Ενοποίηση της Ηλεκτροµαγνητικής και Ασθενούς Αλληλεπίδρασης τα W και Z Μποζόνια. Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
|
|
- Κίμων Δασκαλόπουλος
- 7 χρόνια πριν
- Προβολές:
Transcript
1 Ενοποίηση της Ηλεκτροµαγνητικής και Ασθενούς Αλληλεπίδρασης τα W και Z Μποζόνια Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
2 Ας θυµηθούµε τον Ηλεκτροµαγνητισµό... Σε Heaviside-Lorentz µοναδες στο κενό, γράφονται οι εξισώσεις Maxwell Χρησιµοποιώντας το βαθµωτό και διανυσµατικό δυναµικό (A1) Ως τετραδιανύσµατα το δυναµικό και το ρεύµα εκφράζουν τις εξισώσεις Maxwell ως: όπου είναι ο αντισυµµετρικός τανυστής του πεδίου (A2) (A3) Από την (A2) και (A3) (A4) Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
3 που γράφεται ως µε τον D Alembertian τελεστή (A5) Δρώντας στην (A5) µε καταλήγουµε σε Διατήρηση του Ηλεκτρικού Φορτίου Οι νόµοι διατήρησης αντιστοιχούν σε συµµετρίες. Εδώ η συµµετρία αφορά την GAUGE INVARIANCE του ηλεκτροµαγνητισµού Gauge Invariance Το ηλεκτρικό και µαγνητικό πεδίο παραµένουν αναλλοίωτα µε µετασχηµατισµό βαθµίδας: όπου είναι καθε διαφορίσιµη συνάρτηση της θέσης και χρόνου µε τετραδιανύσµατα ο µετασχηµατισµός βαθµίδας εκφράζεται ως: Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
4 Επιλέγουµε το ώστε να είναι λύση της Μς αυτήν την επιλογή το επιλεγέν πεδίο ικανοποιεί: δηλαδή το επιλεγέν πεδίο θα υπακούει στην The Lorentz Condition (A6) Με την Lorentz condition, η εξίσωση γίνεται: (A7) Έχοντας επιβάλει την Lorentz condition έχουµε επίσης την ελευθερία να επιλέξουµε όπου είναι οποιαδήποτε συνάρτηση που ικανοποιεί (A8) Πράγµατι η (A7) ικαnοποείται, και επιπλέον ισχύει η Lorentz condition: Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
5 Πολωση Φωτονίων Για ελεύθερο φωτόνιο (δηλ. ) η εξίσωση (A7) (έχουµε επιβάλει την Lorentz condition) Η (Β1) έχει λύσεις (δηλ. κυµατοσυνάρτηση ελεύθερου φωτονίου) (B1) όπου είναι το τετραδιάνυσµα πόλωσης και είναι η τετραορµή διότι η (B1) περιγράφει σωµάτιο µηδενικής µάζας. Αλλά η λύσh έχει τεσσαρες συνιστώσες Πως λοιπόν περιγράφει κατάσταση µε spin-1, που έχει 3 καταστάσεις πόλωσης? Η λύση, πλην της (Β1) πρέπει να ικανοποιεί και την Lorentz condition: η Lorentz condition επιβάλει µία ακόµα συνθήκη (B2) δηλ. 3 ανεξάρτητες συνιστώσες. Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
6 Ωστόσο, πέρα από την Lorentz condition έχουµε και επιπλέον ελευθερία βαθµίδας (A8) Επιλέγοντας που ικανοποιεί Δηλαδή, αυτή η ελευθερία βαθµίδας αντιστοιχεί στον µετασχηµατισµό Επιλέγουµε το έτσι ωστε να µηδενίσουµε την χρονική συνιστώσα του Με αυτή την επιλογή βαθµίδας, που είναι γνωστή ως COULOMB GAUGE, η Lorentz condition (B2 ) γίνεται (B3) δηλ. αποµένουν 2 ανεξάρτητες συνιστώσες, κάθετες στην ορµή του φωτονίου Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
7 Ένα ά-µαζο φωτόνιο έχει δύο καταστάσεις πόλωσης. Εάν διαδίδεται στην z διεύθυνση αυτές οι καταστάσεις µπορούν να εκφρασθούν ως: Εναλακτικά ορίζουµε την κυκλική πόλωση Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
8 Spin-1 Σωµατίδια µε Μάζα Για ά-µαζο φωτόνιο, πριν επιβάλουµε την Lorentz condition έχουµε την (A5) Ακολουθώντας την Klein-Gordon για ένα σωµάτιο µε spin-0 και µάζα m αντικαθιστούµε στην Α5 Πράγµατι, από QFT µπορεί να δειχθεί πως ένα σωµατιο µε spin 1 υπακούει: Ένα ελεύθερο σωµάτιο (χωρίς ρεύµατα) θα ικανοποιεί (B4) Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
9 (B4) Δρώντας στην εξίσωση (B4) µε µ παίρνουµε Δηλαδή ένα σωµάτιο µε µάζα ικανοποιεί από µόνο του επιβάλουµε ως συνθήκη βαθµίδας η (B4) γίνεται (B5) χωρίς να το Για ελεύθρο spin-1 σωµάτιο µε τετραορµή, (B6), η (B6) δέχεται λύσεις εάν ικανοποιεί Οι 4 βαθµοί ελευθερίας για το µειώθηκαν σε 3, αλλά για σωµάτιο µε µάζα, η (B6) ΔΕΝ ΕΠΙΤΡΕΠΕΙ καµία επιλογή βαθµίδας και συνεπώς δεν µειώνονται περισσότερο οι βαθµοί ελευθερίας. Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
10 αναζητούµε 3 καταστάσεις πόλωσης που να ικανοποιούν (B7) για κίνηση στην διεύθυνση z επιλέγουµε τις 2 κυκλικές πολώσεις και γράφουµε την Τρίτη ως από την (B7) έχουµε Αυτή η διαµήκης κατάσταση πόλωσης υπάρχει µόνο για spin-1 σωµάτιο µε µάζα, Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
11 Καταστάσεις Πόλωσης των Μποζονίων Ένα πραγµατικό (όχι υπερβατικό ) µηδενικής µάζας, spin-1 µποζόνιο, µπορεί να υπάρξει σε δύο εγκάρσιες (transverse) καταστάεις πόλωσης, ενώ ένα spin-1 µποζόνιο µε µη-µηδενική µάζα ηρεµίας µπορεί να έχει και µία ακόµα επιµήκη συνιστώσα πόλωσης Η κυµατοσυνάρτηση του µποζονίου γράφεται µε όρους του τετραδιανύσµατος πόλωσης Ένα spin-1 µποζόνιο κινούµενο κατα µήκος του, χαρακτηρίζεται από: transverse longitudinal transverse Longitudinal συνιστώσα δεν υπάρχει για πραγµατικό φωτόνιο. Το φωτόνιο υπάρχει σε δύο helicity καταστάσεις (LH και RH κυκλικά πολωµένο φως) Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
12 Διασπάσεις του W-Boson Ας θεωρήσουµε την διάσπαση του W-Boson Αναζητούµε το στοιχείο πίνακα για : W-boson : Εξερχόµενο e : Εξερχόµενο : Παράγων του κόµβου : δεν υπάρχει Διαδότης Μπορεί να γραφεί ως γινόµενο τετραδιανυσµάτων: της πόλωσης του W-boson,, και του ρεύµατος ασθενούς αλληλεπίδρασης όπου Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
13 Διάσπαση του W : Το λεπτονικό ρεύµα Ας εξετάσουµε το ρεύµα των λεπτονίων εργαζόµενοι στο σύστηµα κέντρου µάζης όπου Εις το άκρως σχετικιστικό όριο LH particles και RH anti-particles συµµετέχουν στην ασθενή αλληλεπίδραση, ώστε διότι: Chiral projection τελεστής Helicity conservation Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
14 Έχουµε ήδη υπολογίσει το ρεύµα στην αλληλεπίδραση Συγκεκριµένα βρήκαµε Για την «charged current» ασθενή αλληλεπίδραση, µας χρειάζεται µόνο αυτός ο συνδυασµός helicities Αλλά έχουµε τρεις W καταστάσεις πόλωσης: Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
15 Στο σύστηµα ηρεµίας του W-boson : και υπολογίζουµε το στοιχείο πίνακα για κάθε κατάσταση πόλωσης µε καταλήγοντας Στο σύστηµα κ.µ. : E e = E n = m W /2 Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
16 Η γωνιακή κατανοµή εκφράζει τον συνδυασµό spin των σωµατιδίων M -! M L! M +! -1! cosq +1! -1! cosq +1! -1! cosq +1! Ο διαφορικός ρυθµός διάσπασης εκφράζεται ως: όπου p* είναι η ορµή των σωµατίων στην τελική κατάσταση, στο C.o.M Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
17 Τελικά: Ολοκληρώνοντας ως προς τις γωνίες καταλήγει Για µη πολωµένα W µποζόνια, κάθε κατάσταση πόλωσης είναι εξίσου πιθανή, ώστε πρέπει να πάρουµε τον µέσο όρο, αθροίζοντα τα στοιχεία πίνακα και διαιρώντας µε τρία (τον αριθµό των αρχικών καταστάσεων πόλωσης) Για ΜΗ-πολωµένα W-bosons, οι διασπάσεις είναι ισοτροπικές! Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
18 Για ισοτροπικές διασπάσεις Οι διασπάσεις σε άλλα λεπτόνια (αγνοώντας µικρές διαφορές σε µάζες) καταλήγουν στην ίδια σχέση. Για τα quarks πρέπει να λάβουµε υπ όψιντο colour και τα στοιχεία του CKM πίνακα. Προφανώς δεν υπάρχουν διασπασεις σε top (m t ~175 GeV) Unitarity του CKM πίνακα. Hence και συνεπώς : Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
19 Πείραµα Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
