύρος της απόκρισης του y(t) επειδή η διέγερση ασκείται δυναμικά (αρμονική) και όχι στατικά (βηματική)
60 ΗΑΜΚ: υντελεστής Δυναμικής Ενίσχυσης Διακρίνουμε 3 περιοχές: H 1. Στατική περιοχή: ( Ω ω 1) H(q) 1 Κυριαρχούν οι ελαστικές δυνάμεις 2. Περιοχή συντονισμού: ( Ω ω 1) Όταν ζ < 1 τότε H q > 1 Ω ω Η τιμή H max = H Ω = 1 ω 2ζ2 εξαρτάται από τον λόγο ζ 3. Περιοχή υψηλών διεγέρσεων: ( Ω 1) ω H q 1 Κυριαρχούν οι αδρανειακές δυνάμεις
61 ΗΑΜΚ: Συντελεστής Δυναμικής Ενίσχυσης Όταν 0 < ζ < 1 η μορφή του H( Ω ) εξαρτάται δραματικά από τον λόγο ζ ω Ελάττωση ζ αύξηση H max = H Ω ω = 1 2ζ2 Όταν ζ 0, τότε H max = H Ω ω = 1 Σε συστήματα μικρής απόσβεσης μια αρμονική διέγερση Ω ω προκαλεί έντονους κραδασμούς H Ω ω
62 ΗΑΜΚ: Διαφορά Φάσης Η γωνία Ψ Ω περιγράφει την διαφορά φάσης διέγερσης-απόκρισης στην ΗΑΜΚ f t = cos(ω t + φ) y t + 2ζω y(t) + ω 2 y(t) = f(t) y(0) = y 0 y(0) = u 0 y p t = Γ cos Ω t + φ + Ψ stimulation f(t) response x(t) y(t) Η χρονική καθυστέρηση της απόκρισης y(t) σε σχέση με την διέγερση f(t) περιγράφεται από την διαφορά φάσης Ψ time
63 ΗΑΜΚ: Διαφορά Φάσης Διαφορά φάσης Ψ Ω = atan( 2ζωΩ ω 2 Ω 2) Σε αργές αρμονικές διεγέρσεις (Ω ω) Ψ(Ω) 0 Η απόκριση y t είναι σε φάση με την διέγερση f t Σε γρήγορες αρμονικές διεγέρσεις (Ω ω) Ψ Ω π Η απόκριση y t είναι 180 o εκτός φάσης από την διέγερση f t Σε αρμονικές διεγέρσεις όπου η κυκλ. συχνότητα διέγερσης είναι ίδιας τάξης μεγέθους με την φυσ. κυκλ. συχνότητα (Ω ω) Ψ(Ω) π 2 Το μέτρος της κλίσης dψ dω στην περιοχή Ω ω αυξάνεται όσο μειώνεται ο λόγος ζ
64 ΗΑΜΚ: Διαφορά Φάσης Σε συστήματα 2 ης τάξης π Ψ Ω 0 Περιγράφει πόσο υστερεί χρονικά η απόκριση ως προς την διέγερση Ψ Ω είναι φθίνουσα συνάρτηση του Ω Όταν Ω ω τότε Ψ Ω 0 Όταν Ω ω τότε Ψ Ω π/2 Όταν Ω ω τότε Ψ Ω π ( ) =0.1 =0.25 =0.5 =0.75 =1 = / Η μετάβαση γύρω από το Ω = ω είναι πιο έντονη για συστήματα με μικρότερο ζ
65 Παράδειγμα
66 Παράδειγμα: Κραδασμοί σε Μηχανή Λόγω Aζυγοσταθμίας Περιστρεφόμενων Μερών Σε περιστρεφόμενους άξονες οι οποίοι δεν είναι τέλεια ζυγοσταθμισμένοι προκαλούνται φυγόκεντρες δυνάμεις Tα μη περιστρεφόμενα μέρη της μηχανής που εδράζουν τους άξονες θα καταπονηθούν με αρμονικές διεγέρσεις f t = f 0 cos Ω t = M r Ω 2 cos Ω t Κυκλική συχνότητα διέγερσης ισούται με κυκλική συχνότητα περιστροφής άξονα Το μέγεθος της δύναμης είναι ανάλογο της αζυγοστάθμητης μάζας M r και του τετραγώνου της γωνιακής ταχύτητας περιστροφής Ω της ατράκτου Δύναμη που ασκείται κατά τον κατακόρυφο ή τον οριζόντιο άξονα στις εδράσεις των αξόνων λόγω της αζυγοστάθμητης μάζας M r που περιστρέφεται με γωνιακή ταχύτητα Ω
67 Παράδειγμα: Κραδασμοί σε Μηχανή Λόγω Aζυγοσταθμίας Περιστρεφόμενων Μερών Είναι απίθανο να εξαλειφθούν όλες πηγές αζυγοσταθμίας Οι αρμονικές δυνάμεις f t λόγω αζυγοσταθμίας προκαλούν κραδασμούς στην μηχανή: αρμονική απόκριση y t Στην ΗΑΜΚ η συχνότητα των κραδασμών y t ταυτίζεται με συχνότητα διέγερσης Ω Το εύρος των κραδασμών y t εξαρτάται από την συχνότητα Ω από μηχανικές ιδιότητες της κατασκευής, της έδρασης της H συχνότητα διέγερσης Ω εξαρτάται από την γων. ταχ. περιστροφής των περιστροφόμενων αξόνων Πηγή αρμονικής δύναμης Έδραση μηχανής
68 Παράδειγμα: Κραδασμοί σε Μηχανή Λόγω Aζυγοσταθμίας Περιστρεφόμενων Μερών Aπλούστερο μοντέλο έδρασης μηχανής y t f t f(t) Σύστημα m-c-k y(t) Επιταχυνσιόμετρα: μετρούν την επιτάχυνση a t = y(t) Το εύρος Y της απόκρισης y t μπορεί να εκτιμηθεί μετρώντας το εύρος της επιτάχυνσης A = Y Ω 2 για διάφορες γωνιακές ταχύτητες περιστροφής (σημειώσεις Βενετσάνου #4.7)
Δυναμική Μηχανών I. Διάλεξη 9. Χειμερινό Εξάμηνο 2013 Τμήμα Μηχανολόγων Μηχ., ΕΜΠ
Δυναμική Μηχανών I Διάλεξη 9 Χειμερινό Εξάμηνο 2013 Τμήμα Μηχανολόγων Μηχ., ΕΜΠ 1 Ανακοινώσεις Η διάλεξη σε MATLAB/simulink για όσους δήλωσαν συμμετοχή θα γίνει στις 16/1/2014 στο PC LAB Δεν θα γίνει διάλεξη
Διαβάστε περισσότεραΔυναμική Μηχανών I. Επίλυση Προβλημάτων Αρχικών Συνθηκών σε Συνήθεις. Διαφορικές Εξισώσεις με Σταθερούς Συντελεστές
Δυναμική Μηχανών I Επίλυση Προβλημάτων Αρχικών Συνθηκών σε Συνήθεις 5 3 Διαφορικές Εξισώσεις με Σταθερούς Συντελεστές 2015 Δημήτριος Τζεράνης, Ph.D Τμήμα Μηχανολόγων Μηχανικών Ε.Μ.Π. tzeranis@gmail.com
Διαβάστε περισσότεραΑπόκριση σε Αρμονική Διέγερση
Δυναμική Μηχανών Ι Διδάσκων: Αντωνιάδης Ιωάννης Απόκριση σε Αρμονική Διέγερση Άδεια Χρήσης Το παρόν υλικό βασίζεται στην παρουσίαση Απόκριση σε Αρμονική Διέγερση του καθ. Ιωάννη Αντωνιάδη και υπόκειται
