NONLINEAR FINITE ELEMENT ANALYSIS OF PLATE BENDING

Μέγεθος: px
Εμφάνιση ξεκινά από τη σελίδα:

Download "NONLINEAR FINITE ELEMENT ANALYSIS OF PLATE BENDING"

Transcript

1 Rad: Chaptr 7 NONLINEAR FINITE ELEMENT ANALYSIS OF PLATE BENDING CONTENTS Govrning Equations of th First-Ordr Shar Dformation thor (FSDT) Finit lmnt modls of FSDT Shar and mmbran locking Computr implmntation Strss calculation Numrical Eampls JN Rdd Nonlinar Plat Bnding: 1

2 THE FIRST-ORDER SHEAR DEFORMATION THEORY Displacmnt Fild of th FSDT u (,, z,) t u(,,) t z (,,) t 1 u (,, z,) t v(,,) t z (,,) t u( zt,,,) wt (,,) 3 Nonlinar strains z z w dw d w z dw = d dw = + d ij 1 u u i j um um j i i j z Von Karman Nonlinar strains u 1 1 um um u1 1 u1 1 u 1 u JN Rdd Nonlinar Plat Bnding:

3 JN Rdd NONLINEAR STARINS OF THE FSDT Actual Nonlinar strains u 1 1 u 3 u 1 w 0 1 z z u 1 u 3 v 1 w 0 1 z z u u u1 u 3 3 u v w w z 0 1 z u u w u u w z z z z, z z Virtual Nonlinar strains u w w z z v w w z z u v w w w w z z 0 1 w w 0 0 z z, z z

4 PRINCIPLE OF VIRTUAL DISPLACEMENTS 0 = W W + W I E z Q M N W z z h I = h Ω ( ) ( ) ( z ) K s z z } 0 + K sz z dz dd h WE = ( ) ( ) h nn un + zn + ns us + zs + nzw dzds Γ 0 + Ω ( q kw) w dd} = N + M + N + M + N + M Ω Qz + Q z qw dd ( ) Q M N M M N N Mnn N ns M ns Nnn un + Nns us + Mnn n + Mns s + Qn w ds Γ Q n N nn JN Rdd Plats (Nonlinar): 4

5 THE FIRST-ORDER SHEAR DEFORMATION JN Rdd Equations of @N N µ = I = I q = I Q = Q = z z w dw d Strss rsultants w z z dw = d dw = + d Z h= µ Q = K s ¾ z dz = K s A 55 Á h= Z h= µ Q = K s ¾ z dz = K s A 44 Á h= M = D + D M = D 1 + M = D 66 Nonlinar Plat Bnding: 5

6 THE FIRST-ORDER SHEAR DEFORMATION THEORY Wak forms( v u, v v, v w, v, v ) Z 0 = N I N + I 0 dd ±un n ds Z 0 = N I N + I 0 dd ±vn ns ds 0 = Q + N + Q + N + I + I 0 ±wq dd ±wq n ds Z 0 = I Á + ±Á Q + I dd ±Á M n ds Z 0 = I Á + ±Á Q + I dd ±Á M ns ds JN Rdd Nonlinar Plat Bnding: 6

7 Finit Elmnt Modls of Th First-ordr Plat Thor (FSDT) (Continud) Finit Elmnt Approimation u(; ; t) = Á (; ; t) = mx u j (t)ã j (; ); v(; ; t) = j=1 w(; ; t) = mx v j (t)ã j (; ) j=1 nx w j (t)ã j (; ) j=1 px Sj 1 (t)ã j (; ); Á (; ; t) = j=1 px Sj (t)ã j (; ) j=1 Finit Elmnt Modl 6 4 M M M M M >< 7 5 >: Äu Äv Äw ÄS ÄS 9 >= >; K 11 K 1 K 13 K 14 K u K 1 K K 3 K 4 K 5 >< v >= + 6 K 31 K 3 K 33 K 34 K 35 7 w 4 K 41 K 4 K 43 K 44 K 45 5 >: S >; K 51 K 5 K 53 K 54 K 55 S = 8 >< >: F 1 F F 3 F 4 F 5 9 >= >; JN Rdd Nonlinar Plat Bnding: 7

8 Full Dicrtizd Modl and Itrativ Schm Full Discrtizd Finit Elmnt Modl [ ^K] s+1 f g s+1 = f ^F g s;s+1 [ ^K] s+1 = [K] s+1 + a 3 [M] s+1 f ^F g s;s+1 = ff g s+1 + [M] s+1 (a 3 f g s + a 4 f g _ s + a 5 f g Ä s ) a 3 = ( t) ; a 4 = t ; a 5 = 1 1 Acclrations and Vlocitis f Ä g s+1 = a 3 (f g s+1 f g s ) a 4 f _ g a 5 f Ä g s f _ g s+1 = f _ g s + a f Ä g s + a 1 f Ä g s+1 whr a 1 = t and a = (1 ) t. JN Rdd Nwton-Raphson Itrativ Schm f g s+1 r+1 = [ ^K T ] r 1 s+1 f ^Rg r ; [ ^K T ] r g # s+1 r Nonlinar Plat Bnding: 8

9 Stiffnss Cofficints (tpical) Z Kij 11 = Z Kij 1 = K 13 ij = 1 Z A 11 A i + A A j dd dd = Kji j JN + A 66 Z µ = A 66 Kij 3 = 1 i Z Kij 31 + A i i 0 A 1 0 A j j + j j # dd j # A # dd Nonlinar Plat Bnding: 9

10 Tangnt Stiffnss Cofficints (tpical) R T R K F u v w S S 5 n( ) i ij =, i = ik k i, i i, i i, i i, i i, = = = = i = i j = 1 k= 1 K T K F K ( ) 5 n( ) 5 n( ) ik ij = ik k i = k + ij j = 1 k= 1 = 1 k= 1 j T = K = ( K ), T = K = ( K ) T T T = K = ( K ), T = K = ( K ) T T K K T K w K 5 n( ) 1 n ik 13 ik 13 ij = k + ij = k + ij = 1 k= 1 wj k= 1 wj (1) () () 1 i w j w j = A 11 A1 + Ω (1) () () i w j w j + A66 + dd + K = K + K = K = T ij ij ij ji JN Rdd Plats (Nonlinar): ij

11 Tangnt Stiffnss Cofficints (tpical) 5 n( ) 3 n( ) K ik 33 Kik Kik K ik Tij = Kij + k = Kij + uk + vk + wk = 1 k= 1 w j k 1 wj wj w = j () () () () () () () () 33 i j i j u i j i j u = Kij + A11 + A1 + A 66 + dd Ω () () () () () () () () i j i j v i j i j v + A 1 + A + A66 + dd Ω () () () () () () () () w i j w i j w w i j i j + A11 A A Ω () () () () () () () () 1 w i j w i j w w i j i j + ( A1 + A6 6 ) dd JN Rdd Plats (Nonlinar): 11

12 Tangnt Stiffnss Cofficints (tpical) () () u w v 1 w i j Tij = Kij + A11 A1 ( 1 66 ) + A A dd Ω () () v w u 1 w i j + A A1 ( A1 A66 ) dd Ω () () () () u v w w 1 w w + A66 + i j i j + ( A1 A66 ) dd Ω () () () () 33 i j i j () () Tij = A55 + A44 + ki j dd Ω () () () () () () () () i j i j i j i j + N + N + N + N Ω () () () () w w i j i j + ( A1 + A66 ) + () () () () w w i j w w i j + A11 + A66 + A66 A dd + JN Rdd 1

13 Shar and Mmbran Locking (Rvisit) Shar Locking Us rducd intgration to valuat all shar stiffnsss (i.., all K ij that contain transvrs shar trms) Mmbran Locking Us rducd intgration to valuat all mmbran stiffnsss (i.., all K ij that contain von Kármán nonlinar trms) JN Rdd Nonlinar Plat Bnding: 13

14 SOME ELEMENTS OF THE PLATE PROGRAM C Rad matrial proprtis and gnrat plat matrial stiffnsss READ(IN,*)E1,E,G1,G13,G3,PR1 READ(IN,*)CF,SCF,THI PR1=(E/E1)*PR1 WRITE(IT,45) E1,E,G1,G13,G3,PR1,PR1, CF,SCF,THI Q11 = E1/(1-PR1*PR1) Q1 = (PR1*E)/(1-PR1*PR1) Q = E/(1-PR1*PR1) Q44 = G3 Q55 = G13 Q66 = G1 A11 = THI*Q11 A1 = THI*Q1 A = THI*Q A44 = THI*Q44*SCF A55 = THI*Q55*SCF A66 = THI*Q66 Error calculation, convrgnc chck, and othr nonlinar analsis aspcts rmain th sam as in D A must b ij and Dij transfrrd to th subroutin ELMATRCSD through common block. D11 = THI*THI*THI*Q11/1.0 D1 = THI*THI*THI*Q1/1.0 D = THI*THI*THI*Q/1.0 D66 = THI*THI*THI*Q66/1.0 JN Rdd Plats (Nonlinar): 14