20 Από το W στο Z W bosons µπορούν να παράγονται σε e + e - εξαϋλώσεις Η ενεργός διατοµή που αντιστοιχεί στα δύο αυτά διαγράµµατα αυξάνει µε την ενέργεια C.o.M. µέχρις ότου σε κάποιο σηµείο παραβιάζει την QM unitarity Παραβίαση της UNITARITY : όταν QM υπολογισµοί δίνουν µεγαλύτερη ροή W bosons από την εισερχόµενη ροή ηλεκτρονίων/ποζιτρονίων Εάν στη παραγωγή W συµµετέχει και το Z, το νέο διάγραµµα συµβάλει αρνητικά µε τα άλλα δύο και διορθώνει το πρόβληµα της unitarity παραβίασης O µηχανισµός λειτουργεί εάν οι Z, γ, W αλληλεπιδράσεις σχετίζονται ELECTROWEAK UNIFICATION Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
21 Local Gauge Invariance Μπορούµε να επεκτείνουµε την εξίσωση Dirac για φορτισµένο σωµάτιο σε ηλεκτοµαγνητικό πεδίο κάνοντας τις ακόλουθες αντικαταστάσεις στην εξίσωση του ελεύθερου σωµατίου: ( φορτίο) στους τελεστές: και η εξίσωση Dirac γίνεται: Είδαµε ότι το ΗΜ πεδίο παραµένει αναλλοίωτο κατά τους ακόλουθους µετασχηµατισµούς βαθµίδας µε αυτούς τους µετασχηµατισµούς η εξίσωση Dirac γίνεται Η οποία δεν είναι η ίδια µε την αρχική. Εάν θα θέλαµε η εξίσωση Dirac να παραµένει αναλλοίωτη µε Gauge transformation τότε θα έπρεπε να µετασχηµατίσουµε και την κυµατοσυνάρτηση ως: A Local Phase Transformation Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
22 Πράγµατι, εφαρµόζοντας τους µετασχηµατισµούς: στην αρχική εξίσωση Dirac, έχουµε (B2) όπου και µε απλές πράξεις καταλήγουµε Η οποία είναι η αρχική εξίσωση Dirac Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
23 Ας αντιστρέψουµε την παρατήρηση... Ας υποθέσουµε πως υπάρχει µία θεµελιώδης συµµετρία στην Φύση που εκράζεται ως local phase transformation όπου ο τοπικός χαρακτήρας του µετασχηµατισµού αφορά το γεγονός πως η φάση είναι συνάρτηση της θέσης και χρόνου Υπό αυτόν τον µετασχηµατισµό, η εξίσωση Dirac του ελεύθερου σωµατίου γίνεται Αµεταβλητότητα σε τοπικούς µετασχηµατισµούς δεν είναι δυνατή χωρίς αλληλεπιδράσεις Για να αποκαταστήσουµε την αµεταβλητότητα κατά τοπικούς µετασχηµατισµούς φάσης πρέπει ένα gauge boson, µηδενικής µάζας, που είναι φορέας αλληλεπίδρασης και µετασχηµατίζεται ως και να το εισάγουµε στην ελεύθερη εξίσωση, ορίζοντας την παράγωγο ως Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
24 SU(2) L : Η Ασθενής Αλληλεπίδραση Η Ασθενής Αλληλεπίδραση εισάγεται ως SU(2) τοπικοί µετασχηµατισµοί φάσης Όπου τα Spin πίνακες είναι οι γεννήτορες της SU(2) συµµετρίας, δηλ. οι τρεις Pauli 3 Gauge Bosons Οι κυµατοσυναρτήσεις έχουν δύο συνιστώσες οι οποίες, κατ αναλογία του isospin, αντιστοιχούν σε weak isospin Τα φερµιόνια κατατάσονται σε isospin doublets και οι local phase transformation αντιστοιχούν σε Η ασθενής αλληλεπίδραση αφορά σε LH particles/rh anti-particles, συνεπώς µόνο LH particles/rh anti-particles συγκροτούν weak isospin doublets µε: RH particles/lh anti-particles συγκροτούν weak isospin singlets µε : Weak Isospin Προσοχή: RH/LH είναι chiral καταστάσεις Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
25 Για απλότητα ας εξετάσουµε Η συµµετρία βαθµίδας καθορίζει τον τύπο της αλληλεπίδρασης: κάθε όρος για καθένα από τους 3 γεννήτορες της SU(2) [ εδώ συµπεριλάβαµε ην ισχύ της αλληλεπίδρασης] Οι charged current W + /W - αλληλεπιδράσεις εισέρχονται ως γραµµικοί συνδιασµοί τωνw 1, W 2 Οι W ± όροι αλληλεπίδρασης εκφράζοντας σε όρους των τελεστών δηµιουργίας Ο όρος στα ασθενή CC W + Αντιστοιχεί στο Και κάνοντας πράξεις µε τα weak isospin doublet Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
26 Οµοίως W - αντιστοιχεί σε Ωστόσο έχουµε ένα επίπλέον όρο αλληλεπίδρασης λόγω του W 3 ο οποίος αναλύεται ως: NEUTRAL CURRENT INTERACTIONS! Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
27 Ηλεκτρασθενής Ενοποίηση Το αλληλεπιδρά µόνο µε LH φερµιόνια ενώ το παρατηρείται να αλληλεπιδρά και µε τις δύο chiral καταστάσεις Παρατηρούµε στη Φύση δύο ουδέτερα spin-1 µποζόνια,, που δρουν ως φορείς θα πρέπει το να είναι κατάσταση που εκφράζει τον συνδυασµό τους. Εναλλακτικά θα εκφράσουµε το γ και Ζ µε όρους του και µίας νέας spin-1 κατάστασης φορέα αλληλεπίδρασης, του Τα µποζόνια που παρατηρούµε στην φύση (το Ζ και το πεδίο του φωτονίου, Α ) είναι: Το νέο µποζόνιο αντιστοιχεί σε µία νέα συµµετρία βαθµίδας, όµοια µε την U(1) του ηλεκτροµαγνητισµού, την U(1) Y Το φορτίο σε αυτή την συµµετρία καλείται WEAK HYPERCHARGE Q είναι το ΗΜ φορτίο του σωµατίου 3 I W είναι η 3 η συνιστώσα του Ισοσπίν Η ισχύς αλληλεπίδρασης µε το B µ θα γράφεται (η σχέση του hypercharge µε το Q και I 3 καθορίζει την ενσωµάτωση του ΗΜ και των NC στην Ηλεκτρασθενή) Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
28 Θα πρέπει επίσης οι συζεύξεις (couplings) του W 3, B, και του φωτονίου να συσχετίζονται π.χ. εξετάζουµε τους όρους που εκφράζουν τις αλληλεπιδράσεις e µε ουδέτερα µποζόνια γ - U(1) W 3 - SU(2) L B U(1) Y Η σχέση αντιστοιχεί στο ρεύµα Tο ηλεκρασθενές ρεύµα για ανταλλαγή γ θα πρέπει να είναι ιδιο µε αυτό από U(1): Θα πρέπει να ισχύει ότι: (εξισώνοντας τους συντελεστές των L και R όρων) Συνεπώς οι συζεύξεις (couplings) του ηλεκτροµαγνητισµού U(1), της ασθενούς αλληλεπίδρασεις SU(2 )L και της U(1) Y συνδέονται µέσω της γωνίας θ w Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
29 To Μποζόνιο Z Θα υπολογίσουµε τις couplings του Z που προβλέπει το U(1) Y xsu(2 )L για το ηλεκτρόνιο Ι 3 W =-1/2 εκφράζοντας µε όρους του φορτίου και weak isospin: Για RH chiral καταστάσεις I 3 =0 βγαζοντας κοινούς παράγοντες τους όρους LH και RH chiral καταστάσεων: Χρησιµοποιώντας για να αντικαταστήσουµε το g W όπου π.χ. Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
30 Αντίθετα µε την Charged Current Ασθενή Αλληλεπίδραση (W) το Z µποζόνιο αλληλεπιδρά µε αµφότερες τις LH και RH chiral συνιστώσες, αλλά µε διαφορετικό σθένος W 3 τµήµα του Z αλληλεπιδρά µόνο µε την LH συνιστώσα (όπως τα W ± ) B µ τµήµα του Z αλληλεπιδρά το ίδιο µε τις LH και RH συνιστώσες Για να εκφράσουµε το ρεύµα µε όρους των vector και axial vector couplings Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
31 που γράφεται µε όρους V και A συνιστώσες ως: with συνεπώς ο όρος που αντιστοιχεί στον κόµβο του Z είναι: Η weak mixing angle, θ W, προσδιορίζεται πειραµατικά και εξ αυτής: Fermion Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
32 Διασπάσεις του Z : Γ Z Στις διασπάσεις του W συµµετέχει µόνο ένας συνδυασµός helicity (θεωρώντας πως µπορούµε να αγνοήσουµε τις µάζες των φερµιονίων: helicity καταστάσεις = chiral καταστάσεις) W-boson αλληλεπιδρά: µε LH σωµάτια και RH αντισωµάτια Αλλά το Z αλληλεπιδρά µε LH και RH σωµάτια (µε διαφορετικές ισχείς) Ωστόσο µόνο δύο chiral συνδυασµοί είναι διαφορετικοί από µηδέν: Επί παραδείγµατι ας υπολογίσουµε έναν από τους µηδενικούς συνδυασµούς Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
33 Με όρους left and right-handed συνδυασµών, πρέπει να υπολογισθεί τα: Για µη πολωµένα Z : (όπως και στις διασπάσεις του W) µέσος όρος των καταστάσεων πόλωσης του Ζ χρησιµοποιώντας και Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