Διαβάστε περισσότεραΔυναμική Μηχανών I. Απόκριση Γραμμικών Συστημάτων στο. Πεδίο της Συχνότητας
Δυναμική Μηχανών I Απόκριση Γραμμικών Συστημάτων στο 7 4 Πεδίο της Συχνότητας 2015 Δημήτριος Τζεράνης, Ph.D Τμήμα Μηχανολόγων Μηχανικών Ε.Μ.Π. tzeranis@gmail.com Απαγορεύεται οποιαδήποτε αναπαραγωγή χωρίς
Διαβάστε περισσότεραΔυναμική Μηχανών I. Διάλεξη 8. Χειμερινό Εξάμηνο 2013 Τμήμα Μηχανολόγων Μηχ., ΕΜΠ
Δυναμική Μηχανών I Διάλεξη 8 Χειμερινό Εξάμηνο 23 Τμήμα Μηχανολόγων Μηχ., ΕΜΠ Ανακοινώσεις To μάθημα MATLAB/simulink για όσους δήλωσαν συμμετοχή έως χθες θα γίνει στις 6//24: Office Hours: Δευτέρα -3 μμ,
Διαβάστε περισσότεραΔυναμική Μηχανών I. Διάλεξη 11. Χειμερινό Εξάμηνο 2013 Τμήμα Μηχανολόγων Μηχ., ΕΜΠ
Δυναμική Μηχανών I Διάλεξη 11 Χειμερινό Εξάμηνο 2013 Τμήμα Μηχανολόγων Μηχ., ΕΜΠ 1 Περιεχόμενα Γραμμικοποίηση Ευστάθεια Απόκριση Συστημάτων 1 Β.Ε. που περιγράφονται από ΣΔΕ 1 ης τάξης 2 Πρόβλημα/Ερώτημα
Διαβάστε περισσότεραΔυναμική Μηχανών I. Εισαγωγή στον Υπολογισμό της Χρονικής. Απόκρισης Δυναμικών Εξισώσεων
Δυναμική Μηχανών I Εισαγωγή στον Υπολογισμό της Χρονικής 5 1 Απόκρισης Δυναμικών Εξισώσεων 2015 Δημήτριος Τζεράνης, Ph.D Τμήμα Μηχανολόγων Μηχανικών Ε.Μ.Π. tzeranis@gmail.com Απαγορεύεται οποιαδήποτε αναπαραγωγή
Διαβάστε περισσότεραΔυναμική Μηχανών I. Διάλεξη 7. Χειμερινό Εξάμηνο 2013 Τμήμα Μηχανολόγων Μηχ., ΕΜΠ
Δυναμική Μηχανών I Διάλεξη 7 Χειμερινό Εξάμηνο 2013 Τμήμα Μηχανολόγων Μηχ., ΕΜΠ 1 Περιεχόμενα Επανάληψη 1 ου μέρους μαθήματος: Μοντελοποίηση & Κατάστρωση Δυναμικών Εξισώσεων Εισαγωγή 2 ου μέρους μαθήματος:
Διαβάστε περισσότεραΔυναμική Μηχανών I. Επίλυση Προβλημάτων Αρχικών Συνθηκών. σε Συστήματα Συνήθων Διαφορικών Εξισώσεων με Σταθερούς Συντελεστές
Δυναμική Μηχανών I Επίλυση Προβλημάτων Αρχικών Συνθηκών 6 1 σε Συστήματα Συνήθων Διαφορικών Εξισώσεων με Σταθερούς Συντελεστές 2015 Δημήτριος Τζεράνης, Ph.D Τμήμα Μηχανολόγων Μηχανικών Ε.Μ.Π. tzeranis@gmail.com
Διαβάστε περισσότεραΔυναμική Μηχανών I. Διάλεξη 12. Χειμερινό Εξάμηνο 2013 Τμήμα Μηχανολόγων Μηχ., ΕΜΠ
Δυναμική Μηχανών I Διάλεξη 12 Χειμερινό Εξάμηνο 2013 Τμήμα Μηχανολόγων Μηχ., ΕΜΠ 1 Περιεχόμενα Απόκριση Συστημάτων N Β.Ε. Σε αρχικές συνθήκες Συστήματα χωρίς απόσβεση Εισαγωγή στην ιδιοανυσματική ανάλυση
Διαβάστε περισσότεραΔυναμική Μηχανών I. Συνάρτηση Απόκρισης Συχνότητας
Δυναμική Μηχανών I 7 3 Συνάρτηση Απόκρισης Συχνότητας 215 Δημήτριος Τζεράνης, Ph.D Τμήμα Μηχανολόγων Μηχανικών Ε.Μ.Π. tzeranis@gmail.com Απαγορεύεται οποιαδήποτε αναπαραγωγή χωρίς άδεια Περιεχόμενα Απόκριση
Διαβάστε περισσότεραΔυναμική Μηχανών I. Εισαγωγική Ανάλυση και Γραμμικοποίηση. Μη-Γραμμικών Δυναμικών Εξισώσεων
Δυναμική Μηχανών I Εισαγωγική Ανάλυση και Γραμμικοποίηση 4 5 Μη-Γραμμικών Δυναμικών Εξισώσεων 25 Δημήτριος Τζεράνης, Ph.D Τμήμα Μηχανολόγων Μηχανικών Ε.Μ.Π. tzeranis@gmail.com Απαγορεύεται οποιαδήποτε
Διαβάστε περισσότεραΔυναμική Μηχανών Ι. Διδάσκων: Αντωνιάδης Ιωάννης. Απόκριση Συστημάτων 1 ου Βαθμού Ελευθερίας, που περιγράφονται από Σ.Δ.Ε.
Δυναμική Μηχανών Ι Διδάσκων: Αντωνιάδης Ιωάννης Απόκριση Συστημάτων 1 ου Βαθμού Ελευθερίας, που περιγράφονται από Σ.Δ.Ε. 1 ης τάξης Άδεια Χρήσης Το παρόν υλικό βασίζεται στην παρουσίαση Απόκριση Συστημάτων
Διαβάστε περισσότεραΔυναμική Μηχανών I. Συνάρτηση και Μητρώο Μεταφοράς
Δυναμική Μηχανών I 7 2 Συνάρτηση και Μητρώο Μεταφοράς 2015 Δημήτριος Τζεράνης, Ph.D Τμήμα Μηχανολόγων Μηχανικών Ε.Μ.Π. tzeranis@gmail.com Απαγορεύεται οποιαδήποτε αναπαραγωγή χωρίς άδεια Περιεχόμενα Αναπαραστάσεις
Διαβάστε περισσότεραΕπίλυση Δυναμικών Εξισώσεων
Δυναμική Μηχανών Ι Διδάσκων: Αντωνιάδης Ιωάννης Επίλυση Δυναμικών Εξισώσεων Άδεια Χρήσης Το παρόν υλικό βασίζεται στην παρουσίαση Επίλυση Δυναμικών Εξισώσεων του καθ. Ιωάννη Αντωνιάδη και υπόκειται σε
Διαβάστε περισσότεραΔυναμική Μηχανών I. Σύνοψη Εξεταστέας Ύλης
Δυναμική Μηχανών I 9 1 Σύνοψη Εξεταστέας Ύλης 2015 Δημήτριος Τζεράνης, Ph.D Τμήμα Μηχανολόγων Μηχανικών Ε.Μ.Π. tzeranis@gmail.com Απαγορεύεται οποιαδήποτε αναπαραγωγή χωρίς άδεια Ύλη Δυναμικής Μηχανών
Διαβάστε περισσότεραΚεφάλαιο 1: Κινηματική των Ταλαντώσεων
Κεφάλαιο : Κινηματική των Ταλαντώσεων Κεφάλαιο : Κινηματική των Ταλαντώσεων. Φαινομενολογικός ορισμός ταλαντώσεων Μεταβολές σε φυσικά φαινόμενα που χαρακτηρίζονται από μια κανονική επανάληψη κατά ορισμένα
Διαβάστε περισσότεραΔυναμική Μηχανών I. Ιδιοανυσματική Ανάλυση
Δυναμική Μηχανών I 6 3 Ιδιοανυσματική Ανάλυση 2015 Δημήτριος Τζεράνης, Ph.D Τμήμα Μηχανολόγων Μηχανικών Ε.Μ.Π. tzeranis@gmail.com Απαγορεύεται οποιαδήποτε αναπαραγωγή χωρίς άδεια Περιεχόμενα Ιδιοανυσματική