15 SOME ELEMENTS OF THE PLATE PROGRAM Initializ (bfor th do-loops on numrical intgration): K, F, T ij i ij Dfin (insid th do-loops on numrical intgration). For ampl, th linar stiffnsss cofficints ar [F0=F0+DQ(NL); DQ(NL) arra of load incrmnts ] DO I=1,NPE ELF3(I)=ELF3(I)+F0*SFL(I)*CNST DO J=1,NPE S00=SFL(I)*SFL(J)*CNST S11=GDSFL(1,I)*GDSFL(1,J)*CNST S=GDSFL(,I)*GDSFL(,J)*CNST S1=GDSFL(1,I)*GDSFL(,J)*CNST S1=GDSFL(,I)*GDSFL(1,J)*CNST ELK11(I,J)=ELK11(I,J)+A11*S11+A66*S ELK1(I,J)=ELK1(I,J)+A1*S1+A66*S1 ELK1(I,J)=ELK1(I,J)+A1*S1+A66*S1 ELK(I,J)=ELK(I,J)+A66*S11+A*S ELK33(I,J)=ELK33(I,J)+CF*S00 ELK44(I,J)=ELK44(I,J)+D11*S11+D66*S ELK45(I,J)=ELK45(I,J)+D1*S1+D66*S1 ELK54(I,J)=ELK54(I,J)+D1*S1+D66*S1 ELK55(I,J)=ELK55(I,J)+D66*S11+D*S ENDDO ENDDO Similarl, dfin th shar and nonlinar cofficints in th rducd intgration loop; comput th rsidual vctor and tangnt stiffnss cofficints. JN Rdd Plats (Nonlinar): 15

16 REARRANGE THE ELEMENT COEFFICIENTS II=1 DO 0 I=1,NPE ELF(II) =ELF1(I) ELF(II+1)=ELF(I) ELF(II+)=ELF3(I) ELF(II+3)=ELF4(I) ELF(II+4)=ELF5(I) JJ=1 DO 10 J=1,NPE ELK(II,JJ) = ELK11(I,J) ELK(II,JJ+1) = ELK1(I,J) ELK(II,JJ+) = ELK13(I,J) ELK(II,JJ+3) = ELK14(I,J) ELK(II,JJ+4) = ELK15(I,J) ELK(II+1,JJ) = ELK1(I,J) ELK(II+,JJ) = ELK31(I,J) ELK(II+3,JJ) = ELK41(I,J) ELK(II+4,JJ) = ELK51(I,J) ELK(II+1,JJ+1) = ELK(I,J) ELK(II+1,JJ+) = ELK3(I,J) ELK(II+1,JJ+3) = ELK4(I,J) ELK(II+1,JJ+4) = ELK5(I,J) ELK(II+,JJ+1) = ELK3(I,J) ELK(II+3,JJ+1) = ELK4(I,J) ELK(II+4,JJ+1) = ELK5(I,J) ELK(II+,JJ+) = ELK33(I,J) ELK(II+,JJ+3) = ELK34(I,J) ELK(II+,JJ+4) = ELK35(I,J) ELK(II+3,JJ+) = ELK43(I,J) ELK(II+4,JJ+) = ELK53(I,J) ELK(II+3,JJ+3) = ELK44(I,J) ELK(II+3,JJ+4) = ELK45(I,J) ELK(II+4,JJ+3) = ELK54(I,J) ELK(II+4,JJ+4) = ELK55(I,J) 10 JJ=NDF*J+1 0 II=NDF*I+1 Th sam applis to th tangnt stiffnss cofficints JN Rdd Plats (Nonlinar): 16

17 Post-Computation of Strss Componnts Q Q z Q55 0 z Q1 Q 0, z 0 Q 55 z 0 0 Q 66 E E E Q, Q, Q, Q G, Q G, Q G, u 1 w w v 1 w z z, z w u v ww JN Rdd Plats (Nonlinar): 17

18 Post-Computation of Strss Componnts SUBROUTINE STRESS (NPE,NDF,NGPR,ELXY,ELU) IMPLICIT REAL*8 (A-H,O-Z) COMMON/STR/Q11,Q,Q1,Q44,Q55,Q66,THI COMMON/SHP/SF(9),GDSF(,9) DIMENSION GAUSSPT(4,4),ELXY(9,),ELU(45) DATA GAUSSPT/4*0.0D0, D0, D0,*0.0D0, D0,0.0D0, D0,0.0D0, D0, D0, D0, D0/ C DO 40 NI=1,NGPR DO 40 NJ=1,NGPR XI=GAUSSPT(NI,NGPR) ETA=GAUSSPT(NJ,NGPR) CALL INTERPLND (NPE,XI,ETA,DET,ELXY) X=0.0 Y=0.0 JN Rdd Plats (Nonlinar): 18

19 Initializ hr Subroutin STRESS (continud) DO 0 I=1,NPE L=(I-1)*NDF+1 X=X+SF(I)*ELXY(I,1) Y=Y+SF(I)*ELXY(I,) DUX=DUX+GDSF(1,I)*ELU(L) DUY=DUY+GDSF(,I)*ELU(L) DVX=DVX+GDSF(1,I)*ELU(L+1) DVY=DVY+GDSF(,I)*ELU(L+1) DWX=DWX+GDSF(1,I)*ELU(L+) DWY=DWY+GDSF(,I)*ELU(L+) PHIX=PHIX+SF(I)*ELU(L+3) PHIY=PHIY+SF(I)*ELU(L+4) DPXX=DPXX+GDSF(1,I)*ELU(L+3) DPXY=DPXY+GDSF(,I)*ELU(L+3) DPYX=DPYX+GDSF(1,I)*ELU(L+4) 0 DPYY=DPYY+GDSF(,I)*ELU(L+4) PHIX=0.0 PHIY=0.0 DUX=0.0 DUY=0.0 DVX=0.0 DVY=0.0 DWX=0.0 DWY=0.0 DPXX=0.0 DPXY=0.0 DPYX=0.0 DPYY=0.0 JN Rdd Plats (Nonlinar): 19

20 Subroutin STRESS (continud) EX0 = DUX +0.5*DWX*DWX EY0 = DVY +0.5*DWY*DWY EXY0= DUY+DVX +DWX*DWY EX1 = DPXX EY1 = DPYY EXY1=DPXY+DPYX EXZ = PHIX+DWX EYZ = PHIY+DWY C Writ th statmnts for strss componnts SXXT, SXXB, C tc. and writ thm out for ach Gauss point C *** our task *** WRITE(IT,50) X,Y,SXXT,SYYT,SXYT,SXZ,SYZ WRITE(IT,50) SXXB,SYYB,SXYB 40 CONTINUE RETURN 50 FORMAT (5X,8E1.4) END JN Rdd Plats (Nonlinar): 0

21 TYPICAL SIMPLY SUPPORT CONDITIONS for Pur Bnding cas CPT: FSDT: CPT: w w 0 w 0 Smmtr conditions: b b w w 0; FSDT: w 0 w CPT: w 0 FSDT: w 0 Computational domain w a a CPT: w 0 FSDT: w 0 w w CPT: 0 at 0; 0 at 0 FSDT: 0 at 0; 0 at 0 JN Rdd Plat bnding: 1

22 Th ffct of rducd intgration, thicknss, and msh rfinmnt on th linar cntr dflctions and strsss of a simpl supportd, isotropic (ν = 0.5) squar plat undr a uniform transvrs load of intnsit q 0. F full intgration M Mid intgration linar linar linar quadratic Eactz a=h Intg. ¹w ¹¾ ¹w ¹¾ ¹w ¹¾ ¹w ¹¾ ¹w ¹¾ 10 F M F M F M F M F M CPT(N) CPT(C) ¹w = weh 3 10 =q 0 a 4, ¹¾ = ¾ (A; A; h)h =q 0 a, A = 1 4 a (1 1 linar), 1 8 a ( linar), 1 a (4 4 linar), 0:0583a ( 16 quadratic). JN Rdd Plat bnding:

23 Gauss Point Locations (basd on rducd Intgration Gauss points) for Strss Computation ( a / ) ( a/ 83, b/ 8) ( 3a/ 83, b/ 8) ( a/ 8, b/ 8) ( 3a/ 8, b/ 8) ( b/ ) ( a / ) ( b/ ) Msh of 4-nod (linar) lmnts Msh of 9-nod (quadratic) lmnts b( 3 1) b( 3 1), = ( a, b) JN Rdd Plat bnding: 3

24 REMARKS Th nin-nod lmnt givs virtuall th sam rsults for full (3 3 Gauss rul) and mid (3 3 and Gauss ruls for bnding and shar trms, rspctivl) intgrations. Howvr, th rsults obtaind using th mid intgration ar closst to th act solution. Full intgration givs lss accurat rsults than mid intgration, and th rror incrass with an incras in sid-to-thicknss ratio (a/h). This implis that mid intgration is ssntial for thin plats, spciall whn modld b lowr-ordr lmnts. Full intgration rsults in smallr rrors for quadratic lmnts and rfind mshs than for linar lmnts and/or coarsr mshs. JN Rdd Plat bnding: 4