34 Z Branching Ratios (θεωρώντας τις φερµιονικές µάζες ίσες µε µηδέν) Χρησιµοποιώντας τις τιµές για c V and c A που αντιστοιχούν σε κάθε φερµιόνιο: Το Z µποζόνιο διασπάται κυρίως σε αδρόνια Κυρίως λόγω του παράγοντα 3 από το colour Επίσης [1+α s (Q 2 )/π] για QCD διορθώσεις Ο συνολικός ρυθµός διάσπασης (total width) Το Πείραµα: Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
35 Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
36 Z Resonance Θέλουµε την ενεργό διατοµή Οι Feynman rules δίνουν: e + m + Z e m e + e - vertex: Z propagator: µ + µ - vertex: Προτιµάµε να υπολογίζουµε µε όρους helicity καταστάσεων (στο σχετικιστικό όριο helicity = chirality) LH και RH προβολικοί τελεστές Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
37 Άθροισµα 4 συνεισφορών Έχουµε υπολογίσει αυτούς τους όρους όταν µελετήσαµε καταλήγοντας: e e + m + m m e e + m + e e + m + m e e + m + κτλ. m Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
38 Τελικά... όπου Υπενθυµίζεται οι γωνιακές εξαρτήσεις από το θ µπορούν να προκύψουν από τα spins των αρχικών και τελικών σωµατιδίων π.χ. M RR e µ e + µ + -1! cosq +1! Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
39 Η Breit-Wigner Resonance Ο όρος που εκφράζει τον διαδότη απειρίζεται όταν η C.o.M. Ενέργεια γίνεται ίση µε την µάζα του Z Αλλά το Z µποζόνιο είναι ασταθές σωµάτιο Η κυµατοσυνάρτηση ενός σταθερού σωµατίου είναι: αλλά για ασταθές σωµάτιο πρέπει να τροποποιηθεί ως: Ώστε το σωµάτιο να διασπάται εκθετικά Αυτό αντιστοιχεί στην αντικατάσταση µε Θα πρέπει λοιπόν να τροποποιήσουµε τον Ζ διαδότη: που σηµαίνει: 2 θεωρώντας ότι και τελικά Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
40 συνεπώς etc. και για µηδενικές φερµιονικές µάζες: καταλήγοντας σε : -1! +1! cosq Επειδή, η η συνολική διαφορική διατοµή είναι ασυµµετρική Δηλαδή παραβιάζεται η parity. e m + m e + Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
41 Ανακεφαλαίωση Οι αλληλεπιδράσεις στο Standard Model µεταφέρονται µε spin-1 gauge bosons Ο τύπος των αλληλεπιδράσεων καθορίζονται εντελώς θεωρώντας ότι εκφράζονται ως τοµικοί µετασχηµατισµοί φάσης GAUGE INVARIANCE U(1) em QED SU(2) L Charged Current Weak Interaction + W 3 SU(3) col QCD Προκειµένου να ενοποιηθεί η ηλεκτροµαγνητική και η ασθενής αλληλεπιδράσεις, εισάγεται µία νέα συµµετρία βαθµίδας : U(1)-Hypercharge U(1) Y B m To Z µποζόνιο και το φωτόνιο είναι συνδυασµοί της τρίτης συνιστώσας του SU(2) L πεδίου και του Β από την U(1) Y που ορίζονται µε την Weak Mixing angle Έχουµε πράγµατι ενοποιήσει την ΗM και την Ασθενή Αλληλεπίδραση? Σ. Ε. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
Ασθενής Αλληλεπίδραση και V-A ρεύµατα πιθανότητας. Σπυρος Ευστ. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική 1
Ασθενής Αλληλεπίδραση και V-A ρεύµατα πιθανότητας Σπυρος Ευστ. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική 1 Parity Εφαρµόζοντας τον δύο φορές : άρα Αλλά θα πρέπει να διατηρείται και η κανονικοποίηση της κυµατοσυνάρτησης
Διαβάστε περισσότεραΑλληλεπιδράσεις µε Ανταλλαγή Σωµατιδίων
Αλληλεπιδράσεις µε Ανταλλαγή Σωµατιδίων X! g! g! X! g! g! Σπύρος Ευστ. Τζαµαρίας 2016 1 Θα αναπτύξουµε υπολογιστικές µεθόδους για ενεργές διατοµές σκέδασης Θα αρχίσουµε µε: e + µ + e e e + e µ + µ γ e
Διαβάστε περισσότεραΕξαϋλωση Ηλεκτρονίου-Ποζιτρονίου
Εξαϋλωση Ηλεκτρονίου-Ποζιτρονίου Σπυρος Ευστ. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική 1 Υπολογισµοί στην QED! Υπολογισµός ενεργούς διατοµής στην QED (π.χ. e + e ): Σχεδιάζουµε όλα τα δυνατά Feynman Diagrams Για e
Διαβάστε περισσότεραΠρολεγόµενα. Σπύρος Ευστ. Τζαµαρίας
Προλεγόµενα Σπύρος Ευστ. Τζαµαρίας 2016 1 S.I. UNITS: kg m s Natural Units δεν είναι ιδιαίτερα «βολικές» για τους υπολογισµούς µας αντί αυτών χρησιµοποιούµε Natural Units που βασίζονται σε θεµελιώδεις
Διαβάστε περισσότεραCharge Conjuga,on. Μπορούμε να περιγράψουμε την κίνηση ενός φορτισμένου σωματιδίου σε. ελεύθερου σωματίδιου ως:
Charge Conjuga,on Μπορούμε να περιγράψουμε την κίνηση ενός φορτισμένου σωματιδίου σε ηλεκτρομαγνητικό πεδίο αντικαθιστώντας την ορμή και την ενέργια του ελεύθερου σωματίδιου ως: χρησιμοποιώντας τους τελεστές
Διαβάστε περισσότεραΣτοιχειώδη Σωματίδια II. Διάλεξη 11η Πετρίδου Χαρά
Στοιχειώδη Σωματίδια II Διάλεξη 11η Πετρίδου Χαρά Η εξίσωση Dirac Οι Ασθενείς Αλληλεπιδράσεις 29-5-2014 Πετρίδου Χαρά Στοιχειώδη Σωµάτια 2 Η κυματική εξίσωση ελεύθερου σωματιδίου 3 Η σχετικιστική εξίσωση
Διαβάστε περισσότεραΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΗΝ ΠΥΡΗΝΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ & ΤΑ ΣΤΟΙΧΕΙΩΔΗ ΣΩΜΑΤΙΑ
ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΗΝ ΠΥΡΗΝΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ & ΤΑ ΣΤΟΙΧΕΙΩΔΗ ΣΩΜΑΤΙΑ Κ. Βελλίδης & Ε. Στυλιάρης ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΑΘΗΝΩΝ, 018 Κλασσική-Κβαντική Εικόνα Πεδίου Εικονικά σωµάτια Διαγράµµατα Feynman Ηλεκτροµαγνητικές και Ασθενείς
Διαβάστε περισσότεραΠειραµατική Θεµελίωση της Φυσικής Στοιχειωδών Σωµατιδίων
Πειραµατική Θεµελίωση της Φυσικής Στοιχειωδών Σωµατιδίων 8 Εξάµηνο Διδάσκουσα Χαρά Πετρίδου Συµµετέχει η Υποψ. Διδάκτορας Δέσποινα Σαµψωνίδου (για βοήθεια στις ασκήσεις) Μαθηµα 2 0 Ανασκόπηση 9-3-2017
Διαβάστε περισσότεραΤο Μποζόνιο Higgs. Το σωματίδιο Higgs σύμφωνα με το Καθιερωμένο Πρότυπο
1 Το Μποζόνιο Higgs 29/05/13 Σκοποί: I. Να απαντήσει στο ερώτημα του τι είναι ακριβώς το σωματίδιο Higgs. II. Να εισάγει τους διάφορους τρόπους παραγωγής και μετάπτωσης του Higgs. III. Να δώσει μία σύντομη
Διαβάστε περισσότεραΕνεργός Διατοµή (Cross section)
Ενεργός Διατοµή (Cross section) σ = # αλληλεπδράσεων / µ. Χρ. / σωµάτιο στόχου προσπίπτουσα ροή σ, µπορεί να θεωρηθεί ως η ενεργός επιφάνεια του στόχου, δηλ. το άθροισµα των ενεργών επιφανειών των σωµατίων
Διαβάστε περισσότεραΕισαγωγή στην Πυρηνική Φυσική και τα Στοιχειώδη Σωµάτια
στην Πυρηνική Φυσική και τα Στοιχειώδη Σωµάτια Περιεχόµενα Διαγράµµατα Feynman Δυνητικά σωµάτια Οι τρείς αλληλεπιδράσεις Ηλεκτροµαγνητισµός Ισχυρή Ασθενής Περίληψη Κ. Παπανικόλας, Ε. Στυλιάρης, Π. Σφήκας
Διαβάστε περισσότεραΔομή του Πρωτονίου με νετρίνο. Εισαγωγή στη ΦΣΣ - Γ. Τσιπολίτης
Δομή του Πρωτονίου με νετρίνο 411 Η Ηλεκτρασθενής Ενοποίηση Ο Maxwell ενοποίησε τις Ηλεκτρικές με τις Μαγνητικές δυνάμεις στον γνωστό μας Ηλεκτρομαγνητισμό. Οι Glashow, Weinberg και Salam απέδειξαν ότι
Διαβάστε περισσότεραΟ Maxwell ενοποίησε τις Ηλεκτρικές με τις Μαγνητικές δυνάμεις στον
Η Ηλεκτρασθενής Ενοποίηση Ο Maxwell ενοποίησε τις Ηλεκτρικές με τις Μαγνητικές δυνάμεις στον γνωστό μας Ηλεκτρομαγνητισμό. Οι Glashow, einberg και Salam απέδειξαν ότι οι Ηλεκτρομαγνητικές αλληλεπιδράσεις
Διαβάστε περισσότεραΣτοιχειώδη Σωματίδια. Διάλεξη 10η Πετρίδου Χαρά. Τμήμα G3: Κ. Κορδάς & Χ. Πετρίδου
Στοιχειώδη Σωματίδια Διάλεξη 10η Πετρίδου Χαρά Τμήμα G3: Κ. Κορδάς & Χ. Πετρίδου Σωμάτια & Αντισωμάτια Κουάρκ & Λεπτόνια Αδρόνια & Διατήρηση κβαντικών αριθμών 16/12/2011 Πετρίδου Χαρά Στοιχειώδη Σωμάτια
Διαβάστε περισσότεραΣτοιχειώδη Σωματίδια. Διάλεξη 23η Πετρίδου Χαρά. Τμήμα G3: Κ. Κορδάς & Χ. Πετρίδου
Στοιχειώδη Σωματίδια Διάλεξη 23η Πετρίδου Χαρά Τμήμα G3: Κ. Κορδάς & Χ. Πετρίδου Αλληλεπιδράσεις & Πεδία στη Σωματιδιακή Φυσική Τα Θεμελιώδη Μποζόνια των αλληλεπιδράσεων Οι Θεμελιώδεις Αλληλεπιδράσεις