Διαβάστε περισσότεραΕλεύθερη Ταλάντωση Μονοβάθμιου Συστήματος
Ελεύθερη Ταλάντωση Μονοβάθμιου Συστήματος Εισαγωγή Ελεύθερη Ταλάντωση Μονοβάθμιου Συστήματος: Δ05-2 Μία κατασκευή λέγεται ότι εκτελεί ελεύθερη ταλάντωση όταν μετακινηθεί από τη θέση στατικής ισορροπίας
Διαβάστε περισσότεραΘΕΩΡΗΤΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ ΙΙ
ΑΡΙΣΤΟΤΕΛΕΙΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΟΝΙΚΗΣ ΤΜΗΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΤΟΜΕΑΣ ΑΣΤΡΟΝΟΜΙΑΣ ΑΣΤΡΟΦΥΣΙΚΗΣ ΚΑΙ ΜΗΧΑΝΙΚΗΣ ΣΠΟΥΔ ΑΣΤΗΡΙΟ ΜΗΧΑΝΙΚΗΣ ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΑΝΑΛΥΤΙΚΗΣ ΔΥΝΑΜΙΚΗΣ Μεθοδολογία Κλεομένης Γ. Τσιγάνης Λέκτορας ΑΠΘ Πρόχειρες
Διαβάστε περισσότεραΔυναμική Μηχανών I. Μοντελοποίηση της Αλληλεπίδρασης. Συστήματος με το Περιβάλλον του
Δυναμική Μηχανών I Μοντελοποίηση της Αλληλεπίδρασης 3 4 Συστήματος με το Περιβάλλον του 2015 Δημήτριος Τζεράνης, Ph.D Τμήμα Μηχανολόγων Μηχανικών Ε.Μ.Π. tzeranis@gmail.com Απαγορεύεται οποιαδήποτε αναπαραγωγή
Διαβάστε περισσότεραΠαραρτήματα. Παράρτημα 1 ο : Μιγαδικοί Αριθμοί
Παράρτημα ο : Μιγαδικοί Αριθμοί Παράρτημα ο : Μετασχηματισμός Lplce Παράρτημα 3 ο : Αντίστροφος μετασχηματισμός Lplce Παράρτημα 4 ο : Μετασχηματισμοί δομικών διαγραμμάτων Παράρτημα 5 ο : Τυποποιημένα σήματα
Διαβάστε περισσότεραΔυναμική Μηχανών I. Διάλεξη 13. Χειμερινό Εξάμηνο 2013 Τμήμα Μηχανολόγων Μηχ., ΕΜΠ
Δυναμική Μηχανών I Διάλεξη 13 Χειμερινό Εξάμηνο 2013 Τμήμα Μηχανολόγων Μηχ., ΕΜΠ 1 Περιεχόμενα Iδιότητες Ιδιοανυσμάτων Συστήματα χωρίς απόσβεση Ιδιοανυσματικός Μετασχηματισμός Συστήματα χωρίς απόσβεση
Διαβάστε περισσότεραΣήματα και Συστήματα. Διάλεξη 9: Μελέτη ΓΧΑ Συστημάτων με τον Μετασχηματισμό Fourier. Δρ. Μιχάλης Παρασκευάς Επίκουρος Καθηγητής
Σήματα και Συστήματα Διάλεξη 9: Μελέτη ΓΧΑ Συστημάτων με τον Μετασχηματισμό Fourier Δρ. Μιχάλης Παρασκευάς Επίκουρος Καθηγητής 1 Μελέτη ΓΧΑ Συστημάτων με τον Μετασχηματισμό Fourier 1. Μετασχηματισμός Fourier
Διαβάστε περισσότεραΘΕΩΡΗΤΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι - ΙΟΥΝΙΟΣ Θέματα και Λύσεις. Ox υπό την επίδραση του δυναμικού. x 01
ΘΕΩΡΗΤΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι - ΙΟΥΝΙΟΣ 1 Θέματα και Λύσεις ΘΕΜΑ 1 Υλικό σημείο κινείται στον άξονα x' Ox υπό την επίδραση του δυναμικού 3 ax x V ( x) a x, a 3 α) Βρείτε τα σημεία ισορροπίας και την ευστάθειά τους
Διαβάστε περισσότεραΔυναμική Μηχανών I. Διάλεξη 22. Χειμερινό Εξάμηνο 2013 Τμήμα Μηχανολόγων Μηχ., ΕΜΠ
Δυναμική Μηχανών I Διάλεξη 22 Χειμερινό Εξάμηνο 2013 Τμήμα Μηχανολόγων Μηχ., ΕΜΠ 1 Ανακοινώσεις Εξέταση Μαθήματος: 1/4/2014, 12.00 Απαιτείται αποδεικτικό ταυτότητας (Α.Τ., Διαβατήριο, Διπλ. Οδ.) Απαγορεύεται
Διαβάστε περισσότεραΕξαναγκασμένη Ταλάντωση. Αρμονική Φόρτιση
Εξαναγκασμένη Ταλάντωση Αρμονική Φόρτιση Αρμονική Ταλάντωση Εξαναγκασμένη Ταλάντωση: Αρμονική Φόρτιση: Δ8- Η αρμονική διέγερση αποτελεί θεμελιώδη μορφή διέγερσης στη Δυναμική των Κατασκευών λόγω της μαθηματικής
Διαβάστε περισσότεραΘΕΩΡΗΤΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ ΙΙ
ΑΡΙΣΤΟΤΕΛΕΙΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΟΝΙΚΗΣ ΤΜΗΜΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΤΟΜΕΑΣ ΑΣΤΡΟΝΟΜΙΑΣ ΑΣΤΡΟΦΥΣΙΚΗΣ ΚΑΙ ΜΗΧΑΝΙΚΗΣ ΣΠΟΥΔΑΣΤΗΡΙΟ ΜΗΧΑΝΙΚΗΣ ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΑΝΑΛΥΤΙΚΗΣ ΔΥΝΑΜΙΚΗΣ ( Μεθοδολογία- Παραδείγματα ) Κλεομένης Γ. Τσιγάνης
Διαβάστε περισσότεραΔυναμική Μηχανών I. Ιδιομορφές
Δυναμική Μηχανών I 6 2 Ιδιομορφές 2015 Δημήτριος Τζεράνης, Ph.D Τμήμα Μηχανολόγων Μηχανικών Ε.Μ.Π. tzeranis@gmail.com Απαγορεύεται οποιαδήποτε αναπαραγωγή χωρίς άδεια Περιεχόμενα Ιδιομορφές σε Συστήματα
Διαβάστε περισσότεραΣυστήματα Αυτομάτου Ελέγχου ΙΙ Ασκήσεις Πράξης
ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΔΥΤΙΚΗΣ ΑΤΤΙΚΗΣ ΣΧΟΛΗ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΤΜΗΜΑ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΒΙΟΜΗΧΑΝΙΚΗΣ ΣΧΕΔΙΑΣΗΣ & ΠΑΡΑΓΩΓΗΣ ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ ΑΥΤΟΜΑΤΟΥ ΕΛΕΓΧΟΥ ΙΙ ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΠΡΑΞΗΣ Αν Καθ: Δ ΔΗΜΟΓΙΑΝΝΟΠΟΥΛΟΣ Επικ Καθ: Σ ΒΑΣΙΛΕΙΑΔΟΥ Συστήματα
Διαβάστε περισσότεραΔΥΝΑΜΙΚΗ ΜΗΧΑΝΩΝ Ι
Δυναμική Μηχανών Ι Ακαδημαϊκό έτος: 015-016 ΔΥΝΑΜΙΚΗ ΜΗΧΑΝΩΝ Ι - 1.1- Δυναμική Μηχανών Ι Ακαδημαϊκό έτος: 015-016 Copyright ΕΜΠ - Σχολή Μηχανολόγων Μηχανικών - Εργαστήριο Δυναμικής και Κατασκευών - 015.