25 u = w = = b Nonlinar Analsis of Simpl Supportd Plat (SS-1) 0 SS-1 v = w = = 0 Dflction vrsus load paramtr for simpl supportd (SS1) plat undr uniforml distributd load. 3.0 b.5 a a v = w = = 0 u = w = = 0 v = w = = b b 0 SS- u = w = = 0 Dflction, w/h SS SS1 u = w = = a 0 a v = w = = Load paramtr, P JN Rdd Nonlinar Plat Bnding: 5

26 Clampd Circular Plat undr UDL w 0 /h Dflction, E = 10 6 psi, ν = 0.3 a = 100 in., h = 10 in. u = 0, φ at = 0 = 0 E = 10 6 psi, ν = 0.3 h = 10 in a = 100 in. v = u = w = = = 0 0 φ φ on th clampd dg v = 0, φ = 0 at = Msh of 5-Q9 lmnts Load paramtr, (q 0 a 4 /Eh 4 ) JN Rdd Plats (Nonlinar): 6

27 Simpl Supportd (SS) Orthotropic* Plat, 0 ( ) Eprimntal [8] CLPT FSDT Gomtr and Matrial Proprtis a = b = 1 in, h = in E 1 = psi, E = psi G 1 = G 3 = G 13 = psi ν 1 = ν 3 = ν 13 = Linar Nonlinar [8] Zaghloul, S. A. and Knnd, J. B., ``Nonlinar Bhavior of Smmtricall Laminatd Plats, Journal of Applid Mchanics, 4, 34-36, Prssur, q 0 (psi) JN Rdd Nonlinar Plat Bnding: 7

28 Dflction vs. load paramtr for plats undr uniforml distributd load w Dflction, w qa 0 0 w =, P = h Eh SS-1 (FSDT) SS-1 (CPT) SS-3 (CPT) SS-3 (FSDT) Load paramtr, P 4 4 σ Strsss, a = Eh SS-1 (FSDT) SS-3 (FSDT) SS-1 (CPT) SS-3 (CPT) Mmbran strsss Load paramtr, P JN Rdd Nonlinar Plat Bnding: 8

29 JN Rdd Cntr Dflction vs. Tim for a Simpl Supportd Isotropic Plat Undr Suddnl Applid Uniforml Distributd Prssur Load Cntr dflction, w0 (cm) Tim, t (s) (ms) a = b = 43.8 cm, h = cm, ρ ρ = N-s /cm 4, E 1 = E = N/cm, ν 1 = 0.5 q 0 = N /cm, t = s = 5ms Figur (SS-) q0 (N/cm ) Dflction, w 0 (cm) q 0 ( t = 5.0 ms) q 0 ( t = 5.0 ms) 5q 0 ( t =.5 ms) 10q 0 ( t =.5 ms)

30 SUMMARY In this lctur w hav covrd th following topics: Govrning Equations of FSDT Finit lmnt modls of FSDT Tangnt stiffnss cofficints Shar and mmbran locking Programming aspcts (including strss computation) Numrical ampls JN Rdd Nonlinar Plat Bnding: 30

The Finite Element Method

The Finite Element Method Th Finit Elmnt Mthod Plan (D) Truss and Fram Elmnts Rad: Sctions 4.6 and 5.4 CONTENTS Rviw of bar finit lmnt in th local coordinats Plan truss lmnt Rviw of bam finit lmnt in th local coordinats Plan fram

Διαβάστε περισσότερα

[1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, 8]

[1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, 8] 208 5 [, 2, 3, 4, 5, 6, 7, 8] 2 () ϕ = λ θ () ϕ [W/m 2 ] θ [K] λ [W/(m K)] Schmatic rprsantation of Fourir s law (2) ρc θ = ϕ + f (2) ρ [kg/m 3 ] c [J/(kg K)] θ = t f [W/m3 ] () (2) (3) ρc θ = (λ θ) +

Διαβάστε περισσότερα

Pairs of Random Variables

Pairs of Random Variables Pairs of Random Variabls Rading: Chaptr 4. 4. Homwork: (do at last 5 out of th following problms 4..4, 4..6, 4.., 4.3.4, 4.3.5, 4.4., 4.4.4, 4.5.3, 4.6.3, 4.6.7, 4.6., 4.7.9, 4.7., 4.8.3, 4.8.7, 4.9.,

Διαβάστε περισσότερα

Homework #6. A circular cylinder of radius R rotates about the long axis with angular velocity

Homework #6. A circular cylinder of radius R rotates about the long axis with angular velocity Homwork #6 1. (Kittl 5.1) Cntrifug. A circular cylindr of radius R rotats about th long axis with angular vlocity ω. Th cylindr contains an idal gas of atoms of mass m at tmpratur. Find an xprssion for

Διαβάστε περισσότερα

SCHOOL OF MATHEMATICAL SCIENCES G11LMA Linear Mathematics Examination Solutions

SCHOOL OF MATHEMATICAL SCIENCES G11LMA Linear Mathematics Examination Solutions SCHOOL OF MATHEMATICAL SCIENCES GLMA Linear Mathematics 00- Examination Solutions. (a) i. ( + 5i)( i) = (6 + 5) + (5 )i = + i. Real part is, imaginary part is. (b) ii. + 5i i ( + 5i)( + i) = ( i)( + i)

Διαβάστε περισσότερα

Homework 8 Model Solution Section

Homework 8 Model Solution Section MATH 004 Homework Solution Homework 8 Model Solution Section 14.5 14.6. 14.5. Use the Chain Rule to find dz where z cosx + 4y), x 5t 4, y 1 t. dz dx + dy y sinx + 4y)0t + 4) sinx + 4y) 1t ) 0t + 4t ) sinx

Διαβάστε περισσότερα

CHAPTER 5. p(x,y) x

CHAPTER 5. p(x,y) x CHAPTER 5 Sction 5.. a. P(X, Y p(,. b. P(X and Y p(, + p(, + p(, + p(,.4 c. At last on hos is in us at both islands. P(X and Y p(, + p(, + p(, + p(,.7 d. B summing row probabilitis, p (.6,.4,.5 for,,,

Διαβάστε περισσότερα

High order interpolation function for surface contact problem

High order interpolation function for surface contact problem 3 016 5 Journal of East China Normal University Natural Science No 3 May 016 : 1000-564101603-0009-1 1 1 1 00444; E- 00030 : Lagrange Lobatto Matlab : ; Lagrange; : O41 : A DOI: 103969/jissn1000-56410160300

Διαβάστε περισσότερα

ES440/ES911: CFD. Chapter 5. Solution of Linear Equation Systems

ES440/ES911: CFD. Chapter 5. Solution of Linear Equation Systems ES440/ES911: CFD Chapter 5. Solution of Linear Equation Systems Dr Yongmann M. Chung http://www.eng.warwick.ac.uk/staff/ymc/es440.html Y.M.Chung@warwick.ac.uk School of Engineering & Centre for Scientific

Διαβάστε περισσότερα

Macromechanics of a Laminate. Textbook: Mechanics of Composite Materials Author: Autar Kaw

Macromechanics of a Laminate. Textbook: Mechanics of Composite Materials Author: Autar Kaw Macromechanics of a Laminate Tetboo: Mechanics of Composite Materials Author: Autar Kaw Figure 4.1 Fiber Direction θ z CHAPTER OJECTIVES Understand the code for laminate stacing sequence Develop relationships

Διαβάστε περισσότερα

α A G C T 國立交通大學生物資訊及系統生物研究所林勇欣老師

α A G C T 國立交通大學生物資訊及系統生物研究所林勇欣老師 A G C T Juks and Cantor s (969) on-aramtr modl A T C G A G 0 0 0-3 C T A() A( t ) ( 3 ) ( ) A() A() ( 3 ) ( ) A( A( A( A( t ) A( 3 A( t ) ( ) A( A( Juks and Cantor s (969) on-aramtr modl A( A( t ) A( d

Διαβάστε περισσότερα

Discontinuous Hermite Collocation and Diagonally Implicit RK3 for a Brain Tumour Invasion Model

Discontinuous Hermite Collocation and Diagonally Implicit RK3 for a Brain Tumour Invasion Model 1 Discontinuous Hermite Collocation and Diagonally Implicit RK3 for a Brain Tumour Invasion Model John E. Athanasakis Applied Mathematics & Computers Laboratory Technical University of Crete Chania 73100,

Διαβάστε περισσότερα

Introduction to Theory of. Elasticity. Kengo Nakajima Summer

Introduction to Theory of. Elasticity. Kengo Nakajima Summer Introduction to Theor of lasticit Summer Kengo Nakajima Technical & Scientific Computing I (48-7) Seminar on Computer Science (48-4) elast Theor of lasticit Target Stress Governing quations elast 3 Theor

Διαβάστε περισσότερα

Harmonic Oscillations and Resonances in 3-D Nonlinear Dynamical System

Harmonic Oscillations and Resonances in 3-D Nonlinear Dynamical System Intrnational Journal of Partial Diffrntial Equations and Applications 06 Vol. 4 No. 7-5 Availabl onlin at http://pubs.scipub.com/ijpda/4// Scinc and Education Publishing DOI:0.69/ijpda-4-- Harmonic Oscillations

