Conţinutul modulului:
|
|
- Φαίδρα Καλλιστώ Ζάχος
- 6 χρόνια πριν
- Προβολές:
Transcript
1 Modulul FUNDAMENTELE MECANICII Conţinutul odulului:. Noţiuni geneale. Pincipiile fundaentale ale dinaicii.3 Teoee geneale în dinaica punctului ateial.4 Enegia ecanică şi teoeele enegiei Evaluae:. Definiea ăiilo fizice şi a unităţilo de ăsuă. Enunţul şi foula legilo fizice studiate 3. Răspunsui la întebăile finale. Noţiuni geneale Mecanica este acea pate a fizicii cae studiază işcaea copuilo şi condiţiile de echilibu al acestoa. După ăiea vitezei de deplasae a copuilo, se distinge ecanica clasică (coespunzând vitezelo de deplasae ult ai ici ca viteza luinii în vid, ( v << c ) şi ecanica elativistă (viteze copaabile cu viteza luinii în vid). In funcţie de caacteul pobleelo abodate, ecanica clasică cupinde tei păţi: - statica - acea pate cae studiază condiţiile de echilibu al copuilo; - cineatica - studiază işcae copuilo făă să ţină seaă de cauzele cae o deteină; - dinaica - studiază işcae copuilo având în vedee inteacţiunile acestoa în decusul işcăii. Studiul işcăii copuilo pesupune localizaea lo în spaţiu şi în tip. Pentu aceasta se alege un siste de efeinţă, cae epezintă un cop ales ca epe şi un ceasonic, cu ajutoul căoa se pot deteina poziţia şi duata. In geneal, sisteul de efeinţă este epezentat de un siste tiotogonal de axe în sens geoetic şi un ceasonic. Un punct ateial epezintă un cop ale căui diensiuni pot fi neglijate. Punctul ateial în işcae este denuit obil, ia totalitatea punctelo succesive pin cae tece obilul în decusul işcăii sale foează taiectoia acestuia. Poziţia unui punct ateial M, la un oent dat, pe taiectoia sa este dată de vectoul de poziţie, (fig..), cae este, în geneal, funcţie de tip: = xi + yj + zk (.)
2 Deplasaea punctului ateial în decusul işcăii este dată de vectoul deplasae (fig..): = (.) z z M y x x Fig.. Fig.. Viteza edie a punctului ateial se defineşte pin: v = (.3) t ia viteza oentană se defineşte pin d v = li = = &, (.4) t o t punctul din ultia expesie fiind o notaţie uzuală în fizică pentu deivata unei ăii în apot cu tipul.vectoul viteză oentană este în peanenţă tangent la taiectoie. In SI viteza se ăsoaă în /s: [] v SI =. Cu ajutoul coponentelo sale, viteza (oentană) s se expiă în foa: v = & = xi & + yj & + zk & = vxi + v y j + vzk (.5) In od aseănăto, acceleaţia edie a obilului este definită pin : v a = (.6) t ia acceleaţia oentană pin: v dv d a = li = = = && xi + && yj + && zk = axi + a y j + azk. (.7) t o t Unitatea de ăsuă a acceleaţiei în SI este /s.. Pincipiile fundaentale ale dinaicii Poblea fundaentală a dinaicii şi totodată una din pobleele pincipale ale ecanicii constă în deteinaea legii de işcae a fiecăui punct ateial al unui siste ecanic dat, adică a dependenţei de tip a vectoului de poziţie, (t), espectiv a
3 3 coponentelo acestuia x ( t), y( t), z( t), cae epezintă în acelaşi tip şi ecuaţia paaetică a taiectoiei; pin eliinaea paaetului tip se obţine ecuaţia taiectoiei f ( x, y, z) = 0. Rezolvaea acestei poblee se bazează pe câteva pincipii fundaentale obţinute pin genealizaea obsevaţiilo expeientale. 0. Pincipiul ineţiei sau pia lege a dinaicii (foulat de căte Galilei) afiă că oice cop asupa căuia nu acţionează alt cop îşi păstează staea de işcae ectilinie şi unifoă sau de epaus elativ. Mişcaea unui cop asupa căuia nu acţionează un alt cop se nueşte işcae ineţială. Fiecae işcae ecanică este elativă, deoaece caacteul işcăii depinde de sisteul de efeinţă ales. Acelaşi cop poate fi în epaus faţă de un siste de efeinţă, se işcă ectiliniu şi unifo faţă de altul sau acceleat faţă de un al teilea siste. Acele sistee de efeinţă în cae este valabil pincipiul ineţiei se nuesc sistee ineţiale. 0. Pincipiul foţei sau a doua lege a dinaicii (Newton) afiă că o foţă cae acţionează asupa unui cop îi ipiă acestuia o acceleaţie popoţională cu foţa F şi inves popoţională cu asa copului : F = a = & (.8) sau pe coponente: Fx = ax = x && ; Fy = a y = y && ; (.8 ) Fz = az = z &&; În SI asa se ăsoaă în kg ia foţa în N; N = kg. s Aşada foţa este o ăie vectoială cae ăsoaă inteacţiunea dinte copui, cauză a odificăii stăii de işcae a acestoa sau a defoăii lo. In ecanica clasică, asa copuilo este constantă, nu depinde de staea de işcae a acestoa. În elaţiile (.8) şi (.8 ) coponentele foţei F depind, în geneal, atât de tip cât şi de coodonatele x, y, z Ecuaţia (.8), sau ecuaţiile echivalente (.8 ), epezintă ecuaţia difeenţială a işcăii copului (ecuaţia de işcae) ia soluţiile coespunzătoae constituie legea de işcae. În soluţiile obţinute pin integaea ecuaţiilo difeenţiale (.8 ) intevin constante abitae. Deteinaea copletă a legilo de işcae necesită aflaea acesto constante ceea ce se poate face dându-se condiţiile iniţiale ale işcăii, adică poziţia şi viteza punctului ateial la oentul t= Pincipiul acţiunii şi eacţiunii sau legea a teia a dinaicii (Newton) afiă că dacă un cop acţionează asupa altuiacu o foţă, cel de al doilea va acţiona asupa celui dintâi cu o foţă egală în odul şi opusă: F = F (.9)