Διαβάστε περισσότεραΕΝΟΤΗΤΑ 12: ΑΠΟΚΡΙΣΗ ΣΥΧΝΟΤΗΤΑΣ ΔΙΑΓΡΑΜΜΑΤΑ BODE
ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΑΙΓΑΙΟΥ ΣΧΟΛΗ ΕΠΙΣΤΗΜΩΝ ΤΗΣ ΔΙΟΙΚΗΣΗΣ ΤΜΗΜΑ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΟΙΚΟΝΟΜΙΑΣ ΚΑΙ ΔΙΟΙΚΗΣΗΣ ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ ΑΥΤΟΜΑΤΟΥ ΕΛΕΓΧΟΥ ΕΝΟΤΗΤΑ : ΑΠΟΚΡΙΣΗ ΣΥΧΝΟΤΗΤΑΣ ΔΙΑΓΡΑΜΜΑΤΑ BODE Δρ Γιώργος Μαϊστρος, Χημικός Μηχανικός
Διαβάστε περισσότεραΔυναμική εργαλειομηχανών
Δυναμική εργαλειομηχανών Θεωρία μηχανικών ταλαντώσεων Εξαναγκασμένες ταλαντώσεις Παραδείγματα στο φρεζάρισμα Γ.Βοσνιάκος-ΕΡΓΑΛΕΙΟΜΗΧΑΝΕΣ Δυναμική Εργαλειομηχανών Άδεια Χρήσης Το παρόν υλικό υπόκειται σε
Διαβάστε περισσότεραΦυσική για Μηχανικούς
Φυσική για Μηχανικούς Απλή Αρμονική Ταλάντωση Εικόνα: Σταγόνες νερού που πέφτουν από ύψος επάνω σε μια επιφάνεια νερού προκαλούν την ταλάντωση της επιφάνειας. Αυτές οι ταλαντώσεις σχετίζονται με κυκλικά
Διαβάστε περισσότεραΔυναμική Μηχανών I. Διάλεξη 3. Χειμερινό Εξάμηνο 2013 Τμήμα Μηχανολόγων Μηχ., ΕΜΠ
Δυναμική Μηχανών I Διάλεξη 3 Χειμερινό Εξάμηνο 2013 Τμήμα Μηχανολόγων Μηχ., ΕΜΠ Περιεχόμενα: Διακριτή Μοντελοποίηση Μηχανικών Συστημάτων Επανάληψη: Διακριτά στοιχεία μηχανικών δυναμικών συστημάτων Δυναμικά
Διαβάστε περισσότεραΛύσεις θεμάτων εξεταστικής περιόδου Ιουνίου v 3 (t) - i 2 (t)
Λύσεις θεμάτων εξεταστικής περιόδου Ιουνίου 2015 ΘΕΜΑ 1 Ο (6,0 μονάδες) Δίνεται το κύκλωμα του σχήματος, όπου v 1 (t) είναι η είσοδος και v 3 (t) η έξοδος. Να θεωρήσετε μηδενικές αρχικές συνθήκες. v 1
Διαβάστε περισσότεραΑΤΕΙ ΠΕΙΡΑΙΑ/ ΣΤΕΦ 3//7/2013 ΤΜΗΜΑ ΗΛΕΚΤΡΟΛΟΓΙΑΣ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΓΡΑΠΤΗΣ ΕΞΕΤΑΣΗ ΣΤΗ ΦΥΣΙΚΗ
ΑΤΕΙ ΠΕΙΡΑΙΑ/ ΣΤΕΦ 3//7/013 ΤΜΗΜΑ ΗΛΕΚΤΡΟΛΟΓΙΑΣ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΓΡΑΠΤΗΣ ΕΞΕΤΑΣΗ ΣΤΗ ΦΥΣΙΚΗ ΕΞΕΤΑΣΤΗΣ: ΒΑΡΣΑΜΗΣ ΧΡΗΣΤΟΣ ΔΙΑΡΚΕΙΑ ΩΡΕΣ ΑΣΚΗΣΗ 1 Σώμα μάζας m=0.1 Kg κινείται σε οριζόντιο δάπεδο ευθύγραμμα με την
Διαβάστε περισσότεραΑνάλυση Κυκλωμάτων. Φώτης Πλέσσας Τμήμα Ηλεκτρολόγων Μηχανικών & Μηχανικών Υπολογιστών
Ανάλυση Κυκλωμάτων Σήματα Φώτης Πλέσσας fplessas@inf.uth.gr Τμήμα Ηλεκτρολόγων Μηχανικών & Μηχανικών Υπολογιστών Εισαγωγή Για την ανάλυση των ηλεκτρικών κυκλωμάτων μαζί με την μαθηματική περιγραφή των
Διαβάστε περισσότεραΣήματα και Συστήματα. Διάλεξη 1: Σήματα Συνεχούς Χρόνου. Δρ. Μιχάλης Παρασκευάς Επίκουρος Καθηγητής
Σήματα και Συστήματα Διάλεξη 1: Σήματα Συνεχούς Χρόνου Δρ. Μιχάλης Παρασκευάς Επίκουρος Καθηγητής 1 Εισαγωγή στα Σήματα 1. Σκοποί της Θεωρίας Σημάτων 2. Κατηγορίες Σημάτων 3. Χαρακτηριστικές Παράμετροι
Διαβάστε περισσότεραwebsite:
Αλεξάνδρειο Τεχνολογικό Εκπαιδευτικό Ιδρυμα Θεσσαλονίκης Τμήμα Μηχανικών Αυτοματισμού Μαθηματική Μοντελοποίηση Αναγνώριση Συστημάτων Μαάιτα Τζαμάλ-Οδυσσέας 6 Μαρτίου 2017 1 Εισαγωγή Κάθε φυσικό σύστημα
Διαβάστε περισσότεραΣήματα και Συστήματα. Διάλεξη 2: Στοιχειώδη Σήματα Συνεχούς Χρόνου. Δρ. Μιχάλης Παρασκευάς Επίκουρος Καθηγητής
Σήματα και Συστήματα Διάλεξη 2: Στοιχειώδη Σήματα Συνεχούς Χρόνου Δρ. Μιχάλης Παρασκευάς Επίκουρος Καθηγητής 1 Στοιχειώδη Σήματα Συνεχούς Χρόνου 1. Μοναδιαία Βηματική Συνάρτηση 2. Κρουστική Συνάρτηση ή
Διαβάστε περισσότερα( ) = Ae + ω t + Be ω t ασταθές σημείο ισορροπίας ( ) = Asin( ωt) + Bcos( ωt) ευσταθής ισορροπία
Ταλαντώσεις ΦΥΣ 211 - Διαλ.20 1 q Για μονοδιάστατο σύστημα το οποίο βρίσκεται σε ισορροπία στο q 0 : V ( q) dv dq q=q0 = 0 B A C q q Αναπτύσοντας γύρω από το q 0, η δυναμική του συστήματος είναι αυτή του
Διαβάστε περισσότεραβ. Το πλάτος της σύνθετης ταλάντωσης είναι : Α = (Α 1 ² + Α 2 ² + 2 Α 1 Α 2 συν φ) (φ = π rad) Α = (Α 1 ² + Α 2 ² + 2 Α 1 Α 2 συν π) Α = [Α 1 ² + Α 2
1) Ένα κινητό εκτελεί συγχρόνως δύο απλές αρμονικές ταλαντώσεις που γίνονται στην ίδια διεύθυνση και γύρω από την θέση ισορροπίας με εξισώσεις : x 1 = 3 ημ [(2 π) t] και x 2 = 4 ημ [(2 π) t + φ], (S.I.).
