ΥΠΟΛΟΓΙΣΤΙΚΕΣ ΜΕΘΟΔΟΙ, , 5 Ο ΕΞΑΜΗΝΟ ΕΡΓΑΣΙΑ #3: ΕΛΛΕΙΠΤΙΚΑ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ ΠΑΡΑΔΟΣΗΣ: ΕΠΙΜΕΛΕΙΑ: Ιωάννης Λυχναρόπουλος
|
|
- Δαυίδ Ασπάσιος
- 6 χρόνια πριν
- Προβολές:
Transcript
1 ΑΣΚΗΣΗ ΥΠΟΛΟΓΙΣΤΙΚΕΣ ΜΕΘΟΔΟΙ, 00-0, 5 Ο ΕΞΑΜΗΝΟ ΕΡΓΑΣΙΑ #3: ΕΛΛΕΙΠΤΙΚΑ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ ΠΑΡΑΔΟΣΗΣ: ΕΠΙΜΕΛΕΙΑ: Ιωάννης Λυχναρόπουλος Θεωρούμε τετραγωνική πλάκα πλευράς L που φορτίζεται με ομοιόμορφο φορτίο q. Η πλάκα στηρίζεται και στις τέσσερις πλευρές με απλή στήριξη. Το βέλος κάμψης της w x, y στη κατεύθυνση z είναι η λύση της διαρμονικής εξίσωσης: πλάκας w w w x x y w y q D όπου D είναι ο συντελεστής ακαμψίας. Οι οριακές συνθήκες στην προκειμένη w περίπτωση είναι w 0 και 0, κατά μήκος των τεσσάρων πλευρών, όπου n n δηλώνει την κάθετη διεύθυνση στο σύνορο. Να υπολογισθεί με τη μέθοδο των πεπερασμένων διαφορών το βέλος κάμψης w x, y. Επιλέξτε τις παραμέτρους του προβλήματος έτσι ώστε να αντιστοιχούν σε πραγματικό πρόβλημα. (Βοήθημα: εφαρμόστε το μετασχηματισμό u w) ΛΥΣΗ Εφαρμόζουμε τον μετασχηματισμό u οριακών τιμών: q w και προκύπτουν δύο νέα προβλήματα u και w u D με οριακές συνθήκες u 0 και w 0. Επιλέγοντας ένα τετραγωνικό πλέγμα με x y και εφαρμόζοντας κεντρώες πεπερασμένες διαφορές ης τάξης παίρνουμε τις εξισώσεις πεπερασμένων διαφορών ui, jui, jui, j ui, j ui, jui, j q q u i, j ui, jui, jui, j ui, j D D και w w w w w w i, j i, j i, j i, j i, j i, j u i, j wi, j wi, jwi, jwi, j wi, j ui, j Το πρόγραμμα σε Fortran που επιλύει τα δύο συστήματα είναι το ακόλουθο: Program GaussSeidel implicit none integer,parameter::nx=5,ny=nx! Aritmos diastmatwn (= aritmos kombwn-) Dx=Dy real,parameter::q=000.,d=500,l=. real::w(nx+,ny+),wold(nx+,ny+),u(nx+,ny+),uold(nx+,ny+) integer::i,j,maxi,k real::rel,maxerr,
2 maxi=50000 rel= =L/Nx PRINT*,H u(:,:)=0 k=0 do k=k+ uold(:,:)=u(:,:) do i=,nx do j=,ny u(i,j)= 0.5*(u(i,j+)+u(i,j-)+u(i+,j)+u(i-,j)-(q/D)***) end do end do! elenxos gia termatismo maxerr = maxval(abs(u- uold)) if (maxerr<rel.or. k>maxi) exit PRINT*,"",K,MAXERR end do w(:,:)=0 k=0 do k=k+ wold(:,:)=w(:,:) do i=,nx do j=,ny w(i,j)= 0.5*(w(i,j+)+w(i,j-)+w(i+,j)+w(i-,j)-u(i,j)***) end do end do! elenxos gia termatismo maxerr = maxval(abs(w- wold)) if (maxerr<rel.or. k>maxi) exit PRINT*,"",K,MAXERR end do open(,file='res_gauss.txt',recl=3000) do j=,ny+ write(,*) w(:,j)! print*,w(:,j) end do end Έστω q000, D500, L. Στον επόμενο πίνακα παρουσιάζονται τα αποτελέσματα του w για Nx Ny 5 (αριθμός διαστημάτων) j j j j j j i i i 3 i i 5 i 6
3 Για ένα πυκνό πλέγμα με Nx Ny 50 χρησιμοποιώντας τον ArrayViewer της Compaq Fortran παίρνουμε το ακόλουθο γράφημα για τη συνάρτηση wx, y : ΑΣΚΗΣΗ Θεωρούμε πλήρως ανεπτυγμένη ροή σε αγωγό ελλειπτικής διατομής λόγω βαθμίδας πίεσης dp dx Poisson:. Η κατανομή ταχύτητας u y, z y a z b είναι η λύση της εξίσωσης u u dp y z dx όπου το ιξώδες του ρευστού. Οι οριακές συνθήκες στην προκειμένη περίπτωση είναι u 0 κατά μήκος των τοιχωμάτων. Να υπολογισθεί με τη μέθοδο των u y, z και στη συνέχεια η παροχή. πεπερασμένων διαφορών η κατανομή ταχύτητας Βοηθήματα: Εισάγετε τις αδιάστατες ποσότητες y y / a, z z / a και u a Αναλυτική λύση: dp 3 3 a b y z dp a b uy, z, Q dx a b a b dx a b u dp / dx ΛΥΣΗ Στα επόμενα έχει γίνει εναλλαγή των αξόνων x και z σε σχέση με την εκφώνηση. Η αρχική διαστατή εξίσωση
4 u u dp () y x dz αδιαστατοποιείται χρησιμοποιώντας τις σχέσεις a dp / dz y ay, x ax, u u () και προκύπτει η εξίσωση dp / dz u dp / dz u dp u u y x dz x y (3) Η ελλειπτική διατομή γίνεται αντίστοιχα a x y b () y b/ a x Λόγω συμμετρίας του προβλήματος, επιλύεται μόνο το πρώτο τεταρτημόριο της έλλειψης. Έστω ότι a.5, b 5, δηλαδή η εξίσωση της έλλειψης γίνεται x y. (5) Αρχικά εφαρμόζεται ένα αραιό τετραγωνικό πλέγμα με Nx, Ny διαστήματα στην x και y κατεύθυνση αντίστοιχα. Έτσι δημιουργούνται μόνο δύο εσωτερικοί κόμβοι οι (,) και (,), όπως φαίνεται στο ακόλουθο σχήμα: u, u, d u u,, u 3, 0.. Στο σχήμα είναι: ενώ η απόσταση d προκύπτει από την επίλυση της Ny εξίσωσης (5) της έλλειψης ως προς y θέτοντας x. Επειδή επιλύεται το πρόβλημα μόνο στο πρώτο τεταρτημόριο της έλλειψης, μας ενδιαφέρει μόνον η θετική τιμή του 3 y. Έτσι d d d
5 Εφαρμόζοντας πεπερασμένες διαφορές ης τάξης για την προσέγγιση των μερικών παραγώγων προκύπτουν για τους εσωτερικούς κόμβους οι σχέσεις u0, u, u, u,0 u, u, και u, u, u3, u,0 u, u, d Λόγω συμμετρίας u0, u,, u,0 u, και u,0 u,. Επίσης οι κόμβοι u,, u, και u3, έχουν τιμή ίση με μηδέν από την οριακή συνθήκη. Έτσι τελικά παίρνουμε το ακόλουθο σύστημα δύο εξισώσεων: u u,, 8 u, u, u, 3 η επίλυση του οποίου δίνει u, 0. και u, 0.3. Για την εύρεση της παροχής Q το καμπυλόγραμμο σύνορο προσεγγίζεται με ευθύγραμμα τμήματα: u, u, u u,, u 3, 0.. Q meanarea (6) όπου mean είναι μία μέση τιμή της ταχύτητας u στο κάθε στοιχείο του πλέγματος και area το εμβαδό του αντιστοίχου στοιχείου. Για το στοιχείο το οποίο έχει το σχήμα τραπεζίου το εμβαδό είναι ( d) 3/ και η μέση ταχύτητα προσεγγιστικά προκύπτει από τη σχέση u, u, u, u, Για το στοιχείο το οποίο έχει σχήμα ορθογωνίου τριγώνου το εμβαδό είναι d 3 u, u, u3, και η μέση ταχύτητα Αθροίζοντας τα γινόμενα παίρνουμε: 3/ d
6 Η τιμή αυτή αφορά τη παροχή σε ένα τεταρτημόριο επομένως πρέπει να πολλαπλασιασθεί με. Έτσι η αδιάστατη παροχή προκύπτει Q Ακολουθεί σύγκριση των αριθμητικών αποτελεσμάτων με τα αντίστοιχα αναλυτικά. Η αδιάστατη ταχύτητα και παροχή βρίσκονται ως εξής: dp a b x y uxy (, ) dz a b b a u b a uxy (, ) x y a dp / dz a b b dp a b Q b b Q Q dz a b ( dp / dz) a( a b ) a b a Για τους δύο εσωτερικούς κόμβους του πλέγματός μας οι ταχύτητες είναι u, u(0,0) 0. και u, u(,0) ενώ η παροχή Q Η ταύτιση των αριθμητικών και των αναλυτικών τιμών για την ταχύτητα είναι μάλλον συμπτωματική, ενώ η διαφορά στις παροχές είναι αναμενόμενη λόγου του πολύ αραιού υπολογιστικού πλέγματος. Η διαδικασία υπολογισμού γενικεύεται στο ακόλουθο πρόγραμμα σε Fortran: program Ellipse implicit none integer,parameter::nx=0,ny=!max spaces in bot directions 3 (Ny<Nx) real::u(nx+,ny+),uold(nx+,ny+) 5 real::a,b! Ellipse: y^+x^*(a^/b^)= me a<b logical::is_triangle real::un,us,ue,uw,nn,ss,ee,ww,t0,tn,ts,te,tw,,t,maxerr,s,pi,area 6 _dx,mean,q 7 integer:: i,j,imax(ny+),jmax(nx+),k 8 9 type info_type 0 real::n,s,e,w integer::cn,cs,ce,cw end type 3 type(info_type)::dat(nx+,nx+) 5 6 =./Ny! =y=x 7 a=.5! any value 8 b=nx**a! in order to ave square grid 9 0! Find imax(j) imax()=nx 3 do j=,ny
7 t=xi_sol((j-)*)/ 5 imax(j)=nint(t) 6 7 if (t-nint(t)>0.0000) ten 8 imax(j)=imax(j)+ 9 end if do i=,imax(j)- 33 dat(i,j)%cw= 3 dat(i,j)%w= 35 dat(i,j)%ce= 36 dat(i,j)%e= 37 end do 38 dat(imax(j),j)%cw= 39 dat(imax(j),j)%w= 0 dat(imax(j),j)%ce=0 dat(imax(j),j)%e=xi_sol((j-)*)-(imax(j)-)* 3 end do imax(ny+)=0 5 6! Find jmax(i) 7 jmax()=ny 8 9 do i=,nx 50 t=psi_sol((i-)*)/ 5 jmax(i)=nint(t) 5 53 if (t-nint(t)>0.0000) ten 5 jmax(i)=jmax(i)+ 55 end if do j=,jmax(i)- 58 dat(i,j)%cs= 59 dat(i,j)%s= 60 dat(i,j)%cn= 6 dat(i,j)%n= 6 end do 63 dat(i,jmax(i))%cs= 6 dat(i,jmax(i))%s= 65 dat(i,jmax(i))%cn=0 66 dat(i,jmax(i))%n=psi_sol((i-)*)-(jmax(i)-)* end do 69 jmax(nx+)=0 70 7! Find distances 7!center node 73 dat(,)%cw= 7 dat(,)%w= 75 dat(,)%ce= 76 dat(,)%e= 77 dat(,)%cn= 78 dat(,)%n= 79 dat(,)%cs= 80 dat(,)%s= 8! bottom 8 do i=,nx 83 dat(i,)%cw= 8 dat(i,)%w=