4 Pincipiul independenţei acţiunii foţelo afiă că fiecae dinte foţele la cae este supus un cop acţionează independent de celelalte foţe aplicate. Din acest pincipiu ezultă posibilitatea înlocuiii unui ansablu de foţe F, F,... Fn acţionând asupa unui cop, pint-o ezultantă R, egală cu sua vectoială a foţelo date: R = n (.0) F i i= 5 0. Pincipiul elativităţii clasice (Galilei) afiă că legile fenoenelo ecanice ăân neschibate faţă de oicae siste de efeinţă ineţial. foulae echivalentă este: pin nici o expeienţă ecanică efectuată în inteioul unui siste de efeinţă ineţial nu se poate pune în evidenţă işcaea ectilinie şi unifoă sau staea de epaus elativ a acestuia faţă de alte efeenţiale ineţiale. Fie două sistee de efeinţă ineţiale S şi S (fig..3), sisteul S consideat fix şi sisteul S în işcae ectilinie şi unifoă cu viteza v faţă de S. z (s) z' (s') ' M x x' v t ' y y' Fig..3 ţinând seaa că în ecanica newtoniană tipul este absolut (nu ' depinde de sisteul de efeinţă) şi dacă la t = t = 0 cele două oigini şi coincid, se poate scie: ' = ' + vt ; t = t (.) Aceste elaţii constituie gupul de tansfoăi Galilei şi se pot scie şi sub foă scalaă: ' ' ' x t y = y + v yt ; z = z + vzt ; t = x = x + v ; t (. ) Deivând pia ecuaţie (.) în apot cu tipul se obţine legea de copunee a vitezelo în ecanica clasică: & & = ' + v sau u = u' + v (.) şi după o nouă deivae în apot cu tipul: & & = & &' sau a = a' (.3) In ecanica newtoniană asa unui cop, acceleaţia sa pecu şi foţele cae o deteină sunt aceleaşi faţă de oice efeenţial ineţial. '
5 5 La viteze ai, cae se apopie de viteza luinii în vid, 8 c 3 0 / s, tansfoăile lui Galilei nu ai sunt adecvate, ele se înlocuiesc cu tansfoăile lui Loentz. Pincipiile ecanicii clasice pot fi aplicate şi sisteelo de puncte ateiale cu condiţia să se ţină seaa că în acest caz pot acţiona două tipui de foţe (fig..4): (i) - foţe inteioae, F, cu cae fiecae punct ateial actionează asupa celolalte puncte din siste; (e) - foţe exteioae, F, cae acţionează din exteioul sisteului asupa fiecăui punct din siste. Astfel, legea a doua a lui Newton pentu un punct k al sisteului de n puncte ateiale se scie: ( e) F F ( e) 3 3 F F F 3 F F 3 F 3 3 Fig..4 F ( e) n e i = F ( & ) ( ) + F (.4) k k k (i) unde F kj este foţa inteioaă cu cae punctul j din siste actionează asupa punctului k. j= j k kj.3 Teoee geneale în dinaica punctului ateial Teoeele geneale din dinaica punctului ateial (nuite uneoi şi legi) sunt consecinţe diecte ale pincipiilo fundaentale ale dinaicii. Teoea ipulsului.se nueşte ipuls al punctului ateial cu asa cae se işcă cu viteza v ăiea: p = v (.5)
6 6 În SI ipulsul se ăsoaă în kg. Legea a doua a dinaicii pentu s un punct ateial se poate scie: dv d( v) F = a = =, dp deci: F =, (.6) adică foţa cae acţionează asupa punctului ateial este egală cu vaiaţia ipulsului acestuia în unitatea de tip, ceea ce constituie teoea ipulsului. În dinaica clasică ecuaţiile (.6) şi (.8) sunt echivalente deoaece asa este constantă şi poate fi tecută sub opeatoul de deivae, da ecuaţia (.6) este ai geneală, fiind valabilă şi în cazul în cae asa copului vaiază în tipul işcăii. Dacă ezultanta foţelo cae acţionează asupa punctului ateial este nulă, F = 0, atunci din (.6) ezultă p = constant, ceea ce constituie teoea (legea) consevăii ipulsului pentu punctul ateial. Teoea ipulsului se extinde şi asupa unui siste de puncte ateiale. Ţinând seaa că ipulsul unui punct k din siste este p k = kv k = k & k, ecuaţia (.5) devine: dp n k e i = F ( ) ( ) k + Fkj j = j k Sciind astfel de elaţii pentu toate punctele sisteului şi însuând, obţine: n dp n n n k ( e) = Fk + Fkj k = k = k = j = j k Sua dublă se anulează, deoaece în baza pincipiului acţiunii şi eacţiunii F kj = F jk ; sua ipulsuilo paticulelo din siste este ipulsul sisteului: n dp d n k dpsist. = pk = k = k = n ( e) ( e) ia F = F este ezultanta foţelo exteioae ce acţionează k= k asupa sisteului. Atunci se obţine: dp sist. ( e) = F (.7) cae epezintă teoea ipulsului pentu sisteul de puncte (e) ateiale. Dacă ezultanta foţelo exteioae este nulă, F = 0, din dp (.7) se obţine sist. =0; p sist. = const. ceea ce expiă legea de consevae a ipulsului. Teoea oentului cinetic. Moentul cinetic al unui punct ateial sau oentul ipulsului (denuit şi oent unghiula) faţă
7 7 de un punct (pol, în paticula oiginea sisteului de efeinţă) este vectoul J = p = v (.8) unde este vectoul de poziţie al punctului ateial (având oiginea în pol).în SI, oentul cinetic se ăsoaă în kg. s F v p α 90 b Fig..5 Fig..6 Moentul unei foţe cae acţionează asupa unui punct ateial în apot cu un pol este vectoul: M = F (.9) În SI, oentul foţei se ăsoaă în N. Legea a doua pentu punctul ateial se scie: dv dp F = = Înulţind vectoial la stânga cu : dp d F = = ( p) d deoaece p = v v = 0, cei doi vectoi ai podusului vectoial fiind coliniai. Ţinând seaa de definiţiile ăiilo J şi M, se obţine: dj M = (.0) cae constituie teoea oentului cinetic: vaiaţia oentului cinetic al unui punct ateial în unitatea de tip este egală cu oentul foţei cae acţionează asupa punctului ateial. Dacă oentul foţei este nul, ezultă din (.0) că oentul cinetic al punctului este constant, J = const., aceasta constituind teoea consevăii oentului cinetic. elaţie aseănătoae cu (.0) poate fi scisă şi pentu un siste de puncte ateiale.