Διαβάστε περισσότεραΠρότυπο Αδρονίων µε Στατικά κουάρκ Ι
Πρότυπο Αδρονίων µε Στατικά κουάρκ Ι I,S: SU() group I : SU() group ΠΡΟΤΥΠΟ ΤΩΝ ΑΔΡΟΝΙΩΝ ΜΕ ΣΤΑΤΙΚΑ QUARKS QUARK ATOMS Πλήθος Βαρυονίων & Μεσονίων ~ 96 - αρχικά οι κανονικότητες (patterns) των αδρονικών
Διαβάστε περισσότεραΟ CKM Πίνακας και Παραβίαση της CP Συµµετρίας. Σ. Ε. Τζαµαρίας Στοιχειώδη Σωµάτια 1
Ο CKM Πίνακας και Παραβίαση της CP Συµµετρίας Σ. Ε. Τζαµαρίας Στοιχειώδη Σωµάτια 1 Παραβίαση της CP Συµµετρίας στο πρώιµο Σύµπαν αναµένεται ίσος αριθµός βαρυονίων και αντί-βαρυονίων σήµερα, στο παρατηρούµενο
Διαβάστε περισσότεραΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΗΝ ΠΥΡΗΝΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ & ΤΑ ΣΤΟΙΧΕΙΩΔΗ ΣΩΜΑΤΙΑ
ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΗΝ ΠΥΡΗΝΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ & ΤΑ ΣΤΟΙΧΕΙΩΔΗ ΣΩΜΑΤΙΑ Ν. Γιόκαρης,, (Κ.Ν.( Παπανικόλας) & Ε. Στυλιάρης ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΑΘΗΝΩΝ,, 016 Κλασική Κβαντική Κβαντική Εικόνα Πεδίου Θεωρία Yukawa Διαγράμματα Feynman
Διαβάστε περισσότεραΛ p + π + + Όλα τα κουάρκ και όλα τα λεπτόνια έχουν ασθενείς αλληλεπιδράσεις Τα νετρίνα έχουν ΜΟΝΟ ασθενείς αλληλεπιδράσεις
Ασθενείς Αλληλεπιδράσεις έχουμε ήδη δει διάφορες αντιδράσεις που γίνονται μέσω των ασθενών αλληλεπιδράσεων π.χ. ασθενείς διασπάσεις αδρονίων + + 0 K ππ Λ pπ n pe ν π e μ v + + μ ασθενείς διασπάσεις λεπτονίων
Διαβάστε περισσότεραΗ εξίσωση Dirac (Ι) Σπύρος Ευστ. Τζαμαρίας Στοιχειώδη Σωμάτια 1
Η εξίσωση Dirac (Ι) Σπύρος Ευστ. Τζαμαρίας Στοιχειώδη Σωμάτια 1 Μη- Σχετικιστική Κβαντομηχανική Η μη- σχετικιστική έκφραση για την ενέργεια: Στην QM αντιστοιχούμε την ενέργεια και την ορμή με Τελεστές:
Διαβάστε περισσότεραΗ εξίσωση Dirac (ΙI) Σπύρος Ευστ. Τζαμαρίας Στοιχειώδη Σωμάτια 1
Η εξίσωση Dirac (ΙI) Σπύρος Ευστ. Τζαμαρίας Στοιχειώδη Σωμάτια 1 Συναλλοίωτη Μορφή: οι Dirac γ Matrices Η εξίσωση Dirac μπορεί να γραφεί σε συναλλοίωτη μορφή χρησιμοποιώντας τις 4 Dirac γ matrices: Πολλαπλασιάζοντας
Διαβάστε περισσότεραΕισαγωγή στη Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων. Δήμος Σαμψωνίδης ( ) Στοιχεία Πυρηνικής Φυσικής & Φυσικής Στοιχειωδών Σωματιδίων 5 ο Εξάμηνο
Εισαγωγή στη Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων Δήμος Σαμψωνίδης (16-12- 2014) Στοιχεία Πυρηνικής Φυσικής & Φυσικής Στοιχειωδών Σωματιδίων 5 ο Εξάμηνο 1 Αλληλεπιδράσεις και Πεδία στη Σωματιδιακή Φυσική 2 Κλασική
Διαβάστε περισσότεραΕισαγωγή στη Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων. 5 ο Εξάμηνο Δεκέμβριος 2009
Εισαγωγή στη Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων 5 ο Εξάμηνο Δεκέμβριος 2009 Νόμοι Διατήρησης κβαντικών αριθμών Αρχές Αναλλοίωτου Συμμετρία ή αναλλοίωτο των εξισώσεων που περιγράφουν σύστημα σωματιδίων κάτω
Διαβάστε περισσότεραΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΗΝ ΠΥΡΗΝΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ & ΤΑ ΣΤΟΙΧΕΙΩΔΗ ΣΩΜΑΤΙΑ. Ομοτιμία Κβαντικοί Αριθμοί Συμμετρίες και Νόμοι Διατήρησης
ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΗΝ ΠΥΡΗΝΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ & ΤΑ ΣΤΟΙΧΕΙΩΔΗ ΣΩΜΑΤΙΑ Ν. Γιόκαρης,, (Κ.Ν.( Παπανικόλας) & Ε. Στυλιάρης ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΑΘΗΝΩΝ,, 2016 Ομοτιμία Κβαντικοί Αριθμοί Συμμετρίες και Νόμοι Διατήρησης 1 Stathis STILIARIS,
Διαβάστε περισσότεραΕισαγωγή στη Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων. Δήμος Σαμψωνίδης ( ) Στοιχεία Πυρηνικής Φυσικής & Φυσικής Στοιχειωδών Σωματιδίων 5 ο Εξάμηνο
Εισαγωγή στη Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων Δήμος Σαμψωνίδης (8-1- 2018) Στοιχεία Πυρηνικής Φυσικής & Φυσικής Στοιχειωδών Σωματιδίων 5 ο Εξάμηνο 1 Αλληλεπιδράσεις και Πεδία στη Σωματιδιακή Φυσική 2 Κλασική
Διαβάστε περισσότεραΣτοιχειώδη Σωματίδια. Διάλεξη 11η Πετρίδου Χαρά. Τμήμα G3: Κ. Κορδάς & Χ. Πετρίδου
Στοιχειώδη Σωματίδια Διάλεξη 11η Πετρίδου Χαρά Τμήμα G3: Κ. Κορδάς & Χ. Πετρίδου Αλληλεπιδράσεις & Πεδία στη Σωματιδιακή Φυσική 2 Τα Θεμελιώδη Μποζόνια των αλληλεπιδράσεων Οι Θεμελιώδεις Αλληλεπιδράσεις
Διαβάστε περισσότεραΣτοιχειώδη Σωματίδια. Διάλεξη 3η Πετρίδου Χαρά
Στοιχειώδη Σωματίδια Διάλεξη 3η Πετρίδου Χαρά Τα Λεπτόνια 2 Δεν έχουν Ισχυρές Αλληλεπιδράσεις Spin 1/2 Παρατηρούνται ως ελεύθερα σωματίδια Είναι σημειακά (r < 10-17 cm) H δομή των οικογενειών... Γιατί
Διαβάστε περισσότεραΕισαγωγή στη Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων. Δήμος Σαμψωνίδης ( ) Στοιχεία Πυρηνικής Φυσικής & Φυσικής Στοιχειωδών Σωματιδίων 5 ο Εξάμηνο
Εισαγωγή στη Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων Δήμος Σαμψωνίδης (21-12- 2016) Στοιχεία Πυρηνικής Φυσικής & Φυσικής Στοιχειωδών Σωματιδίων 5 ο Εξάμηνο 1 Αλληλεπιδράσεις και Πεδία στη Σωματιδιακή Φυσική 2 Κλασική
Διαβάστε περισσότεραΣτοιχειώδη Σωματίδια II. Διάλεξη 7η Πετρίδου Χαρά
Στοιχειώδη Σωματίδια II Διάλεξη 7η Πετρίδου Χαρά Ηλεκτροµαγνητικές Αλληλεπιδράσεις Σκεδάσεις λεπτονίων και κουάρκ 14-Jan-13 Πετρίδου Χαρά Στοιχειώδη Σωµάτια 2 Σκέδαση ηλεκτρονίων με σπιν - Η Ελικότητα
Διαβάστε περισσότεραT fi = 2πiδ(E f E i ) [< f V i > + 1 E i E n. < f V n > E i H 0 164/389
164/389 Ο διαδότης του ηλεκτρονίου Από την μη σχετικιστική θεωρία είχαμε δει T fi = 2πiδ(E f E i ) < f V i > + < f V n > n i 1 < n V i > +... E i E n όπου H 0 n >= E n n >. Φορμαλιστικά μπορούμε να γράψουμε
Διαβάστε περισσότεραΣτοιχειώδη Σωματίδια. Διάλεξη 2η Πετρίδου Χαρά
Στοιχειώδη Σωματίδια Διάλεξη 2η Πετρίδου Χαρά Φερµιόνια & Μποζόνια Συµπεριφορά της Κυµατοσυνάρτησης δύο ταυτόσηµων σωµατίων κάτω από την εναλλαγή τους στο χώρο 10-Jan-11 Πετρίδου Χαρά Στοιχειώδη Σωµάτια
Διαβάστε περισσότεραΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΗΝ ΠΥΡΗΝΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ & ΤΑ ΣΤΟΙΧΕΙΩΔΗ ΣΩΜΑΤΙΑ
ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΗΝ ΠΥΡΗΝΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ & ΤΑ ΣΤΟΙΧΕΙΩΔΗ ΣΩΜΑΤΙΑ Κ. Βελλίδης & Ε. Στυλιάρης ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΑΘΗΝΩΝ, 018 Συντεταγμένες Κ. Βελλίδη (Στοιχειώδη Σωμάτια): Τομέας ΠΦΣΣ: β όροφος, 10-77-6946 ΙΕΣΕ: β όροφος,
Διαβάστε περισσότεραΜηχανική ΙI. Λαγκρανζιανή συνάρτηση. Τµήµα Π. Ιωάννου & Θ. Αποστολάτου 3/2001
Τµήµα Π Ιωάννου & Θ Αποστολάτου 3/2001 Μηχανική ΙI Λαγκρανζιανή συνάρτηση Είδαµε στο προηγούµενο κεφάλαιο ότι ο δυναµικός νόµος του Νεύτωνα είναι ισοδύναµος µε την απαίτηση η δράση ως το ολοκλήρωµα της
Διαβάστε περισσότεραΣτοιχειώδη Σωματίδια. Διάλεξη 24η Πετρίδου Χαρά. Τμήμα G3: Κ. Κορδάς & Χ. Πετρίδου
Στοιχειώδη Σωματίδια Διάλεξη 24η Πετρίδου Χαρά Τμήμα G3: Κ. Κορδάς & Χ. Πετρίδου Αλληλεπιδράσεις & Πεδία στη Σωματιδιακή Φυσική Τα Θεμελιώδη Μποζόνια των αλληλεπιδράσεων Οι Θεμελιώδεις Αλληλεπιδράσεις
Διαβάστε περισσότεραΕισαγωγή στη Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων. 5 ο Εξάμηνο Δεκέμβριος 2009
Εισαγωγή στη Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων 5 ο Εξάμηνο Δεκέμβριος 2009 Μονάδες Energy [E] ev, kev, MeV, GeV, TeV, PeV, 10 0, 10 3, 10 6, 10 9, 10 12, 10 15 1eV = 1.6 10 19 J ev είναι πιο χρήσιμη στη φυσική
Διαβάστε περισσότεραΚαι τα τρία σωμάτια έχουν σπιν μονάδα.