Διαβάστε περισσότερα

The ε-pseudospectrum of a Matrix

The ε-pseudospectrum of a Matrix The ε-pseudospectrum of a Matrix Feb 16, 2015 () The ε-pseudospectrum of a Matrix Feb 16, 2015 1 / 18 1 Preliminaries 2 Definitions 3 Basic Properties 4 Computation of Pseudospectrum of 2 2 5 Problems

Διαβάστε περισσότερα

Homework 3 Solutions

Homework 3 Solutions Homework 3 Solutions Igor Yanovsky (Math 151A TA) Problem 1: Compute the absolute error and relative error in approximations of p by p. (Use calculator!) a) p π, p 22/7; b) p π, p 3.141. Solution: For

Διαβάστε περισσότερα

Chapter 7 Transformations of Stress and Strain

Chapter 7 Transformations of Stress and Strain Chapter 7 Transformations of Stress and Strain INTRODUCTION Transformation of Plane Stress Mohr s Circle for Plane Stress Application of Mohr s Circle to 3D Analsis 90 60 60 0 0 50 90 Introduction 7-1

Διαβάστε περισσότερα

Durbin-Levinson recursive method

Durbin-Levinson recursive method Durbin-Levinson recursive method A recursive method for computing ϕ n is useful because it avoids inverting large matrices; when new data are acquired, one can update predictions, instead of starting again

Διαβάστε περισσότερα

D Alembert s Solution to the Wave Equation

D Alembert s Solution to the Wave Equation D Alembert s Solution to the Wave Equation MATH 467 Partial Differential Equations J. Robert Buchanan Department of Mathematics Fall 2018 Objectives In this lesson we will learn: a change of variable technique

Διαβάστε περισσότερα

Strain gauge and rosettes

Strain gauge and rosettes Strain gauge and rosettes Introduction A strain gauge is a device which is used to measure strain (deformation) on an object subjected to forces. Strain can be measured using various types of devices classified

Διαβάστε περισσότερα

ADVANCED STRUCTURAL MECHANICS

ADVANCED STRUCTURAL MECHANICS VSB TECHNICAL UNIVERSITY OF OSTRAVA FACULTY OF CIVIL ENGINEERING ADVANCED STRUCTURAL MECHANICS Lecture 1 Jiří Brožovský Office: LP H 406/3 Phone: 597 321 321 E-mail: jiri.brozovsky@vsb.cz WWW: http://fast10.vsb.cz/brozovsky/

Διαβάστε περισσότερα

6.3 Forecasting ARMA processes

6.3 Forecasting ARMA processes 122 CHAPTER 6. ARMA MODELS 6.3 Forecasting ARMA processes The purpose of forecasting is to predict future values of a TS based on the data collected to the present. In this section we will discuss a linear

Διαβάστε περισσότερα

ΕΝΙΣΧΥΣΗ ΠΛΑΚΩΝ ΚΑΙ ΔΟΚΩΝ ΣΕ ΚΑΜΨΗ ΜΕ ΜΑΝΔΥΕΣ Η ΕΛΑΣΜΑΤΑ ΣΥΝΘΕΤΩΝ ΥΛΙΚΩΝ.

ΕΝΙΣΧΥΣΗ ΠΛΑΚΩΝ ΚΑΙ ΔΟΚΩΝ ΣΕ ΚΑΜΨΗ ΜΕ ΜΑΝΔΥΕΣ Η ΕΛΑΣΜΑΤΑ ΣΥΝΘΕΤΩΝ ΥΛΙΚΩΝ. ΕΝΙΣΧΥΣΗ ΠΛΑΚΩΝ ΚΑΙ ΔΟΚΩΝ ΣΕ ΚΑΜΨΗ ΜΕ ΜΑΝΔΥΕΣ Η ΕΛΑΣΜΑΤΑ ΣΥΝΘΕΤΩΝ ΥΛΙΚΩΝ. Σύμφωνα με τον Κανονιμό Επεμβάεων, ο νέος οπλιμός υπολοίζεται έτι ώτε ε υνεραία με τον υφιτάμενο παλαιό οπλιμό να αναλαμβάνονται

Διαβάστε περισσότερα

Partial Differential Equations in Biology The boundary element method. March 26, 2013

Partial Differential Equations in Biology The boundary element method. March 26, 2013 The boundary element method March 26, 203 Introduction and notation The problem: u = f in D R d u = ϕ in Γ D u n = g on Γ N, where D = Γ D Γ N, Γ D Γ N = (possibly, Γ D = [Neumann problem] or Γ N = [Dirichlet

Διαβάστε περισσότερα

Matrices and Determinants

Matrices and Determinants Matrices and Determinants SUBJECTIVE PROBLEMS: Q 1. For what value of k do the following system of equations possess a non-trivial (i.e., not all zero) solution over the set of rationals Q? x + ky + 3z

Διαβάστε περισσότερα

Boundary-Layer Flow over a Flat Plate Approximate Method

Boundary-Layer Flow over a Flat Plate Approximate Method Bounar-aer lo oer a lat Plate Approimate Metho Transition Turbulent aminar The momentum balance on a control olume o the bounar laer leas to the olloing equation: + () The approimate metho o bounar laer

Διαβάστε περισσότερα

l 0 l 2 l 1 l 1 l 1 l 2 l 2 l 1 l p λ λ µ R N l 2 R N l 2 2 = N x i l p p R N l p N p = ( x i p ) 1 p i=1 l 2 l p p = 2 l p l 1 R N l 1 i=1 x 2 i 1 = N x i i=1 l p p p R N l 0 0 = {i x i 0} R

Διαβάστε περισσότερα

DYNAMICAL BEHAVIORS OF A DELAYED REACTION-DIFFUSION EQUATION. Zhihao Ge

DYNAMICAL BEHAVIORS OF A DELAYED REACTION-DIFFUSION EQUATION. Zhihao Ge Mathmatical and Computational Applications, Vol. 5, No. 5, pp. 76-767, 00. Association for Scintific Rsarch DYNAMICAL BEHAVIORS OF A DELAYED REACTION-DIFFUSION EQUATION Zhihao G Institut of Applid Mathmatics

Διαβάστε περισσότερα

Laplace Expansion. Peter McCullagh. WHOA-PSI, St Louis August, Department of Statistics University of Chicago

Laplace Expansion. Peter McCullagh. WHOA-PSI, St Louis August, Department of Statistics University of Chicago Laplace Expansion Peter McCullagh Department of Statistics University of Chicago WHOA-PSI, St Louis August, 2017 Outline Laplace approximation in 1D Laplace expansion in 1D Laplace expansion in R p Formal

Διαβάστε περισσότερα

Linearized Lifting Surface Theory Thin-Wing Theory

Linearized Lifting Surface Theory Thin-Wing Theory 13.021 Marine Hdrodnamics Lecture 23 Copright c 2001 MIT - Department of Ocean Engineering, All rights reserved. 13.021 - Marine Hdrodnamics Lecture 23 Linearized Lifting Surface Theor Thin-Wing Theor

Διαβάστε περισσότερα

ΠΛΗΡΗΣ ΑΝΑΛΥΣΗ Αλληλεπίδραση Εντατικού και Κινηματικού Πεδίου Καταστατικοί Νόμοι Συμπεριφοράς Πεδία Εφαρμογών

ΠΛΗΡΗΣ ΑΝΑΛΥΣΗ Αλληλεπίδραση Εντατικού και Κινηματικού Πεδίου Καταστατικοί Νόμοι Συμπεριφοράς Πεδία Εφαρμογών Πανεπιστήμιο Θεσσαλίας Τμήμα Πολιτικών Μηχανικών 1 ΑΠΛΟΠΟΙΗΜΕΝΕΣ ΠΡΟΣΕΓΓΙΣΕΙΣ Απλουστευτικές Παραδοχές Πεδία και Ορια Εφαρμογών Πλεονεκτήματα -Μειονεκτήματα ΠΛΗΡΗΣ ΑΝΑΛΥΣΗ Αλληλεπίδραση Εντατικού και Κινηματικού

Διαβάστε περισσότερα

Lifting Entry (continued)

Lifting Entry (continued) ifting Entry (continued) Basic planar dynamics of motion, again Yet another equilibrium glide Hypersonic phugoid motion Planar state equations MARYAN 1 01 avid. Akin - All rights reserved http://spacecraft.ssl.umd.edu

Διαβάστε περισσότερα

w o = R 1 p. (1) R = p =. = 1

w o = R 1 p. (1) R = p =. = 1 Πανεπιστήµιο Κρήτης - Τµήµα Επιστήµης Υπολογιστών ΗΥ-570: Στατιστική Επεξεργασία Σήµατος 205 ιδάσκων : Α. Μουχτάρης Τριτη Σειρά Ασκήσεων Λύσεις Ασκηση 3. 5.2 (a) From the Wiener-Hopf equation we have:

Διαβάστε περισσότερα

Relativsitic Quantum Mechanics. 3.1 Dirac Equation Summary and notation 3.1. DIRAC EQUATION SUMMARY AND NOTATION. April 22, 2015 Lecture XXXIII

Relativsitic Quantum Mechanics. 3.1 Dirac Equation Summary and notation 3.1. DIRAC EQUATION SUMMARY AND NOTATION. April 22, 2015 Lecture XXXIII 3.1. DIRAC EQUATION SUMMARY AND NOTATION April, 015 Lctur XXXIII Rlativsitic Quantum Mchanics 3.1 Dirac Equation Summary and notation W found that th two componnt spinors transform according to A = ± σ