8 8.4 Enegia ecanică. Teoeele enegiei Descieea dinaică a evoluţiei unui punct ateial ţine seaa din foţele cae acţionează asupa acestuia în fiecae punct al spaţiului şi la fiecae oent de tip. Regiunea de spaţiu, liitată sau neliitată, unde în fiecae punct se face siţită acţiunea unei foţe asupa punctului ateial foează un câp de foţe. Câpul de foţe cae nu depinde de tip se nueşte staţiona. Dacă diecţia foţelo câpului în fiecae punct al său tece eeu pin acelaşi punct atunci câpul se nueşte cental. d + d Fig..7 Să consideă un punct ateial în işcae înt-un câp de foţe şi să pesupune că pe duul eleenta d acţionează foţa F (cae poate fi ezultanta ai ulto foţe şi în geneal este vaiabilă). Măiea dl = Fd (.) se nueşte lucul ecanic eleenta al foţei F. Lucul ecanic la o deplasae finită înte două puncte şi de-a lungul unei taiectoii se obţine pin integae L = Fd (.) Ca uae a acţiunii foţei F pe duul d, viteza punctului ateial vaiaza cu dv, astfel că pute scie: dv v dl = Fd = d = vdv = d = de c (.3) v Pin definiţie ăiea E c = epezintă enegia cinetică a copului cae se işcă cu viteza v. Rezultatul obţinut dl = de c (.4) sau, pentu o vaiaţie finită: L dec = Ec Ec = (.5)
9 9 expiă teoea vaiaţiei enegiei cinetice: lucul ecanic (eleenta) al ezultantei foţelo cae acţionează asupa unui cop este egal cu vaiaţia (eleentaă) a enegiei cinetice a copului. Se defineşte puteea foţelo cae acţionează asupa copului ca fiind lucul ecanic efectuat de foţe în unitatea de tip: dl P = = F v (.6) Atunci, îpăţind (.4) cu se obţine: dl dec P = = = E& c (.7) In SI puteea se ăsoaă în watt (W) altă foă a teoeei vaiaţiei enegiei cinetice: vaiaţia enegiei cinetice în unitatea de tip este egală cu puteea foţelo cae acţionează. A B Fig..8 Dacă lucul foţelo câpului la deplasaea înte oicae două puncte ale unui câp staţiona nu depinde de du (fig..8), ci nuai de poziţia acesto puncte atunci câpul se nueşte potenţial, ia foţele se nuesc consevative (deivă din potenţial): L = Fpd = Fpd (.8) ( A) ( B) Este evident că lucul ecanic al foţelo consevative de-a lungul unei taiectoii închise (acată pin cecul supapus peste sibolul integalei) este nul: F d = 0 p AB (.9) Ţinând seaă de definiţia (.8), lucul ecanic efectuat de foţele unui câp potenţial la deplasaea înte două puncte se poate scie: L = F d = U ) U ( ) (.30) p ( sau, pentu o deplasae infinitesială (eleentaă) :
10 0 dl = Fpd = du, (.3) în cae ăiea fizică U ( ) epezintă, pin definiţie, enegia potenţială a punctului ateial aflat în câpul potenţial. Expesia (.30) sau (.3) epezintă teoea vaiaţiei enegiei potenţiale: lucul ecanic al foţelo consevative este egal cu vaiaţia enegiei potenţiale luată cu sen schibat. Se obsevă din (.30) că enegia potenţială a punctului ateial înt-un punct al câpului este deteinată nuai dacă se alege ca efeinţă enegia înt-un punct abita.exeple de câpui potenţiale: - câpul gavitaţional, în cae foţa de atacţie gavitaţională este consevativă; expesia enegiei potenţiale în câp gavitaţional unifo, cu acceleaţia gavitaţională g, la înălţiea h faţă de nivelul de efeinţă esteu = gh. - câpul electostatic, ceat de sacini electice; enegia potenţială a unei sacini electice q în punctul cu potenţialul electic V este U = qv ; - câpul foţelo elastice; enegia potenţială a unui siste cu constanta elastică k defoat cu elongaţia x este U = kx /. Enegia ecanică totală a unui punct ateial (siste) este dată de sua dinte enegia cinetică şi cea potenţială a punctului ateial (sisteului): E = Ec + U. (.3) In geneal asupa unui punct ateial (siste) acţionează atât foţe consevative cât şi foţe neconsevative; lucul ecanic al ezultantei acestoa este: dl = Fpd + Fn d = du + Fn d = dec (.33) şi din ultia egalitate se obţine: dln = Fnd = dec + du = de (.34) sau pe o taiectoie finită: Ln = Fn d = de = E E = E (.35) adică lucul ecanic al foţelo neconsevative este egal cu vaiaţia enegiei totale a punctului ateial (sisteului).exeple de foţe neconsevative: foţa de fecae (lucul ecanic al acesteia este negativ şi duce la scădeea enegiei totale), foţa de tacţiune (lucul ecanic este pozitiv şi duce la ceşteea enegiei totale). Dacă asupa punctului ateial (sisteului) nu acţionează foţe neconsevative enegia totală a sisteului ăâne constantă - legea consevăii enegiei ecanice. Intebăi pentu veificaea însuşiii cunoştinţelo şi
11 pentu evaluae:. Definiţi viteza şi acceleaţia unui obil.. Daţi enunţul şi expesia legii a doua a dinaicii. 3. Definiţi ipulsul unui punct ateial şi enunţaţi teoea ipulsului. 4. Ce este oentul cinetic al unui punct ateial şi ce este oentul unei foţe? 5. Enunţaţi teoea oentului cinetic şi cea de consevae a oentului cinetic. 6. Cu se expiă teoea vaiaţiei enegiei cinetice? 7. Ce este puteea unei foţe şi cae este unitatea ei de ăsuă? 8. Enunţaţi teoea vaiaţiei enegiei potenţiale. 9. Ce este enegia ecanică totală? Consevaea ei.
Dinamica sistemelor de puncte materiale
Dinamica sistemelo de puncte mateiale Definitie: Pin sistem mateial (notat S) intelegem o multime finita de puncte mateiale (cente de masa ale uno copui) afate in inteactiune (micaea fiecaui punct depinde
Διαβάστε περισσότεραr d r. r r ( ) Curba închisă Γ din (3.1 ) limitează o suprafaţă de arie S
- 37-3. Ecuaţiile lui Maxwell 3.. Foma integală a ecuaţiilo lui Maxwell Foma cea mai geneală a ii lui Ampèe (.75) sau (.77) epezintă pima ecuaţie a lui Maxwell: d H dl j ds + D ds (3.) S dt S sau: B dl
Διαβάστε περισσότερα2. ELEMENTE DE MECANICĂ NEWTONIANĂ
3. Elemente de mecanică newtoniană. ELEMENTE DE MECANICĂ NEWTONIANĂ Mecanica newtoniană studiază mişcaea copuilo macoscopice ce se deplasează cu viteze mici în compaaţie cu viteza luminii, cauzele acestei
Διαβάστε περισσότεραF. Dacă forţa este CURS 2 MECANICA PUNCTULUI MATERIAL
CURS MECANICA PUNCTULUI MATERIAL. Dinamica punctului mateial Dinamica punctului mateial studiază cauzele mişcăii punctului mateial. Newton a pus bazele dinamicii clasice pin fomulaea celo tei pincipii
Διαβάστε περισσότεραFIZICĂ. Bazele fizice ale mecanicii cuantice. ş.l. dr. Marius COSTACHE
FIZICĂ Bazele fizice ale mecanicii cuantice ş.l. d. Maius COSTACHE 1 BAZELE FIZICII CUANTICE Mecanica cuantică (Fizica cuantică) studiază legile de mişcae ale micoaticulelo (e -, +,...) şi ale sistemelo
Διαβάστε περισσότερα3.5. Forţe hidrostatice
35 oţe hidostatice 351 Elemente geneale lasificaea foţelo hidostatice: foţe hidostatice e suafeţe lane Duă foma eeţilo vasului: foţe hidostatice e suafeţe cube deschise foţe hidostatice e suafeţe cube
Διαβάστε περισσότεραBAZELE MECANICII APLICATE
4 NIULAE MANAFI BAZELE MEANIII APLIATE PARTEA V-a DINAMIA SLIDULUI RIGID NȚINUT 6. MMENTE DE INERȚIE MEANIE... 6 6. Genealități... 6 6. Vaiația oentelo de ineție față de ae paalele... 8 6. Vaiația oentelo
Διαβάστε περισσότεραOLIMPIADA NAłIONALĂ DE FIZICĂ Râmnicu Vâlcea, 1-6 februarie Pagina 1 din 5 Subiect 1 ParŃial Punctaj Total subiect 10 a) S 2.