8 85 if (i==nx) ten 86 dat(i,)%ce=0 87 else 88 dat(i,)%ce= 89 end if 90 dat(i,)%e= 9 9 if (jmax(i)>) ten 93 dat(i,)%cn= 9 dat(i,)%n= 95 dat(i,)%cs= 96 dat(i,)%s= 97 else 98 dat(i,)%cn=0 99 dat(i,)%n=psi_sol((i-)*) 00 dat(i,)%cs=0 0 dat(i,)%s=psi_sol((i-)*) 0 end if 03 end do 0 05!left 06 do j=,ny 07 dat(,j)%cs= 08 dat(,j)%s= 09 if (j==ny) ten 0 dat(,j)%cn=0 else dat(,j)%cn= 3 end if dat(,j)%n= 5 6 if (imax(j)>) ten 7 dat(,j)%ce= 8 dat(,j)%e= 9 dat(,j)%cw= 0 dat(,j)%w= else dat(,j)%ce=0 3 dat(,j)%e=xi_sol((j-)*) dat(,j)%cw=0 5 dat(,j)%w=xi_sol((j-)*) 6 end if 7 end do 8 9 u=0 30 k=0 3 do 3 uold=u 33 k=k+ 3 do j=,ny 35! print*,j 36 do i=,imax(j) 37! print*,i 38 nn=dat(i,j)%n 39 ss=dat(i,j)%s 0 ee=dat(i,j)%e ww=dat(i,j)%w un=u(i,j+)*dat(i,j)%cn 3 ue=u(i+,j)*dat(i,j)%ce if (i==.and. j==) ten!center node 5 us=u(i,j+)*dat(i,j)%cs
9 6 uw=u(i+,j)*dat(i,j)%cw 7 elseif (j==) ten! bottom 8 us=u(i,j+)*dat(i,j)%cs 9 uw=u(i-,j)*dat(i,j)%cw 50 elseif (i==) ten! left 5 us=u(i,j-)*dat(i,j)%cs 5 uw=u(i+,j)*dat(i,j)%cw 53 else! inner 5 us=u(i,j-)*dat(i,j)%cs 55 uw=u(i-,j)*dat(i,j)%cw 56 endif T0=.*(ww+ee)/(ww*ee**+ee*ww**) 59 T0=T0+.*(ss+nn)/(ss*nn**+nn*ss**) 60 TN=.*ss/(ss*nn**+nn*ss**) 6 TS=.*nn/(ss*nn**+nn*ss**) 6 TE=.*ww/(ww*ee**+ee*ww**) 63 TW=.*ee/(ww*ee**+ee*ww**) 6 65 u(i,j)=t0**(-) * (+TN*uN+TE*uE+TS*uS+TW*uW) 66 end do 67 end do maxerr=maxval(abs(u-uold)) 70 print*,k,maxerr 7 if (maxerr<0.0000) exit 7 73 end do 7 do j=ny,,- 75 print*, u(:imax(j),j) 76 end do print*,' Analytic ' 79 do j=ny,,- 80 print*, (analytic((i-)*,(j-)*),i=,imax(j)) 8 end do 8 83 pi=*atan(.) 8 s=0 85 do j=,ny 86 do i=,imax(j) 87 if (imax(j+)>=i+) ten!tetragwno 88 area_dx=* 89 print*,i,j,'tetragwno' elseif (i==imax(j+).and. i<imax(j)) ten!tetragwno - 90 trigwnaki (panw deksia gwnia) 9 area_dx=*-(-dat(i,j+)%e)*(-dat(i+,j)%n)*0.5 9 print*,i,j,'tetragwno-trigwno' elseif (i==imax(j+).and. i==imax(j)) ten! Trapezio 93 ortio 9 area_dx=(dat(i,j+)%e+dat(i,j)%e)** print*,i,j,'trapezio ortio' elseif (i>imax(j+).and. i+<=imax(j)) ten!trapezio 96 orizontio 97 area_dx=(dat(i,j)%n+dat(i+,j)%n)** print*,i,j,'trapezio orizontio' elseif (i>imax(j+).and. i==imax(j)) ten! Trigwno (Katw arister gwnia) area_dx=dat(i,j)%n*dat(i,j)%e*0.5 0 print*,i,j,'trigwno' 0 else
10 03 print*, "Exception" 0 end if 05 if (is_triangle) ten mean=(u(i,j)+u(i+,j)+u(i,j+))/3. else mean=(u(i,j)+u(i+,j)+u(i,j+)+u(i+,j+))/. end if 06 s=s+mean*area_dx 07 end do 08 end do 09 q=*s/(pi*(b/a)) 0 print*, "q = ",q,analytic_q(),abs(q-analytic_q()) contains 3 real function xi_sol(y) real::y 5 xi_sol=sqrt((b**-y** * b**)/a**) 6 end function 7 8 real function psi_sol(x) 9 real::x 0 psi_sol=sqrt(-x** * a**/b**) end function 3 real function analytic(x,y) real::x,y 5 analytic=0.5 *./((a/b)**+)*(-x***(a/b)**-y**) 6 end function 7 8 real function analytic_q 9 analytic_q=(pi/.) *(b/a)*./((a/b)**+) 30 end function 3 end program Ακολουθεί ανάλυση και περιγραφή του κώδικα. Αρχικά υπολογίζεται η εξίσωση πεπερασμένων διαφορών που προσεγγίζει την (3) σε τυχαίο κόμβο (κόμβος στο επόμενο σχήμα) ο οποίος δεν ισαπέχει από κανένα γειτονικό του κόμβο: Ν W w n e Ε s S Οι γειτονικοί κόμβοι συμβολίζονται με Ν, Ε, S και W και τα ενδιάμεσα ευθύγραμμα τμήματα με τα αντίστοιχα μικρά γράμματα. Εφαρμόζοντας τον τύπο του Taylor και κρατώντας όρους μόνο μέχρι δευτέρας τάξης βρίσκουμε τις προσεγγίσεις: n u u nu y uyy! (7)
11 s us u suy uyy (8)! e ue u eux uxx (9)! w uw u wux uxx (0)! Στη συνέχεια η (7) πολλαπλασιάζεται με s, η (8) με n, η (9) με w, η (0) με e, και οι αθροίζονται κατά μέλη οι (7) και (8), (9) και (0): su nu s nu sn ns u u su nu s nu N S yy yy sn ns N S wu eu w eu we ew u u wu eu w eu E W xx xx we ew E W Οι δύο προηγούμενες σχέσεις αθροίζονται κατά μέλη και τελικά προκύπτει: u xx u yy wu E euw w eu sun nus s nu we ew sn ns Επομένως για την επίλυση της (3) είναι: wu E euw w eu sun nus s nu we ew sn ns wu E eu W w eu we ew we ew we ew su N nu S s nu sn ns sn ns sn ns we snu we ew sn ns wu E eu W su N nu S we ew we ew sn ns sn ns u we sn we ew sn ns wu E eu W su N nu S we ew we ew sn ns sn ns () Η σχέση () είναι η βασική σχέση πεπερασμένων διαφορών, η οποία μπορεί να εφαρμοσθεί σε κάθε εσωτερικό κόμβο (i,j) αν είναι γνωστές οι αποστάσεις του nesw,,, από τους γειτονικούς του κόμβους. Στον κώδικα Fortran η σχέση () υπολογίζεται στις γραμμές 58-65, και δημιουργεί ένα σύστημα εξισώσεων που επιλύεται επαναληπτικά με τη μέθοδο Gauss-Seidel (γραμμές 9-73) Για την υλοποίηση προγραμματιστικά της σχέσης () απαιτούνται οι ακόλουθες πληροφορίες για τον τυχαίο κόμβο (i,j): Μεταβλητή Πληροφορία n Απόσταση από τον κόμβο (i,j+)
12 e s w cn ce cs cw Απόσταση από τον κόμβο (i+,j) Απόσταση από τον κόμβο (i,j-) Απόσταση από τον κόμβο (i-,j) 0= o κόμβος (i,j+) είναι συνοριακός, = κόμβος (i,j+) είναι εσωτερικός 0= o κόμβος (i+,j) είναι συνοριακός, = κόμβος (i+,j) είναι εσωτερικός 0= o κόμβος (i,j-) είναι συνοριακός, = κόμβος (i,j-) είναι εσωτερικός 0= o κόμβος (i-,j) είναι συνοριακός, = κόμβος (i-,j) είναι εσωτερικός Για το λόγο αυτό δημιουργείται αρχικά ένας νέος τύπος δεδομένων που ονομάζεται info_type και περιλαμβάνει τις μεταβλητές αυτές (γραμμές 9-). Στη συνέχεια δημιουργείται ένας δισδιάστατος πίνακας (με όνομα dat) με τόσα στοιχεία όσα οι κόμβοι του πλέγματος, όπου κάθε στοιχείο του περιέχει μία εγγραφή τύπου info_type (γραμμή ). Θα πρέπει επομένως ο πίνακας dat να ενημερωθεί με τις σωστές πληροφορίες για κάθε κόμβο, πριν επιχειρηθεί η επίλυση του συστήματος με τη Gauss-Seidel. Προηγουμένως, όμως, χρειάζεται μία επιπλέον πληροφορία: οι μέγιστες τιμές που μπορούν να πάρουν τα i και j των εσωτερικών κόμβων σε κάθε γραμμή και κάθε στήλη του πλέγματος. Για το λόγο αυτό χρησιμοποιούνται οι δύο μονοδιάστατοι πίνακες imax(j) και jmax(i). O πρώτος περιέχει την τιμή i του τελευταίου προς τα δεξιά εσωτερικού κόμβου για κάθε γραμμή j του πλέγματος, και ο δεύτερος αντίστοιχα την τιμή j του τελευταίου προς τα επάνω εσωτερικού κόμβου για κάθε στήλη i του πλέγματος. Για παράδειγμα για το πλέγμα που εμφανίζεται στο επόμενο σχήμα είναι j imax(j) και i jmax(i) Αρχικά διασφαλίζεται ότι το πλέγμα είναι τετραγωνικό πλάτους (Nx+,Ny+) κόμβων και ότι τα σημεία τομής της έλλειψης με τους άξονες είναι ακέραια
13 πολλαπλάσια του (γραμμές 6-8). Στη συνέχεια περιγράφεται ο τρόπος υπολογισμού του imax(j) για οποιοδήποτε j εσωτερικού κόμβου. Αρχικά υπολογίζεται η ποσότητα t= (απόσταση της γραμμής j του πλέγματος από τον άξονα y μέχρι την έλλειψη) / Διακρίνονται περιπτώσεις αναλόγως πόσο κοντά σε κόμβο περνάει το όριο της έλλειψης. Οι περιπτώσεις αυτές παρουσιάζονται στη συνέχεια με ένα συγκεκριμένο παράδειγμα. t nint(t) t-nint(t) imax(j) < < < > Στον προηγούμενο πίνακα εμφανίζονται υποθετικές τιμές της ποσότητας t καθώς και οι τιμές των ποσοτήτων nint(t) (συνάρτηση της Fortran η οποία στρογγυλοποιεί στον πλησιέστερο ακέραιο) της t-nint(t) η οποία συγκρίνεται με μία αυθαίρετη μικρή τιμή (0.0000) και τέλος η προκύπτουσα τιμή του imax(j). Σημειώνεται ότι στις 3 πρώτες περιπτώσεις η τιμή του imax(j) ισούται με την τιμή του nint(t) ενώ στην η περίπτωση είναι ίση με nint(t)+. Η λογική αυτή παρουσιάζεται στις γραμμές -9 του κώδικα. Με αντίστοιχο τρόπο υπολογίζεται το jmax(i) στις γραμμές του κώδικα. Στη συνέχεια πρέπει, όπως ανφέρθηκε προηγουμένως, για κάθε εσωτερικό κόμβο του πλέγματος να ενημερωθεί ο πίνακας dat. Αυτό γίνεται στις γραμμές 3- για τις e και w αποστάσεις όλων των κόμβων εκτός αυτών του άξονα y και στις γραμμές για τις n και s αποστάσεις όλων των κόμβων εκτός αυτών του άξονα x. Ειδικά για τον κεντρικό κόμβο (,) και για τους κόμβους των δύο αξόνων πρέπει να ληφθεί υπόψη η συμμετρία του προβλήματος (γραμμές 73-7). Στο επόμενο σχήμα παρουσιάζονται ενδεικτικά οι περιπτώσεις που προκύπτουν για τις τιμές των n και cn οποιουδήποτε εσωτερικού κόμβου: n<, cn=0 n=, cn=0 n=, cn= Αντίστοιχες περιπτώσεις ισχύουν και για τις υπόλοιπες μεταβλητές του πίνακα dat. Ένα τελευταίο σημαντικό σημείο του κώδικα για τον υπολογισμό του πεδίου των ταχυτήτων είναι οι γραμμές 38-56, στις οποίες λαμβάνεται υπόψη η συμμετρία του προβλήματος πριν εφαρμοσθεί η σχέση ().