Καθιερωμένο Πρότυπο W και Z μποζόνια Στη φυσική, τα W και Z μποζόνια είναι τα στοιχειώδη σωμάτια που μεταδίδουν την ασθενή αλληλεπίδραση. Η ανακάλυψή τους στο CERN το 1983 αντιμετωπίστηκε ως μια σπουδαία
Διαβάστε περισσότεραs (spin) -s s αξονικό διάνυσμα r p
Συμμετρία αναστροφής του χρόνου Τ Με την αναστροφή του χρόνου Τ έχουμε t -t, p p, J J. Γι αυτό το λόγο ο Τ δεν έχει ιδιοτιμές δοτμές όπως οι C και P. Παρόλα αυτά σε συνδυασμό με την P, PT σημαίνει ότι
Διαβάστε περισσότεραΣτοιχειώδη Σωματίδια. Διάλεξη 20η Πετρίδου Χαρά. Τμήμα G3: Κ. Κορδάς & Χ. Πετρίδου
Στοιχειώδη Σωματίδια Διάλεξη 20η Πετρίδου Χαρά Τμήμα G3: Κ. Κορδάς & Χ. Πετρίδου Φερµιόνια & Μποζόνια Συµπεριφορά της Κυµατοσυνάρτησης δύο ταυτόσηµων σωµατίων κάτω από την εναλλαγή τους στο χώρο 15 Δεκ
Διαβάστε περισσότεραYukawa: στην προσπάθεια να εξηγήσει τις δυνάμεις μεταξύ n-p στον πυρήνα
Θεωρία Yukawa Yukawa: στην προσπάθεια να εξηγήσει τις δυνάμεις μεταξύ n-p στον πυρήνα έφτασε στο συμπέρασμα ότι η εμβέλεια της δύναμης εξαρτάται από τη μάζα, m, του κβάντου. t /mc R c t /mc Η εξίσωση Klein-Gordon
Διαβάστε περισσότεραΡυθµός Διάσπασης Σωµατιδίου
Ρυθµός Διάσπασης Σωµατιδίου Ας θεωρήσουµε την «two-body» διάσπαση i! q 1! Θέλουµε να υπολογίσουµε τον ρυθµό διάσπασης σε πρώτης τάξης θεωρίας διαταραχών, περιγράφοντας τα αρχικά σωµάτια ως ελεύθερα, επίπεδα
Διαβάστε περισσότεραΤο Ισοτοπικό σπιν Μαθηµα 5ο 30/3/2017
Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων ΙΙ (8ου εξαμήνου) Το Ισοτοπικό σπιν Μαθηµα 5ο 3/3/217 Ισοσπίν 3/3/217 Τι θα συζητήσουµε σήµερα Ισοσπίν 3/3/217 2 1. Η ιδέα και ο ορισµός του Ισοτοπικού σπιν («Ισοσπίν») Η
Διαβάστε περισσότεραΕισαγωγή στη Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων. Δήμος Σαμψωνίδης ( ) Στοιχεία Πυρηνικής Φυσικής & Φυσικής Στοιχειωδών Σωματιδίων 5 ο Εξάμηνο
Εισαγωγή στη Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων Δήμος Σαμψωνίδης (14-12- 2016) Στοιχεία Πυρηνικής Φυσικής & Φυσικής Στοιχειωδών Σωματιδίων 5 ο Εξάμηνο 1 Φερµιόνια & Μποζόνια Συµπεριφορά της Κυµατοσυνάρτησης
Διαβάστε περισσότεραΦυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων Ε: Από τί αποτελείται η ύλη σε θεμελειώδες επίπεδο;
Εκεί, κάτω στον μικρόκοσμο... Από τί αποτελείται ο κόσμος και τί τον κρατάει ενωμένο; Αθανάσιος Δέδες Τμήμα Φυσικής, Τομέας Θεωρητικής Φυσικής, Πανεπιστήμιο Ιωαννίνων 5 Οκτωβρίου 2015 Φυσική Στοιχειωδών
Διαβάστε περισσότεραΣύγχρονη Φυσική : Πυρηνική Φυσική και Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων 10/05/16
Διάλεξη 20: Διαγράμματα Feynman Ισχυρές αλληλεπιδράσεις Όπως στην περίπτωση των η/μ αλληλεπιδράσεων έτσι και στην περίπτωση των ισχυρών αλληλεπιδράσεων υπάρχει η αντίστοιχη αναπαράσταση μέσω των διαγραμμάτων
Διαβάστε περισσότερα55/377. 2E A 2E 1 (2π) 3 d 3 p n. p f
55/377 Ο ρυθμός διάσπασης ως συνάρτηση του M Για διασπάσεις της μορφής A 1 + 2 + 3 +... + n ακολουθούμε την ίδια μέθοδο dγ = 1 M 2 d 3 p 1 2E A 2E 1 (2π) 3 d 3 p n 2E n (2π) 3 (2π)4 δ 4 (p A p 1 p 2...
Διαβάστε περισσότεραΦερμιόνια & Μποζόνια
Φερμιόνια & Μποζόνια Φερμιόνια Στατιστική Fermi-Dirac spin ημιακέραιο 1 3 5,, 2 2 2 Μποζόνια Στατιστική Bose-Einstein 0,1, 2 spin ακέραιο δύο ταυτόσημα φερμιόνια, 1 & 2 δύο ταυτόσημα μποζόνια, 1 & 2 έχουν
Διαβάστε περισσότεραΦΥΣΙΚΗΣ ΣΤΟΙΧΕΙΩΔΩΝ ΣΩΜΑΤΙΔΙΩΝ ΙΙ. ΜΑΘΗΜΑ 4ο
ΦΥΣΙΚΗΣ ΣΤΟΙΧΕΙΩΔΩΝ ΣΩΜΑΤΙΔΙΩΝ ΙΙ ΜΑΘΗΜΑ 4ο Αλληλεπιδράσεις αδρονίου αδρονίου Μελέτη χαρακτηριστικών των ισχυρών αλληλεπιδράσεων (αδρονίων-αδρονίων) Σε θεµελιώδες επίπεδο: αλληλεπιδράσεις µεταξύ quark
Διαβάστε περισσότεραΜάθημα 9o' 12/5/2014
Πρότυπο Αδρονίων µε Στατικά κουάρκ ΙΙ Μάθημα 9o' 12/5/2014! Λεπτονικές διασπάσεις διανυσµατικών µεσονίων Παράδειγµα ουδέτερων διανυσµατικών µεσονιων Τύπος VanRoyen Weisskopf για το επιµέρους πλάτος διάσπασης
Διαβάστε περισσότερα1 p p a y. , όπου H 1,2. u l, όπου l r p και u τυχαίο μοναδιαίο διάνυσμα. Δείξτε ότι μπορούν να γραφούν σε διανυσματική μορφή ως εξής.