Rânicu Vâlcea, -6 febuaie 9 Pagina din 5 Subiect PaŃial Punctaj Total subiect a T T S S G G,75 G + S S T ( G+ S S T (,75 T T 5,5 S S G G G + S S T (,75 G + S S T (4,75 Cobinând cele atu elații ezultă:
Διαβάστε περισσότεραCINEMATICA. Cursul nr.2
Cusul n. CINEMATICA Cinematica este capitolul mecanicii clasice cae studiaza miscaea copuilo faa a tine cont de cauzele cae stau la baza miscaii. Temenului cinematica vine de la cuvantul gecesc kinematmiscae.
Διαβάστε περισσότεραPlanul determinat de normală şi un punct Ecuaţia generală Plane paralele Unghi diedru Planul determinat de 3 puncte necoliniare
1 Planul în spaţiu Ecuaţia generală Plane paralele Unghi diedru 2 Ecuaţia generală Plane paralele Unghi diedru Fie reperul R(O, i, j, k ) în spaţiu. Numim normala a unui plan, un vector perpendicular pe
Διαβάστε περισσότερα(a) se numeşte derivata parţială a funcţiei f în raport cu variabila x i în punctul a.
Definiţie Spunem că: i) funcţia f are derivată parţială în punctul a în raport cu variabila i dacă funcţia de o variabilă ( ) are derivată în punctul a în sens obişnuit (ca funcţie reală de o variabilă
Διαβάστε περισσότεραCurs 10 Funcţii reale de mai multe variabile reale. Limite şi continuitate.
Curs 10 Funcţii reale de mai multe variabile reale. Limite şi continuitate. Facultatea de Hidrotehnică Universitatea Tehnică "Gh. Asachi" Iaşi 2014 Fie p, q N. Fie funcţia f : D R p R q. Avem următoarele
Διαβάστε περισσότερα4. CÂTEVA METODE DE CALCUL AL CÂMPULUI ELECTRIC Formule coulombiene
Patea II. Electostatica 91 4. CÂTEVA METOE E CALCUL AL CÂMPULUI ELECTIC i) Cazul 4.1. Fomule coulombiene Fie o sacină electică punctuală, situată înt-un mediu omogen nemăginit, de pemitivitate ε. Aplicăm
Διαβάστε περισσότεραFIZICĂ. Câmpul magnetic. ş.l. dr. Marius COSTACHE 1
FIZICĂ Câmpul magnetic ş.l. d. Maius COSTACHE 1 CÂMPUL MAGNETIC Def Câmpul magnetic: epezentat pin linii de câmp închise caacteizat pin vectoul inducţie magnetică Intensitatea câmpului magnetic H, [ H
Διαβάστε περισσότεραAplicaţii ale principiului I al termodinamicii la gazul ideal
Aplicaţii ale principiului I al termodinamicii la gazul ideal Principiul I al termodinamicii exprimă legea conservării şi energiei dintr-o formă în alta şi se exprimă prin relaţia: ΔUQ-L, unde: ΔU-variaţia
Διαβάστε περισσότεραMetode iterative pentru probleme neliniare - contractii
Metode iterative pentru probleme neliniare - contractii Problemele neliniare sunt in general rezolvate prin metode iterative si analiza convergentei acestor metode este o problema importanta. 1 Contractii
Διαβάστε περισσότερα5. FUNCŢII IMPLICITE. EXTREME CONDIŢIONATE.
5 Eerciţii reolvate 5 UNCŢII IMPLICITE EXTREME CONDIŢIONATE Eerciţiul 5 Să se determine şi dacă () este o funcţie definită implicit de ecuaţia ( + ) ( + ) + Soluţie ie ( ) ( + ) ( + ) + ( )R Evident este
Διαβάστε περισσότεραDefiniţia generală Cazul 1. Elipsa şi hiperbola Cercul Cazul 2. Parabola Reprezentari parametrice ale conicelor Tangente la conice
1 Conice pe ecuaţii reduse 2 Conice pe ecuaţii reduse Definiţie Numim conica locul geometric al punctelor din plan pentru care raportul distantelor la un punct fix F şi la o dreaptă fixă (D) este o constantă
Διαβάστε περισσότεραa n (ζ z 0 ) n. n=1 se numeste partea principala iar seria a n (z z 0 ) n se numeste partea
Serii Laurent Definitie. Se numeste serie Laurent o serie de forma Seria n= (z z 0 ) n regulata (tayloriana) = (z z n= 0 ) + n se numeste partea principala iar seria se numeste partea Sa presupunem ca,
Διαβάστε περισσότερα7.1. Legile lui Kepler. Legea atracţiei universale (gravitaţionale)
7. Gavitaţia Studiul mişcăii planetelo îşi ae începutuile în astonomie, în obsevaţiile şi analizele asupa taiectoiilo Soaelui, a Lunii şi a celo cinci planete vizibile cu ochiul libe (Mecu, Venus, Mate,
Διαβάστε περισσότεραSTATICA FLUIDELOR. Fluid în echilibru (repaus) = rezultanta forţelor care acţionează asupra masei de fluid este nulă.
STATICA FLUIDELOR Se ocupă cu: STATICA FLUIDELOR legile epausului fluidelo, inteacţiunile dinte fluide şi supafeţele solide cu cae acestea vin în contact. Fluid în echilibu (epaus) ezultanta foţelo cae
Διαβάστε περισσότερα2. Bazele experimentale ale opticii electromagnetice
- 4 -. Bazele expeimentale ale opticii electomagnetice.. Legea lui Coulomb În expeienţa lui Coulomb s-a stabilit că în uul unui cop încăcat cu sacină electică apae un câmp de foţă, cae acţionează asupa
Διαβάστε περισσότεραDISTANŢA DINTRE DOUĂ DREPTE NECOPLANARE
DISTANŢA DINTRE DOUĂ DREPTE NECOPLANARE ABSTRACT. Materialul prezintă o modalitate de a afla distanţa dintre două drepte necoplanare folosind volumul tetraedrului. Lecţia se adresează clasei a VIII-a Data:
Διαβάστε περισσότεραSisteme diferenţiale liniare de ordinul 1
1 Metoda eliminării 2 Cazul valorilor proprii reale Cazul valorilor proprii nereale 3 Catedra de Matematică 2011 Forma generală a unui sistem liniar Considerăm sistemul y 1 (x) = a 11y 1 (x) + a 12 y 2
Διαβάστε περισσότεραSeminariile Capitolul X. Integrale Curbilinii: Serii Laurent şi Teorema Reziduurilor
Facultatea de Matematică Calcul Integral şi Elemente de Analiă Complexă, Semestrul I Lector dr. Lucian MATICIUC Seminariile 9 20 Capitolul X. Integrale Curbilinii: Serii Laurent şi Teorema Reiduurilor.