Διαβάστε περισσότερα

Dr. D. Dinev, Department of Structural Mechanics, UACEG

Dr. D. Dinev, Department of Structural Mechanics, UACEG Lecture 4 Material behavior: Constitutive equations Field of the game Print version Lecture on Theory of lasticity and Plasticity of Dr. D. Dinev, Department of Structural Mechanics, UACG 4.1 Contents

Διαβάστε περισσότερα

Numerical Analysis FMN011

Numerical Analysis FMN011 Numerical Analysis FMN011 Carmen Arévalo Lund University carmen@maths.lth.se Lecture 12 Periodic data A function g has period P if g(x + P ) = g(x) Model: Trigonometric polynomial of order M T M (x) =

Διαβάστε περισσότερα

ΚΥΠΡΙΑΚΗ ΕΤΑΙΡΕΙΑ ΠΛΗΡΟΦΟΡΙΚΗΣ CYPRUS COMPUTER SOCIETY ΠΑΓΚΥΠΡΙΟΣ ΜΑΘΗΤΙΚΟΣ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΟΣ ΠΛΗΡΟΦΟΡΙΚΗΣ 24/3/2007

ΚΥΠΡΙΑΚΗ ΕΤΑΙΡΕΙΑ ΠΛΗΡΟΦΟΡΙΚΗΣ CYPRUS COMPUTER SOCIETY ΠΑΓΚΥΠΡΙΟΣ ΜΑΘΗΤΙΚΟΣ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΟΣ ΠΛΗΡΟΦΟΡΙΚΗΣ 24/3/2007 Οδηγίες: Να απαντηθούν όλες οι ερωτήσεις. Όλοι οι αριθμοί που αναφέρονται σε όλα τα ερωτήματα μικρότεροι του 10000 εκτός αν ορίζεται διαφορετικά στη διατύπωση του προβλήματος. Αν κάπου κάνετε κάποιες υποθέσεις

Διαβάστε περισσότερα

Finite Field Problems: Solutions

Finite Field Problems: Solutions Finite Field Problems: Solutions 1. Let f = x 2 +1 Z 11 [x] and let F = Z 11 [x]/(f), a field. Let Solution: F =11 2 = 121, so F = 121 1 = 120. The possible orders are the divisors of 120. Solution: The

Διαβάστε περισσότερα

Parts Manual. Trio Mobile Surgery Platform. Model 1033

Parts Manual. Trio Mobile Surgery Platform. Model 1033 Trio Mobile Surgery Platform Model 1033 Parts Manual For parts or technical assistance: Pour pièces de service ou assistance technique : Für Teile oder technische Unterstützung Anruf: Voor delen of technische

Διαβάστε περισσότερα

Example Sheet 3 Solutions

Example Sheet 3 Solutions Example Sheet 3 Solutions. i Regular Sturm-Liouville. ii Singular Sturm-Liouville mixed boundary conditions. iii Not Sturm-Liouville ODE is not in Sturm-Liouville form. iv Regular Sturm-Liouville note

Διαβάστε περισσότερα

Section 8.2 Graphs of Polar Equations

Section 8.2 Graphs of Polar Equations Section 8. Graphs of Polar Equations Graphing Polar Equations The graph of a polar equation r = f(θ), or more generally F(r,θ) = 0, consists of all points P that have at least one polar representation

Διαβάστε περισσότερα

Matrices and vectors. Matrix and vector. a 11 a 12 a 1n a 21 a 22 a 2n A = b 1 b 2. b m. R m n, b = = ( a ij. a m1 a m2 a mn. def

Matrices and vectors. Matrix and vector. a 11 a 12 a 1n a 21 a 22 a 2n A = b 1 b 2. b m. R m n, b = = ( a ij. a m1 a m2 a mn. def Matrices and vectors Matrix and vector a 11 a 12 a 1n a 21 a 22 a 2n A = a m1 a m2 a mn def = ( a ij ) R m n, b = b 1 b 2 b m Rm Matrix and vectors in linear equations: example E 1 : x 1 + x 2 + 3x 4 =

Διαβάστε περισσότερα

ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ, , 3 ο ΕΞΑΜΗΝΟ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΕΡΓΑΣΙΑΣ #4: ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΗ ΟΛΟΚΛΗΡΩΣΗ ΕΠΙΜΕΛΕΙΑ: Σ. Βαρούτης

ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ, , 3 ο ΕΞΑΜΗΝΟ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΕΡΓΑΣΙΑΣ #4: ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΗ ΟΛΟΚΛΗΡΩΣΗ ΕΠΙΜΕΛΕΙΑ: Σ. Βαρούτης ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ, 6--6, ο ΕΞΑΜΗΝΟ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΕΡΓΑΣΙΑΣ #: ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΗ ΟΛΟΚΛΗΡΩΣΗ ΕΠΙΜΕΛΕΙΑ: Σ. Βαρούτης. Βιβλίο Ν.Μ. Βραχάτη: σελίδα 6, Ασκήσεις 8. και 8.. Άσκηση 8. x I f( x) dx h f( x ah) da x aa ( )

Διαβάστε περισσότερα

ECE Spring Prof. David R. Jackson ECE Dept. Notes 2

ECE Spring Prof. David R. Jackson ECE Dept. Notes 2 ECE 634 Spring 6 Prof. David R. Jackson ECE Dept. Notes Fields in a Source-Free Region Example: Radiation from an aperture y PEC E t x Aperture Assume the following choice of vector potentials: A F = =

Διαβάστε περισσότερα

Ingenieurbüro Frank Blasek - Beratender Ingenieur Am Kohlhof 10, Osterholz-Scharmbeck Tel: 04791/ Fax: 04791/

Ingenieurbüro Frank Blasek - Beratender Ingenieur Am Kohlhof 10, Osterholz-Scharmbeck Tel: 04791/ Fax: 04791/ Page: 10 CONTENTS Contents... 10 General Data... 10 Structural Data des... 10 erials... 10 Sections... 10 ents... 11 Supports... 11 Loads General Data... 12 LC 1 - Vollast 120 km/h 0,694 kn/qm... 12 LC,

Διαβάστε περισσότερα

Ingenieurbüro Frank Blasek - Beratender Ingenieur Am Kohlhof 10, Osterholz-Scharmbeck Tel: 04791/ Fax: 04791/

Ingenieurbüro Frank Blasek - Beratender Ingenieur Am Kohlhof 10, Osterholz-Scharmbeck Tel: 04791/ Fax: 04791/ Page: 1 CONTENTS Contents... 1 General Data... 1 Structural Data des... 1 erials... 1 Sections... 1 ents... 2 Supports... 2 Loads General Data... 3 LC 1 - Vollast 90 km/h 0,39 kn/qm... 3 LC, LG Results

Διαβάστε περισσότερα

2. THEORY OF EQUATIONS. PREVIOUS EAMCET Bits.

2. THEORY OF EQUATIONS. PREVIOUS EAMCET Bits. EAMCET-. THEORY OF EQUATIONS PREVIOUS EAMCET Bits. Each of the roots of the equation x 6x + 6x 5= are increased by k so that the new transformed equation does not contain term. Then k =... - 4. - Sol.

Διαβάστε περισσότερα

Πρόβλημα 1: Αναζήτηση Ελάχιστης/Μέγιστης Τιμής

Πρόβλημα 1: Αναζήτηση Ελάχιστης/Μέγιστης Τιμής Πρόβλημα 1: Αναζήτηση Ελάχιστης/Μέγιστης Τιμής Να γραφεί πρόγραμμα το οποίο δέχεται ως είσοδο μια ακολουθία S από n (n 40) ακέραιους αριθμούς και επιστρέφει ως έξοδο δύο ακολουθίες από θετικούς ακέραιους

Διαβάστε περισσότερα

Srednicki Chapter 55

Srednicki Chapter 55 Srednicki Chapter 55 QFT Problems & Solutions A. George August 3, 03 Srednicki 55.. Use equations 55.3-55.0 and A i, A j ] = Π i, Π j ] = 0 (at equal times) to verify equations 55.-55.3. This is our third

Διαβάστε περισσότερα

Prblma dl smipian Cas i cs ω µ Cas sin cs i cs Cas fas [ ] [ ] ] [ 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 ttal S S J L J J L A d I I A d I d I V d d V V d d V n J n J ˆ 0 ˆ ˆ ˆ 0 ˆ 0 ˆ ˆ ˆ 0 S S S S i i

Διαβάστε περισσότερα

SOLUTIONS TO MATH38181 EXTREME VALUES AND FINANCIAL RISK EXAM

SOLUTIONS TO MATH38181 EXTREME VALUES AND FINANCIAL RISK EXAM SOLUTIONS TO MATH38181 EXTREME VALUES AND FINANCIAL RISK EXAM Solutions to Question 1 a) The cumulative distribution function of T conditional on N n is Pr T t N n) Pr max X 1,..., X N ) t N n) Pr max

Διαβάστε περισσότερα

POST-TENSIONED CONCRETE COLUMN SUPPORTED SLAB DESIGN (FLAT PLATE SYSTEM)