14 Στη συνέχεια παρουσιάζεται ο τρόπος υπολογισμού της παροχής. Η σχέση (6) υπολογίζεται στις γραμμές 05,06,09 του κώδικα. Για τον υπολογισμό του εμβαδού κάθε τμήματος έχουμε τις ακόλουθες περιπτώσεις 3 5 Το σχήμα είναι τετράγωνο με πλευρά. Τα σχήματα και 5 είναι τραπέζια με ύψος. Το σχήμα 3 είναι ορθογώνιο τρίγωνο ενώ το σχήμα προκύπτει από τετράγωνο πλευράς αν αφαιρεθεί το τριγωνάκι της πάνω δεξιά γωνίας. Στη συνέχεια παρουσιάζονται τις συνθήκες που πρέπει να ισχύουν για την εμφάνιση των ανωτέρω σχημάτων. Γίνεται η υπόθεση ότι ο κόμβος (i,j) είναι ο κάτω αριστερά κόμβος του κάθε σχήματος. Σχήμα Συνθήκη imax(j+)>=j+ i>imax(j+) και i+<=imax(j) 3 i>imax(j+) και i=imax(j) i=imax(j+) και i<imax(j) 5 i=imax(j+) και i=imax(j) Έτσι, για παράδειγμα, για το πλέγμα του επόμενου σχήματος έχουμε: Ο υπολογισμός των εμβαδών του κάθε σχήματος γίνεται στις γραμμές 87-0 του κώδικα. Στη συνέχεια θα παρουσιάζονται τα αποτελέσματα που δίνει ο κώδικας για την ακόλουθη περίπτωση: Ny, Nx 8, a.5, b 5, δηλαδή για το πλέγμα:
15 Αποτελέσματα: Αριθμητικό πεδίο ταχυτήτων Αποτελέσματα: Αναλυτικό πεδίο ταχυτήτων Παρατηρείται ταύτιση των απαντήσεων με ακρίβεια 3 σημαντικών ψηφίων. Η αριθμητική και αναλυτική τιμή της παροχής είναι.6 και.57 αντίστοιχα. Όπως αναμένεται η ακρίβεια της αριθμητικής λύσης αυξάνεται καθώς πυκνώνει το υπολογιστικό πλέγμα. Τέλος, για λόγους πληρότητας, παρουσιάζεται ο κώδικας σε Matematica που χρησιμοποιήθηκε για την κατασκευή των γραφημάτων του πλέγματος. a=.;b=.;nx=.;ny=.;=.; ell=y +(a x )/b (a x )/b +y spsi=solve[ell,y]; psi=y/.spsi[[,]]; sxi=solve[ell,x]; xi=x/.sxi[[,]]; ny=;nx=6; =/ny; a=.5;b=nx**a; g=plot[psi,{x,0,b/a},axesorigin{0,0},plotrangeall,aspectratioautomatic]; ty=table[{{0,y},{xi,y}},{y,0,,/ny}]//abs; tx=table[{{x,0},{x,psi}},{x,0,b/a,b/(a nx)}]//abs; ticy=table[y,{y,0,,/ny}]; ticx=table[x,{x,0,b/a,b/(a nx)}]; g=grapics[{dased,line[ty]}]; g3=grapics[{dased,line[tx]}]; Sow[g,g,g3,AspectRatioAutomatic,Ticks{ticx,ticy}]
16
y 1 και με οριακές συνθήκες w
ΑΣΚΗΣΗ ΥΠΟΛΟΓΙΣΤΙΚΕΣ ΜΕΘΟΔΟΙ, 008-009, 5 Ο ΕΞΑΜΗΝΟ ΕΡΓΑΣΙΑ #3: ΕΛΛΕΙΠΤΙΚΑ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ ΠΑΡΑΔΟΣΗΣ:..008 ΔΙΔΑΣΚΩΝ: Δ. Βαλουγεώργης Επιμέλεια απαντήσεων: Ιωάννης Λυχναρόπουλος Η εξίσωση Laplace σε
Διαβάστε περισσότεραπεπερασμένη ή Η αναλυτική λύση της διαφορικής εξίσωσης δίνεται με τη βοήθεια του Mathematica: DSolve u'' r 1 u' r 1, u 1 0, u' 0 0,u r,r
Άσκηση : πρόκειται για ΣΔΕ δύο οριακών τιμών με εφαρμογή του αλγόριθμου Thomas για επίλυση τριγωνικού συστήματος Έχουμε να επιλύσουμε την εξίσωση: du du u dr r dr με οριακές συνθήκες u () 0 και u(0) πεπερασμένη
Διαβάστε περισσότεραΚεφ. 7: Επίλυση ελλειπτικών διαφορικών εξισώσεων με πεπερασμένες διαφορές
Κεφ 7: Επίλυση ελλειπτικών διαφορικών εξισώσεων με πεπερασμένες διαφορές 71 Εισαγωγή πρότυπες εξισώσεις 7 Εξισώσεις πεπερασμένων διαφορών πέντε και εννέα σημείων 73 Οριακές συνθήκες μικτού τύπου και ακανόνιστα
Διαβάστε περισσότεραΕπιμέλεια απαντήσεων: Ιωάννης Λυχναρόπουλος
ΥΠΟΛΟΓΙΣΤΙΚΕΣ ΜΕΘΟΔΟΙ, 9-, 5 Ο ΕΞΑΜΗΝΟ ΕΡΓΑΣΙΑ #: ΣΥΝΗΘΕΙΣ ΔΙΑΦΟΡΙΚΕΣ ΕΞΙΣΩΣΕΙΣ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΔΥΟ ΟΡΙΑΚΩΝ ΤΙΜΩΝ ΤΑΞΙΝΟΜΗΣΗ ΜΕΡΙΚΩΝ ΔΙΑΦΟΡΙΚΩΝ ΕΞΙΣΩΣΕΩΝ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ ΠΑΡΑΔΟΣΗΣ:..9 ΔΙΔΑΣΚΩΝ: Δ. Βαλουγεώργης Επιμέλεια
Διαβάστε περισσότεραw 1, z = 2 και r = 1
ΑΣΚΗΣΗ ΥΠΟΛΟΓΙΣΤΙΚΕΣ ΜΕΘΟΔΟΙ, 008-009, 5 Ο ΕΞΑΜΗΝΟ ΕΡΓΑΣΙΑ #4: ΠΑΡΑΒΟΛΙΚΑ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ ΠΑΡΑΔΟΣΗΣ: 0..009 ΔΙΔΑΣΚΩΝ: Δ. Βαλουγεώργης Δίδεται η διαφορική εξίσωση Επιμέλεια απαντήσεων: Ιωάννης Λυχναρόπουλος
Διαβάστε περισσότεραΣυνήθεις διαφορικές εξισώσεις προβλήματα οριακών τιμών
Συνήθεις διαφορικές εξισώσεις προβλήματα οριακών τιμών Οι παρούσες σημειώσεις αποτελούν βοήθημα στο μάθημα Αριθμητικές Μέθοδοι του 5 ου εξαμήνου του ΤΜΜ ημήτρης Βαλουγεώργης Καθηγητής Εργαστήριο Φυσικών
Διαβάστε περισσότεραΠαράδειγμα #10 ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΟΡΙΑΚΩΝ ΤΙΜΩΝ ΕΛΛΕΙΠΤΙΚΕΣ ΜΔΕ ΕΠΙΜΕΛΕΙΑ: Ν. Βασιλειάδης
Άσκηση 1 Παράδειγμα #10 ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΟΡΙΑΚΩΝ ΤΙΜΩΝ ΕΛΛΕΙΠΤΙΚΕΣ ΜΔΕ ΕΠΙΜΕΛΕΙΑ: Ν. Βασιλειάδης Να επιλυθεί η ροή ρευστού διαμέσου τετραγωνικού αγωγού η οποία εκφράζεται μέσω της διαφορικής εξίσωσης Poisson
Διαβάστε περισσότερα4. Παραγώγιση πεπερασμένων διαφορών Σειρά Taylor Πολυωνυμική παρεμβολή
. Παραγώγιση Η διαδικασία της υπολογιστικής επίλυσης συνήθων και μερικών διαφορικών εξισώσεων προϋποθέτει την προσέγγιση της εξαρτημένης μεταβλητής και των παραγώγων της στους κόμβους του πλέγματος. Ειδικά,
Διαβάστε περισσότεραf στον κόμβο i ενός πλέγματος ( i = 1, 2,,N
ΥΠΟΛΟΓΙΣΤΙΚΕΣ ΜΕΘΟΔΟΙ, 008-009, Ο ΕΞΑΜΗΝΟ ΕΡΓΑΣΙΑ #: ΣΥΝΗΘΕΙΣ ΔΙΑΦΟΡΙΚΕΣ ΕΞΙΣΩΣΕΙΣ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΟΡΙΑΚΩΝ ΤΙΜΩΝ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ ΠΑΡΑΔΟΣΗΣ:..008 ΔΙΔΑΣΚΩΝ: Δ. Βαλουγεώργης Επιμέλεια απαντήσεων: Ιωάννης Λυχναρόπουλος
Διαβάστε περισσότερα4. Παραγώγιση πεπερασμένων διαφορών Σειρά Taylor Πολυωνυμική παρεμβολή
4. Παραγώγιση Η διαδικασία της υπολογιστικής επίλυσης συνήθων και μερικών διαφορικών εξισώσεων προϋποθέτει την προσέγγιση της εξαρτημένης μεταβλητής και των παραγώγων της στους κόμβους του πλέγματος. Ειδικά,
Διαβάστε περισσότεραΥΠΟΛΟΓΙΣΤΙΚΕΣ ΜΕΘΟΔΟΙ, , 5 Ο ΕΞΑΜΗΝΟ ΕΡΓΑΣΙΑ #3: ΕΛΛΕΙΠΤΙΚΑ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ ΠΑΡΑΔΟΣΗΣ: ΔΙΔΑΣΚΩΝ: Δ.