Διαβάστε περισσότεραΕΞΑΝΑΓΚΑΣΜΕΝΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΠΟΛΥΒΑΘΜΙΩΝ ΣΥΣΤΗΜΑΤΩΝ 93
ΕΞΑΝΑΓΚΑΣΜΕΝΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΠΟΛΥΒΑΘΜΙΩΝ ΣΥΣΤΗΜΑΤΩΝ 93 ΚΕΦΑΛΑΙΟ 5 ΕΞΑΝΑΓΚΑΣΜΕΝΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΠΟΛΥΒΑΘΜΙΩΝ ΣΥΣΤΗΜΑΤΩΝ 5.. Εισαγωγή Η παρουσία εξωτερικών διεγέρσεων σε ένα σύστηµα πολλών Β.Ε. δηµιουργεί σ'
Διαβάστε περισσότεραΑΣΚΗΣΗ 7. έκδοση DΥΝI-EXC b
ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΔΥΝΑΜΙΚΗΣ & ΚΑΤΑΣΚΕΥΩΝ ΤΟΜΕΑΣ ΜΗΧΑΝΟΛΟΓΙΚΩΝ ΚΑΤΑΣΚΕΥΩΝ & ΑΥΤΟΜΑΤΟΥ ΕΛΕΓΧΟΥ ΣΧΟΛΗ ΜΗΧΑΝΟΛΟΓΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΕΘΝΙΚΟ ΜΕΤΣΟΒΙΟ ΠΟΛΥΤΕΧΝΕΙΟ ΑΣΚΗΣΗ 7 έκδοση DΥΝI-EXC07-06b Copyright Ε.Μ.Π. - 06 Σχολή
Διαβάστε περισσότεραΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΜΕΤΑΦΟΡΑΣ & ΜΕΤΑΣΧΗΜΑΤΙΣΜΟΣ LAPLACE
ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΔΥΝΑΜΙΚΗΣ & ΚΑΤΑΣΚΕΥΩΝ ΤΟΜΕΑΣ ΜΗΧΑΝΟΛΟΓΙΚΩΝ ΚΑΤΑΣΚΕΥΩΝ & ΑΥΤΟΜΑΤΟΥ ΕΛΕΓΧΟΥ ΣΧΟΛΗ ΜΗΧΑΝΟΛΟΓΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΕΘΝΙΚΟ ΜΕΤΣΟΒΙΟ ΠΟΛΥΤΕΧΝΕΙΟ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΜΕΤΑΦΟΡΑΣ & ΜΕΤΑΣΧΗΜΑΤΙΣΜΟΣ LAPLACE έκδοση DΥΝI-TFLT_016b
Διαβάστε περισσότεραΦυσική για Μηχανικούς
Φυσική για Μηχανικούς Εικόνα: Σταγόνες νερού που πέφτουν από ύψος επάνω σε μια επιφάνεια νερού προκαλούν την ταλάντωση της επιφάνειας. Αυτές οι ταλαντώσεις σχετίζονται με κυκλικά κύματα που απομακρύνονται
Διαβάστε περισσότεραΤο ελαστικο κωνικο εκκρεμε ς
Το ελαστικο κωνικο εκκρεμε ς 1. Εξισώσεις Euler -Lagrange x 0 φ θ z F l 0 y r m B Το ελαστικό κωνικό εκκρεμές αποτελείται από ένα ελατήριο με σταθερά επαναφοράς k, το οποίο αναρτάται από ένα σταθερό σημείο,
Διαβάστε περισσότεραΔυναμική Μηχανών I. Επανάληψη: Κινηματική και Δυναμική
Δυναμική Μηχανών I 2 2 Επανάληψη: Κινηματική και Δυναμική 2015 Δημήτριος Τζεράνης, Ph.D Τμήμα Μηχανολόγων Μηχανικών Ε.Μ.Π. tzeranis@gmail.com Απαγορεύεται οποιαδήποτε αναπαραγωγή χωρίς άδεια Περιεχόμενα
Διαβάστε περισσότεραΛύσεις θεμάτων Α εξεταστικής περιόδου εαρινού εξαμήνου (Ιούνιος 2015)
Λύσεις θεμάτων Α εξεταστικής περιόδου εαρινού εξαμήνου 204 5 (Ιούνιος 205) ΘΕΜΑ Ο (4,0 μονάδες) Στο παρακάτω σχήμα δίνεται το δομικό (λειτουργικό) διάγραμμα ενός συστήματος. α. Να προσδιοριστούν οι τιμές
Διαβάστε περισσότεραy 1 (x) f(x) W (y 1, y 2 )(x) dx,
Συνήθεις Διαφορικές Εξισώσεις Ι Ασκήσεις - 07/1/017 Μέρος 1ο: Μη Ομογενείς Γραμμικές Διαφορικές Εξισώσεις Δεύτερης Τάξης Θεωρούμε τη γραμμική μή-ομογενή διαφορική εξίσωση y + p(x) y + q(x) y = f(x), x
Διαβάστε περισσότεραΑΝΑΛΥΣΗ ΤΟ ΓΕΝΙΚΟ ΠΛΑΝΟ 2019Κ7-1
ΑΝΑΛΥΣΗ ΤΟ ΓΕΝΙΚΟ ΠΛΑΝΟ 19Κ7-1 ΤΟ ΜΑΥΡΟ ΚΟΥΤΙ Είσοδος ΜΑΥΡΟ ΚΟΥΤΙ Έξοδος 1. Το περιεχόμενο του μαύρου κουτιού (απλά ηλεκτρικά στοιχεία). Είσοδος: σήματα (κυματομορφές) διέγερσης 3. Έξοδος: απόκριση i.
Διαβάστε περισσότεραΑΤΕΙ ΠΕΙΡΑΙΑ/ ΣΤΕΦ 16/2/2012 ΤΜΗΜΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΩΝ ΥΠΟΛΟΓΙΣΤΙΚΩΝ ΣΥΣΤΗΜΑΤΩΝ A ΓΡΑΠΤΗ ΕΞΕΤΑΣΗ ΣΤΗ ΦΥΣΙΚΗ Ι
ΑΤΕΙ ΠΕΙΡΑΙΑ/ ΣΤΕΦ 6//0 ΤΜΗΜΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΩΝ ΥΠΟΛΟΓΙΣΤΙΚΩΝ ΣΥΣΤΗΜΑΤΩΝ A ΓΡΑΠΤΗ ΕΞΕΤΑΣΗ ΣΤΗ ΦΥΣΙΚΗ Ι ΕΞΕΤΑΣΤΗΣ: ΒΑΡΣΑΜΗΣ ΧΡΗΣΤΟΣ ΔΙΑΡΚΕΙΑ ΩΡΕΣ ΑΣΚΗΣΗ Σωματίδιο μάζας m = Kg κινείται ευθύγραμμα και ομαλά στον
Διαβάστε περισσότεραΑΣΚΗΣΗ 8. έκδοση DΥΝI-EXC b
ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΔΥΝΑΜΙΚΗΣ & ΚΑΤΑΣΚΕΥΩΝ ΤΟΜΕΑΣ ΜΗΧΑΝΟΛΟΓΙΚΩΝ ΚΑΤΑΣΚΕΥΩΝ & ΑΥΤΟΜΑΤΟΥ ΕΛΕΓΧΟΥ ΣΧΟΛΗ ΜΗΧΑΝΟΛΟΓΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΕΘΝΙΚΟ ΜΕΤΣΟΒΙΟ ΠΟΛΥΤΕΧΝΕΙΟ ΑΣΚΗΣΗ 8 έκδοση DΥΝI-EXC08-016b Copyright Ε.Μ.Π. - 016 Σχολή
Διαβάστε περισσότεραΑΡΜΟΝΙΚΗ ΤΑΛΑΝΤΩΣΗ ΧΩΡΙΣ ΑΠΟΣΒΕΣΗ ΑΣΚΗΣΗ 6.1
ΑΡΜΟΝΙΚΗ ΤΑΛΑΝΤΩΣΗ ΧΩΡΙΣ ΑΠΟΣΒΕΣΗ ΑΣΚΗΣΗ 6. Σώμα μάζας gr έχει προσδεθεί στην άκρη ενός ελατηρίου και ταλαντώνεται επάνω σε οριζόντιο δάπεδο χωρίς τριβή. Εάν η σταθερά του ελατηρίου είναι 5N / και το πλάτος
Διαβάστε περισσότεραΔΥΝΑΜΙΚΗ ΤΩΝ ΚΑΤΑΣΚΕΥΩΝ Ενότητα 3&4: ΤΑΛΑΝΤΩΣΗ ΑΡΜΟΝΙΚΗΣ ΔΙΕΓΕΡΣΗΣ. Διδάσκων: Κολιόπουλος Παναγιώτης ΤΜΗΜΑ ΠΟΛΙΤΙΚΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ
ΔΥΝΑΜΙΚΗ ΤΩΝ ΚΑΤΑΣΚΕΥΩΝ Ενότητα 3&4: ΤΑΛΑΝΤΩΣΗ ΑΡΜΟΝΙΚΗΣ ΔΙΕΓΕΡΣΗΣ Διδάσκων: Κολιόπουλος Παναγιώτης ΤΜΗΜΑ ΠΟΛΙΤΙΚΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ 1 Άδειες Χρήσης Το παρόν εκπαιδευτικό υλικό υπόκειται σε άδειες χρήσης Creative
Διαβάστε περισσότεραΔυναμική Μηχανών I. Επανάληψη: Μαθηματικά
Δυναμική Μηχανών I 2 1 Επανάληψη: Μαθηματικά 2015 Δημήτριος Τζεράνης, Ph.D Τμήμα Μηχανολόγων Μηχανικών Ε.Μ.Π. tzeranis@gmail.com Απαγορεύεται οποιαδήποτε αναπαραγωγή χωρίς άδεια Συμβολισμοί Μεταβλητών
Διαβάστε περισσότερα, όπου οι σταθερές προσδιορίζονται από τις αρχικές συνθήκες.