POST-TENSIONED CONCRETE COLUMN SUPPORTED SLAB DESIGN (FLAT PLATE SYSTEM) POST-TNSIOND CONCRT COLUMN SUPPORTD SLAB DSIGN (FLAT PLAT SYSTM) DSIGND BY Mr. JAMALUDDIN CHALRMTHAI STRUCTURAL NGINR TWO-WAY COLUMN-SUPPORTD POST-TNSIOND SLAB DSIGN CRITRIA MATRIAL CONDITIONS Concrete:

Διαβάστε περισσότερα

EE512: Error Control Coding

EE512: Error Control Coding EE512: Error Control Coding Solution for Assignment on Finite Fields February 16, 2007 1. (a) Addition and Multiplication tables for GF (5) and GF (7) are shown in Tables 1 and 2. + 0 1 2 3 4 0 0 1 2 3

Διαβάστε περισσότερα

( y) Partial Differential Equations

( y) Partial Differential Equations Partial Dierential Equations Linear P.D.Es. contains no owers roducts o the deendent variables / an o its derivatives can occasionall be solved. Consider eamle ( ) a (sometimes written as a ) we can integrate

Διαβάστε περισσότερα

Higher Derivative Gravity Theories

Higher Derivative Gravity Theories Higher Derivative Gravity Theories Black Holes in AdS space-times James Mashiyane Supervisor: Prof Kevin Goldstein University of the Witwatersrand Second Mandelstam, 20 January 2018 James Mashiyane WITS)

Διαβάστε περισσότερα

Delhi Noida Bhopal Hyderabad Jaipur Lucknow Indore Pune Bhubaneswar Kolkata Patna Web: Ph:

Delhi Noida Bhopal Hyderabad Jaipur Lucknow Indore Pune Bhubaneswar Kolkata Patna Web:     Ph: Seria : 0. T_ME_(+B)_Strength of Materia_9078 Dehi Noida Bhopa Hyderabad Jaipur Luckno Indore une Bhubanesar Kokata atna Web: E-mai: info@madeeasy.in h: 0-56 CLSS TEST 08-9 MECHNICL ENGINEERING Subject

Διαβάστε περισσότερα

Appendix A. Stability of the logistic semi-discrete model.

Appendix A. Stability of the logistic semi-discrete model. Ecological Archiv E89-7-A Elizava Pachpky, Rogr M. Nib, and William W. Murdoch. 8. Bwn dicr and coninuou: conumr-rourc dynamic wih ynchronizd rproducion. Ecology 89:8-88. Appndix A. Sabiliy of h logiic

Διαβάστε περισσότερα

Second Order Partial Differential Equations

Second Order Partial Differential Equations Chapter 7 Second Order Partial Differential Equations 7.1 Introduction A second order linear PDE in two independent variables (x, y Ω can be written as A(x, y u x + B(x, y u xy + C(x, y u u u + D(x, y

Διαβάστε περισσότερα

Math 6 SL Probability Distributions Practice Test Mark Scheme

Math 6 SL Probability Distributions Practice Test Mark Scheme Math 6 SL Probability Distributions Practice Test Mark Scheme. (a) Note: Award A for vertical line to right of mean, A for shading to right of their vertical line. AA N (b) evidence of recognizing symmetry

Διαβάστε περισσότερα

Κύµατα παρουσία βαρύτητας

Κύµατα παρουσία βαρύτητας Κύµατα παουσία βαύτητας 8. Grait as in th ocan Sarantis Sofianos Dpt. of hsics, Unirsit of thns Was in th ocan Srfac grait as Short and long limit in grait as Wa charactristics Intrnal as Charactristic

Διαβάστε περισσότερα

Section 8.3 Trigonometric Equations

Section 8.3 Trigonometric Equations 99 Section 8. Trigonometric Equations Objective 1: Solve Equations Involving One Trigonometric Function. In this section and the next, we will exple how to solving equations involving trigonometric functions.

Διαβάστε περισσότερα

2. Μηχανικό Μαύρο Κουτί: κύλινδρος με μια μπάλα μέσα σε αυτόν.

2. Μηχανικό Μαύρο Κουτί: κύλινδρος με μια μπάλα μέσα σε αυτόν. Experiental Copetition: 14 July 011 Proble Page 1 of. Μηχανικό Μαύρο Κουτί: κύλινδρος με μια μπάλα μέσα σε αυτόν. Ένα μικρό σωματίδιο μάζας (μπάλα) βρίσκεται σε σταθερή απόσταση z από το πάνω μέρος ενός

Διαβάστε περισσότερα

Web-based supplementary materials for Bayesian Quantile Regression for Ordinal Longitudinal Data

Web-based supplementary materials for Bayesian Quantile Regression for Ordinal Longitudinal Data Web-based supplementary materials for Bayesian Quantile Regression for Ordinal Longitudinal Data Rahim Alhamzawi, Haithem Taha Mohammad Ali Department of Statistics, College of Administration and Economics,

Διαβάστε περισσότερα

DETERMINATION OF DYNAMIC CHARACTERISTICS OF A 2DOF SYSTEM. by Zoran VARGA, Ms.C.E.

DETERMINATION OF DYNAMIC CHARACTERISTICS OF A 2DOF SYSTEM. by Zoran VARGA, Ms.C.E. DETERMINATION OF DYNAMIC CHARACTERISTICS OF A 2DOF SYSTEM by Zoran VARGA, Ms.C.E. Euro-Apex B.V. 1990-2012 All Rights Reserved. The 2 DOF System Symbols m 1 =3m [kg] m 2 =8m m=10 [kg] l=2 [m] E=210000

Διαβάστε περισσότερα

Congruence Classes of Invertible Matrices of Order 3 over F 2

Congruence Classes of Invertible Matrices of Order 3 over F 2 International Journal of Algebra, Vol. 8, 24, no. 5, 239-246 HIKARI Ltd, www.m-hikari.com http://dx.doi.org/.2988/ija.24.422 Congruence Classes of Invertible Matrices of Order 3 over F 2 Ligong An and

Διαβάστε περισσότερα

Εισαγωγή στη Fortran. Μάθημα 3 ο. Ελευθερία Λιούκα

Εισαγωγή στη Fortran. Μάθημα 3 ο. Ελευθερία Λιούκα Εισαγωγή στη Fortran Μάθημα 3 ο Ελευθερία Λιούκα liouka.eleftheria@gmail.com Περιεχόμενα Loops External Functions Subroutines Arrays Common mistakes Loops Ανάγκη να εκτελέσουμε τις ίδιες εντολές πολλές

Διαβάστε περισσότερα

ΔΙΑΚΡΙΤΟΣ ΜΕΤΑΣΧΗΜΑΤΙΣΜΟΣ FOURIER - Discrete Fourier Transform - DFT -

ΔΙΑΚΡΙΤΟΣ ΜΕΤΑΣΧΗΜΑΤΙΣΜΟΣ FOURIER - Discrete Fourier Transform - DFT - ΔΙΑΚΡΙΤΟΣ ΜΕΤΑΣΧΗΜΑΤΙΣΜΟΣ FOURIER - Discrete Fourier Transform - DFT - Α. ΣΚΟΔΡΑΣ ΣΗΜΑΤΑ ΚΑΙ ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ ΙΙ (22Y603) ΕΝΟΤΗΤΑ 4 ΔΙΑΛΕΞΗ 1 ΔΙΑΦΑΝΕΙΑ 1 Διαφορετικοί Τύποι Μετασχηµατισµού Fourier Α. ΣΚΟΔΡΑΣ

Διαβάστε περισσότερα

Λύση της εξίσωσης δοκού-κολόνας µε τη µέθοδο της δυναµικής χαλάρωσης

Λύση της εξίσωσης δοκού-κολόνας µε τη µέθοδο της δυναµικής χαλάρωσης Παράρτηµα Ε Λύση της εξίσωσης δοκού-κολόνας µε τη µέθοδο της δυναµικής χαλάρωσης Στο παράρτηµα αυτό περιλαµβάνεται ο πηγαίος κώδικας προγράµµατος επίλυσης της εξίσωσης δοκού-κολόνας στην ελαστική περιοχή,

Διαβάστε περισσότερα

Q π (/) ^ ^ ^ Η φ. <f) c>o. ^ ο. ö ê ω Q. Ο. o 'c. _o _) o U 03. ,,, ω ^ ^ -g'^ ο 0) f ο. Ε. ιη ο Φ. ο 0) κ. ο 03.,Ο. g 2< οο"" ο φ.