ΚΒΑΝΤΟΜΗΧΑΝΙΚΗ Ασκήσεις Κεφαλαίου V Άσκηση : Οι θεμελιώδεις σχέσεις μετάθεσης της στροφορμής επιτρέπουν την ύπαρξη ακέραιων και ημιπεριττών ιδιοτιμών Αλλά για την τροχιακή στροφορμή L r p γνωρίζουμε ότι
Διαβάστε περισσότεραQ2-1. Πού βρίσκεται το νετρίνο; (10 μονάδες) Theory. Μέρος A. Η Φυσική του Ανιχνευτή ATLAS (4.0 μονάδες) Greek (Greece)
Πού βρίσκεται το νετρίνο; (10 μονάδες) Q2-1 Κατά τη σύγκρουση δύο πρωτονίων σε πολύ υψηλές ενέργειες μέσα στο Μεγάλο Ανιχνευτή Αδρονίων (Large Hadron Collider ή LHC), παράγεται ένα πλήθος σωματιδίων, όπως
Διαβάστε περισσότεραΜάθημα 7 Διαγράμματα Feynman
Στοιχειώδη Σωμάτια (M.Sc Υπολογιστικής Φυσικής) Μάθημα 7 Διαγράμματα Feynman Κώστας Κορδάς Αριστοτέλειο Πανεπιστήμιο Θεσσαλονίκης Στοιχειώδη M.Sc. Υπολ. Φυσ., AΠΘ, 2 Δεκεμβρίου 2013 Κουάρκ και Λεπτόνια
Διαβάστε περισσότεραE + m. m + E 2m (σ p)/(2m) v. i( p) x = v(p, 97/389
97/389 Χρησιμοποιώντας τον ίδιο νορμαλισμό N = E + m έχουμε vp, s = σ p E + m E +m χs χ s, s =, 2 και ψ = vp, se i p x = vp, se ip x με p = E, p. Η επιλογή είναι χ = και χ 2 = γιατί η απουσία ενός άνω
Διαβάστε περισσότεραΟμοτιμία Parity Parity
Ομοτιμία Parity Ο μετασχηματισμός της Parity, αντιστρέφει κάθε χωρική συντεταγμένη. P(t,x) (t,-x), ή Pψ(r) ψ(-r) που αντιστοιχεί σε ανάκλαση και μετά στροφή 18 ο. αν επαναλάβουμε την διαδικασία προφανώς
Διαβάστε περισσότεραΠρότυπο Αδρονίων µε Στατικά κουάρκ ΙΙ
Πρότυπο Αδρονίων µε Στατικά κουάρκ ΙΙ Λεπτονικές διασπάσεις διανυσµατικών µεσονίων Παράδειγµα ουδέτερων διανυσµατικών µεσονιων V Q Q V " l l ( : e, µ ) l ( V : #,", ) l l, 0 0 0 6# " Q &( V % l l ' ) $
Διαβάστε περισσότεραΛΕΠΤΟΝΙΑ ΗΜ ΚΑΙ ΑΣΘΕΝΕΙΣ ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΕΙΣ ΔΙΑΓΡΑΜΜΑΤΑ FEYNMAN ΔΙΑΣΠΑΣΗ ΜΙΟΝΙΟΥ
ΛΕΠΤΟΝΙΑ ΗΜ ΚΑΙ ΑΣΘΕΝΕΙΣ ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΕΙΣ ΔΙΑΓΡΑΜΜΑΤΑ FEYNMAN ΔΙΑΣΠΑΣΗ ΜΙΟΝΙΟΥ ΚΕΝΤΡΙΚΗ ΙΔΕΑ ΤΗΣ ΦΥΣΙΚΗΣ ΣΤΟΙΧΕΙΩΔΩΝ ΣΩΜΑΤΙΔΙΩΝ Όλα στη φύση αποτελούνται από στοιχειώδη σωματίδια τα οποία είναι φερμιόνια
Διαβάστε περισσότεραwww.cc.uoa.gr/~dfassoul/syghroni_fysiki.html
Σύγχρονη Φυσική Στοιχειώδη Σωµατίδια Σωµατίδια Επιταχυντές Ανιχνευτές Αλληλεπιδράσεις Συµµετρίες Νόµοι ιατήρησης Καθιερωµένο Πρότυπο www.cc.uoa.gr/~dfassoul/syghroni_fysiki.html Σύγχρονη Φυσική: Στοιχειώδη
Διαβάστε περισσότεραn proton = 10N A 18cm 3 (2) cm 2 3 m (3) (β) Η χρονική απόσταση δύο τέτοιων γεγονότων θα είναι 3m msec (4)
ΛΥΣΕΙΣ ΣΕΙΡΑΣ ΑΣΚΗΣΕΩΝ 8 Διδάσκων: Θεόδωρος Ν. Τομαράς 1. Η θεωρία των μαγνητικών μονοπόλων προβλέπει οτι αυτά αντιδρούν με πρωτόνια και δίνουν M + p M + e + + π 0 (1) με ενεργό διατομή σ 0.01 barn. Το
Διαβάστε περισσότεραΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΗΝ ΠΥΡΗΝΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ & ΤΑ ΣΤΟΙΧΕΙΩΔΗ ΣΩΜΑΤΙΑ. Ισχυρές Αλληλεπιδράσεις Γκλουόνια και Χρώμα Κβαντική Χρωμοδυναμική Ασυμπτωτική Ελευθερία
ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΤΗΝ ΠΥΡΗΝΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ & ΤΑ ΣΤΟΙΧΕΙΩΔΗ ΣΩΜΑΤΙΑ Ν. Γιόκαρης,, (Κ.Ν.( Παπανικόλας) & Ε. Στυλιάρης ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΑΘΗΝΩΝ,, 2016 Ισχυρές Αλληλεπιδράσεις Γκλουόνια και Χρώμα Κβαντική Χρωμοδυναμική Ασυμπτωτική
Διαβάστε περισσότεραβ διάσπαση II Δήμος Σαμψωνίδης ( ) Στοιχεία Πυρηνικής Φυσικής & Φυσικής Στοιχειωδών Σωματιδίων 5 ο Εξάμηνο
β διάσπαση II Δήμος Σαμψωνίδης (28-11- 2018) Στοιχεία Πυρηνικής Φυσικής & Φυσικής Στοιχειωδών Σωματιδίων 5 ο Εξάμηνο 1 Spin και πάριτυ ενός πυρήνα (J και πάριτυ: J p ) Σπιν πυρήνα, J = ολικό τροχιακό σπίν
Διαβάστε περισσότεραΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΑΘΗΝΩΝ Τμήμα Φυσικής Εξετάσεις στη Θεωρία της Ειδικής Σχετικότητας 7 Οκτωβρίου 2014 (περίοδος Σεπτεμβρίου 2013-14)
ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΑΘΗΝΩΝ Τμήμα Φυσικής Εξετάσεις στη Θεωρία της Ειδικής Σχετικότητας 7 Οκτωβρίου 2014 περίοδος Σεπτεμβρίου 2013-14 Αν θέλετε μπορείτε να επεξεργαστείτε όλα τα προβλήματα σε σύστημα μονάδων όπου
Διαβάστε περισσότεραΔιάλεξη 22: Παραβίαση της κατοπτρικής συμμετρίας στις ασθενείς αλληλεπιδράσεις
Διάλεξη 22: Παραβίαση της κατοπτρικής συμμετρίας στις ασθενείς αλληλεπιδράσεις Το 1956 ο Lee και ο Yang σε μια εργασία τους θέτουν το ερώτημα αν η πάριτη δηλαδή η κατοπτρική συμμετρία παραβιάζεται ή όχι
Διαβάστε περισσότεραΠΥΡΗΝΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ ΑΚΤΙΝΕΣ γ
ΠΥΡΗΝΙΚΗ ΦΥΣΙΚΗ ΑΚΤΙΝΕΣ γ Η πιθανότητα μετάπτωσης: Δεύτερος Χρυσός κανόνα του Feri, οι κυματοσυναρτήσεις της αρχικής τελικής κατάστασης ο τελεστής της μετάπτωσης γ (Ηλεκτρομαγνητικός τελεστής). Κυματική
Διαβάστε περισσότερα16/12/2013 ETY-202 ETY-202 ΎΛΗ & ΦΩΣ 09. ΤΑΥΤΟΣΗΜΑ ΣΩΜΑΤΙΔΙΑ. 1396; office Δ013 ΙΤΕ. Στέλιος Τζωρτζάκης ΤΑΥΤΟΣΗΜΑ ΣΩΜΑΤΙΔΙΑ
stzortz@iesl.forth.gr 1396; office Δ013 ΙΤΕ 2 ΎΛΗ & ΦΩΣ 09. ΤΑΥΤΟΣΗΜΑ ΣΩΜΑΤΙΔΙΑ ΤΑΥΤΟΣΗΜΑ ΣΩΜΑΤΙΔΙΑ Στέλιος Τζωρτζάκης 1 3 4 φάση Η έννοια των ταυτόσημων σωματιδίων Ταυτόσημα αποκαλούνται όλα τα σωματίδια
Διαβάστε περισσότεραΕισαγωγή στη Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων. Δήμος Σαμψωνίδης ( ) Στοιχεία Πυρηνικής Φυσικής & Φυσικής Στοιχειωδών Σωματιδίων 5 ο Εξάμηνο
Εισαγωγή στη Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων Δήμος Σαμψωνίδης (18-12- 2018) Στοιχεία Πυρηνικής Φυσικής & Φυσικής Στοιχειωδών Σωματιδίων 5 ο Εξάμηνο 1 Φερµιόνια & Μποζόνια Συµπεριφορά της Κυµατοσυνάρτησης
Διαβάστε περισσότεραΖΑΝΝΕΙΟ ΓΥΜΝΑΣΙΟ ΠΕΙΡΑΙΑ Η ΕΠΙΣΚΕΨΗ ΣΤΟ CERN
ΖΑΝΝΕΙΟ ΓΥΜΝΑΣΙΟ ΠΕΙΡΑΙΑ Η ΕΠΙΣΚΕΨΗ ΣΤΟ CERN Η ΘΕΩΡΙΑ ΤΟΥ ΚΑΘΙΕΡΩΜΕΝΟΥ ΠΡΟΤΥΠΟΥ ΤΑ ΔΥΟ «ΣΥΣΤΑΤΙΚΑ» ΤΗΣ ΘΕΩΡΙΑΣ ΟΙ ΔΥΝΑΜΕΙΣ Το τρίτο «συστατικό» του καθιερωμένου προτύπου είναι οι θεμελιώδεις δυνάμεις που
Διαβάστε περισσότεραΣυστήματα Πολλών Σωματίων