Στην περίπτωση της ταλάντωσης µε κρίσιµη απόσβεση οι δύο γραµµικώς ανεξάρτητες λύσεις εκφυλίζονται (καταλήγουν να ταυτίζονται) Στην περιοχή ασθενούς απόσβεσης ( ) δύο γραµµικώς ανεξάρτητες λύσεις είναι
Διαβάστε περισσότεραΤεχνολογικό Εκπαιδευτικό Ίδρυμα Σερρών Τμήμα Πληροφορικής & Επικοινωνιών Σήματα και Συστήματα
Τεχνολογικό Εκπαιδευτικό Ίδρυμα Σερρών Τμήμα Πληροφορικής & Επικοινωνιών Σήματα και Συστήματα Δρ. Δημήτριος Ευσταθίου Επίκουρος Καθηγητής ΜΕΤΑΣΧΗΜΑΤΙΣΜΟΣ LAPLACE Αντίστροφος Μετασχηματισμός Laplace Στην
Διαβάστε περισσότεραΦυσική για Μηχανικούς
Φυσική για Μηχανικούς Απλή Αρμονική Ταλάντωση Εικόνα: Σταγόνες νερού που πέφτουν από ύψος επάνω σε μια επιφάνεια νερού προκαλούν την ταλάντωση της επιφάνειας. Αυτές οι ταλαντώσεις σχετίζονται με κυκλικά
Διαβάστε περισσότεραΚεφάλαιο 13. Περιοδική Κίνηση
Κεφάλαιο 13 Περιοδική Κίνηση Περιοδική Κίνηση Η ταλαντωτική κίνηση είναι σημαντική Είναι μια πάρα πολύ κοινή κίνηση. Βάση για κατανόηση της κυματικής κίνησης Κάθε σύστημα που βρίσκεται σε ευσταθή ισορροπία
Διαβάστε περισσότεραΦυσική Ο.Π. Γ Λυκείου
Φυσική Ο.Π. Γ Λυκείου ΘΕΜΑ Α Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό καθεμιάς από τις παρακάτω ερωτήσεις (Α-Α) και δίπλα το γράμμα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση. Α) Δύο σώματα συγκρούονται κεντρικά
Διαβάστε περισσότεραΑΣΚΗΣΗ 19. έκδοση DΥΝI-EXC a
ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΔΥΝΑΜΙΚΗΣ & ΚΑΤΑΣΚΕΥΩΝ ΤΟΜΕΑΣ ΜΗΧΑΝΟΛΟΓΙΚΩΝ ΚΑΤΑΣΚΕΥΩΝ & ΑΥΤΟΜΑΤΟΥ ΕΛΕΓΧΟΥ ΣΧΟΛΗ ΜΗΧΑΝΟΛΟΓΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΕΘΝΙΚΟ ΜΕΤΣΟΒΙΟ ΠΟΛΥΤΕΧΝΕΙΟ ΑΣΚΗΣΗ 19 έκδοση DΥΝI-EXC19-2017a Copyright Ε.Μ.Π. - 2017 Σχολή
Διαβάστε περισσότεραΔυναμική Μηχανών I. Προσέγγιση Galerkin
Δυναμική Μηχανών I 8 2 Προσέγγιση Galerkin Χειμερινό Εξάμηνο 214 Τμήμα Μηχανολόγων Μηχανικών, ΕΜΠ Δημήτριος Τζεράνης, Ph.D. 215 Δημήτριος Τζεράνης, Ph.D Τμήμα Μηχανολόγων Μηχανικών Ε.Μ.Π. tzeranis@gmail.com
Διαβάστε περισσότεραΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΜΕ ΑΠΟΣΒΕΣΗ ΚΑΙ ΔΙΕΓΕΡΣΗ
ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΜΕ ΑΠΟΣΒΕΣΗ ΚΑΙ ΔΙΕΓΕΡΣΗ ΑΣΚΗΣΗ 1 d x dx Η διαφορική εξίσωση κίνησης ενός ταλαντωτή δίνεται από τη σχέση: λ μx. Αν η μάζα d d του ταλαντωτή είναι ίση με =.5 kg, τότε να διερευνήσετε την κίνηση
Διαβάστε περισσότεραΕξαναγκασμένη Ταλάντωση. Αρμονική Φόρτιση (...)
Εξαναγκασμένη Ταλάντωση Αρμονική Φόρτιση (...) Εξαναγκασμένη Ταλάντωση: Αρμονική Φόρτιση: Αρμονική Ταλάντωση με Απόσβεση (...) π / ω π / ω D E = f du = ( cu ) udt = cu dt D Δ9- Απώλεια ενέργειας Η απώλεια
Διαβάστε περισσότεραΔΥΝΑΜΙΚΗ ΘΑΛΑΣΣΙΩΝ ΚΑΤΑΣΚΕΥΩΝ
ΔΥΝΑΜΙΚΗ ΘΑΛΑΣΣΙΩΝ ΚΑΤΑΣΚΕΥΩΝ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΚΥΛΙΝΔΡΙΚΗΣ ΚΑΤΑΣΚΕΥΗΣ ΛΟΓΩ ΔΙΝΩΝ Γ. Σ. ΤΡΙΑΝΤΑΦYΛΛΟΥ ΚΑΘΗΓΗΤΗΣ ΕΜΠ Διατύπωση των εξισώσεων Θεωρούμε κύλινδρο διαμέτρου D, μήκους l, και μάζας m. Ο κύλινδρος συγκρατειται
Διαβάστε περισσότεραΛύσεις θεμάτων Α εξεταστικής περιόδου Χειμερινού εξαμήνου
Λύσεις θεμάτων Α εξεταστικής περιόδου Χειμερινού εξαμήνου 203 4 ΘΕΜΑ Ο (4,0 μονάδες) Στο παρακάτω σχήμα δίνεται το δομικό (λειτουργικό) διάγραμμα ενός συστήματος ελέγχου κλειστού βρόχου. α. Να προσδιοριστεί
Διαβάστε περισσότεραΕλεύθερη Ταλάντωση Μονοβάθμιου Συστήματος (συνέχεια)
Ελεύθερη Ταλάντωση Μονοβάθμιου Συστήματος (συνέχεια) Ελεύθερη Ταλάντωση Μονοβάθμιου Συστήματος: Δ06- Στην περίπτωση που Δ
Διαβάστε περισσότεραx(t) 2 = e 2 t = e 2t, t > 0
ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΚΡΗΤΗΣ Τµήµα Επιστήµης Υπολογιστών HY-215: Εφαρµοσµένα Μαθηµατικά για Μηχανικούς Εαρινό Εξάµηνο 216-17 ιδάσκοντες : Γ. Στυλιανού, Γ. Καφεντζής Λυµένες Ασκήσεις σε Σήµατα και Συστήµατα Ασκηση
Διαβάστε περισσότεραΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΕΣ ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΦΥΣΙΚΗΣ 2019
ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΕΣ ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΦΥΣΙΚΗΣ 019 Κινηματική ΑΣΚΗΣΗ Κ.1 Η επιτάχυνση ενός σώματος που κινείται ευθύγραμμα δίνεται από τη σχέση a = (4 t ) m s. Υπολογίστε την ταχύτητα και το διάστημα που διανύει το σώμα
Διαβάστε περισσότεραΕΛΕΥΘΕΡΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΠΟΛΥΒΑΘΜΙΩΝ ΣΥΣΤΗΜΑΤΩΝ 73
ΕΛΕΥΘΕΡΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΠΟΛΥΒΑΘΜΙΩΝ ΣΥΣΤΗΜΑΤΩΝ 73 ΚΕΦΑΛΑΙΟ 4 ΕΛΕΥΘΕΡΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΠΟΛΥΒΑΘΜΙΩΝ ΣΥΣΤΗΜΑΤΩΝ 4.. Εισαγωγή Στο παρόν κεφάλαιο θα μελετηθούν οι ελεύθερες ταλαντώσεις συστημάτων που περιγράφονται
Διαβάστε περισσότεραΤεχνολογικό Εκπαιδευτικό Ίδρυμα Σερρών Τμήμα Πληροφορικής & Επικοινωνιών Σήματα και Συστήματα