ΥΠΟΛΟΓΙΣΤΙΚΕΣ ΜΕΘΟΔΟΙ, 011-01, 5 Ο ΕΞΑΜΗΝΟ ΕΡΓΑΣΙΑ #3: ΕΛΛΕΙΠΤΙΚΑ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ ΠΑΡΑΔΟΣΗΣ: 5-1-011 ΔΙΔΑΣΚΩΝ: Δ. Βαλουγεώργης Επιλέξτε μία εκ των Ασκήσεων 1 και : ΑΣΚΗΣΗ 1 Να λυθεί το πρόβλημα οριακών
Διαβάστε περισσότεραΥΠΟΛΟΓΙΣΤΙΚΕΣ ΜΕΘΟΔΟΙ, , 5 Ο ΕΞΑΜΗΝΟ ΕΡΓΑΣΙΑ #5: ΥΠΕΡΒΟΛΙΚΑ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ ΠΑΡΑΔΟΣΗΣ: ΕΠΙΜΕΛΕΙΑ: Ιωάννης Λυχναρόπουλος
ΥΠΟΛΟΓΙΣΤΙΚΕΣ ΜΕΘΟΔΟΙ, -, Ο ΕΞΑΜΗΝΟ ΕΡΓΑΣΙΑ #: ΥΠΕΡΒΟΛΙΚΑ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ ΠΑΡΑΔΟΣΗΣ: 3.0. ΕΠΙΜΕΛΕΙΑ: Ιωάννης Λυχναρόπουλος Άσκηση Έστω ένα κύμα που κινείται εντός αγωγού με ταχύτητα c 0 m/s. Η κατανομή
Διαβάστε περισσότεραΑΡΙΘΜΗΤΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ, 2004, 3 Ο ΕΞΑΜΗΝΟ ΕΡΓΑΣΙΑ #5: ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΗ ΟΛΟΚΛΗΡΩΣΗ
ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ, 2004, 3 Ο ΕΞΑΜΗΝΟ ΕΡΓΑΣΙΑ #5: ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΗ ΟΛΟΚΛΗΡΩΣΗ Επιμέλεια: ΓΙΑΝΝΗΣ ΛΥΧΝΑΡΟΠΟΥΛΟΣ Άσκηση 1 Δίνοντας το ολοκλήρωμα στη Mathematica παίρνουμε την τιμή του: 0 40 100 140558 z 2z 15
Διαβάστε περισσότεραΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΔΥΟ ΔΙΑΣΤΑΣΕΩΝ
ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΔΥΟ ΔΙΑΣΤΑΣΕΩΝ Η ανάλυση προβλημάτων δύο διαστάσεων με τη μέθοδο των Πεπερασμένων Στοιχείων περιλαμβάνει τα ίδια βήματα όπως και στα προβλήματα μιας διάστασης. Η ανάλυση γίνεται λίγο πιο πολύπλοκη
Διαβάστε περισσότεραΕπιμέλεια απαντήσεων: Ιωάννης Λυχναρόπουλος
ΠΑΡΑΔΕΙΓΜΑ 17 ΥΠΟΛΟΓΙΣΤΙΚΕΣ ΜΕΘΟΔΟΙ, 005-006, 5 Ο ΕΞΑΜΗΝΟ ΕΡΓΑΣΙΑ #: ΣΥΝΗΘΕΙΣ ΔΙΑΦΟΡΙΚΕΣ ΕΞΙΣΩΣΕΙΣ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΟΡΙΑΚΩΝ ΤΙΜΩΝ Επιμέλεια απαντήσεων: Ιωάννης Λυχναρόπουλος Ομάδα Α: Άσκηση Έχουμε να επιλύσουμε
Διαβάστε περισσότεραΧΡΟΝΙΚΗ ΟΛΟΚΛΗΡΩΣΗ. Για την επίλυση χρονομεταβαλλόμενων προβλημάτων η διακριτοποίηση στο χώρο γίνεται με πεπερασμένα στοιχεία και είναι της μορφής:
ΧΡΟΝΙΚΗ ΟΛΟΚΛΗΡΩΣΗ Για την επίλυση χρονομεταβαλλόμενων προβλημάτων η διακριτοποίηση στο χώρο γίνεται με πεπερασμένα στοιχεία και είναι της μορφής: (,)(,)()() h 1 u x t u x t u t x (1) e Η διαφορά με τα
Διαβάστε περισσότερατην κεντρώα έκφραση πεπερασμένων διαφορών 2 ης τάξης και για τη παράγωγο f την ανάδρομη έκφραση πεπερασμένων διαφορών 2 ης τάξης xxx
ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΕΣ ΜΕΘΟΔΟΙ, 0-0, Ο ΕΞΑΜΗΝΟ ΕΡΓΑΣΙΑ #: ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΗ ΠΑΡΑΓΩΓΙΣΗ και ΟΛΟΚΛΗΡΩΣΗ Ημερομηνία παράδοσης --0 Επιμέλεια απαντήσεων: Ιωάννης Λυχναρόπουλος ΑΣΚΗΣΗ Με βάση τη σειρά Taylor βρείτε για τη παράγωγο
Διαβάστε περισσότεραΑριθμητική παραγώγιση εκφράσεις πεπερασμένων διαφορών
Αριθμητική παραγώγιση εκφράσεις πεπερασμένων διαφορών Οι παρούσες σημειώσεις αποτελούν βοήθημα στο μάθημα Αριθμητικές Μέθοδοι του 5 ου εξαμήνου του ΤΜΜ ημήτρης Βαλουγεώργης Καθηγητής Εργαστήριο Φυσικών
Διαβάστε περισσότεραΚεφ. 6Α: Συνήθεις διαφορικές εξισώσεις - προβλήματα δύο οριακών τιμών
Κεφ. 6Α: Συνήθεις διαφορικές εξισώσεις - προβλήματα δύο οριακών τιμών 1. Εισαγωγή. Προβλήματα δύο οριακών τιμών 3. Η μέθοδος των πεπερασμένων διαφορών 4. Οριακές συνθήκες με παραγώγους 5. Παραδείγματα
Διαβάστε περισσότεραf x και τέσσερα ζευγάρια σημείων
ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΕΣ ΜΕΘΟΔΟΙ, 014 015, 5 Ο ΕΞΑΜΗΝΟ ΕΡΓΑΣΙΑ #: ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΗ ΠΑΡΕΜΒΟΛΗ Ημερομηνία ανάρτησης εργασίας στην ιστοσελίδα του μαθήματος: 1 11 014 Ημερομηνία παράδοσης εργασίας: 18 11 014 Επιμέλεια απαντήσεων:
Διαβάστε περισσότεραΚεφ. 6Β: Συνήθεις διαφορικές εξισώσεις (ΣΔΕ) - προβλήματα αρχικών τιμών
Κεφ. 6Β: Συνήθεις διαφορικές εξισώσεις (ΣΔΕ) - προβλήματα αρχικών τιμών. Εισαγωγή (ορισμός προβλήματος, αριθμητική ολοκλήρωση ΣΔΕ, αντικατάσταση ΣΔΕ τάξης n με n εξισώσεις ης τάξης). Μέθοδος Euler 3. Μέθοδοι
Διαβάστε περισσότεραΦΑΙΝΟΜΕΝΑ ΜΕΤΑΦΟΡΑΣ ΙΙ ΜΕΤΑΦΟΡΑ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ ΚΑΙ ΜΑΖΑΣ
ΦΑΙΝΟΜΕΝΑ ΜΕΤΑΦΟΡΑΣ ΙΙ ΜΕΤΑΦΟΡΑ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ ΚΑΙ ΜΑΖΑΣ Διδάσκων: Παπασιώπη Νυμφοδώρα Αναπληρώτρια Καθηγήτρια Ε.Μ.Π. Ενότητα 5 η : Διδιάστατη και τριδιάστατη αγωγή θερμότητας Άδεια Χρήσης Το παρόν εκπαιδευτικό
Διαβάστε περισσότεραΚεφ. 7: Συνήθεις διαφορικές εξισώσεις (ΣΔΕ) - προβλήματα αρχικών τιμών
Κεφ. 7: Συνήθεις διαφορικές εξισώσεις (ΣΔΕ) - προβλήματα αρχικών τιμών 7. Εισαγωγή (ορισμός προβλήματος, αριθμητική ολοκλήρωση ΣΔΕ, αντικατάσταση ΣΔΕ τάξης n με n εξισώσεις ης τάξης) 7. Μέθοδος Euler 7.3
Διαβάστε περισσότεραΗ πλήρως ανεπτυγµένη ροή λόγω διαφοράς πίεσης σε κυλινδρικό αγωγό περιγράφεται από την συνήθη διαφορική εξίσωση
Άσκηση ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΕΣ ΜΕΘΟ ΟΙ 08-09 5 Ο ΕΞΑΜΗΝΟ Ι ΑΣΚΩΝ:. Βαλουγεώργης ΕΡΓΑΣΙΑ: ΕΠΙΛΥΣΗ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΩΝ ΟΡΙΑΚΩΝ ΤΙΜΩΝ (Σ Ε & Μ Ε Ηµεροµηνία παράδοσης: 8//09 Η πλήρως ανεπτυγµένη ροή λόγω διαφοράς πίεσης σε κυλινδρικό
Διαβάστε περισσότεραΥπολογιστικές Μέθοδοι 2006-7
Υπολογιστικές Μέθοδοι 006-7 Άσκηση. (Επιμέλεια: Ιωάννης Λυχναρόπουλος) Θα επιλύσουμε την εξίσωση: urr ur u t, t t 0 και R i /Rout r r Έστω Ri 0.4 και Rout δηλαδή: Ri / Rout 0.4 με αρχική συνθήκη: ur (,0)
Διαβάστε περισσότεραΚεφάλαιο 2. Μέθοδος πεπερασµένων διαφορών προβλήµατα οριακών τιµών µε Σ Ε
Κεφάλαιο Μέθοδος πεπερασµένων διαφορών προβλήµατα οριακών τιµών µε Σ Ε. Εισαγωγή Η µέθοδος των πεπερασµένων διαφορών είναι από τις παλαιότερες και πλέον συνηθισµένες και διαδεδοµένες υπολογιστικές τεχνικές
Διαβάστε περισσότεραΚεφ. 6: Επίλυση ελλειπτικών διαφορικών εξισώσεων με πεπερασμένες διαφορές προβλήματα οριακών τιμών
Κεφ 6: Επίλυση ελλειπτικών διαφορικών εξισώσεων με πεπερασμένες διαφορές προβλήματα οριακών τιμών 61 Εισαγωγή στη μέθοδο των πεπερασμένων διαφορών 6 Προβλήματα δύο οριακών τιμών ΣΔΕ 63 Εξισώσεις πεπερασμένων
Διαβάστε περισσότεραΕπιλύστε αριθμητικά με τη μέθοδο των πεπερασμένων διαφορών το παρακάτω πρόβλημα δύο οριακών τιμών: ( )
ΑΣΚΗΣΗ ΥΠΟΛΟΓΙΣΤΙΚΕΣ ΜΕΘΟΔΟΙ, -, 5 Ο ΕΞΑΜΗΝΟ ΕΠΙΛΥΣΗ ΕΡΓΑΣΙΑΣ #: ΣΥΝΗΘΕΙΣ ΔΙΑΦΟΡΙΚΕΣ ΕΞΙΣΩΣΕΙΣ ΚΑΙ ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΔΥΟ ΟΡΙΑΚΩΝ ΤΙΜΩΝ ΕΠΙΜΕΛΕΙΑ: Ιωάννης Λυχναρόπουλος Επιλύστε αριθμητικά με τη μέθοδο
Διαβάστε περισσότεραΠεπερασμένες Διαφορές.