Διαβάστε περισσότεραCurs 14 Funcţii implicite. Facultatea de Hidrotehnică Universitatea Tehnică "Gh. Asachi"
Curs 14 Funcţii implicite Facultatea de Hidrotehnică Universitatea Tehnică "Gh. Asachi" Iaşi 2014 Fie F : D R 2 R o funcţie de două variabile şi fie ecuaţia F (x, y) = 0. (1) Problemă În ce condiţii ecuaţia
Διαβάστε περισσότεραAcţiunea fluidelor în repaus asupra suprafeţelor solide
Acţiunea fluidelo în eaus asua suafeţelo solide Pin analogie cu mecanica clasică se oate considea că acţiunea fluidului oate fi caacteizată de o foţă ezultantă şi un moment ezultant ce fomează îmeună un
Διαβάστε περισσότεραIII. Serii absolut convergente. Serii semiconvergente. ii) semiconvergentă dacă este convergentă iar seria modulelor divergentă.
III. Serii absolut convergente. Serii semiconvergente. Definiţie. O serie a n se numeşte: i) absolut convergentă dacă seria modulelor a n este convergentă; ii) semiconvergentă dacă este convergentă iar
Διαβάστε περισσότεραINTRODUCERE CAPITOLUL II CINEMATICA. II. 1. Cinematica punctului material
INTRODUCERE Cel mai eident si fundamental fenomen pe cae îl obseãm în juul nostu este miscaea; expeientele au demonstat faptul cã miscaea unui cop este influentatã de copuile cae-l înconjoaã, adicã de
Διαβάστε περισσότεραConice. Lect. dr. Constantin-Cosmin Todea. U.T. Cluj-Napoca
Conice Lect. dr. Constantin-Cosmin Todea U.T. Cluj-Napoca Definiţie: Se numeşte curbă algebrică plană mulţimea punctelor din plan de ecuaţie implicită de forma (C) : F (x, y) = 0 în care funcţia F este
Διαβάστε περισσότεραFunctii definitie, proprietati, grafic, functii elementare A. Definitii, proprietatile functiilor X) functia f 1
Functii definitie proprietati grafic functii elementare A. Definitii proprietatile functiilor. Fiind date doua multimi X si Y spunem ca am definit o functie (aplicatie) pe X cu valori in Y daca fiecarui
Διαβάστε περισσότεραEcuaţia generală Probleme de tangenţă Sfera prin 4 puncte necoplanare. Elipsoidul Hiperboloizi Paraboloizi Conul Cilindrul. 1 Sfera.
pe ecuaţii generale 1 Sfera Ecuaţia generală Probleme de tangenţă 2 pe ecuaţii generale Sfera pe ecuaţii generale Ecuaţia generală Probleme de tangenţă Numim sferă locul geometric al punctelor din spaţiu
Διαβάστε περισσότεραFunctii definitie, proprietati, grafic, functii elementare A. Definitii, proprietatile functiilor
Functii definitie, proprietati, grafic, functii elementare A. Definitii, proprietatile functiilor. Fiind date doua multimi si spunem ca am definit o functie (aplicatie) pe cu valori in daca fiecarui element
Διαβάστε περισσότεραC10. r r r = k u este vectorul de propagare. unde: k
C10. Polaizaea undelo electomagnetice. După cum s-a discutat, lumina este o undă electomagnetică şi constă în popagaea simultană a câmpuilo electic E şi B ; pentu o undă amonică plană legatua dinte câmpui
Διαβάστε περισσότεραV. CÂMPUL ELECTROMAGNETIC
Câmpul magnetic se manifestă pin acţiunea pe cae o execită asupa: sacinilo electice în mişcae conductoilo pacuşi de cuent magneţilo pemanenţi. Câmpului magnetic se caacteizează pint-o măime vectoială numită
Διαβάστε περισσότεραV.7. Condiţii necesare de optimalitate cazul funcţiilor diferenţiabile
Metode de Optimizare Curs V.7. Condiţii necesare de optimalitate cazul funcţiilor diferenţiabile Propoziţie 7. (Fritz-John). Fie X o submulţime deschisă a lui R n, f:x R o funcţie de clasă C şi ϕ = (ϕ,ϕ
Διαβάστε περισσότεραMetode de interpolare bazate pe diferenţe divizate
Metode de interpolare bazate pe diferenţe divizate Radu Trîmbiţaş 4 octombrie 2005 1 Forma Newton a polinomului de interpolare Lagrange Algoritmul nostru se bazează pe forma Newton a polinomului de interpolare
Διαβάστε περισσότεραHIDRAULICĂ SUBTERANĂ (note de curs) CUPRINS
HIDRAULICĂ SUBTERANĂ (note de cus) Daniel Scădeanu CUPRINS.. MODELAREA SEDIMENTĂRII ALUIUNILOR...... Caacteisticile aluviunilo...... Modelaea ientăii în egi hidostatic (MS)... 4... Modelul spatial... 4...
Διαβάστε περισσότεραProbleme. c) valoarea curentului de sarcină prin R L şi a celui de la ieşirea AO dacă U I. Rezolvare:
Pobleme P Pentu cicuitul din fig P, ealizat cu amplificatoae opeaţionale ideale, alimentate cu ±5V, să se detemine: a) elaţia analitică a tensiunii de ieşie valoile tensiunii de ieşie dacă -V 0V +,8V -V
Διαβάστε περισσότεραProfesor Blaga Mirela-Gabriela DREAPTA
DREAPTA Fie punctele A ( xa, ya ), B ( xb, yb ), C ( xc, yc ) şi D ( xd, yd ) în planul xoy. 1)Distanţa AB = (x x ) + (y y ) Ex. Fie punctele A( 1, -3) şi B( -2, 5). Calculaţi distanţa AB. AB = ( 2 1)
Διαβάστε περισσότεραIntegrala nedefinită (primitive)
nedefinita nedefinită (primitive) nedefinita 2 nedefinita februarie 20 nedefinita.tabelul primitivelor Definiţia Fie f : J R, J R un interval. Funcţia F : J R se numeşte primitivă sau antiderivată a funcţiei
Διαβάστε περισσότεραSEMINAR 14. Funcţii de mai multe variabile (continuare) ( = 1 z(x,y) x = 0. x = f. x + f. y = f. = x. = 1 y. y = x ( y = = 0
Facultatea de Hidrotehnică, Geodezie şi Ingineria Mediului Matematici Superioare, Semestrul I, Lector dr. Lucian MATICIUC SEMINAR 4 Funcţii de mai multe variabile continuare). Să se arate că funcţia z,
Διαβάστε περισσότεραSTUDIUL MICROSCOPIC AL ECHILIBRULUI TERMIC AL UNUI GAZ BIDIMENSIONAL ÎN CONTACT CU UN TERMOSTAT
Lucaea XXII SUDIUL MICROSCOPIC AL ECHILIRULUI ERMIC AL UUI GAZ IDIMESIOAL Î COAC CU U ERMOSA Consideaţii teoetice Descieea statistică a stăilo de echilibu teodinaic se poate face, în pincipiu, folosind
Διαβάστε περισσότεραR R, f ( x) = x 7x+ 6. Determinați distanța dintre punctele de. B=, unde x și y sunt numere reale.