Συστήματα Πολλών Σωματίων Δομή Διάλεξης Βασικές γενικεύσεις: Κυματοσυνάρτηση-Ενέργεια συστήματος πολλών σωματίων Μη αλληλεπιδρώντα σωμάτια: Μέθοδος χωριζόμενων μεταβλητών Σύστημα δύο αλληλεπιδρώντων σωματίων:
Διαβάστε περισσότεραΔομή Διάλεξης. Εύρεση ακτινικού μέρους εξίσωσης Schrödinger. Εφαρμογή σε σφαιρικό πηγάδι δυναμικού απείρου βάθους. Εφαρμογή σε άτομο υδρογόνου
Κεντρικά Δυναμικά Δομή Διάλεξης Εύρεση ακτινικού μέρους εξίσωσης Schrödinger Εφαρμογή σε σφαιρικό πηγάδι δυναμικού απείρου βάθους Εφαρμογή σε άτομο υδρογόνου Ακτινική Συνιστώσα Ορμής Έστω Χαμιλτονιανή
Διαβάστε περισσότεραV fn V ni 2πδ(E f E i )
Ο διαδότης Εχουμε δεί ήδη ότι στα διαγράμματα Feynman η γραμμή του εικονικού φωτονίου αντιστοιχεί στο όρο 1/q 2 με q η ορμή του εικονικού φωτονίου (q 2 0). Αν το εικονικό σωματίδιο έχει μάζα ο διαδότης
Διαβάστε περισσότεραΕΞΕΤΑΣΕΙΣ ΣΤΟ ΜΑΘΗΜΑ ΜΗΧΑΝΙΚΗ ΙΙ Σεπτέµβριος 2001 ΘΕΜΑ 1 Ένα φυσικό σύστηµα, ενός βαθµού ελευθερίας, περιγράφεται από την ακόλουθη συνάρτηση
ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ ΣΤΟ ΜΑΘΗΜΑ ΜΗΧΑΝΙΚΗ ΙΙ Σεπτέµβριος 2001 ΘΕΜΑ 1 Ένα φυσικό σύστηµα, ενός βαθµού ελευθερίας, περιγράφεται από την ακόλουθη συνάρτηση Hamilton:, όπου κάποια σταθερά και η κανονική θέση και ορµή
Διαβάστε περισσότεραΚΕΦΑΛΑΙΟ 5: ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ ΠΟΛΛΩΝ ΣΩΜΑΤΩΝ
ΚΕΦΑΛΑΙΟ 5: ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ ΠΟΛΛΩΝ ΣΩΜΑΤΩΝ Στο κεφάλαιο αυτό θα ασχοληθούµε αρχικά µε ένα µεµονωµένο σύστηµα δύο σωµάτων στα οποία ασκούνται µόνο οι µεταξύ τους κεντρικές δυνάµεις, επιτρέποντας ωστόσο και την
Διαβάστε περισσότεραΠυρηνική δύναμη Μεσόνια και θεωρία Yukawa Τάσος Λιόλιος Μάθημα Πυρηνικής Φυσικής
Hideki Yukawa and the Nuclear Force Πυρηνική δύναμη Μεσόνια και θεωρία Yukawa Τάσος Λιόλιος Μάθημα Πυρηνικής Φυσικής πυρηνική δύναμη Η πυρηνική δύναμη (ή αλληλεπίδραση νουκλεονίουνουκλεονίου, ή NN forces,
Διαβάστε περισσότεραΦΥΣ Διαλ Δυναµική
ΦΥΣ 131 - Διαλ.08 1 Δυναµική Ø F(δύναµη), m(µάζα), E(ενέργεια), p(ορµή), Ø Πως ένα σώµα αλληλεπιδρά µε το περιβάλλον του Ø Γιατί σώµατα κινούνται µε το τρόπο που κινούνται q Θεµελιώδεις νόµοι της µηχανικής:
Διαβάστε περισσότεραβ - διάσπαση Δήμος Σαμψωνίδης (26-11- 2010) Στοιχεία Πυρηνικής Φυσικής & Φυσικής Στοιχειωδών Σωματιδίων 5 ο Εξάμηνο
β - διάσπαση Δήμος Σαμψωνίδης (26-11- 2010) Στοιχεία Πυρηνικής Φυσικής & Φυσικής Στοιχειωδών Σωματιδίων 5 ο Εξάμηνο β - διάσπαση Βήτα διάσπαση (εκπομπή e + ) είναι ένας μηχανισμός αποκατάστασης της συμμετρίας
Διαβάστε περισσότεραΑνακεφαλαίωση. q Εισήγαμε την έννοια των δεσμών. Ø Ολόνομους και μή ολόνομους δεσμούς. Ø Γενικευμένες συντεταγμένες
ΦΥΣ 211 - Διαλ.06 1 Ανακεφαλαίωση Τι είδαμε μέχρι τώρα: q Συζητήσαμε συστήματα πολλών σωμάτων Ø Εσωτερικές και εξωτερικές δυνάμεις Ø Νόμους δράσης-αντίδρασης Ø Ορμές, νόμους διατήρησης (γραμμική ορμή,
Διαβάστε περισσότεραΕισαγωγή στη Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων. Δήμος Σαμψωνίδης ( ) Στοιχεία Πυρηνικής Φυσικής & Φυσικής Στοιχειωδών Σωματιδίων 5 ο Εξάμηνο
Εισαγωγή στη Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων Δήμος Σαμψωνίδης (19-12- 2018) Στοιχεία Πυρηνικής Φυσικής & Φυσικής Στοιχειωδών Σωματιδίων 5 ο Εξάμηνο 1 Τα Θεμελιώδη Φερμιόνια απο τα οποία αποτελείται η Ύλη:
Διαβάστε περισσότεραy T - yy z x T + yy T + yz T + yx T + xy T + zy T - xz T - zx T - zz T - xx T + xx T + zx T + xz T + zz T - zy T - xy T - yx T - yz
Συµπληρωµατικές Σηµειώσεις στα ΗΜ Πεδία (Κ. Χιτζανίδης Μάιος 2017 ΗΜ τάσεις σε υλικές επιφάνειες T + yy T + yz T + yx T + zy T + xy T - xx T - xz T - zx T - zz T + zz T + zx T + xz T + xx T - xy T - zy
Διαβάστε περισσότεραΜη Σχετικιστική Κβαντομηχανική
Μη Σχετικιστική Κβαντομηχανική Υπενθυμίζουμε τη συνταγή που θέτει την εξίσωση Schrödger σε αντιστοιχία με τη μη-σχετικιστική σχέση ενέργειας-ορμής: p E () m μέσω της αντικατάστασης των E, p με διαφορικούς
Διαβάστε περισσότεραΤο Καθιερωμένο Πρότυπο. (Standard Model)
Το Καθιερωμένο Πρότυπο (Standard Model) Αρχαίοι Ίωνες φιλόσοφοι Αρχικά οι αρχαίοι Ίωνες φιλόσοφοι, θεώρησαν αρχή των πάντων το νερό, το άπειρο, τον αέρα, ή τα τέσσερα στοιχεία της φύσης, ενώ αργότερα ο
Διαβάστε περισσότερα1 ΣΤΟΙΧΕΙΑ ΦΥΣΙΚΗΣ ΣΤΟΙΧΕΙΩ ΩΝ ΣΩΜΑΤΙ ΙΩΝ ΚΑΙ ΚΟΣΜΟΛΟΓΙΑΣ Στοιχειώδη σωµατίδια 1) Τι ονοµάζουµε στοιχειώδη σωµατίδια και τι στοιχειώδη σωµάτια; Η συνήθης ύλη, ήταν γνωστό µέχρι το 1932 ότι αποτελείται
Διαβάστε περισσότεραΚβαντικό Σωμάτιο σε Ηλεκτρομαγνητικό Πεδίο
Κβαντικό Σωμάτιο σε Ηλεκτρομαγνητικό Πεδίο Δομή Διάλεξης Χαμιλτονιανή και Ρεύμα Πιθανότητας για Σωμάτιο σε Ηλεκτρομαγνητικό Πεδίο Μετασχηματισμοί Βαθμίδας Αρμονικός Ταλαντωτής σε Ηλεκτρικό Πεδίο Σωμάτιο
Διαβάστε περισσότεραΕισαγωγή στη Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων. Ασκήσεις Στοιχειωδών Σωματιδίων
Εισαγωγή στη Φυσική Στοιχειωδών Σωματιδίων Ασκήσεις Στοιχειωδών Σωματιδίων 5 ο Εξάμηνο Δ. Σαμψωνίδης Κ. Κορδάς 21 Ιανουαρίου 2011 2 Κουάρκ Κουάρκ και Λεπτόνια Φορτίο (Q) Βαρυονικός Αριθμός (Β) Αντίστοιος
Διαβάστε περισσότεραΘεωρία Cabibbo - CKM Πίνακας
Θεωρία Cabibbo - CKM Πίνακας Στοιχεώδη Σωµατίδια ΙΙ Αχιλλέως Νικολέττα Α.Ε.Μ: 12521 Εξάµηνο : 8 ο : Yπ.καθηγητής: κ.κώστας Κορδάς Αριστοτέλειο Πανεπιστήµιο Θεσ/νίκης Τι θα παρουσιάσω σήµερα? Θεωρία Cabibbo
Διαβάστε περισσότεραΣΥΝΕΧΕΙΣ ΜΕΤΑΣΧΗΜΑΤΙΣΜΟΙ ΚΑΙ ΣΥΝΕΧΕΙΣ ΣΥΜΜΕΤΡΙΕΣ
ΣΥΝΕΧΕΙΣ ΜΕΤΑΣΧΗΜΑΤΙΣΜΟΙ ΚΑΙ ΣΥΝΕΧΕΙΣ ΣΥΜΜΕΤΡΙΕΣ Για ένα φυσικό σύστηµα που περιγράφεται από τις συντεταγµένες όπου συνεχής συµµετρία είναι ένας συνεχής µετασχηµατισµός των συντεταγµένων που αφήνει αναλλοίωτη
Διαβάστε περισσότερα( ) ( ) ( )! r a. Στροφορμή στερεού. ω i. ω j. ω l. ε ijk. ω! e i. ω j ek = I il. ! ω. l = m a. = m a. r i a r j. ra 2 δ ij. I ij. ! l. l i.