Τεχνολογικό Εκπαιδευτικό Ίδρυμα Σερρών Τμήμα Πληροφορικής & Επικοινωνιών Σήματα και Συστήματα Δρ. Δημήτριος Ευσταθίου Επίκουρος Καθηγητής Φυσική Σημασία του Μετασχηματισμού Fourier Ο μετασχηματισμός Fourier
Διαβάστε περισσότεραΦυσική για Μηχανικούς
Φυσική για Μηχανικούς Απλή Αρμονική Ταλάντωση Εικόνα: Σταγόνες νερού που πέφτουν από ύψος επάνω σε μια επιφάνεια νερού προκαλούν την ταλάντωση της επιφάνειας. Αυτές οι ταλαντώσεις σχετίζονται με κυκλικά
Διαβάστε περισσότεραΑΠΟΚΡΙΣΗ ΣΥΣΤΗΜΑΤΩΝ ΣΤΟ ΠΕΔΙΟ ΤΟΥ ΧΡΟΝΟΥ ΚΑΙ ΤΩΝ ΣΥΧΝΟΤΗΤΩΝ
ΑΠΟΚΡΙΣΗ ΣΥΣΤΗΜΑΤΩΝ ΣΤΟ ΠΕΔΙΟ ΤΟΥ ΧΡΟΝΟΥ ΚΑΙ ΤΩΝ ΣΥΧΝΟΤΗΤΩΝ ΣΚΟΠΟΣ ΤΗΣ ΑΣΚΗΣΗΣ Σημαντική πληροφορία για τη συμπεριφορά και την ευστάθεια ενός γραμμικού συστήματος, παίρνεται, μελετώντας την απόκρισή του
Διαβάστε περισσότεραΤεχνολογικό Εκπαιδευτικό Ίδρυμα Σερρών Τμήμα Πληροφορικής & Επικοινωνιών Σήματα και Συστήματα
Τεχνολογικό Εκπαιδευτικό Ίδρυμα Σερρών Τμήμα Πληροφορικής & Επικοινωνιών Σήματα και Συστήματα Δρ. Δημήτριος Ευσταθίου Επίκουρος Καθηγητής ΜΕΤΑΣΧΗΜΑΤΙΣΜΟΣ LAPLACE Αντίστροφος Μετασχηματισμός Laplace Στην
Διαβάστε περισσότεραΔΥΝΑΜΙΚΗ ΤΩΝ ΚΑΤΑΣΚΕΥΩΝ. Διδάσκων: Κολιόπουλος Παναγιώτης
ΔΥΝΑΜΙΚΗ ΤΩΝ ΚΑΤΑΣΚΕΥΩΝ Ενότητα 1: δυναμικά φορτία Διδάσκων: Κολιόπουλος Παναγιώτης ΤΜΗΜΑ ΠΟΛΙΤΙΚΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ 1 Άδειες Χρήσης Το παρόν εκπαιδευτικό υλικό υπόκειται σε άδειες χρήσης Creative Commons. Για
Διαβάστε περισσότεραΑριθμητικές μέθοδοι σε ταλαντώσεις μηχανολογικών συστημάτων
ΠΟΛΥΤΕΧΝΙΚΗ ΣΧΟΛΗ ΤΜΗΜΑ ΜΗΧΑΝΟΛΟΓΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ Καθηγητής κ. Σ. Νατσιάβας Αριθμητικές μέθοδοι σε ταλαντώσεις μηχανολογικών συστημάτων Στοιχεία Φοιτητή Ονοματεπώνυμο: Νατσάκης Αναστάσιος Αριθμός Ειδικού Μητρώου:
Διαβάστε περισσότεραΣύνθεση ή σύζευξη ταλαντώσεων;
Σύνθεση ή σύζευξη ταλαντώσεων; Σώμα Σ μάζας προσδένεται στο ένα άκρο οριζόντιου ελατηρίου σταθεράς το άλλο άκρο του οποίου είναι ακλόνητα στερεωμένο. Πάνω στο πρώτο σώμα στερεώνεται δεύτερο ελατήριο σταθεράς,
Διαβάστε περισσότεραΘΕΜΑ Α Στις ερωτήσεις να επιλέξετε το γράμμα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση χωρίς να αιτιολογήσετε την επιλογή σας.
'' Περί Γνώσεως'' Φροντιστήριο Μ.Ε. Φυσική Προσανατολισμού Γ' Λ. ΜΑΘΗΜΑ /Ομάδα Προσανατολισμού Θ.Σπουδών / ΤΑΞΗ : ΑΡΙΘΜΟΣ ΦΥΛΛΟΥ ΕΡΓΑΣΙΑΣ: ΦΥΣΙΚΗ / Προσανατολισμού / Γ ΛΥΚΕΙΟΥ 2 o ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ: ΤΜΗΜΑ : ΟΝΟΜΑΤΕΠΩΝΥΜΟ
Διαβάστε περισσότεραΔυναμική Μηχανών I. Δυναμικά Μοντέλα Συνεχούς Μέσου
Δυναμική Μηχανών I 8 1 Δυναμικά Μοντέλα Συνεχούς Μέσου 2015 Δημήτριος Τζεράνης, Ph.D Τμήμα Μηχανολόγων Μηχανικών Ε.Μ.Π. tzeranis@gmail.com Απαγορεύεται οποιαδήποτε αναπαραγωγή χωρίς άδεια Μοντελοποίηση
Διαβάστε περισσότερα4. ΚΕΦΑΛΑΙΟ ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ ΤΟΥ ΜΕΤΑΣΧΗΜΑΤΙΣΜΟΥ FOURIER
4. ΚΕΦΑΛΑΙΟ ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ ΤΟΥ ΜΕΤΑΣΧΗΜΑΤΙΣΜΟΥ FOURIER Σκοπός του κεφαλαίου είναι να παρουσιάσει μερικές εφαρμογές του Μετασχηματισμού Fourier (ΜF). Ειδικότερα στο κεφάλαιο αυτό θα περιγραφούν έμμεσοι τρόποι
Διαβάστε περισσότεραΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ 02 ΦΥΣΙΚΗ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ ΘΕΤΙΚΩΝ ΣΠΟΥΔΩΝ Διάρκεια: 3ώρες ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙ ΩΝ: ΠΕΝΤΕ (5)
Σελίδα 1 από 5 ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ 02 ΦΥΣΙΚΗ ΠΡΟΣΑΝΑΤΟΛΙΣΜΟΥ ΘΕΤΙΚΩΝ ΣΠΟΥΔΩΝ Διάρκεια: 3ώρες ΣΥΝΟΛΟ ΣΕΛΙ ΩΝ: ΠΕΝΤΕ (5) ΘΕΜΑ A Να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό καθεμιάς από τις παρακάτω ερωτήσεις Α1- Α4 και
Διαβάστε περισσότερα0,4 2 t (όλα τα μεγέθη στο S.I.). Η σύνθετη ταλάντωση περιγράφεται (στο
ΚΕΦΑΛΑΙΟ Ο : ΜΗΧΑΝΙΚΕΣ ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΕΝΟΤΗΤΑ 5: ΣΥΝΘΕΣΗ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΩΝ ΘΕΜΑΤΑ ΠΡΟΣ ΕΠΙΛΥΣΗ ΘΕΜΑ Β Ερώτηση. Ένα σώμα εκτελεί κίνηση που προέρχεται από τη σύνθεση δύο απλών αρμονικών ταλαντώσεων, ίδιας
Διαβάστε περισσότεραΔυναμική Μηχανών I. Αριθμητική Επίλυση Δυναμικών Συστημάτων στο Περιβάλλον MATLAB και Simulink
Δυναμική Μηχανών I 5 6 Αριθμητική Επίλυση Δυναμικών Συστημάτων στο Περιβάλλον MATLAB και Simulink 2015 Δημήτριος Τζεράνης, Ph.D Τμήμα Μηχανολόγων Μηχανικών Ε.Μ.Π. tzeranis@gmail.com Απαγορεύεται οποιαδήποτε
Διαβάστε περισσότεραΙΑΦΟΡΙΚΕΣ ΕΞΙΣΩΣΕΙΣ ΙΑΝΟΥΑΡΙΟΣ 2012 ΘΕΜΑΤΑ Α
ΙΑΦΟΡΙΚΕΣ ΕΞΙΣΩΣΕΙΣ ΙΑΝΟΥΑΡΙΟΣ 0 ΘΕΜΑΤΑ Α Θέµα ο. Να βρεθεί (α) η γενική λύση yy() της διαφορικής εξίσωσης y' y + καθώς και (β) η µερική λύση που διέρχεται από το σηµείο y(/). (γ) Από ποια σηµεία του επιπέδου
Διαβάστε περισσότεραΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΑΘΗΝΩΝ Τμήμα Φυσικής Πτυχιακή εξέταση στη Μηχανική ΙI 20 Σεπτεμβρίου 2007
ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΑΘΗΝΩΝ Τμήμα Φυσικής Πτυχιακή εξέταση στη Μηχανική ΙI 0 Σεπτεμβρίου 007 Τμήμα Π. Ιωάννου & Θ. Αποστολάτου Απαντήστε στα ερωτήματα που ακολουθούν με σαφήνεια, ακρίβεια και απλότητα. Όλα τα
Διαβάστε περισσότεραΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ 1 ο ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ
ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΑ ο ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ ΘΕΜΑ Α. Στις ημιτελείς προτάσεις - 4 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό της πρότασης και δίπλα το γράμμα που αντιστοιχεί στη φράση, η οποία τη συμπληρώνει σωστά.. Το μέτρο της
Διαβάστε περισσότεραΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ Ο.Ε.Φ.Ε ΘΕΜΑΤΑ ΦΥΣΙΚΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΘΕΤΙΚΗΣ & ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ
ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΑ ΘΕΜΑΤΑ Ο.Ε.Φ.Ε. 2003 ΘΕΜΑΤΑ ΦΥΣΙΚΗΣ Γ ΛΥΚΕΙΟΥ ΘΕΤΙΚΗΣ & ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗΣ Θ Ε Μ Α 1 ο Οδηγία: Στις ερωτήσεις 1-5 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό της ερώτησης και δίπλα το γράµµα
Διαβάστε περισσότεραΑρµονικοί ταλαντωτές
Αρµονικοί ταλαντωτές ΦΥΣ 111 - Διαλ. 38 Εκκρεµή - Απλό εκκρεµές θ T mg r F τ = r F = mgsinθ τ = I M d θ α, Ι = M dt = Mgsinθ d θ dt = g sinθ θ = g sinθ Διαφορική εξίσωση Αυτή η εξίσωση είναι δύσκολο να
Διαβάστε περισσότεραΕισαγωγή στην Ανάλυση και Προσοµοίωση Δυναµικών Συστηµάτων
Εισαγωγή στην Ανάλυση και Προσοµοίωση Δυναµικών Συστηµάτων Control Systems Laboratory Περιγραφή Δυναµικών Συστηµάτων Εξίσωση µεταβολής όγκου Η µεταβολή όγκου ισούται µε τη παροχή υγρού Q που σχετίζεται
Διαβάστε περισσότεραΤμήμα Φυσικής Πανεπιστημίου Κύπρου Χειμερινό Εξάμηνο 2016/2017 ΦΥΣ102 Φυσική για Χημικούς Διδάσκων: Μάριος Κώστα
Τμήμα Φυσικής Πανεπιστημίου Κύπρου Χειμερινό Εξάμηνο 2016/2017 ΦΥΣ102 Φυσική για Χημικούς Διδάσκων: Μάριος Κώστα ΔΙΑΛΕΞΗ 19 Ταλαντώσεις Απλή αρμονική κίνηση ΦΥΣ102 1 Ταλαντώσεις Ελατηρίου Όταν ένα αντικείμενο
Διαβάστε περισσότεραΚεφ 4: Εξαναγκασμένη ταλάντωση μηχανικών συστημάτων ενός βαθμού ελευθερίας με αρμονική διέγερση
Κεφ 4: Εξαναγκασμένη ταλάντωση μηχανικών συστημάτων ενός βαθμού ελευθερίας με αρμονική διέγερση Κεφάλαιο 4: Εξαναγκασμένη ταλάντωση μηχανικών συστημάτων ενός βαθμού ελευθερίας με αρμονική διέγερση Στο
Διαβάστε περισσότεραα. φ Α < φ Β, u A < 0 και u Β < 0. β. φ Α > φ Β, u A > 0 και u Β > 0. γ. φ Α < φ Β, u A > 0 και u Β < 0. δ. φ Α > φ Β, u A < 0 και u Β > 0.
ΙΙΑΓΓΩΝΙΙΣΜΑ ΦΦΥΥΣΙΙΚΚΗΣ ΚΚΑΤΤΕΕΥΥΘΥΥΝΣΗΣ ΓΓ ΛΛΥΥΚΚΕΕΙΙΟΥΥ ΚΚυυρρι ιιαακκήή 1133 ΙΙααννοουυααρρί ίίοουυ 001133 Θέμα 1 ο (Μονάδες 5) 1. Στο σχήμα φαίνεται το στιγμιότυπο ενός εγκάρσιου αρμονικού κύματος
Διαβάστε περισσότεραΚεφάλαιο 11 ΣΥΝΤΗΡΗΤΙΚΑ ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ Επανεξέταση του αρμονικού ταλαντωτή
Κεφάλαιο 11 ΣΥΝΤΗΡΗΤΙΚΑ ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ Μία ειδική κατηγορία διδιάστατων δυναμικών συστημάτων είναι τα λεγόμενα συντηρητικά συστήματα. Ο όρος προέρχεται από την μηχανική, όπου για υλικό σημείο που δέχεται δύναμη
Διαβάστε περισσότεραΦυσική για Μηχανικούς
Φυσική για Μηχανικούς Απλή Αρμονική Ταλάντωση Εικόνα: Σταγόνες νερού που πέφτουν από ύψος επάνω σε μια επιφάνεια νερού προκαλούν την ταλάντωση της επιφάνειας. Αυτές οι ταλαντώσεις σχετίζονται με κυκλικά
Διαβάστε περισσότεραΚλασσική Θεωρία Ελέγχου
ΑΡΙΣΤΟΤΕΛΕΙΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΟΝΙΚΗΣ ΑΝΟΙΧΤΑ ΑΚΑΔΗΜΑΙΚΑ ΜΑΘΗΜΑΤΑ Ενότητα 7: Χρονική απόκριση συστημάτων Νίκος Καραμπετάκης Άδειες Χρήσης Το παρόν εκπαιδευτικό υλικό υπόκειται σε άδειες χρήσης Creative
Διαβάστε περισσότεραυναµική Μηχανών Ι Ακαδηµαϊκό έτος : Ε. Μ. Π. Σχολή Μηχανολόγων Μηχανικών - Εργαστήριο υναµικής και Κατασκευών ΥΝΑΜΙΚΗ ΜΗΧΑΝΩΝ Ι - 2.
υναµική Μηχανών Ι Ακαδηµαϊκό έτος: 00-0 ΥΝΑΜΙΚΗ ΜΗΧΑΝΩΝ Ι -. - υναµική Μηχανών Ι Ακαδηµαϊκό έτος: 00-0 Cpyright ΕΜΠ - Σχολή Μηχανολόγων Μηχανικών - Εργαστήριο υναµικής και Κατασκευών - 00. Με επιφύλαξη
Διαβάστε περισσότεραΔυναμική Ηλεκτρικών Μηχανών
Δυναμική Ηλεκτρικών Μηχανών Ενότητα 4: Μέθοδος Μικρών Μεταβολών Επ. Καθηγήτρια Τζόγια Χ. Καππάτου Τμήμα Ηλεκτρολόγων Μηχανικών και Τεχνολογίας Υπολογιστών Άδειες Χρήσης Το παρόν εκπαιδευτικό υλικό υπόκειται
Διαβάστε περισσότεραΑρµονικοί ταλαντωτές
Αρµονικοί ταλαντωτές ΦΥΣ 131 - Διαλ. 31 Εκκρεµή - Απλό εκκρεµές θ l T mg r F Αυτή η εξίσωση είναι δύσκολο να λυθεί. Δεν µοιάζει µε τη γνωστή εξίσωση Για µικρές γωνίες θ µπορούµε όµως να γράψουµε Εποµένως
Διαβάστε περισσότερα