5p Determinați primul termen al progresiei geometrice ( b n ) n, știind că b 5 = 48 și b 8 = 84 5p Se consideră funcția f : intersecție a graficului funcției f cu aa O R R, f ( ) = 7+ 6 Determinați distanța
Διαβάστε περισσότεραAnaliza în curent continuu a schemelor electronice Eugenie Posdărăscu - DCE SEM 1 electronica.geniu.ro
Analiza în curent continuu a schemelor electronice Eugenie Posdărăscu - DCE SEM Seminar S ANALA ÎN CUENT CONTNUU A SCHEMELO ELECTONCE S. ntroducere Pentru a analiza în curent continuu o schemă electronică,
Διαβάστε περισσότερα2.1 Sfera. (EGS) ecuaţie care poartă denumirea de ecuaţia generală asferei. (EGS) reprezintă osferă cu centrul în punctul. 2 + p 2
.1 Sfera Definitia 1.1 Se numeşte sferă mulţimea tuturor punctelor din spaţiu pentru care distanţa la u punct fi numit centrul sferei este egalăcuunnumăr numit raza sferei. Fie centrul sferei C (a, b,
Διαβάστε περισσότεραCAP. I. ELEMENTE DE MECANICĂ NEWTONIANĂ
CAP. I. ELEMENTE DE MECANICĂ NEWTONIANĂ I.. Noţun fundamentale Punctul mateal (patcula) este un sstem mecanc făă dmensun, caactezat numa pn masă. Sold gdul se defneşte ca un sstem de puncte mateale dstbute
Διαβάστε περισσότεραComponente şi Circuite Electronice Pasive. Laborator 3. Divizorul de tensiune. Divizorul de curent
Laborator 3 Divizorul de tensiune. Divizorul de curent Obiective: o Conexiuni serie şi paralel, o Legea lui Ohm, o Divizorul de tensiune, o Divizorul de curent, o Implementarea experimentală a divizorului
Διαβάστε περισσότερα5.1. Noţiuni introductive
ursul 13 aitolul 5. Soluţii 5.1. oţiuni introductive Soluţiile = aestecuri oogene de două sau ai ulte substanţe / coonente, ale căror articule nu se ot seara rin filtrare sau centrifugare. oonente: - Mediul
Διαβάστε περισσότεραVerificarea legii lui Coulomb
Legea lui Coulomb Veificaea legii lui Coulomb Obiectivul expeimentului Măsuaea foţei de inteacţiune înte două sfee încăcate electic în funcţie de: - distanţa dinte centele sfeelo; - sacinile electice de
Διαβάστε περισσότεραCUPRINS PREFAŢĂ... BIBLIOGRAFIE
PREFAŢĂ Lucaea de faţă se adesează în pimul ând studenţilo din învăţământul supeio tehnic cu pofilul mecanic da poate fi folosită şi de studenţii de la alte pofilui cae au în planuile de învăţământ discipline
Διαβάστε περισσότεραCurs 1 Şiruri de numere reale
Bibliografie G. Chiorescu, Analiză matematică. Teorie şi probleme. Calcul diferenţial, Editura PIM, Iaşi, 2006. R. Luca-Tudorache, Analiză matematică, Editura Tehnopress, Iaşi, 2005. M. Nicolescu, N. Roşculeţ,
Διαβάστε περισσότεραMinisterul EducaŃiei, Cercetării, Tineretului şi Sportului Centrul NaŃional de Evaluare şi Examinare
Eamenul de bacalaueat 0 Poba E. d) Poba scisă la FIZICĂ BAREM DE EVALUARE ŞI DE NOTARE Vaianta 9 Se punctează oicae alte modalităńi de ezolvae coectă a ceinńelo. Nu se acodă facńiuni de punct. Se acodă
Διαβάστε περισσότεραLaborator 11. Mulţimi Julia. Temă
Laborator 11 Mulţimi Julia. Temă 1. Clasa JuliaGreen. Să considerăm clasa JuliaGreen dată de exemplu la curs pentru metoda locului final şi să schimbăm numărul de iteraţii nriter = 100 în nriter = 101.
Διαβάστε περισσότεραRĂSPUNS Modulul de rezistenţă este o caracteristică geometrică a secţiunii transversale, scrisă faţă de una dintre axele de inerţie principale:,
REZISTENTA MATERIALELOR 1. Ce este modulul de rezistenţă? Exemplificaţi pentru o secţiune dreptunghiulară, respectiv dublu T. RĂSPUNS Modulul de rezistenţă este o caracteristică geometrică a secţiunii
Διαβάστε περισσότεραCapitolul 2. Elemente de mecanica
apitolul lemente de mecanica T..1. ae sunt legile miscaii ectilinii si unifome? T... ae sunt legile miscaii ectilinii unifom vaiate? T..3. ae sunt legile miscaii ciculae unifome? T..4. entu miscaea cubilinie
Διαβάστε περισσότεραCOLEGIUL NATIONAL CONSTANTIN CARABELLA TARGOVISTE. CONCURSUL JUDETEAN DE MATEMATICA CEZAR IVANESCU Editia a VI-a 26 februarie 2005.
SUBIECTUL Editia a VI-a 6 februarie 005 CLASA a V-a Fie A = x N 005 x 007 si B = y N y 003 005 3 3 a) Specificati cel mai mic element al multimii A si cel mai mare element al multimii B. b)stabiliti care
Διαβάστε περισσότεραSubiecte Clasa a VIII-a
Subiecte lasa a VIII-a (40 de intrebari) Puteti folosi spatiile goale ca ciorna. Nu este de ajuns sa alegeti raspunsul corect pe brosura de subiecte, ele trebuie completate pe foaia de raspuns in dreptul
Διαβάστε περισσότεραCurs 4 Serii de numere reale
Curs 4 Serii de numere reale Facultatea de Hidrotehnică Universitatea Tehnică "Gh. Asachi" Iaşi 2014 Criteriul rădăcinii sau Criteriul lui Cauchy Teoremă (Criteriul rădăcinii) Fie x n o serie cu termeni
Διαβάστε περισσότεραAsupra unei inegalităţi date la barajul OBMJ 2006
Asupra unei inegalităţi date la barajul OBMJ 006 Mircea Lascu şi Cezar Lupu La cel de-al cincilea baraj de Juniori din data de 0 mai 006 a fost dată următoarea inegalitate: Fie x, y, z trei numere reale
Διαβάστε περισσότερα5.4. MULTIPLEXOARE A 0 A 1 A 2
5.4. MULTIPLEXOARE Multiplexoarele (MUX) sunt circuite logice combinaţionale cu m intrări şi o singură ieşire, care permit transferul datelor de la una din intrări spre ieşirea unică. Selecţia intrării
Διαβάστε περισσότεραDinamica punctului material supus la legaturi
Dinamica punctuui mateia supus a egatui Am studiat miscaea punctuui mateia ibe, adica miscaea punctuui mateia numai sub actiunea foteo exteioae diect apicate. Exista situatii in cae punctu mateia este
Διαβάστε περισσότεραa. 11 % b. 12 % c. 13 % d. 14 %
1. Un motor termic funcţionează după ciclul termodinamic reprezentat în sistemul de coordonate V-T în figura alăturată. Motorul termic utilizează ca substanţă de lucru un mol de gaz ideal având exponentul
Διαβάστε περισσότεραVectori liberi Produs scalar Produs vectorial Produsul mixt. 1 Vectori liberi. 2 Produs scalar. 3 Produs vectorial. 4 Produsul mixt.