Q π (/) ^ ^ ^ Η φ. <f) c>o. ^ ο. ö ê ω Q. Ο. o 'c. _o _) o U 03. ,,, ω ^ ^ -g'^ ο 0) f ο. Ε. ιη ο Φ. ο 0) κ. ο 03.,Ο. g 2< οο ο φ. II 4»» «i p û»7'' s V -Ζ G -7 y 1 X s? ' (/) Ζ L. - =! i- Ζ ) Η f) " i L. Û - 1 1 Ι û ( - " - ' t - ' t/î " ι-8. Ι -. : wî ' j 1 Τ J en " il-' - - ö ê., t= ' -; '9 ',,, ) Τ '.,/,. - ϊζ L - (- - s.1 ai

Διαβάστε περισσότερα

Η πλήρως ανεπτυγµένη ροή λόγω διαφοράς πίεσης σε κυλινδρικό αγωγό περιγράφεται από την συνήθη διαφορική εξίσωση

Η πλήρως ανεπτυγµένη ροή λόγω διαφοράς πίεσης σε κυλινδρικό αγωγό περιγράφεται από την συνήθη διαφορική εξίσωση Άσκηση ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΕΣ ΜΕΘΟ ΟΙ 08-09 5 Ο ΕΞΑΜΗΝΟ Ι ΑΣΚΩΝ:. Βαλουγεώργης ΕΡΓΑΣΙΑ: ΕΠΙΛΥΣΗ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΩΝ ΟΡΙΑΚΩΝ ΤΙΜΩΝ (Σ Ε & Μ Ε Ηµεροµηνία παράδοσης: 8//09 Η πλήρως ανεπτυγµένη ροή λόγω διαφοράς πίεσης σε κυλινδρικό

Διαβάστε περισσότερα

SOLUTIONS TO MATH38181 EXTREME VALUES AND FINANCIAL RISK EXAM

SOLUTIONS TO MATH38181 EXTREME VALUES AND FINANCIAL RISK EXAM SOLUTIONS TO MATH38181 EXTREME VALUES AND FINANCIAL RISK EXAM Solutions to Question 1 a) The cumulative distribution function of T conditional on N n is Pr (T t N n) Pr (max (X 1,..., X N ) t N n) Pr (max

Διαβάστε περισσότερα

Dissertation for the degree philosophiae doctor (PhD) at the University of Bergen

Dissertation for the degree philosophiae doctor (PhD) at the University of Bergen Dissertation for the degree philosophiae doctor (PhD) at the University of Bergen Dissertation date: GF F GF F SLE GF F D Ĉ = C { } Ĉ \ D D D = {z : z < 1} f : D D D D = D D, D = D D f f : D D

Διαβάστε περισσότερα

ω ω ω ω ω ω+2 ω ω+2 + ω ω ω ω+2 + ω ω+1 ω ω+2 2 ω ω ω ω ω ω ω ω+1 ω ω2 ω ω2 + ω ω ω2 + ω ω ω ω2 + ω ω+1 ω ω2 + ω ω+1 + ω ω ω ω2 + ω

ω ω ω ω ω ω+2 ω ω+2 + ω ω ω ω+2 + ω ω+1 ω ω+2 2 ω ω ω ω ω ω ω ω+1 ω ω2 ω ω2 + ω ω ω2 + ω ω ω ω2 + ω ω+1 ω ω2 + ω ω+1 + ω ω ω ω2 + ω 0 1 2 3 4 5 6 ω ω + 1 ω + 2 ω + 3 ω + 4 ω2 ω2 + 1 ω2 + 2 ω2 + 3 ω3 ω3 + 1 ω3 + 2 ω4 ω4 + 1 ω5 ω 2 ω 2 + 1 ω 2 + 2 ω 2 + ω ω 2 + ω + 1 ω 2 + ω2 ω 2 2 ω 2 2 + 1 ω 2 2 + ω ω 2 3 ω 3 ω 3 + 1 ω 3 + ω ω 3 +

Διαβάστε περισσότερα

ΚΑΤΑΣΚΕΥΗ ΠΙΝΑΚΑ ΣΥΝΕΚΤΙΚΟΤΗΤΑΣ ΓΙΑ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΔΥΟ ΔΙΑΣΤΑΣΕΩΝ Ι. Γραμμικά τετραγωνικά στοιχεία Q4 Έστω πλέγμα ΝxΜ Έστω πλέγμα με ΝxM στοιχεία:

ΚΑΤΑΣΚΕΥΗ ΠΙΝΑΚΑ ΣΥΝΕΚΤΙΚΟΤΗΤΑΣ ΓΙΑ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΔΥΟ ΔΙΑΣΤΑΣΕΩΝ Ι. Γραμμικά τετραγωνικά στοιχεία Q4 Έστω πλέγμα ΝxΜ Έστω πλέγμα με ΝxM στοιχεία: ΚΑΤΑΣΚΕΥΗ ΠΙΝΑΚΑ ΣΥΝΕΚΤΙΚΟΤΗΤΑΣ ΓΙΑ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΔΥΟ ΔΙΑΣΤΑΣΕΩΝ Ι. Γραμμικά τετραγωνικά στοιχεία Q Έστω πλέγμα ΝxΜ Έστω πλέγμα με ΝxM στοιχεία: Τοπικό σύστημα σε κάθε στοιχείο J Ο πίνακας συνεκτικότητας

Διαβάστε περισσότερα

Uniform Convergence of Fourier Series Michael Taylor

Uniform Convergence of Fourier Series Michael Taylor Uniform Convergence of Fourier Series Michael Taylor Given f L 1 T 1 ), we consider the partial sums of the Fourier series of f: N 1) S N fθ) = ˆfk)e ikθ. k= N A calculation gives the Dirichlet formula

Διαβάστε περισσότερα

Statistics 104: Quantitative Methods for Economics Formula and Theorem Review

Statistics 104: Quantitative Methods for Economics Formula and Theorem Review Harvard College Statistics 104: Quantitative Methods for Economics Formula and Theorem Review Tommy MacWilliam, 13 tmacwilliam@college.harvard.edu March 10, 2011 Contents 1 Introduction to Data 5 1.1 Sample

Διαβάστε περισσότερα

ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΚΥΠΡΟΥ ΣΧΟΛΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΑΣ. Πτυχιακή εργασία

ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΚΥΠΡΟΥ ΣΧΟΛΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΑΣ. Πτυχιακή εργασία ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΚΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΚΥΠΡΟΥ ΣΧΟΛΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗΣ ΚΑΙ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΑΣ Πτυχιακή εργασία ΑΝΑΠΤΥΞΗ ΕΙΚΟΝΙΚΗΣ ΠΛΑΤΦΟΡΜΑΣ ΠΡΟΣΟΜΟΙΩΣΗΣ ΤΗΣ ΠΑΡΑΜΟΡΦΩΣΗΣ ΑΝΘΡΩΠΙΝΟΥ ΗΠΑΤΟΣ ΜΕ ΤΗ ΧΡΗΣΗ ΑΠΤΙΚΟΥ ΜΕΣΟΥ Δηµήτρης Δούνας

Διαβάστε περισσότερα

Example 1: THE ELECTRIC DIPOLE

Example 1: THE ELECTRIC DIPOLE Example 1: THE ELECTRIC DIPOLE 1 The Electic Dipole: z + P + θ d _ Φ = Q 4πε + Q = Q 4πε 4πε 1 + 1 2 The Electic Dipole: d + _ z + Law of Cosines: θ A B α C A 2 = B 2 + C 2 2ABcosα P ± = 2 ( + d ) 2 2

Διαβάστε περισσότερα

Mechanical Behaviour of Materials Chapter 5 Plasticity Theory

Mechanical Behaviour of Materials Chapter 5 Plasticity Theory Mechanical Behaviour of Materials Chapter 5 Plasticity Theory Dr.-Ing. 郭瑞昭 Yield criteria Question: For what combinations of loads will the cylinder begin to yield plastically? The criteria for deciding

Διαβάστε περισσότερα

Chapter 6: Systems of Linear Differential. be continuous functions on the interval

Chapter 6: Systems of Linear Differential. be continuous functions on the interval Chapter 6: Systems of Linear Differential Equations Let a (t), a 2 (t),..., a nn (t), b (t), b 2 (t),..., b n (t) be continuous functions on the interval I. The system of n first-order differential equations

Διαβάστε περισσότερα

Test Data Management in Practice

Test Data Management in Practice Problems, Concepts, and the Swisscom Test Data Organizer Do you have issues with your legal and compliance department because test environments contain sensitive data outsourcing partners must not see?