Κεφάλαιο 1 Πεπερασμένες Διαφορές. 1.1 Προσέγγιση παραγώγων. 1.1.1 Πρώτη παράγωγος. Από τον ορισμό της παραγώγου για συναρτήσεις μιας μεταβλητής γνωρίζουμε ότι η παράγωγος μιας συνάρτησης f στο σημείο x
Διαβάστε περισσότεραx από το κεντρικό σημείο i: Ξεκινάμε από το ανάπτυγμα Taylor στην x κατεύθυνση για απόσταση i j. Υπολογίζουμε το άθροισμα:
ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΕΣ ΜΕΘΟΔΟΙ, 0 05, 5 Ο ΕΞΑΜΗΝΟ ΕΡΓΑΣΙΑ #: ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΗ ΠΑΡΑΓΩΓΙΣΗ και ΟΛΟΚΛΗΡΩΣΗ Ημερομηνία ανάρτησης εργασίας στην ιστοσελίδα του μαθήματος: 0 Ημερομηνία παράδοσης εργασίας: 9 0 Επιμέλεια απαντήσεων:
Διαβάστε περισσότεραΑσκήσεις κέντρου μάζας και ροπής αδράνειας. αν φανταστούμε ότι το χωρίζουμε το στερεό σώμα σε μικρά κομμάτια, μόρια, μάζας m i και θέσης r i
Κέντρο μάζας Ασκήσεις κέντρου μάζας και ροπής αδράνειας Η θέση κέντρου μάζας ορίζεται ως r r i i αν φανταστούμε ότι το χωρίζουμε το στερεό σώμα σε μικρά κομμάτια, μόρια, μάζας i και θέσης r i. Συμβολίζουμε
Διαβάστε περισσότεραΟρισμός Τετραγωνική ονομάζεται κάθε συνάρτηση της μορφής y = αx 2 + βx + γ με α 0.
ΜΕΡΟΣ Α. Η ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ =α +β+γ,α 0 337. Η ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ =α +β+γ ME α 0 Ορισμός Τετραγωνική ονομάζεται κάθε συνάρτηση της μορφής = α + β + γ με α 0. Η συνάρτηση = α +β+γ με α > 0 Η γραφική παράσταση της συνάρτησης
Διαβάστε περισσότεραΕπιµέλεια: Γιάννης Λυχναρόπουλος Οµάδα Α: Άσκηση 2 Έχουµε να επιλύσουµε την εξίσωση: 2
Οµάδα Α: Άσκηση Έχουµε να επιλύσουµε την εξίσωση: du du u = dr + r dr = (Α) du µε οριακές συνθήκες u () = 0 και u(0) πεπερασµένη ή = 0 (συνθήκη dr r = 0 συµµετρίας). Η αναλυτική λύση της διαφορική ς εξίσωσης
Διαβάστε περισσότεραΕπίλυση ελλειπτικών διαφορικών εξισώσεων με πεπερασμένες διαφορές
Επίλυση ελλειπτικών διαφορικών εξισώσεων με πεπερασμένες διαφορές Οι παρούσες σημειώσεις αποτελούν βοήθημα στο μάθημα Αριθμητικές Μέθοδοι του 5 ου εξαμήνου του ΤΜΜ Δημήτρης Βαλουγεώργης Καθηγητής Εργαστήριο
Διαβάστε περισσότεραΕΡΩΤΗΣΕΙΣ ΘΕΩΡΙΑΣ ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΑ Β ΓΥΜΝΑΣΙΟΥ. ΜΕΡΟΣ 1ο ΑΛΓΕΒΡΑ
1. Τι καλείται μεταβλητή; ΕΡΩΤΗΣΕΙΣ ΘΕΩΡΙΑΣ ΜΑΘΗΜΑΤΙΑ Β ΓΥΜΝΑΣΙΟΥ ΜΕΡΟΣ 1ο ΑΛΓΕΒΡΑ Μεταβλητή είναι ένα γράμμα (π.χ., y, t, ) που το χρησιμοποιούμε για να παραστήσουμε ένα οποιοδήποτε στοιχείο ενός συνόλου..
Διαβάστε περισσότεραΣΥΝΑΡΤΗΣΕΩΝ. f3 x = και
7 ΜΕΛΕΤΗ ΒΑΣΙΚΩΝ ΣΥΝΑΡΤΗΣΕΩΝ Στο κεφάλαιο αυτό θα δούμε πώς, με τη βοήθεια των πληροφοριών που α- ποκτήσαμε μέχρι τώρα, μπορούμε να χαράξουμε με όσο το δυνατόν μεγαλύτερη ακρίβεια τη γραφική παράσταση
Διαβάστε περισσότεραΘΕΩΡΙΑ Β ΓΥΜΝΑΣΙΟΥ. Μια παράσταση που περιέχει πράξεις με μεταβλητές (γράμματα) και αριθμούς καλείται αλγεβρική, όπως για παράδειγμα η : 2x+3y-8
ΘΕΩΡΙΑ Β ΓΥΜΝΑΣΙΟΥ Άλγεβρα 1 ο Κεφάλαιο 1. Τι ονομάζουμε αριθμητική και τι αλγεβρική παράσταση; Να δώσετε από ένα παράδειγμα. Μια παράσταση που περιέχει πράξεις με αριθμούς, καλείται αριθμητική παράσταση,
Διαβάστε περισσότερα3. α) Να λύσετε την εξίσωση x 2 = 3. β) Να σχηματίσετε εξίσωση δευτέρου βαθμού με ρίζες, τις ρίζες της εξίσωσης του α) ερωτήματος.
. Δίνεται η εξίσωση λ + 4(λ ) = 0, με παράμετρο λ R α) Να βρείτε τη διακρίνουσα της εξίσωσης. β) Να αποδείξετε ότι η παραπάνω εξίσωση έχει ρίζες πραγματικές για κάθε λ R. γ) Αν, είναι οι ρίζες της παραπάνω
Διαβάστε περισσότεραΜΕΘΟΔΟΣ ΠΕΠΕΡΑΣΜΕΝΩΝ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ
ΜΕΘΟΔΟΣ ΠΕΠΕΡΑΣΜΕΝΩΝ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ Βασίζεται στην εφαρμογή των παρακάτω βημάτων:. Το φυσικό πεδίο αναπαριστάται με ένα σύνολο απλών γεωμετρικών σχημάτων που ονομάζονται Πεπερασμένα Στοιχεία.. Σε κάθε στοιχείο
Διαβάστε περισσότεραΕΦΑΡΜΟΓΕΣ ΠΕΠΕΡΑΣΜΕΝΩΝ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ ΣΤΗ ΝΑΥΠΗΓΙΚΗ ΚΑΙ ΣΤΗ ΘΑΛΑΣΣΙΑ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΑ
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ ΠΕΠΕΡΑΣΜΕΝΩΝ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ ΣΤΗ ΝΑΥΠΗΓΙΚΗ ΚΑΙ ΣΤΗ ΘΑΛΑΣΣΙΑ ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΑ Εισαγωγή στη μέθοδο των πεπερασμένων στοιχείων Α. Θεοδουλίδης Η Μεθοδος των Πεπερασμένων στοιχείων Η Μέθοδος των ΠΣ είναι μια
Διαβάστε περισσότεραΑριθμητική επίλυση του προβλήματος της Αγωγής Θερμότητας.
ΔΙΑΛΕΞΗ η : Αριθμητική επίλυση του προβλήματος της Αγωγής Θερμότητας Στόχος: Στο μάθημα αυτό θα ασχοληθούμε με την αριθμητική επίλυση του προβλήματος της Αγωγής Θερμότητας, ενώ αργότερα θα γενικεύσουμε
Διαβάστε περισσότεραΕξίσωση Laplace Θεωρήματα Μοναδικότητας
Εξίσωση Laplace Θεωρήματα Μοναδικότητας Δομή Διάλεξης Εξίσωση Laplace πλεονεκτήματα μεθόδου επίλυσης της για εύρεση ηλεκτρικού δυναμικού Ιδιότητες λύσεων εξίσωσης Laplace σε 1, 2 και 3 διαστάσεις Θεώρημα
Διαβάστε περισσότεραΚλασική Ηλεκτροδυναμική Ι
ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΙΩΑΝΝΙΝΩΝ ΑΝΟΙΚΤΑ ΑΚΑΔΗΜΑΪΚΑ ΜΑΘΗΜΑΤΑ Κλασική Ηλεκτροδυναμική Ι ΤΕΧΝΙΚΕΣ ΥΠΟΛΟΓΙΣΜΟΥ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΔΥΝΑΜΙΚΟΥ Διδάσκων: Καθηγητής Ι. Ρίζος Άδειες Χρήσης Το παρόν εκπαιδευτικό υλικό υπόκειται σε
Διαβάστε περισσότεραΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΙΑΣ ΠΟΛΥΤΕΧΝΙΚΗ ΣΧΟΛΗ ΤΜΗΜΑ ΜΗΧΑΝΟΛΟΓΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΒΙΟΜΗΧΑΝΙΑΣ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΡΕΥΣΤΟΜΗΧΑΝΙΚΗΣ ΚΑΙ ΣΤΡΟΒΙΛΟΜΗΧΑΝΩΝ
ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΙΑΣ ΠΟΛΥΤΕΧΝΙΚΗ ΣΧΟΛΗ ΤΜΗΜΑ ΜΗΧΑΝΟΛΟΓΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΒΙΟΜΗΧΑΝΙΑΣ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΡΕΥΣΤΟΜΗΧΑΝΙΚΗΣ ΚΑΙ ΣΤΡΟΒΙΛΟΜΗΧΑΝΩΝ ΦΑΣΗ Β- CASE STUDIES ΕΦΑΡΜΟΓΗΣ ΕΜΠΟΡΙΚΟΥ ΛΟΓΙΣΜΙΚΟΥ ΣΤΗΝ ΕΚΠΑΙΔΕΥΤΙΚΗ ΔΙΑΔΙΚΑΣΙΑ
Διαβάστε περισσότεραΚεφάλαιο 6. Εισαγωγή στη µέθοδο πεπερασµένων όγκων επίλυση ελλειπτικών και παραβολικών διαφορικών εξισώσεων
Κεφάλαιο 6 Εισαγωγή στη µέθοδο πεπερασµένων όγκων επίλυση ελλειπτικών παραβολικών διαφορικών εξισώσεων 6.1 Εισαγωγή Η µέθοδος των πεπερασµένων όγκων είναι µία ευρέως διαδεδοµένη υπολογιστική µέθοδος επίλυσης
Διαβάστε περισσότερα(συνθήκη συμμετρίας) (4) Το παραπάνω πρόβλημα μπορεί να περιγράψει τη μεταβατική πλήρως ανεπτυγμένη ροή σε κυλινδρικό αγωγό.