liberi 1 liberi 2 3 4 Segment orientat liberi Fie S spaţiul geometric tridimensional cu axiomele lui Euclid. Orice pereche de puncte din S, notată (A, B) se numeşte segment orientat. Dacă A B, atunci direcţia
Διαβάστε περισσότεραBARAJ DE JUNIORI,,Euclid Cipru, 28 mai 2012 (barajul 3)
BARAJ DE JUNIORI,,Euclid Cipru, 8 mi 0 (brjul ) Problem Arătţi că dcă, b, c sunt numere rele cre verifică + b + c =, tunci re loc ineglitte xy + yz + zx Problem Fie şi b numere nturle nenule Dcă numărul
Διαβάστε περισσότεραConcurs MATE-INFO UBB, 1 aprilie 2017 Proba scrisă la MATEMATICĂ
UNIVERSITATEA BABEŞ-BOLYAI CLUJ-NAPOCA FACULTATEA DE MATEMATICĂ ŞI INFORMATICĂ Concurs MATE-INFO UBB, aprilie 7 Proba scrisă la MATEMATICĂ SUBIECTUL I (3 puncte) ) (5 puncte) Fie matricele A = 3 4 9 8
Διαβάστε περισσότεραMiscarea oscilatorie armonica ( Fisa nr. 2 )
Miscarea oscilatorie armonica ( Fisa nr. 2 ) In prima fisa publicata pe site-ul didactic.ro ( Miscarea armonica) am explicat parametrii ce definesc miscarea oscilatorie ( perioda, frecventa ) dar nu am
Διαβάστε περισσότεραriptografie şi Securitate
riptografie şi Securitate - Prelegerea 12 - Scheme de criptare CCA sigure Adela Georgescu, Ruxandra F. Olimid Facultatea de Matematică şi Informatică Universitatea din Bucureşti Cuprins 1. Schemă de criptare
Διαβάστε περισσότερα2. Sisteme de forţe concurente...1 Cuprins...1 Introducere Aspecte teoretice Aplicaţii rezolvate...3
SEMINAR 2 SISTEME DE FRŢE CNCURENTE CUPRINS 2. Sisteme de forţe concurente...1 Cuprins...1 Introducere...1 2.1. Aspecte teoretice...2 2.2. Aplicaţii rezolvate...3 2. Sisteme de forţe concurente În acest
Διαβάστε περισσότεραSeminar 5 Analiza stabilității sistemelor liniare
Seminar 5 Analiza stabilității sistemelor liniare Noțiuni teoretice Criteriul Hurwitz de analiză a stabilității sistemelor liniare În cazul sistemelor liniare, stabilitatea este o condiție de localizare
Διαβάστε περισσότεραCriptosisteme cu cheie publică III
Criptosisteme cu cheie publică III Anul II Aprilie 2017 Problema rucsacului ( knapsack problem ) Considerăm un număr natural V > 0 şi o mulţime finită de numere naturale pozitive {v 0, v 1,..., v k 1 }.
Διαβάστε περισσότεραCapitolul 4. Integrale improprii Integrale cu limite de integrare infinite
Capitolul 4 Integrale improprii 7-8 În cadrul studiului integrabilităţii iemann a unei funcţii s-au evidenţiat douăcondiţii esenţiale:. funcţia :[ ] este definită peintervalînchis şi mărginit (interval
Διαβάστε περισσότεραConice - Câteva proprietǎţi elementare
Conice - Câteva proprietǎţi elementare lect.dr. Mihai Chiş Facultatea de Matematicǎ şi Informaticǎ Universitatea de Vest din Timişoara Viitori Olimpici ediţia a 5-a, etapa I, clasa a XII-a 1 Definiţii
Διαβάστε περισσότερα5.5. REZOLVAREA CIRCUITELOR CU TRANZISTOARE BIPOLARE
5.5. A CIRCUITELOR CU TRANZISTOARE BIPOLARE PROBLEMA 1. În circuitul din figura 5.54 se cunosc valorile: μa a. Valoarea intensității curentului de colector I C. b. Valoarea tensiunii bază-emitor U BE.
Διαβάστε περισσότεραUnitatea atomică de masă (u.a.m.) = a 12-a parte din masa izotopului de carbon
ursul.3. Mării şi unităţi de ăsură Unitatea atoică de asă (u.a..) = a -a parte din asa izotopului de carbon u. a.., 0 7 kg Masa atoică () = o ărie adiensională (un nuăr) care ne arată de câte ori este
Διαβάστε περισσότεραSpatii liniare. Exemple Subspaţiu liniar Acoperire (înfăşurătoare) liniară. Mulţime infinită liniar independentă
Noţiunea de spaţiu liniar 1 Noţiunea de spaţiu liniar Exemple Subspaţiu liniar Acoperire (înfăşurătoare) liniară 2 Mulţime infinită liniar independentă 3 Schimbarea coordonatelor unui vector la o schimbare
Διαβάστε περισσότεραCUPRINS 5. Reducerea sistemelor de forţe (continuare)... 1 Cuprins..1
CURS 5 REDUCEREA SISTEMELOR DE FORŢE (CONTINUARE) CUPRINS 5. Reducerea sistemelor de forţe (continuare)...... 1 Cuprins..1 Introducere modul.1 Obiective modul....2 5.1. Teorema lui Varignon pentru sisteme
Διαβάστε περισσότεραToate subiectele sunt obligatorii. Timpul de lucru efectiv este de 3 ore. Se acordă din oficiu 10 puncte. SUBIECTUL I.
Modelul 4 Se acordă din oficiu puncte.. Fie numărul complex z = i. Calculaţi (z ) 25. 2. Dacă x şi x 2 sunt rădăcinile ecuaţiei x 2 9x+8 =, atunci să se calculeze x2 +x2 2 x x 2. 3. Rezolvaţi în mulţimea
Διαβάστε περισσότεραEcuatii trigonometrice
Ecuatii trigonometrice Ecuatiile ce contin necunoscute sub semnul functiilor trigonometrice se numesc ecuatii trigonometrice. Cele mai simple ecuatii trigonometrice sunt ecuatiile de tipul sin x = a, cos
Διαβάστε περισσότεραFig Impedanţa condensatoarelor electrolitice SMD cu Al cu electrolit semiuscat în funcţie de frecvenţă [36].
Componente şi circuite pasive Fig.3.85. Impedanţa condensatoarelor electrolitice SMD cu Al cu electrolit semiuscat în funcţie de frecvenţă [36]. Fig.3.86. Rezistenţa serie echivalentă pierderilor în funcţie
Διαβάστε περισσότεραCURS 7 Capitolul VII. ELECTROSTATICĂ
CUR 7 Capitolul VII. LCTROTATICĂ 7. acina electică lectostatica stuiaă fenomenele geneate e sacinile electice aflate în epaos. acina electică este o măime fiică scalaă cae măsoaă staea e electiae a unui
Διαβάστε περισσότεραFunctii Breviar teoretic 8 ianuarie ianuarie 2011
Functii Breviar teoretic 8 ianuarie 011 15 ianuarie 011 I Fie I, interval si f : I 1) a) functia f este (strict) crescatoare pe I daca x, y I, x< y ( f( x) < f( y)), f( x) f( y) b) functia f este (strict)
Διαβάστε περισσότεραEsalonul Redus pe Linii (ERL). Subspatii.