Διαβάστε περισσότερα

Appendix A. Curvilinear coordinates. A.1 Lamé coefficients. Consider set of equations. ξ i = ξ i (x 1,x 2,x 3 ), i = 1,2,3

Appendix A. Curvilinear coordinates. A.1 Lamé coefficients. Consider set of equations. ξ i = ξ i (x 1,x 2,x 3 ), i = 1,2,3 Appendix A Curvilinear coordinates A. Lamé coefficients Consider set of equations ξ i = ξ i x,x 2,x 3, i =,2,3 where ξ,ξ 2,ξ 3 independent, single-valued and continuous x,x 2,x 3 : coordinates of point

Διαβάστε περισσότερα

Metal thin film chip resistor networks

Metal thin film chip resistor networks Metal thin film chip resistor networks AEC-Q200 Compliant Features Relative resistance and relative TCR definable among multiple resistors within package. Relative resistance : ±%, relative TCR: ±1ppm/

Διαβάστε περισσότερα

The Simply Typed Lambda Calculus

The Simply Typed Lambda Calculus Type Inference Instead of writing type annotations, can we use an algorithm to infer what the type annotations should be? That depends on the type system. For simple type systems the answer is yes, and

Διαβάστε περισσότερα

Πίνακες. (i) FORTRAN και Αντικειµενοστραφής Προγραµµατισµός

Πίνακες. (i) FORTRAN και Αντικειµενοστραφής Προγραµµατισµός Πίνακες (i) οµηµένη µεταβλητή: αποθηκεύει µια συλλογή από τιµές δεδοµένων Πίνακας (array): δοµηµένη µεταβλητή που αποθηκεύει πολλές τιµές του ίδιου τύπου INTEGER:: pinakas(100)ή INTEGER, DIMENSION(100)::pinakas

Διαβάστε περισσότερα

Approximation of distance between locations on earth given by latitude and longitude

Approximation of distance between locations on earth given by latitude and longitude Approximation of distance between locations on earth given by latitude and longitude Jan Behrens 2012-12-31 In this paper we shall provide a method to approximate distances between two points on earth

Διαβάστε περισσότερα

ΤΟΠΙΚΟ ΜΟΝΤΕΛΟ ΠΕΠΕΡΑΣΜΕΝΩΝ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ

ΤΟΠΙΚΟ ΜΟΝΤΕΛΟ ΠΕΠΕΡΑΣΜΕΝΩΝ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ Έστω η Δ.Ε. : d du a d d f ΤΟΠΙΚΟ ΜΟΝΤΕΛΟ ΠΕΠΕΡΑΣΜΕΝΩΝ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ () Με και a a(),() f f γνωστές ποσότητες, u u() η άγνωστη μεταβλητή Για την άγνωστη μεταβλητή θεωρούμε την προσέγγιση: n u ()()() c () h

Διαβάστε περισσότερα

ΤΜΗΜΑ ΜΗΧΑΝΟΛΟΓΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΒΙΟΜΗΧΑΝΙΑΣ ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ, 3 Ο ΕΞΑΜΗΝΟ, ΔΙΔΑΣΚΩΝ: Δρ Ιωάννης Αθ. Σταυράκης

ΤΜΗΜΑ ΜΗΧΑΝΟΛΟΓΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΒΙΟΜΗΧΑΝΙΑΣ ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ, 3 Ο ΕΞΑΜΗΝΟ, ΔΙΔΑΣΚΩΝ: Δρ Ιωάννης Αθ. Σταυράκης ΤΜΗΜΑ ΜΗΧΑΝΟΛΟΓΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΒΙΟΜΗΧΑΝΙΑΣ ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ, 3 Ο ΕΞΑΜΗΝΟ, 2008-2009 ΔΙΔΑΣΚΩΝ: Δρ Ιωάννης Αθ. Σταυράκης 07.01.2009 Δίνονται τα ακόλουθα ζεύγη τιμών: Να προσδιοριστεί πολυώνυμο παρεμβολής

Διαβάστε περισσότερα

ST5224: Advanced Statistical Theory II

ST5224: Advanced Statistical Theory II ST5224: Advanced Statistical Theory II 2014/2015: Semester II Tutorial 7 1. Let X be a sample from a population P and consider testing hypotheses H 0 : P = P 0 versus H 1 : P = P 1, where P j is a known

Διαβάστε περισσότερα

DESIGN OF MACHINERY SOLUTION MANUAL h in h 4 0.

DESIGN OF MACHINERY SOLUTION MANUAL h in h 4 0. DESIGN OF MACHINERY SOLUTION MANUAL -7-1! PROBLEM -7 Statement: Design a double-dwell cam to move a follower from to 25 6, dwell for 12, fall 25 and dwell for the remader The total cycle must take 4 sec

Διαβάστε περισσότερα

a; b 2 R; a < b; f : [a; b] R! R y 2 R: y : [a; b]! R; ( y (t) = f t; y(t) ; a t b; y(a) = y : f (t; y) 2 [a; b]r: f 2 C ([a; b]r): y 2 C [a; b]; y(a) = y ; f y ỹ ỹ y ; jy ỹ j ky ỹk [a; b]; f y; ( y (t)

Διαβάστε περισσότερα

Representing Relations Using Digraph

Representing Relations Using Digraph M R n = M R, Κλειστότητες, Ισοδυναµίες, Μερικές ιατάξεις Ορέστης Τελέλης tllis@unipi.gr Τµήµα Ψηφιακών Συστηµάτων, Πανεπιστήµιο Πειραιώς Σύνοψη Προηγούµενου EXAMPLE 6 from th finition of Booln powrs. Exris

Διαβάστε περισσότερα

CE 530 Molecular Simulation

CE 530 Molecular Simulation C 53 olecular Siulation Lecture Histogra Reweighting ethods David. Kofke Departent of Cheical ngineering SUNY uffalo kofke@eng.buffalo.edu Histogra Reweighting ethod to cobine results taken at different

Διαβάστε περισσότερα

Πίνακες. FORTRAN και Αντικειμενοστραφής Προγραμματισμός

Πίνακες. FORTRAN και Αντικειμενοστραφής Προγραμματισμός Πίνακες (i) Δομημένη μεταβλητή: αποθηκεύει μια συλλογή από τιμές δεδομένων Πίνακας (array): δομημένη μεταβλητή που αποθηκεύει πολλές τιμές του ίδιου τύπου INTEGER:: pinakas(100)ή INTEGER, DIMENSION(100)::pinakas

Διαβάστε περισσότερα

Supporting Information

Supporting Information Supporting Information rigin of the Regio- and Stereoselectivity of Allylic Substitution of rganocopper Reagents Naohiko Yoshikai, Song-Lin Zhang, and Eiichi Nakamura* Department of Chemistry, The University

Διαβάστε περισσότερα

ΕΛΕΓΧΟΣ ΤΩΝ ΠΑΡΑΜΟΡΦΩΣΕΩΝ ΧΑΛΥΒ ΙΝΩΝ ΦΟΡΕΩΝ ΜΕΓΑΛΟΥ ΑΝΟΙΓΜΑΤΟΣ ΤΥΠΟΥ MBSN ΜΕ ΤΗ ΧΡΗΣΗ ΚΑΛΩ ΙΩΝ: ΠΡΟΤΑΣΗ ΕΦΑΡΜΟΓΗΣ ΣΕ ΑΝΟΙΚΤΟ ΣΤΕΓΑΣΤΡΟ

ΕΛΕΓΧΟΣ ΤΩΝ ΠΑΡΑΜΟΡΦΩΣΕΩΝ ΧΑΛΥΒ ΙΝΩΝ ΦΟΡΕΩΝ ΜΕΓΑΛΟΥ ΑΝΟΙΓΜΑΤΟΣ ΤΥΠΟΥ MBSN ΜΕ ΤΗ ΧΡΗΣΗ ΚΑΛΩ ΙΩΝ: ΠΡΟΤΑΣΗ ΕΦΑΡΜΟΓΗΣ ΣΕ ΑΝΟΙΚΤΟ ΣΤΕΓΑΣΤΡΟ ΕΛΕΓΧΟΣ ΤΩΝ ΠΑΡΑΜΟΡΦΩΣΕΩΝ ΧΑΛΥΒ ΙΝΩΝ ΦΟΡΕΩΝ ΜΕΓΑΛΟΥ ΑΝΟΙΓΜΑΤΟΣ ΤΥΠΟΥ MBSN ΜΕ ΤΗ ΧΡΗΣΗ ΚΑΛΩ ΙΩΝ: ΠΡΟΤΑΣΗ ΕΦΑΡΜΟΓΗΣ ΣΕ ΑΝΟΙΚΤΟ ΣΤΕΓΑΣΤΡΟ Νικόλαος Αντωνίου Πολιτικός Μηχανικός Τµήµα Πολιτικών Μηχανικών, Α.Π.Θ.,

Διαβάστε περισσότερα

Section 9.2 Polar Equations and Graphs

Section 9.2 Polar Equations and Graphs 180 Section 9. Polar Equations and Graphs In this section, we will be graphing polar equations on a polar grid. In the first few examples, we will write the polar equation in rectangular form to help identify

Διαβάστε περισσότερα

Mellin transforms and asymptotics: Harmonic sums

Mellin transforms and asymptotics: Harmonic sums Mellin tranform and aymptotic: Harmonic um Phillipe Flajolet, Xavier Gourdon, Philippe Duma Die Theorie der reziproen Funtionen und Integrale it ein centrale Gebiet, welche manche anderen Gebiete der Analyi

Διαβάστε περισσότερα

K r i t i k i P u b l i s h i n g - d r a f t

K r i t i k i P u b l i s h i n g - d r a f t n n T ime(n) = Θ(n 2 ) T ime(n) = Θ(2n) n i=1 i = Θ(n2 ) T (n) = 2T ( n 2 ) + n = Θ(n log n) i i i i i i i & i i + L(1..n) i L(i) n n L n i j : L[i] L[1..j]. (j n) j = j + 1 L[i] < L[j] i = j i

Διαβάστε περισσότερα

Note: Please use the actual date you accessed this material in your citation.

Note: Please use the actual date you accessed this material in your citation. MIT OpenCourseWare http://ocw.mit.edu 6.03/ESD.03J Electromagnetics and Applications, Fall 005 Please use the following citation format: Markus Zahn, 6.03/ESD.03J Electromagnetics and Applications, Fall

Διαβάστε περισσότερα