ΑΣΚΗΣΗ ΥΠΟΛΟΓΙΣΤΙΚΕΣ ΜΕΘΟΔΟΙ, 00-0, 5 Ο ΕΞΑΜΗΝΟ ΕΡΓΑΣΙΑ #4: ΠΑΡΑΒΟΛΙΚΑ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ (αρχικών και οριακών τιμών) ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ ΠΑΡΑΔΟΣΗΣ:..00 ΕΠΙΜΕΛΕΙΑ: Ιωάννης Λυχναρόπουλος Ζητείται να επιλυθεί η εξίσωση t
Διαβάστε περισσότεραΟΡΙΑΚΟ ΣΤΡΩΜΑ: ΒΑΣΙΚΕΣ ΕΝΝΟΙΕΣ ΚΑΙ ΘΕΩΡΗΤΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ. Σημειώσεις. Επιμέλεια: Άγγελος Θ. Παπαϊωάννου, Ομοτ. Καθηγητής ΕΜΠ
ΟΡΙΑΚΟ ΣΤΡΩΜΑ: ΒΑΣΙΚΕΣ ΕΝΝΟΙΕΣ ΚΑΙ ΘΕΩΡΗΤΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ Σημειώσεις Επιμέλεια: Άγγελος Θ. Παπαϊωάννου, Ομοτ. Καθηγητής ΕΜΠ Αθήνα, Απρίλιος 13 1. Η Έννοια του Οριακού Στρώματος Το οριακό στρώμα επινοήθηκε για
Διαβάστε περισσότεραΑριθμητική Ανάλυση και Εφαρμογές
Αριθμητική Ανάλυση και Εφαρμογές Διδάσκων: Δημήτριος Ι. Φωτιάδης Τμήμα Μηχανικών Επιστήμης Υλικών Ιωάννινα 07-08 Πεπερασμένες και Διαιρεμένες Διαφορές Εισαγωγή Θα εισάγουμε την έννοια των διαφορών με ένα
Διαβάστε περισσότεραΥποστηρικτικό υλικό για την εργασία «Πειραματική διάταξη για τη μελέτη της ροής ρευστού σε σωλήνα» του Σπύρου Χόρτη.
Υποστηρικτικό υλικό για την εργασία «Πειραματική διάταξη για τη μελέτη της ροής ρευστού σε σωλήνα» του Σπύρου Χόρτη. Η εργασία δημοσιεύτηκε στο 9ο τεύχος του περιοδικού Φυσικές Επιστήμες στην Εκπαίδευση,
Διαβάστε περισσότεραΆσκηση 1. Α. Υπολογίστε χωρίς να εκτελέσετε κώδικα FORTRAN τα παρακάτω: Ποιά είναι η τελική τιμή του Z στα παρακάτω κομμάτια κώδικα FORTRAN:
Άσκηση 1 Α. Υπολογίστε χωρίς να εκτελέσετε κώδικα FORTRAN τα παρακάτω: Ποιά είναι η τελική τιμή του J στα παρακάτω κομμάτια κώδικα FORTRAN: INTEGER J J = 5 J = J + 1 J = J + 1 INTEGER X, Y, J X = 2 Y =
Διαβάστε περισσότεραΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΙΑΣ ΤΜΗΜΑ ΠΟΛΙΤΙΚΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΤΟΜΕΑΣ ΥΔΡΑΥΛΙΚΗΣ ΚΑΙ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝΤΙΚΗΣ ΤΕΧΝΙΚΗΣ. Διάλεξη 2: Περιγραφή αριθμητικών μεθόδων
ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΙΑΣ ΤΜΗΜΑ ΠΟΛΙΤΙΚΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΤΟΜΕΑΣ ΥΔΡΑΥΛΙΚΗΣ ΚΑΙ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝΤΙΚΗΣ ΤΕΧΝΙΚΗΣ Διάλεξη : Περιγραφή αριθμητικών μεθόδων Χειμερινό εξάμηνο 008 Προηγούμενη παρουσίαση... Γράψαμε τις εξισώσεις
Διαβάστε περισσότεραΜΕΛΕΤΗ ΒΑΣΙΚΩΝ ΣΥΝΑΡΤΗΣΕΩΝ
5 ΜΕΛΕΤΗ ΒΑΣΙΚΩΝ ΣΥΝΑΡΤΗΣΕΩΝ Εισαγωγή Στο κεφάλαιο αυτό θα δούμε πώς, με τη βοήθεια των πληροφοριών που α- ποκτήσαμε μέχρι τώρα, μπορούμε να χαράξουμε με όσο το δυνατόν μεγαλύτερη ακρίβεια τη γραφική παράσταση
Διαβάστε περισσότερα1 ΘΕΩΡΙΑΣ...με απάντηση
1 ΘΕΩΡΙΑΣ.....με απάντηση ΑΛΓΕΒΡΑ Κεφάλαιο 1 0 Εξισώσεις Ανισώσεις 1. Τι ονομάζεται Αριθμητική και τι Αλγεβρική παράσταση; Ονομάζεται Αριθμητική παράσταση μια παράσταση που περιέχει πράξεις μεταξύ αριθμών.
Διαβάστε περισσότεραΜΑΣ 371: Αριθμητική Ανάλυση ΙI ΑΣΚΗΣΕΙΣ. 1. Να βρεθεί το πολυώνυμο Lagrange για τα σημεία (0, 1), (1, 2) και (4, 2).
ΜΑΣ 37: Αριθμητική Ανάλυση ΙI ΑΣΚΗΣΕΙΣ Να βρεθεί το πολυώνυμο Lagrage για τα σημεία (, ), (, ) και (4, ) Να βρεθεί το πολυώνυμο παρεμβολής Lagrage που προσεγγίζει τη συνάρτηση 3 f ( x) si x στους κόμβους
Διαβάστε περισσότεραΒασικές Γνώσεις Μαθηματικών Α - Β Λυκείου
Βασικές Γνώσεις Μαθηματικών Α - Β Λυκείου Αριθμοί 1. ΑΡΙΘΜΟΙ Σύνολο Φυσικών αριθμών: Σύνολο Ακέραιων αριθμών: Σύνολο Ρητών αριθμών: ακέραιοι με Άρρητοι αριθμοί: είναι οι μη ρητοί π.χ. Το σύνολο Πραγματικών
Διαβάστε περισσότεραΥΠΟΛΟΓΙΣΤΙΚΕΣ ΜΕΘΟΔΟΙ, , 5 Ο ΕΞΑΜΗΝΟ ΕΡΓΑΣΙΑ #3: ΠΑΡΑΒΟΛΙΚΑ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ ΠΑΡΑΔΟΣΗΣ: ΔΙΔΑΣΚΩΝ: Δ.
ΑΣΚΗΣΗ 1 ΥΠΟΛΟΓΙΣΤΙΚΕΣ ΜΕΘΟΔΟΙ, 9-1, 5 Ο ΕΞΑΜΗΝΟ ΕΡΓΑΣΙΑ #3: ΠΑΡΑΒΟΛΙΚΑ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΗΜΕΡΟΜΗΝΙΑ ΠΑΡΑΔΟΣΗΣ: 15.1.9 ΔΙΔΑΣΚΩΝ: Δ. Βαλουγεώργης Επιμέλεια απαντήσεων: Ιωάννης Λυχναρόπουλος Δίδεται η διαφορική
Διαβάστε περισσότεραΑΡΙΘΜΗΤΙΚΕΣ ΜΕΘΟΔΟΙ, 5 Ο ΕΞΑΜΗΝΟ, ΠΕΡΙΕΧΟΜΕΝΑ ΠΑΡΑΔΟΣΕΩΝ. Κεφ. 1: Εισαγωγή (διάρκεια: 0.5 εβδομάδες)
ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΕΣ ΜΕΘΟΔΟΙ, 5 Ο ΕΞΑΜΗΝΟ, 2016-2017 ΠΕΡΙΕΧΟΜΕΝΑ ΠΑΡΑΔΟΣΕΩΝ Κεφ. 1: Εισαγωγή (διάρκεια: 0.5 εβδομάδες) Κεφ. 2: Επίλυση συστημάτων εξισώσεων (διάρκεια: 3 εβδομάδες) 2.1 Επίλυση εξισώσεων 2.2 Επίλυση
Διαβάστε περισσότεραΜΕΤΡΗΣΕΙΣ ΚΑΙ ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ ΥΨΗΛΩΝ ΤΑΣΕΩΝ
Εθνικό Μετσόβιο Πολυτεχνείο Σχολή Ηλεκτρολόγων Μηχανικών & Μηχανικών Υπολογιστών Τομέας Ηλεκτρικής Ισχύος Εργαστήριο Υψηλών Τάσεων ΜΕΤΡΗΣΕΙΣ ΚΑΙ ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ ΥΨΗΛΩΝ ΤΑΣΕΩΝ (Αριθμητικές μέθοδοι υπολογισμού
Διαβάστε περισσότεραπάχος 0 πλάτος 2a μήκος
B1) Δεδομένου του τύπου E = 2kλ/ρ που έχει αποδειχθεί στο μάθημα και περιγράφει το ηλεκτρικό πεδίο Ε μιας άπειρης γραμμής φορτίου με γραμμική πυκνότητα φορτίου λ σε σημείο Α που βρίσκεται σε απόσταση ρ
Διαβάστε περισσότεραΠαράδειγμα #1 ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΗ ΚΙΝΗΤΗΣ ΥΠΟΔΙΑΣΤΟΛΗΣ ΕΠΙΜΕΛΕΙΑ: Ι. Λυχναρόπουλος
Παράδειγμα #1 ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΗ ΚΙΝΗΤΗΣ ΥΠΟΔΙΑΣΤΟΛΗΣ ΕΠΙΜΕΛΕΙΑ: Ι. Λυχναρόπουλος 1. Πως ορίζεται και τι σημαίνει ο όρος flop στους επιστημονικούς υπολογισμούς. Απάντηση: Ο όρος flop σημαίνει floating point operation
Διαβάστε περισσότεραΤΕΧΝΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι ΚΕΝΤΡΑ ΒΑΡΟΥΣ ΕΠΙΠΕ ΩΝ ΕΠΙΦΑΝΕΙΩΝ ΟΡΙΣΜΟΣ ΚΕΝΤΡΟΥ ΒΑΡΟΥΣ ΕΠΙΠΕ ΗΣ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑΣ
ΤΕΧΝΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ Ι ΚΕΝΤΡΑ ΒΑΡΟΥΣ ΕΠΙΠΕ ΩΝ ΕΠΙΦΑΝΕΙΩΝ ΟΡΙΣΜΟΣ ΚΕΝΤΡΟΥ ΒΑΡΟΥΣ ΕΠΙΠΕ ΗΣ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑΣ Για τους βασικούς ορισμούς σχετικά με το κέντρο βάρους θα γίνεται αναφορά στην επόμενη εικόνα, η οποία απεικονίζει
Διαβάστε περισσότεραδίου ορισμού, μέσου του τύπου εξαρτημένης μεταβλητής του πεδίου τιμών που λέγεται εικόνα της f για x α f α.