Seminarul 1 Esalonul Redus pe Linii (ERL). Subspatii. 1.1 Breviar teoretic 1.1.1 Esalonul Redus pe Linii (ERL) Definitia 1. O matrice A L R mxn este in forma de Esalon Redus pe Linii (ERL), daca indeplineste
Διαβάστε περισσότεραTranzistoare bipolare şi cu efect de câmp
apitolul 3 apitolul 3 26. Pentru circuitul de polarizare din fig. 26 se cunosc: = 5, = 5, = 2KΩ, = 5KΩ, iar pentru tranzistor se cunosc următorii parametrii: β = 200, 0 = 0, μa, = 0,6. a) ă se determine
Διαβάστε περισσότερα(2) Unde cu F m am notat forța medie care acționează asupra sistemului, iar produsul p = m v se numește impulsul punctului material.
V. LEGI DE CONSERVARE. APLICAȚII. Introducere. Sisteul fizic este un corp acroscopic sau un ansablu de corpuri acroscopice. Corpurile care alcătuiesc sisteul se nuesc eleente ale sisteului. Tot ceea ce
Διαβάστε περισσότεραCursul 14 ) 1 2 ( fg dµ <. Deci fg L 2 ([ π, π]). Prin urmare,
D.Rs, Teoia măsii şi integala Lebesge 6 SERII FOURIER ÎN L ([, ]) Csl 4 6 Seii Foie în L ([, ]) Consideăm spaţil c măsă ([, ], M [,], µ), nde M este σ-algeba mlţimilo măsabile Lebesge, ia µ este măsa Lebesge.
Διαβάστε περισσότεραCONCURS DE ADMITERE, 17 iulie 2017 Proba scrisă la MATEMATICĂ
UNIVERSITATEA BABEŞ-BOLYAI CLUJ-NAPOCA FACULTATEA DE MATEMATICĂ ŞI INFORMATICĂ CONCURS DE ADMITERE, 7 iulie 207 Proba scrisă la MATEMATICĂ SUBIECTUL I (30 puncte) ) (0 puncte) Să se arate că oricare ar
Διαβάστε περισσότεραOrice izometrie f : (X, d 1 ) (Y, d 2 ) este un homeomorfism. (Y = f(x)).
Teoremă. (Y = f(x)). Orice izometrie f : (X, d 1 ) (Y, d 2 ) este un homeomorfism Demonstraţie. f este continuă pe X: x 0 X, S Y (f(x 0 ), ε), S X (x 0, ε) aşa ca f(s X (x 0, ε)) = S Y (f(x 0 ), ε) : y
Διαβάστε περισσότεραf(x) = l 0. Atunci f are local semnul lui l, adică, U 0 V(x 0 ) astfel încât sgnf(x) = sgnl, x U 0 D\{x 0 }. < f(x) < l +
Semnul local al unei funcţii care are limită. Propoziţie. Fie f : D (, d) R, x 0 D. Presupunem că lim x x 0 f(x) = l 0. Atunci f are local semnul lui l, adică, U 0 V(x 0 ) astfel încât sgnf(x) = sgnl,
Διαβάστε περισσότεραz a + c 0 + c 1 (z a)
1 Serii Laurent (continuare) Teorema 1.1 Fie D C un domeniu, a D şi f : D \ {a} C o funcţie olomorfă. Punctul a este pol multiplu de ordin p al lui f dacă şi numai dacă dezvoltarea în serie Laurent a funcţiei
Διαβάστε περισσότερα10. STABILIZATOAE DE TENSIUNE 10.1 STABILIZATOAE DE TENSIUNE CU TANZISTOAE BIPOLAE Stabilizatorul de tensiune cu tranzistor compară în permanenţă valoare tensiunii de ieşire (stabilizate) cu tensiunea
Διαβάστε περισσότεραConf. dr. ANTOANETA ENE FIZIC
Conf. d. ANTOANETA ENE FIZIC 005 Tehnoedactae computeizat: ANTOANETA ENE Gafica: ANTOANETA ENE Contol tiinific: Conf. d. ALEXANDRINA NAT Pefa Pezenta lucae este un cus de fizic geneal destinat studenilo
Διαβάστε περισσότερα1.1. Locul şi rolul fizicii în cadrul ştiinţei, în general, şi al ştiinţelor naturii în special
Intoducee 9 INTRODUCERE Locul şi olul iicii în cadul ştiinţei în geneal şi al ştiinţelo natuii în special Fiica ca oice disciplină poate i înţeleasă şi abodată în dieite modui Impotanţa iicii eidă în pimul
Διαβάστε περισσότερα4. CIRCUITE LOGICE ELEMENTRE 4.. CIRCUITE LOGICE CU COMPONENTE DISCRETE 4.. PORŢI LOGICE ELEMENTRE CU COMPONENTE PSIVE Componente electronice pasive sunt componente care nu au capacitatea de a amplifica
Διαβάστε περισσότεραEcuatii exponentiale. Ecuatia ce contine variabila necunoscuta la exponentul puterii se numeste ecuatie exponentiala. a x = b, (1)
Ecuatii exponentiale Ecuatia ce contine variabila necunoscuta la exponentul puterii se numeste ecuatie exponentiala. Cea mai simpla ecuatie exponentiala este de forma a x = b, () unde a >, a. Afirmatia.
Διαβάστε περισσότεραCURS MECANICA CONSTRUCŢIILOR
CURS 10+11 MECANICA CONSTRUCŢIILOR Conf. Dr. Ing. Viorel Ungureanu CINEMATICA SOLIDULUI RIGID In cadrul cinematicii punctului material s-a arătat ca a studia mişcarea unui punct înseamnă a determina la
Διαβάστε περισσότεραLectia VI Structura de spatiu an E 3. Dreapta si planul ca subspatii ane
Subspatii ane Lectia VI Structura de spatiu an E 3. Dreapta si planul ca subspatii ane Oana Constantinescu Oana Constantinescu Lectia VI Subspatii ane Table of Contents 1 Structura de spatiu an E 3 2 Subspatii
Διαβάστε περισσότεραCURS 9 MECANICA CONSTRUCŢIILOR
CURS 9 MECANICA CONSTRUCŢIILOR Conf. Dr. Ing. Viorel Ungureanu CINEMATICA NOŢIUNI DE BAZĂ ÎN CINEMATICA Cinematica studiază mişcările mecanice ale corpurilor, fără a lua în considerare masa acestora şi
Διαβάστε περισσότεραProblema a II - a (10 puncte) Diferite circuite electrice
Olimpiada de Fizică - Etapa pe judeţ 15 ianuarie 211 XI Problema a II - a (1 puncte) Diferite circuite electrice A. Un elev utilizează o sursă de tensiune (1), o cutie cu rezistenţe (2), un întrerupător
Διαβάστε περισσότεραLaborator de Fizica STUDIUL EFECTULUI HALL
Laboato de Fizica STUDIUL EFECTULUI ALL I. Scopul Lucaii 1. Puneea in evidenta a Efectului all. Masuaea tensiunii all si deteminaea constantei all. II. Consideatii teoetice Figua 1 Efectul all consta in
Διαβάστε περισσότερα