Στροφορμή στερεού q Η στροφορµή του στερεού γράφεται σαν: q Αλλά ο τανυστής αδράνειας έχει οριστεί σαν: q H γωνιακή ταχύτητα δίνεται από: ω = 2 l = m a ra ω ω ra ω e a ΦΥΣ 211 - Διαλ.31 1 r a I j = m a
Διαβάστε περισσότερα108/389 Διγραμμικές αναλλοίωτες ποσότητες Είναι χρήσιμο να βρούμε όρους της μορφής ψγψ, όπου Γ γινόμενο γ πινάκων, με καθορισμένους κανόνες μετασχηματ
8/389 Διγραμμικές αναλλοίωτες ποσότητες Είναι χρήσιμο να βρούμε όρους της μορφής ψγψ, όπου Γ γινόμενο γ πινάκων, με καθορισμένους κανόνες μετασχηματισμού κάτω από μετασχηματισμούς Lorentz ώστε να φτιάξουμε
Διαβάστε περισσότεραNobel Φυσικής για Κβαντική Ηλεκτροδυναμική
Spin Nobel Φυσικής για Κβαντική Ηλεκτροδυναμική Δομή Διάλεξης Το πείραμα Stern-Gerlach: Πειραματική απόδειξη spin Ο δισδιάστατος χώρος καταστάσεων spin του ηλεκτρονίου: οι πίνακες Pauli Χρονική εξέλιξη
Διαβάστε περισσότεραExperiments are the only means of knowledge. Anyother is poetry and imagination. M.Plank 2 ΟΙ ΕΞΙΣΩΣΕΙΣ ΤΟΥ MAXWELL
ΚΥΜΑΤΙΚΗ-ΟΠΤΙΚΗ 7 xpeiments ae the only means o knowledge. Anyothe is poety and imagination. M.Plank 2 ΟΙ ΕΞΙΣΩΣΕΙΣ ΤΟΥ MAXWLL Σε µια πρώτη παρουσίαση του θέµατος δίνονται οι εξισώσεις του Maxwell στο
Διαβάστε περισσότεραTwo boson production on Fermilab and LHC. Σκορδά Ελένη Α.Ε.Μ Εξάμηνο 8o
Two boson production on Fermilab and LHC Σκορδά Ελένη Α.Ε.Μ 12474 Εξάμηνο 8o Εισαγωγή Από τις πιο σημαντικότερες συνέπειες της θεωρίας βαθμίδας SU(2) U(1) οι αύτο-αλληλεπιδράσεων των μποζονίων W, Z και
Διαβάστε περισσότεραΚεφάλαιο Η2. Ο νόµος του Gauss
Κεφάλαιο Η2 Ο νόµος του Gauss Ο νόµος του Gauss Ο νόµος του Gauss µπορεί να χρησιµοποιηθεί ως ένας εναλλακτικός τρόπος υπολογισµού του ηλεκτρικού πεδίου. Ο νόµος του Gauss βασίζεται στο γεγονός ότι η ηλεκτρική
Διαβάστε περισσότεραΚΕΝΤΡΟ ΘΕΩΡΗΤΙΚΗΣ ΦΥΣΙΚΗΣ & ΧΗΜΕΙΑΣ Ε ΟΥΑΡ ΟΥ ΛΑΓΑΝΑ Ph.D. Λεωφ. Κηφισίας 56, Αµπελόκηποι, Αθήνα Τηλ.: ,
Ε ΟΥΑΡ ΟΥ ΛΑΓΑΝΑ PhD Τηλ: 1 69 97 985, wwwdlaggr ΛΥΜΕΝΑ ΘΕΜΑΤΑ ΕΞΕΤΑΣΕΩΝ - ΑΣΚΗΣΕΙΣ Τηλ: 1 69 97 985, E-mail: dlag@ottgr, wwwdlaggr Ε ΟΥΑΡ ΟΣ ΛΑΓΑΝΑΣ, PhD KENTΡΟ ΘΕΩΡΗΤΙΚΗΣ ΦΥΣΙΚΗΣ & ΧΗΜΕΙΑΣ Τηλ: 1 69
Διαβάστε περισσότεραΣ 1 γράφεται ως. διάνυσµα στο Σ 2 γράφεται ως. Σ 2 y Σ 1
Στη συνέχεια θεωρούµε ένα τυχαίο διάνυσµα Σ 1 γράφεται ως, το οποίο στο σύστηµα Το ίδιο διάνυσµα µπορεί να γραφεί στο Σ 1 ως ένας άλλος συνδυασµός τριών γραµµικώς ανεξαρτήτων διανυσµάτων (τα οποία αποτελούν
Διαβάστε περισσότεραΣχετικιστικές συμμετρίες και σωμάτια
Κεφάλαιο 1 Σχετικιστικές συμμετρίες και σωμάτια 1.1 Η συμμετρία Πουανκαρέ 1.1.1 Βασικοί ορισμοί και ιδιότητες Η θεμελιώδης κινηματική συμμετρία για ένα φυσικό σύστημα είναι η συμμετρία των μετασχηματισμών
Διαβάστε περισσότεραΔυναµική. ! F(δύναµη), m(µάζα), E(ενέργεια), p(ορµή),! Πως ένα σώµα αλληλεπιδρά µε το περιβάλλον του! Γιατί σώµατα κινούνται µε το τρόπο που κινούνται
1 Δυναµική F(δύναµη), m(µάζα), E(ενέργεια), p(ορµή), Πως ένα σώµα αλληλεπιδρά µε το περιβάλλον του Γιατί σώµατα κινούνται µε το τρόπο που κινούνται " Θεµελιώδεις νόµοι της µηχανικής: Οι τρεις νόµοι του
Διαβάστε περισσότεραΑνελαστική Σκέδαση. Σπύρος Ευστ. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική
Ανελαστική Σκέδαση p Σπύρος Ευστ. Τζαµαρίας Σωµατιδιακή Φυσική 2016 1 p Ελαστική σκέδαση σε πολύ υψηλά q 2 Σε µεγάλα q 2 η έκφραση Rosenbluth για την ελαστική σκέδαση γίνεται Για ελαστική σκέδαση p ο παράγων
Διαβάστε περισσότεραΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ. Στις παρακάτω ερωτήσεις 1-4, να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό της ερώτησης και δίπλα, το γράµµα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση.
Γ' ΛΥΚΕΙΟΥ ΕΠΙΛΟΓΗΣ ΘΕΜΑ ο ΕΚΦΩΝΗΣΕΙΣ ΦΥΣΙΚΗ Στις παρακάτω ερωτήσεις, να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθµό της ερώτησης και δίπλα, το γράµµα που αντιστοιχεί στη σωστή απάντηση.. Ο λαµπτήρας φθορισµού:
Διαβάστε περισσότεραΤο Ισοτοπικό σπιν Μαθηµα 5ο 27/3/2014
Το Ισοτοπικό σπιν Μαθηµα 5ο 27/3/2014 Ισοσπίν 27/3/2014 Τι θα συζητήσουµε σήµερα 1. Η ιδέα και ο ορισµός του Ισοτοπικού σπιν («Ισοσπίν») Η αρχική ιδέα του Heisenberg για πρωτόνιο και νετρόνιο 2. Φορµαλισµός
Διαβάστε περισσότερα5 Σχετικιστική μάζα. Στο Σ Πριν Μετά. Στο Σ
Α Τόγκας - ΑΜ333: Ειδική Θεωρία Σχετικότητας Σχετικιστική μάζα 5 Σχετικιστική μάζα Όπως έχουμε διαπιστώσει στην ειδική θεωρία της Σχετικότητας οι μετρήσεις των χωρικών και χρονικών αποστάσεων εξαρτώνται
Διαβάστε περισσότεραΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΙΩΑΝΝΙΝΩΝ ΑΝΟΙΚΤΑ ΑΚΑΔΗΜΑΪΚΑ ΜΑΘΗΜΑΤΑ. Κβαντική Θεωρία ΙΙ. Κεντρικά Δυναμικά Διδάσκων: Καθ. Λέανδρος Περιβολαρόπουλος
ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΙΩΑΝΝΙΝΩΝ ΑΝΟΙΚΤΑ ΑΚΑΔΗΜΑΪΚΑ ΜΑΘΗΜΑΤΑ Κβαντική Θεωρία ΙΙ Κεντρικά Δυναμικά Διδάσκων: Καθ. Λέανδρος Περιβολαρόπουλος Άδειες Χρήσης Το παρόν εκπαιδευτικό υλικό υπόκειται σε άδειες χρήσης Creative
Διαβάστε περισσότεραΤι είναι τα διανύσµατα
Τι είναι τα διανύσµατα Μέχρι τώρα έχουµε εξετάσει τις επιπτώσεις των νόµων του Νεύτωνα σε ένα µονοδιάστατο κόσµο Θα αναπτύξουµε τώρα τη µηχανική στο χώρο των τριών διαστάσεων Αποδεικνύεται όµως ιδιαιτέρως
Διαβάστε περισσότεραΓραµµική Αλγεβρα Ι. Ενότητα: ιανυσµατικοί χώροι. Ευάγγελος Ράπτης. Τµήµα Μαθηµατικών
Ενότητα: ιανυσµατικοί χώροι Ευάγγελος Ράπτης Τµήµα Μαθηµατικών Αδειες Χρήσης Το παρόν εκπαιδευτικό υλικό υπόκειται σε άδειες χρήσης Creative Commons. Για εκπαιδευτικό υλικό, όπως εικόνες, που υπόκειται
Διαβάστε περισσότερα