3.1 Η έννοια της συνάρτησης Ορισμοί Συνάρτηση f από ένα συνόλου Α σε ένα σύνολο Β είναι μια αντιστοιχία των στοιχείων του Α στα στοιχεία του Β, κατά την οποία κάθε στοιχείο του Α αντιστοιχεί σε ένα μόνο
Διαβάστε περισσότεραΜέθοδοι πολυδιάστατης ελαχιστοποίησης
Μέθοδοι πολυδιάστατης ελαχιστοποίησης με παραγώγους Μέθοδοι πολυδιάστατης ελαχιστοποίησης Δ. Γ. Παπαγεωργίου Τμήμα Μηχανικών Επιστήμης Υλικών Πανεπιστήμιο Ιωαννίνων dpapageo@cc.uoi.gr http://pc64.materials.uoi.gr/dpapageo
Διαβάστε περισσότεραΛύσεις ασκήσεων Άσκηση 1: Cengel and Ghajar, Κεφάλαιο 13: Προβλήματα και
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ ΜΕΤΑΔΟΣΗΣ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ Διδάσκων: Δ. Βαλουγεώργης, Εαρινό εξάμηνο 05-06 ΕΡΓΑΣΙΑ #: Μετάδοση θερμότητας με ακτινοβολία Ημερομηνία ανάρτησης εργασίας στην ιστοσελίδα του μαθήματος: 0-03-06 Ημερομηνία
Διαβάστε περισσότεραΕνότητα 6. Προγραμματισμός με Εφαρμογές στην Επιστήμη του Μηχανικού. Σιέττος Κωνσταντίνος
Σχολή Εφαρμοσμένων Μαθηματικών και Φυσικών Επιστημών Εθνικό Μετσόβιο Πολυτεχνείο Προγραμματισμός με Εφαρμογές στην Επιστήμη του Μηχανικού Ενότητα 6 Σιέττος Κωνσταντίνος Άδεια Χρήσης Το παρόν εκπαιδευτικό
Διαβάστε περισσότεραΒ Γραφικές παραστάσεις - Πρώτο γράφημα Σχεδιάζοντας το μήκος της σανίδας συναρτήσει των φάσεων της σελήνης μπορείτε να δείτε αν υπάρχει κάποιος συσχετισμός μεταξύ των μεγεθών. Ο συνήθης τρόπος γραφικής
Διαβάστε περισσότεραΠρόλογος Εισαγωγή στη δεύτερη έκδοση Εισαγωγή... 11
Περιεχόμενα Πρόλογος... 9 Εισαγωγή στη δεύτερη έκδοση... 0 Εισαγωγή... Ε. Εισαγωγή στην έννοια της Αριθμητικής Ανάλυσης... Ε. Ταξινόμηση των θεμάτων που απασχολούν την αριθμητική ανάλυση.. Ε.3 Μορφές σφαλμάτων...
Διαβάστε περισσότεραΑριθμητικές Μέθοδοι σε Προγραμματιστικό Περιβάλλον
Τμήμα Μηχανικών Πληροφορικής Αριθμητικές Μέθοδοι σε Προγραμματιστικό Περιβάλλον Δρ. Δημήτρης Βαρσάμης Επίκουρος Καθηγητής Οκτώβριος 2015 Δρ. Δημήτρης Βαρσάμης Οκτώβριος 2015 1 / 68 Αριθμητικές Μέθοδοι
Διαβάστε περισσότεραΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΙΑΣ ΤΜΗΜΑ ΠΟΛΙΤΙΚΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΤΟΜΕΑΣ ΥΔΡΑΥΛΙΚΗΣ ΚΑΙ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝΤΙΚΗΣ ΤΕΧΝΙΚΗΣ. Διάλεξη 3: Περιγραφή αριθμητικών μεθόδων (συνέχεια)
ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΙΑΣ ΤΜΗΜΑ ΠΟΛΙΤΙΚΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΤΟΜΕΑΣ ΥΔΡΑΥΛΙΚΗΣ ΚΑΙ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝΤΙΚΗΣ ΤΕΧΝΙΚΗΣ Διάλεξη 3: Περιγραφή αριθμητικών μεθόδων (συνέχεια) Χειμερινό εξάμηνο 2008 Προηγούμενη παρουσίαση... Εξετάσαμε
Διαβάστε περισσότεραΠίνακας Περιεχομένων 7
Πίνακας Περιεχομένων Πρόλογος...5 Πίνακας Περιεχομένων 7 1 Εξισώσεις Ροής- Υπολογιστική Μηχανική Ρευστών...15 1.1 ΥΠΟΛΟΓΙΣΤΙΚΗ ΜΗΧΑΝΙΚΗ ΡΕΥΣΤΩΝ.....15 1.1.1 Γενικά θέματα. 15 1.1.2 Υπολογιστικά δίκτυα...16
Διαβάστε περισσότεραΕΠΙΤΡΟΠΗ ΔΙΑΓΩΝΙΣΜΩΝ 33 η Ελληνική Μαθηματική Ολυμπιάδα "Ο Αρχιμήδης" 27 Φεβρουαρίου 2016
ΕΛΛΗΝΙΚΗ ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΗ ΕΤΑΙΡΕΙΑ Πανεπιστημίου (Ελευθερίου Βενιζέλου) 4 6 79 ΑΘΗΝΑ Τηλ 665-67784 - Fax: 645 e-mail : info@hmsgr wwwhmsgr GREEK MATHEMATICAL SOCIETY 4 Panepistimiou (Εleftheriou Venizelou) Street
Διαβάστε περισσότεραΥπολογισμός Παροχής Μάζας σε Αγωγό Τετραγωνικής Διατομής
ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΠΑΤΡΩΝ ΤΜΗΜΑ ΜΗΧΑΝΟΛΟΓΩΝ ΚΑΙ ΑΕΡΟΝΑΥΠΗΓΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΤΟΜΕΑΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΣ, ΑΕΡΟΝΑΥΤΙΚΗΣ ΚΑΙ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝΤΟΣ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΜΗΧΑΝΙΚΗΣ ΤΩΝ ΡΕΥΣΤΩΝ ΚΑΙ ΕΦΑΡΜΟΓΩΝ ΑΥΤΗΣ ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΑΚΗ ΑΣΚΗΣΗ I Υπολογισμός
Διαβάστε περισσότεραΗ συνάρτηση y = αχ 2. Βρέντζου Τίνα Φυσικός Μεταπτυχιακός τίτλος: «Σπουδές στην εκπαίδευση» ΜEd
Η συνάρτηση y = αχ Βρέντζου Τίνα Φυσικός Μεταπτυχιακός τίτλος: «Σπουδές στην εκπαίδευση» ΜEd 1 Η συνάρτηση y = αχ με α 0 Μια συνάρτηση της μορφής y = α + β + γ με α 0 ονομάζεται τετραγωνική συνάρτηση.
Διαβάστε περισσότεραΚΕΦΑΛΑΙΟ 1 ο : ΔΙΑΦΟΡΙΚΟΣ ΛΟΓΙΣΜΟΣ
1 ΚΕΦΑΛΑΙΟ 1 ο : ΔΙΑΦΟΡΙΚΟΣ ΛΟΓΙΣΜΟΣ ΕΡΩΤΗΣΕΙΣ ΘΕΩΡΙΑΣ 1. Πότε µια συνάρτηση f σε ένα διάστηµα του πεδίου ορισµού της λέγεται γνησίως αύξουσα και πότε γνησίως φθίνουσα; 2. Να αποδείξετε ότι η παράγωγος
Διαβάστε περισσότερα7. ΑΝΩΜΑΛΑ ΣΗΜΕΙΑ, ΠΟΛΟΙ ΚΑΙ ΤΟ ΘΕΩΡΗΜΑ ΤΩΝ ΟΛΟΚΛΗΡΩΤΙΚΩΝ ΥΠΟΛΟΙΠΩΝ. και σε κάθε γειτονιά του z
7. ΑΝΩΜΑΛΑ ΣΗΜΕΙΑ, ΠΟΛΟΙ ΚΑΙ ΤΟ ΘΕΩΡΗΜΑ ΤΩΝ ΟΛΟΚΛΗΡΩΤΙΚΩΝ ΥΠΟΛΟΙΠΩΝ Ένα σημείο λέγεται ανώμαλο σημείο της συνάρτησης f( ) αν η f( ) δεν είναι αναλυτική στο και σε κάθε γειτονιά του υπάρχει ένα τουλάχιστον
Διαβάστε περισσότεραΚεφάλαιο 4: Στοιχεία της εκδοχής hp της ΜΠΣ στις 2- διαστάσεις
Κεφάλαιο 4: Στοιχεία της εκδοχής hp της ΜΠΣ στις - διαστάσεις Στις -διαστάσεις, η περιγραφή της εκδοχής hp της ΜΠΣ είναι αρκετά πολύπλοκη. Στο παρόν κεφάλαιο θα δούμε κάποια στοιχεία της, ξεκινώντας με
Διαβάστε περισσότεραΑσκήσεις Άλγεβρας. Κώστας Γλυκός ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΟΣ. B ΓΥΜΝΑΣΙΟΥ Άλγεβρα 265 ασκήσεις και τεχνικές σε 24 σελίδες. εκδόσεις. Καλό πήξιμο
Ασκήσεις Άλγεβρας Κώστας Γλυκός B ΓΥΜΝΑΣΙΟΥ Άλγεβρα 65 ασκήσεις και τεχνικές σε 4 σελίδες ΙΙ Ι δδ ιι ι αα ίί ί ττ εε ρρ αα μμ αα θθ ήή μμ αα ττ αα 6 9 7. 3 0 0. 8 8. 8 8 Kgllykos..gr 1 3 / 1 0 / 0 1 6
Διαβάστε περισσότεραΠαράδειγµα #11 ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΑΡΧΙΚΩΝ ΤΙΜΩΝ Σ Ε ΕΠΙΜΕΛΕΙΑ: Ν. Βασιλειάδης
Παράδειγµα # ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΑΡΧΙΚΩΝ ΤΙΜΩΝ Σ Ε ΕΠΙΜΕΛΕΙΑ: Ν. Βασιλειάδης Άσκηση ίδεται η διαφορική εξίσωση: dy dx y 0 = 0 x = y + e, Να επιλυθεί το πρόβληµα αρχικών τιµών µε τις µεθόδους Euler και Runge-Kutta
Διαβάστε περισσότεραΠεριπτώσεις συνοριακών συνθηκών σε προβλήματα γεωτεχνικής μηχανικής
Κεφάλαιο 5 Περιπτώσεις συνοριακών συνθηκών σε προβλήματα γεωτεχνικής μηχανικής Στο παρόν κεφάλαιο παρουσιάζονται οι περιπτώσεις συνοριακών συνθηκών οι οποίες συναντώνται σε προβλήματα γεωτεχνικής μηχανικής.
Διαβάστε περισσότεραΑριθμητική Ανάλυση και Εφαρμογές
Αριθμητική Ανάλυση και Εφαρμογές Διδάσκων: Δημήτριος Ι. Φωτιάδης Τμήμα Μηχανικών Επιστήμης Υλικών Ιωάννινα 07-08 Αριθμητική Ολοκλήρωση Εισαγωγή Έστω ότι η f είναι μία φραγμένη συνάρτηση στο πεπερασμένο
Διαβάστε περισσότεραΕφαρμοσμένα Μαθηματικά ΙΙ
Τμήμα Μηχανολόγων Μηχανικών Πανεπιστήμιο Θεσσαλίας Εφαρμοσμένα Μαθηματικά ΙΙ Διανυσματικοί Χώροι Ιωάννης Λυχναρόπουλος Μαθηματικός, MSc, PhD Διανυσματικός Χώρος επί του F Αλγεβρική δομή που αποτελείται
Διαβάστε περισσότεραΔιανύσµατα στο επίπεδο
Διανύσµατα στο επίπεδο Ένα διάνυσµα v έχει αρχικό και τελικό σηµείο. Χαρακτηρίζεται από: διεύθυνση (ευθεία επί της οποίας κείται φορά (προς ποια κατεύθυνση της ευθείας δείχνει µέτρο (το µήκος του, v ή
Διαβάστε περισσότεραΚεφ. 4: Ολοκλήρωση. 4.1 Εισαγωγή
Κεφ. 4: Ολοκλήρωση 4. Εισαγωγή 4. Εξισώσεις ολοκλήρωσης Newto Cotes 4.. Κανόνας τραπεζίου 4.. Πρώτος και δεύτερος κανόνας Simpso 4.. Πολλαπλά ολοκληρώματα 4. Ολοκλήρωση Gauss 4.. Πολυώνυμα Legedre, Chebyshev,
Διαβάστε περισσότερα8. ΜΑΓΝΗΤΙΣΜΟΣ. Φυσική ΙΙ Δ. Κουζούδης. Πρόβλημα 8.6.
1 8. ΜΑΓΝΗΤΙΣΜΟΣ Πρόβλημα 8.6. Το σύρμα του παρακάτω σχήματος έχει άπειρο μήκος και διαρρέεται από ρεύμα I. Υπολογίστε με τη βοήθεια του νόμου του Biot-Savart με ολοκλήρωση το μέτρο και την κατεύθυνση
Διαβάστε περισσότεραΠρόγραμμα Σπουδών Εκπαίδευσης Παιδιών-Προφύγων Τάξεις Ε+ΣΤ Δημοτικού
Πρόγραμμα Σπουδών Εκπαίδευσης Παιδιών-Προφύγων 2016-2017 Τάξεις Ε+ΣΤ Δημοτικού Περιεχόμενα Στόχοι Πηγή Υλικού 3.1 Αριθμοί Οι μαθητές πρέπει: Σχολικά βιβλία Ε και ΣΤ Φυσικοί, Δεκαδικοί, μετρήσεις Να μπορούν
Διαβάστε περισσότεραΚεφ. 3: Παρεμβολή. 3.1 Εισαγωγή. 3.2 Πολυωνυμική παρεμβολή Παρεμβολή Lagrange Παρεμβολή Newton. 3.3 Παρεμβολή με κυβικές splines
Κεφ. 3: Παρεμβολή 3. Εισαγωγή 3. Πολυωνυμική παρεμβολή 3.. Παρεμβολή Lagrage 3.. Παρεμβολή Newto 3.3 Παρεμβολή με κυβικές splies 3.4 Μέθοδος ελαχίστων τετραγώνων 3.5 Παρεμβολή με ορθογώνια πολυώνυμα 3.
Διαβάστε περισσότεραΑΡΙΘΜΗΤΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ, , 3 ο ΕΞΑΜΗΝΟ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΕΡΓΑΣΙΑΣ #1: ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΗ ΚΙΝΗΤΗΣ ΥΠΟ ΙΑΣΤΟΛΗΣ ΚΑΙ ΡΙΖΕΣ ΕΞΙΣΩΣΕΩΝ ΕΠΙΜΕΛΕΙΑ: Σ.
ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ, 005-06, 3 ο ΕΞΑΜΗΝΟ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΕΡΓΑΣΙΑΣ #: ΑΡΙΘΜΗΤΙΚΗ ΚΙΝΗΤΗΣ ΥΠΟ ΙΑΣΤΟΛΗΣ ΚΑΙ ΡΙΖΕΣ ΕΞΙΣΩΣΕΩΝ ΕΠΙΜΕΛΕΙΑ: Σ. Βαρούτης. Πως ορίζεται και τι σηµαίνει ο όρος lop στους επιστηµονικούς υπολογισµούς.
Διαβάστε περισσότεραΚΕΦΑΛΑΙΟ 4 ο : ΑΝΙΣΩΣΕΙΣ ΤΟ 2 Ο ΘΕΜΑ
ΚΕΦΑΛΑΙΟ 4 ο : ΑΝΙΣΩΣΕΙΣ ΤΟ 2 Ο ΘΕΜΑ Άσκηση 1 Δίνονται οι ανισώσεις: 3x και 2 x α) Να βρείτε τις λύσεις τους (Μονάδες 10) β) Να βρείτε το σύνολο των κοινών τους λύσεων (Μονάδες 15) α) Έχουμε 3x 2x x 2
Διαβάστε περισσότεραΚΑΤΑΣΚΕΥΗ ΠΙΝΑΚΑ ΣΥΝΕΚΤΙΚΟΤΗΤΑΣ ΓΙΑ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΔΥΟ ΔΙΑΣΤΑΣΕΩΝ Ι. Γραμμικά τετραγωνικά στοιχεία Q4 Έστω πλέγμα ΝxΜ Έστω πλέγμα με ΝxM στοιχεία:
ΚΑΤΑΣΚΕΥΗ ΠΙΝΑΚΑ ΣΥΝΕΚΤΙΚΟΤΗΤΑΣ ΓΙΑ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΔΥΟ ΔΙΑΣΤΑΣΕΩΝ Ι. Γραμμικά τετραγωνικά στοιχεία Q Έστω πλέγμα ΝxΜ Έστω πλέγμα με ΝxM στοιχεία: Τοπικό σύστημα σε κάθε στοιχείο J Ο πίνακας συνεκτικότητας
Διαβάστε περισσότεραΤάξη B. Μάθημα: Η Θεωρία σε Ερωτήσεις. Επαναληπτικά Θέματα. Επαναληπτικά Διαγωνίσματα. Επιμέλεια: Κώστας Κουτσοβασίλης. α Ε
Ν β K C Ε -α Ο α Ε Τάξη B Μ -β Λ Μάθημα: Η Θεωρία σε Ερωτήσεις Επαναληπτικά Θέματα Επαναληπτικά Διαγωνίσματα Επιμέλεια: Διανύσματα Ερωτήσεις θεωρίας 1. Πως ορίζεται το διάνυσμα;. Τι λέγεται μηδενικό διάνυσμα;
Διαβάστε περισσότεραΠροβλήματα που αφορούν εντολές ελέγχου της ροής ενός προγράμματος.
Κεφάλαιο ΙΙ Προβλήματα που αφορούν εντολές ελέγχου της ροής ενός προγράμματος. Στο παρόν κεφάλαιο παρουσιάζονται προβλήματα τα οποία αφορούν κυρίως τις εντολές της C οι οποίες ελέγχουν την ροή εκτέλεσης
Διαβάστε περισσότεραΑριθμητική Ανάλυση και Εφαρμογές
Αριθμητική Ανάλυση και Εφαρμογές Διδάσκων: Δημήτριος Ι. Φωτιάδης Τμήμα Μηχανικών Επιστήμης Υλικών Ιωάννινα 07-08 Αριθμητική Παραγώγιση Εισαγωγή Ορισμός 7. Αν y f x είναι μια συνάρτηση ορισμένη σε ένα διάστημα
Διαβάστε περισσότεραΕπίλυση παραβολικών διαφορικών εξισώσεων με πεπερασμένες διαφορές
Επίλυση παραβολικών διαφορικών εξισώσεων με πεπερασμένες διαφορές Οι παρούσες σημειώσεις αποτελούν βοήθημα στο μάθημα Αριθμητικές Μέθοδοι του 5 ου εξαμήνου του ΤΜΜ Δημήτρης Βαλουγεώργης Καθηγητής Εργαστήριο
Διαβάστε περισσότεραΕφαρμοσμένα Μαθηματικά 3η εργαστηριακή άσκηση
ΤΕΙ ΑΘΗΝΑΣ ΤΜΗΜΑ ΝΑΥΠΗΓΙΚΗΣ Εφαρμοσμένα Μαθηματικά 3η εργαστηριακή άσκηση ΣΠΟΥΔΑΣΤΗΣ: ΧΑΤΖΗΓΕΩΡΓΙΟΥ ΑΝΤΩΝΗΣ Α.Μ. 09036 Εξάμηνο ΠΤΧ ΚΑΘΗΓΗΤΗΣ: ΔΡ. ΜΠΡΑΤΣΟΣ ΑΘΑΝΑΣΙΟΣ Περιεχόμενα 3.1 Πολυωνυμική παρεμβολή...
Διαβάστε περισσότεραΠαραδείγματα Διανυσματικοί Χώροι Ι. Λυχναρόπουλος
Παραδείγματα Διανυσματικοί Χώροι Ι. Λυχναρόπουλος Παράδειγμα Έστω το σύνολο V το σύνολο όλων των θετικών πραγματικών αριθμών εφοδιασμένο με την ακόλουθη πράξη της πρόσθεσης: y y με, y V και του πολλαπλασιασμού
Διαβάστε περισσότεραΙωάννης Σ. Μιχέλης Μαθηματικός
1 Άλγεβρα 1 ο Κεφάλαιο Ερώτηση 1 : Τι ονομάζεται αριθμητική και τι αλγεβρική παράσταση; Μία παράσταση, που περιέχει πράξεις με αριθμούς ονομάζεται αριθμητική παράσταση. Μία παράσταση, που περιέχει πράξεις
Διαβάστε περισσότεραΕφαρμοσμένα Μαθηματικά ΙΙ
Τμήμα Μηχανολόγων Μηχανικών Πανεπιστήμιο Θεσσαλίας Εφαρμοσμένα Μαθηματικά ΙΙ Διανυσματικοί Χώροι Ιωάννης Λυχναρόπουλος Μαθηματικός, MSc, PhD Διανυσματικός Χώρος επί του F Αλγεβρική δομή που αποτελείται
Διαβάστε περισσότεραΑΣΚΗΣΕΙΣ ΔΙΑΦΟΡΙΚΟΥ ΛΟΓΙΣΜΟΥ
www.apodeiis.gr ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΔΙΑΦΟΡΙΚΟΥ ΛΟΓΙΣΜΟΥ 1 1. Να βρείτε το πεδίο ορισμού των συναρτήσεων: 1 i. ii. 1. Να βρείτε τα πεδία ορισμού των συναρτήσεων: i. 1 1 ii. ln. Δίνεται η συνάρτηση g, i. Να αποδείξετε
Διαβάστε περισσότεραΚεφ. 3: Παρεμβολή. 3.1 Εισαγωγή. 3.2 Πολυωνυμική παρεμβολή Παρεμβολή Lagrange Παρεμβολή Newton. 3.3 Παρεμβολή με κυβικές splines
Κεφ. 3: Παρεμβολή 3. Εισαγωγή 3. Πολυωνυμική παρεμβολή 3.. Παρεμβολή Lagrage 3.. Παρεμβολή Newto 3.3 Παρεμβολή με κυβικές splies 3.4 Μέθοδος ελαχίστων τετραγώνων 3.5 Παρεμβολή με ορθογώνια πολυώνυμα 3.
Διαβάστε περισσότερα